Нагрев металлов в условиях приповерхостного пробоя газа излучением СО2-лазера тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ОПТИЧЕСКИЕ РАЗРЯДЫ В ГАЗЕ В УСЛОВИЯХ МАЛЫХ ПЯТЕН ОБЛУЧЕНИЯ.

§ I. Обзор литературы.

§ 2. Экспериментальная установка.

§ 3. Распространение оптического разряда в условиях малых пятен облучения. Экспериментальное определение спектральной яркостной и истинной температур плазмы разряда.

§ 4^ Додетонационные режимы распространения оптиче-**• ских разрядов в условиях бокового выталкивания газа.

Выводы.

ГЛАВА П. ОСНОВНЫЕ КАНАЛЫ ПЕРЕРАСПРЕДЕЛЕНИЯ ЛАЗЕРНОЙ

ЭНЕРГИИ.

§ I. Энерговыделение в плазме.

§ 2. Разлет плазмы и формирование ударной волны.

2.1. Излучательные потери энергии в полупространство, ограниченное плоскостью мишени.

2.2. Диссипация энергии в мишень.

2.3. Определение энергии, участвующей в процессе к концу второй фазы по движению ударной вожы

§ 3. Распад оставшейся на месте лазерного энерговыделения области горячего газа атмосферного давления.

3.1. Формирование огненного шара.

3.2. Энергия, переданная огненному шару.

3.3. Визуализация огненного шара.

3.4. Распад огненного шара.

Выводы.

ГЛАВА Ш. ЭНЕРГОПЕРЕДАЧА МИШЕНИ.

§ I. Методика измерений.

§ 2. Основные закономерности процесса теплопередачи из импульсной плазмы.

§ 3. Энергопередача через пятно облучения.

3.1. Обсуждение результатов.

§ 4. Энергопередача вне пятна облучения.

4.1. Размерный эффект.

4.2. Временные характеристики процесса теплопередачи вне пятна облучения.

4.3. Механизм теплопередачи вне пятна облучения

§ 5. Импульсное тепловое воздействие в атмосфере различных газов и в воздухе пониженного давления.

§ 6. Импульсно-периодический режим лазерного воздействия на металлическую мишень.

6.1. Низкие частоты следования импульсов.

6.2. Высокие частоты следования импульсов.

Выводы.

ГЛАВА 1У. ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКОЕ ДЕЙСТВИЕ ПЛАЗМЫ НИЗКОПОРОГОВОГО ПРОБОЯ ВОЗДУХА НА МИШЕНЬ.

Выводы.

Эффективность теплового воздействия излучения СС^-лазера на металлы при низких плотностях световых потоков Т определяется их поглощательной способностью, которая для инфракрасного ( = 10,6 мкм) излучения мала и составляет единицы процентов. При увеличении создаются условия для возникновения вблизи облучаемой поверхности оптического пробоя газа (см,напр., {.II ), в плазме которого поглощается практически вся лазерная энергия. Становится возможной передача лазерной энергии мишени иным механизмом - через контактирующую с металлом плазму. Первые же эксперименты, выполненные с длинными (=¿3 мс [2] и £100 мкс [3] ) импульсами излучения СС^-лазеров действительно показали, что инициирование приповерхностной плазмы пробоя сопровождается некоторым, довольно незначительным увеличением эффективности энергопередачи через облучаемую площадку. Несколько позднее, на стыке 76 и 77 годов, практически одновременно > нами [4,5] и в работе [б] было обнаружено, что образование приповерхностной плазмы более короткими, микросекундными импульсами, приводит к существенному (для хорошо отражающих мишеней - более чем на порядок величины) усилению теплового воздействия через пятно облучения. Суммарная энергия, передаваемая мишени,в этом случае может достигать от энергии импульса генерации.

Исследование процесса передачи энергии металлическим мишеням в условиях образования вблизи их поверхности плазмы пробоя актуально по нескольким причинам. Во-первых, установление закономерностей энергопередачи включает в себя исследование целого круга явлений, сопровождающих развитие и распад плазмы низкопорогового пробоя, а потому важно для изучения оптических разрядов в газах. Во-вторых, проведение указанных исследований необходимо для разработки и совершенствования привлекающих все большее внимание технологических операций с использованием лазерной плазмы, например, термообработки без применения специальных поглощающих покрытий [7] и плазменной обработки в среде химически активного газа (см,напр., [8,9,10]).

Как показывает сравнение результатов работ [4] и [б] »важным параметром, характеризующим тепловое действие плазмы на металлы, является размер пятна облучения йп : от величины зависит роль, которую игравт при нагреве металла радиальный разлет плазмы пробоя. Наличие (или отсутствие) эффектов разлета позволяет выделить два режима воздействия: малые (и, соответственно, большие) пятна облучения. Практический интерес к исследованию случая малых пятен обусловлен тем, что именно к такому режиму воздействия относится подавляющее большинство технологических операций, совершаемых с лазерным изучением, сфокусированным в пятно *** I мм.

Диапазон малых пятен интересен и с научной точки зрения: тот же круг процессов, что и в плоской задаче, реализуясь в условиях существенного радиального разлета, обладает своей спецификой. Анализ ее позволяет глубже понять как сам механизм нагрева металлов лазерной плазмой, так и особенности режимов распространения оптических разрядов вблизи мишени.

Целью настоящей работы явилось установление основных закономерностей процесса передачи энергии металлической мишени, находящейся в газовой среде и подвергаемой воздействию импульсного излучения С02-лазера (микросекундной длительности) при образовании плазмы пробоя вблизи мишени и развитии ее в условиях малых пятен облучения. В работе были поставлены и решены следующие конкретные задачи:

- определение температуры и режимов распространения разрядов при малых пятнах облучения и плотностях световых потоков Ю^кАт/см2;

- установление основных процессов, ответственных за перераспределение и диссипацию лазерной энергии при взаимодействии плазмы пробоя с мишенью;

- определение взаимосвязи мевду эффективностью передачи энергии в мишень и условиями облучения; поиск путей оптимизации теплопередачи;

- исследование термомеханического воздействия плазмы низкопорогового оптического пробоя на металлы.

На защиту выносятся:

1. Модель оптического разряда, позволяющая описать свойства лазерной плазмы при переходе от световой детонации к дозвуковой радиационной волне в условиях малых пятен облучения.

2. Экспериментальное определение основных каналов диссипации лазерной энергии при низкопороговом оптическом пробое газа вблизи мишени.

3. Представления о пространственно-временных характеристиках процесса энергопередачи мишени в условиях образования вблизи ее поверхности плазмы импульсного низкопорогового пробоя.

4. Способы повышения эффективности теплового действия плазмы оптического пробоя на металлы, основанные на варьировании интенсивности, формы импульса, давления и состава окружающей газовой среды, частоты следования импульсов.

5. Термомеханический режим плазменного воздействия на мишени; обоснование перспективности использования комбинированного (излучением непрерывного и импульсно-периодического СС^-лазеров) режима термомеханического воздействия на металлы.

Научная новизна. В результате проведенных исследований установлен круг процессов, определяющих передачу энергии ми-щени при низкопороговом пробое газа вблизи ее поверхности; экспериментально исследована энергопередача в условиях существенного разлета газа из области фокусировки лазерного излучения. Основные результаты исследований, отраженные в защищаемых положениях и выводах, имеют приоритетный характер и составляют научную новизну работы.

Научная и практическая ценность. Результаты выполненных исследований важны для понимания физических процессов, приводящих к нагреву твердых тел, контактирующих с импульсной плазмой низкопорогового пробоя.

Полученные данные о пространственных и временных характеристиках процесса теплопередачи, а также рекомендации относительно возможности изменения тепловых потоков на мишень могут быть использованы при создании новых и совершенствовании известных технологических операций с использованием лазерного излучения.

Апробация работы. Основные результаты-диссертации докладывались на 1У и У Всесоюзных совещаниях и У1 Всесоюзной конференции по нерезонансному взаимодействию оптического излучения с веществом (Ленинград, 1978, 1981 г.г., Паланга,1984 г.),

Ш Всесоюзном ¡зовещании "Плазменные процессы в металлургии и технологии неорганических материалов" (Москва,1979 г.), ХУ1 Международной конференции по явлениям в ионизованных газах (Дюссельдорф, 1983 г.); семинарах ФИШ, ИОФАН и опубликованы в работах [[4,5,11-24] .

Диссертация состоит из четырех глав, введения и заключения.

Первая глава посвящена исследованию оптического разряда, распространяющегося в воздухе атмосферного давления в условиях малых пятен облучения при детонационных и додетонационных интенсивностях Ю7- 10®Вт/см^. Прежде всего проводится обзор литературы, в котором анализируются представления, развитые при изучении одномерных оптических разрядов. Затем приводятся результаты наших экспериментов, выполненных с визуализацией ударных волн, сопрововдающих оптический разряд и экспериментов по измерению спектральной яркостной и истинной (определенной методом просвечивания) температур плазмы низкопорогового оптического разряда. Для обсуждения выбирается зависимость температуры плазмы разряда от скорости его движения Т^Е) , позволяющая исключить из рассмотрения процессы, связанные с отражением излучения от плазмы. Обнаружено наличие спадающего участка зависимости Т(1>) при 1> =3-5 км/с и минимума температуры при Ь ~5 км/с. Указывается, что существующие модели и расчеты не могут объяснить повышенных (по сравнению с детонационными) значений температуры при I) = 5 - 8 км/с, отсутствие растущего во времени отставания между ударной волной (УВ) и яркосветящейся зоной лазерного энерговыделения (ЗЭ) при 1 ^ 25 МВт/см^ и резкое уменьшение скорости разряда цри уменьшении интенсивности до значений Т ~20 МВт/см^.

Применительно к разрядам, распространяющимся в условиях малых пятен облучения (больших удалений от мишени) предлагается модель "бокового выталкивания", в которой учитывается радиальное истечение газа из зоны фокусировки лазерного излучения и из которой следует возможность распространения разряда в виде единого комплекса УВ + ЗЭ не только при газодинамическом, но и при радиационном механизмах вовлечения газа в разряд. Последовательно рассматривается разлет газа из областей: а) - между УВ и ЗЭ, б) - за ЗЭ, в) - в ЗЭ. При проведении оценок показано, что первый из указанных процессов обуславливает распространение разряда в виде комплекса УВ + ЗЭ,определяет увеличение температуры газа в ЗЭ по сравнению с плоской детонационной волной и порог существования ДВ. Уменьшение давления за ЗЭ вследствие бокового разлета газа и (или) его охлаждения при теплоотводе в мишень, играет важную роль, когда разряд распространяется в виде радиационной волны. Скорость истекающего из ЗЭ газа из дозвуковой в одномерных моделях становится звуковой в модели бокового выталкивания. Как следствие, изменяется зависимость скорости разряда от лазерной интенсивности. Полученная нами функциональная зависимость находится в хорошем согласии с экспериментальными данными и отличается от зависимости ЗЗсо^^33 , присущей дозвуковым радиационным волнам. Боковое истечение газа из ЗЭ определяет порог существования разряда, распространяющегося в виде комплекса УВ + ЗЭ. Оцененные пороговые интенсивности I

20 МВт/см^ (для пятен облучения Ип ^ 0,1 см) близки к полученным в опытах значениям. При меньших интенсивностях разряд распространяется в режиме выровненного давления; наблюдается отрыв УВ от ЗЭ. Делается вывод, что реализация режима безотрывной от мишени плазмы требует уровней интенсивности, меньших порога поддержания разряда с ЕВ.

В заключение первой (и последующих) глав формулируются выводы по рассматриваемым вопросам.

Во второй главе рассматривается диссипация лазерной энергии и ее перераспределение во время импульса генерации и после его окончания. Для этого выделяются три временных интервала: а) - стадия лазерного энерговыделения; б) - стадия газодинамического расширения плазмы и в) - стадия релаксации "огненного шара". Экспериментально исследуются потери энергии на первой стадии развития пробоя, связанные с отражением излучения от мишени до начала плазмообразования, с неполным поглощением излучения в плазме и с отражением излучения от плазмы пробоя. Показана высокая эффективность передачи энергии газу плазмы пробоя, достигающая ~ 95% вблизи порога пробоя.

До окончания газодинамического разлета плазмы (на второй фазе развития пробоя) лазерная плазма передает энергию как в мишень, с которой она непосредственно контактирует, так и в полупространство. Измерены излучательные потери в полупространство и показано, что они не превышают 0,4% от полной энергии импульса генерации Е , не играя заметной роли в общем энергобалансе. Измеряются потери энергии в металлическую мишень через пятно облучения, достигающие значения 0,16Е. Энергия, оставшаяся в продуктах разряда к концу второй фазы, оценивается по характеру движения оторвавшейся от плазмы слабой УВ. Обнаруживается хорошее согласие между независимо проведенными измерениями энергии. Экспериментально (методами теневой диагностики) показывается, что вторая фаза заканчивается образованием "огненного шара" - долгоживущей области нагретого газа атмосферного давления, размеры которой значительно превышают размеры пятна облучения. Проводятся теоретические оценки энергии, сосредоточенной в центральных, наиболее горячих областях огненного шара. По ввдимог^у (на шлирен-фотогра-фиях)объему ОШ определяется энергия, в нем сосредоточенная,и подтвервдаются основные выводы, сделанные при проведении оценки.

Методами СВЧ-диагностики исследуется время остывания газа в ОШ до температур ~ 4400 К и показывается, что оно может достигать сотен микросекунд. Измеренная энергопередача мишени вне пятна облучения, достигающая ¿^0,3 Е,связывается с наличием вблизи мишени долгоживущего плазменного образования.

Делается вывод, что основным каналом диссипации лазерной энергии является передача энергии мишени, достигающая ^0,16 Е через пятно облучения и ^ 0,3 Е - вне пятна.

Третья глава посвящена исследованию этого основного канала диссипации энергии. Прежде всего рассматриваются различные методики измерений, отмеченные в литературе, указываются их преимущества и недостатки. Обосновывается методика, принятая в настоящей работе. Затем экспериментально устанавливаются основные закономерности процесса теплопередачи из импульсной плазмы: резкое увеличение поглощаемой мишенью энергии при образовании вблизи ее поверхности плазмы пробоя, наличие "размерного эффекта" (энергопередачи вне пятна облучения) и отличие характерного времени энергопередачи через пятно облучения от времени энергопередачи через периферийные участки мишени. Проводится критическое сравнение установленных нами закономерностей с представлениями о механизмах и характерных особенностях процесса энергопередачи, развитыми в литературе.

В следующем разделе исследуется эффективность энергопередачи через пятно облучения. Экспериментально показывается возможность использования импульса специальной формы: с интенсивным малоэнергетичным лидирующим пичком и низкоинтенсивным хвостом для достижения высоких значений эффективности передачи энергии мишени. Экспериментально исследуется влияние длительности Г = 0 4- 5 мкс хвоста импульса на характеристики теплового воздействия. Показывается, что при = I +5 мкс максимальное значение эффективности достигается вблизи порога пробоя, а максимальное значение переданной энергии - при некотором превышении порога. Привлекаются результаты, установленные в первой главе и делается вывод, что переход режима распространения разряда от нестационарного к стационарному (с БВ) сопрововдается уменьшением теплового воздействия плазмы на мишень. Полученные результаты обсуждаются на основе модели дозвуковой радиационной волны, при этом отмечается согласие наблюдаемых закономерностей с указанной моделью. Показывается, что наблюдаемому тепловому потоку в мишень соответствует средняя температура плазмы разряда ^ 28 кК,

В § 4 исследуется энергопередача в участки мишени, лежащие вне пятна облучения. Предлагается и на обширном экспериментальном материале обосновывается аппроксимация реального профиля плотности передаваемой мишени энергии вне пятна облучения гауссовским распределением, полуширина и интегральное значение которого определяются радиусом и энергией ОШ. Приводятся результаты экспериментов, проведенных в условиях обдува облучаемой мишени дозвуковым воздушным потоком. Развивается методика, позволяющая оценить по ним характерное время энергопередачи. Обсуждаются возможные механизмы теплопередачи и показывается, что она носит теплопроводностный характер и сопровождается турбулентностью, возникающей при распаде ОШ. В заключение параграфа развитая в работе модель передачи энергии от ОШ применяется к экспериментам, выполненным с сантиметровыми пятнами.

В § 5 экспериментально исследуется импульсное тепловое воздействие на мишени, находящиеся в атмосфере различных газов и в воздухе пониженного давления. Сравниваются результаты, полученные в гелии, воздухе, азоте и кислороде. Интерпретация замеченных отличий основывается на представлениях, развитых при изучении оптических разрядов. В воздухе пониженного давления исследуется испарительный режим воздействия (пробой в парах материала мишени). Обнаружен размерный эффект. Показано, что в диапазоне давлений ро ^ 5 тор наличие остаточного воздуха практически не сказывается на закономерностях испарительного режима, хотя роль ОШ становится заметной уже при ро~0;2 тор. в § б исследуется энергопередача при имцульсно-периоди-ческом воздействии плазмы пробоя на мишень. Анализ проводится как с привлечением выше установленных результатов по моноим-цульсному воздействию, так и при проведении экспериментов с импульсно-периодическим лазером. Высокие частоты следования импульсов (до 500 кГц) моделируются при воздействии на мишень двух импульсов, следующих с небольшой (I 4- 10 мкс) задержкой друг за другом.

В четвертой главе демонстрируются возможности термомеханического действия плазмы низкопорогового пробоя на мишень, объединяющего в себе два физических механизма: нагрев мишени лазерной плазмой с одновременным воздействием на нее импульса давления,также от лазерной плазмы. Эксперименты проводятся с алюминиевыми фольгами, исключающими влияние окислительных процессов. Для выявления роли тепловых эффектов фольгу нагревали, пропуская через нее электрический ток. Эксперименты показали, что цри малых частотах следования лазерных импульсов разрушение фольг имеет чисто механический характер; тепловые эффекты возрастают с увеличением частоты. Предлагается использовать комбинированное воздействие, при котором один лазер нагревает мишень до температуры, недостаточной для ее проплавления, а второй создает на ее поверхности плазму пробоя, эффективно разрушая мишень.

В заключении формулируются основные выводы диссертации.

Основные результаты работы могут быть сформулированы следующим образом:

1. На основании проведенных измерений температуры газа и исследования динамики развития плазмы пробоя воздуха установлено наличие переходного от детонационной волны к дозвуковой радиационной волне режима распространения оптического разряда, который реализуется в диапазоне интенсивностей 20 *

80 МВт/см2. Для описания переходного режима предложен механизм "бокового выталкивания", учитывающий боковой разлет газа из трех характерных для разряда пространственных участков!; между ударной волной и зоной лазерного энерговыделения, в зоне энерговыделения и за зоной энерговыделения.

2. Впервые для плазмы низкопорогового пробоя, инициируемой в воздухе вблизи металлической мишени типичным импульсом С02~лазера микросекундного диапазона длительности, исследовано перераспределение лазерной энергии в течение всего времени эволюции плазмы пробоя, установлены основные каналы диссипации лазерной энергии и определена их роль в процессе передачи энергии мишени.

3. Впервые установлены и физически обоснованы пространственно-временные характеристики процесса передачи энергии металлической мишени, находящейся в газовой среде, при создании вблизи ее поверхности плазмы низкопорогового оптического пробоя. Показано, что энергопередача в периферийные участки мишени и в область, лежащую под пятном облучения, осуществляется разными механизмами и на разных временных интервалах.

4. Определены пути оптимизации теплового действия плазмы низкопорогового пробоя газа на мишень и установлены способы повышения эффективности этого процесса, основанные на варьировании интенсивности, формы, длительности и частоты следования лазерных импульсов, а также изменении давления и состава газовой среды.

5. Обнаружен термомеханический режим воздействия плазмы импульсного низкопорогового оптического разряда на контактирующую с ней мишень, основанный на том, что плазма пробоя является одновременно тепловым источником и источником импульсного механического давления. Предложен комбинированный режим облучения, заключающийся в использовании двух лазеров, один из которых (непрерывный или импульсно-периодический) осуществляет подогрев мишени, а второй (имцульсно-периодический) - с уровнем мощности, достаточным для возникновения плазмы пробоя, вызывает эффективное термомеханическое воздействие.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Агеев В.П., Бурдин С.Г., Гончаров И.Н., Конов В.И., Минаев И.М., Чаплиев Н.И. Взаимодействие мощного импульсного лазерного излучения с твердыми телами в газах.-М.:Радиотехни-ка,1983,т.31,220 с.

2. Mets S.A., HettcKe L.R., Stegtuan R.L., Schreimpt E-f-fect oj fleam. latenslty on. target response to IxLgk -intensity parsed C0¿ Êaser radUtton, -3.Appe.Pkys., №75, v. U8, rtoU, p. 1634-1642.

3. Marcus S., lowder 3. E., MangLef Mooney D. L. Laser H&atLng oj Mettait с Surfaces.-IEEE J. Quant. Et., QE-11, 497?, 43 2).

4. Агеев В.П., Конов В.И., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Ударный механизм нагрева мишеней: лазерным излучением в газах.-Пись-ма в ЖТФ,1977,т.3,вып.14,с.677-680.

5. Ala reus S., Loader U.E., Manèief S. Large-spot tkermüi bOLLpting oj Ù02 laser radiation to netaCtie surfaces.-J.oj- Appi. Ptyi., 4976, v. M, Ño 7, p. 296b 2368.

6. Конов В.И. Эффективная поглощательная способность металлов в воздухе для излучения С02~лазеров. -В сб.:Тезисы докладов 1У Всесоюзного совещания по нерезонансному взаимодействию оптического излучения с веществом. -Л.:ГОИ,1978,с.233-234.

7. Рыкалин H.H., Углов A.A. Влияние окружающей атмосферы на процессы обработки материалов лазерным излучением. -ФХОМ, 1977,№ 5, с.7-13.

8. Агеев В.П., Барчуков АЛ., Бункин Ф.В., Конов В.И., Метев С.М., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Пробой газов вблизи твердых мишеней излучением С02-лазера. -Известия вузов,физика, 1977,Jé II,с.34-60.

9. Агеев В.П., Барчуков А.И., Бункин Ф.В., Конов В.И., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Исследование механического действия импульсного излучения С02-лазера на твердые мишени в газовой среде. -Квантовая электроника,1977,т.4,№ 2,с.310-319.

10. Арзуов М.И., Конов В.И., Костин В.В., Метев С.М., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Исследование кинетики нагрева металлов в газовой среде излучением непрерывного и импульсно-перио-дического COp-лазера. -М.,1977, -44 с.(Препринт ФИАН:152).

11. Агеев В.П., Арзуов М.И. Конов В.И., Силенок A.C., Чашшев Н.И. Нагрев металлической фольги непрерывным СС^-лазером при одновременном импульсно-периодическом пробое воздуха вблизи ее поверхности. -Письма в ЖТФ,1977,т.З,вып.22, c.II79-II82.

12. Агеев В.П., Конов В.И., Мурина Т.М., Силенок A.C., Чашшев Н.И., Исследование релаксации плазмы пробоя воздуха вблизи мишени методами СВЧ. -КСФ,1978,№ 5, с.6-10.

13. Агеев В.П., Барчуков А.И., Бункин Ф.В., Конов В.И., Пужа-ев С.Б. Силенок A.C., Чашшев Н.И. Нагрев металлов излучением импульсного ^-лазера. -Квантовая электроника,1979, t.6,JÉ 1,с.78-85.

14. Агеев В.П., Барчуков А.И., Бункин Ф.В., Конов В.И., Прохоров A.M., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Лазерный воздушно-реактивный двигатель. -Квантовая электроника,1977,т.4,М2, с.2501-2513.

15. Бобырев В.А., Карасев М.Е., Колчин A.B., Конов В.И., Костин В.В., Прохоров A.M., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Особенности разрушения металлической фольги излучением имцульсно-периодического С02-лазера. -ФХ0М,1980,№ 4,с.3-6.

16. Агеев В.П., Горбунов A.A., Конов В.И., Никитин П.И., Силенок A.C., Чаплиев Н.И. Импульсный нагрев лазерной плазмой в дозвуковом потоке.-Известия АН СССР,сер.физическая,1982, т.46,№ 6,с.1058,1064.

17. Конов В.И., Силенок A.C. Исследование импульсных оптических разрядов в режимах с боковым выталкиванием. -М.,1984,-25 с. (Препринт И0ФАН:124); -Физика плазмы,1985,т.II,Ж3(в печати).

18. Данилычев В.А., Зворыкин В.Д. Экспериментальное исследование радиационно-газодинамических процессов, развивающихся под действием мощных лазерных импульсов с .А =10,6 мкм на твердое вещество в газовой среде. -Труды ФИАН СССР,1983, т.142,с.П7-171.

19. Берченко Е.А., Соболев A.n., Федюшин Б.Т. Распространение лазерных волн поглощения в газе. -Квантовая электроника, 1979.т.6,№ 7,с.1546-1548.

20. Бакеев A.A., Николашина Л.И., Прокопенко Н.З. Распространение лазерных волн поглощения под действием излучения с длиной волны 10,6 мкм. -Квантовая электроника,1980, т.7, № 6,с.1236-1239.

21. Лосева Т.В., Немчинов И.В. Дозвуковые радиационные волны. Сравнение теории и эксперимента. -Квантовая электроника, 1982,т.9,i 7,0.1373-1378.

22. Немчинов И.В. Волны поглощения в газах. -Известия АН СССР, сер.физичеекая,1982,т.46,№ 6,с.1036-1036.

23. Райзер Ю.П. Лазерная искра и распространение разрядов.-М.: Наука,1974,-308с.

24. Hamilton b.c., Sames D.J., Hamsden S.A., The ejjed o/ Иа-diat Losses on Ш Propagation о/ C02 taser Sappoied1. Hionaiion Waves,-JJhysJ: hfpi.Phys., Wt, * 10, Л. p. 1011 -1015.

25. LcxúderJ.E., ¿en don i D.E., tí Шоп T.w., ttutt Н.Э. Higk-energy putsed C0¿-¿aser-target LnieraetLon иг air. -3.Hppe.Pkys., im, ч.ЦЦ, fJo 6, p. 2159-2162.

26. Козлов Г.И. Исследование пробоя газов под действием импульсного излучения COg-лазера, -ЗГО,1979,т.49,вып.1, с.67-75.

27. Немчинов И.В., Петухов А.И., Рыбаков В.А., Хазинс В.М., Шувалов В.В., О возникновении световой детонации из волны "светового горения". -Доклады АН СССР,1979,т.244,№ 4, с.877-880.

28. Станюкович К.П. Неустановившиеся движения сплошной среды. -М.:Наука,1971.-856 с.36. jJietsen. Р. f., UyclrodyriamU CateutatífatS of Jurjace Respond in the. Presente, of Lastr-Zuppoted Deiona'ttcn, WÖtfes.-J.C/ type. Pktfs., 131$, ы.кй, Mû,

29. Thomas PJ. .Jet FtomfLeld Bekcnd a ëaser-Suppoted JJeto-KailoK йй ре,-AI A A 3., i9Vl, v./^, ifo/fl, pJW-1410.

30. Козик В.A., Лосева T.В., Немчинов И.В., Новиков В.В. Дозвуковые радиационные волны, распространяющиеся от преграды навстречу излучению СС>2-лазера. -Квантовая электроника, 1978, т.5,Jé I0,c.2I38-2I47.

31. Бойко В.А., Владимиров В.В., Данилычев В.А., Дуванов Б.Н., Зворыкин В.Д., Холин И.В. Сверхзвуковые радиационные волны в газах под действием излучения ^-лазера. -Письма в К®, 1978,т.4,вып.22,с.1373-1378.

32. Бергельсон В.И. Лосева Т.В., Немчинов И.В., Орлова Т.И. Распространение плоских све'рхзвуковых радиационных волн. -Физика плазмы,1975,т.6,с.912-921.

33. Немчинов И.В., Попова М.П., Шубадеева Л.Н. Перекрытие сечения лазерного луча плазмой, распространяющейся в режиме . сверхзвуковой радиационной волны. -Ж!Ф,1978,т.48,№ 9, с.1976-1977.

34. Немчинов И.В., Попова М.П., Шубадеева Л.П. Распространение двумерной сверхзвуковой радиационной волны. -ПМТФ,1977,3,с.34-41.

35. Немчинов И.В., Попова Н.П., Шубадеева Л.П. Влияние движения плазмы на распространение сверхзвуковых радиационных волн. -Квантовая электроника,1982tт.9,№ 2,с.436-438.

36. Маркович И.Э., Немчинов И.В., Петрухин А.И., Плешанов Ю.Е., Рыбаков В.А. Сверхдетонационные волны в воздухе, распространяющиеся навстречу лазерному лучу. -Письма в ЖК>,1977, т.З,вып.З, с .-101-105.

37. Маркович И.Э., Немчинов И.В., Петрухин А.И., Плешанов Ю.Е., Рыбаков В.А. Светодетонационные и сверхзвуковые радиационные волны в ксеноне. -Физика плазмы,1979,т.5,вып.5,с.1003-I0II.

38. Маркович И.Э., Немчинов И.В. Низкопороговые сверхзвуковые радиационные волны в и перекрытие ими сечения лазерного луча. -Письма в ЭТФ,1978,т.4„вып.9,с.529-533.

39. Фишер В.И., Хараш В.М. 0 сверхдетонационном движении фронта плазмы навстречу мощному лазерному излучению. -КЭТФ,1982, т.82,№ 3,с.740-746.

40. Фишер В.И. О быстрой волне ионизации газа в луче мощного лазера. -ЖЭТФ,1980,т.79,вып.6(12),с.2142-2152.

41. Немцев И.З., Мульченко Б.Ф. Быстрая волна ионизации в ксеноне, поддерживаемая лазерным лучом. -Физика плазмы,1977, т.З.вып.5,c.II67-II69.

42. Фишер В.И. О сверхзвуковых режимах распространения волн ионизации по лазерному лучу. -Ж1Ф,1983,т.53,№ II,с.2143-2147.

43. HUoik h.3., MickeUs C.De., Homai K., Tozer ß.A. h moda-êoc-ked laser as a light source for ¿chUeren photography. -IEEE У. Quant. Et. QE-4, 1968, pJ93-591.

44. Бергельсон В.И., Лосева Т.В., Немчинов И.В. Численный расчет задачи о расцространении по газу навстречу потоку светового излучения плоской дозвуковой радиационной волны. -ПМТФ,1974,гё 4,с.23-34.

45. Ковалева К.Н., Немчинов И.В. Ударные волны при длительном выделении энергии в горячей сфере. -ФГВ,1976,и.12,вып.1, c.II3-II6.

46. Бункин Ф.В., Конов В.и., Прохоров A.M., Федоров В.Б. Лазерная искра в режиме "медленного горения". -Письма в ЖЭТФ, 1969.т.9,вып.II,с.609-612.

47. Буфетов И.А., Прохоров A.M., Федоров В.Б., Фомин В.К. Газодинамика медленного светового горения воздуха в луче нео-димового лазера. -Письма в КЭТФ,1980,т.32,вып.4,с.281-285.

48. Буфетов И.А., Прохоров A.M., Федоров В.Б., Фомин В.К. Распространение волны медленного светового горения воздуха в луче неодимового дазера. -Квантовая электроника,1981,т.8, № 4,с.751-759.

49. Буфетов И.А., Прохоров A.m., Федоров В.Б., Фомин В.К. Особенности инициирования медленного горения оптического разряда в воздухе на затравочной плазме светового пробоя. -Письма в ЗИФ,1981,т.7,вып.15,с.897-900.

50. Буфетов И.А., Прохоров A.M., Федоров В.Б. Фомин В.К. Гидродинамическое взаимодействие оптических разрядов в режиме медленного горения и его применение для диагностики движе* ния газа в разряде. -Письма в ЖЭТФ,1982,т.35,вып.4,с.167-169.

51. Holmes b.S.t Mäher W. F., Wait ß.ß. laser-Target Interaction jfear the Plasma Formation, Threshold.-JJppl. /980, v. 31, л/о 11, p. 5899 -5101.

52. Loioder ¡J.E., PeiiUßiU L.l. Measurment oj C0¿-laser-genera-ted 'uvpudse and pressure.-lippi. Pkys. Lett, /9Щ v. 24, л/о </, p. 204 201.

53. Keitche L. ft., ScfirLempj 3.T., Siegman. ILL. Implies reac-tLou resaИi-iag írom ih.e ui-flir* Irradiation. аЬгшиш. ty a pulsed t02 ¿aur-JAi>pl.Pfi<fS-,M13,v.Wt¿9,p.W9'm.

54. Dujresne A, Bournot Ph., Caressa J. P., èûsca Q, flared J,

55. Pressure and impulse m an, kluminiim Target from Patsed Laser Irradiation at Reduced Imêieit Pressure.-hfpt.Pkys. 198/, i/,38, лМ, p. 234 -236.

56. Бойко В.А., Данилычев В.А., Дуванов Б.H., Зворыкин В.Д., Холин И.В., Чугунов А.Ю. Измерение газодинамического давления на мишени при воздействии излучения С02~лазера.-Квантовая электроника,1977,т.4,№ 4,с.837-843.

57. NcMorcLu 3. L, Roêeris P.D., Interaction oj pulsedser radiation with, alionUuLtn. -3.Pkys.V: l\j>pl. Ptys., Í915, "/".'8, ftoT, p.

58. Немчинов И.В., Петрухин А.И., Плешанов Ю.Е., Рыбаков В.А.

59. Расширение плазменного слоя у облучаемой лазером преградыв газах высокой плотности.-ДАН СССР,1979,т.247,№6,с.1368-1371.

60. BeiíerSy Я.Е.Щ, Walters С,T., tleasurment of C0¿ taur induced s/loôk pressure, aêotre and êetouJ LSd-urave threshold.-J. hppl. Pkys., 1916, v.m, tlo 8, p.3485 -ьт.

61. Wet HaEa H.B., Haber w.E. Study oj Easer- ¿uppoied détonation mires, íy time-re-so ¿ved spectroscopy.-The oj chemical pkysUs, /973, v.?9,iJoï,p.3692 -'37O0.

62. P. P., Walt II. B. Emission spectra o$ ¿aser supposed detonation mires,,-Ifypt. Pkys., im, и. M, л(о ï, j>. 23ií 2314.

63. Павлов Д.В., Урдин В.Д., Фунтиков А.И., Якутов Б.П. О распаде воздушной плазмы, образованной лазером.-Физика плазмы, 1979,т.5,вып.3,с.558-565.

64. Маркович И.Э., Петрухин А.И., Плешанов Ю.Е., Рыбаков В.А. Экспериментальные исследования возникновения и распространения волны "светового горения" и ее перехода в "светодето-национную волну". -4>ГВ,1979,т.15,Я> 4, с.30-37.

65. Берченко Е.А., Потанкин Iw.H., Соболев А.П., Федюшин Б.Т., Филатов A.C. Устойчивость волн поглощения лазерного излучения и механизмы их турбулизации.-Квантовая электроника, 1983,т.10,№ 12,с.2456-2464.

66. Зельдович Я.Б., Райзер Ю.П. Физика ударных волн и-высокотемпературных гидродинамических явлений.-М.:Наука,1966,. -486 с.

67. Авилова И.В., Баберман Ü.M., Воробьев В;С., Замалин В.М., Кобзев Г.А., Лагарьков П.Н., Мнацаканян А.Х., Норман Г.Э. Оптические свойства горячего воздуха.-М.:Наука,1970,-320с.

68. Кузнецов Н.М. Термодинамические функции и ударные адиабаты воздуха при высоких температурах.-М.: Машиностроение, 1965,- 463 с.

69. Зайдель А.Н., Островская Г.В., Островский Ю.И. Техника и практика спектроскопии. -М.:Наука,1976, -376 с.

70. Грим Г. Спектроскопия плазмы. -М.:Атомиздат,1969,-452 с.

71. Немчинов И.В., Полозова И.А., Светцов В.В., Шувалов В.В. Плоский лазерный взрыв у преграды в воздухе. -Квантовая электроника.1979,т.6.№ 6,с.1223-1230.

72. Бойко В.А., Данилычев В.А., Дуванов Б.Н., Зворыкин В.Д., Холин И.В. Исследование отражения излучения С02~лазера от мишеней в воздухе. -Квантовая электроника,1979,т.6.6, с.1323-1326.

73. Данилычев В.А., Зворыкин В.Д., Холин И.В., Чугунов А.Ю. Исследование динамики образования плазмы вблизи мишени под действием микросекундных импульсов ^-лазера. -Квантовая электроника, 1980, т. 7, Je Ё2.с.2599-2603.

74. Maker W.E., Йа£Е И.В. £xp<>rlmeatae staqlt^ 'ejectsrom two tasir pulses,-J. oj Appt. Phys.j /976, Ño S, p.2W- 2V93.

75. Maker W.E., Uaee Expérimentai tkermaê toupiug of l&itr htm-7. ojUppt. PkgS., 191*, ir. k9, aIo U, p. 22^-2261.

76. Maker W.B., Watt L 8. Pulsed ¿asir heating profite. uiidth, a*d changes in tota? coupling iffitk pulse, tugtk andpressure.-J. ¡\pp¿. Phys. ,1980, v.S/,do 3,p./338-f3M.

77. McKay 3. A., ickrienpf J.T.Jhe spatial disïriêntiOK heating of aluminum -targets êg ¿cuer- ignited (kir píaynas. -AppL Ptys. Lett., WW, v. do <0, p. m M.

78. McKay 3. A., ScKrimpf 3. T. Transient Surjate heating of metals 6y C0X t&str puises vsith air-plasma ignition.-3. Appe. Phys., 1919, v. 50, do Z, p. 5202 -520f.

79. McKaysf.A., S ckritmpf <7. T. Thermal transient analysis of-pulses keat deposition in sheet targets and oêsevaiion-oj plasm, spreading.-bppi. Phys. Lett., /07?, v. 31, do ê, p. 369-311.

80. McKay d. A., ichriempj <7.7., Bleach 1.3., rfageê 3.3.t Walt LB., Pond C.H., tîaniiif S. K. Putsed-CO^-iastr interaction ufitK aitminum in Q.ir: Thermal response and. pCasma aharae-■fcertstUs.-J. W9,v.50,i\lo p. 5231 3240.

81. WalUrs C.T., bames H.H., £>eVer&y fLE. 0. InUlaiiow. oj ¿ftser-sappoted detonation (L,Í>D) uratres. -J.AppLPkys., W8, vJ9, S, p. mi-2950.

82. Баум Ф.А., Орленко Л.П., Станюкович К.П., Челышев В.П., Шехтер Б.И. Физика взрыва.-М.¡Наука,1975,-704 с.

83. Кестенбойм Х.С., Росляков Г.С., Чудов Л.А. Точечный взрыв. -М.:Наука,1974,-256 с.

84. Аскарьян. Г.А., Рабинович М.С., Савченко М.М., Степанов В.К. "Огненный шар" светового пробоя в фокусе луча лазера. -Письма в ЖЭТФ,1967,т.5,№ 5,с.150-153.

85. Аскарьян Г.А., Манзон Б.М. Тепловое излучение микрорадиоволн от ударной волны лазерного взрыва в среде (световой искры).-Физика плазмы,1978,т.4,вып.I,с.104-110.

86. Дубовик A.C. Фотографическая регистрация быстропротекаю-щих процессов.-М.:Наука,1975,-456 с.

87. Чернетинский A.B., Зиновьев O.A., Козлов О.В. Аппаратураи методы плазменных исследований.-М.:Атомиздат,1965,-364с.

88. Броуд Г. Расчеты взрывов на ЭВМ.-М.:Мир,1976,-272 с.

89. Дементьев Д.А., Конов В.И., Никитин П.И., Прохоров A.M. Исследование токов, возникающих при оптическом пробое воздуха вблизи проводящей мишени.-Квантовая электроника,1981, т.8,№ 7,0.1532-1539.

90. Реди Дж. Действие мощного лазерного излучения.-М.:Мир, 1974,-468 с.

91. Hoßln З.Е. Puised iaSer heating of thick opaque -target in. air.-lUppl. Phys., 4918, v.H9, Alo {0, p. 5306 S340,

92. Ho bin <7. E. Hi sed laser hatittg^f thin opaque target in Ur.-kppl. Phys.Ltlt. Jo 404.107. flaker W.E., ríichoés 2.3.9 Hate к.Ь. Ma, Hip It -pulse therml WtipiùKj &t 3,8 jxm mveßenßik.-üppt. Phys. Leu., 1980, v.31, Jo 4,p.U- 14.

93. Pirri A.V., hot U.C., Ш R.K.S. Plasma Entrjy Iranrfer to HeiaU Surfaces Irradiated êy Putsed Loser.-AIAA J., im, v. iß, tío 12, p. 1296 тч.

94. Агеев В.П., Бурдин С.Г., Конов В.И., Углов С.А., Чашшев Н.И. Нагрев теплоцроводящих мишеней лазерными импульсами с мощным лидирующим ничком.-Квантовая электроника,1983, т.Ю,гё 4,с.780-787.

95. НО. Лосева Т.В. Сравнение теоретических и экспериментальных спектров и потоков излучения из воздушной плазмы, образовавшейся под действием С02-лазера. -В сб.: Тезисы У Всесоюзной конференции "Динамика излучающего газа",-M.,1983, с.38.

96. Таблицы физических величин (под редакцией Кикоина И.К.). -М.:Атомиздат,1976.-1006 с.112. ¿parles И., Lok Е.Зг, Temperature dependence, of aêsorp-iiôn in ßaser damage vf meiaêiùe. mirrors. T. Meeting.г. 69, río t, p.W Ш.

97. Реди Дж. Промышленные применения лазеров.-M.:Мир,1981, -365 с.

98. Rotin J. £"., jJopditi P. Improving c.oniinuoi¿s uJave Castr penetration oj So i ids Using a Superimposed Pu ¿sed. Laser. -Kppi. Phys, Le-bi.,1M$j v. 29, Mo/,/}. 3-f.

99. Fox <?. ft m liked for impro vin^'continuous mire ¿&str penetration oj metai targets.-Ippt. Pkys. LM.f Wf, v. 26, р.Ш- 884.

100. Steverding В., Conrad ß.W., Dudel И.P. Explosive Puncturing oj Metal Plates $y Lasers.

101. Uppl. Piys., 1919, vJO, do H, p. Slid $118.

102. Конов В.И., Ральченко В.Г., Углов O.A., Маркин Л.И. Синтез нитридов металлов излучением импульсно-периодическо-го COp-лазера.-ФХОМ,1984,№ 4,с.140.