Нелинейно-оптические процессы в парах атомов Cs, Rb, Ba, Zn и молекул Cs2 и Rb2 в поле УКИ света и их приложения в лазерной физике тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

Саркисян, Давид Гайкович АВТОР
доктора физико-математических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
Аштарак МЕСТО ЗАЩИТЫ
1996 ГОД ЗАЩИТЫ
   
01.04.21 КОД ВАК РФ
Автореферат по физике на тему «Нелинейно-оптические процессы в парах атомов Cs, Rb, Ba, Zn и молекул Cs2 и Rb2 в поле УКИ света и их приложения в лазерной физике»
 
Автореферат диссертации на тему "Нелинейно-оптические процессы в парах атомов Cs, Rb, Ba, Zn и молекул Cs2 и Rb2 в поле УКИ света и их приложения в лазерной физике"

НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ НАУК РЕСПУБЛИКИ АРМЕНИЯ ИНСТИТУТ ФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ

Р Г Б ОЙ

1 - г - - '

На правах рукописи

Саркисян Давид Гайкович

Нелинейно-оптические процессы в парах атомов С«, КЬ, Ва, 2.1\ и молекул и И1ъ в поле УКИ света и их приложения в лазерной

физике.

11.04.21-Ла1ериаи Фишка

АВТОРЕФЕРАТ

диссершпин на соискание ученой степени доктора фишко-матсматнческих наук

АШТАРАК-19%

Работа выполнена в Институте Физических Исследований Национальной АН Республики Армепин

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Погосян П.С.

доктор физико-математических наук, Адонц Г.Г.

доктор физико-математических наук, профессор Казарки МА.(РАН ФИ им.ПЛебедева)

Ведущая организация: Рпеванскш! Государственный Университет

и /3 Зашита состоится "--' ---- 1996 г. в ---- часов на оседании

специализированного совета 052 но присуждению ученой степени доктора

физико-математических наук в Институте Физических Исследований НАН

Республики Армения по адресу 378410, Аштарак-2. ИФИ АН Армении.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Института Физических Исследований ПАН Республики Армении.

И I

Автореферат разослан ------1996 г.

Ученый секретарь специализированного совета канд. физ. -мат. наук / Па поя и Л.Н.

Актуальность ТСМЫ. С начала 1980 гола по настоящеевремя во многих-------

лабораториях мира ведутся интенсивные исследовании нслиненно-оиiii'iecMix процессов, таких клк нссганнон.чрное электронное вынужденное комбинационное рассеяние (ЭВКР), Четырех-волповос параметрическое взаимодействие (МЯВ), генерация нечетных гармоник и т. л. в поле мощных ультракоротких импульсов (УКП) в атомарных н молекулярных парах металлов. Важность этих исследований обусловлена следующим: |.|1очможность преобразования частоты УК1! в УФ, ПУФ и ПК области ciicKipa, недоступные для прямой генерации УКИ. Формируемые в результате преобразования УКИ в ряде случаев имеют лучшие характеристики ( С.ппкн к спектрально-ограниченным импульса!) именит, мялу*» расходимость и хорошее поперечное распределение интсисипиосш) нежели УКИ, ((юрмирусмыс нелинейным преобразованием в жидкостях и кристаллах.

2.Быстрое иосспшоатеине атомной системы при оптическом пробое допускает прсобрлювание УКИ с большими ннтснсмшюстими н с большой частотой следования преобра |уемых УКИ.

3.Ичучение нелинейно-оптических процессов с воможностью оперативного управлении в холе исследовании параметрами самой исследуемой среды, такими как -плотность активных атомов м молекул, даатенне буфер 'ото raía и т. д.

4.Со1динис на -основе нелмненно-ончнчеекмх процессов различных устройств для нелеп лазерной фишки.

5.0н|оснтельная простота теоретических молелен, описывающих кил шре юнансное взаимодействие УКИ с атомной и молекулярной системой, позволяет ироводшь точные количественные сравнении теории с экспериментом, что учлубляет теорию квашремнансных взаимодействий. Цель диссертационной работы. Изучение нелинейно-оптнчсских процессом, таких как нссмнионаронос ЧНКР, ЧПН, генерация нечетных Орсн.ей н нитон ) lapMoiiiiK и пр., прок-какших и нарах аюмов (ПА) и в парах молекул (ИМ) метхчлов в ноле УКИ. Али реализации постаИ-ченной цели исследовании велись в следующих основных направлениях:

Разработка источников ' У К.И па основе ' твердотельных неодиыовых пикосекунлпых лазеров с возможностью перестройки : длины ванты УКИ: ¡|к>рчнронанпс УКИ накачки, б.чшких к снектралыю-отраннченным и варьирование их но .'ltiiic.imiociii и спектральной ширине.

Ра (работка истых высокотемпературных отпаянных кювет, содержащих ПЛ и ИМ (имеющих высокую плотность) н лишенных недостатков, присущих стеклянным. кварцевым и металлическим кюветам.

'■Экспериментальные исследования отмеченных выше и ел иней но-оптпчеекпх процессов и их возможное применение для онрелслсния важных н.чра.че ijhmi, опмсыкаюпшч аюмпые и молекулярные системы.

1'ач<аГника на основе нслннснно-опгических процессов различных устpoiici н для нелеп .la терноп с|>и niK.it. Научная пошима.

1.'')кснерпмен1а.чыю реализованы и нсслсдованы: и)нлавно перестраиваемый в широкой области длин iio.iii (> 40 им) никосекунлный лазер на . нсолимовом фос||кппом си-кле (НФС): Генерируемые УКИ близки к

спсктрально-ограннченным с варьируемой длительностью в интервале 6-25( пс и соответственно с шириной спектра 6-0.15 см'1; б) дискретж перестраиваемый пикосекундный лазер на YAG:Nd, генерирующий н; длинах волн'1052 им, 1061 им, 1064 нм и 1074 vim.

2. На системе уровней (6s') 'S - (6s6p) 'Р -(6s5d)'D атомов Ва впервьк исследованы временные особенности генерируемого излучения <a(P- D) при заселении уровня 'Р "оптическими столкновениями" в поле квэзирезонансных УКИ с последующей генерацией(усиленное спонтанное 1шучснис (УСИ)) на переходе P-D. Установлено, что УСИ задержано относительно импульса накачки на г 230 пс и имеет длительность ~ 160 пс.

3. Впервые исследованы особенности нестационарного ЭВКР в ПА бария. Используя в качестве накачки УКИ, перестраиваемые в интервале 350-356 нм,* осуществлена эффективная генерация стоксовых импульсов (СИ), перестраиваемых в интервале 580-600 нм.

Показано, что при определенных интенсивностях СИ генерируются также антистоксовые импульсы, перестраиваемые в интервале 250-253 нм.

Впервые зарегистрировано ЭВКР в системе электронных уровней, в которой первый переход 'S - 'S машется запрещенным.

Реализована простая методика определения порога и коэффициента усиления ЭВКР за одну лазерную вспышку, с помощью которой эти параметры определены для системы уровней (6sJ)'S - (6p5d)'P- (6s5d)'D.

4. Используя УКИ, перестраиваемые в интервале 522.5 - 540 нм, с помощью нестационарного ЭВКР в ПА цезия впервые осуществлена эффективная генерация СИ в ИК области 2.2 - 2.66 мкм.

Обнаружено, что наряду с электронным ВКР эффективно протекает ЧПВ по схеме и„ = ь>с, + t>j + uj.

5 Разработаны и исследованы новые высокотемпературные отпаянные лейкосапфировые кюветы (ЛК) различных типов для получения ПА и молекулярных па ров металлов для задач лазерной спектроскопии. Некоторые из типов J1К позволяют осуществить принципиально новые исследования, которые невозможно проволшь с помощью традиционных кювет.

6. Впервые экспериментально обнаружено и исследовано влияние оптического эффекта Штарка на частоту СИ при нестационарном ЭВКР в условиях положительной и отрицательной расстроек частогы накачки ог резонансного атомного перехода

7. Впервые осуществлена и исследована генерация третьей гармоники в парах ПА в пазе "кольцевого" УКИ накачки. Показано, чю при этом осуществляется названный нами . само-организующппся фазовый синхронизм.

8. Впервые обнаружен и исследован эффект накопления усилении (ЭНУ) и нестационарном ЭВКР в парах атомов бария при накачке парой УКИ. разнесенных во времени.

9. На основе' ЭНУ разработана новая , методика определения времени поперечной релаксации Т2 за одну лазерную вспышку,

10. Впервые исследованы особенности коллинеарпого и нсколлинеарного ЧПВ в ПА барии при двухфотонной квазирезонансной накачке первой и второй гармоник твердотельных пикосскундных неодимовых лазеров.

Эбнаружено, что при прохождении мощных УКИ в условиях двух фотонного кзонансного взаимодействия, при определенных условиях происходит /ширенне спектра этих импульсов .

11.Разработана и реализована новая методика определения заселенности немного уровня с помощью генерации третьей гармоники (ГТГ) парой /КИ, разнесенных во времени, с помощью которой измерены вероятности 1вух- и четырехфоюнной ионизании атомов Cs.

¡2.Разработана и реализована новая методика определения временных сарактеристнк УКИ по корреляционной функции третьего порядка G' ''(Од) ia основе иеколлинеарной двухпучковой ГТГ в ПА металлов, позволяющая -лкже определить асимметрию формы УКИ за одну лазерную вспышку. [3. Впервые исследован эффект просветления МП щелочных металлов ( и ix смеси) при нмеоких плотностях. Показано, что время релаксации просветленного состояния может составлять несколько сотен пс. .4. С помощью отпаянных Л К, содержащих плотные МП цезия и рубидия (сализованы н изучены новые режимы пассивной модуляции добротности и мобилизаций частоты твердотельных неодимовых импульсных лазеров, а акже рубинового лазера.

Осуществлена генерация лазерных импульсов, варьируемых по [лительности от 100 не до 300 пс в зависимости от температуры МГ. 5. Впервые осуществлена генерация пятой гармоники пикосекундного (AG: Nd лазера в отпаянной Л К, содержащей смесь паров атомов Zn и Хе с юмощью процесса ГРЧ: Зш + 3w - о = 5о.

С помощью неколлинсарной геометрии взаимодействия впервые

пмерена корреляционная функция седьмого порядка Gl7'(0.....т).

1рактичсскаи значимость работы.

. Разработанный плавно нсресгрпиваемый в широкой области длин волн .064 - 1.09 мкм пикосекунлный лазер на НФС, генерирующий УКИ, ишзкие к спектрально ограниченным с варьируемой длительностью и пекгралыюй шириной, а также разработанный дискретно-перестраиваемый шкосекунлный YACi: Nd лазер могут быть успешно применены в лазерной «пике.

. При накачке УКИ с X * SS3 им ( v * 18060 см ') в парах атомов бария с вантовой эффективностью 30% генерируется" УСИ с. частотой v = 6665см"1, |ри этом изменение частоты накачки на ± 100 см ' практически не казываося на частоте УСИ, что может быть удобным для некоторых |риложении.

. Разработанные высокотемпературные отпаянные ЛК'различных типов югуг иметь широкое применение в лазерной физике. Имея целый ряд риншшиальных преимуществ, они могут заменить широко используемые в асюящее время стеклянные, кварцевые и металлические кюветы. Эти ЛК ыли усиепип» нении. loiuiiiM п исследованиях и разных научных центрах. . PaipaOoian x|k|icki minbiii преобразователь часюгы УКИ на основе ЛК, одержи и (ей ПД бария и осуществляющий преобразование УКИ.с длиной олнм 350-356 пч в перестраиваемые УКИ в области 580-600 нм с (|*|>ск11!1ш<>см.к> ~20Чп и п пересфаиваемые УКИ в области 250-253 нм с ||х|>ск1ивнос1ью - Преобразованные УКИ имеют гладкое поперечное определение интенсивности в пучке, близки к спектрально-

5

»

ограниченным, имеют относительно большую мощность 0.1-1 МВт и могут быть успешно нпользованы для задач лазерной спектроскопии газов, например. Na.

5. Разработан эф<])сктивный преобразователь частоты УКИ на основе отпаянной Л К. содержащей ПА иезия и осуществляющий преобразование УК11 с длиной полны 522.5-540 нм в ИК область 2.2 - 2.66 мкм с квантовой э<М»ектипностыо 20%.

6. С помощью ра фаботаниой методики по ГГГ "кольцевой " накачкой возможна эффективная генерация нечетных гармоник и ПА металла без добавления буферного газа. В эгом случае также значительно упрощается отделение нмучення накачки от неченюй гармоники.

7. Используя эффект ЭИУ, может быть сушесиюнно увеличена ( более чем на порядок) э<||фсктнщ10сть преобразования УКИ при ЭВКР.

8. Разработанная на основе ЭНУ методика определения величины Тг за одну лазерную вспышку имеет ряд преимуществ перед традиционными методами, в которых для определения величины Tt требуется большое количество лазерных вспышек, что может быгь неприемлемым для газовой среды, изменяющейся (например, в роультате конвекиин) в течении времени.

8. Разработанная методика определения, заселенности аюмиого уровня позволяет определить такие параметры атомной системы как: вероятность многофотоннои ионизации; определение времен релаксации, рекомбинации и т.д.

9. С помощью метола двухпучковой ГТГ в нарах аюмов металлов возможно определение временных характеристик УКИ с длинами волн в интервале 500-1200 нм, а также определение степени асимметрии <|>ормы УКИ за одну лазерную вспышку.

11. Применение отпаянных Л К, содержащих МИ цезия и рубидия, позволяет относительно просто генерировать псрссграииаеммс по длительности (100нс - 300 пс) лазерные импульсы с высокой спектральной яркостью н стабилизированной частотой, имеющих ширину спектр;! 5 ■ 10 1 -10 * ем '

12. Твердотельный лазер на КНФС с внугриреншаторной Cs кмиенщ и дисперсионными атемешамн генерирует более согни стабилизированных по частоте лазерных линий а интервале 1,05-1.06 мкм. в частности, 1052.<>66 нм, 1053.316 нм и другие, что может быть использовано в качесюс лакрных реперных линий в ИК обласш г'оизи I мкм.

13. Созданный на основе э<|х{>скта просветлении смеси ii.ionii.ix молекулярных плрон Csj + НЬ; + К., скор<кп1ой широкополосный фнлмр-затнор может быть успешно использован в задачах не спсмроскопип в диапазоне длин воли 400-1200 нм.

14. Отпаянная Л К. содержащая смесь паров а гомон Zn н raw Хе. можи быть успешно нснильзована для генерации пятой гармоники (УФ диапазон) пс и фс импульсов с X » Г мкм.

С помощью .нсколинепрной геометрии взаимодействии' : возможно определение корреляционной функции седьмого порядка для не и i|>c импульсов с >. » 1 мкм. Оспошшс защищаемые положения.

I С помощью дисперсионных элементов осуществляется генерация пикосекундпого YAG:Nd лазера' на длинахволн 1052, 1061, 1064 и 1074 им. Использование в резонаторе комбинации эталонов Фабри-Перо с различными базами или призм, имеющих бояыцух» дисперсию, а также увеличение длины активного элемента позволяют создать плавно перестраиваемый (1.046-1.090 мкм) пикосекундный лазер на НФС и КНФС. Генерируемые УКИ близки к спектрально-ограниченным и могут варьироваться по длительности. '

2. В системе уровней (6sJ) 'S - (6s6p)'P -(6s5d)'D атомов бария при накачке УКИ с частотой v « 18000 см"' в результате "оптических столкновений" Ва(' S) + Ar + ho,, -> Ва('Р) + Аг генерируется УСИ с частотой v » ^">65 см"1 с временной задержкой 230 пе и дл1?тельностыа 160 пс. 3 Разработанные и исслечонаннме высокотемпературные отпаянные ЛК, предназначенные дли получения паров атомов и паров молекул метздлов имеют следующие преимущества перед стеклянными, кварцевыми и металлическими кюветами: а) возможность осуществления сверхвысоких давлений ппров атомов щелочных металлов вплоть по 1-2 атмосфер; б) высокая однородность и возможность определения длины столба ПА и ГШ металлов; в) резкая граница окно-стоЛб паров атомов высокой плошостя; г ) возможность создания столба ПА и ПМ толшинбй от нескольких мкм до 1 метра и другие технические преимущества.

4.С помощью ЭВКР в системе уровней (6s7>'S - (6p5d)'P - (6s5d)'D атомов бария при накачке УКИ, перестраиваемыми в интервале 350-356 нм, реализуется эффективная генерация стоксовых импульсов в диапазоне 580600 нм и антистоксовых импульсов н диапазоне 250-253 нм.

5.С помощью нестационарного ЭВКР в системе уровней 6s - 5d атомов цезия при накачке УКИ , перестраиваемыми в интервале 522.5 - 540 нм эффективно генерируются сгоксовыс импульсы в ПК диапазоне 2.2 - 2.66 мкм. Наряду с ЭВКР протекает ЧПВ по схеме шм » шс1 + wj + uj (v, »» 3255 см'1 и v2 = 11342 см'1).

6.Влияние оптическою эффекта Штарка на.частоту стоксовой волны при нестационарном ЭВКР проявляется в виде асимметричного уширепия спектра стоксовой волны: при положительной.расстройке А>0 (Л = а„ спектр асимметрично уширен в красную область £ о>°с,,где в»°ст. несмещенная частота стоксовой полны); в случае Л < 0 спектр асимметрично уширен в синюю область.

7.При ГТГ "кольцевой" накачкой в чистых парах атомов, металлов (без добавления буферного газа) осуществляется названный нами самоорганизующийся ({юювый синхронизм, приводящий к сфазированиой генерации третьей гармоники при всех значениях плотности атомов N 5 N0, где N„ - максимальная плотность, при которой все еще осуществляется фазовый еннхршппм. При N=N0 итерируемая ТГ распространяется но оси •' кольца" накачки.

8.В случае возбуждения нестационарного ЭВКР парой УКИ, разнесенных во времени с ишерналом Т, имеет место названный нами Эффект Накопления Усилении, которым заключается в том, что в энергию стоксопа импульса вносит вклад не только возбуждающий "свой" импульс накачки, но и

предыдущий импульс накачки, влияние которого существенно зависит от соотношения величин поперечной релаксации Т2 и Т. 9. Разработанная на основе ЭНУ методика позволяет определить время Т2 за одну лазерную вспышку.

Ю.В ПА бария при двухфотоной квазирезонансной накачке первой и второй гармоникой пс неодимовых лазеров эффективно протекает коллинеарное и иеколлинеарнос ЧПВ. При двухфотонном резонансном взаимодействии в определенных условиях происходит ушнрение спектра импульсов накачки. U. Разработанная методика определения заселености атомного уровня позволяет определить важные характеристики атомной системы, такие как: вероятность многофотонной ионизации , времена релаксации и др.

12. Разработанная методика определения временных характеристик УКИ путем определения корреляционной функции третьего порядка G'^O.t), на основе неколлинеарной двухпучковой ГТГ позволяет определить степень асимметрии УКИ за одну лазерную вспышку.

13. При прохождении интенсивных УКИ ( й 100 Мвт/смг) через плотные МП щелочных металлов имеет место эффект просветления. С увеличением плотности МП время релаксации просветленного состояния уменьшается, достигая величины 280 пс.

14. При помещении в резонатор твердотельных неодимовых лазеров ЛК с МП Ci; и Rb; имеет место режим пассивной модуляции добротности. При этом генерируются импульсы от 100 не до 300 пс, близкие к спектрально-ограниченным и стабилизированные по частоте. Длительность импульсов уменьшается с увеличением плотности МП. Аналогичный • эффект наблюдается при помещении в резонатор рубинового лазера ЛК с МП Rb¿, при это минимальная длительность импульсов составляет 20 не при спектральной ширине 200 МГц.

15. В смеси паров атомов Zn и Хе при накачке УКИ с А. = I мкм в результате процесса Зм+Зы- ю= 5ш генерируется пятая гармоника. При неколлинеарной геометрии взаимодействия определена корреляционная функция седьмою порядка G'"(0,..., т) для УКИ с X » 1 мкм.

Достоверность полученных результатов-нодтверждается аналогичными исследованиями, проведенными в других научных лабораториях и опубликованными позднее (за нскл. пункта 6):

1. Особенности генерации ихтучения с частотой (o(P-D) при заселении уровня Р "оптическими столкновениями" опубл. нами в |5|, согласуется с результататми работы A. Grubellier et al. Opt. Letters, v.8, 105, 1983. 2.Эффективное протекание в парах атомов цезия ЧПВ по схеме <о„ = +ю, + (i)j 1131 позднее также было зарегистрировано в работе A. Harris and N.Levinos , Appl. Opt., v.26, 3996. ¡987.

3.0 влиянии оптического эффекта Штарка на частспу стоксового импульса при нестационарном ЭВКР опубл. нами в 1221. отмечено также в более поздней работе H.Ohde et aî.Appl.Phys.B 62,15,1996 с ссылкой на |22|. 4 Предложенная и экспериментально исследованная новая схема генерации ТГ "кольцевой" накачкой [33| теоретически исследована в работе R.Boyd с' сотр., Phys. Rev.Á51.R2707,1995, в которой отмечается хорошее согласие с нашими результатами |33|.

5.Вперпые обнаруженный и исследованный нами Эффект ^Накопления Усиления при нестационарном ЭВКР в парах Ва|26| был позднее также обнаружен при ЭВКР в парах РЬ авторами LR.Manhall and JA.Piper.Opt. Lctt.,v. i 5,1345, (990.

».Измеренная вероятность многофотонной ионизации Cs по реализованной нами попой методике |311 согласуется с результатами J.Morellec и ap.Phys.Rev.Lelt.44, 1394, 1980.

7.. Разработанные нами Л К были успешно использованы для научных исследований в следующих центрах: Российский Научный центр "Курчатовский Институт", Стэнфордский Университет (США), Л -ансклй Университет (СШа), Лейденский Университет ( Голландия), Гнститут Квантовой Оптики (Германия), Парижский Университет XII! (Франция) и др. где получены высокие оценки.

Апробация работы. Изложеннные в диссертации результаты докладывались на Республиканских совещаниях по резонансному взаимодействию лазерного излучения со средой, проводимых ИФИ HAH Армении (1980 -1991, 1995); VIH, IX, X, XI, XII. XIV, XV Всесоюзных конференциях по КиНО (Тбилиси, 1976; Ленинград, 1978; Киев, 1980; Ереван, 1982; Москва, 1985, Ленинград, 1991; Ст.-Петербург, 199¿^ VII и VHI Всесоюзной Вавиловской конференции по НО ( Новосибирск 1981г., 1984г.), I Международный Симпозиум по Лазерной Спектроскопии (Венгрия, Печ, 1985), Международных симпозиумах "UPS" (Минск, 1983; Рейнхардсбурн, ГДР, 1985; Вильнюс, 1987; Триест, Италия, 1995), V Международная конференции "Перестрпналемые Лазеры", Иркутск, 1989; Международная конференция по Лазерной Физике CLEO/QELS'89; CLEO/QELS'90; CLEO/Europe/IQEC'96 (Балтимора, США, 1989; Анайем, CUJA, 1990; Гамбург, Германия, 1996).

Структура и объем. Диссертация состоит из введения, семи глав, содержащих оригинальные результаты и заключения. Диссертация содержит 219 страниц, н том числе 83 рисунка, 4 таблицы и список литературы, включающий 316 названий цитированных литературных источников. Личный вкла;( автора. Содержание диссертации отражает личный вклад ангора в распитие нового напраплеппя - резонансного взаимодействия УКИ с ПА и ПМ металлов. Автору принадлежит выбор научного направления, постановка и реализация экспериментальных задач. Соавтор работ, вошедших к диссертацию, академик М.Л. Тер-Микаелян, принимал участие п ||юрм1фоиани11 данною направления исследований на начальном этапе, а также в обсуждении результатов. А.О. Меликяном, Ю.П. Малакяном, Б.В. Крыжановским, Г.Г. Григории, Б.А. Глушко проведены теоретические расчеты рабог, в которых они являются со-авторами. Р.Н. Гкшлян участвовал в рабогач |1,3.4|. некоторые работы выполнены совместно с аспиратами - A.B. Авакяно.м. P.P. Бадаляном, A.A. Бадаляном, С.О. С'апонджяном, A.C. Саркисяном, Г.А. Торосяном - руководителем которых являлся авюр иаьюяшей дисссрташш; К, Петросян и К. Похсрарян участвовали в экспериментах 135, 37|, Б. Крупкии участвовал в эксперимент |24|, Г1.В. Горбунов и Б.И. Денкер изготовили лазерный элемент КНФС, А.Н.Папоян участвовал в эксперименте |38|,А.М. Ханбекян участвовал в эксперименте |40|.

Содержание работы. Во введении обоснована актуальность темы, обсужден круг вопросов, рассматриваемых в диссертации, сформулированы цель работы, научная новизна, обоснована практическая значимость полученных результатов, приводятся основные защищаемые положения и кратко описано содержание и структура диссертации.

В Главе I отмечается, что пс твердотельные неодимовые лазеры продолжают широко применяться в лазерной физике вследствие их простоты и возможности получения УКИ с большими пиковыми мощностями. Для успешного применения УКИ должны быть перестраиваемыми по частоте и близки к спектрально-ограниченным. В § 1.2 приводится' описание разработанного источника УКИ, плавно перестраиваемого в диапазоне длин волн 330-700 им на основе суммирования частоты пс континуума с частотой накачки в НК. В § 1.3 описываются разработанные перестраиваемые пс неодимовые лазеры ш НФС н на КНФС. Продемонстрировано, что использование в резонаторе двух лазерных головок г активными элементами приводит к существенному увеличению области nepecrpof-cn длины волны генерируемых УКИ. В качестве дисперсионных элементов в резонаторе используются эталоны Фабри-Перо (Ф-П), имеющие различные воздушные зазоры и факторы резкости, применение которых позволяет генерировать УКИ, близкие к спектрально-ограниченным, длительность которых может варьироваться в интервале 6-250 пс, ( спектральная ширина в интервале 6-0.15 см'1). Достигнутая полная область перестройки длины волны УКИ составляет 1.046-1.090 мкм. Далее, с помош-ю эЛсктрооптического затвора выделился одиночный УКИ, который усиливался в двух усилителях до энергии 3-15 мДж, в зависимости от длины волны.

В § 1.4 описывается разработанный дискретно перестраиваемый пс лазер на YAG: Nd, генерирующий на длинах волн 1052 нм, 1061.5 им, 1064 и 1074 им. Дискретная перестройка длины волны осуществлялась с помощью внутрирезонаторного эталона Ф-П с воздушным зазором 10 мкм и фактором резкости ~ 50.

В § 1.5 описан реализованный пс YA!Ot:Nd лазер. Для получения перестройки в пределах полосы люминесценции активного элемента использовался эталон Ф-П с базой 120 мкм и фактором резкости 100. Одиночный УКИ усиливался в одном усилителе до энергии 3-4 мДж.

В Главе И приводятся . писания разработанных нами , отпаянных це-лыюиагрсваемых высокотемпературных лсйкосанфнровых кювет (ЯК) для получения ПА и ПМ металлов, в первую очередь щелочных. Предельная температура, при которой может функционировать Л К -1200"С, остаточный вакуум внутри Л К -I0'4 Topp. Окна Л К изготовлены из лейкосапфира с областью прозрачности 160 нм -7 мкм или йз YAG кристалла с областью прозрачности 240 нм - 6 мкм, который, как нами показано, также стоек к химически агрессивным ПА щелочных металлов.

Основными достоинствами разработанных ЛК перед - стеклянными, кварцевыми, металлическими являются: возможность достижения • сверхвысоких давлений и плотностей ПА щелочных металлов вплоть до 1 -2 атмосфер; высокая однородность'и точное,определение длины столба ПА;

наличие резкой границы окно-ПА металла высокого давления; отсутствие___

необходимости напускания буферного газа (приводящего к уширению и сдвигу атомных уровнен), восстановления вакуума в Л К и охлаждения окон кюветы. Были разработаны и исследованы следующие типы ЛЮ . < а) Цилиндрической формы ( длиной от нескольких см до 60 см), удобные для изучения таких процессов, для которых необходима большая длина накопления усиления - ЭВКР, генерация нечетных гармоник,.ЧПВ и т.д. G) Прямоугольной формы с боковыми окнамн; удобные для регистрации исследуемого процесса перпендикулярно к направлению распространения излучения накачки в) "Т"- образной формы с лейкосапфировым отростком, позволяющих осуществление термического "развала" димеров щелочных металлов и точного определения плотности ПА г) Сверхтонкие с длиной столба ПА металлов от нескольких./мкм до 1000 мкм, которые могут быть успешно использованы в специальных задачах.

Разработанные Л К были успешно испытаны при высоких температурах со следующими металлами: Na, К, Rb. Cs, Ва, Bi, Zn, Cd, Pb, Ti, Pi.

Разработаны отпаянные Л К, содержащие смесь ПА металла и буферного газа • с возможностью . дозировки последнего до 1 атмосферы. В цельнонагреваемых Л К достигается хорошая однородность столба смеси, что очень важно для эффективной генерации нечетных гармоник, ЧПВ л др.

Для внутрирезонаторного применения разработаны "Т"-образные Л К с Брюстеровскими окнамн, изготовленные из YAG,

В Главе III исследовано нестационарное ЗВК.Р в ПА бария в ноле лазерных УКИ. Во введении приведен обзор существующих работ по ЭВКР в поле УКИ. В § 3.1 приведены результаты по прохождению УКИ с X = 553 им в двухуровневой системе (6sJ)'S-(6s6p)'P атомов Ва в условиях однофотонного кназнрезонансного взаимодействия. При подходе частоты накачки с низкочастотной стороны наблюдается генерация "резонансного" итлучения <j(. (Рис. 1а), а ирн увеличении плотности ПА Ва регистрируется излучение с трехфшонной частотой о, = 2ti>„ - шр ( Рис.16). Отмечается, что эта пара частот со,, и on имеет наибольшее усиление при ЧПВ 2u>H = uj + u4 (Рис. I в).

В § 3.2 на системе уровней (6s2) 'S - (6s6p)'P -(6s5d)'D (Piic.lr) атомов Ва впервые исследованы временные особенности усиленного спонтанного излучения (УСИ) на частоте перехода P-D (X = 1.5 мкм), эффективно генерируемого при заселения уровня б'Р, "оптическими столкновениями" в ноле квазнрезонапены.х УКИ. Показано, что УСИ задержано относительно

импульса накачки на- 230 пс и имеет длительность ~ 160 пс:

В § 3.3 приведены результаты исследования нестационарного ЭВКР в поле перестраиваемых УКИ накачки ( 350 - 356 им) ( Рис.1д). Генерируемые стоксовые импульсы перестраивались в интервале 580 - 600 им с эффекшвиостью 20%. Отмечается, что при накачке УКИ, близкими к снектралыю-офаииченным, генерируемые стоксовые импульсы также близки к снек1'рх1Ы1о-ограннченным. Показано, что в случае когда мощность сюксоных импульсов превышает 10 - 30 кВт, протекает также ЧПВ по схеме 2о>„ = ш,., + о>,„., (Рис. 1е) с генерацией антистоксовых УКИ в

Рис. J

l 3

3

J L

3

j »j

r

i

в з

и

з

3

з

V

ч

llp'p ' I

iOp'p

6p' 'p

: 'S,

W.OA

V fip'p»

5il D

6J,

'cur

II 6s2 'S.

(o.) tf) (6) U) Ig)

te>

IM) Ii)

Интерполе 2SO-253 им с эффективностью ~ 1%.

Реализована методика определения порот и ко'.х|к|)шшснта усиления G ЭВКР за одну лазерную вспышку. При накачке УКИ с ).„ * 350 нм и генерируемым стоксовым импульсом Х^, ~ 580 нм коэффициент усиления составил G * 0.2 (см/МВт) 1„ |Мш/смг| для Г1А бария с давлением 0.1 Topp.

Приведены экспериментальные результаты но первому наблюдению ЭВКР в системе уровней (6sJ)'S -(6s7s)'S-(6s6p)'P ( Рис.1 ж), где первый переход запретен во всех мулыиполях и приводится физический механизм, объясняющий уменьшение запрета.

В §3.4 приведены результаты по изучению влиянии оптическою э<|>фскта Штарка на частоту стоксопото . м пульса при нестационарном '011 KP в ноле мошных перестраиваемых УКИ накачки. Покатано, что при Д > 0 спектр стоксового импульса асимметрично уширен в красную область s ы,,', где и0° - несмещенная частота). В случае А < 0 спектр асимметрично уширен в синюю облпеть (шп а ш^.,"). Приводится сравнен с экспериментальных результатов с теоретическими расчетами.

В §3.5 приводятся результаты по исследованию нестационарного ЭВКР в ПА цезия. Используя в качестве накачки. УКИ, перестраиваемые в интервале 522.5-540 нм (ВГ перестраиваемого пс лазера на НФС), осуществлена эф^ктмвная генерация стоксовых импульсов п ПК область 2.2 - 2.66'мкм (Рис, 2). Обнаружено, что наряду с ЭВКР эффективно протекает ЧПВ по схеме а„ = ыс, + oj1 + ы, пк , что (и>, + о2) = П (6S - 51)), Объяснено, почему частоты '>t и сильно отличаются ог частот

... ...

соответствующих переходов 6Б - 6Р и 6Р -50 ( Рис. 2).

Глава IV посшицена обнаруженному и исследованному п нестационарном ЭВКР эффекту накопления усиления (ЭНУ) в ПА бария на системе уровней, приведенных на Рис. 1д. Суть ЭНУ заключается в том, что з энергию стоксова импульса вносит вклад не татько возбуждающий его "свой" импульс накачки, но и предыдущий ".мнульс накачки, влияние которого существенно зависит от соотношения времен релаксаций • Т) 11 интервала между импульсами Т. ЭНУ исследован в парах Ва как при накачке цугом УКИ, так и при "сдвоенном" цуге ,;КИ с переменным интервалом Т*между цугами. Величина Т2 варьировалась изменением давлслия ПА бария и давления буферного газа. Одно из проявлений ЭНУ заключается в следующем-, при нестационарном ЭВКР, возбуждаемое парой УКИ, когда второй УКИ имеет энергию в 3-4 раза меньшую, чем первый, при Т - Т> генерируемый вторым (слабым) УКИ стоксовый импульс имеет энергию в 3-4 раза большую, т. е. эффективность преобразования для второго УКИ более чем на порядок выше.

На основе ЭНУ разработана метолика, с помощью которой за одну лазерную вспышку определяется величина Тг. Для этого в среду направляются три УКИ накачки с интервалами Т' и Т между ними, и, измерив отношение амплитуд накачек на входе А,Ш1 = У/"'^ и

сгоксоиых импульсов = У/'"^/ \У1""С1 ,Т, определяется из выражения:

2(Т-аТ') чД^г^ТГ-»

---= /л —--. где а =-£======—:-. (1)

S3iJ\ + Л21 + Ди

/f+ Л2\ -1

Измерения показали, что в зависимости от давления ПА Ва ii буферного газа неличина Тг варьировалась от 300 пс до нескольких не. С помощью ЭНУ значительно увеличена эффективность преобразования УКИ при ЭВКР.

Глава V посвяшена исследованию прохождения мощных УКИ света в условиях лвух()югонното резонансного взаимодействия н протекающих при этом ЧПН. В § 5.1 представлены результаты по прохождению УКИ в условиях лвухфотонпото резонансного взаимодействия с переходом 6s JS - 7s

S аюмон не шя. При параллельном пучке диаметром ~ I мм, ширине смек1р;| 2 см ингснсннносги ■ Л'Нг/см' и давлении Г1А цезия i 2 Topp, наблюдалось ушнрение спектра УКИ на выхоле из кюветы - 12 см"1, которое н условиях д»у\<!кноипою рсюианса зарегистрировано впервые. Величина

п

ушпрения согласуется с величиной, рассчитанной в рамках модели фазовой самомодуляции.

В § 5.2 приведены результаты по ксшлинеарному ЧПВ, которое впервые было зарегистрировано в ПА бария на системе уровней, приведенных на. рис.1з при накачке УКИ с Д(" » 1.062 мкм и его ВГ к0> 531 нм. При малой

двухфотонной расстройке < 10 см"1, интенсивностях накачки 10 Мвт/см? и 3

Мвт/см соответственно для Kw и \>,и\ давлении ПА Ва 1 Topp, наблюдалось эффективное ЧПВ по схеме <аиш + ш„и' = шс + ш„ где Хс * 0.55 мкм и X, »■ 0.98 мкм. При этом частота ис < o(6S-6P). Имучения с частотами мс и а, распространялись, по образующим конуса с углом при вершине - 30 мрад, что согласуется с расчетами из условия ФС, при этом спектры сигнальной и холостой волн были уширены на ~ 100см'1. Необходимым условием для ЧПВ являлось параллельность плоскости поляризации излучений накачек. §5.3-Осо6енностью ЧПВ при нсколлинеарной геометрии взаимодействия (НЧПВ) импульсов накачек является возможности управления характеристиками генерируемых

сигнальной и,, и холостой юх излучений, такими как -коэффициент усиления, частота и длительность импульсов, за счет1 изменения угла 0 между накачками. НЧПВ

осуществляется в той же системе уровней и при тех же накачках (см.§5.2). Геометрия взаимодействия приведена па рис. 3. При малой двухфотонной н малом угле 0, регистри-коллинеарное при вершине образующим распро-

ч и (•>,

расстройке схождения ро вал ось ЧПВ, Угол конуса по которого странялись

возрастал'с увеличением в. При 0 > 44 мрад регистрировались новые фотоны ю.и «>',, распространяющиеся вдоль оси конуса и генерируемые по схеме . а, +.«*н> ^ ь>'г + »'< ¿при этом, в отличие от коллинеарного ЧПВ, частота ш', > «( 6$ - 6Р) на величину Лус' |см '| => 10'1' N0 ', где N -в см ', С -в радианах. Параметры ь>'с и и, хорошо согласуются, с результатами теоретических расчетов.

В §5.4 приведены результаты по. исследованию ЧПВ и шестифотонного параметрического взаимодействия. (ШПВ ) в ПА Сб в поле УКИ с X * 1.079 мкм при двухфотонном квачирезонансном взаимодействии с переходом 6$ а$ - 7« ?5 атомов иезия, V.;

м

rj В Главе VI изложены результаты по

Bei^"' - -- --- -ii;---------генерации третьей и пятой гармоник

в поле УКИ и их приложения для лазерной спектроскопии. В § 6.1 приведены результаты по впервые предложенной и реализованной ГТГ УКИ накачки, имеющей форму кольца в поперечном сечении пучка ( Рис. 4).

Из условия векторного синхронизма для ГТГ получены • выражения, связывающие параметры в = . , d(mnbüa)/F (фокусное расстояние

"fr ' , > . " г»* линзы), п(в) = 1 + ßoN, n(3co) = 1 +

g* " D ßj»N, Ф - угол распространения ТГ

.........." к оси кольца, q>- угол,, под которым

расположены фотоны Л, В, В* на кольце накачки: N/N„ = 1 - (Ф /в)2; Ф= 1/30(1 + 2 cosp); N„ = 02/8(ß„ - ßv.)- При генерации ТГ "кольцевой" накачкой в чистых ПА металлов осуществляется названный нами самоорганизующийся фазовый синхронизм (СФС), суть которого в том, что при каждой величине плотности N ä N„ паров атомов металлов при фиксированном 0 в генерации участвуют те три кванта А, В, В* на кольце накачки, для которых автоматически выполняется условие фазового синхронизма (ФС). При N,, (максимальная плотность, при которой выполняется ФС) генерируемая ТГ излучается по оси кольца накачки ( Ф = 0), а три кванта A,D*,D расположены на кольце симметрично под углами <? = 2л/3. При Nn достигается максимальная эффективность генерации ТГ, которая составляла 1.5 % в ПА Rb поле одиночных УКИ, /.=!.06-1 мкм. Отмечается, что в этом случае ТГ и излучение накачки пространственно легко разделяются. В § 6.2 приведены экспериментальные результаты по генерации ТГ в исльнонагреваемой J1K кювете, содержащей смесь паров атомов Rb и Хе при накачке УКИ с Х= 1.064 мкм. Достигнутая максимальная эффективность по. энергии накачки составила 4 %. Продемонстрировано, что нелинейный отклик среды (ГТГ), возбуждаемый в среде цугом УКИ, позволяет определить и разграничить ограничивающее азияние конкурирующих процессов, таких как, многофотонная ионизация, фазовое рассогласование из-за Керр-эффекта, фззовая модуляция и т.д. ■•',' В § 6.3 описана новая методика определения, заселенности атомных уровней в динамике, что позволяет определить параметры атомной системы. Суть метода в следующем: в ПА направляются два "слабых" зондирующих УКИ, разделенных временным шггервалом, каждый из которых генерирует ТГ с исходного уровня - ш„, и ш„2. Если направляемый во времени между зондирующими импульсами мощный УКИ накачки обедняет исходный уровень (например,в результате многофотонной ионизации (МИ)) то это проявляется в уменьшении энергии ТГ, генерируемой вторым зондирующим УКИ. По величине m = W„, / Wir2 можно за одну лазерную вспышку определить остаточную заселенность исходного уровня.' Показано, -что

¿,=230cm"1

вероятность МИ количественно можно оценить из выражения Wk„ = (Vm -!)/( '^и хн 1Де И^имеет размерность [(смг/Вт)Ьосек'' J, ко - минимальное число фотонов, необходимых для ионизации атомов Cs, ь, -длительность накачки, I»- интенсивность накачки. Измерены вероятности двух- и четырехфотонной ионизации атомов Cs в поле УК И с — 1079 им.

В § 6.4 приведена разработанная новая методика определения временных характеристик УКИ с помощью неколлинеарной двухнучковой ГТГ (ДПГТГ). Суть метода в следующем: пучок измеряемого УКИ расщепляется на два одинаковых пучка, которые затем сводится в ПА рубидия. Неколлинеарная генерация двух пучков ТГ ( I И Л) происходит в результате суммирования двух фотонов из одного пучка накачкн с одним фотоном из другого пучка с выполнением условия ФС. Методом ДПГТГ прописана корреляционная функция G{"(0, т). Достоинством ДПГТГ является и то, что в одной лазерной вспышке генерируются два пучка ТГ, при этом если в одном пучке ТГ определяется = GIJ'(x), то в другом G0,,| = Следовательно, величина а = C°'i/

ТАftMau1 -Q <-*) = GU)(t)/ G(,|(-t) характеризует степень асимметрии УКИ за одну лазерную вспышку. С помощью G<,J(0, т) определена форма и длительность УКИ (* 19 nc) nc YAlOj'.Nil лазера. Метод ДПГТГ может быть успешно использован в интервале длин волн 0.5 - 2 мкм.

§ 6.S. приведены результаты исследования генерации пятой гармоники nc YAG: Nd лазера в цельнонатреваемой J1K, содержащей смесь ПА Zn и газа Хе. Генерация пятой гармоники осуществлялась по схеме Зо> + Зи - о = 5м ( X.w = 213 нм) ( Рис. 5).

Излучение 3« предварительно формировалось в двух KDP. Отмечается, что несмотря на большую величину х ~ 5 10'" (СГСЭ1, достигалась относительно невысокая эффективность Преобразования о> -» 5« (6 10"4), однако, при использовании субпс и фс импульсов больших интенсивностей, эффективность преобразования может быть значительно увеличена (условие ФС в данной системе уровней осуществляется и для УКИ с шириной спектра - 100 см'1). Используя неколлинеарную геометрию взаимодействия, когда УКИ с w и 3<л Направляются в пары под углом, определена корреляционная функция седьмого порядка G( '(0,..., т) для УКИ с Ь 1мкм.

В Главе VII приведены результаты по исследованию эффекта просветления плотных МП Rb2 и Cs2; а также смеси Cs2 + Rb2 + К2 и его применение для пассивной модуляции добротности (ПМД) твердотельных импульсных лазеров. В § 7.1 исследован Эффект Просветления смеси Csj + Rb; + Кг в поле УК11 с \ = 1.064 мкм методом возбуждения мошным УКИ (интенсивность > 100 Мвт/см2) и зондированием слабым УКИ с временной задержкой.

Рис, 5

Смесь Cs2 + Rb3 + K2 содержалась в отпаянной "Т"-образпой ЛК.

Покатано, что время релаксации просветленного состояния тр уменьшается_____

с увеличением плотности МП. что объясняется столкновнтсльнон

Па Рис. 6 приведена кривая зависимости пропускания от задержки. Для Т = 500" С получено тр = 280 пс.- Отмечается, что при дальнейшем уменьшении толщины ЛК н увеличении плотности МП ожидается уменьшение тр.

Вследствие широкой полосы поглощения смеси Cs2 + Rbj + К2, перекрывающей диапазон от 400 до 1200 им, возможно использование Л К, содержащей эту смесь в \ t пс качсстве широкополосного

-31 | , , , х, ' скоростного фильтра - затвора.

0 100 200 300 400 500 В § 7.2 приведены результаты по

исследованию нового режима ПМД твердотельных неоднмовых лазеров, осуществляемого с помощью внутрирезопаторпых ЛК, содержаншх плотные МП Cs.) и Rbj. Режим ПМД исследован для следующих лазеров: YAG:Nd, VAIO,:Nd, <|юсфатиое неолимовое стекло (ФНС) и концентрированное неолимовое ||юсфлтиос стекло (К11ФС). Показано, что при увеличении плошосш Mil длшелыюсть генерируемых импульсов уменьшается от сотен не до 300 ис.. Покатано, что генерируемые импульсы со спектральной шириной 0.1 - 5 К) 1 см'1 близки к спектрально-ограниченным, а акже стаби.жтированы по частоте. С помощью внутрирезонаторной ЛК с Cs2 и дополнительных дисперсионных элементов в резонаторе КНФС лазера, получена кнерания примерно на сотни стабилизированных линий в интервале 1.05 - 1.06 мкм, в частности, на 1052.666 им, 1053.316 и других. ЛК пошоляюг сушсс]ценно уменьшить длину столба паров Cs2 и Rh2 до - 1 см при одновременном увеличении плотности МП (для поддерживания поглощении столба), что уменьшает время релаксации тр просветленного сосюянпя и приводит к генерации более коротких импульсов. Малые размеры Л К. имеюи'шх при этом Брюстеровскис окна, делает их удобными в практическом применении. В §7.3 изложен режим ПМД рубинового лазера с помощью внутрпрезоиа горной ЛК, содержащей пары Rb2. С увеличением плотности Rb, длительность генерируемых импульсов уменьшалась до 20 не, при этом осуществлялся стабилизированный одночастотный режим генерации с гладкой временной огибающей импульса, Отмечается, что вследствие широких полос поглощения МП Rb2, Cs3 и К2, они могут быть успешно использованы для осуществления . режима ПМД импульсных лазеров, работающих в диапазоне 400 - 1200 нм.

разгрузкой верхнего уровня.

InНе

Т(«>) Т(У

-1-•1 5

Рис б

гч

•2 5 ■

Основные результаты и выводы.

1. Экспериментально реализованы и исследованы: а) плавно перестраиваемый в интервале 1.046-1.09 мкм пикосекундный лазер на НФС И на КНФС. Генерируемые УКИ близки к спектрально-ограниченным с варьируемой длительностью (6 - 230 пс) и спектральной шириной (6-0.15 см"1); б) Дискретно перестраиваемый пикосекундный лазер на УАО.Ш, генерирующий на длинах волн 1052 нм, 1061 нм, 1064 нм и 1074 нм.

2. В трехуровневой системе 'Б - 'Р - 'О атомов бария впервые изучены временные характеристики УСИ с частотой ЦР-Б) (X »1.5 мкм) при заселении уровня 'Р( "оптическими столкновениями" в поле квазирезонансной УКИ накачки. Установлено, что излучение УСИ имеет, длительность - 160 пс и генерируется с временной задержкой- 230 пс.

3. Исследованы особенности нестационарного Э6КР в парах атомов бария, при использовании перестраиваемых УКИ (350-356 нм):

а) Осуществлена эффективная (20%) генерация перестраиваемых стоксовых импульсов в интервале 580-600 нм.

б) Показано, что при определенных интенсивностях стоксовых импульсов генерируются перестраиваемые антистоксовые импульсы (250 - 253 нм) с эффективностью 1 %.

в) Зарегистрировано ВКР в системе электронных уровней с первым запрещенным переходом 'Б - 'Б и приведен физически/) механизм,* объясняющий протекание ВКР.

г) Реализована простая методика определения порога и коэффициента усиления О ЭВКР за одну лазерну& вспышку, с помощью которой эти параметры определены для трехуровневой системы атомов бария.

4. Исследовано нестационарное ЭВКР на системе уровней бе - 5с1 атомов Сь при накачке перестраиваемыми УКИ ( 522.5 - 540 нм):

а) Осуществлена генерация стоксовых. импульсов, перестраиваемых в интервале 2.2 - 2.66 мкм с квантовой эффективностью 20%.

б) Показано, что наряду с ЭВКР, эффективно протекает ЧПВ по схеме ы„ = Ист + <01 + Ш2.

5. Разработаны и изготовлены новые высокотемпературные, отпаянные лейкосапфировые юоветы различных типов ,которые могут быть нагреты до 1200° С, для получения паров Ыа, К, ЛЬ, О, Ва, В|, Сс1, РЬ, Т|\ Рг. Основными достоинствами лейкосапфировых кювет являются:

а) возможность достижегия сверхвысоких давлений паров атомов щелочных металлов вплоть до 1-2 атмосфер б) высокая однородность и возможность точного определения длины столба паров атомов з) возможность осуществления эффективного термического развала димеров щелочных металлов г) однородность столба смеси паров атомов металлов и буферного газа е) эксплуатационные преимущества, заключающиеся в отсутствии необходимости периодического восстановления вакуума, добавления буферного газа и охлаждения водой.

6. Экспериментально обнаружено и исследовано влияние оптическою эффекта Штарка на частоту стоксового импульса при накачке квазирезонансными УКИ. Показано, что эффект Штарка проявляется в асимметричном уширенин спектра стоксового импульса в красную или

синюю область в зависимости от знака расстройки частоты накачки от первого резонансного переходя.1 -----------.

7. Впервые предложена и исследована ГТГ в чистых парах атомов Rb в поле "кольцевого" УКИ накачки. Показано, что при этом осуществляется названный нами само-организующийся фазовый синхронизм, проявляющийся в том, что при каждом значении плотности паров N < N0 осуществляется сфазированная ГТГ и условие ФС автоматически обеспечивается в широкой области изменения показателя преломления. При N = N,„ излучение ТГ распространяется по оси "кольца" накачки с эффективностью 1.5%.

8. Впервые обнаружен и исследован эффект накопления усиления (ЭНУ) в нестационарном ЭВКР, проявляющийся в том, что при генерации сюксовых импульсов парой ультракоротких импульсов, разнесенных временным интерпалом Г, энергия СИ(2), определяемая вторым (задержанным) импульсом накачки, может быть существенно больше энергии СИ(1), определяемой первым импульсом накачки, в случае выполнения условия Т ~ Т;. ЭНУ использован для существенного увеличения эффективности преобразования УКИ.

9. На основе ЭНУ разработана методика, с помощью которой за одну лазерную вспышку определяется величина Т2. Для этого достаточно в среду направить три УКИ накачки с интервалами Т* и Т между ними и измерить отношение амплитуд накачек Аш„ = W""H / W1"1',, и стоксовых импульсов S™, = W"V/ W""',.,. Возможность опрелеления Т, за одну лазерную вспышку, отсутствие необходимости измерения абголюгных значений энергий обусловливают преимущества метола и ряде задач.

10. Впервые исследованы и выявлены особенности коллинеарного н неколличеарного ЧПВ в парах атомов Ва при двухфотониой накачке со'",, н ми'„ (1) и (И) гармоникой твердотельных неолимовых лазеров.

Показано, чго при неколлинеарном ЧПВ, когда излучения о'",, и <а,2'„ направляются н среду под углом один к другому, появляется возможность управлении параметрами генерируемых сигнальной и холостой волн.

Обнаружено, что при прохождении мощных УКИ в условиях аиухфоюнного резонансного взаимодействия происходит уширение их

спектров. *..... .......... . . — .„.. ... _

I!. Разработана и исследована новая методика определения заселенности агомною уровня, основанная на сравнении энергий третьих гармоник (СТГ), генерируемых двумя разнесенными во времени слабыми УКИ. С помощью метода СТГ определена вероятность двух-iWj) и четырехфотонной (W4) ионизации паров атомов Cs при накачке УКИ с длинами волн 540 нм и 1079 нм.

П. С помощью разработаного метода ДПГТГ в парах атомов Rb определена корреляционная функция G'"(0,t) для УКИ с Х=(.079 мкм. С помощью этого метола возможно определение временных характеристик УКИ в интервале 500-1200 нм. Данный метод позволяет определить степень асимметрии УКИ за одну лазерную вспышку. '

13. Впервые исследован э<|>фскт просветления плотных молекулярных паров щелочных металлов и их смеси Cs2 + kb2 +К2. Показано, fro для УКИ с X.

<=1мкм время релаксации просветленного состояния с увеличением плотности молекулярных парэв уменьшается, достигая нескольких сотен пс. 14. При помещении в резонатор твердотельных неодимовых лазеров ЛК с плотными молекулярными парами С^ ( или Ш>2 ) осуществляется режим ПМД. При этом генерируются импульсы длительностью от 100 не до 300 пс со спектральной шириной 0.1 - 0.005 см"' и стабилизированные по частоте. В случае рубинового лазера с ЛК с плотными молекулярными парами осуществляется стабилизированный одночастотный режим генерации с длительностью импульсов 20 не при спектральной ширине 200 МГц.

Широкая полоса поглощения смеси С52+КЬ;+К;, малые размеры содержащих их ЛК делают их удобными для ПМД твердотельных импульсных лазеров в диапазоне 400 - 1200 нм.

13. В цельнонагреваемой Л К, содержащей смесь паров атомов 2п и газа Хе, впервые осуществлена генерация пятой гармоники (Х*213 нм) пикосекундного УАО:Ыс1 лазера с помощью процесса ГРЧ но схеме Зсо + Зщ - ш = 5ы.

При неколлинеарной геометрии взаимодействия определена корреляционная функция седьмого порядка С(7'(0, ...0, т) для УКИ с X = 1 мкм.

Список опубликованных работ по теме диссертации

1. Гюзалян Р.Н., Саркисян Д.Г., Тер-Микаелян МЛ. - Пикосекундный источник когерентного оптического излучения с перестройкой в интервале 350 - 680 нм. - Квантовая Электроника, 197.7, т. 4, вып. 5, с. 1138 - 1140.

2. Саркисян Д.Г. - Об одной возможности получения перестраиваемых по частоте пикосекундных импульсов света в видимой и УФ-областях. -Квантовая Электроника, 1978, т. 5, вып. 4, с. 928 - 930.

3. Гюзалян Р.Н., Сапонджян С.О., Саркисян Д.Г., Тер-Микаелян М.Л., Торосян ГЛ. - Четырехволновое параметрическое взаимодействие на двухуровневой системе в поле УКИ света. - Материалы третьего симпозиума UPS'83, Минск, 1983.

4. Гюзалян Р.Н., Сапонджян С.О., Саркисян Д.Г., Тер-Микаелян М.Л. -Взаимодействие УКИ с парами атомов бария. Труды VII Вавиловской конференции, Новосибирск, 1982, часть I, с. 146 - 148.

5. Саркисян Д.Г., Сапонджян С.О. - Эффективное преобразование частоты УКИ из видимого в ИК область. - Квантовая-Электроника, 1983. т. 10, N.8, с.1614-1617.

'6. Саркисян Д.Г., Сапонджян С.О. - Четырехволновое параметрическое взаимодействие УКИ в двухуровневой системе атомов бария. - Кванювая Электроника, 1984, т. 11, с. 830 - 833.

7. Саркисян Д.Г., Сапонджян С.О. - Генерация и эффективное преобразование в видимую и УФ область излучения пикосекунлною ИАГ - лазера в парах атомов бария, - Квантовая Электроника, 1984, т. 11, N. 12, с. 2502 - 2505.

8. Бадалян АЛ., Сапонджян С.О., Саркисян Д.Г., Тер-Микаелян М.Л. -Эффективное преобразование частоты УКИ света в ИК, видимую и УФ

2(1

' - область в парах атомов цезия и бария. - Тезисы докладов XII Всесоюзной конференции по КнНО, Москва, 1985.

9. Сапонджян С.О., Саркисян Д.Г., Торосян Г.А. - Электронное ВКР и ЧПВ в парах атомов бария. - Квантовая Электроника, 1985, т. 12, N. 5, с. 963 - 970.

10. Бадалян A.A., Сапонджян С.О., Саркисян Д.Г., Торосян ГЛ. - Лазер на основе ИАГ: Nd, работающий в режиме самосинхронизации мод на длинах волн 1052 нм, 1061 нм, 1064 нм и 1074 им. - Письма в Журнал Технической Физики, 1985, т. 11, N. 20, с. 1241 - 1245.

11.Badalian A.A., Sarkisyan D.H., Sapondzhian S.O., Torossian G.A. - Efficient Generation of Tunable Picosecond IR pulses via nonlinear frequency conversion in cesium atomic vapor. - Proceedings-of the-iV-International Symposium UPS'85, Reinhardsbrunn, GDR, p. 139 - 141.

12. Сапонджян C.O., Саркисян Д.Г., Торосян Г.А. - Прохождение квазирезоиансных УКИ света в парах бария. - Тезисы докладов конференции молодых ученых "Прикладная и теоретическая оптика". Ленинград, 1986, с. 93 - 95.

13.Саркисян Д.Г., Бадалян A.A., Сапонджян С.О., Торосян Г.А. -Эффективная генерация перестраиваемых ИК УКИ света с помощью нелинейного преобразования частоты в парах атомов цезия. - Квантовая Электроника, 1986, т. 13, N. 4, с. 872 - 874.

14. Бадалян A.A., Саркисян Д.Г., Торосян Г.А. - Пнкосекундный лазер с регулируемыми параметрами на фосфатных стеклах. - Квантовая Электроника, т. 14, N. 4, с. 2195 - 2197.

15. Саркисян Д.Г., Торосян Г.А. - Прохождение мощных УКИ в условиях двухфотонного резонансного взаимодействия в парах атомов металлов. -Тезисы докладов пятого симпозиума UPS'87, Вильнюс, 1987, с. ¡21 - 122.

16. Badalian A.A., Kry/hanovsky B.V., Sarkisyan D.H. - Effective noncollinear four-wave interaction of picosccond pulses in barium vapor. - Proceeding of V International Conf. on UPS, Vilnius, 1987. p. 192- 196. Тезисы V Междунар. Копф. UPS, Вилюнюс. 1987. с. 119 - 120.

'7. Бадалян A.A., Крыжановский Б.В., Саркисян Д.Г., - Эффективное нсколлпнеарнос четырехволновое параметрическое взаимодействие в парах бария- в поле пикосекундных импульсов накачки. - Квантовая Электроника, 1988, т. 15, N. II, с. 2352 - 2355.

18.Саркисян Д.Г., - Эффективное преобразование частоты УКИ света в ИК область спектра. -.Квант. Электроника, 1988, т. 15, N. 11, е..2358 - 2360.

19. Горбунов П.В., Денкер Б.И., Саркисян Д.Г., - Пнкосекундный лазер на концентрированном неодимовом фосфатном стекле, перестраиваемый в широкой области длин волн. - Журн. Техн. Физики, 1989, т.59, N. 4, с. 164 - 166.

20.Саркисян Д.Г., Мелконян A.B. - Т-образная лейкосапфировая кювета для паров атомов щелочных металлов. - Прибора Техн. Экспер., 1989, N. 2, с. 202 - 203.

21. Саркисян Д.Г. - Модуляция добротности и стабилизация частоты . перестраиваемого лазера на КНФС с помощью внутрирезонатроной

ячейки, содержащей Csj. V Международная конференция " Перестраиваемые лазеры", Иркутск, 1989, с. 34

22. Kryzhanovsky B.V., Sapondjyan S.O., Sarkisyan D.H., Torosyan GA -Influence of ac-Stark effect in transient SERS. - Optics Commun., 1989, v.71, N. 6, p. 381 - 384.

23. Саркисян Д.Г. - Модуляция добротности и стабилизация частоты перестраиваемого лазера на концентрированном фосфатном стекле с неодимом с помощью внутрирезонатроной ячейки, содержащей Cs2 -Квантовая Электроника,1989, т. 16, N. 8, с. 1697 - 1701.

24.Grigorian G., Sarkisyan D.H., Ter-Mikaelian M.L., Torosyan GA. • Two-photon near-resonant pump pulse interaction with three-level atoms. -CLEO'89, Baitimof, USA, Advance program, p. 46.

25.Авакян B.M., Крыжаиовский Б.В., Саркисян Д.Г. - Исследование нестационарного электронного ВКР методом возбуждения и зондирования. - Препринт ИФИ-89-133, 1989, с. 1-32.

26.Avakyan V.M., Kryzhanovsky B.V., Sarkisyan D.H. - Investigation of transient electronic SRS by exitation and probing technique using a double train of picosecond pump pulses. - Optics Commun., 1989, v. 74, N. 3, p. 223 - 227.

27.Avakyan V.M., Kryzhanovsky B.V., Sarkisyan D.H. - Measurement of T2 by the three-pulse method in the RS processes of a single laser short. -Proceedings of CLEO'90, California, 1990, p. 68.

28.Авакян B.M., Крыжаиовский Б.В., Саркисян Д.Г. - Исследование нестационарного электронного ВКР сдвоенным цугом пикосекундных импульсов света. - Квант. Электроника, 1990, т. 17, N. 9, с. 1188 - 1191.

29.Малакян . Ю.П., Саркисян Д.Г., Саркисян А.С. - Определение населенности атомного уровня с помощью генерации третьей гармоники УКИ света. - Квантовая Электроника, 1990, т. 18, N. 8, с. 938 - 942.

30.Малакян Ю.П., Саркисян Д.Г., Саркисян А.С. - Определение изменения заселенности атомного уровня в поле УКИ путем преобразования частоты. - Тезисы докладов 14 Всесоюзной конференци по когерентной и нелинейной оптике, г. Ленинград, 1991, с. 139 - 140.

31. Саркисян Д.Г., Саркисян А.С. - Определение изменения заселенности атомного уровня последовательностью ультракоротких импульсов света. Оптика и Спектроскопия 1992, т. 72, вып. 2, с. 314 - 317.

32.Саркисян Д.Г., Саркисян А.С. - Эффективный преобразователь частоты УКИ в различные области спектра на основе лейкосапфировой кюветы с парами атомов бария. -Квант. Электроника, 1992, т. 19, N. 4, с. 399 - 402.

33.Glushko В., Kryzhai ovsky В., Sarkisyan D.H. - Self-Phase-Matching Mechanism for Efficient Harmintc Generation * Processes in a Ring Pump Beam Geometry. - Phys. Rev. Letters, 1993, v. 71, N. 2, p. 213-246.

34.Sarkisyan D.H., Knipkin V. and Glushko B. - Wide-bandwidth adjustable Q,

, switch based on rubidium dimers. - Applied Optics, 1994, v. 33, N. 24, p.. 5518 - 5521.

35.Pokhiasrian K., Petrossian K., and Sarkisyan D. - Difference frequency mixing in Zn atomic vapor for generation of 5-th harmonic and measurement of 7-th order correlation function of ultrashort 1.064 pm pulse. - IX International Symposium on "UPS", Trieste, 1995, p. 26.

36. Григорян Г.Г., Меликян A.O., 'Саркисян Д.Г., Саркисян А.С. -Определение. корреляционной функции третьего порядка с помощью

неколлннеарной днухпучковой генерации третьей гармоники - Квантовая ----- Электроника, 1995, 22, п. 3, с. 279 -283. ___________ __________________

37.Sarkisyan £>., Torosyan G.A., Pokhrasrian К., Petrossian К. - Fifth harmonic generation and measurements оГ the 7/lh order correlation fiinction of 1.064 pm, ultrashort pulses via frequency mixing in Zn atomic vapor. - Optics Coimnuns., 1996, v.l27,p.205-209.

38.Sarkisyan D.H.. Papoyan A.V. - The frequency Stabilized High Power Ruly Laser Q-Switched by Rb2 vapor. - Applied Optics, 19964v.35,p.i)i0ii - 3ZOS.

39. Khiinhekyan A.M., Sarkisyan D.H. van der Ham E.W.M., Vrclien Q.H.F., Lliel E.R. - A Simple and Compact Raman Shifter for-Tunable Narrowband IR Radiation. - Advance Programme of.- International .Conference Cl.LO/Europe- EQEC'96.p.51 .Hamburg. 199Й.; *

40. Pokhrasrian K., Petrossian K., Petrossian- H-aiul Sarkisyan D.Passive 'Q-switching and frequency stabilization, of CNVlVAGitJiF laser 'by Molecular Cesium vapor- • Advance Pmgramme "^Of^ international Conference CLEO/Europe - EQEC'96,p.66 .Hamburg, 1996. v

U^JuuiumjOpJi h|ii5(iuiljUj0 uipr)im0pGhp0 Yii bqpujl|njgnipjm0f)hpp

1. ФпрйОш1|шОпрЬО umujgi|bi L hbuiuiqnmi|bi bG ш) 1 046-1 09 ЙЦЙ i3[ipuil)uu]prui5 uiulmtG L|b|iu|ni| ЦЬрицшрфщ ii|[il)ni{ujjpt|)Ujliujif)Q puqbp Cibnqtii3iu;pG фпифилпшфЬ Uiu)iut|nig и l|n0gbGinpiugiJui6 Cibni)t>t3ui)ftG $nu3>UJinuij)iG UiU|Uit|nig ujljmpil ¿lijujilujipbpnil. QbGhpmgijnq qbpL/tup6 рйщпцийЬрр (ФчЬ) tSnw ЬО 1Ш|Ь(|1Л|Пщ иш1и5ш0шфш1)йЬр|1(| Ц ntGbG i|ini|ui|ui|iu\ uiUnqnipjniG ( 6-250 ц() т фпфп|ифщ ищЬЦтриц |UjjfirupjruG ( 6- 0 15 ij<3 ' ), р) pGqhunn l|bpujni| ((Ьршрирфщ ii|hUnt(uJipL|]iuOuJjjiQ YAG:Nd luuqbp, npp qbGbpuigGniO t 1052 0i3, 1061 CilS. 1064 Gd L 10/4 Gi5 ui[|tp|i bpl^iupmpjuiilp |>iki)ni|ufjbp: 2Umuf|i& uuGqujijp i|iDb[ntl, piup|mid|i uiinndGbph ' S-1 P- 'D Ьпш13ш1)шрг)ш1| huji5iul|ujpqnitj hbimuqnimjbi Ь0 u> hui6uipjnipjujtip (P- D uiGgniri , X = 1.5i5l(i5) т&Ьцшдфид ищпйтшО бшпшцш)рбшй (ЛШб) дшаЗшОшЦшфб рОтршдрЬрр,' Ьрр 'Р diulpupquitjp - pfiiul)bgi|mi5 - t «ou|w|il|UJl)tuG рифлийОЬрпЦ»' piliuqtinbqntimljuiujfiri 44h i3qi5uiG qiu^uiniO. 'Tliupq^l t, np ПШбС mGh ~ 160 uf{ inlinqntpjnifi It qbCbpiugiJnul t = 230 upj diuriujGiutjuijpG hiuu|iur)rutlm|: 3. r!buituqnini[b[ bG п}шлшд(1пйшр tjbljtnpnUiujfiO ЬшрЦшцр^шд I/nJpfiButgfinG gpJwO (НЧ9) ainui&6Dujhuiinl)rupiniG0hpQ puip|irui5(i qntr»p2bbbpnnj" oqinuiqnp6b(mJ i|bptu[uipi(nq - Gbp (350-356 Gi5). ш) l|unnmpijbi 1 i(bpujtujpi(nq итпра/шй рйщпциОЬрЬ (Uh) шргцгиОшЦЬт qbGbpujgniii (20%) 580 - 600 Dti dfijuj^ujjpmii p) gnijg t tnpi{b[, np Uh - Gbpfi npnjiulifi (lGuibGufulnipjniGGbpfi ql,u|pnn3 qbGbptugi|nii5 Ьй i|bpui(uipijnq НшЦшишпрщшй |ii5ii|nt|uGhp (250 - 253Gi5) 1% uipqiruGuiilbmntpjujiJp, q) qptuGgt(bi t ЗЧЗ S - ' S tunujjfiG ujpqb^uid uibgmrimj t|bl|inpnGiuj|iG diul|ujpqu)ttGbpfi huiduiljuipqnitJ U ишшршрЬфч t uijq bpUmipp pujgiumpnq $hqfil|ujltujG i3b(uu)G|iqi5, rj) рршЦшОшдфз! t -ft ¿Ьйр I» mdbiiujgduiG, G qnpdail)fige jiuqbpujj|iG йЬЦ pnGL|iiujG рОршдрпиЗ npiybim mujpq

2t

bquiGiulj, npf> oqGnipjuiiJp D¿iJ"JÓ ujwpuiúbmpbpp npn¿i{bi ЬС puipfiniúp ujmniJübpfi bnuiúiuljujpqujlj huiüuil)uipq|i huúuip:

4. ^binuiqnu^bi1 n¡,uinuighnüujp Н48 Cs - fi ujuinúGbph 6s- 5d йшЦшрг^ш^ОЬрр huiúiuljujpqmú, Ьрр lírinnÍQ l|iuuiuiptlniú t t(bpiu^pi(nq Qlih - СЬрпЦ (522.5 - 540 Gú). ш) Цикличной t 2.2-2.66 (5Цй ¿¡fiçui^ujiprui) i[bpu<(ujp4nfi Uh - Gbpfi qbübpiugniú 20% pijujûuimjfiO uipi)jruGuj4bLnrupjujúp, p) grujg t шрфь np НЧ9 -fiQ qniqßGpujg uibqft t niGbGniú дшпшфптпО u/uipiuúbwpuil/tuO ifmtviuqqbgmpjniO (СЧЬ^Ир = o st + tai u|\ibúuijn4°-

5. С/гш^ЦЬ^ и u¡uuipuiuim(bi Ьй piupàpgbpdujumfiÔujGujjfiû uju|ujqnri4uj<5 lbj(p)uuiiq$f)pb Ьпр шйпрйЬр (npnCp tjujpnrt Ьй inuupuig4bi ilpú¿L 1200 °С) Na, К, Rb, Cs, Ва, Bi, Zn, Cd, Pb, Ti, Pt -h qninpjpGbp uuiuiGuiini huiúuip: ЩЦпиияцрррЬ шОпрСЬрр (LU) ЬрййшЦшО iuniu4bi.nipjruGGbpü bG.ui) ш^ицршЦшй úbuiuir\Gbpp шшпйшЦшй qninp2hCbp)i qbppuipÀp 6ú¿niiSGbp uuuuGiutni hGujpui4npnipjruGo. OGqhnuq d|iG¿ú 1-2 úpGninpui, p) иллпйшЦшй qn|np¿fiübpft úbá hiuüiuubnmpjniüD U qninp2hübpp ujutG bpljujpnipjmGc 6fi¿ui npn2bini hGiupui4npmpjniGo, q) ицЦшфшЦшС ¿buuuqGbp|i qhúbpGbpfi uiprutuGu^bin gbpúuij|iD ф|пщ(5ш0 hGiupuulnpnipjniGQ, q) úbtnmqübph шшлйшЦшй qnt,np2)iGbp|i L pni$bpu<jtiG quiqfi {uiunGnipitfi ujuiG hiuiliuubnrupjruGo, fa) 2uihuiqnpöi3uiü uiniu4bim.pjm.GGbnG< tujG t 4uiljninit3ß щшррЬршршр «{Ьрш^шОцОЬ^!, ршфЬрифй qiuq ualblujgGbini U ppnij uuunbgGbini uiGhpuHrt¡2innipjuiü pmgm^mjnipjniûQ:

6. OnpûGiuljuiGnpbG huijuiGiupbpilbt l» hbinuiqnin4bi t ощифЦшЦшй СтшрЦ-t$b(jmji uiqqbgrupjniÛQ Uh hui6uj¡unipjuiú Црш jH[iuqtinbqnüiuGuuii|iG qiih -пЦ «Jqbtfiu: Smjg t inp4b(, np Gimiipijfi fapUmjpp щшшбшпп^ итпрщшй рйщпцир uiqbtiinpc ширйЬтрМ 0Un4 luijGuiüniü t qbujh 1)шр(3^р l)uiii Цшщпут ифршдо

UjjG piuGpg, pb fCü¿ G2üiG iuG|) úqúuiG huitiuifunipjuiG шщицшрро шпшгрй nbqnGuiGuuij|iG ujGgniúfig:

7. UnuigpG tuGquidp t|)Gb[m{, umiujiupl^hi Ii hbinwqnin^bi t bppnpq huipûnûfrtjp дЬйЬршдтйр (ЬВД) Rb - h йшршр штпйшЦшб qninp2niiî úqúiuG «оцшЦшби» QMh - (i qui2uimú: 8nijg t «лрф^, np uijq qbiqpniú tnbqji t niûbGniù lîbp l)nqújig шщщЬи

1)йрЬш4икц5шЦЬр1ц4пг\ ifmiutjfiû hwùuJâwjûbgniù (®R), прр qpuUnpi{niú t hbuiLjmt (|bpiq. qninpjhGbpfi fuuinip^G jnipui£uiü¿jnLp N < NÓ шрЛрЬ qbiqpntil ppui^uiûuiûmù t ЬшйшйшОЬд^шЬ ЬЧЧ, li Ф1 • (i tqwjûujûD (гйрйшрЬршршр ши)шЬт14П1б t рЬЦбшй gnigíp фпфпМшБ ^jG inppnijpntù: tpp N = N0, M • |i tStuniuqujjpniÚD inaipuiót|niú t úqúuiG «oquil^h» iunuiGgpm| 1.5% шр^1ш0ш4Ьшп1р)ииС1р:

8. ипшд№ luGquidQ tJiGbin«(, hmjuiGmpbpi{bt ú hbuiuiqnuii{bL t ПЫЬцшдйшй bniwwtjûuiû bpÙujpo(№.ti} п^ишшд})пйшр НЧЗ - hiú, npp qpuUnp4niú t ЬЬшЦш^ ЦЬрщ. Т |iGinbp4ui|n4 paidujG4uiä QU h - Gbpp qntjqn4 uuinpujmG t)diqni|.uGbp qbGbpшgGbihu bpl^pnpq Uh - fi tGbpqhuiG, про npn24niú t bpl^pnpq

|]|\|1шй |iúu|ni|un4. (<iupnq t (шцЬи úbó ipGbi шпш^й Uh - h й^йшй wniuífiG hú(qm(un4 npn24nq tGbpqjimjfig, bpb mbqf) mûfi T -12 ЛШЬ - G

Ijiupnn t oqшшqnpд4bl QMh • |i фп^ишЦЬрсц^шО шрг1)п1йш4ьтпф)п10[) tujujbu |ЗЬ0шдйЬ1П1 й1чшшшЦп4:

9. ПШЬ - fi hfiiliuG 4рш 1 bquiüuitj, прп4 ЦшрЬф t lшqbpшj(lû Clfct-j рп01)0шй цйршддтй npn¿bi Т2 - Q: Орш Ьшйшр рш^шЦшй t иЬршфи/р niqqb( йцйшй ЬрЬр QMh T LT' Ъш1Чш^тййЬрп4 U ¿шфЬ[ úqúwG шйиц^т^йЬрЬ hmpmpbpnipjniGGbpG ni- uuinpujuiO ^щпцийЬрр шй1Щ|щп1п&Ьр|1 hmpmpbpnipjniGGbpc: Тг - h прпгпнЗр 1шчЬрш||1й úbl| рпОЦйшй рСршдепиЗ L tGbpqfiwGbplí ршдшрйшЦ wpdbeGbpc npn^bim wGhpuidb2Uinip|wG

puiguil^iujnipjniGQ щшцЗшйшффгш! bQ úbpinrvfi iunuji{t¡|mpjrHG[i i3fi 2ШРР (\jür)(ipQbpniú:

10. UntupfiO uiGquiúp ifiûbinil, ЬЬшш^тлф^и ршдшЬшцлф!. bG Цп^ОЬшр U n¿l¡n||)Gbiup Ё'ЛФ - fi uininGàGiuhuiuiljnipjniGGbpQ pujptimúfi unnm3iul)tuG qninp2hGbpnii5' ифйфЗшрййшфй GbnrjflduijpG iwqbpGbpfJ и01 U ю'2) uiniuphû Ь bpbpnpq hujpünG|il|Gbpmj dqbt|iu: Snijg t шр4Ь|., np n¿ljn||iGbujp Ё'ПФ - f] rjbi4pmi3, bpp a'1' U м'2' öuunuiquijpübpo iS(i5Wiluu¡p bQ mqqi(m.il lífuJjuiGg GtjuuwtSiinSp

шш1|, hGiupu^uipnipjni.G t [iüábni(niú qbl)Lui(ujpb| qbQbpmgijnri ujqqu^tuGiujpG U ujuipiuuj ujtfipübph цшршйЬшрЬрр: ЧсицлйиирЬрфН t , np ЬрЦфшлпй nbqnGuiGuuj/fiG ijmfiiiuqrçbgmpjujG ujuijúuiGDbpniú úfijiuijuijpnil hqnp QMh lu&g&btpu tnbq{i t niGbCniú líbppíÍDhu uu¡t¡!jmpf) lUjjGiugmií:

11. t-Î2Uil|L(bl U tipiutpuGuigi{bi t bp^m hiu?npf)tul{iuü (puin daiüaiGujtj|i) ФФ - Obp(i bRQ - fi üjifngnil uiinniluij[iü йш1)шрг)ш1)|1 pGiutjbgifujôrupjujIj прп?йшй йпр йЬрпгфЦш: Ujqu^bu ¿шф4Ь|. Ьй gbqfiniúfi ujuinúGbp|i ЬрЦфтллС L ршлшфптпй |тОшдйшй Ьшфийш1]иЛт.р)П100Ьро 540 U 1079GÚ uiifipfi bpl|UipnipjniGGbp niGbgnrç qbplfuipä |iúujniiuGbpnil úqúujü nbtqpniú:

12. nmpfirjfimiJJi uiinnúGbpf» qn|np2fiGbpniú fc? - fi п^пфОЬшр ЬрЦфгнйр qbGbpiugliuijli (MflbQ) (Згш^шд úbpnqni{ прпгфн t X = 1.079 úl|ú uji(ip|i ЬрЦшртр)ш|Зр Qlth - fi G'3' (Од) l|npbijuig|inG $niGtjghuiG: MftbQ úbpnqni| hGuipiuiJnp t npn2bt uiihßt1 bpl(UjpnipjLU& 500 - 1200 Oil tljisuitjujjpnii] ЧМЬ - Gfcpfi с)ш13ш0ш1|ш)|1й pGnipLuqpbpp: Ubpnrçfr umuiGàGuihuunl|mpjniG[j ртц t intuifiu tiuqbpiuj[>Ci i5bl) pn&L|ùiuG pGpUjgpniú " npn2b[ 4M h - ft uju|iúbmpbbrupjujQ шиифбш&р:

13. йпш{|10 tuüqwüp фйЬ[пф hbinujqntmjbi I i5bwiuriGbp}i L (ipuiûg Cs, +Rb2 +К? tuuunGntpqJi fujiui 'Jniblimuujp qn¡np2|iGbp|i Lruuwijnpûwû tpLmjpp Snijg t inp^bi, np X » 1 úl|ú - fi hiuúuip «iniuuiqiípqujó» lîîiâuiijh пЬциришдрииф duj¿uiGiutj[i qninp2|iGbpti |uinnipjiuG iu6|iû qniqoûpuig GiíwqniJ t hmuGbimJ ú(i puiGfi hujpjmp ujhbniluijpl|jiiiG|i:

14. 'nfiGfjúiupiSGujjfiü йЬпгфйш^й [uiqbp|i nbfinGuiinnpmú gbq|inu5|i Iîuiû nniptiritimúfi (ujiin ¿¡п^Цтцшр qninp2hGbp ициртйшЦпг) ibjljnutuuj$tipb uiGnp uibqiuqpb|jiu ЬршЦшйшдфий t paipnpujl|mpjujG сцилфЦ dfiqmtiugiluiG nbdfiú: CGn npniú, ^Ь&Ь|1шд1[пи5 bG ЮОйЦ фд 300 uibnqnipjwúp 0.1 - 0.005 ui3 uu|b^aipmi 1ш)0тр)шйр U рит Ьшбш(итр)шй. ^ш^^шд^шй fiiiainnuûbp: nmpjiGmjpG (wqbp U Rb2 ф pjfiui йп^Цтцшр qninp2hCbpmt LU -Gbp oq^лшqnpôblhu |ipujlptjûujgijbi t 20 Ol| inUnqnipjwûp U 200 Uhg ицЬЦшрш^ (Ы)0пф)Ш15р fiúiqntiuGbph qbóbpujgiíujü 1(ш]тйшд4ш6 йЬшИш0ш)г1шфО nbclfiú: Cs? +Rb? +Кг fuuiriGmpqp ^^шО^шй [lUjG ¿bpuiQ U fuuinDnipfjc идшршйшЦп^ LU -fi фпрр 5шфЬр]\ ЬшрСшр bG 400-1200GÚ й^шЦшшпнЗ ифО^шрйбш^О hútqmiuuuihG luiqbph pmpnpui^nipjuiG и^ши^ «Зп^пцшдйшй Ншйшр:

15 Uùpnqçaiijubu шшршд||п^ LU -mil, npQ и|шршСш()П1|1 t Zn -|) ш1лт]ш1)шб qninp2h L Xe quiq, ujnuijhG tuGqiuúp ifiGbintl, |ipml(mGuug4bl t ифЦпфщр^шйшфй VACi.Nd (ujqbph HpGqbpnpr) bwpùnGfilih qbGbpuignidß СЧФ - (i oqGnipjwúp Зш + Зо) - cj = 5<а ufubdmjnil: Фn|гlшqqbgпtpJшü п^п^йЬшр bpljpwíUKjimpjUjG qbinpmú (<< -G U 3(о -G úfiújLuGg Б^шииЗш^р mGl^jiuG №ш1| bG niqqi{wd) npn24bi t jnpbpnpi) l)wpqh ^nphyuigfinG G<7'(0,...0,t) фтйЦд^шй X * 1 йЦй Q4h - h huiiiujp:

Сдано в производство 27.09.96 г., подписано к печати 3.10.1996 г., формат 60 х 84*/|б» бумага N 1, псч. лист 1.5, тираж 70 экз.