Низкотемпературная динамика электронно-ядерной спиновой системы твердого тела тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РГ6 од

."й яразах рукопко:;

ЖС2к Наталья Негре гиа

ь39.1ь-3>3

зйко'Ш'Пзра'хТШя д;:ла:.;йка эготгожз-ядергой

зшиоеог. твердого тела

01.04,0? - £лзака твердого гелг

а ¡¡1 0 ? £ о е р а т

дасергацм» гм соискание учеяоГ. отеле:;.'! док-0.1а (1::з2ко-^атеиа1лчвсккх ло'/г:

чч:? - Г--93

Р^сота .тапоянеиа з Тбилисское .т-осуда'рствешгсы университете ;:„*.. Л.Дкагахиазт:

Официальное оппоненты:

'докуор йиоико-матеыатическкх наук, профессор Ъ.А.АЦЛРКИН яе;стор физкко-гтемагаческих кэук, профессор Т.и.санадпз доктор физико-математических наук, профессор э.м.казарян

Ведущая организация:

Институт физики АН Республики Грузия

SdUtfiia состоится " £ ISJ^r. в //. ч

на иаседакии Специализированного совета Д 005.20.CI в Институте прикладных проблем физики HAH Республики Армения.

С диссертац^е-й поено ознакомиться в библиотеке Института прикладных проблем физики HAH Республика Армения. •

'Адрес: 3750Г4 Ереван, ул; Гр.Лерсесяна, 25 ' * ' *

Автореферат раз ос дан " 3 " ISS^r.

Ученый сезрекарь . • '

Специализированного совета 2 005,20.01, кандвдиг .

физико-иагекатических.науь nMjux^j^-yL^- СаРклсян

ОлЦАЯ ШШЕПСТмЛ -РАБОК

Актуазьпроть течн. 3 ncs se даю годы возрос кпмрез к ¿ь'сле--сьаиаа ди:га;.::ш! cni;:io:vix систем твердого тола при низких и cEcr.-ciii-omc-: температурах (высок:?:-: спн.чсгык лолпркссцкях). Это? кисерсс обусловлен рсззягис-м ксгодов дккаикгаксой поляризации ядер, з результате чего стс;:о во-йсйгаи пошка1» ядерную спгаовуа температуру зплохь до перехода кдерша еякнов в

упорядоченное состояние. Для нухд-пдерней физик:: кзготазлгвц-

I •

дтся "за-юрозеяные" мишени,- семгоратура которкх после достижения виоокой степени ядерной поляризации понижается циха 0.1 К, в связи с че:; ставятся вопрос о ядерной спик-реюточ-ной рслаксщл:: при низ?"« теипер'дтурах (КГ). йзучо:п:п этого вопроса лозвяцеио больное число как гборескческЛ?, raif к эл-спер:::лентаг.^кцх работ, ЯиР-:;зиер<м?яя на шеоггополпризотплних елкнах предоставляют уникалы-ше всзискпостк для изучения спил. c::;:;íjj2hx взалчодсйствкй. J> частности, знак взаимодействия дср^анд-Кктгбля . лехду бзогаёыоз ядерными спина:.;:: в металле itosce быть зиг.снек только из гкедгрилентов по £:.!?■ при 'IT, так как при :лхэких температурах все изиаряе'лзе вегпчп'ш пролор-Х1:;о.-;аль.-:„ квэдзатак локаядоа: полей. ДрувоЕ сообзпдоство мьх'-i;::t::to pesoüünoa при НТ являстол зазяси&осхь его чгстс:^ от поллрлзадгл оп«но», что призе®:» к ясгннейаоогл йк-Х'оречциа-льлл/х уравнен::?, еллловую длнаикку з азердоа те-

ле. Поэтому а связи оо стечением даленэрезозацених кегле до.-а область К1 актуальный становится зегроз с нел$шеЛн«>: o4.vCí:tox з спановол дп:га.\ике, таких, как спиновая "Састлб:1Ж>-5oc2:a::¿crc!i.íe авто^ло-Заин:: л до. , 1 .

лакее» и ¿мыяят ки-груивгсгсг коследогаш'я оияк-спкяотик "с- мяг.к'свбк?. г> сгеряг: хслаг. зтфог^' усклекак

ксчюгогсл; параусгядглсП всскркккппиос?:'... Зкзиергсезя; г.г, гглсрькиа .ч2ак0час202ксгс логг.о^ел'ля я случае ¡■¡арагязгаегкх',;. с ос-льпш шчадогдо расцепление;! уоомси гресуят для своей кньерарехацик георак, не пспохьэухсел високоташерагуркого •1р;:олггеняя (,£ТП), поэтому актуальна:.; является описание этого эоч^'экга а случае НТ.

По'лшо ыжперечяслецяьж аргументов в пользу актуальноетк разкгепя дкзпотегшерагуряой сливовой двяакаки следует ответить есе то, что система взаимодействующих спинов являете?, простой и удобней цодеяьп чл." апробации теорнтдчесного описа-пкг. икогочастичных скоте:.' тзердого тела при НТ,

Б свйз:; о аы^есказакнюг, цельр данной паСо-ги яйяяег-ся раорабогка г.чл'ода теоретического описания при НТ явлении на-сыаенпг. магштлого рязонакеа как в случае эквидистантного, так й ьззхБк^/отаЕткого спектра сшгиов, -сш:н-решегочной ре-лакз&Ш!, кросс-рзлаксацнп, пслледоЕанпе низкотемпературной дяакиика злекероняо-ядерной опаиовой сдохши твердого тела а процессах пдорной зеенэцсвскоп г. дппольаой релаксации, в Д50;::;сы злектрсняо-ядернои резонансе (ДЗЯ?), з дннаикчас^ой полйр::~гш:п ядер, ¡сроке тего, распроотгакслпе ¡теории усиления ¡п"?..чочаргаг!:ся парамагнитной восприимчивосш ъ область НТ. Од:;.ч деле:; рабою заключается в георегкческои анализе нели-.-¡е&шх э.1.пек£ов, аавзодах ыссто прк НТ.

Ч с в к ~ 'А ч с с к а я ценнее г ь работа состоит в том, ч:'з достиг^ .

опредег.слних аспектов спиновой зипамяки пр;:

НТ- является залогом повышения эффективности низкотемпературных экспериментальных исследований. Полученные в диссертации результата по релаксации электронного дилоль-дипольного резервуара (ЭДДР), двойному электронно-ядерному резонансу, динамической поляризации ядер уае папользуетея для интерпретации экспериментов. Построенная в диссертации теория низкотемпературной спиновой динамики стинударовала появление ряда теоретических исследований. Многие яг получений резульеатов сравнены с экспериментом и дав» хорошее согласие, а такхз исгут I быть использованы для постановка новкх экспериментов.

Зое приведенные в диссертация результаты аолучены впервые.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из Введения, пяти'глав, Основных выводов и списка литературы. Её полный объем - 245 страниц машинописного текста,' вклпчаюцего 13 рисунков и список литературы из 147 наименований на I? страницах.

Апробация заботы. Материалы, вокедшие в диссертацию, докладывались на следугосдос конференции а с02есакг?ях: Всесоюзной конференции по магнитному резонансу в конденсированных средах (Казань, 1234); ВсесовзноД-йсн^ереацал по физизе цагнитнгзх ,ав-' лений (Донецк, 1935); РеспуСлаганскои научной сеипкаре""Физика магнитных явлений" (Яокецз,.1986); Всесоюзной совещании ."СоБреиешше методы ЯМР и ЗПР з хашш гвердого тела" (Черноголовка, 1990); Международное конгрессе (йтуттгарт, 1590); Всесоюзных Школах по магкигног.-у резонансу (Таллинн, 1983; Кобулети,- 1985; Алувта»_1989; Кунгур, ¿991). • Публикация. Основные результата диссертации содержатся з 20 научных публикациях, список ¿шгорьгй-приЕЗДйтс^.з коицз автореферата. ■ . •

I

1

I

/

/

/

КРАТКОЕ СЗаЕР1ЛН1:£ дИааЕР^ЛШ!" _ .

' Во Введении обосновывается актуальность тещ диссертации, ос^уЕдавмя се цели и задачи.

В первой главе диссертации обоснована возиокаость в определенной области температур обойти отмеченные в работе [I ] трудности, связанные с тем фактом, что при КГ нельзя не учитывать наличие как в зеедановскоы гамильтониане , так и в секулярном дцполь-дипольном ( ¿У ) гамильтониане // 'членов, пропорциональнее коллективным переменным с волновым вектором к =0. Б диссертации рассматриваются неупорядоченные, спии-сиотемы при. не слишком цу, когда время, спин-спиновой релаксации Т2 является наименьшим масштабом временл в системе. Исследуется касицение переменным ыаггаш£ш нолем сдвинутой. .благодаряразмагничивающим поля,.но симметричной резонансной Г'яии спинов с $ =&/?., помещенных я сильное постоянное-маг-'ки1ное поле, причем 7? , где - температура* ре-

'ыетки, •» зеекановакапчастота спинов. Взадятся квазитер-. нодинеидачезкие параметры и ^ ^ , сопряженные гамильтонианам ' • Л// ; I ; ^ X

<1

переопределенным таким образом-, чтобы содержал члены с !< =0, сеусловливакмие однородную прецессию спинов, а # *со-держал члены'с ¡с^ О , ооусловли:,аю:;ие установление равновесия е обеих подсистемах. имеет следуюдии явный вид:

. * ' 1 , (2)

б

Отметим следующую особенность вивода уразпепкй дль .

Пооизводная , ■ ■ * , _

с/г с 1 ~ > ЛЛ (з) '

за перзый взгляд, не зависла от того, переопределен« подсистемы и , или нет. Однако физический смысл выражении (3) состоит в тон, что временная зазяоицоеть спиновых операторов содержит часть, дающую расцепление уровней, связанное с однородной прецессией, и часть, связанную с укир'ениец уровне;; за счет динамической часта взаимодействия, причем соответствующие кванты сильно различаются по величине. Согласно вышесказанному,, примем, что расцепление уровней дается , а усирение • . Тогда • ■ -.

У-

7 - /- ¿-«л -

линеаризуем последнее выражение пугеа зааепз о,- средня:! значением •

з ■ ■ ,

аналогично тому, как это дегаетоя при вычислении динамического сдвига частота в.кагнейиках (г ] . Тогда

с/1*/' //¿А, * /V, ' &

где

С-

Зеаячвна /У, ' совпадает с первой коаеитсц формы линии с

лмсге'ЛстЕлем . Ь отмечалось, что указанная

»

аризздия оправдана, когда динамический сдвиг частоты больше иирикн линии КИР. Аналогично этому, вводимое переопределение подсистем при НТ имеет смыги з той случае, когда низкотемпературный сдвиг частоты (НТСЧ) больие ширины резонансной линии. Кроме того, в дальнейаем счиается, что НТСЧ гораздо ыеньие зее-иановской частоты, поэтому он учитывается линь в расстройках резонансной частоты относительно частоты переменного поля Л . Результатом вышеописанной линеаризации является исполь-зу.оиайе далее приближенное равенство

У /у/у/ .

ГД6 -7/ V

~ . , 1 У г V/ * 7

' 5 = 7^■ ■ (8)

Уравнение, выведенные для ■ и ДУ с помоцью метода неравновесного статистического оператора Зубарева [Заимеют

Г -т^/^'/.

— г2 (3)

где Сг1 - ~ теплоемкость зеемановской йодсис-

тем.: (ЗП), // - число спинов,- \*/(а*)= {(л*) •

:ость сапог.ода под де^стзпем керекен-чого поля,

л.*-!. О — "' Г.^ ^-.'.'Ч-Г. л '.п^., Т"!>.-'и * л" >-•'

_ з -

[¿--»у /'// - > /^2

iar.ee доказывается, что при определениях условиях, а именно при выполнении неравенства

.-/_ р2- » . аг)

" ' •

где с\/3^ - безусловно.'¿алый параметр, переопределенные подсисте:.щ являются статистически независимыми, т.е. параметры а //у могут бить наога;:к рбраишаи згсапёрагурани ЯП и ДДР. С помощью уравнений ;(10) получено выражение для мня-моЕ частя комплексной парамагнитной зослриицчизосзп ,3'" * слабому детектируккему полю .с расстройкой § й• относительно резонанса:

Иоследулгся особенности поведения прк ПТ при насыцеики магнитного резонанса в центра .линии к далеко ла крыльях, а такле случай иглах отклонений подсистем от равкозаднох-о ос-стояния.

Далее развитая теория-распространяется да случай негквют-стаятяого спектра, в качестве примера которого рассмотрен спектр спиновой'системы ( 3 =3/2} п квадрупольнш расцеплением уровне^, находящейся в постоянной магниглоа воле. Аналогично предыдущему, выделена динамическая час* в се.чудяряого ^ аза-имолействин, добавление же его регулярной части к зееи&яовс-кому г: квадрупольлсиу гамильтониана:; приводит к сдвигу восх трех гаплгорезолвяешйс переходов, г&ъзссяя влергч'.З урогн-Л ■■ учигадг Н'ЮЧ иг£.от вид:

£ - * -н- №> -

(И)

где - колстанта квадр^польного взаимодействия;

/ 1/ . /

- "" - разности заселенное!ей уровней.

Вымоленные ¿ерцнткости переходов Н'^^ имевх.равные нулю

первые ис.'.'.ряхы, еоля ае в корреляторах /У/* запенить на 1 / ' ■ с 7/. 4 то у /}> псяз яте я перзие моменты, равные НТСЧ

соокзетсгзумдях переходов. Э?о доказывает, что действительно

* ■

вся регулярная часть удалена пз . Выведена система

ураанеаий для зво::юцна под. действием переменного пола гели- ■

чин а У л обратной семперагуры ДДР /? > . ■ тг^ у <х

. В с идущем параграфе аа основе .развитых представлений просчКйМгкро1Еца релаксация электрокао-ядерной спин-системк концентрированного парамагнетика при НТ при наличии и отсутствии фоношшто узкого горла, выведено условие возникновении ■ £сно;шоВ лавины. Показана возможность возкакновения лавины

при насыщении ЭИР в центре равновесной линии. Уравнения, вы-

•} ■

■¿едопные а'згой параграфе, были ислолвзованы другими авторами: для объяснение их зксцеримезтальних данных [4,5 ] . Далее ::сслсдовая« кросс-релаксация,(КР) менду двумя ооргаии спин<?в..

НТ как в сильных, так и з слабых постоянных магнитных по-г-у. Позазано, что. пра сверхнизким температурах КР в слабом

в г

поле заключается з ¡тепловом смесйг5К1л усредненной-ЯП о ро- • зерву'аром локальных полей (РЛ2) согласно уравнению

2 . (15)

где 3 и а,..- обратные температуры ЗЯ и РЛП соответственно, ¿7 - частота центра тякеети спекгра, р0 - начальна?:

поляризация, ^ - вероятность КР путем'флип-стонов. ( (15)

гл. ~

записано для экспериментальной ситуации Г6 ] , где. теллсемко-| сть РЛП определялась Рудерман-Хиттелевским взаимодействием,.с константой 7 ; 2 - число бляяайтих соседей). Скорость установления полного равновесия внутри спинсвоЗ ск-зтеш з слабом поле' характеризуется величиной

//V' П. / / .?

■ • -'аб)

которая растет с увеличением р0 , что согласуется с эхспе-рК5:енгадьгшуи данными [б].

-шкальные уравнения для квазитермодинагпческих па-ратеров, выведенные в первой главе досергадаи, в огяичие от уравнений ¡Тровоюрова, являйся ледяЕе&шш:-. Во второй главе па основе этих уравненийисследуются нелинейные эффекты, характерные для насыщения нагяигпсго резонанса и КР при НТ, когда резонансная частота спинов зависит от их поляризации. Вначале рассматриваться иалияеПкае явлзная - при квазлмгц:;:--чаря^; (уо"о;'с2;;в!;,:::сой г г-тр^зе от оерегки) :гт -

ног.:-.;;: сисгеиах. Показано, -что значение одного из параметров, хе^гг.тарлзуюп^п: оси ркоч-ецы, удовлетворяет уравнения одного и то1-о ^.е типа, будь то лясыцение двухуровневого спектра или пары уровней ноэкзйдийзаашо'го- сдектра, ели КР кегду двуня сс-ртаци опиноз, из кб¥5ра&~ одиа: насыщается. Например, уравнение, , описывающее установление квазистационарного состояния пои Бездействии одного насыщающего импульса переценного поля на переход 3/2 1/2 в опектре спинов с начальные расщеплением уровней в достоянном магнитном поле,имеет вид

(I?)

где

„ . -Гл - ¿А'ъз/ь .1Г £3- 1

л - I л О --Т/— / 2 ^

//

Л - су- 2 2? + лЛ а - -Я- -/ - безразмерная расстройка' частоты л7 относительно эффективной резо-ззнсноЗ'частоту пзрвлСда. Уравнение (17) нелинейно и предсказывает ЯЕле.нке спияевзй бистабилькости [?] (т.е. существований двух устойчивых состояний спин-системы при од-лом и той ге значении' параметров), если ииеют ьеото сильные НТСЧ, когда

./.Л ' -- 7-2

[ Ы / ^ -(

с - ,7пг7т ' ■2 ' а' ~ (18)

Цс~но п^ддозкть эксперимент такого типа: допустим, что_на спим-свстецу, находящу^гя в равновесии с рекеткой, действует

гао!Ь-д1.-дий' иьпульс СБЧ вояя, затем через прокег.усоь вреколя,

«

¡•-•г.'.-очиыИ дли того, чтобы слян-система пришла в равновесие

с решеткой, действует СВЧ иипулъс на слегка нсмезенкоР. частоте и т.д. Уравнение (17) исследу-зл уопслогачеодп эхзи-валентпого потенциала при разлкч.-ипс ¿3 . Чтобы описать поведение слстенк, используем дул :.гасл.табь. ^реиенк: - вре-кя, за которое система из области притяжения локального ;iy;.:a потенциала окалется в локальном аинадуме, и Тци-р<р ~ время диХфузии из локального минимума в глобальны!?. Допуссии, что.после действия на образец насыщавшего п:.гпуяьса на определенной частоте л. спектр проходится детектпрулдил полег», и' сегистйруетсп сигнал поглощения энергии детектирующего поля ' • Ожидаемое полосе пне' сигналов погеоцсрия детектирующего поля частоты iJ-£n-S2.-J>(J~n/z) е-случае, когда /£<' к t rr" ' «=0.01 при лзмекешт л от 0.1 (5а/2) до 0.5(5а/2) изображено на рис. I последовательностью кривых 1-5 (пунктиром изобрасело равновесием положение каовваб ^ указан на графи:ч для с\ =0.3). При а= Л¿- ( oi -0.3) япейс.чодаг скачок наблюдаемой линии в другое положение (крквке 3,4}. Предположим 'теперь, что Т(р < 'l'pxpf. < Tf-i - В.о;.»;е2отз::е СБЧ ' поля с / =0.1 приведет к '//'{!'), кеявров «качком переходит з полонокис I ' » т.е." ври перзэм прохождении детектирующее поле оонарунит линию в поколении I. а на'дазя с одного из последующих прохождений - в пелокечик I ' ; с =С.2 -:: скачку 2 - 2' ; np:i > 0,3 поведение систеьк на зависит от ссотнотения ■ Тс и Тл^-р» Если ze cauoe короткое время, то при изменении с/ от 0.1 до С.5 резонансная линия будет последовательно занимать положения i' -Z' - >?-5-S.

Далее изучена спиновая бкстабильность и гпсяерегос по частоте перегонного магнитного поля мнимой части комплексной восприимчивости к этому полю при стационарном насыщении прп ЯТ; такой гпртерезис наблюдался экспериментально в концентрированном парамагнетике [8]. Вторую главу завершает исследование автоколебаний чисел заполнения кераЕновесгшх магконов при анткферчомагнктном резонансе (AC'iP), проявляющихся экспериментально в осцалляциях поглоцаемоя прп А.":.!? радиочастотной мощности. Получены аналитические выракенкя для периодических, решений г.близи бифуркации рождения предельного цикла, исоле-дозана их устойчивость. Результаты согласуются с экспериментальными данными [9 ] .

л *

В третьей главе рассматривается широкий круг вопросс?, так или иначе связанных со сверхтонким взаимодействием з твердых телах. Как известно, это взаимодействие обусловливает ядерную релаксацию в решетку, различные методы динамической поляризации ядер, ряд механизмов ДЗЯР.- Б третьей главе диссертации эти эффект исследованы в случае неоднородного уширег ния (ДУ) ЭПР при ЦТ на конкретном эксперимента льном, материале. Это рассмотрение предваряет анализ корреляционной функции 2 -составлявшей электронного спина, играющей вадцуа роль в перечкслеяних процессах. Показано, тго как 'в модели независимых сплновьос пакетов,- так и в случае быстрой спектральной диффузия в-судестзенно !2Г линии ЭПР, корреляционная функция > - <

ч— /

долг.1г. вкчнслапая с взаимодействием'

■г"/' - - л...?.? ?.;. - л- /з., .к,:;:-,: L-

■ < 1 "<■ V 7 f •>■■/ ' J

где (/(/' - номера узлов, занятых электронными спинами, п, п ' - нем ера спиновых пакзтп?. с частотами и) и о)п' . Следствием эгого является Зависимость времени корреляции в -компоненты электронного спина от степени неоднородности увкре-нип ЭПР. Напокмер, для случая многоуровневого пезквидистант-лого спектра ккоеы (яепеход г*\ (/г> - -/ с НУ От 1Г1-ц )

3ГГ., та

У/"' Г \f~Q2- //5—

т т1/ / . . (го

Под тавлял аго выражение в выражение ?,ля скорости теплового скеияганик ЯЗГ. о ОДД?

1 , - —--- -:Г '

1 о ^ 'т

г> ич

• >.

¿с / /г,,

Г Те )

' С /

-----' , ■ (21)

/ , > £ 1

получаса, чту при -/т- ь) , >>2" определявший вклад в

у X I ^с / .

У'г 'д-я^ Слорозтк корреляции, свял энные с переходами, иие-п-Ж-еыь^е?; НУ. Этот зызод согласуется с предпологенияаи авторов работы [М ] , ч?о основной вклад в ядерную релаксацию в 2п1'/0,. ■ Сг 3' . дает пзреход ±'1/2 + 1/2 в спе^т-

' у 2^

ре попса 1г , икесций наименьшее НУ.

2аь результаты применены к объяснению экспериментальных дан^'ых по релаксации протонов и двойному ядерно-ядерному рз-ьспансу (ДЯ..Р) з медие.-туттоновых солях. Подробно рассмотрены ::ес;:ольхо иозьсюшх ьдрианмг соотношения кезду временами ре. г::ог;:и"'2 ь илсктрошю-яде. ной спия-системс ме;;но-туггоповых

солей. По иленнп авторов зкоперимет;аль:п1х работ [11-13 ] , г

2-г

11У спектре йогов и: имеет место быстрая спектральная д:\/$У"

¿т

зня, т.е. ЭДД? быстро объединяется с разностными подсистемами, к ядерная релаксация•олгзделязтея релаксацией ЯЗП к РЛП. Однако зесь комплекс экспериментальных данных удается объяснить, только предположив, что быстро происходит объединение ЯЗП с ЭДД?, а такго релаксация разностных подплетем в рес.етку, а протонная релаксация обусловлена релаксацией объединенной подсистемы ядра+ЭДДР к разностным подсистемам, имемдим температуру решетки. Количественное сравнение теории о экспериментами ло /¿ЯЯ? дает хоросее согласие. Далее исследовано динамл-

ческое охлаждение (ДО) протонов а пропандиолв с примесью ксы-

„ I ,

плексного парамагнитного иона . Делается вывод о том,

что з процессе ДО происходит тепловое смешиьэние прогонов с РЛП ионов и- ~ , вычисляется теплоемкость РЛП, которая из-за асимметрии линии ЗПР пояов Сг '*' отзывается зависимей ст знака его темлературы/э :

/V "^< О » гли1 ииладачо^пи игипдательпиц •ечичаиахуцу,, имеет мелъиую теплоенкссгь, чей з случае положительной температуры. Этот ^акт'используется для обвясдениа экспериментально наблюдаемого различия в скоростях создания положительной и отрицательной усиленной ядерной поляризации [1^7'. В заключение третьей глаза-исследован ДЭЯР с участием близких ядер. Оценена ьармна линии Д32Р з случае, когда резо.гансная г.инлч

где л /V - рторо;: и третии моменты лот линии шг,

близких ядер ударяется флип-флепами электронных слиноз, имевших с .ядрами об:;ие уровни. Псказано, что при определенных условиях ширина линии ДЭЯР меиьке сирины спинового шг-кета зле-ктрокннх спикоз во столько раз, во сколько сирина спин-пакета меньше неоднородной аирины ЭПР. Проведем сравнение с результатами работа [15] , где изучался ДЗЯР на донорах в кремнии. Ьирина ДЭЯР на ядрах составлял^ около Ю2* Гц, а сирина сп«;н-лакета считалась равной Гц [16, с.281 ]. Если оценить ос /<:> ~ Ю-1 (см. фиг. в [1б]), то экспериментальной результат [151 согласуется е.навим выводом. Отметим такие, что иардаа рздиочастотногс дискретного насыщения (РЧДЯ) [I?] (аналога ДЭЯР для близких ядер, находящихся в условиях дискретного насыщения) татае гораздо меньве ьирикь спин-пакета. Для кристаллов типа флюорита с примесью ионов перехо-*дн~х элементов имеются следующие данкие [17] : д -10^.'--г Г/ Гц, ¿Г ~ Ю5 Гц, £ /¿¡* ~ З-Ю'^Ю"1.

# С/7. *'•« /

Четвертая тлава досзящена исследованию ядерной зееманозскои и диаольяоЕ релаксации при сверхнизких' температурах, когда . • БТ11 несправедливо дане г.о отношению к ядерной аееманоЕской темпер туре. Стандартный механизм релаксации ядер через пара-маг.чнтдую примесь дает при теких температурах практически бесконечное время ядерной релаксации, в то время как на эксперименте наблюдаются конечные времена. Для разрешения этого противоречия Абрагаус:; [18] , а такае Уо и Слихтером [19 ] баь пред-оксн новый механизм ядерной релаксации с участием "неподЕигшого" &л£кгрсн.1«"с спина. В четвертой главе исследован о действие этого ?/ехал.:'г.:а в случае'многоуровневого зее-маьовзкого спзкгра, оцсч\-.:о время ядерной рглаксс.:*::; - :.рс-

де::е ТО . зют яе механизм перенесен на ядерт/ю диполь-пул релаксация, показэно, что ок экЛоктивея пру сверхнкп.чгд температурах и дает скорость дипольнсЛ релаксации того гее го-рялха, что и для Е"-, э-о"создает предпосылки наблюдения эдикта Прозоторова ('охлаждения при стационарном наскаеин:: ЯГ:?. Хотя скорость релаксации ЗП по механизму Абрагама-Уо-

р I.

Слихтера не содержит пнокитель I - р , "заггоракнваа.к»! ядерную релаксацию по стандартному механизму, она содержит калия те ль (.^^/о^ , обусловленный тем, что число фоно-нов на ядерной частоте меньше их числа на электронной частоте в с.у^/с.)^ раз. Такой кногитель не содержатся в вычисленной далее скорости релаксации первого рода, обусловленной модуляцией колебанш&к решетки константы сверхтонко1'о взаимодействия. Показано, что в ряде случаев механизм релаксации первого рода моеег суцвсгвенно преобладать над механизмом А5-рагама-Уо-Слихтера. Исследована прогонная релаксация в проп'д-. идиоле с примесью й- ' при сверхнизких температурах. Наблюдаемая при таких температурах более цедленнап-температурная'зависимость времени протонной релаксации монет быть объяснена совместным действием 2с! -связя через электронные спин-волновые возбуждения и посторонней релаксацией с участием двухуровневых систем. Различие в.скоростях релаксации положительной и отрицательной ядерных поляризаций мезет быть объяснено влиянием начальных условий на измеряемое по двум точкам спада намагниченности время релаксации в случае её дчухэвепоненця-яльного характера. Показано, что наибольший вклад в скорость посторонней релаксация ядер в решетку через двухуровневые сн-стзмх дают два члена, один из которых пропорционален темпера-

туре к обратно пропорционален квадрату поля, а другой не зависит нк от температуры, а; от поля.

Пя'ля глава г/освящена исследования особенностей эффекта усилжя [ 20-22J низкочастотной (КЧ) парамагнитной восприимчивости, обусловленного охлаждением ДЯР, при НТ. Основное внимание уделено такому варианту этого эффекта, как усиление НЧ гэспрпнмчквостк а ну левом постоянном магнитном поле [23 ] . Для вычисления соответствующего коз^Оицпелта усиления реаены следующие задачи: а) без применения ЫП вычислено кзазистаци-онарное значение обратно!! температуры ДДР при насыщении "пта-ркозочкх11 уровней-переменным полем с расстройкой л

' л ~ + и.-;/г ' (23)

где - константа начального расцепления уровней, ~ обратная температура решетки, ач - средний «ант ЛдР; б) с по-иоцде ¿яухтуационяо-дмссипациспнйй теоремы найдены равновесное и усиленное значения , :'>с помощью и а учетам (25) коз^^'дпенг усикен;тд записан в в^.дз

I х"г°<»1

- ^ . .-/. *>■ , - >

, У I ' ъ С г.

11'---

¡з-З * Ф'" с*&

1 Ь ' ' р-гин

с3 - угол иегду направлением ¿.ьэгменаого поля и осьй ; в) вычислены вторые мемед:;:; Сурье-со'разок яоррелпцаозггкх Зук-кций продольной и полег.сллоЛ компонент полного сг.пйв, справедливые ярд .любой геиг.<л:уре:

Го,¿) &>* 'I? у .

и ч".

-1

. ,.2 (25)

X I ' ' У и 4 Ь и

где л' - вэдиус-вектоо, соединявший /-Й и /'-Я спшш, косинус угла СГ-- , составляемого с осью ? > С ~ 1,1!Р°" магнитное отношение спинов; г) считая функции гауссо-

выми,'подробно проанализирована температурная зависимость коэффициента усиления Е.

Приведем чкеленку» оценку измененп. Е при изменения • ■ используя давние работы [24] , где, в ча&гности, измерялось усиление НЧ восприимчивости в порошке комплехоонага эталендк-анинтетраугоусцой кислоты (ЕО Тп ) с примесью ионов в

области температур 1.65-4.2 К. ВосгользовавЕкеь значениями . усредленннки по <?гу , и усредненным по О вира-(24), получки

3 (1 =1,65 К) .

--.---= 1.23 -

■ Е( Тг =4.2 К)

(в БТП вместо этого выражения ицелк бы единицу). 2та_оценка указывает на важность выхода за-пределы ЗТП яри вычислении коэффициента усиления 2 в экспериментально:^ ситуации типа 'описанной з работе ] .

Лалее наследованы такке другие варианта усиления НЧ вое-

прпиичивоста, s частное::-*, случаи, когда охлаждение ДДР- обусловлено касицецием оптических переходов, однородно утренних

ес с/с/ ззаицодейсгвиеа, кс-срыи ушкоены квадруяолыше уровни » Дня ого случая колучаек оценку

Е ~ ЛИ

^ -¡i :

У • ' (2?)

ê* <4* Pu

где ■;> и о - одкородная к неоднородная иирина оптического перехода, у- ^q ь случае, когда однородное уиирекке оптических и квадрупольлих уровней обусловлено ядерным JJ взаимодействием» и ^ =1, если однородное ушкренке ьаектрон--цое, Ж - число парамагнитных ионов. Б случае не егчшеои

/ s <* '

на л его / и при о о благодаря всегда справедливому для парамагнетиков неравенству . fJ^ fi^ << / возможно значительное усиление Ç{" { £i ). Такии образом, обоснована воз-цо-нссть магнитного детектирования схлавдёнкя ДДР, достигну-тогс путем нерезонансг-.ого насыщения оптических переходов.

Далее рассмотрено усиление поглопёиия продольного НЧ поля в случае зее^ановского расцепления, зоз::о£ного, если па систему вдобавок а продольно© действует аопгргчазе перекексое пеле, или киеэгея два сорта спиноз, .связзшшх К?. Б двух по-следнис случаях задали поставлены гакпм образом, чтоб:.: ис-лога:е р( " бнло возмогло провести без применения метода L'o^es-Tû3, что'представляет интерес с точци зрения, развития Есораа з^фнкта усиления НЧ восприличивссти.

осноыг-ii; гтя.ьт/Лъ ?asqtj

1. Развит кшзкгермсдгла-.и;чегккй подход г. on;sûai;;;-j сглксвой д¡та' нааасх ;'-."зратурах, ."рннццгл"«;:г

которой является дэбав;:еч:тс регулярной части еекуляр:.огс ди-поль-длпо/ьяого ззакмсдсйстлия к зеегановскопу гамильтониану л выделение дннамичеекол части Jа взаимодействия, отвсуст-венной за -яакмезьгай масптаб времени Т2. Показано, что при указанных в диссертации допуценяях разработашг.'П квазнтерпо-

ла является вну?! :ннз непротиворечивым эаслосч...уапелиоы теории Провоторога в область пйзких температур. Исследованы очо-;-бепн^тн ИТ динамики в условиях насыщения магазтного резонанса (как в случае о' =1/2, так и в случае $ =?/£» в последнем случав объектом исследования является кеэиЕИдистаютый спектр), при однофоноянсй релаксации в условиях разогрева фо-нонов; при кросз-релаксэцяи медду двумя сортами спинов.

2. Показано, что при К? увеличивается едчиг от равновесия ДДР при насыщении магнитного резонанса, а закке возникает во-змоднссть сдвига ДДР Дри насыщении в центре равновесной линии. 3 случае электронного ДДР это ведет, з частности, к увеличения инкремента нарастания фецонной лавины после кзаакещациокарко-го насыщения на крыле линии ЗПР, кроме того, становится возможным возникновение фононной лавины прк насыщении в центре ЗПР. Описано низкогемлературное поведение релаксации электронного ДДР, которое хорошо согласуется с экспериментальными данными. Показано, что наблядавааяся в слабых постоянных магнит-'ных полях кросс-релаясация-ядерных спивов путем одиночных спиновых переворотов заключается з тепловом смешивания усре-'Дценкой зеецаковакой подсистемы с резервуаром локальных по-Вычисленная скорость зтой релаксации обнаруживает качественное поведение, совпадающее с экспериментально наблюден-

- '¿Ч -

¡ma.

3. Кзследоваеа неки.ае&шс afeesvK, икегдие место nps на-сыцелпи магнитного резонанса в случае эквидистантного :: пезк-ьидиоташного спектра с;;кпов и кросс-р^лаксацни ме..;ду двумя сортами спинов в спиновых системах твсодых парамагнетиков с йкзкогемператур'шмя -сдзигоиз частот (ЯТСЧ). Списан гистерезис поглоцаемой при магнитном резонансе модности переменного поля, обусловленный НТСЧ и наблюдаемый .-экспериментально. Показано, что, зная ьприны линий переходов и их параметры насыщения и фиксируя значения частоты переменного коля, при которых имел/г место скачки из вепоглсдаюцсго энергию пе^еменното пелп состояния в поглодавшее, г.о:;;но вычислять среди fie днполь-цоо поле в сбрс.зце. *

Обсуждены проблемы, возникающие при теоретической интерпретации экспериментальны;'; данных по релаксации пд'.о через парамагнитную примесь, динамическое полиркзацлл гдер, двойно-м«- электронно-ядерному резонансу (ДЭЯ?), и при пгучеьи:: это: вопросов получены следующие результаты: показано, что з сгучаз асдлс:::ю;: спектральной дг£4уз:г!, ток :: в с луче е бысц-?С2 cnci;spa.:.-.?;Oii дл^ууалп з аеодаоро/,.:о уьаршюй ликик ЗП? время корреляции э -состцчляяцс?.'алгктрошюго сгл:на кропор-ц.:оаа:::»ио степени неоднородности у¿кремля £ПР. ¡¡ол^чачные ьк-P'-ii.u-i'.'n использованы для вычисления скорости непосредственной рсла:;сал!И.я;ер к электронному '.'"[Р, величина которо*. согласуется с окснерпмолтадмам»: даннь'-.п. йз несксль;:;::- вариантов cooiiicia«Ei:.J 1!£2ду скоро: тепловых контактов в элоктрскно-&7ср«сцГ, cm:u~c::cre:is це. :г':-туттоповгГ. соли выю««: снаиболее coiVB¿тству;)ц:!'". i: чезгзшой! окскеркмг "т;- к-- \ рс:-у;:ь-

татаы по релаксация и ДНЯ?. Количественное сравнение теории с экспериментом дает хорошее сыласие. Экспериментельно наблюдаемое различие в скоростях создания положительной и отрицательной' усиленной 'протонной поляризации в пропандиоле с .¿ри-ыесьа Cr ~ объяснено тем, что теплоемкость резервуара локальных полей из-за асимметрии- неоднородно уширенной линии Э11Р ионов Сг ' зависит от знака его температуры. Показано, что -ширина ДЭЯР с участием близких ядер в случае, когда она обу-. словлена электронным <fJ взаимодействием, меньше ширины спин-пакета в 8*/осп раз,, т.е. как правило, на порядок, что согласуется с экспериментальными данными.

5. При исследовании ядерной зееманорскоД и дипол$ной релаксаций при сверхнизких температурах получены следуюг'е результаты: показано, что в определенных условиях механизм ядор-ной релаксации первого рода, обусловленный модуляцией колебаниями реиетки константы сверхтонкого взаимодействия, монет иг-

_ рать -решающую роль в 'релаксации, ядер при сверхнизких теипераг турах; описана релаксация по механизму Абрагама-Уо-0лихтера в случае многоуровнего зеецановского спектра;, выяснено, что соли релаксация ядер обусловлена этим механизмов, скорости релаксации ядерных зееыановского и дипольного резервуаров оказываются одного порядка, поэтому в этом случае локея^бнть наблюден эффект Провоторова при стационарном насыщении ЯШ? (в отличие от высокотемпературного «нучая). .• •

6. Исследована протонная релаксация в пропандиоле с примесью (f~ при сверхнизких температурах. Для объяснения заяед-

.ленип температурной зависимости времени протонной релаксации предположено, что эта релаксация обусловлена совместным дей-

crstftu JJ-связи чере" электронные спин-воязовыо возбуждения посторонней релаксацией через двухуровневые системы.

_р.елаксад?Ц

Различие в скорсстях^полокитель-ои л отрицательной лдерных поляризаций объяснено влиянием начальных условий на измеряемое время релаксации в случае её двухэкспоненциального характера.

7. Исследованы низкотемпературные особенности различных вариантов Еффекта усиления низкочастотной парамагнитной восприимчивости. Численные одешеи, приведенные для реальной экспериментальной ситучцли, демонстрируют важность выхода за пределы БТП ¡¡pi: теоретической интерпретации экспериментальных результатов.

Список цитированной литературы • I. Pf>i lippe / J. Spin - Sp.'n fckxaîic'i J/v. /V/.^w-V-

ns /'/ 'p/,ys /V*.- г V. 433 fi. ~ У-- P

г. /V Jennef P.C, Р'псс-у P, W^- AW.'v,, ,>£»-j fiW/er.'- /•hy.ific- PescMntc McJts "> /-/лЧг>*пс Kr.lo-hxlf/Pbf AW. - m'3. - V./Jl-f: - p-

3. 3jJapeB A.ii. Неравновесная статистическая гермодкна! ;ы-:а.-

М.: Наука, 1271.- 415 с.■ h. Ацаркнн В.А., Васнеза Г.А. Сп'.'а-раЬсточ'ааа релаксация электронного спин-спинового резерьуара г. парамагнитных . ;;::сгал лах // ЕЭТФ.- 1961,- Т.SO, '3.5.- C.209Ö-2II0. 5. Иванов С.И., Тараыогз А.З., ласанов 2.П., Ацаркал Б.Д., Лз-мндов Б.В. 2зследоваш:з твердых растворов иттрдП-орбиошх алюминиевых гранатов методом распространенна зеразаоьесник дюноиов к спиаовсй рол;нгсацлн // Ï3I*-- * 7 '.. - Г,:)-';, В.5.-

6. Ou, //. ^ //.т, Y. ¿'•cis--,?eAy<i/'c» i„ Ь'.пцк ,9pin Fh'ps in Sïh'e>- eif fa.ncke/ы'ъ 7с---/>ггл% -ntsf/ Kys. Ret-. Uff. ~/PlJO.- V ££.-fa., /¿7- P.

7. l.vcika J ¡{¡»etic T/.ec-y cj- Résonante f,,J Ре/лхл-

/¡C't in S'pih ^¡.fs/i'S".? ■ Р/. .?pm fiisfct>i/,tij P/r>/iCiTiCf<'K Flui sic ti./9dV. - К ' /20 fi. - />. W - 23?.

8. Rvhj Р-У-, Benoit P.^ J?ffr;?s (•-£>. pin-ii^^eTic A(S-a-Hante BeYcw i°!( ■ Spin-hfticz Л-Дл'л//^ y Ce Or>d Pc!J /г, /м^Напит plaghtsiu/b p',iraf? // PAgs Pev. - Y?¿2. - '/, Y.27, M. / - />.

9. iW^î/^ p. g., KUeUpov S'. X, TeiYe/L*^ PL', flufomoJf/a.tiCr* 0f PFP/P J-

¿ets pernpem/t-'r-c //

Set- tfate Ce™. - /ЗРу. - {< SS, - /з /33-/3S~.

' 10. Ацаркин В.Д., Демидов В.В. Ядерная магнитная релаксация и спиновая диффузия з локальных полях парамагнитных центров // Ж9М-- I980.tT.79, В. 4(10).- С. 1458-11-50.

' II. Уш, iïc Je« ' J.y ¡у. г/. / Pcufo ft.J. Proies .

£р in-/к fa с е. Ре/а-ХпРоъ /л ùevYe.na.

YeJ

PiLYeJ Ce ер en Тирсь Sait s- Y/PAys-Sc*/- /27?. - PH2/J. ~ P 20/-2^9.

12. у,лГ1 H ou Y et-, J.; Ь/гг>с!;гi>a.t

/, У. 7k-, Pouf/s P'J. ff J'À-ач oj Не Ue^J CofP&cY ¿e/ise(<i YYt Y^t/cti/- ¿ееггль fys/гт e.hJ t^e pfeciz-o,^ Dipo/г -o'ipcî» I^/tf-ticY.-:^ fyte* // P^sua, . - /i>?7, - P 32P - P. 2SO -22P.

13. к^ Hovhhie-ïivJj. PeY.xxtJiOK. h /Y,e.

Phcfron V1С-¿esma* fysÛ™ , T/n'S'^ Pe/cY^,

14. Борисов H.С., Бунятова Э.И., Киселёв Ю.Ф. и др. Протонная

полярадсзанкая "заморгкеняая11 шиазиь // ЕГЗ.- 1978,- В.2.-С.32-40.

'. 15. faier <r. Еi г с freí Sf/n, fíefc nance Pxptrime-nPs сь ])a-

: Afí /л S'/l/con-■ Z. E/ccfrente S/rt'ttt'/'e . ff Dc/>or*s 1 ini Pktfrcn ¡Vadear- DcvUe Resonance TccAn'aue /I pbys. '/<?*-. - - //#. —P- /Z /2*/*/'

16. Абрагаи А., Единл Б. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов: Пер. с англ., U. : Мир, 19.52,- 652 с.

17. Берулаьа Б.Г. Радиочастотное дискретное насыщение в спектроскопии ЭПР. - Диес... доктора физ.-мат. наук, Тбилиси, 1986.

18. PbrcL^a^ fí., B*ccU/o. 0:1.,. G/àPI, У., Jïer/ei P. е/а/.

fr'cc/сс.г fstuJonMa1¡ ívv, ,r. tíoir,-,,^,,, FfAyfstj/p¡»*Je:

cf fZ¡/tkfir Яе/с.улкс,> /f Píyxia.».-_ y. £>í, - P: Z4ÍT-25$. ■

19. "Muy/i JS.y S/,c¿úr Cí-P T¿,e Mec/,n„i ■:„-. cf

í'/),r, - Lxífi'ct Рс/лха/wiL. /n D-s/е с fe,'es af /г/-y ¿cu-~/bnper<xk,-es //PÁijs for. - ÏS'Pc. - к Ah-

20. Ац-.ркин B.A. Низкочастотная парамагнитная восприимчивость в условиях сдвиге спин-сяинозоК температуры // ¿310,1973.- Ï.É4,3.3.~ С.1037-1095,

21. Апаркял В.Д., Рябушгин О.А. Возрастание параллельной .-парамагнитной восприимчивости при резонансной накачке // Письма в ЕЗТО.- 1973.- 1.17/ В.2.- C.I03-I05.

22. fi ira г к* с- У Д., l^era. O.P., P¡¿/ed /Д £ a>J Рул -U'shktfí* О ti. Tir £п/и1лег<Р Sisssc'/.'/, '

Ш* tffeS (^¿S,FJ W ifs ^fltficah*.,

MÍÜ J¿esx>nunce // fíe-//, cf /Ч^п. Pes. - ШО. -

' ' А' J - р /3-*-

11. В.А.. Скидааоз З.А. Усиление динамической маглпх-

';"о„ восприимчивости в .нулевом магнитном поле // Ф?Т.-Т.13.- J.2423-2424.

2-t. fcmrra Э.В., Ацаркик В.Л,, Демидов 5.3. Поведение дияоль-подсистем: твердого парамагнетика при низких темпера-ТЛСХ // OTT.- 1987.- Т.29, B.I.- С.77-82.

Оснозг.ыг результаты работы опубликованы в статьях

I. Буи-вили 1.Л., Фокина М.П, Непосредственная ядерная релаксация в условиях незквидистантного cnexipa электродных

* 4 »

:;ов // СТТ.- ISSI.- Т.23, В.II.- C.34I4-34I6. '

?.. Буисвили Л.Л., Метревели И.ы., Фокина H.I.. Ядерная релаксация и двойной ядерно-ядерный резонанс в системах с неоднородным уаирением 5ЛР // ЕЗТФ.- I98I-- Т.80, Б.2.- С.678-688. . .

3. Вуиивкл* л.Л., Фокина Я.П. Теория насыщения магнитного резонанса в твердой теле при низких температурах // ФГТ,-IS83.- Т.25, В.2.- С.381-386. ' ■

4. Булпзили Л.Л., Фокика Н.П. Релаксация электронно-ядерной спкн-систеш твердого тела лри низ кет температурах-// OTT. - Т." Ъ.~ Т.25, В.6.- С .1761-1767.

5. Буипвили Л.Л., Фокина Н.П. Нелинейное поведение ядерного магнитного резонанса при сильной насыщении // О!.'!'- I9S4.-

„ 2.?,.- С.257-264»

С>, ,-.- •/ '-/// l.L, fökina KP. , Cuhj/s С.Т. C'-csi--лЪкхл-Vi'. -/ /,; с fear- J/>/>>.г л/ Te^perciii'-es //

j,.'. - /У** К /З? - P /Z?-fS*-

JO -

'* /"i^v/, Tl., fi'. P. '77,г l»¿a*cá.r»<¡»/ <.>/ fa

h-f^yïm-y PiSCíp/iíJJy fu>- Gb-aJt-i.yjc/r.^ •Sf>//'-.1/ /Л- Ti "ipr,-ts '// ¡J,. sfat, S<r7. (¿). - ■

8, I y:iiari;:ra Т.Л.. Фонила Н.Я. Усиленная назпочастотпая восприимчивости (í; произвольно ориентированному магнитному ио-лг>) эяектрошид слй:-:-с;;01"еа с ¡хачалмшм расееллеписа уровне;;-, ¡три :r:53¡cíüc rt::uepa?ypax // v.T.- ISv7„-. T.23, В.Ю.-

У. Ку;:„Е.:л;: Т.Л., Оокича Н.П. .Магнитное детектирование охг.ак-л : ' и л диполыюго резервуара спинов при нерезонансном иасм-:;iunn оитг.сснпх ncp..-одоз з vscpAüx пара'/агнетпказС // 1'су-д; ?Г7. Она.ига.- Î.227, & 25.- С.35-62.

Iü. -Ji.-ui.i-j Ii.Л. Сб я ьто^-о лежали лх чисел заполнения агпонов при C'UTí-.I-ep:>c:.аг «:тнои рс?о:-:а.- //' Известии зу.,.ов. Рад:;о-кг ига.- Т. 31, !v 2.- 3.25I-237.

IJ. /..Л., ¿з.-.лна Н.П. бгстаОпльлость ррк

.:■ '.гнет.':иочагг.а./ И301'™-\ч':ш Га.'Р // ^ехвузсвс..:;:! сборнмк груд/jj. 1'с.,д:!0с;:о;.тр0!;К0н;:л.- IS-ST.- C.ÏI-5G. г2. II.Л., Челидзе Л.Г. ¡.'ели nü:oe поведение релаксаг,«!

и ста:'ло:.а;.!юго ■ л\с:к:я системе сшпсз с ¡аадруполъно Га-.цеклинн.л спектром ¡:,. ииз::лх -"eiwcp .ту чос // '¿'руда а.- ьзэ.-- т.291, & 2>-,.-Tí. 7¿;.и.-jил:, j..'., С-.-..н::а П.П. лрина лпн/.п Л1-.':?, обус-'г-вле;:-чл-. j^í;;; г.: л. .-д.г: г 'mimm т аалгсде^ствчь:.; а тж-р-

параа-.и.сгпяос // .Л'.» IS'"9.~ 'Г,31, Г.2.- C.¿D?~263: normas.a в ;TÏ.~ ГГчО.- Т.31, J.330.

Eyi-'i:; и.л Г-у;:..;: лл-: Т.Л., Ссх.ла !:.П. h'..алотс-'^егатур-

пая пдео;-:ая релаксация первого рода через пар,з магнит гум прч-

i:eci. // Я':оп;а в 23Т5.- 1925.- i.5C, 3.1).- С.24?-246.

15. Еуиивпли Т.Л., Оокпна Н.П. О низкотемпературно:: я/орлой дшольной релаксации _в твердых парамагнетиках //' ФТТ.-1959.- Т.31, 8.12.- С.173-175.

16. Фомина Н.П., Челидзе Л.Т.'Сигналу поглощения С34 иол я в условиях насичеикя козкзлдегаигак урозаей ( S -3/2) парамагнетиков при низких температурах // Известия ьууов. Радиофизика.- 1950.- 1.33, ?.- С.290-197.

17. Буиг.впли Л.Л., Киселёв ¡0.0., Ооккна Н.П. О низкотемпературной протонной релаксации и динамическом охдахдени". ядер в пропандиоле с примесью ¿Г--// Краткие сгущения 0Ш1.- 1591.- Ь 5(51).- С.42-5?. ■

18. Бунпзилк Л.Л., Фокина Н.П. О квагитерыдинаммческом подходе к описанию низкотемпературной спиновой динамки в твердой парамагнетике // ФТТ.- 1Э91.- Т.33, Е.6.- С.1865-1870.

19. Bvisb'viit'LX- , Zakb^-ay ¿.2А; Tvgyyt,; /?. Jv - " ' i) ' ' " " '

/>л A' P.- Ue 7i*>~level Scs/e^s- j?de ' />. Mu/ecn

fte/axcJicn* A/ .¿W ^С/дА'М'-Г ^ P/ys/ca. - /S3J.-К №8Вp. 2 £0.

20. Буишвили Т.Л., Фокина Н.П. Об одаофоггонвой спият^шеточ--ноГ; релаксации в твердых парамагнетиках при сверхнизких температурах в случае многоуровневого зееманолского спектра // ФТТ.- $992,- Т.34,- В.4.- С.И76-И79. •