Объемная нуклеация перенасыщенных паров при пониженных давлениях газа-носителя тема автореферата и диссертации по химии, 02.00.04 ВАК РФ

МИНИСТЕРСТВО ХИМИЧЕСКОЙ И НЕФТЕХИМИЧЕСКОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ СССР НАУЧ НС|ИССЛ ЕД О ВАТ ЕЛ ЬСКИ И ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. Л. Я. КАРПОВА

На правах рукописи УДК 502.3:543.83:551.574

ТАЙЛАКОВ Александр Владимирович

ОБЪЕМНАЯ НУКЛЕАЦИЯ ПЕРЕСЫЩЕННЫХ ПАРОВ ПРИ ПОНИЖЕННЫХ ДАВЛЕНИЯХ ГАЗА-НОСИТЕЛЯ

Специальность 02.00.04 — физическая химия

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва — 1991

Работа выполнена в Институте химии углеродных материалов СО АН СССР (г. Кемерово)

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник М. П. Анисимов

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, старший научный сотрудник В. Н. Пискунов, кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник В. А. Загайнов

Ведущая организация — Институт неорганической химии

в_,_«сов на заседании Специализированного Совета

Д 138.02.01 по адресу: г. Москва, ул. Обуха, 10, НИФХИ им. Л. Я- Карпова.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИФХИ им. Л. Я. Карпова.

Автореферат разослан « » /-¿-¿л/ о¡0°_1991 г.

СО АН СССР

Защита диссертации состоится « » ^¿ЛяЛр^ IОД 1 г.

Ученый секретарь Специализированного Совета, кандидат физико-математических наук

А. В. АНДРОНОВА

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность. Различные природные явления, а такта_ многие технологические процессы, связаны с процессами аврозолэоОразования. Одним из основных путей образования аэрозоля - термоконденсашонный.

Процессы термоконденсационного образования новой фазы в комбинации о другими физико-химическими процессами могут осуществляться различными путями. Это гетеромолекулярная, гетерогенная, автогетзрэгенная, хеш- и фэтонуклеация. Каждая из перечисленных видов нуклеации требует детального исследования, что является сложной задачей. Достаточно сказать, что для наиболее простого типа нуклеацш однокомпонантного пара до сих пор не разработана теоретическая модель, которая бн согласовывалась с имеющимися' экспериментальными данными.

Очевидно, что • для . построения теоретической модели нуклеации, которая бы .более точно описывала механизмы процесса образования новой фаза, необходимо иметь как можно больше экспериментального материала. В связи с этим, представляется актуальным . развитое методик, позволяющих экспериментально определять параметры, характеризующие процессы образования новой фазы в широком диапазоне условий. Представляют интерес экспериментальные исследования влияния фазового перехода в -критических зародышах на процесс зародышеобразования.

Целью работы явилось: -развитие метода экспериментального исследования объемной нуклеации при давлении парогазовой смеси ниже атмосферного. -создание метода® вксперименталыюго определения параметров критических зародышей, -исследование влияния визового перехода в критических зародашах на параметры, характеризующие процесс нуклеаций.,' -

Для этого были решены следующие задачи:

- Разработана автоматизированная установка и методика экспериментального определения скорости , объемной нуклеащш в ламинарном аксиальном потоке, парогазовой; смеси при пониженных давлениях. '.'''.'

- Разработан Пакет прикладных программ регистрации и обработки

экспериментальных, данных.

Теоретически обоснованы и разработаны методики экспериментального определения параметров критических зародышей новой фазы.

I- Экспериментально исследовано влияние на процесс звродышеобразсвания изменения межмолекулярного взаимодействия в критических зародышах на примере исследования нуклеации системы глицерин-азот в окрестности фазового перехода (плавления) в глицерина.

Научная новизна работы.

Создана автоматизированная экспериментальная установка, позволянцая исследовать процессы нуклеации в парогазовых системах при давлениях газа ниже атмосферного давления.

Теоретически обоснована возможность определения вклада меифазной границы в гнергию Гиббса критических зародышей при гетеромолекулярной нуклеации из зависимостей скорости нуклеации от пересыщений компонентов при различных температурах конденсации. Развита методика определения, количества молекул газа-носителя в критическом зародыше из экспериментов п& определению изотермической зависимости пересыщения пара от давления газа-носителя при постоянной скорости нуклеации. Методика позволяет рассчитывать число молекул гаэа-носателя в критическом. зародыше в широком диапазоне условий процесса образования новой фазы.

Экспериментально исследована нуклеация пересыщенных паров глицерина в атмосфере азота при различных давлениях азота ниже атмосферного в широком диапазоне температур конденсации. Обнаружена зависимость скорости нуклеации от давления азота. На основе эмпирически определенных зависимостей скорости нуклеацш? от параметров парогазовой смеси вычислены величина вклада меафазной границы в энергию Гиббса критических зародышей и состав критических ввродьшей.

Обнаружено влияние фазового перехода в глицерине на количество молекул в критических зародышах и величину вклада мокфазной границы в энергию Гиббса критических зародышей в парогазовой системе глицерин-азот.

Практическая ценность.

Разработанный автоматизированный вариант экспериментальной

установки для исследования процессов нуклеации - -позволяет----------

достаточно быстро, шГ сравнению с другими методами, получать большой объем данных. Экспериментально определены скорости нуклеации ларов глицерина в атмосфера азота при давлениях азота ниже атмосферного. Полученные данные, в сочетании с уже существующими результатами, могут служить основанием для уточнения теории нуклеации.

Предложенные методики определения параметров критических зародышей на . оскоез экспериментальных . данных позволяют исследовать малоизученную область непродолжительно ищущих мэтаотабильншс тосточий вэщаств.

Защищаемые положения:

- Методика экспериментального исследования нуклеации однокошснянгного пара в атмосфзрэ газа при давлениях ниже атмосферного. • .

- Методики определения количества молекул газа-носителя в критических зародышах и величину вклада ме «фазной границы в внергив ГиОбса . критических- зародышей из экспериментальных данных по скорости гетеромолзкудярной нуклеации.

Экспериментальные результаты измерения скорости нуклеации паров глицерина в атмосфере азота при давлениях азота нике атмосферного.

- Результаты по определению параметров критических зародышей при нуклеации в парогазовой системе глицериз-азот.

Апробация результатов. Основные результаты .диссертационной работы были представлены на: XV всесоюзной конференции "Актуальные вопросы физики аэродаснерсши .систем" (Одесса, 1989}, Европейской аэрозольной конференции (Вэна, Австрия, 1989), -3-ой ' международной аэрозольной конференции (Киото, Япония, 1990), 3-ей китайской аэрозольной ко1ференции (Пекин, Китай, 1520), Европейской аерозольной конференции (Цюрих, Швейцария, 1939).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 10 работ.. , з

Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав, еыводов, приложений, списка литературы. Она изложена на 152 страницах машинописного текста и содержит 38 рисунков. Список цитируемой литературы включает 130 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИЙ

В первой главе приведен анализ теоретически? и экспериментальных работ по исследованию процессов образования новой фазы. В этой главе рассматривается общий классический подход при построении модели процесса нуклеации, обобщенна этого подхода на многокомпонентные системы (гетеромолекулярная нуклеация). Проведен обзор теоретических работ, в которых рассматривается нестационарный режим нуклеации, неизотермичность процессов нуклеации.

Проведен обзор работ, в которых предлагаются различные варианты определения коэффициента поверхностного натякения капли. Данный параметр оказывает существенное влияние ' на реличину скорости нуклеации в случав, когда величина вклада, ме*фазной границы в энергию Гиббса критических, зародышей определяется в капельном приближении. Делается вывод о том, что не существует экспериментальных методов определения вклада межфазной границы в энергию Гиббса критических зародышей без использования модели капли.

Поводится обзор работ, в которых излагаются различные экспериментальные метода исследования процеосов образования новой фазы. Отмечено, что метод ламинарного аксиального потока более прост в реализации и позволяет достаточно быстро получать большой объем данных по сравнению с другими методам» экспериментального исследования процессов нуклеации. В заключении указывается На то, что нуклэация пересыщенных паров в атмосфере газа в области давлений газа ниже атмосферного слаба исследована.

Во второй главе приводится описание вкстариментальной установки и методики пересчета экспериментально измеренных концентраций образующегося аэрозоля в скорость нуклеации.

4

На рис.1 приведена принципиальная схема экспериментальной установки для исследования спонтанной нуклеации паров в газовой_ -среде; Основным - элементом" экспаршентальной установки является хонденсирущеэ устройство (6), которое представляет собой трубку диаметром 10 мм. Части трубки-(а) и (0) конденсационного устройства нагреваются верхним термостатом. Прецизионный изодромный терморегулятор ПИТ-3 поддерживал температуру термостата с точностью ±0.16 в диапазона 20-200"С. Б части трубки (а) расположен хроматографический носитель (№3-600, зернение 0.5+1 мм). Носитель, прокаленный в атмосфере азота, пропитывается 20 вес.% исследуемого вещества. Источт&ом rem служит баллон 1 с азотом вйсакай частоты (содержание .' основного вещества не менее 99.99, об.Ж). Поникениэ давления осуществляется с помощью редуктора РК-59. Газ набирается в газгольдер (Э), который позволяет поддерживать Постоянное давлекиа до регулирующего вентиля (9), расположенного на входе ■ в конденсационное' устройство (6).. Затем через фильтр (4) поступает в конденсационное устройство (6), где Смешивается, с парами исследуемого вещества. Объемный расход-газа определяется с помощью газосчетчика с относительной ошибкой Но 'более одного -процента при атмосферном давлении. Ротаметр РС--ЗА (6) позволяет контролировать изменения объемного расхода. Скорость насшанного парами газа приобретает параболический профиль при температуре насидэния в части трубки (0). Длины части трубки (б) 110 км бнло . достаточно, чтобы профиль скоростей парогазового потока принимал Пуазэйлвв профиль. Число ' Рейнольдса для данной система не более 200. Изменение температуры ввртзйго термостата, а течение эксперимента, обеспечивает различные ■ концентрации . насыщенных паров исследуемого вещества в парогазовой смеси. Затем смесь поступает в ' х'олйдную часть трубки (с). Переходный участок трубки маиду (б) и (с) -1Q мм. Температура стенки части трубки (о) поддерживается постоянной в течение одного эксперимента с помощью криостата МК70 с точностью нэ хуке +0.1°. Разрежение в конденсационном устройстве (S) создается-с помощью вакуумного - насоса (в). Объемный расход й степень 'разрежение регулируются

5

игольчатыми вентилями; (9, Ш). Дйвлакие определяется с ромощью вакуумметра., :'■■■

В результате' процессов тепло- и массообмена в объема чвоти трубки (с.) устанавливается некоторое распределение ' пэресыщаний паров исследуемого вещества' и . тамггарагур.. . Под первсвдатгем подразумевается отношение реального парцельного , давления паров исследуемого вещества к радиолесшому при -данной температуре парогазовой сщеси, (Мвадно, .что' интенсивность процесса образования кбаденсирбванной фаза в произвольной точке , объема части трубки (с) конденсационного устройства зависит от степени пересыщения и температуры "в этой точке. Лазерным .счетчиком аэрозольных ч&стйц (7) измеряется число ь&розолышх частиц,

образующихся в конденсирующем устройстве (6), с, относительной ошибкой не более десяти процентов. Давление"" газа " ~ в конденсационном устройстве и счетчике аэрозолей были равными и постоянными в одном эксперименте'■ ■

В буферном накопителе данных (11) запоминались различные значения .температуры верхнего . и. фиксированная температура нижнего термостата, а также соответствующие йначошя количества образозанных частиц новой фазы. Накопленная информация передавалась в персональный'компьютер (1Н) для полной обработки экспериментальный результатов. ■ •

■ -Зависимость концентрации аэрозоля от температур!; верхнего термостата 'при фиксированной тымпературе . стенки части трубки (с) и давления в системе' цервочатнвалаСь в зависимость скорости нуклеации от пересыщеная паров" исследуемого ■ вещества при фиксированной температуре конденсации й'давления.в системе. Для этого определялся объем конденсации в »}асти трубки (с) и .... соответствующее/ число зародйяей порой ,фазы:, которое образовывалось- в. этсМ • объеме. Расчет, .производился путем моделирования процесса аародншвобрйзо'вйння ня 'основе рассчитаних полей первзыщяний и температур.' Основным условней при расчете величин» конденсационного объема было условие . постоянства переедания и температуры в пределах определяемого

Распределения пврвсщекаЯ и температур в Ко&дансярукадем . устройстве определялись при численном реиьдаи уравнений Насъ^-Отокса, ■моделирующих процессы тепломассообмена в лидинарном аксиальном потоке парогазовой смеск. При ятом предполагалось, что концентрация паров исследуемого вещества мала, по сравнению с конценярвцией гйзв, и ■ на..' влийет на параметры парогазовой смеси. Такте . не.' учитывалось и£мвл<?пеэ концентрации шаров веществ,а за счет процессов 'аеродКавобряэования. Последнее допущение оправдано тем, что основная .часть пара конденсируемся hü : холодную Стенку части трубки (ö) - конденсирующего устройства (6) . й только несколько процентов от общей концентрации пара участвует S арЬцеЬсе

. зрродагвоОрвзовэния. В области нетях й^мерёния зтй доля пара

?

составляет около процента.

В третьей главе теоретически обосновываются методики определения параметров критических зародышей.

Для случая нуклеации пересыщенного пара в газе предложена методика определения количества молекул газа-носителя в критических зародышах на основе гксперименально измеренных изотермических зависимостей пересыщения пара Исследуемого вещества S при различных давлениях Таза-носителя в направлении фиксированного значения скорости нуклеции (J=conat). Такой подход позволяет, анализировать экспериментальные данные для широкого диапазона давлений газа-носителя без экстраполяции экспериментальных данных в область пересыщений, где нет возможности эмпирически определить J, как вто необходимо делать в случае S=const.

В предлагаемом, методе определения величины вклада меифазной границы в энергию Гиббса критических зародышей при' нуклеации в N - компонентной системе используется выражение для скорости нуклеации, которое в общем виде записывается как

J = В • expUG'/kT), (1).

здесь означает, что изменение термодинамического потенциала Гиббса относится к образованию зародыша критического размера; k-постоянная Ёольцмана; Т-температура конденсации. При

образовании зародыша, состоящего из 2 g. молекул, g.- число

i-i 1 1 молекул i-го компонента в зародыше. Используя теорию идеальных

растворов, изменение термодинамического потенциала Гиббса можно

записать в виде:

i-i . i-i

+(КГ) -í(g ,...g ,P,T), (2)

здесь S1= >1/P° - пересыщение пара i-компонента (Р1; Р° -парциальное и равновесное давление пара 1-го компонента, соответственно); í(gs Р.Г) включает изменения в энергии

в

№0603, связанные с образованием границы раздела фаз;-Р '=-2 Pj -- общее давление в системе пара, в том числе неконденсирующихся

П '

газовых компонентов; 0,,= g / 2 g, - состав раствора в 1 1 i-i 1

конденсированной фазе, который совпадает с составом зародыша.

Логарифмируя и дифференцируя по ? выражение (1), и используя (2), полагая при этом, что С2. и В слабо зависят от Т, получаем:

Интегрируя уравнение (3) для вклада межфазной границы в энергию Гиббса критических зародышей/получим

п

t(e¡.....¡£> = M-[mJd- inj + msr g'd-insld)) +

T

+ - • r. , (4)

fn Я

d

здесь подстрочный индекс "a4 означает начальное условие для соответствующих величин.

Для объемной нуклеации пересыщенных паров вещества в атмосфере газа-носителя (парогазовая система), о учетом растворения молекул газа-носителя в образующихся зародышах, было получено уравнение, аналогичное (4), которое имеет вид:

I = kS(lnJd- inj + é£-lnSa- <a-lnSad+

+ g^ln(M-O^)- g[-ln(M.o;)]+ ■ 1Л. (5)

' d

где С*- g"■v^) - концентрация молекул газа-носителя

в критическом зародыше; , ко.шчество молекул вещества и газа-носителя в критическом зародыше, соответственно; vR, v -молекулярные объемы газо-носителя и исслддуемого вещества,

V

соответственно..

При использовании ■ (Б) можно рассмотреть изменение величин от Ч, ■ входящих в (б), в направлении 1п<1(Т)=сопзг.. Тогда выражение для определения "Г" примет вид:

г - м ^ *

Выражение (6) позволяет определять Т' й любом диапазоне экспериментально■ измеренных значений :• скорости'. пуклеации • при. различких температурах конденсации. ■

. в четвертой гл^вэ :. . представлены результаты

экспэршлетальнсго.кдслодов'ания-нуклвацуш глицерина в ■атмосфэре , азота -при давлениях парюгазовой. смеси, ниже атмосферного. . Также рассматривается влияние гетерогенных . центров, на процесс чуклёации. ..-. '. - , • ','. ' •,' ■.

При различных • рарцияльных давлениях -.компонентов и в широх<ом .. интервала ■■ температур' .■конденсаций .были' получены вкспОриментальйш зависимости .сксроС'ш ' нуклаеций'' ддя парогазовой смеси чгдацерийгвзо*; •'-Лй рис.2 '. предсгавла'ш экспериментальные девисимоста'' догйрфи ' ■ скорости ■ й/клеация в .система гадерйн-^авот от ¿огага^а.пвр&св-дажм парой. ■ глицерина/ при температуре конденсации Зв,?°е для давлёний' азота 60; 70;' 80; 90 >Ла. Как. йздйа из' рисунка,. в увеличение«' доёлвния азота скорость ' щтстоации уЕвЛмиадется. .ббваруяенвач ;. зависимость скорости вдклеации' дарогазовой, смоги' тлицериц-азот от '• давления . . айото является свйдетельствфл у.чиотия- га'за-нбситоля в процессе з&ро^ёоСразоввнйя 'в. ~ иссяэкбвдацоад интервале параметров сястеки. -' . ,. --., '■ ;' '.; ■ : . ' ' , . '•

• . Этот . результат .яаляегдя '- дополнением... к . , результатам. ' полученным ранее¿яисиибвнм, :'/Бершншюм'; . которые' обнеруишл Аналогичную аьйяовдгобЛ 'прости.нуклйдавш для-.различных. '.' .' .парогазовых-систем от.дашш.пия гвва-в 'области, 'давлений.,-выше

1Р

атмосферного. ' ! Т~ ~ ' г------

В пяте А главе приводятся значения параметров критических звродншей При нуклеации в парогазовой системе глицерин-азот.. Исследовано влияние фазового перехода глицерина (плавлэтшя) на

2. а

г. I

Л- г

г з

П- 60 кРа; Д- 70 кРа; ВО кро; Х- &0 кРг

Рис.2. Зависимость скорости, нуклеации от шзресыдения и давления в парогазовой- системе - глицерии-азот . при.температуре, конденсации 36,? С .

величину параметров критических зародышей.

": Цспользуя экспе-ришнталыше. данные по нуклеации глицерина в атмосфере азотй при.даапишях азота нййм • атмосферного, было определено количество молекул глицёрийа.и азота ' в критических зародышах.'ОбЦярулмно увемугу-тэ' кагпчоства" молекул еэотв с уменьшением 'давления азота в области томпаратур шш> -5°С вплоть до пятидесятипроцентов от общего, .количостьа мол-эку^ б

2. 4

и

критическом зародыше. При высоких температурах конденсата! (более 25°0) во всем диапазоне варьируемых давлений количество молекул азота остается постоянным и составляет не более десяти процентов o'i общего количества молекул в критическом зародыше.

На основе экспериментально измеренных зависимостей скорости нуклеации от пересыщения, паров глицерина в системе глицерин-азот при различных температурах нуклеэции и давлениях азота была определена величина вклада межфазной границы в энергию Гиббса критическое зародышей. Полученные результаты по определению вклада межфазной границы в энергию Гиббса сравнивались с, результатами вычисления ,этой -величины с использованием модели капли. Было обнаружено, что модель капли дает более низкие значения вклада менфазной границы- в энергию Гиббса критических зародышей, 0 уменьшением размера зародыша погрешность, использования модели к шиш увеличивается.

Наказано, что из характера зависимости g-lnS (g-количество молекул глицерина; S- пересыщение паров глицерина) от g можно определять погрешность использования модели капли при описании свойств зародыша новой фаза. Это. наглядно демонстрируется из сравнения выражений для определения величины вклада межфазной границы в энергия Гиббса без использования модели капли и с использованием этой модели.

В капельном приближении i~ величина вклада маафазной границы в энергию Гиббса критических зародышей .йагмсыватся в виде

t =. 4mr*, <7)

здесь о- коэффициент поверхностного натяжения; г- радиус капля. Используя соотношений Кельвина, выражение .(V) записывается., в виде ' •• ■ ' ' ,

. . 3 - ■ ' : . 1 = — ktglnS (8)

При расчете величины f .в капельном приближении использовалось выражение (В). Начальное значение для "f в (6) рассчитывалось по.формуле (8). в атом случае'<6) записывается в виде ■

f = ИГ (g-lnS + О.Ь £д1пЗл), ' . , <&)

--------здесь ШЗд - _ начальное _ значение задавалось для максимально

большого размера зародыша, который определялся из по «ученных экспериментальных денных.

100

Рис.3. Зависимость 1пЗ от количества молекул глицерина в критических зародышах в

п - глицерин в аргоне (данные,

полученные Анисимовым); А - глицерин в азоте (наши данные)

На рис 3 представлена зависимость 1пЗ от в при нуклеации в парогазовой системе глицерин-аргон при атмосферном давлении и 1е<7=3 по данным, полученным ранее Анисимовым (точки, отмеченные - 1), и экспериментальные данные при нуклеации глицерина в

13

атмосфере азота при давлении ЭОкРа и (точки, отмеченные

-Л). Из характера зависимости видно, что для зародышей, содержащих более 40 молекул глицерина, величина изменяется слабее с увеличением числа молекул глицерина. Очевидно, для достаточно больших зародышей можно положить ¿>,- 1пЗ м£^1пЗа, тогда выракэние (9) переходит в (8) и, -следовательно, можно использовать модель капли.

В работа было исследовано влияние фазового перехода глицерина (плавления).на характеристики критических зародышей. Обнаружено, что существование фазового перехода в глицерине 6 области температур 15+20° С, вызывает скачкообразный ход зависимости количества молекул глицерина в критических зародышах от температуры .конденсации. Аналогичное влияние фазового перехода обнаружено и на величину вклада межфазной границы в энергию Гиббса критических зародышей в области температур конденсации 15»-20°С, соответствующих фазовому переходу глицерина при давлениях азота 60; 71);80 кРа.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ

1. Развита методика -экспериментального исследования процесса объемной нуклеашш в ламинарном аксиальном парогазовом потока при.давлениях газа-носителя ниже атмосферного. Компьютерный сбор значений параметров парогазовой системы позволяет увеличить объем и достоверность анализируемой информации и без промежуточных операций получать результаты в режиме реального времени.. '

2. При различных парциальных давлениях компонентов и широком интервале температур конденсации получены экспериментальные зависимости скорости . нуклеадаи для парогазовой смеси глицерин-азот. Обнаружена зависимость скорости .нуклеации парогазовой смеси глицерин-азот от давления азота, что является свидетельством , участия ■ газа-носителя в процессе зародышеобразования в исследовенном интервале параметров системы*

3. Теоретически обоснована методика определения величины вклада

И

межфазной границы з эпаргив Гиббса крш-йчееми зарюдыаьй при гг. тэромолбкулярной нуклеации.

4. Теоретически», обоснована методика', определения- количества молекул газа-носителя в критических зародышах на основе эксяершенально измеренных изотермических зависимостей скорости нуклеации .'при различных давлениях газо-носите ля в направлении lnJ= cornt. Такой подход позволяет анализировать экспериментальные данниа для. широкого диапазона давлений" газа-носителя без- экстраполяции экспериментальных, данных в оОлноть nepecH!HHmííí; где нет- возможности эмшричаски определить liio, как это необходимо делать в случае lnS=conat. 6. Для случая нукле ащти пересыщенных паров глицерина в атмосфера азота по экспериментально определенным значениям скорости нуклеации вычислена величина вклада мехфазной границы критических, зародышей и число молекул глицерина и азота, входящих в состав критических зародышей, при различных давлениях азота и. температурах конденсации, б. Обнаружено, что существование фазового перехода (плавления) в глицерине проявляется на характеристиках критических зародышей. Величина Еклада меяфазной границы критических зародышей и число молекул глицерина, входящих в состав критических зародышей, скачкообразно меняются в области температур конденсации Ю+20°С при давлениях азота 60;70;80 Ы"а.

Список работ, опубликованных по теме диссертации:

1. Анисимов М.П., Тайлаков А.В. О возможности определении границ применимости капельной модели критического зародыша / Институт угля СО АН СССР.- Кемерова, 1988.- 6 с.-Деп. В ВИНИТИ 12.04.88, Ж3822-В88.

2. Тайлаков А.В. Определение поверхностней енергии критических зародышей в термоконденсационном смоге // Человек и окружающая среда: СС. трудов КузПИ.- Кемерово, 1389.0.31-35.

3. Anistmov М-Р., Taylalrov A.V. Interphase ensrgy оГ crltlcai embryo //The 1989 тзигореап Aerosol Coníerence Vicrrna, Austria, 18-23 September: Abstracta.- Vlenna, 19S9.- í.155.

4. Анисимов МЛ., Тайлаков А.В. Определение поверхностной энергии критических зародышей // XV Всесоюзная конференция "Актуальные вопросы физики азродисшрсных систем": Тез. докл.

. - Одесса, 198Э. -ТЛ.- 0.36.

5. Anlalmov М.Р., Taylakov A.V. Interphase energy of critical embryo //J.Aerosol Sci.- 1989.- V.20, J69.~ P. 1063-1066.

6. Anieimov M.F., Taylakov A.V. Determination о £ composition of Critical Embryo In Case of Two-Channel Homogeneous Nucleatlon// AEROSObS Science,Induatiy,Health and Environment: Proc.3rd. International Aerosol Oonf., 24-27 Sept. 1990, Kyoto, Japan. - Oxford etc.: Fergamon Press, 1990. - V.I. - P.151-154. "

7. Anisimov И.Р., Taylakov A.V. LAF - a new method of investigation of -spontaneous rate nucleation of supersaturated vapor //Proc.3rd. Chinese Aerosol Oonf. 29 Sept.-1 Oct. . 1990, Beijing. - Beijing, 1990. - P.19-22.

8. Anisimov M.P., Taylakov A.V. Phase 1 transition in aerosol critical embrlonu //Proc.3rd. Chinese Aerosol Coni. 29 Sept.И Oct. 1990, Beijing. - Beijing, 1990. - P.27-30.

• 9. Anisimov M.P., Taylakov A.V. Measurement of embryo interphase energy //The 1990' European A&roaol Conference ■ Zurich, Switzerland, 1-5 Oktoter: Abstracts.- Zurich, 1990.-P.63. ; ■

10. Анисимов М.П., Тайлаков А.В., Забудский О.Б. Проточная диффузионная камера для моделирования 1 термоконденсационных смогов промышленных центров // III Всесоюзная конференция "Аналитическая аппаратура и средства вычислительной техники для охраны окружающей срады в теплоэнергетике",'Батуми, 1990: Тез. докл. ;- Киев, .1990, - 0.35.

/

аак. 1507