Образование частиц с большими поперечными импульсами в адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

Введение.

1. Установка ФОДС-2 для исследования жестких процессов на Серпуховском ускорителе

1.1. Пучки, мишени и система мониторирования.

1.2. Магнит и структура установки

1.3. Измерение траекторий частиц

1.4. Идентификация сорта частиц.

1.5. Триггер первого и второго уровней.

1.6. Временные измерения.

2. Сбор и обработка экспериментальной информации

2.1. Система сбора экспериментальной информации.

2.2. Реконструкция траекторий частиц в плечах установки после магнита

2.3. Моделирование процесса регистрации заряженных частиц на установке

2.4. Восстановление импульса и траектории вылета частицы из мишени

3. Определение сорта заряженной частицы спектрометром колец черенковского излучения СКОЧ

3.1. Процедура настройки оптики спектрометра.

3.2. Обработка информации и калибровка СКОЧ.

3.3. Исследование характеристик СКОЧ на пучке частиц.

4. Экспериментальные результаты

4.1. Угловая зависимость сечений образования симметричных пар адронов ъррнпр соударениях.

4.2. Образование дейтронов, антидейтронов и ядер трития в протон-протонных и протон-ядерных соударениях.

4.3. Изучение А-зависимости сечений образования в протон-ядерных соударениях компланарных и некомпланарных пар адронов

Общепризнано, что образование частиц с поперечными импульсами рт более 1 ГэВ/с в адрон-адронных взаимодействиях происходит на пар-тонном уровне. Экспериментальные данные на встречных пучках при рт превышающих несколько десятков ГэВ хорошо описываются пертурба-тивной КХД моделью [1-3]. При этом учитывается рассеяние кварков и глюонов с сечениями, вычисленными только в низшем порядке теории возмущений. Но вопрос о том, что происходит при относительно небольших поперечных импульсах 1< рт<2 ГэВ/с, до сих пор остается открытым. Проведенные ранее исследования [4] в этой области рт показали, что сечения образования частиц значительно превышают предсказания КХД. Особенно большое отличие от предсказаний наблюдается для процессов с барионами в конечном состоянии. По-видимому, для небольших рт необходимо учитывать в расчетах поправки от следующих порядков теории возмущений [5, 6]. Кроме этого возможен вклад членов с высшими твистами [7-9], когда в жестком рассеянии принимают участие более сложные объекты, чем кварки и глюоны, например, дикварки [10-12]. Все это приводит к нарушению скейлинга в интересующей нас области поперечных импульсов.

Лучшим способом исследования динамики жестких процессов является измерение сечений партон-партонного рассеяния и их угловых зависимостей. Экспериментальная проверка углового поведения таких сечений в рр взаимодействиях была выполнена в ряде экспериментов, проведенных на ускорителях CERN и FNAL [13-15]. В этих экспериментах импульсы рассеявшихся партонов восстанавливались наиболее прямым способом, а именно по кинематике струй в двухструйных событиях. Угловое поведение сечений партон-партонного рассеяния, измеренных в данных экспериментах, хорошо описывается КХД моделью в первом порядке теории возмущений.

В экспериментах [16, 17], которые проводились в области более низких энергий, для изучения угловой зависимости сечения партон-партонного рассеяния отбираются симметричные пары адронов с большими рт. В работе [16] экспериментально было показано, что лидирующий в струе адрон с хт больше 0,2 несет от 80 до 90% ее импульса. Величина лгу = рт / Рттах, где рттах - максимальный поперечный импульс частицы. Помимо этого, угловая зависимость таких симметричных адронных пар практически не искажается наличием внутреннего поперечного импульса кт партонов в сталкивающихся адронах [18]. Кроме того, процесс фрагментации приводит к тому, что адрон с большим рт в большинстве случаев содержит рассеявшийся партон. Отсюда следует, что квантовые числа такого адрона должны с большой вероятностью зависеть от аромата фрагментирующего партона [19]. К сожалению, в экспериментах на ускорителях с фиксированной мишенью струи не наблюдаются. В связи с этим, изучаются угловые зависимости сечений образования компланарных, симметричных по рт пар адронов разного сорта.

Экспериментальное исследование парного образования адронов в протон-ядерных (рА) соударениях представляет большой интерес не только с точки зрения изучения динамики сильных взаимодействий, но и для понимания пространственной картины формирования адронов в конечном состоянии. Принято описывать сечение образования адронов в адрон-ядерном взаимодействие, используя геометрический картину происходящего процесса, выражением: тА = <т0'Аа,

0.1) где сто - сечение образования пар на нуклоне; А - атомный номер ядра; а - показатель степени.

Так, в области малых переданных импульсов (мягкий процесс) это описание выполняется с хорошей точностью. Адрон при этом взаимодействует со всем ядром и величина а близка к 2/3. Исходя из этого, в первом приближении без учета формирования адронов в конечном состоянии величина показателя степени а для жесткого, партон-партонного рассеяния должна быть близка к единице. Однако в струнной модели формирования адронов [20, 21] эта величина может быть существенно меньше единицы. Это легко понять из следующей картины. Партон с импульсом к, который образовался в жестком соударении, фрагментирует в лидирующий адрон с импульсом рк на расстоянии /у (длина формирования) от точки взаимодействия. Учет торможения партона цветной струной означает, что длина формирования будет: где е > 1 ГэВ/Фм - коэффициент натяжения цветной струны. Из данной формулы следует, что когда величина р и соответственно хт приближается к единице, длина формирования стремится к нулю. Следовательно, адрон с максимальным поперечным импульсом образуется сразу после взаимодействия партонов и может поглотиться ядром. Таким образом, вероятность поглощения адрона зависит от импульса взаимодействующей частицы, хт и размера ядра, что приводит к уменьшению величины показателя степени а для процесса образования пар адронов на ядрах.

1/*{1-р)к/е,

0-2)

Величина а меняется в данном случае от единицы при минимальных рт до одной третьей при максимальных рт. Отсюда следует, что исследование партон-партонного рассеяния с использованием ядерных мишеней (от легких до тяжелых) позволяет анализировать пространственную картину формирования адронов в конечном состоянии.

Очевидно, что помимо однопартонного взаимодействия должно происходить и двухпартонное взаимодействие (см. рис.0.1) [22-24]. Кроме важности наблюдения такого процесса, двухпартонное взаимодействие позволяет получить информацию о пространственном распределении партонов в протоне, то есть Г\х1,х2,Ьт) - вероятность найти в одном протоне два партона с долей импульса xj и х2 на расстоянии Ът в поперечном направлении, и о возможных партон-партонных корреляциях [25]. Распределение по азимутальному углу (р между образовавшимися в разных актах взаимодействия частицами должно быть равномерно из-за отсутствия угловых корреляций. Обнаружить двухпартонное взаимодействие легче всего при регистрации некомпланарных пар частиц. В этом случае, адроны hj и Ьг не лежат в одной плоскости, проходящей через ось пучка, то есть (р < 180° (см. рис.0.2). Вклад однопартонного взаимодействия в образование пар адронов с близкими рт должен быть минимальным при (р существенно меньших 180°. Такие пары обладают большим поперечным импульсом и не могут возникать за счет внутреннего поперечного импульса партона.

Поиск двухпартонного взаимодействия проводился при достаточно высоких энергиях, когда в конечном состоянии регистрировалось не менее четырех струй. Наличие большого числа струй методически усложняло определение и кинематических переменных, и вклада фоновых процессов. В эксперименте AFS [26] утверждалось о надежном наблюдении двухпартонного взаимодействия. Однако в работе не был точно учтен

Рис. 0.1 Образование пары адронов в рр столкновениях, а) Однопартонное взаимодействие, б) Двухпартонное взаимодействие.

Рис. 0.2 Кинематика образования некомпланарных пар адронов. фон, связанный с КХД процессами, и конечный результат оказался заметно завышен по сравнению с ожидаемой величиной. В эксперименте \]А1 [27] видели указание на этот процесс и привели оценку верхней границы сечения. В эксперименте СОБ [28] на уровне 2,5 а был обнаружен 5% вклад двухпартонного взаимодействия в образование четырех струй с рт более 25 ГэВ/с.

Двухпартонное взаимодействие должно происходить и на ядрах, как показано на рис.0.3. В отличие от рр взаимодействий на ядрах могут участвовать партоны как из одного, так и из разных нуклонов. Такой механизм был предложен в работе [29] для объяснения повышенной множественности образования частиц на ядрах при больших значениях Ет. Образование частиц в двухпартонном взаимодействии с относительно небольшими хт можно считать практически независимым. Существенные импульсные корреляции возникают, когда л: партонов, участвующих в жестком взаимодействии, в протоне становиться больше 0,3. Процесс, изображенный на рис.0.36, в случае независимого образования частиц, согласно теоретическим оценкам [30, 31], должен иметь величину показателя степени ^-зависимости а2(хт) » 2а](хт) - 2/3, (0.3) где а1 - показатель степени, получаемый при описании дифференциальных сечений инклюзивного образования адронов. Известно, что величина в области рт от 1 до 2 ГэВ/с близка к единице [32]. Таким образом, ожидаемая величина а2 для двухпартонного взаимодействия на разных нуклонах ядра в данной области поперечных импульсов должна быть аномально большой, около 4/3.

Рис. 0.3 Образование пары адронов в рА столкновениях. а) Двухпартонное взаимодействие аналогичное рр соударениям. б) Двухпартонное взаимодействие на разных нуклонах.

Изучение двухпартонного взаимодействия на ускорителях со встречными пучками не только не имеет преимущества перед ускорителями с фиксированной мишенью, но и затруднено из-за наличия большой множественности частиц в струях и также сложности использования ядерных мишеней. А как показано выше, адрон-ядерные взаимодействия имеют чётко выделенную сигнатуру для выделения двухпартонного взаимодействия.

Наличие двухпартонного взаимодействия существенным образом влияет на понимание процесса образования дейтронов и антидейтронов с большими поперечными импульсами в адрон-адронных взаимодействиях. Большинство экспериментальных результатов по образованию дейтронов при высоких энергиях относятся к так называемым кумулятивным процессам на ядрах, в которых дейтроны регистрировались с малыми (менее 1 ГэВ/с) импульсами под большими (около 90°) углами в лабораторной системе [33-36]. Другая группа данных получена в области малых поперечных импульсов в протон-ядерных соударениях [37-39] и на встречных протон-протонных пучках [40, 41]. Существуют также данные о выходах антидейтронов в е+е"-аннигиляции [42], основанные на очень небольшой статистике. Образование дейтронов и антидейтронов с большими поперечными импульсами изучалось только в одном эксперименте для протон-ядерных соударений при энергии 300 ГэВ [43].

Данные по образования дейтронов обычно анализируются в рамках модели слияния. Под слиянием понимается образование дейтронов в результате взаимодействия в конечном состоянии двух нуклонов с малым относительно друг друга импульсом [44-46]. В модели слияния механизм образования протона и нейтрона не рассматривается. Обычно полагают, что частицы образуются независимо друг от друга. Необходимо изучить применимость этого простого механизма в случае образования дейтронов и антидейтронов с большими рт, так как возможно их образование как в однопартонном, так и в двухпартонном взаимодействии. В случае двухпартонного взаимодействия величина корреляции Я близка к единице, что соответствует статистически независимому образованию частиц.

Для исследования перечисленных и многих других процессов в области больших переданных импульсов в Институте физики высоких энергий (ИФВЭ) была разработана и создана экспериментальная установка "Двухплечевой магнитный спектрометр" (ФОДС-2) [47]. При ее создании были реализованы следующие возможности:

- способность работать на пучках протонов и пионов при интенсив-ностях до 109 частиц в секунду;

- использование в экспериментах водородной, дейтериевой и твердых ядерных мишеней;

- независимая регистрация в плечах установки одиночного и парного образования заряженных частиц;

- изменение энергетического порога регистрации частиц в каждом плече установки;

- идентификация одной и более вторичных частиц {¡л, ж, К, р) обоих знаков заряда;

- раздельное измерение импульса и проекции угла вылета частицы на горизонтальную плоскость;

- изменение угла между осью спектрометра и направлением пучка частиц от 0 до 160 мрад.

Целью данной диссертационной работы являлось создание универсальной установки ФОДС-2, а также проведение на ней экспериментальных исследований одиночного и парного образования адронов с поперечными импульсами более 1 ГэВ/с в рр, жр и рА взаимодействиях на ускорителе ИФВЭ при энергии 70 ГэВ.

Научная новизна работ:

- изучены угловые зависимости сечений образования симметричных пар адронов с поперечными импульсами больше 1 ГэВ/с в рр и яр соударениях при равном 11,5 и 8,7 ГэВ, соответственно, где £ - квадрат энергии в системе центра масс сталкивающихся частиц;

- измерены сечения образования дейтронов и антидейтронов с большими поперечными импульсами в рр и рА соударениях, а также проведен анализ этих данных в рамках модели слияния двух нуклонов;

- выполнены подробные исследования А-зависимости образования компланарных и некомпланарных пар адронов с поперечными импульсами больше 1 ГэВ/с;

- результаты анализа ^-зависимость образования некомпланарных пар адронов свидетельствуют о том, что впервые наблюдено двух-партонное взаимодействие в рА соударениях.

Практическая ценность работ, вошедших в диссертацию. Создана установка ФОДС-2 для систематического изучения процессов одиночного и парного образования адронов в жестких взаимодействиях. Изготовлен и прошел испытание во многих физических исследованиях широкоапертурный спектрометр черенковского излучения, позволяющий идентифицировать к, ЛГ-мезоны и протоны в диапазоне импульсов от 6 до 30 ГэВ/с. Создано устройство быстрого отбора событий на базе параллельных таблиц решений с использованием сцинтилляционных годоскопов. Данное устройство позволило существенно увеличить скорость набора полезной экспериментальной информации. Разработаны новые алгоритмы восстановления кинематических параметров и сорта частиц, регистрируемых на установке ФОДС-2.

Результаты, представленные в диссертации, докладывались на Международной конференции PANIC XII (Cambridge, 1990), на научных семинарах ИФВЭ, на сессиях Отделения ядерной физики АН и опубликованы в виде препринтов ИФВЭ и статей в российских и иностранных журналах [47,60,66,74,75,77,88,91]. Личный вклад автора состоит в создании значительной части аппаратуры установки ФОДС-2, в разработке основных алгоритмов реконструкции событий, в написании программ моделирования и физического анализа. Автор непосредственно участвовал в наборе статистики перечисленных выше экспериментов, обработке экспериментальных данных и проведении моделирования физических процессов, необходимых для физического анализа.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения.

Заключение

В заключении перечислим основные результаты, полученные в цикле работ, выполненных на ускорителе ИФВЭ по исследованию жестких процессов в протон-протонных, мезон-протонных и протон-ядерных взаимодействиях:

1. Для систематического изучения процессов одиночного и парного образования адронов в области больших поперечных импульсов спроектирована и создана установка ФОДС-2, имеющая в своем составе большой набор современных детектирующих систем.

2. Изготовлен и прошел испытание во многих физических исследованиях широкоапертурный спектрометр черенковского излучения, позволяющий идентифицировать ж, А"-мезоны и протоны в диапазоне импульсов от 6 до 30 ГэВ/с.

3. Создано устройство быстрого отбора событий на базе параллельных таблиц решений с использованием сцинтилляционных годоскопов. Данное устройство использовалось на установке ФОДС-2 в качестве триггера второго уровня и позволяло существенно увеличить скорость набора полезной экспериментальной информации.

4. Разработаны и реализованы в программном обеспечении новые алгоритмы восстановления импульса, углов вылета из мишени и сорта частиц, регистрируемых в трековой системе и спектрометрах СКОЧ на установке ФОДС-2.

5. Изучены угловые зависимости сечений образования симметричных пар адронов с поперечными импульсами больше 1 ГэВ/с в рр и жр соударениях при энергии 70 и 40 ГэВ, соответственно. Данные для пионного пучка получены впервые. Показано, что теоретические расчеты, выполненные в работе [76], качественно согласуются с экспериментальными результатами.

6. Измерены сечения образования дейтронов, антидейтронов и ядер трития в рр и рА соударениях. Проведен анализ этих данных в рамках модели слияния двух нуклонов. Образование перечисленных ядер с большими поперечными импульсами хорошо согласуется с данной моделью. Не было получено каких-либо указаний на существование других механизмов образования легких ядер в исследуемой области поперечных импульсов.

7. Исходя из ^-зависимости сечений образования дейтронов, получены первые указания на наличие в протон-ядерных соударениях двух-партонного взаимодействия.

8. Выполнены подробные исследования А-зависимости образования компланарных и некомпланарных пар адронов с поперечными импульсами больше 1 ГэВ/с.

9. Для компланарных симметричных к ж пар, образующихся на тяжелых ядрах (Си-РЬ), наблюдается сильное падение величины а в области больших хт. Хорошее описание такой зависимости получается в предположении наличия двух процессов образования симметричных пар адронов с большими рт. Это однопартонное взаимодействие и статистически независимое двухпартонное взаимодействие.

10. Результаты анализа ^-зависимости образования некомпланарных пар адронов свидетельствуют о том, что впервые наблюдалось двухпартонное взаимодействие в рА соударениях.

Таким образом, проведенные исследования показали, что полученные экспериментальные данные по образованию адронов с большими поперечными импульсами в протон-протонных и протон-ядерных взаимодействиях хорошо описываются партонной моделью.

Эксперименты, положенные в основу данной диссертации, выполнены вместе с В.В.Абрамовым, Б.Ю.Балдиным, А.Ф.Бузулуцковым, В.Г.Васильченко, В.Ю.Глебовым, П.И.Гончаровым, А.Н.Гуржиевым, А.С.Дышкантом, В.Н.Евдокимовым, А.О.Ефимовым, В.В.Змушко,

A.В.Кораблевым, Ю.П.Корнеевым, А.В.Кострицким, А.Н.Кринициным,

B.И.Крышкиным, А.А.Марковым, М.И.Мутафяном, В.М.Подставковым, А.И.Ронжиным, Р.М.Суляевым, В.В.Таловым и Л.К.Турчановичем. Я благодарю их за совместную плодотворную работу.

Я выражаю искреннюю благодарность моему научному консультанту - профессору Крышкину Виктору Ивановичу за повседневное внимание и полезные обсуждения результатов проделанной работы. Я приношу благодарность Ю.М.Брееву, М.С. Ильевскому, А.Н.Липатову, А.Н.Ромаданову и А.Г.Фетисову за большую помощь в изготовлении аппаратуры и подготовке экспериментов на установках ФОДС и ФОДС-2, а также Ю.М.Мельнику, В.В.Чуракову и А.Е.Якутину за изготовление и обслуживание криогенной мишени.

Считаю своим приятным долгом поблагодарить руководство Института физики высоких энергий и Отдела экспериментальной физики, сотрудников Отделения электроники и автоматизации, Ускорительных подразделений института, Отделов вывода и пучков, способствовавших успешной работе установок ФОДС и ФОДС-2.

Я благодарен В.Т.Киму и Б.З.Копелиовичу за плодотворные дискуссии по вопросам теоретической интерпретации полученных экспериментальных результатов.

1. D.Gross and F.Wilczek, Phys. Rev. Lett. 30, 1343 (1973)

2. H.Politzer, Phys. Rev. Lett. 30, 1346 (1973)

3. J.F.Owens, Rev. Mod. Phys. 59, 465 (1987)

4. V.V.Abramov et al., Phys. Lett. 112B, 170 (1982)

5. R.K.Ellis, M.A.Furman, H.E.Haber and I.Hinchliffe, Nucl. Phys. B173, 397 (1980)

6. R.K.Ellis and J.C.Sexton, Nucl. Phys. B269, 445 (1986)

7. R.Blankenbekler, S.Brodsky and J.F.Gunion, Phys. Rev. D18, 900 (1978)

8. G.R.Farrar and G.C.Fox, Nucl. Phys. B167, 205 (1980)

9. E.L.Berger, T.Gottscyalk and D.Sivers, Phys. Rev. D23, 99 (1981)

10. S.Frederiksson et al., Z. Phys. C19, 53 (1983)

11. S.Frederiksson, Proceeding of the 8 International Seminar on High Energy Physics Problems, JINR-D-l, V2, 2-86-68 (1987)

12. V.T.Kim, Mod. Phys. Lett. A3, 909 (1988)

13. G.Arnison et al., Phys. Lett. 177B, 244 (1986)

14. P.Bagnaia et al., Phys. Lett. 144B, 283 (1984)

15. F.Abe et al., Phys. Rev. Lett. 62, 3020 (1989)

16. A.L.S.Angelis et al., Nucl. Phys. B209, 284 (1982)

17. A.Breakstone et al., Preprint CERN-EP 90-74 (1990)

18. R.Baier, J.Engeles and B.Peterson, Z. Phys. C2, 265 (1979)

19. A.Breakstone et al., Z. Phys. C25, 21 (1984)

20. F.Low, Phys. Rev. D12, 163 (1975)

21. A.Casher, H.Neuberger and S.Nussinov, Phys. Rev. D20, 179 (1979)

22. C.Goebel, F.Halzen and D.M.Scott, Phys. Rev. D22, 2789 (1980)

23. B.Humpert and R.Odorico, Phys. Lett. 154B, 211 (1985)

24. T.Sjostrand and M.Van Zijl, Phys. Rev. D36, 2019 (1987)

25. M.Strikman and D.Treleani, Phys. Rev. Lett. 88, 031801 (2002)

26. T.Akesson et al., Z. Phys. C34, 163 (1987)

27. J.Alitti et al., Phys. Lett. 268B, 145 (1991)

28. F.Abe et al., Phys. Rev. D47, 4857 (1993) F.Abe et al., Phys. Rev. Lett. 79, 584 (1997) F.Abe et al., Phys. Rev. D56, 3811 (1997)

29. В.В.Змушко, ЯФ 32, 448 (1980)

30. Б.З.Копелиович и Ф.Недермайер, ЯФ 42, 797 (1985).

31. V.T.Kim and B.Z.Kopeliovich, Preprint JINR E2-89-727 (1989)

32. В.В.Абрамов и др., ЯФ 41, 357 (1985)

33. V.L.Fitch, S.L. Meyer and P.A.Pirone, Phys. Rev. 126, 1849 (1962)

34. Yu.D.Bayukov et al., Phys. Rev. C20, 764 (1979)

35. Ю.Д.Баюков и др., Препринт ИТЭФ 143, Москва (1984)

36. А.М.Балдин и др., Препринт ОИЯИ Р1-11302, Дубна (1984)

37. Ю.М.Антипов и др., ЯФ 13, 135 (1971)

38. Ю.П.Горин и др., ЯФ 14, 994 (1971)

39. A.Bussiere et al., Nucl. Phys. В174, 1 (1980)

40. B.Alper et al., Phys. Lett. 46B, 265 (1973)

41. W.M.Gibson et al., Nuovo Cim. Lett. 21, 189 (1978)

42. H.Albrecht et al., Preprint DESY 85-034 (1985)

43. J.W.Cronin et al., Phys. Rev. Dll, 3105 (1975)

44. S.T.Butler and C.A.Pearson, Phys. Rev. 129, 836 (1963)

45. A.Schwarzschild and C.Zupancic, Phys. Rev. 129, 854 (1963)

46. М.А.Браун и В.В.Вечернин, ЯФ 36, 614 (1982)

47. В.И.Гаркуша и др., Препринт ИФВЭ 86-147, Протвино (1986)

48. А.Г.Афонин и др., Препринт ИФВЭ 90-38, Протвино (1990)

49. Н.А.Галяев и др., Препринт ИФВЭ 92-159, Протвино (1992)

50. А.В.Алексеев и др., ПТЭ 1, 41 (1982)

51. А.С.Дышкант и Р.М.Суляев, ПТЭ 27, 533 (1984)

52. НЛовЙет е1 а1., РЬуэ. Иеу. П20, 53 (1979)

53. В.И.Крышкин и др., ПТЭ 6, 43 (1993)

54. В.Г.Заручейский и др., Препринт ИФВЭ 89-127, Серпухов (1992)

55. А.В.Алексеев и др., ПТЭ 23, 847 (1981)

56. Ю.Б.Бушнин и др., материалы Международного симпозиума по ядерной электроники IX, 413, Дубна (1978)

57. Ю.Б.Бушнин и др., Препринт ИФВЭ 88-47, Серпухов (1988)

58. У.У.АЬгашоу & а1., ММ А235, 497 (1985)

59. В.В.Абрамов, Б.Ю.Балдин, В.Г.Васильченко, А.А.Волков,

60. A.О.Ефимов, Ю.П.Корнеев, В.И.Крышкин, А.И.Ронжин,1. B.И.Рыкалин, Р.М.Суляев.

61. Характеристики усовершенствованного варианта СКОЧ и методика обработки экспериментальной информации", Препринт ИФВЭ 86-148, Серпухов (1986)

62. У.О.УавИсЬепко & а1., ММ 169, 389 (1980)

63. В.Г.Васильченко и др., Препринт ИФВЭ 84-158, Серпухов (1984)

64. А.А.Волков и др., Препринт ИФВЭ 88-108, Серпухов (1988)

65. Б.Ю.Балдин, ПТЭ 5, 137 (1980)

66. В.Г.Васильченко и др., Препринт ИФВЭ 84-159, Серпухов (1984)

67. Б.Ю.Балдин, А.А.Волков, В.Ю.Глебов, В.Н.Евдокимов, М.С.Ильевский. "Устройство быстрого отбора на базе параллельных таблиц решений для работы в условиях повышенной множественности регистрируемых событий", ПТЭ 1, 91 (1992)

68. Ю.Б.Бушнин и др., материалы II Всесоюзного совещания по автоматизации научных исследований в ядерной физики, 212, Алма-Ата (1978)

69. Ю.Б.Бушнин и др., ПТЭ 6, 64 (1975)

70. Б.Ю.Балдин и др., материалы III Всесоюзного семинара по обработке физической информации, Ереван (1985)

71. В.Н.Говорун, А.Н.Давиденко и А.Н.Сытин, Препринт ИФВЭ 80-80, Серпухов (1980)

72. С.А.Зелепукин и др., Препринт ИФВЭ 76-107, Серпухов (1976)

73. Б.Ю.Балдин и М.С.Ильевский, материалы IV Всесоюзного семинара по автоматизации научных исследований в ядерной физики и смежных областях, Протвино, ИФВЭ (1986)

74. В.В.Абрамов и др., Препринт ИФВЭ 81-46, Серпухов (1981)

75. Vs=l 1.5 ГэВ",Письма в ЖЭТФ 55, 610 (1992)

76. А.А.Волков, А.В.Кострицкий, В.В.Абрамов, А.Ф.Бузулуцков, П.И.Гончаров, А.Н.Гуржиев, А.С.Дышкант, В.Н.Евдокимов,

77. A.О.Ефимов, Ю.П.Корнеев, А.Н.Криницин, В.И.Крышкин,

78. B.М.Подставков, А.И.Ронжин, Р.М.Суляев, Л.К.Турчанович. "Угловая зависимость образования симметричных адронных пар в яр-столкновениях при энергии 40 ГэВ", Письма в ЖЭТФ 58,488 (1993)

79. В.В.Змушко и Р.М.Суляев, ЯФ 48, 1423 (1988)

80. В.В.Абрамов и др., ЯФ 31, 660 (1980)

81. В.В.Абрамов и др., ЯФ 31, 937 (1980)

82. В.Б.Гаврилов и Г.А.Лексин, Материалы 12 школы физики ИТЭФ, Москва, Энергоатомиздат, вып.1, 22 (1985)

83. В.В.Абрамов и др., ЯФ 41, 137 (1985)

84. V.V.Abramov et al., Z. Phys. С. 27, 491 (1985)

85. D.A.Garbutt et al., Phys. Lett. 67B, 355 (1977)

86. В.В.Абрамов и др., Письма в ЖЭТФ 38, 296 (1983)

87. P.L.McCarthy et al., Phys. Rev. Lett. 40, 213 (1978)

88. D.E.Jaffe et al., Phys. Rev. D38, 1016 (1988)

89. G.Boca et al., Preprint FERMILAB-Pub-89/42-E (1989)

90. V.V.Abramov, B.Yu.Baldin, A.F.Buzulutskov, A.S.Dyshkant, A.O.Efimov, V.N.Evdokimov, A.N.Gurzhiev, A.N.Krinitsyn, V.I.Kryshkin, V.M.Podstavkov, A.I.Ronjin, R.M.Sulyaev, L.K.Turchanovich, A.A.Volkov, V.V.Zmushko.

91. High momentum transfer hadron pair production in proton-nuclear collisions at 70GeV", Препринт ИФВЭ 90-103, Серпухов (1990) A.A.Volkov, PANIC XII, Proc. 12th Internat. Conf. on Particles and Nuclei, Cambridge, 11(1990)

92. А.Б.Замолодчиков, Б.З.Копелиович, Л.И.Лапидус, Письма в ЖЭТФ 33,612 (1981)

93. G.Berch, S.J.Brodsky, A.S.Goldhaber, J.G.Gunion, Phys. Rev. Lett. 47, 297 (1981)

94. В.В.Абрамов, А.А.Волков, П.И.Гончаров, А.В.Кораблев, Ю.П.Корнеев, А.В.Костридкий, А.Н.Криницин, В.И.Крышкин, А.А.Марков, В.В.Талов, Л.К.Турчанович.

95. Наблюдение многопартонных взаимодействий в рА соударениях при энергии 70 ГэВ", ЯФ 69,1 (2006)