Исследование процессов адророждения мезонов привысоких энергиях и модель кварк-глюонных струн тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

АКАДЕМИЯ НАУК БЕЛАРУСИ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ИНСТИТУТ ФИЗИКИ им. Б-И-СТЕПАНОВА

На правах рукописи

СЕРГЕЕН1СО Михаил Николаевич

ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ АДРОРОЖДЕНИЯ МЕЗОНОВ ПРИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЯХ И МОДЕЛЬ КВАРК-ГЛЮОННЫХ СТРУН

01.04.02 - теоретическая физика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук

МИНСК 1992

Работа выполнена в Институте физики Академии наук Беларуси, Гомельском государственном университете и Объединённом институте ядерных исследований (г- Дубна).

Научный руководитель: доктор физико-математических наук старший научный сотрудник Г.И.ЛЫКАСОВ (ОЙЯИ, г.Дубна)

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук

профессор А.К.ЛИХОДЕД (ИФВЭ, г.Протвино)

доктор физико-математических наук

старший научный сотрудник

В.И.КУВШИНОВ (ИФ АН Беларуси)

Ведущее учреждение: Научно-исследовательский институт ядерной физики МГУ

Защита диссертации состоится 1992 г.

V/- с«

в Т 6 — часов на заседании специализированного совета Д-006.01.02. ш защите диссертаций в Институте физики им. Б.И.Степанова АН Беларуси (220602, Минск. ГСП, проспект ф.Скорины, 70).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института Физики АН Беларуси.

Автореферат разослан " 1992 г.

Учёный секретарь

специализированного совета л/ /

кандидат физико-математических наук "Ш, , Ю.А.КУРОЧКИН

а/

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Многие закономерности рождения мезонов в адрон-адронных взаимодействиях можно объяснить количественно в рамках пертурбатавной квантовой хромодинамики (КХД), которая добилась значительных успехов в описании элементарных процессов взаимодействия цветных кварков и глгоонов в условиях асимптотической свободы. Однако при высоких энергиях основной вклад в полное сечение взаимодействия адронов дают мягкие процессы. Возможности теории возмущений КХД для описания таких процессов очень ограничены,- достаточно напомнить об известных трудностях, связанных с конфайнментом кварков, в основе которого лежат сильные непертурбативные эффекты-

Диссертационная работа посвящена изучению процессов инклюзивного образования лёгких и тяжёлых мезонов в адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях в рамках единого непертурбативного подхода, основанного на 1/М-разложении амплитуд адронных процессов и моделях струны и цветной трубки- Иначе говоря, теоретическую основу рассматриваемых в диссертации вопросов составляет известная модель кварк-глюон-ных струн (МКГС) [1].

Актуальность. В адронных взаимодействиях при высоких энергиях мезоны составляют основную долго вторичных частиц. Поэтому изучение процессов образования мезонов и анализ их спектров рождения в зависимости от различных кинематических переменных и при различных энергиях, а также всевозможных корреляций дают ценную информацию о динамике сильных взаимодействий■

Успешное описание различных характеристик адронных процессов при высоких энергиях получено в последние годы в рамках МКГС. Эта модель успешно применялась к описанию процессов образования адронов, содержащих и-, <1-, а-, и с-кварки, и позволила объяснить многие характерные черты мягкого взаимодействия адронов-

Однако, пока остаётся открытым вопрос о пределах применимости МКГС как в зависимости от энергии налетающего адрона, так и от изучаемого процесса. Кроме того, в МКГС рассматриваются в основном характеристики, проинтегрированные по

з

поперечному импульсу Рх. иди при.среднем <Рд>. Поэтому представляет несомненный интерес модификация МКГС для описания распределений адронов по поперечному импульсу, а также расширение её возможностей для расчёта сечений выходов тяжёлых кварков.

Одной из важных и малоизученных задач физики адронов является исследование процессов рождения тяжёлых кварков в столкновениях адронов высокой энергии. Реалистические оценки сечений таких процессов необходимы для планирования экспериментов на существующих и будущих ускорителях. Обычно такие оценки делаются на основе партонной модели; но для этого может быть использована также и МКГС.

Цель исследования - изучение процессов инклюзивного рождения п-, к- и О-мезонов в адрон-нуклонных и адрон-ядерных взаимодействиях при высоких энергиях и их анализ в рамках развитой (с учётом поперечных импульсов кварков) версии МКГС > а также оценка интерсептов реджевских траекторий тяжёлых кваркониев.

Научная новизна работы определяется использованием единого подхода - модифицированной модели кварк-глюонных струн, в которую введена зависимость структурных функций и функций фрагментации от поперечных импульсов кварков и адронов, - при исследовании процессов образования лёгких и тяжелых мезонов (их распеделений по фейнмановской переменной *г и поперечному импульсу рх) в адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях. В отличие от ранее использованного способа введения р^-зависимости в МКГС [2] введено последовательное деление поперечных импульсов кварков между п-померон-ными ливнями.

Получены оригинальные результаты экспериментального и теоретического исследования процессов к*А-*к°х (А=Ве, Си, РЬ) при начальной энергии Ей=и.2 ГэВ,. в том числе о пространственно-временной картине адронизации странных кварков: впервые в рамках предложенной версии МКГС с р^-зависимостью и учётом предасимптотических поправок к померонному обмену вычислены дваждыдиффереицнальные инвариантные сечения этих процессов, а также процесса к'р»к°х при Е0=16 ГэВ- С помощью созданного на

основе МКГС программно-математического обеспечения рассчитаны дифференциальные сечения ряда адронных процессов с образованием мезонов, содержащих и-, а-, з- и с-кварки, в том числе при энергиях строяшщся коллайдеров: /а = 0.075, 16, 40 ТэВ.

Предложена интерполяционная формула для квадрата массы кваркония и получено аналитическое выражение для реджевских траекторий кваркониев; даны оценки, интерсептов и наклонов траекторий чармония и боттомония.

Практическая Ценность работы определяется тем. что решаемые в диссертации задачи непосредственно вытекают из потребностей теории и эксперимента в области физики высоких энергий. Предложенная версия МКГС, методические разработки и созданное на этой основе программно-математическое обеспечение уже нашли своё применение в проводимых экспериментах в Объединённом институте ядерных исследований (г. Дубна) и на Серпуховском ускорителе У-70. Важным практическим применением модифицированной МКГС является её использование для предсказания величины дифференциальных сечений рождения • тяжёлых кварков, что необходимо в связи с планированием и строительством новых экспериментальных установок: УНК (Серпухов), ьнс (Женева), взс (США) в рамках программ совместного Научно-технического сотрудничества.

На защиту выносятся;

1. Вывод формулы для времени (длины) формирования вторичных адронсв.

2. Способ введения р^-зависимости в модель кварк-глюонных струн.

3. Результаты расчётов в рамках предложенной версии МКГС инвариантных сечений процессов: К+А К°х (А = Вв, Си, РЬ) при Ео=11.2 ГэВ, К+Р-К°Х при Е0=16 ГэВ, К+А-К~Х (А=С, Си, РЬ) при Ео=юо'ГэВ, рр-п*{п~)х, в°, Б°)Х при различных энергиях, а также при энергиях строящихся коллайдеров: Уз = 0.075, 16 и 40 ТэВ.

4. Вывод интерполяционной формулы для квадрата массы кваркония, получение аналитического выражения для реджевских траекторий кваркониев и оценка значений интерсептов и наклонов траекторий чармония и боттомония-

Апробация работы. Изложенные в диссертации материалу докладывались на научных семинарах Лаборатории ядерных проблем, Лаборатории теоретической физики и Лаборатории высоких энергий ОН ЯП, семинарах ЛФВЭ-ЛТФ Института физики им. Б.И.Степанова АН Беларуси, рабочих совещаниях Международного сотрудничества ГИПЕРОН-МАРС/МЧС (1985, 1987, 1989 г-Г->. заседаниях специализированных комитетов и сессий Учёного Совета ОИЯИ, на сессиях Отделения ядерной физики (Москву, 1989, 1990 г.г.). Международных школах по физике ОИЯИ-ЦЕРН (Варна, НРБ, 1987 г., Алушта, 1991 г.), Европейской конференции по физике высоких энергий (Уппсала, Швеция, 1987). Основу диссертации составляют 16 опубликованных научных работ.

Структура и объём диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и четырёх приложений. Общий объём работы 137 страниц. В работе приведено 19 рисунков и четыре таблицы. Библиография включает 179 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении формулируются цель и задачи исследования, кратко освещаются структура и содержание диссертации.

В первой главе даётся краткий обзор современного понимания адронных взаимодействий при высоких энергиях и формулируется постановка задачи настоящего исследования-

В & 1-1 отмечаются характерные особенности взаимодействия структурных объектов по сравнению с рассеянием точечных частиц и возникающие при этом трудности описания адронных процессов.

В § 1.2 даётся краткая характеристика мягких адронных процессов и рассматриваются некоторые модели периферических взаимодействий адронов. Поскольку в столкновениях адронов при высоких энергиях преобладают мягкие взаимодействия, это приводит к необходимости дальнейшего развития периферических моделей, в частности, МКГС для описания распределений адронов по поперечному импульсу.

В % 1.3 рассматриваются адрон-ядерные взаимодействия и отмечается их роль при изучении пространственно-временной картины адрониэ.нуш. На основа релятивистского подхода выводится выражение для времени формирования вторичных адронов-

б

Ла^тоннай модель и модель струны дают два предельных асимптотй^ёсйАХ- выражения для времени (длины) формирования адронов. Поэтому несомненный интерес представляет обобщение выражения для которое при хж-»о и хг-«1 отвечало бы этим двум предельным случаям.

Из релятивистски инвариантного условия равноускоренного движения ч^'-а'-сопвг (ир=агхр/(1тг=(н0, а) - четырёхмерное ускорение) следует, что, если кварк в хромостатическом поле движется равнозамедленно, то в его собственной системе отсчёта на него будет действовать постоянная сила «=-лпа1 (релятивистский инвариант). Поэтому из уравнения движения кварка <1км/с1т = -к/' [У.'' - тоц = (с, 2) - 4-импульс кварка, = ахм/<1т, - сила Минковского, и» и г - масса и

собственное время кварка), для времени1 формирования адрона в собственной системе равнозамедленно движущегося кварка получается ••

где учтено, что при высоких энергиях « |Й|, |Ёе|/|Йв| => ес/«а = г, 4лгг; ЙС - начальный и конечный импульсы

кварка соответсвенно. В системе покоя мишени время формирования вторичного адрона в гс=Ес/т раз больше, то есть ьг=(Кс/«){1-г), а длина формироваййя вторичного адрона 1Г = (Рс/*)(1-г). Отсюда в случае периферических столкновений. когда р= хгра' имеем:

Хг = тЧ<1-«Ь (2)

что в центральной области согласуется с результатом партонной модели, а в области фрагментации налетающей частицы - с предсказанием модели струны.

В струнных моделях адронов параметр * характеризует натяжение струны на больших расстояниях й входит в непертур-бативный запирающий член потенциала взаимодействия кварков ^РСг)=«г+с. Кроме того, параметр » связан с наклоном редже-вских траекторий соотношением: » = (2тоо-1. д наклоны и интерсепты траекторий являются' параметрами структурных функций и функций фрагментации в МКГС. Таким образом, одни из наиболее важных параметров в МКГС тесно связаны с динамикой кварков на больших расстояниях.

Во второй главе (§ 2.1) в модель кварк-глюонных струн вводится зависимость кварковых функций и функций фрагментации (анти-. да-)кварков в адроны от поперечного импульса. В предложенном подходе поперечный импульс кварка в начальном адроне делится последовательно между п-померонными ливнями. Это приводит, как показывает анализ корреляции между средним поперечным импульсом и множественностью заряженных мезонов, к более сильной зависимости различных характеристик вторичных адронов от числа померонов п.

В МКГС выражение для инвариантного инклюзивного спектра адронов, соответствующее диаграммам цилиндрического типа, разрезанным в з-канале. может быть записано в следующем виде:

^ = Е^О^.Рх)! О)

а р п=о

здесь - сечения испускания п-померонных ливней (или

образования 2п кварк-глюонных струн) [3], *>п(хг,рх) - распределения адронов по фейнмановской переменной и поперечному импульсу Рх В ЭТИХ ЛИВНЯХ.-

1 1

= ^х1/ах2»п(хг,рх;х1,хг). (4)

Г™ (х^.р^) ^ (Х., рх 5 х2 ) (О.рд,) ♦

2 (п-1) "'£х^. Рх;х (х., рх;/г^'С 0.рх) .

а в *в

где х+=о.5С(х*+*1)1''г±х,.] - переменные светового фронта, *12 - координаты (анти-, ди-)кварков (концов струн) в адроне, хх=2[(т^+р^)/з]<хг; ть - масса вторичного адрона, /5 -полная энергия сталкивающихся адронов в с.ц.и-. а

1 , 2

Кварковые функции £т(х,&х) и функции фрагментации ст,к<2'представлялись в факторизованном виде:

где распределения кварков по поперечному импу-

льсу вт(8А) и ет_,ь(Ьх) выбирались в виде нормированного на 1 Гауссова (либо экспоненциального) распределений с наклонами г И соответственно. Распределения кварков (антикварков, дикварков) посла п делений представлялись следующим образом:

«Г<ва.)=; п 2 й <7>

Так, если в качестве взять гауссово распределение то:

в;-(1х) а ^¡ехр,-^«,, (8)

т.е. в п-померонной цепочке кварковне функции также фактори-зувтся. Отметим, что в случае равномерного деления между померонными ливнями гп=гЛ2-1/п) [2], т-е. зависимость от п слабее.

Таким образом, интегрирование (5) по <1акх даёт:

^м(х±,рх!Х1г) = )От Рх) Рх). (9)

1,2 1,2-

где 1п(а,рх) = (}'1/п)ехр(->'!1р*), гх=уь/11+м>я*), р-гь/г. Однако вместо I (г,рх) в (9) использовалось выражение:

в2

I (г,Рх) = -2- ехр[-В (тх-т )] (10)

гпЦ+В^)

(Вг = в0гх/гь. В0= 2пуъ), поскольку при рх^о.б ГэВ/с сечения сЗс/ар^ лучше аппроксимируются функцией ехр(-Врг).

В § 2.1 анализируется зависимость среднего поперечного импульса заряженных мезонов <рх> от их тожественности N в рамках модели кварк-глюонных струн с введенной зависимостью от поперечного импульса. Используемое в нашем подходе последовательное деление кваркового поперечного импульса даёт (В отличие от предложенного в [2]) более сильную зависимость <рд_> от числа померенных ливней п и. следовательно, от множественности Н; <рх> - Уп - в Нашем случае и <рх> ~ У2-1/п в работе [2].

Приведенные на Рис. 1 результаты расчетов сравниваются с даньыми при энергиях хзн (У5 = ез ГэВ) и энергиях БррЗ-коллай-дера (Уз = 640 ГэВ) в заданных интервалах быстроты у и псевдобыстротц 1 соответственно.

Рис. 1. Зависимость <pj_> от числа заря-жсннык части п. Л1«». Сплошные кривые— ii наш расчет: верхняя - У.ч-540 ГлВ "

«■6,(fl (ГаВ/с)р="!,85), нижняя -/Г- Ч -63 ГэВ (8,-7,62 (ГаВ/с)-*, Р-З.П); л V штриховые ирлиме - расчет но модели tC 12] с тема же параметрами и р. Эксие- v рнмоиталыше данные: + - тл =540 ГэВ, Q/.0 |Ч|<;2,5; В -/7-вЗ ГлВ, |i| <2.

436

О 20 40 60 ВО 100

В третьей главе рассматриваются каон-ядерные взаимодействия. В § 3.1 в рамках предложенной версии МК.ГС выполняется анализ измеренных инвариантных сечений К(х,рх)нЕ(с1»/йэр) процессов: (А = Be, Си, РЪ) при начальной энергии

ео=и.2 ГэВ, к"р -> к°х при ео = 16 ГэВ и определяется значение параметра натяжения струны * (* = 2.7 ГэВ/Фм), входящего в выражение для длины формирования адронов if.

В § 3.2 приводится описание инвариантных сечений F(x,px> процессов ¡Са-к'х (А=с, Си, Fb) при Е0 г loo ГэВ и сечений процессов к*р-»к"х при Ео=70 ГэВ. Отмечается удовлетворительное согласие расчётов с экспериментальными даными, что свидетельствует о правильном учёте ядерных эффектов (Рис. 2, 3).

0,5 0.1 0.5 O.B 0.1 0.S 0.5 0.3 0,5 ЦЗ tf

I'iK. 2. Цвйл-.дмди^фереидпадоиий кинариаитиые сечелпц F {xr, J,i} для процессов K+A ~K"X> Cii-MBo.i.uiu - О - (ii:, - Cu, Q - ¡'Li представлены экспериментальные данные, символами Т. А Ш - расчет со мелели 2, кркиие - расчет гю ыо-лели I бел учета тл'лощсшщ нторичиы\ /Сч-мезо;кш. Цижияк крииан И1 этой рисунке п на рче Зл - вклад пленарной диаграммы.

Для описания данных при энергии Е0=п.2 ГэВ Использовались две различные версии МКГС. Одна из них реализована в виде программы аналитического расчёта (модель 1). а другая - в виде монте-карло-вской программы (модель 2). Как видно из рисунков, обе версии модели удовлетворительно описывают рассмотренную совокупность экспериментальных данных.

Рис. 3. Инвариантные сечсикк при рт<0,5 ГэВ/с (а) п дифференциальные са-

чепип do/dpr1 при ¿г>0,7 (С); .»ксиернмеитальаые даапце и расчеты по моделям 1 и 2. Штриховая линии - jjjc'ier ло модели 1 с учетом поглощения вторинпнх Ä'-иезоаоа

В четвёртой глара предложенная версия МКГС применяется для количественной оценки сечений рождения D*-, D~-, D°- и £>°-мезонов в рр-взаимодействиях при различных энергиях.

В % 4.1 приводится сводка основных экспериментальных данных о рождении очарованных частиц в адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях. Отмечается, что значительная часть очарованных адронов образуется в мягких процессах в области фрагментации налетающей частицы.

В § 4.2 вычисляются инвариантные распределения F(xr) = /E(do/d3p)dzpj_ и дифференциальные сечения d°-/dp* рождения D-мезонов в рр-взаимодейсгвиях при энергии 27.4 ГэВ-

В § 4.3 приводится сравнение рассчитанных сечений этих процессов с экспериментальными данными, из которого следует, что удовлетворительное согласие расчётов как в зависимости от фейнмановской переменной *г, так и от поперечного импульса pj. достигается при значении интерсепта реджевской ^-траектории, близком к нулю: «у(0)=0; вычисляются дифференциальные сечения процессов pp-d"x и рр*е"х при энергиях строящихся коллай-деров: Уз = 75 ГэВ. 16 ТэВ, 40 ТэВ.

Рас. 3

В пятой главе исследуется возможность вычисления интерсептов «£,¿(0) реджевских траекторий тяжёлых кваркониев в рамках потенциальной квартовой модели- Рассматриваются два предельных случая - высшие возбуждения кваркония в ультрарелятивистском пределе, где доминирует линейный запирающий потенциал Умр(г)=*г+с, и низшие состояния тяжёлых кваркониев, где основной вклад в энергии связи даёт пертурбативный куло-новский член Ур(г) = -<*а/г КХД-могивированного потенциала. На основе этого рассмотрения предлагается простая интерполяционная формула для квадрата массы кваркония

I г

а ш

Е = 8*(2п'+Л-3/2)--'-- + 4т(т+с), (11) '

" (п'-Ы+1)

где п' и Д - квантовые числа (радиальное и полного углового момента соответственно); т - масса кварка- Полученная формула одинаково хорошо описывает спектры масс как тяжёлых, так и лёгких кваркониев. Для углового момента ^ из формулы (11) следует кубическое уравнение, из решения которого выводится аналитическое выражение для реджевских траекторий кваркониев:

а(Ег) = 2У^73соз| - | , (12)

где

О - агссоз

а величины р. ч и г являются функциями параметров <*ш, к, т и с. Общим свойством реджевских траекторий (12) является их линейность в асимптотике при Е2 - °° с универсальным наклоном "¿а = 1/е* ь о.э ГэВ"г и нелинейное поведение при малых Ег=*о, причём первая производная °>'(Е2) в области Ег>о всюду положительна- Приводятся также оценки интерсептов реджевских траекторий чармония и боттомония (е«е- » о.о, <*ь- =« -о.З).

В заключении кратко сформулированы выносимые на защиту основные результаты, полученные в диссертации.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ

1. Предложен новый способ учёта зависимости структурных функций и функций фрагментации от поперечных импульсов кварков и адронов в модели кварк-глюонных струн. В рамках такого подхода впервые описана корреляция среднего поперечного импульса мезонов <рх> и множественности N при энергиях ISR (Уз = 63 ГэВ); получена растущая зависимость <рх> от N при энергиях Spis-коллайдера (Уз =< 540 ГэВ).

2. Получена формула для собственного времени формирования адронов, выраженная через параметр натяжения струны *• Соответствующая длина формирования tf для нелидирущих адронов согласуется с результатом партонной модели, а в области фрагментации налетающей частицы - с предсказанием' модели струны-

3. Впервые в рамках предложенной версии МКГС выполнен анализ и получено удовлетворительное описание измеренных дваждыдифференциальных инвариантных сечений E(<Wd3p) процессов: к+А-»к°х (А = Be, Си, рь) при начальной энергии Ео=11.2 ГэВ, К+р-К°Х при Е0=16 ГэВ И К+А-»К~Х (А = С, Си, РЬ) при Ео = юо ГэВ. Определено значение параметра натяжения струны * (» * 2.7 ГэВ/Фм), входящего в выражение для длины формирования адронов if.

4. Вычислены инвариантные распределения F(x) и дифференциальные сечения do-/dpx. процессов pp-»d*(D~, d°, 5°)х при энергии Уз - 27.4 ГэВ для двух значений интерсептов (°<^(0)М) и « (0)=-2.18) лидирующей реджевской »-траектории, а также дифференциальные сечения реакций pp-d^x и pp-^d'x при энергиях СТРОЯЩИХСЯ КОЛЛЭЙДерОВ: У1=0.075, 16 и 40 ТэВ.

5. На основе анализа кварк-антикварковой системы с КХД-мотивированным потенциалом с помощью двухточечной аппроксимации Паде получена простая интерполяционная формула для квадрата массы кваркония, которая одинаково хорошо описывает спектры масс как тяжёлых так и лёгких кваркониев- Получено аналитическое выражение для реджевских траекторий кваркониев. Оценены интерсепты и наклоны реджевских тракторий чармония и боттомония.

Основные результаты опубликованы в следующих работах ••

1. Lykasov Q.I., Sergeenko M.N. Inclusion oî transverse quark momenta In the quark-gluon string model.

Z. Fhya. V. C52, 1991, p. 635-641;

2. Lykasov G.'I. , Sergeenko H.N. Energy division and hadron transverse momenta in the quark-gluon string model. Preprint JIHK, E2-91-281, Dubnà, 1991, 12 p.

3. Лыкасов Г-И-, Сергеенко M.H. Корреляция среднего поперечного импульса адронов и множественности в модели кварк-глюонньа струн. ЯФ, Т. 54, 1991, с. 1691-1694! Preprint JINR Е2-90-363, Dubna, 1990, 12 p.

4. Амелин Н-С.,..., Сергеенко М-Н- Анализ процессов К*А-»К°Х-в модели кварк-глюонных струн- ЯФ, Т. 53, 1991,

с. 1389-1396; Препринт ОИЯЙ Р2-90-493, Дубна. 1990, 14с. .

б. Сергеенко М.Н. Динамика сильных взаимодействий и время формирования адронов- Ковариантнме методы в теоретической физике (сб- научных трудов). Минск, 1991, с. 133-137.

6. Сергеенко М.Н. О динамике цветовых сил и времени формирования адронов- ЯФ, Т- 55, 1992, о. 502-504.

7. Виноградов В.Б., .... Сергеенко М.Н. Программа реконструкции вершин многотрековых событий- Сообщение ОИЯИ,

Б1-10-86-27, Дубна, 1986.

е. Виноградов В-Б-, .... Сергеенко М-Н-. и др. Эффективность регистрации событий на установке Гиперон в эксперименте по изучению инклюзивного рождения странных псевдоскалярных и векторных мезонов. Сообщение ОИЯИ, Р10-90-230, Дубна, 1990.

9. Багдасаров С.Л., .... Сергеенко М-Н-, и др. Математическое обеспечение для обработки событий", регистрируемых спектрометром Гиперон в эксперименте по инклюзивному образованно странных мезонов- Сообщение ОИЯИ, БЗ-10-90-82, Дубна, 1990, 17 с.

ю. Сергеенко М-Н-. Славин H.В. Программа расчёта инклюзивных спектров адронов при высоких энергиях в рамках модели кварк-глюонных струн. ОИЯИ, Б1-2-90-454, Дубна, 1990, 19 с.

11. Lykaaov G.I., Sergeenko M.N. Production of D-шезопз in PP-collialona and quark-gluon string model.

Preprint JINR, E2-92-51, Dubna, 1992, 14 p.

12. Сергеенко M.H- 1С асимптотике уравнения Штурма-Лиувилля. Весц1 АН БССР. Серыя ф1з.-мат- навук, * 4, 1990, с. 119; деп. В ВИНИТИ 19.10.89. # 6377-В89, 40 о.

13. Сергеенко М-Н- К асимптотике полиномов Лежандра. Вестник БГУ. Серия физ. мат. мех. * 2, 1990, о. 66-68.

14. Сергеенко М-Н- О применении метода ВКБ к уравнению Шредингера в сферических координатах. Весц1 АН БССР, Серыя ф!з.-мат. навук, t 4, 1991, с. 68-75.

15. Сергеенко М-Н- Изотропный осциллятор и траектории Реве. Деп. В ВИНИТИ 21.01.92. № 208-В92, 16 с.'

16. Сергеенко М-Н. К вопросу об оценке параметров реджевских траекторий тяжёлых кваркониев. Деп. в ВИНИТИ оз.01.92.

* 10-В92, 40 с.

Цитируемая литература:

[1]. Кайдалов А.Б.,'Тер-Мартаросян К.А. ЯФ, 39(1984)1545.

[2]. Veselov A.I., Piakounova 0.1. ,Ter-Martirosyan К.А. Preprint ITEP-176, Moscow, 1984.

[3]. Ter-Martiroayan K.A. Phya. Lett. 44B(1S73)377.

СЕРГЕЕНКО

Михаил Николаевич

ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ АДРОРОЖДЕНИЯ МЕЗОНОВ ПРИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЯХ И МОДЕЛЬ КВАРК-ГЛЮОННЫХ СТРУН

Подписано к печати 23 апреля 1992 Печать офсетная Бесплатно. Формат 60x90 1/16. Объём 1.0 п.л. Тираж юо экз. Заказ № /З7/

Институт Физики АН Беларуси

220602, г. Минск, ГСП, проспект Ф-Скорины, 70

Отпечатано на ротапринте Института физики АНБ