Перегревная неустойчивость в начальной стадии электрического разряда в проводящей жидкости тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.13 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

Глава I. Формирование плазменного канала разряда в жидкости (обзор).

Глава 2. Задача о развитии перегревной неустойчивости при протекании тока в проводящей жидкости.

Линейное приближение.

§2.1. Качественная модель процесса зажигания разряда в проводящих жидкостях.

§2.2. Основные уравнения, описывающие поведение проводящей жидкости в электрическом поле.

§ 2.3. Оценка вклада электроконвективных процессов в электро-и теплоперенос в проводящей жидкости.

§2.4. Линеаризация уравнений.

§ 2.5. Задача на собственные значения для малых возмущений температуры и электрического поля для сферической симметрии.

§2.6. Решение задачи на собственные значения для крупномасштабных; возмущений.

§ 2.7. Оценка стабилизирующей роли теплопроводности.

§2.8. Обсуждение результатов решения задачи на собственные значения.

В последние годы увеличилось число работ, посвященных анализу физических процессов, связанных с формированием плазменного канала при разряде в жидкоети. Некоторые из этих работ были стимулированы новыми возможностями практического использования подводного электрического разряда. Возникла потребность более обстоятельного изучения физики пробоя жидкостей, обладающих значительной начальной электропроводностью - воды и водных электролитов.

В то же время сохраняется актуальность научных исследований, преследующих целью обеспечение максимально возможной рабочей напряженности в жидкой изоляции, применяемой в современной электроэнергетике при создании высоковольтного оборудования. Использование воды в качестве изолирующей жидкости обеспечивает серьезные преимущества, поскольку вода относится к числу ярко выраженных полярных жидких диэлектриков с наибольшей диэлектрической проницаемостью.

Прогресс в указанных областях в значительной мере будет зависеть от того, насколько глубоко будет изучена физическая картина процесса формирования и развития плазменного канала электрического разряда в жидкости.

Отмечая практическую целесообразность изучения физической природы зажигания разряда в жидкости, обладающей существенной начальной проводимостью, трудно переоценить и чисто научную сторону проблемы.

Вопросы пробоя конденсированных сред относятся к малоизученной области физики электрического разряда. Заметен разрыв в уровне развития теории зажигания разряда в жидкости и газах.

Вопросу формирования плазменного канала разряда в жидкости посвящена ряд монографий и большое число статей. Однако до сих пор не существует единого представления о физической природе зажигания разряда в жидкости, свободного от противоречий и адекватно описывающего чрезвычайно сложную картину явлений пробоя. Обращает на себя внимание отсутствие в литературе по пробою жидкостей фундаментальных теоретических разработок, подобных тем, которые существуют в теории пробоя газов и твердых диэлектриков.

Подобное положение обусловлено объективными причинами, в числе которых в первую очередь следует упомянуть отсутствие сложившейся теории жидкого состояния, недостаточную изученность электрохимических процессов в жидкости в сильных полях, вследствие чего теория зажигания разряда в жидкости лишена надежного фундамента. Именно поэтому область пробоя жидкости до настоящего времени остается преимущественно экспериментальной, а большинство теоретических разработок носят полукачественный или полуэмпирический характер.

По-видимому в настоящее время не существует реальной возможности ставить задачу о создании единой теории зажигания разряда и пробоя в жидкостях, различных по своим физико-химическим свойствам. В то же время определенный прогресс в понимании механизма формирования плазменного канала разряда в жидкости может быть достигнут при рассмотрении первоначально самых простых закономерностей поведения жидкости в электрическом поле.

Представляя жидкость на первом этапе как сплошную среду,можно исключить детализацию плохо изученных элементарных процессов, протекающих в жидкости в электрическом поле. В том случае, если рассматриваются процессы, протекающие за период времени существенно больший длительности диэлектрической релаксации, речь должна идти о проводящей среде. Из физики плазмы хорошо известно, что вследствие наличия зависимости проводимости от температуры, в плазме становится возможным развитие перегревной неустойчивости. Однако правильность переноса этих представлений на жидкость неочевидна - проводимость даже концентрированных электролитов невелика, и предразрядный ток в жидкости существенно ниже тех токов, с протеканием которых в плазме связывают развитие перегревной неустойчивости. В частности, в неметаллических жидкостях незначительна (а в большинстве случаев пренебрежимо мала) роль магнитного поля, порождаемого протекающим током. Следует также иметь введу то, что температурная зависимость проводимости жидкостей не столь сильна как в плазме. Важным является то обстоятельство, что жвдкость существует в относительно узком интервале температур, в то время как для плазмы ограничений сверху по температуре практически не существует. Вместе с тем низкая теплопроводность жидкостей является фактором, способствующим развитию перегревной неустойчивости.

Вопрос о развитии перегревной неустойчивости в жидкости представляет особый интерес с точки зрения выявления механизма формирования пробоя. Перегревная неустойчивость, приводящая к перераспределению тока в проводящей среде, может стать тем процессом, который обеспечивает более концентрированное выделение энергии электрического поля. Конечным результатом развития перегревной неустойчивости в жидкости может стать испарение жидкости в зонах перегрева. Зажигание разряда реализуется в том случае, если станет возможным пробой образовавшихся в результате вскипания жидкости пузырьков газа.

В соответствии с изложенным выше целью настоящей работы явилось теоретическое исследование развития перегревной неустойчи -вости в объеме проводящей жидкости, помещенной в стационарное электрическое поле, а также выяснение возможной связи процесса развития перегревной неустойчивости с явлением зажигания разряда.

Задача исследования развития перегревной неустойчивости в проводящей жидкости в работе поставлена как задача на собственные значения, сформулированная для уравнений температуры и электрического шля с соответствующими условиями на границах.

В работе получено приближенное аналитическое решение сферически симметричной задачи в линейном приближении для малых возмущений. Результаты вычислений представлены в виде зависимостей инкремента перегревной неустойчивости от сферической моды и числа , определяющего отношение радиусов внешнего и внутреннего электродов (расчет выполнен для системы концентрических сфер).

В результате вычислений получена зависимость постоянной времени развития перегревной неустойчивости, по которой оценивалась длительность стадии зажигания разряда , от координат и от внешних параметров: напряжения на активном электроде , радиусов электродов, электропроводности и других физических характеристик жидкости.

Рассмотрение нелинейной стадии развития неустойчивости в проводящей жидкости позволило выработать новый подход к расчету другой важнейшей характеристики изучаемого явления-напряжения зажигания. Напряжение зажигания разряда определяется как максимальное из напряжений, обеспечивающего развитие перегревной не -устойчивости в объеме доводящей жидкости и обеспечивающего самостоятельность разряда в образовавшихся в зонах перегрева парогазовых микрополостях. Разработанный метод расчета напряжения

Здесь и в дальнейшем под активным электродом подразумевается электрод-стержень, из которого начинается развитие разряда. В настоящей работе данный электрод одновременно, как правило, являлся потенциальным электродом. зажигания позволил теоретически определить его зависимость от радиусов электродов и ионизационных характеристик образующегося при вскипании жидкости газа. Одновременно с напряжением зажигания по разработанной методике определяется критический размер парогазовой микрополости, в которой становится возможным развитие самостоятельного разряда.

Экспериментальные исследования зависимости основных характеристик предпробойной стадии разряда (времен запаздывания и напряжения зажигания) от электропроводности воды и водных электролитов, напряжения на электроде и геометрии электродной системы были подчинены единственной цели - проверке полученных теоретических результатов.

Сравнение расчетных данных по постоянной времени развития перегревной неустойчивости с экспериментальными данными по длительности долидерной стадии разряда обнаруживает удовлетворительное их совпадение для растворов водных электролитов с проводимостью &0>Ю"2 Ом-1м1.

Сравнение расчетных и экспериментальных данных по напряжению зажигания разряда обнаруживает хорошее совпадение в широком интервале изменения проводимости воды (от 10"^ до I 0м~*м~*). Эксперимент в частности, подтверждает предсказанную теоретически независимость напряжения зажигания от электропроводности водного электролита.

Анализ расхождения расчётных данных по величине постоянной времени развития перегревной неустойчивости с экспериментальными данными по длительности долидерной стадии разряда позволил установить интервал изменения электропроводности жидкости, в рамках которого механизм зажигания разряда может быть связан с развитием перегревной неустойчивости. На основе анализа литературных данных и их сопоставления с полученными в работе результатами высказывается предположение о том, что противоречие между экспериментом и теорией для жидкостей с проводимостью 10"^ может быть устранено, если принять во внимание вклад в предпро-бойное газообразование объемного заряда, образующегося в зоне активного электрода.

Работа состоит из 5 глав, введения и заключения, выполнена на листах машинописного текста, имеет 2 7 рисунков, использованных источников, одно приложение.

В первой главе содержится анализ экспериментальных и теоретических работ, посвященных исследованию предпробойных процессов в жидкостях. В обзоре основное внимание уделяется исследованиям механизма зажигания разряда в жидкости. На основе анализа литературных данных показано, что в огромном большинстве случаев (за исключением, может быть, случаев, относящихся к разрядам с напряженностью поля £*Ю9 В/м) зажиганию разряда предшествует газообразование. Установление механизма предпробойного газообразования является одной из важнейших задач для понимания природы формирования разряда в жидкости. В обзоре отмечается отсутствие работ, в которых был бы однозначно выяснен вопрос о возможности теоретического описания механизма предпробойного газообразования на основе рассмотрения поведения жидкости - представленной как сплошная среда, в электрическом поле. В соответствии с этим выводом в заключительной части обзора ставится задача о рассмотрении поведения жидкости, моделирующейся сплошной проводящей средой, в электрическом поле. В такой постановке вопроса внимание уделяется эффекту джоулева разогрева жидкости предпробойным током. В соответствии с этими положениями сформулированы основные направления исследования и обоснована актуальность решаемой задачи.

Вторая глава посвящена решению основной задачи - задачи о развитии перегревной неустойчивости в проводящей жидкости, помещенной в электрическое поле. Постановка задачи содержит обоснование границ применимости модельных представлений;в частности, выполнена оценка возможного вклада в предпробойное газообразование электроконвективных явлений, электролиза и эмиссионных процессов.

В третьей главе содержится теоретический анализ процессов, протекающих в нелинейной стадии развития неустойчивости. Разработан простой метод расчета критического напряжения пробоя образующихся в зонах перегрева приэлектродных пузырьков, а также их критического размера, при достижении которого пробой становится возможным. Формулируется понятие и метод расчета напряжения зажигания с позиции развиваемых в работе представлений о механизме зажигания разряда.

В четвертой главе приведены результаты экспериментальных исследований основных характеристик предпробойной стадии разряда в воде - времен запаздывания разряда и напряжения зажигания.

Пятая глава носвящена выяснению соответствия экспериментальных и расчетных данных. Анализируется также качественное соответствие теоретических представлений, развиваемых в работе, с результатами экспериментальных исследований процесса зажигания разряда в жидкости, выполненных другими авторами. На основе сравнения расчетных данных с экспериментом обсуждены границы применимости тепловой модели пробоя, основанной на представлении о развитии перегревной неустойчивости.

В заключении обсуждается научная и практическая значимость представленных в работе результатов, а также возможные пути дальнейшего развития теории пробоя жидкости.

На защиту выносятся следующие положения:

I. Зажигание разряда в проводящей жидкости при £$5.10^ В/м протекает в два этапа. В течение первого этапа вблизи электрода в зонах перегрева образуются и растут парогазовые пузырьки; в течение второго этапа пузырьки, достигнув критического размера,пробиваются.

2. Предпробойное газообразование в проводящей жидкости связано с развитием перегревной неустойчивости в её объеме, если проводимость жидкости превышает величину

3. Время зажигания разряда в такой жидкости определяется постоянной времени развития перегревной неустойчивости.

Напряжением зажигания разряда в проводящей жидкости является максимальная из двух величин: напряжение на электроде, обеспечивающее развитие перегревной неустойчивости и напряжение на электроде, при достижении которого становится возможным пробой достигших соответствующего критического размера пузырьков.

5. Разработанный метод расчета длительности и напряжения зажигания позволяет прогнозировать начальную стадию разряда в жидкостях с проводимостью 10"^ в поле 5.10^ В/м и определять время и напряжение зажигания с точностью не хуже 50 %.

Основные результаты экспериментальных исследований могут быть сформулированы следующим образом:

- статистическое распределение длительностей долидерной и лидерной стадий при разряде в водном электролите близко к нормальному; отклонение от нормального распределения проявляется при уменьшении электропроводности воды до величины 6~0£ и напряжения на электроде до минимального пробивного напряжения;

- состояние поверхности электрода оказывает влияние на запаздывание пробоя; в случае 10~2 0м~*м~* длительность долидерной стадии разряда с тренированного электрода в 1,5-2 раза больше длительности стадии зажигания с полированного электрода; в случае 6*0 £ 0м~*м""* время зажигания разряда с полированного электрода в 2-3 раза короче, чем с тренированного;

- долидерное время не зависит от электропроводности воды в области Ю"2 Ом'-^м"1 ; в области Ю-2 Ом^м"1 долидерное время уменьшается с ростом электропроводности;

- в воде с проводимостью скорость прорастания лидерной системы как правило лежит в пределах скорости звука; при уменьшении проводимости скорость развития лидерной системы резко возрастает при переходе критической величины 6*0 ~ 10~* 0м~*м~*; при дальнейшем снижении проводимости рост скорости развития лидерной системы уменьшается; при напряжениях

50 кВ в дистиллированной воде, могут достигаться скорости на порядок и более превосходящие скорость звука в воде;

- в воде с проводимостью 10~2 0м~*м~* формирование плазменного канала реализуется, как правило, развитием одиночных ветвей или небольшим числом лидеров; в воде с проводимостью

Ю"^ 0м~*м~* разрядный канал образуется прорастанием большим числом интенсивно ветвящихся лидеров - "короной", число лидеров в воде с Ю-1 0м~*м~* возрастает по мере роста 6~0 ;

- напряжение зажигания проявляет сильную зависимость от радиуса электрода-стержня , уменьшаясь с уменьшением величины радиуса, и практически не зависит от длины межэлектродного промежутка е , если

- напряжение зажигания разряда уменьшается с ростом электропроводности водного раствора;

- напряжение зажигания разряда в водном электролите с проводимостью &0>, 0м~*м~* не зависит от чистоты обработки поверхности активного электрода.

ГЛАВА 5. СРАВНЕНИЕ РАСЧЕТНЫХ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ

ДАННЫХ. ГРАНИЦЫ ПРИМЕНИМОСТИ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В ПРОВОДЯЩЕЙ ЖИДКОСТИ

§ 5.1. Феноменологическое сопоставление предсказаний разработанной модели зажигания разряда с результатами предшествующих работ

Выше уже отмечалось (см.главу I), что в литературе особенно подробно представлены исследования полярного эффекта и оптические исследования процессов, предшествующих зажиганию разряда в жидкости. Значительная часть исследований проведена в воде и водных электролитах [б,7,15-20,22,56,59-64,66,67,75,111,143,157] . Результаты, полученные в этих работах (точнее, та часть из них, которая может иметь отношение к положениям, развиваемым в данной работе), можно представить следующим образом:

- зажиганию разряда в жидкости предшествует газообразование [6-14, 16] ;

- при подаче напряжения на электрод в жидкости возможно формирование объемного заряда, одноименного со знаком заряда потенциального электрода [22] ;

- полярный эффект, отчетливо выраженный в очищенных жидких диэлектриках с большой диэлектрической проницаемостью, практически не проявляется в водных электролитах с большой

0м"1м"1) проводимостью [6,7,43,44,48,49] ;

- разрядная ветвь при своем прорастании в жидкости, насыщенной пузырьками газа, проходит пузырьки малых размеров и обходит как препятствие пузырьки больших размеров [57,58] ;

- электрическая прочность жидкости возрастает при уменьшении длительности прямоугольного импульса напряжения [1,68,73,74,82, 103,104] ;

- электрическая прочность жидкостей увеличивается при росте гидростатического давления в жидкости [47,70,73,90,91] ;

- длительность долидерной стадии разряда в воде и водном электролите обратно пропорциональна квадрату напряженности электрического поля [59] .

Перечисленные результаты исследований пробоя жидкостей хорошо согласуются с теоретическими положениями данной работы. Разумеется, в литературе имеется большое число экспериментальных данных, противоречащих нашей модели. Значительная их часть относится к той области, где тепловая модель заведомо неприемлема из-за ограничений, описанных в начале 2-ой главы.

Кроме того, в рамки предложенной модели не укладываются результаты исследования влияния электропроводности и температуры жидкости на их электрическую прочность и время запаздывания пробоя. Зтот вопрос ставится в настоящей работе и будет рассмотрен ниже.

Вместе с тем, более подробное изучение перечисленных выше результатов ставит ряд вопросов, на которые не всегда удается найти ответ в рамках тепловой модели.

Анализ полученных в настоящей работе экспериментальных данных указывает на то, что смена механизма зажигания разряда наступает в водном электролите при б0< 10~* Ом~*м~*. До последнего времени этот вывод не подтверждался никакими литературными данными, хотя и не мог быть достаточно аргументированно опровергнут.

Эксперименты со специально сконструированной теневой установкой, работающей на принципе расфокусированной диафрагмы [143] позволили получить В.В.Скорых [144] данные, подтверждающие вывод о разном характере процессов зажигания разряда в водных растворах с проводимостями Ом1м-1 и Ю-1 Ом'-^м""1.

На рис.5.1 приведены кинограммы разряда в воде с проводимое

КИНОГРАММ* ПРОЦЕССА ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В ЭКСПЕРИМЕНТЕ В.В.СКОРЫХ [144Д57] , ПОЛУЧЕННЫЕ С ПОМОЩЬЮ ТЕНЕВОЙ

УСТАНОВКИ [143] а) 6о = КГ1 Ом"1 м"1; б) * 3-Ю-3 Ом"1 м"1

Рис.5.1 тыо б'о = Ю"1 Ом"1»«"1 (рис.5.1а) и * 3-Ю"3 Ом^м"1 (рис. 5.16), полученные при напряжении на электроде, близком к напряжению зажигания (11^ и^омш)Ъ случае 6~0 » Ю"1 Ом1м1, как видно из рис.5.1а, появлению плазменной ветви предшествует развитие оптической неоднородности, охватывающей практически всю поверхность полусферического выступа стержня-электрода. При напряжениях ио& и^ошиз.оптическая неоднородность наблюдается без последующего развития плазменной ветви в том случае, если напряжение на электроде У0 превышает расчетное значение напряжения, обеспечивающего развитие перегревной неустойчивости (см.выражение (3.7)), которое в данном случае составляет величину ¿^с^ог-15 кВ.

В случае же = 3 Ю-3 Ом"*м~* (рис.5.1,б) развитие плазменной ветви происходит без образования оптической неоднородности. Расчеты показывают, что за время, предшествующее появлению плазменной ветви при 10"^ перегревная неустойчивость не успевает развиться. Видимо, срабатывает другой, более быстрый механизм зажигания. Характерно, что появляющаяся плазменная ветвь распространяется во втором случае (рис.5.1 б) со скоростью, в несколько раз превышающей скорость звука, тогда как в первом случае (рис.5.1 а) плазменная ветвь следует за фронтом возцущения, , распространяющемся со скоростью звука. Эти особенности хорошо согласуются с нашими данными, описанными в 4-ой главе и с теоретическими предсказаниями.

§ 5.2. Сравнение расчетных и экспериментальных данных по времени зажигания разряда

Время зажигания разряда в эксперименте интерпретируется как длительность долидерной стадии

Согласно теоретической модели, это время должно включать в себя время развития перегревной неустойчивости, время роста образовавшихся в зонах интенсивного нагрева цузырысов до критического размера и время пробоя критического пузырька. Учитывая малые размеры критического пузырька ( 10~2 «*■ 1(Г* мм), следует ожидать, что главный вклад в суммарное время зажигания разряда в проводящей жид -кости вносит время развития перегревной неустойчивости. Это указывает на то, что при сравнении расчетных и экспериментальных данных о полученной в эксперименте длительностью долидерной стадии разряда следует сравнивать постоянную времени развития перегревной неустойчивости ^перегр?^п, где - инкремент развития перегревной неустойчивости.

При сравнении расчетных и экспериментальных данных должно быть учтено влияние состояния поверхности электрода (см.§ 4.3): задача о развитии неустойчивости решена в линейном приближении, которое предусматривает вариацию бесконечно малых возмущений.Дефекты поверхности электрода создают возмущения, которые нельзя рассматривать как бесконечно малые. Поэтому расчетные значения ^перегр. следует приводить с учетом корректирующего множителя, значение которого подбирается в соответствии с данными табл.4.2.

На рис.5.2 представлены расчетные кривые для Тперегр. совместно с соответствующими экспериментальными данными для для проводимостей 60 = (5.2а), ¿^=5«КГ2

5.2 б), = КГ1 Ом"1м"1 (5.2в), &0= I Ом"1м"1 (5.2г). Экспериментальные данные представлены не средними значениями со средним квадратическим отклонением, а полосой, охватывающей область доверительных интервалов для доверительной вероятности 0,9. Сравнение показывает, что расчетные кривые идут в пределах статистического разброса экспериментальных данных только для I 0м~*м~* и = Ю'1 0м~*м~*. При более низких проводи -мостях наблюдается значительные расхождения эксперимента и расчета.

ВРЕМЕНИ

ЗАЖИГАНИЯ РАЗРЯДА В ВОДЕ

2Ю

160

1/„,«е

• р*гр*6. • Я* С

50

25 30 35 40 45 и0,к 8 а)

8) а) ¿о =Ю""2 Ом""1м'*1;- б) б'о = 5.Ю2 0м~1м"1; в) (¿о - Ю"*1 О]/1«-1; г) . I ОвГ1^1 маммвнаа

Рис!» 5,2

§ 5.3. Сравнение расчетных и экспериментальных данных по напряжению зажигания разряда

В третьей главе напряжение зажигания разряда проводящей жидкости было определено как максимальное из двух напряжений: порогового напряжения, обеспечивающего развитие перегревной неустойчивости Vпорог. » и критического напряжения пробоя критического пузырька

В табл.5.1, 5.2 приведены расчетные данные по Vпорог. и £7^, , а также экспериментальные данные для напряжения зажигания и^ашиг. Данные табл.5.1 иллюстрируются графиками зависимости 1/^р, и и^ашиг от радиуса электрода Г± (рис.5.3) и длины межэлектродного промежутка 2. (рис.5.4). На графиках приводятся экспериментальные данные по 1/^ашиг. только для дистиллированной воды ( = 2-1(Г3 Ом""*м~*). Очевидно, что расчетная схема определения зажигания, предложенная в настоящей работе (см.главу 3), не может предусматривать зависимости Ц^ашиз. от 6"0 • Однако в эксперименте такая зависимость наблюдается. Расчетные данные хорошо совпадают с экспериментальными данными для дистиллированной воды. Вопрос о зависимости и^отиг от требует специального обсуждения, к которому мы вернемся в следующем параграфе.

В целом соответствие экспериментальных и расчетных данных по потенциалу зажигания разряда можно признать хорошим, если учесть, что методика расчета не предусматривает никаких подгоночных коэффициентов. По существу в данном случае совпадение расчетных и экспериментальных данных по напряжению зажигания разряда может рассматриваться как экспериментальное подтверждение очень важного для данной работы положения, согласно которому ионизационные процессы при разряде в жидкости развиваются в газовых пузырьках.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Настоящая работа была посвящена исследованию развития пере-гревной неустойчивости в начальной стадии электрического разряда в проводящей жидкости и связи неустойчивости с механизмом зажигания разряда. В результате проведенного исследования разработана модель зажигания разряда в проводящей жидкости, позволяющая рассчитывать основные характеристики начальной стадии электрического разряда в водных электролитах. Кроме того, определены границы применимости предложенного подхода как по электропроводности жидкости (для прямоугольных импульсов заданной длительности),так и по напряженности электрического поля (для жидкостей с заданной электропроводностью).

В области, которая соответствует границам применимости модели, достигается соответствие расчетных и экспериментальных данных по времени и напряжению зажигания разряда не хуже 50 %. Эта точность вполне удовлетворительна, когда речь идет о таком явлении как пробой жидкостей, отличающемся нестабильностью и чувствительностью к трудноконтролируемым условиям эксперимента (давление и влажность воздуха, качество обработки поверхности активного электрода, влияние изолирующего наконечника и т.п.).

Помимо количественных результатов, которые получены в настоящей работе, анализ развития неустойчивости в объеме проводящей жидкости в потенциальном электрическом поле выяснил ряд важных качественных закономерностей. Установлено, в частности, что электризация жидкости в поле создает необходимые условия для развития неустойчивости и приводит к появлению зависимости инкремента .Я от величины Аг , определяющей сферическую моду температурных возмущений. Кроме того, получена оценка стабилизирующего влияния теплопроводности, в соответствии с которой определена граница устойчивости температурного поля.

В работе отсутствует полное теоретическое исследование нелинейной стадии развития перегревной неустойчивости, но содержится приближенный анализ процессов, протекающих в этой стадии. Полученный в расчете критический размер пузырька, в котором становится возможной реализация самостоятельного разряда, может являться дополнительной характеристикой, по которой можно экспериментально проверять тепловой механизм зажигания разряда в жидкости.

Значение предложенной модели зажигания разряда в проводящей жидкости может состоять также в том, что она определяет возможное направление дальнейшего развития теории формирования разряда в жидкостях. Определение альтернативного механизма предпробойного газообразования, по-видимому, связанного с формированием объемного заряда в приэлектродной области, даст возможность построить более общую модель зажигания и развития разряда в жидкостях в широком диапазоне проводимостей. В работе отмечается, что даже джо-улев нагрев может приводить при больших напряженностях поля к тому, что газообразование будет в большей мере определяться кавитацией, чем вскипанием. В соответствии с этим и установлены ограничения по напряженности электрического поля, определяющие применимость предложенного подхода. Учет других возможных механизмов электризации жидкости (в первую очередь, инжекции заряда с электрода) должен дать более точную оценку интервала применимости тепловой модели зажигания разряда.

Полученные в работе результаты представляют практический интерес для разработки высоковольтного оборудования, получающих все более широкое использование электрогидроимпульсных или, как их принято называть, электрогидравлических установок. Важнейшим узлом этих установок является электродная система. Эффективная и надежная работа последней может быть обеспечена лишь при согласовании ее параметров с параметрами электроразрядной цепи и с физическими характеристиками жидкости, в которой осуществляется разряд. На основе предложенного в настоящей работе описания начальной стадии формирования электрического разряда в проводящей жидкости автором были разработаны методы расчета основных характеристик предпробойной стадии разряда, указана их связь о параметрами электродной системы и пути стабилизации разряда и снижения предпробивных потерь, что является очень важным для обеспечения продуктивной работы генератора электрогидроимпульсной установки.

Результаты настоящей работы предложено также использовать в разработках автоматизированных систем управления электроразрядными процессами. Автоматическое регулирование работой электрогидравлической установки должно осуществляться с учетом достоверной информации об исходных параметрах подводного электрического разряда и о их стабильности. При этом исключительную важность представляют данные о предпробойной стадии разряда, которая определяет начальные условия для основной, активной стадии разряда. Справки о внедрении результатов работы содержатся в приложении.

Основные этапы работы опубликованы в статьях [164-167] , а также в тезисах докладов на всесоюзных конференциях [157,168-170].

В заключении считаю своим приятным долгом выразить благодарность Борису Петровичу Перегуду и сотрудникам его сектора в ФТИ им.А.Ф.Иоффе за постоянное многолетнее внимание к работе.

1. Сканави Г.И. Физика диэлектриков (область сильных полей.-М-: Физматгиз, 1958. 908 с.

2. Сканави Г.И. Физика диэлектриков (область слабых полей). -М.-Л.: Гос.изд-во техн.-теорет. лит-ры, 1949. 500 с.

3. Балыгин И.Е. Электрическая прочность жидких диэлектриков. -М.-Л.: Энергия, 1964. 294 с.

4. Оборудование и технологические процессы с использованием электрогидравлического эффекта/ Под ред.Г.А.ГУлого. М.: Машиностроение, 1977. - 320 с.

5. Смит Я. Формирующие линии с жидким диэлектриком. В кн.: Накопление и коммутация энергии больших плотностей. - М.: Мир, 1979, с.25-39.

6. Ушаков В.Я., Муратов В.М. Газообразование в жидкости в начальных стадиях формирования импульсного разряда. Изв.вузов: Физика, 1972, № II, с.42-47.

7. Ушаков В.Я., Торбин Н.М. Исследование развития разряда в жидких диэлектриках. В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. М.: Энергия, 1964, с.227-231.

8. Предпробивные явления в водных электролитах в сверхвысоких импульсных электрических полях./А.А.Воробьев, В.В.Рюмин, Б.В.Сёмкин и др. Элеюгрон.обраб. материалов, 1971, № 3, с.37-44.

9. Чепиков А.Т., Рябчиков С.Я. Газообразование при высоковольтных импульсных разрядах в жидкости. Электрон.обраб.материалов, 1967, № 6, с.Зт-6.

10. Coelhö R.,Gosse J.-P. Les idées sur le claquage des liquides dié lectriques. —Ann. Ehys., 1970, t. 5,pp. 255-256.

11. Fleszynski J.,Zelek A.,Skowronski J.I. Development of discharges in liquid nitrogen in non-uniform electrical field.— Eroc.of the 6th Intern.Сonf.on Conduct.and Breakdown in Dielecta?.Liq.1978,J.Electrostatics,1978, 7, PP »47-55.

12. Ignacz P. Explanation of bubble creation in high electrical fields by a new consideration of the structure of a liquid.— Proc.6th Int.Conf.Conduct.and Breakdown Dielectr.Liq. Mont-Saint-Aignan,24-28 July,1978,Dreux,pp.261-266.

13. Sato Masayuki. Cloudy bubble formation in a strong non-uniform electric field.—J.Electrostatics,1980,8,№2-3,pp. 285-287.

14. Peier D. Breakdown of Ш2 by field induced microbubbles.— Proc.of the 6th Intern.Conf.on Conduct.and Breakdown in Dielectr.Liq. ,Rouen,Mont-Saint-Aignan,July 24—28,1978.—J.Electrostatics ,1979,7jPP' 113-122.

15. Яншин Э.В. Квазидырочный механизм импульсного пробоя воды.-В кн.: Электрофизические процессы в электротехнических материалах. М.: Энергия, 1975, вып.13, с.45-51.

16. Яншин Э.В. Оптические исследования предпробойных явлений в воде в наносекундном диапазоне. Дис. . канд.техн.наук.-Новосибирск, 1977. - Ц29 с.

17. Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Вершинин Ю.Н. Механизм импульсного электрического пробоя воды. Докл. АН СССР, 1974, 214, № 6, с.1303-1306.

18. Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Вершинин Ю.Н. Оптические исследования предпробойных явлений в воде в наносекундном диапазоне. Дурн.техн.физики, 1973, 43, 10, с.2067-2074.

19. Яншин Э.В., Овчинников И.Т., Вершинин Ю.Н. Экспериментальные исследования механизма импульсного пробоя воды в наносекунд-ном диапазоне. В кн.: Труды Сиб.НИИЭ, 1975, 30, с.6-П.

20. Овчинников И.Т., Яншин К.В., Яншин Э.В. Исследование распределения предпробойных электрических полей в воде с помощью эффекта Керра. Журн.техн.физики, 1974, 44, 2, с.452-454.

21. Эффект Керра в нитробензоле в сильных резконеоднородных электрических полях./С.М.Коробейников, С.И.Косырихина, К.В.Яншин, Э.В.Яншин. Изв.вузов СССР. Физика, Томск, 1982, с.146 (рукопись деп. в ВИНИТИ, регистр. № 4176-82).

22. Яншин К.В. Оптические исследования предпробивных процессов в полярных жидких диэлектриках в микросекундном диапазоне.-Дисс. . канд.техн.наук.- Новосибирск, 1983. 157 с.

23. Капишников Н.К., Ушаков В.Я. Влияние материала электродов на время запаздывания разряда в жидких диэлектриках. Электрон, обраб.материалов, 1979, № 6, с.9-11.

24. Лопатин В.В. Исследование наносекундного разряда в жидкости. Дисс. . канд.техн.наук. - Томск, 1972. - 142 с.

25. Лопатин В.В., Ушаков В.Я., Черненко В.П. Зажигание и развитие наносекундного разряда в жидкостях. Изв.вузов.: Физика, 1975, № 3, с.100-106.

26. Стояк М.Ю. Выпрямительное действие острия в электролите при полусферической симметрии. Электрон.обраб.материалов,1968, № 5, с.29-36.

27. Стояк М.Ю. Экспериментальное исследование процесса развития электрического разряда в электролитах. Электрон.обраб.материалов, 1966, № 4, с.6-13.

28. Ушаков В.Я. Исследование импульсного пробоя жидкостей. -Дис. . докт.техн.наук. Томск, 1973. - 312 с.

29. Ушаков В.Я. Электропроводность и развитие пробоя в жидкихдиэлектриках. Изв.вузов.: Физика, 1979, № I, с.105-121.

30. Bragg J.К»,Sharbough А.H.,Crowe R.W. Cathode effects in the dielectric "breakdown in liquids.—J.Appl.Phys. ,1954,25,pp.382-391.

31. Metzmacher K.D.,Gzowski C.,Brignell I.E. Comparison of the predictions of the statistical breakdown model with experiment.—Pap.4th Int.Conf.Conduct.and Breakdown Dielectr. Liquids, Belfield, 1972. Dublin,1972,pp.239-242.

32. Brignell J.E.,Metzmacher K.D. Dependence of the statistical breakdown time-lag of a liquid dielectric on electrode geometry---J.Phys.Dî 1971,4,№2,pp.253-258.

33. Felici N.J. Bubbles,partial discharges and liquid breakdown.—Electrostatic ,1979* Invit.and Contrib.Pap.5th Conf. Electrostatic Phenom. Oxford, 1979« Briston—London,1979» pp.181-190.

34. Chadband W.G.,Coelho R.,Debeau J. Electrical discharges in liquid dielectrics.—J. Phys.D.Appl.Phys. ,1971 »4-,№4-,pp.539-540.

35. Chadband V.G.,Calderwood J.H. The propagation of discharges in dielectric liquids.—Proc.of the 6th Intern.Conf.on Conduct, and Breakdown in Dielectr.Liq.,Rouen, Mont-Saint-Aignan, July 24-28,1978. J.Electrostatics,197917 » PP•75-91 .

36. Coelho B.,Gosse J-»P. Les idées actuelles sur le claquage des liquides diélectriques.—Ann.Phys.,1970,t.5,PP«255-266 .

37. Sharbough A.H.,Watson P.К. Conduction and breakdown in liquid dielectrics.—Progress in Dielectrics,London,1962, v.4,pp.199-256.

38. Fleszynski J.,Zelek A. Dynamics of the development of surface discharges in liquid nitrogen.—Cryogenics, 1980,20,№ 11,pp.648-650.

39. Prei C.J. »Mermier G.R. Influence of ultrasonic excitation on breakdown time-lag distributions in a liquid dielectric.— 3rd Int.Conf.Dielectr. Mater., Meas.and Appl. Birmingham, 1979» London—New York, 19791PP • 22-25.

40. Gallebobhour L.P.O.»Gallagher T.S. Breakdown and pulse conduction in liquid nitrogen.—Proc.6th Int.Conf.on Conduct.and Breakdown Dielectr.Liq.,Mont-Saint-Aignan,July 24-28,1978,

41. J.Electrostatics,1979,7»PP•35-40.

42. McGrath P.В.,Nelson J.K. A divergent field study of prebreak-down events in n-hexane.—ibid.,pp.327-336.

43. Ушаков В.Я. Новые материалы о лидерном процессе в жидкости и его трансформация при изменении условий пробоя. В кн.: Эл.-физич. процессы в жидк.диэлектр. и научн.пробл. применения изолир. жидкостей в эл.-энергетике. Томск, 1976, с.46-63.

44. Стекольников И.С., Ушаков В.Я. Исследование разрядных явлений в жидкостях. Журн.техн.физики, 1965, 35, 9, с.1693-1700.

45. Electrical breakdown in cryogenic liquids./ K.Yoshino,H.?u-jii,R.Takahashi,Y.Inuishi,K.Hayashi,U.Kubo. —ibid.,pp.105-112.

46. Electrical breakdown at cryogenic temperatures. II. Pressure dependence of breakdown in liquid Ar./ K.Yoshino,M.Shiraishi, K.0hseko,Y.Inuishi.—Techno1.Repts.Osaka Univ.,1981,51,Oct., pp.271-276.

47. Лопатин В.В., Ушаков В.Я. Электронно-оптические исследования наносекундного пробоя воды. В кн.: Техника высоких напряжений. Томск, 1973, с.28-30.

48. Ушаков В.Я. Развитие разряда в жидких диэлектриках.на косоугольных волнах напряжения. Журн.техн.физики, 1965, 35, вып.10, с.1844-1847.

49. Климкин В.Ф. Исследование начальной стадии развития электрического разряда в жидкостях и плотных газах методами сверхбыстрой оптической регистрации. Дисс. . канд.техн. наук. - Новосибирск, 1975. - 168 с.

50. Климкин В.Ф., Папырин А.Н., Солоухин Р.И. Оптические методы регистрации быстропротекающих процессов. Новосибирск,: Наука, 1980. - 208 с.

51. Климкин В.Ф., Пономаренко А.Г., Солоухин Р.И. 0 скоростной фоторегистрации канальной стадии электрического разряда в жидких диэлектриках. В кн.: Тез.докл.1У Научн.Совета

52. АН СССР по теор. и электрофиз. пробл.энергетики. Караганда, 1976, с.48-50.

53. Климкин В.Ф., Пономаренко А.Г. Исследование импульсного электрического пробоя жидкостей с помощью оптической интер-фериметрии. Препринт ИТПМСО АН СССР, Новосибирск, 1978,22 с.

54. Климкин В.Ф., Пономаренко А.Г. Исследование импульсного электрического пробоя жидкостей с помощью оптической интерферометрии. Журн.техн.физики, 1979, 49, 9, с.1896-1904.

55. Морозов Е.А., Кучинский Г.С. Исследование физических явлений в воде в предразрядных электрических полях. Письма в ЖТФ, 1982, 8, 24, с.1526-1531.

56. Трофимова Н.Б. Исследование пробоя проводящих недегазированных жидкостей. В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. - М.: Энергия, 1964, с.219-224.

57. Трофимова Н.Б. Экспериментальное исследование пробоя недега-зированных жидкостей. Дисс. . канд.техн.наук. - М.,1957,- 165 с.

58. Кужекин И.П. Импульсный пробой и канал разряда в жидкостях. Дисс. . канд.техн.наук.- М., 1966. - 186 с.

59. Лопатин В.В., Ушаков В.Я. Электронно-оптические исследования наносекундного пробоя воды. В кн.: Техника высоких напряжений, Томск, изд-во Томск, госуниверситета, 1973,с.28-30.

60. Мельников Н.П. Предпробойное развитие электрического разряда в водных электролитах. Дисс. . канд.физ.-мат.наук. -Л., 1969. - 132 с.

61. Мельников Н.П., Остроумов Г.А., Стояк М.Ю. Развитие электрического разряда в водных электролитах. Докл. АН СССР,1963, 148, № 5, с.1057-1059.

62. Мельников Н.П., Остроумов Г.А., Стояк М.Ю. Развитие электрического пробоя водных электролитов. Пробой диэлектриков и полупроводников. В кн.: Докл.1У Межвуз.конф. по пробою диэлектриков и полупроводников. М.-Л.: Энергия, 1964, с.246-248.

63. Мельников Н.П., Остроумов Г.А., Штейнберг A.A. Некоторые особенности электрического пробоя электролитов. Докл.АН СССР, 1962, 147, № 4, с.822-825.

64. Мельников Н.П., Остроумов Г.А., Штейнберг A.A. Некоторые особенности электрического разряда в электролитах. Пробой диэлектриков и полупроводников. В кн.: Докл.1У Межвузов, конф. по пробою диэлектриков и полупроводников. М.-Л.; Энергия, 1964, с.232-239.

65. Петриченко В.Н. Изменение сопротивления разрядного промежутка в лидерной стадии развития разряда в воде. Электрон, обраб. материалов, 1973, № 5, с.59-61.

66. Сёмкина О.П. Исследование предпробивных явлений и пробой водных электролитов в импульсных электрических полях. -Дисс. . канд.техн.наук. Томск, 1970. - 161 с.

67. Ушаков В.Я. Импульсный электрический пробой жидкостей. -Томск : изд-во Томск, госуниверситета, 1975. 256 с.

68. Wong Р.Р.,Forster Е.О. The dynamics of electrical breakdown.—3rd Int.Conf.Dielectr.Mater.,Meas.and Appl.,Birmingham, 1979« London—New York,1979,РР»1-5«70. 0 развитии электрического разряда в воде./А.П.Алхимов,

69. В.В.Воробьев, В.Ф.Климкин, А.Г.Пономаренко, Р.И.Солоухин. -Докл.АН СССР,1970, 194, * 5, с.1052-1056.

70. Багин В.В., Ушаков В.Я. Исследование электрической прочности диэлектриков применительно к изоляции высоковольтных нано-секундных устройств. Электричество, 1972, № 4, с.76-79.

71. Воробьев A.A., Воробьев Г.А. Электрический пробой и разрушение диэлектриков.- М.:"Высшая школа", 1966. 223 с.

72. Каляцкий И.И., Кривко В.В. Исследование импульсного электрического пробоя воды при повышенных давлениях и температурах. В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. - М.: Энергия, 1967, с.249-252.

73. Каляцкий И.И., Панин В.Ф. Исследование импульсной прочности трансформаторного масла в области воздействия коммутационных перенапряжений. Изв.вузов. "Энергетика", 1966, №6, с.22-26.

74. Кужекин И.П., Калеников А.В- Расчет электрической прочности промежутков в воде. Электричество, 1980, № 5, с.36-40.

75. Кужекин И.П., Нерсесян А.Л. Электрическая прочность воды в однородном поле при малых расстояниях между электродами.-В кн.: Докл.научн.-техн.конф. по итогам научн.-иссл. работ за 1968-1969 г.г. МЭИ, 1969, с.95-101.

76. Льис Т. Электрическая прочность и проводимость жидких диэлектриков в сильных полях. В кн.: Прогресс в области диэлектриков, ч.1. - Я.: ГЪсэнергоиздат, 1962, с.118-166.

77. Мельников Н.П., Остроумов Г.А., Стояк М.Ю. Развитие электрического пробоя водных электролитов. В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. - М.: Энергия, 1964,- с.246-248.

78. Рябчиков С.Я., Чепиков А.Т., Побежимов Н.Ф. Исследование влияния высоковольтных импульсных разрядов на электрическую прочность жидкостей. Электрон.обраб.материалов,1969, №5,с.58-62.

79. Станкевич Ю.Л., Калинин В. Г. Влияние состояния поверхности катода на электрическую прочность газообразных и жидких диэлектриков. Курн.техн.физики, 1969, 39, 7, с.1264-12?!.

80. Ушаков В.Я., Лопатин В.В., Багин В.В. "Эффект площади" электродов при пробое трансформаторного масла. Известия вузов: Физика, 1969, № 4, с.147-148.

81. Чепиков А.Т., Сёмкин Б.В., Миронов A.M. Импульсный пробой электролитов при малых временах воздействия напряжения. -Известия Томск, политехи, ин-та, 1966, т.149, с.152-157.

82. Grinberg A.,Grihberg D. On the mechanisms of dielectric breakdown in liquids.—Cond.and Breakdown Dielectr.Liq. Proc.^th Int.Conf.,Noordwijkerhout,1975« Delft,1975» pp.183-186.

83. Schmidt W.F.,Pugh D.H. On the polarity effect of the breakdown voltage for dielectric liquids in an inhomogeneous field.—J.Phys.D.i Appl.Phys.,1977,10,№8,pp. 1139-1141.

84. Toriyama Y.,Shinohara U. Electric breakdown field intensity of water and aqueous solutions.—Phys.Rev.,1937,51»8, p.680.

85. Inuishi Y. High field conduction and breakdown in dielectric liquids.—Proc.of the 6th Intern.Сonf.on Conduct.and Breakdown in Dielectr.Liq.,Rouen,Mont-Saint-Aignan,July 24-28, 1978.—J.Electrostatics,1979»7,pp.1-11.

86. Kao K.C.,Higham J.B. The effects of hydrostatic pressure temperature and voltage duration.—J.Electrochem.Soc.,1961, 108,pp.522-528.

87. Пономарев П.В. Предразрядные процессы в жидких диэлектриках. В кн.: Пробой диэлектриков и полупроводников. М.: Энергия, 1964, с.224-227.

88. Алитов В.А., Пронкин Д.В., Сычёв В.В. Экспериментальное исследование электрической прочности жидкого гелия. Докл. АН СССР, 1979, 244. № 3, с.576-579.

89. Мессенжник Я.З., Прут Л.Я. Электрическая прочность жидкихи твердых органических диэлектриков под давлением. Электричество, 1982, № 3, с.54-55.

90. Bommeli B.,Frei C.,Ratajski A. On the influence of mechanical perturbation on the breakdown of a liquid dielectric.— Proc.of the 6th Int.Conf.on Conduct.and Breakdown in Dielectr.Liq. ,Rouen,Mont-Saint-Aignan,July 24-28,1978.—

91. J.Electrostatics,1979»7,PP•123-144.

92. Pressure dependence of dielectric breakdown in liquid nitrogen ./ M. Shiraishi, H.Fuqii, K.Yoshino, Y. Inuishi. —Jap. J. Appl. Phys.,1981,20,№ 11,pp.2057-2060.

93. Е.Накао, С.Сакомото. Исследование искрового разряда в воде. Дэнки паккай дзасси, 1967, 687, №5, с.974-982.

94. Руденко Н.С., Цветков В.И. Исследование импульсной электрической прочности некоторых жидкостей. Журн.техн.физ.-1964, 34, 6, с .1079-1082.

95. Кужекин И.П. Исследование пробоя жидкости в неоднородном поле при прямоугольных волнах напряжения. Журн.техн.физ., 1966, 36, 12, с.2125-2130.

96. Van Devender J.P. Short pulse electrical breakdown, strength of H20.—Proc.IEEE Int.Pulsed Power Conf. »Lubbock,Tex. ,1976» New York,N. Т., 1976, HIE 3/1— HIE 3/6.

97. Green W.B. Conduction and breakdown in hexane.—J.Appl. Phys.,1955»v.26,pp.1257-1264.

98. Лимасов А.И., Чепиков А.Г. Вольтсекундные характеристики полярных и неполярных жидкостей. Изв.СО АН СССР, 1962,№8, с.22-25.

99. Тарасов В.Д., Баланкин В.А., Печерский О.П. Электрическая прочность воды на импульсах продолжительностью 0,5-5 мксв диапазоне напряжений 0,5-17 мВ. Журн.техн.физики,1971, 41, 8,c.m3-I?50.

100. Барабошкин В.В., Диденко А.Н., Юшков Ю.Г. 0 влиянии материала электродов на импульсную электрическую прочность криогенных жидкостей. Изв.вузов: Физика, 1981, 24, № II,с.91-94.

101. Devins J.C.,Ezod S.J.,Schwabe E.J. Breakdown and prebreak-down phenomena in liquids.—J.Appl.Phys.,1981,52,N°7,pp. 4-531-4-54-5.

102. The statistics of breakdown time-lags of recurring discharges in a liquid dielectric./ Ch.Frei,U.Rudolf,Fr.Baileys, D.Dubi.—Pap.4th Int.Conf.Conduct.and Breakdown Dielec. Liquids ,BeIfieId,1972,Dublin,1972,pp.243-246.

103. Адамчевский И. Электрическая проводимость жидких диэлектриков. Л.: Энергия, 1972. - 296 с.

104. Коробейников С.М. Причины образования предпробивных пузырьков в нитробензоле. В кн.: Электрические процессы в жидких диэлектриках: Тез.докл. Всес.науч.конф. "Физика диэлектриков", Баку, 1982, с.13-14.

105. Советников В.П., Теляшов Л.Л. 0 возможности взрывного вскипания на достримерной стадии электрического разряда в воде.-Электрон. обраб. материалов, 1979, № 4, с.46-49.

106. Schmidt W.E. Electronic conduction and breakdown in non-polar liquids.—Bull.Facul.Science Eng.CHUO University,1979,v.22, pp.335-350.

107. Krasucki Z. Breakdown of liquid dielectrics.—Proc.Roy. Soc.,1969,V.294A,pp.393-404.

108. Kao K.C. Theory of high-field electric conduction and breakdown in dielectric liquids.—IEEE Trans.on Elerctrical Insulation, 1976, v. EL-II,№4, pp. 121-128.

109. Mirza J.S.,Smith C.W. ,Calderwood J.H. The elongation of small bubbles in electrically stressed dielectric liquids and the breakdown criterion.—IEE Conf. Publ.,1970,v.67,pp.228-232.

110. Sharbough A.H.,Devins I.C.,Rzad S.I. Progress in the field of electric breakdown in dielectric liquids.—IEEE Trans. Ele с tr. Insul., 1978, V. 13 ,№4, pp. 249-276.

111. Болога M.K., Гросу Ф.П., Кожухарь И.А. Электроконвекция и теплообмен. Кишинев: Штиинца, 1977. - 320 с.

112. Мелчер Дж. Электрогидродинамика. Магнитная гидродинамика. 1974, № 2,3.

113. Остроумов Г.А. Взаимодействие электрических и гидродинамических полей. М.: Наука, 1979. - 320 с.

114. Остроумов Г.А. Электрическая конвекция. Обзор. Инженерно-физ. журнал, 1966, 10, № 5, с.683-695.

115. Остроумов Г.А. Электрическая конвекция в электролитах. -Журн. эксперим. и теорет, физики, 1954, 25, № 5, с.585-597.

116. Остроумов Г.А. К вопросу о гидродинамике электрических разрядов. Журн.техн.физики, 1954, 24, вып.10, с.1915-1919.

117. Остроумов Г.А. Наблюдение электрокондуктивной конвекции в электролитах. 1Урн. эксперим. теор. физики, 1955» 29, №4, с.529-532.

118. Мельников Н.П. К теории развития электрического разряда в жидкостях напредпробойной стадии. Электрон, обраб. материалов, 1968, № 3, с.3-13.

119. Меркурьева С.Н. Исследование предпробойной стадии электрического разряда в жидких диэлектриках. Труды Московского института тонкой химической технологии, 1973, 3, вып.2,с.7-12.

120. Электроконвекция в диэлектрических жидкостях./М.С.Апфель-баум, Т.Н.Баранова, А.М.Северов, И.О.Скуратовский. В кн.: Теплообмен-5. - Минск, 1976, т.1, ч.2, с.275.

121. Жакин А.И. К вопросу об электроконвективной устойчивости слабопроводящей жидкости. Механика жидкости и газа,1979,4, с.137-142.

122. Жакин А.И. О неизотермической электроконвекции. Изв.АН СССР, М8£Г, 1980,№ 2, с.133-137.

123. Жакин А.И. Электрогидродинамическая неустойчивость слабо-проводящей жидкости, расположенной между сферическими электродами при наличии слабой инжекции. Прикл.механика и техн.физика, 1979, № 5, с.44-48.

124. Жакин А.И., Надеборн В., Тарапов И.Е. Об электроконвективной устойчивости слабо проводящей жидкости. Шгнитная гидродинамика, 1979, № 2, с.63-68.

125. Жакин А.И., Тарапов И.Е. Электрогидродинамическая неустойчивость слабопроводящей жидкости между двумя цилиндрическими электродами при униполярной инжекции. Магнитная гидродинамика, 1979, № 4, с.53-57.

126. Жакин А.И., Тарапов И.Е., Федоненко А.И. Экспериментальные исследования ЭГД неустойчивости и электроконвекции в цилиндрических конденсаторах. - Магнитная гидродинамика,1981, № 4, с.139-142.

127. Михайлов А.А., Стишков ffi.K. Некоторые электрогидродинамические течения в жидких диэлектриках. Магнитная гидродинамика, 1977, № 2, с.76-80.

128. Петриченко H.A. Электрический ветер в изолирующих жидкостях: Дисс. . канд.физ.-мат.наук. JI., 1973. - 149 с.

129. Стишков Ю.К. Зондовые исследования объемного заряда в электроизолирующих жидкостях и водных электролитах. 1У Все-союзн. совещ. по электрич. обраб. материалов 13-15 октября 1975. Программа. - Кишинев : Штиинца,1975, с.23.

130. Стишков Ю.К. Электрогидродинамическая модель проводимости изолирующих жидкостей. Электрон, обраб. материалов,1973, № 5, с.62-66.

131. Янтовский Е.И. Об изотермической электроконвекции. В кн.: УШ рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига: Зи-натие, 1975, с.172.

132. Апфельбаум М.С., Полянский В.А. Об образовании объемного заряда в слабопроводящих средах. Магнитная гидродинамика, 1982, № I, с.71-76.

133. Жакин А.И. Редокс системы в электрогидродинамике и расчет электроконвективных течений. - Магнитная гидродинамика,1982, №2, с.70-78.

134. Стишков Ю.К., Остапенко А.А. Два режима ЭГД-течений и конвективная проводимость. Магнитная гидродинамика,1979, №4, с. 46-52.

135. Felici N.I. Electrostatics and hydrodynamics.—J.of Electrostatics, 1978,vol.4, pp.119-129

136. Коробейников C.M. Исследование предпробивных процессов в жидких диэлектриках при импульсном воздействии напряжения; Дисс. . канд.техн.наук. Новосибирск, 1983. - 158 с.

137. Овчинников И.Г., Яншин Э.В. Новый метод измерения импульсной высоковольтной проводимости жидкости диэлектриков.- Вкн.: Электрические процессы в жидких диэлектриках: Тез. докл. Всесоюзной научной конференции "Физика диэлектриков", Баку. 1982, с.7-9.

138. Александров А.Ф., Рухадзе A.A. Физика сильноточных электроразрядных источников света. М.: Атомиздат, 1976, с.

139. Кадомцев Б.Б. Гидромагнитная устойчивость плазмы. В сб.: Вопросы теории плазмы, 1963, вып.2, с.132-176.

140. Абрамова К.Б., Златин H.A., Перегуд Б.П. Магнитогидродинамические неустойчивости жвдких и твердых проводников. Разрушение проводников электрическим током. 1урн. эксперим. и теорет. физики, 1975, 69, вып.6, с.2007-2022.

141. Перегуд Б.П. Магнитогидродинамические неустойчивости конденсированных проводников с током: Дисс. . докт.физ.-мат. наук. Л., 1982,339с.

142. Лев М.Л., Перегуд Б.П. Перегревная неустойчивость металлических проводников с током. Журн.техн.физики, 1981, 51, вып.6, с.1205-1211.

143. Эпельбаум Я.Г. Электрический взрыв проводников. Взрыв проводника в контуре с ограниченным запасом энергии. Препринт^ 39. Институт автоматики и электрометрии СО АН СССР. Новосибирск, 1976, с.21.

144. Недоспасов A.B., Хаит В.Д. 0 возможной неустойчивости в канале МГД генератора.

145. Теплофизика высоких температур, 1972, 10, в.4, с.887-889.

146. Недоспасов A.B., Хаит В.Д. Неустойчивость движения типа свободной конвекции в прикатодном слое МГД генераторе. Теплофизика высоких температур, 1973, № II, с.1260-1261.

147. Недоспасов A.B., Хаит В.Д. Колебания и неустойчивости низкотемпературной плазмы. М.: Наука, 1979^-168 с.155. 0 тепловом пробое твердых диэлектриков./ Баланкин С.А.,

148. Горбачёв Л.П., Григорьев В.Г. и др. 0 тепловом пробое твердых диэлектриков. - Письма в 1ТФ, 1979, т.5, № 17, с.1067-1069.

149. Фок В.А. К тепловой теории электрического пробоя. Тр. Ленингр. физ.-тех.лаб., 1928, вып.5, с.57-71.

150. Раковский Г.Б., Скорых В.В. Порог зажигания электрического разряда в водных электролитах. Тез.докл. У1 Всесоюзной конференции по физике низкотемпературной плазмы. - Л.,1983, с. 173-175.

151. Мигдал А.Б., Крайнов В.П. Приближенные методы квантовой механики. М.: Наука, 1966, - 152 с.

152. Янке Е., Эмдё $., Лёш Ф. Специальные функции. М.: Наука, 1977. - 342 с.

153. Грановский В.Л. Электрический ток в газах. Установившийся ток. М.: Наука, 1971. - 544 с. . . .

154. Лозанский Э.Д., Фирсов О.Б. Теория искры. М.: Атомиздат, 1975. - 272 с.

155. Engel A. Electrical breakdown in gases.—Handbuch. der Ehy-sik,Berlin,1956,Bd.21,S.504.

156. Бродская Б.Х., Трапидо Г.А. Развитие импульсных разрядов в электролите и их стабилизация. Электрон, обраб. материалов, 1972, № 4, с.43-47.

157. Раковский Г.Б. Развитие неустойчивостей в начальной стадии формирования электрического разряда в проводящей жидкости.- В кн.: Электрические устройства и аппаратура электрогидро-импульсных-установок. Киев, Наукова думка, 1981, с.20-27.

158. Жекул В.Г., Раковский Г.Б. К теории формирования электрического разряда в проводящей жидкости. Яурн.техн.физ., 1983, т.53, в.1, с.8-14.

159. Раковский Г.Б., Хайнацкий С.А., Жекул В.Г. К расчету напряжения зажигания разряда в проводящих жидкостях. Журн.техн. физ., 1984, т.54, в.2, с.368-370.

160. Раковский Г.Б. Перегревные неустойчивости в стадии формирования плазменного канала при электрическом разряде в воде.- У Всесоюзн.конф. по физике низкотемпер. плазме (Киев, 1979). Тез.докл. Киев, 1979, 479 с.

161. Кривицкий Е.В., Раковский Г.Б., Хайнацкий С.А. Развитие неустойчивостей в предпробойной стадии разряда в проводящих жидкостях. Там же, с.65-66.