Поляризационная спектроскопия перекрывающихся лазерно индуцированных атомных резонансов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М. В. Ломоносова

Научно-исследовательский институт ядерной физики им. Д. В. Скобельцына

На правах рукописи

Грызлова Елена Владимировна

ПОЛЯРИЗАЦИОННАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ ПЕРЕКРЫВАЮЩИХСЯ ЛАЗЕРНО ИНДУЦИРОВАННЫХ АТОМНЫХ РЕЗОНАНСОВ

01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц 01.04.04 - физическая электроника

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико - математических наук

МОСКВА-2005

Работа выполнена на кафедре общей ядерной физики физического факультета МГУ им. М.В.Ломоносова и в отделе электромагнитных процессов и взаимодействия атомных ядер (ОЭПВАЯ) Научно- исследовательского институте ядерной физики им. Д. В. Скобельцына МГУ им.М.В.Ломоносова.

Научный руководитель: профессор,

доктор физико-математических наук Страхова С. И.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук Зеленская Н. С. (НИИЯФ МГУ, ОЯКИ). доктор физико-математических наук Пальчиков В. Г. (ФГУП «ВНИИФТРИ»).

Ведущая организация: ИОФАН, г. Москва.

Защита состоится 2005 г. в 15.00 на заседании

диссертационного совета К 501.001.06 в НИИЯФ МГУ

Адрес: 119992, г. Москва, Ленинские горы, НИИЯФ МГУ, 19-й корпус, ауд 2-15.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ

Автореферат разослан

2005 г.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат физико - математических наук О. В. Чуманова

Введение.

Теория перекрывающихся квазистационарных состояний актуальна для описания непрерывных спектров различных квантовых систем. Предельному случаю перекрывания -вырождению резонансов в теории рассеяния соответствует двойной полюс S-матрицы. Резонансы в непрерывном спектре ядер чаще всего имеют симметричную форму (Брейта-Вигнера). В непрерывном спектре атома (континууме) квазистационарные состояния, соответствующие автоионизационным состояниям (АИС), вследствие интерференции между прямыми и резонансными переходами имеют резко асимметричные профили. Интерференция резонансов с несимметричными профилями с одной стороны усложняет, а с другой - делает более интересной интерпретацию спектров атомов. При взаимодействии лазерного излучения с атомами в гладком континууме атомов возникают резонансы, проявляющие все свойства АИС. Такие резонансы принято называть лазерно индуцированными (ЛИР). Подходящим выбором частот лазерных полей (одного или нескольких) можно создавать перекрывание нескольких ЛИР или перекрывание ЛИР и АИС, и исследовать непрерывный спектр системы «атом + поле» с помощью пробного поля. Изменяя интенсивности лазерного поля можно следить за динамикой перекрывания (и, возможно, вырождения) резонансов. В настоящее время это направление физики взаимодействия лазерного излучения с атомами вызывает активный интерес как экспериментаторов, так и теоретиков.

Вопросы интерференции квазистационарных состояний атомов с участием лазерных полей чаще всего рассматриваются на примерах линейно поляризованных в одном направлении полей.

Цель работы.

Целью настоящего исследования является получение количественных оценок новых эффектов, проявляющихся при возбуждении и распаде перекрывающихся квазистационарных состояний разной природы в континуумах конкретных атомов, возникающих при варьировании поляризационных характеристик полей. Это подразумевает создание формализма, пригодного для описания взаимодействия атома с произвольным образом поляризованными полями. В диссертации выполнен анализ некоторых схем связи уровней в атомах водорода, гелия, ксенона и для них проведены расчеты сечений фотоионизации пробным полем и угловые распределения фотоэлектронов.

В диссертации получены следующие новые результаты:

1. Разработан метод описания характеристик ионизации атомов пробным полем разной поляризации в окрестности перекрывающихся резонансов, возникающих под воздействием монохроматических лазерных полей с эллиптической поляризацией. Использовано решение нестационарного уравнения Шредингера для атома во внешних полях с медленно меняющимися огибающими импульсов в резонансном приближении.

2. Для 2э2р1Р АИС в атоме гелия, связанного лазерным полем с 2э215 или 2зЗс110 АИС, рассчитаны собственные значения матрицы эффективного гамильтониана, определяющие энергии и ширины резонансных состояний в присутствии лазерного поля. Изучена их динамика при изменении интенсивности лазерного поля при различных значениях частоты и поляризации. Определены условия появления вырождения резонансов (двойной полюс S-матрицы).

3. Получены аналитические выражения для сечения фотопоглощения и углового распределения фотоэлектронов при ионизации атомов пробным полем разной поляризации в окрестности АИС, связанного эллиптически поляризованным лазерным полем с другим АИС. Помимо параметров лазерного поля полученные выражения содержат энергии, ширины и профильный индекс АИС свободного атома, а также амплитуды ионизации его лазерным полем.

Выполнены расчеты полных и дифференциальных сечений фотоионизации перекрывающихся связанных лазерным полем АИС в атоме гелия. Исследована их зависимость от поляризации пробного и лазерного излучения и направлений их распространения. Определены условия наблюдения наиболее сильной зависимости.

Проведен анализ схем прямой связи дискретных состояний и АИС в атоме ксенона лазерным полем с

различной поляризацией для определения возможности наблюдения аналогичных эффектов.

4. Предложены схемы экспериментов с участием связанных лазерным полем АИС атома гелия, позволяющие выделить фотоэлектроны с ориентированным угловым моментом.

5. Выполнен анализ схем формирования перекрывающихся ЛИР в атоме водорода с участием 2s, 5s и 5d состояний под воздействием лазерных полей с произвольной поляризацией.

Получены аналитические выражения и выполнены расчеты сечения фотопоглощения и углового распределения фотоэлектронов для перекрывающихся ЛИР в атоме водорода для различных поляризаций пробного излучения и лазерных полей. Обнаружен сильный циркулярный дихроизм в сечении фотоионизации и циркулярный магнитный дихроизм в угловом распределении фотоэлектронов.

Результаты проведенных исследований важны для описания динамики и механизмов процессов, происходящих при возникновении перекрывания квазистационарных состояний квантовых систем. Понимание этих процессов важно для интерпретации спектров атомов. Расчеты показали, что отдельные результаты, полученные в диссертации, могут быть проверены на существующих экспериментальных установках.

Достоверность метода и полученных результатов подтверждается сравнением с экспериментальными данными и расчетами в других методах для линейной поляризации.

Личный вклад автора: разработан формализм и получены выражения, по которым проводились расчеты сечений фотоионизации и угловых распределений в применении к задаче взаимодействия атомов с эллиптически поляризованными полями для предложенных схем связи уровней. Проведены расчеты для сечений фотоионизации и угловых распределений в атомах гелия и водорода, выполнен анализ полученных результатов.

Апробация.

Основные материалы диссертации доложены на международной конференции (E.V. Gryzlova, A.I. Magunov, I. Rotter, S.I. Strakhova// Polarization effects in laser - coupled autoionizing states in helium. Book of Abstracts of the LPHYS'04. 13th International Laser Physics Workshop, August 2004, Trieste, Italy, p. 151) и российских конференциях (Е.В. Грызлова, СИ. Страхова// Фотоионизация атома гелия в области автоионизационных состояний, связанных поляризованным лазерным полем. Научная конференция «Ломоносовские чтения», апрель, 2004 год, МГУ, Москва; Е.В. Грызлова, А.И. Магунов, И. Роттер, СИ. Страхова// Спектры перекрывающихся автоионизационных и лазерно индуцированных резонансов в атомах: теория и сравнение с экспериментом. Программа XVII международной конференции «Фундаментальная атомная спектроскопия», 1 - 5

декабря 2003, Звенигород; Е.В. Грызлова// Поляризационные явления при возбуждении и распаде перекрывающихся лазерных резонансов. Программа конференции «Ломоносов 2005», МГУ, Москва, 13 апреля 2005).

Объем и структура диссертации: диссертация состоит из 4 глав, введения и заключения. В диссертации 112 страниц, 37 рисунков, 2 таблицы, 5 приложений.

Содержание работы.

В диссертации изучены особенности процессов возбуждения и распада состояний систем «атом + лазерное поле», обусловленные перекрыванием:

- реального узкого АИС и одетого полем дискретного состояния, перекрывающихся на фоне реального широкого АИС (рис. 1а);

- двух ЛИР, индуцированных двумя различными лазерами на двух различных дискретных состояниях (рис. 1 б);

- одетого полем АИС и реального автоионизационного состояния (рис. 1 в).

Область перекрывания атомных резонансов может сканироваться пробным полем, достаточно слабым, чтобы не менять спектр одетых состояний, и эффекты, им вызываемые, можно обрабатывать по теории возмущений.

Термин «одетые полем состояния» первоначально использовался в задачах взаимодействия атома с полями

большой интенсивности, а предлагаемый в диссертации подход использует резонансное приближение справедливое при /<10"5 а. е. Так как в последнее время в литературе этот термин используют и для полей меньшей интенсивности, мы будем использовать его.

Рис. 1. Возможные схемы возникновения перекрывания (вырождения) двух состояний в континууме атомов, при помощи одного или нескольких лазерных полей. В область перекрывания резонансов переходы вызывает пробное поле Л.

В первой главе изложен обзор основных результатов теоретических и экспериментальных работ, посвященных проблеме перекрывающихся состояний.

Поскольку предлагаемый в диссертации подход для расчетов сечений фотоионизации и угловых распределений основан на методе неэрмитового эффективного гамильтониана, в первой главе изложены его основные положения.

В предлагаемом для описания процессов фотоионизации пробным полем области перекрывающихся резонансов формализме система «атом + сильное поле (или поля)», как и в других подходах, использующих метод эффективного

гамильтониана, описывается неэрмитовой матрицей, описывающей перестройку спектра системы атома в сильном поле (полях). В самом общем виде матрицу эффективного гамильтониана можно описать следующим образом:

Н(ф] = ЕМ - > - ^'{«¡М 5

(О

где введены следующие обозначения: - комплексная

энергия, характеризующая одновременно положение и ширину состояния. При этом учитывается индуцированное лазерным полем изменение ширины (£м ->Ещ) и Штарковский сдвиг энергии (гм-*гм):

величина учитывает не только прямую связь дискретных

состояний полем но и возможность переходов через

континуум:

У'мм-^мм-

(3)

Когда связь через континуум мала, недиагональные матричные элементы оказываются эрмитово сопряженными, однако

матрица эффективного гамильтониана остается неэрмитовой, т. к. ее диагональные элементы всегда комплексны. Неэрмитовость матрицы эффективного гамильтониана оказывается следствием того, что мы рассматриваем нестационарные состояния.

Оператор взаимодействия электромагнитного поля с атомом в дипольном приближении имеет определяется как:

Напряженность эллиптически поляризованного поля:

(4)

(5)

Здесь ось z выбрана вдоль направления распространения сильного поля. Параметр эллиптичности поля тогда определяется как

Отношения сечения фотоионизации пробным полем О в область перекрывающихся резонансов к сечению прямой ионизации определяется как:

Здесь I - единичная матрица соответствующей размерности. Вектор V' описывает переходы из основного состояния, размерность и конкретный вид матрицы эффективного гамильтониана зависят от рассматриваемой схемы уровней.

Собственным значениям матрицы неэрмитового эффективного гамильтониана (МНЭГ) в теории рассеяния соответствуют полюса Б - матрицы рассеяния электронов на ионах. Собственные значения неэрмитовой матрицы эффективного гамильтониана определяют положения и ширины резонансов, а также их динамику при изменении интенсивности лазерного поля (полей).

(6)

Во второй главе анализируются конкретные АИС в атоме гелия, связанные эллиптически поляризованным лазерным полем (перекрывание резонансов, подобное рис. 1в). Рассматриваются две пары связанных состояний: 2з2р1Ро2зЗс110 и 2з2р1Ро25218. Получены аналитические выражения и выполнены расчеты полных и дифференциальных сечений фотоионизации.

МНЭГ для 2в2р1Р о 2з218 состояний имеет вид

н« =Е

(7)

Здесь использовались обозначения

ер =ер-^Р > Е8 =Е$+О)~^Г5 .

(9)

характеризует комплексные квазиэнергии уровня с орбитальным моментом - матричный элемент оператора

взаимодействия атома с полем в дипольном приближении между состояниями |в) и |РМ).

Собственные значения в этом случае имеют вид:

Хч л — Т

Е,+Е.±

Сечение фотоионизации имеет вид:

параметрические выражения для сечения ионизации:

Здесь использовались обозначения е= Параметр д - профильный индекс в параметризации Фано. Параметр х = М^^Ур^^и) отражает тот факт, что

сечение зависит не только от поляризации полей, но и от их относительной ориентации. При линейной поляризации полей, он, например, равен косинусу двойного угла между векторами поляризации. Если поля распространяются параллельно и хотя бы одно из полей циркулярно поляризовано, то Х=0, что является отражением возникающей при циркулярной поляризации полей симметрии.

МНЭГ для 2э2р1Р о 2эЗс110 состояний имеет вид

н*,=н2л®н«,где

н(2) =

ЕР., 0 Ц»-И>-2 0

0 ЕР+1 0 — К'ИЛО

0 0 0

-V - 0 Ею 0

0 ~ К>+2Р+1 0 0 Е02

(14)

Здесь использовались обозначения:

Ер =£р—^Гр > Еом =Еп-а)-—Гои.

Собственные значения МНЭГ (14) в общем случае могут быть найдены только численно. Если пренебречь индуцированной ионизационной шириной состояния, т. е. переходами из ^ состояния в континуум под действием лазерного поля, то собственные значения определяются аналитически и имеют следующий вид:

х12 = Е„ - дважды вырожденное собственное значение, (16)

Здесь

В диссертации получены аналитические выражения сечения фотоионизации с учетом индуцированных ионизационных ширин, следующие из (4), (11), (12). В качестве параметров в выражениях для сечения входят положения и ширины состояний частоты, поляризационные

характеристики полей и их интенсивности. Сами выражения здесь не приводятся по причине их громоздкости.

9,0 8,0 7,0 6,0 ,= 5,0 "В 4,0 3,0 2,0 1.0 0,0

-9,0 -8,0 -7,0 -6,0 -5,0 -4,0 -3,0 -2,0 -1,0 0,0 1,0 2,0 3,0 4,0 5,0 6,0 7,0 в.О в,О

£

9,0 8,0 7,0

6,0 - § 5,0

4,0 3,0 2,0 1.0 0,0

-8,0 -7.0 -6,0 -5,0 -4,0 -3,0 -2,0 -1,0 0,0 1,0 2,0 3,0 4,0 5,0 6,0 7.0 8,0

£

Рис. 2. Сечение фотоионизации при интенсивности лазерного поля / = 410"®а. е. для 2э2р1Р о 2зЗс110 (а) и 2з2р1Р о 2б218 (б) АИС атома гелия в зависимости от энергии пробного поля. Пробное поле поляризовано линейно при разных значениях эллиптичности сильного. Жирная черная линия соответствует линейной поляризации сильного поля Р$ = 0, тонкая серая ■ эллиптической

поляризации Р5 = 1/72, тонкая черная - циркулярной Р^ 1. Поля распространяются в одном направлении.

Обнаружена сильная поляризационная зависимость

сечений фотоионизации. Эффекты, вызываемые изменением

поляризации лазерного и пробного полей или угла между

направлениями их распространения, растут с ростом интенсивности связывающего лазерного поля.

Если двухуровневая система включает уровни с орбитальными моментами I и (1+1) и взаимодействует с

эллиптически поляризованным лазерным полем то в этой системе возникает 21 связей между магнитными подуровнями. При определенных условиях оказывается возможным перейти к базису, в котором остается только I пар связанных уровней. Для вышеописанных схем связи были получены унитарные преобразования, сводящие задачу о взаимодействии эллиптически поляризованного поля с двухуровневой системой с уровнями, вырожденными по магнитному квантовому числу, к задаче взаимодействия пар состояний с линейно поляризованным полем. Подобные преобразование выполнялись ранее в других работах для эрмитовых матриц гамильтониана. В диссертации приведен явный вид матриц преобразования для случаев связи состояний с 1=0,1 и 2.

Угловые распределения фотоэлектронов для двух рассмотренных схем связи сходны. Например, при циркулярно (или линейно) поляризованных полях для этих схем угловые распределения имеют одинаковую форму з1п2(©) (или зт2(0)соз2(ср)).

Расчет и анализ угловых распределений фотоэлектронов показал, что поляризация излучений может менять картины

угловых распределений, также как и сечений фотоионизации. При этом можно привести примеры схем связи уровней сильным полем, когда двум наборам значений поляризаций и направлений полей соответствуют одинаковые полные сечения фотоионизации, но разные дифференциальные сечения и наоборот.

1 бег

crdEdd

М-

Рис. 3. Пространственное распределение фотоэлектронов в области перекрывающихся АИС при циркулярно поляризованных полях (а); и линейно поляризованных (б). Сферическая система координат. Азимутальный угол О, отсчитывается от оси z, полярный <р - в плоскости ху от оси х, радиальная

координата И(в, <р] = — ^ безразмерна. er dEdQ

Например, если оба поля поляризованы линейно или оба циркулярно, то полные сечения имеет одинаковую форму и отличаются только положением максимумов, а угловые распределения фотоэлектронов совершенно различны (зю2(©) и

причем это верно для обеих рассмотренных

выше пар АИС.

Пример обратной ситуации: для если оба

поля право поляризованы или одно право, а второе лево, то полные сечения отличаются кардинально, а угловые распределения и в том и в другом случае одинаковы

Изменение поляризации излучений можно использовать в качестве инструмента для планирования экспериментальных исследований перекрывающихся резонансов. В некоторых случаях оказывается крайне трудно разделить вклады разных уровней или оценить влияние связей между конкретными уровнями при одной комбинации поляризаций связывающих и пробного полей, но оказывается возможным сделать это при другом выборе поляризацией полей. Примеры такого выбора приведены в следующей главе.

В третьей главе рассматривается перекрывание нескольких ЛИР в гладком континууме атома водорода. Структура атома водорода затрудняет анализ поляризационных эффектов, т. к. в водороде лазерное поле создает ЛИР сразу на многих (вырожденных по орбитальному и магнитному квантовому числу) состояниях. Рассмотрим 2б и 5/ состояния атома водорода, находящегося в поле двух лазеров, например: ХеС/ ( ¿1=308,5 нм) и Ш:УАв (Д2=1064 нм). Тогда в области энергии Е»Е28+а>1» возникает перекрывание до девяти ЛИР с орбитальным моментом Р, наведенных на состояниях 2б, 5б, 5^. Подходящий выбор поляризации излучения позволяет упростить

анализ эффектов перекрывания ЛИР в гладком континууме. В диссертации рассматривались случаи, когда одно поле право, другое лево поляризовано (схема 1) и когда оба поля лево поляризованы (схема 2). При таком выборе поляризаций наблюдается перекрывание только четырех ЛИР.

Таким образом, для рассматриваемых состояний изменение поляризации одного из полей (право лево) кардинально меняет схему связи уровней. Матрицы неэрмитового эффективного гамильтониана для двух предложенных схем перекрывания в водороде имеют вид:

В одном случае мы наблюдаем две попарно связанные пары уровней (17), в другом три перекрывающихся уровня и один ЛИР (18), несвязанный с остальными. Изменение схемы перекрывания резонансов в континууме принципиально меняет как полные, так и дифференциальные сечения ионизации.

Рис. 4. Сечение ионизации (схема 1) для право (черная тонкая линия), лево (серая) и линейно (жирная черная) поляризованного пробного поля. Интенсивности лазерных полей /1=/2=10'6 а. е. Поля распространяются в одном направлении.

0,522 0,5225 0,523 0,5235 0,524 0,5245 0,525 Еп, а. е.

Рис. 5. Сечение ионизации (схема 2). Обозначения те же, что и в 4.

Сечение фотоионизации для двух предложенных схем связи уровней приведено выше.

Угловые распределения фотоэлектронов в этом случае имеют более сложный вид, чем в аналогичных условиях в гелии.

не

Рис. 6. Сечение пространственного распределения фотоэлектронов плоскостью та. при учете (сплошная кривая) и без учета (пунктирная кривая) вклада электронов. Полярная система координат. Азимутальный угол 0 отсчитывается

от оси г, радиальная координата И{в, <р)= — ^ безразмерна.

а сЕс/П

В данном случае наблюдаются не только 1РМ = ± 1 электроны, но и , вклад которых меньше чем

электронов, тем не менее он оказывает влияние на сечения.

В четвертой главе дан сравнительный анализ поляризационных особенностей, возникающих при

перекрывании резонансов, для рассмотренных схем связи уровней.

Наличие вырождения резонансов в континууме приводит к характерным особенностям в спектрах фотопоглощения, обнаруженным впервые в случае линейно поляризованных в одной плоскости полей. На примере вырожденных состояний в различных одетых атомах, впервые показано, что при изменении поляризаций и направлений распространения участвующих в задаче полей общие особенности поведения сечения фотоионизации сохраняются. В общем случае в угловых распределениях двойной полюс проявляется в виде более сложной структуры, чем в сечении. Тем не менее, существуют конфигурации поляризационных характеристик полей, при которых энергетическая зависимость дифференциального сечения имеет те же особенности, что и полное сечение. При других поляризационных конфигурациях зависимость от полярного угла может иметь более сложный вид, обусловленный интерференцией между подуровнями с разными значениями магнитного квантового числа М.

Анализ угловых распределений фотоэлектронов позволяет провести в отдельных случаях оценку вклада амплитуд, соответствующих состояниям с разными значениями проекции

момента. Такие сведения дополняют информацию, извлекаемую из данных по сечениям фотопоглощения. Выделение вкладов отдельных амплитуд из данных по угловым распределениям фотоэлектронов иногда невозможно осуществить, варьируя только поляризации и направления распространения полей. Для

наблюдения этого эффекта оказывается важным наличие индуцированного вырождения в системе, изменяющего свойства континуума при данной энергии и по-разному проявляющееся при различных комбинациях параметров полей. Были получены численные оценки этого эффекта, и определены условия для наилучшего наблюдения эффекта.

В заключении приведены основные результаты, полученные в диссертации.

Основные результаты опубликованы в работах.

1. Е.В. Грызлова, А.И. Магунов, И. Роттер, С.И. Страхова// Фотоионизация атома гелия с участием связанных циркулярно поляризованным лазерным полем автоионизационных состояний. Квантовая электроника 35 43 2005.

2. E.V. Gryzlova, A.I. Magunov, I. Rotter, S.I. Strakhova// Laser Polarization control of autoionizing in helium atom. Препринт НИИЯФ МГУ № 2005-12/778 12 стр., 4 рис. (Направлено в журнал «Laser Physics». Включено в программу международной конференции ICONO, 11 - 15 мая 2005, Санкт - Петербург и XXIV международной конференции по физике электронных и атомных столкновений (ICPEAC), Rosario, Argentina, July 20 - 26,2005).

3. А.Н. Грум-Гржимайло, Е.В. Грызлова, А.И. Магунов, СИ. Страхова// Лазерно индуцированные эффекты с участием перекрывающихся ридберговских

автоионизационных состояний ксенона. Препринт НИИЯФ МГУ 2005-13/779, 15 стр., 4 рис. (Направлено в журнал «Оптика и спектроскопия». Включено в программу XXIV международной конференции по физике электронных и атомных столкновений (ICPEAC), Rosario, Argentina, July 20 - 26,2005).

4. E.V. Gryzlova, A.I. Magunov, I. Rotter, S.I. Strakhova// Polarization effects in laser - coupled autoionizing states in helium. Book of Abstracts of the LPHYS'04.13th International Laser Physics Workshop, August 2004, Trieste, Italy, p. 151.

5. E.B. Грызлова, С.И. Страхова// Фотоионизация атома гелия в области автоионизационных состояний, связанных поляризованным лазерным полем. Научная конференция «Ломоносовские чтения», апрель, 2004 год, МГУ, Москва.

6. Е.В. Грызлова, А.И. Магунов, И. Роттер, СИ. Страхова// Спектры перекрывающихся автоионизационных и лазерно индуцированных резонансов в атомах: теория и сравнение с экспериментом. Программа XVII международной конференции «Фундаментальная атомная спектроскопия», 1 -5 декабря 2003, Звенигород.

Подписано в печать 07 мая 2005 г. Заказ 459. Формат 60 х 90/16. Тираж 100 экз. Отпечатано в салоне оперативной печати ПКФ. Москва, Садовая-Черногрязская, ЗБ. Тел. 778-97-47

05 ИМ 2005

5

Глава 1. Современное состояние теоретических и перекрывающихся резонансов.

1. 1 Перекрывающиеся состояния квантовых систем. Понятие 7 «одетых» состояний и возможность наблюдения и создания перекрывания состояний в континуумах атомов. Управление формой структур в континууме: параметры задачи. Обзор литературы, посвященной проблеме перекрывающихся резонансов.

1.2 Основные результаты экспериментальных и теоретических 14 исследований характеристик атомов с помощью полей различной поляризации.

1.3 Основные положения метода неэрмитового эффективного 19 гамильтониана для задач взаимодействия лазерного излучения с атомами с участием континуума атома.

1.3.1 Формализм метода неэрмитового эффективного 19 гамильтониана в приближении вращающейся волны (ПВВ). Основные допущения. Сечения фотопоглощения.

1.3.2 Поведение собственных комплексных значений матрицы 23 эффективного гамильтониана для двух квазистационарных состояний, связанных лазерным полем. Двойные полюса матрицы.

1.3.3 Описание метода расчета угловых распределений 26 фотоэлектронов при распаде перекрывающихся резонансов в континууме атома в рамках метода эффективного экспериментальных исследований проблемы гамильтониана и приближения вращающейся волны.

Глава 2. Возбуждение и распад перекрывающихся 28 атомных резонансов в лазерных полях разной поляризации. Системы с разным числом подуровней: атомы гелия и ксенона.

2.1 Применение метода неэрмитового эффективного 28 гамильтониана к системе АИС, связанных полем произвольной поляризации. Анализ связи на примере 2б2 ^ <-» 2з2р'Р и 2з2р'Р <-> 253с11В уровней атома гелия.

2.2 Условия существования унитарных преобразований, 34 приводящих матрицы эффективного гамильтониана к простому виду, и их примеры. Влияние индуцированной ширины. Полюса

Б-матрицы и их связь со спектром состояний системы «атом + сильное поле».

2.3 Формулы для сечения фотоионизации в области АИС, 39 резонансно связанного с другим АИС.

2.4 Результаты расчетов сечения фотоионизации и его 42 зависимость от характеристик (интенсивностей, частот, поляризаций, направлений распространения) полей.

2.5 Угловые распределения фотоэлектронов и их зависимость от 49 характеристик полей.

2.6 Перекрывание АИС и ЛИР, индуцированного на дискретном 57 состоянии, на фоне широкого АИС в атоме ксенона.

Глава 3. Варьирование поляризации излучений как метод 63 выбора схемы связи состояний атома. Перекрывание лазерно индуцированных резонансов в атоме водорода.

3.1 Применение метода эффективного гамильтониана к системе 63 ЛИР, индуцированных циркулярно поляризованным полем на 2б и 5/ состояниях атома водорода.

3.2 Сечение фотоионизации в области ЛИР и его зависимость от 67 характеристик (интенсивностей и частот полей), для некоторых вариантов их поляризации.

3.2.1 Сечение фотоионизации для схемы 1: Поле со{ право 68 поляризовано, поле со2 - лево.

3.2.2 Сечение фотоионизации для схемы 2: Поля со\ и o>i 71 лево поляризованы.

3.3 Угловые распределения фотоэлектронов и их зависимость от 76 характеристик полей.

Глава 4. Обсуждение результатов. Возможность 83 экспериментальной проверки некоторых положений и выводов.

В последние годы большой интерес вызывают исследования, в которых с помощью лазерного излучения модифицируется непрерывный спектр атома. Например, на фоне гладкого континуума формируется структура, проявляющая все свойства квазистационарного состояния (резонанса). Тем самым создается нелинейная среда - новая квазистационарная система «атом + сильное поле» с определенными, возможно «запланированными» с учетом выбранной поляризации и частоты лазерного поля характеристиками среды.

В различных областях ядерной, атомной физики, физики элементарных частиц остается актуальной фундаментальная проблема теоретического описания и интерпретации наблюдаемых в эксперименте сложных структур, сформированных с участием близко расположенных (перекрывающихся) резонансов. В изолированных атомах и ядрах нет параметров, с помощью которых можно было бы управлять процессом формирования и распада таких структур и изучать особенности интерференции перекрывающихся резонансов в динамике.

С использованием лазерного излучения различной поляризации в настоящее время оказывается возможным формировать сложные структуры перекрывающихся резонансов в континуумах атомах. Варьируя интенсивность лазерных полей, оказывается возможным управлять формой таких структур, наблюдать динамику интерференции, а также исследовать характеристики возбуждения и распада перекрывающихся резонансов, зондируя область континуума с помощью пробного излучения различной поляризации.

В связи с вводом в эксплуатацию новых экспериментальных установок с использованием лазеров на свободных электронах, особую актуальность приобретают конкретные оценки характеристик новых квантовых систем «атом + сильное поле» с учетом структуры реальных атомов и конкретных схем переходов. Таких оценок в литературе мало.

Поляризация излучения, взаимодействующего с атомом, может служить инструментом исследования структуры атомов. В экспериментальной физике существует целое направление - так называемая поляризационная спектроскопия. Первоначально термин «поляризационная спектроскопия» появился в исследованиях спектроскопических характеристик дискретных состояний, однако сейчас он включает в себя и исследования свойств и структуры континуума атома.

Целью настоящей диссертации является создание формализма для описания взаимодействия атомов с лазерными и пробным полями разной поляризации (и распространяющимися под разными углами), и проведение расчетов количественных характеристик новых эффектов, проявляющихся при возбуждении и распаде перекрывающихся квазистационарных структур разной природы в континуумах конкретных атомов.

Заключение

В заключение суммируем основные результаты, полученные в диссертации:

1. Разработан метод описания характеристик ионизации атомов пробным полем разной поляризации в окрестности перекрывающихся резонансов, возникающих под воздействием монохроматических лазерных полей произвольной поляризации. - Использовано решение нестационарного уравнения Шредингера для атома во внешних полях с медленно меняющимися огибающими импульсов в резонансном приближении.

2. Перекрывающиеся резонансные состояния определяются собственными функциями неэрмитового эффективного гамильтониана, собственные значения которого совпадают с полюсами Б-матрицы. Для 282р*Р АИС в

91 1 атоме гелия, связанного лазерным полем с 2б Б или 2зЗс10 АИС, рассчитаны траектории - полюсов Б-матрицы в комплексной плоскости энергии в зависимости от интенсивности лазерного поля при различных значениях частоты и поляризации. — Определены условия появления вырождения резонансов (двойной полюс Б-матрицы).

3. Получены аналитические выражения для сечения фотопоглощении и углового распределения фотоэлектронов при ионизации атомов пробным полем разной поляризации в окрестности АИС, связанного эллиптически поляризованным лазерным полем с другим АИС. Помимо параметров лазерного поля полученные выражения содержат энергии, ширины и профильный индекс АИС свободного — атома, а также амплитуды ионизации его лазерным полем.

Выполнены расчеты полных и дифференциальных сечений фотоионизации перекрывающихся связанных лазерным полем АИС в атоме гелия. Исследована их зависимость от поляризации пробного и лазерного излучения и направлений их распространения. Определены условия наблюдения наиболее сильной зависимости. Проведен анализ схем прямой связи дискретных состояний и АИС в атоме ксенона лазерным полем с различной поляризацией для определения возможности наблюдения аналогичных эффектов.

4. Предложены схемы экспериментов с участием связанных лазерным полем АИС атома гелия, позволяющие выделить фотоэлектроны с ориентированным угловым моментом.

5. Выполнен анализ схем формирования перекрывающихся ЛИР в атоме водорода с участием 2ъ, 5б и 5с1 состояний под воздействием лазерных полей с произвольной поляризацией.

Получены аналитические выражения и выполнены расчеты сечения фотопоглощения и углового распределения фотоэлектронов для перекрывающихся ЛИР в атоме водорода для различных поляризаций пробного излучения и лазерных полей. Обнаружен сильный циркулярный дихроизм в сечении фотоионизации и циркулярный магнитный дихроизм в угловом распределении фотоэлектронов.

Проведенные исследования важны для анализа наблюдаемой структуры перекрывающихся квазистационарных состояний квантовых систем и понимания механизмов их формирования.

Автор благодарен коллективу кафедры общей ядерной физики за предоставленную возможность выполнения диссертационного исследования.

Автор выражает искреннюю признательность своему научному руководителю доктору физико-математических наук С. И. Страховой за выбор темы, постоянное руководство и поддержку во время выполнения работы.

Автор благодарна кандидату физико - математических наук А. И. Магунову и доктору физико - математических наук А. Н. Грум - Гржимайло за плодотворные обсуждения и помощь в течение всего времени выполнения работы.

1. Н. Feshbach// Unified theory of nuclear reaction III: Overlapping resonances, Ann. Of Phys. 43 410 (1967)

2. H. Feshbach// Unified theory of nuclear reaction, Ann. Of Phys. 5 357 (1958)

3. J. Okolowicz, M. Ploszajczak, I. Rotter// Dynamics of quantum systems embedded in a continuum, Phys. Rep. 374 271 (2003)

4. J. P. Bird// Interference and interactions in open quantum dots, Rep. Prog. Phys. 66 1 (2003)

5. K. Kobayashi et al.// Tuning of the Fano Effect through a Quantum Dot in an Aharonov- Bohm Interferometer, Phys. Rev. Lett. 88 256806-1 (2002)

6. F. H. Mies// Configuration Interaction Theory. Effects of overlapping resonance, Phys. Rev. 175 164 (1968)

7. Ю. И. Геллер, А. К. Попов// Нелинейные поляризационные резонансы в континууме, ЖЭТФ 78 506 (1980)

8. Y. I. Heller et al.// Experiment evidence for a laser-induced autoionizing-like resonance in the continuum, Phys. Lett. 82A 4 (1981)

9. U. Fano// Effects of configuration interaction on intensities and phase shifts, Phys. Rev 124 1866(1961)

10. H. Bachau, P. Lambropoulos, R. Shakeshaft// Theory of laser induced transitions between autoionizing states of He, Phys. Rev. A 34 4785 (1986)

11. N. E. Karapanagioti et al.// Effects of coherent coupling of autoionizing states on multiphoton ionization, Phys. Rev. A 53 2587 (1996)

12. А. К. Popov, V. V. Kimberg, Т. F. George// Adiabatic passage and dissociation controlled by interference of two laser-induced continuum structures, Phys. Rev. A 68 033407 (2001)

13. M. Gavrila// Atomic stabilization in superintense laser fields, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 35 R147 (2002)

14. A. M. Popov, О. V. Tihonova, E. A. Volkova// Strong field atomic stabilization: numerical simulation and analytical modeling, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 36 R125 (2003)

15. M. V. Fedorov, N. P. Poluektov// Two color stabilization of atoms, Phys. Rev. A 69 033404 (2002)

16. H. N. Ereifej, J. G. Story// Laser-induced stabilization of autoionizing states Phys. Rev. A 60 3947 (1999)

17. N. J. Kylstra, C. J. Joachain// Double poles of the S matrix in laser-assisted electron-atom scattering, Phys. Rev A 57 412 (1998)

18. M. D. Lukin, S. F. Yelin, M. Fleischhauer, M. О. Scully// Quantum interference effects induced by interacting dark resonances, Phys. Rev. A 60 3225 (1999)

19. Fedorov M. V., Kazakov A. E.// Resonance and saturation multiphoton bound-free transition, Prog. Quant. Electr. 13 1 (1989).

20. Knight P. L., Lauder M. A., Dalton B. J.// Laser-induced continuum structure, Phys. Rep. 190 1 (1990).

21. Делоне H. Б., Крайнов В. П.// Нелинейная ионизация атомов лазерным излучением, M ФИЗМАТЛИТ 2001.

22. Connerade J. P.// Highly Excited Atoms, Cambridge University Press, 1998.

23. Андрюшин А. И., Казаков A. E., Федоров M. В.// Влияние резонансного электромагнитного поля на автоионизационные состояния атомов, ЖЭТФ 82 91 (1982).

24. Т. Nakajima// Influence of strong coupling and pulse delay in a system involving double autoionization resonance, Phys. Rev. A 60 4805 (1999)

25. P. Lambropoulos, Two electron atoms in strong fields, Phys. Rep. 305 203 (1998)

26. M. Jl. Тер Микаэлян, Простейшие атомные системы в резонансных лазерных полях, УФН, 167 1249 (1997)

27. D. R. Morris, В. W. Shore// Reduction of generate two level excitation to independent two - state systems, Phys. Rev. A 27 906 (1983)

28. В. С. Смирнов, A. M. Тумайкин, В. И. Юдин// Стационарные когерентные состояния атомов при резонансном взаимодействии с эллиптически поляризованным светом. Когерентное пленение заселенностей (Общая теория), ЖЭТФ 96 1613 (1989)

29. Н. Прудников и др// Базис поляризационно одетых состояний атома в резонансном поле с эллиптической поляризацией, ЖЭТФ 126 1303 (2004)

30. G. Nienhuis// Natural basis of magnetic substates for a radiative transition with arbitrary polarization, Optics Communication 59 355 (1986)

31. F. T. Hioe, F. T. Carroll// Coherent population trapping in N level quantum systems, Phys. Rev. A 37 3000 (1988)

32. A. Lezama, S. Barreiro, A. Lipsich, A. M. Akulshin// Coherent two field spectroscopy of degenerate two - level system, Phys. Rev. A 59 4732 (1999)

33. A. M. Акулыпин и др.// Поляризационные эффекты в нелинейной спектроскопии атомов со сверхтонкой структурой, находящихся в основном состоянии в условиях оптической накачки, ЖЭТФ 96 107 (1989)

34. D. McGloin, М. Н. Dunn, D. J. Fulton// Polarization effects in electromagnetically induced transparency, Phys. Rev. A 62 053802 (2000)

35. Y. C. Chen et al.// Role of degenerate Zeeman levels in electromagnetically induced transparency, Phys. Rev. A 61 053805 (2000)

36. H. Y. Ling et al.// Coherent population trapping and electromagnetically induced transparency in multi Zeeman - sublevel atoms, Phys. Rev. A 53 1014 (1996)

37. K. J. Boiler, A. Imammoglu, S. E. Harris// Observation of electromagnetically induced transparency, Phys. Rev. Lett. 66 2593 (1991)

38. G. Wasik et al.// Competition of dark states: optical resonances with anomalous magnetic field dependence, Phys. Rev. A 64 051802 (2001)

39. J. Yi et al.// Autoionizing states of the ytterbium atom by three-photon polarization spectroscopy, Phys. Rev. A 51 3053 (1995)

40. S. T. Pratt, P. M. Dehmer, J. L. Dehmer// Three-photon excitation ofon onautoionizing states of atomic xenon between P2/2 and Pl/2 fine-structurethresholds Phys. Rev. A 35 3793 (1987)

41. U. Fano// Spin orientation of photoelectrons ejected by circularly polarized light, Phys. Rev. 178 131 (1968)

42. A. T. Georges, P. Lambropoulos// Quantum beats in photoionization from a coherent superposition of fine-structure levels, Phys. Rev. A 18 1072 (1978)

43. T. Nakajima, A. A. Nikolopoulos// Role of spin orbital interaction in the production of spin - polarized photoelectrons using a dressing laser, Phys. Rev. A 68 013413 (2003)

44. E. Sokell et al.// Polarization-dependent pump-probe studies in atomic fine-structure levels: towards the production of spin-polarized electrons, J. Phys. B 33 2005 (2000)

45. D. H. Kwon et al.// Stabilization dynamics in an intense circularly polarized laser field, Phys. Rev. A 65, 055401 (2002)

46. W. Chism, L. E. Reichl// Rydberg atoms in circular polarization: Classical stabilization in optical frequency fields, Phys. Rev. A 65, 021404 (2002)

47. P. F. Liao, G. C. Bjorklund// Polarization rotation effects in atomic sodium vapor, Phys. Rev. A 15 2009 (1977)

48. Y. I. Heller, A. K. Popov// Parametric generation and absorption of tunable vacuum ultraviolet radiation controlled by laser induced autoionizing like resonances in the continuum, Opt. Comm. 18 449 (1976)

49. R. Eramo, S. Cavaliery, L. Fini, M. Matera, L. F. DiMauro// Observation of a laser induced structure in the ionization continuum of sodium atoms using photoelectron energy spectroscopy, J. Phys. В 30 3789 (1997)

50. S. Wielanndy, A. L. Gaeta// Coherent Control of the polarization of an Optical Field, Phys. Rev. Lett. 81 3359 (1998)

51. S. E. Harris, J. E. Field, A. Imammoglu// Nonlinear Optical Processes Using Electromaghetically Induced Transparency, Phys. Rev. Lett. 64 1107 (1990)

52. Magunov A. I., Rotter I., Strakhova S. I.// Laser induced resonance trapping in atoms, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 32, 1669 (1999)

53. Autler S.H., Tawnes C.H., Phys. Rev., 100, 703 (1955)

54. А. И. Магунов, С. И. Страхова// Об интерференции лазерно -индуцированных резонансов в непрерывном спектре атома гелия, Квантовая электроника, 33 231 (2003).

55. Magunov A. I., Rotter I., Strakhova S. I.// Laser induced continuum structures and double poles of S - matrix, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys., 34,29(2001)

56. B. W. Shore// Parametrization of absorbtion line profiles, Phys. Rev 171 43 (1968).

57. T. Grosges, B. Piraux, H. Bachau// Two-color photoionization of helium above the N=2 ionization threshold, Phys. Rev. A 60 1371 (1999)

58. R. Gonzalez Ferez. J. S. Dehesa// Shannon entropy as an indicator of atomic avoided crossings in strong parallel magnetic and electric fields, Phys. Rev. Lett. 91 113001 (2003).

59. Genkin G.M.// Rabi frequency and nonlinearity of two-level atom for an ultrashort optical pulse, Phys. Rev. A 58 758 (1998).

60. Fleischhauer M., Unanyan R., Shore B. W., Bergmann К.// Coherent population transfer beyond the adiabatic limit: Generalized matched pulses and higher-order trapping states, Phys. Rev. A 59 3751 (1999).

61. Durand P., Paidarova I.// Theory of generalized Fano profiles, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 35 469 (2002).

62. Durand P., Paidarova I., Gadea F. X.// Theory of Fano profiles. J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 34 1953 (2001).

63. Berman P. R., Yan L., Chiam К. H.//Nonadiabatic transitions in a two-level quantum system: Pulse-shape dependence of the transition probability for a two-level atom driven by a pulsed radiation field, Phys. Rev. A 57 79 (1998).

64. Ranka J. K., Schirmer R. W., Gaeta A. L.// Coherent spectroscopic effects in the propagation of ultrashort pulses through a two-level system, Phys. Rev. A 57 R36 (1997).

65. Agarwal G. S., Eberly J. H.// Continuous-probe solution for self-similar pulses in four-level systems, Phys. Rev. A 61 013404 (1999).

66. Drese K. Perturbative and nonperturbative processes in adiabatic population transfer.

67. Kompanets A, K. Resonance processes in the photoeffect.

68. Kondorskiy A. D. Dynamics of interactions of short laser pulses with atoms: role of close-coupling effects.

69. Magunov A. I., Rotter I., Strakhova S. I.// Strong field effects in autoionization, J. Phys. В 32 1489 (1999).

70. Magunov A. I., Rotter I., Strakhova S. I.// Overlapping of Rydberg autoionizing states with a broad resonance in argon, J. Phys. В 36 L401 (2003).

71. Магунов А. И., Страхова С. И.// Об интерференции лазерно -индуцированных резонансов в непрерывном спектре атома гелия, Кв. электроника 33 231 (2003).

72. Nakajima Т., Buica G.// Modification of the photoelectron angular distribution through laser-induced continuum structure, Phys. Rev. A 71 013413 (2005).

73. Ни X. M. et al// Amplitude and phase control of trichromatic electromagnetically induced transparency, J. Phys. В 38 683 (2005).

74. Agarwal G. S., Eberly J. H.// Continuous-probe solution for self-similar pulses in four-level systems, Phys. Rev. A 61 013404 (1999).

75. Hiyama M., Someda K.// Ionization of atoms in intense laser fields. Strong mixing of auto and photoionizations, Chem. Phys. Lett. 287 613 (1998).

76. Kondorskiy A. D., Presnyakov L. P.// Dynamics of interactions of short laser pulses with atoms: role of close-coupling effects, J. Phys. B: At. Mol. Phys. 34 L663 (2001).

77. Brattke S., Kallmann U., Hartmann W. D.// Coherent dark states of rubidium 87 in a buffer gas using pulsed laser light, Eur. Phys. J. D 3, 159 (1998).

78. Tabanli M. M., Peacher J. L., Madison D. H.// A convenient formalism for Auger and autoionization of overlapping resonances, J. Phys. B: At. Mol. Phys. 36 217 (2003).

79. DeWitt R. N.// Circular versus linear polarization in multiphoton ionization of hydrogen, J. Phys. B: At. Mol. Phys. 6 L93 (1973).

80. Bauer D., Ceccherini F.// Two color stabilization of atomic hydrogen in circularly polarized laser fields, Phys. Rev. A 66 053411 (2002).

81. Martin N. L. S. Et al// Electric dipole quadrupole interference of overlapping autoionizing levels in photoelectron energy spectra, Phys. Rev. Lett. 81 1199(1998).

82. Андреев А. А., Мак А. А., Яшин В. Е.//Генерация и применение ультра сильныхлазерных полей, Квант. Электр. 24 296 (1997).

83. Matinyan S.// Lasers as a bridge between atomic and nuclear physics, Phys. Rep. 298 199(1998).

84. E. Paspalakis, P. L. Knight// Population transfer via an autoionizing state with temporally delayed chirped laser pulses, J. Phys. В 31 2753 (1998)

85. E. Papalakis, N. J. Kylstra, P. L. Knight// Transparency of a short laser pulse via decay interference in a closed V type system, Phys. Rev. A 61 045802 (2000).

86. E. Cornier, P. Lambropoulos// Effect of the initial phase of the field in ionization by ultrashort laser pulses, Eur. Phys. J. D 2 15 (1998).

87. T. Nakajima, P. Lambropoulos// Effects of the phase of a laser field on autoionozation, Phys. Rev. A 50 595 (1994).

88. Arimondo E.// Coherent population trapping in laser spectroscopy, Progress in optics XXXV V 257 (1996).

89. Burnett K., Reed V. C.,Knight P. L.// Atom in ultra intense laser fields J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 26 561 (1993).

90. Protopapas M., Keitel C. H., Knight P. L.// Atomic physics with super-high intensity laser, Rep. Prog. Phys. 60,389 (1997).

91. Godehusen K. et al// Electron-correlation effects in angular distribution of photoelectrons from Kr investigated by rotating the polarization axis of undulator radiation, Phys. Rev. A 68 012711 (2003).

92. Bohmer et al// Laser induced continuum structure in^the two ionization continua of xenon, Phys. Rev. A 66 013406 (2002).

93. Faucher O., Shao Y. L., Charalambidis D.// Modification of a structured continuum through coherent interactions observed in third harmonic generation, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 26 L309 (1993).

94. Faucher O. et al// Control of laser induced continuum structure in the vicinity of autoionizing states, Phys. Rev. Lett. 70 304 (1993).

95. Shao et al// Observation of laser-induced continuum structure in ionization of sodium, Phys. Rev. Lett. 67 3669 (1991).

96. Leung K. M., Ward J, F., Orr B. J.// Two-photon resonant optical third-harmonic generation in cesium vapor, Phys. Rev. A 9 2440 (1974).

97. Zakrzewski J.// Laser-induced autoionization in the presence of additional atomic continua, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 17 719 (1984).

98. Shore B. W.// Scattering theory of absorption line profiles and refractivity, Rev. of Mod. Phys. 39 439 (1967).

99. Connerad J. P. et al// Resonance effects in inelastic scattering of low -energy electrons from metallic clusters, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 33 5109(2000).

100. Descourt P., Farine M., Guet C.// Many body approach of electron elastic scattering on sodium clusters, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 33 4564 (2000).

101. E.B. Грызлова, А.И. Магунов, И. Роттер, С.И. Страхова// Фотоионизация атома гелия с участием связанных циркулярно поляризованным лазерным полем автоионизационных состояний. Квантовая электроника 35 43 2005.

102. E.V. Gryzlova, A.I. Magunov, I. Rotter, S.I. Strakhova// Laser Polarization control of autoionizing in helium atom. Препринт НИИЯФ МГУ № 2005-12/778 12 стр., 4 рис.

103. А.Н. Грум-Гржимайло, Е.В. Грызлова, А.И. Магунов, С.И. Страхова// Лазерно индуцированные эффекты с участием перекрывающихся ридберговских автоионизационных состояний ксенона. Препринт НИИЯФ МГУ 2005-13/779, 15 стр., 4 рис.

104. E.V. Gryzlova, A.I. Magunov, I. Rotter, S.I. Strakhova// Polarization effects in laser coupled autoionizing states in helium. Book of Abstracts of the LPHYS'04. 13th International Laser Physics Workshop, August 2004, Trieste, Italy, p. 151.

105. E.B. Грызлова, С.И. Страхова// Фотоионизация атома гелия в области автоионизационных состояний, связанных поляризованным лазерным полем. Научная конференция «Ломоносовские чтения», апрель, 2004 год, МГУ, Москва.