Прецизионная электромагнитная и адронная калориметрия в физике высоких энергий тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

Актуальность проблемы. В восьмидесятых годах были приняты проекты дания ускорительно-накопительных комплексов - SSC, УНК, LHC. анировавшиеся на них эксперименты поставили задачу поиска новых подходов и нологий для создания электромагнитных и адронных калориметров, способных ботать в условиях значительной радиации, регистрировать одновременно большое ело частиц и с высокой точностью определять их энергии и координаты. В стности, создание таких калориметров потребовалось для проекта НЕПТУН на УНК. алогичные проблемы возникли несколько позже и при постановке экспериментов МПЕКС на У-70 и WA-94 в CERN.

Участие ИФВЭ в подготовке экспериментов на LHC потребовало активного иска новых решений при создании электромагнитных калориметров для периментов ALICE и CMS.

Целью диссертационной работы является разработка и создание нового коления прецизионных электромагнитных и адронных калориметров для спериментов на фиксированных мишенях и коллайдерах.

Научная новизна и практическая ценность

Впервые в мире был исследован ряд тяжёлых монокристаллов как тенциальных кандидатов для прецизионной электромагнитной калориметрии. На их нове были созданы и изучены в пучках частиц ускорителей ИФВЭ и CERN ототипы гамма-спектрометров. Результаты исследований прототипа калориметра на е кристалла вольфрамата свинца PbWÜ4 стали определяющими при выборе ектромагнитных калориметров для экспериментов на LHC- ALICE и CMS.

Разработан и создан модульный свинцовый компенсированный адронный ориметр, являющийся на сегодня крупнейшим (170 тонн) в мире детектором добного типа. 54 модуля этого калориметра входили в состав установки по поиску - --- - " -94). Калориметр, состоящий из

КН И ГА И МЕЕТ о 5 О

§

В переплетной ед. соеднн. номера вып. е-.г х О =

§ s о.

1С на ускорителе У-70 ИФВЭ, где ia для изучения поляризационных ии адронов.

Разработан и внедрён в производство импульсный источник света на бе сцинтиллирующего кристалла YA103:Ce, который широко применяется во мног экспериментах как в России, так и за рубежом (РАМПЕКС, ИФВЭ; WA-94, CER Е787, BNL; КЕК) для мониторирования и калибровки электромагнитных и адронн] калориметров.

Автор защищает

1. Разработку и создание прецизионных электромагнитных калориметров на ба тяжёлых монокристаллов:

- сцинтиллирующего кристалла PbW04 (PWO),

- черенковских радиаторов Gd3Ga5Oi2 (GGG) и NaBi(W04)2 (NBW).

2. Разработку и исследование мелкоячеистого электромагнитного калориметра базе сандвича вольфрам-сцинтиллятор, обладающего высокими пространственнь и координатным разрешениями.

3. Разработку и создание компенсированного свинцового адронного калоримет. нового поколения для работы в пучках адронов и ионов с полной энергией бол 3 ТэВ.

4. Разработку и создание реперных импульсных световых источник предназначенных для калибровки спектрометров и электроники.

Сообщения и публикации по теме диссертации. Работы, составляющ основное содержание диссертации, опубликованы в отечественных и зарубежнь изданиях и в виде препринтов ИФВЭ, в журналах "Приборы и техника эксперимент "Nuclear Instruments and Methods", в препринтах CERN, LAPP (Annecy, France) и К] (Japan), в трудах международных конференций [1-17]. Результаты раб докладывались на научных семинарах ИФВЭ, CERN и LAPP, на Международн конференции CRYSTALL 2000 в Шамони (Франция, 1992 г.), на IV Международн конференции по калориметрии в физике высоких энергий на о. Эльба (Италия, 1993 г на Международном симпозиуме 1ЕЕЕ'93 в Сан-Франциско (США, 1993 г.).

На разработанные для мониторирования калориметров источники света на осно кристалла УАЮз.'Се получено авторское свидетельство на изобретение №1826763.

Структура диссертации. Диссертация в виде научного доклада изложена 35 страницах, состоит из введения, пяти глав и заключения, содержит 36 рисунко 3 таблицы и список литературы, включающий 17 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В конце 80-х годов возникла необходимость создания нового поколен калориметров как электромагнитных, так и адронных, для экспериментов планируемых тогда новых ускорительных комплексах: SSC, УНК, LHC.

Для исследования поляризационных процессов на струйной поляризованн мишени, расположенной в подземном зале УНК (эксперимент НЕПТУ потребовались разработка и создание нового поколения детекторов, способнь работать в условиях высоких радиационных полей, одновременно регистрирующ олыыое количество у-квантов и электронов и с высокой точностью определяющих их нергии и координаты. Широко известные в то время спектрометры типа ГАМС не твечали требованиям эксперимента прежде всего из-за плохой радиационной тойкости свинцового стекла и недостаточной длины радиатора (ГАМС-4000, стекло >8-15 радиационных длин; ГАМС-2000, стекло ТФ1 - 17 радиационных длин).

В процессе подготовки экспериментов НЕПТУН и позже РАМПЕКС были азработаны и исследованы на пучках частиц следующие прототипы спектрометров:

Электромагнитные калориметры:

• Слоистого типа (сандвичи): свинец-сцинтиллятор с размером ячейки 38 х 38 мм2, свинец-сцинтиллятор с размером ячейки 76 х 76 мм2, вольфрам-сцинтиллятор с размерами ячейки 19x19 мм2.

• Спагетти - калориметры: свинец-сцинтиллирующие волокна диаметром 1 мм и 0,5 мм, вольфрам-сцинтиллирующие волокна диаметром 0,5 мм.

• Спектрометры на тяжёлых кристаллах: сцинтиллирующий кристалл PWO, черенковские радиаторы GGG и NBW. Адронный компенсированный свинцовый калориметр:

- размер ячейки 100 х 100 мм2, 6,5 ядерных длин,

- размер ячейки 100 х 100 мм2, 8 ядерных длин.

Представленные в диссертации результаты исследований были получены на анале №14 70-ГэВ ускорителя ИФВЭ. Пучок частиц выделялся четырьмя цинтилляционными счётчиками. В случае необходимости непосредственно перед пектрометрами располагался счётчик размером 5x5 мм2.

Координаты частиц при исследованиях электромагнитных калориметров (ЭМ) пределялись кремниевым микростриповым детектором с шириной стрипа 200 мкм. [ри изучении адронного калориметра координаты частиц определялись проволочной ропорциональной камерой. Все измерения были проведены с использованием 12-бит ЦП. Система сбора данных базировалась на PC/AT и могла принимать и обрабатывать о 1000 событий/сек.

Для иллюстрации возможностей некоторых из перечисленных выше спектрометров в диссертации приводятся данные, полученные нами также и при более высоких энергиях на 450-ГэВ ускорителе CERN.

1. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ СПЕКТРОМЕТРЫ НА КРИСТАЛЛАХ PWO

В последние годы проводился интенсивный поиск нового поколения сцинтилляторов: плотных, быстрых и радиационно-стойких. Исследования велись в основном по двум направлениям: фториды (СеБз, BaF2, PbF2.) и оксиды (BGO, GSO, NaBi(W04)2, PbW04.).

Среди фторидов многообещающим был СеБз. В результате проведённых исследований [1-3] стало очевидным, что среди оксидов вольфрамат свинца PbW04 (PWO) является наиболее перспективным материалом для ЭМ-калориметрии в физике высоких энергий. Многоячеистые калориметры, изготовленные из этих быстрых и очень плотных кристаллов, радиационно стойки, компактны и технологичны. Это позволяет решить проблему высокоточной регистрации фотонов (электронов) в экспериментах на будущих ускорителях, как на встречных (рр, е+е"), так и ш выведенных пучках. Такой калориметр играет ключевую роль в двух проектах ш LHC: ALICE 1 - эксперимент по поиску кварк-глюонной плазмы и термальных фотонов в ион-ионных столкновениях, и CMS 2 - эксперимент на рр-коллайдере, одна из основных целей которого - поиск Хиггсовских бозонов.

1.1. Свойства кристаллов PWO Основные характеристики PWO

Монокристаллы PWO выращиваются методом Чохральского в платиновых тиглях при температуре - 1000°С в атмосфере, близкой по составу к воздуху. В качестве сырья используется смесь окисей свинца и вольфрама РЬО и WO3, чистотой не хуже 99,99%. Диаметр выращенных кристаллов до 40 мм и длина до 260 мм, хотя имеются и кристаллы, выращенные на специальном оборудовании, диаметром более 70 мм и весом около 12 кг. Они легко поддаются механической обработке на стандартном оборудовании.

PWO - очень плотное вещество (р = 8,3 г/см3) с одной из наименьших, среди известных кристаллов, радиационной длиной (Х0 = 0,87 см). Его радиус Мольера (Rm) составляет около 20 мм, что обеспечивает небольшие поперечные размеры ЭМ-ливня и высокую пространственную точность измерения координат фотонов (электронов). Основные характеристики PWO и некоторых других тяжёлых монокристаллов приведены в табл. 1.

Таблица 1. Основные характеристики некоторых тяжёлых кристаллов.

Кристалл Плотность, г/см3 Радиационная длина, Хо, см Молье-ровский радиус, Rm, см Свето-выход, %от BGO Время высвечивания, не Максимум спектра излучения, нм Коэффициент преломления

BGO 7,13 1,12 2,25 100 300 480 2,15

CeF3 6,16 1,68 2,63 45 5/20 300/340 1,62

BaF2 4,89 2,05 4,4 40 0,9/630 210/320 1,49

PbW04 8,28 0,87 2,19 5 1,5/7/30 420-520 2,16

NaBi(W04)2 7,57 0,98 2,66 Черен. - - 2,05

Gd3Ga5Oi2 7,02 1,45 2,4 Черен. - - 2,0

PbF2 7,56 0,95 2,2 Черен. - - 1,82

1 ALICE Lol, CERN/LHCC 93-16, Geneva, 1993.

2 CMS Lol, CERN/LHCC 92-3, Geneva, 1992.

Спектроскопия монокристаллов PWO

В спектрах люминисценции монокристаллов PWO под воздействием V-возбуждения наблюдаются по крайней мере три полосы с максимумами около 420, 90 и 650 нм. При у-возбуждении ( Со, 122 КэВ) наблюдаемый спектр свечения вляется суперпозицией указанных выше полос (рис.1). При этом обнаружено, что тносительная интенсивность голубой и зелёной люминисценций и их вклад в уммарный спектр сильно зависят от чистоты кристалла и условий его выращивания, оложение максимума суммарной полосы люминисценции меняется от 420 до 520 нм в висимости от технологии выращивания кристаллов.

Световыход монокристаллов PWO был определён путём сравнения с кристаллом GO тех же размеров (1x1x1 см3). Амплитудные спектры, полученные с кристаллами WO и В GO, при облучении их фотонами от 137Cs (660 КэВ) и 241 Am (60 КэВ), оказаны на рис. 2. Образцы были отполированы и обёрнуты в алюминизированный айлар. Световыход PWO, измеренный с помощью фотоумножителя с двухщелочным отокатодом, составляет около 5% от В GO.

Counts т г

АОСсИаплЫ ис. 1. Спектры люминисценции кристаллов РиЮ Рис. 2. Амплитудные спектры кристаллов под воздействием ЦУ-возбуждения. Р\\Ю и 1ЮО.

Кинетика люминисценции кристаллов Р\\Ю была измерена путем иУ-озбуждения. Люминисценция в голубой полосе (430 нм) очень быстрая, она писывается двумя экспонентами с показателями 2 и 7 не. (рис. 3). На рис. 4 редставлена осциллограмма сигнала с ячейки Р\УО, установленной на ФЭУ ХР2020(2 ри её облучении электронами с энергией 50 ГэВ. 90% сигнала умещается в 30 не.

Температурная зависимость световыхода измерялась непосредственно при блучении кристалла PWO 50-ГэВ электронами (рис. 5). Видно, что его световыход в бласти комнатных температур меняется с коэффициентом ~2%/градус. Были роведены также измерения световыхода в области от -170° до +50°. Результаты этих змерений представлены на рис. 6. При низких температурах наблюдается резкое гвеличение световыхода, однако временные характеристики значительно ухудшаются.

1.2. Измерения на пучках электронов

Условия измерений

Первые измерения характеристик прототипа ЭМ-калориметра на PWO были роведены на пучках электронов с энергией 4 и 26 ГэВ, полученных на 70-ГэВ скорителе ИФВЭ.

Из шести выращенных кристаллов PWO для испытаний на пучке были отобраны етыре (серийные номера 1, 2, 5 и 6). Их свойства были неодинаковы из-за разных словий роста.

Поперечные размеры ячейки (22 х 22 мм2) были выбраны равными около одного адиуса Мольера, что является оптимальным для калориметров подобного типа, лейки №1 и №2 были 150 мм длиной, №5 и №6 - 160 и 180 мм, что соответствует 17, 18 и 20 радиационным длинам. Все кристаллы были отполированы и обёрнуты в пюминизированный майлар.

В качестве фотодетекторов использовались два типа небольших ФЭУ: течественный ФЭУ-147 с мультищелочным фотокатодом и Филипс-ХР1911. При зучении одиночных кристаллических ячеек использовались фотоумножители с l ¡отокатодом большего размера: ФЭУ-84-3 и Филипс-ХР2020(2. Усиление ФЭУ онтролировалось с помощью импульсных светодиодов.

Четыре ячейки, изготовленные из кристаллов NBW, и восемь ячеек из GGG использовались для завершения матрицы 4x4. Эти кристаллы являются чистыми черенковскими радиаторами (см. главу 2).

Координатная точность прототипа калориметра и профиль ЭМ-ливня были определены путем перемещения матрицы поперёк пучка.

Результаты измерений

Временные характеристики, поглощение света

Перед сборкой матрицы каждая ячейка была протестирована с ФЭУ XP2020Q на 26-ГэВ пучке электронов. Этот ФЭУ не является оптимальным для света, испускаемого PWO. На длине волны 500 нм квантовая эффективность его фотокатода не превышает 5%. В случае черенковского света от GGG и NBW эта величина достигает 30%.

Амплитудные спектры, измеренные в ячейках NBW и PWO №6, показаны на рис. 7. Эти кристаллы имеют близкие показатели преломления и радиационные длины.

Из рис. 7 видно, что отношение сигналов от этих кристаллов = 4. Оно увеличивается д 10 при использовании ФЭУ-84-3.

Сигналы, наблюдаемые в ячейке Р\¥0 №6 с ФЭУ ХР2020С), имеют длительност 15 не на полувысоте и 25 не на уровне 10%. "Хвосты" импульсов становятс пренебрежимо малыми после 100 не. На рис. 8 приведена зависимость величины заряд от длительности строб-импульса АЦП для четырёх кристаллов Р\¥0. Для сравнени приведены данные для черенковского радиатора ООО.

Поглощение собственного света было измерено на пучке мюонов для каждо ячейки Р\\Ю. Матрица была развёрнута перпендикулярно пучку. Координаты мюоно определялись сцинтилляционным годоскопом с шагом 2 мм. На рис. 9 показан] результаты, полученные для Р\¥0 № 6. Длина поглощения превышает 1 м, этог достаточно, чтобы уменьшить вклад продольных флуктуаций ливня в энергетическо разрешение (постоянный член в <7е /Е) до уровня существенно ниже одного процента.

N 10' 290

232

1,16

O.S8

NBW

А/А,,

PWO

03

Q6 0,9 1.2 ДОС valué

1 1 1 I

- о GGG

- ¿ fW X PWO 1 pwo г

- f « PWO 5

I & 1 •PWO 6 I

Рис. 7. Амплитудные спектры с одиночных ячеек Р\УО и измеренные с бищелочным ФЭУ в пучке электронов с энергией 26 ГэВ.

300 400 nsec

Рис. 8. Зависимость сигнала ячейки PWO от длительности строб-импульса АЦП.

160 200

Рис. 9. Амплитуда сигнала с ячейки PWO в зависимости от координаты мюона.

Зависимость энергетического разрешения матрицы PWO с разными фотодетекторами от энергии пучка, измеренная в ИФВЭ и ЦЕРН, представлена на рис. 11. Видно, что уже при энергии около 50 ГэВ энергетическое разрешение выходит на уровень 0,5%, что являлось одним из основных требований при принятии PWO в качестве материала для электромагнитного калориметра CMS.

Координатное разрешение

Метод точного измерения координат в ЭМ-калориметре типа ГАМС из свинцового стекла был описан ранее3'4. Координатная точность для ячейки 40 х 40 мм2 из свинцового стекла составляет ах ~ 1,5 мм при энергии фотонов или электронов ~ 20 ГэВ. В случае калориметра из кристаллов PWO поперечный размер ЭМ-ливня в два раза меньше, чем в свинцовом стекле. В результате значение ох в PWO калориметре с оптимальным размером ячейки должно быть в два раза меньше.

Для определения величины ах и ширины ливня в ячейках PWO было проанализировано более 100 тыс. ливней от электронов с энергией 26 ГэВ, зарегистрированных при четырех положениях матрицы относительно пучка. На рис. 12 показана зависимость координаты, измеряемой как центр тяжести сигналов ячеек, от реального положения электрона, определяемого при помощи микрострипового детектора. После коррекции3 эта зависимость становится линейной.

Координатное разрешение матрицы для различных точек входа электрона показано на рис. 13. Возле края ячейки ах меньше чем 400 мкм вблизи центра эта величина возрастает до 900 мкм. ст х [mm]

-10 -5

10 mm

X [mm]

Рис. 12. Зависимость координаты электрона, измеряемой как центр тяжести сигналов ячеек, от реального положения электронов относительно центра ячейки.

3 Б.Втоп е1 а!.// Nucl.Instr.Meth. 1981. У.188. Р.507.

4 О.А.Акорфапоу е1 al77Nucl.Instr.Meth. 1977. V. 140. Р.441.

Рис. 13. Координатное разрешение матрицы для различных точек входа электрона относительно центра ячейки.

Точность измерения координат ЭМ-ливня, измеренная на матрице 7x7 ристаллов Р\УО, при энергии электрона 50 ГэВ представлена на рис. 14. Координаты лектрона измерялись с помощью дрейфовой камеры. Видно, что при размерах ячейки л

2 х 22 мм , что близко к оптимальной, точность измерения координат становится учше 0,5 мм. Сегодня это самая высокая точность, достигнутая в электромагнитной алориметрии при высоких энергиях.

No. of events

XCRY - XoRIFT (mm)

Рис. 14. Точность измерения координат ЭМ-ливня, измеренная на матрице 7x7 кристаллов PWO при энергии 50 ГэВ.

Даже при увеличении поперечных размеров ячейки до 30 мм точность пределения координат остаётся лучше 1 мм, хотя неоднородность её по кристаллу озрастает.

Профили ЭМ- ливней в калориметрах из GGG, NBW, PWO показаны на рис. 15. Ливни в тяжёлых кристаллах в два раза уже, чем в свинцовом стекле. Из опыта азделения ливней в ГАМС следует, что два фотона (электрона) могут быть надёжно разделены в PWO-калориметре, когда они находятся на расстоянии около 15 мм друг от друга. Эта величина критична для экспериментов ALICE и CMS из-за высокой загрузки детекторов частицами.

Первый спектрометр у-квантов, состоящий из 150 гексагональных кристаллов PWO, был изготовлен в рамках подготовки эксперимента НЕПТУН совместно с экспериментом ГАМС и размещён в центре у-детектора ГАМС-20005. Цель создания-измерение физических характеристик детектора в реальном эксперименте. Результаты этой работы показали, что спектрометр способен разделять два у-кванта при расстоянии между ними 12-15 мм.

5 D.Alde et al. // Nucl.Instr.Meth. 1985. V.A240. Р.343.

11

На рис. 16 представлен спектр масс событий с двумя у-квантами в Р\У< спектрометре. Чётко выделяются события с образованием к0- и Т)-мезонов зарядовообменных процессах. Разрешение по массе при оптимальном расстоянии о мишени равно

ОМ/М2т=1,5%.

А1 чо(

-27

7-27

10 20 30 40 Х[тт)

Рис. 15. Профиль ливня в калориметрах из ОвО, NBW, PWO:

1 - NBW; 2 - вСС; 3 - Р\¥0, где X - расстояние от центра ячейки. 11

0 0* 07 О* 04 оъ 06 01 09 09 I м„ (С,У|

Рис. 16. Спектр масс событий с двумя у-квантами в Р\УО-спектрометре.

Внедрение автором кристаллов вольфрамата свинца в физику высоких энергий обеспечило ей реальный прорыв в области прецизионной электромагнитной калориметрии. Дешёвый (1,5- 3 доллара/см3) и технологичный при выращивании и обработке кристалл, обладающий уникальными характеристиками (высокая плотность, малая радиационная длина, высокая прозрачность и хорошая радиационная стойкость), занял лидирующие позиции в электромагнитной калориметрии. Наличие в России огромных мощностей для его производства (около 500 ростовых установок) позволяет верить в реальность создания крупнейших электромагнитных калориметров нового поколения на ЬНС.

2. ЧЕРЕНКОВСКИЕ СПЕКТРОМЕТРЫ НА ТЯЖЕЛЫХ КРИСТАЛЛАХ

Применение в ЭМ-калориметрии тяжёлых кристаллов в качестве черенковских радиаторов имеет следующие преимущества по сравнению со свинцовыми стеклами: более высокая радиационная стойкость, меньший мольеровский радиус и значительно меньшая радиационная длина, которая может быть менее 1 см.

Для исследования возможности использования тяжёлых кристаллов в качестве еренковских радиаторов были выбраны кристаллы гадолиний-галлиевого граната d3Ga50i2 (GGG) и NaBi(WC>4)2 (NBW), которые в достаточном количестве роизводились промышленностью. Их характеристики приведены в табл. 1 главы 1.

2.1. Конструкция макетов спектрометра и измерения на пучке

Для исследований возможности использования перечисленных выше кристаллов калоримерии были созданы три макета спектрометров, состоящих из 16 ячеек аждый, размером 21 х 21 х 250 мм3 для кристалла GGG и 21 х 21 х 200 мм3 для NBW, то соответствовало 17 Х0 для GGG и 20 Хо для NBW. Ячейки были уложены в атрицы 4x4. Каждая оборачивалась алюминизированным майларом, обеспечивающим ветоизоляцию и улучшающим светосбор, и через торец просматривалась отоумножителем ФЭУ-147. Оптический контакт осуществлялся силиконовым омпаундом с коэффициентом преломления 1,5.

Измерения были проведены на пучке электронов при энергии 26 ГэВ. алибровка макетов проводилась путём установки каждой ячейки на пучок.

Для определения количества черенковского света, собираемого ФЭУ, были доведены измерения, при которых на ФЭУ XP2020Q последовательно ставились чейка из свинцового стекла ТФ-1 и ячейки GGG и NBW. Используя данные работы 6, де было измерено количество фотоэлектронов для ячейки из свинцового стекла ТФ-1, ыло оценено число фотоэлектронов для ячеек GGG и NBW для ФЭУ с двухщелочным отокатодом. Для ячейки из GGG оно оказалось равным 1200 ф.э./ГэВ, для ячеек из BW эта величина составила 400 ф.э./ГэВ. Такая разница связана с гораздо худшей розрачностью NBW для черенковского света.

Продольная неоднородность ячеек из GGG и NBW для черенковского света ыла измерена на пучке пионов при перемещении матриц поперёк пучка. На рис. 17 редставлена зависимость сигнала от продольной координаты ячейки. Видно, что розрачность GGG, серийно изготавливаемого промышленностью, может быть на ювне 1 м. Что касается кристаллов NBW, то до настоящего момента не удалось ырастить оптически чистый кристалл, NBW имеет характерную желтоватую окраску, го прозрачность для черенковского света находится на уровне 30+40 см.

Отн.ед.

1-1-1-1

0 S Ю 15 20 г (с.)

Рис. 17. Продольная неоднородность световыхода ячейки GGG.

V.A.Davydov et al.//Nucl. Instr.Meth. 1977. V.145. P.267.

На рис. 18 представлены спектры с одиночных ячеек и суммарные спектры < матриц макетов спектрометров. Энергетическое разрешение при энергии 26 ГэВ дл; макета из вОв составляет =2%, для макета из МВ\У =2,5%. п

Рис. 18. Спектры электронов с энергией 26 ГэВ: а) спектр с ячейки N1^; б) спектр с ячейки ООО.

Учитывая импульсный разброс электронов в пучке, который составлял -1,5%, и количество вещества по каналу (-10 г), энергетическое разрешение спектрометра, выполненного на основе монокристалла Овв, может быть значительно лучше разрешения, достигнутого на тяжёлых свинцовых стёклах. Наши измерения показывают, что такой детектор может обладать разрешением на уровне 3,5 - 4%/л/Ё.

Координатное разрешение макетов представлено на рис. 19. В обоих случаях оно составляет а = 0,7-Ю, 8 мм, что примерно в 2 раза лучше, чем для спектрометров типа ГАМС.

Рис. 19. Точность измерения координат черенковскими спектрометрами на кристаллах вОв и КВ\\'Г, измеренная в пучке электронов 26 ГэВ.

На рис. 15 (глава 1) представлены измеренные профили электромагнитного ивня. Как для макета на ООО, так и для КВ\¥, поперечные размеры ливня примерно в раза меньше чем для спектрометров типа ГАМС. Соответственно пространственное азрешение черенковского спектрометра на кристаллах составляет ~ 12 мм, что в два аза лучше, чем у спектрометров типа ГАМС.

Измерялась также радиационная стойкость данных кристаллов. Кристалл ООО осле облучения у-квантами на уровне 105 Рад приобрёл коричневую окраску. Его розрачность до и после облучения показана на рис. 20. Однако он восстанавливает вой оптические свойства: в темноте - за 1 месяц, при дневном свете - за 1 неделю и ри облучении ультрафиолетовой лампой - за несколько часов. Что касается кристалла то даже при облучении его до -10 Мрад изменения его оптических свойств не аблюдалось.

Радиационную стойкость ООО можно значительно улучшить добавкой ттербия без изменения его оптических свойств. Однако даже чистый ООО бладает радиационной стойкостью на порядок выше, чем свинцовое стекло.

При сравнении стоимости спектрометров на тяжёлых кристаллах и пектрометров типа ГАМС следует учитывать, что кристаллические детекторы, бладая в 2 раза лучшим пространственным разрешением, могут быть асположены в 2 раза ближе к мишени без потерь эффективности, связанных с ерекрытием электромагнитных ливней. При этом площадь спектрометра на ристаллах уменьшается в 4 раза. Вес одной кристаллической ячейки составляет около 00 г, тогда как вес ячейки ГАМС - 2,5 кг.

Рис. 20. Прозрачность кристалла Овв размером 2x2x4 см3: о - необлучённый кристалл, • - после облучения кристалла рад.источником ^Со до 105 Рад; пунктирная кривая - прозрачность кристалла спустя 15 дней после облучения.

3. ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ РАЗРЕШЕНИЕ СЛОИСТЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ

Слоистые спектрометры или спектрометры типа сандвич представляют собой чередующиеся слои пассивного вещества-поглотителя, в котором происходит развитие ЭМЛ и активного вещества, регистрирующего прохождение заряженных частиц, ливня. В качестве активного слоя обычно используются сцинтилляторы, пластические или жидкие, но возможно применение благородных газов в жидком или твёрдом сос тоянии, или пластин кремния. Светосбор со сцинтиллирующих слоев обычн< производится с помощью световодов-сместителей спектра, называемых ] зарубежной литературе Wavelength Shifter(WLS). Этот способ, впервьк предложенный Шерклифом в 1951 г, получил в наше время широкое распространение.

При суммарной толщине активного и пассивного слоёв X полная длина Т треков заряженных частиц делится на N частей:

N = Т/Х = (Е/Ес) • (1/t), (1) где t = Х/Хо - толщина слоя в единицах радиационной длины, Ес - критическая энергия. Используя распределение Пуассона, можно получить приближённое ограничение на энергетическое разрешение сандвича, связанное с флуктуациями количества электронов и позитронов, прошедших через активный слой (так называемые sampling флуктуации).

ФЕ/Esampl — 1/Vn = 7Ё7 • Vt/E = 3.2% ^(МэВ) • Vt/E (ГэВ). (2)

Из этого ограничения можно сделать вывод, что для поглотителя предпочтительнее использовать вещества с малой критической энергией Ес. Отсюда также видно, что толщина слоя поглотителя должна быть как можно меньшей. Однако нельзя забывать, что уменьшение толщины поглотителя приводит к увеличению вклада в энергетическое разрешение эффектов, связанных с продольными флуктуациями ливня [формула (4)]. При этом разрешение зависит и от толщины активного вещества.

Для слоистых детекторов весьма существенными являются также флуктуации энергетических потерь dE/dx в активном веществе (флуктуации Ландау).

Имеются также флуктуации длины трека, определяемые угловым разбросом частиц ЭМЛ и их многократным рассеянием в веществе калориметра. При выборе методики регистрации у-квантов и электронов высокой энергии следует учитывать вклад каждого из трёх перечисленных факторов, ограничивающих энергетическое разрешение сандвича.

Вклад в энергетическое разрешение, обусловленный статистикой фотоэлектронов, зависит от правильного подбора сцинтиллятора, WLS и ФЭУ. Этот вклад определяется следующей формулой: aph.st/E = 1/jN^ ■ l/л/Ё , (3) где No - количество фотоэлектронов, выбиваемых из фотокатода ФЭУ при попадании в детектор частицы с энергией 1 ГэВ.

Рассмотренные ограничения на энергетическое разрешение, кроме флуктуаций продольного развития ливня и связанных с ними флуктуаций поглощения переизлученного света в WLS (из-за конечной прозрачности), имеют энергетическую зависимость типа Е'т, в то время как последние имеют зависимость существенно более слабую. Именно этот вклад становится определяющим при высоких энергиях. Исходя из предположения, что затухание света в сместителе спектра происходит по экспоненциальному закону, а ливень флуктуирует в среднем на одну радиационную длину, этот вклад можно представить следующим образом: а>у1УЕ=1-ехр[-ай(Д)], (4) де ^ - радиационная длина детектора в сантиметрах; X - длина затухания света в УЬБ (величина, характеризующая прозрачность и определяемая как длина, на оторой количество света в шифтере уменьшается вераз); коэффициент к = 0,8-И,О пределяется конструкцией детектора.

В табл. 2 приведены величины Ое/Е при Е=1 ГэВ для различных типов слоистых детекторов и ограничения, связанные

С?Е/Езатр1, Он/Еьапёаи, СГЕ/Е^

Таблица 2. ое/Е при Е = 1 ГэВ для различных типов слоистых калориметров.

Тип калориметра А1/сцинт Бе/ЬДт Си/сцинт \\7Si РЬ/АГ+С02 и/сцинт

Толщина пасс/акт вещества (мм) 89/30 1,5/2,0 5/2,5 7/0,2 2,0/10,.0 1,6/2,5

Эксперим.велич. ое/Е при Е=1ГэВ (%) 20 7,5 13,0 25,0 20,0 11,0

СГЕ/Е^шЫ 23 4,8 9,2 19,1 8,2 10,6

ОЕ/Еьап<1аи 3,8 1,0 1,0 4,5 8,7 1,0

Е^опг 5,7 6,0 17,5 13,0 6,0 ое/Е,0( (расчет) 23 7,5 12,0 25,9 17,7 12,2

Общими для всех спектрометров причинами, также ограничивающими энергетическое разрешение, являются: шумы электроники (нестабильность пьедесталов и всевозможные наводки); шумы, возникающие при суммировании большого количества каналов (когерентный шум); неточность определения калибровочных коэффициентов; стабильность системы мониторирования этих коэффициентов во времени; кратковременная стабильность фотодетекторов.

Существует большое разнообразие конструкций калориметров, использующих методику У/Ц?. В основном они отличаются материалом и конструкцией шифтера. Энергетическое разрешение подобных детекторов может быть достаточно хорошим, сравнимым с разрешением спектрометров на свинцовых стёклах.

Сцинтилляционные спектрометры обладают высокими временными характеристиками, которые уступают только черенковским спектрометрам полного поглощения. В настоящее время появились сместители спектра с очень малыми временами переизлучения. На таких созданы модули калориметров с длительностью выходного импульса фотоумножителя = 12 не.

Основным недостатком сандвича с \¥Ц> является их пространственная неоднородность, связанная с наличием шифтера. Заряженные частицы ливня, пересекая световод - сместитель спектра, вызывают в нём черенковский свет. Чем ближе проходит ось ливня от \\nLS, тем больший вклад в сигнал с ФЭУ будет он вносить. Таким образом, около шифтеров образуются так называемые "горячие зоны", которые ухудшают однородность детектора.

Вклад черенковского излучения в энергетическое разрешение детектора можно записать в следующем виде: сгс/Е = 01(Х)/>/Ё , (5) где о^Х) - зависимость флуктуаций черенковского света в ЭДЪБ от координаты точки входа электрона с энергией 1 ГэВ в детектор. Использование определённых гасящих добавок, вводимых в вещество световода, позволяет несколько уменьшить количество черенковского света.

Второй причиной, приводящей к появлению "горячих зон", является наличие щели, в которой располагается шифтер. При попадании частицы в эту щель электромагнитный ливень не развивается из-за отсутствия вещества-поглотителя. Следовательно, чем меньше толщина тем лучше однородность всего детектора.

4. МЕЛКОЯЧЕИСТЫЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЙ КАЛОРИМЕТР НА ОСНОВЕ САНДВИЧА ВОЛЬФРАМ - СЦИНТИЛЛЯТОР

Альтернативой сравнительно дорогим спектрометрам на тяжёлых кристаллах может быть сандвич металл-сцинтиллятор.

Для обеспечения минимальных размеров ЭМ-ливня, в качестве пассивного вещества был выбран металлический вольфрам плотностью 19,3 (г/см3), радиационной длиной Хо=0,35 см и мольеровским радиусом Ям = 0,7 см. Пассивный слой представляет собой пластину вольфрама 38x37 мм и толщиной 1,5 мм. Активный слой выполнен из пластического сцинтиллятора размером 19x19 мм и толщиной 4 мм, разделённый металлизированным майларом, необходимым для обеспечения светоизоляции между счётчиками (см. рис. 21).

Для сборки блока было разработано специальное приспособление, значительно упростившее и ускорившее сборку. В этом же приспособлении производилась и стяжка блока пермаллоевой лентой. Для этого вместо последней вольфрамовой пластины вкладывалась пластина из нержавеющей стали, к которой точечной сваркой приваривалась пермаллоевая лента. Под ленту подкладывался металлизированный майлар, обеспечивающий светоизоляцию между ячейками (см. рис. 21).

Шифтеры толщиной 0,5 мм прокладывались по два с двух противоположных, не закрытых майларом сторон. Светоизоляция достигалась путём прокладывания между ними проволоки толщиной 0,5 мм. Блоки помещались в составной короб из металлической фольги, который скреплялся точечной сваркой.

Рис. 21. Общий вид блока.

Цифрами обозначены: 1-пермаллой; 2-металлизированный майлар; 3-вольфрам; 4-шифтер; 5-проволока 0,5 мм; 6-сцинтиллятор; 7-светоизоляция между сцинтилляторами в одном слое; 8-ФЭУ. Стрелкой обозначено направление пучка.

По этой технологии были собраны четыре блока. Длина блока, состоящего из 35 слоёв вольфрам-сцинтиллятор, равна 21 см, что составляло около 20 радиационных длин. ,

Сцинтилляционные пластины изготавливались методом литья под давлением из гранул полистирола с добавками РОРОР и р-терфенила.

Поскольку эксперименты с шифтером подобной толщины проводились впервые, были проведены исследования по подбору оптимального состава спектросмещающей добавки и оптимального процентного содержания добавки в веществе шифтера. В качестве спектросмещающей добавки были испробованы все типы КУМАРИНов. С каждым КУМАРИНом изготавливалась партия шифтеров с различным процентным содержаниями добавки. В результате исследований наиболее оптимальной добавкой был признан КУМАРИН-6.

На специальном стенде измерялась длина поглощения каждого шифтера. Среднее значение её для отобранных шифтеров равнялась 50 см. Разброс значений не превышал 10%. Шифтеры стыковались сФЭУ без оптической замазкг

4.1. Результаты испытаний на пучке

Изучение макета проводилось на пучке электронов с энергией 26 ГэВ. Макет располагался на подвижной платформе, перемещающейся по двум координатам.

Калибровка матрицы из 16 ячеек (4x4) производилась путём установки каждой ячейки в пучок. При этом в ячейке выделялось около 80% энергии пучка. Энергетический спектр электронов с энергией 26 ГэВ, полученный с одиночной ячейки, показан на рис. 22а. Его ширина а/Е = 3%. На рис. 226 показан суммарный

5. КОМПЕНСИРОВАННЫЙ СВИНЦОВЫЙ АДРОННЫЙ КАЛОРИМЕТР

С увеличением энергии роль адронных калориметров заметно возрастает из-за улучшения их основных параметров. Особенно существенной она становится для 1Кспериментов на коллайдерах.

Калориметры, у которых отклик при их облучении электронами (е) и адронами Ь) равной энергии одинаков, принято называть компенсированными. Понимание роли »тношения е/Ь ограничило использование тех или иных материалов при создании дронных калориметров. Достичь высоких характеристик в адронной калориметрии южно только в том случае, если выполняется условие компенсации, при котором сношение е/Ь = 1.

Использование свинца в качестве поглотителя позволяет достичь компенсации [ри отношении толщин 4:1. Компенсация может быть получена также при [спользовании урана, для которого это отношение равно 1:1. С железом дело обстоит ораздо сложнее, здесь компенсация может быть достигнута только при отношении олщин -10:1.

При выборе пассивного вещества должны быть учтены и другие факторы и, [режде всего, временные характеристики калориметров, которые зависят от [спользуемого материала поглотителя. Измерения показывают, что отношение е/Ь рановых калориметров становится близким к единице только при длительности ремени интегрирования сигнала порядка 500 нсек. В случае же использования свинца или железа эта величина уменьшается в -10 раз.

5.1. Конструкция модуля

Модуль адронного калориметра представляет собой сандвич свинец-сцинтиллятор, отношение толщин которых 4:1 было выбрано исходя из условий компенсации.

Поскольку энергетическое разрешение калориметра особенно при низких энергиях в значительной мере определяется сэмплинг-флуктуациями, толщина пассивного слоя была выбрана сравнительно небольшой и равной 16 мм. При этом толщина сцинтиллятора равна 4 мм. Поперечные размеры модуля 100 х 100 мм2, вес -120 кг.

Пакет свинец-сцинтиллятор стягивается стальной лентой толщиной 0,5 мм и укладывается в два п-образных короба, изготовленных из той же стали. Крепление коробов друг к другу осуществляется точечной сваркой.

Технология сборки модулей позволяет собирать их без каких-либо серьёзных переделок с любой толщиной по пучку вплоть до 8 ядерных длин. Испытанные нами модули состояли из 64 пар свинец-сцинтиллятор общей толщиной = 6,5 ядерных длин. Было изготовлено также несколько модулей, имеющих ~ 8 ядерных длин.

Для обеспечения необходимой жёсткости модуля первая и последняя пластины выполнены из стали. При изготовлении модулей с количеством ядерных длин около 8, одна из средних свинцовых пластин также заменяется на пластину из стали. Это не приводит к ухудшению характеристик детектора, однако упрощает его сборку, а также обеспечивает необходимую жёсткость модулей в собранном детекторе.

Рис. 24. Схематичное изображение модуля адронного калориметра.

1 - сцинтилляционные пластины; 2 - свинцовый поглотитель;

3 - 4 - фотоумножитель.

Схематичное изображение модуля представлено на рис. 24. Модуль разработан в двух вариантах: один - для работы в общем светозащитном кожухе, другой - с индивидуальной светоизоляцией.

5.2. Сцинтиллятор и световод-сместитель спектра

Сцинтилляционные пластины изготавливаются методом литья под давлением из гранул полистирола с добавками РОРОР и р-терфенила. Световыход такого сцинтиллятора близок к световыходу известного сцинтиллятора ЫЕ-110. Неоднородность светосбора с пластины частично компенсировалась чёрной бумагой, закрывающей треть площади пластины, ближайшей к световоду-сместителю спектра О^ЬБ). Измеренная с помощью радиоактивного источника неоднородность сцинтилляционной пластины была не хуже ±2%.

Особое значение при изготовлении сцинтилляторов литьевым способом имеет разброс световыхода от пластины к пластине. Проведённые в ходе изготовления измерения показали, что разброс световыходов 6 тысяч пластин составил ~ 5%. Пластины поглотителя были изготовлены литьевым способом из свинца с добавкой -3% сурьмы, которая значительно увеличила его прочность.

Для описываемого модуля нами совместно с промышленностью был разработан объёмный из ПММА с добавкой сместителя спектра КУМАРИН-30.

Концентрация последнего была оптимизирована таким образом, чтобы длина поглощения света в \¥иЗ толщиной 2 мм была около 2 м. При изготовлении \¥ЦЗ использовался способ ориентации молекул ПММА путём его протягивания через фильеру. Ориентация молекул \УЬ8 позволила в -1,5 раза увеличить длину поглощения света и заметно улучшить его радиационную стойкость. Длина \\Ъ8 зависит от оличества ядерных длин в калориметре и составляет 180 см при толщине детектора 8 дерных длин.

Энергетическое разрешение адронных калориметров при высоких энергиях в начительной мере определяется постоянным членом, величина которого зависит от розрачности WLS. Это связано с продольными флуктуациями адронного ливня, оторые слабо зависят от энергии. В работе 7 приведены зависимости энергетического азрешения калориметра от энергий при разных длинах поглощения света в WLS. >идно, что при энергиях адронов в несколько сот ГэВ длина поглощения света в WLS олжна быть не менее 5 метров.

Изготовить WLS с такими характеристиками весьма непросто. Однако уществуют несколько простых способов увеличения эффективной длины оглощения вплоть до десяти метров. При этом увеличение длины поглощения вета WLS осуществляется за счёт его значительных потерь.

Нами использовались маски [10], которые располагались между цинтилляторами и WLS. Однако позже были применены клинообразные полосы из ёрной бумаги, располагающиеся на противоположной от сцинтилляторов стороне ветовода и обращенные основанием к ФЭУ. Эти клинья наклеивались на иоминизированный майлар, которым был обтянут п-образный короб. Вместе с еркалом, расположенным на противоположном от фотоумножителя конце WLS, чинья позволили увеличить эффективную длину поглощения света до ~ 5 метров, олее тщательным подбором формы полос можно добиться высокой линейности WLS а всей его длине, за исключением ближайших к ФЭУ 20-30 см.

Особое внимание обращалось на линейность характеристики WLS на его первых 0 см. Как будет показано ниже, эта однородность сильно влияет на отношение e/h при го измерении на пучках электронов.

Торец WLS, обращенный к фотоумножителю, нагревался и сворачивался в рубку с максимальным диаметром 20 мм. Однако в ходе эксплуатации модулей с акими WLS была выявлена их заметная долговременная нестабильность, связанная ухудшением прозрачности свернутого конца со временем. Эти изменения арактерны для ориентированного ПММА из-за возникновения внутренней статочной напряженности и ухудшения прозрачности при даже незначительном ерегреве при формовке.

В связи с этим мы отказались от описанной выше технологии и обрезали конец WLS под размер фотоумножителя, как это показано на рис. 24. При этом количество света уменьшилось в «2 раза, что практически не повлияло на характеристики калориметра. Такая форма WLS к тому же значительно уменьшила количество черенковского света, образуемого в световоде вытекающими из модуля заряженными частицами ливня.

Каждый WLS перед установкой в модуль проверялся на автоматизированном стенде. Средняя величина длины поглощения света в WLS с клином при измерений ~100 штук составила ~ 5 м.

Конструкция модуля позволяет менять WLS в случае необходимости без разбора всего калориметра. При этом проведение повторной калибровки не требуется, так как сами модули отличаются друг от друга не более чем на 5%, a WLS со своим ФЭУ может быть откалиброван в другом модуле.

Akesson I. et al. Preprint CERN-EP/85-806.-CERN.1985.

5.3. Система контроля и мониторирования

Для контроля стабильности системы мониторирования детекторов эксперимент* НЕПТУН на светодиодах предполагалось использовать световые источники на основ« радиоактивных изотопов, внедренных в неорганические сцинтилляторы. Однако существовавшие световые источники на основе известных сцинтилляционных материалов обладали плохим энергетическим разрешением, нелинейностью световыхода при регистрации а-частиц разных энергий, неудовлетворительными физико-химическими свойствами используемых сцинтилляторов и большими размерами.

Наилучшие результаты были достигнуты при использовании кристаллов NaI(Tl) и СбЦТО. Однако большое время высвечивания этих сцинтилляторов (230 и 1000 не соответственно) по сравнению с временем высвечивания детекторов на основе органических сцинтилляторов требует либо использования дополнительного измерительного канала, либо увеличения длительности линейных ворот в преобразователе амплитуда/код, что существенно ухудшает временное разрешение детектора. Кроме того, радиоактивный изотоп в такие источники вводится в объём кристаллов при их выращивании, что сильно ухудшает энергетическое разрешение для а-частиц. Нанесение изотопов на поверхности этих кристаллов затруднено из-за их гигроскопичности.

Для эксперимента НЕПТУН были разработаны и изготовлены световые источники, в которых в качестве сцинтилляторов использовались кристаллы YAlO3.Ce8. Его основные характеристики приведены в табл. 3 вместе с характеристиками Сз1(Т1)-кристалла.

Конструкция светового источника, изготовленного на базе указанного сцинтиллятора, приведена на рис. 25. В центр кристалла размером 3 х 3 х 0,15 мм3 наносился микроисточник (238Ри, 241Аш или один из изотопов ТЬ) с активностью 50+200 Бк, после чего кристалл упаковывался во фторопластовый или алюминиевый

238 корпус. Выбор изотопа Ри был обусловлен отсутствием в его излучении у-компоненты, являющейся фоном.

Таблица 3.

Характеристика Сцинтиллятор

АЮ3:Се Сз1(Т1)

Длина волны люминисценции, нм 374 565

Время высвечивания, не 28 1000

Показатель преломления 1,93 1,8

Плотность, г/см3 5,55 4,51

Световыход относительно Ма1(Т1), % 40 45

Гигроскопичность Нет Слабая

Температурный коэффициент, %К 0,39 0,24 + 0,47

Световой источник крепится непосредственно на светочувствительную поверхность фотоприемника. На рис. 26 представлен амплитудный спектр световых источников с 38 Ри-изотопом, на рис. 27-е изотопом 239 ТЬ.

8 ВагузсЬеУвку У.в. е1 а1.//Нис1.1п5й\МеЛ. 1991. У.В58. Р.291.

Высокое энергетическое разрешение источника при регистрации а-частиц Ое/Е=2-3%) и малое время высвечивания монокристалла УА10з:Се позволяют начительно сократить время, необходимое для набора статистики при юниторировании детекторов. Так, при активности источника 50 Бк и значении а = 3% очность контроля энергетической шкалы 0,1% достигается за время порядка [ескольких минут.

Я, 10'

2,44

LIGHT «-SOUKCC va

1рг

0,61

Dirr.HWW»

MICIO souict scimriuATo« YAlOj.'Ce j«j«j,fna*

E.'SSItUV

- FWHM»4-i r.

LA

0,76

152

Я.26

504 Ji 10

4,0

5.0

6,0

Ea,MeV ис. 25. Конструкция светового источника.

Рис. 26. Амплитудный спектр источника с 238 Ри-изотопом.

30

60

3о

• ■.

А i /l

5

150

490

730 X* канала.

800

8 10 £;МзВ

Рис. 27. Амплитудный спектр источника с 233ТЬ

Рис. 28. Зависимость световыхода источника от энергии а-частиц.

Сцинтиллятор 'УАЮ3:Се обладает большим световыходом, в одном импульсе егистрируется 2-2,5 тыс. фотоэлектронов (ФЭУ ХР2020С)) и высокой линейностью световыхода при регистрации а-частиц разных энергий. На рис. 28 приведена зависимость положения максимумов спектров одного из изотопов ТЪ, имеющего пять а-линий, от энергии а-частиц. Отклонение от прямой, проведенной по пяти точкам, не превышает ±3%. При этом импульс с ФЭУ для а-частиц с Еа = 8376 кэВ эквивалентен импульсу с модуля адронного калориметра при регистрации им частиц с энергией около 150 ГэВ.

Описанные световые источники были разработаны автором для адронного и электромагнитных калориметров эксперимента НЕПТУН. При этом источники устанавливаются на каждый модуль адронного калориметра и на одну из 16 ячеек супермодуля электромагнитного калориметра, имеющего автономную систему мониторирования на светодиодах. Сигналы от световых источников регистрируются между циклами ускорителя. Триггером служит сумма сигналов со всех модулей (используются выходы с последних динодов ФЭУ).

Разработанные световые источники технологичны в изготовлении и имеют малый разброс параметров. В партии из 600 штук разброс амплитуд импульсов составлял около 10% при значении Og/E = (3 ± 0,4)%.

В работе [4] нами изучалось поведение данных источников в магнитном поле до 10 кГ. Изменения световыхода и ухудшения энергетического разрешения в пределах ошибок (несколько процентов) обнаружено не было (рис. 29, 30).

1 Щ—г х о tu X ш ф g 0.1

Q Ш

N < ос о •ж.

0.01 т—[—г-г

-Т—г т

•• No. 1 о No.2 lx LED В

З'РМТ R5065 UV Glass 2400 V

L. , iiiiI-L.

5 • Ю

MAGNETIC FIELD ( kG)

2 О

P п J

UJ CC Z

X $ и.

5 10

MAGNETIC FIELD (kG)

Рис. 29. Зависимость световыхода источника от магнитного поля.

Рис. 30. Влияние магнитного поля на энергетическое разрешение.

Кроме этого, адронный калориметр имеет общую систему мониторирования на светодиодах,. свет от которых разводится органической фибероптикой на каждый модуль. Для этого в передней стальной пластине модуля имеется разъём для фиксации фибероптики.

В калориметре используются широко известные фотоумножители ФЭУ 84-3. В данной конструкции они помещены в двойной магнитный экран, состоящий из пермаллоя и стального стакана толщиной 3 мм. Такое экранирование позволяет обеспечить работу детектора в магнитных полях до 100 Гаусс.

5.4. Измерения на пучках

Схема измерений

Измерения характеристик макета адронного калориметра, состоящего из 30 одулей (матрица 5x6 модулей), проводились на пучках протонов с энергией 70 ГэВ, ыведенных из ускорителя с помощью изогнутого кристалла кремния, и яГ-мезонов с нергией 39 ГэВ. Для измерения отношения е/Ь использовался пучок чистых лектронов с энергией 26,6 ГэВ.

Матрица модулей помещалась на подвижную платформу, позволяющую с очностью ~ 1 мм по обеим координатам устанавливать в пучок каждый из них.

Калибровка и измерение отношения ¡лДг

Калибровка макета проводилась путём установки каждого модуля в пучок. 1осле набора «10 тысяч событий спектр, полученный с каждого модуля, фитировался, ри этом положение его максимума использовалось в качестве калибровочного оэффициента.

На рис. 31 представлены спектры с одиночного модуля, полученные на истом пучке |Г-мезонов (рис. 31а) и в обогащенном мюонами пучке тс- мезонов рис. 316). По ним можно определить, какая выделенная энергия соответствует |Г-[езону. При этом следует учесть, что в одном модуле калориметра поглощается только коло 60% энергии адрона. При измерениях отношений сигналов мюонов и адронов ыла выявлена довольно существенная зависимость этого отношения от длины оглощения света в "\¥ЦЗ. При использовании описанного выше клина из чёрной бумаги энергия, выделяемая |Г-мезоном в модуле, соответствует = 3,5 ГэВ. N 2 а)

10

О 0,8 1,6 2,4 3.2 1С?

О 0,6 1,2 1,8 2/4 103 п (ДОС

Рис. 31. Спектры сигналов с одиночного модуля. а) на чистом пучке ц"-мезонов; б) на обогащенном ц."-мезонами пучке л-мезонов с энергией =40 ГэВ.

Измерение однородности калориметра

Как отмечалось выше, наиболее существенным недостатком детекторов типг сандвич с полосковым сместителем спектра является их неоднородность, связанная < наличием Так называемые "горячие зоны" объясняются, во-первых, отсутствием материала - поглотителя в месте расположения ДУЬБ и, во-вторых, образованием в нём черенковского света заряженными частицами ливня. Дл5 уменьшения этих эффектов нами использовался толщиной 2 мм. При этом щель, оставляемая для него в модуле, не превышала 2,5 мм.

Количество черенковского света, которое, естественно, также зависит от толщины \¥СЗ, может быть уменьшено путём введения гасящих ультрафиолет добавок в объём световода.

На рис. 32 приведены результаты измерений однородности детектора при двух углах падения адронов 0° и 3°. На этом же рисунке представлены зависимости энергетического разрешения при тех же значениях углов. Видно, что при 0° однородность детектора является типичной для детекторов подобного типа и определяется как вкладом черенковского света (небольшой подъём в районе расположения "УУЬБ), так и наличием щели. При повороте на угол 3° однородность заметно улучшается, и в нашем случае неоднородность не превышает ± 5%. При наличии небольшого угла не происходит также резких скачков в энергетическом разрешении калориметра.

Проведенные измерения зависимости количества черенковского света от угла падения частицы показали, что при углах ~ 3° оно уменьшается в ~ 2 раза.

Е (СЗеУ)

Л/15 \iVLS о 50 100 150 тт

Рис. 32. Однородность калориметра и энергетическое разрешение в зависимости от угла падения частицы: • - 0°, х - 3°.

Вертикальное расположение в калориметре позволяет повернуть его на несколько градусов относительно оси пучка ускорителя,- заметно улучшив тем самым однородность детектора в целом.

Энергетическое разрешение

Энергетическое разрешение калориметра измерялось при двух энергиях адронов: протонов с энергией 70 ГэВ и тс-мезонов с энергией 39 ГэВ.

50 модулей описываемого калориметра были поставлены в CERN для эксперимента по поиску кварк-глюонной плазмы в ион-ядерных взаимодействиях (WA-94). Калориметр использовался в качестве beam-dump детектора и предназначался для понижения уровня фона во взаимодействиях ионов свинца со свинцом. Калориметр проработал в эксперименте в течение 3 лет в условиях больших радиационных нагрузок.

На рис. 33а представлен энергетический спектр, представляющий собой сумму сигналов с 30 модулей при облучении его протонами с энергией 70 ГэВ. Спектр имеет симметричную форму и хорошо описывается распределением Гаусса, что в свою очередь свидетельствует о наличии компенсации. На рис. 336 представлен спектр с калориметра при его облучении ионами свинца с энергией 160 ГэВ/нуклон. Суммарная энергия была более 32 ТэВ. Энергетическое разрешение практически полностью определяется постоянным членом. Структура в левой части спектра связана с регистрацией осколков ионов свинца, провзаимодействовавших в веществе перед калориметром.

Р 70GeV

40 70 100 Е Gev) б)

О 10 20 30 40 50 60 70

10 20 30 40 Е (TeV)

О 10 25

Е (GeV)

Рис. 33. Суммарные спектры сигналов калориметра а) - при облучении его протонами с энергией

70 ГэВ, б) - при облучении в CERN ионами свинца.

Рис. 34. Суммарные спектры сигналов калориметра при облучении его л>мезо-нами с энергией 39 ГэВ(а) и электронами с энергией 26,6 ГэВ(б).

На рис. 34а приведен спектр, полученный на пучке тс-мезонов с энергие! 39 ГэВ. После фитирования спектров распределением Гаусса были получень следующие значения энергетических разрешений: а/Е =6,8% - для 70 ГэВ протонов, а/Е =9,5% - для 39 ГэВ л -мезонов.

На рис. 35 эти данные представлены вместе с характеристиками наиболе известных адронных калориметров. Пунктирная линия представляет собо] зависимость а/Е = а/ТЁ@Ь, (6) где а = 57%; Е - измеряется в ГэВ; Ь равно нулю.

Относительно лучшее энергетическое разрешение при 70 ГэВ объясняется, по видимому, тем, что для протона эффективная толщина калориметра на 1-2 ядерны длины больше, чем для я'-мезона, из-за разницы в сечениях взаимодействия. с г>

4, О

5 1,0 ш 0.9 о

38 0,7 0,6 0,5 0,4 0,3 0,2 0,1

20 40 60 80 100120 МО 160 180 200 Е ЮеУ)

Рис. 35. Энергетическое разрешение некоторых известных адронных калориметров.

Как известно, величина Ь в значительной мере определяется прозрачность "УУЬБ или в случае калориметра типа БРАСАЬ прозрачностью сцинтиллирующи волокон. Поскольку эффективная длина поглощения света нами доведена до =5 вклад в постоянный член вносит в основном аппаратурная функция и прежде всег

I 1 1 1 1 1 1 1 1 1 О С015 1981 (Ре/эсти НЕЦ051985 <и/:запО (ЗАМв 1985 (П?/зз1г* ) о геи$ 1987 (и/К1пО 2ЕиЭ 1987 (РЫОкк/загИ 2,5мм) МЕРТ1И1990 (РМ6»Лс1г*.4мм)

- * згасдиээо + - О 0 о о о* »

- ~ а А

7 ° с

1 ---------------- 111111111 умы электроники, особенно заметные при суммировании большого числа каналов ЦП, неточность в измерениях калибровочных коэффициентов, погрешности системы шиторирования.

Энергетическое разрешение адронных калориметров ct определяется 1едующей формулой

2 2 2 2 2 С t = <У intr + СУ samp + СГ phot + О WLS, е cJintr - флуктуации невидимой энергии; asamp - флуктуации регистрируемой ергии; Gphot - флуктуации числа фотоэлектронов; aWLs - флуктуации переизлученного ета, связанные с флуктуациями продольного развития ливня.

В работе 9 были определены вклады в энергетическое разрешение ntr ~ 13%/ Ve и asamp ~ 40%/Ve для адронного калориметра на свинце толщиной 10 м. При выбранной нами толщине поглотителя 16 мм, asamp ~ 50%/л/Ё.

Измеренное число фотоэлектронов/ГэВ составляет около 20. Если едположить, что ядерный ливень флуктуирует в пределах одной длины ерного взаимодействия (20 см), и учитывая длину поглощения света в WLS, можно енить ожидаемое энергетическое разрешение калориметра, которое равно: с/Е ~ 55% /л/Е , о близко к полученному нами значению.

N * 103

Xcal — Xchamber (мм)

Рис. 36. Точность измерения координат адронного ливня, измеренная на макете адронного калориметра при энергии 70 ГэВ. Сплошная кривая - угол падения частиц 0°, пунктирная кривая - 3°.

Координатное разрешение данного детектора (рис. 36) слабее зависит от точки опадания адрона, чем в детекторах с большими поперечными размерами модуля, и

Drews G. et al.//Nucl.Instr.Meth. 1990. V.A290. Р.335. составляет ох = 5 мм при попадании адрона между ячейками и 8 мм при попадании адрона в центр модуля.

Измерение отношения е/Ь

Для определения отношения е/Ь были проведены измерения на пучю электронов с энергией 26,6 ГэВ. При этом электронами облучались 8 центральны: модулей макета.

Как уже отмечалось выше, для правильного измерения этого отношени: необходимо обеспечить высокую однородность светосбора с каждоГ сцинтилляционной пластины, поскольку электромагнитный ливень развивается ] первых 3 слоях адронного калориметра. В реальной же ситуации нас интересуе' отношение электронной и адронной компонент в адронном ливне, которьи развивается на расстоянии 40-60 см от начала модуля.

На рис. 346 представлен энергетический спектр калориметра, полученный н; пучке электронов с энергией 26,6 ГэВ.

С учётом отношения энергий тс-мезонов и электронов и положения максимуме] спектров были получены величины е/Ь для каждого из облученных электронам! модулей. Среднее значение при этом получено равным е/Ь =1,01 ±0,03.

Разрешение по энергии для электронов в данном детекторе полностью определяется толщиной свинцовой пластины (3 Хо) и равно а/Е = 40%/л/Ё.

Проведенные на пучках частиц с энергиями до нескольких ТэВ измерения показали, что характеристики предложенного автором адронного калориметра являются уникальными. Небольшие поперечные сечения модулей предоставляют возможность измерять координаты адронов с точностью в несколько миллиметров.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Сформулируем основные результаты диссертации.

1. Автором было обосновано и предложено применение новых тяжёлых монокристаллов для прецизионной электромагнитной калориметрии. Возможности этих кристаллов были всесторонне изучены.

• Создан и изучен на пучках частиц макет электромагнитного калориметра на кристалле PbWC>4. Показано, что сегодня этот кристалл является наилучшим кандидатом для создания электромагнитных калориметров для высоких энергий. На основе данного кристалла при участии автора создаются два крупнейших электромагнитных калориметра, предназначенных для работы на LHC в экспериментах ALICE (35 тысяч кристаллов) и CMS (80 тысяч кристаллов).

• Исследованы прототипы черенковских спектрометров полного поглощения на кристаллах Gd3Gas0i2 и NaBi(W04)2. Показано, что данные материалы могут использоваться в электромагнитной калориметрии и имеют значительные преимущества перед свинцовым стеклом. Высокая радиационная стойкость и малая радиационная длина этих кристаллов позволяют создавать компактные детекторы, обладающие высоким энергетическим и пространственным разрешениями.

Проведённые исследования макетов спектрометров на основе этих кристаллов открывают новые возможности в регистрации у-квантов и электронов высокой энергии.

2. Разработанные и изученные калориметры на основе сандвича вольфрам-:интиллятор могут быть относительно дешёвой альтернативой спектрометров на жёлых кристаллах. Обладая несколько худшими энергетическим разрешением и ;нородностью, детекторы на основе сандвича вольфрам-сцинтиллятор могут спользоваться в экспериментах, где прежде всего необходимо высокое юстранственное разрешение.

3. Разработан, создан и исследован в пучках частиц компенсированный одульный свинцовый адронный калориметр для экспериментов при сверхвысоких ергиях. Технология изготовления его модулей такова, что позволяет создавать етекторы любой необходимой толщины.

Проведённые исследования характеристик данного детектора на пучках частиц и онов свинца показали, что он является компенсированным и измеряет координаты и ергии частиц с высокой точностью. В настоящий момент изготовлено около 500 одулей калориметра, которые используются в эксперименте РАМПЕКС на У-70 в ФВЭ и в эксперименте WA-94 на SPS в CERN.

4. В ходе разработки системы мониторирования адронного калориметра ыли обоснованы и созданы реперные импульсные источники света на базе кристалла А10з:Се с нанесёнными на него радиоактивными изотопами. Этот источник позволяет онтролировать коэффициенты усиления любых фотодетекторов и линейность лектроники. За изобретение источника с использованием кристалла YA103:Ce олучено авторское свидетельство №1826763.

Изготовлено более 3000 источников, которые используются в экспериментах на скорителях ИФВЭ, CERN и BNL.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

V.A.Kachanov. Study of characteristics of real-size PbW04 crystal cells for precise EM-calorimeters to be used at LHC energies. Report to the CRYSTAL 2000 Workshop, Chamonix, 1992.

2. V.A.Kachanov. 26 GeV electron beam test results of two EM-calorimeter prototype made of heavy crystals GGG and NBW. Report to the CRYSTAL 2000 Workshoj Chamonix, 1992.

3. О.В.Буянов, А.А.Фёдоров, В.Н.Гришин, В.Б.Городничев, В.А.Качано] В.Ю.Ходырев, М.В.Коржик, В.А.Медведев, В.В.Мочалов, Ю.Д.Прокошки1

B.В.Рыкалин, П.М.Шагин, П.А.Семёнов, А.В.Синьговский, В.Л.Соловьяно] М.Н.Уханов. Исследование прототипа электромагнитного калориметрг изготовленного из кристаллов PbWC>4, на пучках частиц. Препринт ИФВЭ 93-14' 1-12, Серпухов, 1993.

Beam studies of e.m.calorimeter prototype built of heavy fast-scintillating PbWC crystals. ALICE/93-25, CERN, 1993.

4. V.A.Kachanov, M.Kobayashi, T.Shinikawa, T.Sato, S.Sugimoto, M.V.Korzhil A.A.Fyodorov. УА10з:Се-Ат light pulsers as a gain monitor for undoped Csl detectors i a magnetic field. KEK preprint 93-32, May 1993, H, 1-19; NIM, A337, 355-361, 1994.

5. V.G.Baryshevsky, B.A.Zadneprovsky, M.V.Korzhik, V.A.Kachanov, P.V.Nefedo V.A.Nefedov, V.B.Pavlenko, V.L.Solovianov, A.A.Fyodorov, V.Yu.Hodyre NaBi(WC>4)2 - new scintillation single crystals for electromagnetic calorimeters. Письм в ЖЭТФ, v. 18, p. 17-22, 1992.

6. В.А.Качанов, М.В.Коржик, А.С.Лобко, В.И.Мороз, В.А.Смирнова, В.Л.Соловьяно А.Ф.Новгородов, В.В.Рыкалин, Б.А.Хачатуров, А.А.Фёдоров, В.Ю.Ходыре Реперные световые источники для мониторирования многоканальны электромагнитных и адронных калориметров. ПТЭ, №1, с. 99-102, 1993.

7. V.A.Kachanov, V.V.Rykalin, V.L.Solovyanov, V.Yu.Hodyrev, M.V.Korzhik, V.I.Moro A.S.Lobko, A.A.Fyodorov, A.F.Novgorodov, B.A.Khachaturov, S.A.Smirnova. Ligh source for energy stabilization of calorimetric detectors based on photodetectors. ND A314, 215-218, 1992.

8. V.A.Kachanov. Beam studies of EM calorimeter prototype built of PbW04 crystals reported to the IV Int.Conf.on Calorimetry in High Energy. Sept. 15-19, 1993, Isola Elb Italy.

9. O.V.Buyanov, R.Chipaux, A.A.Fyodorov, V.A.Kachanov, V.Yu.Khodyrev, M.V.Korzhi J.L.Faure, J.P.Peigneux, M.Poulet, Yu.D.Prokoshkin, P.Rebourgeard, V.V.Rykalin P.Shagin, P.A.Semenov, A.V.Singovsky, V.L.Solovianov. A first electromagneti calorimeter prototype of PbW04 crystals. NIM, A349, 62-69, 1994; Preprint LAPP-EXP 94.06, 1-28, March 1994.

10. Г.А.Алексеев, В.Д.Апокин, О.В.Буянов, В.Н.Гришин, В.А.Качанов, В.А.Медведев Н.Г.Минаев, В.В.Мочалов, В.В.Рыкалин, П.А.Семёнов, В.Л.Соловьянов

C.М.Стёпушкин, М.Н.Уханов, Б.В.Чуйко, В.Ю.Ходырев. Изучение характеристи компенсированного свинцового адронного калориметра на пучках адронов электронов. Препринт ИФВЭ 92-36, Серпухов, 1992.

1. Г.А.Алексеев, В.Д.Апокин, О.В.Буянов, В.Н.Гришин, В.А.Качанов, Ю.А.Матуленко, В.А.Медведев, В.В.Мочалов, А.И.Мысник, Д.И.Паталаха, В.В.Рыкалин, В.Л.Соловьянов, С.М.Стёпушкин, М.Н.Уханов, В.Ю.Ходырев. Компенсированный свинцовый адронный калориметр эксперимента НЕПТУН. Препринт ИФВЭ 90-157, Серпухов, 1990.

2. V.A.Kachanov, Yu.D.Prokoshkin, A.V.Singovsky^ V.G.Baryshevsky, M.V.Korzhik, J.P.Peigneux, M.Poulet, A.A.Fyodorov. Properties and beam tests of PbWC>4 crystals. Preprint LAPP-EXP-93.08, 1-22, October 1993; Proc. of IEEE 93, Nuclear Science Symposium, November 1993, San Francisco, California, USA.

3. В.А.Качанов, Б.А.Хачатуров,М.В.Коржик. Сцинтилляционный детектор с реперным источником. Государственный реестр изобретений СССР, Авторское Свидетельство № 1826763, 13 октября 1992 г.

4. J.P.Peigneux, M.Schneegans, E.Bateman, S.Burge, D.Cockerill, J.Connolly, B.Smith, R.Stephenson, E.Auffray, D.Barney, I.Dafinei, P.Lecoq, T.S.Virdee, J.L.Faure, A.Givernaud, E.Locci, P.Verrecchia, J.Barney, W.Cameron, D.Clark, D.Miller, C.Seez, M.Williams, R.Rusack, J.Bourotte, M.Haguenauer, M.Korzhik, G.Alexeev, V.Kachanov, M.Oukhanov, P.Shagin, A.Singovskii, P.Denes, T.Flugel, D.Renker. Results from tests on matrices of lead tungstate crystals using high-energy beams. NIM, A378,410-426, 1996.

5. G.A.Alexeev, F.Binon, A.V.Dolgopolov, S.V.Donskov, A.A.Fedorov, V.A.Kachanov, V.Yu.Khodyrev, M.V.Korzhik, V.A.Medvedev, O.V.Missevich, J.P.Peigneux, Yu.D.Prokoshkin, P.M.Shagin, A.V.Singovskii, V.L.Solovianov, S.M.Stepoushkine, V.P.Sugonyaev, J.P.Vialle. Beam test results of a PbW04 crystal calorimeter prototype. LAPP-EXP-95-04, Apr 1995, 13 pp.; NIM, A364, 307-310, 1995.

16. A.Fedorov, M.Korzhik, O.Missevich, V.Pavlenko, V.Kachanov, A.Singovskii, A.N.Annenkov, V.A.Ligun, J.P.Peigneux, J.P.Vialle, J.L.Faure, F.Binon. Furthet progress in lead tungstate crystals. LAPP-EXP-94-24, Dec 1994, 5 pp. Presented at IEEE 1994 Nuclear Science symposium and Medical Imaging Conference, Norfolk, VA, 30 Oct - 5 Nov 1994.

17. A.Fedorov, M.Korzhik, O.Missevich, A.N.Annenkov, V.A.Ligun, J.P.Peigneux, PbW04 scintillating crystal. LAPP-EXP-94

V.Pavlenko, V.Kachanov, A.Singovskii, J.P.Vialle, J.L.Faure, F.Binon. Progress in -25, Dec 1994,24 pp.

Рукопись поступила 11 мая 1999 г.