Прецизионные расчеты эффектов несохранения четности в атомах и проверка стандартной модели тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

Введение

1 Краткий обзор теоретических методов

1.1 Многоконфигурационный метод Хартри-Фока.

1.2 Метод наложения конфигураций.

1.3 Многочастичная теория возмущегЛий.

1.4 Частичный учет всех порядков МТБ.

2 Р, (5-разложение и эффективные операторы

2.1 Эффективный гамильтониан.

2.2 Другие эффективные операторы.

2.3 Выбор начального приближения.

2.4 Диаграммная техника для оператора Е.

2.5 Зависимость гамильтониана от энергии.

2.5.1 Зависимость связных диаграмм от энергии

2.5.2 Предел большого числа валентных электронов

2.5.3 Оптимальный выбор сдвига

2.6 Диаграммная техника для операторов.

2.7 Учет брейтовского взаимодействия.

3 Расчеты атомов

3.1 Спектры двухэлектронных атомов.

3.2 Спектр свинца.

3.3 Расчеты сверхтонкой структуры.

3.4 Расчеты Е1-амнлитуд.

3.5 Атомная поляризуемость.

3.5.1 Общий формализм для поляризуемостей

3.5.2 Решение неоднородного уравнения.

3.5.3 Разложение функции Халм' "о собственным функциям углового момента.

3.5.4 Поляризуемости бария и иттербия.

3.6 Штарк-индуцированные переходы.

4 Проверка стандартной модели

4.1 Несохранение четности в атомах.

4.1.1 Р-нечетный гамильтониан.

4.1.2 Измерение Р-нечетных амплитуд.

4.2 Спин-зависящие Р-нечетные амплитуды.

4.2.1 Переход %{бвА) ЛЛ,2(6556?) в иттербии

4.2.2 СТС переход для франция.

4.3 Расчет Р-нечетной амплитуды в цезии.

4.4 Расчет Р-нечетной амплитуды в таллии.

4.5 Проверка стандартной модели.

4.6 ЭДМ электрона в молекулах ВаР и УЬР.

в настоящее время атомная физика продолжает играть существенную роль в изучении фундаментальных свойств природы. В первую очередь это связано с тем, что атомные эксперименты часто имеют точность, не достижимую в других областях. Приведем несколько примеров, имеющих отношение к теме этой работы.

Изучение несохранения четности в атомных явлениях оказалось возможным только благодаря тому, что высокая точность атомных экспериментов компенсирует малость соответствующих эффектов и позволяет получать информацию, сравнимую по значимости с информацией, получаемой с использованием современных ускорителей [1]. В последних эксперименах на цезии [2] был открыт новый Р-нечетный ядерный момент, предсказанный в работах [3, 4], и получивший название анапольпого момента, а также был измерен слабый заряд ядра с точностью, позволяющей проверить справедливость стандартной модели вплоть до энергий 1 ТэВ.

Не менее важным является поиск электрического дипольного момента (ЭДМ) электрона и Р, Т-нечетных ядерных моментов [5, 6]. Здесь атомные эксперименты вместе с экспериментами по поиску ЭДМ нейтрона дали уникальную информацию, которую было невозможно получить другими способами. В случае повышения точности экспериментов еще на 1-2 порядка удасться проверить экспериментально предсказания многих суперсимметричных расширений стандартной модели. Наиболее преспективными в этом отношении сейчас представляются эксперименты с тяжелыми двухатомными молекулами-радикалами 7, 8], где ЭДМ электрона усилен примерно на 5 порядков [9, 10 .

Наконец, нельзя не упомянуть направление, которое в самое гю-следнее время сталю активно обсуждается в литературе. Речь идет об экспериментальной проверке гипотезы Дирака [11] о возможной вариации фундаменчвльных констант со временем. Проведенное в рабоrax [12, 13 сравнение атомных спектров, полученных в лабораторных условиях с аналогичными спектрами для удаленных на космологические растояния астрономических объектов, демонстрирует некоторые аномалии, которые можно объяснить из предположения об изменении со временем постоянной тонкой структуры. Эти работы вызвали боль-пюй интерес и у физиков, и у астрофизиков и породили целый ряд предложений эспериментов по поиску аналогичных эффектов.

Все перечисленные вьппе направления, объединены тем, что атомные системы используются в качестве инструментов для поиска новой физики. Вторая характерная черта всех этих направлений заключается в том, что наряду с постановкой презиционных экспериментов, они требуют развития атомной теории. Дело в том, что соответствующие эксперименты не являются прямыми и для того, чтобы связать измеряемую величину с соответствующей фундаментальной постоянной необходимо провести атомный расчет. В больп]инстве случаев эксперименты проводятся на тяжелых атомах и молекулах, где эффекты дополнительно усилены. Теория для таких систем достаточно сложна. Наибольшую сложность представляют расчеты Р-нечетных амплитуд, зависящих от слабого заряда ядра, поскольку соответствующие эксперименты вышли на точность порядка 1% и от теории требуется аналогичная точность.

Современная атомная теория появилась вместе с квантовой механикой и в настоящее время является одной из самых хорошо разработанных наук. Не смотря на это в ней продолжают оставаться нерепхенные проблемы, которые часто носят достаточно общий характер. К числу таких проблем относится аккуратный учет электронных корреляций. Поэтому разработка эффективных методов решения многоэлектронной задачи в атомной физике может оказаться полезной и для молекулярной физики, и для физики конденсированного состояния, и даже для ядерной физики.

В данной работе предлагается метод, позволяющий аккуратно описывать конечные электронные системы имеющие не слигггком болыиое число элек'1ронов на незаполненных оболочках. К таким системам относятся большинство атомов, а также многие молекулы и кластеры. Метод был опробован на достаточно больпюм чис:ле атомов и показал xopoHjne результаты. Бьию чакже показано, что он позволяет существенно уточнить расчеты констант сверхтонкой структуры (СТС) двухатомных молекул-радикаклов. Это дало возможность применить его для расчетов эффектов несохранения четности и временной инвариантности в атомах и молекулах. Полученные результаты позволили, в частности, показать, что атомные эксперименты на Сз и Т1 согласуются с предсказаниями стандартной модели. Тем самым было опровергнуто утверждение [14] о том, что эксперимент на Сз отличается от предсказания стандартной модели на 2.5 стандартных отклоггения. Отметим, что для объяснения этих результатов предлагались модели со вторым А-бозоном [15, 16]. Ряд других гипотез обсуждался также в работах [17, 18 .

Структура данной работы такова. Глава 1 дает краткий обзор современной атомной теории. В главе 2 подробно описывается предлагаемый здесь метод, а в главе 3 этот метод применяется для расчетов атомных спектров и других наблюдаемых. К последним относятся постоянные СТС, ЕТамплитуды и поляризуемости. Наконец, глава 4 посвящена описанию расчетов эффектов несохранения четности. Для атомов УЬ и Гг расчитаны Р-нечетные амплитуды, которые зависят от анапольного момента ядра, а для Сз и Т1 — амплитуды пропорциональные слабому заряду ядра. Для последних проводится сравнение атомных экспериментов с предсказаниями стандартной модели [19]. В конце этой главы приведены расчеты коэффициентов усиления ЭДМ электрона в молекулах ВаГ и УЬР. Основные выводы работы сформулированы в Заключении.

Краткий обзор теоретических методов в настоящее время имеется несколько методов расчета многоэлектронных атомов. Больн1инство из них использует для построения начального приближения метод Хартри-Фока (ХФ) или его релятивистское обобщение — метод Хартри-Фока-Дирака (ХФД). После этого уточненное приближение строится либо по теории возмущений, либо с использованием вариационных или других непертурбативных методов. Ниже мы перечислим некоторые наиболее часто используемые методы и кратко отметим их достоинства и недостатки. Более подробное изложение современной теории атома можно найти в монографиях [20-22 .

Заключение

Сформулируем основные результаты этой работы:

1. Предложен новый метод учета электронных корреляций для систем с несколькими валентными электронами при энергиях ниже порога возбуждения остова. Метод вк1почает построение эффективных операторов для валентных электронов в рамках теории возмущений Бриллюэна-Вигнера. Эффективный гамильтониан позволяет рассчитать низкоэнергетическую часть атомного спектра и соответствующие волновые функции валентных электронов. После этого атом11ые наблюдаемые вычисляются с помощью соответствующих эффективных операторов.

2. Показано, что точность расчетов может быть повышена за счет оптимального выбора гамильтониана начального приближения. Во втором порядке теории возмущений такая оптимизация эквивалентна вычислению эффективных операторов при другой энергии. Для большого числа валентных электронов оптимальная энергия близка к энергии начального приближения. Такой выбор энергии соответствует теории возмущений Рэлея-Шредингера.

3. Предложенный метод был использован для расчета спектров и большого количества наблюдаемых для тяжеШ,1х атомов с 1-4 валентными электронами и для расчетов констант С ТС двухатомных молекул-радика1юв. Для перечисленных систем метод позволил существенно уточнить результачъг, но.лученные без учсга, вале ИТ но-остов н ых коррел я ц и й.

4. Предлагаемый мето/!, не уступает по чючпости другим методам расчетов мгюгоэлектропт>!х систем, а для тяжелых атомов с 2-4 валентными электронами часто обеспечиваеч' бо.лее высокую точность расчетов спектров и других наблюдаемых. Достоинством метода является его универсальность и относительная простота вычислений.

5. Показано, что для прецезионных расчетов тяже1пЛ[х атомов требуется последовательньгй учет магнитной части брейтовского взаимодействия. В дирак-фоковском расчете необходимо учитывать это взаимодействие самосогласованно. Кроме того, его надо учитывать и на стадии МТВ расчетов, в частности, при решении уравнений мелюда случайной фазы.

6. Проведены расчеты спин-зависящих Р-нечетн1,1Х амплитуд для УЬ и Рг. Амплитуда в иттербии примерно на два порядка, а для франция — на один порядок больше, чем в цезии. В соответствующих экспериментах, которые планируются в Университетах Беркли и Стони-Брук, можно измерить анапольные моменты ядер УЬ и Рг. Оба ядра имеют по несколько нечетных изотопов. Это даст возможность исследовать анапольные моменты ядер с непарным нейтроном (УЬ) и с непарным протоном (Рг) и получить важную информацию о несохраняющих четность ядерных силах.

7. Проведены прецизионные расчеты Р-нечетньос амплитуд в Сз и Т1 и показано, что ссютветствующие эксперименты не прютиворечат стандартной модели. Эти результаты могут быть использованы для получения ограничений на "новую физику", в частности на массу и/или константу связи л'-бозона.

8. Продемонстрировано, что ранее в анализе цезиевого эксперимента не достаточно аккуратно учитывались брейтовские поправки к атомным амплитудам, что приводило к отличию от стандартной модели на уровне 2.5 стаггдартных отклоггений. Поправка к Р-нечетной амплитуде была недооценена примерно в два раза, а поправка к нгтарк-индуцированной амплитуде (3 вообще не учитывалась. Последняя поправка особенно велика и составляет околю 1%. Учет этих поправок снимает одно из наиболее существенных расхождений между экспериментом и стандартной моделью.

9. Показано, что использование эффективных операторов в расче-'14! коэффициентов усиления ЭДМ электрона в молекулах ВаР и УЬР снимает противоречие между полуэмпирическими расчечами и расчетами из первых принципов. Тем самым подтверждено, что эти коэффициенты известны с достаточной точностью для того, чтобы подучить достоверную информяииго об ЭДМ зчектропя из идущих сейчас молекулярных экспериментов. >: *

Научные интересы автора сформировались под влиянием Л. Н. Лаб-зовского, постоянное общение с которым не прерывалюсь с тех пор, когда автор еще был счуденгом ЛГУ. Бблыиая часть описанных здесь исследований прямо или косвенно продолжает работу, начатую тогда под его руководством.

Описанный в этой работе метод учета электронных корреляций разрабатывался совместно с В. А. Дзюбой и В. В. Фламбаумом. Многие вопросы атомной теории возмущений стали автору понятней после обсуждений с Г. Ф. Грибакиным, М. Ю. Кучиевым и У. Джонсоном. Большинство конкретных расчетов проводились вместе с С. Г. Порсе-вым и Ю. Г. Рахлиной.

Автор благодарен И. И. Тупицину за предоставление его компьютерных программ. С ним и с А. О. Митрущенковым обсужда/гись многие из компьютерных алгоритмов, испсишзованных в описанных здесь расчетах. Автор искренне благодарен В. Ф. Ежову, Т. А. Исаеву, Н. С. Мосягину и А. В. Титову за многолетнее плодотворное сотрудничество и стимулирующие дискуссии.

Без сотрудничества со всеми перечисленными вьппе людьми эта работа была бы невозможной. Всем им, а также Г. В. Козлову, прочитав-гпему рукопись, автор выражает глубокую благодарность.

1. и Б Хриплопич. Несохранение четности в атомных явлениях. Наука, Москва, 1988.

2. В В Фламбаум и И Б Хриплович. Р-нечетные ядерные силы — источник наругпения четности в атомах. ЖЭТФ., 79, 1656-63, 1980.

3. I В Khriplovich and S К Lamoreaux. CP Violation without Strangeness. Springer, Berlin, 1997.

4. E D Commins. Electric dipole moments of leptons. Advances in Atomic, Molecular and Optical Physics, 40, 1-30, 1999.

5. Б H Ашкинази, M Г Грошев, В Ф Ежов и др. Изучение слабых взаимодействий методами атомной и молекулярной спектроскопии. В ПИЯФ XXV. Отделение Нейтронной Физики, стр. 49-56, Гатчина, 1996. ПИЯФ.

6. D E Groom et al. Review of particle physics. In Eur. Phys. J. C, 15, 1, 2000.

7. I Lindgren and J Morrison. Atomic many-body theory, volume 13 of Springer series in Chemistry Physics. Springer-Verlag, Berlin, 1982.

8. M Г Веселой и .Л Н .Дабзовский. Теория Атома. Строение электронных обо.лочек. Наука, Москва, 1986,

9. Л Н Лабзовский. Теория Атома. Квантовая электродинамика электронных оболочек и процессы излучения: Наука, Москва, 1996.

10. Т Brage, С F Fisher, N Vaeck, М Godefroid, and А Hiblert. Core polarization in Ca I and Ca II. Phys. Scr., 48, 533, 1993.

11. F A Parpia, С Froese Fischer, and I P Grant. GRASP92 package. Comput. Phys. Commun., 94, 249, 1996.

12. P Jonsson and С Froese Fischer. Accurate nmlticonfiguration Dirac-Fock calculations of transition probabilities in the Mg isoelectronic sequence. J. Phys. B, 30, 5861-75, 1997

13. P Bogdanovich and G Zukauskas. The simplified superposition of configurations in the atomic spectra. Sov. Phys. Collection, 23(5), 18-33, 1983.

14. P Bogdanovich. The simplified superposition of configurations in the atomic spectra. Lithuanian Physics Journal, 31(2), 79-83, 1991.

15. J Sapirstein and W R Johnson. The use of basis splines in theoretical atomic physics. J. Phys. B, 29, 5213-25, 1996.

16. I P Grant. Relativistic calculation of atomic structures. Advances in Physics, 19, 747, 1970.

17. I P Grant and N С Pyper. Breit interaction in multi-configuration relativistic atomic calculations. J. Phy.'i. B, 9, 761, 1976.

18. W R Johnson, M S Safronova, and U I Safronova. Relativistic many-body calculations of energies of Mgl, А1П, All, Hgl, Till, Til, Pbl, Bill and Bil. Phys. Scr., 56, 25263, 1997.

19. J34. M S Safronova. W R Johnson, and U I Safronova. Relativistic many-body calculations of energies of n = 2 states for the berilliumlike isoclectronic sequence. Phys. Rev. A, 53, 4036-53, 1996.

20. P О Lowdin. Brueckner orbitals. Math. Phys., 3, 1171, 1958. Цитируется в ссылке 50].

21. V A Dzuba, V V Flambaum, and О P Sushkov. Summation of the high orders of perturbation theory for the parity nonconserving El-amplitude of б.ч —> 7,s transition in Cs atom. Phys. Lett. A, 141, 147-53, 1989.

22. V A Dzuba, V V Flambaum, and О P Sushkov. Summation of the high orders of perturbation theory in the correlation correction to the HFS and to El-amplitudes in Cs atom. Phys. Lett. A, 142 , 373-7, 1989.

23. G Yu Kashcnock and V К Ivanov. Collective effects in B~ photodetachment. ,7. Phys. B, 30, 4235, 1997.

24. A M Marten.sson-Pendrill. Methods in Computational Chemistry, volume 5, pages 99-156. Plenum Press, New-York, 1992. Atomic and Molecular Properties, Ed. S. Wilson[.

25. V A Dzuba, V V Flambaum, and О P Sushkov. Calculation of energy levels, El transition amplitudes and parity violation in francium. Phys. Rev. A, 51, 3454-60, 1995.

26. V К Ivanov. Atomic negative ions. In J-P Connerade, editor. Correlations m Clusters and Related Systems, pages 73-91, Singapore, 1996. World Scientific.

27. J Paldus. Methods in Computational Molecular Physisc, volume 293 of Ser. B: Physics, page 99. NATO Advanced Study Institute, New-York, 1992. Ed. S Wilson and G H F DiercLsen.

28. S Wilson. Methods in Computational Molecular Phy.sisc, volume 293 of Ser. B: Physics, page 195. NATO Advanced Study Institute, New-York, 1992. Ed. S Wilson and G H F Diercksen.

29. S A Blundell, W R Johnson, Z W Liu, and J Sapirstein. Single-double method for one-electron atom. Phys. Rev. A, 40, 2233, 1989.

30. I Lindgren. Accurate many-body calculations on the lowest A5 and AP states of the lithium atom. Phys. Rev. A, 31, 1273-85, 1985.

31. E Eliav and U Kaldor. Transition energies of barium and radium by the relativistic coupled-cluster method. Phys. Rev. A, 53, 3050, 1996.

32. I Mubac and P Neogrady. Size-consistent Brillowin-Wigner perturbation theory with exponentially parametrized wave; furK:tion: Brillowin-WigiKT coupled-clustcu' theory. Phys. Rev. A, 50, 4558-64, 1994.

33. M S Safronova, W Johnson, and A Derevianko. Relativistic many-body calculations of energy levels, hyperfine constants, electric-dipole matrix elements, and static polarizabilities for alkali-metal atoms. Phys. Rev. A, 60, 4476-87, 1999.

34. Z W Liu and H P Kelly. Atomic MBPT based on multiconfiguration DP wave function. Phys. Rev. A, 43, 3305-16, 1991.

35. S A Blundell, D S Guo, W R Johnson, and J Sapirstein. Formulas from first, second, and third order MBPT for atoms with one valence electron. Atomic Data and Nuclear Data Tables, 37, 103-19, 1987.

36. V A Dzuba, V V Flambaum, and M G Kozlov. Calculation of energy levels for atoms with several valence electrons. JETP Lett, 63, 882-7, 1996.

37. V A Dzuba, V V Flambaum, and M G Kozlov. Combination of the many body perturbation theory with configuration interaction method. Pliys. Rev. A, 54, 3948-59, 1996.

38. В A Дзгоба, M Г Козлов, С Г Порсев и В В Фламбаум. Применение эффективных операторов для расчета сверхтонкой структуры атомов. ЖЭТФ, 114, 1636-45, 1998.

39. В Ф Братцев, Г Б Дейнека и И И Тупицин. Применение метода Хартри-Фока к расчету релятивистских атомных волновых функций. Изв. Акад. Наук СССР, сер. физ., 41, 2655-64, 1977.

40. А Мессиа. Квантовая механика, том 2. Наука, Москва, 1978.

41. Д Таулес. Квантовая механика систем многих частиц. Мир, Москва, 1972.

42. M Г Козлов и С Г Порсев. Эффективный гамильтониан для валентных электронов атома. Оптика и Спектроскопия, 87, 384-9, 1999.

43. V А Dzuba, V V Flambaum, P G Silvestrov, and О P Sushkov. Correlation potential method for the calculation of energy levels, hyperfine structure and El transition amplitudes in atoms with one unpaired electron. ,/. Phys. B, 20, 1399-412, 1987.

44. J59. E Lindroth, A M Martensson-Pendrill, A Ynnerman, and P Oster. Self-consistent treatment of the Breit interaction, with application to the electric dipole moment in thallium. J. Phy.4. B, 22, 2447-61, 1989.

45. M G Kozlov, S G Porsev, and I I Tupitsyn. Breit interaction in heavy atoms. E-print: physics/0004076, 2000.

46. M Г Козлов и С Г Порсев. Использование объединенного метода наложения конфигураций и миогочасгичиой теории 1!озмущений для расчега атомов с двумя в;шентными электронами. ЖЭТФ, 11 1, 838-46, 1997.

47. М G Kozlov and S G Porsev. Polarizabilities of the low-lying levels of barium. Eur. Phys. .]. D, 5, 59-63, 1999.

48. W С Martin, R Zalubas, and L Hagan, Atomic Energy levels The rnre-ea.rt,h Element.4. NBS, Washington, 1978.

49. V A Dzuba and W R .lohnson. Calculation of the energy levels of barium using B-splines and a combined configuration-interaction and many-body perturbation theory method. Phys. Rev. A, 57, 2459, 1998.

50. T A Isaev, N S Mosyagin, M G Kozlov, A V Titov, E Eliav, and U Kaldor. Accuracy ofRCC-SD and PT2/CI methods in all-electron and RECP calculations on Pb and Pb2+. J. Phys. B, 33, 5139-49, 2000.

51. I Lindgren. Effective operators in the atomic hyperfine interaction. Rep. Prog. Phys., 47, 345-75, 1984.

52. A-M Marte.s.son-Pendrill. Magnetic moment distributions in Tl nuclei. Phys. Rev. Lett., 74, 2184-7, 1995.

53. V M Shabaev. Atomic Physics with Heavy Ions, chapter Hyperfine Structure of Highly Charged Ions, pages 139-59. Springer, Berlin, 1999. Ed. И F Bayer and V P Shevelko.

54. О P Sushkov. Breit interaction correction to the hyperfine constant of an external s-electron in many-electron atom. E-print; physics/0010028, 2000.

55. M Gustavsson, G Olson, and A Rosen. Hyperfine structure measurements in Ba. Z Phys. A, 290, 231-9, 1979.

56. S G Schmeliing. Hyperfine structure in the metastable D states of atomic barium. Phys. Rev. A, 9, 1097, 1974.76| G zu Putliz. Hyperfine structure in Ba. Ann. der Phys., 11, 248-53, 1963.

57. О Topper, G И Guthohrlein, and P ШПсччпапп. iVIeasureTnciit of liypeirfinc struclure in Yl). Abstracts of 29 EGAS (Berlin), 1997.

58. R W Berends and L Maleki. J. OpL Soc. Am. B, 9. 332, 1992.

59. J Mitroy. Energy levels and cjscillator strengths for neutral calcium. ,7. Phys. D, 26, 3703-18, 1993.

60. J E Hansen, C Laughlin, H VV Hart, and G Verbockhaven. Energy levels, wavefunction compositions and electric dipole transitions in neutral Ca. .7. Phys. D, 32, 2099-137, 1999.

61. D F Kimball. PNC optical rotation on the APQ —> 'P transition in atomic Yb. Phy.3. Rev. A, 63, 052113-1-6, 2001.9l R M Stemheimer. On nuclear quadrupolc moments I. Phys. Rev., 80, 102, 1950.

62. R, M Sternheimer. On nuclear quadrupole moments 11. Phys. Rev., 84, 244, 1951.

63. R M Sternheimer. Effect of the atomic core on the magnetic hyperfine structure.

64. Phys. Rev., 86, 316, 1952.

65. A Dalgarno and J T Lewis. Proc. Roy. Soc., 223, 70, 1955.

66. M G Kozlov, S G Porsev, and V V Flambaum. Manifestation of the nuclear anapole moment in the Ml transitions in bismuth. Phys. D, 29, 689-97, 1996.

67. II L Schwartz, T M Miller, and B Bederson. Measurement of the static electric dipole polarizabilities of barium and strontium. Phys. Rev. A, 10, 1924-7, 1974.

68. B Schuh, C Neureiter, H Jäger, and L Windliolz. Stark- and Zeeman effect of resonance lines of Ba I, Z Phys. D, 37, 149-53, 1996.

69. OOj A Kreutztrager and G von Oppen. Measurement of polarizability of Ba. Z. Phys., 265, 421, 1973.

70. D DeMüle and M G Koziov. Stark-induced electric dipf)!e amplitudes for hyperfine transitions. E-print: physics/9801034, 1998.

71. E Commins, S Ross, D DeMille, and В Regan. Improved experimental limit on the electric dipole moment of the electron. Phys. Rev. A, 50, 2960-77, 1994.

72. M A Bouchiat and С Bouchiat. Parity violation induced by weak neutral currents in atomic physics. Phys. Lett. D, 48, 111, 1974.

73. И Б Хриплопич. Возможность наблюдения нарушения четности в атомных переходах. Письма в ЖЭТФ, 20, 686-9, 1974.

74. Л М Барков и М С Золоторев. Наблюдение н(;сохранения четпос!и в атомных переходах. Письма в ЖЭТФ, 27, 379, 1978.

75. D Budker. Parity nonconservation in atoms. In P Herczeg, С M Hoffman, and H V Klapdor-Kleingrothaus, editors. Proceedings of the Fiftks International WEIN Sympo.úum, pages 418-441, Singapore, 1999. World Scientific.

76. M Peskin and T Takeuchi. Estimation of oblique elcctroweak corrections. Phys. Rev. D, 46, 381 409, 1992.

77. W Marciano and J L Rosner. Atomic parity violation as a probe of new physics. Phys. Rev. Lett, 65, 2963 6, 1990.

78. J A Behr, S В Cahn, S В Dutta, A Görlitz, et al. PNC project for francium.

79. Hyperfine Interactions, 81, 197, 1993.

80. L A Orozco et al. Experiment to measure PNC in francium. AIP Conf. Proc, 400, 107, 1997.1.l. V V Flambaum and D VV Murray. Anapole moment and nucleón weak interaction. Phys. Rev. C, 56, 1641-9, 1997.

81. С Bouchiat and С A Piketty. Nuclear spin dependent parity violating electron-nucleus interaction in heavy atoms. Phys. Lett. B, 269, 195-200, 1991.

82. W С Haxton and С E Wieman. Atomic parity nonconservation and nuclear anapole moments. E-print: nucl-th/0104026, 2001.114| D DeMille. Parity nonconservation in the ASQ > ,AD\ transition in Yb. Phys. Rev. Lett, 74, 4165-8, 1995.

83. С Г Порсев, К) Г Рахлииа и М Г Козлов. Несохрансние просr)aiicTiiemfoil четности в атомном иттербии. Письма в ЖЭТФ, 61, 449-53, 1995.

84. В Р Das, Correlation enhanced lANC in atomic Yb, РЬ.у.ч. Rev. A, 56, 1635-8, 1997

85. S G Pors<!v niu\ M G Koziov, Calculation of nuclear spin-de)endent parity nonconserving amplitude for hyperfine transition in francium, Phys. Rev. A, 64, 064101-1-4, 2001.

86. E .N Fortson, Y Pang, and L Wilets. Nuclear-structure effects in atomic parity noncoriservation. Phys. Rev. Lett, 65, 2857-60, 1990.

87. В H Новиков и И Б Хриплопич. Несохранение четности в радиодианазоне. Письма в ЖЭТФ, 22, 162-6, 1975.

88. В Г FopiUKOB, В Ф Ежов, М Г Козлов и А И Михайлов. Р-нечетные эффекты в сверхтонких переходах в атомах Н, К и Cs. ЯФ, 48, 1363 8, 1988.

89. A Derevianko. Reconciliation of the measurement of parity nonconservation in Cs with the standard model. Phys. Rev. Lett., 85, 1618-21, 2000.

90. M G Kozlov, S G Porsev, and I I Tupitsyn. Breit correction to the parity nonconserving amplitude in cesium. In F Fusi and F Cervclli, editors, XVHЮАР Book of Abstracts, page A15, Piza, 2000. European Laboratory for Nonlinear Spectroscopy.

91. M G Kozlov, S G Porsev, and 11 Tupit.syn. High ac(4iracy calculation of 6.s -> 7s parity-nonconserving amplitude in Cs. Pfiys. Rev. Lett., 86, 3260-3, 2001.

92. A A Радциг и Б M Смирнов. Пащметры Атомов и Атомных Ионов: Сщю,-вочник. Энергоатомиздат, Москва, 1986.

93. V А Dzuba, V V Flambaum, Р G Silvestrov, and О Р Su.shkov. Calculati<Hi of parity non-conservation in Tl. ./. Phys. B, 20, 3297-311, 1987.140. ,1 С Hsieh and J С Baird. Level-crossing spectroscopy in Tl. Phys. Rev. A, 6, 141, 1972.

94. A Gallagher and A Lurio. Thallium oscillator strengths and 6d АДч/А Atate hyperfine structure. Phys. Rev., 136, A87, 1964.

95. H Gould. Tensor polarizability of 6py2 level of Tl. Phys. Rev. A, 14, 922-30, 1976.

96. P Vctter et al. ii'2-amplitude for 6pi/2 > 6ря/2 transition in Tl. Цитируется no ]71], 1995.

97. В W Linn and P G H Sandars. Radiative corrections to atomic PNC. ./. Phys. B, 27, 1469, 1994.

98. I Bednyakov et al. Standard model in strong fields: electroweak radiative corrections for highly charged ions. Phys. Rev. A, 61, 012103-1-9, 2000.

99. II De Vries, С W De .Jager, and С De Vries. Nuclear charge distributions. Atomic Data and Nuclear Data Tables, 36, 495-515, 1987.

100. М G Kozlov and V F Ezhov. Enhancement of the electric dipole moment of the electron in the YbF molecnle. Phys. Rev. A, 49, 4502-6, 1994.

101. L В Knight, W С Easlcy, and W Weltner. llyperfine interaction and chemical bonding in MgF, CaF, SrF, and BaF molecules. J. Chem. Phys., 54, 322, 1971.

102. M Г Козлов. Полуэмпиримеский расчег Р- и Р,Т-нечетных эффектов в двух-ато.мт,1х .молекулах. ЖЭТФ, 89, 1933-40, 1985.

103. Ch Ryzlewicz et al. .Measurement of hyperfme structureA of BaF in molecular beam. Chem. Phys., 71, 389, 1980.

104. F Parpia. Ab initio calculation of the enhancement of the EDM of an electron in the YbF. J. Phys. B. 31, 1409-30, 1998.

105. M G Kozlov, A V Titov, N S Mosyagin, and P V Souchko. Enhancement of the electric dipole moment of the electron in BaF molecule. Pliys. Rev. A, 56, R3326~9, 1997. E-print: physics/9707011|.

106. E R Davidson. Solution of the eigenvalue problem for sparse matrices. ./. Comput. Phy.e., 17, 87, 1975.