Пульсация пристеночного давления турбулентного пограничного слоя, образованного при обтекании гибкого протяженного цилиндра тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.05 ВАК РФ

РГб Ой

АКАДЕМИЯ-НАУК УКРА1дШ. ■ 'институт вдгошшви

Еа прагах рукопксз

Воскобойнях Вгадклф Анатольевич пульсации пркстеночшго дшшя турбулентного

шграшршзго слот, образованного при обтекании гибкого' нротяеенкого 'цшзвдрй

01.02.05 - Нэхакика гидкости,. газа 21 плазыы

АВТОРЕФЕРАТ

диссэртации яа соискание тчэной стэпэни кандидата твхничэскяг наук

Киев - 1993

Работа выполнена в Институте гидромеханики АН Украины.

Шучньй руководитель - член-корреспондент АН Украины, доктор физико-математических наук, профессор

ГРИНЧЕНКОат.

Официальные оппоненты:

доктор технических наук

■ БАБЕНКО Е К кандидат фиэкко- мате матических наук ЛАВРИНЕНЙО а н.

Ведущая организация - Донецкий университет •

Защита состоится "¿{¡"ок/клАу^л 1393 г. в часов

на-заседании специализированного совета Д. 014. 01 в Институте гидромеханики АН Украины по адресу : 252057,. г.. Киеа, ул: Иэлябова 3/4.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института гидромеханики АН Украины.

Автореферат разослан # 3 г.

Ученый секретарь специализированного совета доктор технических наук

КРИЛЬ с. и.

з ••

0Е2АЯ XA?ДНГE?ÍÍCTРАБОТЫ

Актуальность тэт йзслэдегаакг турбулентных отгрзнк'пгл: слоев, cípaaoBoHian np¿: о55?екатои поззртностэй, продстазллат одну иг saaKsfiiaix гздач гкдроиэхаяикк, гидрсакустся, гиюаяе-грзфии " ряда1 других отраслей каука и гсхаш. Т^рСу.-^нукый псгрзиг-жй ело«, so cysçscray, счекь зеуиойолоэ яаявяяэ, создает локальньпгтгулгеата! скоомтп и заздвиа, ;зсоы я твмее-ратурк,' сбуслогданнаг цантробзгкь&и 'е»га«а ьгавзавдахся зяхрэй, хоряолигияики силами а различила* зядзьк .\сдаос копкчгеюпе сил, вызванных гэ?киодейстукбм злхрзй. 1Ьлз пуг^сатяш дагланпя турбулентного пограничного слоя пре^савлтес собой сложи! случайный процесс, который подтянется спсаддаяным еуатясиггес-Kjni закояошрноетям и его меделш» представлен*»:« одна к? ос- • возяых проблзи теорэтпчзсмэй гздроцэганккп. Налгие и хзаичо-допс/вк? впхрйвыг- структур з погрзкчтес«! слое, гх г*асшта?и и скорости пзреносз, а такка- сама физическая модель турбулектйо-го лсгр?яячного слоя привлгкаиг прис-талансе затэдде мзэтя

иссл0дсвятэл9й.

Прккладкь» аспегаы исследования турбулэнтяого пограничного слоя езяззлы с разработка соярсшкньк технических устройств, ÎJOEKE&HEaU зффзктйьностя ÏÎ эгояо}<нзности раэлитаих гидов транспортник средств я г1:дрсф;:?.:г-йе;'.1:>; систем, а связи с чвы лряабрэт&ат чрезвычайно sapee зкачёня& лроблэиа- сниеэкяя гидродинамического пума. обуслозданного пульсациями пристечоч-ногс дзалзния. Дал регзнпл ряда твлнкчгеют аэдач «зфоков применение находят устройства слодкой геокэтуин. эптшагация которых с точки зрения йшы.;yi/a гидродинамического gyva требует лэтаакого исследования структуры турйулзнтксго -пограничного слоя.. До кастокпзго врэшяа;кэт законченной йЗЗИЧ&СКОЙ вдели, езеагь'загггзг ses особенности- турбулэагного вограииаого еяоя. с.тс?тстзуят таш^ статистически модели поля аузаоацяй дазлэ™ .нпя турбулентного пограничного слоя,- образованного при обтэка-нии ocecKMí¿sTpK4HLK тэл.

- с -

Цель рсДогы- Яэлучшк» етатаоэтшскжс гарэктерштик асля 1!Ряст0йочяых сул&сацнй ■ давления турбулонтксгс погрзяичяого олоя, зсризоналиого при ойтаг^ник ойкзта прозахзшигс цилиндров; тзшс-яскке злкякия на г.татизти'пэгки1» жрагаэржп'йяк числа ?9йасгьдса, попэрзчяой крлккзны обгекзеуой -зойбрхвостя я углов struct;. puup-iComa ататисптскок иодаля шля пудасашгй дг&ло-îivsa т^Рудтетиого шгршимтгэ ало:»; иооладоязкпз шгатабоз, шадыатэеккх харакмригюзс Korupaamx маревая зтруктур к согданив фмзичэской «ОД&ЛЛ ТурСулЭИТКОГО norpaîîirjjforo слоя, ♦исэюаэго юс-го «ри обтедоч» ггбклс протямявшс ьпшядрок.-

ЕЧУУНвЯ Н08И5НЗ. 1.ССОСйЭЙН и 1Шу«вШ ОСРЭДН5!ШЪЭ пара-Mê-jpa турбулентного пограничного йяол, рзааитого нз продольно обгекагкэи î'rïû^oii хршщре. 2» Шагэдсвгаы сгатисз-кчепкив. ха~ ргкаерйегйк»: пограничного слоя, з.Опоедэлоио'влияние . псперзч-кой кримшы обтекаемой"яойерхмссгп ¿г угла атаки иа етауиегл-чзсккэ xapsratspiMîîiKî!. 4. Сой дана сташгсяздская модель " пода йулбсацхй давления ■ турбулгишгого norpaaavsoro слон иг габмэм протяганном цилиндре. 5, Определани шоштабы, скпрооти й&р^носа и врваана "r.xmi" isorepewcHu: зйщ?вах' структур. С. Разработана дамчезкая модель а-урбулдаиого аограикчяого ож>я, кшшрго шзтс при обтекании гибкого цившдрэ.

Лргчткчэская шчпазд. Разргбоганязя ютодака кссл&дова-икй' ?ур0удаитясгс .аогргикчиого слоя пригодна для фуадймэкгачаг шг кеслздолгний s оо.узс^тх гидр-омзхашми :t гидре-

«кзгсяикк. прэдсгазлэнпьэ хараяггврйбтаки. воля ayjüüaqafi давления •гЯ'СУдаЕ'Хнуго пограничного слои, a irrms статистическая и Физическая ыодагя турбулентного пограаичгого слоя позволяй* 'пснт iipoiiôcou, происходят» в пограничном слое, контролировать ж к управлять нш: при ролыниа большого числа фуидеаак-таланьк к прикладные а гяярод!гкаюк& и г*дроакусмие.

Агробаши работы Сеяовнда рездот&т» дисеертацкойяой работы дэюздыаалиеь и сбсузедалясь на IV Ecscocshou сгоеюзцуиа so фазкка гкусго-г,5?род1яамичес1г;я идовоЯ и опгоакустике s г. Ашхабада s 1SS5 г,, ка Ее?союэксй кэнфврбнцни "Проблккгы гяйгшкской автоштязацци пздюфййчвских иссладсаакий " в

у, Севастополь в 1989 г., на III Всесоюзной ионфереящк "Вихри а турбулентность з океане" я г. Калининград© в 1990 г., на XI Всесоюзной акустической кокференции в г, iöckbs я 18S1 г., ка' научных секагнарах а ЦЛГК и в Институте гидронэхшшки АН Украины.

Структура и обтлм диссертации. Диссертация состоит ¡га введения, четырех глав, 'заключения к списка используемой литературу.- Общнй объек работы составляет 174 егр., из которых 103 стр. машинописного текста., 40 стр. с 40 рисунками, список литературы 241 наименование аа 26 стр.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ ВО ЗВеДВНИИ ОбОСНОЗЫВЗеТСИ аКТуЕЗЬНОСТй НЗСТОЯПу'Х ИССЛе- "

доваяий, формулируется их цель, новизна я практическая ценность. Кратко изложено содержание диссертационной работы,

В первой главе прэдставлэкы результаты исследований- пулл-сацкй давления '¿урбурэнтного пограничного слоя к» гибком продольно оОтекаешои цилиндра.

3 Sl. 1 дано физическое обоснование розаэмой задачи и 'ме-ход определения осреднении характеристик турбулентного пограничного слон. Подробно рассматривается модели турбулентного пограничного слоя ох однослойной до чэтырезсслсйяойа дастся их проимуЕрстза и недостатки, а такяэ указываются механизмы взаимодействия ме»ду структура®, оЗразукщаии пограничный елей. Для расчета осредкекного течения в пограничном слое на цидинд-ре предлагается использовать чгтырехслойную модель турбулентного . пограничного слоя, состоящую КЗ - '

1) вязкого подслоя, 0 < у*< 7„ где преобладает молекулярные процессы пэреноса и профиль скорости определяется как

u* = ytl+y'^a1) ( 1 )

где и* = Ц/иг; у*= хи/^ ; а* = ац/>) ; и,- продольная скорость,

- б -

координата в направлении нормали к обтекаемой поверхности, и,- динамическая. скорость, а - радиус цилиндра, V ~ коэффициент кинематической вязкости;

' 2) Суперной зоны, 7 < у+< 30, где касательное напряженна, обусловленное молекулярной вязкостью, ушньшается, а напряжение Рейнольдса быстро -растет, здесь профиль скорости можно вычислить из

' у! 1+у/2а) = и-ьакрС -1сЗ) [ &хр( Ки*) -1 - ки- С к1?)2/2-(кфл/б] ( 2 )

где к « 0,4 ; В = 5,10 - для гладкого цилиндра и для шероховатого В - -(1пЦ}/к+8,5 ; к*=-Ц,цЛ> ;" к.,- высота шероховатости;

2) логарифмической области, 30 < у*< 1000, где наблюдается наибольшая турбулентная активность и профиль скорости определяется из

и*= (1/к) 1пС уС 1+уУ2ф 1+В ( 3 )

4) внешней области, 1000 < у*< 5*, составляющей около 80 % толщины пограничного слоя, а профиль'скорости можно вычислить . из

(Цгф>4= - (1/к) 1 лС'/(1 +у72£0 /51 +№( х) /к] {1+

+ссз[я у\ 1+'//2а*) /5*] > ( 4 )

где 5*= 6и/>) ; 6 - толщина пограничного слоя, на цилиндра ;зг(х) = = 0,62.

Толщину пограничного слоя и касательное напряжение на поверхности обтекаемого цилиндра предлагается определять из зависимостей

$*<= а(Й18,БСКе/Сйе5?+2 -1) ( 5 )

Ж С|

<-и <3.4 - и, ч!^!.Л 1^ и. ;

—

где Нэ,- ; Кэа= аЦ/\) ; ч =/)\$2 ; р - плотность среды. Толщина вытеснения пограничного слоя 5*= ¿Г/б, 5.

В 51.2 описаны экспериментальная установка и методика проведения исследования пульсаций давления турбулентного пограничного слоя на гибком п'рдольно обтекаемом цилиндре. Для проведения исследований была специально спроектирована и изготовлена модель, представляются собой гибкий цилиндр диаметром 29 ш и длиной около 20 м, которая буксировалась в канале на полигоне Института гидромеханики АН Украины. Заподлицо с обтекаемой поверхностью модели в измерительной секщш устанавливались пьезокэрамические датчики пульсация давления с диаметром чувствительной поверхности 1,8 мы. Регистрация сигналов, поступающих от датчиков, производилась с помощью комплекта аппаратуры датской фирмы Ериль и Клер.

В 81.3 представлены статистические характеристики турбулентного пограничного слоя на гибком продольно обтекаемом цилиндра. Экспериментально установлено, что при проведении исследований с датчиками пульсаций давления диаметром чувстви-.тельной поверхности <3*» > 200 функции плотности .вероятностей турбулентных пульсация давления соответствуют гауссовско-му закону распределения и являются статистически однородными и стационарными мучайнъая величинами, т.е., пульсации давления турбулентного пограничного слоя на гибком цилиндре представляет собой эргодический случайный процесс»

Измерение функций пространственно - времэнной корреляции позволило установить, что скорость зыроядения максимальных значений коэффициента корреляция на гибком щшшдре сказывается не столь вшокойе как на жэстком щшшдре (а 1,5 раза ишт), хотя является и выше« чт на пластике (на 30%) „ ¡Шфокополгоснкй корреляционный анализ позволил качественно оценить арэия и?т-нии вихревых давлэкжюбразущих структур в пограничном слое. Шякомасштгбкые вихревш структуры, обусловливав^© выгоиочае-тотнш компоненты турбулентного поля, имэвг меньше врзю; "лизни", чем низкочастотные крупноыасапаОшда структуры. Скорость переноса вихревых структур на гибком цилиндре аызга, чем

на ййсхком цилиндре susi пластине и на разделениях шзду датчиками пульсаций давления порядка 1GO 5е удалось зарегистрировать . скорость переноса близкую к'скорости свободного потока,

Сгтктрааьный анализ прксгекочньсс пульсаций давления позволил установить, что интенсивность пульсаций давления турбулентного пограничного слоя,' созданного на гибкой щшшдре, аа~ - шэ на (15-20) £ до сравнению с пластиной и с жестким цилиндром. Спектрзланш уровни пульсаций давления на гибком цилиндре в полосе частот ОД < vS?UL< 20 пропорциональны скорости в степени £,в, Спектр мощности пульсаций давления турбулентного пограничного слоя на гибко'л цилиндре практически не зависит от кйстоположзпйя регистрирутя^го датчике по длине цялиндра ст 400 до 1300 х/а, а с увеличением скорости обтекания происходит перераспределение турбулентных пульсаций из области частот 0,7 < у8УЦ/ 10 а низкочастотную область; Взаимные епектраль-иыэ характеристики юказизают, что в турбулентном пограничном слое, образованном на гибком продольно обтекаемом цилиндре, доианирукздэв значение игракгг крупномасштабные вихревш структур!;, которые обусловливая?!- максимальное значений как функции когерентности, так и спектра мощности простеночных пульсаций давления. Саговая конвективная скорость с рэезом частоты монотонно убывает от значения равного скорости набегающего потока до величины близкой к G, 61L, С увеличением Ее, фазовая конвективная скорость pactes, главным образом, в области низких частот, причем на телах с поперечной кривизной она зысе, чем па пластинах, из-за Оольпей наполненности профиля скорости на цилиндрической поверхности по сравнению с плосгаа.

Во второй главе представлены исследования пульсаций пристеночного давления на гибких продольно обтекаемых цилшдрах различной кривизны и цилиндрах, обтекаемых под углами атаки.

В §2.1 представлены результаты влияния иривиэнн гибкого продольно обтекаемого цилиндра ка поле пульсаций пристеночного давления. Для этого были проведены исследования с циликдричес- ■ ккмя моделями, на которых отновэниз 67а' составляло от 2 до 7. Установлено, что ачусто-гидродикамический коэффициент с изме-

' - 9 -

иепивм' кривизны цилиндров но изменяется, а коэффициент Крейч-аана возрастает с увеличением диакзтра цйЕкдра, поскольку интенсивность пристеночны? пульсация давления остается практически неизменной .в исследуемом диапазоне значений 5/в. С увеличением поперэчкой кризкзкы гибгаго продольно обтекаемого цилиндра нормированный спектр мощности у&енагнется в • диапазоне частот 0,2 < у$7и„< 0 и возрастает з облаете высоких частот 15. Ограниченная поперечная протяженность оеегаалштричного пограничного слоя и увеличение заполненности профиля скорости турбулентного пограничного слоя с ростом поперечной кривизны обтекаемой поверхности приведет к уменьигэнкв размеров знэрго-содерхащих мелкомасштабных вихрвзьк структур вблизи стенки. £ззо2ая конвективная скорость,для осесимметричкых тел с большей поперечной кривизной вкш.

В £2. £ рассматривается влияний угла атаки обтекания гибкого протяженного цилиндра на пульсации пристеночного давления. При увеличении угла атаки от 0* до 8"спектр мопщости пульсаций пристеночного давления возрастает в области низких частот, Коррелированной» вихревых структур по образуют цилиндра с увеличением утла атаки обтекания падает, оставляя практически неизменной частоту чй/и, » 1,5, яри которой набдсдгятся максимум функции когерентности, йаговая конвективная скорость растет с увеличением угла атаки а области низких частое и асимптотически приближается к скорости переноса, полученной при продольном сбгекаяда цилиндра в области высоких частот» По окружности цилиндра, обтекаемого под'углом атаки, наибольшее знахгание спектра шпностп пульсаций давления в области низких частог 6) наблюдается в кормовой части и йаамэньшзз

в плоскости перпендикулярной скорости потока. На высокочастотные шлкошсштабнш давланиеобразушие вихрваш структура кз-иэ?шт угла атаки обтекания (до 8*) не окззьгааот влияния,

РЛЗ^Вс! 3 ПОСВЯП^НЗ, ПОСТр09К»

пульсаций давления турбулентного пограничного слоя на гибком протяженней' цилиндре. Для построения модели рассмотрен ряд модельных представлений поля пульсаций давления, сред:; которых

подели Коркоса, Фоукс Вильямса, Чайза, Смольякова и Ткаченко к ряд их модификаций. Расчетные данные, полученные из этих мода-лей, сопоставляются с экспериментальными результатами, наблюдаемыми при обтекании гибких цилиндров. В итоге,, модель Чзйза принята за основу при построении статистической ¿одели' поля пульсаций давления турбулентного пограничного слоя. Но в модели Чзйза вместо конвективной скорости, зависящей от частоты и • разделения между датчиками, применяемой в качестве параметра оОезразмеривания, предлагается использовать скорость потока. Кроме того, результаты, получаемые из модели Чэйза, не согласуется с экспериментальным! данными как с нашими, так и с данными Елзйка, Ерздпзоу и другими в высокочастотной области спектра мощности и поэтому вводится дополнительный сомноаштель, упраздняющий это несоответствие. В результате предложено следующее модельное представление статистических характеристик поля пульсаций давления : -

1) взаимный спектр мощности

+12«^ +1$эхр( -г) С 1-^гр+12^ >* лИ+СоубГф4]" ( 7 )

2) спектр шадности

Р(¥) - ( 8 )

3) функция когерентности;

пV) -т,-

«•Ч>( - $ [ 1-?) 3 +1$>Хр( ( *

4) фазовая конвективная скорость

1у= иехр[-0,2(»5*Л$

( Ю )

-и -

где c¿> l+(bv.'57UJ; 7.j,=juJLT!áf/4¡ z/* ~)Íi J = l!'Tí

b„ = £b; % = 1-5; 5'= n = 1,67; at- 2,0; br=^ 2,38; rT =

= 0,24; ju = 0,15; с = 0,075.

3 главе 4 представлена физическая модель турбулентного пограничного слоя на гибком протяженном цилиндре. На основании экспериментальных данных, представленных з первых двух глазах диссертационной работы, и из анализа модельных представлений Кяяйка, Рейнольдса, Корино, Еродки,'Брауна, Томзса, Сзлько и других о структуре турбулентного пограничного слоя предложена как сама модель погранслоя, так и указаны типы когерентных вихревых структур, их взаимодействие и расположение в пограничном слое. Даны масштабы этих когерентных структур, времена "жизни" и скорости переноса. Так турбулентный пограничный слой, образованный при обтекании ■ гибкого протят-экпого цилиндра, состоит из мелко- и крупномасштабных вихревых структур. В пристеночной области, в вязком подслое зарождаются мелкомасштабные низкоскоростные когерентные структуры, которые представляют собой вращащизся в противоположных направлениях продольные вихри - струйки. По мере продвижения вниз по потоку струйки увеличиваются а поперечном размере, подымаются от обтекаемой поверхности и начинают колебаться. S буферной зоне струйки жидкости, достигнув больших амплитуд колебания и увеличив свое поперечное сечение, внезапно искажаются, расширяются и выбрасываются' вверх. МасзтаСы струек : продольный до 1000 ^/ufí по- . пзрйчный от (2-5)v/ur в головной части до (20-50)V/utв хвосто-зой. Расстояние между струйками около 80¿>/ut.

Выброшенная часть колеблющейся продольно ориентированной . вихревой струйки претерпевает значительные изменения в буферной и частично логарифмической зонах пограничного слоя разрушаясь и объединяясь с соседними массами зхектируюцэп гяидкости. Из этих остатксз когерентных структур формируются новые поперечно ориентированные вихревые структуры, обладающие большой энергией. . Такие вихревые структуры, такяз как и струйки отно-. сятся к мелкомасштабным пристеночны).! вихревым структурам. Их

линейные рагморы не превышают (2С0-ЕС0)\>/и31 а скорости перекоса - порядка 0,65*4,.

Мелкомасштабные вихри взаимодействуют как друг с другом, так и с крупномасштабными когерентными вихревыми структурами, обмениваются с ними анергией, распадается и объединятся, создавая более крупные образования,, которые, переменясь дальше от стенки, обладает белее высокой скоростью переноса. Образованные крупномасштабные вихри представляют собой поперечно ориентированные вихревые структуры насколько вытянутые в продольном напрзлении и наклоненные- к обтекаемой поверхности под углом близкп» к 18°. Масштабы этих вихрей можно, охарактеризовать следующим образом ; продольный от 0,55 до 6Я, поперечный от ОД? до 2,56" и толщина или высота по направлению нормали к обтекаемой поверхности от 0,15 до 0,8§. Эти крупномасштабные вихревые структуры перемзгщяся со скоростями переноса поряди (0,8-0,65) и*. При обтекании цилиндров крупномасштабные когэ-рентные структуры ограничены продольным масштабом порядка 6,25 к если их поперечный разкэр превышает длину окружности цклихд-ра, т„ е., то наибольшие вихри смыкаются над поверхностью? обтекаемого йилшдра, образуя "тороидальные" вихревые система Период появления таких "тороидальных" вихрей близок к периоду выбросов и равен В,45/Ц.и-переносятся эти вихри со скоростями порядка (0,85-0,95)^«» До своего распада они проходят рассхок-ние около 146»

Ка задней сторон© крупношешгабных вихревых структур образуются типичные вихри или вихри вальпЯ, обладащяе .большй энергией и высокой скоростью переноса, близкой' к скорости потока, Кх каекгаб оценивается в (100-200) длин вязкости. Заявление типичных вихрей приводит к искривлению поверхности крупномасштабных вихревых структур. Относительно малый радиус кривизны внешней фронтальной части крупномасштабной структуры к высокая кинетическая энергия типичных вихрей приводит к тому, что в этой области пограничного слоя происходят отрывы частей крупномасштабной структуры. Срывающиеся вихревые системы частично уносятся за пределы турбулентного пограничного слоя, та-

ким ер разом, стаЭилизкруя .голг^чу пограялчкого слал' для высоких чисел Гейполйдпа по длине цихщра,. а таюа а^ьдвдимс-я до галряалеккх» к обтекаемой поверхности кг-эдду сое^ДйЖ-

•Фушошспяааниия структурами, подпяскваа энергией вряотезсч-

ЙЙ СЛОЙ.

Следовательно, турбул&ятшй пограсичкиз слоя, образов^' иыЭ при сСгвкаяии «зшялра, зредегазлеот собой довольно пя» рзснсе -а сдолгое фпкрйсадэ талана», состояв»!* аз гелкхдос*-тгйных л |фуш0иася2б1шзс когерентных еюз»ш* сгрзтауй. Эт.. структуры »аполаята- весь яотраггсчний «лол, ззашедеиотвуя образуя друг друга. Сет? «Сгниваете»: кэаду сс5оА и

еороддпиг пульсацися!» полк, !«я5< на с£>т&кш.гйг повсрхкозтк,

так к по тощт нограяячясго слзя.

осж;ннш: бьщш а двмагяи доядадаз

1. Дзя ¡йакягезот физйчеййк процессов, г турОудгйтпоы гсгр&н:га?сч слое, сорйзозжшоа яра сй^ул^ш гго-•гпс цаоскдрса. рз^раСомяы ютодакя, есздаж

установки а нрдаэьадн яауод» жкедоддам да агмерзлто возя ву-зкгацйй пристеночного дазлэжст.

2. йсслэдозака статистически? хзрачгарада«* псш су?ьо-шш рисуночного даялэяка турбулосткого аограязгекого слоя, о5рээо?хй»ого яри обтекании гпОксго «трстжяоняог'о далшдрг. н> лу-к-нн з проанализирована лзрралпизнк»» л сязкгрллй» Йуик-

пульевдаа дглжгля.

3. На основании ажшгаа зйспбршептаашыя я теоретячес.*«^ пгследовэдшй подучены аазлй?йч?скйе ззя/иаыосгс ссрвдазтаге хяра1кзр51С2:-:к исграяпчяогс слзя, ра?члтсго зри обтвчзюа: ц»-

то;:.

-1 яссгдйсгзко злигаяз цпл;гадрч я угла здаки,

псд каторкм обтекается гаскШ грстяхззкна цкдачвр, па статно-течзскпй хздэт/эркгстгс: пульсаций гфкстаточкого дгале^я. лучзйо распределен:« скекгразаиад: л едрм.'язаоня« характер*»* тгес как по длине, так и по стеукиости цилиндра длл

- К -

чисел Рзйильдсз.

•Гшйдлийзна ехаг'кстичзская модель псдк пульсаций пристеночного даглзжя уурбулэптлого сограничного слоя, образов вммогс яри сбтекат; гкб;сстг. прстжйонвого щикцра. 'Догедзао сслсптавлапке рагчегн'с значений статистических 'хдракгерисгпк о данными, пр^аякый! в. гкс-лэримекг злмгах исследованиях,

6. Из анализа 'теоретических ?» экспериментальных работ предложена шгодкка к получены ггкл>: о параметрах когереэтнш: ивтрезы-с структур, о их скоростях-переноса, ' времени; "жни". Ошздззд ¡мхЕятаыы ЕзапнэдвЗствпа.-п обмена энергией 'мз/щу ко-горвнтакми кясрезшй"'-структурам:!.

7. Предложи» фэиздст - иодель уург^езтаогс псгракячно-го слоя, развитого при сбт^канкл ги'хогс протяганного цилячд-. ра. Указаны язш вихрезах структур, с£рзэущяс пограничный слой, их маскгабк-и скорости перекоса. _ .

Осковяке результаты• даосертациоккой работы охражбш: а следукцкх щ-йлжЕдаяп: :

1. Аяааэ» A. ïL , '•Виноградный Г. и , -аэскоСсСний 3. А.', Ыака-реякоз Л. П. Гидр^инзАшесгае сг/ш к вибрацл! гибкого продольно обтекавшего цлтаздра // I-v Всесогз. симпозиум по физию эхусто-ичрслинкэтосктс явлений и сятоачусздже с сэгакямл яжуадвий акустики и геоакустики : Тез. докл. - АкаСзд, 1883 -С. 41.

2. Завогрздгай " Г, й., Бсскобойнпк Е А., З'ревчэнко Б. Т. « .Кзкарёкков A. IL Спвгарзллььк? и коргэляцлонкие характеристики турбулэчтного пограничного слоя па гибко»} прсл'.жнном ци^лндре // iî5e. АН СССР, 15?х. «да. и.газа. -1989. -!1 5. -С. 49-М.

5. ' Виноградный Г. П., ЕссксСсйнпк Е А., i/гкаргнксв L Е Статистические характеристики лсэвд-.эвука за поверхности гибкого цилиндра // Проблемы кзмиексксй автоматизации/ гидрофлги-' ческгас исследований': Те?», докл. Зсгсоакк. конф. ' -мая 1С89. •• Севастополь, 1«£9. С. %

4. Еоскобойжпс Е. А., Макаренко в L Е Вихревые структуры в ■г^рбудэктнои пограничном слгоз на гибком протажгнком цгиздрэ // 2кхри и турбулэятност:. в океане : Тез. дам. III Згезовз.

кснф. 14-19 iza 1S30. - Яалияянгрэд, 1990. С. 64.

5. 2осксбойякк RA-, Мазрзкхоа А. И Влияние кривизны продольно обтекаемого цилиндра на пульсации пристеночного дзз-' лэяия // пульсации давления на обтакаехгой поверхности : Isa. докл. семинара "Авиационная' акустика", ЦАГК, 20-24 мая 1991.-Ü ,1991. С. 15-18.

■ 0. Взскобойник а к., Ь&йаропков Л. П.' Влияние угла атак: на псевдозвук турбулентного пограничного слоя гибкого цилиндра // вклады XI Seseosa, гкустич. колф. Серия 3.- 11.1991. С; 1218.

.Подписано к печати 14,09.1993р. Формат 60x64/16 - Бумага офсетная Усл.-печ.иист./дУч.-изд.пист^О. Tnpastico Заказ 840. Бесплатно

Полиграф, уч-к Института электродинамики АН Украины, 253057, Киев-57, проспект Побэдн, 56.