Распределение сверхтонких полей и косвенные обменные взаимодействия в сплавах Гейслера тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА, ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЛЮЦИИ И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

рГ6 од

На правах рукописи УДК 537.622.4:538.955

ЧЕПОВСКИЙ Павел Владимирович

Распределение сверхтонких полей и косвенные обменные взаимодействия в сплавах Гейслера

01.04.11 — физика магнитных явлений

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва — 1994

Работа выполнена на кафедре общей физики для естественных факультетов физического факультета МГУ им. М.В.Ломоносова.

Научные руководители: доктор физико-математических наук, профессор П.Н.Стеценко и доктор физико-математических наук, профессор В.В.Суриков.

ОФИЦИАЛЬНЫЕ ОППОНЕНТЫ-доктор физико-математических наук, профессор Р.Н.Кузьмин;

доктор физико-математических наук, профессор Л.И.Винокурова.

Ведущая организация: Центральный научно-исследовательский институт черной металлургии им. И.П.Бардина.

Защита диссертации состоится « /2» 1994 г.

часов на заседании специализированного совета

№ 3 ОФТТ (К.053.05.77) в Московском государственном университете им. М.В.Ломоносова по адресу: 119899, г. Москва, Ленинские горы, МГУ им. М.В.Ломоносова, физический факультет, ауд. С РА .

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физического факультета МГУ им. М.В.Ломоносова.

Автореферат разослан « //» си^/Ж-Х 1994 г.

в

Ученый секретарь специализированного совета № 3 ОФТТ к. ф.-м. н.

Т.М.Козлова

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы. Сверхтонкие поля очень чувствительны к особенностям электронной структуры магнитных материалов. Иногда даже замещение одного атома в ближайших координационных сферах может привести к заметным изменениям в картине распределения сверхтонких полей. Поэтому экспериментальное изучение распределения сверхтонких полей является источником ценной информации в современной физике магнитных материалов. Одним из наиболее точных методов измерения сверхтонких полей является метод ядерного спинового эха. Среди различных локальных экспериментальных методик ядерное спиновое эхо обладает наибольшей разрешающей способностью.

Для решения фундаментальных задач физики сплавов желательно иметь хороший модельный объект. Такой объект должен допускать широкую вариацию состава в локальном атомном окружении в пределах одного типа кристаллографической структуры. В этом отношении наиболее перспективными являются сплавы Гейслера. В них можно проводить замещение и ^-элементов, и Ъё-элементов, менять степень атомного упорядочения, перемещать атомы определенного типа из одной координационной сферы в другую, различным образом вызывать изменения величины локальных магнитных моментов атомов. Природа магнетизма многих сплавов Гейслера обусловлена, в основном, косвенными обменными взаимодействиями, поэтому исследования сплавов Гейслера позволяет проводить проверку на адекватность различных теоретических моделей. Все это и делает сплавы Гейслера прекрасным модельным объектом.

Кроме того, в последнее время исследования сплавов Гейслера привели к открытию нового класса магнитных

материалов — полуметаллических ферромагнетиков, которые обладают принципиально новой электронной структурой с, возможно, стопроцентной спиновой поляризацией электронов проводимости.

В нашей работе объектом исследований были выбраны сплавы Гейслера Со2МпОа1_х81х, Т^-хМпБЬ, Со]_х№хМп8Ь. В сплавах Со2МпОа1_х81х происходит замещение одного ^элемента другим в рамках структуры в №2.хМп8Ь изучается переход от кристаллографической структуры к структуре С1Ь, характерной для полуметаллических ферромагнетиков; а в Со!_х№хМпБЬ производится замещение одного 3 <1-элемента другим в структуре С1Ь.

Детальное исследование локальных магнитных характеристик в данных сплавах методом ядерного спинового эха, безусловно, является актуальным и перспективным.

Целью работы является изучение наиболее принципиальных особенностей распределения

сверхтонких полей, обусловленных существенной перестройкой электронной структуры сплавов. Кроме того, была поставлена задача провести оценку применимости различных моделей косвенного обменного взаимодействия для сплавов Гейслера Со2МпОа1_х81х и Со2МПА1|.х81х .

Научная новизна и оригинальность диссертационной работы определяется следующими основными результатами, которые автор выносит на защиту:

1. Впервые на основе изученных спектров ядерного спинового эха получено разделение вкладов в сверхтонкое поле на ядрах марганца от собственного магнитного момента и от магнитных моментов окружения в системе СогМпА!^,^^.

2. Впервые рассчитаны интегралы косвенного обменного взаимодействия в сплавах Гейслера Со2МпСа1_х81х и Со2МпА11_х81х в рамках модели

Мальмстрема-Гелдарта-Бломберга-Прайса, и получено пространственное и концентрационное распределение обменных интегралов.

3. Впервые изучено распределение сверхтонких полей на различных ядрах в сплавах Гейслера >И2_хМп8Ь и Со^х^хМпБЬ. Получено расщепление спектральных линий на ядрах Мп55 и БЬ121 в №Мп8Ь без приложения внешнего магнитного поля. Показано, что локальные области, характерные для полуметаллических ферромагнетиков, могут наблюдаться и в неполуметаллических образцах.

Достоверность результатов диссертационной работы определяется современным, точным методом измерений, хорошей воспроизводимостью результатов,

удовлетворительным согласием ряда данных с результатами теоретических оценок.

Апробация_работы. Результаты данной

диссертационной работы докладывались на следующих всесоюзных и международных конференциях: XVII Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений, Донецк, 1985; 3-я Международная конференция по физике магнитных материалов, Згсгугк-ВНа (Польша), 1986; II Всесоюзное совещание по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий, Грозный, 1987; III Всесоюзное совещание по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий, Алма-Ата, 1989; VIII Международная конференция по сверхтонким взаимодействиям, Прага, 1989; XII Всесоюзная школа-семинар "Новые магнитные материалы

микроэлектроники", Новгород, 1990; 5-е Международное совещание по ядерно-спектроскопическим исследованиям сверхтонких взаимодействий, Дубна, 1993.

Публикации. Основные результаты опубликованы в тринадцати печатных работах, список которых приведен в конце автореферата.

Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы. Работа изложена на 103 страницах машинописного текста и содержит 22 рисунка и 12 таблиц. Список литературы включает в себя 126 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении отмечается актуальность и научная новизна работы, обосновывается выбор объекта и метода исследований, формулируется цель диссертации. Дано краткое содержание глав, приведены основные результаты, выносимые на защиту. Представлены сведения о публикациях и апробации диссертации.

Первая глава, состоящая из двух параграфов, является обзором литературы по тематике диссертации, доступной к настоящему времени. В первом параграфе приведены сведения о разнообразии кристаллических и магнитных структур сплавов Гейслера, а также о различиях в кристаллографических структурах сплавов Гейслера с общей формулой Х2У2 (структура Ь2Х) и ХУХ (структура С1ь). Общая структура сплавов Гейслера приведена на рисунке 1. В структуре узлы А и С занимают атомы типа.Х, узлы В - атомы типа У, В -атомы типа Ъ. Структура С1ь отличается тем, что одна из подрешеток (например, С) пуста. Также приведены сведения о локальном атомном окружении различных кристаллографических узлов в шести координационных сферах (КС). Далее , изложен механизм образования сверхтонких полей на ядрах и приведены экспериментальные данные по сверхтонким полям в сплавах Гейслера как на ядрах (/-элементов в узлах У и Ъ, так и на ядрах эр-элементов, находящихся в узлах Ъ.

Рассмотрен также ряд теоретических моделей, описывающих сверхтонкие поля на ядрах как магнитных, так и немагнитных элементов в переходных металлах.

Показано, что некоторые модели более или менее успешно описывают поведение сверхтонких полей на немагнитных примесях, тогда как точное количественное описание сверхтонких полей на ¿/-элементах в сплавах переходных металлов остается делом будущего. В связи с этим весьма актуальным становится получение точной экспериментальной информации о таких системах и, в частности, о сплавах Гейслера.

Второй параграф посвящен полуметаллическим ферромагнетикам — новому классу магнитных материалов, впервые открытых в 1983 году путем теоретических расчетов зонной структуры сплава Гейслера ММпБЬ. Отличительной особенностью полуметаллических ферромагнетиков является наличие щели в районе уровня Ферми в подзоне меньшего заполнения, т.е. данная подзона имеет полупроводниковый характер, тогда как подзона большего заполнения имеет типичный металлический вид. Это должно приводить к 100% спиновой поляризации электронов проводимости на уровне Ферми, что может проявляться в необычности многих свойств данных материалов. Показано, что класс полуметаллических ферромагнетиков весьма широк и включает в себя такие материалы, как СЮ2, Ре304 и другие. Рассмотрены различные экспериментальные данные, в том числе и по сверхтонким полям, многие из которых косвенно подтверждают существование полуметаллического ферромагнетизма.

В конце параграфа приведены выводы по главе и сформулированы задачи, поставленные в диссертации.

Во второй главе кратко описаны спектрометр ядерного спинового эха (§1) и исследуемые образцы (§2).

Использовавшийся спектрометр обеспечивает проведение измерений ядерного спинового эха на частотах от 100 МГц до 500 МГц в интервале температур от 1.4 К до комнатной. Точность определения величины

сверхтонкого поля с помощью данной

установки зависит от соотношения сигнала к шуму и ширины

резонансной линии. В нашей работе точность измерения положения

основных резонансных пиков составляла, обычно, доли процента.

Образцы сплавов серии Со2МпОа1_х81х сплавлялись в индукционной печи в атмосфере аргона. Далее слитки подвергались

отжигу в вакууме при температуре 830°С в течение трех суток. Затем температура снижалась до 720°С и выдерживалась в течение 12 часов, после чего образцы закаливались в 10% растворе поваренной соли. Закаленные образцы превращались в порошок с размерами частиц менее 50 мкм. После отжига проводился рентгеноструктурный анализ образцов для контроля на однофазность и определения параметра решетки.

Образцы серий №2_хМп8Ь и М^СохМпЗЬ были изготовлены из компонентов высокой степени чистоты в стехиометрических количествах.

Образцы сплавлялись в дуговой печи в атмосфере аргона. Далее образцы подвергались отжигу в вакууме при температуре 790°С с последующим медленным охлаждением. Как было обнаружено, продолжительность отжига оказывает существенное влияние на однородность и упорядоченность образцов данных серий. Поэтому нами применялись длительные отжиги в пределах от двух до

О Цс «Б

Рис. 1. Структура сплавов Гейслера.

Рис. 2. Спектр ядерного спинового эха на ядрах Мп55 в сплаве Гейслера Со2МпОа при 4.2 К. 1С, - относительная интенсивность.

трех недель. Кроме того, некоторые образцы подвергались повторному отжигу.

Как показал рентгеноструктурный анализ, не все образцы получились однофазными, что связано с общей сложностью приготовления образцов сплавов данных серий. Для дальнейших исследований отбирались только однофазные образцы. Состав полученных образцов определялся с помощью химического анализа.

Третья глава, состоящая из двух параграфов, посвящена результатам исследований сплавов Гейслера серии Со2МпОа|.х81х. В первом параграфе приводятся результаты измерений распределения сверхтонких полей на ядрах марганца в сплавах СогМпОа}.^* при гелиевых температурах.

Показано, что самая интенсивная линия соответствует атомам Мп, находящимся в узлах У с нормальным окружением, соответствующим

упорядоченной структуре 1Л\ (см. рисунок 2).

Сверхтонкое поле на марганце в СогМгЮа равно -280 кГс и линейно возрастает по абсолютному значению до величины -336.3 кГс при замещении галлия на кремний.

Для идентификации других линий были приготовлены сплавы на основе СогМпОа с замещением части галлия на марганец и части кобальта на галлий.

Проведенная идентификация линий спектров позволила определить вклады в сверхтонкое поле на марганце от собственного магнитного момента Мп и от локального окружения.

Разделение вкладов в сверхтонкое поле на марганце позволяет провести оценки параметров электронной структуры, необходимых для проверки применимости различных моделей косвенных обменных взаимодействий к исследуемым сплавам. Определенные из эксперимента коэффициенты сверхтонких взаимодействий для ближайших координационных сфер дали возможность оценить поляризацию электронов проводимости в этих координационных сферах. Удалось также оценить значения волнового вектора Ферми, которые оказались равными в сплаве Со2МпОа кР=1.44 А"1, а в сплаве СозМпБ! кр=1.54 Я"1.

Второй параграф посвящен расчетам интегралов косвенных обменных взаимодействий в сплавах Гейслера и Со2МпА11.х51х в рамках моделей Кароли-Бландена и Мальмстрема-Гелдарта-Бломберга-Прайса (МГБП). Показано, что модель Кароли-Бландена не может применяться для объяснения ферромагнетизма данных сплавов.

Совсем другие результаты дает модель МГБП, использующая более точное (по сравнению с моделью Кароли-Бландена) приближение для энергии обменного взаимодействия:

(Д) = ^ ап ^ 5ш ^ 11е{ехр[«(2* + т,1в + л2а)] Х^ (Л)}

- и -

Рис. 3. Пространственное распределение обменных интегралов по модели МГБП для сплава Со2МпСа.

где Ст1 и аз обозначают направления спинов, Л1 и Л2 ~ фазовые сдвиги, а к = крЯ. Функция Х„102(Л) учитывает преасимптотический характер данной модели по сравнению с моделью Кароли-Бландена. На рисунке 3 приведены зависимости от расстояния обменных интегралов трех типов взаимодействия для сплава

«эфф>

мэВ

-30

-60

Мп-Мп

100 Г-

- Со-Со 1 _..„, 1

50

-50

30

20

10

-10

11 КС '--

1 КС

Со-Мп

х—1>

0.5 IV КС

Рис. 4. Концентрационно-пространственное распределение обменных интегралов для всех сплавов квазитройного разреза Со2МпСа1.х81х (по модели МГБП).

о

Co2MnGa. Заштрихованные кружки указывают положение соответствующих атомов в упорядоченной структуре L2i-

На рисунке 4 показано концентрационно-пространственное распределение косвенных обменных интегралов всех трех типов взаимодействий для сплавов Co2MnGai_xSix. Видно, что основные обменные интегралы (Мп-Мп в третьей КС, Со-Со во второй КС и Со-Mn в первой КС) положительны для всего разреза.

Была проведена проверка устойчивости полученных решений к вариациям различных параметров модели, таких как волновой вектор Ферми, энергия Ферми, ширина ¿/-состояния и других. Вывода о применимости модели МГБП к данным сплавам эти расчеты не изменили. Аналогичные результаты были получены и для сплавов Co2MnAli_xSix.

В четвертой главе приведены результаты измерений распределении сверхтонких полей на ядрах Mn55, Sb121, Sb123 и Со59 в сплавах Гейслера Ni2_xMnSb (§1) и Coj.xNixMnSb (§2) при азотных и гелиевых температурах.

В первом параграфе приведены результаты исследований с помощью ядерного спинового эха сплавов Гейслера Ni2_xMnSb, в которых происходит переход от кристаллической структуры L2j к структуре С1ь. Во всех спектрах присутствует резонансный пик на частоте 298.5 МГц, который соответствует атомам марганца в упорядоченной структуре С1ь. Пик в районе 301^-309 МГц обусловлен атомами Sb121. Сверхтонкое поле на ядрах сурьмы оказывается равным 295.4-^-303.2 кГс. Это означает, что резонансный пик на Sb123 должен находиться в диапазоне частот 162.2^-167.1 МГц, а его положение должно коррелировать с положением пика Sb121, что и наблюдается.

Обогащение составов марганцем при одновременном обеднении их сурьмой должно приводить к попаданию марганца на место атомов сурьмы, то есть в узлы Z. Смещение при этом марганцевого пика в сторону

0.5

1 Л

) а\Ч.б

300

{, МГц 350

Рис. 5. Спектры ядерного спинового эха на ядрах Мп55 и БЬ121 в сплавах М1з4.зМпзо.88Ьз4.9 (а) и Ы1з4.2Мп28.98Ьз6.9 (б) при температуре 1.4 К.

высоких частот говорит о том, что ориентация магнитного момента

марганца в узлах Ъ такая же, как и в узлах У.

Кроме того, спектры свидетельствуют, что при локальном окружении С1(, магнитный момент Мп постоянен. Об этом говорит не только постоянное положение пика 298.5 МГц, но и вообще примерно постоянное положение всех основных пиков. При изменении концентрации никеля наблюдается лишь некоторое перераспре-

деление интенсивностей в "размытых" пиках.

Следовательно, можно утверждать, что локальный магнитный момент в изучаемых сплавах определяется не формулой данного состава, а только ближайшим атомным окружением.

В сплаве №Мп8Ь частоты резонансных линий Мп55 и БЬ121 случайно совпадают, причем знак сверхтонкого поля на марганце отрицателен, а на сурьме положителен. Нами была предпринята попытка "расщепить" резонансные линии Мп55 и БЬ121 без приложения магнитного поля. Это удалось сделать с помощью вариации состава образцов в пределах нескольких атомных процентов, как видно из рисунка 5.

Во втором параграфе приводятся результаты исследований сверхтонких полей в сплавах №1_хСохМп8Ь. Замещение никеля кобальтом приводит к уменьшению локального магнитного момента марганца. Так как у

различных атомов Мп в ближних координационных сферах оказывается различное содержание кобальта, то имеем целый набор ионов марганца с различными магнитными моментами, что приводит к заметному уширению "марганцевого" пика. Наибольшая размытость спектров наблюдается, естественно, у тех образцов, у которых есть достаточное количество и никеля, и кобальта, что и обусловливает богатство вариаций локального атомного окружения. При стабилизации состава первой координационной сферы, когда в ней оказываются, в основном, атомы кобальта, в некоторой степени стабилизируется и магнитный момент Мп, о чем свидетельствует соответствующий пик на частоте около 270 МГц.

Следует отметить, что смещение марганцевого пика в сторону низких частот не является очевидным, так как замещение никеля кобальтом сопровождается появлением магнитного момента в первой координационной сфере иона Мп, что должно приводить к смещению марганцевого пика в сторону высоких частот. Учитывая и противоречивость литературных данных о магнитных моментах кобальта и марганца, и их разброс, трудно делать однозначные утверждения о величине уменьшения локального магнитного момента Мп.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Впервые измерены спектры ядерного спинового эха на ядрах Мп55 в сплавах Гейслера Со2МпОа1_х81х со структурой На основе идентификации линий спектров разделены вклады в сверхтонкое поле на марганце от собственного магнитного момента и от локального окружения.

2. Для сплавов Со2МпОа и СогМпБ! определена поляризация электронов проводимости, создаваемая локальным моментом марганца в ближайшем окружении.

В рамках модели Кэмпбелла-Бландена для данных сплавов оценены значения волновых векторов Ферми. Для сплава Co2MnGa АгР=1.44 А"1 и для Co2MnSi ¿f=1.54 Я"1.

3. Проведено обобщение модели косвенных обменных взаимодействий Мальмстрема-Гелдарта-Бломберга-Прайса на случай трех типов обмена (Мп-Мп, Со-Со, и Со-Mn). Впервые рассчитаны интегралы косвенного обменного взаимодействия в сплавах Co2MnAli_xSix и Co2MnGai_xSix и получено их пространственное и концентрационное распределение. Показано, что обобщенная модель Мальмстрема-Гелдарта-Бломберга-Прайса дает положительные значения основных обменных интегралов для всех сплавов, в отличие от широко распространенной модели Кароли-Бландена. Показано также, что обменный интеграл взаимодействия Мп-Мп в первой координационной сфере существенно отрицателен, что объясняет известный из эксперимента факт переворота магнитного момента марганца при достаточном количестве атомов марганца в первой координационной сфере.

4. Впервые проведены измерения сверхтонких полей в сплавах Гейслера Ni2_xMnSb на ядрах Mn55, Sb121 и Sb123. Показано, что во всех спектрах присутствует линия на частоте 298.5 МГц, соответствующая атомам марганца с локальным окружением типа С1ь и локальным магнитным моментом 4.04 цб-

5. Показано, что атомное разупорядочение в сплавах Ni2_xMnSb начинает проявляться при х<0.5. При попадании атомов марганца в Z-узлы локальный магнитный момент марганца ориентирован ферромагнитно.

6. Впервые удалось в полуметаллическом ферромагнетике NiMnSb разделить спектральные линии Мп55 и Sb121 без приложения внешнего магнитного поля.

7. Показано, что уменьшение абсолютной величины сверхтонкого поля на марганце в полуметаллическом ферромагнетике CoMnSb по сравнению с NiMnSb обусловлено конкуренцией двух вкладов в поле: уменьшением собственного магнитного момента марганца и влиянием магнитных моментов кобальта в ближайшем окружении, причем решающее влияние оказывает уменьшение магнитного момента ионов марганца.

Основные результаты диссертации изложены в следующих публикациях:

1. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Гармашов A.B., Чеповский П.В. - Поляризация электронов проводимости в сплавах Гейслера Co2MnGaj_xSix. Тез. докл. XVII Всесоюзной конф. по физ. магн. явлений. Донецк, 1985, 133-134.

2. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Гармашов A.B., Чеповский П.В. - Сверхтонкие поля на ядрах Мп^ и поведение локальных магнитных моментов ионов Мп и Со в ферромагнитных сплавах Co2MnGai_xSix. Деп. в ВИНИТИ, 1986, № 1067-В86, 1-15.

3. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Гармашов A.B., Чеповский П.В. - Hyperfine interactions in the Co2MnGai_xSix Heusler alloys. Abstracts 3rd International conference on physics of magnetic materials, Szczyrk-Biîa (Poland), 1986, 234-235.

4. Стеценко П.H., Суриков -В.В., Чеповский П.В. -Сверхтонкие поля и обменные взаимодействия в сплавах Гейслера. Тез. докл. II Всесоюзного совещ. по ядерно-спектроскопическим исследованиям СТВ, Грозный, 1987, 30.

5. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В. -Локальные магнитные моменты и обменные взаимодействия в квазитройных сплавах Гейслера. Изв. АН СССР, сер. физ., 1988, 52, 1735-1738.

6. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В. -Сверхтонкие поля в полуметаллических ферромагнетиках. III Всесоюзное совещ. по ядерно-спектр. исслед. СТВ, Алма-Ата, 1989, тез. докл., ч.П, с.19.

7. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В., Мостафа М.А. - Сверхтонкие ывзаимодействия в полуметаллических сплавах Гейслера NiMnSb ц CoMnSb. Вестник МГУ, сер.З, физ., астроном., 1989, т.ЗО, №5, с.81-83.

8. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В. -Hyperfine fields in the half-metallic ferromagnet NiMnSb. VHIth Infi conf. on hyperfine interactions, Prague, 1989, Booklet of Abstracts, B4-88 - B4-89.

9. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В., Астахова Т.Ю. - Сверхтонкие поля и локальные магнитные моменты в ферромагнитных сплавах Ni3_xMnxSn. XII Всесоюзная школа-сем. "Новые магнитные материалы микроэлектроники", Новгород, 1990, тез. докл., ч.1, с. 182-183.

10. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В. -Hyperfine fields in the half-metallic ferromagnet NiMnSb. Hyperfine Interactions, 1990, v.59, p.473-476.

11. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В. -Особенности распределения сверхтонких полей в полуметаллических ферромагнетиках. Материалы III Всесоюзного совещ. по ядерно-спектр. исслед. СТВ, Москва, изд. МГУ, 1990, с.51-56.

12. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В., Линский К.С., Анохин И.А. - Распределение сверхтонких полей в сплавах Гейслера Ni2.xMnSb. 5-е Международное совещ. по ядерно-спектр. исслед. СТВ, Дубна, 1993, тез. докл., с. 114.

13. Стеценко П.Н., Суриков В.В., Чеповский П.В., Линский К.С., Анохин И.А. - Сверхтонкие поля в

полуметаллических ферромагнетиках №]_хСохМп8Ь. 5-е Международное совещ. по ядерно-спектр. исслед. СТВ, Дубна, 1993, тез. докл., с. 115.