Реакция 16 0 (е, е "с) с регистрацией электрона и вторичных заряженных частиц на совпадении тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. РЕГИСТРАЦИЯ ЭЛЕКТРОНОВ В МАГНИТНОМ СПЕКТРОМЕТРЕ

§ I. Ведение. Магнитный спектрометр.

§ 2. Дрейфовые индукционные камеры. Выбор схемы.

Отдельные элементы конструкции.

§ 3. Характеристики камеры.

§ 4. Электроника и программы.

ГЛАВА П. ДЕТЕКТОР ВТОРИЧНЫХ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ ДЛЯ

ЭКСПЕРИМЕНТОВ (е.е'с ).

§ I. Требования к детектору. Характеристики системы.

§ 2. Сцинтилляционный^сяетчик.

§ 3. Пропорциональная камера.

§ 4. Электронная аппаратура.

ГЛАВА Ш. ПОСТАНОВКА ЭКСПЕРИМЕНТА И КОНТРОЛЬ ЗА НАБОРОМ

ИНФОРМАЦИИ.

§ I. Экспериментальная установка.

§ 2. Съем информации.

§ 3. Светимость. Расчет неупрутих сечений.

§ 4. Программы контроля за экспериментом.

ГЛАВА 1У. ОБРАБОТКА ЖСПЕРИМЕНТАЛЬШХ ДАННЫХ.

§ I. Анализ информации с магнитного спектрометра.

§ 2. Анализ информации с детекторов вторичных частиц.

§ 3. Учет радиационных поправок в реакциях ( е{е' ) и (е^е'с ).

ГЛАВА У. ОСНОВНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ.

§ I. Инклюзивная реакция ехе{ ).

§ 2. Реакция 160( ехе1с ).

§ 3. Реакция 160( е, е' с, сг ).

ГЛАВА Л. АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ ЭКСПЕРИМЕНТА.

§ I. Сечение реакции А(е.,с'Л)В.

§ 2. Определение параметров угловых распределений по экспериментальным данным.

§ 3. Реакция 160 ( ег <?' р0 )15Л/

§ 4. Реакция 160 ( ехе1 Ы0/1 )

§ 5. Испарительный каскад и эмиссия мягких протонов и ос -частиц.

§ 6. Структура сечения неупругого рассеяния электронов.

I. В последние годы все большее развитие получают эксперименты по неупругому рассеянию частиц высокой энергии на атомных ядрах с регистрацией совпадений между неупруго рассеянной и вторичными частицами (см., например, труды конференций /1-5/).

Такой интерес к совпадательным реакциям вызван, с одной стороны, трудностями в интерпретации данных инклюзивных реакций, с другой - возможностями изучения структуры ядра, механизма реакции и структуры сечения неупругого рассеяния в более информативных реакциях /6-9/.

До конца 70-х годов эксперименты на совпадение в неупругом рассеянии ставились лишь в отдельных случаях, для изучения реакций, в которых вторичные частицы имеют большую энергию и узкое угловое распределение, что позволяет отделить эффект от низко -энергетического фона, а также, использовать толстые мишени. Таким способом были изучены, например, импульсные распределения нуклонов и кластеров в некоторых ядрах с помощью реакций ( , ВЫ), р ), ( р, р'о1 ), ( е.е'р ) /Ю,П/.

Последовательное изучение реакций ( ъ,сх]в ) в широком интервале энергий вторичных частиц наталкивается на две проблемы: скважности и интенсивности пучков частиц из ускорителей.

Большая скважность пучков стандартных ускорителей, использовавшихся при исследовании реакций (4,0' 10^ * 10^ у линейных ускорителей электронов), приводит к неудовлетворительному соотношению истинных и случайных совпадений.

Интенсивность пучков, являющаяся приемлемой для исследования реакций (а,а1 ) становится недостаточной при переходе к реакциям (с[,а]8) по двум причинам: во-первых, вторичные частицы часто имеют малую энергию, что накладывает ограничение на толщину мишени, во-вторых, телесный угол детекторов вторичных частиц

- о обычно составляет <-10 * от 4я , что также снижает скорость счета.

Необходимые параметры пучков о(.-частиц и протонов достигнуты в последние годы в нескольких лабораториях, где выполнена серия экспериментов по реакции ( о(., сС' С ) /12-15/ . В них, в частности, исследовались распады изоскалярных квадрупольных резонан-сов в ядрах в <Ж оболочки.

П. Хорошо известные трудности описания взаимодействия адро-нов с ядрами стимулируют постановку экспериментов по рассеянию электронов. Опыты по упругому рассеянию были начаты в 50-х годах Хофштадтером /16/ для исследования распределений заряда в ядрах. В дальнейшем были выполнены многочисленные исследования неупругого рассеяния электронов (см.Д7/). Они проводятся и сейчас в самых различных областях энергий и переданных импульсов: от прецизионных измерений с разрешением по энергии Г^/z^30 кэВ при энергии частиц 60 МэВ /Е8/, до исследования импульсных распределений кварков в ядрах /19/ .

Во всех случаях электронное рассеяние привлекает внимание благодаря преимуществам электрона как пробной частицы. Прежде всего, это малость электромагнитного взаимодействия электрона с ядром по сравнению с сильным взаимодействием, определяющим структуру ядра, т.е. электрон является хорошим пробником дщя ядерной материи. Существенным является наличие хорошего понимания электромагнитного взаимодействия и последовательного теоретического описания процессов. Возможность изменения передаваемого импульса и энергии в широких пределах выгодно отличает рассеяние электронов от фотоядерных реакций.

Исследования ядер с помощью электронов высокой энергии ведутся в следующих основных направлениях:

I) изучение распределений заряда и токов по упругому рассеянию в широкой области переданных импульсов;

2) измерение импульсных распределений протонов на оболочках;

3) изучение ядерных уровней, их квантовых чисел, формфакторов;

4) электрорасщепление ядер, распадные характеристики возбужденных состояний.

Для построения моделей ядра, проверки правильности представлений о его структуре, наиболее подробную информацию дают последние два направления. Однако анализ информации инкяюзивнных реакций часто требует использования моделей процесса и, таким образом, становится неоднозначным. Последовательное теоретическое рассмотрение / 7/ показывает необходимость кинематически полных экспериментов ( <?л9х X ) и проведения соответствующих расчетов по единой теории ядерных реакций.

Информация, получаемая в экспериментах ( е1 <?' X ) - сечение реакции, как функция конечной энергии и угла рассеяния электрона, сорта и энергии вторичной Частицы, углов вылета ее по О и 1р , позволяет исследовать различные парциальные реакции.

Фиксируя переходы в определенное состояние ядра остатка и анализируя угловое распределение вторичных частиц можно безмодельным способом определить квантовые числа резонансов и разделить прямые и резонансные процессы с учетом интерференции. Рассмотрение зависимости угловых распределений не только от О , но и от <р угла вылета вторичной частицы позволяет определить как куло-новский, так и поперечные Е и М формфакторы резонанса.

Большой интерес представляет исследование структуры сечения реакции при больших энергиях возбуждения, которая связана с кинетикой распада конфигураций.

Определяя моды распада резонансов по сорту вторичной частицы и состоянию ядра - остатка можно выяснить структурные особенности волновых функций ( сС - кластерные компоненты, вклады различных оболочек).

Ш. Для исследования реакции ( ехе' К ) необходимы установки с достаточно малой скважностью взаимодействия пучка и мишени при высокой интенсивности пучка. Методы постановки экспериментов по реакции ( е, <?' X ) обсуждались на ряде конференций в последние годы /1-5/. Проводились также специальные совещания /20,21/,

Имеется три направления по ускорительной технике, создающейся для экспериментов (<?г е' X ) / 20-22/: а) линейные ускорители со сверхпроводящими резонаторами, а также микротроны на их основе (рециркуляторы); б) обычные линейные ускорители дополненные растяжителем; в) накопительные кольца с внутренними мишенями.

Первое направление развивается в Стэнфорде /2?/и Иллинойсе /24 /В Стэнфорде линейный ускоритель работает с 1979 года. Выполнено исследование реакции (?,<?' р0 ) /2Ъ/ при возбуждении ядра в области гигантского дипольного резонанса. Изучались также процессы 12С (<=\<?'^ )и 238и ( )/26-27/.

В Иллинойсе построен микротрон на энергию частиц

70 МэВ. Эксперименты проведены с тяжелыми ядрами 208 Р8[е{е'у1)/28/ ( )/29/. Выполнено первое исследование реакции (е,^ ) тр на С /30/ , в котором определен поперечный электрический форм-фактор резонанса 4,44 МэВ 2+ при <р сь 0,4фмСоздан пучок меченных фотонов с разрешением 150-200 кэВ, на котором проведены фотоядерные исследования 28 ^ ( Г, с )/31/, 208Р£ ( п ) /32/.

Второе направление пока не достигло уровня необходимого для выполнения физических экспериментов. Отметим также, что продолжается развитие линейных ускорителей, в которых не используется сверхпроводимость, в направлении снижения скважности пучка. В Амстердаме в лаборатории А/1К Н Е Г начал работать линейный ускоритель с пониженной скважностью пучка (2,5$) /33/. Энергия электронов до 500 МэВ, средний ток 500мкА. Физическая программа нацелена на исследование реакции (е^1 р) с высоким энергетическим разрешением.

Необходимо отметить, что в перечисленных лабораториях ис -пользуются толстые мишени (^50 мг) и, в основном, изучаются нейтронный и протонный (£ > 5 МэВ) каналы распада возбужденных ядер.

Для регистрации электронов используются магнитные спектрометры с телесным углом ~ 5 мстер, энергетическим разрешением 100 кэВ и аксептансом по энергии 5 + 10$.

Для регистрации вторичных протонов применялись полупровод-. никовые детекторы (телескоп с0. = 40 мстер) /25 /, магнитный спек« трометр (Л = 17 мстер) /33/. Для регистрации осколков деления применялись сцинтшшщионные и лавинные детекторы /34/.

Метод постановки экспериментов по рассеянию электронов, использующий накопительные кольца, был предложен и разработан в Новосибирске /35-38/.

Идея метода сверхтонкой мишени заключается в применении многократного прохождения частиц через внутреннюю мишень и использовании радиационного затухания энергетических и угловых разбросов пучка электронов, которое при достаточно малой толщине мишени приводит к резкому увеличению времени жизни пучка.

Эффективная толщина мишени - произведение среднего числа прохождений электронов через мишень на ее толщину достигает 0,2 радиационной длины /35/. В работе /39/ эти же идеи применены в пучкам тяжелых частиц с использованием электронного охлаждения.

Основной параметр экспериментальной установки - светимость достигает в случае углеродной мишени величины 10^*10^см~^сев?

38/ , т.е. той же, что и в стандартной постановке эксперимента на лучшем линейном ускорителе /25/ . Отметим, что средний ток ускорителя-инжектора в накопительное кольцо на два порядка меньше, чем в сравниваемом линейном ускорителе. Однако условия эксперимента на накопителе имеют ряд преимуществ, решающих для исследования реакции ( <?' X ):

1. Непрерывный резким работы - взаимодействие пучка с мишенью происходит со скважностью минимально возможной для резонансных ускорителей.

2. Толщина мишени составляет^ 10 Х0 и любые медленные частицы легко выходят из нее.

В таблице I приведен список экспериментов по реакции (<?,<?'Х ), проведенных к настоящему моменту.

Реакция Энергия электронов (МэВ) Энергия возбуждения (МэВ) Лаборатория е, е'с) ,V, ,гс;лп 130 0-70 Новосибирск н с <?, е' р) НО 0-50 Новосибирск с С е, г1 р.) 90-126 19-27 Стэнфорд (СЩА) е, <?i р) Амстердам

V,3<,Z i,toSpg 500 0-40 (Голландия)

12 С Ce,e'(j') 67 4,4 Иллинойс (США)

208 Pß Сe.e'n) 67 9-16 Иллинойс (США)

ZUU(e,e'f) 170 Массачусетс-. (США)

Ce.e'i) 185 4-14 Майнц, Гессен (ФРГ)

Таблица I. Эксперименты ( ехР(Х ) тс

1У. Структура ядра 0 исследовалась неоднократно, в различных реакциях, в т.ч. и с помощью неупругого рассеяния электронов /11,17,40 /. В таблице 2 дан перечень работ, в которых получены последние результаты по гигантским резонансам и импульсным распределениям нуклонов в неупрутом рассеянии электронов, об -частиц, прямых и обратных фотоядерных реакциях.

Реакция Энергия частиц (МэВ) Область возбуждения 160 в МэВ Ссылка

160 (<?,£>' ) 120-250 0 + 40 /40/

160 (е.е'р^) 500 /и/

16о(е,<?'с ) 130 0-+ 70 /41/

160 ( *1,с1'С ) 155 10* 27 /14/

16о ( ) 0 + 33 /42/

16о ( г, Ро ) 40+400 /43/

160 ( Р; ) 0+28 /44/

15А/ < Р, г* > 9-18 20+ 29 /45/

14А/( а, Го ) /46/

12С (0*, у; ) 5-21 12+ 28 /47/ тс

Таблица 2. Экспериментальные исследования 0

Отметим большое значение работы/14/, где в реакции (о/.л'с ) исследован изоскалярный Е2 резонанс, и впервые получена однозначная информация о его модах распада, и работу Дб/по определению вкладов переходов \ р;/' 1 с! ^ и 1 ру~'2 в формирование гигантского дипольного резонанса.

Приведенный в таблице 2 список отражает малую часть всех исследований Только в обзоре/48/ »посвященном в основном схеме уровней упомянуто более 1500 публикаций с 1970 года. тс

Такой интерес к исследованию 0 легко понять - это ядро является пробным, как для теоретиков, так и для экспериментаторов. Оно достаточно сложное, чтобы в нем проявились многочастичные эффекты, однако, его структура проще, чем у многих других ядер.

Приведенное количество публикаций, по-видимому, отражает не многочисленность изученных деталей конкретного ядра, а опробованных вариантов постановки эксперимента и теоретических построений.

С этой точки зрения необходимо рассматривать проведенные эксперименты по реакции ( е, ). Это первые эксперименты ( е1 е'с. ), в которых ядро исследовано в широком диапазоне энергий возбуждения (от 0 до 70 МэВ), энергиях вторичных частиц от самых малых (для протонов 0,6 МэВ, для -частиц 2,3 МэВ) до максимально возможных в эксперименте, для всех сортов образующихся частиц, при различных направлениях вылета их из ядра. Эксперименты дали новую, однозначно интерпретируемую информацию. тс

Подавляющее большинство ранее проведенных исследований 0 с адронами и электронами не позволяют провести однозначное сопоставление расчетов и результатов эксперимента, не корректно разделяют прямые и резонансные процессы. Лишь в экспериментах и (р/^о) получены надежные данные о структуре ядра однако они относятся к узкой области энергий возбуждения, определенным переданным импульсам и модам возбуждения и распада ядра.

Диссертация посвящена экспериментальному изучению реакции 160 ( ех е'с ) в широком диапазоне энергий возбуждения и энергай вторичных частиц, разработке регистрирующей аппаратуры для проведения эксперимента, проведению измерений и анализу результатов. Она состоит из введения, трех частей и заключения.

Основные результаты проведенной работы сводятся к следующему:

1. Впервые проведено экспериментальное изучение неупругого тс рассеяния электронов на ядре 0 с регистрацией совпадений с заряженными вторичными частицами в широких диапазонах по энергии возбуждения ядра (от 0 до 70 МэВ), сорту вторичных частиц (протоны, дейтроны, оС - частицы), их энергии и углу вылета.

2. Структура сечения неупругого рассеяния электронов с эмиссией заряженных частиц включает три основных части, отвечающие различным физическим процессам: первая - прямому выбиванию частиц и распадам резонансов в низколежащие состояния дочерних ядер; вторая - предравновесной эмиссии и третья (низкоэнергетические частицы, имеющие испарительную форму спектра и почти изотропное угловое распределение) - распадам компаунд-ядер.

3. Протоны и о( -частицы составляют около 95$ всего количества заряженных частиц образующихся при электровозбуждении тс

0. Альфа распад доминирует при энергии возбуждения ниже 22 МэВ, его доля резко падает в области гигантского дипольного резонанса, где она составляет 20$. При увеличении энергии возбуждения от 30 МэВ и выше относительный выход о1 -частиц возрастает до 30$ (при \Х/ = 60-70 МэВ).

4. По угловым и энергетическим распределениям вторичных частиц в реакции найдены сечения следующих процессов: резонансного возбуждения ядра с распадом в дискретные состояния дочерних ядер и испусканием протонов и оС -частиц; прямого выбивания протонов из оболочек р^и рзд; прямого выбивания оС -частиц; предравновесной эмиссии протонов и о^ -частиц; испарения протонов и -частиц; а также, эмиссии дейтонов.

5. Определена зависимость квадратов амплитуд прямого и резонансных процессов, полного сечения в канале^^'ро) от энергии возбуждения с учетом интерференции процессов.

6. Обнаружен эффект резкого подавления прямого процесса в реакции 160(в)е/ро') при энергии возбуждения ниже 22 МэВ.

7. Сечение прямого выбивания с / р оболочки составляет 25-5$ полного сечения реакции (е^в'р^) при энергии возбуждения выше 40 МэВ.

8. Создан детектор вторичных заряженных частиц, обеспечивающий большой телесный угол регистрации (0,12 стерад), идентификацию частиц по методу .дЕ-Е , измерение их энергии с точностью 5$, определение координаты попадания частиц в детектор.

9. Разработаны дрейфовые индукционные камеры для регистрации электронов в магнитном спектрометре. Камера имеет пространственное разрешение 0,15 мм в магнитном поле 13 кГс при длине камеры 450 мм.

В заключение мне хочется выразить глубокую благодарность научному руководителю Попову С.Г. за постоянное внимание во время проведения работы, за те многочисленные методы научной работы, которым я научился у него.

Мне приятно выразить глубокую благодарность Николенко Д.М., Рачеку И.А., Ротаеву В.Н., Топоркову Д.К., Центаловичу Е.П. за многолетнее сотрудничество в постановке и проведении экспериментов; Лазаренко Б.А. за сотрудничество в разработке автоматизации экспериментов; Весновскому Д.К. и Украинцеву 10.Г. за разработку и настройку электронного оборудования; Зелевинскому В.Г., Дмитриеву В.Ф., Исаеву П.Н. за участие в анализе результатов экспериментов; Батурину П.И., Евстигнееву A.B., Трахтенбергу Э.М. за конструирование детекторов.

Выражаю благодарность Ефимову А.М. за помощь в разработке и изготовлении пропорциональных камер; Семенычеву В.А., Елшанс-кому В.А., Кармышеву Е.А., Лагутину И.П., Савейко П.Н., Сибир-цеву В.В. за помощь в изготовлении оборудования и проведении измерений.

Я благодарен Шатунову Ю.М., Иванову П.М. и другим сотрудникам ВЭШ1-2М за интерес к работе и поддержание стабильной работы накопителя.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Исследование ядер в неупругом рассеянии электронов с регистрацией вторичных частиц на совпадении дает качественно новую информацию о структуре ядра и механизме взаимодействия электронов с ядрами.

Метод постановки экспериментов со сверхтонкой внутренней мишенью в электронном накопителе является единственным, которым в настоящее время выполняются исследования реакции (рх е'с^ в широких диапазонах по энергии возбуждения ядра и энергии вторичных частиц, для различных вторичных частиц. Для изучения реакции (е, е'ы) и других, с образованием тяжелых фрагментов, по-видимому, нет альтернативной постановки эксперимента.

1. Труды 1У семинара "Электромагнитные взаимодействия ядер при малых и средних энергиях", Москва, 1977,М.: Наука,1979.

2. Proc. of Intern. Conf. on Nuclear Physics with Electromagnetic Interaction, Mainz, 1979, Berlin: Springer, Lecture Notes in physics, v. 108.

3. Proc. of the Symp. Highly Excited States in Nuclear Reaction, Osaka, 1980.

4. Proc. of the Symp. on Perspectives in Electro and Photo-Nuclear Physics, Saclay, 1980, Nucl. Phys. A358 (1981).

5. Proc. of the Intern. Symp. on Highly Excited States and Nuclear Structure, Orsay, 1985, p: Journal de Physique 45, supplement No. 3 (1984).

6. Balashov V.V. et al. The role of coincidence experimentsin studying the nuclear continuum with high-energy electrons and protons. Nucl. Phys., A345 (1980) 367.

7. Balashov V.V., Kabachnik N.M. and Markov V.I. Quasi-elastic high-energy electron scattering on light nuclei. Nuclear physics A129(1969)369.

8. T. de Forest, Nucleon Emission in Electron Scattering, Ann. Phys. 45(1967)365.

9. Drechsel D. and Uberall H., Particle and Photon Decay of Nuclei Following Electroexcitation. Phys. Rev., v. 181, No. 4(1969)1383.

10. Carey T.A., Roos P.G. et al. Alfa-clustering systematics from the quasifree (p,p'oi.) knockout reaction. Phys. Rev., v. 23, No. 1(1981)576;

11. Mondey J., (e,e'p) Reactions: Present status and future trends, Nucl. Phys. Л358 (1981) 293.

12. Yongblood et al. Particle decay from the giant resonance region of 4°Ca. Phys. Rev. C, 15(1977)246.

13. Bode;k А. et al. Electron scattering from nuclear targets and quark distributions in nuclei. Phys. Rev. Lett.,50(1983)1431.

14. Proceedings Workshop on the use of electron rings for nuclear physics, Lund, October 5-7, 1982.

15. Gordon conference on photonuclear reactions research summaries, 1984, Phymonth. July 16-20.

16. Calarco J.R. et al., in book /ЗА p. 543«

17. Hanna S.S. Coincidence experiments in inelastic electron scattering from highly excited states. Nucl. Phys. A358 (1981)229.

18. Cardman L.S. "Electron scattering coincidence studies of nuclear structure" preprint Univ. of Illinois p /84/8/109.

19. Dowell D.II. et al. Coincident electrofission cross section for 238U from 5 to 11.7 MeV. Phys. Rev. Lett., 49(1982) 113.

20. Papanicolas et al. (е,е'^) Measurements on the 4.44 MeV state of 12C. Preprint Univ. of Illinois, p/84/9/124.28

21. Gulbranson R.L. et al. Charged particle decay of the Si giant electric dipole resonance. Phys. Rev. C. v. 27,1. No. 2(1982ШО.

22. Bell Z.W. et al. Pine structure in the 208РЪ photoneutron cross section between 9*9 and 11.2 MeV. Phys. Rev. C,v. 25, No. 2(1982) 791.

23. C. de Vrie3 et al. The 500 MeV electron scattering facility a Nikhef-K. Nucl. Instr. and Meth., 1(1984)1.

24. Будкер Г.И. и др. Эксперименты с мишенью в электронном накопителе. Ядерная физика, т.6(1967) 775.

25. Beljaev S.T., Budker G.I., Popov S.G. The possibility of using storage rings with internal thin targets. Proceeding III Intern. Conf. on High Energy Physics and Nuclear Structure, New York, 1969, N.Y. etc.: Plenum press, 1970, p. 606.

26. Попов С.Г. "Эксперименты с внутренней мишенью в накопителе заряженных частиц", в книге /22/, стр.127.

27. Popov S.G. Internal target experiments on electron storage ring, in book /20/, v. 2, p. 150.

28. Hotta A. et al. Electroexcitation of the Giant Resonance in 1бо. Phys. Rev. Lett., 33(1974)790.

29. Войцеховский Б.Б. и др. Исследование реакциис регистрацией электрона и вторичных частиц на совпадении. Препринт ИЯФ 84-58, Новосибирск, 1984 г.1 л

30. Berman B.L. et al. Photoneutron cross section for 0.- Phys. Rev. C, v. 27(1983)1.43* Findlay D.J.S. and Owens R.O. The p0 ) Reaction at1.termediate photon energies.- Nucl. Phys. A, 279(1977)385.

31. Caldwell J.Т., Fultz S.C., Bramblett R.L. Experimentalstudy of specific final-state decay modes following photoparticle reactions in 1б0. Phys. Rev. Lett., 19(1967)447.16

32. O'Connell W.J. and Hanna SeS. Giant E1 resonance in 0 observed with the reaction ( p , ^ Phys. Rev. C, 17(1978)892.

33. Gillet V. et al. Origin of the fine structure in the giant resonance of 1б0. Nucl. Phys. A97(1967)631.

34. Snover K.A. et al. Isoscalar Electric Quadrupole Strength in 1б0. Phys. Rev. Lett., 32(1974)1061.

35. Ajzenberg-Selone. Nucl. Phys. A, 281(1977)1.

36. Войцеховский Б.Б. и др. Дрейфовые индукционные камеры в магнитном поле 180°-го спектрометра электронов. Тезисы докладов на 33-м Всесоюзном совещании по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. Москва, 1983, Л.: Наука, 1983, с.396.

37. Войцеховский Б.Б. и др. Система с большим телесным углом для регистрации вторичных заряженных частиц в экспериментах по электровозбуждению ядер. Препринт ИЯФ 83-17, Новосибирск, 1983 г.

38. Войцеховский Б.Б. и др. Упругий формфактор ядра азот-14из рассеяния электронов в накопителе. Известия АН СССР сер.физ., т.42, № II (1978), 2413.

39. Войцеховский Б.Б. и др. Электровозбуждение ядра 160 с регистрацией электрона и вторичных частиц на совпадениях. Письма в КЭТФ, т.35 (1982) 299.

40. Войцеховский Б.Б. и др. Квазиупругое выбивание протоновиз 160 и -^/\/при рассеянии электронов с энергией 130 МэВ.

41. Тезисы докладов на 34-м Всесоюзном совещании по ядернойспектроскопии и структуре атомного ядра, Алма-Ата, 1984, Л.:Наука, 1984, с.364.

42. Войцеховский Б.Б. и др. Эмиссия медленных протонов иочастиц при электровозбуждении и . Там же. с.365.

43. Войцеховский Б.Б. и др. Автоматизация экспериментов со сверхтонкой внутренней мишенью на накопителе.- Труды 9-го Мелен, симп. по взаимодействию быстрых нейтронов с ядрами, Гауссиг, 1979, Дрезден, 1980, с.197.

44. Зелевинский В.Г. и др. Применение электронного накопителя для экспериментов по электровозбуждению ядер. Известия АН СССР, сер.физ., т.33, $ 4 (1969) 686.

45. Николенко Д.М. и Попов С.Г. Магнитный спектрометр электронов со 180°- фокусировкой на проволочных искровых камерах для экспериментов по электровоз буздению ядра на накопителе. Ш, т.Х1У (1974) 451.

46. Батурин П.И. и др. Аппаратура для изучения рассеяния электронов атомными ядрами на накопителе. ПТЭ, № 4 (1978) 38.

47. Войцеховский Б.Б. и др. Измерение "радиационного хвоста" -спектра электронов в ер-е'р^ реакции. ПЖЭТФ, т.29 (1979) ,105.

48. Kochelev N.I. and Telnov V.I. Method of X-Ray Detection by a Proportional Chamber with High Accuracy in both coordinates. Nucl. Instr. and Meth., 154(1978)407.

49. Atac M. and Urish J. Bi-dimensional drift chambers at Fer-milab. Nucl. Instr. and Meth., 156(1978)163.

50. Frieze W. et al. A high resolution multiwire proportional chamber system. Nucl. Instr. and Meth., 136(1976)93.65« Erskine G.A. Electrostatic problems in multiwire proportional chambers. Nucl. Instr. and Meth., 105(1972)565.

51. Emming J.G. and Gilland J.R. A multiwire proportional counter with integral readout delay line, IEEE, Trans. Nucl. Sci., NS-20(1974)145.

52. Perea-Mendes V. and Parken S.J. Recent developments in delay line readout of multiwire proportional chambers. IEEE, Тгапз. Nucl. Sci., NS-21(1)(1974)45.

53. Sauli P. Principles of operation of multiwire proportional and drift chambers. Preprint CERN 77-09.

54. Бондарь A.E., Онучин А.П., Панин B.C., Тельнов В.И. Пространственное разрешение индукционных пропорциональных камер.- Препринт ИЯФ 82-17, Новосибирск, 1982.

55. ИЯФ СО АН СССР,в 1977-78 г. г. Отчет, Новосибирск, 1978. 74« Birk М. et al. Compensation for gain variation with ratein a NaJ(Tl) Scintillation counter. Nucl. Instr. and1. Meth., v. 108(1973)611.

56. Cohn C.E. Reducing gain shifts in photomultiplier tubes.- IEEE, Trans. Nucl. Sci., NS-21 (1974) 146.

57. Breskin A. Progress in low pressure gaseous detectors.- Nucl. Instr. and Meth., v. 196(1982)11.

58. Mori C. et al. Self-induced space charge effect on gas gain in proportional counters. Nucl. Instr. and Meth. v. 196 (1982) 49.

59. Попов С.Г. Эксперименты со сверхтонкой мишенью в накопителе. Диссертация докт.физ.-мат.наук, Новосибирск, 1976.

60. Ауслендер В.Л., Мишнев С.И., Скринский А.Н. Расчетные параметры пучка в накопителе ВЭПП-2. Препринт ИЯФ, 1965.

61. Николенко Д.М. Спектрометрия электронов в экспериментах по рассеянию на атомных ядрах в накопителе. Диссертация канд. физ.-мат. наук. Новосибирск, 1976.

62. Schwinger J. On Radiative Corrections to Electron Scattering. Phys. Rev., 1949, v. 75, p. S98.

63. Mo L.W., Tsai Y.S. Radiative Corrections to Elastic and Inelastic ep and Scattering. Reviews of Modern Physics. 1969, v. '41, No. 1, p. 205.

64. Friedrich J. Radiation tail and radiative corrections for elastic electron scattering. Nucl. Instr. and Meth,,v. 129(1975)505.

65. Maximon L.C. Comments on Radiative Corrections. Reviews of Modern Physics, 1969, v. 41. No. 1, p. 193-204.

66. Bergstrcm J.C. and Auer I.P. Form Factors of the2H (11.52 MeV) and 0+(12.05 MeV) Levels of 1б0. Nuclear Physics A 215(1973) 232-242.

67. Gzyz W., Lesniak L., Malecki A. Transverse Sum Rule for Electrons Scattered Inelastically with Large Momentum Transfers from Light Nuclei. Ann. of Phys, 42(1967)119.

68. McVoy K.W., Van Hove L. Inelastic electron-nucleus scattering and nucleon-nucleon correlations. Phys. Rev., 125(1962)1034.

69. Инопин E.B. и Рощупкин C.H. Влияние обменных сил на правило сумм для рассеяния электронов ядрами. Ядерная физика17(1973) 1008.

70. Барашенков B.C., Тонеев В.Д. В кн.: Взаимодействие высокоэнергетических частиц и атомных ядер с ядрами. М., Атом-издат, 1972, с.399.

71. Kleppinger W.E. and Walecka J.D. The Theory of Electron-Scattering Coincidence Experiments. Annals of Physics. 146(1983)349.

72. Amaldi E. et al. In Pion Electroproduction, Springer Tracts.

73. Modern Physics 83, N-Y: Springer-Verlag'(1979).

74. Дмитриев В.Ф., Исаев П.Н. Делицин В.Ф., частное оообщение.

75. Дмитриев В.Ф., частное сообщение.

76. Fulcuda S. and Torisulca Y. Giant Multipole Resonances in 90

77. Zr observed by Inelastic Electron Scattering. Phys. Rev. Lett., 29(1972)1109.

78. Ставинский B.C., Плотность уровней атомных ядер, ЭЧАЯ, т.З, В 4 (1972), 832.97» Dostrovsky J. et al. Monte-Carlo Calculations on Nuclear

79. Evaporation Processes. G. Phys. Rev., 116(1959)683.