Редкие процессы в распадах Φ мезона тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

1 Детектор

1.1 Трековая система

1.2 Цилиндрический Csl калориметр

1.3 Торцевой BGO калориметр.

1.4 Пробежная система.

1.5 Система запуска детектора

1.6 Система сбора данных

1.7 Компьютеры в системе "on-line".

1.8 Обработка данных "off-line"

1.9 Набор данных с детектором КМД-2.

2 Изучение распадов ф —> 7г+7г~

2.1 Общие замечания

2.2 Отбор кандидатов на 7г+7г~7 события.

2.3 Выделение мюонов.

2.4 Процессы ф —> ф —>• 7г+7г~

2.5 Кинематическая реконструкция.

2.6 Изучение энергетической зависимости сечений

2.7 Анализ фотонных спектров.

3 Изучение распада ф 7Г°7Г°

3.1 Выделение событий ф —> 7г°7г°7.

3.2 Вычитание фона.

3.3 Относительная вероятность распада

4 Наблюдение распада ф —> г]7г°

5 Интерпретация и обсуждение результатов

6 Поиск реакций с нарушением фундаментальных симметрий

6.1 Поиск распада ф —> р7.

6.2 Поиск распадов т? —>• 7Г+7Г~ и г] —>■ 7Г°7Г°.

7 Изучение КзКт, парных распадов

7.1 Отбор событий.

7.2 Выделение событий ядерных взаимодействий

7.3 Вычисление сечений.

7.4 Обсуждение.

Электрон-позитронный накопитель ВЭПП-2М [1], построенный в Институте Ядерной Физики им Г.И.Будкера в Новосибирске, работает в области энергий 380-1400 МэВ в системе центра масс. Схематическое изображение установки приведено на рис. 1. Эксперименты на этом накопителе начались в 1974 году и на нем получено заметное количество важных результатов в физике е+е- столкновений, включая самые точные измерения формфактора пиона [2], изучение распадов р,ш,ф мезонов [3,4] и другие. В 1988-1992 годах был построен новый бустер БЭП [1], что позволило снять проблему недостатка позитронов и позволило проводить инжекцию в ВЭПП-2М на энергии эксперимента.

Рис. 1: Схематическое изображение ускорительно-накопительного комплекса ВЭПП-2М Института Ядерной Физики им. Будкера СО РАН, Новосибирск.

Со включенной "змейкой" при энергии рождения ф-мезона 2ЕЬеат = 1020 МэВ была достигнута пиковая светимость около 5хЮ30 см-2 сек-2 при токах 40 мА х 40 мА электронов и позитронов. На рис. 2 приведен график изменения светимости с энергией, полученный по реальным экспериментальным заходам. Максимальная светимость вычислялась по 25% лучшим заходам. Средняя светимость вычислялась по 75% лучшим заходам. Заход в среднем записывается за 2-4 часа. При работе в узком диапазоне энергий, как например, сканировании узких резонансов и, ф, средняя светимость получается выше, из-за постоянных улучшений в настройке машины. Так при сканировании (/»-мезона была достигнута средняя светимость за смену (12 часов) около 3- Ю30 см~2 сек-2 , а максимальный интеграл светимости за неделю составил 1 пб"1. Л см I

Е о о со О

-Г 1

-1

10 о о о : о° £ о о СР.*> С* сЯ> за 1997 - \л/.| + Ь \л - и и п 199 мппДрг . «О • • 3 0 • о .О " о"-:. ¿ Л* о о • >• ° «О • О: а о :

•• •'г • - • •.л. и • - о • • о» • •

ГеЬ-ииП 1997 о . .ПО-ЛУ-К З-д-1-е-г-------------о • • •

ООС о о о*.' • о — ауега( — тах!п де 1ит1пс пит 1ит )зИу поэНу о о

• I III I I I I III III ! 1 1

200 300 400 500 600 700

Веат Епегду, МеУ

Рис. 2: Максимальная и средняя светимость ВЭПП-2М, полученная при записи экспериментальных заходов с детектором КМД-2.

Несмотря на многолетнюю историю успешной работы накопителя ВЭПП-2М, физические процессы в этой области энергий все еще далеки от полного понимания. Это обстоятельство послужило основным поводом для создания следующего поколения детекторов. Один из них является универсальным детектором, способным регистрировать заряженные и нейтральные частицы и определять их параметра с высокой точностью. Этот детектор получил название Криогенный Магнитный Детектор (КМД-2) из-за наличия в своем составе криогенных систем. Другой - Сферический Нейтральный Детектор (СНД) [5] представляет собой немагнитный спектрометр на основе кристаллов Nal.

Детектор КМД-2 [6] спроектирован и построен в Институте ядерной физики СО РАН в 1985-1990 годах. Вертикальный и горизонтальный разрезы детектора схематически показаны на рис. 3. Детектор состоит из цилиндрической Дрейфовой Камеры (2) (ДК) окружающей место встречи (1) и цилиндрической пропорциональной камеры (ZK)(3), помещенные внутри сверхпроводящего соленоида (4). Цилиндрический Csl калориметр (7) и мюонная пробежная система (8) располагаются за соленоидом, вне магнитного поля. Торцевой BGO калориметр(б), помещенный также внутри соленоида, делает детектор практически герметичным для фотонов, вылетающих из места встречи.

Детектор начал набирать экспериментальные данные в 1992 году. Полная накопленная информация за время работы детектора с 1992 года составляет около 1000 Гбайт на EXABYTE кассетах с "сырой" информацией. Всего набрано около 25 пб-1 интегральной светимости и записано около 109 событий. ф мезонный резонанс является одним из основных объектов изучения с детектором КМД-2. К настоящему времени детектором КМД-2 записаны данные с интегральной светимостью около 14 pb-1 в области ф резонанса (более 20 миллионов ф мезонов произведено в е+е~ столкновениях), что позволяет изучать редкие моды распада на уровне Ю-4 — 10~5 - на два порядка ниже, чем с предыдущим поколением детекторов.

Огромное количество записанных событий с основными модами распада позволяют провести прецизионные измерения параметров самого ф резонанса [7,8], что представляется важным также для постоянного мониторинга за состоянием систем детектора и повышает уверенность в полученных результатах.

В первой главе диссертации приведено описание детектирующих подсистем детек

Рис. 3: Горизонтальное и вертикальное сечение детектора КМД-2. 1 - вакуумная камера; 2 - Дрейфовая камера; 3 - Е-камера; 4 - основной соленоид; 5 - компенсирующий соленоид; 6 - ВСО торцевой калориметр; 7 - Св1 цилиндоический калориметр; 8 -мюонная пробежная система; 9 - ярмо магнита; 10 - линзы накопителя. тора, системы сбора данных, процесса "on-line" и "off-line" обработки данных, а также приведена хронология набора данных.

Идея создания более интенсивного источника ф мезонов была обсуждена многими авторами [9-11]. Скорость рождения KsKl событий в этих так называемых "ф-фабриках", одна из которых недавно вступила в строй во Фраскати, Италия [12], делает возможным измерения прямой компоненты CP нарушения в распаде К£ —> 7г+7г~, 7г°7г° (е'/е), также как наблюдение CP нарушения в распаде Ks на три пиона. Изучение квантовомеханических корреляций в числе парных распадов KgKL , произошедших на разном расстоянии друг от друга [13], позволит получить информацию относительно действительных и мнимых частей амплитуды CP нарушения [14-16].

На накопителе ВЭПП-2М, который мог бы рассматриваться как пред (/»-фабрика, с детектором КМД-2 проводятся предварительные исследования, которые будут полезны на полномасштабных (/»-фабриках.

Возможной проблемой при измерении е'/е на уровне 10~4 - 10~5 в экспериментах на «/»-фабриках может быть примесь С- четного состояния в конечные частицы, что дает распад на K$Ks вместо желаемого K$Ki с С=-1. Такая примесь может появятся при радиационных распадах ф мезона на /о (980)7 с последующим распадом /о (980) —» KsKs■ Мягкий фотон при этом может быть не зарегистрирован. Хотя, как показано в [17,18] эффективные отборы могут уменьшить влияние С-четного состояния, но распад ф мезона на пару каонов с С=+1 на уровне 10~5 может дать заметный вклад в неточность измерения е'/е на (/»-фабриках.

Вклад такой С-четной К0 — К0 пары в распады ф мезона оценивалось многими авторами [9,19-21] и эти оценки дают достаточно низкие значения такой вероятности распада, но это требует экспериментального подтверждения так как до настоящего времени распад ф —)■ KsKsj не наблюдался. Вероятность такого распада мала для наблюдения на накопителе ВЭПП-2М, однако изучение распада ф /о(980)7 с последующим распадом /0 (980) —>■ 7Г7Г уже возможно.

Изучение распада ф —> /0 (980)7 интересно не только с точки зрения возможного С-четного фона на экспериментах на ф- фабриках, но и с точки зрения структуры /о (980) мезона. Наблюдаемая 20% вероятность распада /о (980) —> К К кажется очень большой если /0(980) является членом мезонного нонета с S=0 and 1=0. Различные объяснения такой большой связи с каонами давались в работах [19-21] включая идею, что /о(980) является четырехкварковым состоянием со "скрытой" странностью (/о = вв^ий + еИ)/\/2), или является К К молекулой. В теоретических моделях [21-25] исследованы эти возможности и показано, что по величине относительной вероятности распада ф —> /0 (980)7 можно судить о структуре /0(980). Показано, что наблюдение относительной вероятности распада на уровне (1 — 2) х 10^5 характерно для К К молекулы, для двухкварковой структуры /0(980) ожидается величина около 5 х 10~5 , и относительная вероятность 2.4 х 10~4 предсказывается для четырех кварковой модели.

Попытки зарегистрировать этот распад предпринимались предыдущим поколением детекторов [4], а для современных детекторов КМД-2 и СНД являются основными в научной программе [26], так же как и для (/»-фабрики во Фраскати [27,28]. Впервые с детектором КМД-2 поиск промежуточного /о(980) состояния проводился в реакции с заряженными пионами е+е~ —> 7г+7г~7. Первые результаты, опубликованные в работе [29,30] на основе сравнительно небольшого интеграла светимости, позволили только поставить верхний предел на распад ф —> 7г+7г~7 на уровне 3 х 10~5, что оказалось загадочно низким по сравнению с наблюденным позже группой СНД распадом ф —> 7Г°7Г°7 с относительной вероятностью около 1 х Ю-4 [31,32]. Последующие исследования [8,33,35,36] подтвердили теоретические предсказания [22-24], что деструктивная интерференция с процессом тормозного излучения рождения пары заряженных пионов уменьшает наблюдаемое сечение распада ф —> 7г+7г~7 .

Во второй и третьей главе диссертации представлены экспериментальные результаты с детектора КМД-2 по изучению распадов ф —у 7г+7г~7 и на ф —> 7г°7г°7, основанные на регистрации порядка 20 миллионов распадов ф мезона [34-36]. Описана процедура выделения событий и процедура разделения пионов и мюонов, которая проверена на событиях упругого взаимодействия е+е~ —>■ 7г+7г~ и е+е~ —>■ ¡-1+¡л"■ Анализ этх событий позволил оценить величину прямого адронного распада ф на пару пионов.

В четвертой главе диссертации приводятся результаты анализа данных КМД-2 по выделению процесса ф —> щ0^ в конечном состоянии с пятью фотонами. Эта реакция интересна тем, что в состоянии г]тг° должен наблюдаться ао(980) резонанс, который также не укладывается в картину простых двух-кварковых состояний. Указание на присутствие а0(980) состояния в радиационном распаде ф —> Г77г°7 впервые продемонстрировала группа СНД [31,46]. Присутствие а0(980) состояния подтверждается также в данной работе.

В пятой главе диссертации приводятся результаты совместного анализа спектров фотонов для заряженной и нейтральной мод распада ф тгтг'у. Показано, что полученные спектры не могут быть интерпретированы без предположения о наличии резонанса в спектре масс двух пионов в области около 980 МеУ. Обсуждается вклад других резонансов в наблюдаемые спектры. Показано, что получение относительных вероятностей распадов ф —> /0(980)7 и Ф °о(980)7 сильно модельно зависимо, но даже с учетом этих неопределенностей полученные значения указывают на экзотическую структуру /о (980) и а0(980).

В шестой главе диссертации приводятся результаты поиска процессов, идущих с нарушением основополагающих симметрий, которые всегда представляли повышенный интерес как у теоретиков, так и у экспериментаторов.

В выделенных событиях е+е~ —»• 7г+7Г~7 доминирует процесс рождения пары пионов с радиационным излучением фотона начальными частицами. При этом сечение этого процесса определяется поведением формфактора заряженного пиона, в котором доминирует процесс е+е~ —> р7- Отбирая фотоны в диапазоне 100-300 МэВ удается выделить 80% реакции е+е~ —» /97. Эти события можно использовать для поиска распада ф —> р7, идущего с нарушением С четности, который должен проявляться как интерференционная картина в энергетической зависимости сечения процесса е+е~ —> /ту при сканировании области ф резонанса.

Поиск распада г/ —> 7Г7Г, который может проявляться только если нарушается Р и СР четность, предпринимался ранее несколькими экспериментальными группами [29,48, 49]. Из 20 миллионов зарегистрированных детектором КМД-2 распадов ф мезона около 250000 соответствует распаду ф 777. Это количество событий позволяет получить самые низкие ограничения на распады г), идущих с нарушением Р и СР четности.

В седьмой главе диссертации приводятся результаты изучения парных распадов с детектором КМД-2 и обсуждение полученных результатов, ф резонанс, полученный в е+е~ столкновениях, является также уникальным источником низкоэнергетических нейтральных и заряженных пар каонов которые могут быть использованы для исследования их распадов или ядерных взаимодействий. Мезоны в каждой паре рождаются с противоположными по направлению и равными импульсами, так что детектор с хорошим разрешением и эффективностью реконструкции позволяет использовать один восстановленный каон как метку для другого. Наиболее естественный способ изучения и распадов и взаимодействий Кг, мезонов состоит в том, чтобы использовать восстановленный распад Кз —>■ 7г+7г~ как метку для Кь- В этом случае импульс и направление Кь полностью определено.

Интенсивность рождения каонов на накопителе ВЭПП-2М недостаточна для изучения эффектов СР нарушения. С детектором КМД-2 нейтральные каоны от распадов ф мезонов хорошо идентифицируются и несколько тысяч парных распадов КзК^ зарегистрировано.

Попытка выделить в детекторе КМД-2 СР нарушающий распад К£ —у тт+ж~ еще раз показала важность хорошего подавления полулептонных распадов в экспериментах на «/»-фабриках, а также экспериментально продемонстрировала наличие высокого фона от ядерных взаимодействий сравнительно медленных каонов (р=120 МэВ/с) с веществом детектора. Эффект регенерации наблюдался при прохождении К^ через вакуумную трубу накопителя, изготовленную из бериллия. Первые результаты этих исследований были опубликованы в работах [50-53]. Измерено сечение регенерации и полное сечение ядерных взаимодействий при малых импульсах, не доступных на других источниках нейтральных каонов. Эффект регенерации оказался большим и представляет серьезный фон при измерении е'/е на «/»-фабриках, поэтому аналогичные исследования планируются на ^-фабрике во Фраскати, Италия [54].

В заключении перечислены основные результаты, полученные в диссертации.

Заключение

В заключении перечислим основные результаты, представленные в данной работе:

1. Криогенный Магнитный Детектор КМД-2 построен в Институте ядерной физики им. Будкера и набирает данные на ВЭПП-2М коллайдере с 1992 года.

2. Система запуска, система сбора данных и "off-line" инфраструктура компьютеров позволяет эффективно записывать данные при работе на накопителе и вести обработку со скоростью в 5 раз превышающей скорость записи.

3. К настоящему моменту в области ф мезонного резонанса накоплен интеграл светимости 14 пб-1, что соответствует 20 миллионам распадов ф и позволяет изучать редкие распады с относительными вероятностями 10~5.

4. Выделение процесса е+е~ —> 7г+тг~7 при Е7=20-120 МэВ позволило впервые наблюдать адронный распад ф —У тг+7г~7. Анализ спектров фотонов показал наличие резонанса в системе 7г+7г~ с массой около 980 МэВ.

5. Выделение процесса е+е~ —» при Е7 >20 МэВ позволило впервые наблюдать распад ф —У с относительной вероятностью Вг(ф —> 7) = (1.43 ± 0.45 ± 0.14) х 10~5. Результат хорошо согласуется с расчетом.

6. Процедура разделения пионов и мюонов была проверена на разделении реакций е+е~ —> ц+и е+е~ —у 7г+7г~. По наблюдаемым интерференционным картинам получены следующие результаты:

Вг(ф n+fjL-) • Вг(ф ->• е+е") = (3.26 ± 0.14 ± 0.17) х 10"4, yjВг(ф -> 7Г+7Г-) • Вг(ф ->■ е+е~) = (2.56 ± 0.15 ± 0.17) х 10"4, Вг(ф -> = (3.54 ± 0.32 ± 0.37) х 10~4,

Вг(ф тг+тг") = (2.20 ± 0.25 ± 0.30) х 10"4.

7. Показано, что действительные части амплитуд распадов ф —» и ф —>• 7г+тг совпадают, а мнимая часть распада на пару пионов отлична от нуля с точностью двух стандартных отклонений. Величина этого отличия соответствует у/вг(ф тг+тг-)Лгес4 • Вг(ф е+е-) = (4.19 ± 2.03) х Ю"5,

Вг(ф тг+7г-)Лгей = (0.59 ± 0.55) х Ю-5.

Последнее значение можно представить как верхний предел:

Вг (ф —>• 7г+7г)^гес4 < 0-13 х 10~4 на 90% уровне достоверности.

8. Из анализа событий с пятью фотонами выделен процесс ф —>• тг07г07). Интегрированием полученного спектра инвариантных масс двух нейтральных пионов получена относительная вероятность распада Вг(ф —7Г°7Г°7) = (1.08 ± 0.17 ± 0.09) х 10~4. Этот результат может однако зависеть от интерференции с процессами ртт и иж, и модельно-независимый результат можно представить как Вг(ф 7Г°7Г°7) = (0.92 ± 0.08 ± 0.06) х 10"4 для М^о > 700 МэВ.

9. Реконструкция конечного состояния г/7г°7 в событиях с пятью зарегистрированными фотонами, позволило наблюдать распад ф мезона в это конечное состояние с относительной вероятностью распада Вг(ф —> ?]7Г07) = (0.90±0.24±0.10) х 10~4.

10. Наблюдается увеличение числа событий с большими массами в системе г]л°, что подтверждает гипотезу о наличии ао(980) промежуточного состояния. Большое значение относительной вероятности распада говорит об экзотической природе а0(980).

11. Анализ заряженной и нейтральной моды распада ф —»■ 7Г7Г7 показывает наличие резонанса в спектре масс пионов. Наиболее полно данные описываются в модели предложенной Н.Н.Ачасовым и В.Н.Иванченко, и совместная обработка для нейтральных и заряженных пионов дает Вг(ф —>• /о(980)7) = (2.90±0.21±0.65) х10"4, в предположении, что /о (980) доминирует. Показано что, если предположить очень большую примесь других процессов, относительная вероятность распада не может быть меньше Вг(ф —> /0(980)7) = 1.5 х 10~4. С учетом этой теоретической неопределенности, результат представлен в виде: Вг(ф —>■ /0 (980)7) = (2.90 ±0.21 ±1.54) х 10"4. Полученные вероятности и константы связи поддерживают гипотезу об экзотической природе /о(980) и ао(980) мезонов, и согласуются с предположением о четырех-кварковой их природе. Однако другие описания природы /о(980) не исключаются.

12. Из анализа спектров получены оценки массы и ширины /0(980) мезона: ш/0 = (978 ± 4 ± 6) МэВ; Г/о = (56 ± 20 ± 10) МэВ.

13. Проведен поиск распада ф —> ру —> 7г+7г~7, идущего с нарушением С-четности. Получено самое низкое ограничение на величину относительной вероятности распада: Вг(ф —> ру) < 1.2 х 10~5 при 90% уровне достоверности.

14. Проведен поиск распадов г/ —>■ тгл, идущих с нарушением Р и СР-четностей. Получены самые низкие ограничения на относительные вероятности распадов: Вг(г] 7Г+7Г~) < 3.3 х 10~4, Вг(г] ->■ 7Г°7Г°) < 4.3 х 10"4 при 90% уровне достоверности.

15. Впервые в распадах ф —> КдК£ оба распада нейтральных каонов зарегистрированы в детекторе. Попытка выделить СР-нарушающий процесс с 7г+п~тг+7 в конечном состоянии продемонстрировало две проблемы для будущих экспериментов на ^-фабриках: а. Наличие фона от полулептонных распадов; Ь. Наличие большого фона от ядернах взаимодействий медленных каонов с веществом детектора, включая регенерацию —> К д.

16. Впервые получено сечение регенерации медленных каонов (р = 110 MeV/c) на бериллии с величиной а^еед = (55.1 ± 5.9 ± 5.0) mb.

17. Получена оценка полного сечения ядерного взаимодействия медленных каонов с бериллием ag* = (580 ± 72 ± 174) mb.

18. Показано, что популярный пакет моделирования ядерных взаимодействий GHEISHA неправильно учитывает взаимодействия медленных каонов.

Благодарности

В заключение, я хочу выразить искреннюю благодарность моему Учителю Л.М.Баркову, под руководством которого произошло становление лаборатории, задумывались и проводились эксперименты на КМД и КМД-2 детекторах.

Я хочу поблагодарить моих ближайших коллег и соавторов, без многолетнего взаимодействия с которыми эта работа не могла быть выполнена: В.П.Смахтина, B.C. Охапкина, Б.И. Хазина, Г.В.Федотовича, Н.М.Рыскулова, А.Е. Бондаря, С.И. Эйдель-мана, Б.А. Шварца, Л.М. Курдадзе, A.A. Гребенюка.

Выражаю искреннею благодарность моим более молодым коллегам - П.А. Лукину, Э.В. Анашкину, И.Б. Логашенко, Д.Н. Григорьеву, Д.В. Черняку, К.Ю. Михайлову,

A.C. Кузьмину, Т.А. Пурлац, Н.И.Рооту, П.Ю. Степанову, А.И. Суханову, Ю.В. Юдину, С.Г. Звереву, A.A. Рубану, A.A. Ахметшину, П.П. Кроковному и др .

Огромная благодарность инженерам и лаборанам - И.Г. Снопкову, В.Ш. Банзарову, Н.С. Баштовому, B.C. Мельникову, Э.М. Мархелю, B.C. Борейко, В.Н. Титову, В.И. Свердлову - за самоотверженную работу по запуску, отладке и поддержанию качественной работы детектора.

Я хочу поблагодарить коллектив комплекса ВЭПП-2М - Ю.М. Шатунова, И.А. Ко-опа, П.М. Иванова, Е.А. Переведенцева, А.П. Лысенко и др. - за многолетнее плодотворное сотрудничество.

Моя искренняя благодарность коллегам из группы СНД, дискуссии и обсуждения с которыми трудно переоценить: С.И. Середнякову, В.Н. Иванченко, В.Н. Дружинину,

B.Н. Голубеву и др.

Специальная благодарность коллегам из Института математики СО РАН H.H. Ачасову, В.В. Губину за интерес к работе и существенный вклад в результаты.

Моя особая благодарность нашему другу Джулии Томпсон из Питтсбургского Университета США, поддержка и участие которой во многих случаях была определяющей.

Я хочу поблагодарить всех других участников коллаборации КМД-2 и ВЭПП-2М, принимавших участие в эксперименте, а также дирекцию Института за обеспечение проведения и поддержку этого эксперимента.

1. В.В.Анашин, И.Б.Вассерман, В.Г.Вещеревич и др. Электрон-позитронный накопитель-охладитель БЭП. Препринт ИЯФ 84-114, Новосибирск, 1984.

2. L.M. Barkov, A.G. Chilingarov, S.I. Eidelman,. E.P.Solodov et al, Nucl. Phys. B256 (1985) 365.

3. A.D. Bukin, L.M.Kurdadze, V.A.Sidorov et al, Search for the ф 7Г7Г decay Sov. Journal of Nucl. Phys. 27 (1978) 516.

4. S.I.Dolinsky, V.P. Druzhinin, M.S. Dubrovin et al, Summary of experiments with the neutral detector at e+e~ storage ring VEPP-2M, Phys. Reports 202 (1991) 99.

5. В.М.Аульченко, В.А.Аксенов, П.М.Бесчастнов и др., СНД — Сферический Нейтральный Детектор для ВЭПП-2М, Препринт ИЯФ 87-36, Новосибирск, 1987.

6. R.R. Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V. Anashkin,. .E.P.Solodov et al., Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Preprint BINP 95-35, Novosibirsk, 1995.

7. R.R. Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V. Anashkin,. .E.P.Solodov et al., Measurement of ф meson parameters with CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Phys. Lett. B398 (1997) 423-431.

8. R.R. Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V. Anashkin,. E.P.Solodov et al, Recent results from CMD-2 detector at VEPP-2M, Preprint BINP 99-11, Novosibirsk 1999.

9. J.L. Rosner, I. Dunietz, J. Hauser, Proposed experiment addressing CP and CPT violation in the K° K° system, Phys. Rev. D35 (1987) 2166.

10. A.N.Skrinsky, Novosibirsk project of </>-factory, Proceedings of the Workshop on Physics and Detectors for DA<i>NE, Frascati, April, 1991, p. 67.

11. G. Vignola, DA<i>NE design criteria and project overview, Proceedings of the Workshop on Physics and Detectors for Dr.,r]' ->■ 7Г7тА<ШЕ, Frascati, April, 1991, p. 11.

12. G.Ghirardi, Quantum mechanics paradoxes at </>-factory, Proceedings of the Workshop on Physics and Detectors for DA<£NE, Frascati, April, 1991, p.261.

13. P. Eberhard, Contribution to the ф Factory Workshop at UCLA, April, 1990.

14. В.Н.Байер, Зарядовая ассиметрия при распадах системы К0К0 рожденной через ф мезон, ЖЭТФ 17 (1973) 446.

15. A.N.Filippov, P.M.Ivanov, I.A.Koop et al, Proposal of the round beam lattice for VEPP-2M collider, Proceedings of the XVth International Conference on High Energy Accelerators, Hamburg, Germany, 1991, World Scientific, V. II, p. 1145.

16. S. Eidelman, E. Solodov, and J. Thompson, Plans for Novosibirsk «/»-factory, Nuclear Physics В (Proceedings Supplement) 24A (1991) 174-205.

17. D.Cocolicchio, G.L.Fogli, M.Lusignoli et al, CP violationmeasurement at the ф resonance, Phys. Lett.B 238(1990) 417.

18. P.Franzini, CP physics at DA<3>NE, Proceedings of the Workshop on Physics and Detectors for DA<I>NE, Frascati, April, 1991, p. 733.

19. N.N.Achasov and V.N.Ivanchenko, On search for four-quark states in radiative decays of ф meson, Nuclear Physics B315(1989) 465.

20. S.Nussinov and Tran N. Truong, Phys. Rev. Lett. 63(1989)1349;

21. N.N.Achasov, V.V.Gubin and E.P.Solodov, The interference in the reaction e+e —>■ 7r+7r~7 and the search for the decay (j) —> /07 -> Phys. Rev. D55 (1997) 2672.

22. N.N.Achasov and V.Gubin, Phys. Atm. Nucl 61 (1998) 224-238.

23. N.N.Achasov and V.Gubin, Interference in the reaction e+e~ —7r+7r~7 and the final state interaction, Phys. Rev. D57 (1998) 1987.

24. N.N.Achasov and V.Gubin, Search for the scalar a0 and /0 mesons in the 4> radiative decays, Proceedings of the 7th International Conference on Hadron Spectroscopy, Upton, NY, 1997, p.574.

25. S. Eidelman, J.A.Thompson and C.H.Yang, Plan to search for (j) decay to 5*7 at VEPP-2M, Proceedings of the Workshop on Physics and Detectors for DA$NE, Frascati, April 1991, p. 437.

26. P.J.Franzini, W.Kim and J.Lee-Franzini, Study the /0 in 0 decays, Phys. Lett. B287 (1992) 259;

27. A.Bramon, G.Colangelo and M.Greco, 4> 7r+7r"7 at ^-factories, Phys. Lett. B287 (1992)263.

28. J.Lee-Franzini, W.Kim and P.J.Franzini, Solving of f0 puzzle at DA$NE, LNF Preprint 92-025 (P), Frascati, 1992.

29. R.R. Akhmetshin, G.A.Aksenov, E.V. Anashkin,. E.P.Solodov et al., Search for rare (j) decays in 7r+ir-~f final state, Phys. Lett. B415 (1997) 452.

30. E.P.Solodov for CMD-2 Colliboration, Study of the 4> meson rare decays, Proceedings of the 7th International Conference on Hadron Spectroscopy, Upton, NY, 1997, p.778.

31. M.N.Achasov, K.I.Beloborodov, A.V. Berdyugin et al., Experiments with the SND Detector at the e+e~ Collider VEPP-2M, Proceedings of the 7th International Conference on Hadron Spectroscopy, Upton, NY, 1997, p.26.

32. M.N.Achasov, V.M.Aulchenko, A.V. Berdyugin et al., First observation of (j) ->■ /0(980)7 decay, Phys. Lett. B440(1998) 442.

33. E.Solodov (CMD-2 collaboration), Investigation of the rare (j) radiative decays with the CMD-2 detector at VEPP-2M collider, Proceeding of the 29th International Conference on High Energy Physics, June 19-26, 1998, Vancouver, Canada, p. 1291.

34. R.R. Akhmetshin, E.V. Anashkin, M. Arpagaus. E.P.Solodov et al., Study of the <j) decays into 7r+7r~7, 7r°7r°7 and rj7r°7 final states, Preprint BINP 99-51, Novosibirsk 1999.35