Спектр и флуктуации излучения полупроводникового лазера о многозеркальным внешним резонатором тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.10 ВАК РФ

ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ МОСКОВСКИЙ ФИЗИНО-ТЕХНИЧЕСКИП ИНСТИТУТ

На правах рукописи

Куклин Андрей Юрьевич -

СПЕКТР И 'ЛШТУАЩИ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛОЛУЛРОВОДЙКОВОГО ЛАЗЕРА О МНОГОЗЕРКАЛЬНЫМ ВНЕШНИМ РЕЗОНАТОРОМ

01.04.10 - Физика полупроводников и диэлектриков

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 1994 г.

Работа выполнена з ордена Трудового Красного Знамени Инотит'уте радиотехники и электроники РАН

Научный руководитель

доктор физико-математических наук,

профессор Я.А.доносов

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук,

профессор Р.А.Сурио

кандидат физико-математических наук А.П.Богатоа

Ведущая организация:

МоокобокиЛ инкэнврно-фиоичэокий институт

Защита диссертации состоится 31 мая 1994 г. в 1 часов на заседании Сгицкаливироаанного совета К. 063.91 .01 в ' Московском физико-твхкичззком институте по адресу: 141700, Московская область, г. Долгопрудный, Институтский пер. с?■ И С*У И

С дкссетацивй можно ознакомиться в библиотеке МФТИ.

Автореферат разослан "I/" апреля 1994 г.

Учены!! секретарь

Спецкалазирозанного совета К.063.91.01. кандидат фиоико-матемйтач&ских наук

Н.Д.Коновалов

ОБ!ЦАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность теш. в настоящее время повышение производительности дз^гьних волоконно-оптических линий связи является весьма актуальной задачей в связи с возрастанием объема передаваемой информации. Это стимулирует фундаментальные работы по технологии и физике перспективных средств обработки и перо дата информации .и, в частности,' физике- полупроводниковых инжекционных лазеров (1ХЛ). Поскольку по скорости и дальности передачи информации альтернативы когерентным волоконно-оптическим линиям связи в настоящее время не существует, весьма актуальными являются разработка методов сужения и стабилизации линии одномодовой генерации ПЛ, расширение области перестройки линии генерации ПЛ без нарушения одномодозости, а такие различных способов поЕШвния скорости модуляции излучения. В мировой практике для этих целей часто используется соединение полупроводникового лазера с внешними резонатора® различной конструкции. Поэтому. исследование спектра излучения полупроводникового лазера с внешним многозеркальным резонатором (МБР) является весьма актуальной физической задачей.

Прогресс в области когерентной связи уже в настоящее время привел к создании экспериментальных сетей овязи о суммарной скоростью передачи информации порядка 100 ГОит/с [13. Разрабатываются проект« еще более производительных т.н. "терабитных" или фотонных сетей.. Эти проекта основаны на мультиплексировании скоростных потоков, информации-» которые на верхнем уровне уплотнения объединяются в одном оптическом канале

- ч -

путем спектрального уплотнения при помощи оптических, ответвителей- Введение в архитектуру сети большого количества подобных элементов неизбежно увеличивает потери оптического излучения и сокращает дальность передачи информации. В связи с этим возникает задача разработки нового типа лазерного источника подобного параллельному порту в электронике, способного передавать информацию одновременно по нескольким каналам.

Цели работа:

1. Экспериментальное к теоретическое исследование спектра излучения полупроводникового инжекционного лазера, связанного с мйогозеркалышм внешним резонатором.

2. Экспериментальное изучение флукту.аций излучения полупроводникового лазара о шогозеркалъшм внешним резонатором, а также исследование методов уменьшения этих флуктуаций.

3. Разработка и исследование нового споооба параллельной оптической передачи информации на основе полупроводниковое© лазера с многозеркальным внешним резонатором.

Научная новизна работы заключается в следующем:

1. В рамках модъли Ван-дер-Поля теоретически рассмотрена задача о спектре излучения полупроводникового лазера с многозеркальным внешним резонатором. Показано расширение возможностей по сужению линии, и управлении спектром излучения такой системы з одкомодовсм и многомодоеом режимах по сравнению с традиционной схемой, включающей одаозеркальный внешний резонатор. Обнаружено, что максимальное сужение линии

-Г- ■

одномодовой генерация аашоат о« кодтества внешних зеркал по показательному закону.

2. На остова воэмокяоотеа упраакешя многомодовмм спектром0 ооотоящим при определении* уоловшж даз практически вквидиотантных мод, предложив способ параллельной оптической передачи двоичной информация с помощью ПЛ.о МЭР, эквивалентный реализации в одном оптическом тракта {(-разрядного параллельного оптического порта» когда отсутствие или присутствие излучения о одной из эквидистантных частот соответствует "О" или "Iя в данном чаототном разряде,

3. Экспериментально исследовано влияше слабой гармонической ВЧ модуляции тока, питания ПЛ на шум скачков мод ПЛ о ВР. Показано, что завиоимооть шума от чаототы модуляции имеет минимумы или максимумы на чаототах& равных межмодовому интервалу в зависимости от фазы отраженного излучения.

Практическая ценность; .

1. Продемонстрированы преимущества вновь предложенной схемы ПЛ о МВР по сужению линии одномодовой генерации, повышении ее стабильности, расширении диапазона перестройки по сравнению, с традиционной схемой, включающей одно внешнее зеркало.

2. Экспериментально исследован метод снижения шума скачков мод в отдельной моде ПЛ о многозеркальным внешним резонатором. Показано, что метод наиболее аффективен при частоте модуляции, равной ме »подовому интервалу ПЛ о МВР. .

3. Предложен и вкспериментально проверен способ I параллельной оптической передачи информации на основе управления

- б -

многомодовым спектром ИЛ о ЫВР» функционально эквивалентный параллельному порту в електровеясе.

Ооноан^й НоАоЛюкий „ Ыйбтдца на аащиту;

1. Теоретически решена ввдвча о спектре ~ излучения полупроводникового лагере о иногозаркалъкым вкэшним резонатором. Показана вовможнооть существенного, по сравнению о одноаеркальным ВР, сужения линии одаомодовой генерации; повышения ее частотной с эбильнооти и расширения диапазона перестройки частоты генерации.

2. Экспериментально исследована интенсивность шума, обуоловенного ок&чками мод, в отдельных модах спектра ГШ о одно- и многоаерКалышм ВР - при различных фааах отраженного излучения в зависимости от чёстоты и амплитуда гармонической модуляции тока питания. Показано, что интенсивность шума имеет екотремуод на чеототах модуляции, равных межмодовым интервалам ПЛ о ВР.

3. Предложен опособ параллельной оптической передачи информации одним лазером, эквивалентный Ы-разрядаому параллельному оптическому порту. Способ проверен экспериментально для N-2 ч условиях подавления шума скачков мод гармонической Модуляцией тока питания.

Апробация работа. Основные результаты работы докладывались не международной конференции по оптичеокой обработке информации общества ЗР1Е (С.-Петербург, 1993), на научных семинарах ИРЭ, ЛФТИ, ШАН, УШ и МФГИ.

Публикации. По материалам диссертации опубликована печатная работе и подучено авторское свидетельство.

Структура и объем диссертация. Диооетация состоит на введения, четырех глав л заключения и списка литературы. Общий объем работы - 37 страниц; 65 страниц машиндпиш1о1Чз текста Л 42 рисунка. Спиоок литературы содержи* 64 наименования.

- г-

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введонии представлен обзор литературы, в котором рассм! .тзены осноышэ тенденция использования полупроьодккковых лазеров в качестве активных элементов в волоконно-оптических линиях связи, дан обзор работ в области исследования спектра и флуктуация излучения ШГ с' ВР. Обоснована актуальность теш диссертации, сформулирована ее цель, описана структура, и кратко излокено содеркание работы.

В первой глава теоретически исследуется спектр излучения ПЛ с МБР. Предложены две модели. С помощьв первой, учитнваюцэй многократные отражения излучения от внешних зеркал (ВЗ), показано, что при. коэффициентах отражения ВЗ много меньших единицы конкретное расположение ВЗ относительно излучающих граней активной области лазера на имеет вначения. Это вакно для проведения экспериментальных исследований.

Вторая модель учитывает изменение действительной и мнимой частей показателя преломления активной среда под действием возвращаемого излучения. Получено'уравнение для воможных частот генерации ПЛ с МЕР:

: ао= - /? + а2 £ хузШСйу:« + ф) (1), *

где шо- центральная частота излучения изолированного лазера, а -коэффициент амплитудно-фазовой овязи 121, г и - коеффициентн отражения по амплитуде граней лазера и 1-го внешнего зеркала, соответственно, то и - времена пролета фотонов в активной области и до 1-го внешнего зеркала, соответственно, ф

- вгогд(а).

Формула для ширины линии излучения Ау ПЛ о МЕР подучена аналогично работе ГЗ 3 г

„ = $ = [ 1 + (1-г^ЛТ?^ ГЛз1п1Мв^ ф)]2 (2)> ° ° 1=1

где Avo- ширина линии изолированного лазера, т) - коэффициент сужения линии.

Рассчитано, что линия одналадавой генерации Ш с одним внешним зеркалом может быть сужена не более, чем в ~ 30 раз, в то время, как максимальное сукэние линии одномодовой генерации двухзеркальным ВР составляет ~ 1000 раз при вьшолнении условия Ь1<< и г±» р где Ь,- расстояние до 1-го внешнего зеркала, г^- коэффициент его отражения по амплитуде, и оптимальной фазе излучения отраженного от какдого из внешних зеркал. Показано, что коэффициент максимального сужения линии одномодовой генерации т) зависит от количества внешних зеркал N по показательному закону т) = (1 + Зтг/2)н. Данные результаты справедливы в том случае, когда расстояние до каждого из внешних зеркал много меньше, чем длина когерентности оптически изолированного (без внешнего резонатора) лазера [43.

Многозеркальный внешний резонатор позволит, как минимум, на порядок, сузить линию, сдвинутую по частоте от максимума излучения изолированоого ПЛ, по сравнению с лазером с одним ВР.

В п.1.4 обсукдаются принципы передачи информации излучением лазера с помощью двоичного параллельного спектрального кодирования. Основная идея такого кодирования состоит в том, чтобы в системе ПЛ + МБР путем перестройки только фаз _

отраженного от внешних зеркал излучения получать излучение лазера на н&схольких " зкзидистантких частотах, называемых информационными, причем, иметь возможность получать на каадой информационной частоте независимо "О" или "1", т.е. присутствие или отсутствие излучения с тем, чтобы на всем наборе N информационных частот получать неповторявдЕсся комбинаций из "нулей" и "единиц". Скорость передачи информации з параллельном порте в N раз больше, чем в последовательном, при той же тактовой частоте за счет того, что в какдый период тактовой частом передается по одному биту информации в каждом из N разрядов. Проведены численные рассчеты параметров, необходимых для осуществления двухрьзрядного и четырехразрядного двоичного параллельного спектрального кодирования.

В работе рассчитан конкретный пример реализации ■ двузсразрядного кодирования. Устанавливались следующие параметры

тпэ1'чгос,-пх^о псипг>А ПР • Т, — тя Т. — пил т* — т» -- 1

^лии^чли/м^и - — и^ * — > *2 .

Спектральным комбинациям соответствуют следующие значение фаз отраженного излучения: "00" -0 = 0, е0= О, "01" - 6,= -тс/4, е,= О, и10" - 1С/4, дг" 0, "11в - %, е2" 0. При переходе от одной спектральной конфигурации к любой другой меняется фаза излучения отряженного только от Олижнего зеркала. Расстояние между информационными модами Ш/2% 300 МГц.

Во второй главе описываются экспериментальная установка и методика эксперимента. В работе использовался серийный инжекционннй полупроводниковый лазер 1ШН-202. Пороговый ток составлял ~ 29 + 30 мА. Ток накачки выбирался таким образом, чтобы изолированный лазер генерировал единственную продольную

-4Q-

моду и составлял "35 + 40 мА. Ширина линии изолированного . laapa составляла ~ 2СЮ МГц, а длкка волны. излучения - 1,26 мкм. Минимальная ширина линии сдномодовой генерации, полученная с одним ензлним'зеркалом составляет 70 МГц, а с двумя внешними зеркалами - порядка 15 МГц. При сдвиге линии излучения на 300 МГц ее ширина с одним внешним зеркалом составляет 200 МГц, с даумл ВЗ - 30 МГц. Для иаолароранного лвзора получэно значение круаизны переотройки током ио частоте 800 ГЛГц/мА. Для ПЛ о одним ВР, расстояние до которого L - 10 см получено значение 80 МГц/мА при сохранакии одис-модоваго рв«зо№. В случае двух ЕЗ стабильность излучения по частоте оравдс выше, так что о помощью интерферометра не удается проследить лдвига частоты при изменении тока в диапазоне ¿I - 1 м4 вплоть до полного исчезновения данной моды, что дзет оценку сверху для стаоилькости - менее 25 МГц/Ш-

Получеш спектрн излучения, еоотватствущиэ двухразрядному параллельному кодировании, которые хорошо согласовывались с рассчитанными теоретически. Расстояния до БЗ Саля выбрана в соответствии с рассчитанным в главе 1 теоретическим примером. Изменэние фазк отраяоняого излучения осуществлялось путем подачи напряжения от блока управления нэ пьэаокзрагапбские кольца, к ::о?орыгл были- приклеены внешние зеркало. Это приводило к перемещению ззркел вдоль оптической оси падающего излучения на расстояние порг.дка лоинн волны. Интервал медду информационными частотами составлял Av, ~ 300 МГц.

¿Щ

В третьей глава вкопершенталько изучается воздействие гармонической модуляции тока питания с низкой (0,1 - 10 МГц) и

высокой (20 - 400 МГц) частотой на шум скачков мод в отдельной мода спектра ПЛ о одним внешним зеркалом. Проведенные измерения спектра флуктуация интенсивности отдельной моды показывают высокий уровень шума, обусловленного скачками мод. Получены следующие значения частоты отсэчки Г,, на которой спектральная плотность флуктуаций уменьшается в два раза по сравнению с уровнем на нулевой частоте. При 1/1^ 1,12 1 - 2,5 МГц, при 1,20 Хо - 0,3 МГц. Во всем исследованном диапазоне токов накачки значение частоты отсечки не превышает 5 МГц, т.е. шум скачков мод являемся относительно низкочастотным. Эти характеристики шума находятся в качественном согласии с результатами, полученный! в^работе [53.

Показано, что при воздействии низкочастотной модуляции происходит "регуляризация" скачков интенсивности отдельной мода. Для немодударуемого изолированного лазера среднеквадратичное отклонение интенсивности от <оотн> = 39,6 %. При модуляции током с амплитудой I - 2 мА. При <оп^> - 19,7 %. для ПЛ с ВР длиной

ш * и * Л

Ь - 50 см при I » О мА <оот„> - 45,8 мА, при 2 мА на краю спектра <оотн> = 1С,Э а в середине спектра <ост„> = 33,1 %. В пределах частот, применяемых для модуляции (100 кГц - 10 ГЛГц), Есе перечисленные величины не зависели от частот модуляции.

Для оценки количества мод в спектре ПЛ с ВР в том случае, когда длина БР не превышает длины когерентности изолированного лазера, в [5] была введена безразмерная константа обратной связи С:

- u -

При О < С < '1 з спектре ГШ с BP всэгда присутствует только дна мода, при О < спектр излучения имеет, в

зависимости от фазы обратной связи, п. или п" + 1 мод. В [63 найдены сдедувдиэ значения констант 0П: £7.= 1, 4,6034,

С3 -7,7896, oV 10,950 и т.д.

Эксперимент по исследовании влияния модуляции на шум скачков мод проводился при значении 0 *» 4, что отвечает генерация одной или двух код в зависимости от фазы отраженного излучения (рис. 2.3.н,б). Длина BP изменялась от 23 до 155 см. При L > Iv/ir."" 1м коэффициент обратной связи выбирался тшш.:, чтобы в спектре присутствовало 4-10 мод. При L < Ь^ОГ эксперимент проводился при значениях фазы отраженного излучания 9 е шот + ф, 6 ~ ic и 9 - 0. В случае генерации двух мод равной интенсивности (9 - тс) нвблзодаэтея один ярко йырияшпшй минимум иума при частоте модуляции Qq •= 300 МГц. При амплитуде тока модуляции I , равной 1,5 мА, уровень шума в минимуме ке пренапаес 10S. Частота, на которой неСллдвется минимум ыума, совпадает с можмздошм интервалом IUI о BP. Аналогично для исследованных. длин В? частота модуляции П0, прк которой шум скачков мод минимален, совпадает е пределах погрешности ексиеримента с частотным интервалом между модаья Ш1 с БР: ¿v и рсегдз несколько меньшо C/2L. Для M s BP длиной 1- - 155 см крота ярко выраженного минимума на частоте 0о имеются минимумы также и нь частотах ее гармоник ¿0Q, ЗП0, 4ÎJq. Ь отом случеэ результата намерения шума скачков мод слабо ¡зависят от величины коэффициента оптической обратной связи и фазы отраженного излучения. При G ** 4, т, _ 43 см < Lj,0T, и фазе

-о-

отражеиного излучения 9 - О в спектре ПЛ с ВР без модуляции присутствует одна мода. Шум интенсивности имеет максимум но * частоте модуляции 300 МГц, что совпадает с положением минимума для случая в = тс.

Обнаруженный в данной работе резонансный характер уменьшения шума скачков мод при модуляции на частоте межмодового интервала три 9 = % объясняется, по-видимому, аналогично явлению, исследованному в [7,8]. В данных работах показано, «то под воздействием фазовой модуляции на частоте межмодового интервала в резонатора глногомодового гелий-неонового лазера." амплитуда и фазы независимо генерируемых и конкурирующих мод синхронизуются таким образом, что весь НЕбор мед проставляет собой спектр единого частотно модулированного излучения, при этом интенсивность каждой мода остается постоянной во времени. По-видимому, в случае полупроводникового лазера при совпадении боковой полосы модуляции первой мода по частоте со второй модой происходит синхронизация излучения в этой боковой полосе и второй моде. Одновременно боковая полоса модуляции второй мода таким жэ образом воздействует на первую моду. Происходит "активная частотно - амплитудная" синхронизация мод, т.е. амплитуды и фазы ранее независимых мод синхронизуются таким образом, что весь набор мод представляет собой .. спектр единого частотно-амплитудно модулированного колебания, поскольку модуляция тока питания приводит как к частотной, так к к небольшой амплитудной модуляции излучения. Мода генерируются одновременно, как компоненты единого колебательного процесса, и полное переключение мод укэ нэ наблюдается. Этим можно объясните

- чч -

наличие минимума шума скачков мод при совпадении частоты модуляции и частоты мезмодового интервала. Однако, т.к. спонтанное излучение как причина низкочастотного шума не устранена, определенная доля шума в радиочастотном спектре отдельной моды должна присутствовать.

Можно предположить, что в случае 6-0 резонансное увеличение шума объясняется следующим образом. При генерации ПЛ с ВР единственной моды условие баланса фаз выполняются на единственной частоте, и шум скачков мод равен нулю. Однако, на частотах, отстоящих от нее на расстояние ~ с/21, наблюдается минимум потерь оптического излучения в составном резонаторе ПЛ с ВР. В потенциальной модели указанным частотам соответствуют не минимумы потенциала, а точки перегиба. При совпадении боковых пиков модуляции с этими частотами на них возбувдается генерация. Весь спектр излучения, как и в случае П0= Дуо при в = ■%, представляет собой результирующее амплитудно-частотно модулированное колебание, в котором присутствует определенная доля шума, обусловленного скачками мод.

В четвертой главе исследуется влияние гармонической модуляции с частотой 20 - 400 МГц на иум интенсивности в отдельной моде спектра Пл с двухзеркальным внешним резонатором с I,- 35 см и 1^= 70 см. Зависимость отношения шум/сигнал в любой из мод спектральной комбинации "11й от частоты модуляции имеет три минимума шума. Первый - на частоте, равной интервалу мевду информационными модами О « 300 МГц. Второй - на частоте межмодового интервала ПЛ связанного только с ближним (Ь1= 35 см) зеркалом П « 280 МГц. Отличие этой частоты от с/21.» 428 МГц

объясняв той малым ковффициентом обратной овяви от ближнего зеркала (см. также (21). Третий минимум находится ва частоте меамодового интервала ПЛ связанного только о дальним (Ь,- 70 ом) зеркалом (1 м 180 МГц, что также меньше, чем с/21^- 214 МГц.

Максимальное отношение сигнал/шум в отдельной моде, равное 10 йВ получено при частота модуляции, равной частотному интервалу между информацяойшми модами, при амплитуде тока модуляции 1,5 мА (« 0,05x1^). Доотигнутое отношение сигнал/шум, по-видимому, Достаточно для параллельной передачи двоичной информации с удовлетворительным значением частоты ошибки.

Описан эксперимент по йередаче и приему произвольной двухразрядной Двоичной последовательности о параллельным спектральным кодированием. Было передано б-битовое слово "00 01 10 11", содержащее все возможные двухразрядные двоичные комбинации. В эксперименте и"пучение, несущее информацию, вначале разделялось на два пучка полупрозрачным зеркалом, а затем оба пучка подавались на на спектральные селекторы - ИФП. Электрические сигналы от фотоприемников, установленных за ИФП подавалиоь на запоминовдиё осциллограф!. Отношение шум/оигнал не превышало -10 дБ.

В заключении сформулированы основные выводы диссетации: 1. В рамках модьлй Вей-Дер-Йбля теоретически рассмотрена задача о спектре ¡ШучоШШ полупроводниковой* лазера о многозеркальным внешним резонатором. Показана возможность существенного; пб сравнений о б&озёрквльий! резонатором, суШяяя линии сдномодезой генераций ойтпмизациёЙ интенсивности и фазй 81ражйайЬг^ ЭДдЫ & : -Ш& а§ркад; ё гаоп

- и -

значительное увеличение диапазона перестройки по частоте линии одномодовой генерации путем изменения фазовых соотношений МБР при фиксированных токе и температуре.

2) В рамках той же модели рассмотрена задача об управлении многомодовым спектром полупроводникового лазера с многозеркальным внешним резонатором. Определены условия, при которых спектр составляет набор N приблизительно эквидистантных мод. Показано, что изменением только фаз излучения, отраженного от внешних зеркал, может быть достигнуто независимое управление возбуждением отдельных мод. Предложен способ параллельной охгтичеокой передачи двоичной информации о помощью одного ПЛ о МБР, эквивалентный реализации в одном оптич оком тракте 11-разрядного параллельного оптичеокого порта, когда возбуждение генерации в отдельной (информационной) моде кодирует "1" в определенном разряде разрядного двоичного чиоле.

3) Экспериментально исследовано влияние модуляции тока питания лазера слабым гармоническим ВЧ сигналом на шум интенсивности, обусловленный скачками мод, в отдельной моде спектра ПЛ о ВР при различных фазах излучения, отраженного от внешнего зеркала. Показано, что в случае генерации двух мод равной интенсивности (при фазе отраженного излучения 0 « т) . наблюдается уменьшение шума скачков мод, причем шум минимален на частоте модуляции, равной частотному интервалу между модами. В случае генерации одной мода (0-0) обнаружено увеличение шума интенсивности, который максимален при той же частоте модуляции.

4) В вксперименте предложенный споооб параллельной, оптической передачи информации проверен для случая N - 2.

- -

Измерения спэктра ШГ о двухзеркальным BP хорошо согласуется с теоретическими расс'четами. Осуществлен эксперимент по передаче и приему произвольной двухразрядной двоичной последовательности. Отношэн"е дум/сигнал в приемном тракта каждого из разрядов нэ превышало -JO dB в условиях подавления шума' скачков мод при помощи модуляции тока питания гармоническим сигналом о чаототой, равной интервалу между информационными-модами.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. V.S.Doey, y.y.KoXedoT, A.Yu.Kuklin. Parallel optical transmission of Iniormatlon by single semiconductor laser coupled, ¡to external multl mirror cavity. - Proceeding SPIE, 1993, У.2051, p.877-881.

2. М,Ф.Горелик, В.С.Доев, Ю.К.Ибаэв, В.Ё.Коледов, А.В.Куклин, В,Л.Разумов. Способ управления излучением полупроводникового .лазера и устройство для его осуществления. А. 0. N 1820806. ,0пуб. в Б.И. 1993, N.21..

Цитированная литература:

1. Kawanlchl S., Tahara Н., Uchiyama К., Kitoh Т., Saruwatah. М. 100 Gblt/з 50 Km band поп repeated optical .transmission emploing all-optical multi/demultiplexlng and ILL timing extraotion. -Electronics Letts., 1993, v.29, N.12, p.1076-1077.

2. Henry C.H. Theory of tiie linewidth pf semiconductor laaars. -IEEE J. of Quantum Electronics, 1982,, v.QE-18, N.2, p.259-264.

- If -

3. TromborgB., OlesenH., Pan X., Saito S. Transmission line dasoription of optical feedback and injeotion looking for Fabry-Perot and DPВ lasers. - IEEE J. of Quantum Eleotronioa, 1987, v.QE-23, N.1 , p.1875-1889.

4. Тагер А.А. Влияние спонтанных флуктуаций на опекгр излучения полупроводникового лазера. - Изд. ВНТЩ, Москва, 1988.

5. Mork J., Semkov М., Nromborg В. Measurement and. theory of mode hopping in external cavity laser. - Electronics Letts., 1990, v.26, p.609-610.

6. lenstга D., Van Vaalen M., Jaskorbynska B. On the theory of a single mode laser with weak optical feedback. - Physica, 1984, V.125C, p.255-264.

7. Harris S.E., Tang R. JM osoillftion of the Hs-Ne laser. -Appl. Phys. Letts., 1964, v.5, N. 10, p.202-204.

8. Harris S.E., McDuff O.P., EM laser oscillation - theory. -Appl. Phys. Letts., 1964, v.5, N,10, p.205-206.

pcmc,принт NcpTu Joe * P^p f'PP 5

(дфше^ц/