Спектральные и пространственные свойства волоконных фотоиндуцированных решеток показателя преломления тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК НАУЧНЫЙ ЦЕНТР ВОЛОКОННОЙ ОПТИКИ при Институте общей физики им. А.М.Прохорова

На правах рукописи УДК 535.8:621.372.8.001.5

КОРОЛЕВ ИВАН ГЕННАДЬЕВИЧ

СПЕКТРАЛЬНЫЕ И ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ СВОЙСТВА ВОЛОКОННЫХ ФОТОИНДУЦИРОВАННЫХ РЕШЕТОК ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ

Специальность 01.04.21 - лазерная физика

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 2004

Работа выполнена в Научном центре волоконной оптики при Институте общей физики им. A.M. Прохорова РАН

Научный руководитель: Васильев Сергей Александрович,

кандидат физико-математических наук

Официальные оппоненты: Сычугов Владимир Александрович,

доктор физико-математических наук

Соколов Виктор Иванович, кандидат физико-математических наук

Ведущая организация: Институт Радиотехники и Электроники

Российской Академии Наук

Защита состоится « 27 » сентября 2004 г. в 15 : 00 часов на заседании диссертационного совета Д 002.063.03 в Институте общей физики им. A.M. Прохорова РАН по адресу: 119991, Москва, ул. Вавилова, д. 38

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИОФ им. A.M. Прохорова РАН

Автореферат разослан « Ц» fljfyfcfrk 2004 г.

Просим принять участие в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный печатью организации

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат физико-математических наук

Воляк Т.Б.

Общая характеристика работы

Актуальность работы.

Открытие явления фоточувствитсльности легированных кварцевых стекол можно отнести к числу этапных работ в волоконной оптике. Создаваемые с помощью этого явления фотоиндуцированные волоконные решетки показателя преломления (ГШ) стали настолько полезными и востребованными в устройствах волоконной оптики, что в настоящее время трудно представить систему, в которой в том или ином качестве они бы не использовались.

Явление фоточувствительности (фоторефрактивности) волоконного световода - это изменение ПП кварцевого стекла при его облучении ультрафиолетовым (УФ) излучением, стабильное при комнатной температуре в течение длительного времени.

Волоконная решетка ПП представляет собой участок волоконного световода, в сердцевине которого наведена периодическая структура ПП с определенным осевым пространственным распределением.

Волоконные решетки ПП (записанные преимущественно с использованием явления фоточувствительности волоконного световода) к настоящему моменту приобрели исключительную важность в волоконно-оптических системах. Преимущества решеток в сравнении с альтернативными технологиями очевидны: волоконное исполнение, низкие оптические потери и относительно невысокая стоимость. Однако основным замечательным свойством волоконных решеток является гибкость при получении желаемых спектральных характеристик.

В настоящее время вопросы, связанные с исследованием фоточувствительности волоконных световодов и стекол, изготовлением волоконных решеток ПП различных типов и характеристик, приложением

1аких решеток в различных

______________ _______________системах, выделились

их • ,:,ная

» 1 \ г

в самостоятельное и важное направление волоконной оптики. К наиболее важным применениям волоконных решеток ПП можно отнести их использование в качестве узкополосных спектральных фильтров, зеркал волоконных лазеров, датчиков физических величин, мультиплексоров и демультиплексоров длин волн в системах волоконно-оптической связи, компенсаторов дисперсии волоконных световодов.

Важным фактором при изготовлении решеток является численное моделирование их спектральных и дисперсионных свойств. При разработке систем математического моделирования следует учитывать довольно большое количество физических параметров: профиль амплитуды модуляции наведенного ПП, длину, вариации периода, наклон штрихов и др. Варьируя эти параметры, можно получить решетки с нормализованной спектральной шириной АXIX от 0.1 до 10"5, с заданными спектральными наклонами и дисперсионными характеристиками. Современные технологии записи решеток позволяют формировать решеточные структуры с широким спектром параметров. Вместе с тем, остается ряд научных, технологических и метрологических задач, которые требуют пристального внимания и решение которых является актуальным.

Так, самостоятельной и важной задачей при записи решеток и оптимизации технологий записи является спектральная и пространственная характеризация изготовленных решеток. В силу малых характерных размеров как сердцевины световода 5 мкм), так и периода решетки 0.5 мкм в случае брэгговских решеток), контроль параметров решеток выполняется, как правило, оптическими методами. Эти методы приходилось развивать и совершенствовать по мере роста требований, предъявляемых к решеткам. Поэтому нахождение или создание более универсального метода, или ряда методов, спектральной и пространственной характеризации решеток является актуальным.

2

Настоящая диссертационная работа посвящена вопросам численного моделирования фотоиндуцированных решеток ГИТ, как брэгговских, так и длиннопериодных. В работе рассматриваются вопросы расчета спектральных и дисперсионных свойств решеток различных типов, а также задачи, возникающие в технологии записи решеток специальных типов, и пути их решения. Самостоятельным разделом работы является решение задач локальной пространственной характеризации волоконных брэгговских решеток, представляющих особенную важность при изготовлении решеточных структур различного назначения.

Основными целями диссертационной работы являлись:

• разработка численных методов моделирования спектральных и дисперсионных свойств брэгговских и длиннопериодных волоконных решеток;

• расчет технологических параметров, необходимых для изготовления волоконных брэгговских решеток, в том числе специальных;

• разработка гибкой технологии записи длиннопериодных решеток;

• разработка и совершенствование методов локальной пространственной хараперизации брэгговских решеток.

Методы исследований.

При проведении исследований был применен комплексный подход,

сочетающий численное моделирование спектральных свойств волоконных

решеток с использованием современных вычислительных средств,

измерение спектральных характеристик изготовленных решеточных

структур и последующее сравнение полученных теоретических и

экспериментальных данных. Измерение спектральных свойств

волоконных решеток производилось с помощью современного волоконно-

оптического оборудования: оптического спектроанализатора Не\у1еП-

3

Packard HP-70950B и люминесцентных полупроводниковых источников излучения. Указанный комплексный подход позволил обеспечить достоверность как теоретических, так и экспериментальных результатов, полученных в работе.

Научная новизна диссертационной работы.

• разработан пакет прикладных программ, решающих определенные частные задачи расчета спектральных свойств волоконных решеток и анализа экспериментальной информации;

• предложен и реализован метод записи брэгговских решеток с резонансными длинами волн >1.7 мкм с точностью лучше 1 им при помощи контроля спектральных характеристик решеток во втором дифракционном порядке;

• предложено и реализовано использование ИК-излучсния СО-лазера и УФ-излучения второй гармоники аргонового лазера для наведения локального фазового возмущения в структуре волоконной брэгговской решетки в методе оптической пространственной рефлектометрии;

• разработана установка для изготовления длиннопериодных волоконных решеток ПП с произвольным пространственным профилем наведенного Г1П;

• длиннопериодные решетки специальных типов были впервые применены в качестве поляризационного фильтра с изоляцией ортогональных поляризаций более 10 дБ и спектрально-селективного фильтра пропускания со спектральной шириной окна пропускания ~ 10 нм.

Практическая ценность работы.

Разработанное программное обеспечение эффективно используе1ся

для создания новых ihiioh волоконных решеток, для анализа

4

существующих решеточных структур, для совершенствования методов записи волоконных решеток.

Предложенный метод записи брэгговских решеток с контролем спектральных характеристик во втором порядке может быть успешно применен для одновременной записи и детектирования брэгговских решеток с резонансными длинами волн до 3 мкм. Это может быть использовано для реализации волоконных лазеров с точностью позиционирования длины волны генерации -1 нм в указанном спектральном диапазоне.

Разработанные длиннопериодные решетки специальных типов были успешно применены для создания важных волоконно-оптических устройств: волоконного эрбиевого лазера с линейно-поляризованным выходным излучением и волоконного эрбиевого лазера с активной синхронизацией мод.

Предложенные лазерные источники фазового возмущения в методе оптической пространственной рефлектометрии для исследования пространственных свойств брэгговских решеток позволяют упростить и расширить область применения метода.

На защиту выносятся:

• комплексный подход, совмещающий численное моделирование спектральных свойств, изготовление и характеризацию волоконных решеток ПП;

• метод записи брэгговских решеток с резонансными длинами волн > 1.7 мкм при помощи контроля спектральных характеристик решеток во втором дифракционном порядке;

• использование новых источников лазерного излучения (ИК СО-лазер и УФ аргоновый лазер) в методе оптической пространственной рефлектометрии;

• изготовление и применение длиннопериодных решеток специальных типов в качестве ключевых элементов волоконно-оптических устройств. К таким элементам относятся: поляризационный фильгр с изоляцией ортогональных поляризаций более 10 дБ в схеме волоконного эрбиевого лазера с линейно поляризованным выходным излучением; спектрально-селективный фильтр пропускания со спектральной шириной окна пропускания -10 нм в волоконном эрбиевом лазере с активной синхронизацией мод.

Апробация работы и публикации.

Ма1ериалы, включенные в диссертационную работу, докладывались на международных и российских конференциях: «Математические методы в технике и технологиях» ММТТ-2000 (Санкт-Петербург, 2000 г.), "Bragg Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Waveguides" BGPP-2001 (r. Стреза, Италия, 2001 г.). Основные результаты диссертации представлены в 7 публикациях, указанных в списке литературы.

Структура и объем работы.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка цитируемой литературы. Работа изложена на 145 страницах машинописного текста, содержит 61 рисунок и 1 таблицу. Список литературы содержит 132 наименования.

Краткое содержание работы.

В Главе 1 дан детальный обзор опубликованной литературы по вопросам разработки различных типов фотоиндуцированных волоконных решеток и их свойств. Представлены основные приложения решеток в волоконной оптике и обсуждены проблемы записи решеток показателя преломлении и контроля принципиальных характеристик волоконных решеток. Особое внимание уделено анализу различных методов

6

диагностики свойств и измерения спектральных и пространственных характеристик волоконных решеток. В частности:

• кратко обсуждены основные физические механизмы, которые в соответствии с современными представлениями отвечают за наведение дополнительного ПП в сердцевине германосиликатных волоконных световодов;

• на основе резонансного условия и графика спектральной зависимости эффективного ПП мод волоконного световода проиллюстрированы основные типы волоконных решеток, даны их основные характеристики;

• дан сравнительный анализ различных методов изготовления волоконных решеток, отмечены особенности этих методов и применимость для записи решеток различных типов; обсуждены требования, предъявляемые к источникам УФ-излучения и другим характеристикам записывающих схем;

• представлены основные спектральные и дисперсионные характеристики решеток, применяемые в насшящее время методы их измерения и численного моделирования;

• приведены наиболее существенные применения решеток ПП в устройствах волоконной оптики.

Во второй главе «Численное моделирование спектральных

свойств волоконных брэгговских решеток» приведены основные

теоретические соотношения, позволяющие вычислять спектральные

свойства волоконных брэгговских решеток. Укажем наиболее важные

соотношения. Резонансная длина волны, на которой осуществляется связь

основных мод световода, распространяющихся в противоположных

направлениях, определяется уравнением

7

где пед- - эффективный ГТП основной моды, Л - период решетки. Изменение пед при записи решетки связано с изменением ПП сердцевины световода Апта соотношением

где г] - доля мощности основной моды, которая распространяется в сердцевине световода.

Наведенное при записи решетки изменение ПП в сердцевине световода вдоль его оси может быть описано следующим образом:

Гехр \-Ю(г)} +к-.с. |

^ оо=^ (*)+^ 1 2;—^

где Аптг(г) и Апто^г) - среднее значение и амплитуда модуляции наведенного ПП соответственно. Фазу в(г) обычно выражают через усредненный период решетки Ло: в{г) - 2л2/ Л0 + ф{г), где (р{г) -относительно небольшие по сравнению с первым слагаемым изменения фазы.

Для определенной длины волны Я взаимодействие мод, распространяющихся в противоположных направлениях, па брэгговской решете описывается системой уравнений связанных мод: сШ(г)

?

ск (Б{г) (к

где #(А, г) и 5(Я, г) - медленно меняющиеся на масштабе длины волны амплитуды волн, распространяющиеся в прямом и обратном направлениях соответственно. Спектральная отстройка о(г) определяется уравнением

Я Л(г)

где локальный эффективный ПП ле// (г) = пее+т]- Апауг (г). Коэффициент к(г) = \к(г^ъхр[-1фк{г)\ называют комплексным коэффициентом связи решетки. Модуль коэффициента связи |/г(г)| на длине волны Я пропорционален амплитуде модуляции наведенного ПП:

\Ф)\ = жт]АптЫ(г)/А.

Общее решение системы уравнений связанных мод может быть записано в удобном матричном виде

К } =М{г)

V

5(А,г)

V

5(А,0)

где матрица М(г) определяется соотношением

М(г) =

сЬ (г-ув)-—*Цг-ув) Гв

—эЬ(г-ув)

Гв

ьЦг-ув)

Гв

Гв

Гв

Приведен развернутый алгоритм численного моделирования, включающий следующие шаги:

• вычисление эффективного ПП мод сердцевины и оболочки путем решения волнового уравнения;

• вычисление доли мощности основной моды, распространяющейся по сердцевине, по известным параметрам волоконного световода;

• использование описанного в работе матричного метода решения уравнений связанных мод;

• использование метода разбиения рассматриваемых структур на N однородных частей в случае неоднородных решеток.

Продемонстрирован интерфейс программы, специально разработанной для расчета спектральных свойств волоконных брэгговских

решеток (см. рис. 1), указаны основные входные параметры программы. Помимо спектра интенсивности решетки с введенными параметрами, справа отображаются фазовые расчетные характеристики решетки: фаза Phase, групповая задержка Group delay и дисперсия Dispersion. Также в результате расчета выдаются следующие дополнительные характеристики: эффективный ПП на резонансной длине волны решетки для указанных параметров световода, доля мощности основной моды в сердцевине, период брэгговской решетки.

jfc Hi o'i'j G to'if к) S in'

Пь Gratng About -Pefemtferî-

.JSJ *l

Î1QÛ0

5* 4

1500

Lampante Grparts fiinnd biLer®th. mr Center m Range rvn ¡2 ' Cutoff «p jl200 Care/ctoddK (V2

-Guti4Jtype" -----

Uniomi Г G au» Г Chip 10 S rïii/cri г Pi shtfted

-Phase th/t-^ ^

AfteifS" Ц

(f In

| С Las I P Phm J7 HffBortf

С ТгаглткаопЛ" ¡Reflection

-3D- I Г WliW

r ddi I Corti«t % IÎÔT

1 SCO W№<Aleng[h n

......-i/

ft/**— V - ""1

1 500 Wevtierigtft гт

~|х'4зее5зм,у 07535?

Рис. 1. Интерфейс программы для расчета спектральных свойств волоконных брэгговских решеток.

На основе приведенной теории брэгговских решеток продемонстрировано численное моделирование спектральных и дисперсионных свойств решеток следующих типов: однородных решеток с различным наведенным ПП, решетки с гауссовой огибающей наведенного ПП, решетки с фазовым л-сдвигом, а также решетки с переменным периодом, которая может использоваться в качестве компенсатора дисперсии.

В разделе технологических применений численного моделирования подробно описана существующая лабораторная установка для записи волоконных брэгговских решеток в интерферометре Ллойда. Разработан новый метод прецизионного измерения угла интерференции с точностью -4-Ю"5 рад (~8"), что позволило с учетом свойств используемого волоконного световода улучшить точность позиционирования резонансной длины волны до -0.1 нм в диапазоне 0.8 - 1.7 мкм. Метод состоит в использовании в составе лабораторной установки излучения гелий-неонового лазера для более точного определения угла интерференции, а также в дополнительной локальной калибровке углов путем записи тестовой брэгговской решетки с небольшим (< 5%) коэффициентом отражения.

Впервые продемонстрирован метод записи брэповских решеток с резонансными длинами волн >1.7 мкм, на которых затруднена регистрация их спектральных свойств. Для этого осуществляется детектирование резонансной длины волны решетки во втором порядке 2, при этом следует учитывать отличие значений эффективного ПП на резонансных длинах волн в первом и втором порядках (пе^{ЛВг) и пе^ЯПг>2) соответственно):

(А, ) -

2

Экспериментально показано, что указанный метод детектирования

позволяет позиционировать резонансную длину волны в первом порядке с

точностью лучше 1 нм.

На основе сравнения измеренной динамики роста брэгговской

решетки с динамикой, рассчитанной исходя из дозной зависимости

наведенного ПП, показано, что контраст интерференционной картины

УФ-излучения в схеме записи решеток с интерферометром Ллойда

составляет 98%. Этот параметр характеризует высокое качество

И

интерференционной картины (точное совмещение интерферирующих пучков как в пространстве, так и по интенсивности) и ее стабильность в течение записи брзгговских решеток.

С привлечением расчетных спектральных зависимостей эффективных ПП основной и оболочечных мод для световодов с различными параметрами рассчитана спектральная отстройка границы оптических потерь, обусловленных резонансной связью с модами оболочки. Представленный метод расчета может быть использован для анализа изменения указанной отстройки в световодах различных типов при записи в них брзгговских решеток.

В третьей главе «Численное моделирование и разработка длиннопериодных волоконных решеток различных типов» приведены основные соотношения теории связанных мод, описывающие спектральные свойства длиннопериодных волоконных решеток. Указано, что теоретическое рассмотрение спектральных характеристик длиннопериодных решеток во многом аналогично случаю брзгговских решеток, и отмечены основные отличия. На основе теории реализован пакет прикладных пр01рамм, обеспечивающий расчет распределения электромагнитного поля мод сердцевины и оболочки световода, получение практически важных спектральных, дисперсионных и технологических параметров решеток, записанных в одномодовых волоконных световодах. Аналогично случаю брзгговских решеток приведен алгоритм численного моделирования.

Приведены примеры расчета дисперсионных характеристик использованных волоконных световодов, а также зависимостей спектрального положения резонансных пиков от периода длиннопериодной решетки для этих световодов.

Подробно описана автоматизированная экспериментальная установка, разработанная автором для записи фотоиндуцированиых решеток с большим периодом. Установка обеспечивает широкий выбор параметров решеток и позволяет формировать различные структуры с одновременным контролем их свойств.

С использованием разработанной установки было реализовано несколько типов решеток (см. рис. 2), в том числе: однородные (а), с гауссовым профилем наведенного ПП (б), с переменным периодом (в), с фазовым тг-сдвигом (г). Проведенное сравнение экспериментальных спектров с теоретическими позволило сделать вывод о высокой однородности и воспроизводимости распределения наведенного ПП в записанных решетках.

1500

1510 1520 Длина волны, им

1530

1500

1510 1520 Длина волны, нм

1530

(а)

... ч - 2

1510 1520 1530 1540 1550 1560 Длина волны,нм

1470 1500 1530 1560 1590 1620 Длина волны, нм

(В)

(Г)

Рис 2. Спектры пропускания тестовых длиннопериодных решеток (I) и их расчетные спектры (2).

13

Приведено сопоставление спектра тестовой длиннопериодной решетки с периодом 354 мкм, записанной в световоде Р1ехсог-1060, с рассчитанным спектром (рис. 3). Показано, что резонансные длины волн записанной решетки с хорошей точностью соответствуют расчету. Кроме того, расчетное увеличение глубины резонансных пиков поглощения с номером оболочечной моды, связанное с увеличением инте1рала перекрытия полей связываемых мод т], также соответствует измерениям.

НЕ,5 НЕ„ НЕ,, НЕ,,

1100

1200 1300 1400 Длина волны, нм

1500

Рис. 3. Вверху: расчет резонансов длиннопериодной решетки для периода 354 мкм. Внизу, спектр пропускания решетки в широком спектральном диапазоне (штриховая кривая) и его численное моделирование (спчошная кривая).

Использование технических возможностей установки позволило получить решетки специальных типов, которые применены в качестве ключевых узлов волоконно-оптических устройств.

Длина волны, нм

Рис. 4, Спектр пропускания длиннопериодной решетки, измеренный в скрещенных поляризациях

Так, решетка, записанная в двулучепреломляющем волоконном световоде, впервые использовалась в качестве поляризационного фильтра с изоляцией поляризаций более 10 дБ в волоконном эрбиевом лазере с линейно поляризованным выходным излучением со степенью поляризации 98%. На рис. 4 показаны спектры пропускания решетки, измеренные в скрещенных состояниях поляризации тестирующего излучения для быстрой (сплошная линия) и медленной (пунктирная линия) осей световода. Специально подобранные параметры решетки позволили эффективно поглощать одно из состояний поляризации излучения без значительных потерь (< 1 дБ) в другом.

Решетка с фазовым тс-сдвигом впервые была использована в качестве спектрально-селективного фильтра пропускания с характерной спектральной шириной ~ 10 нм в волоконном эрбиевом лазере с активной

синхронизацией мод, что позволило получить импульсы длительностью ~ 5 пс на длине волны 1546 нм с частотой повторения ~ 3 ГТц. На рис. 5 представлены спектры двух изготовленных решеток, а также суммарный спектр совмещенного из этих решеток спектрального фильтра пропускания. Как видно из графика, полная ширина спектрального фильтра определяется решеткой 1, в то время как ширина окна пропускания - решеткой 2. Суммарные потери в максимуме окна пропускания не превысили 0.5 дБ.

-15'-.------

1450 1500 1550 1600 1650

Длина волны, нм

Рис 5 Спектры пропускания длиннопериодных решеток 1 и 2, а также суммарный спектр пропускания (3).

Решетка с пиком поглощения на длине волны 1544 нм, шириной на

полувысоте 8 нм и глубиной 7.3 дБ была использована для сглаживания

спектра усиления волоконного эрбиевого усилителя с вариацией усиления

- ±0.2 дБ в диапазоне ~ 15 нм.

В четвертой главе «Измерение пространственных характеристик

волоконных брэгговских решеток» подробно представлены

16

разработанные экспериментальные методики измерения локальных пространственных характеристик (амплитуды и фазы коэффициента связи) волоконных брэгговских решеток. С помощью реализованных методик измерены характеристики решеток, записанных как в интерферометре Ллойда, так и с применением фазовой маски.

Описана разработанная экспериментальная установка для измерения дифрагированного на решетке излучения Не-Ке лазера. Метод позволил измерять амплитуду модуляции ПП в решетке с пространственным разрешением ~ 40 мкм, при этом чувствительность измерения ПП составила ~ 10"4.

Подробно описана созданная установка для измерения пространственных характеристик брэгговских решеток методом оптической пространственной рефлектометрии (ОПР). Приведены расчетные графики, наглядно демонстрирующие изменение ОПР-сшнала для двух типов брэгговских решеток. Указаны ограничения применимости метода в случаях специальных решеток с сильно изменяющимся по длине периодом и решеток со сглаженным профилем наведенного ПП.

Впервые было предложено и реализовано использование излучения СО-лазера и УФ-излучения (Л - 244 нм) для наведения локального фазового возмущения в структуре волоконной брэгговской решетки в этом методе. Инфракрасное излучение СО-лазера имеет глубину проникновения в кварцевое стекло 100-200 мкм, сравнимую с диаметром кварцевого световода (125 мкм), что позволяет с хорошей однородностью нагревать световод по сечению и, таким образом, благодаря термооптическому эффекту индуцировать дополнительный ПП. Ультрафиолетовое излучение может приводить как к необратимым, так и обратимым изменениям ПП в сердцевине легированного германием волоконного световода. Основными механизмами обратимых изменений,

которые использовались в методе ОПР, являются возбуждение

17

германиевых кислородно-дефицитных центров, сопровождающееся изменением поляризуемости стекла, и нагрев стекла сердцевины за счет безызлучательной релаксации возбужденных центров. Показано, что воздействие примененных источников лазерного излучения на тестируемые брэгговские решетки не приводит к заметной деградации наведенного в них ПЛ.

Использование предложенных источников позволило упростить метод, значительно повысить его чувствительность и пространственное разрешение, расширить область его применения на более широкий круг типов решеток. Показано, что с использованием указанных источников метод обеспечивает чувствительность измерения индуцированного ПП в сердцевине волоконного световода - 10"4 и пространственное разрешение ~ 100 мкм и менее.

Предложено наглядное теоретическое соотношение, выражающее пространственную производную фазы коэффициента связи фАг) через основные характеристики решетки:

АЯ | 2т]3пш (2) | Щг)

А0Я0 Лд АЦ

11г

где А Л = Лтеа^ - Ло - спектральная отстройка длины волны Атм„ на которой производится измерение параметров решетки, от резонансной длины волны решетки Ло, А0 - средний период решеиси, г) - доля мощности основной моды в сердцевине, 8пт/х) и ЗА(г) - отклонения локальных значений среднего наведенного ПП и периода соответственно. Указанное соотношение является полезным при анализе источников неоднородностей в структуре решеток и, кроме того, имеет выраженное физическое содержание: оно наглядно показывает вклады пространственных отклонений основных параметров решетки от их средних значений.

Показано хорошее соответствие результатов (в пределах 10-15% по величине измеренной амплитуды модуляции наведенного ПП Лит„Д полученных методами боковой дифракции и оптической пространственной рефлектометрии (рис. 6), что свидетельствует о надежности полученных результатов и дает оценку точности измерения Аптоа ~ 10"4.

Рис. 6. Распределения амплитуды модуляции ПП, рассчитанные из данных, измеренных с использованием: 1 - УФ-ОПР, 2 - ИК-ОПР методов, 3 - метода боковой дифракции.

В результате сопоставления измеренного спектра тестовой брэгговской решетки с расчетными спектрами показана важность фазовой информации, полученной с помощью метода ОПР (см. рис. 7).

Следует отметить, что вычисление спектральных и дисперсионных характеристик решеток по данным, полученным методом ОПР, позволяет в ряде случаев уточнить эти характеристики, если они не могут быть точно измерены из-за экспериментальных ограничений, таких как

недостаточное спектральное разрешение или динамический диапазон измерений.

Рис 7. 1 - измеренный спектр пропускания протестированной брэгговской решетки в сравнении со спектрами, рассчитанными с учетом • 2 - амплитуды и фазы коэффициента связи, 3 - только амплитуды.

Заключение

В работе разработаны математические алгоритмы и программное обеспечение, позволяющее рассчитывать основные спектральные и дисперсионные характеристики брэгговских и длиннопериодных волоконных решеток на основе численного решения волнового уравнения в приближении теории связанных мод. При проведении расчетов учитывались исходный профиль показателя преломления в световоде и пространственное распределение индуцированного показа1еля преломления вдоль оси световода. Впервые реализованный в работе комплексный подход, совмещающий численное моделирование,

изготовление и характеризацию волоконных решеток, позволил получить ряд новых и практически важных результатов:

1. В лабораторной установке для записи брэгговских решеток в схеме с интерферометром Ллойда точность позиционирования резонансной длины волны брэгговских решеток в диапазоне 0.8 4-1.7 мкм улучшена до 0.1 нм. Впервые предложен и реализован метод записи брэгговских решеток с резонансными длинами волн >1.7 мкм с точностью лучше 1 нм при помощи контроля спектральных характеристик решеток во втором дифракционном порядке.

2. Впервые предложено и реализовано использование ИК-излучения СО-лазера и УФ-излучения второй гармоники аргонового лазера для наведения локального фазового возмущения в структуре волоконной брэгговской решетки в методе оптической пространственной рефлектометрии. Показано, что с использованием указанных источников метод обеспечивает чувствительность измерения индуцированного показателя преломления в сердцевине волоконного световода ~ 10"4 и пространственное разрешение ~ 100 мкм с применением СО-лазера и ~ 30 мкм с использованием УФ-излучения

3. Разработана оригинальная автоматизированная установка для

записи длиннопериодных волоконных решеток показателя преломления

излучением второй гармоники аргонового лазера. Установка позволяет

формировать заданные пространственные структуры индуцированного

показателя преломления длиной до 300 мм с учетом зависимости

наведенного показателя преломления от дозы УФ-облучения. Помимо

однородных решеток с прямоугольной формой штриха, были реализованы

решетки, обладающие важными для приложений специальными

спектральными характеристиками: решетки с синусоидальной формой

штриха, с гауссовым профилем огибающей амплитуды модуляции

показателя преломления вдоль оси световода, с переменным по длине

21

решетки периодом модуляции. Получено хорошее согласие спектров пропускания изготовленных решеток с расчетом (относительное отклонение коэффициента перекачки во всем спектральном диапазоне измерений не превысило 5%).

4. Разработанные длиннопериодные решетки специальных типов были впервые применены в качестве ключевых элементов волоконно-оптических устройств. К таким элементам относятся: поляризационный фильтр с изоляцией ортогональных поляризаций более 10 дБ в схеме волоконного эрбиевого лазера с линейно поляризованным выходным излучением; спектрально-селективный фильтр пропускания со спектральной шириной окна пропускания ~ 10 нм в волоконном эрбиевом лазере с активной синхронизацией мод.

Список публикаций по теме диссертации

1. О.И. Медведков, И.Г. Королев, С.А. Васильев, «Запись волоконных брэгговских решеток в схеме с интерферометром Ллойда и моделирование их спектральных свойств», препринт НЦВО при ИОФ РАН, 6, 2004, 46 стр.

2. Королев И.Г., Васильев С.А., Медведков О.И., «Установка для записи длиннопериодньтх волоконных решеток различных типов», Математические методы е технике и технологиях ММТТ-2000, 7, секция 10, 68-72, 2000.

3. Курков A.C., Васильев С.А., Королев И.Г., Медведков О.И., Дианов Е.М., «Волоконный лазер с внутрирезопаторным поляризатором на основе волоконной решетки с большим периодом», Квантовая Электроника, 31, 5, 421-423, 2001.

4. О. Deparis, R. Kiyan, 0. Potticz, M. Blonde], I.G. Korolev, S.A. Vasiliev, E.M. Dianov, "Bandpass filters based on pi-shifted long-period fiber gratings for actively mode-locked erbium fiber lasers", Optics Letters, 26,1239-1241, 2001.

5. O. Deparis, R. Kiyan, 0. Potticz, I.G. Korolev, S.A. Vasiliev, E.M. Dianov, "7t-shifted long-period fiber gratings and their application in actively mode-locked Erbium fiber lasers", in Bragg Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Waveguides, OSA Technical Digest (Optical Society of America, Washington DC, 2001), paper BWB3.

6. I.G. Korolev, S.A. Vasiliev, O.I. Mcdvcdkov, E.M. Dianov, F. Knappe, Ch. Knothe, H. Renner, E. Brinkmeyer, "Application of UV and IR radiation for spatial characterization of Bragg gratings", in Bragg Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Waveguides, OSA Technical Digest (Optical Society of America, Washington DC, 2001), paper BWA2.

7. И.Г. Королев, С.А.Васильев, О.И.Медведков, Е.М.Дианов, «Исследование локальных характеристик волоконных брэгговских решеток методом оптической пространственной рефлектометрии», Квантовая Электроника, 33, 8, 704-710, 2003.

Принято к исполнению 30/07/2004 Исполнено 02/08/2004

Заказ № 274 Тираж 75 экз

ООО «11-й ФОРМАТ» ИНН 7726330900 Москва, Балаклавский пр-т, 20-2-93 (095) 747-64-70 (095) 318-40-68 www autoreferat ru

РНБ Русский фонд

2006-4 11422

í ^ Н 2004

Введение.

Глава 1. Волоконные решетки показателя преломления (обзор литературы).

1.1. Фоточувствительность волоконных световодов.

1.2. Типы волоконных решеток показателя преломления.

1.3. Волоконные брэгговские решетки.

1.3.1. Методы изготовления брэгговских решеток.

1.3.2. Методы исследования спектральных и пространственных характеристик брэгговских решеток.

1.3.3. Свойства волоконных брэгговских решеток.

1.3.4. Типы брэгговских решеток и их применения.

1.4. Волоконные решетки с большим периодом.

1.4.1. Методы изготовления длиннопериодных решеток.

Л 1.4.2. Свойства длиннопериодных решеток.

1.4.3. Применения длиннопериодных решеток.

1.5. Выводы.

Глава 2. Численное моделирование спектральных свойств волоконных брэгговских решеток.

2.1. Теория волоконных брэгговских решеток.

2.2. Алгоритм численного моделирования свойств решеток.

2.3. Программа для расчета спектральных свойств брэгговских решеток

2.4. Примеры моделирования спектральных свойств брэгговских решеток.

2.5. Использование численного моделирования в технологии записи брэгговских решеток.

2.5.1. Лабораторная установка для записи волоконных брэгговских ^ решеток в схеме с интерферометром Ллойда.

2.5.2. Запись брэгговских решеток с заданной длиной волны в световодах с различными волноводными характеристиками.

Ю 2.5.3. Запись брэгговских решеток с удаленными резонансными длинами волн.

2.5.4. Определение контраста в брэгговской решетке и интерференционной картине УФ-излучения.

2.5.5. Расчет спектрального положения резонансов, связанных с возбуждением оболочечных мод на структуре решетки.

2.6. Выводы.

Глава 3. Численное моделирование и разработка длиннопериодных волоконных решеток различных типов.

3.1. Теория длиннопериодных волоконных решеток.

3.2. Численное моделирование спектральных свойств длиннопериодных решеток.

3.2.1. Результаты расчета и их анализ.

3.3. Установка для записи длиннопериодных решеток.

3.3.1. Описание программного обеспечения для управления iш установкой.

3.4. Реализованные решеточные структуры и сравнение теории с экспериментом.

3.4.1. Типы длиннопериодных решеток по профилю наведенного показателя преломления.

3.5. Применения изготовленных длиннопериодных решеток.

3.5.1. Длиннопериодные решетки в двулучепреломляющем волоконном световоде в качестве спектрального поляризационного фильтра.

3.5.2. Фазосдвинутая длиннопериодная решетка в качестве узкополосного пропускающего фильтра.

3.5.3. Сглаживание спектра усиления эрбиевого волоконного усилителя.

3.6. Выводы.

Глава 4. Измерение пространственных характеристик волоконных брэгговских решеток.

4.1. Метод измерения дифрагированного на решетке излучения.

4.2. Метод оптической пространственной рефлектометрии.

4.3. Результаты измерений локальных пространственных характеристик брэгговских решеток.

4.4. Выводы.

История развития волоконной оптики, как и история развития науки и техники в целом, состоит из ряда этапов. Эти этапы характеризуются тем, что в начале каждого из них на основании накопленных за предшествующий период времени экспериментальных и теоретических результатов возникает новая плодотворная идея, которая качественно изменяет состояние и направленность исследований. В течение нескольких лет (даже десятков лет) происходит бурное развитие науки и техники, основанное на использовании этой идеи. В конечном итоге, когда основные результаты уже получены, наблюдается некоторое насыщение и спад интереса к рассматриваемому вопросу. Этот период продолжается до рождения новой идеи, после чего ситуация повторяется.

Такими основополагающими научными и техническими идеями в развитии волоконной оптики явились:

• разработка полупроводниковых лазеров;

• работы по исследованию мод цилиндрических световодов;

• работы по оценке предельных потерь в волоконных световодах из кварцевого стекла;

• получение компанией Corning Glassworks световодов с затуханием менее 20 дБ/км;

• разработка волоконных эрбиевых усилителей;

• разработка волоконных лазеров и ВКР-конвертеров.

Безусловно, к числу таких этапных работ в волоконной оптике можно отнести открытие явления фоточувствительности легированных кварцевых стекол. Создаваемые с помощью этого явления фотоиндуцированные волоконные решетки показателя преломления стали настолько полезными и востребованными в устройствах волоконной оптики, что в настоящее время трудно представить систему, в которой в том или ином качестве они бы не использовались.

Явление фоточувствительности (фоторефрактивности) волоконного световода - это изменение показателя преломления (ПП) кварцевого стекла при его облучении ультрафиолетовым (УФ) излучением, стабильное при комнатной температуре в течение длительного времени.

Волоконная решетка показателя преломления представляет собой участок волоконного световода, в сердцевине которого наведена периодическая структура ПП с определенным осевым пространственным распределением.

Волоконные решетки показателя преломления (записанные преимущественно с использованием явления фоточувствительности волоконного световода) к настоящему моменту приобрели исключительную важность в волоконно-оптических системах. Преимущества решеток в сравнении с альтернативными технологиями очевидны: волоконное исполнение, низкие оптические потери и относительно невысокая стоимость. Однако основным замечательным свойством волоконных решеток является гибкость при получении желаемых спектральных характеристик.

В настоящее время вопросы, связанные с исследованием фоточувствительности волоконных световодов и стекол, изготовлением волоконных решеток показателя преломления различных типов и характеристик, приложением таких решеток в различных волоконно-оптических системах, выделились в самостоятельное направление волоконной оптики. По этой тематике опубликованы сотни работ, проводятся международные научно-технические конференции [1] и научные школы для молодых ученых [2], выходят тематические выпуски научных журналов [3] и монографии [4,5].

К наиболее важным применениям волоконных решеток показателя преломления можно отнести их использование в качестве узкополосных спектральных фильтров, зеркал волоконных лазеров, датчиков физических величин, мультиплексоров и демультиплексоров длин волн в системах волоконно-оптической связи, компенсаторов дисперсии волоконных световодов. Этим и другим применениям решеток в настоящее время посвящено огромное количество публикаций. Особого внимания заслуживают работы обзорного характера, в которых обсуждаются, в том числе, вопросы применений волоконных решеток [4, 6, 7, 8].

Важным фактором при изготовлении решеток является численное моделирование их спектральных и дисперсионных свойств. При разработке систем математического моделирования следует учитывать довольно большое количество физических параметров: профиль амплитуды модуляции наведенного показателя преломления, длину, вариации периода, наклон штрихов и др. Варьируя эти параметры, можно получить решетки с нормализованной спектральной шириной ДЯ/Я от 0.1 до 10"5, с заданными спектральными наклонами и дисперсионными характеристиками. Современные технологии записи решеток позволяют формировать решеточные структуры с широким спектром параметров. Например, длина решеток может составлять от долей миллиметра до нескольких десятков сантиметров [9]. Разработаны системы, позволяющие записывать решетки в процессе вытяжки волоконного световода перед нанесением на его поверхность защитного полимерного покрытия [10]. Несмотря на высокие требования, которые предъявляются к однородности решеток, несмотря на то, что их период составляет доли микрометра и должен быть стабилен с точностью не хуже 10"4, многие вопросы, связанные с записью высококачественных решеток, в значительной степени решены, или показаны пути их решения. Вместе с тем, остается ряд научных, технологических и метрологических задач, которые требуют пристального внимания, и решение которых является актуальным.

Так, самостоятельной и важной задачей при записи решеток и оптимизации технологий записи является спектральная и пространственная характеризация изготовленных решеток. В силу малых характерных размеров как сердцевины световода 5 мкм), так и периода решетки 0.5 мкм в случае брэгговских решеток), контроль параметров решеток выполняется, как правило, оптическими методами. Эти методы приходилось развивать и совершенствовать по мере роста требований, предъявляемых к решеткам. Поэтому нахождение или создание более универсального метода или ряда методов спектральной и пространственной характеризации решеток является актуальным.

Настоящая диссертационная работа посвящена вопросам численного моделирования фотоиндуцированных решеток показателя преломления, как брэгговских, так и длиннопериодных. В работе рассматриваются вопросы расчета спектральных и дисперсионных свойств решеток различных типов, а также задачи, возникающие в технологии записи решеток специальных типов, и пути их решения. Самостоятельным разделом работы является решение задач локальной пространственной характеризации волоконных брэгговских решеток, представляющих особенную важность при изготовлении решеточных структур различного назначения.

Основными целями диссертационной работы являются:

• разработка численных методов моделирования спектральных и дисперсионных свойств брэгговских и длиннопериодных волоконных решеток;

• расчет технологических параметров, необходимых для изготовления волоконных брэгговских решеток, в том числе специальных;

• разработка гибкой технологии записи длиннопериодных решеток;

• разработка и совершенствование методов локальной пространственной характеризации брэгговских решеток.

Содержательная часть диссертационной работы состоит из четырех глав.

В Главе 1 дан детальный обзор опубликованной литературы по вопросам разработки различных типов фотоиндуцированных волоконных решеток и их свойств. Представлены основные приложения решеток в волоконной оптике и обсуждены вопросы записи решеток показателя преломлении и контроля принципиальных характеристик волоконных решеток. Особое внимание уделено анализу различных методов диагностики свойств и измерения спектральных и пространственных характеристик волоконных решеток.

Глава 2 посвящена аналитическому и численному моделированию спектральных свойств брэгговских решеток, а также технологических аспектам, которые были в той или иной степени решены с привлечением численного моделирования свойств волоконных световодов и решеток. В начале главы обсуждаются основные теоретические соотношения, на основе которых строится расчет брэгговских решеток. Далее приводятся основные результаты, полученные автором при расчете свойств брэгговских решеток. В завершении главы представлены методы расчета и обсуждены расчетные зависимости, которые были применены для совершенствования технологии записи брэгговских волоконных решеток в схеме с интерферометром Ллойда.

В Главе 3 приведены основные теоретические соотношения и представлены основные численные методики расчета свойств волоконных решеток с большим периодом. Подробно описана экспериментальная установка для записи длиннопериодных решеток, разработанная автором; приведены основные экспериментальные результаты, полученные автором при записи решеток различных типов. В завершение главы представлен ряд наиболее важных применений длиннопериодных решеток различных типов, которые были реализованы на разработанной установке.

Основным предметом Главы 4 является обсуждение вопросов локальной пространственной характеризации брэгговских решеток. Представлены методики (в том числе оригинальные), разработанные автором для измерения пространственного распределения коэффициента связи в брэгговских решетках. Сформулированы основные проблемы и приведены наиболее важные результаты, полученные автором с помощью этих методик. Дано сопоставление измеренных зависимостей, полученных различными методами измерения. Показано, что измерение локальных пространственных свойств решеток позволяет объяснить ряд закономерностей, проявляющихся в спектральных свойствах решеток и отражающих технологические особенности записи волоконных решеток.

Основная часть работ была выполнена в Научном центре волоконной оптики. Ряд экспериментальных образцов волоконных световодов, использовавшихся в экспериментальной части работы, был изготовлен в Институте химии высокочистых веществ (г. Нижний Новгород). Часть результатов работы были получены в результате совместных работ с научными коллективами Технического университета г. Гамбурга (Германия) и Политехнического института г. Монс (Бельгия).

По материалам, вошедшим в диссертационную работу, были опубликованы1: 3 статьи в российских и международных журналах, 3 работы были представлены в форме научных докладов на российских и международных конференциях, одна работа оформлена в виде препринта НЦВО при ИОФ им. А.М.Прохорова РАН [11].

1 Эти работы выделены в списке литературы жирным шрифтом.

4.4. Выводы

В данной главе подробно представлены разработанные экспериментальные методики измерения локальных пространственных характеристик (амплитуды и фазы коэффициента связи) волоконных брэгговских решеток. С помощью реализованных методик измерены характеристики решеток, записанных как в интерферометре Ллойда, так и с применением фазовой маски.

Была разработана экспериментальная установка для измерения дифрагированного на решетке излучения He-Ne лазера. Метод позволил измерять амплитуду модуляции ПП в решетке с пространственным разрешением ~ 40 мкм, при этом чувствительность измерения ПП составила ~ 10"4.

Впервые было предложено использовать излучение СО-лазера и УФ-излучение (А = 244 нм) для наведения локального фазового возмущения в структуре волоконной брэгговской решетки в методе оптической пространственной рефлектометрии. Использование предложенных источников позволило упростить использование метода, значительно повысить его чувствительность и пространственное разрешение, расширить область его применения на более широкий круг типов решеток. Показано, что с использованием указанных источников метод обеспечивает чувствительность измерения индуцированного показателя преломления в сердцевине волоконного световода ~ 10~4 и пространственное разрешение ~ 100 мкм и менее.

Предложено наглядное теоретическое соотношение (59), выражающее пространственную производную фазы коэффициента связи через основные характеристики решетки. Соотношение является полезным при анализе источников неоднородностей в структуре решеток.

Получено хорошее соответствие результатов (в пределах 10-15% по величине измеренной амплитуды модуляции наведенного ПП), полученных указанными методами.

Заключение

В работе разработаны математические алгоритмы и программное обеспечение, позволяющее рассчитывать основные спектральные и дисперсионные характеристики брэгговских и длиннопериодных волоконных решеток на основе численного решения волнового уравнения в приближении теории связанных мод. При проведении расчетов учитывались исходный профиль показателя преломления в световоде и пространственное распределение индуцированного показателя преломления вдоль оси световода. Впервые реализованный в работе комплексный подход, совмещающий численное моделирование, изготовление и характеризацию волоконных решеток, позволил получить ряд новых и практически важных результатов:

1. В лабораторной установке для записи брэгговских решеток в схеме с интерферометром Ллойда точность позиционирования резонансной длины волны брэгговских решеток в диапазоне 0.8 -5-1.7 мкм улучшена до 0.1 нм. Впервые предложен и реализован метод записи брэгговских решеток с резонансными длинами волн > 1.7 мкм с точностью лучше 1 нм при помощи контроля спектральных характеристик решеток во втором дифракционном порядке.

2. Впервые предложено и реализовано использование ИК-излучения СО-лазера и УФ-излучения второй гармоники аргонового лазера для наведения локального фазового возмущения в структуре волоконной брэгговской решетки в методе оптической пространственной рефлектометрии. Показано, что с использованием указанных источников метод обеспечивает чувствительность измерения индуцированного показателя преломления в сердцевине волоконного световода ~ 10"4 и пространственное разрешение ~ 100 мкм с применением СО-лазера и ~ 30 мкм с использованием УФ-излучения.

3. Разработана оригинальная автоматизированная установка для записи длиннопериодных волоконных решеток показателя преломления излучением второй гармоники аргонового лазера. Установка позволяет формировать заданные пространственные структуры индуцированного показателя преломления длиной до 300 мм с учетом зависимости наведенного показателя преломления от дозы УФ-облучения. Помимо однородных решеток с прямоугольной формой штриха, были реализованы решетки, обладающие важными для приложений специальными спектральными характеристиками: решетки с синусоидальной формой штриха, с гауссовым профилем огибающей амплитуды модуляции показателя преломления вдоль оси световода, с переменным по длине решетки периодом модуляции. Получено хорошее согласие спектров пропускания изготовленных решеток с расчетом (относительное отклонение коэффициента перекачки во всем спектральном диапазоне измерений не превысило 5%).

4. Разработанные длиннопериодные решетки специальных типов были впервые применены в качестве ключевых элементов волоконно-оптических устройств. К таким элементам относятся: поляризационный фильтр с изоляцией ортогональных поляризаций более 10 дБ в схеме волоконного эрбиевого лазера с линейно поляризованным выходным излучением; спектрально-селективный фильтр пропускания со спектральной шириной окна пропускания ~ 10 нм в волоконном эрбиевом лазере с активной синхронизацией мод.

Благодарности.

Автор выражает благодарность сотрудникам Научного центра волоконной оптики при ИОФ РАН, без плодотворного сотрудничества с которыми эта работа не была бы проделана. Отдельно хотелось бы выразить искреннюю благодарность своему научному руководителю Васильеву Сергею Александровичу, а также Медведкову Олегу Игоревичу за выбор научного направления, постоянную помощь и поддержку в течение всей работы. Важную роль в работе сыграла поддержка со стороны директора НЦВО Дианова Евгения Михайловича. Также хотелось бы отметить вклад Грекова М.В., Куркова А.С., Протопопова В.Н., а также сотрудников других институтов: Эрнста Бринкмайера, Франка Кнаппе и Хагена Реннера из технического университета Гамбурга (Германия), Оливера Депариса из политехнического института г. Монс (Бельгия).

1. Bragg Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Fibers and Waveguides: Applications and Fundamentals, OSA Techn. Dig. Series.

2. Summer schools on Photosensitivity in Optical Waveguides and Glasses: POWAG'1998, POWAG'2000, POWAG'2002.

3. Journal of Lightwave Technology, Vol. 15, No. 8,1997.

4. R. Kashyap, "Fiber Bragg Gratings", Academic Press, 1999.

5. A. Othonos, K. Kalli, "Fiber Bragg Gratings: Fundamentals and Applications in Telecommunications and Sensing", Norwood, Mass., Artech House, 1999.

6. A. Othonos, "Fiber Bragg gratings", Rev. Sci. Instrum., 68 (12), pp. 4309-4341,1997.

7. J.-L. Archambbault, S. G. Grubb, "Fiber Gratings in lasers and amplifiers", J. Lightwave Technol., 15 (8), pp. 1378-1390,1997.

8. C.R. Giles, "Lightwave applications of fiber Bragg gratings", J. Lightwave Technol., 15 (8), pp.1391-1404,1997.

9. A. Asseh, et al. "A writing technique for long fiber Bragg Gratings with complex reflectivity profiles", J. of Lightwave Techn., vol.15,1419-1423,1997.

10. L. Dong, J.-L. Archambault, L. Reekie, P.St J. Russel, D.N. Payne, "Single pulse Bragg gratings written during fibre drawing", Electron. Lett., Vol.29, No.17,1577-1578,1993.

11. И. Медведков, И.Г. Королев, C.A. Васильев, «Запись волоконныхбрэгговских решеток в схеме с интерферометром Ллойда и моделирование их спектральных свойств», препринт НЦВО при ИОФ РАН, 6,2004.

12. К.О. Hill, Y. Fujii, D.C. Johnson, B.S. Kawasaki, "Photosensitivity in optical waveguides: Application to reflection filter fabrication", Appl. Phys. Lett., Vol.32, No. 10, 647-649,1978.

13. D.K.W. Lam and B.K. Garside, "Characterization of single-mode optical fiber filters" Applied Optics, 20,440,1981.

14. G. Meltz, W.W. Morey, W.H. Glenn, "Formation of Bragg gratings in optical fibres by transverse holographic method", Opt. Lett., Vol.14, No.15,823-825,1989.

15. K.O. Hill, et al. "Photosensitivity in optical fibers", Annual Reviews in Material Science, Vol. 23, p.12,1993.

16. V.B. Neustruev, "Colour centres in germanosilicate glass and optical fibres" J. Phys. Condens. Matter, Vol. 6,6901,1994.

17. E.M. Dianov, D.S. Starodubov, S.A. Vasiliev, A.A. Frolov, O.I. Medvedkov, "Refractive index gratings written by near-UV radiation", Opt. Lett., Vol. 22, No. 4,221-223,1997.

18. E.M. Dianov, S.A. Vasiliev, D.S. Starodubov, A.A. Frolov, O.I. Medvedkov: "Writing of refractive-index gratings in germanosilicate fibers by near-UV radiation", Quantum Electronics, 27 (2), 155-157,1997.

19. J. Albert, B. Malo, F. Bilodeau, D.C. Johnson, K.O. Hill, Y. Hibino, M. Kawachi, "Photosensitivity in Ge-doped silica optical waveguides and fibers with 193 nm light from an ArF excimer laser", Opt. Lett., Vol.19, No.6,387-389,1994.

20. P.R. Herman, K. Beckley, S. Ness, "157-nm photosensitivity in germanosilicate waveguides", OSA Techn. Dig. Series, Vol.17, BME4,159-161,1997.

21. L. Dong, J.L. Archambault, L. Reekie, P.St.J. Russell, and D.N. Payne, "Photoinduced absorption change in germanosilicate preforms: evidence for the color-center model of photosensitivity", Applied Optics, vol.34, no.18,3436-3440, Jun 1995.

22. B. Poumellec, P. Guenot, I. Riant, P. Sansonetti, P. Niay, P. Bernage, J.F. Bayon, "UV induced densification during Bragg grating inscription in Ge:SiC>2 preforms", Opt. Mat., Vol.4,441-449,1995.

23. Riant, S. Borne, P. Sansonetti, B. Poumellec, "Evidence of densification in UV written Bragg gratings in fibers", OSA Techn. Dig. Series, Vol.22, SaD3,52-55,1995.

24. E.M. Dianov, V.G. Plotnichenko, V.V. Koltashev, Yu.N. Pyrkov, N.H. Ky, H.G. Limberger, R.P. Salathe, "UV-irradiation-induced structural transformation of germanosilicate glass fiber", Opt. Lett., Vol.22, No.23,1754-1756,1997.

25. P.Y. Fonjallaz, H.G. Limberger, R.P. Salathe, F. Cochet, B. Leuenberger, "Tension increase correlated to refractive-index change in fibres containing UV-written Bragg gratings", Opt. Lett, Vol.20, No.ll, 1346-1348,1995.

26. D.L. Williams, B.J. Ainslie, J.R. Armitage, R. Kashyap, "Enhanced UV photosensitivity in boron codoped germanosilicate fibers", Electronics Letters, Vol. 29, No.l, 45-47,1993.

27. Г.А. Иванов, B.A. Аксенов, A.C. Курков, О.И. Медведков, Е.В. Першина, Е.М. Дианов, «Фоточувствительные волоконные световоды на основе борогерманатного стекла», Радиотехника и электроника, 46 (3), с.1-4,2001.

28. L. Dong, J.L. Cruz, L. Reekie, M.G. Xu, D.N. Payne, "Large photo-induced index change in Sn-codoped germanosilicate fibers", OSA Techn. Dig. Series, Vol.22, SuA2,70-73, 1995.

29. E.M. Dianov, K.M. Golant, V.M. Mashinsky, O.I. Medvedkov, I.V. Nikolin, O.D. Sazhin, S.A. Vasiliev, "Highly photosensitive nitrogen-doped germanosilicate fibre for index grating writing", Electronics Letters, Vol. 33, No. 15,1334-1336,1997.

30. В.И .Герасимова, A.O. Рыбалтовский, П.В. Чернов, B.M. Машинский, О.Д. Сажин, О.И. Медведков, А.А. Рыбалтовский, P.P. Храпко, «Волоконные световоды на основе кварцевого стекла, легированного серой», Квантовая электроника, 33 (1), 90, 2003.

31. V.M. Mashinsky, O.I. Medvedkov, V.B. Neustruev, V.V. Dvoyrin, S.A. Vasiliev, E.M. Dianov, V.F. Khopin, A.N. Guryanov, "Germania-glass-core silica-glass-cladding MCVD optical fibres", ECOC'2003, paper Tul.7.2,2003.

32. F. Bilodeau, B. Malo, A. Albert, D.C. Johnson, K.O. Hill, Y. Hibino, M. Abe, M. Kawachi, "Photosensitization of optical fiber and silica-on-silicon/silica waveguides", Opt. Lett, Vol. 18, No. 12,953-955,1993.

33. P J. Lemaire, R.M. Atkins, V. Mizrahi, W.A. Reed, "High pressure H2 loading as a technique for achieving ultrahigh UV photosensitivity and thermal sensitivity in Ge02 doped optical fibres", Electron. Lett, Vol.29, No.13,1191-1193,1993.

34. W.X. Xie, M. Douay, P. Bernage, P. Niay, J.F. Bayon, T. Georges, "Second order diffraction efficiency of Bragg gratings written within germanosilicate fibres", Optics Communications, Vol.101, 85-91,1993.

35. J-L. Archambault, L. Reekie, P.StJ. Russell, "High reflectivity and narrow bandwidth fibre gratings written by a single excimer pulse", Electronics Letters, Vol. 29, No. 1,2830,1993.

36. T. Tamir, ed., "Integrated Optics", Vol.7 of Topics in Applied Physics, Springer-Verlag, 1975.

37. Х.-Г. Унгер, «Планарные и волоконные оптические волноводы», (М., Мир, 1980, с.656).

38. Н. Kogelnik, "Theory of optical waveguides", in Guided-Wave Optoelectronics by T. Tamir, пер. изд-ва"Мир", Москва, 1991.

39. Т. Erdogan, "Fiber grating spectra", J. Lightwave TechnoL, Vol.15, No.8,1277-1294, 1997.

40. T. Erdogan, "Cladding-mode resonances in short- and long-period fiber grating filters", 7. Opt. Soc. Am. A, Vol.14, No.8,1760-1773,1997.

41. C.A. Васильев, E.M. Дианов, A.C. Курков, О.И. Медведков, В.Н. Протопопов, "Фотоиндуцированные внутриволоконные решетки показателя преломления для связи мод сердцевина-оболочка", Квантовая электроника, Том 24, № 2,151-154, 1997.

42. F. Bilodeau, К.О. Hill, В. Malo, D.C. Johnson, I.M. Skinner, "Efficient, narroband LP01-LP02 mode converter fabricated in photosensitive fibre: spectral response", Electronics Letters, Vol.27, No.8,682-684,1991.

43. К.О.НП1, F.Bilodeau, B.Malo, D.CJohnson, "Birefringent photosensitivity in monomode optical fibre: Application to external writing of rocking filters", Electronics Letters, Vol.27, No.l, 1548,1991.

44. R. Kashyap, "Photosensitive optical fibers: Devices and applications", Optical Fiber Technology, Vol.1, No.l, 17-34,1994.

45. A. Othonos, "Fiber Bragg gratings", Rev. Sci. Instrum., Vol.68, No.12,4309-4341,1997.

46. S.A. Vasiliev, "Photoinduced fiber gratings", Proc. SPIE 4357,1-12,2000.

47. K.O. Hill, B. Malo, F. Bilodeau, D.C. Johnson, J. Albert, "Bragg grating fabricated in monomode photosensitive optical fiber by UV exposure through a phase mask", Appl. Phys. Lett., Vol.62, No.10,1035-1037,1993.

48. A. Othonos, X. Lee, "Novel and improved methods of writing Bragg gratings with phase-masks", IEEE Phot. Techn. Lett., vol.7,1183,1995.

49. P.E. Dyer, R.J. Farley, R. Giedl, "Analysis and application of a 0/1 order Talbot interferometer for 193 nm laser grating formation", Optics Communications, vol.129,98, 1996.

50. J.A.R. Williams, I. Bennion, K. Sugden, N.J. Doran, "Fibre dispersion compensation using a chirped in-fibre Bragg grating", Electronics Letters, Vol. 30,985-986,1994.

51. J. Azana, L.R. Chen, "Synthesis of temporal optical waveforms by fiber Bragg gratings: a new approach based on space-to-frequency-to-time mapping",/. Opt. Soc. Am. B, Vol. 19, No. 11,2758-2769,2002.

52. J.E. Roman, K.A. Winick, "Waveguide Grating Filters for Dispersion Compensation and Pulse Compression" IEEE J. Quantum Electron., 29,975,1993.

53. E. Brinkmeyer, "Simple algorithm for reconstructing fiber gratings from reflectometric data" Optics Letters, 20, 810,1995.

54. R. Feced, M.N. Zervas, M.A. Muriel, "An efficient inverse scattering algorithm for the design of nonuniform fiber Bragg gratings" IEEE J. Quantum Electron., 35,1105,1999.

55. M. Froggatt, "Distributed Measurement of the Complex Modulation of a Photoinduced Bragg Grating in an Optical Fiber" Applied Optics, 35,5162,1996.

56. G.H. Song, S.Y. Shin, "Design of corrugated waveguide filters by the Gel'fand-Levitan-Marchenko inverse-scattering method" J. Opt. Soc. Am. A, 2,1905,1985.

57. P.A. Krug, R. Stolte, R. Ulrich, "Measurement of index modulation along an optical fiber Bragg grating", Optics Letters, 20,1767,1995.

58. D. Ramecourt, P. Bernage, P. Niay, M. Douay, I. Riant, Bragg Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Waveguides, OS A Technical Digest (Optical Society of America, Washington DC, 2001), paper BThC8.

59. F. EI-Diasty, A. Heaney, T. Erdogan "Analysis of fiber Bragg gratings by a side-diffraction interference technique", Appl Opt., Vol.40, No.6,890-896,2001.

60. D. Ramecourt, P. Bernage, P. Niay, M. Douay, I. Riant, "Improvement in the measurement of index modulation along an optical fiber grating by movement of the probe spot perpendicularly to the fiber ax\s",Appl. Opt, Vol.40, No.34,6166-6169,2001.

61. S. Sandgren, В. Sahlgren, A. Assch, W. Margulis, F. Laurell, R. Stubbe, A. Lidgard "Characterization of Bragg gratings in fibres with the heat-scan technique" Electronics Letters, 31,665,1995.

62. N. Roussel, S. Magne, C. Martinez, P. Ferdinand, "Measurement of Index Modulation along Fiber Bragg Gratings by Side Scattering and Local Heating Techniques" Optical Fiber Technology, 5,119,1999.

63. J. Canning, D.C. Psaila, Z. Brodzeli, A. Higley, M. Janos, "Characterization of apodized fiber Bragg gratings for rejection filter applications" Applied Optics, 36,9378,1997.

64. J. Canning, M. Janos, D.Yu. Stepanov., M.G. Sceats, "Direct measurement of grating chirp using resonant side scatter spectra" Electronics Letters, 32,1608,1996.

65. P. Lambelet, P.Y. Fonjallaz, H.G. Limberger, R.P. Salathe, C. Zimmer, H.H. Gilgen, "Bragg grating characterization by Optical Low-Coherence Reflectometry" IEEE Photon. Techn. Lett., 5,565,1993.

66. D. Huang, C. Yang, "Reconstruction of Fiber Grating Refractive-Index Profiles from Complex Bragg Reflection Spectra" Applied Optics, 38,4494,1999.

67. J. Azana, M.A. Muriel, "Reconstruction of fiber grating period profiles by use of Wigner-Ville distributions and spectrograms"/. Opt. Soc. Am. A, 17,2496,2000.

68. A.D. Kersey, M.A. Davis, HJ. Patrick, M. LeBlanc, K.P. Koo, C.G. Askins, M.A. Putnam, E.J. Friebele, "Fiber grating sensors",/. Lightwave Technol, Vol. 15, No. 8, 1442-1463,1997.

69. F. Bilodeau, D. C. Johnson, S. Theriault, B. Malo, J. Albert, К. O. Hill, "An all-fiber dense-wavelength multiplexer/demultiplexer using photoimprinted Bragg gratings", IEEE Photonics Technology Letters, Vol. 7, No. 4,388-390,1995.

70. D.M. Bird, J.R. Armitage, R. Kashyap, R.M.A. Fatah, K.H. Cameron, "Narrow line semiconductor laser using fibre grating", Electronics Letters, Vol. 27,1115-1116,1991.

71. B.J. Eggleton, P.A. Krug, L. Poladin, K.A. Ahmed, J-F. Liu, "Experimental demonstration of compression of dispersed optical pulses by reflection from a self-chirped optical fiber Bragg gratings", Optics Letters, Vol. 19,877-879,1994.

72. R. Kashyap, H-G. Froehlich, A. Swanton, DJ. Armes, "1.3 m long super-step-chirped fibre Bragg gratingwith a continuous delay of 13.5 ns and bandwidth 10 nm for broadband dispersion compensation", Electronics Letters, Vol. 32, No. 19,1807-1809,1996.

73. G.P. Agrawal, S. Radic, "Phase-shifted fiber Bragg gratings and their application for wavelength demultiplexing", IEEE Photon. Technol. Lett., Vol.6,995-997,1994.

74. W.H. Loh, R.I. Laming, "1.55 цт phase-shifted distribute feedback fibre laser", Electronics Letters, Vol.31, No.17,1440-1442,1995.

75. T. Erdogan, J.E. Sipe, "Tilted fiber phase gratings",/. Opt. Soc. Am. A, Vol. 13,296-313, 1996.

76. R. Kashyap, R. Wyatt, R.J. Campbell, "Wideband gain flattened erbium fiber amplifier using a blazed grating", Electronics Letters, Vol.24, No.2,154-156,1993.

77. А.М. Vengsarkar, PJ. Lemaire, J.B. Judkins, V. Bhatia, J.E. Sipe, T. Erdogan, "Long-period fiber gratings as band-rejection filters", OFC'95, PD4-2,1995.

78. S.A. Vasiliev, O.I. Medvedkov, "Long-period refractive index fiber gratings: properties, applications and fabrication techniques", Proceedings ofSPIE, 4083 'Advances in Fiber Optics', edited by E.M.Dianov, 212-223, 2000.

79. V. Bhatia, A.M. Vengsarcar, "Optical Fiber Long-Period Grating Sensors", Optics Letters, Vol.21, No.9,692-694,1996.

80. A.M. Vengsarkar, J.R. Pedrazzani, J.B. Judkins, P.J. Lemaire, N.S. Bergano, C.R. Davidson, "Long-period fiber-grating-based gain equalizers", Optics Letters, Vol.21, No.5, pp.336-338,1996.

81. H. Patrick, S.L. Gilbert, "Growth of Bragg gratings produced by continuous-wave ultraviolet light in optical fiber", Optics Letters, Vol.18, No.18,1484-1486,1993.

82. V. Grubsky, A. Skorucak, D.S. Starodubov, J. Feinberg, "Fabrication of spectrally clean, long-period grating filters", OFC'99, FK5,174-176,1999.

83. C. Narayanan, H.M. Presby, A.M. Vengsarkar, "Band-rejection fibre filter using periodic core deformation", OFC'96, ThP3,267-268,1996.

84. M. Akiyama, K. Nishide, K. Shima, A. Wada, R. Yamauchi, "A novel long-period fiber grating using periodically released residual stress of pure-silica core fiber", OFC '98, OS A Techn. Dig. Series, Vol. 2, ThGl, 276-277,1998.

85. T. Enomoto, M. Shigehara, S. Ishikawa, T. Danzuka, H. Kanamori, "Long-period fiber grating in a pure-silica-core fiber written by residual stress relaxation", OFC'98, OSA Techn. Dig. Series, Vol. 2, ThG2,277-278,1998.

86. V.I. Karpov, M.V. Grekov, E.M. Dianov, K.M. Golant, S.A. Vasiliev, O.I. Medvedkov, R.R. Khrapko, "Mode-field converters and long period gratings fabricated by thermodiffusion in nitrogen-doped silica core fibers", OFC'98, ThG4,1998.

87. E.M. Dianov, V.I. Karpov, A.S. Kurkov, M.V. Grekov, "Long-period fiber gratings and mode-field converters fabricated by thermodiffusion in phosphosilicate fibers", ECOC '98, 1998.

88. D.D. Davis, Т.К. Gaylord, E.N. Glytsis, S.C. Mettler, "C02 laser- induced long-period fibre gratings: spectral characteristics, cladding modes and polarisation independence", Electronics Letters, Vol. 34, No. 14,1416-1417,1998.

89. D.D. Davis, Т.К. Gaylord, E.N. Glytsis, S.G. Kosinski, S.C. Mettler, A.M. Vengsarkar, "Long-period fibre grating fabrication with focused СОг laser pulses", Electronics Letters, Vol. 34, No.3,302-303,1998.

90. E.M. Dianov, V.I. Karpov, M.V. Grekov, K.M. Golant, S.A. Vasiliev, O.I. Medvedkov, R.R. Khrapko, "Thermo-induced long-period fibre gratings", IOOC-ECOC'97, Vol. 2,5356,1997.

91. N. Godbout, X. Daxhelet, A. Maurier, S. Lacroix, "Long-period fiber gratings by electrical discharge", ECOC'98,1998.

92. S.G. Kosinski, A.M. Vengsarkar, "Splice-based long-period fiber gratings", OFC'98, paper ThG3,278-279,1998.

93. H.S. Kim, S.H. Yun, I.K. Hwang, B.Y. Kim, "Single-mode-fiber acousto-optic tunable notch filter", 2nd Optoelectronics & Communications Conference, OECC'97, Paper 9D2-6, 226-227,1997.

94. V.N. Protopopov, V.I. Karpov, O.I. Medvedkov, S.A. Vasiliev, M.V. Grekov, E.M. Dianov, S.P. Palto, 'Temperature sensor based on fiber Bragg grating", Proceedings of SPIE, 4083 'Advances in Fiber Optics', edited by E.M.Dianov, 224-228,2000.

95. E.M. Dianov, A.S. Kurkov, O.I. Medvedkov, S.A. Vasiliev: "Application of photoinduced long-period fiber gratings in optical sensors", CLEO/Europe'96, paper CMM7,1996.

96. E.M. Dianov, A.S. Kurkov, O.I. Medvedkov, S.A. Vasiliev, "Photoinduced long-period fiber grating as a promising sensor element", Proc. of Eurosensors X, The 10th European Conference on solid-state transducers, paper P5.1-128,1996.

97. X.J. Gu, "Wavelength-division multiplexing isolation fiber filter and light source using cascaded long-period fiber gratings", Optics Letters, Vol. 23, No. 7,509-510,1998.

98. D.S. Starodubov, V. Grubsky, J. Feinberg, "All-fiber bandpass filter with adjustable transmission", OFC'99, ThJ3,138-140,1999.

99. D.S. Starodubov, V. Grubsky, A. Skorucak, J. Feinberg, J.-X. Cai, K.-M. Feng, A.E. Willner, "Novel fiber amplitude modulators for dynamic channel power equalization in WDM systems", OFC'98, Postdealine paper PD8,1998.

100. D. Marcuse, Light Transmission Optics, van Nostrand Reinhold, New York, Ch.8,12, 1982.

101. K. Sugden, I. Bennion, A. Molony, N.J. Copner, "Chirped gratings produced in photosensitive optical fibres by fibre deformation during exposure", Electronics Letters, vol. 30,440-442,1994.

102. K.O. Hill et al., "Chirped in-fiber Bragg grating for compensating optical-fiber dispersion", Optics Letters, vol.19,1314-1316,1994.

103. A.S. Kurkov, E.M. Dianov, O.I. Medvedkov, G.A. Ivanov, V.M. Paramonov, S.A. Vasiliev, E.V. Pershina, "Efficient silica-based Ho3+-fiber laser for 2 цт spectral range pumped at 1.15 цт", Electronics Letters, 36 (12), 1015-1016,2000.

104. E.M. Dianov, S.A. Vasiliev, A.S. Kurkov, O.I. Medvedkov, V.N. Protopopov: "In-fiber Mach-Zehnder interferometer based on a pair of long-period gratings", Proc. of 22nd European Conference on Optical Communication, ECOC'96,1, paper МоВЗ.6,65-68, 1996.

105. Г. Агравал, «Нелинейная волоконная оптика», М., Мир, 1996, с.323.

106. Т. Erdogan, D. Stegall, "Impact of dispersion on the bandwidth of long-period fiber-grating filters", OFC'98, paper ThG5,1998.

107. И.Г. Королев, C.A. Васильев, О.И. Медведков, «Установка для записи длиннопериодных волоконных решеток различных типов», Математические методы в технике и технологиях ММТТ-2000,7, секция 10,68,2000.

108. S.A. Vasiliev, Е.М. Dianov, D. Varelas, H. Limberger, R.P. Salathe, "Postfabrication resonance peak positioning of long-period cladding-mode-coupled gratings" Optics Letters, Vol. 21, No. 22,1830,1996.

109. H. Limberger, D. Varelas, R.P. Salathe, S.A. Vasiliev, E.M. Dianov, "Post-irradiation resonance wavelength adjustment of long-period grating based loss filters", IEE Colloquium, paper 9,1997.

110. P. Niay, P. Bernage, T. Turnay, M. Douay, E. Delevaque, S. Boj, B. Poumellec, "Polarization selectivity of gratings written in Hi-Bi fibers by the external method" IEEE Photon. Techn. Lett., 1,4,391,1995.

111. A.S. Kurkov, M. Douay, O. Duhem, B. Leleu, J.F. Henniot, J.F. Bayon, L. Rivoallan, "Long-period fibre grating as a wavelength selective polarisation element" Electronics Letters, 33,616,1997.

112. Курков А.С., Васильев C.A., Королев И.Г., Медведков О.И., Дианов Е.М., «Волоконный лазер с внутрирезонаторным поляризатором на основе волоконной решетки с большим периодом», Квантовая Электроника, 31 (5), 421,2001.

113. D.M. Costantini, H.G. Limberger, R.P. Salathe, C.A.P. Mullcr, S.A. Vasiliev, "Tunable Loss Filter Based on Metal Coated Long Period Fiber Grating" IEEE Phot. Technol. Lett., 11,1458,1999.

114. J 119. A. locco, H.G. Limberger and R.P. Salathe, "Bragg Grating Fast Tunable Filter"

115. Electronic Letters, 33,25,2147,1997.

116. T. F. Carruthers, Irl N. Dulling, III, M. Horowitz and C. R. Menyuk, "Dispersion management in a harmonically mode-locked fiber soliton laser", Optics Letters, vol. 25, pp. 153-155,2000.

117. K.S. Abedin, M. Hyodo, N. Onodera, "154 GHz polarisation-maintaining dispersion-managed actively modelocked fibre ring laser", Electron. Lett., vol. 36, pp. 1185-1186, 2000.

118. E.M. Дианов, В.И. Карпов, A.C. Курков, B.H. Протопопов, «Методы сглаживания спектра усиления эрбиевых волоконных усилителей», Квантовая электроника, 23, 12,1059,1996.

119. F. Bakhti, J. Larrey, P. Sansonetti, В. Poumellec, "Impact of Hydrogen in-fiber and out-^ fiber Diffusion on central wavelength of UV-written Long Period Grating", in Bragg

120. Gratings, Photosensitivity, and Poling in Glass Fibers and Waveguides: Applications and Fundamentals, paper BSuD4-l, 1997.

121. T. Erdogan, V. Mizrahi, P.J. Lemaire, D. Monroe, "Decay of ultraviolet-induced fiber Bragg gratings", J. Appl. Phys. 16 (1), pp.73-80,1994.

122. И.Г. Королев, C.A. Васильев, О.И. Медведков, Е.М. Дианов, «Исследование локальных характеристик волоконных брэгговских решеток методом оптической пространственной рефлектометрии», Квантовая Электроника, 33, 8,704,2003.

123. М.В. Danailov, Т. Gasmi, P. Apai, "Transient refraction index changes in UV-exposed N optical fibres", Electronics Letters, 32,5,482-483,1996.