Спектроскопическое исследование люминесценции жидкого под воздействием излучения эрозионного капиллярного разряда тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.08 ВАК РФ

■ ' .-.''Л- правах рукописи

.. , КИРКО Дмитрий Леонидович

СПЕКТРОСКОПИЧЕСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ 'ЖШНЕСПЕЖШ КМДК0Г1 ПОД'.ВОЗДЕЙСТВИЕМ ИЗЛУЧЕНИЯ ЭРОЗИОННОГО- КАГГИХЪЯРНОГО Р

01.04.08 - фи.?ига и химия плазмы

' Автореферат диссертации на соискание учено кандидата физико-математических

Автор:

Работа выполнена в Московском государственном инженерно-физическом институте,(техническом университете)

Научный руководитель:

кандидат физико-математических наук, доцент Савелов А.С.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, - . ' ; ■ профессор Ананьмн 0.Б.,

кандидат физико-математических наук, с.н.с. Отдел теоретических проблем-РАН Невесский Н.Е. .

Ведущая организация: НИИ Энергетического машиностроения

. МГТУ им. Н.Э.Баумана : : ' •

Задата состоится "Й"" сиугллА 1998 г. в час, оо мт на заседании диссертационного совета К 053.03.08 в Московском государственном инженерно- физическом институте {техническом у\ верситете) по адресу: ЬЬскБа, 115409, Каширское аюссе, 31. тел.: 224-84-96

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ШЖ.

Просик принять участие ь рз5э?& совета или прислать' отзыв в авгои зкаегагяре» ?авере«шый печатью организации.

Автореферат' разослан ^^ " С'-З, ^ь^а г.

Уиекш секретарь диссертационного совета

** у^у^/^ : с. Т.Корнилов

- з -

, , : . ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность работы

Актуальность темы связана, прежде всего, с обнаружением интересного физического явления - возникновения локализованных шарообразных (диаметром до 10 мм) долгоживущих (до 3040 с) светящихся областей в жидком азоте после воздействия на него ультрафиолетового излучения. Впервые такие области наблюдались при исследовании взаимодействия электрических разрядов с криогенными жидкостями. В отличие от изучения люминесценции жидкостей при нормальной температуре, исследование свечения криогенных жидкостей является малоизученны).! направлением. Локализованные светящиеся области возникают наряду с объемной люминесценцией жидкого азота, которая имеет более резкий спад интенсивности и меньшую длительность свечения (до 10-15 с).

Для возбуждения люминесценции и ее исследования требуется наличие импульсного высокоинтенсивного источника электромагнитного излучения. Данным требованиям соответствуют эрозионные разряды, обладающие в широком диапазоне длин волн ' значительной интенсивностью излучения, особенно в области ближнего ультрафиолета (300-400) нм. Такого рода разряды применяются для создания эталонных источников излучения, а также для; накачки активных лазерных сред. Поэтому для использования эрозионного капиллярного разряда как источника возбуждения жидкого азота требуется проведение исследования по оптимизации его излучательных параметров.

Исследование взаимодействия излучения эрозионных разрядов с криогенными жидкостями является актуальным ввиду общефизического научного интереса в иследовании новых свойств / вещества и закономерностей его.самоорганизаций, а также возможного выявления новых способов аккумуляции энергии и обнаружения новых лазерных сред.

Цель работы

- Изучение оптических характеристик люминесценции жидкого азота под воздействием' излучения капиллярного разряда:

спектра люминесценции и диапазона электромагнитного излучения, вызывающего его возникновение.

- Оптимизация параметров эрозионного капиллярного разряд« для получения высокоинтенсивного источника электроыагнитногс излучения с регулируемым спектром в ультрафиолетовом диапазоне.

Научная новизна

- Обнаружено новое физическое явление - возникновение локализованных шарообразных долгаживущих светящихся областей I жидком азоте после-воздействия нанего ультрафиолетового излучения, и исследованы их основные характеристики. .

- Проведено исследование зависимости излучательных характеристик капиллярного разряда от материала разрядного устройства, что позволило регулировать интенсивность излучения не различных участках спектра. , - ..'-•"/'.'.

- С целью оптимизации параметров плазмы капиллярного разряда и размеров излучающей области методом относительных ин-тенсивностей атомарных линий водорода ^ и Н® получено прост ранственное распределение температуры плазмы, а по штарковс-кому уширению линии Нр определено пространственное распределение электронной концентрации плазмы. В результате определены оптимальные параметры капиллярного разряда как- высокоинтенсивного источника электромагнитного излучения в ультрафиолетовом диапазоне (300-400) нм.

- Установлено, что возникновение люминесценции жидкого азота определяется воздействием электромагнитного излучения £ диапазоне (300-360) нм.

- Впервые определен спектр люминесценции жидкого азота.

- Определены оптические характеристики жидкого азота, знание которых необходимо при исследовании его люминесценции: зависимость коэффициента пропускания электромагнитного излучения жидким азотом от длины волны и величина показателя преломления жидкого азота (на длине волны А-633 нм),

-.Для объяснения длительной люминесценции жидкого азоте предлагается синглет-триплетная схема радиационных переходов между энергетическими уровнями жидкого азота.

Научная и практическая значимость

В результате исследований и проведенной оптимизации из-иучательных параметров капиллярного разряда создан высокоин-генсивный источник ультрафиолетового излучения. Результаты доведенных исследований могут найти практическое применение 1ри создании компактных источников электромагнитного излуче-зия. .'. V. "

Определены пространственные распределения температуры и электронной концентрации плазмы капиллярного разряда и их динамика во времени достаточно простыми спектральными методами.

Определены основные свойства и характеристики люминесценции жидкого азота при ультрафиолетовом возбуждении. Установленный диапазон возбуждения люминесценции жидкого азота предоставляет возможность применять другие виды источников излучения с необходимыми спектральными характеристиками. Для объяснения длительной люминесценции жидкого азота предложена не противоречащая эксперименту синглет-триплетная схема радиационных уровней.

Данные исследования расширяют представление о механизмах аккумуляции и преобразовании энергии при взаимодействии излучения с жидкостями при низких температурах, что может быть полезно для создания источников и преобразователей энергии и длительно люминесцирувдих веществ.

Вклад автора

Изложенные в работе результаты получены автором лично или в соавторстве при его непосредственном участии.

Апробация работы

Основные"результаты работы были представлены на: Всесоюзной конференции по физике плазмы (г.Троицк, 1990г.), I Всесоюзной конференции по оптическим методам исследования потоков (г.Новосибирск; 1991 г.), II Всесоюзном симпозиуме по радиационной плазмодинамике (п.Кацивели, 1991 г.) и III и IV Межгосударственных симпозиумах по радиационной плазмодинамике (г.Москва,1994,1997 гг.),XX Международной конференции

по явлениям в ионизованных газах (Италия, г.Пиза, 1991 г.), I Европейской междисциплинарной конфереции по шаровой молнии (Австрия, г.Зальцбург, 1993 г.), II Всесоюзном совещании-семинаре "Инженерно-физические проблемы новой техники" л (г.Москва, 1992), III, IV, V, VI Всероссийских конференциях по долгохивущим плазменным образованиям и малоизученным формам разрядов в атмосфере (г.Ярославль, 1990,. 1992, 1994, 1996 гг.), Международном симпозиуме по физике плазмы РЬА5МА'97 (Польша, г.Ололе, 1997 г.), на научных семинарах в МИФИ, ИАЭ.

Публикации

По материалам диссертации опубликовано 15 научных работ

На защиту выносятся:

1. Результаты первых наблюдений нового физического явления - возникновения локализованных шарообразных долгоживу-щих светящихся областей в жидком азоте после воздействия на него ультрафиолетового излучения.

2. Результаты исследования по оптимизации излучательных параметров капиллярного разряда в ультрафиолетовом диапазоне спектра. * - .

3. Результаты спектроскопического измерения пространственных распределений температуры и концентрации плазмы капиллярного разряда. * ■

4. Результаты спектроскопического определения диапазона •электромагнитного излучения, возбуждающего люминесценцию жидкого азота..

5. Результаты определения спектра люминесценции жидкого азота под воздействием излучения капиллярного разряда.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы. Диссертация содержит 148 страниц машинописного текста, 107 рисунков,' 6 таблиц и 81 наименование литературных ссылок.

СОДЕРЖАНКЕ РАБОТЫ

В работе рассматривается новое и перспективное направление, связанное с взаимодействие^ излучения эрозионных разрядов с криогенными жидкостями, и обоснована актуальность исследований эрозионных разрядов как высокоинтенсивных источников электромагнитного излучения в широком диапазоне спектра, а тзкже формулируются задачи диссертационной работы и коротко описано содержание глав диссертации.

Представляется обзор ранних и современных работ по взаимодействию электрических разрядов с криогенными жидкостями, а также рассмотрены немногочисленные работы по люминесценции криогенных жидкостей при воздействии на них излучения электрических разрядов. При исследовании этого явления наиболее предпочтительными являются эрозионные разряды. Ввиду этого дан обзор Литературных данных о различных видах эрозионных разрядов и представляются спектральные и энергетические характеристики их излучения, рассматриваются спектральные методы изучения плазмы данных разрядов с целью определения важнейших плазменных параметров: температуры и электронной концентрации.

Рассматривается исследование • эрозионного капиллярного разряда с целью создания на его основе высокоинтенсивного источника электромагнитного излучения в ультрафиолетовом, диапазоне спектра для его дальнейшего использования при взаимодействии с жидким азотом. С этой целью был проведен комплекс электротехнических и спектральных-исследований. Плазма капиллярного разряда образуется при разрядке конденсаторной батареи в результате эрозии поверхности отверстия малого диаметра в диэлектрике (1) - капилляра (2) (рис.1), с двух сторон которого находятся электроды: анод (3) и катод (4). Средние параметры разряда составляли: энергозапас батареи (5) Е»100 Дж, ток разряда ¡«100 А, длительность тока I - 610 мс. В результате термического действия тока во время раз-

о -

V в - . ; . ' ■ • - ."

яда образуется поток плазмы в виде удлиненной и вытянутой труи - факела (б) (длиной 10-15 см), Структура факела иссле-овалась с помошью опытов по его взаимодействию с тонкими ме-аллическими фальцами и диэлектриками, а также при спектраль-ых исследованиях.

Для изучения обзорного спектра испольвовался спектрог-аф СТЭ-1 (7), а временной ход интенсивности линий регистри-овался монохроматором мум (8) с последующей фотоэлектрической регистрацией с помощью фотодиода (9) и запоминающего ос-иллографа (10): (рис.'1). При использовании диэлектрика из ргстекла к алюминиевого и графитового электродов наиболее нтенсивными линиями являются: А1 1 398,0 нм, Си Г 324,0 нм 27,0 НМ, 656,2 нм, Н, 486,1 НМ,. Нг 434,0 нм, С1 476,3 нм, I 477,3 нм. Также значительной интенсивностью обладают сени молекул СМ и .

Водородные линии серии Бальмера Н*. и ¡^являются изолиро-анными и свободными от наложения других линий и присутству-т во всем капиллярном разряде. Ввиду этого по ним была проедена диагностика температуры плазмы методом относительных нтевсивностей. Наличие цилиндрической симметрии факела поз-оляет осуществить инверсию Абеля и получить пространствен-ое распределение температуры. Преобразование было проведено етодом Пирса с использованием компьютерной программы. На ис.2а представлены радиальные распределения температуры в' азличных сечениях факела. Распределения являются куполооб-взными и свидетельствуют '--об.' уменьшении температуры вдоль зи .факела. . .

Данные водородные линии Ои.Н») имеют значительное уюи-гние (додХ-70 X) ,ввиду линейного Штарк-эффекта. Для определения концентрации плазмы была использована линия Н^ .Также зк и при измерениях температуры, для получения пространс-венного распределения концентрации была применена инверсия 5еля. Нз рис.26 изображены радиальные распределения ; концентрации в различных сечениях факела;

В результате спектроскопических исследований. и опытов 5 • взаимодействию • капиллярного разряда с тонкими фольгами ало сделано заключение о его структуре. Наиболее высокотем-гратурной является область капилляра с содержанием однск-

. s

ратных ионов СЗ1, 01], N11, .АПГи возбужденных атомов HI.C NI.A1I." Максимальные значения температуры и концентрации пл, змы-равны Т=0,75±0,05 эВ и ne -(6,3*0,5)»10 ci~3 соотвотс венно.Непосредственно к области капилляра примыкает область в которой сосредоточен токовый канал разряда-, имеющий вытян; тую форму длиной до 2,5-3,0 см. В конце области значения те) пературы и концентрации плазмы имеют значения Т=0,35 эВ ] г^=:3-101Усм3 соответственно. Этим объясняются прожигающй! способности факела при его взаимодействии с металлическим) фольгами (латунь,медь,алюминий) толщиной (0,1-0,2) ым.Далыш от области капилляра расположены две низкотемпературные обл; сти, в которых сосредоточено излучение молекул CN и С2. № конце факела температура'и концентрация плазмы имеют минимальные значения и составляют: Т»0,35 зВ и пеи1,1-10 см . Как было 'уже замечено, излучение линий атомарного водород; присутствует во всех областях. -

В ходе исследований была определена возможность изменения' спектра излучения капиллярного разряда, благодаря использованию электродов из различных металлов и сплавов (алюминий,. медь,латунь.сталь) и материала диэлектрика (оргстекло, нитрид бора). Было установлено, что при этом возможен выбор необходимых по интенсивности спектральных линий в различных диапазонах спектра. В качестве примера на рис.3 приведен спектр излучения капиллярного разряда при алюминиево! и графитовом электродах. Наиболее интенсивными являются линии: алюминия All 308 нм, меди Сц] 324 нм, 327 нм, серии молекулы CN 0-0 388,3 нм и 1-0 359,0 нм и линия атомарного водорода серии Вальмера Hj 397 нм. Для определения интегральны: излучательных характеристик был использован болометр (11) ! микровольтметр ('12) (рис.1). Вдоль оси разряда интенсивное?] излучения капиллярного разряда испытывает значительный спад Было показано, что при увеличении диаметра капилляра (длин, факела при этом уменьшается) происходит увеличение интенсивности излучения разряда. Ввиду этого было установлено, чт< наиболее оптимальными излучательными параметрами обладаем капиллярный разряд при максимальном диаметре капилляра, дл! которого еще сохраняется структура факела.

. и -

# Представлены результаты исследований оптического спектра люминесценции жидкого азота (Тк-77,4е К). В качестве источника возбуждения использовался капиллярный разряд с опти-мизованными излучательными параметрами и .дуговой разряд переменного тока. В экспериментах разряд располагался вблизи поверхности жидкого азота. Основным Фактором возбуждения являлось воздействие электромагнитного излучения- ультрафиолетового диапазона данных разрядов, а контакт плазмы разрядов с поверхностью жидкого азота был минимален. После окончания разряда была зарегистрирована люминесценция синего цвета (до 10-' 15 с) всего объема жидкого азота. Объемное свечение в течении 2-3 с испытывает резкий спад интенсивности, м в жидком азоте могут наблюдаться светящиеся области шарообразной гаи неправильной форм (размерами 1-10 мм), обладающие большей интенсивностью по сравнению с общим фоном и существующие до 30- 40 с. Для количественных измерений использовался капиллярный разряд, обладающий более высокой стабильностью интенсивности излучения, а для качественных опытов - дуговой разряд.

Для измерения оптического спектра люминесценции жидкого азота была собрана чувствительная фотоэлектронная установка (рис.4). Капиллярный разряд (1) располагался вблизи поверхности сосуда с жидким азотом (2). Свечение жидкого азота с помощью фокусирующей линзы (3) направлялось в малогабаритный ' универсальный монохроматор МУМ (4). Регистрация излучения осуществлялась с помощью фотоэлектронного умножителя (5), затем сигнал после усилителя (6) подавался на запоминающий осциллограф (7). В экспериментах вначале проводилось включение разряда, затем через время л 1-0,5 с открывался механический затвор (8) и осуществлялось измерение параметров излучения. Временной ход интенсивности люминесценции жидкого азота на'длине волны А-430 нм представлен на рис.5а. Для зависимости характерна область резкого спада излучения длительностью д!}-2,5 с, которой соответствуют экспоненциальная постоянная времени а, -Сг, 9 с и область медленного уменьшения излучения длительностью ¿Ц-В,5 с с постоянной времени а2-6,1 с.

Рис. 5

-'■ - - 13 -

■Спектр люминесценции жидкого азота в момент времени ' 1*0.5 с после окончания разряда представлен на рис. 56. Зависимость имеет куполообразную несимметричную форму с крутым коротковолновым и пологим длинноволновым склонам!) в диапазоне 880-560 ям. Для сравнения проводились исследования спектров водяного льда, поролона, пенопласта при температуре жидкого азота (Тя-ТУ.а'к). и были рассмотрены литературные данные по люминесценции жидкого аргона и фотолюминесценции воды, серной кислоты, глицерина, раствора сахара при нормальной температуре. Приведенные спектры имеют свои индивидуальные особенности в расположениимаксимума, но им также присущи общие черты. Они имеют несимметричную куполообразную форму с крутым коротковолновым и пологим длинноволновым склона-„ ми. а максимумы спектров лежат в синем диапазоне 420-480 ям в области так называемой "синей люминесценции".

. Интегральная мощность излучения шарообразных светящихся областей в жидком азоте значительно меньше, чем интегральная мощность люминесценции жидкого азота. Ввиду этого для измерения излучения шарообразных областей была использована наиболее светочувствительная аппаратура - набор интерференционных фильтров и фотоэлектронный умножитель. Зависимость мощности излучения шарообразных областей и зависимость мощности люминесценции жидкого азота, сформированные на одно и то же значение в максимуме, являются довольно близкими. Но так как значения мощности излучения шарообразных областей получены лишь для отдельных длин волн, то зависимость имеет лишь качественный характер, и этого результата недостаточно для заключения об их спектре. Для проведения исследования спектра шарообразных светящихся областей требуется более светочувствительная и сложная аппаратура.

Рассматривается исследование характеристик возбуждения люминесценции жидкого азота. В экспериментах по взаимодействию капиллярного и дугового разрядов с жидким азотом разряды располагались на расстоянии, исключающем воздействие плазмы. Ввиду этого единственным фактором возбуждения являлось электромагнитное излучение данных разрядов. Для определения диапазона электромагнитного излучения между разрядами

. • .... . .. - 14 - . -.'. . . :

и поверхностью жидкого азота помещались различные широкополосные фильтры, и проводились измерения интенсивности люминесценции жидкого азота фотографическим методом. Было установлено, что на возбуждение люминесценции оказывает воздействие излучение диапазона 300-360 нм. Также для возбуждения были использованы отдельные спектральные линии капиллярного разряда, выделенные с помощью узкополосных интерференционных фильтров. При этом излучение разряда обладало меньшей интен--. сивностью. Возбуждающий диапазон электромагнитного излучения в данном случае составил 300-380 нм. Важной характеристикой возбуждения явилось изучение зависимости энергии люминесценции жидкого азота от энергии излучения капиллярного разряда. Полученный график является практически линейным и содержит ' порог для энергии излучения капиллярного разряда (Е«=0,1 мДж).

С целью исследования оптических свойств жидкого азота был измерен коэффициент пропускания в диапазоне (300-600) нм при использовании излучения лампы СИРШб-100 и монохроматора МУМ. Полученная зависимость свидетельствует о максимальном поглощении излучения в диапазоне 300-360 нм, что совпадает с предыдущими исследованиями при возбуждении с помощью капиллярного разряда. . -

Распространение электромагнитного излучения разрядов связано с преломлением на границе. Ввиду отсутствия литературных данных, было проведено измерение показателя преломления жидкого азота на длине волны Не-Ие-лазера (Я-633 нм). Значение показателя преломления составило'п-1,12*0,02, что свидетельствует о незначительной рефракции. Данное измерение позволило оценить значение показателя преломления и учесть ( результат рефракции для определения телесного угла, в котором сосредоточено излучение капиллярного разряда непосредственно в объеме жидкого азота.

В качестве модели радиационных уровней жидкого азота была рассмотрена синглет-триплетная схема, наиболее распространенная для люминесценции жидкостей при нормальной температуре. В данной схеме предполагается наличие синглетных (полный спин Б-О) и триплетных (полный спин Б-1) энергетических уровней. Все уровни имеют колебательно-вращательную

_ . , - 15 -

структуру. Фотовозбуждение молекулы происходит из основного синглетного состояния Бв в результате поглощения фотона в возбужденное синглетное состояние Затем возможен быстрый излучательный переход в основное состояние, являющийся флуоресценцией, который обычно реализуется за время -10 с; Также возможны процессы внутренней конверсии, приводящие к переходу из возбужденных колебательно-вращательных состояний уровня в наинизшее состояние этого уровня. После этого может следовать процесс,приводящий к безызлучательному переходу из синглетного состояния Б/ в триплетное состояние Т< ,' так называемый процесс синглет-триплетной конверсии. В результате молекула переходит в долгоживущее метастабильное состояние Т<. Последующий радиационный переход из состояния Т4 в основное состояние 3„ является длительным и соответствует процессу фосфоресценции. В ходе исследований были рассчитаны энергии уровней синглет-триплетной схемы для жидкого азота, исходя из полученных ранее данных для спектра люминесценции жидкого азота и диапазона возбуждения электромагнитного излучения.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1; Впервые обнаружено возникновение локальных шарообразных долгоживущих светящихся областей в жидком азоте под воздействием ультрафиолетового излучения капиллярного или дугового разрядов,

2. Для изучения люминесценции жидкого азота были выполнены исследования с целью оптимизации излучательных параметров капиллярного разряда:

- Проведено изучение структуры факела капиллярного разряда. Определено, что капиллярный разряд состоит из четырех областей, имеющих различные энергетические параметры.

- С помощью метода относительных интенсивностей спектральных линий получено пространственное распределение температуры капиллярного разряда, значения температуры находятся в диапазоне Т-0, 16-0,74 зВ. -

по штарковскому упшрениюатомарной линии водорода Нр измерено пространственное распределение электронной концентрации капиллярного разряда при значениях концентрации, расположенных в области пв-(1,1-6,3)-10<^см"3 .

- Измерено интегральное значение интенсивности излучения наг пиллярного разряда вультрафиолетовом диапазоне.

- Подучена оптимизация параметров, капиллярного разряда как источника электромагнитного излучения, обладающего высокой интенсивностью в ультрафиолетовом диапазоне спектра (300400) нм. Установлено, что применение различных материалов разрядного устройства позволяет реализацию необходимого набора интенсивных спектральных линий в требуемся« диапазоне спектра. 'у...

3. С помощью чувствительной спектральной фотоэлектронной аппаратуры впервые было'осуществлено измерение спектра люминесценции жидкого азота при возбуждении с помощью капиллярного разряда. Спектр свечения имеет куполообразную несим*-метричную форму с максимумом на длине волны Я-431,0±0,2 нм и.характерен для фотолюминесценции ряда жидкостей при нормальной температуре.

4. Определен диапазон электромагнитного излучения, возбуждающего люминесценцию в жидком азоте (300-360) нм. Возбуждение реализуется с помощью широкополосного излученкя, либо узких спектральных линий, лежащих в данной спектральной области. Интенсивность возбуждающего излучения характеризу-

. ется существованием минимально возможного (порогового} ; значения, при котором возникает люминесценция жидкого азота. -

5. Измерения коэффициента пропускания электромагнитного , излучения жидким азотом в широком диапазоне (300-600) нм

свидетельствуют о максимальном поглощении в возбуждающем диапазоне спектра. ■ -

6. Предложена модель люминеценции жидкого азота, использующая синглет-триплетную схему энергетических уровней. Заселение верхних энергетических уровней возникает в результате фотовозбуждения с помощью капиллярного или дугового разрядов. Большая длительность, свечения возможна благодаря длительному существованию метастабильного триплетного состояния, обеспечивающего.реализацию фосфоресценции.

• ; . - 17 -

Результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Димитров С.К..Жданов С.К..Смирнов В.М..Тельковский В.Г., Михин С.Г..Луцько А.С..Кирко Д.Л. Определение концентрации, температуры и исследование структуры плазменного потока/ Тезисы докладов.I Всесоюзной конференции "Оптические методы исследования потоков"(23-25 апр.1991 г.). Новосибирск. 1991, с.194-195.

2. Ватутин О.А.,Вовченко Е.Д., Жданов С.К.. Кирко Д.Л..Саве-лов А.С. Пространственно-временная лазерная диагностика плазменных потоков при атмосферном давлении/ Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Оптические методы исследования потоков" (23-25 апр.1991 г.). Новосибирск.1991, с.178-

,..179. ''--,/ .. • vO ' '■'.'.

3» Димитров С.К..Жданов С.К..Смирнов В.М..Михин С.Г..Луцько

A.С..Махин А.В;.Кирко Д.Л. Спектральные исследования структуры и состава плазменного образования в сильноточном разряде в атмосфере/ В сб.:"Исследования электрических разрядов в атмосфере". Ярославль. 1991. с.70-73.

4. Avramenko R.F. .Dimitrov S.K. .Zdanov S.K. .Kirko D.L. ,Luts-ko A.S. .Makhin A.V..Mikhin S.6..Nedopekln L.N..Nikolaeva V.J., Poskacheeva L.P. .Sfiiimov V.M..Telkovsky V.G. A torch structure and plasma jet parameters of long-lived capillary dis-charge/XX International Conference on, Phenomena in Ionized Gases (8-12 July 1991).Pisai Italy. 1991, vol.6, p.1309-1310.

5. Vovchenko E.D..Bashutin O.A., Savjolov A.S.-, Zdano.v S.K., Kirko D.L. ,3nirnov V.M. Dynamics of plasma jet formations using a quasistatlonary discharge at atmospheric pressure/XX International Conference on Phenomena in Ionized Gases (8-12 July 1991).Pisa, Italy. 1991, vol.6j p.1375-1376.

6. Жданов С.К.,Кирко Д.Л.,Михин С.Г., Савелов А.С., Смирнов

B.М..Ватутин О.А. Излучательные характеристики факела капиллярного разряда на нитриде бора с примесью алюминия/ Тезисы докладов II Всесоюзного симпозиума по радиационной плазмоди-намике (12-17 окт.1991 г.,п.Кацивели).М..1991,4.1, с.43-44.

7. Кирко Д.Л..Савелов А.С..Самончев П.В..Мартынов А.А. Исследование спиральной структуры факела капиллярного разряда/

• • •." •••-','. - 18 - V./: ■

Тезисы докладов 11 Всесоюзного совещания-семинара "Инженерно-физические проблемы новой техники" (17-19 февр.1992 г.). М., 1992, с. ИЗ.

8. Димитров С.К..Дданов С.К., Кирко Д.Л., Луцько А^С., Михин С.Г.,Смирнов В.М..Тельковский В.Г. Определение концентрации,

. температуры и исследование структуры импульсного плазменного потока. Сибирский физико-технический журнал,1992,вып.2.с.57-60. -

9. Кирко Д.Л..Самончев П.В..Мартынов А.А..Савелов А.С..Димитров С.К..Жданов С.К. .Смирнов В.М..Коротаев К.Н.Возникновение локализованных светящихся образований в жидком азоте под воздействием капиллярного и дугового разрядов. М..Препринт МИФИ N 021-92, 1992, 16 с.

10. Kirko D.L..Samonchev P.V..Savjolov- A.S. Localized luminous formations-in liquid nitrogen. Proceedings of European interdisciplinary congress on ball lightning.Vizotum*93 (21-23 Sept.1993). Salzburg, Austria, p.29-30.

И. Кирко Д.Л..Савелов А.С..Кадетов В.А. Возникновение светящихся областей в криогенных жидкостях под воздействием излучения разрядов/ Тезисы докладов III Межгосударственного симпозиума по радиационной плазмолинамике. (21-23 сент.1994 г.). М.. 1994. С. 94-95. . .

12. Кирко Д.Л. .Савелов АХ. .Кадетов В.А. Исследование светящихся областей в жидком авоте. Письма в ЖТФ, 1995, т.21. вып.10. с.78-81.

.13. Кирко Д.Л..Савелов А.С.. Кадетов В.А. Свечение жидкого азота под воздействием излучения плазменных источников.В сб.: Годовой отчет по НИР кафедры физики плазмы за 1994 г. (Под , рук. В.А.Курнаева). М.: МИФИ. 1995, с.19.

14. Kirko D.L.. Savjolov A.S. Investigation of radiactive structure of capillar discharge in ¡atmosphere and during interaction with liquid nitrogen. International Symposium PLASMA'97 "Research and applications of plasmas". (10-12 June, 1997). Jarnoltowek near Opole, Poland, vol.1. Contributed Papes, p.291-294.

15. Кирко Д.Л. .Савелов А.С. .Комаров Д.А. Оптические, характеристики свечения в жидком азоте при взаимодействии с капил-

лярЛм и дуговым разрядами. IV Межгосударственный симпозиум по радиаиионной плазмодинамике (15-17 окт. 1997 г.).Тезисы докладов. М,, 1997, с,156-157.

*

Подписано в цеча» /0.03.9$ Ъехвз205 Тираж

Типография МИФИ, Каширское шоссе, 31