Структура и стереоэффекты образования гомо- и гетероядерных тартаров тербия (III), диспирозия (III), и железа (III) в водном растворе тема автореферата и диссертации по химии, 02.00.01 ВАК РФ

Безрядин, Сергей Геннадьевич АВТОР
доктора химических наук УЧЕНАЯ СТЕПЕНЬ
Казань МЕСТО ЗАЩИТЫ
1996 ГОД ЗАЩИТЫ
   
02.00.01 КОД ВАК РФ
Автореферат по химии на тему «Структура и стереоэффекты образования гомо- и гетероядерных тартаров тербия (III), диспирозия (III), и железа (III) в водном растворе»
 
Автореферат диссертации на тему "Структура и стереоэффекты образования гомо- и гетероядерных тартаров тербия (III), диспирозия (III), и железа (III) в водном растворе"

На правах рукописи

БЕЗРЯДИН СЕРГЕЙ ГЕННАДЬЕВИЧ

СТРУКТУРА И СТЕРЕОЭФФЕКТЫ ОБРАЗОВАНИЯ ГОМО- И ГЕТЕРОЯДЕРНЫХ ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш), ДИСПРОЗИЯ(Ш), И ЖЕЛЕЗА(Ш) В ВОДНОМ РАСТВОРЕ.

02.00.01 - неорганическая химия

Авторефера т диссертации на соискание ученой степени

кандидата химических наук

Казань - 1996

Работа выполнена на кафедре неорганической химии Казанского государственного университета.

Научные руководители

— доктор химических наук, профессор Ю.И.Сальников,

— кандидат химических наук В.В.Чевела

Официальные оппоненты

Ведущая организация

доктор химических наук, профессор В.К.Половняк, кандидат химических наук, доцент А.Р.Гарифзянов

Кубанский государственный технологический университет

Защита состоится "£>"?" февраля 1996 г. в 1400 часов на заседании диссертационного совета Д. 063.37.03 в Казанском государственном технологическом университете (ул. К.Маркса, д. 68, зал заседаний Ученого Совета).

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Казанского государственного технологического университета.

Отзывы на автореферат направлять по адресу: 420015, г. Казань, ул. КМаркса, д. 68, КГТУ, ученому секретарю диссертационного совета Д.063.37.03

Автореферат разослан "26" января 1996 года.

Ученый секретарь диссертационного совета, кандидат химических н;

А.Я.Третьякова

Актуальность темы. Исследование пространственной и электронной структуры молекул, связи строения со свойствами вещества-является-важнейшей частью неорганической химии. Подтверждением тому является хотя бы изобилие-работ-В_ этой сфере, пристальное внимание к структурным исследованиям ученых всего мира. Изучается строение вещества во всех фазовых состояниях, но, с точки зрения химии, наиболее интересны данные по молекулярной структуре в жидкости, в растворе. Именно в таких условиях протекает большинство химических и биохимических реакций, химические процессы в водных растворах лежат в основе жизни.

Существенная особенность исследования комплексообразова-ния в растворах — построение адекватной стехиометрической модели. В случае образования полиядерных, а тем более, гетероядер-ных комплексов, это возможно лишь при наличии надежного алгоритма анализа зависимостей состав раствора — измеряемое свойство (функция образования). Уже ни у кого не вызывает сомнения тот факт, что этот алгоритм может быть реализован только на ЭВМ.

Имеется колоссальный опыт структурных исследований орга-' нических и злементоорганических соединений, в том числе и в жидкой фазе. Для этого используется большой арсенал инструментальных методов. Что же касается неорганических соединений, их пространственное строение определяется большей частью диф-фракционными методами в кристаллическом состоянии. Отчасти это связано со значительно более узким по сравнению с органической химией набором инструментальных методов, доступных химику-неорганику, малой информативностью некоторых традиционных методов применительно к строению неорганических и комплексных соединений, трудностью переноса подходов к исследованию структуры органических веществ на новые классы объектов. Комплексы редкоземельных элементов как раз являются такими объектами, для которых практически невозможно получить детальную структурную информацию в растворах спектральными методами.

Поэтому весьма важным является использование новых, нетрадиционных методов исследования, с привлечением методов комппьютерной химии для изучения пространственной и электронной структуры неорганических, комплексных и металлоорга-нических соединений в растворах. Таким методом является метод парамагнитного двулучепреломления в сочетании с методом молекулярной механики, позволяющий снять многие ограничения при исследовании геометрии комплексов лантаноидов в растворе.

Применение данной совокупности методов во многом обуславливает актуальность данной работы.

Целью настоящего исследования является изучение состава, устойчивости, стереоэффектов образования и структуры гомо- и гетерополиядерных тартратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и желе-за(Ш), построение многоуровневой модели состояния и структуры комплексов лантаноидов в водных растворах, изучение анизотропных магнитных свойств комплексов.

Научная новизна. Впервые использован метод магнитного двулучепреломления в сочетании с методом молекулярной механики для построения модели состояния оксикислотных комплексов лантаноидов в водных растворах на примере d- и сй-тартратов тер-бия(Ш) и диспрозия(Ш); рассчитаны геометрические параметры их структур, стерические энергии и теоретические константы парамагнитного двулучепреломления.

Практическая значимость работы состоит в углублении существующих представлений о комплексообразовании ионов дис-прозия(Ш), тербия(Ш) и железа(Ш) со сложными оксикислотами.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Термодинамические характеристики комплексообразования тербия(Ш) с d- и ¿¿/-винными кислотами. Стереоэффекты образования тартратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и железа(Ш).

2. Магнитно-релаксационные и магнитооптические свойства комплексов.

3. Моделирование структур лигандного скелета, гидратного окружения для гомо- и гетероядерных тартратных комплексов диспрозия(Ш), тербия(Ш) и железа(Ш). Исследование влияния электростатических вкладов и стерических требований локальной координационной геометрии ионов металлов на формирование структур гомо- и гетерополиядерных комплексов в водных растворах.

4. Связь структуры полиядерных комплексов и стереоэффектов их образования.

Апробация работы. Результаты работы доложены и обсуждены на итоговых научных конференциях Казанского университета, на XVII Всесоюзном Чугаевском совещании по химии комплексных соединений (Минск, 1990 г.), на X Всесоюзном совещании "Физические методы в координационной химии" (Кишинев, 1990 г.), на Всероссийском семинаре "Структура и динамика полимерных систем" (Йошкар-Ола, 1995), 35 Международном конгрессе IUP АС (Стамбул, 1995 г.).

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 5 статей и 6 тезисов докладов.

Объем и структура диссертации. Диссертация изложена на 15странице ^машинописного текста, содержит 22 таблицы, иллюстрирована 44 рисунками," список-литературы засчитывает 197

наименований.

Диссертационная работа состоит из введения и пяти глав. Первая глава посвящена обзору литературных данных о тартрат-ных комплексах железа(Ш) и ^элементов, проявлению стереоэффектов при образовании тартратных комплексов, описанию методов протонной магнитной релаксации, парамагнитного двулучепре-ломления и молекулярной механики.

Во второй главе содержится постановка задачи и описание используемых в работе приборов, методику эксперимента и описание алгоритма математической обработки данных физико-химических методов.

Третья глава содержит результаты исследования комплексе-образования тербия(Ш) с с/- и ^/-винными кислотами методами парамагнитного двулучепреломления и рН-метрии.

В четвертой главе приведены результаты исследования образования гетероядерных комплексов тербий(Ш) — железо(Ш) — тартрат методами протонной магнитной релаксации и парамагнитного двулучепреломления.

Определение структур тартратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и железа(Ш) методом парамагнитного двулучепреломления и молекулярной механики обсуждено в пятой главе. В ней также приведен расчет парамагнитных анизотропий ионов диспрозия(Ш) и тербия(Ш) для различных типов лигандного окружения.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

В работе использовались азотнокислые и хлористые соли железами) и тербия(Ш). Рацемическая винная кислота марки "ч" очищалась от примесей промыванием ацетоном "хч", затем перекристаллизацией из водного раствора, ¿-винная кислота "чда" использовалась без предварительной очистки. Идентификация проводилась по температурам плавления (205°С — Ш-Н4Ь, 170°С —'<(-Н4Ь). Отсутствие оптически активных примесей проверялось на поляриметре "Ро1ата1 А".

Концентрацию иоиов РЗЭ и железа(Ш) в растворе определяли трилонометрически с ксилековым оранжевым и сульфосалици-ловой кислотой, соответственно. Концентрацию кислот определяли стандартными растворами ШОН. Активность протонов определяли на высокоомном потенциометре "рН-673" с точностью ±0.05 ед. рН. Для измерения времен спин-решеточной релаксации 7\ использо-

вался импульсный релаксометр спинового эха с рабочей частотой 21 МГц с относительной погрешностью не более 3 %.

Константы магнитного двулучепреломления определялись на установке, собранной в Институте органической и физической химии им. А.Е. Арбузова Николаевым В.Ф. и Вульфсоном С.Г., с рабочей индукцией магнитного поля до 1.9 Т. В качестве источника света используется гелий-неоновый лазер с длиной волны 632.8 нм и мощностью 1 мВт. Все измерения проводились при температуре 25±0.1°С.

Обработку экспериментальных данных проводили с использованием вычислительной техники. Оптимизация геометрии структур проводилась на ЭВМ ЕС-1045 по программе MIND, предоставленной Плямоватым А.Х., теоретические константы парамагнитного двулучепреломления-на ЭВМ типа IBM PC AT (XT) с использованием программы CONKERR, составленной сотрудниками Института органической и физической химии Катаевым В.Е. и Бредихиным-А.А., а константы устойчивости комплексов и их вклады в измеряемое свойство системы рассчитывались по программам CPESSP Сальникова Ю.И. и CPES Матвеева С.Н.

КОМПЛЕКСООБРАЗОВАНИЕ ТЕРБИЯ(Ш) С d- И ¿/-ВИННОЙ КИСЛОТАМИ.

Нами проведено систематическое исследование комплексооб-разования тербия(Ш) с d- и dl-винной кислотами в широкой области рН и концентраций реагентов. При соотношении металл :лиганд 1:1 в области рН = 4.0—7.0 для ВтЬ > 0.0026 моль/л происходит образование осадковых форм тартратов тербия(Ш). Поэтому для данных концентраций реагентов и при данных рН комплексообра-зование нами не изучалось.

При малых концентрациях тербия(Ш) в нейтральной и сла-' бощелочной средах преобладают биядерные частицы, а при больших — тетраядерные. Состав и устойчивоть d- и ¿/-тартратов тер-бия(Ш) приведен в табл. 1. Константы устойчивости lg р комплексных форм, приведенных в табл. 1, соответствуют формализованым равновесиям:

рМ + qU2L £ МрНА, + rH+ (1)

где коэффициенты р, q, г соответствуют стехиометрии базисных частиц, а данная константа отражает устойчивость комплекса.

lg р^ = [МрН,Ц]-[Н+]ЧМ]-"-[Н2Ь1-ч (2)

Таким образом, можно с уверенностью сказать, что стереоэффекты образования в данных системах практически отсутствуют. Единственным случаем, выпадающим из данной закономерно-

сти, является система с концентрациями /?ть = 0.0188 моль/л и -Сн4^-=.0.0386_моль/л. Однако для него построение математической

модели равновесий оказалось невозможным._________

Результаты метода парамагнитного двулучепреломленияпо-------------

называют четкое различие в поведении различных изомеров ли-ганда. Данное явление охарактеризовано нами как структурная стереосективность. Необходимо заметить, что для соотношения ме-талл:лиганд 2:3 наблюдается полное совпадение с соотношением 1:1, для различных стереоизомеров лиганда. Были определены достоверные константы парамагнитного двулучелреломления (см. табл. 1). Необходимо отметить, что для системы тербий(Ш) — (I-винная кислота при соотношении металл:лиганд 1:2 наблюдается параболическая зависимость мольной константы Коттона-Мутона (тР) от квадрата напряженности магнитного поля. Это говорит об образовании полимерных частиц неопределенного состава.

Таблица 1.

Состав, устойчивость и константы тР й- и ¿//-тартратов

тербия(Ш) и диспрозия(Ш).

равновесие Ьп3+ = = ТЬ3+ Ьп3+ - = Бу3+

№ базисная частица с! а й а

1лг3т Н+ 1йР тР 1вР тР ЫР

1 1 1 0 4.35 110 4.37 110 4.31 4.43

2 1 2 0 7.51 — 7,58 — 7.61 7.62

3 2 2 2 2.30 — 2.17 — 2.26 2.40

4 2 2 3 -4.68 198 -4.54 416 -4.59 -4.23

5 2 2 4 -14.46 620 -14.51 560 -13.83 -13.49

6 4 4 6 — — — — -6.28 -6.27

7 4 4 7 -16.05 1000 -16.03 1844 -14.56 -14.55

8 4 4 8 -26.73 1140 -26.68 1040 -23.92 -23.91

9 4 4 10 — — — — -46.18 -46.17

ГЕТЕРОЯДЕРНЫЕ КОМПЛЕКСЫ й- И ¿/-ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш) И ЖЕЛЕЗА(Ш).

Системы тербий(Ш) — железо(Ш) — с1- и еИ-винная кислоты исследованы нами главным образом методами ПМР и МД. Предварительно из изомолярных серий было определено, что для тарт-ратных гетероядерных комплексов Ее3' и ТЬ3т мольное соотношение Ге3+:ТЬ3+ = 1:1.

Данные по составу и устойчивости гетероядерных о1- и сИ-тартратов железа(Ш) и тербия(Ш) (данные математического моделирования) приведены в табл. 2. При математическом моделировании также подтвердилась гипотеза стереоспецифического образования гетероядерных с/- и йй-тартратов тербия(Ш) и железа(Ш).

Оптимизированные константы равновесий соответствуют формализованным уравнениям типа:

тТе3+ + рЬп3+ + 9Н2Ь2- £ ¥е„ЪпрЪчЯ2ч^т+р>-2ч~г + гН+ (3)

Соответственно, если в табл. 2 приведена стехиометрия по Ге3+, ТЬ3+, Н2Ь2~, Н+ соответственно т, р, <7, г, то тогда характеристикой устойчивости гетероядерного комплекса ТетТЬрЪчЯ2!!-г^т+р)-^-г будет константа ртрвг:

(4)

Нами впервые обнаружено стереосективное образование Ее2ТЬ2НЬ43—, ГеТЬ(НЪ)33-, РеТЬН2Ь34— ¿/-тартратов, а также сте-реоспецифическое образование Ге3ТЬ3Ь66—, Ге3ТЬзЬ6(ОН)28- — й-тартратов и Ге2ТЬ2Ъ44~ Ге2ТЬ2Ь4(ОН)26~~, Ге2ТЬ2Н2Ьб10- — с!1-тартратов железа (III) и тербия(Ш). Следует отметить, что для систем Ге3+ — ТЬ3+ — оН4Ь и Ге3+ — ТЬ3+ — (ОН^ общим является только комплекс ГеТЬНЬ2~~.

Метод ПМД подтвердил данные метода ЯМР о стереоэффектах образования.

С использованием полученных констант устойчивости гетеро-ядерных тартратов тербия (III) и железа (III) были определены их мольные константы парамагнитного двулучепреломления тР, которые приведены в табл. 2.

Таким образом, по полученным результатам методов ПМР и МД нами была составлена схема равновесий для гетероядерных й-и сй-тартратов железа(Ш) и тербия(Ш) в зависимости от рН (рис. !)•

Необходимо отметить, что в системах Ре3+ — ТЬ3+ — «Н4Ъ и Ге3+ — Бу3+ — <Я14Ь окончательный набор комплексных форм

_бГ

ГеТЬНЬ2- -» Ге2ТЬ2НЬ43- Ге3ТЬ3Ь66~ Ге3ТЬ3Ь6(ОН)28-^(ГегТЬзЦ4-) (Ге2ТЬ2Ь4(ОН)26-)

V

ГеТЬНзЬз3- -> ГеТЬН2Ъ34- -> (Ее2ТЬ2Н2Ье10-) Сн4Ь . .

Рис. 1. Схема взаимопревращений гетероядерных й- и ¿/-тартратов железа(Ш) и тербия(Ш) в зависимости от рН (в скобках указаны формы, образующиеся только для ¿/-тартратов).

полностью идентичен, тогда как в системах Ее3+ — ТЬ3+ — dШiЪ и Ге3+—Су3+—комплексообразование идет по различным

схемам (см. табл. 2). """ --------------------------

Таблица 2.

Сравнение состава, устойчивости и констант тР d- и ¿//-гетероядерных тартратов тербия (III) и железа (III) с гетероядерными тартратами диспрозия (III) и железа (III).

Р а в н о веси Э Ln3+ = Tb3+ Ln3+ = - Dy3+

№ базисная частица d dl d |_ dl

Fe3+ Ln3+ H2L2- н+ Igß тР Igß тР Iß P Igß

1 1 1 2 3 4.71 57 4.61 5 4.41 4.52

2 2 2 4 7 4.66 1G4 5.80 10 5.95 —

3 2 2 4 8 — — -0.92 266 ■— -0.62

4 2 2 4 10 — — -19.92 462 — —

5 3 3 6 12 -4.69 483 — — -0.25 —

6 3 3 6 14 -23.08 531 — — -17.48 —

7 4 4 8 18 -17.24

8 1 1 3 3 7.71 97 8.47 11 9.12 10.20

9 1 1 3 4 0.42 189 2.62 83 2.03 4.07

10 2 2 6 10 — — -13.65 — — -7.77

И 2 2 6 12 -27.78

СТРУКТУРА (I- И (//-ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш), ДИСПРОЗИЯ(Ш) И ЖЕЛЕЗА(Ш)

Дальнейшим этапом наших исследований было определение строения образующихся комплексов. Нами для поиска оптимальной структуры использован уже апробированный ранее метод молекулярной механики (модель Дашевского-Плямоватого). В уравнение потенциальной энергии входят стандартно определяемые термы:

Е(ст) ~ Е(тор) 4- Е(СВ) + Е(нв) (5)

Здесь Е(тор) — торсионная энергия, Е(НВ) — энергия невалентных взаимодействий, Е(СВ) — энергия деформации связей. Длина связи ТЬ—О принята равной 2.39 А. Для оптимизированных структур по программе CONKER расчитывались теоретические константы дву-лучепреломления и сравнивались с экспериментальными. В качестве простейшего объекта был выбран монотартрат тербия(Ш). Нами были рассмотрены два типа моделей, учитывающих дополнительную координацию молекул воды. В модели 1 тербий(Ш) координирует дополнительно 6 молекул воды, КЧ = 9; в модели 2 тербий(Ш) координирует дополнительно 5 молекул воды, КЧ = 8. Для модели 1 атомы кислорода формируют два координационных полиэдра тербия(Ш): тригональную трехшапочную призму и ка-

пированную квадратную антипризму. Конформации с конфигурацией сфенокороны не соответствуют (как в случае монотартрата диспрозия(Ш)) локальному минимуму. Для модели 2 координационный полиэдр тербия(Ш) — квадратная антипризма и капиро-ванная квадратная антипризма. Результаты оптимизации показали, что для модели 1 в растворе практически доминируют конформации с конфигурацией координационной сферы иона-комплексообразователя в виде трехшапочной тригональной призмы, для модели 2 — в виде квадратной антипризмы.

При первоначальном расчете констант тР нами было использовано значение парамагнитной анизотропии тербия(Ш) Дк — 1600-Ю-29 см3. Это значение получено для нонагидрата этилсуль-фата тербия(Ш), который содержит изолированные ионы ТЬ(Н20)э3+ с конфигурацией трехшапочной тригональной призмы. Согласно литературным данным, ориентирована по оси симметрии наивысшего порядка локального окружения.

Расчет показал, что экспериментальные константы тР не воспроизводятся для модели 1 по знаку и для модели 2 — по величине. Для изоструктурных комплексов с одним и тем же лиган-дом, как правило, парамагнитные анизотропии диспрозия(Ш), тер-бия(Ш) — с одной стороны, и эрбия(Ш), тулия(Ш) — с другой, противоположны по знаку. Поскольку надежно установлено, что диспрозий(Ш) в тартратных комплексах имеет отрицательную парамагнитную анизотропию, то с большей уверенностью можно принять предположение о том, что парамагнитная анизотропия тартратов тербия(Ш) отрицательна. В таком случае приходится принять, что данные по определению Ак для этилсульфата тер-бия(Ш) в кристалле не переносимы для его же комплексов в растворе, несмотря на близость структур локального окружения тер-бия(Ш).

С учетом данных полученных результатов наиболее оптимальный диапазон Ак для тербия(Ш) в монотартрате тербия составляет -1100-Ю-29 см3 --13 0 0-10—29 см3.

Таким образом, для состояния монотартрата тербия(Ш) в водном растворе наиболее вероятна модель 1 (рис. 2), при этом практически абсолютно доминируют те конформации, в которых конфигурация тербия(Ш) — трехшапочная тригональная призма.

Для модели 2 расчет приводит только к отрицательным значениям тР, и это позволяет сделать вывод о несоответствии ее эксперименту.

Далее нами рассматривались аI- и ей- димерные тартраты тербия(Ш) и диспрозия(Ш).

Рис. 2. Наиболее вероятные формы существования монотартрата тербия(Ш) в водном растворе.

Для (I- и <й-димеров могут существовать как высокосимметричная, так и низкосимметричная формы с тетрагональной геометрией окружения ионов металлов (атомы 0(5), 0(13), 0(7), 0(14) — в

0ДН011 плоскости).

Эксперименту соответствуют симметричные формы и <11-тартратов Ьп2Ь22~~ с тетрагональной геометрией окружения иона металла. И данную закономерность позволила обьяснить модель состояния данных комплексов в водном растворе, предложенная Матвеевым для А- и <11 -тартратов Оу2Ь>2^ : каждый ион лантаноида координирует дополнительно к четырем донорным атомам ли-ганда четыре молекулы воды, координационное число иона лантаноида — 8, лигандный скелет димеров координирует ион натрия.

Наши дальнейшие расчеты показали, что имеется возможность для осуществления конформаций с гораздо меньшей стери-ческой энергией, с очень низкой симметрией; для них теоретические константы тР не совпадают с экспериментальными.

Таким образом, необходима более детальная параметризация вычислительной схемы молекулярной механики для воспроизведения большей энергетической выгодности симметричных конформаций.

Прежде всего нами был устранен недостаток задания иона натрия: при старом способе задания не учитывалось невалентное взаимодействие — Бущ.

Таблица 3.

Зависимость торсионной энергии для торсионных углов, определяющих геометрию d- и ¿й-тартратов диспрозия(Ш) _и тербия(Ш) (TOR 1)._

Торсионный угол Ф Энергия, ккал/моль

Ф1 0.5[0.1(1 - cos 6Ф) + 1.1(1 - cos 2Ф )]

Ф(54-1-2-15) 0.5(1.1(1 - cos 2Ф)]

ф2 0.5(3(1 + cos ЗФ)]

Ф3 0.5(0.1(1 - cos 6Ф) + 1.1(1 - cos 2Ф )]

ФП 3-3-4-51 0.5(1.1(1 - cos 2Ф)]

Однако это не привело к совпадению с экспериментом. Нами было рассмотрено несколько вариантов образования ионных пар на примере ¿//-тартрата диспрозия(Ш).

Дополнительно к массиву TOR 1 (табл 3) использовались также и другие массивы торсионных углов, описывающих конфор-мационное поведение лиганда. Все эти массивы отличаются только видом торсионного потенциала для Фь Ф3, Ф8) Ф10, и для характеристики этих массивов мы приведем ниже, только данные по торсионному потенциалу одной карбоксигруппы Ф^Ф). TOR 2: £(Ф) = 0.5[1.1(1 - cos 2Ф) + 1.1(1 - cos ЗФ)]

Е(ь4-1-2-15) = 0.5[1.1(1 - cos 2Ф)] TOR 3: Е{Ф) = 0.5[0.6(1 - cos 2Ф) + 2.5(1 - cos ЗФ)]

Е(54-1-2-15) = 0.5[1.4(1 - cos 2Ф)] TOR 4: Е,Ф) = 0.0

£(54-1-2-15) = 0.5[0.02(1 4- cos Ф) + 2.2(1 - cos 2Ф) + 0.8(1 -- соэЗФ)] TOR 5: Е{Ф) = 0.0

£■(54-1-2-15) = 0.5[2.5(1 - cos 2Ф)] (нумерация атомов для определения зависимых торсионных углов соответствует рис. 3).

Выражение, примененное для TOR 2 и TOR 4, взято из литературы, где для TOR 2 определялись характеристики свободного вращения вокруг связи а торсионный потенциал TOR 4

описывает вращение в неионизированной молекуле винной кислоты (<£H4L, ZH4L ). Потенциалы TOR 3, TOR 5 — подобранные нами эмпирические потенциалы.

В дополнение к модели образования ионных пар нами были рассмотрены следующие варианты координации как изолированного иона натрия (ионный радиус 0.95 А), так и гидратированного ("Na"; ионный радиус 2.76 А) — модели 1(а,б)—4(а,б).

Для моделей 1а—4а (нумерация моделей соответствут принятой в диссертации) координационное число диспрозия(Ш) задавалось-равным 8, для 16—46 — 9. Для каждого вида моделей использовалось несколько различных массивов торсионных" потенциалов.—

Для всех перечисленных моделей, кроме модели 16, низкосимметричные конформации на 1.5—3.0 ккал/моль стабильнее высокосимметричных; для модели 16 это различие примерно 0.3 ккал/моль, но рассчитанная аддитивная константа тР составляет 730-Ю"15 эме (экспериментальное значение — 900-10"15 эме). Можно сделать вывод, что только образованием ионных пар не определяется доминирование высокосимметричных конформаций с11-тартратов диепрозия(Ш).

Далее нами было проведено моделирование других взаимодействий, вносящих вклад в общую стерическую энергию. В качестве такого взаимодействия было выбрано электростатическое взаимодействие. При этом в уравнение (5) включают еще один член — Я(кул), определяющий электростатическое взаимодействие заряженных центров — атомов или неподеленных электронных пар (НЭП).

Влияние электростатических взаимодействий было исследовано нами на примере моделей 1а,б—За,б. Для моделей 1а—За координационное число диспрозия(Ш) задавалось равным 8, для 16— 36 — 9. Для каждого вида моделей использовалось несколько различных массивов торсионных потенциалов.

Наиболее разумное приближение к экспериментальным результатам (воспроизведение разности стерических энергий с!- и с!1-тартратов ) можно отметить у модели 36. Однако при этом теоретическая аддитивная тР для ¿-димера не превышает 760-Ю"15 эме (экспериментальное значение — 860-Ю"15). Результаты модели 3 показывают также, что задание зарядов порядка -0.2е на донорных атомах лиганда и атомов кислорода координированных молекул воды приводит не только к преобладанию симметричных конформаций (появляется так называемый "растягивающий" фактор), но и способствует формированию квадратно-антипризматического окружения ионов диспрозия(Ш). Нами было проведено моделирование структур Л- и ¿-тартратов, где данная конфигурация задавалась помимо задания зарядов.

Задание данной конфигурации иона-комплексообразователя задавалось либо с помощью зависимых псевдосвязей с варьируемыми упругими постоянными (модели 1,2), либо с помощью зависимых торсионных углов, обеспечивающих планарность верхних оснований квадратных антипризм, образованных донорными атомами первой координационной сферы ионов-комплексо-

образователей (модель 3). Для модели 2, кроме того, вводилось взаимодействие с ионами натрия. Можно отметить, что данные модели не обеспечивают соответствия с экспериментом. Для моделей 1,2 симметричные конформации также выгодны, как и несимметричные; для модели 3 несимметричные конформации примерно на 2 ккал/моль выгоднее, чем симметричные.

При детальном анализе проведенных расчетов ясно, что электростатическое взаимодействие в ряде случаев позволяет добиться хорошего согласия с экспериментом; также ясно, что заслонение карбокси- и гидроксигрупп должно быть выгодно. Необходимо также принимать во внимание образование ионных пар, приводящее к "стягиванию" карбоксигрупп.

Таким образом в окончательной модели (рис. 3) каждый ион диспрозия(Ш) координирует дополнительно по 4 молекулы воды, атомы кислорода воды и донорные атомы лиганда несут заряды -0.07е. Ион натрия координируется лигандным скелетом комплекса и имеет ближайшими соседями два карбоксильных и два гидро-ксильных атома кислорода. Выражение для стерической энергии дается соотношением (5). Квадратно-антипризматическая конфигурация ионов диспрозия(Ш) задается зависимыми торсионными углами Ф(2б-29-32-35) (Ф(а)) и Ф(38-41-44-47) (Ф(б))> определяющими пла-нарность верхних оснований квадратных антипризм. Торсионное поведение лиганда определяется массивом TOR 5.

Та же модель 1 хорошо описывает структуру d-димера дис-прозия(Ш). (рис. 3). Можно отметить, что разность стерических энергий для конформациий dl- и ¿/-димеров не превышает 0.23 ккал/моль, что согласуется с отсутствием стереоэффектов образования dl- и ¿-тартратов диспрозия(Ш); теоретические константы тР согласуются с экспериментальными в пределах 15 %.

Данная модель 1 была использована и при описании структуры ¿-тартрата Tb2(d-L)22— и ¿/-тартрата Tb2(i/-L)(/-L)2— (рис. 3). Эти данные позволили определить наиболее оптимальный диапазон парамагнитных анизотропий тербия(Ш) в квадратно-антипризматическом окружении. Экспериментальные тР ТЬ2(й?-L)22~ 620-Ю"15 эме и Tb2(c?-L)(/-L)2- 560-Ю"15 эме наилучшим образом описывает значение М = -2150.0-Ю*29 см3.

Нами продолжено моделирование структур гетероядерных комплексов диспрозия(Ш) и начато моделирование структур гетероядерных тартратов тербия(Ш) (форма LnFe(HL)33—).

Возможны два варианта связности лигандного скелета для dl-гетероядерных тартратов DyFe(HL)33~, TbFe(HL)33~, ¿-тартратов DyFe(HL)33—, TbFe(HL)33—. В обоих этих случаях "димерный" фрагмент имеет тетрагональную геометрию.

- ~ __Молекулярно-механический расчет показал, что наиболее достоверен вариант е тридентантной кооординацией лиганда (рис. 4). Конформации, соответствующие иной связности,-имеют слишком большую константу тР. Расчет теоретических констант гпР (таблГ 4) показал удовлетворительную сходимость с экспериментом (в пределах 10 %). При расчетах были использованы значения Ак = -2860-Ю-29 см3 для (/- и ¿/-тартратов ГеБу(НЬ)33- и Ак = -2150-Ю-29

см° для й- и гЯ-тартратов РеТЬ(НЬ)33

определенные для квад-

ратно-антипризматического окружения этих ионов. Гетероядерные ¿/-формы гораздо более устойчивы, чем с1-, вследствие невозможности координировать жесткую координационную сферу желе-за(Ш) без искажений оптимальных торсионных углов лиганда.

Рис. 3. Окончательные модели й- (а) и <Я-тартратов (б) тербия(Ш) и диспрозия(Ш).

Рис. 4. Вероятные структуры гетероядерных с1- (а) и сй-тартратов

(б) ГеЬп(НЬ)33- (О — Ге3+, ® — Ьп3+).

ВЫВОДЫ

1. В гомо-системах (I- и ¿//-тартратов тербия(Ш) стереоэффекты образования отсутствуют. Впервые обнаружено образование тетраядерных тартратов тербия(Ш).

2. Методом парамагнитного двулучепреломления обнаружено наличие структурной стереоселективности в образовании прото-нированных тартратов тербия(Ш).

3. Показано стереоселективное образование ¿/-тартратов Ге2ТЬ2НЬ43-, ГеТЬ(НЬ)33-, ЕеТЬ(НЪ)2Ь4~. ¿-Тартраты Ге3ТЬ3Ь86—, Ге3ТЬзЪ6(ОН)28~ и ¿/-тартраты Ге2ТЬ2Ь44—, Ге2ТЬ2Ъ4(ОН)26~~, Ге2ТЬ2Н2Ь610~ образуются стереоспецифиче-ски. Рассчитаны структурные факторы ^ „ — характеристики стереоселективного комплексообразования.

4. На примере й- и ¿#-биядерных тартратов диспрозия уточнены параметры расчетной схемы, необходимые для построения адекватной модели состояния биядерных тартратов лантаноидов в водном растворе: дополнительная координация молекул воды, вид торсионного потенциала карбокси-групп, величина зарядов на донорных атомах лиганда, факторы, благоприятствующие квадратно-антипризматической конфигурации иона

лантаноида, значение упругих постоянных связей, образование ионных пар.

-5______Впервые методами парамагнитного двулучепреломления и молекулярной механики определены наиболее "вероятные структуры монотартрата ТЬН2Ь+, биядерных й- и ¿//-тартратов ТЬ2Ь22—. Рассчитаны геометрические параметры этих структур, их стерические энергии и теоретические константы парамагнитного двулучепреломления тР.

6. Определена парамагнитная анизотропия тербия(Ш), характеризующая тип координационного полиэдра. Парамагнитная анизотропия Ак в монотартрате тербия(Ш) (координационный полиодр — трехшапочная тригональная призма) составляет

(-1100 --1300)-10~29 см3. Для квадратно-антипризматического

окружения (форма ТЬ2Ь22~~) Ак составляет -2150-10"29 см3.

7. Монотартрат тербия(Ш) существует в водном растворе практически в виде одной конформации, в которой донорные атомы лиганда и молекулы воды формируют трехшапочную триго-нальную призму.

8. Координационным полиэдром ионов комплексообразователей в- и ей-димеров ТЪ21'2" является квадратная антипризма, вследствии дополнительной кооординации к 4 донорным атомам лиганда 4 молекул воды (КЧ = 8). Донорные атомы кислорода лигандого скелета координируют один ион натрия.

9. Определена наиболее вероятная структура й- и гетероядерных тартратов ВуГе(НЪ)33~ и ТЬГе(НЬ)33~. Стерео-селективное образование ¿//-гетероядерных тартратов ЬпЕе(НЬ)33~ является следствием влияния жесткой координационной сферы железа(Ш).

Основное содержание работы изложено в следующих публикацях:

1. Вульфсон С.Г.,Чевела В.В., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С..Г., Вагизова Г.Я. Полиядерное комплексообразование: связь со стереоэффектами и структурой // Тезисы докладов XVII Всес. Чугаевского совещания по химии комплексных соединений. Минск, 1990. 29-31 мая.

2. Вульфсон С.Г.,Чевела В.В., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Безрядин С.Г., Семенов В.Э., Вагизова Г.Я. Магнитооптическое исследование структуры и стереоэффектов образования гете-ролигандных комплексов // Тезисы докладов X Всесоюзного совещания "Физические методы в координационной химии". Кишинев, 1990. 25-27 сент.

3. Чевела В.В., Вульфсон С.Г., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Структура димерного ¿//-тартрата

диспрозия(Ш) в водном растворе.// Коорд. химия. — 1994. Т. 20, № 10. — С. 794-798.

4. Чевела В.В., Вульфсон С.Г., Матвеев С.Н., Сальников Ю.И., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Димерные d- и ¿й-тартраты диспро-зия(Ш): парамагнитное двулучепреломление, молекулярная механика, стереоселективность // Изв. РАН. Сер. хим. — 1994, № 6. — С. 1029-1032.

5. Chevela V.V., Vulfson S.G., Matvee.v S.N., Salnikov Yu.I., Semyonov V.E., Bezryadin S.G. The structure of dimeric dysprosium(III) d- and ¿//-tartrates in aqueous solution // Mendeleev communication. — 1994. N 4. — P. 125-126.

6. Чевела B.B., Вульфсон С.Г., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Структура димерного ¿/-тартрата диспрозия(Ш) состава 2:2 в водном растворе // Ж. общей химии. — 1994. Т. 64, № 7. — С. 1072-1076.

7. Семенов В.Э., Безрядин С.Г., Чевела В.В., Савицкая Т.С., Коле-сар И.Р., Сальников Ю.И. Молекулярная механика тартратов железа(Ш) в водном растворе // В сб.: "Структура и молекулярная динамика полимерных систем" —Ч. 2 — Йошкар-Ола, 1995. — С. 159-161.

8. Безрядин С.Г., Семенов В.Э., Чевела В.В., Савицкая Т.С., Коле-сар И.Р., Шамов Г.А. Структура лабильных полиядерных комплексов лантаноидов в водном растворе // В сб.: "Структура и молекулярная динамика полимерных систем" — Ч. 2 — Йошкар-Ола, 1995. — С. 162-164.

9. Чевела В.В., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г., Савицкая Т.С., Громова И.Р., Шамов Г.А. Стереоспецифическое образование димерного dl- тартрата железа(Ш) в водном растворе // Коорд. химия — 1995. Т. 21, № 5. — С. 388-391.

10. Chevela V.V, Semyonov V.E., Bezryadin S.G., Savitskaya T.V., Kolesar I.R., Shamov G.A. The structures of dimeric stereoisomeric tartrates of iron(III) as determined by molecular mechanics calculations // J. Mol. Struct. (Theochem). — 1995. V. 343.— P. 195-198.

11. Chevela V.V, Semyonov V.E., Bezryadin S.G., Savitskaya T.V., Kolesar I.R., Shamov G.A. Three-dimensional structure of dysprosium(III) polynuclear d- and ¿//-tartrates by paramagnetic double refraction and molecular mechanics //35 International IUPAC Congress, Abstr. of papers. — Istanbul, 1995.

Соискатель

/Безрядин С.Г./