Структура, теплофизические свойства и характеристики композиционных материалов и сплавов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

Академия наук СССР j(/

Сибирское отделение Институт теплофизики

Г

На правах рукописи УДК 53S,2/537.3/621.7/636.2/669,29

Заричняк Юрий Петрович

СТРУКТУРА, ТШОФИЗИЧВСКИЕ СВОЙСТВА К ХАРАКГШОТИКИ КОМПОЗИЦИОННЫХ МАТЕРИАЛОВ К СПЛАВОВ

Специальность 01.04.14 - теплофизика и молекулярная физика

Авторесйерат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Новосибирск - 1989

Работа выполнена в проблемкой лаборатория кафедры теплофизики Ленинградского института точкой механики и оптики

Ошициальныэ оппоненты: член-корреспондент АН УССР, доктор

технических наук О.Л.Геращенко

доктор технических наук, профессор Б.П.Миронов

доктор технических наук, профессор Р.С.Прассдов

Ведущая организация - Всесоюзный институт авиационных материалов, Москва

Защита соотоится_ 1069 года в _часов

на заседания специализированного совета Д 002,65.01 по защите диссертаций на ооискание ученой степени доктора наук при Институте теплофизики СО АН. СССР по адресу: 630090, г.Новосибирск, пр.Академика Лаврентьева, I.

С. диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института теплофизики СО АН СССР

Автореферат разослан_ 1989 года.

Ученый секретарь спец.совета

доктор технических наук, профессор 1 Н.Л.Рубцов

?Г,Т5П5М

ШЛЯ ХАРАХТЕР/Х^КЛ РАНГЕ.'

"™!S Актуальность те'.-атакк диссертационной работы обусловлена

г. ------

't,H0 ^¡ангшядаися применением композиционных материалов

ТТг традудхоккой к позой технике за рубеаом и в нааей стране. Разработки и исслэдовагпя свойств композиционных материалов составляют одно кз пяти приоритетных направлений комплексной програм-ml; развития науди я техники стран СЭЗ на I93G-2000 гг. 3 нынешней пятилетке выпуск традиционных материалов в СССР планируется увеличить на оГ», прогрессивтк материалов (высоколегированные стали, легкие сплавы) па 30-40'*, а композиционных материалов в 10-12 раз.

Потребность зяаняя тепло-зичгскпх свойств композиционных [материалез (TiC Ki.:) й сплавов еле на этапе проектирования объектов наиболее остро общается в новой технике, где условия эксплуатация устройств такова, что известные индивидуальные вещества не удовлетворяют совокупности предъявляемых требований, сроки на изучение л подбор подходя'Ъ'х вариантов жестко ограничены, а стой-гость компонентов к технологические затраты высоки. В.этих условиях формируется тенцещил комплексного (теоретического и экспериментального) изучения свойств композите!}. Множество вариантов • реализация материала с заранее заданными свойствами просчитывает-, ся на этапе его проектирования с г.омодыо ЭВМ и лишь наиболее пер-;' спекткгше случаи сочетания определяющих параметров отбираются .для синтеза образцов, экспериментальной проверки свойств, уточнения теоретических рекомендации и последующего выпуска и использования материалов.

Цель работа состоит в развитии научных основ созда1ШЯ комло-з:щион-шх материалов различного назначения, - сплавов и фрагментов конструкций из композитов с заданными теплсфпзическими свойствами.

Научная новизна. Существенно новые научные результаты заклкь чвдтся в:

1. ¡.'зделпровэлнп структур к разработке методик расчета тепло-физических свойств следуы'чих макронеоднородных систем - полидисперсных зернистых систем в состоянии свободной засыпки, а также спрессованных и спеченых; пенокомпозиционных материалов; фрагментов конструкций из волокнистых И других композитов.

2. Развитии феноменологических методов расчета теплофизичзс-ких и электрофизических свойств микронеоднородных систем твердых

растворов к сплавов с двумя, тре.чот у. более компонентам с различным .типом диаграмм состояния,

3, Разработке нового научного направления з исследовании .ТСС КМ - изучении кинетики изменения структуры и проводимости ■термодитанчески нестабильных макронеоднородных KI.1 различной структуры в процессе твердофазного дафйузнойного взаимного растворения компонентов, ц распадакпщхся микро неоднородных систем - ме~ _ тастабильных твердых раотворов.

На зяциту.выносятся:

I. Совокупность моделей структур и методик расчета TOC термодинамически стабильных макронеоднородных систем,'композиционных материалов и фрагментов конструкций из них.

й-. Теоретическое обоснование экспериментально установленного в работах Скорохода З.В. и Солонина С:!.', (Инст.проблем материаловедения АН УССР) и Орданьяна С.С., Стзпаненко Е.К. (Ленинградский технологич.инот.) ранее неизвестного в теории перколяник эффекта влияния соотношения размеров частиц проводника и изолятора на критическую концентрацию проводящего компонента, величину и скорость изменения проводимости композита от концентрата! кошонентов.

3. Приближенные феноменологические методики расчета (прогноза) теплофизических и электрофизических свойств микронеоднородных. систем - твердых растворов и сплавов с двумя, тремя и более компонентам и различными диаграммам состояния.

4. метод изучения кинетики изменения структур» и проводимости термодинамически нестабильных макронеоднородных композитов в процессе твердофазного диффузионного взаимодействда кошонентов и. микронеоднородных систем - распадающихся метастабильных твердых растворов.

Обоснованность (достоверность) научных результатов. Предложенные модели структур композиционных материалов, методики расчета их тегио^гзяческих свойств и характеристик обоснованы анализом на внутренштю непротиворечивость, качественны!.! подтверждением характера влияния определявших. параметров и количественным соответствием результатов расчета с большим числом экспериментальных данных в широком диапазоне изменения определявших параметров.

" Вклад азтора в решение ррейлелш состоит: - в выборе объектов исследований;

- разработке способов и алгоритмов приближенного расчета

теплтОдзичеаких свойств и характеристик (теяпопроводкссти, газо-пронпц&икости, удельного теплового сопротивления, электросопротивления, тер^оэдектрокеюф'чей сиди к др.) raspo- и мккрояводкородакх систем различной структуры, реализации алгсритпоз з виде ьятодик расчета и программ для ЭВМ, проведении расчс-тов, поиске экспери-мецтагьн:« дашшх, оценке погрешности методик й границ их приме-.нимост::;

- з разработке программ эгатаримеята (при отсутствии опубли-. ховашшх вкспори.».!енталышх данных), -организации вкспержмеятсй в ШЧмО или других организациях, анализе и обобщении результатов а,, частично, в неяосредствеанок проведении измерений;

- в обсуждении и публикации результатов в научном сообществе , консультация исследователей и представителей премяпленйости,

е содс7"стб;гл в синтезе и кзучекш свойств прошслевкых материалов, распространении методик расчета к результатов экспормэнта по запросам залнтерессвакшх организаций или исследователей.

Практическая1 ценность. Совокупность теоретических разработок новых эксперименташкдс дайнах, подученных в' процессе ваполчоавя диссертационной работы, используется з различных отраслях науки к техники тая: прогноза свойств конгс гагсряаясв п Фрагментов кокет-' p.vкг.т/Г; -/з aix на этапе- их проектирования; обоснования црофазюы аяепориментальяш: исслецозаивй, анализа и обобцения результатов измерений, сугесшенпо сокращая сроки, материале сэдкость, трудоемкость и стой1:»сс-ь разработка глатераалоз к изучения ях свсйста; иырабстки ретоиендаций по созданию новых гатерпалов о заранее за-давпимц CBoîtcrnaî'.ii, погволящкх сз'шжзировать кокс тру ктивнне; па,- ■ рачетры ."гатериояов и (¿рагггнтов изделий и отработать технологию синтеза матер! i алев ..

летодлки (алгйрйтш) ч программ могут быть включена как расчета тегогефизпчеекях свойств л характеристик в более крулннЕ кс'лпдексы программ для автоматизации проектирования и технологии синтеза катериалсв с заданными свойствами*

Цуйлягсзция результатов, их обсуждение, Результаты исследовз-опубликованы в форме статей в союзных и неадуаароднаж курнос»:, вкладов ira союз икс к международных конференция;:, семинарах и дек-¡xúx на зсессззнах я кеддуНародно* школах (более 100 публикаций); этично (работы 1965 - Î973 гг.) вошли в монографию "Теглопро-зодпоегь смесей и когао.эиционнъгх натерналоз", изданную в с о автор-

ствэ с Г,В.Дульксв2н; ввяоткяы в руководяще тгхнзческм<? 'отериа-лы Мжниетеротла зиергетячсскогс шаииссгроепнг; получено азтсрсаое свидеяеяьстзо на изобретение; моделя структур ч «есоддкк расчета сзойетл КГЛ включены з 5 монографий различиях авторов, изданнкх з СССР. Основные публикация см.в списке лигературч к рефэрьту [т-69]

Стр? я?ура даосертэдиу.. Диссертации сосгокт из оглааяовял, введения, четырех глав, заключения. свкока литературы и опплог.;^-пкй и включает 225 страниц, текста, 143 рисунков, 16 таб -лиц, 31 страниц списка литературы к II отрадяц и»шюкенай.

ШЗк ЛЗИЫЯ. ШОСЯаКфЯ ПШДУОРСЛМ: СИСТШ (!5С) И К0!-Ш031'Ш01НИХ МАТЕРИАЛОВ (КГ«). ТЕРТОКШМ. ОБЗОР 0С:-;0121УХ ШДЕПЙ СТРУКТУР И ТЛ5ГЮД05 РАСЧЕТА Э&ФДОЯЗЖ СЕО.'Й'ГВ НО И ¡3,!.

Основное эошание в диссертации уделено: I. Тер.,.:одина.:л:чес-яи сткйильшш ь:акро неоднородным сис'-'е;,»»:, композитам к ^рэгиепта; конструкций из них (сдан зрайнхй случай). 2. Тегподпиагкческл стабиль »им шуроигоднороднш с ис гагам (второй кршшш случай). 3. Термода-тг.тачоски кзстабилыша сист/кы охыдиваютик яропогу-•гоч!П1е мздяу уваз&ячьш краЯнк/.м случаям:! состояния.

Термодинамически стабильные какрснеоднородные слоте:«!! и КМ в основном 'изучаются ^оайменологпческага гетодаггп достаточно отработанными на простейших типах структур. Основное развитие аналитических методов происходит- в направлении разработки алгерлт-'ыв расчета о ме;п.шей «отоничеткой погрсзнсстьм (методологическое оо-верзеиотзовайае) и в иоеледоваьаи объектов более едешь" геоыетри-чзокой структуры. Задача иеследоваакй заточается в аналитическом орредааешзя ювдд т-сяг.с- эО&ектагдпге сиэ»стьа

,/\ 'и характеристики КО к КМ как теплопроводность, гле.птголровод-ность, ТЭДС газацроютаемость через свойства кожонзятов кх объемную концентрацию Ус при заданных рнеашас условяях (температура I . даюлоксэ р ), для системы аз £ -комяокеигев

Фор;лалъ н&я аналогия ди.К'ереЕциаиьюяс уравнений,огшсыванцнх процессы переноса тегаоиоЗ зяерга?: (закон Фурье), заряда (закон С удос1! (закон 'Рйка), алектрпчэской и Магниткой лкдукщщ позволяет

--1Спользовать единив ппм^.п: реиеная задач по определении я г.< кок&тлигатоп п.ропорцпошяьйссгл Д кедцу ввдачинс-А-д иотако» суботаюси у градк?ктаа1 соответствующих потенциалов ^

Л, "-ФАЯ},' (1.2,

где угловые скоб:«; озпачагл осредкеккн по объему неоднородной сис^си.

Совокуглоотъ методов т:одел5:рсэаьяя структуры неоднородных систем п аналитического определения Их в;®активных свойств с.ос-таеллпт тс-ори;; оОобленрсЯ лрово.яд'мости.

Ллч дву ¿компонентной оясгеод мо:шо записать:

(I) = -Лл «•«

Преобразовав (1.0) к (5е5ра«?'ервоЗ форма

+ ~г г

В.И.Новиков показал, что дат аполитического определения трех не-изгестигос параметров Л , ^ , Ч^. двухкемпонентпой системы уравнений (1.3) и (1.4) недостаточно. ;Тля зшлыкачкк си темы уршгений требуется дополнительное уравнение взаимосвязи параметров ^ и , способы получения и ропения которых изучеяы а обзоре. Рассмотрены различило известные метода ааалагкчесвого решения задачи определения элективных свойств двухког,шокентпых НС, т.е. уравнения (1.2), а именно: статистические мулътиполезис- методы, давдерсчщиалъно-/фопорцко1Ш1Ьний метод, метод "эффективной зреды", приблшиешше методы лпнеарнзацая потенциального поля, нетоды теории перколяцкк и комбинации методов теории обобщенной

(1.4) П. 5)

проводимости и теории перколяики, Показано, б каких областях измэ* нонмл оиредыивдкх параметроз известные метода дают приемлемые результаты, з каких расхождения расчета с экспериментом превышают допустимые значения, либо получается качественно отличачэтглеся или физически абсурдные результаты. Проведен обгор методов оценки зоны возможных значении искомых эффективных свойств. Дан анализ методов расчета аффективных свойств многокомпонентных неоднородных систем, ссЕованнкх на одновременном учете всех компонентов системы и на последовательном (поэтапном) учете вклада компонентов в эффективные свойства системы.

3 заключительной части обзора обобщается методологический опыт предЕестБанкаков, возможности к границы.применимости известных моделей и методов, выявляются ноше виды НО и КМ, ко-торыэ не оили, или не могли быть изучены известншли методами ко времени .выполнения разделов данной работы и составляют предает исследования в диссертации. В каздой из последующих глав разделы раопола-. r-аатся s порядке нарастания сложности.

ГЛАВА. ВТОРАЯ. T^WJCíKáiWIPJrai СТАШЕШЕ неоджродш СИСТЕГЛЫ И КОМПОЗИЦИОШШЗ МЛТЗИШЫ (КГ/0

С полотью известных и мод бисированных моделей структур и методик расчета изучены свойства следующих КМ: теплопроводность р зди о т е х пкч ос ких заливочных компаундов и клоев с полимерной матрицей и теплопроводным наполнителем из порошков и "усоз" питовда алвмиьзя, порошков карбидов кремния и титана, меда, алюминия, ке-деза и алмазов (ШИЛШ, ИСМ АН /ССР) [34,3С , 43, 46,1ю]; тепло-" проводность высокотемпературных минротрепшновагнх керамик в вакуума (Ж! АК СССР, ЖО), метаялокерамик, электроконтьктных керме-тсв ("7,10,11,17]; электропроводность высокотсмлературных 1000 -- IB00K керамических электродных композиций окись индия - двуокись циркония ("ионшо про бодни? и'' ИХС АН СССР) 53,57 ; теплопроводность микропористых ( CL пс,г и 160 f 2000 А) травленных стекол 1.3 дзуoKíS-cii хрэмнзд [Зй]; теплопроводность полидасперсных свободных засыпок зерен для которых оказались непригодны известные ранее модщел млнодисперсных заокпок и методики расчета ю: свойств [ 47J.

Дод'дизпэйоный спечэнко композиты (ДГ(рК) из порошков с резким

разя.гп.си в свойствах частиц. ¡>I«Vft соотпоаемьт £апмеров частод a тоорпп переодетой. Одной ла "хлассическах" к нас тел лому арсиеяк l- перчсжада: является задача расчета критической обьенкой »сн-ден.рацпп проводи:его компонента X© в смеси с изолятором'м вави-' с:;;:остн зсдпчтт-.; удельного глектраческого сопротивления JD от !'0'.1:т:;:трп!с-п: про зп дичка X . Задача эта актуальна /ди чроияводст-в;. резисторов, ксрагл-:чгских сверхпрсзод'гкков п др .матери-

алов. Сспвпио резуяъта-ги. в геор^д пергшхядин бплч-поиучоан чио-хгиюо: .гсдсжрованиеч на ?ре;с»'ерпых сетка." на медлых ЭсСД за рубе-vo;i; ¡-трж*-'.г:ы пзмзремяж эгектросогфотпвдения неодкородкюс оастмд •л .uryi поел; 1370 г. Кяарои Х.А., а затеи Ковчковж 3.3. и Дульне-злм Г.)-:., Золкэвда Д.П., братовой Б.Л. к автором стали рззрайати-бдтсоя геометрические модели структуры КС ч К-.1 л «ггодпкк 'расчета их sH*!ST2»uitx свойств с учетом явлении периоляцип. Ни в удошну-т:;х, в других известных нам публикациях но отмечалось вякянпе соотиоиэигл размеров частиц проводима и изолнторгч на,критическую концентрация к проводимость кошозппеи. Жфект систематического злияп:-и "соотноие-ыя размеров" части*; проводника и изолятора нас олькс известно агзтору впервые 6ал отмечен и осознан Срданья-нсм С.С. ч. Стэпапенко Е.Х. (Ленинградский технологический институт) в IS83 году на спечет»: порслксвпх композитах нитрид ккобня -нитрид ашошж-т (рис.1), хотя похогай результат получен инболее раннем исследовании Скорохода В.Б. и Солонина С.М. (Инст.проблем гатерпалозедешш АН УССР, 1274 год) при спекангп порошков (Школя с "юторалпда" наполнителем разной дисперсности;

х\втором, совместно с Соколовым А.Н. разработана модель структура, методика и программа для расчета цельного электросопротивления ДГ.СК. Модель позволяет теоретически обосновать экспериментально установленной аффект соотноеенш размеров частиц. Б отлично от лре^чествуачрх.исследований з теории лерколаига» здесь допускается возмсо-ность изменения критической концентрация в реальакх композитах в мхроких пределах 0,05< Хс < 0.4, о яретпео значение Хс = 0,15 получается как частний случай! для систем со слабил различием в размерах частиц проводника и изолятора (менее трех раз). Скорость и масштабы изменения удельного сопротивления'от изменения кснпептроцпк компонентов такг:е зависят от соотношения раз-I-»ров частпц (рис.1). ДоСавка более мелких частиц непроводящего компонента увеличивает критическую когщентр&тлг проводгшка и со-•прставлекао композита. Добавление мелких фршашЗ зроводаккх частиц

Рис. I Зависимость удельного электросопротивления г/г состава ц соогкоцшия размерив частиц проводника и изолятора. ,

Расчёты (при Т,=2,С): I (й"/ам1)=1,4 хс=0,166; 2 (С1 пр /¿у^ --Л4 хе--и,1Э&; 3 (С1Г.Р/С1ИЗ)=150С хс=0,27; 4 (С1пр /¿„¡.ЬС.СЮе хс=0Д.

дает противоположны;! гчТуект ["54,59,60 Т.

Ультоалегкогс-снце денокомпозиты с плотностью IO-IOO кг/м'3 на основе армирудаж волокон и пеисойразуьтних времгиЗоргапкческих или фос^орорганичеоких термостойких полимеров представляют перспективный класс новых щеплсмзоляцконных и огнезащитных материалов для судостроения. Технология позволяет получать как замкнутые пеноя^ейки, так и ячейки с частично или полностью сообщающимися порам, т.е. материалы в заданной газопроницаемостью. Для ослабления сквозного теплового излучения в пенокоммкзнт гажно вводить поглотатета тештовсго излучения - тозяоязыальченные нлаоткнч'.»тые чао типы гра$х&, ашиикж, следы, обраэухэтке сиетеэд экранов и c:Bi4awjiie в несколько раз коэффициент цродуснакия ЯК-излучения. Автором наследована стуукг-jpa пэкокоидозатов, спектры пропускания инфракрасного излучения с различными наполнителями и потеря масс;»* при огневом воздействии на материал. Ссьмэстко с братовой ЕЛ. (ЛИТШ) разработана модель структуры, котодика расчета и проведены прогнозные расчеты теплопроводности удельного (на единицу пло'шоота) теплового сопротивления и газопроницаемости удьтралег-ковесяых ленокомпозитов [Ьб]. Совместно с Климовичем А.3. Ш'ГО) проведены кэмерегая ^теплопроводности и термостойкости материала в диапазоне 300-I200K¡54j. Ионокорамики. изучены в работе [44].

Композиты из волокнистых материалов к фрагменты конструкция из них. Композиты с упорядоченным (ткани, сетки) и хаотическим (войлоки, су тапки) расположением термостойких волокон используются в шооко'.оемперэтурной энергетике, металлургии, атомных реакторах, азиадомсгдаесиой а криогенной технике. В зависимости ст степени связности волокон, материалы могут быть жесткими (плитки), либо гибкими. Конструктивная сборка ("блаккет"), покрывающая за-гжаемую поверхность, состоят из основного теплозащтного слоя "войлока" (ш нескольких слоев с разной плот кос пи, диаметром волокон и материалом термостойких еолокон), упрочнявшей обшивки из "ткани", сеток или металлического "тртткотака" из термостойких еолскон, и упрочняющей поперечной "прошивка". Прошивка может выполнять функцию крепления "блаккета" к задираемой поверхности. Крепление моает быть и клеевым. В качестве термостойких волокон Применяют волокна аморфного старца, углерода,оксида алюминия, карбида кремния, чержавепцей стали, вольфрама п др.

?асчст v onл о про з одно с та лосводатся поэтапно. L'a первом этапе определяется теплопроводность простейших модулей I уровне - нитей (прядш) ян волокон,' войлока или обшивочной сетки. Па втором -свойства модулей П уровня - тканевой обливки, сплетеиой из нитей. На третьем этапе рассчитывается эффективная теплопроводность или тепловое сопротивление фрагмента конструкции б целом с учетом температуры, дааления газа, теплопроводности, степени черноты, показателе преломления, длины, диаметра и пятна контакта волокон. Наиболее методичсоки оконным вопросом остается способ учета переноса тодла излучением при Т IOOOK. Зцеоь возможна различные приближенные оценки вклада теплового излучения - с учетом его ослабления поглощением на поверхности волокон, многократным рассеянием издучэгия, и их комбинации с суммарным или долевым вкладом механизмов поглощения к рассеяния. При отсутствии экспериментальных данных, о механизме ослабления или спектров пропускания инфракрасного излучения в прогнозных расчетах целесообразно оценить все три варианта величины лучистой составляющей теплопроводности. На рис,2 результаты расчетов сопоставлоны с измеренными значениями. Показана роль основных с ост валящих и влияние определяющих параметров. Следует отметить, что зависимость эффективной теплопроводности Л основного теплозащитного слоя (или слсез) "войлока" ого диаметра волокон d И от плотности JJ (пористости П) слоя имеют экстремальный характер с минимумом. Амплитуда минимума п ширина области значений определяют* параметров (1 , _р , где проявляется ш.ищум, существенно изменяется от температуры, рода и даалэкия газа метод' волокиами и степени связности волокон (фактического пятна контакта). Выбор вариантов конструкции фрагментов тепловой изоляции для летательных аппаратов, т.е. числа разнородных слоев "ворона", их толщины, плотности, рода и диаметра волокон проводится не только по минимальной теплопроводности, но s с учетом массовых (плотности или массы квадратного метра), механических и эксплуатационных характеристик.

Кроме тепловой изоляции трубопроводов,/аботакгщей в диапазоне давлений воздуха от вакуума до атмосферного, автором совместно с Волковым Д.П, исследованы свойства высокот&псратучннх тепло-иуоллцдокных материалов, работашдас з атмосфере гелхя (IfI40 атмосфер) , ПЬГСТОЗДбНШЛС из волокон

волокся аморфного кварца на эффективную теплопроводность теплоизоляции л оценка вклада отдельных сею-тавляадих. . , - ■ '' ■

Расчёт: (4 =£,15 им 'Iр =144 кг/м3, 2 р =90; О. =15 маем 3 р =144, 4 JJ =90; d =1,Бмсм 5 р=144, 6 р =90; 7 теплопроводность воздуха; лучистая составлявшая теплопроводности: в d =15 мкм 0=30, 9 fi -144; d. =1,5 мкм 10 р =90, II J) =144 кг/к3;

р-1.105 Па, у=0»1. .. Опыт: II р =140+150(1=15 мкм, 12 р =140 d. -1,5 мш; 13 р =130*160 I,7*cU 4 мгсл (хесткие спечёшые пжгки). ■

окиси- аямкгаш, графитового войлока, кварцевых волокон, углеродной ткани [ 45],

фрагмента тмиоазо^даоиких. конструкций из отаулогаастаков широко используется в различных отраслях техники в качестве облегченных, оыотпоустаказляваегльгх теплощактных конструкций. Ограничивающие поверхности и перегородки ьозду шш! сеги представляют композиции лз стеклопластиков. Полости между ограккчиБастисж поверхностям:; 'могут быть закрытыми или проливаемыми. В полости г/лино вводить волокнистый или порошковый заполнитель, снижающий перенос тепла конвекцией к излучением.

Совместно с Муратовой Б.Л. (ЛИТьО) разработаны модели структур различных теплозащитных паколей и методики расчета их теплофи-зических характеристик - у дальнего и полного теплового сопротивления {"38]. Была создана экспериментальна! установка и проведены .исследования тецлофизичееких характеристик панелей с различной пространственной ориентацией. Результаты измерений в. широком диапазоне изменения опрэделяюдих параметров (-100 +ЮОсС,

толдика о? 3 до 50 ж .., пространотвекнаа ориентация от

О до 180°, панели одно- и многослойные, всего 86' экспериментальных . точек) даш среднеквадратичное расхождение о расчетом около 20% при доверительной вероятности 0,95, что сопоставимо с погрешностью измерений, составляющей около 15??. Зависимость теплозавдтнкх свойств от толпздни панели имеет экстремальный характер с максимумом у панелей толчиной 7-10 мм.

ГЛАВА ТРЕТЬЯ. ТКедШШЧКЖ5Е СТАЕИШШ !,ШТС1{ЮДН0Р0ДНЫЕ СИСТЕШ - ТВЕРДЫЕ РАСТВОРЫ, СШЛБа

Зги объекты предоставляют второй крайний случай неоднородных систем (НО), компоненты которых перемешаны па микроуровне с образованием непрерывных или ограниченных твердых растворов. Эвтектические и перитектичеокио сплавы образуют промежуточный (мезду макро-з мпкроноодноредкнми) класс неоднородных систем. Теплофизические к электрофизические свойства эвтектических и пэрктектлческих сплавов в двухфазной области традиционно рассчитываются феноменолога-чеекзий методами как обычные механические смеси на макроуровне. В «ааронеодпородккх системах, рассмогренькх в главе ?, свойства НС

'¡Г; в:йсгд"'г so. предела сходств зомгвиестпо ~л, кач правило, оазчоч— ■■ость о? iíorr<í'jurf.ai3í!i нкоет гдааотокнаЯ характер. Б мвкронсодморсд-íi:::; с,.сте'-пх за'е:теч.,,осУЬ многих теплофизическиг ч нлектрофчзичес-1?кх сво:Ътп от состиза имо^т ярко зцра^епшЛ экстремальна характер -.

Б обзорном разделе данной главы показано, что атомность анали-"'".'•i'?c'oro огсгоанто -ipouecooB переноса тепла, заряда и других процессов ач 1Я:кроуроз:т-?, необходимость одновременного учета влияния •ггогк r-ítzcw-rsi коептелеЛ : гее дно з иаччоеть нолачест-

зепкэЛ г:-: лцепяд не яоозсллуг в и-стоя^е время рекомендовать до-стато'ш" 'к.четояа расчета свойств твердых растворов без аго?ол1-т.гх полу:.v -злрзчесют коэффициентов. Стремление к ислользо-. rxx.',ü единых г,--'годов прзблжс-ниого расчета свойств неоднородных слоге:.: сб.условию попытку проверить уозмомнссть развития феномене-Л0г'пч?с.ч;'.л .».-етеде:? теорга обоб щенной проводимости и теории пераола-ции и допасу ал?.ссу объектов.

.^воЧтие оплата с г£9Яоль?км? т?;ламп диаграмм состояния (.'фактически нэраотБорк;иг и неограниченней растворимости в твердом состзяшш). С-еноменологическио сстодави расчета сплавов с простей-•зхл! дка1уа?1г'шк состояния бтгт разработаны и опробованы на значительном числе сплавов с различной природой компонентов во всем диапазоне изменения их концентрации [2,12,18,20,21,25]. Проверка грзннц применимости и сизяка погрешности предложенной приближенней методики расчета проводилась частично на данных найденных з литературе (тзордыо раствори металле» первой группы периодической таблицы, некоторых отслои, Фехритоз, карбидов, нитридов, силицидов, ;тслупроводш!кових соединений. Kpoíis того, в содружестве с ЙМет. .Ш СССР, S'TíI MI СССР, то ЛН СССР и Ленакгредсккм

технологическим институтом били изготовлены двойные сплавы - непрерывные неупорядоченные твердые растворы (ДРИТ?) оедкоземеяьних ' элементов и их окислов, тугоплавких металлов вольфрам-молибден, карбидов переходных металлов. Большая часть измерений была выполнена аспирантом Лпсненкс Т.А. Сопоставление результатов прогнозных расчетов (около'2000 эгепаряменташшх точек опублиноваииим v. измеренным значениями подтвердило работоспособность методики расчета в широком диапазоне изменения определяа'тих параметров 20 < Т < 2600К, 0 < X < 100^, 3 С л < 67С0 Вт/(м-К). -Гистограмма рас хонде ни" расчетных и измеренных значений близка к закону

портаыюгс распределения. Сре.гшеквдфа-.-дчигс ovroioaerce составило около 15Т' яри доверительно*: во! ■ с.тг но с тп iro ccacevct:'!*) с

погрешностью эксперимента. '.'иол вариант «¿eucvencuioчооко* пр^бли-л;еК:Той методика расчете теиис^кзачоских, ядектрс.^тз.тчтекнх ч других сеойств Д1И7? той п.- tc4ü0ct4 и с тем .vc ккмж-йлыйг ortsero: исходной ипфпрглаггии разработан IIob:;i-cb::h П.Т'. и 1,'-.,-,.

(Инот. метал, ЛЯ СССР, г.).

Двойные- огра'.шче:1;гые твердые растгср': (ДОТР). Методика при-ближенаого расчета тешс- и 5гек?хю:;гсв';дппсл'. ДОТр с просто'! диагралг.»оЯ состояпея в едне&имш: облс.етях, ра^бо'оаинач гвторо!. в качестве неходко? анфорпну.н, требует значья сисГгств коююс?»-тов А, Б и твердая растворов предельной (гранично>1) редтвсрил-ос-ти ÄrpJ.

Работоспособность к «сгрепаооть гетедтат «ревсх ена на литературных д.чгыпх vj геыионроюдпосгд ДОТ? металл; в к пздуглгггллоз I-I2 групп периодической таблиц;: (1СС точек), ок;;слсз редкоземельных элементов и полупроводников:ис сое-дикеш;~. Среднеквадратичное отклонение составило около Ш-' при <3^^0,95, что еспсставипс с погрешностью эксперимента fl7,£4,33] . ¿дльией'лее "разв:мпс методов расчета csoEctB твердпх растворов и сплавов заключаюсь а расширении перечня с.&о?сгв (тер^оЭДС, механические характеристики) и в изучении сплавов с белее слети: и диаграммам! состояния.

. Термозлектосдвг./.учея сила дверных непрерывных неупорядоченных твердых растворов l17CJ7r). Исдсльгуя опыт расчета тгр;:еЭД5 ыакренеоднородно: слете;« из работы Новикова 3.5). (Л!'7;,'3), автор совместно с Лртксгвекэй 3.3. разработал методику расчета теркоЭДО даИТГ. Полученные дрг.блиу.с'пше соотнесения v„mcs»t вид £iyjj

d = [с(У+ dJil-Vf+Zd^iL-^p/p^p/p,}

ßi2-ipi + (l'b% + Ur

^ 0<«50 а.т.% 1 Х-Х3; о^Л-0 \ ~ Ял*'

*9-~0,5 + А-Сс&(4>/*) , 360°.

Прл О^Уг.4 0,5', , '^яелж.Сез^А-гУл),

• ¡>+моЗАю.

Для К0:.чгг6'я-;гл2 о ГЛл реаетко": Н (X) виракается

о < Л < 5,0 ат. % . /У(Х) г* ¿2- Л»Х' ,

£Г,а < X £ 50 №<) ехр (М), (3 '3)

А3 - -0,110672, Л2 = 23,218, % -0,4307 ; Б4 = -2,303'10"2.

Результаты расчета термоЭДСГ сопоставлены с литературными эксперк-нэгоакьязди дангааи пс сплава:,! переходах металлов титая-царконяй, титан-гафтай [20,63^ и медъ-гадазль. Ресхскдшше расчетных и иам&-реклпж значений составляет менее Следует отметить, что отсутствие 1'.апш,\1'ма на концентрационной зависштасст термоЗДЗ. твердых растворов системы титан-гафний выделяет ее среда других названшх, которых зависимости термоЗДС, теплопроводности и олектропроводнос-ск ст состава имеет явно выраженный мякшдо вблизи аквиатоиной хощентрадач компонентов. Вое три переходных металла находятся' в одной колонке периодической таблицы и имеют сходное отроение не только зиелпзй (валенткой)оболочки, по и предыдугдх электронных оболочек (Зс1г4$г у титана, Абг5'Ь7~ у циркония и <5"£11б5г у гафния). Различие в ферме кощентратгогтных зависимостей кинетических коэффициентов п термэЭДС представляет интерес для дальнейшего их изучения.

Двойные твердые растворы со слолной диагрэ;-лмо£ состояния. Более сложная диаграмма состояния у жаропрочных сплавов викель-мс-либден. Сна состоит из чередукгдахся сочетаний'Областей однофазных, ограниченных твердых растворов замещения или внедрения я двухфазных областей эвтектических сплачоа на оспове промежуточных ограниченных твердых растворов или интерметаллпдов. Методика, расчета теплопроводности п удельного электросопротивления предленена в

работе [б1]. 'Три доверительней верс«тя?стг. 0,С5 ня

прзЕыыают для удельного электросопрсхивлесяя (1С»? точс::) :: 10" дяя теплопроводности в даалазеио 300 <Т ^ 1200".

3.2. ТроГ;гшо сплава. Задала раочета теплэ^уог'зки свойств тройных сплавов геомотричеокк и втернретпру ется ."ак определение Форш поверхности пзучге;я>го свойства иад плоскость:? ЛГИ ко-с.онт-рациоиного треугольника ГшМоа. В тройных системах с кеотонзнтчи практически израстворниш.^ в твердо;/ состоянии но верх fio с ть теплопроводности к электропроводности имеет монотонна'.! характер с мл~ шпфшм оовпадаю'дем с ¡ияимальнам значением свойств взксснеатоз, как и в макронеоднородных механических смесях.

Тройные неупорядоченная твеодпе раствора (ТИТР). Б неупорядоченных твердо; тройни?: растворах характер поверхности теглопос-водуости будет овстремалъшш. Однако строгое ¡яетод! физики твердого тела пока не позволяют предсказать величину уникума топлепро-еодности и положение минш:ума в треугольнике Гиббса. Поэтому про-глог, интерполяция или экстраполяция дачпих по тепло- пли электропроводности тройных твердых растворов обычно проводится с помслъ'о полу эмпирических соотношений работоспособных в ограниченно'.; диапазоне концентрации примесных коыпонектоз по отнопеняю к основному компоненту. Автором разработана феноменологическая методика приближенного расчета теплопроводности и электропроводности тройных твердых растворов во всем диапазоне концентрации компопэктов с минимальным объемом исходно"; информации. Сущность методам: ишасг-рирует р?л. 3 . Рассмотрим яекоторие сечения диаграмма соо-

Таэ-СБОЙСТВО. Через точкл I п 2, 4 и 7 восстановим плоскости постоянного состава компонента Б. Эгп плоскости параллельна грани АО, пэрпэпцикулярпа плоскости треугольника АБС и пересекал? искомую поверхность по линиям 7-Ц и 5-5. Рассмотри:* изменение структуру тройного раствора при движении фигуративной точки }¡ по линии 4-7. 3 точке ч сплав представляет собой двойкой непрерывный неупорядоченный тзерккй раствор (даНТР) в системе А-В, с теплопроводное т«:> соответствующей точке 5 ; та сечении с—С. При ZB'.a'.сапа; о," 4 д 7 часть атомов примеси А в основном коьшонепте В, заменяется атомами примеси С. Зойи предположат, что влияние примесей типа А 0 па рететечнув и элеч'трокьуя структуру основного коьипкектв. В происходит независимо, то тройной твердой раствор состава течки ){ будет представлять смесь двух ДЧНТ?, соответствуют* с оста-

1в

Ркс.З. Диаграмма состояния (а) и поверхность теплопроводности тройного сплава с неограниченной растворимостью компонентов в твёрдом состоянии.

вам точек 4 и ?. В этом случае линяя 5-6 будет монотонной, таюло кач и линии 8-9 и 7-11. Теплопроводность тройного твердо то раствора /\ Л в точка К1 мокно найти зная теплопроводность ДЖ1ТР в точках 4 и 7 по формулам, предложенным в ["24,25,28].

Итак в области 132 треугольника Гиббса расчет поверхности Я ( X А,ь,г- ) требует следующей минимальной исходной информации - свойств компонента В (справочные данные) и двух ДННТ? А.З и 332 экшатокных составов соответствующих точкам I и 2. Свойства ДЧНТР для составов соответствую^ точкам 4 и V, т.е, 'Т^у к Ъ (■!) рас-счктывактся по любым известны?.'.' соотношениям дал ДНН'ГР, в частности, по форздлам (3.2)-(-3.4). В малых треугольниках 2ЙЗ и 1АЗ распет проводится аналогичным образом с заменой индексов компонентов В -*С и З^А й ДаКТР, соответствующим точкам 2 и 3 к 3 и I. 3 малом центральном треугольника 1-2-3 для всех составов описываемых фигуративной точкой ?.!, искомая поверхность ыезду точками 10, II и 12 будет монотонной и обтций милиг^м совпадет с минимальным значением из (?\^г>)Е.С,АС.) Мцц . Для проверки пригодности разработанной методики, границ ее применимости и оцешга погрешности необходимо было сопоставить расчетные значения с экспериментом во всем диапазоне концентрации компонентов, с различной природой и тиком проводим;сти компонентов (фононной, электронной и смешанной проводимостью). Б ходе литературного поиска удалось найти лишь весьма ох'раничеиные по диапазону изменения концентрации (О < Х^с^К) %) данные по теплопроводности тройных сплавов полупроводниковых соединений. Была разработана и с помо;цыо академических (КИет АН СССР, ФГЛ /¿I СССР, 1ЕС АН СССР) и других институтов (ЕКО, ЛИ-! шл.Лейсовета) реализована программа синтоза и измерения тэллоЕроводностц тройных сплавов ьеталлоэ, переходных металлов (тктан, цирконий, тантал) [24,2а] и их карбидов [-30,3?], редкоземельных племектов (иттрий, диспрозий, гадолиний, гольмий) к их окислов £26,29,33]. Большая часть измерений выполнена аспирантом Лнскэнко Т.Д., Результаты измерений подтвердили предполагаемую фор;.^ поверхности теплопроводности, сбчкй минимум которой с совпадает с одним из минимумов которой совпадает с одним из минимумов теплопроводности двойных твердых растворов. Средкеквадра-тдчкор расхождение расчетных и измеренных значений (более 200 точу к) ссстгжшз менеи 105? ¡фи доверительной вероятности 0,25, что сопоставимо с погрешность» измерений.

3.3. Таердие раствори с четырьмя и болев комлонентами. Топерхвосгс. проводимости в тройных неупорядоченных тверды:-; растворах чэглядко момнс былс представить в виде поверхности двойной кривизн:.: в трехмерном г/рострачствс над клосасстьгз составов. Адаяо-гичну'С поверхность в четырехмерном пространстве трудно представить в удобной дзл зрительного восприятия Ферме. Пространство тетраэдра возгоните: составов расседается плоскостями постоянного состава компонитоз, поргсскав'тих ребра состава двойных сплавов посередине б течках АР,, АС, /С!, ЗС, ЗД, ОД. Угловые малые тетраэдры обозначается индексами 1-1У, центральный октаэдр - 'индексом 7. Дальнейший анализ проводится в тограэдре I (в остальных - аналогично). Через-' йнгуратдзнуг.; точку произвольного состава проведем плоскость

Хд Сопз*Ь , параллелс-ную оскозаЕки, т.е. плоскость ЬМЫ Ребра, идутие от вершины А к основанию, является простейшими "до.ухкоглокентньч-п-;" сечениями четырехкомлоненткей системы. Теплопроводность Д1ГЛТР в точках , И рассчитывается по формулам (3.1)-(3.4). Тогда в любой точке К над плоскость« йММ четырех-коипопекгжй твердой раствор момно прэдетазпть з виде хаотической смеси трех дзухкошошп'шх твердых растворов с постоянными з данном сечении свойствами } м^ас > >

3 области концентраций, ограгшчепнои центральным октаэдром 7, структуру четырехкомпепентпого твердого раствора мо.-лю представить з виде смеси на г.лкро.уровне из шести двухяомпонепткых твердых растворов экзиатомпого состава с соответствуют™.?! минимальными значениям; теплопроводности % ^ дд ту, ^ ^ лзвеспгеш: из оксл?рк1.:еага. Заел объемные доли таких двухко1 шо'яентних твердых растворов в октаэдре кст^п'/радиЧ по фор: лам вида (3.3), расписании для иестккомпонелтной системы, момно рассчитать искомую величину. г"?ячрпроволаосгги. Расхождение расчета с.немногими изме-р?нш.:-ш значекимн теплопроводности четырехкомионентных сплазез полупроводниковых соединений (литературные данные) и редкоземельных элементов (наш измерения) составил»'» менее 18,С, что приемлемо в качестве первого'приближения. Аналогичным образе:.-' методика расчета момет бить развита для многокомпонентных сплавов.-

ГЛАЗА ЧЕТВЕРТАЯ. Т®аЗЯПН»ПВЯа НЗЗТЖЙЫКК №0ДН0Р0Д1£Е С"СТ1."0 (ТШ1С). Стромлеш:е к узеличеклд температура эксплуатации к о но тру кпд о иных копюзитое и материалов специального назначения приводит к потере термодина^^ч^ско:'! стабильности материала.

В заготовке тех материале активизируется промессе; спекания, дпТ-^•УЗЯОЯЕОГО Езаз!;одеЙствяя, распада тверди;-: растворов, уесуяьтатом которих является суяествоаное изменение свойств ТР'С по врем:нп. Такие свойства как тепло проводное тт., электровозе цпость reryv рэс-ти, падать иди изменяться экстремально. Б образцах налоге состава разница в свойствах г.змет составить от десятков до сетей процесс я в зависимости от технологии синтеза композитов ктп: уедозгй эксплуатации..

С позиций термодина:.:нческогс анализа гакроязодиоредеше оссто-ш характеризуются минимальной зелкчкпсГг энтропии смешения определенной величиаой изсбарьс-изстермпческоге потенциала' - свободно 1 оятальшш. Равновесии« твердые раствори клк раепяаш - пример нкмальней по геометрическим маспгаоаи неоднородности отдапазусд максимальной энтропией смешения и минимумом езобедпой октият.п.т.'_. *А1едау этиш црайшшк случаями во маогих макро- и \ икронеоднородных система:« происходят цроцессп самопроизвольного перехода в термодинамически более стабильное состоя:иэ с гжюий,:.я«1 свободной эяталь-пии или свободно": онергпн.

4.1. .Кинетика еггеаанил. Прогноз кпнетик;: изменения свойств тердадинамичееки нзетабкльаих неоднородных cucicn (TIS'C) в процессах однородных и разнородных ксмлоионтов по плоскости контакта, т: спекания (консолидации:) лорокков к волокон момно провести на основе аналитических методах, опубликовании:-: в г :о но грациях Лпдрг.свско-го P.A., Бальза па 1.1.10., Гегузика Я.Е.. Скорохода Р.В. г. Селе;."-на С.Г,!., Шориорова М.Х. и др. по порошковой металлургии.

Изменение относительных размегюв "фактического пятна контакта в .предолах ноийаашгсго контакта «2 ц в процессе- изотермического спекания при статической нагрузке "р " ми:~ет бкть описано на основе математического аппарата теории топохпгг.чеекп:: реакций развитой в работа?: Шориорова К. 1. и др, ( Имет.. ЛП СССР). Дот спекаамнх холодпопрессовакпых заготовок конечное упрощенное впра-:?.екке "имэет вид:

(4.I.I)

Здесь: Т -.время; ^ - начальное относительное пятно контакта частиц до спекания; Ед - энергия активации спекания; П - показател: экспоненты; К - предэкспоненциалыьш мномктель.

, » Л , югу* -Зигь определены по эаслерпкеи-auTbiKt дана«:* cri г:з:-с:'ечг.к прочности в процессе изотермического спечшгя (консолидации), а затек нсяояьзовагш в расчетах кинетики 7з;.:':- нокия тег,доцролодностк прзссовок.

Поскольку иаЁ<01>дедак о параметрах известна с довольно зиачи-•.'оявпой iJorpe'JKocTïïï (2С-50;') или известна не полностью, то в пр£«тпчесгих оценках рекомендуют применять упроченные соотноиения вида

= ^ t Aém*? (4Л>2)

где т= ^ ир:: объемном. спекании; (П = ? спекание за счет поверхностной дн]£;узип.

4.2. Cy.cTeîTi с щ:й~:узпо:пп:м взаимодействием компонентов в твёрдой ¿азе.Изотермический откиг..

4.2.1. !Троетеыт'?<: структура с зуршцтенлж'я_. Элементарная ячейка показана на рис.4 Рассмотрим вначале лростейпгай случай отсутствия контактного д:Л!;узмоиного сопротивления на границе раздела компонентов (идеальный контакт). 3 процессе взаимной дпф-

в каждом из когаонентов образуются зона твердых растворов перзг:енкого состава. Оорма поля концентрации примесных атомов в камдом из ногпонеатов и скорость его изгеяенхя зависят от совокупности параметров - коэЖн.циекта ди£г.;;зии при данной температуре D(T) , времени видерыкп (отстга) 'С и размеров компонентов d . Границе* дерзкокпого слоя считается поверхность постоянной концентрации X да'Иуэдкрузгях примесей сорта L е компоненте j удадекязю по нориагз Z от исходной поверхности раздела на талое расстроягке, где J(L ^ AKl ■ Объект исследования представляет со-бо:1 сочетание макронесдясродшяс (участка исходных компонентов без примесей дпС'1-Уадкрувчвго компонента) и микронеоднородных участков {дойузжшай слой), гршзгда и свойства которых мешюгея зо времена. 3 пзвосстаг автору публикациях по метода-: расчета теддо^язи-чеоних сзсйств яеокяорознже еноте;* IC.I на удалось найти рекс-мэ^дацил по Пиогнозярогшгаа теплелизичэских свойств таких термо-;гиаггчесхл песга£'.а*&з: неоднородны;: систем (7120). Об?.ая идея расчета сбо';сти гйж»: Т1ПВ бита разработана автором в рчботе [4"î] и еводалась к следу .-сдему. Если, для £.ягзирозаянсго ко"ента ьрэме-ч:: f каким-то образом олродетить средние по обгзму дпт^узиоктагс

Рис» 4. Элементарна* ячейка (а) модели типа "куб в кубе" с диффузионным слоем и её 1/8 часть{ф.

сдоя ' ;н;;л!1з:'.::с;,::,.-гос аа^с-а-.о его сзог.сч-э- /дд , га изучай ¡ую его-то: у по;.л1г; лрсдстаиихь как "трсхг.смпгнгентпу.ю" цакронеоднородную слоте "-у , сосгл^уц 1;з сс.аз'лгхоя участков ¡'сходных компонентов и с.лрв;;элсшя& питяи- зиснгтго слои . Зная геометрию компонентов елся, их объемную яокцен^ртетщо Ус и свойств.-!, мо:.ко в заданна" 1:с;.':-г.т иропенп Т аналитически определить ойзгтизгые свойства !«.заоктрехкомгояеигной'* ПС, а именно

ЛЬ) -/(Л4, л, а*, V», ЗП7 А,, ^ •

(4.2.1)

Об";ую задачу ояроделешш апалитическогс знда функции (4.2.1) .-о:сь:о разделит:- па три последоватетгьонх этапа, а имс-нпо: - расчет :;с;;я копце-ягрвок примесей з каждом из конспектов з толде диффузионного слоя з процесс.- от;л:га или эксплуатации и определение границ длф'узиоклогг слоя; - расчет локальных и интегральных ха-рактзрю'птк дм''фут,!п[г1того с поя; - расчет зффектчвгах свойств (характеристик) ТТГП в целпг: Излог.сим далее способы аналитического пэ'-'З'-дя задачи на каждом из этапов.

Расчет поля копт:?!гграцт'п примесей з дуйГрззонзом слое. Ог-отси с неограниченной пзаРмнсЯ растзоркиостыэ к о .»по центов з твердой фазе. 3 одном :;с крайних случаев (?.шое характеристического время = й2- «< 0,05), в первом приближении, поля коэдентрагия пртгссе." может быть рассчитано на известной мо-дел:; полупространства. Однако лля 'пирояогс диапазона изменения ¡лр^тергстччсскс^о вугмга 0,0.5" <■ Т*. < 40 решение задачи с пол г гэацэцтрасгл пр:.;лесей да~е на простеГг^ей геометрической модели неоднородней спсг-с.'-и типа "куб в куб?'' становятся довольно громоздким. Сдесь .;о> ;:о воспользоваться ссотноцениями, предложенными Ра"ч?;и;о А.'!. О'лст.чроблс-м гагераалозедения ДН УССР). Коп-

центрецнл примеси Ъ в компонента Д рассчитывается (а атомных

^ ]-

13=0 гл 2 '>')

Щг^Щг^гЩ.

2 5

С ■/. стемы с о трахее.; тс-1 ззаимной сезерлмосм^ •.• к си'. очо '¿е-.г. _ г тзср.'у)"; 1э£?. г.рдлгсгЧ г. диф&угчг.тнсм слое ••о:.:?: б.гп

рассчитана гха сферссп: тлетрглче"" г оде к: о злр дплстлгг.г елаа ''пар а таре". Но папреагле-пн к дел^у ог г-чапэд ^ = ¿1/2

По направлении ст гра:г цм раздела 2.<2.<2и , '

Здгсь рп~ м ломи гельс- ксу-кх трапсиглдоптпогс. урпзиенчя

-о•

Локалъ!шс характерно^нк:: зпочиегг. елся. Тепьппрсводзость или электропроводность твердого раствора ДТР с известно:! концентрацией компонентов в ка^оЛ точке дп$&у«яч>ггеого елся момчо определить по ссотяоиеаиямС3.2)-(3.41 по известном свойства • компонентов (справочные далн-'е) и экспериментально:.!;' значешс: теплопроводности сплава экзиатомной хонцэн'градги.

Интегральные (эквивалентные) свойства диХ'УЗ'гоппого сло.е:^ По известным значениям свойств сслава в кагдо* точке даКзскз-глог-'слоя по нормалн к поверхности раздела компонентов в заданны:! .чемеп? времени можно вычислить среднеактегральяиг (но тол';;кне слоя Х^л. ) характеристики слоя в направлениях параллельно» (индекс В ) и перпендикулярном (индекс 1 ) потоку носителей

л/'^. Х. __о V«- (-1.Я.5)

Ч&ч 7.М1 сЦх;(г;1)] ' I

^-{¿иТа»^

и далее дущ простоты принять з качестве средне-объемного значения

"йм'егра^Ь'П.е .лр'лтсргот:.:::!; дпССузленного сдоя рассчитываются 1" (.'.ОХКЮ) с помом,ы: РРР.

рЮелг-влие свойства модели свкрпллептгям;: тчпа "ку'б в кубе" скребел'.".:.';ел «ооишоилгы

т , »л/,

+

(4.2.?)

+

1> 'АЛ'и , ^¡'Ц^

Предложенная метсдппа позволяет прогнозировать качественные и количественные тз'тззвпхкг проводимости композитов с дяффузиониык взаимодействием г; с много птоз ^13,49,51,е?|.

4..3. Структуры с Бзапмг1;ро:шкаи";1!мк 'компонента,"^! . Из-за отсутствия дзпестних глзтоо.у опубликозаннпх. метода* расчета поля копнеитрга^ш /сгйуздируЕгах компонентов в трёхмерной ортогональной модели с такой геометрией в литературе по ди^хГузии било использовано сехснне аналогичной задачи аеегз2«сйаркой теплопроводности, полученной методом суперпозиции лояей отдельных областей 1,П,3 модели. Для кацдой из областей яоацепграцяя вместо тройного ряда зпрамлс-тся через произведешь трех, рядов вида

с(ад*)=С0 Г^^дх 51ид•

I- 0-1

.Г

(4.3.1)

<гЩ

\р,ъ--1,г,...,■*> А-яр &-яз.

3 оОласх'к Т X^yi-Zi *=0, ¿,«1 , ij*df(2lX), Z,~cx/{2ll}. Б области Л xj^y^o, 2а- d/(2li), xt- d/(ZiX) , ¿/ВД,

13 области !J , y^d/UlX) ,

kt«d/(2lx)', у*. —-i-

В соответствия с об цел слепой, изложенной .в разделе 4.2 на втором этапе по рекомендациям. раздела 3 проводится расчет яочадьних и интегральных (4.2.6) характеристик ди($узиошюго слоя. На третьем этапе определяются »Зйекгпвние свойства модели структуры с взгччх-проапказеда.© компонентами с учетом даХ'узпонногс ?згы:мс действия комяовенгез. 5впд? слснности пространственно." модели зя&хглжрюя ячейка которой состоит из 30 отдельных разлкчшлх учаоткоя громоздкие конечные шрагепвя приведет; в Te.«ove• дпсссртацг.), а сам:; расчета проводятся с пошпьзс ЭЗД.

4.4. Компоадтц о/щоналразлецно-ар'&ровастне воЕскнамп с барьерным im; акгтзяругяим покрытие*/? широко ярнмешпгсся в качестве конструкционных и спецаашых материалов (сверхпроводчре кабели, гальш-¡гоыагнитнае преобразователи и т.п.). В оверхпроводяшх композитах именно в толю развитого дя®узр.о«иого слоя образуется сверхнгово-дягав китерметшшпбоЕиа соединения. Методике, расчет?, сво!1стэ ani-зотропной структуры этих.композитов Бкж./чае'!' те лее, чгс л ранее этапы. На первом этапе из-за отсутствия опубликованных в литературе решений поле концентрации компонентов в рэдпель¡юы штргоотС"-:.: .рассчитывалось численными метода:!: на OTT,!, Па втором таимо

с иомоако ЭВМ определялись локалииз и г.птегральиие xapüKT'.pucwjct 'дЬЙЬузиошюго о коя. На третьем этапе вычислям'ол э^екгличые свойства армированного, композита б направлениях гароялелию Л и перпендикулярно А оси зо«окон [5üj .

4.5. Совместный учет процессов спекания и диффузионного взпч' действия в изотермическом режиме. Рассмотрение в разделах 4.1-4А' процессы представляла'собсИ простерли? частные случаи рагдетоиего описания процессов в TJTÜ3. Б реаяьткк условия:: процессы диффузионного взаялго действия и спека!шя .происходят одновременно. сказивам различное, иногда а противоположное но результату алняше на иг>м:~ ление свойств изучаемых композитов, В этом счучае предлагается свести'воедино опыт списания процесса спекания я Диффузионного взаимодействия. Расчет относительно:": шю:;©** фактическою пятна контакта однородных спекае.'Ж компонентов вести по (4.1.Г), г.

U.s.i)

К,, - (K^ К4/г , пдг = nj/2..

Величину "ОР«5Г ;u,irc;íTa считать приближенно пак __ч

vie Db.0") - сцрааоча:е д&лдыо по коэу/щпонту д^Тфузпп чорез ".леатысю (пчлс^нуп) гранам раздела компонентов.

Расчет поля KoasJtivpaçxn компонентов на первом этапе в /шооой модели проводится далс-е с чомотйр зуфтогавлсго коэ^идаеята фузт:. Остальные эеам; ыаолняытея как и предде. 4.0. ":/¡CQyii-nnnge ззгт-:кодейотг.т1? и cûeiiarsie компонентов в нег.ос-тергд'чссно:.: ::е"::ме. В пело:; л::,бо:: лронссс термообработки состоит из стад.;:'! рагогрэза, пзс^ергжчесгсго эт/ига и заключительной стадии охламдешш. Зсжп разогрев от начальной Т*ац до изотермической Тиь температур:: и охяаздтс тер;vобрабатывав?,ого изделия происходит в рэгулярнс: ре. тез, то

TM»Ct) H« (4.3.1)

Тел (t) = ( Г»- Тмк)- (- m^-тг ),

где пиСТ) - cCtT)-F/С (Т) - тогот разогрева, сдоядо&ия; ç((T) - коэХзздепт теплообмена; F - поверхность ьздекня;

С{Т) - полная теплоемкость изделии.

Разделив стадиц разогрева, охлаждения на 3 = 10-20 малых лг-нлеа&игев л'С , гпгло 3 пределах ка-чдого зчтервала процесс считать изотермически'; (при данной температуре).

3 этом случае- при расчета:: кинетика слэнання г полк кеинцепт-рчппл компонентов ,но::::-с оохралглс структуру зависимостей (4.5.1) :; (4.5.2), гь?.:осяя яяь су-;с5ствек:п мэ: г сто псся от не'.'ператури аэкэзатгтк глепонзл? ff? ш2

ч

при расчете откоси'.'елыгагс пятна контакта', алькый множитель ал да .

за' е-чтг окспопс:

(1.?.3)

при расчете поля конце ¡«трэд®» кошочегтов в ?ач)С:1 .чз г. одел»-" структур. Все остальные этапы делается как а рапсс. "е. р:.с.5 показан характер л масштабы кзмепепня оыредел;г.гт.:•■■. параметров и рассчитываемо" величины теплоьрсводностг термообрабатывасмого композита модельной спстелл спрессованной но смеол лсроыков ус.пк и никеля.

4.7. Кинетика изменения структуры п езокотз при гаснадо мет ас тайн ль но го твердого раствора. 0;-.ил:т из чових видов опекай-;:;;х :ом-поаицяэнасс материалов является металлогерметики многократною применения с высокой н^судей нагрузкой. Пстао лабильные тзердые растворы инертного газа (аргона) и кислорода в рл^тппя синтезируются напылением в холодной пяазмэ газезеге разряда. "иг^а^! газ образует пересаженный тверди" раствор в металпе. Термообработка (нагрев) вызывает частичный распад мг-"оотабпл:.,но.гс твердого гаст-• вора Аргона в алиле-шпи. Газ виделяс.са чс крг.сгстеисской риг:сткп, образуя обоосбешгие мг.чродузцрь.те ("блггстсры") раз'л-'.'-'срно распределенные в металле. Наделение газа приводит к "'зелугермл.-?':-ка и уплотнение разъемного соедакешу..'

Используя математический аппарат кипс-ти::: ге^ереЛазлых реакций, предлагается описать изменение лсриотоетл црд изотермическом .распаде тзердого раствора аргона з&зпепгостыэ» аналогичной (4.5.1), а именно

ТТ(г,Т)» П Ш- \ 1-ап1- (*В)П'ир(- гi

именно

(4.7.1)

ГД-Пии ~ коне-шо? а*ьпсг) сначесче ncpïîcïocru; "Dg - лред-

оесео' t.r.io;:--":cni, характеризуй'. inf¡ интенсивность дирру-3"г атт'ст яр^т к гг.-иотсе его выделен"! (распад) ; Пд , Е„р --roíicvfU'1'c. с коре ос н -i ъ-'тнвэдгд рае лада, ^¡ачемня Пмн

"Dí(ní(EM íui:: ппредело:^ i-nn обработке укеяери:кптзльетх додшве TT(t') гэ работы Ларкоги ЛЛ. к др. (Нпст. металлофизики Л!' УССР). Tl3«3reír«? теплопроводности металле г ер' 'етика от яорчеtoots раосчи-uulo.'mici яа модели с зпраплзпхтг'и. Рзеу тьт.е.ти расчетов качестяен-[10 и 1'стлчестзечю оегласугтся с экспериментом jpîо] .

7" сЬльт?

Рпе.5. Характер к маептаоы изменения параметров в процессе термообработки холоднопрессоваякой порошковой композиции медь-никель в резигме: разогрев--изотерхгаческая выдериса-охлаждение.

Основное с очертание диссертации одуЗляясвано з следу-■>• к:

работах:

1. Дульасв.Г.!!., Зарилиян Ю.П. Теплопроводность многоуогсгогсотсщх смесей //' Пн^.-^нз.зурк. 1927. Т.12, Я 4. С.Ш-ГСР.

2. Кульнев Г.II., Яарлчшяг ЮЛГ. Теялолроводяост;. п олектропровед-пость двойных силавоз-смесс": // Кн^.-С-кз.м.урн. 1053. Т.II,

•Л 3. С.552-557.

3,. Дуль лев Г. II., Зарачния 1С.П., :.&ратовг. БД. Телтсгтоводчгсгь уясрядочешюх волокнистых систем // Тепло- и мае с о пер оно с, Т.7, Мшзк; Наука и техгнка, 19С0. 0.16-2Т.

4. Заричнях '¿.П. Анализ исэ^Оипис-нтсв обобщение", проводи; •ости шогокомпоаептгеас систем // Тепло- и шсеолеренос, Уяпск: Наука, и техника, 19С8. С.22-27.

5. Зарлиняк 10.Я. Расчет сбойдганой проводимости слоте! с вытлнуты-ми включениями // Тепло- и маосопеоепос в твердых уелох, •.•дикостях и газах. Минск; Наука и техника; 10?'.'. 0.128-132.

6. Дуль ков Г. Л., Заркчяяк 10. П. КсодедсЕйшм пооорпциеитсв обобдел-ко2 проводимости гетерогенных систем (обзор) // 'Тепле- и массо-перснос в твердых телах, киддсстях и газах, ;£шск: Пг^кс и тех-шиса, 1065. С.00-04.

7. Дулънев Г.Н., Заричшзк 10.П., Литовский 33.Я. Модель'для расчете теплопроводности керамики в различных газовых среда:: и вакууме Труда Всесоюзного кштидта огпеупороз. Ленинград, .ТОГО.

. Бып.11, С.2X9-227.

3. Дульиев Г.П., Зарпчняк К.П., фратоза Б.Л. Теплопроводность зернистых к слабоспеченных материалов // Кны.-£>из.;;урн. ЮСЗ. Т. 15, .''! 6. 0.1010-1023.

0. Дуль пев Г.Н., Еаричня;; ¡С.П., Бегунксьа к.Ъ., ¡.'¡уратоза Б.Л. Разработка инженерного метода расчета эффективных коо^гдиелтол топлспроводности волокнисто-тканевых структур // Труды ЦПЖ.П, Сб.16. Легкая индустрия, 1070. С.133-172.

10. Дульнез ГЛ., Заричняк Ю.П., Литовский Е.Д. Модель для расчета теплопроводности керамики // Теяысмизические свойства ';верд1;х тел. Киев: Наукоза думка, 1971. С.76-32.

11. Заричкяк Ю.П., Литовский Е.Я. Авторское свидетельство

326458 на изобретешь ''Способ определения параметров структуры",'1071.

12. Дульиев Г.Н.,'Заричняк Ю.П. О расчете тепло- и электропровод-

поста досИли: расплавоз noKc-rcpiac г&сталлов // Те'лсдпзкка. выоок::х гошратур. 1072, T.ÏC, .'5 4, C.77Ï-777.

13. Дуль сев Г.II., Зарпчняк Ю.П., Муратова ЕЛ. Теплопроводность зернистых материалов // Теплосризичесхие свойства зенеств и магердагсв. Теплофизика bíít.ootix температур. Сб. ст.!«. :

*Лзд.С'.'дадаргсв, 1973, вид.П. С. 137-213.

14. Дульнев ГЛ., Парилтад ЛО.П., ¡Лачаварпаня E.G. Исследование тепло- и елсктролроводности ке.чаозицим медь-вслъс^рамошя сетка // Теплофизика вксокихтемператур, 1973, T.II, .'5 4. C.O'37-oBO.

15. Лу/гытев Г.Л., Зарячяяк S.U., 2ремзев H.A. Апэлпз процесса переноса тепла в зернистых материалах с хаотической структурой // Лг-;;.-рпз./;у~н. 1974, 1,26, 5. С.870-078.

16. /'у льгшв ГЛ., Еремеев М.А., Заричняк ¡C.1I. Теплопроводность • связанных i:атерпалсв // Игсл.-^яз.чурп. 1574, Т.27, Л I,

С. 55-62.

17. Дзлънез Г.II., Саркчнэ'к Ю.П. Теплопроводность смесей к ксмпс-гпцкоипю: материалов. Л.: Энергия, 1974 . 263 с.

1С. Зэрычпяи К'.П. Теплопроводность диейзш. непрерывных неупорядоченных твердых растворов // Ипм.-^из/мурп. 1375. Т.23, .'<' 3. С. -141—1-18.

19. Дряьиеа Г.11., Заразили 10.П., Яатдапоо Д.И., Клименко 2.С., Муратова Р.Л. Исследование теплопронодпойтл композиционных .материалов из wramnecwx волокон п поросков // Теплофизика высоких температур, IS7G. Т.13. C.II3P-II92.

20. Зарпчняк u.U., Лископко Т.к. Теплопроводноегь доойзнх тзэрдых растворов тлтап-цнрксяиг, титан-rc-íни-, вдгряояпй-гафчяй// Язв.'373, Приборостроение, 1976, Т.10, 1> 5. С.117-123.

21. Дулънез ГЛТ., Зарнчяяк Г.П. Прогнозирование теылорпзичеекпх и Скз:ы(с-меха;П1чеоких сзоЯств смесей и композитов в ыирском диапазоне температур.-Лрепрппт у рнропейснем кенреронцпк по тсплоризическлм свойствам твердых те;:, Зосква, I57C.

112 с.

22. рульпев Р.л., Зари'н^як 10,IL, Ноьааоз 3.3. :СсфЗ;«5'.с.£-:7 cíoí-

проводимости гетерогэчмгЕ систем с хагтичееко* стгукт;.-pon (coiopJ/7 Мнм.-миз.лур;-:., 1373, Т.33, I. С.1Г0-133.

23. Рупьпез Г.З., Е;емеев ".А., Згрлч:кк I3.IÏ., Колтупола 3.". *<с:/бп!п:рсвапкх1 чиедепнын метод рг;.-чета презс:>н-;со:-;:

те^ЛТет.-фв.здрв. 1077. Г.32, .'Г- 3. С.234-201. 21, Оарич;ик Лиснс-пхо 7.А. Тепло'Ьизичсские свойства тиер-

ды>: растворов системы // НззлЗУГ,, При-

боростроение. 1077. 7.20, X 5. С. 116-115.

25. Еасог; А.З., Гг'аькчняк Г.Л., Лясаеико Т.А. Йосяглрваипг теглсчи-зичеокпх свойств даойшлс сллавоз систе«»' зодь^ра'г-молпбдег //

' Теплофизика высоких температур. 10"?, Т.15, выл.4. С.018-02С.

26. Зарпчяяк ¡0,П., Лпопонко Т.А., Оаищктй 13Л.!., Терехова Чистяков 0 .д. Тепло'пкгяческио свойства сплавов х^дкозоугяьних элементов слотом лттркй-дтспрозкй-гадолипйй-гсль: чй //

I" Всесоиз.совел. "Опхгла редких и тугоплавких металлов с особыми физическими свойствами"•• Тез.докл. 1.1. 1079. 0.131-Гос.. 27. Лутков А.П., Михайлов Л. II., Заркчкак If-.IT., Лолксб .-".Г;. ':'ссле-дованне влияния температуры, даалення и состава атмосфера па теплопроводность засыпок персикового тт-ава, циркония и кремния // 1!гск.-:5кз.йур:г. 1077. Т.33, .'' 3. ОЛСО-ЛСЗ.

28. ЗаркчняК ГО.II., Лисленко Т.А. Исследование теплопроводности двойных и тройных неупорядоченных твердых растворов с?сте»ш титаи-цирксний-га^д'Л // Инк.-фаз.кура. 1077, Т.33, Я 4. 0.642-647.

29. Глуякова Б.1\,- Зарячкяк Г.П., Луюченко Т.А. 1'сследсва!те гекяо-' проводноетн окислов редких земель к кх твердых растворов. Депонирована в ЗСШ5 20.07.77, 2063--7~.

30. Зайцев Г.!',, Зарачил« К). П., Лясвепхо 'Г. А., Орды ала 0.0.

• Тоалофязяческпе свойства карбидов тугоплавких металлов я их твердых растворов // У Зсеесоз,научный семинар "Методы по пучения, свойства и области применения тугоплавких карбидов 1: сплавов на их основе". Чзркоссы, 1977. С.84-89. .31. Заричкян Ю.П., Новиков Т>.'3. Эффективная проводимость гетерогенных систем с хаотической структурой// нго::.-опо.муры.1070. Т.34, "> 4. С.604-601.

32. Заричаяк Ю.1Т., братова В.Л., Чуднозская Л.К.; Штери.ЗЛ). Метода и результаты исследования внутрптрубпых образован!)" А Температурный ре-хим и гидравлика парогенераторов: 06.ст. Л., 1973. С.21-32.

33. Заричняк К.Я., Лиснонко Т.А., Тихонов П.А., Мёрекпнскпй К.1С. Фазовые соотношения н процессы перекоса в твердых растворах системы окислов иттрия-гадолиния-неодима // Изв.ВУЗ, Приборо-

л«рс«яе. K73. Г.21, Г- 7. O.ICT-IÏO.

34. Телнсз ;;.П., Ггрг.чгпк Г-.It.. братова Г .Л., Псгл'рсв Л.З. Телло-r-'Oijc.-jprocTt и?го,?аси:п;х ггохглзров ¡I УТ. '!ceco;oe ..чснО.по тепле-j'en :;оклм свелсевам ре^ее/в. Tos.докл. ?.Ъп-:ск, .WG.

35. ^'лглзск.'п 'T.'"., ï'Jrîyu П.;?., Соколова Т.О., Саргчгй.:; К.,ГГ.,

• фрггоиг- Г.Л. Метод окск&ргилеотазгсо-расчотнегс псследоя/иси ееглоСлсччеекл;; и структурпых свойств внутрмрусикх и язтр?<5~

обраяопеш? па поверхностях нагрева .котлоагрегаесь. PTT.Í Г™"! Z0V.,СЗО.IIC-77, Г&иястэрссйо энергетического ма'линоегрсс~ гг¡я. 19^9. 32 с.

36. Волков л.П., Вармчкяк ЮЛ., Муратова В. Л. Расчет теплопровод-нос; п падояноанюс полимеров // ¡.'ехагмка кошюзктшдх материалов I???, 5. С. 939-942.

3?. Г'арпчня:: Г.П., Яиояеако Т.А. Теоретическое и экспериментальное лссиелеваггте теплопроводности многокомпонентных сплавов туге-плавкн:: гстаялоэ и их карбидов // 71 Звроп.яонф. Теплефизичес-кле свойски?, материалов - Исследование и применение.' Тез.докл. Р-лград, 1073.

33. Оарпч::дк Г.П., "îypariBâ Е.Л. Расчет теплового сопротивления осстаз'П'х кейструистй из тедлэтьед'гцюанцх материалов // Механлка зогшсзхуных гскегргалоз. ïî>79, й П. С.1048-1053.

39. Велкоз ",.11., Зэрнчняк Г'.П., Московский /1.К. Исследование ус;;ло:лрсводнос'л; гжкропоркокгс стекол // Изв.ВУЗ, Пукоороотрг-me. Ï080. 7.23, м 5. С.90-02.

40. З^.нчгглк Г.П. 1С расчет? тэплсС'лзпческпх сэойстз класса .чоиго-элдаоняих гатерпалол на основе метастабилыгих твердых ряст ворсе ."'ертмплх газсп в ьж»шюи // Изв.ВУЗ, Яркбсросгрогнгэ, 1000. Т.23, .'à 7. G.79-81.

41. Гчричкн» Г.Я, Обоб-дегае деядас но за£::си.:остз коееди'иагжн-логе ччела от норлстости в засыпках, спеченных плл снрессс-вюшх зеркшяых материалов // Шш.-лиз.мурнЛ'ОБО. Т.ЗЭ, 5. 0.362-865.

J2. Зарлчнлк iC.IL, Волков Д.П., Ко кит СЛ., Гров А.;«., Громова 2.3., Киричск A.A. Определение коэ^¡гдпенга теолепрозодностп наполнена ксмлогтлллл // Ое'мен сшто» в рэдюпрс.'.е^ленносги, 1980. ЗьЛ.Э. 0.36-33.

43. сари^няк Г.IT., Гкозич Ji.II., Харламов А.Г. Исследование теплз-рчзлчесхнх свойств иейойерщ.ячесгл): материалов ягя змсскоте:.;-

пературикк газовых реакторов // Вопрсси атомной иаукп технп-ки. С ер..'.томно-водородная енергетика и технология. 1280, вып.2(7). С.34-3Э.

44. Волков Д.П., Задорин Б.И., Зарнчняк IJ.И., Корегии ir-.ii. т,.сол&-дозанле теплопроводности некоторых теилсизолятсров при высотах давлениях /./ Вопросы атомной пауки и техники.. Сзр.Лтог-шс-водородная энергетика и технология. 1S3I. 3ып.1(3). 3.83-87.

45. Белков Д.П., Заричкяк 1С.П., Рубин Н.Э., Садикоз Б.Г., Ниии-тпи Ю.Б. Теплофизяческие свойства сополимера С/:К и его композиций со стекловолокном // Пластические массы. IS8L, I.' 7. C.IC-II.

46. Волков Д.П., Зарнчняк Г.II. 'Аздедирсвагае структуры к'расчет теплепреводаости лс.'хндпспсрсннх зернистых систем // Ины.-Т-из. журн.1931. T.4I/.Í? 4. С.'бОХ-бОб.

47. Заричгак Ю.П. Вддяк?е дпЖуоконного взаимодейстзыя ко:дяоаен-тов с яеограничедной растворимостью на проводимость ьомгозп-тое // Пороыкозаз металлургии. .TOCO, .1 7. С. 16-20.

40. Зарачияк Ю.П., Никотина Е.й. Влияние дийузпн компонентов с ограниченно" взаимной: растворимостью на проводимость порешко-. вых композитоз // Исро^ксззя металлургия. ITO2, J." 2. C.7I-7C..

49. Дулыш Г.Н., Волков Д.П., Зарячаяк Ю.П., Муратова Б.JI. .'Летод расчета теплопроводности нефтеносных грунтов // Бе ее.

. кой&.по топлофизпчеоким свойства» ведостз: Сб.докл.Тсыкепт, 1032. С Л65-1С7. .

50. Волков Д.П., Зарнчняк S0.П. Исследование тгплспрогоднсст'л

. многокомпонентных абразивных композиционных материалов на органическом связующе:.! // Науч.тр. БИ^йЛШ. Инструменты для вноо-ксэлективного шли^озази. Д., 1982.

51. Заричняк IS.II., Макарова И.II., Миклу:иис В.Б., Оедттисюкал Т.Д. Валяние твердотельной ди'К-узии ксгзтопептоз на свойства мором--ковых компэзвд'.й агд^-ипкель // Iía:;.:-^r.3.sopH. 1223. 1.45,

Я I. С.142-143.. .

52. Бегуысоза А.Ф., Зарячняк Ю.П., Кораблей Б.А.', '¡Сараев А.В. Установка .для измерения.-а^ективяого ксэйещнеь'та теплопроводности теылоизолягАюнных материалов // Пзз.ВТЗов С"СГ, Приборостроение. 1?83,'Т.20. 4. С.31-83.

53. Болксв Д.П., Дулг.нев Г.II., Заричняк В.П., Муратова Б.Л. Теория иротекаялд и проводимость неоднородных сред. ЗЗариации

базовой модели «неоднородней среды // Иня.-физ.курн. 1984, Т.46, 2. С.247-252,

54,.Саричпяк 13.11., Орданьян С.С,, Соколов А.К., Стеяаненко Е,Л. Влияние различия в размерах частиц проводника и диэлектрика на ¿'дельное электросопротивление спеченЕШх поропковых композиций нитрид ниобия - нитрид алюминия // У Всесоюз,семинар "11Нтриды-04" Тез,докл.Рига, 1584, С.79-81.

55. Заричняк Ю.П., Уткан А.Б. Кгшетика изменения прозо.димости трехмер'гоарглфованных волокнами композитов в процессе диффузионного взаимодействия компонентов // Порошковая металлургия. 1085. 4. С.24-31.

56. Заричняк К.П., Каменпшов А.З., Муратова Б.Л, Структура, ■хеплспрсзоднссть и газопроницаемость ультралегкозесных волокнистых пенокомпозитоз // Промышленная теплотехника. 1986.

Т.8 .7; 4. С.42-47.

57. Морозова Л.З., Тихонов П.А., Комаров А.В., Попов В.П., Глулкова 3.5., Заричняк П.П. Электрические свойства твердых ' растворов з системе окись индия-двуокись циркония // Физическая химия. 1986, 10. С. 1430-1434.

58. Заричняк К.П., Мало в М.ЗО. ВлняЕше диффузионного взаимодейот-вм компонентов на проводимость композитов армированных однонаправленными волоккат с барьерным! покрытиями // Порошковая металлургия. 1936, Л 3. С.33-39.

59. Заричняк В.П., Орданьян С.С., Соколов А.Н., Степаненко Е.К. Взаимосвязь электропроводности спеченных композиций китрид алломнния-нитрнд ниобия и дисперсности исходных компонентов // Порошковая металлургия. 1986. 'Л 6. С.97-101.

60. Заричняк ¡С.П., Орданьян С.С., Соколов А.Н., Степаненко 2.К. Размерные эффекты в процессах перколяции // Передковая металлургия. 1936. й 7. С.64-71.

61. Артииевская В.З., Заричняк Ю.П. Расчет теплопроводности и удельного электроспоротивления двойных ограниченных твердых растворов // Теплофизика еысоких температур. 1986. Т.24, % 4, 0.701-705.

62. Заричняк Ю.П., Орданьян С.С., Соколов В.Н., Степаненко Е.К. Влияние различия в размерах частиц и изменения свойств вблизи границы раздела компонентов на модуль упругости полидисперсных спеченЕШх композитов // Всас .кол5."£'Кзнко-хи;дическке ас-

листы прочности каростойких неорганических ."лторпйлсг.". 7гз.,ткл., Запорола. 1285, С.46.

63. Артгзсвсяая Б.В., Эаркчняк 1С.П. Расчет термоОДО двсЛчых непрерывных твердых растворов 'с пзозлектронпым;; компонентами // И*Х. 1937. Т.53, 2. С.275-280.

54. Сарлчцая 1С.П., Климович Л.В. Исследование теплопроводности термостойкости ультралагксвесша пено.со; позигов // Прочите'--'-.нал теплотехника. 1037. II, С.43-47.

65. Заричкяк Ю.П. Теплопроводность, удельное электросопротивление . и термоЭДС двойных и многокомпонентных твердых растворов //

17 Всесожзн.теплофизич.школа, Тамбов, 1980.

66. Заричпшс Ю.П. Кинетика изменения структуры и проводимости композитов с диффузиошшм зз ад содействием комлечелтов з твердой Фазе // УШ "Bcecoa3.KOHj.no теллофпзпчееким свойствам веществ. Тез.докл. Новосибирск, 1988.

67. Груздев З.А., Заричкяк Ю.П., Коваленко 1С.А. О взаимосвязи теплопроводности холоднспрессованпых пористых порошковых композитов с параметрами процесса прессования // Порошовая металлургия.-, 1930, й 3. 0.33-43.

"й. Заричкяк Ю.П., Крылов 0.0., Ордаыьяч С.С., Степапепко З.К. Перколяционныо эффекты в биЕтарпых спеченых порошковых системах нитридов ж!обия, алюминия и титана // Всес.совещание "Совершенствование технологии электроуголыгых и метоллокерамлческих изделий. Тез.докл.М., 1983.

Подписано к печати 15.05.89 г. М-29026 Объем 2,2 п.л. Заказ 442 Тираж 120 экз. Бесплатно.

Ротапринт. ЛИТМО. 190000, Ленинград, пер.Гривцова, 14