Свойства неупругих взаимодействий адронов с ядрами атомов воздуха и свинца в области энергий 20-1000 ТэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение.

ГЛАВА I. Метод больших рентгеноэмульсиоьшых камер

1.1. Постановка задачи.

1.2. Конструкция камер и экспозиция.

1.3. Принцип регистрации каскадов от адронов и гаммаквантов.

1.4. Связь числа каскадных электронов и потемнения пятна.

1.5. Процедура отбора и формирования каскадов.

1.6. Процедура определения энергии отобранных каскадов.

1.7. Точность определения энергии гамма-квантов и функции искажения.

1.8. Точность определения энергии адронов и функции искажения.

1.9. Переход от спектра энерговыделений к спектрам по полной энергии адронов.

1.10. Разделение каскадов на гамма-кванты и адроны.

ГЛАВА П. Развитие каскадов от гамма-квантов в свинце, эффект Ландау-Померанчука-Мигдала

2.1. Постановка задачи.

2.2. Определение характеристик экспериментальных ЭФК.

2.3. Распределение экспериментальных событий по ширине каскада АТ1/2.

2.4. Распределение экспериментальных каскадов по глубине максимума развития.

ГЛАВА П1. Развитие каскадов от адронов в воздухе, коэффициенты неупругости и сечения взаимодействия в р-воздух столкновениях

3.1. Постановка задачи.

3.2. Выбор модели взаимодействия.

3.3. Экспериментальные спектры одиночных адронов.

3.4. Экспериментальные спектры гамма-адронных семейств и характеристики адронов в семействах.

3.5. Коэффициенты неупругости и сечения взаимодействия в р-воздух столкновениях.

ГЛАВА IV. Развитие каскадов от адронов в свинце, коэффициенты неупругости и сечения взаимодействия в рРЬ- и тгРЬ-столкновениях

4.1. Постановка задачи.

4.2. Математическая модель развития ЯЭК в глубоких свинцовых камерах.

4.3. Монте-Карло генераторы моделирования работы установки.

4.4. Сравнение характеристик экспериментальных и искусственных событий по форме каскадных кривых.

4.5. Последовательные взаимодействия адронов в камере.

4.6. Распределение каскадов от адронов по глубинам возникновения в камере.

4.7. А-зависимость и энергетическая зависимость коэффициентов неупругости —.

4.8. А-зависимость и энергетическая зависимость сечений взаимодействия.

ГЛАВА V. Исследование коэффициентов неупругости ко и Кгу по данным ускорительного эксперимента КА22 при импульсе 250 ГэВ/с

5.1. Постановка задачи.

5.2. Эксперимент NA22 и статистика используемых событий.

5.3. Поведение лидирующих частиц в адрон-ядерных взаимодействиях

5.4. Исследование парциального коэффициента

5.5. по данным экспериментов в космических лучах.

ГЛАВА VI. Аномальное поглощение каскадов от адронов с энергией 20-200 ТэВ на больших глубинах в свинце

6.1. Постановка задачи.

6.2. Конструкция РЭК глубиной 110 см и методика обработки данных.

6.3. Распределение каскадов от адронов по глубинам зарождения в свинце.

6.4. Анализ экспериментального распределения каскадов по глубинам зарождения в свинце.

ГЛАВА VII. Источники избыточных каскадов на больших глубинах в свинце

7.1. Постановка задачи.

7.2. Программа моделирования ЯЭК, инициированных адронами сверхвысоких энергий в свинце и атмосфере Земли с учетом рождения чармированных частиц.

7.3. Моделирование эксперимента по изучению поглощения адронов на больших глубинах в свинце.

7.4. Эксперимент по изучению рождения чармированных частиц с помощью камеры с большим воздушным зазором.

7.5. Моделирование спектров мюонов.

7.6. Слабопоглощающиеся адроны как возможный источник избыточных каскадов.

7.7. Другие гипотезы.

Основные результаты.

Космические лучи как источник частиц сколь угодно больших энергий в течение полувека позволяют получать информацию о характеристиках взаимодействий адронов в области энергий, невоспроизводимых в лабораторных условиях. Уже в конце 40-ых годов, благодаря открытию ядерно-каскадного процесса в атмосфере Г.Т.Зацепиным и др. [1], [2], [3], [4], [5 сделан ряд заключений о таких характеристиках ядерного взаимодействия как коэффициент неупругости, множественность, сечение взаимодействия, состав вторичных частиц и об отсутствии или слабой зависимости этих характеристик от энергии. В этих работах было показано, что поглопз,ение космических лучей в веш;естве характеризуется длиной поглощения

Labs = Lin/(1- < Uf >), зависящей от доли энергии, уносимой сохранившимся нуклоном — Ui = EI/EQ, пробега на взаимодействие — (величиной обратной сечению взаимодействия (jprod) и наклона интегрального энергетического спектра— /3, и было введено понятие коэффициента неупругости Kfot = 1—Ui. Именно изучению этих характеристик в области энергий десятки и сотни ТэВ и поглощению частиц космического излучения в воздухе и свинце посвящена настоящая работа.

Энергетический фронт, достижимый на ускорителях, смещался в сторону больших энергий за эту половину века с впечатляющей скоростью: энергия столкновения в системе центра масс сталкивающихся частиц удваг ивалась за 2-3 года [6]. Но к концу двадцатого века оказалось, что информация о свойствах неупругих взаимодействий адронов с ядрами при энергии десятки и сотни ТэВ в области самых быстрых вторичных рожденных частиц до сих может быть получена только из данных экспериментов в космических лучах. И это — несмотря на то, что в настоящее время на ад-ронных коллайдерах (в лаборатории Ферми в США [7]) изучаются протон-антипротонные столкновения при энергии ~ 10ЛЛ эВ, и через несколько лет планируется запустить Большой адронный коллайдер LHC для исследования взаимодействий с энергией 10лл эВ. Хотя формально регистрирующие детекторы вторичных частиц на адронных коллайдерах перекрывают 99% телесного угла, значительная часть энергии, несомая самыми быстрыми вторичными частицами с псевдобыстротой т] > 4.5 теряется (по оценкам, сделанным в [8| — до 60% на SppS коллайдере в ЦЕРНе, 80% на коллайде-ре Tevatron и около 95% на LHC). Напротив, благодаря крутопадающему энергетическому спектру адронов и высоким порогам регистрации вторичных частиц, данные многих экспериментов в космических лучах оказываются наиболее чувствительны к области больших импульсов вторичных частиц (по феймановской переменной хр > 0.2) [8]. Кроме того, в ускорительных мишенных экспериментах при изучении взаимодействий с ядрами даже в настояп1;ее время энергия частиц не превышает 1 ТэВ, что на 2 - 3 порядка меньше энергий, исследуемых в настоящей работе.

Невозможность исследовать на коллайдерах самые энергичные вторичные частицы привела к тому, что из экспериментов на ускорителях поведение указанных выше и ряда других характеристик множественного рождения с увеличением энергии остается неясным.

С другой стороны, за это время создана и блестяще подтверждена теория сильных взаимодействий — квантовая хромодинамика (QCD). Но она позволяет количественно описывать и точно предсказывать лишь жесткие процессы в диапазоне переданных импульсов, где работает теория возмущений. А для описания процессов множественного рождения, чувствительных к структуре адронов и вакуума, теория возмущений не может быть применена. Это приводит к тому, что описание множественных процессов проводится в рамках различных моделей с несколькими свободными параметрами, и поведение с увеличением энергии той или иной величины по сути плохо предсказуемо. В связи с этим экспериментальные данные при сверхвысоких энергиях, позволяющие уточнять свободные параметры модели, становятся особенно актуальными.

Конечно, по детальности получаемой информации данные космических лучей значительно уступают результатам ускорительной физики. Исторически космические лучи давали указания на появление новых частиц и процессов. Именно в космических лучах были обнаружены впервые позитрон и распад чармированной частицы, получены указания на рост сечения взаимодействия и рост поперечного импульса с энергий. И, наконец, самое яркое достижение последних лет — доказательство отличной от нуля массы нейтрино, впервые полученное на установке в Японии 8ирегКат1окап(1е.

Как часто бывает в экспериментальной физике, прогресс в развитии детекторов для регистрации частиц космического излучения определяет круг решенных задач и ставит ряд ограничений. Настоящая работа опирается на возникший в 70-х годах и успешно развивающийся в последующие годы экспериментальный метод больших рентгеноэмульсионных камер (РЭК). Почему возникла необходимость развития этого метода?

Колоссальным достижением, на много лет вперед определившим лицо экспериментальной физики элементарных частиц, было изобретение советскими учеными Н.Л.Григоровым, В.С.Мурзиным, И.Д.Раппопортом ионизационного калориметра [9], прибора, позволяющего с очень хорошей точностью определять энергию частиц и изучать развитие ядерно-каскадного процесса в тяжелом веществе. По оценкам В.С.Мурзина, Л.И.Сарычевой 10], начиная с 1957 в СССР было использовано около 25 ионизационных калориметров. Сначала это были калориметры небольшой площади [И, 12] на Памире и г. Арагаце, затем был создан калориметр площадью 36 мА в составе комплексной установки по изучению ШАЛ на Тянь-Шане под руководством СИ. Никольского. Множество значительных результатов получено с помощью этих установок. Изучаемый диапазон энергий частиц определялся площадью установок, так как падающая с увеличением энергии интенсивность излучения М(Е) — Е"-"-А, приводит к ограничению исследуемого диапазона из-за недостатка статистики высокоэнергичных событий. По сути все исследования на калориметрах ограничились изучением взаимодействий до 1-5 ТэВ. Калориметр на Тянь-Шане позволил продвинуться в область исследований несколько десятков ТэВ (благодаря большой площади) однако возникла проблема пространственного разрешения детекторов. Уже в области 1-5 ТэВ все свойства адронов начинают зависеть от ливневого сопровождения [12], и получение характеристик одиночных адронов, идущих при высоких энергиях в центре узкой группы частиц, затруднено. В области же несколько десятков ТэВ и выше вся картина оказывается значительно искажена групповым попаданием адронов в одну ионизационную камеру.

Эффективная энергия взаимодействия, изучаемая с помощью широких атмосферных ливней, относится к области > 10аа эВ, по "малым" ливням можно опуститься до энергии несколько сотен ТэВ [13]. "Пропущенный" энергетический диапазон 10аа эВ - 10аа эВ с начала 70-х годов начал интенсивно исследоваться рентгеноэмульсионной методикой, лидером которой в СССР можно по праву считать Ю.А.Смородина [14]. Основные особенности этого метода — очень хорошее пространственное разрешение рентгеновских пленок (300 мкм), и возможность создавать достаточно дешевые установки огромной площади (до 500 мА). Сначала работа велась, как правило, с камерами небольших размеров и короткой экспозицией. Впервые крупномасштабная установка под названием "Мюон" из глубоких свинцовых камер была собрана в туннеле Московского метрополитена в 1966-68 гг. группой МГУ под руководством Г.Т.Зацепина и И.В.Ракобольской [15 .

Начиная с 1971 г., в горах Памира (и в рамках эксперимента "Памир" под руководством С.А.Славатинского) на высоте 4360 м над уровнем моря начали собираться РЭК разной конструкции общей площадью 500 квадратных метров, с использованием 3 тысяч тонн свинца и 8 тысяч квадратных метров рентгеновских пленок в год [16]. Аналогичные эксперименты проводились сотрудничеством "Фуджи"[17], Японо-Китайской коллаборацией в Тибете [18] и Японо-Бразильской коллаборацией в Андах [19 .

В отличие от методики ШАЛ с помощью РЭК регистрируются лишь самые быстрые вторичные частицы, рожденные в актах ядерных взаимодействий адронов с веществом атмосферы, благодаря очень хорошему пространственному разрешению РЭК (300 мкм) и высокому порогу регистрации вторичных частиц — 4 ТэВ. Центральная часть ядерно-электромагнитного каскада (ЯЭК) в атмосфере регистрируется на пленках, как генетически связанная группа гамма-квантов и адронов на расстояниях до 30 см, и называется гамма-адронными семействами. Семейства являются основным объектом изучения в эксперименте "Памир" и отражают характеристики акта взаимодействия при энергиях более 10АА эВ. Метод РЭК позволял получать спектры адронов и гамма-квантов в глубине атмосферы до энергии несколько сотен ТэВ, не искаженные групповым попаданием частиц.

В эксперименте "Памир" [20] использовались в качестве основных установок так называемые С-РЭК, экспозиция которых составляла 500 мАгод. С 1976 г. по инициативе группы НИИЯФ МГУ при активном участием автора было предложено проводить также экспонирование глубоких свинцовых многослойных камер для расширения круга решаемых задач и для проверки результатов, полученных по С-РЭК. Число регистрирующих слоев в свинцовых камерах колебалось от 30 до 60, что позволяло получать более детальную информацию на нескольких уровнях развития каскадов, но и приводило к увеличению трудоемкости обработки экспериментального материала и, как следствие, к уменьшению статистики. Экспозиция камер не превышала 30 мАгод, но благодаря значительно более детальной информации позволила получить целый ряд ценных результатов [21, 22], которым и посвящена настоящая работа.

Теперь рассмотрим, какие вопросы оставались открытыми к началу 80-X годов, к началу проведения данного исследования?

Как уже говорилось, из первых опытов с космическими лучами следовало, что основные параметры ядерного взаимодействия не зависят от энергии налетающей частицы. К такому же выводу пришли в конце 60-х годов после получения первых результатов на ускорителях со встречными пучками. На основании этих результатов Р.Фейнманом была сформулирована гипотеза [23] о существовании скейлинга — масштабной инвариантности инклюзивных спектров вторичных частиц во всей области фейма-новской переменной хр- Это была очень удобная гипотеза, позволявшая просчитывать процессы множественного рождения при сколь угодно больших энергиях.

Действительно, целый ряд экспериментальных результатов укладывался в рамки этой модели — спектр адронов на уровне гор до энергии 1 ТэВ практически повторял спектр протонов первичного космического излучения, откуда делался вывод о независимости пробега поглощения, а следовательно коэффициента неупругости и сечения взаимодействия от энергии. Твердо установленным фактом [11] являлось постоянство (с точностью ~ 10%) коэффициента неупругости в рр и р-ядерных столкновениях в интервале энергий от 10 до 1000 ГэБ. Этот вывод согласовывался с независимостью спектров вторичных протонов от энергии и гипотезой скейлинга в области фрагментации. Нерешенной оставалась проблема о зависимости коэффициента неупругости от атомного номера ядра-мишени. В космических экспериментах с калориметрами на г. Арагаце [10] при энергиях несколько сот ГэВ исследовалось поведение спектров лидирующих частиц во взаимодействиях с ядрами железа и было получено, что Клг ~ 0.53 не только не зависит от энергии частицы, но и от массы ядра мишени в области энергий до 1 ТэВ. Этот результат требовал дополнительной интерпретации, так как на тяжелом ядре (благодаря каскадному процессу в ядре) энергия лидирующей частицы должна была уменьшаться. Отсюда был сделан вывод, что уже при энергиях порядка сотен ГэВ столкновение нуклона с ядром происходит так же, как столкновение со свободным нуклоном или, что проходящий сквозь ядро нуклон высокой энергии испытывает в нем лишь одно взаимодействие. Однако уже первые попытки интерпретации наших данных по пробегам поглощения в свинце привели к противоречиям с гипотезой о независимости коэффициента неупругости в свинце [27] от массы ядра-мишени. Указания на это появились в ряде ускорительных экспериментов уже в начале 70-х годов [24]. И только к середине 80-годов появились обобщающие работы, достоверно свидетельствующие о смягчении спектров вторичных частиц в р-ядерных взаимодействиях по сравнению с рр взаимодействиями во всей области переменных х^г. Эти исследования относились к области энергий несколько десятков и сотен ГэВ [25 .

Что касается исследований энергетического поведения полных сечений взаимодействий, то их можно разделить на три этапа [28]. Сначала было обнаружено падение полных сечений от 10 до 50 ГэВ [29, 30, 31]. Такое поведение казалось естественным с точки зрения реджевской модели, и ожидалось, что полное сечение будет стремиться к асимптотическому пределу сверху. Существенно изменили физическую картину результаты измерений на ускорителе в Серпухове, где было получено указание на рост КАр сечений в области энергий 50-70 ГэВ [32], и в ряде экспериментов в ЦЕРН и лаборатории Ферми [33, 34], подтверждающие рост сечений всех частиц (кроме антипротонов) в области энергий 100-2000 ГэВ.

В экспериментах с космическими лучами указание на рост сечения взаимодействия нуклонов в воздухе по мнению ряда авторов было получено до открытия этого роста на ускорителях. Так в работах Н.Л.Григорова и др.

35,36] измерено уменьшение с ростом энергии пробега поглощения адронов в воздухе, свидетельствующее о росте сечения взаимодействия. Указанием на рост сечения в р-воздух взаимодействиях можно считать [37] и результаты работы СИ. Довженко, Г.Т.Зацепина и др. [38], опубликованной в 1960 г. И все-таки твердая уверенность в том, что сечение рр-взаимодействий продолжает расти с энергией, появилась лишь в 70-х годах после указанных экспериментов на ускорителях. Его поведение в области энергий сотни ТэВ предсказать было достаточно трудно, предполагалось, что оно выйдет на асимптотическое поведение снизу. В настоящее время известно, что полное, упругое и дифракционное сечения взаимодействия антипротонов с протонами быстро растут вплоть до энергии =1.8 ТэВ [7, 39, 40] и не выходят на асимптотическое поведение.

Гораздо более неопределенная ситуация сложилась с исследованиями неупругих сечений в адрон-ядерных взаимодействиях. Экспериментально они изучены до энергий несколько сот ГэВ [41, 42], где не наблюдается рост адрон-ядерных сечений с увеличением энергии. По мнению авторов монографии [28] В.С.Мурзина и Л.И.Сарычевой такая тенденция должна продолжаться и в области энергии более 1 ТэВ, так как предположительно с ростом энергии будет увеличиваться вклад поправок на неупругое экранирование [43], компенсирующий рост элементарных сечений с энергией. Но, надо заметить, что в области сотен ГэВ сечения рр-взаимодействий растут очень слабо, быстрый рост измерен в области 1-1000 ТэВ, поэтому можно ожидать, что и в адрон-ядерных взаимодействиях при энергиях десятки и сотни ТэВ рост сечений будет обнаружен. Действительно, по-крайней мере во взаимодействиях адронов с воздухом в области 10-80 ТэВ этот результат был подтвержден в ряде космических экспериментов (например, в работе В.И.Яковлева [37]). В наших работах было показано еще в конце 70-х годов. что и во взаимодействиях с тяжелыми ядрами неупругое сечение при энергиях десятки ТэВ больше, чем полученные на ускорителях при ГэБ-ных энергиях [44]. В настояш;ей работе этот вывод подтвержден и обоснован.

Развитие исследований ШАЛ в последующие годы позволило установить, что свойства ливней с энергией 10АА эВ и выше не описываются в рамках скейлинговых моделей, и характерной особенностью является их быстрое развитие в атмосфере [45, 46]. Для объяснения этих эффектов было предложено множество феноменологических моделей, обзор которых не входит в задачу автора. Как было показано в работах Т.Гайсера, А.Хилласа, И.П.Иваненко [47, 48, 49], по сути удовлетворительного согласия с экспериментальными данными можно добиться, если предположить рост сечения взаимодействия за счет нарушения масштабной инвариантности не во фрагментационной а только в центральной области рождения вторичных частиц. Такое изменение спектров вторичных частиц приводило лишь к очень слабому увеличение ко с энергией. Для объяснения данных ШАЛ в группе Г.Б.Христиансена Н.Н.Калмыковым [50] была создана модель, синтезирующая основные черты теории надкритического померена и аддитивной кварковой модели, В этой модели ко растет несколько быстрее с ростом энергии [79], чем в работах [47, 48, 49]. В экспериментах по изучению ШАЛ к коэффициенту неупругости и сечению взаимодействия чувствительна в основном одна характеристика — положение максимума развития ливня. Данные эксперимента "Памир" по спектрам адро-нов и потокам гамма-адронных семейств оказались гораздо более чувствительны к этим параметрам. Позднее анализ экспериментальных данных по гамма-семействам (зарегистрированным в С-камерах эксперимента "Памир"), проведенный А.М.Дунаевским [57], показал, что всю совокупность данных по гамма-семействам можно объяснить в рамках модели MQ, где заложен очень резкий рост с энергией коэффициента неупругости, вплоть до величины 0.75-0.85 при энергии 10 ПэВ. Однако не было проведено анализа, как ко выходит на такой режим роста в интервале энергий 10-1000

ТэВ, можно ли согласовать эти две энергетические области. В настоящей работе показано, что в области 10-1000 ТэВ такой сильный рост ко противоречит данным по спектрам адронов и мюонов, и указаны допустимые границы параметров модели при которых можно одновременно согласовать данные по спектрам адронов и гамма-адронных семейств.

С середины 80-х годов активно развивается целый ряд моделей адрон-ядерных взаимодействий, основанных на объединении дуально-топологического разложения в теории струн (т.е. представлений об образовании цветовых трубок или струн при соударениях адронов) и реджевской теории адронных взаимодействий [51, 52, 53, 54, 55, 56, 60] и др., в большинстве из которых предсказывается рост коэффициентов неупругости с энергией. Параллельно с развитием этих расчетов проводилось тестирование моделей кварк-глюонных струн при сверхвысоких энергиях [13, 58, 57, 59, 60 . Можно даже сказать, что успехи моделей кварк-глюонных струн, обш;епри-знанные в настояш;ее время, в большой степени обязаны экспериментам с широкими атмосферными ливнями и рентгеноэмульсионным экспериментам, которые стимулировали поиск новых подходов к описанию процессов множественного рождения.

Однако, и в настоящее время продолжаются интенсивные поиски единой модели, удовлетворительно описывающей все компоненты космического излучения при сверхускорительных энергиях, и пока она не найдена [61 .

О несовершенстве наших знаний в настоящее время свидетельствует целый ряд явлений, наблюдаемых в космических лучах, указывающих на существование экзотических процессов, выходящих за рамки общепринятых представлений о процессах множественного рождения при сверхвысоких энергиях (достаточно подробное перечисление их можно найти в работе 62]), и, в частности, аномалий в поглощении ЯЭК от адронов на больших глубинах свинца, обнаруженные в нашем эксперименте. В настоящей работе вопросам доказательства, исследования и объяснения таких аномалий уделяется много места.

Впервые аномально медленное поглощение адронов стволов (центральной части) ШАЛ в свинце было обнаружено на Тянь-Шаньском ионизационном калориметре В.И.Яковлевым [63, 37]. Для объяснения наблюдаемого эффекта предложена гипотеза рождения во взаимодействиях адронов с ядрами свинца проникающих частиц, которые, распадаясь в глубине калориметра, создают избыточную ионизацию. Частицы с открытым чармом — очарованные или чармированные адроны подходили на роль таких проникающих частиц.

В работах, посвященных исследованию мюонов ШАЛ, также были отмечены события, свидетельствующие, по всей видимости, о значительной величине сечения рождения чармированных частиц [64, 65]. Чтобы объяснить наблюдаемые эффекты с помощью такой гипотезы, потребовалось считать величину полного сечения рождения чарма равной 3 мб/нукл при энергии Е ~ 150 ТэВ [66]. В эксперименте "Мюон"[15], упоминавшемся ранее, было обнаружено [238] уположение спектров одиночных мюонов при энергии более 10 ТэВ, которое объяснялось авторами рождением чармированных частиц во взаимодействиях протонов с ядрами воздуха. Л.В. Волковой [251] показано, что требуемое для объяснения эффекта сечение рождения чарма составляет 12 мб/нуклон при эффективной энергии взаимодействия 100 ТэВ, а расчет Н.Н.Калмыкова [252], проведенный в рамках модели кварк-глюонньгх струн, дал оценку 1.8 мб/нуклон. Столь большие сечения рождения чарма плохо согласовывались с экстраполяцией ускорительных данных в изучаемую область энергий.

Высказывалось также предположение, что источником аномалий, наблюдаемых в ливнях, инициированных мюонами, могут быть некие тяжелые (т > 10 ГэВ/с) долгоживущие (го > 10~А — 10"А сек) частицы, слабо поглоп];аюш;иеся в атмосфере [67].

Каков бы ни был источник этих аномалий в поглош;ении адронов, они должны быть заметны в свинцовых рентгеноэмульсионных камерах. Для поисков аномалий в поглощении адронов потребовались РЭК значительно большей глубины, чем использовавшиеся ранее. Поэтому нами была поставлена задача проэкспонировать 110 сантиметровые РЬ-РЭК, проверить наличие подобных эффектов и детально их исследовать. Действительно, был обнаружен 30% избыток каскадов от адронов на больших глубинах свинца. Преимуществом проведенного исследования этого эффекта по сравнению с работой [37] является возможность изучения высокоэнергичной части ЯЭК от одиночных адронов, не искаженной групповым попаданием частиц, с пространственным и продольным разрешением, гораздо лучшим, чем в ионизационном калориметре. Позднее для уточнения природы длиннопро-бежной компоненты нами был предложен и осуществлен эксперимент, направленный на измерение сечения рождения чармированных частиц (как возможного источника избыточных каскадов) с помощью рентгеноэмуль-сионной камеры с большим воздушным зазором. Камера экспонировалась в 1992-1994 г., однако временно работы с этой установкой были приостановлены из-за экономических проблем. В работе обосновывается применение такой камеры для сформулированной выше задачи.

С появлением крупномасштабных рентгеноэмульсионных камер, позволивших продвинуться в область исследований энергий взаимодействий более десятков ТэВ, в начале 80-х годов остро встал вопрос о применимости электромагнитной каскадной теории в области столь высоких энергий. Еще в 50-х годах Ландау и Померанчук [68] впервые указали на то, что теория тормозного излучения и образования пар, развитая Бете и Гайтлером (БГ), становится несправедливой в плотных средах при энергиях частиц более 1 ТэВ из-за влияния многократного рассеяния, которое приводит с ростом энергии к уменьшению вероятности испускания гамма-квантов электроном и к уменьшению вероятности образования электрон-позитронной пары гамма-квантом. Поляризация среды также приводит к уменьшению вероятности испускания гамма-квантов низкой энергии [69]. Эти изменения основных электромагнитных процессов при сверхвысоких энергиях получили название эффекта Ландау-Померанчука-Мигдала (ЛПМ). - Эффект ЛПМ должен приводить к сдвигу положения максимума электронно-фотонного каскада (ЭФК) в область больших глубин, уменьшению числа частиц в максимуме, уменьшению коэффициента затухания ЭФК после максимума 70

Первые попытки экспериментального обнаружения эффекта ЛПМ были предприняты еще в 60-х годах (см. гл. П). Однако исследуемые энергии оказались недостаточно высокими [10АА — КГ а эВ) для однозначного подтверждения существования эффекта ЛПМ.

Так как глубокие свинцовые камеры предоставляют уникальную возможность анализа продольного развития каскадов от гамма-квантов, то нами была поставлена задача количественно оценить влияние эффекта ЛПМ на развитие электромагнитных каскадов в свинце.

Рентгеноэмульсионные эксперименты выявляют лишь основные, характерные черты процесса взаимодействия частиц с веществом из-за отсутствия информации об энергии частицы, инициировавшей взаимодействие, и в следствие того, что вторичные частицы являются продуктами не одного, а нескольких взаимодействий — ядерно-электромагнитного каскада (ЯЭК) в веществе. Поэтому для получения результатов необходима не только детальная разработка методики регистрации адронов, гамма-квантов, и гамма-адронных семейств в установке, но и развитие новых методологических подходов к анализу данных, основанных на полном моделировании эксперимента, чему в работе уделено значительное внимание.

АКТУАЛЬНОСТЬ. Исследования свойств неупругих взаимодействий адронов с ядрами являются одним из основных направлений в физике элементарных частиц. При энергии 20-1000 ТэВ экспериментальная информация о поведении самых быстрых рожденных частиц в акте ядерного взаимодействия (область фрагментации налетающей частицы, не изучаемая на ускорителях со встречными пучками) может быть получена только из экспериментов, в которых адроны космического излучения используются как источник частиц сверхвысоких энергий. Актуальным в таких экспериментах продолжает оставаться поиск новых явлений и новых частиц, не предсказываемых принятой в настоящее время теорией сильных взаимодействий. Знание поведения коэффициентов неупругости и сечений взаимодействия, определяющих скорость развития каскадов в веществе, с ростом энергии взаимодействия необходимо для ряда астрофизических задач, например, изучения массового состава и спектра первичного космического излучения непрямыми методами. При такой постановке задачи требуется точный выбор модели множественного рождения в области сверхускорительных энергий.

ЦЕЛЬЮ ДИССЕРТАЦИИ является изучение свойств неупругих взаимодействий адронов при энергиях 20-1000 ТэВ по данным глубоких свинцовых рентгеноэмульсионных камер эксперимента "Памир". Для этого необходимо было разработать методику регистрации адронов, гамма-квантов и гамма-адронных семейств и соответствующие методы анализа данных; получить характеристики адронной компоненты космических лучей на уровне наблюдения в атмосфере 600 г/смА, в том числе характеристики адронов, сопровождающих гамма-семейства; получить характеристики поглощения ядерно-электромагнитных каскадов в свинце до глубины поглотителя 7Лг„А; исследовать аномалии в поглощении адронов на больших глубинах свинца; провести моделирование эксперимента и по полученным экспериментальным данным сделать заключение о характеристиках адрон-воздух и адрон-свинец взаимодействий в области энергий 20-1000 ТэВ и исследовать природу аномалий.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ, ПРЕДСТАВЛЕННЫЕ К ЗАЩИТЕ.

1. Результаты экспериментального исследования влияния эффекта Лан-дау-Померанчука-Мигдала (ЛПМ) на развитие электромагнитных каскадов в свинцовом поглотителе при энергии более 10 ТэВ, количественные оценки изменения положение максимума развития каскадов и скорости поглощения каскадов с ростом энергии.

2. Результаты исследования спектров и пробегов поглощения одиночных адронов в интервале энергий 20-300 ТэВ; спектров и пробегов поглощения гамма-адронных семейств в интервале энергий Т,ЕЛ = 100—400ТэВ; энергетических и пространственных распределений адронов, идущих в составе гамма-адронных семейств. Значения коэффициентов неупругости и сечений во взаимодействиях протонов с ядрами атомов воздуха в области энергий 20-1000 ТэВ:

КО = 0.63 ± 0.03, 0Л = 315 ± 15 Мб при Е~ 50 ТэВ;

Км = 0.67 ± 0.03, = 365 ± 20 мб при Е - 1000 ТэВ.

3. Результаты исследования различных характеристик ядерно-электромагнитных каскадов от адронов с энергиями 20-300 ТэВ в свинце, коэффициенты неупругости и сечения во взаимодействиях протонов с ядрами атомов свинца:

Кш = 0.74 ± 0.03, 0А = 2000 ± 120 мб при Е~ 50 ТэВ.

4. Результаты совместного анализа полученных данных при энергиях 20-1000 ТэВ с данными ускорительного эксперимента при энергиях 250 ГэВ, энергетическая зависимость коэффициентов неупругости и сечений взаимодействия.

5. Результаты исследования поглощения адронных каскадов с энергией Е = 20 — 300 ТэВ вплоть до глубин 7 пробегов взаимодействия адронов в свинце. Обнаружение аномально медленного поглощения каскадов на глубине более 3 пробегов взаимодействия.

6. Доказательство того, что аномально медленное поглощение адрон-ных каскадов может быть описано количественно, если сечение рождения чармированных частиц почти линейно растет с увеличением энергии вплоть до 75 ТэВ, либо, если в потоке адронов космического излучения присутствуют слабопоглощающиеся частицы неизвестной природы. Обоснование проведения эксперимента по измерению сечений рождения чарми-рованных частиц во взаимодействиях протонов с ядрами атомов свинца при энергии десятки ТэВ, который позволяет уточнить природу аномального поглощения адронов на больших глубинах свинца.

НАУЧНАЯ НОВИЗНА И ПРАКТИЧЕСКАЯ ЦЕННОСТЬ. Новизна результатов определяется уникальными экспериментальными данными, полученными с помощью глубоких свинцовых рентгеноэмульсион-ных камер различной конструкции, которые позволили в области столь высоких энергий исследовать потоки адронов на уровне гор и высокоэнергичную часть ядерно-электромагнитных каскадов в свинце с пространственным разрешением 300 мкм вплоть до больших глубин поглотителя. Разработанная методика позволила впервые экспериментально наблюдать влияние эффекта Ландау-Померанчука-Мигдала на развитие электромагнитных каскадов в свинце при энергии более 10 ТэВ. Проведенное исследование дало возможность оценить энергетические зависимости и зависимости от ядра-мишени коэффициентов неупругости и сечений взаимодействия и показать, что коэффициент неупругости увеличивается с ростом энергии частицы и зависит от массы ядра мишени, что не следовало из экспериментов в физике космических лучей, проведенных с помощью калориметров.

Обнаружение аномально медленного поглощения одиночных адронных каскадов на больших глубинах свинца подтверждает полученное ранее в эксперименте на Тянь-Шане изменение с ростом энергии скорости поглощения энергии стволов широких атмосферных ливней в свинце. Принципиальным достижением по сравнению с этим экспериментом явилась возможность исследования только высокоэнергичной части ядерно-электромагнитных каскадов от адронов, не искаженных трудноучитываемыми низкоэнергичными процессами или групповым попаданием частиц в одну ионизационную камеру. Впервые предложен и проводится эксперимент по измерению сечений рождения чармированных частиц во взаимодействиях протонов с ядрами атомов свинца при энергии десятки ТэВ для выяснения природы указанных аномалий.

Экспериментальные результаты по характеристикам потоков космических лучей использовались ранее и могут быть использованы для тестирования новых моделей множественного рождения, развиваемых в физике высоких энергий и космических лучей. Полученные оценки сечений взаимодействия протонов и пионов с ядрами свинца необходимы при планировании новых экспериментов на ускорителях при ТэВ-ных энергиях. Развитая в диссертации методика регистрации частиц может быть использована при планировании комплексных установок по изучению широких атмосферных ливней, включающих рентгеноэмульсионную методику. Результаты по исследованию влияния ЛПМ эффекта, пробегам поглощения адронов в воздухе и свинце необходимы при планировании и расчетах новых установок для прямого измерения спектров первичного космического излучения вплоть до энергии 1 ПэВ. Обнаруженное и исследованное в работе замедление поглощения адронов на больших глубинах свинца возможно свидетельствует о появление новых частиц или процессов, требующих развития новых теоретических подходов.

Содержащиеся в диссертации материалы могут быть использованы в НИИЯФ МГУ, ФИАН РАН, ИЯИ РАН, Московском государственном инженерно-физическом институте, институте физики Грузии, Физико-техническом институте АН Узбекистана.

ЛИЧНЫЙ ВКЛАД.

Представляемая диссертация подводит итоги двадцатилетнего исследования свойств неупругих взаимодействий адронов с ядрами в области энергий 20-1000 ТэВ, проводимого в группе НИИЯФ в рамках сотрудничества "Памир". Весь цикл работ по планированию, проведению этого эксперимента, обработке и анализу данных проводился при активном участии автора. Постановка задач, решаемых в диссертации, была сделана либо автором (оценки коэффициентов неупругости и сечений взаимодействия, их энергетическое поведение и зависимость от ядра мишени, источники избыточных каскадов на больших глубинах свинца, проект установки для выяснения природы аномалий), либо в результате совместных обсуждений на рабочих совещаний сотрудничества "Памир" (эффект ЛПМ). Научные выводы, представленные на защиту, получены лично автором или под ее руководством и при непосредственном участии.

АПРОБАЦИЯ РАБОТЫ. Основные результаты диссертации докладывались на Международных конференциях по космическим лучам (Киото, 1979; Бангалор, 1983; Москва, 1987; Аделаида, 1990; Дублин, 1991; Калгари, 1993; Рим, 1995; Дурбан, 1997; Солт Лэйк Сити, 1999); на международных симпозиумах по взаимодействиям космических лучей сверхвысоких энергий (Токио, 1984; Пекин, 1986; Лодзь, 1988; Тарб, 1990; Токио, 1991; Токио, 1994); на XV Краковской школе по космологии, 1996; юбилейной конференции эксперимента "Памир" в Лодзи, 1999; на многих всероссийских конференциях по космическим лучам, в том числе на XXVI всероссийской конференции в Дубне, в 2000г.; на научных семинарах в ФИ РАН, НИИЯФ, ИЯИ РАН.

ДОСТОВЕРНОСТЬ Во всех частях работы проведено полное моделирование эксперимента с учетом методических погрешностей измерения, результаты по потокам космических лучей подтверждены в более поздних работах других групп. Научные выводы, полученные автором, не противоречат данным других экспериментов в космических лучах (по исследованию спектров атмосферных мюонов, ШАЛ). Аномально медленное поглощение одиночных адронных каскадов на больших глубинах свинца качественно подтверждает эффект замедления поглощения энергии стволов ШАЛ, обнаруженный с помощью калориметра на Тянь-Шане, и не противоречит данным по спектрам мюонов.

ПУБЛИКАЦИИ. Диссертация написана по материалам 45'И работ, в том числе одной монографии и 16-и работ в реферируемых журналах.

СТРУКТУРА И ОБЪЕМ ДИССЕРТАЦИИ. Диссертация состоит из Введения, 7-и глав. Заключения, включает 225с., 71 рис., 32 табл., 271 наименования в списке литературы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

Проведен уникальный эксперимент по экспонированию глубоких свинцовых рентгеноэмульсионных камер различной конструкции, который позволил впервые в области энергий 20-1000 ТэВ исследовать потоки адронов и гамма-квантов на уровне гор, а также высокоэнергичную часть ядерно-электромагнитных каскадов в свинце с пространственным разрешением 300 мкм вплоть до больших глубин поглотителя.

1. Впервые проведено экспериментальное наблюдение влияния эффекта Ландау-Померанчука-Мигдала (ЛПМ) на развитие электромагнитных каскадов в свинце при энергиях более 10 ТэВ. Получены количественные оценки изменения положение максимума развития каскадов и скорости поглощения каскадов с ростом энергии. Показано, что при энергии более 30 ТэВ наблюдается значительное отклонение этих характеристик от предсказываемых теорией Бете-Гайтлера, и полученные характеристики хорошо описываются теорией ЛПМ.

2. Получены следующие характеристики потоков адронов в области энергий 20 — 300 ТэВ и гамма-адронных семейств стш = 100 — 400 ТэВ на глубине наблюдения в атмосфере 600 г/смА: а) интенсивность и спектр всех адронов

Щ> Еп) = (2.4115:§)10-Ю(£;,/20)-203=А0-0А см-Ас-Аср-А б) пробег поглощения адронов в воздухе в) интенсивность и спектр гамма-адронных семейств

-ао(> У.Е,) = (0.67 ± 0.15) еа;'-'''а'-' м - ¥ср-а г) пробег поглощения гамма-адронных семейств в воздухе

А/ош = 80±17г/см2; д) энергетические и пространственные характеристики адронов в семействах с Е а7 = 100 - 400 ТэВ.

На основании сравнения указанных характеристик с результатами моделирования впервые получены значения коэффициентов неупругости (К1а1) и сечений (сгАА) во взаимодействиях протонов с ядрами атомов воздуха, при которых достигается согласие с расчетом: Кы = 0.63 ± 0.03, сгАА = 315 ± 15 мб при Е~ 50 ТэВ; Кш = 0.67 ± 0.03, = 365 ± 20 мб при Е~ 1000 ТэВ;

3. ИсследованыЪ. различные характеристики ядерно-электромагнитных каскадов от нуклонов и пионов с энергиями 20 — 300 ТэВ в свинце. Из сравнения с результатами модельных расчетов впервые получены значения коэффициентов неупругости и сечений во взаимодействиях протонов с ядрами атомов свинца:

Кш = 0.74:±0.03, = 2000± 120 мб при Е-5 0 ТэВ;

Показано, что разница сечений во взаимодействиях протонов и пионов с ядрами атомов свинца не превышает 10% в указанной области энергий.

4. Проведено исследование коэффициента неупругости во взаимодействиях протонов, пионов и каонов с разными ядрами при энергии 250 ГэВ по данным ускорительного эксперимента. В результате сравнения данных при энергиях 250 ГэВ и данных при энергиях 20 — 1000 ТэВ получена энергетическая зависимость и зависимость от ядра мишени коэффициентов неупругости и сечений взаимодействия. Показано что коэффициент неупругости во взаимодействиях протонов с легкими ядрами меньше, чем во взаимодействиях с тяжелыми ядрами, и слабо растет с ростом энергии в указанном интервале энергий. Рост сечения взаимодействия протонов с ядрами атомов воздуха составляет 8—11%, а с ядрами атомов свинца 3—5% на порядке энергии.

5. Впервые получена кривая поглош;ения адронных каскадов с энергией Е = 20 — 300 ТэВ вплоть до глубин 7 пробегов взаимодействия адронов в свинце. Обнаружено аномально медленное поглош;ение каскадов на глубине более 3 пробегов взаимодействия, исследованы свойства этих каскадов. Доказано, что наблюдаемый эффект не может быть объяснен в рамках существуюп];их моделей множественного рождения в предположении обп1,е-принятого состава потока частиц космического излучения на уровне гор.

6. Показано, что аномально медленное поглоп];ение адронных каскадов может быть описано количественно, если сечение рождения чармированных частиц почти линейно растет с увеличением энергии вплоть до 75 ТэВ, либо, если в потоке адронов космического излучения присутствуют слабопоглощающиеся частицы неизвестной природы; оценены параметры потоков таких частиц. Показано, что обе гипотезы не противоречат другим экспериментам. Впервые предложен и обоснован эксперимент по измерению сечений рождения чармированньгх частиц во взаимодействиях протонов с ядрами атомов свинца при энергии десятки ТэВ, который позволяет уточнить природу аномального поглощения адронов на больших глубинах свинца.

В заключении приношу искреннюю благодарность Ирине Вячеславовне Ракобольской - руководителю экспериментальных работ по теме "Памир" в НИИЯФ, Т.М. Рогановой - руководителю лаборатории ТЭФЛ, А.К.Манагадзе за плодотворное сотрудничество, неоценимую помощь, многочисленные дискуссии и поддержку в работе.

Я глубоко благодарна покойному Игорю Павловичу Иваненко, поддерживающему на всех этапах настоящую работу.

Я приношу свою искреннюю благодарность руководителю сотрудничества "Памир" Сергею Анатольевичу Славатинскому и всем членам сотрудничества, без которых эта работа не могла быть осуществлена.

Я особенно благодарю сотрудников, много лет участвующих в очень трудоемкой обработке данных свинцовых камер и научном анализе результатов: Е.А.Мурзину, О.П.Строгову, И.А.Михайлову, В.В.Копенкина, А.К.Манагадзе, Т.П.Аминеву, Н.Г.Зелевинскую, Н.П.Ильину, Л.П. Николаеву, Е.И.Помелову, Е.Г. Попову, Н.Г.Рябову.

Я чрезвычайно благодарна А.М.Дунаевскому, Р.А.Мухамедшину, Б.Л.Каневскому за плодотворные научные дискуссии и за предоставление возможности использовать программы моделирования MQ, МСО, АКМ для анализа данных.

Я очень благодарна Н.П.Крутиковой за ряд ценных замечаний и помощь в работе.

1. Зацепин Г.Т. Ядерно-каскадный процесс и его роль в развитии широких атмосферных ливней. // Докл. АН СССР. 1949. Т.67 С. 993-996. С. 993-996.

2. Watagin G. On the showers of mezons and nucléons. // Phys. Rev. 1949. 75. P.693

3. Розенталь И. Л. О ядерно-каскадном процессе в широких атмосферных ливнях космических лучей. // ДАН СССР. 1951. S0. С.731-734.

4. Bjorken J. The future of particle physics. SLAC-PUB-S46S. June 2000.

5. Abe F. et. al. Measurements of antiproton proton total cross sections at \/i=546 GeV and 1S TeV. // Phys. ReV. D. 1994. Vol. 50. № 9. P. 5551.

6. S. Jones L. W. Comparison of accelerator and cosmic ray data. // Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl.) 1999. Vol. 75A. P. 54Л61.

7. Григоров HM., Мурзин B.C., Рапопорт И.Д. Mетод измерения энергии частиц в области энергий выше 10" эВ. // ЖЭТФ. 195S. 34. 2. С. 506.

8. Демьянов А.И., Мурзин В. С, Сарычева Л.И. Ядерно- каскадный процесс в плотном веществе. — M.: Наука, 1977. 203 с.

9. Мурзин B.C., Сарычева Л.И. Космические лучи и их взаимодействие. — M.Aтомиздат, 196S. 391 с.

10. Григоров Н.Л., Раппопорт И.Д., Шестоперов В.Я. Частицы высоких энергий В космических лучах. — M.: Наука, 1973. 216 с.

11. Ерлыкин А.Д. Mногомерный анализ адронных каскадов в атмосфере для ядерных и астрофизических исследований космических лучей. Дис. докт. физ.-мат. наук. M.: ФИАН СССР 19S5. 319 с.

12. Барадзей Л. Т., Каневская Е.А., Смородин Ю.А., Соловьев М.В. Уточненный метод фотометрического определения энергии электронно- фотонных каскадов В эмульсионных камерах с рентгеновскими пленками. Препринт ФИАН СССР № 65. Mосква, 1971. 47 с.

13. Аминева Т.П., Астафьев В.А., Варковицкая А.Я. и др. Исследование мюонов сверхвысоких энергий. ~ M.: Наука, 1975. 216 с.

14. Исследование ядерных взаимодействий при энергиях 10^-10^" электронвольт. Проект эксперимента "Памир". Препринт ФИАН СССР № 172. Москва, 1972. 26 с.

15. Akashi М., Amenomon М., Konishi Е. et. al. Hadronic interactions at energies around 10 PeV from the large scale emulsion chamber experiment at Mt. Fuji. // Phys. Rev.

16. D. 1981. Vol. 24. P. 2353-2368.

17. Ren J.R., Huo A.X., Lu L. et. al. Hadronic interaction and primary-cosmic ray composition at energies 1СА5-10А6 eV derived from the analysis of high energy gamma-families. // Phys. Rev. D. 1988. Vol. 38. № 5. P. 1404-1416.

18. Lattes G.M.G., Fujimoto Y., Hasegawa S. Hadronic interactions at high energy cosmic rays observed by emulsion chambers. // Phys. Rev. D. 1980. Vol. 65. P. 159-229.

19. Байбурина C.A., Борисов A.C., Гусева З.М. и др. Взаимодействия адронов космических лучей сверхвысоких энергий. Эксперимент "Памир"*А — М.: Наука, 1984. Труды ФИАН. Т. 154. С. 3-217.

20. Ракоболъская И.В., Копенкин В.В., Манагадзе А.К., Михайлова И.В., Мурзина

21. E. А., Роганова Т.М., Свешникова Л.Г., Строгова СП. Особенности взаимодействий адронов космических лучей сверхвысоких энергий (по данным свинцовых рентгеноэмульсионных камер эксперимента Памир). — М.: Изд. Московского университета, 2000. 255 с.

22. Свешникова Л.Г. Взаимодействия космических лучей. Раппортерский доклад.// Труды XXVI Российской конференции по космическим лучам. Обзорные доклады. Москва, НИИЯФ МГУ, 2000. С. 19-38.

23. Feynman R.P. Very high energy collisions of hadrons. // Phys. Rev. Lett. 1969. 23. C. 1415.24. Eicten T. et. al.

24. Nucl. Phys. B. 1972. V. P. 333.

25. Barton D.S. et. al. // Phys. Rev. D. 1985. Vol. 27. P. 2580.

26. Сотрудничество "Памир "*\ Пробег взаимодействия адронов с энергией более 20 ТэВ в свинце. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1985. Т. 49. 7. С. 1278-1281.

27. Мурзин B.C., Сарычева Л.И. Взаимодействие адронов высокой энергии. — М.: Наука. 1983. 287 с.

28. Folley К. et. al. // Phys. Rev. 1967. 19. P.857

29. Denisov S.P. et. al. // Phys.Lett. 1971. 36B. P.415

30. Горин Ю.П. и др. ¡I Ядерная Физика. 1972. 15. С.953.

31. Denisov S.T. et. al. // Nuci. Phys. В. 1973. V. 65. P.l

32. Carrol A.S. // Phys. Lett. B. 1976. V. 61. P. 303

33. Amaldi U. et. al. // Phys. Lett. B. 1976. V. 62. P. 460.

34. Григоров Н.Л. Измерение эффективных сечений неупругого взаимодействия частиц космических лучей с атомными ядрами в области энергий более 250 ГэВ. Препринт НИИЯФ МГУ, 1969

35. Григоров Н.Л. Возможные пути развития физики космических лзЛей. ~ М.: Наука. 1985. сб. Исследования космических лучей. С. 3-19.

36. Яковлев В.И. Исследование особенностей взаимодействия адронов в области энергий 4-400 ТэВ. Дис. докт. физ.-мат. наук. — М.: ФИАН СССР. 1990. 267 с.

37. Довженко О.И., Зацепин Г. Т. и др. Энергетический спектр ядерно-активных частиц космических лучей на уровне гор и их сопровождение ШАЛ. // Труды 6-ой Международной конференции по космическим лучам. 1960. Т. 2. С. 144-147. Изд.АН.

38. Abe F. et al. Measurements of small angle antiproton proton elastic scattering at Vs=546 GeV and 18 TeV. // Phys. Rev. D. 1994. Vol. 50. № 9. P. 5519.

39. Abe F. et al. Measurements of antiproton proton single diffraction dissociation at Vs=546 GeV and 1.8 TeV. // Phys. ReV. D. 1994. Vol. 50. № 9. P. 5535.

40. Carrol A.S. et al. // Phys. Lett. B. 1979. Vol. 80 P. 319.

41. Roberts I.J. et al. // Nucl. Phys. B. 1979. Vol. 159. P. 56.

42. Gribov V.N. II Zh. Eksp. Teor. Phys. 1969. Vol. 56. P. 892.

43. Pamir Collaboration*^ Energy spectrum and path for interaction for hadrons with energy 10-100 TeV. // Proc. of 16 ICRC. 1979. Vol. 7. P. 74.

44. Nikolskii S.I. Extensive air showers below 10Л" eV. //Proc. 15th ICRC. Plovdiv. 1977. V.IO. P290-304.

45. Khristiansen G.B. EAS structure relevant to superhigh energy hadron interactions. //Proc. 16th ICRC. Kyoto. 1979. V.14. P.360-384

46. Gaisser Т.К. et al. Cosmic ray showers and particle physics at energies 1СЛЛ 1СЛ® эВ. //Rev. Mod.Phys. 1978. 50. 859-880

47. Иваненко И. П. и др. О нарушении масштабной инвариантности в пионизационной области при переходе от ускорительных к сверхвысоким энергиям. // Ядерная Физика. 1979. 29. С. 694Л707

48. Hillas A.M. Does scaling remain a good approximation at EAS energies. //Proc. 16th ICRC, Kyoto, 1979. 9. P. 13-18.

49. Kalmykov N.N. et al. О возможном объяснении нарушения скейлинга в адронных взаимодействиях при энергии 1СГ ТэВ. //Письма в ЖЭТФ. 1983. 37. С.247-249

50. Кайдалов А.Б., Тер Мартиросян К.А. Множественное рождение адронов при высоких энергиях в модели кварк глюонных струн. Теория. // Ядерная физика. 1984. Т. 39. Вып. 6. С. 1545-1558.

51. Кайдалов А.Б., Тер Мартиросян К.А., Шабелъский Ю.М. Инклюзивные спектры вторичных частиц в протон ядерных столкновениях в модели кварк глюонных струн. // Ядерная физика. 1986. Т. 43. Вып. 5. С. 1282-1289.

52. Capella А., Kwiecinski J. and J. Tran Thanh. // Phys. Lett. B. V. 1С8. 1982. P.347

53. Амелин H.C. JINR Report P2-86-8C2, Dubna 1986

54. Werner K. // Phys. Rep. 1993. Vol. 232. P. 87.

55. Ranft J. ¡I Phys. Rev. D. 1995. Vol. 51. P. 64.

56. Дунаевский A.M. Свойства неупругих взаимодействий адронов с ядрами атомов воздуха при энергиях до 1СС ПэВ по данным космических лучей. Дис. докт. физ.-мат. наук. М.: ФИ РАН, 1994. 169 с.

57. Pamir Collaboration *л. Testing of QGS-models of hadron-nucleus interaction at МУ^ — -10лл eV on the basis of lead emulsion chamber data. //Proc. of XXII ICRC. 1991. V. 4. P. 113-116.

58. Шабелъский Ю.М. Сечения и спектры вторичных частиц в столкновениях адронов с ядрами при высоких и сверхвысоких энергиях. Препринт ЛИИЯФ № 1224. Ленинград, 1986 г.

59. Калмыков Н.Н., Остапченко С.С. Модель КГС с учетом струй и ШАЛ. // Ядерная физика. 1994. Т. 58. № 12. С. 21-24. Ядерная физика. 1993. Т. 56. С. 105.

60. Stanev Т. High energy interactions and extensive air showers (rupporteur paper). //Proc. of 26th ICRC. 1999. Utah. P. 247.

61. A.D.Erlykin, A.W.Wolfendale. Novel particles or novel properties. //Nucl. Phys. B(proc. Suppl.) 75A. 1999. P. 209-213

62. Яковлев В. И. О некоторых особенностях взаимодействия адронов с энергией выше 10 ТэВ с веш;еством//ВАНТ. Серия: Техника физического эксперимента. 1984. Вып. 3/20/ С. 3-19.

63. Kitamura Т. Rapporteur Paper on Muon Sessions at 17 ICRC. ICR-Report-94-81-10. Tokyo. 1994.

64. Балаян Г.Л., Оганесян А.Г., Ходжамирян А.Ю. Аномалии в космических лучах: новые частицы или чарм?//ВАНТ. Серия: Техника физического эксперимента. 1985. Вып. 4/25/ С. 14-24.

65. Bazhutov Yu.N., Iljina N.P., Khrenov В.A., Khnstiansen G.B., Lagutkina N.I. Size spectrum of secondary showers generated by muons in lead. // Proc. of 17 ICRC. Paris. 1981. Vol. 7. P. 59-62.

66. Ландау Л.Д., Померанчук И.Я. Электронно-лавинные процессы при сверхвысоких энергиях. // ДАН CCCR 1953. т. 92. № 4. С. 735-738.

67. Тер-Микаэлян М.Л. Спектр тормозного излучения в среде. // ДАН СССР. 1954. Т. 94. №6. С. 1033-1036.

68. Беляев А.А., Иваненко И.П., Каневский Б.Л. и др. Электронно-фотонные каскады в космических лучах при сверхвысоких энергиях. М.: Наука, 1980. 306 с.

69. Раппопорт И.Д. Фотографический метод детектирования плотных ливней заряженных частиц. // ЖЭТФ. 1958. Т. 34. С. 998-1000.

70. Григоров Н.Л., Мурзин B.C., Раппопорт И.Д. Метод измерения энергии частиц в области выше 10" эВ. // ЖЭТФ. 1958. Т. 34. С. 506-507.

71. ОЫа I. Photometric method of energy determination of cosmic ray showers in emulsion chamber.//Theor. Phys. Suppl. 1971. Vol. 47. P. 271-299.

72. Ohta I., Mizutani K, Kasahara K. et al. Characteristic curves of photografic materials used in emulsion chambers. // Nucl. Instr. and Methods. 1979. Vol. 161. P. 35-43.

73. Барадзей Л. Т., Будилов В.К., Каневская Е.А. и др. Измерение высоких оптических плотностей пятен на пленках рентгеноэмульсионных камер. Препринт ФИАН СССР № 51. Москва, 1976. 24 с.

74. Budilov V.K., Smorodin U.A., Tomashevski А. et al. Influence of scattered light on measurement of the optical density of darkness spots registered in X-ray films. // Zesz. nauk. UL. Ser. II. 1977. Z. 60. P. 325-329.

75. Роганова T.M. Многомерные характеристики электронно-фотонных и адронных каскадов в космических лучах при сверхвысоких энергиях. Дис. докт. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1998. 230 с.

76. Смородин Ю.А. Рентгеноэмульсионные камеры в исследованиях взаимодействий при сверхвысоких энергиях Дис. докт. физ-мат. наук. М.: ФИАН СССР, 1986 г.

77. Лютое Ю.Г. Средние характеристики и флуктуации развития электронно-фотонных ливней при сверхвысоких энергиях. Дис. канд. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1986. 164 с.

78. Афанасьева Л.Г. Исследование характеристик потоков гамма-квантов и адронов на уровне гор с помощью многослойной свинцовой рентгеноэмульсионной камеры. Дис. канд. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1982. 192 с.

79. Ivanenko LP., Managadze А.К., Roganova Т.М. Determination of electron-photon cascade energy taking into account of cascade overlapping. // Proc. of 15 ICRC. 1977. Vol. 7. P. 280-284.

80. Amineva T.P., Lazareva T.V., Managadze A.K. The effect of EPC overlapping on characteristics of 7-families and 7-spectra. // Acta Universitatis Lodziensis. ZNUL. 1980. Ser. П. Z. 32. P. 199-216.

81. Манагадзе A.K. Высокоэнергичные частицы гамма-адронных семейств сверхвысоких энергий, регистрируемых рентгеноэмульсионными камерами. Дис. канд. физ.-мат. наук. -М.: НИИЯФ МГУ, 1983. 152 с.

82. Денисова В.Г., Манагадзе А.К. Эффект перекрывания близко расположенных электронно-фотонных каскадов в гамма-семействах и его влияние на характеристики гамма-семейств. Препринт ФИАН СССР № 20. Москва, 1984. 49 с.

83. Осипова Э.А. Экспериментальные характеристики электронно-фотонных каскадов в свинце и калибровка метода определения энергии в РЭК. Дис. канд.физ.-мат. наук М.: НИИЯФ МГУ, 1984. 152 с.

84. Помелова Е.И. Спектр гамма-квантов в космических лучах высокой энергии. Дис. канд. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1982. 166 с.

85. Каневский Б. Л. Изучение взаимодействий адронов при сверхвысоких энергиях. Дис. канд. физ.-мат наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1981. 151 с.

86. Мурзин B.C. Введение в физику космических лучей. М.: Атомиздат, 1979. 303 с.

87. Мигдал A.Б. Тормозное излзгчение и образование пар при больших энергиях в конденсированной среде. // ЖЭТФ. 1957. Т. 32. Вып. 4. С. 633-647.

88. Поманский А.А. Прохождение электронов и фотонов высокой энергии через конденсированные среды. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1964. Т. 28. № 11. С. 1826-1828.

89. Беленький С.З. Лавинные процессы в космических лучах. М.: Гостехиздат, 1948. 243 с.

90. Ivanenko LP., Kanevsky B.L., Kirillov A.A., Linde LA., Lyutov Yu.G. Integral functions of elektron lateral distribution and their fluctuations in electron-photon cascades. / / Proc. of 19 ICRC. 1985. Vol. 6. P. 384-387.

91. Volkonskaya T.G., Ivanenko LP., Timofeyev G.A. Development of electron-photon showers of high energy in condensed media. // Proc. of 4 ICRC. 1960. Vol. 1. P. 256.

92. Varfolomeev A.A., Gerasimova R.I., Gurevich I.I., Makarjina L.A., Romantseva A.S., Chueva S.A. Electron-photon showers A vit h energies from 10^ to 10^ eV. // Proc. of 4 ICRC. 1960. Vol. 2. P. 283.

93. Fenyves E., Frenkel A., Telbisz F., Pernegr J., Petrzilka V., Seldak J., Vrana J. Investigation of a high energy electron-photon cascade in emulsion. // Proc. of 4 ICRC. 1960. Vol. 2. P. 290.

94. Fowler P.H., Perkins D.H., Pinkau K. Observation of the suppression effect on bremsstralung. // Proc. of 4 ICRC. 1960. Vol. 2. P. 294.

95. Варфоломеев A.A., Глебов В.И., Денисов Э.И. и др. Исследование влияния среды на тормозной спектр электронов с энергией 40 ГэВ. // ЖЭТФ. 1975. Т. 69. Вып. 8. С. 429-438.

96. Koss, Lord, Wilskes, Stanev T. Test of L P M theory using emulsion chamber data. // Proc. of 17 ICRC. 1981. Vol. 5. P. 230.

97. Kasahara K. An experimental examination of the Landau effect in high energy electromagnetic cascade showers. // Proc. of 18 ICRC. 1983. Vol. 5. P. 303-306.

98. Свешникова Л.Г., Ракобольская И.В., Михайлова И.А., Копенкин

99. В.В. "Исследование характеристик электромагнитных и ядерно-электромагнитных каскадов с энергиями 20-200 ТэВ в свинце с помош;ью глубоких свинцовых рентген-эмульсионных камер". Сборник "Каскадная теория ливней". — М.: Изд. МГУ, 1996. С. 168-182.

100. ИЗ. Михайлова И.А. Экспериментальные характеристики взаимодействия адронов и гамма-квантов с энергией более 20ЛЛ эВ со свинцом. Дис. канд. физ.-мат. наук. -М.: НИИЯФ МГУ, 1985. 119 с.

101. Денисова В.Г., Манагадзе А.К. Эффект перекрывания близкорасположенных электронно-фотонных каскадов в гамма-семействах и его влияние на характеристики гамма-семейств. Препринт ФИАН СССР № 20. Москва, 1984. 49 с.

102. Григоров Н.Л. Влияние роста сечения неупругого взаимодействия на вид энергетического спектра. / / Ядерная физика. 1977. Т. 25. Вып. 4. С. 788-801.

103. Зацепин Г.Т. // Труды Международной конференции по космическим лучам. -М.: Изд. АН СССР 1960. Т. 11. С. 212.

104. Нестерова Н.М. Исследование взаимодействий адронной компоненты широких атмосферных ливней космических лучей с энергией свыше ЮЛЛэВ. Дис. докт. физ.-мат наук. М.: ФИАН СССР, 1988. 260 с.

105. Сычев B.C., Манько Б.В., Калмыков Н.Н. Эффективные сечения взаимодействия адронов с ядрами в широком диапазоне энергий. // Изв. АН СССР. Сер.физ. Т. 61. № 3. С. 481-485.

106. Dunaevsky A.M., PlutaM., Slavatinsky S.A. Transverse momentum, scaling violation in hi^4 interaction and composition of primary cosmic rays at 10ЛЛ eV. // Proc. of 5 ISVHECRI. Lodz. 1988. P. 143-160.

107. Mukhamedshin R.A. Comparison between the parameters of some models of nuclear-electromagnetic cascade simulation. // Bulletin Soc. Sci. Lettr. Ser. Rech. Def. Lodz. 1994. Vol. XVI. P. 137-152.

108. Dunaevsky A.M., Krutikova N.P., Slavatinskiy S.A. Simulation of gamma-families accompanied by EAS. // Proc. of 22 ICRC. 1991. Vol. 4. P. 133-136.

109. Dunaevsky A.M., Pashkov S.V., Slavatinskiy S.A. Properties of hadron nuclear interactions at 10" 10Л« eV. // Proc. of 3 ISCRSHI. Tokyo. 1984. P. 178-198.

110. Nikolsky S.I. Of primary cosmic rays at 1-10^ TeV. // Workshop on cosmic ray interaction and high energy results. La Paz (19-23) Шо de Janeiro (26-29). 1982. P. 336-349.

111. Ivanenko LP., Shestoperov V.Ja. et al. Energy spectra of cosmic rays above 2 TeV as measured by Sokol apparatus. // Proc. of 23 ICRC. 1993. Vol. 6. P. 17.

112. Asakimory K., Burnett Т.Н., Cherry M. et al. Cosmic ray proton and Helium spectra results from JACEE experiment. // Astrophys. Jour. 1998. Vol. 502. P. 278-296.

113. Зацепин В.И., Лазарева Т.В., Сажина Г.П., Сокольская Н.В. Энергетические спектры и состав первичных космических лучей в области энергий выше 10 ТэВ на частицу. // Ядерная физика. 1994. Т. 57. № 4. С. 684гб89.

114. Pamir Couaboration*\ Experiment "Pamir" I: Energy spectra and angular distributions of high energy gamma-quanta and hadrons. // Proc. of 18 ICRC. 1983. Vol. 5. P. 420-424.

115. Pamir collaboration *л Some peculiarities of high energy hadron attenuation in 110 cm XEC. // Proc. of 5th ISVHECRI. Lodz. 1988. V.l. P. 65-69.

116. Ivanenko IP, Rakobolskaya LV., Sveshnikova L.G. Abnormal hadron attenuation in lead and generation of charmed particles. // Proc. of Int. Workshop on SHE Hadron Interaction. Tokyo. 1991. P. 215.

117. Fuji Collaboration. // Proc. of 19 ICRC. Vol. 6. P. 208.

118. Chinese-Japanies Emulsion Chamber Collaboration. // Proc. of 19 ICRC. Vol. 6. P. 212.

119. Fuji Collaboration and Chinese-Japaniese Collaboration. // Proc. of 21 ICRC. Vol. 8. P. 176.

120. Fuji Collaboration and Chinese-Japaniese Collaboration. // Proc. of 20 ICRC. Vol. 5. P. 288.

121. Zhu Q., Ding L., He Y. et al. Hadronic interaction and primary cosmic ray composition at energies 10^-10^ эВ. Preprint BIHEP-CR 89-2. 1989.

122. Malinovski J. The spectrum of hadrons energy measured in experiment Pamir. // Proc. of 26 ICRC. Utha. 1999. Vol. 1. P. 92.

123. Жансеитова Ж.К., Никитин H.B., Чердынцева К.В., Шаулов СБ. Поглош;ение электронно-фотонной и адронной компоненты в атмосфере по данным РЭК. Препринт ФИ РАН им. Лебедева № 10. Москва, 1999. 29 с.

124. Ерофеева И.Н. Характеристики ядерно-активной компоненты на уровне гор. Дис. канд. физ.-мат. наук. М.:НИИЯФ МГУ. 1971. 182 с.

125. Nikolskii S.I, Chubenko А.Р. et al. Spectra of Hadrons. // Proc. of 21 ICRC. Vol. 8. P. 202-205.

126. Pamir Collaboration *\ Hadron component of families. // Proc. of International Symposium on Cosmic Rays and Particle Physics. Tokyo. 1984. P. 292-318.

127. Pamir Collaboration *\ Gamma-hadron families in C-chambers (Experimental data). // Bulletin de la Société des sciences et des lettres de Lodz. Ser. Recherchées sur les deformations. Lodz. 1992. Vol. ХП. 115. P. 15-23.

128. Capdevielle J.N., Dunaevski A.M., Karpova S.A., Krutikova N.P., Slavatinski S.A. Total inelasticity in p^iV interaction at 10^-10* TeV. // Nucl. Part. Phys. 1994. Vol. 20. P. 947-959.

129. Belelavska H. // Proc. of 5 ISVHCRI. Lodz. 1988. P. 191.

130. Pamir Collaboratiorfl // Proc. of 21ICRC. Vol. 8. P. 251.

131. Pamir CollaborationA superfamily with unusual hadron characteristic, detected in deep lead chamber. Preprint FIAN № 208. Moscow, 1989. 23 p.

132. Akashi M. et al. A peculiar event observed in the thick type emulsion chamber at mt. Fuji. // The Science Reports of Hirosaki Univ. Hirosaki. Japan. 1979. Vol. 26. № 2.

133. Подорожный Д.М. Спектры ядер гелия, полученные в эксперименте "Сокол 2". Дис. канд. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1996.

134. Raj an M.J., Ormes J.F. et al. // Phys. Rev. Lett. 1972. Vol. 28. P. 985.

135. Апанасенко A. В. и др. (сотрудничество RUN JOB). Состав и спектр первичных космических лучей в энергетической области КГ* —НУ^ эВ. //Изв. РАН Сер. физ. 2001 3 (в печати).

136. Petrera S. Cosmic ray spectrum and composition: ground observation. // Proc. of 24 ICRC. 1995. Raporteur papers. P. 737-754.

137. Meyer П., Magnussen N. et al. The absolute cosmic ray flux from 50 TeV to 15 PeV. // Proc. of 26 ICRC. 1999. Vol. 3. P. 156-159.

138. Fortson L.F., Fowler J.W. et al. Composition results at the knee from CASA-BLANKA. // Proc. of 26 ICRC. 1999. Vol. 3. P. 125-128.

139. Knapp J., Heck D., Schatz G. Comparison of hadronic interaction models used in air shower simulations and of their influence on shower development and observables. // Institute of Kemphysic, Forschungszentrum Karlsruhe, FZKA 5828. 1996.

140. Hang A., Kempa J. The flux of gamma-rays and hadrons at Pamir level. // Nucl. Phys. B. (Proc. Supl.) 1999. 75A.

141. Tamada M. Do the state of the art simulation codes explain emulsion chamber data at mountine altitude? // Proc. of 10 ISVHCRI. Gran Sasso. 1998. P. 156.

142. Abe F. et al. (CDF collaboration). // Phys. Rev. D. 1990. Vol. 41. P. 2330.

143. Kopeliovich B.Z. Effect of color screening in hadron-nucleus interactions. // Sov. J. Part. Nucl. 1990. 21(1). P. 49-73.

144. Pamir collaborationKanevsky B.L., Semba H. Investigation of ciiaracteristic of cascades fronoi hadrons with energy 20-100 TeV detected with X-ray emulsion chambers. // Proc. of 20 ICRC. 1987. Vol. 5. P. 244.

145. Каневский Б.Л., Михайлова И.А., Свешникова Л.Г. Изучение характеристик каскадов от адронов с энергиями 20-100 ТэВ, зарегистрированных в глубоких свинцовых РЭК. Препринт НИИЯФ МГУ № 88-003/24. Москва, 1988. 39 с.

146. Pamir Collaboration*^. Abnormal hadron attenuation in lead and generation of charmed paneles. // Bulletin de la Société des sciences et des lettres de Lodz. Ser. Recherchées sur les deformations. Lodz. 1992. Vol. XII. 119. P. 133-148.

147. Михайлова И.A., Ракоболъская И.В., Свешникова Л.Г., Яндарбиев Ш.М. Поглощение адронов космического излучения с энергиями 20-100 ТэВ в свинце. Препринт НИИЯФ МГУ-94-19/341. Москва. 1994. 20 с.

148. Rakobolskaya I.V., Smimova L.N., Sveshnikova L.G., Jandarbiev S.M. The Energy Dependence of Elacticity Coefficient and Cross-Sections in Hadron-Lead Interactions in the Range 250 GeV 50 TeV. // Proc. of 24 ICRC. Rome. Italy. 1995. Vol. 1. P. 33-36

149. Мурзин B.C., Сарычева Л.И. Множественные процессы при высоких энергиях. -М.: Атомиздат, 1974. 367 с.

150. Николаев Н.Н., Левченко Б.Б. и др. Эксклюзивное описание множественного рождения на ядрах в кварковой модели. Взаимдействие кварков с ядрами. // Ядерная физика. 1983. Т. 37. Вып.4. С. 1016-1029.

151. Левченко Б.В., Николаев Н.Н. Эксклюзивное описание множественного рождения на ядрах. Адрон-нуклонные взаимодействия. // Ядерная физика. 1982. Т. 36. Вып. 2(8). С. 453-464.

152. Анисович В.В., Браун В.М., Шабельский Ю.М. Поправки к импульсному приближению кварковой модели и нарушению феймановского скейлинга инклюзивных спектров в области фрагментации. // Ядерная физика. 1984. Т. 39. Вып. 4. С. 932-946.

153. Яндарбиев Ш. М. и др. Сравнение характеристик пион-ядерных и каон-ядерных взаимодействий с импульсом 250 ГэВ/с с предсказаниями кварк-глюонных моделей. // Ядерная Физика. 1993. Т. 57. Вып. 10. С. 153-169.

154. Строгова О.П. Аномальное поглощение адронов в свинце и рождение очарованных частиц. Дис. канд. физ.-мат. наук. М.: НИИЯФ МГУ, 1990. 103 с.

155. Nikolskiy S.I., Pavluchenko V.P., Jakovlev V.I. The inclusive spectra of survived nucléons in N-Pb interactions in energy region 1-30 TeV. // Proc. of 17 ICRC. Vol. 5. P. 94.

156. Тамада М., Ohsawa А. А study of hadron-Pb collisions through hadroii-iiiducetl showers in thick lead chamber. // Nucl. Phys. B. 2000. Vol. 581. P. 73-90.

157. Hosta C.G.S., Halzen F, Salles С. // Phys. Rev. D. 1995. Vol. 54. P. 3890.

158. Osava A., Swanagi K. // Phys. Rev. D. 1992. Vol. 45. P. 3128.

159. Gaisser Т.К. //Proc. of the 9ISVHECRI; H.Rebel, G.Schatz, J.Napp. Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl). 1997. Vol. 52. P. 10.

160. Wilk G., Wlodarczyk Z. Inelasticity for hadron-carbon nucleus collisions from emulsion chamber. // Proc. of 10 ISVHCRI. Gran Sasso. 1998. P. 171-173.

161. Barroso S.L.C. // Nucl. Phys. B. (Proc.Suppl). 1997. Vol. 52. P. 201.

162. LilandA. // Proc. of 21ICRC. Vol. 8. P. 153-156.

163. Nam R.A., Nikolsky S.I., Starkov N.I., Chubenko A.P. et al. The measurements of hadron-nucleus inelastic cross-sections at enrgies higher than those of accelerators. Preprint FIAN № 156. Moscow. 1976. 28 p.

164. Glauber R.J. Lectures on theor. physics. Ed. Britten W. and Dunham L. Interscience. London, 1959. Vol. 1. P. 315.

165. Авакян В.В., Авунджян и др. Определение сечения неупругого взаимодействия пионов и нуклонов с ядрами железа в интервале энергий 0.5-5 ТэВ. // Вопросы атомной науки и техники. Сер. Техника физического эксперимента. Харьков. 1983. Вып. 4/16/ С. 45-55.

166. Иофа М.З., Пухов А.Е. Нарушение феймановского скейлинга при сверхвысоких энергиях. / / Ядерная физика. 1985. Т. 42. С. 745-755.

167. Ball S., Pantziris А. Hight energy hadron-nucleus cross sections and their extrapolation to high energies. // Phys. ReV. D. 1996. Vol. 53. № 3. P. 1224-1231.

168. Браун B.M., Шабельский Ю.М. Когерентное рождение частиц на ядрах в аддитивной модели кварков. // Ядерная физика. 1983. Т. 37. Вып. 4. С. 1011-1015.

169. Frankfurt L., Miller G.A., Stricman М. Evidence for color fluctuations in hadrons from coherent nuclear difiraction. // Phys. Rev. Lett. 1993. Vol. 71. № 18. P. 2859-2862.

170. Яндарбиев Ш.М. Коэффициенты неупругости в адрон-ядерных взаимодействиях при ускорительных энергиях и энергиях космических лучей. Дис. канд. физ.-мат. наук. Москва, МГУ, НИИЯФ. 1995.

171. Трещев С.Ю. Поведение лидирующих частиц в адрон-ядерных взаимодействиях, Дипломная работа, физ-фак МГУ. Москва. 1996. 70 с.

172. Амелин Н.С., Гудима К.К., Сивоклоков С.Ю., Тонеев В.Д. Модель кварк-глюонных струн и ультрарелятивистские столкновения тяжелых ионов. // Ядерная физика. 1990. Т. 51. С. 512; ЯФ. 1990. Т.52. С .272.; Препринт ОИЯИ № Р7-89-346. Дубна, 1989.

173. Амелин КС, Бравина Л.В., Смирнова Л.Н // Ядерная физика. 1990. Т.52. С. 5б7.

174. Амелин Н.С., Бравина Л.В. // Ядерная физика. 1990. Т.51. С. 211.

175. Амелин Н.С, Бравина Л.В., Сарычева Л.И, Смирнова Л.Н. // Ядерная физика. 1990. Т.51. С. 841.

176. Van Hal P. Multiparticle production in hadron-hadron interactions at 250 GeV/c incident beam momentum. Ph. D. thesis. Nijmegen. 1987.

177. Powell B. et al. Н Nuclear Instruments and Methods. 1982. V. 198. P. 217.

178. Сотрудничество LEBC EHS.// Ядерная физика. 1991. T.54. вып. 4(10). C.9 б7.

179. Вербер Ф., Ризатдинова Ф.К., Смирнова Л.Н., Яндарбиев Ш.М. Когерентное образование частиц в соударениях тг и к мезонов с ядрами алюминия и золота при импульсе 250 ГэБ/с. Препринт НИИЯФ МГУ № 93-10/302, Москва, НИИЯФ МГУ. 1993.

180. Bialas А., Gyulassy М. // Nucl.Phys. В 291. 1987. Р.793.

181. Амелин Я. С Препринт НИИЯФ МГУ, Москва, 92г.

182. Gromov Yu.A. Ц Proc 17ICRC. Paris. 1981. V.5. P.103-107.

183. Дремин И.М., Мадигожин Д.Т., Саакян В.А., Сердюков А.Д., Яковлев В.И. Тянь-Шаньский эффект и частицы с тяжелыми кварками. // ВАНТ. Серия: Техника физического эксперимента. 1985. Вып. 4/25/ С. 3-13.

184. Бажутов Ю.Н., Хренов Б.А., Христиансен Г.Б. Об одной возможной интерпретации спектра вторичных ливней, наблюдаемых на малых глубинах под землей. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1982. Т. 4б. Вып. 12. С. 2425-2427.

185. Аминева Т.П., Иваненко И.П., Ильина Н.П. и др. Поиск длиннопробежных частиц в глубоких рентгеноэмульсионных камерах. // Вестник МГУ. Серия 3. Физика. Астрономия. 1988. Т. 29. № 1. С. 33-37.

186. Afanasjeva T.N., Ivanova М.А., Ivanenko LP. et al. Generation of muons of high energy cosmic rays. !! Proc. of 20 ICRC. 1987. Vol. б. P. 1б1-1б4.

187. Михайлова И.А., Ракоболъская И.В., Свешникова Л.Г., Строгова СП. Некоторые особенности поглощения адронов высоких энергий в глубоких 110 см свинцовых РЭК. Препринт НИИЯФ МГУ № 88-014/35. Москва, 1988. 21 с.

188. Сотрудничество "Памир"*). Некоторые особенности поглощения адронов высоких энергий в 110 см РэК.// Изв. АН СССР. Сер. физ. 1989. Т. 53. № 2. С. 277-281.

189. Aguilar-Benitez M. et al. Particle properties data booklet, from "Review of Particle Properties". // Phys. Lett. B. 1988. Vol. 204. P. 170.

190. Nash T. Recent Resuits on D-Decays and Lepton, Photon and Hadron Production of Charm. Preprint Fermilab-Conf-83/75-EXP. 1983.

191. Ходжамирян А.Ю. Адронное рождение тяжелых кварков при сверхвысоких энергиях и эксперимент АНИ. // ВАНТ. Серия: Техника физического эксперимента. 1982. Вып. 3(12). С. 14-17.

192. Basile М., Bonvincini G., Gara Romeo G. et al. Measurement of Assotiated Charm Production In PP-bteractions. Preprint CERN-EP/81-22. 1981. 20 p.

193. Alves G. V., Amato S. et al. Forward cross sections for production of £)+, D", Ds, Ac in 250 GeV тг, К and p interactions with nuclei. // Phys. Rev. Lett. 1996. Vol. 77. № 12. P. 2388-2391.

194. Alves G. v., Amato S. et al. Feyman-x and transverse momentum dependence of D-meson production in 250 GeV тг, К and p interactions with nuclei. // Phys. Rev. Lett. 1996. Vol. 77. № 1. P. 2392-2395.

195. Leitch M.J., Boissevain J., et al. Nuclear dependence of neutral-D-Meson production by 800 GeV/c protons. // Phys. Rev. Lett. 1994. Vol. 72. № 16. P. 2542-2545.

196. The SELEX Collaboration. Charm hadroproduction results from SELEX. Hep-ex/9910039. 19 Oct. 1999.

197. Fermilab E791 Collaboration. Total Forward and Differencial Cross section of neutral D-Mesons Produced in 500 GeV/c 7r--Nucleon Interaction. FERMILAB-Pub.-99/185-E, hep-ex/9906034. 23 June 1999.

198. Aguilar-Benites M., Aillson W.W., Bailly J.L. et al. D-meson production from 400 GeV/c PP-interactlons. // Phys. Lett. 1987. Vol. 189 B. P. 476-482.

199. Агюлар-Бенитез M., Аллисон В.В., Байли Дж.Л. и др. Образование очарованных D-мезонов в РР-взаимодействиях при 400 ГэВ/с. // Ядерная физика. Т. 48. 1988. Вып. 3(9). С. 757.

200. АттагН., Вапегдее S., Baland J.F. et al. Inclusive charm cross sections in 800 GeV/с PP-interactlons. Preprint CERN/EP 86-122. Geneva. 1986. 16 p.

201. Ammar H., Banergee , Baland J.F. et al. Inclusive charm cross sections in 800 GeV/C PP-interactions. // Phys. Lett. В 1987. Vol. 183. P. 110-114.

202. Basile M., Cara Romeo G., Cifarelly I. et al. The longitudinal momentum distribution of charm mesons produced in PP-interactions at As)=62 GeV. // Letters at Nuovo Cimento. 1982. Vol. 33 P. 33-39.

203. Tavemler S. Hadroproduction of charm. // Proc. of 22 Int. Conf. on High Energy Physics. Leipzig. 1984. P. 161-165.

204. Botner О., Eek I. О., Ekeiof T. et al. Production of prompt electrons in the charm PJ region at л{s) = 630 GeV. // Phys. Lett. В. 1990. Vol. 236. P. 488-494.

205. Славное Д.А. Адронное рождение очарованных частиц. // Ядерная физика. 1985. Т. 41. Вып. 1. С. 213-220.

206. Appel J. А. Hadroproduction of charmed particle. // Annu. Rev. Nucl. Part. Sci. 1992. Vol. 42. P. 367-399.

207. Qiu J. A-Dependence of hadronic charm production. CU-TP-367.1987.

208. Ellis R.K. Forward production of heavy flavours in proton-nucleon scattering. Preprint Fermilab-Conf-86/35- Batavia, FNAL. 1986. 17 p.

209. Hussain F., Khan K, Sajad M., Rashid К. Inclusive F(cs) hadroproduction. Preprint Int. Centre for theor. physic IC/83/219. Trieste. 1983. 20 P.

210. Бугаев Э.В., Заславская E.C. Рождение очарованных частиц в адрон-адронных и адрон-ядерных взаимодействиях. Препринт ИЯИ АН СССР П-0400. 1985. 20 с.

211. Odorico R. Hadronic production of charm via flavour exitation. // Nucl. Phys. B. 1982. Vol. 209. P. 77-113.

212. Kaidalov А.В., Piskunova O.L. Production of charm in the quark-gluon strings model. Preprint ITEP-157. 1985. 24 p.

213. Яковлев В.И. Методика исследования длиннопробежных каскадов в стволах широких атмосферных ливней с помопц>ю ионизационного калориметра. Препринт ФИАН СССР XA10. Москва, 1990. 44 с.

214. Деденко Л. Г., Яковлев В. И. // Краткие сообш;ения по физике (эксперименальная и теоретическая физика). 1993. Т. 1,2. С. 9.

215. Зацепин Г. Т. и др. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1991. Т. 55. № 4. С. 740.

216. Волкова Л.В., Зацепин Г. Т. Спектры атмосферных мюонов и нейтрино быстрой генерации. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1985. Т. 49. 7. С. 1386-1388.

217. Aguilar-Benitez M. et al. // Z. Phys. C. Vol. 40. P. 321.-1988

218. Aguilar-Benitez M. et al. // Phys. Lett. В. 1985. Vol. 161. P. 400.

219. Bari G. et al. // Nuovo Cimento. A. 1991. Vol. 104. P. 571.

220. Пискунова СИ. Инклюзивные спектры адронов во взаимодействиях высокой энергии и модель кварк-глюонных струн. Дисс. канд. физ.- мат. наук. М.: ИТЭФ, 1988.

221. Stanley J., Brodsky S., Hoyer P. New QCD production mechanisms for hard processes at large x. // Nucl. Phys. B. 1992. Vol. 369. P. 519-542.

222. Chifarelli L., Eskut E., Shabelski Yu. M. Charm and beauty hadroproduction models: QGSM vs. Lund. // Nuovo Cimento. A. 1993. Vol. 106. № 3. P. 389-417.

223. Anzivino G. et al. Energy and scale dependence of heavy-quark production in QCD. // Nuovo Cimento. 1994. Vol. 106. № 6. P. 901.

224. Adamovich M. et al. (Wa-82 Collab.). // Phys. Lett. B. Vol. 284. P. 453.; Antinory F., CERN presented at ICHEP 92. Dallas. Texas. USA.

225. Alves G.A. et al. (E769 Collab.). // Phys. Rev. Lett. 1992. Vol. 69. № 22. P. 3147.

226. PaHicle data group. // Phys. Rev. D. 1976. Vol. 45. P. 2.

227. Sveshnikova L. G., Strogova CP. Leading charm production in hadron-lead interaction at energy 20-100 TeV. // Proc. of 23 ICRC. 1993. Vol. 4. P. 33-36.

228. Volkova L. V. Prompt-Muon Production in Cosmic Rays. // Nuovo Cimento. С 1987. Vol. 10. № 4. P. 465-476.

229. Зацепин Г.Т., Калмыков Н.Н и др. // Изв. АН. Сер. физ. 1994. Т. 58. № 12. С. 119-123.

230. Вавилов iO. Я. Образование мюонов прямого рождения высокоэнергичными адро-нами. Дис. докт. физ.-мат. наук. М.: ФИ АН СССР, 1987.

231. Duke D. W., Owens J.F. // Phys. Rev. D. 1984. Vol 30. P. 49.

232. Cluck M., Reya E., Vogt A. // Z. Phys. C. 1990. Vol. 48. P. 471.; Z. Phys. C. 1992. Vol. 53. P. 127.

233. Morfin J.G., Tung W.K. // Z. Phys. C. 1991. Vol. 52. P. 13.

234. Mongano M.L., Nason P., Ridolfi G. // Nucl. Phys. B. 1992. Vol. 373. P. 295.

235. Chubenko A.P., Erlykin A.D., Kulichenko A.K. Energy losses of relativistic unions in polycrystals. / / Proc. of 17 ICRC. 1981. Vol. 7. P. 98-101.

236. Aglamazov V.A., Gedevanishvilli I.D., Sakvarelidze I.I. Interactions of cosmic ray muons at 150 m w.e. depth. // Proc. of 17 ICRC. 1981. Vol. 7. P. 63-66.

237. Saknyama H., Suzuki N., Watanaba C. // Proc. of 19 ICRC. 1985. Vol. 8. P. 279-282.

238. Caneco J., Hagivara C, Joshil. // Proc. of 19 ICRC. 1985. Vol. 8, P. 283-285.

239. Вавилов Ю.Н., Такибаев Ж. С. Исследование запаздывающих ливней вблизи стволов ШАЛ, поиск новых тяжелых долгоживущих частиц. // Изв. АН Каз. ССР. Сер. матем. 1989. № 6. С. 55-62.

240. Hlytchieva V.S.,.Sveshnikova L.G et al. Anomalies of hadron attenuation at large depth of lead. // Proc. of 6 ISVHECRI. Tarbes. France. 1990. P. 184.

241. Hazama М. and Nishikama К. Study of Nuclear Interaction detected by the Thick Emulsion Chamber. // Proc. of Int. Cosmic Ray Symp. on High Energy Fenomena. Tokyo. 1974. P. 74-76.

242. Вдовчик Е . , Гавин E., Маз П. О возможности существования нового процесса при взаимодействии с энергией выше 1СГ^ эВ. // Изв. АН СССР. Сер. физ. 1971. Т. 35. С. 2130-2144.

243. Wilk G., Z. Wlodarczyk. Fluctuation of cross sections seen in cosmic ray data?// Phys. Rev. D. 1994. V. 3С. N 3. P. 18-2С.

244. Erlykin A.D., Wolfendale A. W. Novel particles or novel properties?// Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl.) 1999. V.75A. P. 209-213.

245. Wilk G., Z. Wlodarczyk Do we observe Levi flights in cosmic rays?//Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl.) 1999. V.75A. P. 191-193.

246. Blattei В., Ваут G., Frankfurt L.L. et al. Hadronic cross section fluctuation.// Phys. Rev. D. 1993. V.47. N.7. P. 2761-2772.

247. Frankfurt L.L., Miller G., Stricman M. et al. Evidence for color fluctuation in hadrons from coherent nuclear diffraction. // Phys. Rev. Lett. 1993. V.71. N.18. P. 2859-2862.

248. Blattei В., Ваут G., Frankfurt L.L., Strikman M. Haw transparent are hadrons for pions?.// Phys. Rev. Lett. 1993. V.70. N.7. P. 896-899.400