Температурное рентгеновское исследование висмут-содержащих монокристаллов ВТСП тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА, ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЛЮЦИИ И ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.ВЛОМОНОСОВА

ТЕМПЕРАТУРНОЕ РЕНТГЕНОВСКОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВИСМУТ-СОДЕРЖАЩИХ МОНОКРИСТАЛЛОВ ВТСП

Специальность 01.04.07 - Физика твердого тела

АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

на правах рукописи

МУСТА ФА Боссам Махмуд

Москва - 1993

Работа выполнена на кафедре физики твердого тела физическо] факультета Московского государственного университета имени М.В Ломоносова.

Научные руководители - профессор, доктор физико-математичеа

наук А.С.Илюшин

кандидат физико-математических наук С.В.Редько

Официальные оппоненты - профессор, доктор физико-математически:

наук Ю.Н.Веневцев

кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник А.А.Жуков

Ведущая организация - Московский институт стали и сплавов

Защита диссертации состоится "10" июня 1993 года в "~часс

аудитории СФА на заседании Специализированного совета N1 ОФП 053.05.19) в МГУ им.М.ВЛомоносова по адресу: 119899 ГС1 г.Москва, Ленинские горы, МГУ, Физический факультет.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физическ факультета МГУ.

Автореферат разослан "22".мая 1993 г. г '.-Г'-.

(Шг ^

Ученый секретарь | ; ) V Специализированного Совета N1 ОФТТ

\ ■ \___V

(К 053.05.19) '.А,**'-» ^ "

доктор физико-математических наук- - •'

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность тенты. История открытия высокотемпературной

сверхпроводимости (ВТСП) н характер развития исследований в последние годы подтверждают, что процесс поиска новых материалов с определенными свойствами, в данном случае с высокими значения температуры Кюри Тс и плотностью критического тока, идет в двух

направлениях. Примером первого "скачкообразного" направления может служить само открытие ВТСП среди окислов - материалов с низкой концентрацией свободных носителей и обнаружение высоких значений Тс в таких соединениях как 1*пСбО- Второе направление - это

длительный путь улучшения тех ил« иных свойств веществ путем изменения их элементного, количественного состава и т.п. Примером такого направления исследований является открытие сверхпроводимости в соединениях типа У-Ва-Си-0 при замене Ьа на У.

Практика исследований свидетельствует о том, что детальное знание и сравнительное описание кристаллических структур ВТСП, позволяющие выделить общие закономерности и различия их строения, являются важным условием, позволяющим предложить ту или иную модель для описания сверхпроводящих свойств и раскрытия природы сверхпроводимости.

Самостоятельное значение имеют структурные исследования ВТСП в широком температурной интервале. Это обусловлено процессами кислородной стехиометрии, особенно активными при высоких температурах, которые оказывают огромное влияние на сверхпроводящие и другие физические свойства веществ, и разного рода структурными изменениями и особенностями теплового расширения в различных температурных интервалах.

В связи с вышеизложенным предпринятое в данж диссертационной работе систематическое исследование реальнс кристаллической структуры и теплового расширения монокристаллс (Bi,Pb)2Sr2(Ca,R)20s (R = Y, Ег, Но, Тш, Yb) представляет«

актуальным.

Целью работы является исследование комплексом рентгеноструктурных электронномикросколических методов реальной атомно-кристаллическо структуры монокристаллов ВТСП системы 2212 на основе висмут; включая тепловое расширение при температурах выше комнатной.

Новизна данной работы состоит в том, что впервые с помошы комплексного исследования набором методов получены систематически данные по особенностям кристаллической структуры BTCI монокристаллов (Bi,Pb)2Sr2(Ca,R)208 (R = Y, Ег, Но, Тш, Yb), включая

характер распределения редкоземельных элементов в подрешетка; кальция и стронция, их влияния на структурные и сверхпроводяшш свойства образцов и данные о тепловом расширении в интервал! температур 25 - 800°С.

Полученные результаты структурного исследования монокрнсталло! включая данные о характере распределения редкоземельных элементов пс подрешеткам базисной структуры, по влиянию свинца иг сверхпроводящие свойства и влиянию кислородного индекса на температурную зависимость структурных параметров могут быть использованы для оптимизации синтеза веществ этого типа с высокими значениями температуры Кюри.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Экспериментальные данные, полученные комплексом рентгендифракционных. и электронномикроскопических методов о реатьной структуре монокристаллов (В1,РЬ)25г2(СаД)20з (Я = У, Ег,

Но, Тт, УЬ), включая пространственную группу и параметры несоразмерной модуляции.

2. Данные по влиянию легирования свинцом на сверхпроводящие свойства монокристаллов (В],РЬ)25г2(СаД)20з (Я = У, Ег, Но, Тт, УЬ).

3. Микроскопическая модель описания характера распределения редкоземельных элементов в подрешетках кальция и стронция и их влияния на структурные и сверхпроводящие свойства образцов.

4. Данные по зависимости величины температуры Кюри от величины объема элементарной ячейки кристаллов.

5. Результаты температурного изучения монокристаллов (В1,РЬ)25г2(Са,Н)2С>8 (Я = У, Ег) в интервале температур 25 - 800 °С,

включая данные о величинах линейного коэффициента теплового расширения вдоль оси "с" кристаллов и заключение о влиянии содержания кислорода на особенности температурной зависимости структурных параметров.

Апробгщия работы. Результаты диссертации докладывались на международной конференции по физике переходных металлов (Дармштадт, ФРГ, 1992).

Состав диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения. Содержание работы изложено на 125 страницах, включающих 68 страниц текста, 46 рисунков, 5 таблиц. Список цитированной литературы содержит 102 наименования.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обоснована актуальность темы диссерташюшп работы, сформулирована ее цель и определены объекты исследований.

Первая глава посвящена обзору литературных данных. Основн внимание уделено атомно-кристаллическон структуре ВТСП материале При обобщении известных структурных данных о ВТСП общепринят* особенностью является "перовскитоподобиость" кристаллическ! структур ВТСП [1,2,3]- Структуры этих соединений можно "собрать используя структурные "блоки", производные от элементарной ячейк перовскита. Имеется общий структурный элемент кристаллографическая плоскость СиОг- Помимо перовскитоподобности наличия слоев СиСЬ имеются и другие общие черты этих соединений:

а) слоистость структур и квазндвумерный характер катио! анионных связей; . ',

б) нестехиометричность по кислороду, то есть наличие вакансий анионной подрешетке, эти вакансии могут быть распределены хаотичш а могут образовывать упорядоченные сверхструктуры;

в) наличие дефектов (разупорядоченных и упорядоченных) тип катионных замещений, вакансий в катпонной подрешетке, смещени ионов в катионной и анионной подрешетках;

г) ромбическая ила тетрагональная сингония практически все. ВТСП;

д) высокая степень ковалентности катион-анионных связей;

е) переменная валентность меди и некоторых других элементог например, висмута.

В отдельный параграф выделены литературные данные по кристалличекон структуре исследовавшихся в данной работе кристаллов системы 22(п-1)п на основе висмута. Отмечаются особенности, отличающие структуру этих соединений, такие как большая степень "гофрированностн" плоскостей ВЮ и СиОт и значительные расстояния

между слоями, что приводит к большой "квазндвумерности" кристаллической структуры. Характерной особенностью кристаллов системы 22(п-1)л является наличие несоразмерной сверхструктуры. По данным работ [4,5] возможно несколько моделей возможных нарушений периодичности основной решетки: наличие дополнительного кислорода в плоскостях ВьО; вакансии в подрешетке стронция; частичное замещение висмута медью; изменение пространственной ориентации пар ВИВк Сложная кристаллическая структура и склонность к образованию плоских дефектов вызвала интенсивные исследования реальной структуры в локальных областях кристалла методами просвечивающей электронной микроскопии и дифракции электронов [6,7,8]. Установлено, что характерной особенностью являются присутствие дополнительных атомов кислорода и несоразмерные модулированные смешения атомов в слоях типа (001) с деформацией полиэдров СиО.

Анализ литературных данных по влиянию легирования на физические свойства показал, что существенную роль при количественной интерпретации получаемых результатов играет факт отличия реального фазового состава кристалла от закладываемого по шихте [9,10]. Для кристаллов системы 2212 было установлено, что достаточно мощным средством управления величиной температуры Кюри является частичное замещение в катионной подрешетке одних элементов на другие с отличной от первых валентностью [11].

В последнем параграфе первой главы были проанализирована литературные данные по тепловому расширению и изменении физических свойств при высоких температурах кристаллов системы 22(п-1)п на основе висмута. Особенностью данных кристаллов являет« гнстерезисныи характер температурной зависимости параметрог элементарной ячейки. Представляется существенным результат работы [12] о том, что величины параметров элементарной ячейки и линейных коэффициентов теплового расширения зависят- от среды, в которой производился нагрев, причем от среды зависит как время установления равновесных при данной температуре значений параметров элементарной ячейки, так н другие физические свойства, например, элсктросопроти&тение образца. Вместе с тем не было обнаружено изменения симметрии и типа кристаллического строения в интервале температур от комнатной до 1000 К. В отличие от кристаллов ВТСП системы 1-2-3 на основе итгрия избыток кислорода не улучшает, а ухудшает сверхпроводящие свойства (электросопротивление, температура Кюри, ширина сверхпроводящего перехода) кристаллов системы 2212. Сложность оптимизации параметров кристаллов усугубляется тем, что такая оптимизация происходит в достаточно узком температурном интервале, который сложно экспериментально определить, и тем, что образцы кристаллов более высокого качества с точки зрения реальной кристаллической структуры имеют температуру Кюри ниже, чем в случае наличия в них некоторого количества посторонних фаз. Кроме тою, следует отметить, что практически все работы выполнялись на керамических образцах, поэтому из-за разной скорости изменения содержания кислорода в объеме керамических и монокристаллических образцов и разной кинетики других физических процессов, нельзя

предсказать (физические свойства монокристаллических образцов на основе экспериментов с керамическими образцами.

методики экспериментальных исследований. Все исследовавшиеся в работе монокристаллические образцы (Bi,Pb)2Sr2(Ca,R)20s (R = Y, Ег,

Но, Trn, Yb) были выращены из нестехиометрических расплавов. Температурные режимы отличались друг от друга скоростями нагрева и охлаждения, что позволило получить фазы с одинаковой структурой и различным составом. Изучение поверхности и распределения элементов проводилось на сканирующем электронном микроскопе Hitachi Х-650, количественное определение фазового состава на рентгеноспектральнон приставке к электронному микроскопу САМЕСА, параметры элементарной ячейки былн найдены на рентгеновском дифрактометре Rigaku D/max, а температура Кюри определена по данным о магнитной восприимчивости. Состав исследованных образцов, параметры элементарной ячейки и величины температуры Кюри приведены в таблице 1. Для определения законов погасания, пространственной группы и сверхструктуры использовались рентгеновские фотометоды: метод Лауэ, метод вращения и прецессионной съемки.

Тепловое расширение измерялось с помощью высокотемпературной приставки к дифрактометру ДРОН-ЗМ в диапазоне температур от комнатной до 800°С.

В отдельный параграф выделены результаты анализа и определения погрешностей экспериментальных измерений.

В главе третьей рассмотрены и обсуждены результать! экспериментальных исследований. На рис.1 приведены зависимости реального содержания иттрия и кальция от количества иттрия, закладываемого по шихте. При значениях 0 < х' < 0,3 реальное

главе изложены способы приготовления образцов и

Таблица 1. Состав исследованных образцов по данным электрон] просвечивающей микроскопии, параметры элементарной ячейки температуры Кюри. (При расчете концентрация меди принималась рав! двум. Прочерк в столбце Тс означает, что температура Кюри для данн образца не была измерена).

Состав о, А а, к Тс

М2.15Бг1.69-а1.23Си2°8+б 30.797(2) 5.39 с

в12.оо£г1.6 9(Са1.оау.15)Си2°а+5 30.690(20) 5.42 8

В12.00Бг1.54^Са.92У.31^Си2°8+б 30.520(12) 5.41 -

(61.89РЬ.1152.08Бг1.85(Са.77У.54'Си2°8+5 30.455(15) 5.41 7

В12.00Бг1.69С Са.77*.54}Си2°8+5 30.429(25) 5.42 6

(В1-.95РЬ.05)2.092г1.94(Са.43¥.71)Си208+5 30.421(8) 5.41 1

(М.89РЬ.11> 2.08Бг1.85(Са. 77е1*. 465 Си2°8+5 30.454(10) 5.40 -

(М.9бРЬ.04)2.05Бг1.83(Са.72Е1,.5б)Си208+5 30.360(20) 5.44 8

(В1.93РЬ.07)2.00Бг1.б9(Са.б9Е1>.б2)Си208+5 30.389(25) 5.40 7

(В1.74РЪ.2б>2.085г1.85(Са.63Ег.60>Си2°8+5 30.403(10) 5.39 н

30.530(60) 5.40

(В1.94РЬ.03)2.242г1.83(Са1.0'Ггп.50)Си2О8+г 30.370(20) 5.40

(В1.94РЬ.0б)1.902г1.78(Са.74¥Ь.44)Си2°8+5 30.554(25) 5.41 6

С«, 8г. V

Га+.Чг+У

о 01 0.2 0 3 0.4 0.5

а) Содержите нттрия в шахте (ота.ед.)

с>, 5г, Ег

а-- л д Са+Эг+Ег —Л

.....ог ......

. Са+Ег

д—— -л

О 01 0.2 03 ОЛ О.В

б) Содержание эрбия в шихте (ота.ед.)

Рис.2. Зависимость содержания кальция, стронция, иттрия и эрбия в кристаллах системы Вь5г-Са-Си-0 от количества редкоземельных элементов в шихте: а) легирование иттрием; б) легирование эрбием.

Это соответствует пространственной группе ВЬшЬ или ВЬ2Ь. Эт структуру мы будем называть базисной. На рнс.4 приведена схем прецессионной рентгенограммы кристалла, на которой отчетливо вндш рефлексы дополнительные к основным рефлексам и указывающие н наличие модулированной структуры. Анализ полученных рентгенограмм показал, что компоненты волнового вектора модуляции не могут быт полностью определены в рамках обратной решетки базисной структура то есть имеет место несоразмерная модуляция. Волновой векто смешения атомов может быть представлен в виде q = 0,21 Ь* + с*

о

величина модуляции вдоль направления Ь составляет 25,7 А. Н основании полученных результатов были найдены законы погасани дополнительных рефлексов и рассчитана схема обратной решетк (рлс.5). Следует отметить, что начиная с концентрации свинца в 269< модулированная структура не наблюдалась.

Серия экспериментов по исследованию теплового расширени монокристаллов (В1,РЬ)25г2(СаД)20з была проведена на трех образцах

различным содержанием эрбия и на одном образце с иттрием. Состг образцов и величины линейного коэффициента теплового расширени (ЛКТР) приведены в таблице 2. На рис.6 представлены температурив: е зависимости параметра "с". При первом после синтеза нагреве образце

наблюдается аномалия вблизи 200°С в вше резкого возрастай! »

величины "с" на 0,05 А, это явление не наблюдается при втором нагрев В окрестности 600°С величина параметра "с" проходит через миниму! который сохраняется и при втором цикле измерений. Кроме тог наблюдается гистерезис, который исчезает при втором нагреве. Г характеру изменения ЛКТР исследованный интервал температур мож! разделить на три диапазона (табл.2).

Реалъпое содержание калышя и пттрия (ога.ез.)

1

0.5

0

Рис.1. Зависимость содержания кальция и иттрия в кристаллах системь В1-5г-Са-Си-0 от количества иттрия в шихте.

Са +

^ ■—^

н----- ________с

у П-----П 4- - -

□

-----1 1 1 '

О 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5

Содержание нпрпя 8 шихте (отп.ед.)

содержание иттрия в образце превышает номинальную концентрацию, тогда как при значении 0,5 - реальное и номинальное содержания иттрия совпадают друг с другом. На рис.2 приведены зависимости реального содержания кальция, стронция, иттрия и эрбия от количества редкоземельных элементов в шихте. Из этих рисунков следует, что в изучаемых образцах иттрий и эрбий замещают кальций, а кальций замещает стронции, то есть редкоземельные элементы располагаются только в подрешетке кальция. Таким образом реальная формула образцов может быть записана в виде (В1[.уРЬу)2-н5г2.;,(Са1+/_хИх)Си208.

На рис.За приведены зависимости величины объема элементарной ячейки кристалла и температуры Кюри от реального содержания иттрия, а на рис.36 приведена зависимость величины температуры Кюри от объема элементарной ячейки. Видно, что можно говорить о некоторой величине объема элементарной ячейки, меньше которой кристаллы становятся несверхроводящими.

Второй целыо настоящей работы явилось изучение особенностей атомно-кристаллической структуры ВТСП образцов. Они оказались псевдотетрагональными с параметрами а = Ь = 5,4 А. Однако на лауэграммах хорошо были видны оси вращения второго порядка, что позволило сделать вывод о ромбической сингонии. Изучение рентгенограмм колебания и вращения позволило определить законы погасания и пространственную группу кристаллов. Наблюдались следующие систематические погасания:

(Ьк1) (ОМ)

Ь + к = 2п

к = 2п

1 = 2п

(ЬкО)

Ь = 2п

к = 2п

Объеи эл.ячснки (А3) Температура Кюри (К)

а) Реальпос содержите иттрш (отп.ея.)

Температура Кюри (К)

б) Обгем алемектарпой ячейки (А3)

РисЗ. Зависимость величин температуры Кюри и объема элементарной ячейки от содержания иттрия (а) и зависимость температуры Кюри от объема элементарной ячейки (б) для кристаллов ВьБг-Са-Си-О, легированных иттрием.

-н-ь*

к-._-_—У

Рнс.4. Прецессионная рентгенограмма монокристалла системы Вь5г-Са-Си-0 в плоскости Ь*с* обратной решетки. На фрагменте приведена схема рентгенограммы в произвольном масштабе, гае • обозначают рефлексы от основной структуры н х - сверхструктурные несоразмерные отражения.

002

200

1) ЯЛ'1/п: Я + £.-)-/?; = 2п

2) НКОт: Н + т-=2п , А' = 2л

3) 0К1-т-. 1 + т = 1п > К=2п

4) Я0£т: Я+/. + т = 2я,

Рис.5. Схема обратной решетки с обозначением основных (о) и сверхструктурных (•) рефлексов.

Таблица 2

Коэффициенты теплового расширения для кристаллов Bi-Sr-Ca-Cu-O, легированных эрбием к иттрием.

Состав образца Коэффициент теплового расширения. 10~6 К"1

и условия иагрем и отжига 20 -250 °С 250 - 550 "С 550 -800 °С весь диапазон

(Biû.93pbû07)2SrI.69(Ca0.69Er0.62)Cu2O8+ç Первый nal рев Второй нагрей Первый нагрев после первого отжига Второй нагрев после первого отжига Третий нагрев после первого отжига Четвертый iiaipeu после первого отжлга Нагрев после второго отжига 8.6 ± 0.6 13.9 ± 1.2 1б.б í 0.4 • 13.3 + 1.8 15.4 ± 0.4 19.9 ± 0.9 16.3 i 1.9 35.0 ±5.0 25.5 + 1.2 30.4 + 1.5 19.2 ± 0.4 26.1+0.4 16.6 + 0.4 16.3 i 0.5 17.3 i 0.4

'(Bio.74Pbo.26)îSri.gs(Cao.63Ero.6o)Cu20g+s 10.5 £ 0.7 11.8 + 1.2 35.5 1 4.9

(Bi0.89Pb0.1l)2.08Sr1.85(Ca0.79Ef0.46)Cu2°8+S Першй liai рев B ropoii liai рев 17.3 ± 1.8 16.1 i 0.6 17.3 + 1.816.1 + 0.6 38.8 ± 2.2 22.5 ± 1.2

(^'0.89рЬо.1 l>2.08Srl.85(Ca0.77 Y0.54)Cu2°8+5 12.6 + 0.7

С. А

Т(кГф1ГУр» ("С)

Рис.6. Температурная зависимость параметра "с" при нагреве и охлаждении для кристалла системы В^Бг-Са-Си-О: а) первый нагрев после синтеза; б) второй нагрев; в) первый нагрев после отжига в кислороде.

Для того, чтобы проверить, в какой мере наблюдаемые особенности теплового расширения связаны с содержанием кислорода в образцах, был проведен отжиг образца в атмосфере кислорода при температуре 550°С в течение пяти суток с последующей закалкой на воздухе. Температурная зависимость параметра "с" при первом после отжига нагреве приведена на рис.бв и аналогична зависимости при первом нагреве после синтеза образца. Таким образом можно утверждать, что аномальное поведение ЛКТР в интервале температур 550-600°С при первом после синтеза нагреве обусловлено изменением кислородного индекса. Величины наблюдаемых аномалий оказались сильно зависящими от содержания свинца и полностью исчезали при концентрации свинца 26%.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ ДИССЕРТАЦИИ

1. В монокристаллах (В1,РЬ)23г2(СаД)208 (Я = У, Ег) рентгеновскими

методами определена пространственная группа базисной структуры ВЬтЬ (ВЬ2Ь) и обнаружена несоразмерная сверхструктура с волной смещения в направлении вектора q =0,21 Ь* +- с*. Определена сверхструктурная пространственная группа для модулированной структуры ИВЬтЬ (1\:ВЬ2Ь),

2. Обнаружено, что начиная с концентрации 26% свннец подавляет модулированную структуру в монокристаллах (В1,РЬ)25г2(СаД)208 (Я =

У, Ег).

3. Установлено, что в изученных кристаллах иттрий и эрбий замещает кальций, а кальций замещает стронций, то есть редкоземельные элементы располагаются только в подрешетке кальция. Реальная формула образцов может быть записана в виде (Вц.уРЬу)2+^г2-2(Са1+2-хЕх)208 (Я = У,

Ег).

4. Определена критическая величина объема элементарной ячейки, меньше которой кристаллы теряют сверхпроводящие свойства.

5. Установлено, что в зависимости от состава монокристаллическ образцов (Bi,Pb)2Sr2(Ca,R)20g на кривых температурной зависимое

параметра элементарной ячейки "с" в первом после синтеза цик "нагрев-олаждение" появляются аномалии вблизи 200°С и в интерва температур 550-6С0°С, а также наблюдаются гистерезисные явления интервале температур 200-650°С. При повторении циклов "нагре охлаждение" эти аномалии исчезают, кривая теплового расширен! сглаживается и не меняется от цикла к циклу. Установлено, что аномал1 в интервале температур 550-600°С связана с изменением содержат кислорода в образцах ВТСП.

6. Определены линейные коэффициенты теплового расширения (JTKTi вдоль кристаллографической оси "с" в монокристалла (Bi,Pb)2Sr2(Ca,R)20s (R = Y, Er) в интервале температур 25-800°С

Средние значения J1KTP с/ср. в этом интервале температур зависят о легирующего элемента и не зависят от его концентрации. Значения oicp для эрбия и итгрия составляют 17(1)10"бК'1 и 12(1)10-бК-1 соответственно.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ОПУБЛИКОВАНЫ В СЛЕДУЮЩИХ РАБОТАХ

1. Zubov I.V., Ilyushin A.S., Leonyuk L.I., Mustafa B.M.,Vetkin A.G., Nikanorova I.A., Redko S.V., Shi L., Lu J., Zhou G. The composition and the crystal structure of single crystals (Bi,Pb)2Sr2(Ca]_xRx)Cu20s (R = Y,

Er, Ho, Tm, Yb). В кн.: Труды Международной конференции по физике переходных металлов. Дармштадт. 1992. С.23.

2. Ilyushin A.S., Shi L., Leonyuk L.I., Mustafa B.M., Jia Y.B., Nikanorova I.A., Redko S.V., Vetkin A.G., Zubov I.V. The composition and

crystal structure of single crystals in the system: (Bi,Pb)2Sr2(Caj. xRx)Cu2Os (R = Y, Er, Ho, Tm, Yb). J.Mater.Res. 1993. V.8, 110.8.

ЦИТИРОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Nardin G., Radaccio L., Zangrando E. A united description of the crystal structures of copper containing ceramics superconductors, Acta Crystallogr., 1989. V.B45. PP.521-528.

2. Sleight A.W. Chemistry of high temperature superconductors. Science, 19S8. V.242. PP.1519-1527.

3. Rao C.N., Raveau B. Structural aspects of high temperature cuprate superconductors. Acc.Chem.Res., 1989. V.22, no.3. PP.106-113.

4. Yamamoto N., Hirotsu Y., Nakamura Y. et al. Superspase group analysis of the modulated structure in superconductor Bi-Sr-Ca-Cu-O. JpnJ.Appl.Phys., 1989. V.28, no.4. PP.L598-L601.

5. Onada M., Yamamoto A. et al. Assignment of the powder X-ray diffraction pattern of superconductor Bi2(Sr,Ca)3-xCu20y. Jpn.J.AppI.Phys.,

1988, no.5. PP.L833-L836.

6. Eibel O. Crystal structure of (Bi,Pb)2Sr2Can.iCun04+2n. Physica C, 1990. V.168. PP.215-238.

7. Eibel O. Crystal defects in Bi2Sr2Can.1Cun04+2n. Physica C, 1990. V.182. PP.249-256.

8. Eibel O. Displacive modulation and chemical composition of (Bi,Pb)2Sr2Can.iCun04+2n (n=2,3) high-Tc superconductors. Physica C,

1991. V.195. PP.419-434.

9. Takamuku K., Ikeda K., Takata T. et al. Superconductivity in non modulated (Bi,Pb)2Sr2Ca1.xYxCu20y (x=0 to 1.0). Physica C, 1991. V.185-189. PP.451-452.

lO.Sequeira A., Rajagopal H., Sastry P.V.P.S. et al. Neutron profile refinement of the superconductor Bi2Sr2Cai.xYxCu20s. Physica B, 1991.

V.174. PP.106-1I6.

11.Karppinen M., Antson 0., Baules P. et al. Characterization of the europium substituted superconducting B^SrjCaCujOg+y phase.

Supercond.Sci.Technol., 1992. V.5. PP.476-481.

12.Arendt R.H., Garbauskas M.F., Meyer C.A. et al. Thermal expansion measurements using neutron diffraction of Bi2Sr2CaCu20x . Physica C, 1991. V.182. PP.73-78.