Теория электронной структуры и физические свойства бинарных сплавов замещения в приближении когерентного потенциала тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

1СИЕВСКИП ОРДЕНА ЛЕНИНА й ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕЗОШ'Ж ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. Т.Г.ШЕЕЧЕНХО

За праэах руиопяск

ИАТНИЙ Тетьвни Кмнтрмеэиа

удк 539.2

теорий электронной структур« и фнзячбские свойства бкнари11х сяялвоэ элневкийп а приближении когерентного потенциала

Cl.04.02 - теоретическая фигняа

Л агора >5 врет дяссвртоцям но соисавнив учввоя стопенм кандидата фмзйно-натвиатиччекях иаух

Киви - 1392

Работа выполнена на кафедре радиационной физики фиэическог< Факультета Киевского ордена Ленива и ордена Октябрьско! Революции государственного университета им. Т.Г, Иевчевк<

Научные руководители : доктор фиэиго-матемагичесхих наук,

профессор ПЕТРЕНКО П.В,

кандидат физико-математических наук, доцент РВПЕЦКИЯ С.О.

Официальные оппоненты : доктор физико-математических наук,

профессор ЛОСЬ В.Ф. ( Институт металлофизики АН Украины, г..Киев )

доктор физико-математических воук, профессор ПИВКЕВЯЧ К.П. ( КГУ, г. Кие» )

Ведуцая организация : Институт тчоретическоп физики ЛИ

Украйни ( г. Киев )

Запита диссертации состоится ''"51992 г.

часов на заседании специализированного совета Д 068.1822 при Киевском ордена Ленива и ордена Октябрьской Революции государственной университете им, Т.Г.Вевченко ( 252127 , г, Киев , проспект акад. Глункова , 6)

С диссертацией «окно ознакомиться в научнол библиотеке Киевского, государственного университета■

Автореферат разослан ___ 1992 г.

Ученый секретарь спеииализчрованного совета -УЭерла^___- ВЕРЯАН Э.

ОБЧАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность теми. Теория неупорядоченных систем в настоящее я представляет . собоя оОниряув и весьма интенсивно ивавкувся область физики конденсированного состояния. Это сняется значительном успехами теории твердого тепа в вдевании' систем. характернаувкихся беспорядком и рмониэмом, а такяе яироккм техническим применением различных эрядоченных материалов, обяадввциз особыми физическими гтвамя.,

Классическим методом исс^доваиия структуры и свойств >рядоченяых систем яаяяется метод когерентного потенциала, самосогласованного приближения эффективная среды. Основанный ^пользовании формализма функций Грина и теории многократного »яния, этот метод позволяет развить аппарат модифицированной «и возмуцевия с учетом статистических характеристик системы. Впервые метод когерентного потенциала сил предложен юром и Совенон) для расчета функции Грина в одеоузельпом 1ихепии, и бнл успевно использован для расчета элементорных гждения в полиостью неупорядоченных системах. Как показали »доваяия, одяоузельное приближение когерентного потенциала I ) позволяет правильно передать -певтроиннл спектр в цепом, ■етворяет также требовании трансляционном ияварияатности и (тичяости функции Грияа. Поэтому приближение ПКП во асея (ениях считается нампучним одноузелышм приближением. Однако, шая только в средни локально® окружение каждого стона, жжение ПКП ие позволяет воспроизвести тонкув структуру гроипого спектра, обусловленную многократным рассеяциен на |Яьом потенциале возмуцония в системе м кластерах принеси, этого необходим выход оа рамхи одноузельяого приближения. Последующее развитие различная методов овсвкения >ентиого потенциала (с цельо учета многократного рассеяния) 1вло. -что^ методы, кспользувние разложение во кумулшгпшм 1им, а также кластерные обобцения, использупцие 1ксимирувцие ' условия самосогласованна, приводят к полалени» шческкх полвсов у функции Грина. Это связано с частичным фоввнием рядов теории рассеяния (или некоторого класса >амм соответствующего диаграммного метода) и возникавшим этом эффектом "многократного" заполнения узлов. Неточная заполнения узлов жарактерсн также для метода расцепления их, разрывавшего фактически корреляционные связи, вавтся методы, направленные на устранение этих особенностей оыоиы» расчета серии поправок, однако это приводит к здкости и не полностью устраняет неаналитичность. Задача самосогласованного приближения, учитывавшего яние иа кластерах и удовлетворявшего условно аналитичности, тся в приближении •'Служдооцего кластера" (Ияллс) . При этом, вавтея вклады диаграмм, удовлетворявших определенным иям симметрии, вытекапцим из требования аналитичности, о, применение зтого приближения при учете рассеяния даже остойаем двухчастичном кластере является дозольпо слоеным. Кроме этого, не менее важным является, вопрос о пределах нииости различных приближения с точки зрения малости енных вкладов, ответ на который становится затруднительным учяо сложных методов аппроксимации, для которых не пован вопрос сходимости. Поэтому основные результаты в в когерентного потенциала относятся к честным случаям :

::иэхой концентрации пркмгси, слабого кии сильного рассевн

HaoSxoRnno такгге откатить, что рассеяние на класт яонечного размера, вирокэ используемое в кластерных подход не адекватно зродставлаии» Т - матрицы рассея:и:е а случай среде, юте з предельных спучоах и мольт ваОлвдаться пеило согласие.

Таким образом, развитие кластерного нетода обсбц когерентного гготеацкала, позволявшего пиятн за райки одиоузель прибпу.я&ния ПКП с uesibD учета многократного рассеяии статистических корреляция в случайной системе (с миро граиицаии применимости метода) продолвоет оставаться октувл проблемой электронной теории ьондеисироиоииого состояния.

Цепью диссертационной рзЗотк является : развитие ueTi sore рентного потенциала в электронной теории иеу пор л дочел: сплавов, позволявшего исследовать влияние ыногократш рассеяние и статистических корреляций ко электронауа структур: физические свойства сглаоа ю скрокои диапазоне знача] концентрации примеси к параиетрк рассе&ЕПя;

исследование основных закономерностей эффектов Олияш упорядочении в однозоиком аркЗлкгеилк бинарных сплавов занесет

lia уч но я яовизпа работ« определяется теп, что получено no¡ ресекнс задачи теории многократного рассеянна а случайное сре; представленное о виде , разложение кластерного типа j 7 - на триад рассснтш, а ирялоаеаии к моделям сильной cut диагосапьного и кедиагоналыюго беспорядка.

На основе кластерного раплохеиия развивается кластер! иетод обобщения когереитнэго потенциала, удоилетооравк требовааиэ трансляционной инвариантности, позволяю»

как несамосогласованио, так и самосогласованным образом проводи учет многократного рассеяния и статистических корреляция случайно;! системе,

Б самосогласованном методе получено уравнение и когерентного потенциала (в обцем виде), соответствуй« трансг.яцлоино инвариантному услози» полного самосогласован эффектизнои среды.

Йсследоэан критерия применимости предложенного ието приближения когерентного потенциала, основанный на рведен обобщенного параметра малости и требовании сходимости кластерно рйзлогенил. Показано, что ои включает такие предельнее случи как малость концентрации примеси, слабое и сильное раосеянк и обладает прк этом Оолее расширенными границами применимости.

Требование сходимости кластерного разлогения рассматривает танке, как условие, обеспечиваемое аналитичность $увхцик Грии по крайне 7. мере и пределах погреияоети, определяемой параметр малости.

Результаты теоретического расчета эффектоа влияния £5лихие упорядочения (парных мехатомных корреляция) на физическ: свойства сплавов Си-Al находятся в достаточно хороа согласии с имеющимися экспериментальными дапными.

Практическая ценность работы. Полученные в диссерта! результаты могут быть использована для модельного ксследова; электронной структуры и эффектов влияния статистических корреля] на физические характеристики неупорядоченных систем в прииене| к различным моделям электронного спектра и потенциа:

кмодеяствия, а таксе для интерпретация экспериментальных ■их я обмети исследования структурных фаэових преврацения, уяьтатм диссертация могут бкп также дояшми при разработке а« технология многокомпояеитних материалов с заранее эадаякым иксов свойств.

На »аяиту аияосятся слвдувяяе положения ;

1. Реаевяе для фуакцяя Грива одноэлектроявых состояния геисироВаанмх сред, представленное а виде раэлохепи* :теряого тяЬа по яоявнм вервянвмм функциям Г - матрица :еяяяв а представления Ваяяье, вмрахеяия для которых гченм а аналитическом виде (в врилохеяия к моделам сильно* •я диагонального я яедиагонального беспорядка}.

2. Кяастеряое оОоСяеяие метода когерентного потенциала, юяявяее учитывать весемосогласоваявмм и самосогласонаниям 1Эом мяогокретвое рассеяние я статистические корреляция в шявоя системе.

3. Исследование аффектов вяияния блихвего упорядочения алектровяую структуру я физические свойства

котемпературяие теплоемкость и электросопротивление) о эоввоя ■ модели Сияарямх спвааов еаяещеяия.

АпроВапия работы. Основам« результата диссертациоивоя >тв докладивались ва :

- Объединенная сессия постоянных семинаров ГСМ8 и ССО Р по физике твердо! о тела и механике. Барнаул, сентябрь 3, 1987 г.

- XII Европейской кристаллографическом конференция, ва, август 20-29. 19вв г.

Публикации. По тепе диссертации опубликовано 7 работ, ок котормх приводится а конце автореферате.

Структура диссертация. Диссертационная работа состоят введения, четырех гяаа, эакявченяя и списка яигературм. хеяа яа 195 страницах машинописного текста, включает исувков, г табяяцм я список цитируемое литература м ваимеяовавня.

СОДЕРЖАНИЕ ЯНССЕРГДПИИ

Во вверецдц обосновывается актуальность тема диссертации, 1гяяруется цель работм, приводится содеряаяие диссертации по 1М, представяевм осяоваяе аолохения, выносимые ва эаяиту.

В пеюаоя гяаве дается обзор современного состоявяя и 1ямх ваправлеяия развития метода когерентного потенциала юктронноя теория коядеясмрояанвого состоання. Укачивается грудяоети я яеременяне пробасим в отдельных подходах к гервому методу обобщения когерентного потевциала, которые 1ЯМ главным обряюм с использованием аппроксимация |ренебреяения требоваяиен сходимости, аналитичности иля шяциоиноя яяаариантяоети. Реяеяие этих проблем в рамках юхевного кластерного метода обобцения когерентного цнала составляет предмет теоретических исследований яцвй диссертации.

Во второй главе представлен кластерный метод обоОве когерентного потенциала. Рекуррентным способом в мог диагонального Беспорядка получено репе ¡¡не для Функции Г[ (далсонооского типа), которое затем преобразуется разложение кластерного типа по полним вериинныи функц Т - матрицы рассеяния в представлении Ваипье, выражения которых получены в аналитической виде ( табл. 1-2 Кластерной раэлокепке для Т - матрицы рассеяния представл собой разложение на операторные функции, которые соотвегств полному учету многократного рассеяния на неприводи совокупностях (кластерах) рассеивающих центров. Конфигурациов усреднение проводится в . представлении случайных чи заполнения, что позволяет в рассматриваемом методе когерент« потенциала корректно учитывать статистические корреляции не требует поправок на "многократное* заполнение узл Рекение в модели недиагональиого беспорядка представлено структурное обобщение репения, полученного е модели диагональн беспорядка, что соответствует двоимому кластерному лерераэложе ( табл. 3 ). При этом, реиение модели диагонального беспоря является частным случаем решения в модели недиагонапьн беспорядка. На основе кластерного разложения развивав метод обобщения когерентного потенциала, позволяющий . самосогласованно, так и несамосоглассаавно учитывать ыкогократ рассеяние и статистические корреляции в случайной систе Получено уравнение для расчета когерентного потенциала приближении самосогласованной эффективной среды, удовлетворяв требование трансляционной инвариантности, применимое, произвольной степени кластерного приближения ( табл. 4 В самосогласованном методе модели диагонального беспора, возникает проблема перенормировки эффективное фуккции Гр в связи с учетом недиагональных элементов когерентного потепци Вта задача может бить решена с поиобь» выражения, получен; в модели кедиат-оиального беспорядка. Исследуется Крите] применимости предложенного кластерного метода приблкге: когерентного потенциала, основанный на введении обобценж параметра малости и требование сходимости кластерного разлохеш Показано, что он включает такие предельные случаи, как малз< концентрации примеси, спаЗое к сильное рассеяние, и обладает 1 этом более расииреиными границами применимости. Показана, быст] сходимость кластерного разложения при условии малое обобкенного параметра. , -

В третьей главе развивается методы расчет» физичеа характеристик бинарньх сплавов замёкеция, основанные прииенении метода функций Грина. & модели диагональн« беспорядка представлены в аналитическом виде выражения ) конфигурационно усредненное Т - матрицы рассаянич, плотно« электронных состояния ( табл. 5 ) и тензора электропроводное-позьолйоцие исследовать эффекты влияния статистических коррелш в приближении многократного рассеяния на парах. Представлен! теоретические результаты совместимы с использованием раэлич! моделей электронного спектра и потенциалов вэаимоделств! Предусмотрено, такхе обобщение результатов для использования случае многозонных моделей сильной связи. Для построен замкнутой теории равновесного состояния неупорядоченных сис-1 рассматривается , термодинамический метод расчета раввовес!

•евия параметров ближнего порядка (с учетом термодинамического гоянкв систем»),

В четвертой главе представлен численны» расчет в одноэонном >лижении модели сильной связи бинарных сплавов замещения. Для :а«ин зпектронвого спектра компонент сплава используется >ль Ведяева, с обобкением расчета et это« модели для случая is вольной величин» параметра ( v, /В, ) . Численный расчет в :ертации главами образом носит иллвстративныя характер. Па >ве модельных расчетов исследуется применимость приближения ■ократиого рассеяния на парах (двухчастичных кластерах) с • в получения тонкой структуры ■ (примесных состояния) [тройного энергетического спектра, а Также изучения эффектов !ния статистических корреляция на электронную структуру и гческие характеристики сплавов. Численмо исследуптся основные •нонерности эффектов влияния двух типов ближнего упорядочения, 1ча»кихся знаком параметра Каули на первая координационная >е. В расчетах для сплава Cu-Al используется реальные значения iMerpoa Каули при определенных термомеханических обработках :иге и.пластическое деформации), в предположении однородного >ядочения. Показало, что эффекты влияния ближнего упорядочения шин образом определяется знаком и аелмчкноя параметра Каули первоП координационной сфере. Однако, для достижении □точно хоронего согласия с вмсицимися экспериментальными >ими для сплавов Cu-Al требуется учет параметров ближнего [дка, кок минимум для трех координационных сфер. |эано, что уровень Ферми сплавов Cu-Al попадает в ictb наиболее существенна« изменения электронного 1Гетическоро спектра, обусловленных Спнхнии упорядочением : пасть локального экстремума типа ein при значениях метра Каули «£| < О , н типа max - при «14 > 0 , что юдит к суцественно различил« эффектам влияния двух типов :него порядка иа физические характеристики сплавов, зано, что предложенный кластерные метод обобпения рентного потенциала позволяет исследовать эффект образования i в электронном энергетической спектре при ближнем ядоченип, что кокет рассматриваться как тенденция к дальнему дку. При этом, для модельного сплава, упорядоченного ипу Cug Au , показана существенность иплада трехчагтичиогэ торного рассеяния для более точного учете статистических еляцил и достижения расцепления энергетического спектра, aна также попытка из "первых принципов" исследовать ожность установления различного типа ближнего порядка, ениыл расчет, внполненния для модельных термодинамических вив V = const И р = const , подтверждает предположение висимости характера ближнего порядка от термодинамического есса при упорядочении. Исследования в модели

агонппыюго беспорядка показали, что структурно зависящие грали перескока могут также ок&зивать определенное влияние на ктер (или степень) ближнего порядка в системе. Выполнено едование изменения низкотемпературной теплоемкости и тросопротивлония при концентрационном " структурном фазовом ходе, связанном с изменением типа ближнего упорядочения, согласованны! расчет когерентного потенциала представлен в льном случае модели диагонального беспорядка, демонстрирующем пение тонкоп структуры электронного спектра, неразрешимой я иосогласованном методе.

Таблица 1

МОДЕЛЬ ДИАГОНАЛЬНОГО БЕСПОРЯДКА

Гамильтовиая :

Н -И + У

м -£»"> ^„„<"1 £|П> Оп| - гамильтониан

п пп п "т зффекгквяоя среди

V- ^пп) ■ £ " потендиая воэиукения

(случайная)

б " 2! <п I - когерентный потенциал

•1

Функция Грина :

б(е)-[Е-щ

Т - матрица рассеяния ;

I - состояния Ваняье

+ & Т §

Т - [1-УЯ"4У »

Решение

Я 1

рС)

П1

- т

(К К < N1

N - число.атомов

дТ * [1-2.,, Р] ¿1 е ''п 1

<'■¿2 Чп8-г, ; О ; ;

1 {па*-*п1}>,"1 1 1 ' 1

где

\ - t г т0)

IV ! 1

1-а <пг_пк}

(к)

Т - рассеянче на "блуядаоцем кластере" с неподвижным

'Г

(1С). .

центром п( (начальник центром рассеяния).

- рассеяние иа изолированном кластере 1П4>П2-«Л> с начальным центром рассеяния .

£' ' • • - ' ■ Я У I

аблиаа г

КЛАСТЕРВОВ РАЭООХЕВИБ Т - НАТРИЮ РАССЕЯНИЯ

И

Т • Л Т. Т |.„ л

олучепо на основе следующего переразлох«ВИЯ (М) ,, т(1) *

*ч

г г1-г';;гг'[1-г;-"5Гч [..¡¡и

«1

и

г 2

Р-4{"^-'"р)

<Р>П

р * ' я

2 £ 1'П

таг

+1

п^ск+у.)}

§3

и-г""1'

КОНФИГУРАЦИОННОЕ УСРЕДНЕНИЕ

<т> - 1 £ <т\_„в>

п г, Ч- Мп 3

"( "к У П1

Р-4

5* V Т1 ж 1 1 /т, ч /г**-'*? ч - в модели диагонального Ч . ^-"ДР1ПР) • ^и. „_ > беегитяпка винаоного

беспорядка бинарного сплава

л х В(|«1-*

• 1

Р,-ЛР> - 1*;8)

представлении случайных чисел заполнения Л..--Л» £ ^ Д, г I • если в П1 аТОМ Д1

ол

где с Л

{

V "р . 1-1 "I I О

-<г:;Л> Я

д

А

А. " ' " а

нородныл бликнчя рядок

|»о • ■ I

* 1-1

В

<с;>> <сп>-у

' пш

¿г

Таблица 3

МОДЕЛЬ НЕДИАГОНАЛЬНОГО БЕСПОРЯДКА

н- Н

н - V Р

V-

Н-£1*>Нпт<т» п,т

б • £ •"> б„т <ТП|

п,т

У-2И">Упт<т. ■ 2/пт п,т •

V -О Т-£ТП - £ £ ,г»4-пр(*п Ч> •

И " п Р'Чп^Г 1 р

V • 7 V/ Н>

ч, "ит

н ^

" 21 Т(П)т " £ Тоои» тп,. ^<н)т..«Д(ттр) »

Плотность электронных состояния в приближении многократного рассеяния на пара» (двухчастичных кластерах)

<б> - <? + С <Т> 6 ;

1т <^£ + >> -«V« Пп тп 1

ги ><и »

/

аОпяца 4

-Э-

СЛИОСОГЛЛСОВАЯВЫЯ МЕТОД <0> + £<Т> £ ; <Т(б)>»О Ч» <<г>'-(г(1Г)

Трансляцнояно инвариантное условие саыосогласовавия эффективной среды :

Тп <ТП(5)> - о ;

<иб)>*££ <тп„ п (б)> -о |

*"а _I

«■1,2,„.И ~ характеризует степень кластерного приближения

. Модель диагонального беспорядка

<уо>-о ^

Г«- - г Л -

1 ПП А' г. .- . ^ 1

«т,гЦ

где у'1 ТГа-Кд)я ' V » 2 |п>5пт <т(

.Модель ведиагопального беспорядка ы ~

Р-г (у-'М I1« '

учи.ывая \ ^тт * £ £ ? 1тт1тт.

6'-Z 1п>Сп<т1

п,т

ТаОяяца 8

ПРИБЛКХЕНИЕ МНОГОКРАТНОГО РАССЕЯНИЯ ВА ПАРАХ

МОДЕЛЬ ДИАГОНАЛЬНОГО БЕСПОРЯДКА СПЛАВА »„В,.,.,

1. Несамосогласовеяивл расчет поправок к одвоузельвоиу приОляхеяяв ПКП

■ б'Е1П>ет<П\ ; <!„(£?)> -О

<Т>"£

Плотвость эяектровяях еостояаяй 2. Самосогласоваввяя расчет яогереатвого потеяцнаяа

(

'*> <Ц<ГП1 > <*„<*» ♦ " 0 »

"•т т*п

?(£) — -¿г * 1« >

*(*)• Ы)-и-е-ГсМы Г* „„я г.гг^члгзг

П * П _ • . т*п

В заклвчеиии приводятся осяоввке результата и выводя :

1. Полечено реаеиие для функции Гринз одноэлектроыных стояния конденсированных сред а приложении к моделям льпоя связи диагонального и недиагонального беспорядка.

Ренвиие представлено в виде разложения кластерного па по полним вервкнпии функциям т - матрицы рассениа представлении Ваннье, £выражения для которых получены я алитическом виде ( Г = пе ).

2. На основе кластерного разложения представлено астерное обовцение метода когерентного потенциала, позрсяявцее к носамосогласовапно, так и самосогла~оваиным образом оводить учет кпогократного рассеяния ». статистических рреляций э случяпиоя системе.

3. Пояазако, что кластерное разложение для полпоП Т -трицы рассе.'гг.!-^ является Оистросходяцикся при условии малости раметрз а а

г- те, {|<^>Н0ОП1 » п^О } , <^>-0 .

я этогл, кластерное разложение представляет собой сумку надои, которые пропорциональна эоэраставпея степени' 3" мэра увепичэяия числа рассеивающих центров, о такие г.инекных 1?юров кластера рассеяния.

4. На основе оценка параметра малости у для когерептного генцяала, самосогласованного в пдноузельном приближении,

б"-;™ [?((г>]00 , .

/ ' 1 кв "01 I ¡у

5 к0 = ка ь «о - полос функции Грива в -

¡дстазлении; 5" = (б'+К>") <П/ - когерентикл потенциал;

гно сделать следуециэ выводи :

е - Палэсть мнимой части когерентного потенциала

У(Е-б') | « 4 является достаточнвм условием малости параметре 3* и применимости кесамосогласовакного катода расчета травок к одноузелыюиу приближению когерентного потенциала. > условие включает такие предельные случаи, как малость щентрадии примеси и слабое рассеяние,

- Альтеряативкым условием применимости несамосогласовакиого года когерентного потенциала является условие \6'/(Е-б') \ > 1 , | приводит к МВЛОС1К величины и соответствует гча" сильного убивания неднягопалышх элементов функции Грика. >му условно удовлетворяет, э частности, предельный случай ■ьного рассеяния.

- П случае у" ы 1 необходим учет многократного сеяния на ниогочастичннх кластерах, при использовании юсогласованного метода расчета когерентного потенциала.

5. Получено уравнение (типа Сопена) для самосогласованного ода расчета когерентного потенциала в моделях сильной связи тонального и недиагонального беспорядка, удовлетворявшее бованив трансляционной инвариантности . применимое при извольнои порядке кластерного прибллхенчя для Т - матрицы сеяния.

Критерием сходимости самосогласованного метода

бликения мкогерентного ^потенциала является малость ичини < Г„ „ )>■ В .

я - порядок используемого кластерного приближения для матрицы рассеяния,

6. Обоснована применимость приближения многократного сеяния на парах (дву.¿частичных кластерах атомов) для описания

эффектов ближнего упорядочения в статистически неупорядоченно ' системах.

Численные расчет показали, что приблияевие мвогократвог рассеяния на парах является вполне достаточным для описави тонкой структуры электронного спектра и эффектов влияни межатомных статистических корреляций для мирового диапазон значения концентрации примеси и параметра рассеяаия (в случа расщепленных и нерасщепленных энергетических зон), за исключение возможно особых точек электронного спектра.

7. Получены аналитические выражения для конфигурационн усредненной Т - матрицы рассеяния, плотности электронны состояний и тензора электропроводности в модели диагональног беспорядка бинарного сплава эамеценив, позволяющие исследоват эффекты влияния статистических корреляций в пркближени многократного рассеяния на парах.

8. Представлено обобщение модели Ведяева электронког спектра для случая произвольной величины параметра ( v0/B03

в приложении к численным расчетам в однозонноя модели бинарны сплавов замещения.

Численные исследования, выполненные в рамках одкоэонно модели для сплавов Cu-Al (для s - зоны, в пренебрежении s-d гибридизацией) показали, что результаты расчета эффекте влияния ближнего упорядочения на низкотемпературную теплоеккост и электросопротивление находятся в хоровем согласии с имевцимис экспериментальными данными.

9. Показано, что уровень Ферми сплавов Cu-Al попадает i область наиболее существенных изменений электрокноп энергетического спектра, обусловленных ближним упорядочением

в область формирования локального экстремума типа mln npi значениях параметра Каули . <¿t< 0 . >. max - * при - d, t > О что приводит к суцественио различным эффектам влияния двух типо] ближнего упорядочения но физические характеристики сплавов,

10. Показано, что прбдлохеиныя метод кластерного оОоОцгки. когерентного потенциала позволяет исследовать эффект образовавш цепи в электронном энергетическом спектре при Слихие) упорядочении, что может рассматриваться как тенденция к дальнем; порядгу. При этом, расчет однозонноя электронно* структур! сплава, упорядочевного по типу CuаАи .показал существенност! вклада рассеяния на трехчастичиых кластерах для более точвог« учета статистических корреляция и достижения .расцеплены энергетического спектра.

11. Самосогласованный расчет когерентного потенциал* в модели диагонального беспорядка (в приближении многократно« рассеяния но парах) при условии í"« 1 показал блкзост! ревения к - одноузельному приближению когерентного потенциала, Недиатональная часть когерентного потенциала является мало! поправкой, однако проявляется существенным обраэом в облает« расцепления энергетического спектра. При этом, набладаето тонкая структура электронного • энергетического спектра, неразрешимая в весамосоглвсоваином методе расчета, чт< свидетельствует об увеличении чувствительности самосогласованно» метода к многократному рассеянии и статистическим корреляциям.

12. На основе равновесной термодинамики ««упорядочении! сплавол, на примере термодинамических условий v s cona< и р a const , показана возможность установления различногс гипа ближнего порядка в зависимости от вневних условии.

13. Выполнена модельные исследования изменения jroтемпературной теплоемкости и электросопротивления - при кцевтрационвом структурном фазовой переходе, связанном с непениек типа ближнего упорядочения. Показана корреляция Центов фазового перехода для физических характеристик сплава, редепаених одиоэпектроияои п дву»электронной функцлея Грина.

14. В однозоивои модели сильной свази (в приближении згократного рассеяния на парах) внполяено исследование влияния диагонального разупорядочения на электронную структуру сплавов.

При выходе за пределы аддитивного приближения (как и в 1ИТИВНОМ , приближении) наблюдаются эффекты усияеяия и шживания .пиков тонкой структуры электронного спектра, в. жсиыости от знака приращения в структурно зависящих интегралах >ескопо относительно основной: компоненты системы.

15. Структурно зависящие интегралы перескока могут >эывать определенное влияние па характер ближнего упорядочения системе, Поназано, что в случае > > 1ля>дается . тенденция к ближнему упорядочение, а в случее 'nm I < 1Лпт1 i, I h„ml наблюдается . тенденция ж ближнему слоению, с возможной локализацией примесных состояния.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ОТРАЖЕНЫ В СЛЕДУЮЩИХ ПУБЛИКАЦИЯХ :

Грабовский U.S., Кулиа Я.П., Летреяко D.B., Репецкии С,П., Иатния Т.Д. Расчет параметров ближнего порядка б/нарякж сплавов методом когерентного потенциала // Дохл. АН УССР. Л.-1909.- И 7.- С. 65-71.

Грабов'ский t).Е,, Купив Н.Ц, , Петренко П.В., Репецкии С.П., Цыганов И. П., Шатвия Т.Д. Влияние ближнего порядка на плотность электронных состояния и остаточное электросопротивление Викарных сплавов // 4ММ, - 1990.- N С. 193-202. Кулиа Н.П..Петренко П,В., Репецкии С.В., Иатний Т.Д. Электронная структура и ближнее упорядочение бинарных сплавов // «ММ.- 1990,- N 10.- С. 51-60. .

Кулим Н.П., Петренко П.В., Реяецкия С.В., Нагний Т.Д. Влияние Ближнего упорядочения на электроники энергетический спектр, теплоемкость и остаточное электросопротивление бинарных сплавов И ФТГ,- 1990.- Т. 32, N 11,- С. 3185-3196. Kulish N.P. , Petrenko P.V., Hepetskii S.P., Shatnii T.D. Coherent potential method in the electronic theory of disordered alloys //Phys. Stat. Sol.(b).- 1991.-V. 165.-P. 143-156.....

Грабовский O.E... Кулии Н.П.. Петренко П.В., Репецкии С.П., Иатния Т.Д. Связь ближнего порядка с электронными свойствами сплава Cu-Al И teavrcu докладов объединенной сессии постоянных семинаров ГСНВ и СС0 РСФСР по .физике твердого тель и механике.- Барнаул.- 1967, сентябрь 11-13.- С. 3. Grabovsky Yu.E., Kulish N.P., Petrenko P.V., Repetsky S.P., Shatnii T.D. Electronic specific heat end shc,rt-rbnee order in Cu-Al solid solutions // Twelfth european crystallosraphic neeting. Moscow, '/SSR, August 20-29, 1Э89.

Collected abstracts, USSR Academy of Sciences.- Moscow. 1989 -V. 1,- P. 335. . .