Теория нелинейных поляризационных и магнитооптических явлений в атомарных средах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.21 ВАК РФ

НАЦИОНАЛЬНАЯ АКАДЕМИЯ НАУК РЕСПУБЛИКИ АРМЕНИЯ

ИНСТИТУТ ФИЗИЧЕСКИХ ИССЛЦЦОЙАНИЙ

Р Г Б ОД

На правах рукописи

ЧАЛТЫКЯН «ИГЕН ОГАНЕСОВИЧ

ТЕОРИЯ НЕЛИНЕЙНЫХ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ И МАГНИТООПТИЧЕСКИХ ЯВЛЕНИЙ В АТОМАРНЫХ СРЕДАХ

Ц.04.21 -Лазерная Физика

АВТОРЕФЕРАТ

лисссрмиии на соискание ученой оепени локк>|)<1 фмзико-магемп.ическмх наук

АШТЛРЛК-19%

Работа выполнена d Институте Физических Исследований Национальной АН Республики Армения

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор, Ф.П. Сафарян

доктор физико-математических наук, профессор, академик, Э.М. Казарян

доктор физико-математических наук, профессор, А.Ж. Мурадян

Ведущая организация: Государственный инженерный

университет Армении

f9 X! /5~

Зашита состоится "—" —-— 1996 г. в ---- часов на заседания

спеииализиросаннзго совета 052 по присуждению ученой степени

доктора физико-математических наук и Институте Физических

Исследование! HAH Республики Армения по адресу 378410, Ашгарак-2,

ИФИ АН Армении.

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Института Физических Исследований HAH Республики Армении.

И X

Автореферат разослан —1996 г.

Ученый секретарь специализированного совета канд. физ. -мат. наук

Панонн A.B.

Актуальность темы. Поляризационные и магнитооптические явления в атомах* всегда находились в центре внимания исследователей. Изучение этих явлений, во-первых, давало возможность глубже понимать физические процессы на уровне атома, во-вторых, позволяло извлекать более полную спектроскопическую информацию о веществе, и, в-третьих, способствовало созданию различных.оптических устройств. В последние десятилетия, в связи с возникновением и развитием нелинейной оптйки, указанные явления стали — широко исследоваться с этой точки зрения. В последние годы ведутся Интенсивные работы по изучению , возможностей создания с помощью поляризовзнного ихчучения атомных и ионных ловушек, селективного заселения атомных уровней, получения лазеров без инверсии шихленностей, магнитооптических фильтров в различных областях длин волн, преобразования частоты излучения и т.д. Нелинейные явления вообще н поляризационные в частности исследовались в большинстве случаев в терминах нелинейных восприимчивостей низших порядков, либо, в резонансном приближении для простейших* двухуровневых, атомных систем. Крометого, исследования . нелинейных эффектов во внешних,;. постоянна. полях, и влияния интенсивности на мапшшые свойства вещества, до середины семидесятых годов практически не проводились даже в резонансном приближении. Недостаточно были изучены также поляризационные э^-фекты .в многоуровневых атомных системах, и поляризационные , свойства многофотонных процессов. Следует также, отметить, что, изучение магнитооптических явлений проводилось тогда в основном » твердых телах, т.к. их проявление в газах, например в парах металлов, считалось очень слабым. Однако начавшееся в середине семидесятых экспериментальное исследование нелинейных поляризационных эффектов в парах атомов, в частности, в парах щелочных металлов, а также изучение магнитных свойств таких сред в поле интенсивного излучения, (низкого К резонансу с переходами атомов газовой среды, показало, что, во-первых, наличие резонансов может приводить к существенному усилению наблюдаемых в ларах эффектов, во-вторых, газовая среда обладает целым рядом преимуществ по сравнению с твердым телом. Дело в том, что высокая чувствительность свободного атома к воздействию рлоплненого излучения приводит к значительной конкуренции между различными . нелинейными процессами (самовоздействия, параметрического 'смешения частот, нелинейного поглощения, самоиндуинрованного поворота плоскости поляризации, многофотонньщи и т.д.), что дает возможность, в принципе, легко управлять как самими нелинейным» эффектами, так и магнитными свойствами газа с помощью гаких легко варьируемых парамстров гаэовой среды как шютиость паров, гемперагура, длина взаимодействия и т.п. : . .

Цель работы заключается в теоретическом исследовании поляризационных (влений при ыаммодсйстшш лазерного излучения с атомами в условиАх мшофотоикого н двухфотонного резонанса и влияния постоянного магнитного юля на эти явления; исследовании неянигйных магнитооптических эффектов

\

и нелинейных магнитных восприймчиюстей атомарных сред при таком взаимодействии; теоретическом анализе процессов с участием двух фотонов "слабого" поля, происходящих на модельных атомных системах в сильном поле излучения, близкого к резонансу, построении теории поляризационных состояний системы двух фотонов и ее использовании для детального анализа нелинейных поляризационных свойств двухфотонного испускания простейших атомных систем.

Научная новизна Получены квазиэнергии и соответствующие волновые функции трехуровневого атома в поде б ахроматического квазирезонансного излучения, а также рассчитаны вероятности всевозможных процессов рассеяния, происходящих при переходах между квазиэнергетическими состояниями. Показано, что в Е-системс можно достичь инверсии населенностей соответствующим выбором последовальности включения и выключения полей, близких к резонансу со смежными переходами, при условии почт точного двухфотонного резонанса.

Проведен подробный анализ поляниашюнных явлений при взаимодействии атома типа щелочного металла с полем одной или двух эллиптически поляризованных волн в условиях близости к двухфогонному и (или) промежуточному однофотоиному резонансам Показано, что в случае одной волны в почти точном двухфотонном резонансе можно создавать динамическую инверсную заселенность в Е-системе выбором поляризации этой волны. Показано, что в случае распространения в такой атомарной среде двух эллиптически поляризованных монохроматических волн имеет место перекачка энергии из одной волны в другую с одновременным поворотом эллипсов поляризации обеих волн

Изучена атомная у-система с верхними уровнями, являющимися компонентами Р-дублета, взаимодействующая с полем излучения, близкого к резонансу, при ' . наличии внешнего, постоянного магнитного поля произвольной величины и направления, в частности, исследованы процессы многофотонного рассеяния на такой системе и показано, что перемешивание компонент Р-дублета магнитным полем приводит к существенному изменению вероятностей этих Процессов, например, "трехфотонного" и ВЭК рассеяния.

Исследован эффект Фарадея в атомарных средах в условиях однофотонного и двухфотонного реэонлнеов и получен вид нелинейной зависимости константы Верде от интенсивности излучения. Рассчитан также угол поворота плоскости поляризации слабой немонохроматической волны в таких средах при наличии внешнего магнитного поля и встречной интенсивной монохроматической волны. При этрм показано, что воздействие на среду интенсивной линейно-поляризованной волны, близкой к резонансу с атомным переходом, приводит к перекачке энергии между циркулярными компонентами слабой волны, что

проявляется, в частности, в осциллшторной зависимости константы Вердс слабого поля от расстояния й плотности числа атомов среды.

Исследовано влияние квазирезонансного излучения на магнитные свойства парамагнитного газа во внешнем постоянном магнитном поле. Предсказан ряд

"нелинейных'магнитооптических эффектов, в частности, резкое увеличение и ______________

(или) изменение знака магнитной восприимчивости и намагниченности парамагнитной среды в магнитном поле, вызванное воздействием линейно-поляризованного квазирезонансного излучения. Рассмотрены аналогичные эффекты в средах из диамагнитных молекул, в частности, получена и исследована нелинейная зависимость обратного эффекта <Г >радея от интенсивности и тл учения вусловиях близости к резонансу с атомами среды.

Для двухуровневой системы в поле монохроматического излучения и для Н-системы в поле бихроматического излучения получено обобщение формулы Гепперт-Майер вероятности одновременного испускания двух фотонов. Получены также вероятности когерентного и нггогереитного рассеяния фотонов "слабого" поля двухуровневым атомом в классическом квазирезонансном поле либо "одетым" атомом. Установлена связь между вероятностями элементарных актов испускания двух фотонов либо рассеяния и усилением в среде волн на соответствующих частотах при различных фазовых соотношениях между волнами. •

Записана поляризационная матрица плотности системы двух фотонов, дано процедурное определение состояний поляризации системы, проведены их классификация и детальный анализ. Исследованы поляризациоино-угловые. свойства фотонных пар, испускаемых двухуровневым атомом с переходом 1/2—> 1 /2 в поле квазирезонансного излучения, и рассеяния фотонов на таком атоме. Предложен способ регистрации фотонов, при котором возможно изучение поляризационных свойств фотона, не обладающего определенным импульсом, и исследована связь этих свойств со сферическими состояниями фотона. Проанализированы свойства симметрии системы двух фотонов. Практическая ценность представленных результатов определяется направлениями современного физического эксперимента в области как фундаментальных так и прикладных исследований и отчасти сформулирована в обосновании выбора темы работы. Отметим некоторые конкретные аспекты возможных, а также имевших место, применений полученных результатов. Создание перенаселенности атомных состояний в веществе тесно связано с проблемой получения лазерного эффекта, а также с проблемой преобразования частоты лазерного нхчучения. Получение перенаселенности в различных трехуровневых атомных системах в поле двух волн при определенной последовательности включения и выключения этих волн и- определенных условиях на расстройки олнофотонного и двухфотонного резонансов было экспериментально осуществлено несколько лет назад, получило название

СТИРАЛ (стимулированное рамановское адиабатическое прохождение) и уже начинает использоваться при проектировании экспериментов по атомной оптике, для изучения возможностей получения атомных и ионных ловушек, и с чисто фундаментальными целями-

Полученные в диссертационной работе теоретические Результаты послужили основой для интерпретации целого ряда экспериментальных работ по преобразованию частоты излучения, в частности в ИК и УФ диапазоны, в парах калия, таллия, цинка, проведенных в ИФИ HAH Армении, а также для создания, в том Же институте, оригинальной абсорбционно-поляризационной методики измерения атомных tcoHcrairr, по которой были определены, в частности, поперечные, сечения столкновений атомов натрия с атомами инертных газов, а также параметры межатомных потенциалов взаимодействия.

Результаты по нелинейному, прямому и обратному, эффекту Фарадея могут служить основой для экспериментальных исследований возможностей создания на парах металлов так позываемых фарадеевских, или магнитооптических, фильтров Bf различных диапазонах длин волн. Эти же результаты могут явиться основой весьма чувствительных методов различных спектроскопических исследований, в частности. Для измерения сил осцилляторов переходов, плотностей паров, малых концентраций атомов в смесях, слабых магнитных, полей и т.п. .'.•"■'"■ ■/- v ■-■': .•'.

Результаты по нелинейным магнитным свойствам вещества уже применялись .для частичной; ' интерпретации .экспериментов по измерению лазерно-индуцированного магнитного момента в ларах калия и рубидия, проводившихся в ИФИ HAH Армении, и могут применяться в дальнейшем для постановки ; такого типа экспериментов, представляющих значительный интерес для проблем, связанных с: созданием запоминающих оптических устройств.

Развитый в диссертации формализм поляризационной .матрицы плотности системы двух фотонов' вместе с результатами: по полярнзационно-угловым свойствам двухфотонного испускания радличных систем может найти свое применение, с одной стороны, при анализе экспериментовпо исследованию корреляций- между фотонами, их статистике в различных. нелинейных процессах, с другой стороны, "для предложений по ; экспериментальной проверке теорий 'скрытых параметров. Системы скоррелированных, в частности, по поляризациям фотонов стали в последние годы исследоваться также с точки зрения передачи информации На защшу вьйносятся

1.Результатытеоретического исследования трехуровневой 'S -системы в поле бюдомаппссхого• излучения,, близкого: к резонансам, й - поляризационных . явлений в условияхдвухфоггонного резонанса.

З.Результагы ^следования__многофотонных ^ процессов рассеяния----------

квалпрмотмспого излучения на атоме при наличии внешнего магнитного ноля, величина которою сравнима с интервалом гонкой структуры возбужденного атомиою состояния.

3.Теория нелинейных магнитооптических явлений (примой и обратный эф<{>ект Фарааея) при воздействии на атомарные среды лазерного излучения в условиях близости к ояиофогонному и двухфотонному резонансу, во внешнем магнитном голе

4.Теорня нелинейного воздействия квазирезонансного излучения на магнитные восприимчивости атомарных сред. ' .

5.Выражения для вцюятнотей процессов испускания двух фотонов н рассеяния

фотонов атомными системами с пате «иширсзонансного излучения......

¿.Поляризационная матрица плотности системы двух фотонов, процедурное определение состояний поляризации системы, анализ се поляризационных свойств и свойств емметрии.

7.Анализ поляризациопно-угловых особенностей процесса испускания двух фотонов и рассеяния фотонов атомом с f "реходом 1/2—»1/2 в квазирезонансном naie.

Апробация работы. Большая часть результатов, полученных в диссертации, докладывалась на Республиканских совещаниях по взаимодействии! лазерного излучения с атомами и электронами, проводиншихся в ИФИ НАН Армении (1975-1988 гг.), на Vil, IX п XI Всесоюзных конференциях по когерентной и нелинейной отнке (Тбилиси, ¡976 г.; Ленинград, !978 г.; Прсаан, I9S2 г.), на Всесоюзном совешании по резонансному нелинейному преобразованию часто i ы латерною и пучения (Красноярск, 1977 г.), на международной конференции К'ОМР (Ирак.шон, Греция, 1984 г.).

Структура диссертации. Работа состоит из [¡селения, шести глав и Заключении, i' ко юром перечислены основные резулыаты. Общий обьем диссертации составляет стрпшц машинописного текста, она содержит 20

рисунков и список лнтертуры из наименований.

Содержание работы

В первой ¡лапе рассчшрнвается трехуровневая модель атома в ноле двух монохроматических волн, близких к резонансу со смежными переходами атома. В резонансном, адиабатическом приближении вычислены кппзизпергин и KiKWHJHepienrieckiic волновые функции системы сначала без учета вырождения атомных уровней по проекции момента, затем с учетом вырождения. В последнем случае расчеты проделаны для атома типа щелочного металла, i.e. ятя полных моментов трех уровней атома, равных 1/2, 3/2 и 1/2 (для определенности рассматривается H -система). Далее проводится исследование нказиэнсргстическнх состояний, динамических населенностей aioMin.iv цинни и, во 1мож!ц.ь :еи инвертирования сис/емы. Получены условия переброса аюма m основною в во¡бужденпос (третье) состояние путем выбора (>пи>с1псл1.пы.\ величин часто! Раби системы, либо состояний поляризации моночромашчсс miv волн. Так, например, в скалярном случае населенность

третьего уровня в квазиэнергетической волновой функции, соответствующей основному невозмущешюму уровню, определяется выражением

ЫУГ

(1)

где уи -частоты Раби соответствующих переходов (считается, что поле на частоте в), близко к резонансу с переходом 1-2, а поле на частоте <у2 - с . переходом 2-3, с расстройками ресонанса, равными соответственно ех г), а X -

квазиэнергия основного состояния. При малости расстройки двухфотонного резонанса (по сравнению с расстройками однофотонных резонансов и частотами Раби) расчет этой величины и ее подстановка в формулу (I) приводит к выражению'

т.е. относительная динамическая населенность третьего уровни стремится к, нулю при выключении сначала поля I, а затем поля 2, и стремится к единице в обратном случае. При этом населенности первого й второго уровней стремятся к нулю. Очевидно, что эф<|)ект переброса атомов с первого уровня на третий двумя импульсами накачки при адиабатическом включении имеет место также в V- и Л-системах. Этот эффект, с учетом затухания атомных уровней и »«монохроматичности излучения был получен в 1985 Эбсрли и экспериментально осуществлен в 1993 году Бергманом. В настоящее время он известен под названием СТИРАП (стимулированное рамановское адиабатическое прохождение) и используется в атомной оптике (например, для отклонения атомных пучков), в задачах, связанных с пленением атомов на определенных уровнях либо подуровнях, и может также использоваться в магнитооптических экспериментах.В этой же главе вычислены вероятности всевозможных комбинационных многофотонных процессов при переходах системы между квазиэнергетнческими состояниями, вероятность заселения возбужденного состояния в результате этих процессов; исследованы полнриэационно-угловые характеристики этих процессов. Далее рассмотрено коллинеарное распространение в среде таких атомов двух монохроматических волн и получены показатели преломления среды на частотах этих воли. В частности в почти точном двухфотонном резонансе имеем

1*

ЬГ+|/:Г •

(2)

"12 =

\и^П>\У2\ (3)

где И- плотность числа атомов среды. Приведенная формула является результатом эффекта инвертирования населенности при изменении относительных величин частот Раби, о котором говорилось выше. При учете вырождения уровней и состояния поляризации волн картина распространения значительно усложняется. Происходит . перекачка энергии кпк между сферическими компонентами каждой из волн, так и между волнами. Например,

«"»['л^'г'.у: ] м

и в общем случае эллиптически поляризованных волн мощность каждой из них не сохраняется. При этом эллипсы поляризаций ооеих волн поворачиваются и деформируются (при сохранении суммарной мощности двух волн). Получены и исследованы формулы для углов поворота, в частности, в случае почти точного двухфотонного резонанса.

Во второй главе рассматривается атом с переходом Б-Р в квазирезонансном поле излучения и зо внешнем постоянном магнитном поле без ограничения на величину последнею по сравнению с интервалом тонкой структуры возбужденною Р-состояния. Поле излучения связывает состояния 8 и Р, а магнитное поле связывает компоненты Р-дублета возбужденного состояния -Р|д> и Ру> (трехуровневая У-снстема), что приводит к ряду интересных особенностей в нелинейных эффектах. В общем случае произвольных направлений распространения волны и магнитного поля получено уравнение для квлзиэнергий и квазиэнергегических волновых функций системы, и вычислены вероятности комбинационных многофотонных процессов при переходах . между квазиэнергетическими' состояниями. Исследованы штарковские сдвиги атомных подуровней, если они могут быть сравнимы с ишериалом тонкой структуры, и их изменение в случае, когда имеет место эффект Пашена-Бака. Показано, что вероятности различных процессоп существенно меняются в зависимости от фазовых соотнршеннй между частотами Раби, соответствующими двум состояниям возбужденного Р-дублета. Изучено, в частности, поведение вероятностей "трехфотонного" процесса при переходе из основного в возбужденное состояние, и рамановского рассеяния при переходах между компонентами возбужденного дублета (наиболее подробно нее указанные расчеты проведены в случае продольного магнитного поли и эллиптически поляризованной волны). Отметим для иллюстрации, что

в результате интерференции уровней Р[/г и Руз процесс "трехфотонного рассеяния" подавляется в магнитных полях П ~ е/2 , где П - ларморова частота, а е- расстройка резонанса, при циркулярно-поляризованиой

возбуждающей волне, а в полях Ci » ДЕ (эффект Пашена-Бака) практически исчезасг комбинационное рассеяние.

В третьей главе исследуются нелинейные магнитооптические зс[>фекты вблизи одиофотонного и дьух фотонного резонанса при взаимолсйствии атомарной среды с интенсивным шлучением во внешнем постоянном магнитном поле. Вначале рассматривается двухуровневый атом 1/2 —>3/2 в продольном магнитном поле, и монохроматическая эллиптически поляризованная ваша. Вычисляются показатели преломления среды для циркулярных составляющих, амплитуды напряженности поля излучения, и выводится формула для константы Вердс, являющейся нелинейной функцией интенсивности излучения,

р_р - -----(5)

7р 4P + О

где параметр интенсивности р равен , а 4 есть квадрат отношения

частоты Раби к расстройке резонанса; р„ определяется известной линейной' формулой для константы Всрде. При выводе формулы (5) предполагалась малость величины зсемановского сдвига подуровней по сравнению с расстройкой резонанса. Далее рассматривается прохождение слабой немонохроматичсской волны в такой же среде в мтшипом ноле навстречу интенсивной монохроматической волне. В линейном по слабому полю приближении решены уравнения прохождения для циркулярных составляющих фур ье-компонент полк. Полнено, что распространение слабой волны в ноле встречной линейно-поляризованной сильной волны приводит при наличии внешнего продольною магнитного поля к перекачке энершн между Циркулярными составляющими амплитуды напряженности слабой полны. Перекачка не происходит в отсутствии магнитною ноля либо при циркулярной поляризации сильной полны. Следствие указанного именин есть замена линейной зависимости угла вращения плоскости поляризации слабой волны от расстояния (и от плотности числа ,-помов) на осцнлляторную.

Где а! , ро являются .функциями текущей частоты о' в спектре слабою ноли и параметра £ интенсивности сильной волны (см. выше), /-длина прохождения в среде; функции ot| и р0 пропорциональны концентрации атомов N и имеют полюсы по частоте на частотах ±р и -(/»+-1)/2; функция р,, харакгкритует перекачку энергии между сферическими компонентами слабого поля. Вдали от

m

полюсов и при малых амплитудах сильного поля имеет место обычный, линейный, эффект Фарадеи, и функция ct| в этом случае пропорциональна константе Верде. Измеряя на эксперименте период осцилляций угла поворота, можно с большой точностью определять по формуле (6) произведение Nfa, где Г- сила осциллятора, перехода. Если пренебречь перекачкой энергии, т.е. ' осцилляциямн угла поворота, то можно ввести показатели преломления для сферических компонент слабого поля и вычислить константу Верде, нелинейную по. сильному полю. Проведено исследование спектра констангы Верде слабого поля как функций частоты Раби сильного, которое показывает существенное изменение спектрального хода фарадесвского сигнала из-за влияния интенсивности монохроматической волны. Далее в той. же главе рассматривается нелинейный эффект Фарадея в условиях двухфотонного резонанса (система 1/2->3/2->1/2). Получены волновые функции и квазиэнергии системы, явлиющисся основой для расчета магнитооптических эффектов при двухфотонном возбуждении (ДФВ) атомов среды. В приближении слабого магнитного поля |(ll/'|e|«t вычислены показатели преломления и константа Верде, зависящая от частот Раби системы. Показано, что асимметрия поведения системы вблизи точного двухфоггоиного резонанса приводит к эффектам, отсутствующим в случае однофотонного резонанса в двухуровневой системе. При разных знаках расстроек двухфо гонного и промежуточною резонанса вклады в поворот плоскости поляризации, обусловленные однофотонным и двухфптонным резонансами, становятся сравнимыми по величине (в первом приближении по Д/с, гае Д-расстройка двухфотонного резонанса), н противоположны по знаку:

Р,Р = О(Л2/Е2.П7Е2).ЬА<0 (7)

т.е. в этой области частот флралесвское вращение отсутствует. Интересно отметить, что при этом показатели преломления для циркулярных составляющих поля излучения обраш иогся, с той же точностью, в единицу (эффект, ;ui;l'io! ичный полненному в первой главе, формула (J)). В обратном случае еД > 0 выражение для постоянной Верде определяется формулой (S) с дополнительным фактором (I-ld2/d||) и с заменой в параметре р id|id, I'+ Id>!направление поворота плоскости поляризации зависит от отношения лнпольных моментов смежных переходов (например, в атоме калия, i d/ /d,l ' <1 для переходов 4S-4PVJ-6S, и |d2 /d,|J >1 для переходов 4S-4PJ/2-5S).

В четвертой главе исследуется нелинейное воздействие излучения на магнитные свойства вещества. Известно, что газ атомов с отличным от нуля магнитным моментом основного состояния является парамагнетиком. Известно также, чю среда может быть намагничена циркулярно-полирнзованной пашой в отсутствие магнитного поля (обратный э<)>фект Фарадея, ОМ»), при лом вектор намагниченности направлен по направлению распространения волны или обратно ему в случае, соответственно, правой или

и

левой циркулярной поляризации волны; величина намагниченности пропорциональна константе Верде всшгства и интенсивности волны. В данной работе вычисляется в резонансном приближении намагниченность газа двухуровневых атомов (переходы 1/2-»1/2и 1/2—>3/2) в поле эллиптически поляризованного излучения, близкого к резонансу, а также газа трехуровневых атомов (переходы 1/2->3/2—>1/2) в условиях близости к двухфотонному резонансу. Нелинейный магнитный момент единицы объема имеет вид (переход 1/2—»1/2)

где , 4'"' есть квадрат отношения частот Раби

циркулярных компонент излучения к расстройке резонанса е,ч=4Я/Зе. (рассматривается случай продольного магнитного пазя), м« * магнетон Бора; функции (''■ являются, вообще . говоря, функциями равновесного распределения атомов по подуровням ±1/2 основного состояния для системы "атом в поле", взаимодействующей с термостатом, однако для простоты можно считать их больцманоаскими функциями распределения:

/М = е1*1 -^'Т") . При "выключении" ноля излучения формула

(6) сводится к известной формуле Ланжевсна для намагниченности парамагнитного газа, а в отсутствии магнитного поля она описывает нелинейную зависимость обратного эфс}>екта Фарадея от интенсивности ■ излучения и зависимость от степени круговой поляризации. Исследована в общем случае зависимость намагниченности от интенсивности при различных значениях параметра ц. Найдены интервалы значений % н •], при которых М, меняет знак, т.е. газ становится диамагнитным. Расчет для перехода I /2--+3/2 показывает качественно схожие результаты. Что же касается случая двухфотонного резонанса, то здесь опять надо учесть, что физическая картина зависит от относительного знака промежуточной однофотонной и двухфотонной расстроек резонанс», при условии малости - последней. Расчет показывает, что при сД<0 выражение для намагниченности трехуровневой среды совпадает с точностью до I Д/е |2 с формулой Ланжсвена. а при сЛ>0 оно с той же точность» совпадает с соответствующим выражением для двухуровневой среды с переходом I/2—»3/2. Обсуждается физическая прими 1 этого явления., Рассмотрены также магнитные свойства диамагнитного газа ( двухуровневая система с переходом 0~>1, например, днмер щелочного металла) в поле квазирезонансного излучения и : во внешнем (продольном и поперечном) магнитном пак. Получено общее выражение для

намагниченности без учета диамагнитного эффекта, пропорционального

квадрату магнитного поля. Это выражение анализируется в различных----------------------

предельных случаях. Показано, что наибольшая намагниченность индуцируется в случае ОЭФ в условиях насыщения перехода циркулярно-поляризованным излучением. Получены также величина и направление намагниченности В случае поперечного магнитного поля. Сравнение формул для индуцированной намагниченности в случаях пара- и диамагнитного газа показывает, что они являются величинами одного порядка и одинаковы по характеру зависимости от основных параметров: магнитная восприимчивость диамагнетика под действием световой волны может возрастать на 6-8 порядков.

В пятой главе проведено подробное исследование всевозможных процессов

второго порядка теории возмущений по слабому полю излучения с участием . различных атомных систем под действием сильных квазирезонансных полей. Такими процессами являются когерентное и некогерентное испускание двух фотонов системой, и когерентное и некогерентное рассеяние фотонов на системе. Сначала рассматривается трехуровневый атом и два поля, близких к резонансу со смежными переходами. Квазиэнергетические состояния такой системы получены в первой главе. Здесь квазирезонансное поле считается квантованным, учитывается также один из уровней (четвертый), далеких от резонанса с обеими частотами, и получены волновые функции стационарных состояний системы "атом + П| фотонов частоты о>( +п2 фотонов частоты ш2" ("одетый" атом) и энергии этих состояний. Взаимодействие указанной системы с остальными модами квантованного ноля излучения учитывается во втором порядке стационарной теории возмущений в дипольном приближении. Вычислена вероятность испускания двух фотонов при переходе системы из основного состояния с числами фотонов П|, п2, п,, п, в основное же состояние, но с числами фотонов п,-1, п2-1, П1+1, п4+1, т.е. вероятность элементарного акта преобразования частоты Ш|+га3 = + и4 нелинейная по числам фотонов П| и П;, т.е. по интенсивностям резонансных полей. Получены частоты ш, и на которых эта вероятность резонансно возрастает, в частности, частоты атомных переходов через четвертый уровень. Показано, что в достаточно интенсивных (либо тоста точно близких к резонансам) полях нелинейная вероятность испусканйя двух фотонов может быть того же порядка, что и * вероятность двухфотонного распада возбужденного атомного состояния. Вероятность одновременного испускания двух фотонов вычислена также но нестационарной теории возмущений; обсуждаются различные случаи длительности действия возмущения. Вычислены также вероятности когерентного смешенного и несмещенного рассеяния фотонов такой системой и получены формулы для поляризуемостей атома на соответствующих частотах, а также на частотах сильных полей. Далее вычисляются вероятности ко!ерентною и некогерентного испускания двух фотонов 'одетым' двухуровневым атомом. Нелинейная зависимость этих вероятностей от параметра интенсивности £ (квадрат отношения частоты Раби к расстройке

п

резонанса е определяется фактором (е4)2/('"Ю в случае когерентного испускания и фактором £е2(Н1+5)1/2)/(Щ) в случае некогерентного испускания двух фотонов. Рассмотрен также так называемый обобщенный двухуровневый атом, т.е. атом, взаимодействующий с излучением, частота которого близка к двухфотонному резонансу с одним из двухфотонно-. разрешенных переходов атома, который учитывается в резонансном приближении, в то время как остальные учитываются по теории возмущений II входят в составной матричный элемент дипольного момента. Для такого атома также вычислены вероятности двухфотонного испускания и атомные поляризуемости; показано, что поляризуемость на частоте 2ш-о>* (оз-частота резонансного поля, {¡/-текущая частота) выражается через полную вероятность когерентного спонтанно-вынужденного (т.е. спонтанного - по одному и вынужденного по другому фотону) испускания двух фотонов. Аналогичным образом, вероятность когерентного несмещенного рассеяния связана с выражением для поляризуемости на частоте о/ . Таким образом, в этой главе вычислены и проанализированы вероятности всевозможных процессов с участием двух фотонов "слабого" поля (когерентное и некогерентное смещенное и несмещенное рассеяние, когерентное и некогерентное испускание двух фотонов) на различных атомных системах в резонансных условиях и вклад этих процессов в поляризуемость атома. Далее в той же главе рассмотрено проявление указанных элементарных актов при распространении излучения в среде. Для этого известные решения укороченных уравнений Максвелла для спектральных компонент (со') амплитуды слабого излучения, распространяющегося в атомарной среде при наличии однонаправленной Квазирезонансной волны (со) разлагаются в ряд по длине (х) прохождения в среде; при этом интенсивность слабого излучения на симметричной ("зеркальной") частоте 2ш-а', параметрически генерируемого в среде в результате элементарных актов когерентного испускания двух фотонов, оказывается равной (Зя2сЬ/ш)(№)2У/ , где V/ - вероятность испускания двух фотонов атомом в поле, спонтанного по частоте Ъд-ы' и вынужденного по о', в случае, если на входе в среду (х=0) слабая волна - монохроматическая. В общем случае интенсивность спектральной (/-компоненты слабого излучения зависит от интенсивности спектральных <в'- и 2ш-ш'-компонент на входе, от вероятностей >У и V/* (V/'- вероятность испускания двух фотонов, спонтанного по ш'и вынужденного по 2о1-ш'), и от разности фаз 6=2ф0 - Ф| -Фз, где ф,, фл -фазы комплексных амплитуд напряженности сильного и слабых, на частотах ш' и 2ш-а', полей, соответственно. В частности, при 5=2яп (п- целое число) и при условии равенства входных интенсивностей на ш' и 2ш-о/, имеем '

где у - частота Раби сильного ноля, т.е. параметрическое усиление имеет место в области частот |м-о/|< 2у . В случае 5 * 2лп выражение для 1(о',х) содержит

____член, линейный по х, и усиление в той или иной области частот определяется

величиной 5.

Шестая, глава посвящена поляризационным свойствам системы двух фотонов. Сначала записана поляризационная матрица плотности нары фотонов в наиболее общем виде

Ь) = 1.1 ;ы в ;(М 0 /(« + ;ы 0+ £ ^ - Ы 0 .<«}

41 /.уи.г.э * ' ' } (1°)

где /1-''-11>! ц -творящая единичная матрица и матрицы. Паули,

действующие в пространстве поляризации фотонов (а) и (Ь) соответственно, а величины \<а) <ь> к (ij= 1,2,3) являются функциями импульсов (ротонов (ка Ь ) и параметров излучающей системы. Знак © означает прямое произведение матриц. Подробно исследованы свойства этой матрицы и обсуждается ее связь с обычными поляризационными матрицами Стокса отдельных фотонов. Описан метод экспериментального определения параметров Е,,'"' , с

помощью регистрации фотонов двумя детекторами по схеме совпадений, с соответствующим образом ориентированными анализаторами. Получены условия, при которых пара фотонов находится в чистом поляризационном состоянии, дано процедурное определение чистого состояния: система двух <|югонов находится в чисюм поляризационном состоянии, если при произвольной ориентации одного из анализаторов можно наши такую ориентацию второго, при которой вероятность регистрации пары обра чтется в нуль. Полученные результаты обсуждаются с точки зрения теории квантовых измерении, я частности, мысленного эксперимента Эйнштейна, Подольского, Розена п применении к поляризационным измерениям. Показано, что существует, в общем случае, два типа смешанных поляризационных состояний системы двух фотокор, и дано их процедурное определение. Проанализированы свойства симметрии системы двух (]ютонов п смешанном поляризационном состоянии но онюшеник) к пространственным вращениям и инверсии. Выписаны операторы поворотов и инверсии, действующие в поляризационном пространстве пары фотонов и получены условия, которым должны удовлетворять параметры ¡;,'и , Е,|(Ь| , чтобы система оставалась

шшарнаншой относительно указанных преобразований. Показано, в частности, что пара фотонов находится в смешанном поляризационном состоянии с определенной четностью, если отличны от нуля лишь параметры • • ^и (¡=1.2,3) при этом, если ^гЧтг^г"'« система имеет положительную четность, если же ц-(;^=-2, то четность состояния

И

отрицательна. Предложен метод восстановления состояния фотона в сферическом представлении путем двухдетекторной регистрации поляризационных параметров Стокса. Далее исследуются поляризационно-угловые свойства двух фотонов в случае их испускания двухуровневым атомом с переходом 1/2—>1/2 в резонансном поле и в случае рассеяния фотона на таком атоме. Помимо самостоятельного интереса, это исследование иллюстрирует поляризационные свойства пары фотонов, о которых говорилось выше. В первом случае вычислены параметры ^ , испускаемых

фотонов как функции частоты Раби, частот фотонов и углов их вылета. Во Втором случае рассчитаны параметры Сгокса рассеянного фотона как функции параметров Стокса падающего фотона, частот фотонов, частоты Раби и углов рассеяния. Рассмотрены различные частные случаи, в которых полученные выражения имеют относительно простой вид. Показано, в частности, что в случае циркулярно-поляризованного сильного поля и неполяризо ванного атома испускаемая пара фотонов находится в чистом поляризационном состоянии, причем поляризации отдельных фотонов не скоррелированы, если частоты фотонов связаны соотношением, <в,+соь=2ш и имеется корреляция поляризаций, если со.+Шь^^+Х, где Х-квазиэнергия основного состояния, и' поляризационные параметры зависят от частот фотонов. В случае линейной поляризации сильного поля возможны оба типа смешанных состояний поляризации испущенной пары фотонов. В случае рассеяния фотонов показано, например, что если сильное поле поляризовано циркулярно, то при -Полностью поляризованном падающем фотоне рассеянный в общем случае частично поляризован с зависящими от частоты фотона и частоты' Раби параметрами Стокса.- При рассеянии в поле линейно-поляризованной волны круговая поляризация меняет знак, а линейная испытывает поворот, угол которого определяется положением плоскости рассеяния ц поляризацией атома.'

Основные результаты диссертации

1.Получены квазиэнергии. и квазиэнергетические волновые функции трехуровневого атома в поле двух монохроматических воли как без учета так и с учетом вырождения атомных уровней.

2.Найдены условия получения инверсии населенности в такой системе путем выбора относительных величин частот Раби либо состояний поляризации волн.

3.Вычислены вероятности всевозможных комбинационных многофотонных процессов при переходах между квазиэнергетическими состояниями такой системы, вероятность заселения возбужденного состояния в результате таких процессов; получены поляризационно-угловые характеристики этих процессов.

4.Получены выражения для показателей преломления среды таких атомов и уравнения для перекачки энергии между сферическими компонентами

монохроматических волн. Показано, что в точном двухфотонном резонансе___________

среда просветляется для волны с большей частотой Раби.

5.Получены формулы, описывающие эффекты Зеемана и Пашена-Вака в сильном квазирезонансном поле для атомного перехода в-р. Получены вероятности "трехфотонного" испускания и ВЭКР в этой системе и показано, что интерференция компонент р-дублета в магнитном поле может подавлять указанные процессы.

6.Получены формулы для нелинейных констант Верде атомарных двух- и трехуровневых сред для сильного монохроматического излучения и для слабого пробного излучения вблизи резонансов. Показано, что наличие внешнего магнитного и резонансного электромагнитного полей существенно влияет на спектральный ход фарадеевского сигнала пробного поля. Получены осцилляции угла поворота плоскости поляризации с расстоянием и с концентрацией атомов. В случае среды трехуровневых атомов получено различие в поведении константы Верде при приближении к точному двухфотонному резонансу с разных сторон.

7. Получены выражения для нелинейных намагниченностей парамагнитного (переходы 1/2—>1/2, 1/2—>3/2, 1/2->3/2->1/2) и диамагнитного (переход Э-»1) газа в сильном поле и во внешнем магнитном поле, в частности для нелинейного обратного эффекта Фаралея. Найдены условия, при которых парамагнитный газ становится диамагнитным, и при которых происходит резкое увеличение магнитной восприимчивости диамагнитного газа.

8.Вычислены вероятности процессов второго порядка по слабому полю излучения на различных атомных системах в сильном поле, а именно: когерентного и некогерентного испускания двух фотонов, когерентного и некогерентного смещенного и несмещенного рассеяния фотонов.

9.Установлена связь вероятностей элементарных актов двухфотонного испускания и рассеяния фотонов на атоме в резонансном поле с . распространением пробного излучения в среде на малых длинах.

10. Произведена классификация возможных поляризационных состояний системы двух фотонов. Показано существование двух типов смешанного Поляризационного состояния системы и дано их процедурное определение. Выяснены свойства симметрии системы по отношению к пространственным поворотам и инверсии.

11. Вычислены поляризационные параметры системы двух фотонов, испускаемых двухуровневым атомом в поле излучения, близкого к резонансу. Показано, что фотоны могут испускаться как в чистом так и в смешанном поляризационном состоянии, в зависимости от их частот, углов вылета,

интенсивности и состояния поляризации резонансного излучения. Получены ' условия, при которых фотоны скоррелированы по поляризациям. В случае рассеяния фотона на таком атоме вычислены параметры Стокса рассеянного фотона.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах

1.БА.Глушко, В.О.Чалтыкян, Резонансные процессы в трехуровневом атоме. Изв. АН Арм.ССР, Физика, 1978, т. 13, вып. 4, сс. 260-268; Препринт ИФИ-75-25, Аштарак, 1975.

2.V.O.Chaltikyan and B-A-Glushko, Paschen-Back effect in the resonant radiation field, Opt. Comm., 1977, vol. 23, no. 2, pp. 223-226; Влияние постоянного магнитного поля на резонансные процессы в атоме, Препринт ИФИ-76-35, Аштарак, 976.

3.БЛ-Глуппсо, В.О.Чалтыкян, Нелинейный эффект Фарадея в резонансных средах, Квант. Электроника, 1978, т. 5, вып. 5, сс. 1107-1112; Нелинейный эффект Фарадея в атомарных средах вблизи резонанса, Препринт ИФИ-77-52, Аштарак, 1977.

4.БА.Глушко, Р.Х.Дрампян, М.Е.Мовсесян, В.О.Чалтыкян, Исследование эффекта Фарадея в парах калия, Тезисы докладов VIII В/с конф. по КиНО, Тбилиси, 1976.

5.М.Е.Мовсесян, Ж.О.Ниноян, Г.С.Саркисян, С.О.Сапонджян, В.О.Чалтыкян, Поляризационные исследования резонансных линий атома калия при двухфотонном возбуждении встречными пучками, Опт. и Спектроск.,1977, т. 43, вып. 5, сс. 822-825.

6.БА.Глушко, В.О.Чалтыкян, Нелинейное воздействие излучения на магнитные свойства газа, Тезисы докладов Совещания по рез. нелин. преобр. частоты лазерн. изл., Красноярск, 1977.

7.БА.Глушко, В.О.Чалтыкян, Магнитные свойства газов в поле излучения. Тезисы докладов IX В/с конф. по КиНО, Ленинград, 1978.

8.V.O.Chaltikyan and ВЛ-Glushko, Paramagnetism of gases in the radiation field. Opt. Comm., 1978, vol. 26, no. 1, pp. 119-121.

9.БАЛ лутко, В.О.Чалтыкян, Магнитные свойства диамагнитного газа в поле резонансного излучения, Кьант. Электроника, 1982, т. 9, вып. II, сс. 21352139.

. Ю.МЛ.Тер-Мнкаелян, В.О.Чалтыкян, Двухфотонный распад трехуровневого атома в поле двух сильных излучений, резонансных атомным переходам, ДАН Арм.ССР, 1982, т. 75, вып. 4, сс. 170-175.

11.Г.Ю.Крючков, В.ЕМкртчян, МЛ.Тср-Мшшслян, В.О.Чалтыкян, Двухфотонные процессы на одетом атоме (англ.), Тезисы докладов М/н конф. ICOMP, Ираклион, Крит, Греция, 1984.

' 12-В.Е.Мкртчяи, МЛ.Тер-Микаелян, В.О.Чалтыкян, Излучение двух фотонов атомом в поле резонансного излучения, ДАН Арм.ССР, 1983, т. 77, вып. 4, сс. 178-181.

13.Г.Ю.Крючков, В.Е.Мкртчян, МЛ.Тер-Микаелян, В.О.Чалтыкян, Процессы второго порядка по слабому полю излучения на "одетом" атоме, ЖЭТФ, 1985, т. 88, вып. 1, сс. 30-39; Two-photon processes in resonant laser field, Preprint IPR-83-105, Ashtarak, 1983; Двухфотонные процессы на атоме в поле нхтучения и их связь с параметрическими эффектами в среде. Препринт ИФИ-85-114, Аштарак, 1985.

14.В.ЕМкртчян, В.О.Чалтыкян, Эффекты прохождения излучения на малых длинах и их связь с элементарными процессами на отдельном итоме, ДАН Арм.ССР, 1985, т. 81, вып. 4, сс. 186-189.

15. Г. Ю.Крючков, Ю.П.Малакян, В.ЕМкртчян, МЛ.Тер-Микаелян, В.О.Чалтыкян, Гиперрамановское рассеяние . и параметрическое взаимодействие...(англ.), Ревю Ромэн де Физик, 1986, т. 31, сс. 963-973.

16.В.ЕМкртчян, В.О.Чалтыкян, Поляризационная матрица системы двух фотонов, Изв. АН Арм.ССР, Физика, 1987, т. 22, вып. 5, сс. 241-246.

17.V.EMkrtchian and V.O.Chaltykian, Polarization states of the two-photon system. Opt. Comm., 1987, vol. 63, no. 4, pp. 239-242; Препринт ИФИ-86-118, Аштарак,

1986.

18.В.ЕМкртчян, В.О.Чалтыкян, О регистрации сферического состояния фотона, ДАН Арм.ССР, 1987, т. 84, вып. 3, сс. 123-126.

19.В.Е.Мкртчян, В.О.Чалтыкян, Поляризационные состояния системы двух фотонов, испускаемых атомом во внешнем поле, Изв. АН Арм.ССР, Физика,

1987. т. 22, вып. 6, сс. 297-302.

20.В.ЕМкртчян, В.О.Чалтыкян, Свойства симметрии двухфотонного состояния. Изв. НАН Армении, Физика, 1994, т. 29, вып. 1-2, сс. 55-57.

21.В.ЕМкртчян, В.О.Чалтыкян, Поляризационные эффекты при рассеянии фотонов двухуровневым атомом с.'переходом 1/2-1/2 в резонансном поле, Изв. НАН Армении; Физика, 1995, т.30, вып.1, сс.36-40.

OI

:üm{im4 дтрфЪлифлд i)dqvüui|i dug íq gmpgmdmgtiqp ijdqvüui|i 04 piulipüubmuibo iq lqlipüubmmbo dpmnmp Qüqg8giutUUm рпфвлилп :thlqüinqpmihn(n ijnSuuin ijQu^ut pm)iU6 gq pmjrtmq piufflnqti gmpdB (Jguuiu<t :üdqggmp[mhn gmldiutub i)fmt)6mílqduh t)dqgpiu6muqiqd i|dqggumut çmt»9mum gq рпфВттп gmpBmuqiqd

iq 6«JgTuMwdubtj /¡mpélmbmomp gijfmngmgubqti 'BtliíqggiuÁigm gmppmdmw 'ОДвдпиМтгфпдтц BgmUti çmjmjmti piuhmçtfli gillmpiu6maqiqd flumn) 1) nqtngfm "ihuSmp nqtnTgi) Iqjiamum gq budmt| ûdqggumuit Uu 'флфЦи) j Shug .ßijpliutj ijpuuim ijgm^mtiüml)mpt)üq bufiguib pwrtmtí gijfmngmgubqu bqpiu ) рифвтит gbhub tilm qdq Qdqüuiqpmdmhi gmpBmuqiqd tjbliub gi)(mguinu(t gq çmjihUmtiZmt :piu3fnq<i gmpiU? íq (Jdqgmfiutnfn gmf¡mpmOmui OUqggiuftfiu^ltnmq дтМтифт?тртд i|bhub ijüqgguuiu<t gq рпфбпнлп :0giuMlutub iJiitjhHjin TutiUq ДОюЬтрф g4lmpiuSmaqiqd fliimn) ijbtiub gi|fmguuiuit çmfidm j ßfiug :Opturjmpijmn gijfmihcrtiqOui/fn ijtlqgtynsxft» Utn ) çmjnls :mdji дтрф| ij[m6i|dtnmp gtjfmpiu6n)uqiqd pmjißiuumfi fiuenqin UiugmutigDmgqpm Opiubihrrtimnmü ilüqghmjiiDi dujimdmgq liulud gtllmpiußmuqTqd ijbdfnttmpmq ifdqgguuiu^ iuh<lq ï çmbUminmh :t)mgmpmp gmfipmdmu» gmpdlmbmump piut)fm}im8ijp pnjfiihnqmjlj Odqgnq6udtn tilm oq nqtnTgtJ qd pmfidui } 6hue:piu3hnqb ildqbdmtjmpmq dqdümui gmtimpuuim liufiginb punnZmli bqpiu Odqgnqöudtn ilfynnqui dulud gmpi)6 i|gutlwt îq дтрвтит Ълфдпи)р i)dqgguuiut îutyiq gq çmJihUmJrtmfc :3dqggmp(mln wlmgmçqp hiu'lmh дтИто^тд-пЛтЬдО gmtynntlgbmp ijbmb gmhmni|gbmpim|tj iqmg nqhiTgiJ 'lulmrjumU QmfyTimJgbmpmiJb piuinZmb bqpiu _i{bmb gmijmnijgbmpmdmln gq pmtrfudu :Ddftuiqdq (Unrtimhmq gi|hnpb Tu t|q1iimlm<c 1 рпф^йпфгтц nqlnmüulimgnmp "piutlquiZmti gmhmmlgbmp gnnnmuinmq iq gijfttmgmgubq» Injpiu dmpmq gmMnipm^Bmrnlgbmp ijdqbmb gmtimmjgbmpmijti iq gmt)mm|gbmpimlmln dqggiuMiutnlmqmunlin gq çmJiBnwif) :Q(mi|6mduigq6gut) ijdqgpuuim pml) gmMiuUmt)dq uinfl ifqgim|6m№|6no gmfttgm фл/iuuihi gmtowddmq gmptoiuqiqd gq çm))6muin lOgiuuirnuinmq g<|fmçb Tu Mqinlqb dmpmq Mdqdlmfimailp gmtynpuuim 1 çmtitidmji?mfc :radfi i|dqgnq6udln gi|lmçb Tu Ogiufdiu6qtibm i|6gqdq<t«iquigM buSqgiu (Jbqui piuutfmti gmt|mm(gbmp (jdqgTtlütimlimd (|9çm)i6iuomh dUiug ()dqg)ifnliüml|mp iq ûqiqçmgmd Imiibmdmtig Ddqgdhuiqtlq qhmd -gqlmu, íq ijgmpqqG piuüqU(m)ini3i]P çmBmfiûmd eijtfqgpuumi фт|ш i)gmh>m(1mhlni piuuiZmU gijlmngmgubqa liqpiu gq çm]iBminn :ilUqggmp(mtn дтрбтЬМбдтфтЛ iJdlmfimSiJp Omhmpuinm gq ртЬвтит -piudqggiuMiuuihmimunlm (|dqgTi|6iu6 gmpt)qd« i]dlmlirníijp OpiuduiqniJti SgmiJg iq 'Oüqgnqßuütn gumutmpbmd gm]&mgi|dpul) dulud UuJimUmgq piubdml)mpim| i|ni)ln1i(m gq çmlihdmfiZmq îq çm^ilinuNltj :milii gmpBmaqiqd iJüqgSinm íq iJUqggiuMiunimgmq ijqdmO

(Jbdmfimpmq gq piufiilli ffgudu 'Odqggmpfmhi tjmpiül iJUqggiuMiupmliBqtimgd piubümhnipmq i|ni)hiü(m gq çmfiBmuin :QhmSHfti gmpBmuqiqd ildqgOiflm iq '1Цк) gi|(muigmti8 дтЬтпЦдЬшр umO QpiuaqnmKm i(Uqghmfit/mfinip gcffmpumm fiulqgum .mfnrn 'lufqrjom ф!тц бдтот .n{mg 'DiftñmiJ6ligiut

дфтЭфт Íjijinqbdqgíiíbmfia íq tldqgmi|bdqg]t]bmlia ilpuuim i)gmhRitidml)mpmoq piuuiZmli i)dqg3if1m hiluimputieúgup luhüq inup gi(dq^ngmgubqa (idqgptuSgm Bijfimümq gq çmfi6fflum 'nqtamdufimgnmn :Qdqgagiunidm i)dqggniMiudi]niTigpiuniu gmhmnqui i|dqgdiiuiqdq ijmtimhiiwhrommígbmp íq gilfmpiuBmaq'iqd pwdqgnqBudln guinutmpbmd gi)fmçb îu uigqjqqufi buBqgiu tjliqui dpmMw6qtibm ilUqrjpiudlmbmump gi)fmngmgubqu gi|(müqbm1 tiqpiu piudqbdmhmpmq gml)mpuuim ] piuhmgiudmhi DgiuMiunun]mgquim buh6m(m))dqi :uiqq gmpçliqinn (IdqggiufdiudubmUmgii gmp6ql)ingd tnfuiliqlqn l)üqgt]mtidmhmp 'i)Uq3gi)i gmt)mpuinm çmtiBqumndqb 'i)dqgdqbml (Jlmilndqligil gmMiuprnJiBqlimgd бдтит 't|Uqgtidm>|m4 gillmgui) íq gmf|mpuuim l g(m 'uiqq gmp6mbdmb gaiud (Ifrntpjuihio gmltmpuuim rq gi¡Imfb Ju ijmtimúmUmtúuifi } çmfifnmt) Ш(, .ÍWqggTuWiuinubminqq gdqgdíiuiqdq gmtynmjgbmp íq gv|[mpiu6muqiqd piutiqbdml]mpmM дтЬтршпш gq lqBmpiun)¿m iiiudqghmgmpmp gt|ädqti

■МЬПФЦФШ

Сдано в производство 27.09.96. г,,'подписано к печати 4.10.1996 г., формат 60 х 84'7)б. бумага N 1, печ. лист 1.25, тираж 70 экз.