Влияние ионизации и возбуждения атомов электромагнитным полем на условия стабильности ядер и процессы радиоактивного распада тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.02 ВАК РФ

Учреждение Российской академии наук Институт общей физики им. А.М.Прохорова РАН

На правах рукописи УДК 539.16

О0344ьлэо

Филиппов Дмитрий Витальевич

ВЛИЯНИЕ ИОНИЗАЦИИ И ВОЗБУЖДЕНИЯ АТОМОВ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ПОЛЕМ НА УСЛОВИЯ СТАБИЛЬНОСТИ ЯДЕР И ПРОЦЕССЫ РАДИОАКТИВНОГО РАСПАДА

специальность 01 04 02 - теоретическая физика

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

Москва-2008

2 2 СЕН 2008

(

003446353

Работа выполнена в Институте общей физики им А М Прохорова РАН

Официальные оппоненты доктор физико-математических наук

Крайнов Владимир Павлович,

доктор физико-математических наук Меньшиков Леонид Иеронимович,

доктор физико-математических наук Шабад Анатолий Ефимович

Ведущая организация Физический факультет Московского государст-

венного университета им М. В. Ломоносова

Защита состоится 06 октября 2008 года в 15 00 на заседании диссертационного совета Д 002 063 03 при ИОФ РАН им А М Прохорова

' С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИОФ РАН Автореферат разослан 04 сентября 2008 года

Ученый секретарь диссертационного совета Д 002 063 03

кандидат физико-математических наук Т. Б Воляк

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Настоящая диссертация содержит результаты исследования влияния внешних электрического и магнитного полей, а также степени ионизации плазмы на процессы радиоактивного распада ядер, протекающих за счет слабых и электромагнитных взаимодействий

Актуальность темы

Основы теории слабых взаимодействий были заложены Ферми при построении теории (^-распада в 1934 г В конце 60х годов была сформулирована Стандартная модель теории электрослабых взаимодействий (Глэшоу-Вайнберга-Салама). Наиболее ярким предсказанием Стандартной модели было предсказание существования взаимодействия нейтральных слабых токов (Z-бозоны), которое было экспериментально подтверждено в 1973 г (ЦЕРН) В дальнейшем на стыке физики элементарных частиц и спектроскопии исследования слабых взаимодействий стали проводиться оптическими методами, что привело к обнаружению обусловленного нейтральными токами слабого взаимодействия атомных электронов с ядром, которое приводит к нарушению четности в атомных переходах Одним из важнейших участников слабого взаимодействия является нейтрино Именно на гипотезе Паули о существовании нейтрино базировалась первая теория Ферми На основе двухкомпонентной теории нейтрино построена V—А модель На сегодняшний день свойства нейтрино в значительной мере остаются неопределенными, и их исследование составляет центральную задачу современной физики слабых процессов Основную экспериментальную информацию получают при исследовании солнечных, атмосферных и реакторных нейтрино Наблюдение нейтринных осцилляций в экспериментах на детекторах Super-Kamiokande и Sudbury подтвердило гипотезу, выдвинутую Понтекорво в 1957 г Этот факт с необходимостью ставит вопрос о расширении Стандартной модели слабых взаимодействий

Поскольку и рождение, и регистрация нейтрино происходят за счет слабых взаимодействий, то для корректного сопоставления экспериментальных данных с теоретическими моделями необходимо правильно вычислить вероятности рождения (поглощения) нейтрино При этом свойства нейтрино неотделимы от описания самогб слабого взаимодействия Трудность заключается в том, что даже в рамках Стандартной модели вероятность ядерных распадов зависит от состояния атомных электронов и внешних электромагнитных полей При исследовании солнечных нейтрино состояния излучающих ядер не могут быть непосредственно определены, а моделируются теоретически на базе косвенных измерений

До середины прошлого века главенствовало мнение основоположников ядерной физики (Резерфорд, Чедвик, Эллис, П. Кюри, М. Кюри) о том, что вероятности радиоактивных процессов зависят только от состава и состояния ядра и не зависят от внешних условий, в том числе от состояния атомной электронной оболочки Позднее стало ясно, что, ядерные и атомные явления тесно связаны В 1949 г (Сегре, Виганд) и в 1951 г (Бэйнбридж, Голдхабер) были получены надежные экспериментальные результаты, в которых зарегистрированы изменения периодов полураспада 7Ве (е-захват) и метастабильного "тТс вследствие различия конфигураций атомных электронных оболочек в разных химических соединениях В 1960е годы была развита теория р~-распада в связанное состояние электрона, то есть распада, при котором р-электрон не покидает атом, а занимает свободную орбиту Последующее экспериментальное подтверждение этой теории показало, что влияние атомной оболочки на периоды распада ядер может быть существенным Так, например, ядра тВу, 1931г, 205Т1, абсолютно стабильные в нейтральном атоме становятся Реактивными при полной ионизации атома, а полная ионизация |87Яе уменьшила период полураспада в Ю'раз (ЦЕРН, 1996 г)

Изучение ядерных процессов, протекающих за счет слабых взаимодействий, является актуальной задачей современной физики Следует выделить два основных направления этих исследований

• изучение влияния атомных электронов и внешних электромагнитных полей на вероятности ядерных распадов в рамках Стандартной модели,

• попытки расширения Стандартной модели электрослабого взаимодействия, в том числе построение моделей нейтрино, обладающего массой и являющегося участником электромагнитного взаимодействия

В настоящей диссертации основное внимание уделено исследованию влияния ионизации атомов и внешнего электрического и сверхсильного магнитного полей на вероятности ядерных распадов

Цель диссертационной работы

1. Исследование условия р-стабильности ядер нейтральных, ионизованных и возмущенных атомов

2 Исследование изменения вероятности р~-распада и электронного захвата ядер в составе атомов и ионов под действием внешнего электрического поля

3 Исследование изменения граничной энергии и вероятности электронного и позитронного р*-распада атома и иона в сверхсильном внешнем магнитном поле

4. Исследование изменения вероятности рождения электронов внутренней конверсии под действием внешнего электрического и магнитного полей 5 Исследование изменения доли запаздывающих нейтронов при ионизации атома и при воздействии на атом сверхсильного внешнего магнитного поля

Научная новизна работы заключается в развитии методов расчета опосредованного влияния внешних электрического и магнитного полей на вероятности распадов ядер через деформации электронных состояний атома На основе анализа состояний электронов во внешних полях рассчитаны и проанализированы плотности связанных состояний электронов в области ядра. Получено, что

5

изменения состояний атомных электронов и возникающие из-за этого изменения энергии ионизации и плотности связанных состояний электронов на ядре оказывают определяющее влияние на изменение вероятностей Р^распада, электронного захвата и внутренней конверсии.

Получено решение уравнения Дирака для электрона в центральном электрическом поле ядра и внешнем постоянном однородном сверхсильном магнитном поле (таком, что ларморовский радиус электрона мал по сравнению с боровским радиусом, но велик по сравнению с комптоновской длиной волны <

электрона) в адиабатическом приближении, не только для основного, но и для возбужденных уровней Ландау поперечного движения На основе полученного решения показано, что вероятность Р~-распада в сверхсильном магнитном поле увеличивается именно за счет изменения вероятности распада в связанное состояние электрона как для ионизованного, так и для нейтрального атома Получено, что доля запаздывающих нейтронов для атомов с ядрами-излучателями запаздывающих нейтронов увеличивается при ионизации атомов и под действием внешнего магнитного поля В диссертации сформулированы и обоснованы научные положения и выводы, совокупность которых развивает научное направление, исследующее изменения вероятностей ядерных распадов из-за изменения состояний атомов под действием внешних полей

Основные положения, выносимые на защиту

1 Внешнее электромагнитное поле напряженности атомного масштаба меняет вероятности (3-распада ядер опосредованным образом - через изменение атомных электронных состояний. Относительное изменение вероятности распада за счет такого опосредованного влияния всегда больше изменения за счет прямого влияния внешнего поля на ядерные процессы. 2. Вероятность Р-распада атома и иона трития во внешнем электрическом поле уменьшается

3 Вероятность электронного захвата во внешнем электрическом поле уменьшается, следовательно, учет тепловых флуктуации электрического поля Солнца приводит к увеличению расчетного количества борных нейтрино

4 Вероятности разрешенных и запрещенных электронных р-распадов под воздействием внешнего сверхсильного магнитного поля увеличиваются за счет увеличения вероятности распада в состояния дискретного спектра электронов

5 Вероятность рождения электронов внутренней конверсии увеличивается при помещении атома во внешнее магнитное поле и уменьшается во внешнем электрическом поле

6 Доля запаздывающих нейтронов ядер-излучателей увеличивается при ионизации атома и при воздействии на атом сверхсильного внешнего магнитного поля

7 Необходимым и достаточным условием Р-стабильности ядер нейтральных, ионизованных и возмущенных атомов является реализация минимума полной массы атома (а не ядра) в изобарном ряду

Обоснованность и достоверность полученных результатов

Выполненные в диссертации исследования опираются на использование канонических методов теоретической физики Все результаты получены в аналитическом виде, что дает возможность ясно интерпретировать полученные эффекты и осуществить предельные переходы к ранее известным результатам

Научная и практическая значимость

Полученные в данной работе результаты имеют значение для исследований электрослабых взаимодействий, изучения свойств нейтрино и построения теорий, расширяющих Стандартную модель электрослабых взаимодействий Результаты работы следует учитывать при интерпретации экспериментальных результатов, получаемых в исследованиях солнечных нейтрино, экспериментах по поиску двойного безнейтринного Р-распада и других прецизионных экспери-

7

ментах по исследованию ß-распада и изомерных переходов ядер Результаты работы могут быть также использованы при исследовании возбуждения ядерных изомеров под воздействием излучения фемтосекундных лазеров, а также при построении моделей излучения нейтронных звезд

Апробация результатов работы

Основные результаты диссертации обсуждались на семинарах Института общей физики им A. M Прохорова РАН, Физического института им П H Лебедева РАН, Российского научного центра «Курчатовский институт», Института теплофизики экстремальных состояний Объединенного института высоких температур РАН, физического факультета МГУ, докладывались на следующих конференциях: Journées d'études «Existe-t-il des réactions nucléaires à des énergies de niveau atomique 26-27 novembre, 2003, Paris, France, XXXI Международная (Звенигородская) конференция no физике плазмы и УТС, 16-20 февраля 2004, Звенигород, Россия, XI International Conference on Condensed Matter Nuclear Science, 31 oct-05 nov 2004, Marseille, France, 2004, XXXII Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 14-18 февраля 2005, Звенигород, Россия; XXXIII Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 13-17 февраля 2006, Звенигород, Россия, Международная конференция «Двадцать лет Чернобыльской катастрофы», 24-26 апреля 2006, Киев, Украина; XXXIV Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 12-16 февраля 2007, Звенигород, Россия, International School/Seminar «Quantum field theory and gravity», 2-7 july, 2007, Tomsk, Russia

Основные результаты диссертации опубликованы в 25 работах (19 - в журналах из списка ВАК).

Личный вклад автора

В изложенных в диссертационной работе исследованиях автору принадлежат постановка и решение задач, анализ и интерпретация результатов

Структура и объем работы

Диссертация состоит из Введения, пяти глав и Списка литературы Объем диссертации составляет 208 стр, в тч 14 рисунков, 13 таблиц, 267 наименований в списке литературы.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ Во введении обоснована актуальность темы, сформулированы основные цели исследования, приведены структура и содержание диссертации, перечислены защищаемые положения

В первой главе диссертации представлен обзор работ, посвященных вопросу влияния внешних воздействий (электрическое и магнитное поле, ионизация, различное химическое окружение) на вероятности ядерных процессов за счет изменения атомной оболочки

В настоящей диссертации рассматриваются изменения вероятностей ядерных процессов, происходящие из-за изменения лептонных функций распределения, при этом ядерные матричные элементы остаются без изменений

Вторая глава посвящена вопросу Р-стабильности ядер и изменению вероятности Р-распада и е-захвата под действием внешнего электрического поля Вопрос о формулировке условия р-стабильности ядер был поставлен практически на заре развития ядерной физики Однако до середины прошлого века недостаточная точность и неполный объем экспериментальных данных по массам ядер изотопов не давал возможности полноценно проанализировать соответствие теоретических представлений и экспериментальных данных Так как в то время точность экспериментальных данных не всегда позволяла делать различие между разностью масс ядер и разностью масс атомов, то казалось, что условия «минимума массы ядра», «минимума массы атома» и «максимума энергии связи ядра» в изобарных рядах совпадают, а отклонения от предполагаемого условия стабильности считались исключениями.

В разд 2 1. показано, что фигурирующие в литературе условия стабильности, такие как «минимум массы ядра» или «максимум энергии связи» в изобарных рядах являются ошибочными Так, например, более 30 изотопов, реализующих минимум массы ядра на изобарных рядах, нестабильны по отношению к е-захвату, а 60 изотопов, реализующих максимум энергии связи, являются (Г-активными Единственным абсолютно точным условием р-стабильности ядра нейтрального атома является реализация изотопом минимума массы атома в изобарном ряду этому условию удовлетворяют все без исключения стабильные изотопы Более того, анализ показал, что в природе реализуются все процессы р±-распада и е-захвата, разрешенные энергетически (никаких других запретов нет) То есть указанное условие р-стабильности ядра нейтрального атома является необходимым и достаточным

В разд 2 2 показано, что при ионизации атома граничная энергия электронного Р-распада увеличивается, и условие стабильности сдвигается в сторону ядер с ббльшими зарядами стабильные в нейтральном атоме ядра (1630у, 1931г, 205Т1) становятся Р-активными при ионизации

Внешнее воздействие на электронную оболочку атома может привести к перераспределению интенсивностей распадов по разным каналам, в тех случаях, когда распад происходит по нескольким каналам на различные уровни дочернего ядра Экспериментально это проявляется в изменении соотношений интенсивностей линий у-излучсния дочерних ядер В разд 2 3 показано, что при ионизации атомов 234ТЬ, являющегося продуктом а-распада 23811, открывающиеся каналы р~-распада в связанное состояние электрона должны привести к увеличению интенсивности линии 92 38-92.80 кэВ 234™Ра (продукт р~-распада 234ТЬ) по отношению к интенсивности линии 1001 кэВ 234и (продукт р~-распада И4етРа)

Разд 2 4. посвящен вычислению изменения вероятности разрешенных Р-распадов при воздействии внешнего электрического поля. Показано, что вероятность Р-распада трития уменьшается при воздействии на атом внешнего одно-

родного постоянного электрического поля Для атома трития эффект уменьшения связан, во-первых, с уменьшением граничной энергии Р-распада и, во-вторых, с уменьшением плотности незанятых связанных электронных состояний на ядре. Оба обстоятельства приводят к уменьшению вероятности р-распада первое — к уменьшению вероятности распада в непрерывный спектр электронов, второе - к уменьшению распада в связанное состояние Для Р-распада атома трития итоговое уменьшение вероятности распада X при помещении в постоянное электрическое поле напряженности Е составляет (здесь и далее пользуемся релятивистскими единицами й = с = т, = 1)

где <70 = 18 6 кэВ - граничная энергия Р-распада, \„ = (0,62±0,07)% - вероятность распада в связанное состояние электрона для атомарного трития, 2=2- заряд конечного ядра (Не) В этом случае изменение вероятности распада в связанное состояние за счет изменения плотности электронов на ядре (первое слагаемое) того же порядка, что и изменение вероятности распада в состояния непрерывного спектра за счет изменения энергии ионизации (второе слагаемое). Для иона трития

где V, = (1,07±0,04)% - вероятность распада в связанное состояние электрона для иона трития - ядра трития без электронной оболочки (тритона). Полученная оценка в 106 раз превышает оценку, полученную в работе АхмедоваЕ X [ЖЭТФ 85, 1521 (1983)], и имеет противоположный знак. Причина такого различия заключается в следующем В указанной работе рассмотрен распад полностью ионизованного атома только в состояния непрерывного спектра электронов Так как для такого распада атомная оболочка отсутствует и в начальном и в конечном состоянии, то при помещении распадающегося ядра во внешнее элек-

трическое поле граничная энергия такого распада не меняется (нет изменения энергии ионизации) Для этого канала единственная причина изменения вероятности Р-распада заключается в увеличении энергии Р-электрона из-за влиянии внешнего электрического поля на виртуальный р-электрон. В этом случае относительное изменение вероятности р-распада в 108 раз меньше изменения, возникающего под действием внешнего электрического поля на вероятность распада в связанное состояние электрона из-за изменения плотности связанных состояний на ядре дочернего иона гелия Распад в связанное состояние всегда существует, его доля v, не мала (~ 1%), и изменение вероятности распада по этому каналу является основным в изменении полной вероятности распада иона трития Этот пример иллюстрирует тот факт, что в ряде задач изменение атомной электронной оболочки дает определяющий вклад в изменение вероятности распада ядер Влияние внешнего электрического поля на вероятность Р-распада атома трития в состояния непрерывного спектра электронов происходит опосредовано через изменение энергии ионизации Энергии ионизации начального атома трития и конечного иона гелия по-разному меняются под действием внешнего электрического поля (эффект Штарка) из-за разных зарядов ядер, что и приводит к уменьшению граничной энергии распада

В разд. 2.5. вычислено влияние электрического поля Солнца на вероятность процессов е-захвата. Показано, что во внешнем электрическом поле вероятность е-захвата 7Ве (Хве) уменьшается, соответственно уменьшается расход 7Ве и увеличивается равновесное количество ядер 7Ве в Солнце. Это практически не меняет поток бериллиевых нейтрино, так как канал е-захвата (сопровождающийся излучением нейтрино) является основным каналом расхода 7Ве, а уменьшение вероятности распада компенсируется равным увеличением концентрации атомов 7Ве Канал протонного захвата 7Ве +р -> 8В имеет малую относительную вероятность (10"3) и не влияет на равновесное количество 7Ве Увеличение равновесного количество ядер 7Ве приводит к пропорциональному

увеличению равновесного количество ядер 8В, и, следовательно, к увеличению потока борных нейтрино (сопровождающих р+-распад 8В) на величину

ХВс 1 + /4 22 а

где/ь = 0,2 - доля е-захвата связанных электронов по отношению к захвату свободных электронов В итоге получено, что учет тепловых флуктуаций электрического поля Солнца приводит к увеличению расчетного количества борных нейтрино на величину ~ 10%

В третьей главе обсуждаются возможности изменения вероятности разрешенных р-распадов ядер при воздействии на атом внешнего сверхсильного магнитного поля При помещении нейтрального атома или не полностью ионизованного иона во внешнее сверхсильное магнитное поле меняется энергия ионизации атома, что приводит к изменению граничной энергии Р-распада и, следовательно, к изменению вероятности р-распада Кроме того, сверхсильное магнитное поле приводит к увеличению плотности связанных электронных состояний на ядре, что увеличивает вероятность электронного Р-распада в связанное состояние

В разд 3 1. рассмотрено изменение вероятности электронного и позитрон-ного р-распада из-за изменения энергии ионизации атома в нерелятивистском приближении. Полная энергия ионизации атома в достаточно сильном внешнем магнитном поле растет при увеличении заряда ядра быстрее, чем для невозмущенного атома Таким образом, при помещении атома в сверхсильное внешнее магнитное поле, граничная энергия электронного 3~-распада увеличивается, а граничная энергия позитронного р+-распада уменьшается по отношению к граничной энергии соответствующего распада невозмущенного атома Следовательно, наложение сверхсильного внешнего магнитного поля на нейтральный многоэлектронный атом приводит к увеличению вероятности электронного Р~-

распада и уменьшению вероятности позитронного р+-распада и е-захвата. Этот эффект может быть существенен для распадов с малыми граничными энергиями При распаде ядра полностью ионизованного атома, а также в тех случаях, когда энергия (Г-распада велика по сравнению с изменением полной энергии ионизации атома, изменение граничной энергии |Г-распада при воздействии внешнего сверхсильного магнитного поля будет мало и не приведет к существенному изменению вероятности распада В этих случаях все изменение вероятности Р~-распада во внешнем магнитном поле будет определяться только изменением плотности незанятых электронных состояний на ядре Для вычисления вероятности р~-распада в связанные состояния необходимо знать функцию распределения электронов в центральном электрическом поле ядра и внешнем постоянном однородном магнитном поле В разд 3 2 эта задача решена в релятивистском приближении для сверхсильного внешнего магнитного поля, когда ларморовский радиус электрона мал по сравнению с боровским радиусом В этом случае электрическое поле рассматривается как возмущение, накладываемое на основное движение электрона в магнитном поле по уровням Ландау Результирующее решение является суперпозицией поперечного движения по уровням Ландау и продольного одномерного кулоновского движения (вдоль магнитного поля) Получен спектр для основного и возбужденных состояний продольного (вдоль магнитного поля) движений электрона для всех уровней Ландау поперечного движения. Для связанных в электрическом поле ядра состояний.

где п - номер уровня Ландау поперечного движения, 2 - заряд ядра, к - квантовое число продольного движения (нецелое), Я - напряженность магнитного поля Для возбужденных уровней к стремится к целым значениям, для основного

состояния продольного движения (минимальное к) энергия логарифмически зависит от Н, так как к0 является решением уравнения

КрУё/Р

к^1 =2 In

2E0olZ

, Е0 = <Jl + 2neH

Получено, что для возбужденных уровней поперечного движения решения уравнения Дирака в цилиндрических координатах (г, ср, г) имеют следующую структуру

г

^(-^«("-■ОчО х

±^Е-Ч„ДеНггХ2{2)

где /„, - функции JIareppa, С,\ 2(z) - функции продольного движения, которые выражаются через функции Уиттекера (четности функций С,, и G всегда различны), п - номер уровня Ландау, J - радиальное квантовое число В полученном решении поперечные (радиальные) функции попарно совпадают для первой и третьей компонент спинора, а также для второй и четвертой Продольные зависимости имеют другой характер они попарно совпадают для первой и четвертой, а также для второй и третьей компонент Для основного уровня Ландау первая и третья компоненты спинора равны нулю, что упрощает систему уравнений, которая решена в работе Ораевского В Н , Рез А И и Семикоза В Б [ЖЭТФ 72, 820 (1977)].

В разд 3 3 проанализированы полученные решения Показано, что суммарная плотность состояний непрерывного спектра электронов и, следовательно, вероятность распада в состояния непрерывного спектра не изменяется при наложении внешнего магнитного поля, так как плотность каждого состояния непрерывного спектра растет пропорционально напряженности магнитного поля, а количество состояний уменьшается обратно пропорционально напряженности С другой стороны, вероятность распада в связанное состояние увеличивается с

15

ростом магнитного поля по двум причинам- во-первых, растет плотность состояний на ядре и, во-вторых, эффективно увеличивается граничная энергия из-за увеличения (по модулю) энергии связи'

хс { к ^ '

= 62(1 + 2е)-1 1(сс£У

2 еН ' 21^'

где \ьк ~ вероятность распада в связанное состояние с квантовым числом к, <2-энергия ядерного перехода, 8 - продольная энергия связи, / - интегральная функция Ферми В сверхсильном магнитном поле существенным является вклад возбужденных состояний продольного движения, так как плотность возбужденных связанных состояний в одномерном кулоновском потенциале спадает значительно медленнее при росте квантового числа (ос к"1), чем в трехмерном кулоновском потенциале (ос ДГ3) Для Р-распадов малых граничных энергий <7 =<2-\ <еН распад может происходить только на основной уровень Ландау поперечного движения Для малых граничных энергий распад в связанное состояние разрешенных Р-распадов растет с увеличением заряда ядра пропорционально 2 и увеличивается пропорционально напряженности магнитного поля, тогда как в отсутствии магнитного поля вероятность распада в связанное состояние пропорциональна 7? Для больших энергий Р-распада, таких что еН« ц « 1, вероятность разрешенных распадов перестает зависеть от магнитного поля

В разд. 3 4 рассмотрены двумерные вихри в однородной и неоднородной плазме Показано, что ряд задач динамики плазмы в магнитном поле приводится к двумерному уравнению «вмороженности» ротора обобщенного импульса

Л б/

Ф = X2 Дц/ - С,ц/ + С0у

Это уравнение встречается при описании различных нелинейных явлений плазмы и идеальной жидкости Им описываются длинные нелинейные волны на поверхности (или в атмосфере) вращающейся планеты, дрейфовые волны в плазме, быстрые мелкомасштабные квазинейтральные возмущения электронного компонента, движения электронов в сильном магнитном поле, ионные вихри в сильном магнитном поле, когда оба компонента являются замагниченными

Получено, что в однородной среде (С0 = 0) все круглые монотонные вихри с монотонно спадающим по радиусу профилем Ф(г) устойчивы, так как реализуют максимум полной энергии

УУ = -1 = - [ - = | X2 (Уу)2 + > 0,

при фиксированных интегралах движения Причина существования функционального произвола профиля устойчивого вихря состоит в том, что уравнение «вмороженности» сохраняет бесконечнопараметрическое множество интегралов движения.

где Г-произвольная функция

Наличие слабой неоднородности среды не нарушает устойчивости вихрей Неоднородность искажает форму вихря и создает равномерный дрейф в направлении, перпендикулярном градиенту неоднородности Макроскопическими последствиями существования устойчивых вихрей является изменение скорости переноса тепла и частиц В том случае, когда плазма содержит р'-активные ионы (например тритий) наличие электронных вихрей в плазме будет приводить к тому, что в области устойчивых вихрей магнитное поле возмущается Изменение магнитного поля будет приводить к изменению вероятности р~-распада ионов, в области положительных вихрей (увеличенное магнитное поле) интенсивность р-распада возрастает, а в области отрицательных вихрей - уменьшается Так как устойчивые вихри реализуют именно максимум энергии, увеличение Р-активности в области вихря с увеличенным магнитным полем будет приводить к

17

дополнительной накачке энергии в область вихря с сохранением его устойчивости Таким образом, развитие вихревых неустойчивостей даже в однородной плазме будет приводить к пространственным неоднородностям (В-активности и, следовательно, к неоднородностям в распределении исходных ионов и ионов-продуктов р-распада

Четвертая глава посвящена запрещенным электронным Р-распадам и изомерным переходам В разд 4 1 и 4 2 рассмотрены формфакторы уникальных запрещенных электронных Р-распадов во внешнем постоянном однородном сверхсильном магнитном поле. Получено, что вероятность уникального запрещенного р~-распада энергии Q в сверхсильном магнитном поле напряженности Н в состояние электрона с квантовым числом поперечного движения п и квантовым числом продольного движения к равна

где Е(п, к) - энергия электрона в состоянии (и, к), Б" - формфактор запрещенного распада в магнитном поле

ыо

где Т~ 1 - численные коэффициенты. Для распадов в непрерывный спектр электронов с фиксированной энергией Е получаем

Я = 1

где Л^ определяется условием

В квазиклассическом случае п » 1 получаем, что вероятность распада в непрерывный спектр электронов определенной энергии Е равна

и, следовательно, полная вероятность распада в непрерывный спектр не зависят от величины магнитного поля. Причина этого, как и в случае разрешенных распадов состоит в том, что хотя плотность состояния с определенной энергией растет с увеличением поля пропорционально напряженности Я, но количество возможных состояний уменьшается обратно пропорционально Я

Сверхсильное магнитное поле качественно меняет структуру связанных состояний электронов Для каждого уровня поперечного движения электрона (уровня Ландау) появляется спектр связанных состояний, в которые может происходить Р-распад Эти состояния отсутствовали в невозмущенном (без магнитного поля) случае Наибольшая вероятность у распада в основное связанное состояние продольного движения В этом случае получаем

/Л К

Вероятность распада в связанное состояние, как и для разрешенных распадов, увеличивается при увеличении магнитного поля по двум причинам- во-первых, увеличивается амплитуда пропорционально к"1 и, во-вторых, эффективно увеличивается граничная энергия распада По сравнению с разрешенными распадами вероятность запрещенных распадов дополнительно увеличивается из-за роста формфактора & Для малых энергий распада q = Q-\«\ для форм-фактора распада получаем

6к к & (25-/ + 3) 4

Из-за роста формфакторов относительное увеличение вероятности запрещенных электронных р-распадов в магнитном поле превышает относительное увеличение вероятности разрешенных распадов при равной граничной энергии распада Если энергия запрещенного Р-распада меньше энергии связи основного уровня продольного движения q « е0 (в общем случае е0 может быть ~ еН), проявляется зависимость формфактора от заряда ядра и энергии распада В этом

случае формфактор уникального запрещенного распада увеличивается с ростом заряда ядра или уменьшением энергии распада, но слабо растет с увеличением напряженности магнитного поля

В качестве примера в разд. 4 3. сравниваются изменения вероятностей разрешенного р-распада 134Сз ~> 134Ва и запрещенного 137Сб -» 137Ва при наложении внешнего магнитного поля Если внешнее магнитное поле не очень велико (изменение энергии связи основного состояния продольного движения мало по сравнению с массой электрона), то отношение вероятностей распада п1С& к |34Сз должно увеличиться в 3 раза Это изменение можно исследовать экспериментально, измеряя отношение интенсивностей у-линий 662 кэВ ('"Сб) и 605 кэВ (,34Сз). Рост этого отношения от напряженности магнитного поля носит логарифмический характер

В разд. 4.4 рассмотрено изменение вероятности внутренней конверсии во внешних электрическом и сверхсильном магнитном полях При помещении нейтрального атома в сверхсильное магнитное поле происходит увеличение плотности атомных электронов на ядре и изменение энергии электронов связанных состояний Вследствие этого появляется возможность переходов конверсионных электронов с нижних уровней поперечного движения на более высокие уровни поперечного движения. Электрон при этом может оставаться связанным в продольном направлении В настоящей работе получена качественная зависимость вероятности внутренней конверсии от напряженности внешнего сверхсильного магнитного поля Для непрерывного спектра рожденных конверсионных электронов

где к, - квантовое число начального продольного состояния, е, - энергия связи начального состояния, q - энергия конверсионного электрона Распады в связанное состояние рожденного электрона возможны только в том случае, когда напряженность магнитного поля удовлетворяет условию резонанса-

? = 2ЫеН + е, - г, = 2ШН + - к}2),

где N - целое число, К// - продольные квантовые числа начального и конечного состояний Таким образом, на монотонный рост вероятности конверсии в состояния непрерывного спектра электронов накладываются серии резонансов

распадов в связанные состояния ДО

Серия образуется для набора конечных состояний электрона внутренней конверсии с фиксированным уровнем поперечного движения и различными связанными состояниями продольного движения В серии резонансов наибольший соответствует распаду, при котором конечным состоянием конверсионного электрона является основное связанное состояние, так как для этого состояния плотность электронов на ядре максимальна

Электрическое поле приводит к уменьшению вероятности рождения электрона внутренней конверсии по двум причинам во-первых, из-за уменьшения плотности начального (связанного) состояния электрона на ядре и, во-вторых, из-за увеличения по модулю энергии связи электрона Последнее обстоятельство приводит к уменьшению энергии рождаемого конверсионного электрона и, следовательно, к уменьшению фазового объема конечного состояния

Пятая глава посвящена исследованию распадов ядер-излучателей запаздывающих нейтронов при воздействии на атом внешнего электромагнитного поля В разд 5 1 описан механизм рождения запаздывающих нейтронов и собрана информация обо всех известных ядрах-излучателях запаздывающих нейтронов с периодом полураспада больше 0,1 с. (135 шт) При р~-распаде начального ядра (излучателя запаздывающего нейтрона) по каналу с меньшими энергиями р~-перехода образуется промежуточное ядро в возбужденном состоянии При энергии возбуждения большей Е„ - энергии связи нейтрона - промежуточное ядро может испустить нейтрон Испускание нейтрона из промежуточного ядра проис-

21

ходит практически мгновенно, а время «запаздывания» определяется временем жизни начального ядра Доля запаздывающих нейтронов пропорциональна отношению вероятности распада с рождением нейтрона Х„ к полной вероятности распада Х„ + Хр"

К

т|ос---

К+Ь'

где Хр - вероятность распада на уровни, лежащие ниже Е„, то есть с характерными энергиями (Г-распада а Х„ - вероятность распада на возбужденные уровни, имеющие энергию больше Еп

В разд 5 2 показано, что появление дополнительных каналов р~-распада в связанные состояния электронов для ядер-излучателей запаздывающих нейтронов при ионизации атома приводит к увеличению доли запаздывающих нейтронов Для большинства промежуточных ядер энергия отделения нейтрона составляет Е„~ 4-7 МэВ Энергия р~-распада на возбужденный уровень, с которого рождается нейтрон, равна Е„) < др При возникновении дополнительных каналов распада в связанное состояние отношение ДХ,/Х„ для нейтронного канала, идущего с малыми энергиями д, будет существенно превышать Д).р/Хр безнейтронного распада на низкие уровни

А*. ? АХ, К

Относительное изменение доли запаздывающих нейтронов составляет

>0

Ад _ Хр ГАХ„ АХ^ ц Х + ДХ I Хп Хр

где X = Х„ + Хр, АХ = АХ.,, + ДХр Вычислены увеличения долей запаздывающих нейтронов для основных ядер-излучателей, являющихся продуктами деления урана и плутония из первых трех групп Средние значения относительного уве-

личения долей запаздывающих нейтронов составляют для первой группы -2,2%, для второй - 3,4%, для третьей - 2,9%

В разд 5 3 показано, что наложение сверхсильного магнитного поля напряженности Я на атом с ядром-излучателем запаздывающих нейтронов также приводит к увеличению доли запаздывающих нейтронов из-за увеличения вероятности р-распада в связанное состояние электрона на величину.

а ен

где Дт)/- увеличение доли запаздывающих нейтронов при ионизации атома

Разд 5 4 посвящен анализу развития неустойчивости уравнений кинетики атомного реактора в рамках однородной гомогенной изотропной модели В классических уравнениях кинетики реактора учитываются концентрации только тех ядер-излучателей запаздывающих нейтронов, которые испытали распад по нейтронному каналу, а осколки, испытавшие Р~-распад без излучения нейтрона, считаются потерянными для процесса цепной реакции Фактически те нейтроны, которые привели к образованию осколков, испытавших безнейтронный Р~-распад, учитываются в увеличении потерь, то есть в уменьшении реактивности. В реакторе постоянно находится огромное количество ядер-осколков, способных излучить нейтроны концентрация ядер излучателей запаздывающих нейтронов равна

С, = vi1-¿-«-500« ' " ХТ

где п - концентрация мгновенных нейтронов, v,, ~ 0,1 - доля распадов с рождением нейтронов от общего числа Р~-распадов ядра-излучателя запаздывающих нейтронов, Р~5хЮ~3 - средняя доля рожденных в реакторе запаздывающих нейтронов по отношению к мгновенным нейтронам, X -0,1 с"1 - постоянная распада ядер-излучателей, Т~ 10~3 с - время жизни нейтронов Таким образом, количество ядер-излучателей запаздывающих нейтронов более чем на два порядка превышает количество мгновенных нейтронов Следовательно, изменение

23

в физике распада ядер-излучателей запаздывающих нейтронов может привести к значительным изменениям плотности нейтронов

В настоящее время при проектировании атомных реакторов считается, что доля запаздывающих нейтронов ядра-излучателя запаздывающих нейтронов не зависит от внешних условий, а учитывается только изменение средней доли запаздывающих нейронов из-за изменения состава активной зоны Классические уравнения кинетики принципиально записаны в условиях неизменной доли запаздывающих нейтронов Следовательно, анализировать решения этих уравнений в случае переменной доли запаздывающих нейтронов не корректно. В разд. 5 5 сформулированы уравнения кинетики реактора с учетом всего количества ядер-излучателей запаздывающих нейтронов (включая и те, распад которых не привел к образованию нейтрона). Полученные уравнения проанализированы в случае изменения доли запаздывающих нейтронов. Показано, что если с помощью внешнего воздействия (например с помощью сверхсильного магнитного поля) менять долю запаздывающих нейтронов, теоретически можно регулировать мощность реактора

В разд 5 6. рассмотрены гипотетические поля, возникающие как калибровочные компенсирующие поля локальной паулиевской симметрии Построение полей проводится следующим образом Рассматривается глобальная паулиев-ская симметрия безмассовых частиц:

V -> ехр(г'65у5 +;ф)(со50 \(/ + бш © <?'фу5уС)

где 05 - псевдофаза, <р, 0, Ф - параметры преобразования,

С 2 • О 2—Т

V --Т)У V = У V

- зарядовое сопряжение, Ц =1 - фазовый множитель, зависящий от типа частиц Если ввести восьмикомпонентные изотопические функции

то глобальную паулиевскую симметрию можно записать в виде

Ч'-^ехр^*)!', к = 1,2,3,5, где 51, 5г, 53 - матрицы в изотопическом пространстве, аналогичные матрицам Паули, 5® = Г5 Предположение, что указанная калибровка удовлетворяется локально, приводит к необходимости ввести компенсирующее калибровочное поле /4(Л)М по стандартной схеме

которое при локальном калибровочном преобразовании меняется по закону

где - ^^ - изотопический «заряд» Структура заряда О3 соответствует электрическому, б5 - псевдоскалярному

Рассмотрен простейший случай невзаимодействующих полей Лагранжиан с учетом минимального лагранжиана калибровочного поля (простейшего, инвариантного по отношению к преобразованиям Лоренца и изотопическим преобразованиям) равен

1 = + 7 - (а Д ,

где и- любая унитарная эрмитовая изотопическая матрица блочного вида

(±^\-\и\г-Iм и1А"А

и - любое комплексное число. Матрица и коммутирует со всеми Г11. Варьирование данного лагранжиана по 4* приводит к уравнению Дирака, а варьирование по потенциалу поля приводит к уравнениям для поля = -2л угуг^'т

Если пространство вокруг исследуемого реактивного ядра заполнено нейтринным фоном, то решение уравнений для потенциала А(х) приводит к следующему

результату: изменение плотности незанятых состояний нейтрино на ядре в первом порядке составляет

8р(о) = и'ди + ы5гГ ~ -у^пЫг^/о

Усреднение этого выражения по всем направлениям вылета нейтрино (по углам X) дает ноль Во втором порядке получаем ненулевой результат

82Р(0)=5Н'8М~^1(^/о)2>0)

который приводит к увеличению вероятности Р+-распада В рамках предложенного подхода константы гипотетических взаимодействия и величины изотопических зарядов теоретически не определяются.

В настоящее время активно обсуждаются вопросы о возможном поиске явлений, выходящих за рамки Стандартной модели При этом основные ожидания связывают с экспериментами по столкновению пучков частиц больших энергий С другой стороны, если рассмотренные в настоящем разделе гипотетические взаимодействия реализуются в природе, то они могут приводить к изменению вероятности ядерных распадов малых граничных энергий, протекающих за счет слабых взаимодействий Следовательно, поиск новых физических явлений, выходящих за рамки Стандартной модели имеет смысл проводить не только в области больших энергий, но и с помощью прецизионных экспериментов по выявлению нарушений периодов распадов с малыми граничными энергиями

В заключительной части диссертации сформулированы основные результаты и выводы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ 1. Развиты методы расчета опосредованного влияния внешних электромагнитных полей атомного масштаба на вероятности ядерных распадов (Р^распады, изомерные переходы) через изменения атомных электронных состояний, методы основаны на анализе решений релятивистских уравнений движения

электронов во внешних полях. Получено, что эффект такого опосредованного влияния через возмущения атомных оболочек всегда значительно (на несколько порядков) превышает эффекты прямого воздействия полей на вероятности распада ядер из-за изменений состояний ядер.

2 В результате теоретического исследования влияния электрического поля на вероятности (3-распада и электронного захвата ядер нейтральных атомов и ионов получено, что вероятности Р-распада атома и иона трития во внешнем электрическом поле уменьшаются, а не увеличиваются, вопреки ранее известному в ядерной физике ошибочному выводу, который был получен без учета атомных состояний электронов Данные изменения происходят из-за уменьшения на ядре плотности электронных состояний дискретного спектра (связанных состояний) и уменьшения граничной энергии р-распада (разд 2 4). Получено, что вероятность электронного захвата во внешнем электрическом поле уменьшается (разд 2 5)

3 В результате решения уравнения Дирака получены собственные функции релятивистского электрона в сверхсильном однородном магнитном и центральном электрическом полях в адиабатическом приближении не только для основного, но и возбужденных уровней Ландау в приближении, когда ларморовский радиус электрона мал по сравнению с боровским радиусом, но больше комптоновской длины волны электрона (разд 3 2). На основе этих решений получено, что вероятности разрешенных (разд 3.3) и запрещенных (разд. 4.1-4 3) Р~-распадов ядер нейтральных и ионизованных атомов увеличиваются под воздействием внешнего сверхсильного (в атомном масштабе) магнитного поля. Увеличение определяется именно Р~-распадом в состояния дискретного спектра продольного (вдоль магнитного поля) движения электронов (связанные состояния), эффект усиливается с уменьшением энергии и увеличением степени запрета Р'-перехода.

4 В результате проведенного исследования влияния электрического и магнитного полей на изменение вероятностей распада изомерных состояний ядер,

27

находящихся в составе нейтральных атомов и ионов получены зависимости вероятности рождения конверсионных электронов от напряженности внешнего магнитного и электрического поля Получено, что вероятность рождения электронов внутренней конверсии увеличивается под воздействием внешнего магнитного поля и уменьшается под действием внешнего электрического поля (разд 4 4).

5 В результате исследования влияния ионизации атома и напряженности внешнего магнитного поля на ядра-излучатели запаздывающих нейтронов получено, что доля запаздывающих нейтронов увеличивается при ионизации атома и при воздействии на атом сверхсильного магнитного поля (разд 5.1-5 3), вопреки распространенному мнению о неизменности доли запаздывающих нейтронов

6. В результате проведенного теоретического анализа условия Р-стабильности ядер нейтральных атомов и ионов в основном или возбужденном состоянии получено, что необходимым и достаточным условием Р-стабильности ядер нейтральных, ионизованных и возмущенных атомов является условие реализации минимума полной массы атома (или иона) в соответствующем изобарном ряду (разд 2 1 и 2 2) Это условие Р-стабильности подтверждено анализом известных экспериментальных данных

Основные результаты диссертации опубликованы в работах

1. Филиппов Д В., Яньков В. В Об электронных двумерных вихрях//Физика плазмы, 1986, т 12, №8,953-960

2. Филиппов Д В., Яньков В. В. Кинетические ограничения на сжатие перетяжек z-пинчей // Препринт ИАЭ №4740/6 - M : ЦНИИатоминформ, 1988. - 5 стр.

3. Филиппов Д В Двумерные электронные и ионные вихри в плазме // Физика плазмы, 1988, т 14, №12, 1457-1465

4. Байгарин К. А , Филиппов Д В Взаимодействие релятивистских электронных пучков с мишенью в азимутальном магнитном поле // Препринт ИАЭ № 5018/7 - M ИАЭ, 1990. - 10 стр

5 Волкович А Г , Ликсонов В И , Лобановский Д А , Смирнов С В , Степанов В Е , Тюрин А С , Уруцкоев Л. И , Филиппов Д В , Чесноков А В Коллимированный спектрально-чувствительный детектор для дистанционного поиска пятен радиоактивного загрязнения // Атомная энергия, 1990, т 69, №4, 259-260

6 Волкович А Г., Коба Ю В , Ликсонов В И , Смирнов С В , Степанов В Е , Тюрин А С , Уруцкоев Л. И , Филиппов Д В , Чесноков А В Применение коллимированного детектора при ликвидации последствий аварии в машинном зале 4-го энергоблока АЭС // Атомная энергия, 1990, т 69, №6, 389391

7 Волкович А Г , Ликсонов В И , Смирнов С В , Степанов В Е , Филиппов Д В , Уруцкоев Л И, Чесноков А В. Исследование контрастности и пространственного разрешения матричного сцинтиллятора // Приборы и техника эксперимента, 1991 №2 -с 85-88

8 Волкович А. Г , Ликсонов В И , Лобановский Д А , Смирнов С В , Степанов В Е , Тюрин А С , Уруцкоев Л И , Филиппов Д В , Чесноков А В Оптимизация световыхода сцинтиллятора для позиционно-чувствительного гамма-детектора // Приборы и техника эксперимента, 1991, №2, 88-90

9. Филиппов Д В. Двумерные устойчивые решения уравнения Власова // Физика плазмы, 1991, т 17, №3,383-388

10 Рухадзе А. А, Уруцкоев Л И, Филиппов Д В О возможном магнитном механизме уменьшения времени разгона реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Краткие сообщения по физике ФИАН, 2004, №1, 5-22

11. Рухадзе А. А, Уруцкоев Л И, Филиппов Д В Возможны ли низкоэнергетические ядерные реакции с точки зрения законов сохранения? // Краткие сообщения по физике ФИАН, 2004, №4, 39-49

12 Уруцкоев Л И , Филиппов Д В Возможна ли трансформация ядер в низкотемпературной плазме с точки зрения законов сохранения9 // Прикладная физика, 2004, №2, 30-35.

13 Рухадзе А А, Уруцкоев Л И., Филиппов Д В О возможном магнитном механизме аварии реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Прикладная физика, 2004, №3, 15-27

14 Уруцкоев Л. И., Филиппов Д В Условие ß-стабильности ядер нейтральных атомов // Успехи физических наук, 2004, т 174, №12, 1355-1358

15 FilippovD. V, UrutskoevL. I On the possibility of nuclear transformation in low-temperature plasma from the viewpoint of conservation laws // Annales Fondation Louis de Broglie, 2004, v 29, Hors Serie 3,1187-1205

16 Filippov D V, RukhadzeA A, UrutskoevL I Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay // Annales Fondation Louis de Broglie, 2004, v 29, Hors Serie 3, 1207-1217

17 FilippovD V, RukhadzeA. A, UrutskoevL I Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay // in Condensed Matter Nuclear Science, Ed J.P Biberian, World Scientific Publishing Co, Singapore, 2006, p 806-817

18 FilippovD V, UrutskoevL I, LochakG, RukhadzeA.A On the possible magnetic mechanism of shortening the runaway of RBMK-1000 reactor at Chernobyl Nuclear Power Plant //in- Condensed Matter Nuclear Science, Ed J P. Biberian, World Scientific Publishing Co, Singapore, 2006, p 838-853.

19 РухадзеА А, УруцкоевЛ.И, ФилипповД В Учет влияния p-распада в связанные состояния в ионизованных атомах на долю запаздывающих нейтронов // Ядерная физика, 2006, т 69, №5, 820-823.

20 Доровской В М., Елесин JI А , Столяров В Л, Стеблевский А. В , Уруцко-ев J1. И., Филиппов Д В Исследование продуктов электровзрыва титановых фольг с помощью электронного микроскопа // Прикладная физика, 2006, №4, 28-34

21 РухадзеА А, Уруцкоев Л. И., Филиппов Д В Увеличение доли запаздывающих нейтронов из ядер-излучателей в сверхсильном магнитном поле // Прикладная физика, 2006, №5,8-10

22. Агапов А С, Капенский В А., Кайтуков Ч. Б , Малышев А. В , Рябова Р. В , Стеблевский А В , Уруцкоев Л И , Филиппов Д В Обнаружение «странного» излучения и изотопного искажения титана при испытаниях промышленного электротехнического оборудования // Прикладная физика, 2007, №1, 37-46.

23. Филиппов Д В. Увеличение вероятности разрешенных электронных р-распадов в сверхсильном магнитном поле // Ядерная физика, 2007, т 70, №2,280-287.

24. Филиппов Д. В. Уменьшение вероятности распада трития во внешнем электрическом поле И Ядерная физика, 2007, т. 70, №11,1891-1896.

25. Филиппов Д. В Увеличение вероятности запрещенных электронных Р-распадов в сверхсильном магнитном поле // Ядерная физика, 2007, т. 70, №12,2068-2076.

Подписано в печать _ Х-ПК 2008 г Формат 60x84/16 Заказ № Тираж £О экз Объем

Отпечатано в Редакционно-издательской и информационной службе Физического института им П Н Лебедева РАН с оригинал-макета заказчика 119991 Москва, Ленинский проспект, 53 Телефон. (499) 783 36 40

ВВЕДЕНИЕ.

Обозначения.

ГЛАВА 1. РОЛЬ АТОМНОЙ ОБОЛОЧКИ В ПРОЦЕССАХ

ЯДЕРНЫХ ПРЕВРАЩЕНИЙ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ).

1.1. Радиоактивные превращения ядер.

Изомеры. а-распад. у3-распад.

1.2. Электронный (3-распад в связанное состояние.

1.3. Атом в сверхсильном магнитном поле.

Нейтронные звезды.

Фемтосекундные лазеры.

Нерелятивистский электрон в магнитном поле.

Самосогласованная коллективная модель.

1.4. (3-распад во внешнем электрическом и магнитном полях.

Связанные состояния в сверхсильном магнитном поле.

1.5. Нейтрино в среде и внешних полях.

Осцилляции нейтрино.

Солнечные нейтрино.

1.6. Симметрии и калибровочные поля уравнения Дирака.

Псевдоскалярный заряд.

Псевдовекторный ток.

1.7. Теория слабых взаимодействий.

1.8. Постановка задач.

ГЛАВА 2. УСЛОВИЕ ^-СТАБИЛЬНОСТИ ЯДЕР.

2.1. Необходимое и достаточное условие (3-стабильности нейтральных атомов.

2.2. Изменение граничной энергии (3±-распада и условия стабильности ядра при ионизации и возмущении атома.

9 'ХА

2.3. Нарушения векового равновесия ТЬ.

2.4. Распад трития во внешнем электрическом поле.

Изменение плотности электронов на ядре.

Изменение вероятности распада в связанное состояние.

Изменение вероятности распада в состояния непрерывного спектра.

Итоговое уменьшение вероятности распада трития.

2.5. Поправка к расчету потока солнечных нейтрино.

Тепловые флуктуации электрического поля.

2.6. (З-распад атома в переменном электрическом поле.

ГЛАВА 3. УВЕЛИЧЕНИЕ ВЕРОЯТНОСТИ РАЗРЕШЕННЫХ

ЭЛЕКТРОННЫХ (3-РАСПАДОВ ВО ВНЕШНЕМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ.

3.1. Атом в сверхсильном магнитном поле, нерелятивистский случай; изменение граничной энергии (3±-распада.

3.2. Релятивистский электрон в центральном электрическом и постоянном однородном магнитном полях; связанные состояния.

3.3. Вероятность разрешенных электронных [3-распадов в сверхсильном магнитном поле.

Состояния непрерывного спектра.

Дискретный спектр (связанные состояния) в электрическом поле ядра.

3.4. Двумерные вихри в плазме.

Квазинейтралъные электронные вихри.

Ионные вихри.

Устойчивые вихри в однородной среде.

Устойчивые вихри в неоднородной среде.

ГЛАВА 4. ЗАПРЕЩЕННЫЕ Р-РАСПАДЫ И ИЗОМЕРНЫЕ

ПЕРЕХОДЫ ВО ВНЕШНЕМ ПОЛЕ.

4.1. Запрещенные электронные (3-распады в сверхсильном магнитном поле.

4.2. Увеличение вероятности уникальных запрещенных (3-распадов в сверхсильном магнитном поле.

4.3. Р-распад Cs в сверхсильном магнитном поле.

4.4. Изменение вероятности рождения конверсионных электронов.

Изомеры во внешнем сверхсильном магнитном поле.

Изомеры во внешнем электрическом поле.

ГЛАВА 5. УВЕЛИЧЕНИЕ ДОЛИ ЗАПАЗДЫВАЮЩИХ НЕЙТРОНОВ ПРИ ИОНИЗАЦИИ АТОМА И В СВЕРХСИЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ.

5.1. Механизм рождения запаздывающих нейтронов.

5.2. Увеличение доли запаздывающих нейтронов при полной ионизации атома.

5.3. Увеличение доли запаздывающих нейтронов в сверхсильном магнитном поле.

5.4. Принципы регулирования атомным реактором; поведение реактора при реактивности порядка доли запаздывающих нейтронов.

Изотопные искажения.

5.5.0 возможном «магнитном механизме» регулирования атомного реактора.

5.6. Локальная калибровочная инвариантность уравнения Дирака на основе паулиевской симметрии.

Состояния нейтрино в плотной среде.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ.

Настоящая диссертация содержит результаты исследования влияния внешних электрического и магнитного полей, а также степени ионизации плазмы на процессы радиоактивного распада ядер, протекающих за счет слабых и электромагнитных взаимодействий. Основы теории слабых взаимодействий были заложены Ферми при построении теории (З^распада в 1934 г. [1]. Фермиевский лагранжиан слабого взаимодействия представляет собой сумму скалярных произведений векторов заряженных токов. В 1936 г. Гамовым и Теллером был рассмотрен более общий способ построения линейного (по \|7-функциям нейтрона, протона, электрона и нейтрино) лагранжиана, включающего комбинацию произведений скаляров, векторов, тензоров, аксиальных векторов и псевдоскаляров. После открытия несохранения четности в слабых взаимодействиях (1956 г.) структура слабых токов была определена как сумма векторного и аксиально-векторного {У—А модель) [2]. В конце 60х годов была сформулирована Стандартная модель теории электрослабых взаимодействий (Глэшоу-Вайнберга-Салама). Наиболее ярким предсказанием Стандартной модели было предсказание существования взаимодействия нейтральных слабых токов (2-бозоиы), которое было экспериментально зафиксировано в 1973 г. (ЦЕРН) [3, 4]. В дальнейшем на стыке физики элементарных частиц и спектроскопии стали проводиться исследования слабых взаимодействий оптическими методами, что привело к обнаружению слабого взаимодействия атомных электронов с ядром, обусловленное нейтральными токами, приводящее к нарушению четности в атомных переходах [5].

Одним из важнейших участников слабого взаимодействия является нейтрино. Именно на гипотезе Паули о существовании нейтрино базировалась первая теория Ферми. На основе двухкомпонентной теории нейтрино построена У-А модель. На сегодняшний день свойства нейтрино в значительной мере остаются неопределенными, и их исследование составляет центральную задачу современной физики слабых процессов. Основную экспериментальную информацию получают при исследовании солнечных, атмосферных и реакторных нейтрино. Наблюдение нейтринных осцилляций в экспериментах на детекторах Super-Kamiokande [6] и Sudbury [7, 8] подтвердило гипотезу, выдвинутую Понтекорво в 1957 г. [9, 10]. Этот факт с необходимостью ставит вопрос о расширении Стандартной модели слабых взаимодействий. Описание осцилляций нейтрино отличается в разных моделях, но на сегодняшний день точность экспериментальных данных не позволяет сделать предпочтительный выбор модели. Важным является также фундаментальный вопрос о природе массы нейтрино (дираковская, майорановская или более сложная). Эта проблема может быть частично разрешена на основе результатов экспериментов по поиску двойного безнейтринного (3-распада.

Поскольку и рождение, и регистрация нейтрино происходят за счет слабых взаимодействий, то для корректного сопоставления экспериментальных данных с теоретическими моделями необходимо правильно вычислить вероятности рождения (поглощения) нейтрино. При этом свойства нейтрино неотделимы от описания самого слабого взаимодействия. Трудность заключается в том, что даже в рамках Стандартной модели вероятность ядерных распадов зависит от состояния атомных электронов и внешних электромагнитных полей. При исследовании солнечных нейтрино, состояния излучающих ядер не могут быть непосредственно определены, а моделируются теоретически на базе косвенных измерений.

До середины прошлого века главенствовало мнение основоположников ядерной физики (Резерфорд, Чедвик, Эллис, П. Кюри, М. Кюри) о том, что вероятности радиоактивных процессов зависят только от состава и состояния ядра и не зависят от внешних условий, в том числе от состояния атомной электронной оболочки. Позднее стало ясно, что, ядерные и атомные явления тесно связаны. В 1949 г. (Сегре, Виганд) [11, 12] и в 1951 г. (Бэйнбридж, Голдхабер) [13] были получены надежные экспериментальные результаты, в которых зарегистрированы изменения периодов полураспада, соответственно, 7Ве (е-захват) и метастабильного ""Тс вследствие различия конфигураций атомных электронных оболочек в разных химических соединениях. В 60е годы была развита теория Р~-распада в связанное состояние электрона, то есть распада, при котором (3-электрон не покидает атом, а занимает свободную орбиту. Ее последующее экспериментальное подтверждение показало, что влияние атомной оболочки на периоды распада ядер может быть существенным. Так,

163 193 205 например ядра Бу, 1г, Т1 - абсолютно стабильные в нейтральном атоме становятся (3~-активными при полной ионизации атома [14], а полная

1Я7 о ионизация Б1е уменьшила период полураспада в 10 раз (ЦЕРН, 1996 г. [15])

Изучение ядерных процессов, протекающих за счет слабых взаимодействий, является актуальной задачей современной физики. Следует выделить два основных направления этих исследований:

• изучение влияния атомных электронов и внешних электромагнитных полей на вероятности ядерных распадов в рамках Стандартной модели;

• попытки расширения Стандартной модели электрослабого взаимодействия, в том числе построение моделей нейтрино, обладающего массой и являющегося участником электромагнитного взаимодействия.

В настоящей диссертации основное внимание уделено исследованию влияния ионизации атомов и внешнего электрического и сверхсильного магнитного полей на вероятности ядерных распадов.

На защиту выносятся следующие положения, определяющие научную новизну результатов диссертации:

1. Внешнее электромагнитное поле напряженности атомного масштаба меняет вероятности (3-распада ядер опосредованным образом — через изменение атомных электронных состояний. Относительное изменение вероятности распада за счет такого опосредованного влияния всегда больше изменения за счет прямого влияния внешнего поля на ядерные процессы.

2. Вероятность (3-распада атома и иона трития во внешнем электрическом поле уменьшается.

3. Вероятность электронного захвата во внешнем электрическом поле уменьшается, следовательно, учет тепловых флуктуаций электрического поля Солнца приводит к увеличению расчетного количества борных нейтрино.

4. Вероятности разрешенных и запрещенных электронных (3-распадов под воздействием внешнего сверхсильного магнитного поля увеличиваются за счет увеличения вероятности распада в состояния дискретного спектра электронов.

5. Вероятность рождения электронов внутренней конверсии увеличивается при помещении атома во внешнее магнитное поле и уменьшается во внешнем электрическом поле.

6. Доля запаздывающих нейтронов ядер-излучателей увеличивается при ионизации атома и при воздействии на атом сверхсильного внешнего магнитного поля.

7. Необходимым и достаточным условием (3-стабильности ядер нейтральных, ионизованных и возмущенных атомов является реализация минимума полной массы атома (а не ядра) в изобарном ряду.

Научная и практическая ценность работы состоит в следующем:

Полученные в данной работе результаты имеют значение для исследований электрослабых взаимодействий, изучения свойств нейтрино и построения теорий, расширяющих Стандартную модель электрослабых взаимодействий. Результаты работы следует учитывать при интерпретации экспериментальных результатов, получаемых в исследованиях солнечных нейтрино, экспериментах по поиску двойного безнейтринного ß-распада и других прецизионных экспериментах по исследованию ß-распада и изомерных переходов ядер. Результаты работы могут быть также использованы при исследовании возбуждения ядерных изомеров под воздействием излучения фемтосекундных лазеров, а также при построении моделей излучения нейтронных звезд.

Апробация результатов работы. Основные результаты диссертации обсуждались на семинарах Института общей физики им. А. М. Прохорова РАН, Физического института им. П. Н. Лебедева РАН, Российского научного центра «Курчатовский институт», Института теплофизики экстремальных состояний Объединенного института высоких температур РАН, физического факультета МГУ; докладывались на следующих конференциях: Journées d'études «Existe-t-il des réactions nucléaires à des énergies de niveau atomique ?», 26-27 novembre, 2003, Paris, France; XXXI Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 16-20 февраля 2004, Звенигород, Россия; XI International Conference on Condensed Matter Nuclear Science, 31 oct-05 nov 2004, Marseille, France, 2004; XXXII Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 14-18 февраля 2005, Звенигород, Россия; XXXIII Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 13-17 февраля 2006, Звенигород, Россия; Международная конференция «Двадцать лет Чернобыльской катастрофы», 24-26 апреля 2006, Киев, Украина; XXXIV Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС, 12-16 февраля 2007, Звенигород, Россия; International School/Seminar «Quantum field theory and gravity», 2-7 july, 2007, Tomsk, Russia.

Основные результаты диссертации опубликованы в 25 работах (19 - в журналах из списка ВАК).

Личный вклад автора. В изложенных в диссертационной работе исследованиях автору принадлежат постановка и решение задач, анализ и интерпретация результатов.

Объем работы. Диссертация состоит из Введения, пяти глав и Списка литературы. Объем диссертации составляет 208 стр., в т. ч. 14 рисунков, 13 таблиц, 267 наименований в списке литературы.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

Сформулируем основные результаты и выводы диссертации.

1. Развиты методы расчета опосредованного влияния внешних электромагнитных полей атомного масштаба на вероятности ядерных распадов ((3±-распады, изомерные переходы) через изменения атомных электронных состояний; методы основаны на анализе решений релятивистских уравнений движения электронов во внешних полях. Получено, что эффект такого опосредованного влияния через возмущения атомных оболочек всегда значительно (на несколько порядков) превышает эффекты прямого воздействия полей на вероятности распада ядер из-за изменений состояний ядер.

2. В результате теоретического исследования влияния электрического поля на вероятности (3-распада и электронного захвата ядер нейтральных атомов и ионов получено, что вероятности (3-распада атома и иона трития во внешнем электрическом поле уменьшаются, а не увеличиваются, вопреки ранее известному в ядерной физике ошибочному выводу, который был получен без учета атомных состояний электронов. Данные изменения происходят из-за уменьшения на ядре плотности электронных состояний дискретного спектра (связанных состояний) и уменьшения граничной энергии (3-распада (разд. 2.4). Получено, что вероятность электронного захвата во внешнем электрическом поле уменьшается (разд. 2.5).

3. В результате решения уравнения Дирака получены собственные функции релятивистского электрона в сверхсильном однородном магнитном и центральном электрическом полях в адиабатическом приближении не только для основного, но и возбужденных уровней Ландау в приближении, когда ларморовский радиус электрона мал по сравнению с боровским радиусом, но больше комптоновской длины волны электрона (разд. 3.2). На основе этих решений получено, что вероятности разрешенных (разд. 3.3) и запрещенных (разд. 4.1-4.3) (3~-распадов ядер нейтральных и ионизованных атомов увеличиваются под воздействием внешнего сверхсильного (в атомном масштабе) магнитного поля. Увеличение определяется именно (3~-распадом в состояния дискретного спектра продольного (вдоль магнитного поля) движения электронов (связанные состояния); эффект усиливается с уменьшением энергии и увеличением степени запрета Р"~-перехода.

4. В результате проведенного исследования влияния электрического и магнитного полей на изменение вероятностей распада изомерных состояний ядер, находящихся в составе нейтральных атомов и ионов получены зависимости вероятности рождения конверсионных электронов от напряженности внешнего магнитного и электрического поля. Получено, что вероятность рождения электронов внутренней конверсии увеличивается под воздействием внешнего магнитного поля и уменьшается под действием внешнего электрического поля (разд. 4.4).

5. В результате исследования влияния ионизации атома и напряженности внешнего магнитного поля на ядра-излучатели запаздывающих нейтронов получено, что доля запаздывающих нейтронов увеличивается при ионизации атома и при воздействии на атом сверхсильного магнитного поля (разд. 5.1-5.3), вопреки распространенному мнению о неизменности доли запаздывающих нейтронов.

6. В результате проведенного теоретического анализа условия (3-стабильности ядер нейтральных атомов и ионов в основном или возбужденном состоянии получено, что необходимым и достаточным условием |3-стабильности ядер нейтральных, ионизованных и возмущенных атомов является условие реализации минимума полной массы атома (или иона) в соответствующем изобарном ряду (разд. 2.1 и 2.2). Это условие р-стабильности подтверждено анализом известных экспериментальных данных.

В заключение автор выражает глубокую благодарность Уруцкоеву Л. И. за многочисленные обсуждения, помощь в постановке задач и предоставление экспериментальных данных, которые легли в основу развитых в диссертации моделей. Также автор благодарен Рухадзе А. А. и Игнатову А. М. за плодотворные обсуждения и поддержку работы.

Список работ автора, вошедших в диссертацию

1. Филиппов Д. В., ЯиьковВ.В. Об электронных двумерных вихрях // Физика плазмы, 1986, т. 12, №8, 953-960.

2. Филиппов Д. В., Яньков В. В. Кинетические ограничения на сжатие перетяжек г-пинчей // Препринт ИАЭ №4740/6 - М.: ЦНИИатоминформ, 1988. - 5 стр.

3. Филиппов Д. В. Двумерные электронные и ионные вихри в плазме // Физика плазмы, 1988, т. 14, №12, 1457-1465.

4. Байгарин К. А., Филиппов Д. В. Взаимодействие релятивистских электронных пучков с мишенью в азимутальном магнитном поле // Препринт ИАЭ № 5018/7 - М.: ИАЭ, 1990. - 10 стр.

5. Волкович А. Г., Ликсонов В. И., Лобановский Д. А., Смирнов С. В., Степанов В. Е., Тюрин А. С., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В., Чесноков А. В. Коллимированный спектрально-чувствительный детектор для дистанционного поиска пятен радиоактивного загрязнения // Атомная энергия, 1990, т. 69, №4, 259-260.

6. Волкович А. Г., Коба Ю. В., Ликсонов В. И., Смирнов С. В., Степанов В. Е., Тюрин А. С., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В., Чесноков А. В. Применение коллимированного детектора при ликвидации последствий аварии в машинном зале 4-го энергоблока АЭС // Атомная энергия, 1990, т. 69, №6, 389-391.

7. Волкович А. Г., Ликсонов В. И., Смирнов С. В., Степанов В. Е., Филиппов Д. В., Уруцкоев Л. И., Чесноков А. В. Исследование контрастности и пространственного разрешения матричного сцин-тиллятора // Приборы и техника эксперимента, 1991. №2. - с. 85-88.

8. Волкович А. Г., Ликсонов В. И., Лобановский Д. А., Смирнов С. В., Степанов В. Е., Тюрин А. С., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В., Чесноков А. В. Оптимизация световыхода сцинтиллятора для позиционно-чувствительного гамма-детектора // Приборы и техника эксперимента, 1991, №2, 88-90.

9. Филиппов Д. В. Двумерные устойчивые решения уравнения Власова // Физика плазмы, 1991, т. 17, №3, 383-388.

10. РухадзеА. А., Уруцкоев JI. И., Филиппов Д. В. О возможном магнитном механизме уменьшения времени разгона реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Краткие сообщения по физике ФИАН, 2004, №1, 5-22.

11. Рухадзе А. А., Уруцкоев J1. П., Филиппов Д. В. Возможны ли низкоэнергетические ядерные реакции с точки зрения законов сохранения? // Краткие сообщения по физике ФИАН, 2004, №4, 39-49.

12. Уруцкоев JI. И., Филиппов Д. В. Возможна ли трансформация ядер в низкотемпературной плазме с точки зрения законов сохранения? // Прикладная физика, 2004, №2, 30-35.

13. РухадзеА. А., Уруцкоев JI. И., Филиппов Д. В. О возможном магнитном механизме аварии реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Прикладная физика, 2004, №3, 15-27.

14. Уруцкоев J1. И., Филиппов Д. В. Условие (З-стабильности ядер нейтральных атомов // Успехи физических наук, 2004, т. 174, №12, 1355-1358.

15. Filippov D. V., Urutskoev L. I. On the possibility of nuclear transformation in low-temperature plasma from the viewpoint of conservation laws // Annales Fondation Louis de Broglie, 2004, v. 29, Hors Serie 3, 1187-1205.

16. Filippov D. V., Rukhadze A. A., Urutskoev L. I. Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay // Annales Fondation Louis de Broglie, 2004, v. 29, Hors Serie 3, 1207-1217.

17. Filippov D. V., Rukhadze A. A., Urutskoev L. I. Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay // in: Condensed Matter Nuclear Science, Ed. J. P. Biberian, World Scientific Publishing Co., Singapore, 2006, p. 806-817.

18. Filippov D. V., Urutskoev L. I., Lochak G., Rukhadze A. A. On the possible magnetic mechanism of shortening the runaway of RBMK-1000 reactor at Chernobyl Nuclear Power Plant // in: Condensed Matter Nuclear Science, Ed. J. P. Biberian, World Scientific Publishing Co., Singapore, 2006, p. 838-853.

19. Рухадзе А. А., Уруцкоев JI. И., Филиппов Д. В. Учет влияния ß-распада в связанные состояния в ионизованных атомах на долю запаздывающих нейтронов // Ядерная физика, 2006, т. 69, №5, 820-823.

20. Доровской В. М., Елесин Л. А., Столяров В. Л., Стеблевский А. В., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Исследование продуктов электровзрыва титановых фольг с помощью электронного микроскопа // Прикладная физика, 2006, №4, 28-34.

21. Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Увеличение доли запаздывающих нейтронов из ядер-излучателей в сверхсильном магнитном поле // Прикладная физика, 2006, №5, 8-10.

22. Агапов А. С., Каленский В. А., Кайтуков Ч. Б., Малышев А. В., Рябова Р. В., Стеблевский А. В., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Обнаружение «странного» излучения и изотопного искажения титана при испытаниях промышленного электротехнического оборудования // Прикладная физика, 2007, №1, 37-46.

23. Филиппов Д. В. Увеличение вероятности разрешенных электронных ß-распадов в сверхсильном магнитном поле // Ядерная физика, 2007, т. 70, №2, 280-287.

24. Филиппов Д. В. Уменьшение вероятности распада трития во внешнем электрическом поле // Ядерная физика, 2007, т. 70, №11, 1891-1896.

25. Филиппов Д. В. Увеличение вероятности запрещенных электронных ß-распадов в сверхсильном магнитном поле // Ядерная физика, 2007, т. 70, №12, 2068-2076.

1. Fermi Е. Versucheiner Theorie der ß-Strahlen // Zs. f. Phys. 88, 161-171 (1934); Ферми Э. К теории ß-лучей / В сб.: Ферми Э. Научные труды, т. 1.-М.: Наука, 1971.-е. 525-541.

2. HasertF. J., FaissnerH., KrenzW., et al. Search for Elastic Muon-Neutrino Electron Scattering // Phys. Lett. В 46, №1, 121-124 (1973).

3. Hasert F. J., Kabe S, Krenz W., et al. Observation of Neutrino-like Interactions without Muon or Electron in the Gargamelle Neutrino Experiment // Phys. Lett. B, 46, №1, 138-140 (1973).

4. Хриплович И. Б. Несохранение четности в атомных явлениях М.: Наука, 1981.

5. FukudaY., HayakawaT., IchiharaE., et al. Evidence for Oscillation of Atmospheric Neutrinos // Phys. Rev. Lett. 81, №8, 1562-1567 (1998).

6. Ahmad Q. R., Allen R. C., Andersen Т. C., et al. Measurement of the Rateоof ve + d—>p+p + e Interactions Produced by В Solar Neutrinos at the Sudbury Neutrino Observatory // Phys. Rev. Lett. 87, 071301 (2001).

7. Ahmad Q. R., Allen R. C., Andersen Т. C., et al. Direct Evidence for Neutrino Flavor Transformation from Neutral-Current Interactions in the Sudbury Neutrino Observatory // Phys. Rev. Lett. 89, 011301 (2002).

8. Понтекорво Б. Мезоний и антимезоний // ЖЭТФ 33, №2, 549-551 (1957).

9. Понтекорво Б. Обратные ß-процессы и несохранение лептонного заряда // ЖЭТФ 34, №1, 247-249 (1958).

10. SegreE., WiegandC. E. Experiments on the Effect of Atomic Electrons on the Decay Constant of Be7 // Phys. Rev. 75, №1, 39-43 (1949).

11. Leininger R. F., SegreE., WiegandC. E. Experiments on the Effect of Atomic Electrons on the Decay Constant of Be . II // Phys. Rev. 76, №7, 897-898 (1949).

12. Bainbridge К. Т., GoldhaberM. Influence of the chemical state on the lifetime of an isomer // Phys. Rev. 84, №6, 1260-1262 (1951).

13. JungM., Bosch F., BeckertK., etal. First observation of bound-state (3-decay // Phys. Rev. Lett. 69, №15, 2164-2167 (1992).

14. Bosch F., Faestermann Т., Friese J., etal. Observation of bound-state (3187 187 187decay of fully ionized Re: Re Os cosmochronometry // Phys. Rev. Lett. 77, №26, 5190-5193 (1996).

15. Ахмедов E. X. (3-распад в поле интенсивной электромагнитной волны //ЖЭТФ 85, №5, 1521-1531 (1983).

16. Ораевский В. Н., Рез А. И., СемикозВ. Б. Спонтанное рождение позитронов кулоновским центром в однородном магнитном поле // ЖЭТФ 72, №3, 820-833 (1977).

17. Давыдов А. С. Теория атомного ядра. М.: Физматлит, 1958.

18. Сивухин Д. В. Общий курс физики, Т. 5. Атомная и ядерная физика. -М.: Физматлит, 2002.

19. Мухин К. Н. Экспериментальная ядерная физика Т. 1. М.: Атомиздат, 1974.

20. БлатДж., Вайскопф В. Теоретическая ядерная физика. М.: ИЛ, 1954.

21. Престон М. Физика ядра. М.: Мир, 1964.

22. Мухин К. Н., Патаракин О. О. Экзотические процессы в ядерной физике // УФН 170, №8, 855-897 (2000).

23. Chu S. Y. F., Ekstrôm L. P., Firestone R. B. WWW Table of Radioactive Isotopes, database version 2/28/1999 from URL, nucleardata.nuclear.lu.se/ nucleardata/toi

24. Кюри M. Радиоактивность. M.-JL: ОГИЗ, 1947 Curie M. Radioactivité, 1935.

25. Гареев Ф. A., Жидкова И. E., Ратис Ю. JI. Влияние возбуждения и ионизации атомов на скорость ядерных процессов при низких энергиях. Препринт Р4-2004-68, ОИЯИ, Дубна, 2004.

26. Стародубцев С. В., Романов А. М. Превращения ядер и атомная оболочка. Ташкент: Издат. АН Узбекской ССР, 1958.

27. Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Условие (3-стабильности ядер нейтральных атомов // УФН 174, №12, 1355-1358 (2004).

28. Filippov D. V., Rukhadze A. A., Urutskoev L. I. Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay / in: Condensed Matter Nuclear Science, Ed. J. P. Biberian World Scientific Publishing Co., Singapore, 2006. - p. 806-817.

29. RaiolaF., BurchardB., FulopZ., et al. Electron screening in d(d, p)t for deuterated metals: temprerature effects // J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 31, 1141-1149 (2005).

30. KettnerK. U., Becker H. W., StriederF., and Rolfs С. High-Z electron screening: the cases 50Y(p,n)50Cr and mLu(p, «)176Hf // J. Phys. G.: Nucl. Part. Phys. 32, 489-495 (2006).

31. Ткаля E. В. Индуцированный распад ядерного изомера l78ra2Hf и «изомерная бомба» // УФН 175, №5, 555-561 (2005).

32. Корсунский М. И. Изомерия атомных ядер. М.: Гостехтеориздат, 1954.

33. Роуз М. Поля мультиполей. М.: Изд-во Ин. Лит., 1957.

34. Ткаля Е. В. О теоретической интерпретации экспериментальных результатов по возбуждению изомера 225т\. (76,8 эВ) в плазме // Письма в ЖЭТФ 53, №9, 441-443 (1991).

35. Ткаля Е. В. Возбуждение низколежащего изомерного уровня ядраллл

36. ТЬ оптическими фотонами // Письма в ЖЭТФ 55, №4, 216-218 (1992).

37. ДыхнеА.М., Ткаля Е. В. Ядерный изомер 229^ТЬ (3/2+, 3,5 эВ) и проверка экспоненциальности закона распада // Письма в ЖЭТФ 67, №8, 521-525 (1998).

38. Андреев А. В., Гордиенко В. М., Дыхне А. М. и др. Возбуждение ядер в горячей плотной плазме: к возможности экспериментальных исследований с 201Щ // Письма в ЖЭТФ 66, №5, 312-418 (1997).

39. Андреев А. В., Волков Р. В., Гордиенко В. М. и др. Возбуждение ядер тантала-181 в высокотемпературной фемтосекундной лазерной плазме // Письма в ЖЭТФ 69, №5, 343-348 (1999).

40. Ткаля Е. В. Аномалии в процессе возбуждения ядер при электронных переходах в атомной оболочке // Письма ЖЭТФ 59, №1, 15-19 (1994).

41. Большаков В. В., Гордиенко В. М., Савельев А. Б., Чутко О. В. Возбуждение низколежащих ядерных состояний линейчатым излучением ионов фемтосекундной лазерной плазмы // Письма в ЖЭТФ 79, №2, 80-85 (2004).

42. Арутюнян Р. В., Болыпов Л. А., Ткаля Е. В. Электронное инициирование гамма-переходов в плазме // Письма в ЖЭТФ 46, №9, 354-355 (1987).

43. Ткаля Е. В. Ускорение распада изомеров ядер при ионизации атомной оболочки // Письма в ЖЭТФ 60, №9, 619-621 (1994).

44. Карпешин Ф. Ф., Тржасковская М. Б. Резонансная конверсия как основной канал распада 3,5-эВ изомера в 229тТЬ // ЯФ 69, №4, 596604 (2006).

45. Карпешин Ф. Ф. Резонансная внутренняя конверсия как путь ускорения ядерных процессов // ЭЧАЯ 37, №2, 522-564 (2006).

46. Карпешин Ф. Ф. Деление ядра в мюонных атомах. СПб.: Наука, 2006.

47. Карпешин Ф. Ф., Новиков Ю. Н., Тржасковская М. Б. Внутренняя конверсия в водородоподобных ионах // ЯФ 67, №2, 234-242 (2004).

48. ТкаляЕ. В. Безрадиационный распад низколежащего ядерного изомера 229mTh (3,5 эВ) в металле // Письма в ЖЭТФ 70, №6, 367-370 (1999).

49. Bikit I., Lakosi L., Safar J., Conkic Lj. Depopulation of 180Tam by bremsstrahlung // Phys. Rev. С 59, №4, 2272-2274 (1999).

50. Физические величины / Спр. под ред. Григорьева И. С., МейлиховаЕ. 3. -М.: Энергоатомиздат, 1991.

51. МурадянГ. В., Шатров О. Я., Восканян М. А. и др. Поиск и исследование нейтронных резонансов изомера 182m2Hf // ЯФ 66, №1, 8-18 (2003).

52. Collins С. В., DavanlooF., IosifM. С., et al. Study of the Gamma178 •

53. Emission from the 31 -yr Isomer of Hf Induced by X-Ray Irradiation // ЯФ 63, №12, 2067-2072 (2000).

54. Ahmad I., BanarJ. C., Becker J. A., et al. Search for X-Ray Induced1 n о

55. Acceleration of the Decay of the 31-Yr Isomer of Hf Using Synchrotron Radiation // Phys. Rev. Lett. 87, №7, 072503 (2001).

56. Erma V. A. Electron Effects on Barrier Penetration // Phys. Rev. 105, №6, 1784-1787(1957).

57. Джелепов Б. С., Зырянова JI. H., Суслов Ю. П. Бета-процессы. М.-Л.: Наука, 1972.

58. Bahcall J. N. Theory of bound-state beta decay // Phys. Rev. 124, №2, 495-499 (1961).

59. Баткин И. С. К вопросу о (З-распаде в связанные состояния // Известия АН СССР, сер. Физ. 40, №6, 1279-1280 (1976).

60. Takahashi К., Yokoi К. Nuclear |3-decays of highly ionized heavy atoms in stellar interiors // Nucl. Phys. A 404, №3, 578-598 (1983).

61. Takahashi K., Boyd R. N., Mathews G. J., Yokoi K. Bound-state beta decay of highly ionized atoms // Phys. Rev. С 36, №4, 1522-1528 (1987).

62. Шульц. M Регулирование энергетических ядерных реакторов. М.: ИЛ, 1957.

63. Доллежаль Н. А., Емельянов И. Я. Канальный ядерный энергетический реактор. М.: Атомиздат, 1980.

64. Галанин А. Д. Теория ядерных реакторов на тепловых нейтронах. -М.: Атомиздат, 1957.

65. Динамика ядерных реакторов / сб. под ред. Шевелева Я. В. М.: Энергоатомиздат, 1990.

66. Мегреблиан Р., Холмс Д. Теория реакторов. М,: ГосАтомИздат, 1962.

67. ГлушковЕ. С., Назаренко И. П., ПаневинИ. Г., Пономарев-Степной Н. Н. Методы нейтронно-физического расчета ядерных реакторов. М.: Издат. МАИ, 2000.

68. Кадомцев Б. Б. Тяжелый атом в сверхсильном магнитном поле // ЖЭТФ 58, №5, 1765-1769 (1970).

69. Кадомцев Б. Б., Кудрявцев В. С. Атомы в сверхсильном магнитном поле // Письма в ЖЭТФ 13, №1, 61-64 (1971).

70. Кадомцев Б. Б., Кудрявцев В. С. Вещество в сверхсильном магнитном поле // ЖЭТФ 62, №1, 144-152 (1972).

71. Саакян Г. С. Физика нейтронных звезд. Дубна: ОИЯИ, 1995.

72. Бескин В. С. Нейтронные звезды и уравнение состояния ядерной материи // УФН 152, №4, 683-689 (1987).

73. Бескин В. С. Осесимметричные стационарные течения в астрофизике. М.: Физматлит, 2006.

74. Yakovlev D. G., Kaminker A. D., Gnedin O.Y., Haensel P. Neutrino Emission from Neutron Stars // Phys. Rep. 354, 1-155 (2001).

75. BarkovichM., D'Olivo J. C., MontemayorR. Active-sterile neutrino oscillations and pulsar kicks // Phys. Rev. D 70, 043005 (2004).

76. Duez M. D., Liu Y. T, Shapiro S. L., et al. Evolution of magnetized, differentially rotating neutron stars: Simulations in full general relativity // Phys. Rev. D 73, 104015 (2006).

77. Potekhin A. Y., ChabrierG, Shibanov Yu. A. Partially ionized hydrogen plasma in strong magnetic fields // Phys. Rev. E 60, №2, 2193-2208 (1999).

78. Zavlin V. E., Pavlov G. G., Shibanov Yu. A. Model neutron star atmospheres with low magnetic fields // Astron. Astrophys. 315, 141-152 (1996).

79. Яковлев Д. Г., Левенфиш К. П., Шибанов Ю. А. Остывание нейтронных звезд и сверхтекучесть в их ядрах // УФН 169, №8, 825868 (1999).

80. Крайнов В. П., Смирнов М. Б. Эволюция больших кластеров под действием ультракороткого сверхмощного лазерного импульса // УФН 170, №9, 969-990 (2000).

81. Косарев И. Н Генерация быстрых протонов при взаимодействии релятивистских лазерных импульсов с тонкой фольгой // ЖТФ 75, №10, 73-77 (2005).

82. Ложкарев В. В., Гаранин С. Г., ГеркеР. Р. и др. 100-тераваттный фемтосекундный лазер на основе параметрического усиления // Письма в ЖЭТФ 82, №4, 196-199 (2005).

83. Беляев В. С., Костенко О. Ф., Лисица В. С. Циклотронный механизм ускорения электронов в субпикосекундной лазерной плазме // Письма в ЖЭТФ 77, №12, 784-787 (2003).

84. Wagner U., Tatarakis М., Gopal A., et al. Laboratory measurements of 0.7 GG magnetic fields generated during high-intensity laser interactions with dense plasmas // Phys. Rev. E 70, 026401 (2004).

85. Беляев В. С., Виноградов В. И., Матафонов А. П. и др. Эффективная температура и направленное движение быстрых ионов в лазерной пикосекундной плазме // Письма в ЖЭТФ 81, №12, 753-757 (2005).

86. Балыкин В. И. Движение атома под действием фемтосекундных лазерных импульсов: от хаоса к пространственной локализации // Письма в ЖЭТФ 81, №5, 268-273 (2005).

87. Elliott R. J., Loudon R. Theory of the absorption edge in semiconductors in a high magnetic field // J. of Phys. and Chem. of Solids 15, №3-4, 196207 (1960).

88. Hasegawa H., Howard R. E. Optical absorption spectrum of hydrogenic atoms in a strong magnetic field // J. of Phys. and Chem. of Solids 21, №3-4, 179-198(1961).

89. Жилич А. Г., Монозон Б. С. Квазиклассическое рассмотрение спектра водородоподобной системы в сильном магнитном поле // Физ. Твердого Тела 8, №12, 3559-3566 (1966).

90. Ландау Л. Д., ЛифшицЕ. М. Квантовая механика. М.: Физматлит, 2001.

91. Соколов А. А., Тернов И. М. Релятивистский электрон. М.: Наука, 1974.

92. Соколов А. А., Тернов И. М., Жуковский В. Ч. Квантовая механика. -М.: Наука, 1979.

93. Справочник по специальным функциям / под ред. Абрамовича М, Стиган И. М.: Наука, 1979.

94. Буреева JI. А., Лисица В. С. Возмущенный атом. М.: ИздАТ, 1997.

95. Fermi Е. Un método statistico per la determinazione di alcune proprieta dell'átomo // Rend Lincei 6, 602-607 (1927); Ферми Э. Статистический метод определения некоторых свойств атома / В сб.: Ферми Э. Научные труды, т. 1. М.: Наука, 1971.-е. 279-283.

96. Давыдов А. С. Квантовая механика. М.: Наука, 1973.

97. Ахмедов Е. X. Запрещенный (3-распад в поле сильной электромагнитной волны // ЖЭТФ 87, №5, 1541-1551 (1984).

98. Акулов В. А., Мамырин Б. А. Изотопно-гелиевый масс-спектро-метрический метод исследования бета-распада трития (идея, эксперимент, применение в ядерной и молекулярной физике) // УФН 173, №11, 1187-1197 (2003).

99. Мамырин Б. А., Акулов В. А. Применение масс-спектрометрии для исследования внутриядерных процессов // УФН 174, №7, 791-794 (2004).

100. Тернов И. М., Родионов В. Н., Жулего В. Г., Студеникин А. И. Поляризационные эффекты (3-распада в интенсивном электромагнитном поле // ЯФ 28, №6, 1454-1465 (1978).

101. Тернов И. М., Родионов В. Н., Дорофеев О. Ф. О возможности воздействия интенсивного электромагнитного излучения на ядерный Р-распад // ЯФ 37, №4, 875-882 (1983).

102. Баткин И. С., Смирнов Ю. Г. Вторичные эффекты при ядерном (3-распаде // ЭЧАЯ 11, №6, 1421-1473 (1980).

103. Студеникин А. И. Эффекты отдачи протона при ¡3-распаде поляризованных нейтронов в сильном магнитном поле // ЯФ 49, №6, 1665-1671 (1989).

104. Kouzakov К. A., Studenikin A. I. Bound-state (3 decay of neutron in a strong magnetic field // Phys. Rev. С 72, №1, 015502 (2005).

105. КауцВ. JI., Савочкин А. М., Студеникин А. И. Асимметрия нейтринного излучения при бета-распаде нейтрона в сверхплотном веществе и сильном магнитном поле //ЯФ 69, №9, 1488-1495 (2006).

106. ЛеинсонЛ. Б., Ораевский В. Н. Квантовые переходы позитроний-фотон и фотон-позитроний в сильных магнитных полях // ЯФ 42, №2(8), 401-410(1985).

107. ShabadA. Е., UsovV. V., Photon dispersion in a strong magnetic field with positronium formation: Theory // Astrophys. and Space Sci. 128, №2, 377-409 (1986).

108. ShabadA. E., UsovV. V., Bethe-Salpeter approach for relativistic positronium in a strong magnetic field // Phys. Rev. D 73, 125021 (2006).

109. ShabadA. E., UsovV. V., Positronium Collapse and Ultimate Magnetic Field in QED // ЯФ 70, №7, 1294-1298 (2007).

110. Крайнов В. П. Водородоподобный атом в сверхсильном магнитном поле // ЖЭТФ 64, №3, 800-803 (1973).

111. Филиппов Д. В. Увеличение вероятности разрешенных электронных (Граспадов в сверхсильном магнитном поле // ЯФ 70, №2, 280-287 (2007).

112. Понтекорво Б. Нейтринные опыты и вопрос о сохранении лептонного заряда// ЖЭТФ 53, №5, 1717-1725 (1967).

113. Емельянов В. М. Стандартная модель и ее расширения. М.: Физматлит, 2007.

114. Беттини А. Физика за пределами Стандартной модели. Эксперименты в лаборатории Гран Сассо // УФН 171, №9, 977-1003 (2001).

115. Ахмедов Е. X. Осцилляции в схемах с тремя и более типами нейтрино // УФН 174, №2, 121-130 (2004).

116. Биленький С. М. Массы, смешивание и осцилляции нейтрино // УФН 173, №11, 1171-1186 (2003).

117. Клапдор-Клайнгротхаус Г. В., ШтаудтА. Неускорительная физика элементарных частиц. М.: Наука-Физматлит, 1997.

118. Семикоз В. Б. Изменение спиральности нейтрино в плотной плазме // Письма в ЖЭТФ 49, №5, 254-257 (1989).

119. Egorov A. M., LobanovA. Е., Studenikin A. I. Neutrino Oscillations in Electromagnetic Fields // Phys. Lett. В 491, 137-142 (2000).

120. LobanovA. E., Studenikin A. I. Neutrino Oscillations in Moving and Polarized Matter under the Influence of Electromagnetic Fields // Phys. Lett. В 515, 94-98 (2001).

121. Grigoriev A., Lobanov A. E., Studenikin A. I. Effect of matter motion and polarization in neutrino flavour oscillations // Phys. Lett. В 535, 187-192 (2002).

122. Дворников M. С., Студеникин А. И. Параметрический резонанс при осцилляциях нейтрино в периодически меняющихся электромагнитных полях //ЯФ 67, №4, 741-747 (2004).

123. Студеникин А. И. Нейтрино в электромагнитных полях и движущихся средах //ЯФ 67, №5, 1014-1024 (2004).

124. Lobanov A. E., Studenikin A. I. Neutrino self-polarization effect in matter // Phys. Lett. В 601, 171-175 (2004).

125. Дворников M. С. Спин-флейворные осцилляции нейтрино в быстро меняющихся внешних полях // ЯФ 70, №2, 369-376 (2007).

126. Miranda О. G., RashbaT. I., RezA. I., ValleJ. W. F. Constraining the neutrino magnetic moment with anti-neutrinos from the Sun // Phys. Rev. Lett. 93, 051304 (2004).

127. Студеникин А. И. Нейтрино в веществе и внешних полях // ЯФ 70, №7, 1316-1328 (2007).

128. Studenikin A., Ternov A. Neutrino quantum states and spin light in matter // Phys.Lett. В 608, №1-2, 107-114 (2005).

129. Франк-Каменецкий Д. А. Физические процессы внутри звезд. М.: Госфизматлит, 1959.

130. Бакал Дж. Солнечные нейтрино // УФН 101, №4, 739-753 (1970).

131. Вольфенштейн JL, Бейер Ю. У. Нейтринные осцилляции и солнечные нейтрино // УФН 160, №10, 155-171 (1990).

132. Bahcall J. N., Pinsonneault M. H. What Do We (Not) Know Theoretically about Solar Neutrino Fluxes? // Phys. Rev. Lett. 92, 121301 (2004).

133. Bahcall J. N. Solar models and solar neutrinos // Phys. Scripta T 121, 4650 (2005) arXiv:hep-ph/0412068.

134. Bahcall J. N., Pena-Garay C. Solar models and solar neutrino oscillations // New Journal of Physics 6, 63 (2004).

135. Дэвис P. Полвека с солнечными нейтрино // УФН 174, №4, 408-417 (2004).

136. ЦытовичВ. Н., БингхамР., Анжелис У., Форлани А. Коллективные плазменные процессы в недрах Солнца и проблема дефицита солнечных нейтрино // УФН 166, №2, 113-139 (1996).

137. Моррисон Д. Р. О. Постепенное исчезновение трех проблем солнечных нейтрино // УФН 165, №5, 579-590 (1995).

138. Bahcall J.N., Pinsonneault М. Н., Basu S. Solar Models: current epoch and time dependences, neutrinos, and helioseismological properties // Astrophys. J. 555, 990-1012 (2001).

139. Боум Ф., Фогель П. Физика массивных нейтрино. М.: Мир, 1990.

140. Бояркин О. М. Физика массивных нейтрино. М.: КомКнига, 2006.

141. EguchiK., Enomoto S., Furuno К., etal. First Results from KamLAND: Evidence for Reactor Antineutrino Disappearance // Phys. Rev. Lett. 90, 021802 (2003).

142. Friedland A., Gruzinov A. Bounds on the Magnetic Fields in the Radiative Zone of the Sun // Astrophys. J. 601, 570-576 (2004).

143. Friedland A., Gruzinov A. A new solution to the solar neutrino deficit // Astropart. Phys. 19, 575-582 (2003).

144. Григорьев В. И., Ростовский В. С. Бароэлектрический эффект в звездах // Вестник Московского университета. Сер. 3. Физика. Астрономия. 2003, №1, 50-52.

145. Григорьев В. И., Григорьева Е. В., Ростовский В. С. Бароэлектрический эффект и электромагнитные поля планет и звезд. М.: Физматлит, 2003.

146. Akhmedov Е., Kh., Pulido J. Solar neutrino oscillations and bounds on neutrino magnetic moment and solar magnetic field // Phys. Lett. В 553, 7-17(2003).

147. Bahcall J. N. The 7Be Solar Neutrino Line: A Reflection of the Central Temperature Distribution of the Sun // Phys. Rev. D 49, 3923-3945 (1994).

148. Adelberger E. G., Austin S. M., Bahcall J. N., et al. Solar Fusion Cross Sections // Rev. Mod. Phys. 70, 1265-1292 (1998).

149. Monakhov D. E., Belyaev V. В., Sofianos S. A., et al. Triple collisions ep 7Be in solar plasma // Nucl. Phys. A 635, 257-269 (1998).

150. Shevchenko N. V., Rakityansky S. A., Sofianos S. A., Belyaev V. B. // Non-radiative synthesis of 7Be in solar plasma // J. Phys. G 25, 95-106 (1999).

151. Гапонов Ю. В. Описание майорановских свойств нейтральных частиц в рамках паулиевской симметрии // ЯФ 69, №4, 683-702 (2006).

152. DvornikovM., StudenikinA. Electric charge and magnetic moment of massive neutrino // Phys. Rev. D 69, 073001 (2004).

153. Ораевский В. H., Семикоз В. Б., Смородинский Я. А. Изменение спиральности нейтрино в плотной плазме // Письма в ЖЭТФ 43, №12, 549-551 (1986).

154. Берестецкий В. Б., ЛифшицЕ. М., Питаевский Л. П. Квантовая электродинамика. -М.: Физматлит, 2001.

155. Боголюбов H. Н., ШирковД. В. Квантовые поля. М.: Физматлит, 2005.

156. Райдер Л. Квантовая теория поля. М.: Мир, 1987.

157. Рубаков В. А. Классические калибровочные поля. М.: УРСС, 1999.

158. Соколов А. А., Тернов И. М., Жуковский В. Ч., Борисов А. В. Калибровочные поля. М.: Издат. МГУ, 1986.

159. Коноплева Н. П., Попов В. Н. Калибровочные поля. М.: Атомиздат, 1980.

160. Utiyama R. Invariant Theoretical Interpretation of Interaction // Phys. Rev. 101, №5, 1597-1607 (1956); УтиямаР. Инвариантная теория взаимодействия / в. Сб. Элементарные частицы и компенсирующие поля, под ред. Иваненко Д. М.: Мир, 1964. - с. 250-273.

161. Touschek В. F. Parity Conservation and the Mass of the Neutrino // Nuovo Cimento 5, 754-755 (1957).

162. Touschek B. F. The Mass of the Neutrino and the Non-Conservation of Parity//Nuovo Cimento 5, 1281-1291 (1957).

163. Radicati L. A., Touschek B. F. On the Equivalence Theorem for the Massless Neutrino //Nuovo Cimento 5, 1693-1699 (1957).

164. Jakobi G., Lochak G. Introduction des relativists de Cayley-Klein dans la representation hydrodynamique de l'équation de Dirac // Comptes rendus 243, 234-237 (1956).

165. Jakobi G., LochakG. Decomposition en paramétrés de Clebsch de l'impulsion de Dirac et intepretation physique e l'invariance de jauge des equation de la Mecanique ondulatoire // Comptes rendus 243, 357-360 (1956).

166. Мэтьюс П. Релятивистская квантовая теория взаимодействия элементарных частиц. -М.: Изд-во Ин. Лит., 1959.

167. Pauli W. On the Conservation of the Lepton Charge // Nuovo Cimento 6, 204-215,(1957).

168. Нишиджима К. Фундаментальные частицы. M.: Мир, 1965.

169. Сарданашвили Г. А. Современные методы теории поля, т. 1. М.: УРСС, 1996.

170. Коулмен С. Магнитный монополь пятьдесят лет спустя // УФН 144, №2, 277-340 (1984).

171. Curie P. Sur la symétrie dans les phénomènes physiques // J. de Phys. 3° série, III, 393 (1894) ; in: Ann. Fond. L.de Broglie 19, №3, 137-160 (1994).

172. Dirac. P. A. M. Quantized singularities in the electromagnetic field // Proc. Roy. Soc. A 133, 60-72 (1931); Квантованные сингулярности в электромагнитном поле // В сб.: П. Дирак Собрание научных трудов, т. 2 М.: Физматлит, 2003. - с. 388-398.

173. ПоляковА. М. Спектр частиц в квантовой теории поля // Письма в ЖЭТФ 20, №6, 430-433 (1974).

174. Монополь Дирака / Сб. под ред. Болотовского Б. М., Усачева Ю. Д. -М.: Мир, 1970.

175. LochakG. Wave Equation for a Magnetic Monopole // Int. Journ. Of Theoretical Physics 24, №10, 1019-1050 (1985).

176. LochakG. The symmetry between Electricity and Magnetism and the problem of the existence of Magnetic Monopole / in: Advanced

177. Electromagnetism, Ed. Barrett T. W., Grimes D. M. World Scientific Publishing Company, Singapore, 1995. - p. 105-147.

178. Лошак. Ж. О возможности легкого, лептонного магнитного монополя, способного влиять на слабые взаимодействия // Прикладная физика 2003, №3, 10-13.

179. Лошак. Ж. Некоторые вопросы по поводу формулы Дирака для заряда магнитного монополя // Прикладная физика, 2004, №6, 5-9.

180. Lochak G. The Equation of a Light Leptonic Magnetic Monopole and its Experimental Aspects // Z. Naturforsch. 62a, 231-246 (2007).

181. Лошак Ж., Филиппов Д. В. О двух независимых калибровочных инвариантностях уравнения Дирака / XXXI Звенигородская конференция по физике плазмы и УТС. Тезисы докладов М.: ЗАО НТЦ «ПЛАЗМАИОФАН», 2004. - с. 210.

182. Вергелес С. Н. Лекции по квантовой электродинамике. М.: Физматлит, 2006.

183. Комминс Ю., Буксбаум Ф. Слабые взаимодействия лептонов и кварков. -М.: Энергоатомиздат, 1987.

184. Окунь Л. Б. Слабое взаимодействие элементарных частиц. М.: Физматгиз, 1963.

185. Ли Ц., By Ц. Слабые взаимодействия. М.: Мир, 1968.

186. Окунь Л. Б. Лептоны и кварки. М.: Наука, 1981.

187. Блин-Стойл Р. Фундаментальные взаимодействия и атомное ядро. -М.: Мир, 1976.

188. Газиорович С. Физика элементарных частиц. М.: Наука, 1969.

189. Челлен Г. Физика элементарных частиц. М.: Наука, 1966.

190. Бернстейн Дж. Элементарные частицы и их токи. М.: Мир, 1970.

191. Слабые взаимодействия / Сб. под ред. Гайар М. К., НиколичаМ. -М.: Энергоатомиздат, 1984.

192. Ферми Э. Ядерная физика. М. : ИЛ, 1951.

193. Audi G., WapstraA. H., Thibault С. The AME2003 atomic mass evaluation //Nucl. Phys. A 729, 337-676 (2003).

194. Бор О., Моттельсон Б. Структура атомного ядра, т. 1 М.: Мир, 1971.

195. Кузьмичев В. Е. Законы и формулы физики. Киев: Наукова Думка, 1989.

196. Глесстон С. Атом. Атомное ядро. Атомная энергия. М.: ИЛ, 1961.

197. Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Возможны ли низкоэнергетические ядерные реакции с точки зрения законов сохранения? // Кратк. сообщ. по физ. ФИАН, 2004, №4, 39-49.

198. Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Возможна ли трансформация ядер в низкотемпературной плазме с точки зрения законов сохранения? // Прикладная физика, 2004, №2, 30-35.

199. Filippov D. V., Urutskoev L. I. On the possibility of nuclear transformation in low-temperature plasma from the viewpoint of conservation laws // Ann. Fond. L.de Broglie 29, Hors Serie 3, 1187-1205 (2004).

200. Доровской В. M., Елесин Л. А., Столяров В. Л., Стеблевский А. В., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Исследование продуктов электровзрыва титановых фольг с помощью электронного микроскопа // Прикладная физика, 2006, №4, 28-34.

201. Волкович А. Г., Говорун А. П., Гуляев А. А. и др. Наблюдение эффектов искажения изотопного соотношения урана и нарушения векового равновесия тория-234 при электровзрыве // Кратк. сообщ. по физ. ФИАН, 2002, №8, 45-50.

202. Filippov D. V., Rukhadze A. A., UrutskoevL. I. Effects of atomic electrons on nuclear stability and radioactive decay // Ann. Fond. L.de Broglie 29, Hors Serie №3, 1207-1217 (2004).

203. Филиппов Д. В. Уменьшение вероятности распада трития во внешнем электрическом поле // ЯФ 70, №11, 1891-1896 (2007).

204. Филиппов Д. В. Изменение вероятности ß-распада трития в плазме под действием внешнего электрического поля / XXXIV Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС. Тезисы докладов М.: ЗАО НТЦ «ПЛАЗМАИОФАН», 2007. - с. 208.

205. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика, часть 1. М.: Физматлит, 2002.

206. Бете Г., Солпитер Э. Квантовая механика атомов с одним и двумя электронами. -М.: Физматгиз, 1960.

207. Зоммерфельд А. Строение атома и спектры (т. 1, 2). М.: Гостехтеориздат, 1956.

208. ВеселовМ. Г., Лабзовский Л. Н. Теория атома. Строение электронных оболочек. М.: Наука, 1986.

209. SherkP. М. Bound Electron Creation in the Decay of Tritium // Phys. Rev. 75, №5, 789-791 (1948).

210. Александров А. Ф., Рухадзе А. А. Лекции по электродинамике плазмоподобных сред. M.: Изд-во МГУ, 1999.

211. Климонтович Ю. Л. Кинетическая теория электромагнитных процессов. М.: Наука, 1980.

212. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Физическая кинетика. М.: Физматлит, 2001.

213. Делоне Н. Б., Крайнов В. П. Динамический штарковский сдвиг атомных уровней // УФН 169, №7, с. 753-772 (1999).

214. Делоне Н. Б., Крайнов В. П. Атом в сильном световом поле. М.: Энергоатомиздат, 1984.

215. Астапенко В. А., БурееваЛ. А., Лисица В. С. Поляризационные эффекты в атомных переходах // УФН 172, №2, с. 155-192 (2002).

216. Тернов И. М., Халнлов В. Р., Родионов В. Н. Взаимодействие заряженных частиц с сильным электромагнитным полем. М.: Изд-воМГУ, 1982.

217. Филиппов Д. В., Чернов А. А., ЯньковВ.В. Двумерная турбулентность в z-пинчах и идеальной жидкости // Препринт ИАЭ №3838/6 -М.:ИАЭ, 1983.

218. Филиппов Д. В., Яньков В. В. Кинетические ограничения на сжатие перетяжек z-пинчей // Препринт ИАЭ №4740/6 М.: ЦНИИатоминформ, 1988.

219. Ядерный синтез с инерционным удержанием, под ред. Шаркова Б. Ю. -М.: Физматлит, 2005.

220. Мейерович Б. Э. Канал сильного тока. М. ФИМА, 1999.

221. HasegawaA., Mima К. Pseudo-three-dimensional turbulence in magnetized nonuniform plasma // Phys. Fluids 21, №1, 87-92 (1978).

222. Hasegawa A., Maclennan C. G., Kodama Y. Nonlinear behavior and turbulence spectra of drift waves and Rossby waves // Phys. Fluids 22, №11,2122-2129(1979).

223. Филиппов Д. В., Яньков В. В. Об электронных двумерных вихрях // ФП 12, №8, 953-960 (1986).

224. Filippov D. V., Yan'kovY. V. Two-dimensional vortices in a plasma / International conference on plasma physics. Proceedings contributed papers Kiev, 1987. v. 4. - p. 325-328.

225. Филиппов Д. В. Двумерные электронные и ионные вихри в плазме // ФП 14, №12, с. 1457-1465 (1988).

226. Laedke Е. W., Spatschek К. Н. Two-dimensional drift vortices and their stability // Phys. Fluids 29, №1, 133-142 (1986).

227. Байгарин К. А., Филиппов Д. В. Взаимодействие релятивистских электронных пучков с мишенью в азимутальном магнитном поле // Препринт ИАЭ № 5018/7 М.: ИАЭ, 1990.

228. Байгарин К. А., Баринов Н. У., Киселев В. Н., Филиппов Д. В. Транспортировка сильноточного РЭП вдоль проводника с током / VI Всесоюзный симпозиум по сильноточной электронике, тезисы докл. -Новосибирск, 1986.-с. 136-138.

229. Коваленко В. П. Электронные сгустки в нелинейном коллективном взаимодействии пучков с плазмой // УФН 139, №2, 223-263 (1983).

230. Филиппов Д. В. Двумерные устойчивые решения уравнения Власова // ФП 17, №3, 383-388 (1991).

231. Абрашкин А. А., Якубович Е. И. Вихревая динамика в лагранжевом описании. М.: Физматлит, 2006.

232. Кингсеп А. С., Чукбар К. В., Яньков В. В. Электронная магнитноя гидродинамика / В сб.: Вопросы теории плазмы, вып. 16; под ред. Кодомцева Б. Б. М.: Энергоатомиздат, 1987 - с. 209-250.

233. Петвиашвили В. И. Красное пятно Юпитера и дрейфовый солитон в плазме // Письма в ЖЭТФ 32, №11, 632-635 (1980).

234. Антонова Р. А., ЖванияБ. П., Ломинадзе Дж. Г., Нанобаш-вили Дж. И., Петвиашвили В. И. О дрейфовых солитонах в мелкой вращающейся жидкости // Письма в ЖЭТФ 37, №11, 545-548 (1983).

235. Филиппов Д. В. Увеличение вероятности запрещенных электронных (3-распадов в сверхсильном магнитном поле // ЯФ 70, №12, 2068-2076 (2007).

236. Варшалович Д. А., Москалев А. Н., Херсонский В. К. Квантовая теория углового момента. Ленинград: Наука, 1975.

237. Натаф Р. Модели ядер и ядерная спектроскопия. М.: Мир, 1968.

238. Гангрский Ю. П., Далхсурен Б., Марков Б. Н. Осколки деления ядер. -М.: Энергоатомиздат, 1986.

239. Рухадзе А. А., Уруцкоев JI. П., Филиппов Д. В. Учет влияния (3-распада в связанные состояния в ионизованных атомах на долю запаздывающих нейтронов // ЯФ 69, №5, 820-823 (2006).

240. Горбачев В. М., Замятнин Ю. С., Лбов А. А. Взаимодействие излучений с ядрами тяжелых элементов и деление ядер. М.: Атомиздат, 1976.

241. Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. Увеличение доли запаздывающих нейтронов из ядер-излучателей в сверхсильном магнитном поле // Прикладная физика, 2006, №5, 8-10.

242. Лошак Ж., Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. О возможном физическом механизме Чернобыльской аварии и несостоятельности официального заключения // Физическая мысль России, 2003, №2, 9-20.

243. Букринский A. M. Развитие концепции безопасности AC России // Атомная энергия 76, №4, 273 (1994).

244. КружилинГ. Н. О характере взрыва реактора РБМК-1000 Чернобыльской АЭС // ДАН 354, № 3, 331-332 (1997).

245. Информация об аварии на Чернобыльской АЭС и ее последствиях, подготовленная для МАГАТЭ // Атомн. эн. 61, №5, 302-320 (1986).

246. Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. О возможном магнитном механизме аварии реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Прикладная физика, 2004, №3, 15-27.

247. Адамов Е. О., Вазингер В. В., Василевский В. П. и др. Оценка качественных эффектов возможных возмущений во время аварии на ЧАЭС / В сб.: Первая международная рабочая группа по тяжелым авариям и их последствиям. М.: Наука, 1990.

248. Черкашов Ю. М., Нововсельский О. Ю., Чечеров К. П. Исследование развития процессов при аварии на Чернобыльской АЭС в 1986 г. // Атомная энергия 100, №4, 243-258 (2006).

249. Fermi Е. A Cours in Neutron Physics // LADC-225 (1946); Ферми Э. Лекции по нейтронной физике / В сб.: Э. Ферми Научные труды, т. 2. М.: Наука, 1972. - с. 236-338.

250. Волкович А. Г., Ликсонов В. И., Смирнов С. В., Степанов В. Е., Филиппов Д. В., Уруцкоев Л. И., Чесноков А. В. Исследование контрастности и пространственного разрешения матричного сцинтиллятора // ПТЭ, 1991, №2, 85-88.

251. Огородников Б. И., Будыка А. К., Пазухин Э. М., Краснов В. А. Аэрозольные выбросы из разрушенного энергоблока Чернобыльской АЭС в 1986 и 2003-2005 гг. // Атомная энергия 100, №4, 276-282 (2006).

252. Рухадзе А. А., Уруцкоев Л. И., Филиппов Д. В. О возможном магнитном механизме уменьшения времени разгона реактора РБМК-1000 на ЧАЭС // Кратк. сообщ. по физ. ФИАН, 2004, №1, 5-22.

253. Ландсберг Л. Г. Поиски аномальных взаимодействий в редких каонных распадах // УФН 176, №8, 801-832 (2006).

254. Richard F. Physics of the linear collider // Int. J. Mod. Phys. A19, 12401252 (2004).

255. Mitsou V. A. QCD studies with ATLAS at the LHC // Nucl. Phys. Proc. Suppl. 152, 306-313 (2006).

256. Иоффе Б. Л. Природа массы и эксперименты на будущих ускорителях частиц высоких энергий // УФН 176, № 10, 1103-1104 (2006).