Возможности повышения энергии и качества излучения XeCl-лазера, возбуждаемого электронным пучком тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

И о

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ ШЖ СИБИРСКОЕ ОТДОШНИБ ИНСТИТУТ СИЛЬНОТОЧНОЙ ЭЛЕКТРОНИКИ

Иванов Николай Георгиевич

ВССМОИ [ОСТИ ПОБЫШИЯ ЭНЕРГИИ И КАЧЕСТВА ИЗЛУЧЕНИЯ ХеС1-ЛАЗЕРА, ВОЗБУЖДАЕМОГО ЭЛЕКТРОКШМ ПУЧКОМ

01.04.04 - физическая электроника . 01.04.05 - оптика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание' ученой степени КсИдадатй физико-математических наук

Томск-1995

Расога выполнена в Института сильноточной электроники СО РАН

Научный руководитель:

к.ф.-к.н. В.Ф.Лосев

Официальные оппоненты:

д.ф.-к.н. Т.Н.Копнлова ( СФГИ г. Томск ) к.ф.-м.н. А.И.Федоров ( Институт оптики атмосферы СО РАН )

Велящая организация:

Институт лазерной Физики СО РАН, г.НоЕоси&грск

: ^Г^чэс. на заседашш

Защита состоится "19Э5 г. в< специализированного совета в Институте сильноточной электроники СО РАК (634055, г.Гомок-55, гф.Академяческий,4). С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ЙСЭ СО РАН.

Автор«!з[¡ат розос-тая "26" 1595 г.

1 .ОЩ'лй 7AF7.ii ТЕгМОП-ГКА ?.ЛВ01г

Акту ал ьи- )сть проблем

С'кскмер.чке лзперы являются, с одной стороны, наиболее мощными источниками УФ излучения. С другой стороны, степень когерентности их излучения, как лрагляо, относительно невысока. Б то же гад ми для многих прилс^шй требуется одновременно а большая моаность и высокое качество лазерного пучка. По-с,-деству, для эксимерных лазеров нет принципиальных ограничений на достижение и того и другого. Например, относительно предельной яркости во " рген-/ ^2 ^ген~ вых0^гпя м^^ноть лазера), малая длина волны А. и возможность масытаОировяння делают данный тип лазеров наиболее нерсшктивнкш. Вместе с тем при этом существуют принципиальные трудности: так как отношение вероятностей спонтанного и индуцированного излучений пропорционально Г/рХ3, поэтому чтобы оно оставалось неизменным с уменьшением к необходимо увеличивать плотность стимулированного излучения р в Х~3 раз. Формирование моцкого когерентного потока в активной среде эксимерного лазеоа затруднено из-за короткого времени существования инверсной населенности. Репение проблемы могло бы быть в использовании рекимз усиления, однако усилительные каскады являются системами дорогостоящий и сложными в эксплуатации. С этой точки зрения вопрос о достижении предельных характеристик излучения в мощном эксимериом лазере, работающем в рэхимэ генератора, является весьма актуальны;.:.

К началу каких исследований по данной проблеме максимальная энергия экстаерного лазера 10 Дж была получен« в ХеИ-лазере, возСуадаемс;.: электронным пучком, эксперименты, направленны'-- на улучаете характеристик излучения проводились, как правило, с »лег.трерззрядкши лазерами, при небольшой .выходной .энергии 'десятки м^у.) и малой апертуре пучка.

цель работы

Целью настоящей раооти' являлось исследование возможности получения качественного УФ излучения в широкогпертурном ХеС1-лазере, возбуждаемом электронным пучком. 3 рамках поставленной цели ре-реиалксь следушие задзчк.

I.Создание эффективного источника электронного пучка сечением ~ 2000 см2, плотностью тока +,-20 А/см2, средней энергией электронов ~ 200 кЭв.

2.Определение оптимальных условий возбуждения и генерации лазерного излучения.

С.Поиск схем и режимов, в которых возможно получение высокого ка-■ ества лазерного хг/чка.

Положения, выносимые на з::ашту

1.Уменьвб£ше индуктивности контура питания уск рителя электронов, ислс„~зуемого для накачки сирокоапертурного ХеС1-лазера, увеличивает эффективность преобразования первоначально запасаемой энер-ьйи в энергию накачки за счет уменьшения скорости нарастания гервеакса диода.

2.В широкоапертурном ЕеС1-лазере, возбуждаемом электронным, пучком, эффективность, близкая к максимальной, реализуется при скорости накачки С.75 Ют/см3 и длительности импульса т0 5= 300 не.

3.В "вс;.-лазере с апертурой 20 см и Р®^ 0,75 МВт/см3 при исполь-' зовании резонатора с обобщенными параметрами §{>1 возможно достижение расходимости излучения, близкой к дифракционной.

4 .В .режиме инжекционной синхронизации ХеС1-лазера с энергией 30 Дж к длительностью илгульсэ 300 не возможно эффективное-„правление спектральным составом излучения.

Научная новизна

I .Уменышме индуктивности контура, питания сильноточного ускорителя электронов умекьша. г скорость продвижения катодной плазмы к аноду.

2.В XeCi-лазере с активным объемом десятки литров и неустойчивым

к'.'нфокйлььы;,! резонатором существований центральной зоны с пониженной ¡швершой населенностью (¡е позволяет формироваться •?;-!:-jbHoî! моде резонатора.

3.В ре ¡дат 'к-та кг конной сюаронигации для аф{е..гиеного управления

иа.¡учения трж-'зпэртуригя'о ZvOi-лазера с большой as-лм ш-'пульса необходимо полное подаплеиив иумоьей koî/-ьо ьсчм активном объеме на отрезке нремени от начала î;l;kv:k;î до нача.т гонер&ции.

Лракткчегкая значимость

1.Создан КеС1-лазер с энергией генерации до 1Ь0 Лк.

2.В Хе01-лазере с апертурой 20 с-м пслучена расходимость излучения, Злизкая к дяфрахшоннйй, я яркость £ 5= 3.5 • Ю15 Вт/см2-ср ;б-ЮБ Ду./смг-ер!.

3.В пеквд ИС получено С'-Кякт!'вное управление спектральной яркостью ХеМ-лазера с ежодной энергией 30 Дж и длительностью 300 не

.Достоверности

Достоверность и обоснованность научшх лолонежй и вш ^дов обусловлена применением незЕ.-. лептах методик измерения одних и тех ко эксперда.ентзлънш. параметров а также совпадением производили теоретических р гчетов с экспериментальными данными получонтми в этой и других работах.

Апрс ^ацкя работы

I.Сессия научного совета АН СССР по проблеме "Когерентная и нелинейная оптика", Тбилиси, 1985.

¿.Всесс.-зный семинар "Физика Шстропротекак-эдх процессов", Гродно, 1936.

•3.Всесоюзное совещание "Инверсная заселенность и генерация на

. переход-эх 5 атомах и-молекул-эх", Томск, 19вв.

4.Пятая региональная научно-практическая конференция "Молодые ученые и специалисты - ускорению научно-техническому прогресса", -Томск, :эзв.

5.1Т Всесоюзная конференция "I зг.'содействие излучения, плазменных к элект/онных потоков с веществом", Троицк, 1986.

в.дсесокзнм советаняе "Активные среды плазменных к электроразряд-кых ЛБЗер-ов", Гродно, 1Э37.

7.711 асесеюзнкй етегазиум по сильноточной: элпктроншо». Тс,\"ек, 1938. -

о.XIII Кеадународя&я конференция по когерентной и нелквейвоа оптики, Минск, 1333.

9.III Всесоюзная конференция "Взаиуодействие излучения, плазменных и электронных потеков с веществом", Троицк, 15<88.

10.VI Всесоюзная конференция "Оптика лазеров", Ленинград, 1990.

II .Всесоюзный семг-гар "Сяекгрэсхотал активное сред глектрор&зрлдгега лазерсв", Лохусало, Г5ЭО,

12.XIY Международная конференция по когерентной и нелинейной оптике Ленинград, 1991.

13.Всесоюзная конференция "Оптика лазеров", Ленинград, 1993.

Публикации

Тезультаты работы опубликованы в статьях, сборниках тезисов, предаглтзх. Получено 3 'авторских. свидетельства на изобретение. Обаее количество работ, опубликованных по теме диссертации, составляет 20 наименовг'зй.

Личный вклад автора

Г'годанЕв эксперт,1[витальных установок и проведение ' на них комплекса исследований по изучению возможности получения качественного УФ излучения с анергией порядка 100 Дж. Постановка зада-■ л и общее руководство работой осуществлялось к.ф.-м.н. В.Ф. Лосевь-м при участии д.ф.-м.н. Ю.И. Бкчксва. Остальные соавторы участвовали в проведении с.'дель :х экспериментов С Ю.Н. Панченко <~.2. Коваленко, ) и расчетов ( А.Г. "Ястремский, Б.В. К..ков, И.Ю. Турчановский ).

Структура и объем рабом . •

Диссертация состоит из Введения, б глав и заключения. Полный объем рукописи.составляет 117 страниц, включая 44 рисунка. Список цитируемой литературы насчитывает 67 наименования.

Ii. Содержание работы

во '■hobhh:j экт/.ч-лыг.сть tf-мй исслодобш.й, op-vi/ ■

лированз цьль руг^-щ, кратко излоконо подержаиче дкосерт'л/и. прльодя гея зазоа'-ине яололзнв«.

Первая .гляеэ со.чормгт овал ^абот но прелом»« получ-.'v"-: энергии и качества излучения аксимвршх лазеров.

Б п. 1.1 у an анализ ¡енмов усиления и режима генератора относительно эффективности извлечения фотсног. из активной среды. Показано, что в пределе при больших отношениях gQ/a выходная ин-тенсиьность и ^Активность становятся сравнимыми в обоих случаях.

Зависимость Фрек'»..вности преобразования энергии, влолгнной в активною среду, в энергию лазеркс-о излучения (внутренней з Активности) ст условий накг "ки рассмотрена в п.1.2. Основу данного рассмотрения состзг.ляет расчет кипе тики-'процессов в активней среде XeCi-лазера, возСукдаемого электронным пучком. Из-работы японцев Какнари, Суда следует, что максимальная &£Ф?ктие>ность для смеси Аг/xe/hci составляет 5% и реализуется гфи скорости накачки ?н= I.R Кот/см3 и длительности импульса на полувисоте xQ 5= 200 не. В другой, более поздней работе, американцы Гзртленд и Джинсон находя т, что максимальная эффективность равна 4.2 % у реализуется при более "умеренной" накачке: Рн = Q.3 МВт/см3 и тс 5= 500 не. Результаты экспериментальных работ по определению эффективности генерации также довольно противоречивы. С одной стороны, приводятся разные КПД при одинаковой скорости и длительности накачки, с другой стороны, эффективности сравнимы при существенно отличающихся условие, по накачке. Целенаправленных же эгеперкментов по определенны оптимальных условий возбуждения не доводилось.

В п.1.3 приводится совокупность способов и схем, при которых возможно улучшение параметров лазерного излучения эксимерного лыера. Так например, уменьшение расходимости осуществляется, в основном за счет использования неустойчивого конфокального peso-, нвтора. Благодаря большому коэффициенту усиления в активной среде энергия лазера падает i.pfc этом незнечительно в то время как расх.-димость уменьшается -в несколько десятков раз. Одна > исследования в этом направлении проводятся, как правило, с лазерами, имеющими малую выходную апертуру ( 2 + 3 см), в которых влияние усиленного спонтанного излучения (УСИ), однородности накачки не столь значительно как б шроксапертурных лазерах.

В п.1.3 рассмзтри?ается также и такой способ получения заданных характеристик излучения К.'К ияжекционная синхронизация (ИС). Суть метода КС состоит в том, излучение управляемого лазера приобретает свойства внешнего инжектируемого излучения после заполнения последним полости резонатора. Особенно приЕлекатв.т'ре-ш КС стзноеитс.. для эксимерных лазеров с выходной энергией'

-е-

сотни джоулей, так как позволяет по-существу заменить собой реким усиления и таким образом обойтись без использования проме-зточнкх усилителей. Тем не ме..ее из обзора работ окончательно не было ясно какими должны быть условия реализации ренина ИС в широкоапертурном xeci-лазвре.

В конце первой главы сформулированы конкретные задачи исследований.

Бо второй главе ошсзвавтся экспериментальные установки z методики измерений, расчетсЕ. Б п.3.1 даны огглс'шя четырех модификаций XeCl-лазера, возбуждаемого электронным пучком с одной и с дву.х сторон. При возбуждении лазера с одной стороны использовались две системы питания ускорителя: непосредственно от десятиступеичатого ГКН и о индуктивного накопителя энергии с плазменным прерывателем тока. В первом случае ударная емкость ГШа составляла 40 нФ, индуктивность контура - 5.4 мкГн. Во втором случае' запасаемая энергию индуктивность L = Q.78 мкГн представляла собой коаксиал с диаметром внешней трубы 250 мм и диаметром стержня 30 мм. "В обоих случаях вакуумный ;лод б"л одним и тем же и гключал в себя-г зкцЕ0£шр0Еанный изолятор с делителем напряжения, ка; щ, выполненный из графитовых стержней, экстрактор к Еыходное окно размером 13 - 150 см2.

Ери возбуждении лазера с двух сторон в первой конструкции пит&ший ускоритель ГИЬ представлял собой три параллельно включаемых ветви. Таким образом индуктивность контура была уменьшена до 1.4 мкГн, ударная емкость ГШ 1а, состоящего также из 10 ступеней составляла 30 н5>. Во второй конструкции была испол'зовакз вакуумная игзолящгя ГИН, который находился в одном корпусе с диодом, тем самыг индуктивность контура была минимальной, а во/шг— ьое сопротивление при атом составляла ~ 2 O.v.

Основу методики расчета моашости накачки для разных регако.'. р-. боты ускорителя эдектронов составлял метод Монте- Kap.no (л-2-.-V Л':я un^sopKa правильности расчетов интегралы распределений лига ждеостя сраьниЁШйтсь с 'инкареиными значени.-ми зк<-ч..'»г..1 пучко, просю;гш& го фоль i у.

Bwp-'HKH paCZQiii'MOCTH излучения ПрОИДКОЛИЛИСЬ при ПОЮТ/. 'lni • калибровочного метода (п.2.3). Дополнительно по результатом snv измерьг:/.'Л в къхдрм случаи строшк. зь реальное -ряе1Грелолений г-".-.а огеиости (в Я'^/ci/) ъ фокальном пятне, интегрирование коТ'.|>.-гс» позволяло'оценить дилв энергия е том лла ином угле, а так» гр'к»

-s-

нить полную энергии с энергией, измеренной на выходе лазера.

Измерение энергетических параметров в экспериментах осущвствля лось при помощи измерителя энергия я мощности лазерного излучения Ж0-2Н, калориметров Ш-IK, ВШ, ТПЙ-2-7; временных характерно ! тик - при псакш фотодяодбз ФК19, ФЗК-22 и осциллографов CS-T4, 6ГСР-4; спектральк:;,: - при помощи спектрографа СГЭ-I, интерферометра S-23-3Q. • :

посвянзяз осос.. неостям работы ускорителей; электро нов для кэкачки мовщих эясдаергах лазеров.

В п.3.1 показано, что уменьшение индуктивности контура питания ускорителя электронов уменьшает скорость нарастания ггервеанса • диоде (Рис.1), тем самым .увеличивается эффективность передач;! первоначально ззгзсае«юа энергии в гзергаю накачки. Кроме того, как следует из п.3.2 в ■ зависимости от геометрий вакутмного диода собственное магнитное поле тока может существенно отклонять электроны от нормали к фольге, увеличивая потери в ней и на решетка. Чтюба их избежать необходимо уменьшать составлявшие тока вдоль катода, а также увеличивать соотношение • между электрйческгм и магнитным полем. Последнее реализуется при мало! индуктивности контура питания.

В п.3.3 впервь"4 показана возможность использования ускорителя электронов с индуктивным накопителем энергии и плазменным прерывателем тока для накачки ХеС1-лазера. В нзДДенном надежном режиме переключение разгоняемого, тока в ток нагрузки удалось получить энергии генерации ™ 1.5 Дж при длительности импульса 8Тнс Для дальнейшего усовершенствования параметров ускорителя необходимо. увеличивать отношение сопротивления ключа к импедансу, диода, 3 четвертой глаге рассматривается вопрос внутренней эф$?ктив-; ности. Сравниваются два режима накачки с длительность» импулься по основанию 1.3 (п.4.1) и 0.G (п.4.2) мкс: По расчетам какой-'" мчльнчя удельная мощность составляв"? 0,4 и 0.75 ВДт/см3-г-оптвет-ст'-внкс в первом и втором режимах. Таким образом условие по^накачке били близки оптимальным, согласно двум "ранее рассмотрен- 1 HfM теоретическим работам. По мере оптикнзаийй состава смеси и . добротности резонатора экспериментально било показано, что внутренняя 5«$»1вктизноеть во втором режиме • божщ '¿ем в два рага. вшвн чем ь перьом и составляет примерно 3 % е максим??.» .."чнолти/

Анплл:;, проведанный но основами численного раСЧНТЗ" КйЯСТШСЕ, 3 актиьноя сред! {¡т.4.3) гток.'иол хорошее согласи*'.теории к'оксие-рикента oTifncuтолько мощности, .тфхаюыг цадгпздньачкя и /дат-льнос

о.в го ¿, мкс

Й1С.1': Осциллограммы тона, напряжения и первеанса диода X = 5^4-1шГн, с = 40 кФ - а, ь = 1.4 мкГн, с = 30 н® - б.

ти тепульса генерации при изменении состава смеси. Из расчетов следует, что форма импульса излучения определяется в основном поведением коэффициента поглощения, так как коэффициент усиления (скорость образования ХеС1*) слабо зависит от состава смеси.

Во втором резюме накачки с возбуждением лазера с двух сторон была получена максимальная энергия генерации 150 Дж при использовании плоскспчраллельного внутреннего резонатора. Полный КГЩ при этом составил 0.5 %.

З^-зтоЗ-Г^ЗЕе исследуется возможность получения высокого качества излучения с большой энергией.

Б л.5.1 показано, что при использовании наиболее распространен ' ного неустойчивого конфокального резонатора энергетическая расходимость лазера мног<" превышает дифракционный предел, равный 6 « 4.5 мкрад. Осеовной причиной, ограничивающей его доег.: кение являются усиленные спонтанные потоки. Уменьшить Елияние последних удалось с использованием резонаторов с обобщенными параметрами (п.5.2). На рис.2 представлена фотография "автографа" излучения в ближней: зоне (на выходе лазера) для резонатора с дву мя выпуклыми зеркалами, т.е. с й{>1. Отчетливо видимая дифракция излучения на зеркалах резонатора и на неодяородностях в окнах лазерной камеры ггзорит о хороией пространственной когерентности пучка. Тем не менее, согласно расчетам, 50 % энергии пучка .содержалось в достаточно большом угле 4 «' Ю~арэд. 3 дальнейшем, эксперименты п. усилению и транспортировке дифпакционно-ограни-ченных пучков Хесг-лазерэ (п.5.4) показали, что волновой фронт начинает существенно искажаться на турбулентности* в атмосфере и в активной среде при диаметре пучка более 10 см и расстояниях свыше 10 м. С учетом этого были проведены дополнительные измерения расходимости излучения части лазерного пучка диаметром 75г. ма при разных конфигурациях неустойчивого резонатора. Результаты язмерегшй приведены на Рис.3. Для резонатора типа "С" 'существует отчетливо выделенный дифракционный керн, в котором .согласно расчетам содержится 50 % энергии пучка. Распределения, р<;.: ученные от разных участков лазерной апертуры иргжтичнски повторяли друг друга, однако отличие в фокусных расстояниях,при это« говорило о крупномасштабных нволнородаостях на -волновом фронте порчлта К/2, что согласно оценкам полдне приводят^ к Й0 * ■ ендошю доли эиоргии б дифрякционш 5 керне.- '

Ркс.2 Фотография лазерного излучения в ближней зоне с использованием резонатора типа "С" ( К =■ 14).

Рис.3.- Диаграммы; направленности излучения части (слева) и всей -ТсзЬавз) лазерной апертуры при разных тинах неустойчивого -резонатора, с увеличением М = 9 (А), 19 (В), 14 (С); А---- кашйжальнай--рвзояр-'чзр, Б - с плоский звеним зеркалом: £,= 1 » С--,- с -обоими обойденными параметрами £ м ,

ТзОлкца

Тип Выходная (Часть лазерного пучка Весь лазерный

резона- энергия, 1 . .1= 75 Ш ' пучок

тора дя 1 Доля энор- -¡Угол соответствующий 1Яркость

¡гии в дифр! 0.5 энергии в, 1для в,

я % со ь* ! рад !Вт/см~с£

ПлОСКО- пат>ал. 40 - - 2.7« Ю-3 9« 10ю

А 20 13 4»10"5 ?.2*10~5 в»10'3

В 15 25 3.2« Ю"5 6«Ю"Э

С 10 55 1-ГО"5 5* Ю-5 3»1015

В таблица приведено сравнение характеристик излучения при разных конфигурациях резонатора. Как видим измерения расходимости излучения для зг=й лазерной апертуры для конфокального резонатора можно считать вполне корректными в отличии от случаев использования ^ез.наторов тша "В" и "С".

Исследованию возможности управления параметрами излучения лазера в режиме ИС посвящен п.5.3. В схеме, .когда неустойчи: ый конфокальный резонатор с увеличением 6.5 заполнялся внешним излу чением за 5 проходов через отверстие связи ф = 3 .«м получено эффективное (до 90 % энергии лазера на инжектируемой линии) упра вление спектральной яркостью излучения (Рис.4). Для эффекта, .юго управления спектральным составом необходимо полное подавление шумовой компоненты во всем активном "Съеме на отрезке времени от начала накачки до начала импульса ген.оации.

Рис.4 Осциллограммы излучения в режиме свободной г».ерашш (нунктир,чувствительность 2 В/дел.) и режиме ИС ча линии 0-2.

B Saiy5!?3§Lrr™ кратко сформулированы осно^лые результаты работы.

1.Создан ХеС1-лазер с энергией генерации до 150 Дж и КПД 3 %.

2.При уменьшении индуктивности контура питания ускорителя электронов увеличивается эффективность и устойчивость его работы.

3.Увеличение скорости накачки лазера с 0.4 до 0.75 МВт/см3 позволило одновременно с увеличением локальной эффективности уменьшить зависимость КПД лазера о- однородности энерговклада, которая существенно возрастает при использовании двух встречных электронных пучков.

4.Достижение расходимости, близкой к дифракционной в XeCl-лазере с апертурой 20 ом и ?^аг= 0.75 МВт/см3 при использовании неустойчивого конфокального резонатора невозможно из-за существования в нем чопщых потоков усиленного спонтанного излучения. Использование резона-ора с обобщенными параметрами g^I позволяет формировать пучок с расходимостью, близкой к дифракционной и максимальной яркостью.

5.В режиме ГС получено эффективное угфавление спектральной яркое, -тью излучения XeCl-лазера с выходной энергией 30 Да я длительностью импульса 300 не.

6.Начиная с диаметра дифракционно-ограниченного пучка свыше 10 ск и расстояниях его распространения более 10 м искажения волнового фронта на турбулентносгях -в атмосфере и активной среде экси-мерного лазера становятся оснобной причиной увеличения расходимости излучения.

Основные результата ¿.аботы изложены в следующих работах

1.Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Электронный ускоритель микросекундной длительности для накачки эксимерных лазеров",- Тезисы докладов Всесоюзного семинара "Физика быстропротеканиях процессов", Гродно, 1936, с.68.

2. Ю. И.Бычков, К.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Zeci-лазвр, возбуждаемый электронным пучком",-. Тезисы докладов Всесоюзного совещания

. ".лверсная заселенность и генерация, на переходах в атомах и молекулаг", Томск, I98S, с.65.

3.Ю.Й.Бычков, Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, Г.А.Месяц, В.В.Рыков, "исследование. характеристик генерации ХеМ-лазера, возбувдаемого пучком микросекундной'длительности",- Квантовая электроника, 14, Ж, 5, 1987, с.953 - 956.

4.Ю.й.Енчкое, Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Ускоритель электронов с w-дуктиьным {зкотатедем энергии и плазменным прерывателем тока",-Тезисы докладов vil Всесоюзного симпозиума по сильноточной электронике, Томск, ISS3, ч.Ш, с.4С - 42. ■

5Л>.И.Бычков, К.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, Г.А.Месяц, "XeGl-лазер с энер гией геьерацш 150 Дн", Письма в КТФ, т.14, в.6, IS88, с.566-569

6.Ю.И.Бичксч, Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Ускоритель электронов с индуктивным накопителем энергии и плазменным прерывателем тока i зк источник накачки газовых лазеров",- ЖТФ, т.59, в.8, 1389, с.75 - 77.

7.Ю.И.Бычков, Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, В.В.Рыков, И.Ю.Турчановский, А.Г.Ястремс:-"^, "Влияние состава смеси на характеристики мощного ХеС1-лазера, возбуждаемого электронным пучком",- ".вантовзя электроника, 17, № 3, ГЭ90, с.300 - 303. -

8.Ю.К.Бычков, Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Пространственно-врзк нные характеристики мог. :ого XeCi-лазера с неустойчивые телескопическим резонатором1",- Квантовая электроника, 17, X 12, 1990, с.1634 - 1636. •

9.Ю.".Бычков, Н.Г.Шзнов, С.Е.Коваленко, З.Ф.Лосев, Ю.Н.Пакченко, "Режим кнлгкцт'онной синхронизации в мощном XeCl-лгзере",- Квантовая электроника, 19, J» 2, 1992, с. 133 - 135.

Ю.Ю.И.Бычксв, Н.Г.Иванов, Б.Ф.Лосев,'Э.И.Наац, Ю.Н.Яанченко," А.Г. Ястремский, "Изменение параметров дифракционно-ограниченного пучка при прохождении через усилители на молекуле Xeci", Тезисы докладов Всесоюзной конферщщпг "Оптика лазеров", Санкт-Петербург, 1993, т.1, с.177. П.Н.Г.Гванов, В.Ф.Лосев, "Повышение яркости излучения ХеСХ-лазера

с апертурой 20 см",- Препринт ТНЦ' СО РАН, Л 2, 1994, 12.Ю.И.Бычков, М.Л.Виннкк, Н.Г.Иванов, Б.Ф.Лосев, "Электроразрядный

лазер",- Авт.свиде .е.,ьство 16 1292574, 1985. • '3.Н.Г.Иванов, В.Ф.Лосев, "Способ бозбуздения лазера а галогенидах

инертных газов",- Авт.свидетельство № 1424667, 1987. 14.Н.Г.Иванов. В.Ф.Лосев, "Эксимерный лазер",- Авт.свидетельство Я 1820407, 1990.

Н.Г.Иванов

Формат 60x84 1/16, Заказ 51,

Овълм 1,0 печ. п. Тираж 70 э сх

Малое предприятие 'Полиграфист' 634055, Тоыск-55, пр. АтадомичаскиЛ, 2/8