Времена жизни и структура возбужденных состояний ядер с Z=28 из реакции (n,n 'гамма) на быстрых нейтронах реактора тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

САНКГ-ПЕТЕРБУР1С ЮЙ 1ШУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

На правах рукописи УДК 539.12.14

ГОСЯК ЮЛИЯ ГАВРИЛОВНА

ВРЕМЕНА ШШИ И СТРУКТУРА ВОЗБУЭДШНЫХ СОСТОЯНИЙ ДЦЕР С 28 ИЗ РЕАЩЩ {П,п Ь НА ШС7ГРЫХ ' НЕЙТРОНАХ РЕАКТОРА

01.04.16 - физика ядра и элементарных . частиц

Авгорэфе р а т

диссертации на соискание ученрй степени доктора Физига>-магэматичэсютх наук

.Санкт-Петербург 1592

Работа выполнена в Институте ядерной физика Академии наук Республики Казахстан

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук(

профессор Е.П.ГРИГОРЬЕВ /С-ПЕТ, Санкг-Пете рбург/

доктор физико-математических наук, профессор А.И.ФЕОКГШТОВ /ИЯИ АНУ, Киев/

доктор физико-математических наук А.А.ПАСТЕРНАК /ФТЙ, Санкт-Петербург

Ведущая организация: Институт яцерной физики Академии

наук Республики Узбекистан

Защита диссертации состоится "¿6"июнч* & "ИН. 1992г на заседания Специализированного соввгаДОбЗ.57.14 по защи-1в диссертаций- на соискание ученой степени доктора физико-математических наук при Санкт-Петербургском государственной университете по адресу: 199034, город Санкт-Петербург, Университетская набережная, 7/9.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Санкт-Петербургского университета.

Автореферат разослан " /3 " Я 1992г.

. Ученый секретарь Специализированного совета

г' 0. В. Чубине кий--Надеядин

й" Til ,

" 5 — о -

I. ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА. РАБОТЫ

.-ipTiU^^j

Актуальность проблемы. Бурное развитие фундамент-таких исследований в области церкоИ виз лют последние 10-15 лег отличается интенсивным поиском и успешным применением новых методов л методик, направленных на изучение механизма .ядерных реакций, процессов деления и свойств возбужденных состоянии атомных ядер, целью которых является получение экспериментальной информации необходимой для построения общей теории атомного ядра.

Том не менее в настоящее время приходится констатировать, что теория ядра все еще находится в стадии моделирования,:!, соответственно, задача накопления и систематики данных о структура ядра, ло-прахнеыу остается актуальной. Преимущество не той или иной модели могло проверить лишь яри наличии достаточно точного и разностороннего экспериментального материала. В этом плане метода ядерной /-спектроскопии. занимают ведущее полонение по результативности исследования свойств и структуры возбужденных состояний нуклидов.

Путем модельных расчетов могут быть получены сведения относительно энергий и орбитальных моментов ядерных уровней, а гакнэ вероятностей их разрядки. Парциальные вероятности /-распадов рассчитываются на основе измеренных значений времен аазни уровней, коэффициентов ветвления, энергии и сме-си ыультшольностей /-переходов. Наиболее адъективными очэвидно будут те экспериментальные методы, которые могут одновременно дать надежщпа индориэдига о всех перечисленных характеристиках возбужденных состояний ядра. О этой точка зрения не обходит,озэ условия для успешного проведения экспериментов гогут быть реализованй в ядерных решениях толыш на коллшлйрованнше пучках частиц и тякелых ионов.

Действительно .самый высокий информационный потенциал в современной ядерной /-спектроскопии имеют два направления: I - исследование высокоспиновых и вдеоковозбузденных сое-

гояний атошых ядер на циклотронных пучках а --частиц большой энергии и тяжелых ионов; и 2 - исследование свойств ядерных уровней в области энергии возбуждения ~ 3,5 МэВ на путав быстрых нейтронов реакторов.

Интерес к второму- направлению /-спектроскопических ис-следоганяй резко возрос в семидесятые годы, благодаря чрезвычайно результативным измерениям на пучке быстрых нейтронов реактора /-спектров из реакции (<?,/?'/) на ядрах в строкой области атомных масс, которые были проведены сотрудниками. Московского Института Атомной Энергия. Из анализа У-спегсгров, полученных в результате неулругого рассеяния быстрых нейтронов реактора на одрах могли быть определены энергии, спины возбужденных состояний и их четности, а также интенсивности и сшси мулылпольностей /-переходов. Однако, проблема измерения времен лизни ядерных уровней в этих экспериментах оставалась не вешенной. Этот факт значительно снижает возможности интерпретации структуры ядерных уровной по результатам (л,л'/)-экспериментов с быстрыми нейтронами реактора, ибо величина более чувствительна к деталям структуры ядра нежели другие ядарные параметры, так кго находятся в, квадратичной зависимости от матричного элемента /-перехода меяеду двумя его состояния®. Времена жизни ггедегагшяог собой уникальное свойство ядерных уровней, которое позволяет судить об особенностях внутриядерного движения и выделять коллективные и квазичастичные уровни, игзющив близкие энергии в спектре связанных состояний.

Соответственно осуществление ^измерений времен жизни возбужденных уровней нуклидов в реакции {р.л'Ц) на пучке быстрых нейтронов реактора представляется весьма актуальной задачей. Тем более, что несмотря на успехи современных исследований времен жизни уровней ядэр средних атошых масс доплеровскиш методами, сведений о ? нуклидов с А 56 далеко недостаточно для апробации эдещшх тделей, а дня ядер с А ? 70 в режима £* = I0~r24l0~I5c они практически отсутствуют.

Отметим, что именно эти ядра с зарядом близким к магическому ( £ = 28) и 28 50 представляют особый интерес с точха зрэнп.1 уточнения я развитая модельных представлений о структура ядра, так как по числу протоноз для к_ос мозко использовать оболичечну» интерпретацию, а ло числу нейтронов их возбуздекныз состояния долшга обладать коллективной природой. Имеющиеся з литературе указания на воз-мо:жость структурных изменений в ядрах в области // = 40 усиливают актуальность выбора к исследования ядор изотопических цепочек ?а, 2п ,д3 и _

Метод ноуяругого рассеяния бнстрш: нейтронов реактора Е1Л8ЭТ ряд преимуществ перед другими метода!« ядерной /-спсктроскошьч в области возбуждения 4 3.5 МэВ, что обусловлено, во-псрзих, универсальность» роавдгш (/?,."'/) - в • ной возбуждаются вса уроши ядра независимо от их природа; во-вторых, экспоненциальным спадом потока нейтронов с ростом их энергии, что исключает загрузку спектров подселением /-излучений с БЕсокораспологшнных уровней л, в-троть-их, тем, что в (л.л'Л-эхслериглонге могут быть изучены оашз тяглелкз стабильные изотопы элементов, малодоступные для исследования другими способен.

Возможности комплексного исследования свойств воз бух-" денных состояний всех стабильных ядер изотопической цепочки с последующим анализом и теоретической интерпретацией закономерностей изменения этих свойств в зависимости от числа нейтронов определяют перспоетишооть метода.

Основные дала настоящей работы

1. Решить задачу использования пучка быстрых нейтронов реактора для определения времен аизна возбужденных состояний атоьашх ядар.

2. Выполнить методом неупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора комплексные исследования свойств возбужденных уровней ядер изотопических радов £0(51,56,57,58),

(64,66,67,68,70), 3а(70.72,73,74,76) и Л(77,78.80,82).

3. Используя новые экспериментальные данные провести

теоретическую интерпретацию структуры уровней всех стабильных чогко-чаишх изотопов ?о и по модели взашодейст-вуйчих бозонов (гВЗ-I) и описать свойства возбужденных сос-

РЛ 97 ^

тоший ядер ?а . ¿V?. Ge и в едином теоретическом подходе динамической коллективной модели (ДМ).

Kay1 ая- новизна исследоаашгё

1. Впервые лучок быстрых нейтронов реактора использован дяя определения времен г-хизни возбужденных уровней атом-~ых ядер. Разработан математический аппарат метода, основаниий на принципа ослабления допетровского сдеига энергии /линии.

2. На d:_jrpiK нейтронах реактора впервые выполнены когл-

пдекскые исследования свойств возбужденных состояний ста-бальных 54,56,5?,58?0> £4,63,67,68.70^ ^ 70,72,73,

и , Получена новая спектроскопическая

информация, существенно дополняющая имеющиеся экспериментальные данные.-Цдонхифицарованы ноше /-переходы и введены новые уровни; определены неизвестные ранее времена газш 97 возбужденных состояний и смеси ыультипольностей 34 /-переходов; уточненц и найдены впервые спины НО уровней. Построены новые схемы распада возбужденных состояний нуклидов voä7 и 73Se. •

" 3. На большом числе ядер (54^ А ¿82) экспериментально установлена интегральная характеристика -реакции

на быстрых нейтронах реактора - заоеляемость уровней, которая находится в строгой зависимости от спинов возбужденных состояний.

4. Обнаружена сб^аг для чатно-четных изотопов Зе и закономерность изменения коллективной природы 2J и 4', возбужденных состояний в зависимости от числа нейтронов с максимумом фактора ускорения (2^—2р <4Т-*-2+)-переходов при /V = 40.

5. Впервые структура всех стабильных ядер четно-четных изотопов ?е и описаны по модели езаимодействущих бозонов (ГйЗБ-I) а нечетных нуклидов б7Ре, , 730е и 71

по динамической коллективной модели (ДК;1).

Практическое значение выполненных рябо?

1. Разработанное автором новое направление в ядерной /-спеет рос ко пии - исследование времен лизни возбуздглшых уровней атомных ядер на лучке быстрых нейтронов реактора, нашло применение и позволило получить обширную информацию о величине т це только на реакторе в ИЯ5> АН Р.^.(порядка 350 значении с даЯ 34 ядер), но и на реакторах других научных центров (София, Будапешт, ИАЭ им.II.В.Курчатова).

2. Результаты исследований свойств возбужденных состояний ядер методом неупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора существенно пополнили мировой банк ядерных данных, используются в компиляциях г/ос в. $ he eis

и. могут быть рекомендованы для апробации современных ядерных моделей.

3. Сведения о сечениях реакции и интенсивностях /-излучений, полученные из исследования взаимодействия быстрых авйтронов с ядрами железа, представляют интерес с точки зрения инструкционных реакторных задач, а о ядрами Германия - в плане использования полупроводниковой техники в условиях нейтронного облучения.

4. Данные о энергии и интенсивности /-переходов из реакции (/?,/?'/) на всех исследованных ядрах могут быть ие-юльзованы для элементного анализа в тех случаях, когда •жтивационяай анализ не рационален.

Апробация работы д публикации

Основнье содержание диссертации опубликовано в Ш пе-гатных работах (в том числе одной обзорно-монографической), {атериалы работ докладывались автором на 28, 32-35, 37-41 ¡сесоюзных и Международных совещаниях по ядерной спектпо-¡копии и структуре атомного ядра, на 12 Совещании по коор-данации НИР -ja ядерных реакторах (Алма-Ата,1982г.), на !сесоюзном семинаре по временам жизни возбувдешшх состоя-шй атомных ядер (Ленинград, 1982), на 71 Международной шко-te по физике атомного* ядра, нейтронной физике и ядерной

энергетике (Со:л1я, 1283г.).

Обьь::. дносе г.тацмп

Диссертация состоит из введения, пяти глав, закяючешя и оялсга ллтера5урн из 259 кашеновашШ, Общий объем работы составляет 503 страница, вгсшчая 56 таблиц и 65 рисунков.

ТРАТ ЮЗ СОдЕРЙАШШ ДКССЕРТАЦЯ!

Во втдвтт рассмотрена актуальность аокплеяснкх исследований свойств возбужденных состоянии стабильных .ядер изотопических цепочек с числом протонов близшл к магическому г = 28 п числом нейтронов 28 ^//< 50. Показаны преимущества использованного метода неупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора перед другими спектроскопическими метода гш. Обосновывается важность резеш>я задачи измерений времен кизнк ядерных уровней в реакции ш лучке быстркх

нейтронов реактора дая исследования структуры атомных'ядер. Дан крагой обзор дассергащш по главам.

Первая глава лосвяцона описанию механизма реакция (/?,/»$) на основе статистической модели атома в рамках формализма Хаузера-'5з!лбаха. Делается вшзод о том, что модель Х-"1 с поправкой Молдауэра, учлгашагэщей флуктуацию ширлк ре-зо:шсов, молох быть использована при расчете сечений реакции (#7,/?'/) на лучке быстрых не-йтрбнов реактора. Приведены форцулы-полного сочения 2-:еупругого рассеяния,нейтронов

(Ец) ; углов их распредачений /-излучений с учетом выстрооняости ИСХ0Д1ШХ состояний через заселенность штатных додсосгояний 2 реакции (/?./?'/) л локального ояглческогс ядерного потенциала. Анализируются два набора параш трог потенциала, наиболее. удачно описывающие эксшрщзк*хяьные сачэкля (/?,л'/)-дродасса. Приведены определения экспериментальной и .теоретической заселяемости ядерных уровней в реакции. (л»/»'/}

ьтих

Излагаются результата исследования потока нейтронов jf {£лJ ~ et/tf-Ji £п) реактора ВЗР-К ИЯ5 АЛ Р.Хаз. в месте расположения шшенл. {J3 ~ 0,65). Обсугдается понятие эффэктив-зой энергии реакторных нейтронов деления-, ответственных за возбуждение определенного уровня исследуемого ядра Зур+^i Е).

Кратко дана история развития (/»,.-?'/)-эксперпшнтов, каправленных на изучение механизма реакции и свойств возбужденных состояний атомных еде р.

Описана экспериментальная установка, собранная на выхода горизонтального канала БЗР-К (рис.1). Антикомптоновская 3e(¿¿ ) детекторная система установлена на пово-

ротном столе, благодаря чему /-спектры измерялись в одинаковых геометрических условиях при углах 51-146° относительно падающего пучка нейтронов,

Излокена методика измерений /-спектров. Энергетическая калибровка спектров и оценка спектральной чувствительности

тор

спектрометра проведены по калибровочным источникам 1 Га и

Энергетическое разрешение установи-! составляю **3,5 кэВ на 1,333 кэВ /-линии Со, Во всех экспериментах в качестве рассеавателей использовались обогащешше по исследуемому- изотопу шшени в виде металлов и охсисей, весом " 20-30 Л Приведена таблица обогащения в Длительность измерения /-спектра под одним углом составляла --20 часов.

Во второй главе представлены возможности метода неупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора в плане получения обширной -/-спектроскопической информации о свойствах возбужденных состояний атомных ядер: энергий, интенсивное-тей и смесей мультипольностей /-переходов, спинов, времен кизни и энергий возбужденных уровней (см.табл.I).

I. Описываются методики обработки экспериментальных данных. Оцениваются достоверность и погрешность полученных результатов. Исследована зависимость конечных данных от величин параметров оптичесхюго потенциала, эффективной энергии нейтронов, системы возбужденных уровней ядра и ста-

пени экспоненциальной энергетической зависимости потока нейтронов. Соответственно были сфорг.улированы осков1ше выводы и требования "к (,7,л>'/)-эксперкцектам на пучках быстрых нейтронов реакторов: а) максимальная энергия возбугсдения ядра, догорая дозима учитываться при исследовании засоляемое ти урочной в (/?,/?'/)-реакции ранга 5-S МэЗ, учет внае-располо;;;знных состояний или их .распределений с определенной плотностью практически не изменяет величин РэксП в области 4 ыэЗ; б) неточности выбора спинов уровней при энергии ^ 3 Г.ТэБ практически не влияют на заееляемость низких возбужденных состояний; в) наборы параметров оптического потенциала с заданием форыфагаор- мнимой части в виде гауспака с параметром дайдузиости = 0,S8 я в виде = = 4а wdj¡{-L)/£fz с 0,48 дают очею близкие результаты, различие в величинах ?s ¿ г) загрузи ячеек активной

зоны роахсора вблизи экспериментального какала долгла оставаться постоянной во время проведения экспериментов, так как величина засоляокоста уровней 'зависит от показателя экспоненты, описывающей Форцу спектра блстрых нейтронов реактора. Изменение J2 от 0,65 до 0,72 приводит к изменениям в вгепчкнах Vs (абс.велич) равным 20-ЗСй,

2. Ei примере большого числа исследованных. автором чет-но-'птных л почет« ядер доказывается возможность определения спинов возбужденных состояний ядер с 51 ^ A ¿ 82 в области энергий возбуждения 4 3 1»1эВ из сравнения величин экспериментальной заселяемости уровней в реакции (/?,л'Л на пучке быстрых нейтронов реактора с теоретическими, рас-считалнш.щ по статистической теории в рамках формализма Хаузера-Зешбаха-мОЛдауэра а зависимости о? спинов е ;6yr¿-денннх состояний (см.рис.2 и табл.2). Найдено, что в реакции (/?,/?'Л на четно-четных ядрах максимально заселяются уровни со спином 2, а на нечетных - о, У = 00 I.

Подчеркивается, что в (/.,/>' Л -исследованиях могут быть надезею определены уровни со спином 0+, неопределенности в идентификации которых обращают на себя внимание особенно в

ядрах германия. Высказывается предположение,, что наблюдаемое в некоторых случаях превышение экспериментальной эасе-ляемости уровней со спином 6+ над величинами Р^Х-Ф-М) можно объяснить неучетом малоингенсшннх /-переходов, подсоля-ощих эти уровни с высоколе:г.ащих высокосшшовых состояний.

3. Показано, что из исследования угловых распределений /-излучений в реакции {р,/7'/) на реакторных нейтронах, используя понятие могу? быть определены смеси цульти-полей /-переходов. Экспериментальные УР апро ксяшровал ись известным выражением чарез полиномы Яе.?лндра

!///в)" /*аг рг *

где

Неполная выстроенность. ядерных состояний в (/?,/>'/)-реакц:ш приводит к уменьшении & -эллипса, особенно по координате

, и возможной двузначности величин о* при больших погрешностях Л о.у, . Доказывается, что в ряде

случаев подгонкой теоретических кривых УР(Х-Ф-М) к экспериментальным угловым распределения,! в пределах (4«2)эксл возможно выбрать значение смеси цультипольностей исследуемого /-перехода однозначно.

Приведены примеры идентификации спинов уровней по экспериментальным коэффициентам а.г а у УР /-переходов из реакции (л,/?*/).

4. В разделе, посвященном измерениям времен жизни возбужденных уровней ядер, впервые осуществленным автором на пучке быстрых нейтронов реактора, излагается использованный метод ослабления доллеровского сдвига энергии /-излучения • '

- ¿У/ - £ Гг.

£г . Сог «у*

1риводигся вывод формулы кривой теоретического ослабления цоплеровского сдвига в зависимости от времени ааазш возбужденного уровня о учетом кинематика реакции (п.п'у) (

¿/л ¿/г

г/1. Г аге+е Саз Ф г*/> в с/£,

(1' . £/о)

где

В -( " ^ еыг*£+6) * *ею+б)'

и £• £от/£0 - скорость и энергия ядра отдачи в безразмерных единицах 1яндхаода-Шар'?а-и1иогта (¿¿Я). Как известно в ЩЦС времена аизни возбужденных уровней, излучающих /-квант, сразнизаятся о временами замедления атомов отдачи, которое дол;2но быть измерено экспериментально пли рассчитано, энергетические потери движущегося в среде рас-сеивателя излучающего ядра складываются из ядерных и электронных потерь

0-= /*

а - выракают отклонение экспериментальных энергетических потерь от рассчитанных в приближении (¿¿3 ). , Изменение направления движения атома отдачи в результата верного тормоаения в среде мишени учитывалось через сойФ по Влаугрунду,

; В результате анализа большого числа работ по ионной имплантации полупроводников и расчета кривых £(£" ) при различных граничных условиях показано, что при скоростях ¿. С,1£$3 потери энергш атома отдачи на электронное торможение имеют значшие только' до первого столкновения с ато~. коми срсды шшегл, а потери на ядерное торможение лучше описываются потенциалом Барсова с меньшим экрашодыщгь; фактором по сравнению с Л 55 теорией

_ _ О.8853 Д О л О, ¿2 о

'Иг'/*}*/* ' * а-^Ч'и /

что соответствует больлей длпно свободного пробега атома или значению /о = 0,89.

Предлагается простой учет влияния двухкомлонентной среда мишеня на' величину ) через относительные потери им-1ульса на одно столкновение.

Создан комплекс программ для обработги ОДС У-слек-ров нетодом минимизация.'Xг >10 дзум параметрам Р(6), и

расчетов кривых ослабления .

Рассмотрено влияние на точность измеренных величин зогреикостей одета эффективной энергии нейтронов и времен 5КЗШ1 вше расположенных состояний, подселяющих исследуемый уровень. Благодаря'характеру <оп,п'2г и экспериментальному спаду потока нейтронов с ростом энергии учет этих эйховктов приводит к поправкам не превышающим 5-6,1.

Таким образом, погрешности величин времен жизни ядерных уровней в (/?,/>'У)-реакторных экспериментах зависят в основном от точности измерения яолокения центра тяжести исследуемых /-линий.

В третьей глава изложены результаты изучения свойств возбужденных состояний стабильных ядер изотолнчесглх рядов ?е(54,56,57,58) и (64,66,67,68,70) методом леулруго-го рассеяния быстрых нейтронов реактора.

Из изотопов железа наиболее известным является ядро Совладение данных по схеме распада возбужденных состояний этого ядра, полученных в реакции {л,/»'/) на быстрых нейтронах реактора,с общепринята в литературе говорит о достоверности /-спектроскопических сведений, найденных впервые так для , так и для других, исследованных в этой главе ядер.

I. Получены полные схеш распада возбужденных состояний четно-четных ядер Ре я до энергии возбуждения ~3,5 МэВ ц'начетных до ~ 2,5 МэВ. Измерены новые /-переходы, введены новые уровни, исключены- уровни, не- подтвержденные /-переходами. Значительно уточнены энергии возбужденных состояний (до Л — 0,2 кэВ в области ^ 2,4 МэГ я Л « I зкэВ при Еур >2,4 МэВ), которые ранее бшш известны из прямых ядерных реакций с погрешностями ^ 10 кэВ.

2. Определена экспериментальная заселяемасть уровней в реакции (,%/?'/) и дроводени расчеты засел яемости по статистической теории в рамках формализма Хаузера-Феабаха-Молдау-эра составного ядра в зависимости от сяннов возбужденных состояний. Кз сраше:шя этих величин пдентифицарозаны спины. более чем для 200 уровней, из них уточнены и определены впервые 48 значений. Анализ заселяемсоги уровней позволил также сделать вывод о механизме реакции (/? на "традиционно сферических1' ядрах в области средних атомных весов, как о преимущественном рассеяшш через кошаунд-ддро.

3. Представлены и обсуэдаится результаты эксперименталъ-ного и теоретического исследований угловых распределений ин-тенсивностой /-переходов в ядрах ?е и Зл , из которых определены значения коэффициентов смеси адзьтипольностей для 40 У-лереходов.

Б^хявлена закономерность изменения абсолютного значения и фазы смеси мультитальностей - 2/ /-переходов в зависимости от числа нейтронов в четно-четных ядрах: для изотопов йвлеза - это преимущественно MI-излучоние с плавным ростом вклада Е2-компонентк при ув&таченш числа нейтронов от'28 дс<?32 без изменения знака а ; для изотопов цинка - имеет место плавный рост вклада 1Д-компопбнты на фоне основного Е2-'^лучения при увеличения нейтронов от 34 до 38, при//-= 40 происходит изменение' фазы <5. и MI - составляющая становится преобладающей (60/0 (см.рис.3).-Соответственно следует- вывод о достаточной замкнутости 2Pi/¿ -подоболочки,

4. Впервые на пучке быстрых нейтронов реактора методом ослабления допларовского сдвига энергия /-линии определены ' времена акзки 55 ¿тих. спстояний 9 ядер пзогс-иов железа и цинка, значения 42 уровней ранее были неизвестны (см. табл. 3). Новые данные по'временем низки уровней с'

3 i* 4. в эдрах ?е(54,56,58) получена для области возбуждения ~ 4-гБ МэВ. Значения времен хлзш уровней с энергией ¿ 3,5 МэВ б этих'ядрах и в ядра;-: Si (64.68,6?), получен-. та в (/?, п' /)-эксперт,;енто, в основном совпадают в преде-

лах погрешостей о приведенными в соответствующих обзорах

J?aéa sfreeús , в случае разногласий приводятся доводы в лользу достоверности найденных в настояцей работе величин 2" . В ядре определены времена лизни 14 bol .уеденных уровней и только дв~ из них били измерены ранее: методом ОДС в реакции (с*,с*'/) и методом ЯР?, не зависящим от процессов торможения излучающих ядер, в "шшэни, эти величины С близки к результатам (/?,/7'У)-экспериментов. В ядрах ^Ре и ^£/7 все времена лизни возбужденных состояний определены впервые. Достоверность полученных величин z подтверждается равенством (в пгаделах экспериментальных погрешностей) значений PCZ* >эксп. измеренных по 2 и 3 /-переходам с одного и того же уровня. •

5. Представлена новая схема распада самого тяжелого стабильного ядра в изотопической цепочке цинков (см.рис. 4). При неупругом рассеянии быстрых нейтронов реактора на обогащенной мишени (60% ) 26 /-линий из наблюдаемого спектра были идентифицированы как принадлежащие ^¿V?. Ранее было известно только 4 /-перехода в матрице уровней этого-ядра. Исключена возможность появления измеренных .линий в результате реакции и дальнейшего распада изобарной цепочки ^/Vl—»-67Си—»-6'£7. Гамма-переходами подтверждены 14 возбужденных состояния ^ вплоть до энергии 4146 кэВ. Однозначно определена орбитальные моменты 13 уровней: 8 из них - впервые. Подчеркивается важность идентификации спинов состояний 1786,6 кэВ (2+) и 1958,6 кэВ (4*) против принятой ранее обратной их последовательности (4^,2д). Найденные спины соответствуют общей закономерности, наблюдаемой-в поведении 4J" уровней в изотопах Zn в зависиюсти от числа нейтронов и описываются по-пумикроскопическими кластерн&-вибрационными расчетами. Впервые определены времена жизни 4х возбужденных уровней и змеей цульгн.чольностей 5 /-переходов. Значение величины с? идя. /-перехода в сыграло решающую роль в ут-зэрждении обнаруженной закономерности" изменения отношения Я и Е2 мультипольностей в этих переходах в четно-четных

ядрах келеза и цянка с изменением числа нейтронов от 28 до 40.

3 четвертой главе представлены свойства и квантовые характеристики возбужденных состояний одар изотопических рядов Se и Se, найденные в реакции (п,п'}() на пучке быстрых нейтроне реактора, а такхе данные из других ядерных реакций, необходимые дня анализа экспериментального материала.

I. Получены полные схемы распада возбуад^шшх состояний и исследована заселяемость уровней ядер 73,74, /66е и 77,76,60,82^ в решсцш1 (р%/1/у) на быстрых нейтронах реактора до энергии возбуждения ~ 344 ЫэВ для четно-четных ядер и ' 2,3 ЫэВ для нечетных.

Показано, что заселение уровней с известными орбиталь-пыщ моментами, в основном соответствует предсказания?.», статистической теории механизма реакции через составное ядро в рамках формализма Х-Ф-М и что сравнение величин Рэксц и Р^ (2¿) мохет быть использовано для вдеягификацгш спинов возбужденных состояний этих переходных ядер. Определены впервые я уточнены значения спинов 62 уровней.

На основе данных о /-спектрах п заоелаэмости уровней гВстроенн полные схемы распадов ядер 09 и Se,

В ядре 8е последовательность уровней и их спинов до №>В совпадает с приводенной в компиляции JJaia shssés для ядер с А = 70; в схеме распада ^Зе не подтверждено /-переходами и исключено 8 уровней в области возбуждения до 3х ¡,1эВ, в 74Ge - 3 уровня, в 76Gb - II уровней. Внесены изменения в схемы уровней и четно-четных ядер Sp , представленные в основном повили данными о спинах и временах казни возбужденных состояний и уточнением с-нергии /-переходов и уровней.

Особое внимание уделено заседяемости 2/ состояний, т.к. по имеющимся данным из (л,/?7)-экспершзнтов с дискретными значениям энергий нейтронов сечения возбуждения этих уровней в ядрах 0е и Se превосходят предсказываемые статистической теорией составного ядра без учета динамической связи входного и выходного каналов. lío данным /)-реакпии

• ' - 17 -

на- быстрых нейтронах реактора получено превышение величин ]?отн!вд над Pj(^) в 1,1+1,5 раз, что указывает на возможный вклад прямых процессов в сечение реакции

hr по 7 с 7Я _

В ядрах ' ' я S<? наблюдались превкиениг вели-чш Рэксп над Pj5 для нлкоторых сосгояниЛ со спинами 4+ и Возколная причина этого факта - слохсность идентификации /переходов с внеокознергичных внсокослиношх уровней, подселяющих эти состояния, связанная с экспоненциальным характером потока нейтронов и загруженностью /-спектра в области £0,6 МэВ.

2. Получены повыв данные относительно схеш возбужденных

состояний '3Go. В реакции ?3Ge О,/7'У) по наблюдаемым 68 /по

переходам определены 43 уровня, принадлежащие ядру So. Ранее /-излучениями бит подтверждены только 25 возбужденных состояний. В области возбуждения от 353 до 2361 кэВ исключены 26 уровней, предполагаемых в основном из прямых реакций п введена 2 новшс; определены впервые а уточнены спины 26 уровней.

На основания обнаруженной в (/?,/7'/)-Рващад характерной зависимости заселяемоста уровней нечетных ядер от спина основного состояния (максимально заселяются уровни со. спином Ol -^Oa-f-f } исклвчэна возможность существования в ?3Ge (Оа 9/2+) ротаццогшой полосы отрицательной четности: 353,5(5/2"); 741,7(7/2"); 1130,5(9/2"); 1525,6(11/2") и 2004,1(13/2") кэВ, которая предполагалась в (с<, /)-исследованиях. По величинам РэК0П уровней 1525,6 и 2004,1 кэВ в реакции (л.л'У) бшш определены максимально возможные дая них спинн, как 7/2 и 5/2, соответственно. Отмечено,что заселяемоста высогсосшзновнх состояний полосы: основного состояния (9/2+, 13/2*, 17/2+) соответствуют рассчитанным Р^(^) по Хаузару-Феибзху-Молдауэру.

3. В ядро ^Ss ■ методом неупругого рассеяния быстрых нейтронов-реактора через сравнение РэКСЯ и Р> {С) подтверждены обе полосы уровней отрицательно** четности, предполагаемые авторам* (р(,п /^экспериментов.

4» Исследованы ут^овые распределен /-излучений из

- 18 -

реакции (/?,/?'/) на изотопах германия и селена и определены смеси мультипольностей 37 /-переходов в ядрах '70,72174,76до и "77,78,80,82^ ^ Зыстроенность возбужденных состояний ( = 9/2+) и угловая анизотропия /-излучений в реакции (/?,п'/), зависящие от спина .основного состояния, оказались недостаточными для определения'смаси мультилольностей /~ переходов в этом ядре.

Выявлены закономерности изменения смеси цульишольнос-тей и влияние оболочечных эффектов для 2% /-переходов о ядрах цепочки изотопов германия. Максимальная отрицательная величина. сУ найдена для та9э (заполнена нейтронная подоболочка), яри заполнении 2Руг -содоболочхп (/V = 40) меняется знак с? и далее с увеличением числа нейтронов отмечено плавное уменьшение Е2 компоненты при приближения числа нейтронов к магическому 50 (ил.рис.5).Эти результаты свидетельствуют о структурных изменениях в ядрах при /V = 40. ' •

5. Впервые измерены времена яизни 32 уровней ядер 70,72,73,74,76де д 21 ^^ 77,78,80,82 ^ (ш.табл.З).

Уштывая повышенную трудность оценки доплеровокого сдвига Георгии /-линии в реакции (л,/7'/) с увеличением массы исследуемого ядра, для изотопов $е. были проведены дополнительные измерения /-спектров при угле 51° относительно падающего пучка быстрых нейтронов реактора. Отмечено, что до нас-, тоящей работы сведений о временах лизни возбужденных уровней ядер германия и селена в диапазоне 2* =Ю_1-}10~12 с. практически не было.

¡Тягая глада постшщена систематике вероятностей /-переходов и теоретической интерпретации структуры юсбуздагапсс уровней ядер изотопических рядов ,Се н Яе .

I. Определена величины В(Е2) 44 /-переходов в ядрах 64,66.67.68770^ и _ в 54,б6,57,5б^< в адрах 70,72,

74»766е найдены значения В(22) и В(Ш дня. 23 /-переходов в 77,78,80,82 <;е _ ддЯ 34, для оценки парциальных вероятностей /-переходов использовались измеренные в настоящей

- 19 -

работе времена яизня уровней, величины коэффициентов ветвления и смеси мульгилолей /-переходов, а такке-данные по -С ^ПП-^с, полученные другими методами,

2. Проведены исследования структуры уровней л вероятностей Е2 /-переходов для ^сех стабильных четно-четных изотопов 64,66,68,70^ я 54,о5,58рв цо К0ЛЛ8К1ИБН01"1 модели взаимодействующих бозонов (ШБ-1). Предпосылкой ЖБ-расчетов явились известные коллективные' свойства ншяшх возбужденных состояний этих ядер: близкая к квазивибрационной последовательность уровней в спектрах 64,66,68,70^ > квазяротандон-ный характер ираст-полосы ядер 56,53т>е и у1леньшенле энергии первого возбуддего 21 уровня, как в изотопах ярка, так и талеза при- удалении от дважды магического ядра .

Энергии уровней найдены диагонализацаей полного гамильтониана ШБ-1. .

^ * т! ^ '

У77

где ¿/^/¿/^ и 3 - операторы рождения (уничтожения) квад-рупольных д монопольных бозонов соответственно. Для расчета вероятностей квадрупольных переходов использовался квадру-польный оператор

В случае-изотопов (64,66,68,70) остов (56Л* ) считался инертным, а полное число бозонов равнялось 4,5,6 и 7, соответственно. Получено удовлетворительное описание схемы возбужденных состояний а вероятностей Е2-пареходов в рамках МВБ-1 (см.рис.6 и табл.4), которое не хуже, а в некоторых случаях (описание поведения.0| и 2$ -уровней в зависимости от числа нейтронов) лучше, чем дает обол очечная модель 1976/, Срэдгле отклонение рассчитанных энергий уровней от экспериментальных составляет 3+4%. Некоторые неудачи в воспроизведении вероятности ряда /-переходов ъ Еп

объясняются уменьшением полного числа бозонов и снижением степени коллективизации уровней этого ядра.

Для описания структуры ядер изотопической цепочки Ре(54,56,58) с малым числом нуклонов (0,2,4) сверх заполненной нейтронной оболочки /?/г. модель взаимодействующих боз-тгов применена впервые. Как и в оболочечных расчетах здесь использован вариант частично-дырочных возбуждений остова ). По ШБ-1 это приводит к увеличении полного числа бозонов, равным 4,5 и 6, соответственно для 5%е,56Ре и 58Ре. Как видно из рисунка В,спектры уровней хорозо передаются моделью. Для величин В(Е2) таккв получоно неплохое согласие ма;;ду теорией и экспериментом, за исключением ряда переходов в полумагичзском ядре 5%е (У = 28), в котором частичные возбуждения ожидаются более активными нежели в и

3. Впервые в едином подходе динамической коллективной модели описаны схемы возбужденных состояний я вероятности Е2-переходов для тчетных ; ядер 57Рв,67гл »730е и ^Ът*. ДШ представляет модель ангармонического осцилятора плюс квазичастица, в которой учтены влияние принципа Паули и Нулевых колебаний формы на формирование одночастичных и коллективных степеней свобода и их взаимосвязь (Мятрошин В.,'-;. 1980). Для удобства сравнения теории с экспериментом возбужденные состояния разбиваются на группы, связанные сильными переходами. Получено, что ДШ удовлетворительно описывает три группы уровней отрицательной четности а том числе и полосу основного состояния вероятности Е2-

пераходов ма.тду ними ( табл.5). В ядро ^ Вп

хорошо описываются и уровни положительной четкости, г? соответствующие величины Б(Е2) (см.рис.7 и табл.5).

Для ядра ^¿з, в отличии от имеющихся в литературе модельных описаний спектра возбужденных состояний, расчеты ДШ предсказывают одновременно группу уровней положительной четности и две полосы уровней отрицательной четности, но наблюдаемый в эксперименте ротационный характер послед-

них в ДКМ-иятврпретации нарушается (см. рис. 8).

Теоретическая интерпретация структуры уровней ядра ^е

до настоящих исследований ограничивалась лишь трактовкой

природа отдельных возбужденных состояний, что естественно

объяснить прездэ всего неполными, а зачастую и неверными

экспериментальными сведениями о схеме возбужденных состояло

ний этого ядра. Поэтоцу описание схемы уровней ядра бе в рамках динамической коллективной модели оказались первыми удовлетворительно предсказывающими четыре группы нижних возбукденных состояний, наблюдаемых в спектре из реакции

Отмечаю, что без разносторонней /-спектроскопической информации о возбужденных состояниях исследованных ядер, . полученной в (/»,/»'/)-экспериментах бнла бн не возможна проведенная в работе апробация современных коллективных моделей МВБ-1 и ДМ/1 на новой группе ядер, результаты которой ¡жл-ут способствовать дальнейшему усовершенствовании использованных моделей.

4. В результате исследования полученных в (л-,*'/^эксперименте величин В(Е2) (2/ л (41 -«-21") /-переходов в

7П 7? 7й. пР, 19. т Я9 я

изотопах и /°»ои»°'; яг с привлечением извест-

ных аналогичных данных для и была установле-

на единая для ядер германия и селэна закономерность изменения нормы коллективности этих переходов в зависимости от числа нейтронов с максимумом фактора ускорения при а/ = 40 (см. рис, §П).

Общая регулярность' свойств возбужденных'состояний чет-но-четннх ядер бэ и ¿е проявляется также' в поведении О3 и 3"'состояний: шнищуи энергии уровней наблюдается при // = 40. При этом яе числе нейтронов проходит через мшдадум разнооть энергий (^(2+)-^4+)) в .ядрах ве и Л? , юте-рая коррелирует с возмогшим изменением формы ядра. Для всех рассмотрение четно-четных ядер германия - области энергии £ 2,8 МэВ, в результате исключения уровней, не подтвержденных /-переходами в (л,/>'/)-реакцйи регулярно возбузда-

- 22 -

ются уровни о одними я гами зкв спинами: 2^,2^,4+,3^,2^,

°з+.37 и 4+.....

Регулярность появления уровней с одними и теми лее спинами в области возбуждения 3 ШВ для четно-четных ядер селена нарушается в ^Зе , спектр становится сильно разреженным (-к. рпс.Ю). Заглотим, что ядро не является строго стабильным и испытывает двойгой ^ -распад.

Исключительные свойства возбужденных состояний четно-четных изотопов Се и Яе , связашше с //=40, в частности аномально низкое положение .0^-уровней и сведения о деформации состоянии в этих ядрах явились объектом теоретических исследоваШг"- многих авторов. -

Мы не проводили расчеты структуры уровней четно-четных изотопов 0е и по модели взаимодэйствущих бозонов с полным гамильтонианом МВБ—I подобно выполненным для ядер Ре и ¿Г/7 , так как в литературе уже имеется достаточное -число работ, дашистрируэдих успехи в интерпретации спектров и свойств возбужденных состояний ядер германия и селена в рамках моделей ШБ-1 и ЩБ-2. Так, например ШБ-1 описание структуры уровней 76,78,80^ /¡?рохша

5?. И. и др. 1985/ хорошо воспроизводит энергии 0+-состояняй, состояний ираог-полосы и энергий 2+-уровней..Сравнение аюперхжвнгаяькшс значений В(Е2) показывает согласив с. предсказаниями .\ВБ~1 для и 4|—2* /-переходов (см.

рис.9 ). Однато эти ШБ-1 расчеты величин В(Е2) /-переходов в зависимости от числа нейтронов в. изотопах

не соответствуют закономерности, найденной нами из реакции (/?,л'/) (рис.,Э).

Новая и разносторонняя экспериментальная тйормащш дая стабильных ядер изотопических цепочек , Ое и полученная в реакторных (/?, л'/)-экспериментах, должна способствовать усовершенствованию модельных представлений атомных ядер.

В заключения излагаются основные результаты исследований: '

I. Впервые решена задача определения времен лизни воз-

бу-денных состояний ато.\зшх ядер на пучке быстрых пейтронов реактора на основа использования принципа доплеровского смещения энергии /-линии в результате отдача излучающего ядра. Разработан математический аппарат метода с учетом кинематика (/?,/''/)-роаЕЦИи,малых скоростей отдача и непрерывности энергетического спектра нейтронов деления. Это нозое направление в ядерных /-спектроскопических исследованиях напз-ло применение не толь гот на реакторе Ш5 АН РХ, но и на реакторах других ядерных центров (София,1982г.; Будапешт, 1989г., ЛАЭ Москва,1991г.).

2. Увеличена точность расчета теоретической кривой-ослабления доплеровского сдвига энергии /-излучения из {"/>1) реакции ?(С ) путем использования потенциала меиъядерного взаимодействия в мишени по Фирсову. Предложен простой учет даухкомпонентной смеси в рассеивателе при расчете процессов торможения медленных атошв отдачи ( V ~ СД4/Й).

В резртьтате выполнения пунктов 1,2 обеспечена возможность массовых измерений т в реяимэ Ю^^-Ю'-^с и систематических исследований парциальных вероятностей /-переходов в ядрах в области средних атомных масс.

3. Измерены ./-спектры из реакции {л,л'У) при углах 90, 110,124,135 и 145° относительно паданце го пучка нейронов реактора на ядрах 54,56,57,5%3> 64,56,67,5В,70^ ( 70,72,73.74,760е а 77,78,£0,82^ _ полусны-полные сведения об энергии и относительной интенсивности практически всех /-переходов э каждом ядра в области возбуждения

4 з мэв. ■

4. Экспериментально подтверждена интегральная характе-.ристика процесса неупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора на ядрах в области 54ЗА$82 - засаляемость уровней, зависящая на только от энергий, но а от моментов возбужденных состояний в соответствии с предсказаниями статистической теории Хаузера-ФеЕбаха-1'олдарра, из которой следует возможность определения спинов уровней путем сравнения величин ?э1;с11 и Р^ (7<) (Х-Ф-Г.1).

5. Дополнены и уточнены схемы распада возбудденных сос-

- 24 -

тоязшй исследуемых ядер: уточнены энергии /-переходов и уровней; определены впервые и уточнены спины 110 состояний; найдены коэффициенты смеси мультипольностей 77 /-переходов, из них 34 - ранее были неизвестны; определены времена жизш* 150 возбужденных уровней, из них 97 впервые, исследованы парциальные вероятности 145 /-переходов. Построены схемы распада возбузденных состояний ядер и 73Эе. Эти новые

/-спектроскопические сведения значительно обогатили мировой банк ядерных данных 54,56,57.58р 64,66,67,68.70^ . 70,72^73,74,766е и 77,78,80,82^ #

6. Исследовано влияние точности задания параметров оптического потенциала, эффективной энергии нейтронов, спиновой последовательности возбужденных уровней и предела учета области возбуждения верхних уровней на величины заселяв-мости состояний и коэффициенты смешивания мультипольностей /-переходов. .

7. Установлено плавное изменение величины смеси MI+E2 ыультшолей в (2£ ч--2*)-переходах в ядрах Ре и й» о ростом числа нейтронов от 28 до 40: максимум вклада Е2-компонентн наблюдается при У = 32(3?е) и У = 34(ь?) а минимум - для

У в 28 и 40; при /V = 40 меняется фаза. . Все это свидетельствует о~замкнутости 2Р*/г подоболочка. Регулярное изменение с? с ростом числа нейгронов наблюдается такяе и для (2g -»-2/)-переходов в четно-четных ядрах Se с изменением знака сР при У = 40. '

8. Обнаружена единая дая ядер германия ы селена закономерность изменения мери коллективности (2^2р и (4^-2р Е2-пореходов при увеличении числа нейтронов в ядре с выра-капгпг.: максимумом фактора ускорения при // = 40.

9. Проведены расчеты'схем возбужденных сосхояшш чох-но-четных изотопов Ел, Ge и Se в вибрационном пределе модели взаимодейс тьуюцдх бозонов. В случае- ядер цинка модель в цолом описывает палог.сниз уровней в области энергий

3 ЫзВ: наилучше согласие о экспериментом достигнуто для . В случае ядер Ge и Ss успешным описанием

в рамках МВБ-3 мо::-шо считать лишь энергетику уровней ядра'

8 и удовлетворительным - дцор и 82¿V? , для лослед-его - расчеты воспроизводят разролйнный характер слоктра.

10. Впервые структура всех четно-четных ядер изотоплчес-их рядов железа'и цинка описаны в рамкзх коллективной, иоде-и взаимодействующих бозонов (ШБ-1).

11. Впервые свойства возбужденных состояний нечетных дер ,730е и ^-5е были интерпретированы в едином

еоретическом подходе по динамической коллективной модели ДО).

12. Результаты сравнения экспериментальных значшитй за-шяетст уровней ядер с 54^ А ^ 82 из реакция (/?,<"'/) в >бласти энергий 3,5 МэВ с рассчитанными по статистичес-сой теории Хаузераг-Фешбаха-Молдауэра подтверждают в основ-юм гипотезу протекания механизма неупругого рассеяния быстрых нейтронов с энергией 1+3 Г.ЬЗ через компаунд ядро без •вязи входного и выходного канала. Исключение составляет возбуждение 2| состоягай в переходных ядрах Qes.Se, ког-ха экспериментальные величины заселяемоети регулярно пре-зосходят теоретические (Х-Ф-М) та ~ 1С*5С£, что возможно звязано с вкладом прямых процессов в реакцию (/>,"'/).

На защиту выносятся:

1. Новое направление в ядерных /-спектроскопических ясследовакиях - измерение времен жизни зозбуиденных состоя-тай атошых ядер на пучка быстрых нейтронов-реактора.

2. Экспериментальное обоснование возможности идентификации спинов возбужденных состояний ядер с А = 54+82 из ис-зледования заседяемости уровней ¡в реакции. (/?,/>'/) на быстрых нейтронах реактора в области энергий 3 МэВ,

3. Новые экспериментальные результаты систематического комплексного исследования' методом нзупругого рассеяния быстрых нейтронов реактора свойств и квантовых характеристик возбукденных состояний ядер изотопических рядов 54,56,57,58^ 64,66,67,68,70^ 7О,72,73,74,76д0 и

77,78,80,82^ > "'

4. Новые схемы распада ядер и

- 26 -

5. Обнаруженные в ядрах о Z 28 ре1улярные плавные изменения величины смеси (Щ+В2 )-адуль типольностей /-переходов в зависигоста от числа нейтронов о изменением фазы £ при // =40, которые свидетельствуют о достаточной замкнутости 2Р*/г подоболочкя.

6. Установленная общая для четно-четных ядер изотопи-чвских радов So и Sä закономерность изменения степени коллективной природы 4} и 2% уровней при увеличении числа нейтронов в ядре с максимумом фактора ускорения (4* -*-2*) и (2J -*-2£)-перэходов яри N = 40.

7. Описание структуры возбужденных состояний ■четно-четных ядер нелеза и цинка по модели взаимодействующих бозонов (1.5Б-1), а нечетных ядер ^Ра, , 73g 77^

по динамической коллективной модели (ДКМ).

ОСНОВНОЕ ООДОЫНИЕ ИЗЛОЖЕН) В СЕЕдаЩ РАБОТАХ:

1. Смирил Л.Н., Кашов Д. К. .Серебренников А.И,,Босяк Ю.Г. и др. Установка для: исследования /-излучения'при неупругом рассеянии быстрых нейтронов ре акт ора//"Тез.доют. ХХУ1 Сов по ядерной спектр,и стр.ат.ядра" Л.Наука,1976 с.277.

2. Смирин Л.Н.,Каипов Д. К., Косяк Ю.Г. .Серебренников А.И. Гамма-переходы при неупругом рассеянии быстрых ней тронов- реактора//"Гез.докл,ХШ1 Сов.по ядерной спектр.и стр.ат.ядра" I.Наука, 1977, с.24-25,

3. Каипов Д. К.,Косяк Ю.Г. .Лысиков Ю.А. .Серебренников А.И. Исследование времени яизни возбужденных состояний 27А1 , методом доплеровского сдвига /-линии из неупругого рассеяния быстрых нейтронов раактора//Йзв.АН КазССР,сер. физ.-мат.,1977, JS 4, 6.1-6. '

4. йаидав Д.К,,Косяк Ю.Г. .Серебренников А.И. .Щугалов И.Б. . Возбуждение уровней 72Ge в реакции (/?,/> 7)//"Тез. докл. УХIX Сов.по яд.спектр.и стр.ат.ядра" Л.Наука,1979,с.55-

• 57. " :

, S. Каипов Д.К.,Кэсян Ю.Г..Серэбренников А.И..Якушина Л.В., Демидов А..М, Смеси цгльтиполей /-переходов в ^'//Изв.

АН КазСС0?,с9р.с5из.-мат.,1980, Й2. с.26-31. 5. Каипов Д.К. ,КЬсяк Ю. Г.,Серебренников А.И. Декушна Л.В., Демидов A.M. Исследование 66возбужденного в реакции (/7,/7'/)//"Тез.докл.ХХХ Сов.по ядерной спектр.и стр.ат. ядра" Л..Наука,1980, с.52-53. 7. Каипов Д. К. ,Косяк Ю.Г. .Серебренников А.И. Докушана JI.в. Исследование ■ в реакции '/) //"Тоз. дога,

XXXI Сов.по яд.спектр.и стр.ат.ядра" I. ,Наука,1981, - с.59-60. -

3, Каипов Д.К., Косяк-Ю.Г. .Чэнушна Л.З. Спины возбужденных уровней 67SW ншсе 2600 кэВ//"Тоз.докл.ХШГ Сов.по яд. спектр.п стр.ат.ядра" Л..Наука, IS82, с.60.

9. 1йшюв Д,К.,Коояк Ю.Г. Декушша Л.В. Исследование

э реакций (л,/?'Л//"Тез.докл.ШП Сов.по яд.спектр.и стр.ат.дцра" Л.,Наука,1982, с.62.

10. КЬояк Ю.Г..Кадпов Д.К. .Чеиушпна 1.В. Исследование зоз-

fi7 уП .

бужденннх состояний *'vZn в реакции </?,/>'/)//Ияв. АН СССР, сер.йиз.,1982, т.46, с.2257-2263. И. Ченуппна Д.В. ,Косяк Ю.Г. .Каипов Д.К, .Лысяков КЗ.А. Времена казни возбукданннх состояний ^%'о//"Тоз.догст. ЗОСШ Сов.по яд.спектр.и стр.ат.ядра" Л. .Наука, 1983, с.60,

12. Косяк Ю.Г. .Каипов Д. К, Двкттшна Л.В. Исследование возбужденных состояний ядер- G,v'8Fe в реакции (/>,л'У)// Изв.АН СССР,сер.фнз. ,1983,т.47, с.2П8-2122.

13. Косяк Ю.Г..Каипов Д.К. Данушина Л.В. Времена шзни

возбужденных уровней и угловые распределения /-кван- . тов из рэакцпа а Те (/?,/? "Гез.докд.ЖЗУ Сов.по

ад.слектр.а стр.ат.ядра" Л.,"Наука",1984, с.64-65. 14.. КЬсяк Ю.Г. .Каипов Д.К. Декушша Л.В, Времена гшзни

возбужденных состояний ядэр 66//"Тез.докл.ХХПУ . ' Сов.по яд.спеКтр.л стр.ат.ядра" Л ¿"Наука", 1984,с. 69. 15. Кзсяк Ю.Г.,Каипов Д.К. Докушна I.B. Исследование за-селдамости уровней ядер 76Ge в реакции (/>,л'Л//пТез. ' докл;34 Сов.по яд.спекгр.а стр.ат.ядра" Л.,Наука, 1984, с.64.

- 28 -

16. Каинов Д. К. .КЬсяк Ю.Г.Дысиков ЮД, Достемесова ГД., Маханов 7.М. Схема распада и времена жизни уровней ядра 82Л,//"Тез„докл .ХХНУ Сов. до яд. спектр.и сгр.аг. ядра" I..Наука, 1984, с.80.

17. Кэсяк Ю.Г. .Исследование структуры ядер в реакции неупругого рассеяния реакторных нейгронов//В кн. :iroo.of the 6-th Int.School' on Hucl. and Ileutr. Kays., and. IIucI.Enerr gy. Varna,Bulgaria.S ep t, 12-21. 1983.p.294-314.

18. Косяк Ю.Г. , Камдов Д.К. .Чекушка Л.В. Дрынов С, .Смирин J1.H. Достемэсова ГД. (^-состояния четных изотопов Ge в реакции (/>,/>'/)// Нейтронная физика,1984,т»3, Ы.,

• Наука, с.146-151.

19. Каипов Д.К.,КЬсяк Ю.Г.Достемесова Г.А. Схема разрядки и времена яизнй возбужденных уровней 70Ge в реакяди

/7'/)70Зе// "Тез.докл.ХЗУ Сов.по яд.сдектр.и стр.ат.ядра" Л..Наука, 1985, с.60-61.

20. Каялов Д.К.,Кэсяк Ю.Г. Достемэсова ГД. Исследование возбужденных уровней в реакции (л,л'/)// "Тез. ' докл. ХХХУ Оов.по яд.спектр.и стр.ат.ядра" 3985, Л., Наука, с.63-64,

21. Косяк Ю.Г. ,Сгрыгин Д.П, .Чекушша Л.З. Вероятности/переходов в четно-четных ядрах 3/? из (/?,/?'/) реакции// "Тез.докл.ХШ' Сов.по яд.спектр.и стр. ат,ядра" Л., ' Наука,1985, с.57-58.

22. Косяк Ю.Г.,Каипов Д.К. .Чекушина Л.В. Времена казни возбужденных уровней и смеси мульгиполей /-переходов из реакции (л,л'/) на 54,58Ре//"Гез.докл.ШУ" Сов.по ад. спектр.и стат.ядра" Л.,Наука_, 1985, с.53,

23. Кэсяк Ю.Г, .Галлон Д.К, ;Чакушша_Л;ВДДостемэсова' ГД. , Исследование структуры ядер 64,bt>,oo, в реакции иеупругого рассеяния нейтронов реактора//Изв.АН CCGP, <îep.фаз, ,1985, т.49, с.895-899,

24. Косяк Ю.Г.,Каипов Д.К. Лэкушша Л.В. .Стрыгин Д.П. /Спектроскопия одер 64,66,68,70^ и 54,5S,58?Q в

{п,л, '/)-реакцди и модель взаимодействущих бозонов// ИзвДН СССР,сер.с^из/,.1985,т.49, с,2II8-2I25.

- 29 -

25. Косяк 10.Г. ,Каипов Д. К. ,Чекушш:а Л.З. Исследование В(Е2) /-переходов в ®7Fe к й/т-//"Тез. до raí. 36 Сов.но яд.сп.■

■ и стр.ат.ядра" I. .Наука,IS86, с.55.

26. Каинов Д. 1С,Косяк Ю.Г. .Достемесова Г.А. Дкспков Ю.А.. Чзкупила Л.В. Схема распада возбужденных состояний '°£е из реакции /7,/7 "Тез. докл. ГПУ! Сов. по яд.сп.л сгр.ат.ядра" Л.,Наука,IS86, с.63-64.

27. Каипоэ Д.К.,КЬсяк D.I. .Достемесова Г.А. .Лысиков Ю.А., Чекушина Л.F. Схема распада возбузденша состояний 80Se в реакции 8^(/7,л'/)8%'<г//"Тоз.до1-л.Г^1 Сов. ло яд.спектр, и стр.ат.ядра. Я..Наука,IS35,с.36-67.

28. Косяк 10.Г. Исследование возбуздзшцх состояний ядер с 51- А «71 методом неупругого рассеяния бкстрих нойтро-ноз реактора//Обзор в кн.: Изучение возбугдешпсс состояний ядер.Алма-Ата,Hayna,IS86, с,3-59,

29. Косяк Ю.Г.,Клипов Д. К..Чекуаина Л.,В. Исследование ядра 57Ра в реакция (/>,/>'/)//Я.5. IS87.T.43,с.913-918,.

30. Достемесова Г.А. »Каипов Д. К., Кос я? 10.Г. Смеси мульти-полыюстей /-переходов в %е//"Гез.до:с1.ХШТ1 Сов. по яд.спектр.и стр.ат.ядра" Наука,IS87 ,о.б2.

31« Каилов Д.К. .Кссяк 10.Г.,Достемесова P.A. Дпепков ¡O.A.

О Öo

Времена яизкн возбужденных уровней Тез.дога.

ХХХУП Coi?.по яд.спектр.и сгр.ат.ядра" Л. .Наука, 1887, с. 63.

32» Каипоз ДЛ'. .Косяк Ю.Г. .Достемесова Г.А. Исследование возбужденных состояний ядер 70 »72 • ^>7%э э реакции (л,л'/)//Изв. АН СССР,сер,физ. ,1987,т.51,с.1920-1932.

33. Достемесова Г.А.,Каинов Д.К.,Косяк Ю.Г. Новые дашшэ о временах жизни-уровней ядра 7%с//"Тез. до кл.ХХХУШ Сов. по яд.спектр.л стр.ат.ядра" Л. ,Наука,1988,с.61.

34. Дсстемесоза Г.А. .Кзипов Д. К., БЬсяк Ю.Г. Вероятности

■ Е2 /-переходов в даршг 70,72'74»76бе//'"Гез.докл.ШУШ Соз.по яд.спектр.и стр.ат.ядра" Л. .Kayna,1988,с.59-60.

35. Достемзсога Г.А.,йшгоз Д.К..Косяк Ю.Г. .Лыолков Ю.А. Смеси ыулышодай /-.переходов в ядрах J"<? // "Тоз.докл.ХШШ Соз.по яд.спектр.и стр.ат.ядра. Л-.,

Паука, 1988, с.63.

36. Каипов Д.К,,Косяк Ю.Г..Достемесова Г.А. Исследование свойств возбужденных состояний ядер в реакции (л,/7'У) на быстрых нейтронах реакгора/ДЬв.АН СССР, сер.физ.,1989,г.53,с.23-30.

37. Достемесова Г.А. ,Каипов Д.К. ,Косяк Ю.Г. Степень коллек*-тивизащш 4+ и уровней четно-четных ядер Ge и в зависимости от числа ней?роноз//"Тез.докл.XXXIX Сов.до яд.спектр,и стр.ат.ядра. Д.,1289, с.57.

38. Косяк Ю.Г.,Каипов Д.К. .Чекушина Д.В. и др. Свойства возбужденных уровней Ge из реакции (/>,л'У)//8 кн.:Яд. спеет р. и стр.ат.ядра.Тез.докл.40 Сов.Л.','НаукаУ1990,о.57.

39. Достемесова Г.А. .Каипов Д.К. .Косяк Ю.Г. Времена кизни возбужденных состояний ядра Ge//В кн.:Яд.спектр.и стр. ai,ядра. Тез.докл.40 Сов.,Л."Наука",1990, с.58.

40. Косяк Ю.Г. .Чекушина Л.В. Днсиков Ю.А. Времена жизни возбужденных состояний ядра //В га.:Яд.спектр.и стр. ат.ядра. Тезисы докл.40 Сов. ,Л. "Наука",1990,с.59.

41. Косяк Ю. Г.,Чекушина Л.В. Новые данные о схеме возбужденных уровней ядра 730е//Изв.АН СССР,сер.физ.,1990, т.54, с.2166-2172.

42. КЬсяк Ю.Г. .Чекушина Л.В. Времена жизни возбужденных состояний ядра 7%е//В кн.:Яд.спектр.и стр.ат.ядра.Тез. докл.41 Сов. Л."Наука",199Х', с.52.' :

43,. Кэояк Ю.Г. .Чекушина Л.В. Смеси мультипояьностей /-переходов в S? //В кн.:Яд.спектр. и стр. ат.ядра; Тез. докд.41 Сов. Л. "Наука", 1991, с.55.

44. Косяк^Ю.Г. .Чекушина Л.В. Свойства возбужденных состояний 77 Se из реакции С/".-'?)//Изв. АН СССР,сер,физ., 1991, т.55, & II. с.2187-2189.

icwjüma i.

Количоотео величин, харагаорпзуащих возбужденные состояния ядор {0,£,¿>,£-¡) -, измеренных в {л,/>'/)-эксяврда:шт8 'И извасткнх к 'шыокту нагих исследований из -распада, кулоновского зозбундэния, {/>,/>''/), {d,r>'¿) и других ядерных

Ядао 5??е 5%о i CD 1 7%е 73Ge 74Ge 76Ge 77SV ."I СО ' о 00^ 82^

у UL 19 . 14 20 17 37 20 24 19' 15 ■ 7 16 9 16 14 35 II 13 13 15 9 16 8 19 13 16 7 8 2

■/К* у 10 о ir. ■ 8 II- 8 14 3 4 0 5 2 4 I 6 7 13 8 3 8 2

8 I .6 3 8 4 4 I 5 I 4 . 4 5 3 4 I 7 4 4 2 л о 3 3 2

M" 2Б • 4 S8 25

Гу 'У О 1/2~ 0+ 5/2~ 0+ 0+ 0+ 0+ 9/2" 0+ 0+ 1/2- 0+ 0+ 0+

• Области исследования: Ej ^ 4 ?ЛэВ;' Т = Ю~12ч-10~15с, Е Еу = 1-5-4 МэБ;

¿P- для Зу с уровней EVD -5 3 i.bB

Таблица 2

сд

Заселяемость возбужденных уровней -

ЕУР,КЭЗ Р х эксп Еур>кэВ р ■^зксп /0? /7О

0,0 - - 3501,9 0,97(25) . 0,94(2+)

846,8 75(2) 74,7(2+) 3607,0 0,29(5) 0,28(0+)

2035,1 5,5(3) 5,3(4+) 3755,5 0,30(5) 0,08(6+)

2657,6 4,8(2) 4,8(2+) 3832,0 0,73(15) 0,63(2+)

2941,7 0,7(1) 0,8(0+) 3856,5 0,56(5) 0,54(3+)

2960,2 2,6(3) 2,8(2+) .4049,0 0,55(5) 0,38(3+)

3120,0 1,6(2) 1,6(1+) 4100,3 0,36(4) 0,38(3+)

3123;0 1.3(1) 1,2(4+) 4120 Д 0,60(5) • 0,3(3+)

3370,I 1,4(1) 1,4(2+) 4296,2 0,54(24) 0,2(4+)

3338,2 0,4(0) 0,2(6+) 445Р 0,20(3). 0,19(3+)

3445,6 1,2(3) 1,1(3+) 4509,4 0,24(3) -

3449,3 0,9(3) 0,9(1+) 4539,5 0,34(5) ' -'

Таблица 3

Времена жизни возбужденных уровней ядер- изотопов Ре.^/г, Со и , измеренные в. настоящей работе

V кзВ а? X кэВ "С пс (п,п' у) % каВ ЕУ кэё . гт пс СП л'у) .

Ядро 54Ре • Ядро 5%е

2958 2+ 1550,6 0,075(10) 2085 4+ 1238,3 0,8(2)

3166 2+ 1757;8 0,20(6,-4) 2657 2+ 1810,7 0,04(1)

3833 4+ 2426,0 0,09(2} 2941 .0+ 2094,6 0;б(3,-2)

4070 3~ 2662,6 0;07(2) 2950 2+ 2113,0 0,03(1)

4047 4+ 2640;0- 0,4(3,-1) 3120 1+ 2273;2 0,06(1)

4269 4+ 1730,4 0,09:1) 3123 4+ 1037,5 0,10(3)

478-. 3~ 3374,1 0,14(6,-4) 3370 2+ 2523,3 0,02(1)

1487,5 3445 3+ . 1360;3 0,04(1)

3755 6+ 1670,7 0,19(9,-5

3832 2+ 2985,2 0.06С1)

V ЕЭВ Vf ь KOS t ne кэВ и Eï K-oá ne /л, п> у)

385S 3+ 1771,5 0,034(6) 3262 1+ 2269,5 0,6(10,-3)

4049 3+ 3204,5 0,05(1) 3458 - 1659,1 0,2(6,-1)

4Г20 3 2034,6 0,33(10)

Дпро 36

4453 3+ 1335,3 0,04(2,-1) En

4509 3~ 1851,8 0,25(9,-6) 2373 0+ 1333,3 > 0,3

4539 1+ 1881,7 0,04(3,-2) 2451 4+ 1411,8 0,24(7,-4)

2783 2+ 2780,7 0,4(2,-1)

Ядро ÖÖ?G ' 2827 3" 1737,7 0,24(6,-4)

2 Ü76 4+ 1265,8 0,34(6) 2938 2+ I8E8.9 0,040(5)

2G00 4+ 1789,7 >0,4 3073 4+ 1205,1 0,13(7,-4)

2782 Г+ 1971,5 0,30(10) 3213 2+ 2173,2 0,12(3,-2)

2876 2+ 2065,6 0,14(3,-2) 3229 1+ 2190,1 0,18(4)

3083 2+ 2272,5 0,05(2,-1) 3332 2+ 1458,7 0,12(3,-2)

3597 6+ 1520,5 0,16(9,-5) 3382 1+ 1508,4 0,06(3,-2)

3629 24 2818,4 0,021(4) 3748 5" 1296,8 0,3(2,-1)

38G0 3" 2136,0 0,13(5,-3)

Ядро 68

3901 3+ 1767,8 0,04(1) 2п

4089 4+ 1488,6 0,08(5,-4) 2338 2+ 1250,9 0,3(2,-1)

5222 2+ 2138,7 0.2Г2) 2751 3" 2+ 3+ 2+ 1+ 1+ 1+ 3+ J + 4+ 1+ 1673,3 0,6(2,-1)

2308 3609 2979 2998 ЮС5 Ю78 Ю94 ÎI87 ¡205 4+ 0+ 3+ 3" 2+ 4+ 2+ Г 2+ Ядро 64 1315,2 1618,1 1988,G 1180,7 2007.0 1206,0 2087.1 2103.2 1276,0 1387,6 1406,5 2.п 0,3(2,-1) 0,22(8,-4) 0,4(5,-2) 0,14(3) 0,10(3,-2) 0,6(4,-2) О', 12 (3,-1) 0,060(15) 0,2(2,-1) 2822 3009 3184 3287 3347 3401 3495 3728 3816 3850 4062 4142 1744.3 1126,1 2103,9 2210,2 3346,8 1518,0 2419,0 2650.4 2738,3 1432.5 2984,3 3064,2 0,22(5,-4) 0,4(2,-1) 0,032(8) 0,12(3,-2) 0.02(1) 0,06(2) 0,090(15) 0,05(1) 0,03(1) 0,02(2,-1) 0,09(3,-2) 0,05(2,-1)

V

кзВ

э?

X

кэВ

Т лс л-

V

кэЗ

кэВ

Т лс /л,п> у)

1759 2+

2538 2+

2950 3+

2694 4+

2514 2754 2896 3035

2536

2599 283.3 3034

3175

за-/

3893

Ядро 1759,1 874,6 1653,6 2064,3

1192.1

1809.2

70

0,4(4,-2)

0,3(4,-1) 0,С6(3,-2)

0,4(7,-2)

2535 2+

3180 1+

3371

3581 4+

3631 1+

Ядро 1495,5 2141Д 1218 Д 1427,7 2592,2

70,

6о > 0,6 0,022(8) 0,5(3) 0,08(3) 0,07(2)

Ядро ?2Со

3" 1+ 0+ 2

1050,5 1920,5 1432,8 2201,4

10(20,-5) 0,09(2) 0,2(6,-1) 0,06(2)

Ядро

3"

0+

4+ 4+

3"

г*

1332,4 1940,7 2004,0

2237,3 3,013(8,-4)

1571.8

1829.9 2579,9 2343Д 2689,2

0,3(2,-1) . 0,22(9,-5)

0,03(2,-1)

0ДТ5) 0,16(6,-4) 0,24(7,-4)

2204 2504 2692 2732 2747 2841

2919 3006 3041 352 3141 3182 3322

кэВ

Ядро 76бе 2204,0 2504 Д

2129.6

1193.7

1639.4 1732,9

2278.2

2919.6

1898.3 1130,2

1513.5 1230,2

2073.7 1912,9

2+ 3" 4+ 4+ 2+

2' Г 2+

2* 2+

22? Е

каЙ

0,014(6,-4

> 0,34 0,4(2,-1) 0,2(3,-1) 0,5(5,-2) 0,04(1)

0,3(2,-1) 0,4(4,-2) 0,3(5,-2) 0,4(2,-1) 0,09(9,-5) 0,4(5,-2) 0,2(2,-1)

Т лс у)

Ядро 57Ро

1007 1265

1725

1989 2118

2207

7" Г

992,21 > 1,5

898,2 1260,5 1612,8 1018,7 1358,7

1725.3 791,6

1283.4 1110,9 1411,3 2103,9 2192,9

0,15(9,-4)

0,036(11)

0,3(2,-1)

0,07(2)

.0,014(5)

3

5

кэВ "О г-оВ Т пс Сп.п' г) гаЗ г*? % Т ГГС Г

1220 1455 1505 >573 1593 ¡817 7" 9~ • 5+ Г 3~ 2083,8 1448,2 2138.4 2573,0 1586.5 1887.0 1810.1 > 0,4 > 1,4 0,09(1) 0,03(1) 0,056(12) 0,09(3,-2) 993 1010 1262 1132 1525 2217 9+ 5+ 3" 7+ 5" 5+ Ядро 7С 993,7 1010,2 1249,3 1062,5 1173,2 1085,2 >00 0,5(5,-2) 0,С2(1) 0,05(2) > 0,3 0,05(9,-3) 0,11(4)

Ядро 67

[364 [517 5" 5" 1179 Д 1517,0 0,3(2,-1) 0,2(2,-1) Ядро 77.?<?

[544 Г" 1543,5 0,8(9,-3)

[604 7+ 0,24(10) 1005 3~ 1005,1 0,2(4,-1)

[657 5" 2657,3 0,4(3,-1) 1230 5~ 991,2

[733 П+ 1127,6 0,3(1) 1367 Г 1117,0 >0,7

[800- Т 912,5 0,5(2,-1) 1607 (5+) 1307,4

[876 5~ 1020,5 0,6(4,-2) 1622 Г 1022 Д 0,2(2,-1)

2093 I 1908,3 0,024(7) 1818 • Г 1576,8 3,03(4,-3)

2102 5+ 1215,0 0,12(9,-5) 2392 3" 1713 Д 0,14(8,-4)

2243 3 1848,7 0,04(1) 2892 (Г) 1285,8 0,07(3,-2)

Таблица 4

Экспериментальные и теоретические величины В(Е2) /-переходов в четно-четных ядрах цинка и яелеза

ЕУР, В(Е2),е2. Фм4

каЗ Эксл ШЕ-j

3002 3+— 2+ 20(7) 189

884 2+-- 0+ 324(30) 308

1759 2+- 38(20) 14

2+- 2+ 1176(600) 902

2538 2~'г- 0+ 2,2(1,1) 1.3

2+- 2+ 72(40) 86

2694 4+- 2+ 74(50) 62

2+ 600(400) 302

2950 2+ 196(80) 282

54?е •

1408 2"ь- 0+ 103(30) 93

2538 4+- 2+ ¿14? 147

2561 0+- 2+ <196 142

2958 2+- 0+ 23(4) 6

2*- 2+ 6(1) 45

3166 2+- 0+ 10(3) 0,5

3295 4+- 2+ <"3 10,6

s 4+~ 4+ <19 0,4

3345 3+- 2+ <1 2,5

о - <од о,4

3S33 4+- 2+ 102(21) 4.6

5%е

84S 2+~ 0+ 210(20) 239

2085 4+- 2+ 327(80) 304

265? 0+ 3,3(1,0] 26

У B(E2),e2,<5f,¡4

кэВ Эксп ÏSB-I

991 Oí 320(108! 325

1799 2j->0Í 3,5(9) 0,4

¿г—*¿ j 690(180; 637

230о 4 í-»2l 687(300] 604

2609 0}-> 2Î 332(70) 1570

273S 4Í—2Í 0,45(10) 3,5

370(80) 226

2979 3Î-92} 1,5(8) 0,24

ЗСЮ5 2$->2¿ 350(200] 40

3078 4 12(5) 7.8

66 гл

1039 2Í->0Í 281(12) 326

1872 2Í-S.2Í 1530(520] 618

2372 0í->2t <640 24

2450 4f- 2t 604(120) 615

2^-35 4¿>2l¡ <12 8

<375 ' 425

2780 7,8(2,6) 0

2938 2t->2\ G£ 0,7(4) Û

1077 2Î->0t 247(22) 230

1883 25->0Í 9(2) 25

2Í->2Í 273(30) 270

2338 2$*21í 16(5) 14

2821 2Í->0Í 1.5(5) 0.4

5(2) 3,7

ЕУР1 3<E2).e 3УР. 3(1%).в2 .Ом4

кэЗ Эксп LIDE-1 io3 Э::ся 1BE—I

65(20) 30 1674 2t-?QÍ 13(4) 34

2941 31(10) 27 78(20) 115

2960 КГ) 6 2076 lt~>2 7 735(130) 373

2p>2l¡ 13(2) 45 2133 3 U 2Ï 6.8(2,3) 32

3123 ít-7^ 45(15) 32 2CG0 4í->2ií ' 4 34 19

3370 2Ír>2\ 1.1(5) 8 4t->4Î ¿468 350

3445 3Î->2t 3,8(8) 3,5 287G 2Í-7 2Ü 2,5(4) 1,3

3775 252(60) 239 3083 2¡f-> 2 !; 0.7(3) 0,4

58Fe 3597 624(300) 420

810 2t-> Olí 188(40) 244

Таблица 5

Значения В (Е2) /-переходов в ядрах и 77

íB(E2) .e2 2УР. " ' 9 3(E2)-0¿ .•5л4

K0i3 3'tcn ДК,! KDB Этап ЛЯ.1

57Pe I5Ï7 37-' 57 176(30) 202

136 57- IT . 155(20) 143 1603 .?î->9t 110(40) ИЗ

706 5z~7 22(8) 1,1 1732 11^97 250(200) 93

5ä-i>57 2,5(9)' 3,4 1800 7ä-^37 104(40) 150

1007 77-> 37 77-57 ¿214 ¿31 209 23 2434 II7~>77' 169(50) 268

1627 3$-*? 3i 10(5) 13

Ï989 2117 2220 2873 91->5ä 7£->57 I37~>91 67 376(180) 9(2) 13(8) ' ¿302 ' 20 3,8 17 331 239 осп 580 977 37-> 17 7^->37 5г 928 12,3 246 1332 2977 643 858 — JL¿UC 53 1610

93 X7->5"5 9(3) 13 1351 4280 1957

1363 5y-s» 57 148(30) 154 1886 I8SS 2265

57~> 37 12(3) 9 2264 2143 2527

5з->35 f 97(58) 25

Рис.1. Экспериментальная установка. 1-фильтры,2,3-коллнш-горы,4-шшень ,5-ловушка,6,7-0е(/£' )-//д/(/^)-детектор 8,9-защата В С,Рв. 10-акгивная зона

т то ЕуР.кеУ

Рис.2. Заоеляемость уровней. Кривые - Р^ {X—Ф—1,1), значки -Рэксп: чэрнке для известных # , светлые для найденных в (л,/7'Л-рзакции

Л 3

'54 -О,/0/2) 55 -0,25/3)

58-0,5(1)

ш м

и

У,о 0,9 0,8

¿п 21-21

а д

70 +0,75(2й)

/го /м в'

-I—и

5 к

ЗБ -2, В (2) 68 -Г, 5(2)

ис.З. Угловые распределения интенсивностей /-переходов 2р в четно-четных ядрах зелеэа и цинка. $ - экспериментальные значения, кривые - теоретические расчеты

£гэа/1%).

7П

Ркс.4. Схаыа рас. да возбужденных состояний ,и2п. заселенных в реакции на бнстрнх

нейтронах реактора. Пунктиром обозначены известные ранее /-переходы

5 1.5

и «

1,2 и

♦1,2 те

10 7»

23

(50

в'

ио.б.УР (2|- 2*) /-переходов в ядрах 9а, Кривне - расчеты по Х-Ф-М, значки - (7?)зксп:

-5* -4 +

•о*

-к*

•в*

2*

-К

~сг> а*

Щ

—г*

—в* —г*

-о*

.—9*

-а* 2+ О*

•г*

-а*

ч*

-г* -о*

-г-

•4*

-5*

-6*

-б4 •9* -О*

-г* -г*

-г"

-о*

-6*

-1* -г* -о*

"1*

.о* '1*

-2+

-г*

&

Эксл. тёор. зхсп. зхеп- т^еор.

ис.6. Схемы возбужденных уровней ядер 54,56,58^ эксперимент - реакция (/?,*'Л, теория - МВБ-1

ж. Ж ¿¿г?

///г-

I " «м^я

з/г*

луб*,

9/2 - ^у

'

9/г*

£/г~

г/г-

Рис.7. Спектры возбужденных уровней 57Ре, измеренные в (л.л'Л-экспвримэктв я рассчитанные по ДШ

'Ж

ту,- , ,

£¿¿2 Уг*

¡ж

г/г »-е-

2ДГ

?

Шг

Ч| ?г '»¿С <ж

и Ш- *£г

и ■ тг ШГ

-ж-

1.4 В* зт

ш- ж- ¿¿а

ад Ж 7/г-

мл- ш: ¿¿г*

о.г ЯГ

ЛИ'

8 ¿¿V 7/г*

Рно.8. Две полосы уровней отрицательной четности и группа уровней положительной четности ядра ^Зв , получеь нне в реакции , и расчеты спектра Л

■ . , по ДШ

но.9. В(Е2) /-переходов 2^), а ф-О}) в

четно-четных ядрах бе (о) и Л (•*). Пунктирными линиями соедененн значения В(Е2)^-из (д,/»'У)эксперимента , сшюпшнми - расчеты по МВБ-1

>*гг7 ' нлы «т. те-л таа

и& ' я$»

•ис.Ю. Спектры уровней ядер Зе / заселенные в реакции (/>,»'/) и. рассчитанные до модели ШБ-В