Высокотемпературные физические свойства и фазовые превращения тугоплавких металлов и некоторых сплавов в конденсированном состоянии тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

¿/V

г /.

1 ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИЙ ПО ВЫСШЕМ? ОБРАЗОВАНИЮ

МОСКОВСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ АКАДЕМ ПРИКЛАДНОЙ БИОТЕХНОЛОГИЙ

РГ6 од

УДК. 669.(Ж?Л:5к!т>Л На правах рукописи

ЦАЯКОВ ВИКТОР ИВАНОВИЧ

ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА И ФАЗОВЫЕ ПРЕВРАЩЕН® ТУГОПЛАВКИХ НЕТШОВ И НЕКОТОРЫХ СПЛАВОВ В КОНДЕНСИРОВАННОЙ СОСТОЯНИИ

(<Х.О/4.Х<1 - теплофизика и колвкуляряая фланка)

Ав9орвфвра?

диосврявции на оомокание ученой отоленн доктора фнаико-натвматкчвокик наук

Иооква - 1995

Работа, выполнена в Иооковокой государственной академии прикладной биотехнология

. Официальные оппоненты:

доктор технических наук, профеооор Пелецкий Б.Э.

доктор фиаико-ыатематичеокнх наук, отариий научный оотрудник Винтайкин В. 8.

доктор технических наук, профеооор Буров I.B.

Ведущая организация: Всероссийский научно-исследовательский и проектный институт тугоплавких металлов и тверда ошшвов.

Вацхта ооотонтон 1995 года

в 10 чао. на ваоедании диооертационного оовета Д 002.53.03 при Объединенной Институте высоких температур РАН по адреоу: I274I2, Москва, Икорокая ул., 13/19.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Объединенного Института высоких температур

Автореферат рааоолан

1995 года

Учений секретарь диооертационного совета

@ Научное объединение "ИВТАН" Российской

академии наук, 1995

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Актуальность проблема

Интерев к фнзкчасвяы овойетваы металлов к аллахов я кон-депеарованнои еа стоянии г внрокои диапазоне изменения парвнв-грав состоят» непрерывно возрастает. Это вызвано прежде всего аалрооанв арвптяки. Очень эалюш являетая изучение и«мзне-шш свойегв цет&ллов в сплавов % твердой востоянин при прнбли-аевнн а точке плавления. Это обусловлено геи, что существует связь ыетау качество« готоаих отливок а свойстваии вещества в области предплавления. Представляет тагае большой практический интерес исследование неравновесных процессов при импульсном температурной аоздойстзни на иатериал. Кроме практического, проблема предсхавляат и чисто научный интерес. Известно, что теории плавления и евдкого металлического состояния еще звезда далеки от совершенства и для их усааэаого развития требуется допояяйг&гьаые результаты. Важное значение шее? полутени о экспериментальных данных и поиск общих закономерностей наыенеиия свойств вещества при переходе твердое теяо-хидкость, а такве в его окреахностн. Большой научный интерес представляет изучение неравновесных фазовых переходов. Все это веобхода-ыо для^реаения фундаментальных проблей физики твердого тела, теплофизики и физики конденсированного состояния вещества.

Несмотря на научный и практический интерео к свойствен металлов в сплавоэ, многие из них, особенно высокотемпературные, научены недостаточно. Такое положение обусловлено исключительно болванки трудностями экспериментальных исследований при температурах превышающих 2000 - 2500 К традиционными него дани. Для преодоления этих трудностей в последнее время начал применяться наиболее перспективный метод - нагрев проводника одиночяш1 ыощтш штульсоц тока. Однако к моменту начала работы (1971 г.) этот метод бал еще несовершенен и требовал дальнейваго развития.

Имеющиеся яо в литература результаты для металлов я боль-азветае случаев были иаяо сиотенатизирована, яе выявлены овязн отдельных характеристик, что не позволяло прогнозировать

«высокотемпературные свойства неисследованных металлов. Все наложенное определяет актуальность темы диссертации.

Работа проводилаоь в рамках госбвджетной НИР Московского института (академии) прикладной биотехнологии (гос. регистр. № 01.860064935), руководитель темы - автор диссертации.

Цель и аадачи работы

Основной целью работы является получение новых данных о высокотемпературных физических свойствах и фазовых превращениях металлов, прежде всего тугоплавких, и некоторых их сплавов; установление закономерностей, связывающих отдельные физические свойства металлов и оценка на основе полученных зависимостей высокотемпературных характеристик неисследованных металлов.

Реализация поставленной цели достигалась путем решения следующих задач;

1. Исследовать зависимость электросопротивления от энтальпии в интервале температур от комнатной до температуры, превышающей точку плавления, включая область плавления, для переходных и редкоземельных металлов; кристаллических оплавов

на основе молибдена, вольфрама, меди, никеля, железа; аморфных оплавов на основе меди, кобальта.

2. При скорости нагрева Ю7 К/с исследовать: высокотемпературную теплоемкость переходных металлов и сплава вольфрам - рений в окрестности точки плавления, тепловое расширение при плавлении, плавление и полиморфные превращения, тепловое излучение в облаоти фазовых переходов металлов и сплавов.

., 3. Развить импульсную методику исследования овойств проводников, разработать схемы, спроектировать и создать установку и комплекс устройств, позволяющих определить в иипульоном режиме при окорости нагрева Ю7 К/с зависимость электросопротивления проводников от энтальпии, интенсивность теплового излучения и изменение коэффициента отражения, расширение.

4. Используя экспериментальные и литературные данные, провести их анализ о целью выявления общих закономерностей изменения свойств металлов и установления взаимосвязей отдельных параметров. Проанализировать полученные значения (расче-

тные и экспериментальные) параметров металлов в сваей о их положением в периодической системе и о их электронным отроением.

Научная новизна

7

I. Импулъонын методом при скорости нагрева ~ 10 К/о йолучева вавношюсть электросопротивления от энтальпии р(Н) в интервале температур от комнатной до температуры, яра-¿ыаакцей точку плавления, включая области фазовых переходов, для 15 переходных а редкоземельных металлов, 18 сплавов переходных металлов; исследованы особенности зависимости Р (К) для малоизученных областей параметров. С использована-бы полученных данных рассчитана температурная зависимость теплоемкости твердой фазы вблизи точка плавления и проведен ее детальный анализ для ? тугоплавких переходных металлов. Выявлена связь параметров зависимости р (Н) о концентрацией ре-кня и молибдена в сплавах вольфран-роний и вольфран-молибдеп.

- 2. Впервые измерены все параметра плавления (значения эн-эальпиа н электросопротивления в начале и в конце плавления, Теплота плавления, окачок сопротивления при плавлении) для 1б сплавов; для двух сплавов н II металлов лэмэрзна часть параметров плавления (остальныэ параметра были изэеотиы раньте). В результате анализа собственных н литературных данных установлены корреляции иезду параыетраиз плавления металлов и структурой внешних электронных оболочек атонов.

3. В условиях импульсного нагрева со окороотью Ю7 К/с определена'энтальпия в начале и в конце полиморфного

. перэхода титана, циркония, гафния, иттрия, гадолиния, окавдня (раньше были данные при скоростях нагреве, не превн-накцих 10 К/с?для титана, циркрния,.гафния, а для остальных металлов - при стационарных условиях). Показано, что ранее обнаруженный перегрев о( - фазы титана а циркония другими последователями при снорооти нагрева 10^ К/о,возрастает при увеличении скорости до ТО7 К/с.

4. Впервые экспериментально исследованы оообенноотн теплового излучения в области фвзовых переходов гадолиния, скандия, иттрия, гольмия и сплавов на основе вольфрама, молибдена, ниобия, веди, никеля. Выявлено, что интенсивность теплового излучения в облаоти плавления у одной группы проводни-

ков монотонно возрастает, у второй - монотонно уменьшается, а у третьей - монотонность изменения интенсивности нарушается. Обнардхены аномалии излучения в твердой фазе у сплавов BF-20 и иедь-галлий-германий. Установлена корреляция между характером изменения интенсивности теплового излучения при плавлении и при полиморфной переходе у гадолиния, иттрия и скандия.

5. Экспериментально выявлены закономерности расширения меди при плавлении: в начале его происходит увеличение диаметра образца, а затем, на определенной стадии процесса плавления, диаметр уменьшается; в конце плавленая наблюдается быстрое расширение.

.6. Установлен ряд новых зависимостей, связывающих отдельное свойства металлов, среди которых: а) скачок электросопротивления при плавлении и удольное электросопротивление твердой фазы в точке плавления для с| - металлов о незаполненной d - оболочкой; б) энтальпия твердой фазы в точке плавления и: анергия образования вакансий Ев, энергия активации вязкого течения металла Е, критическая температура Тк; в) параметры электронов овязи и: температурная производная поверхностного натяжения жидкой фазы ^ в точке плавления, модуль сжимаемости ß жидких металлов в точке плавления, критическое давление Рк; г) критический фактор сжимаемости %к и: атомная масса, эффективный наряд ядра, отношение критической плоткое-.TJ? Рц к плотности жидкой фазы при температуре плавления Тпл; д) температурная производная плотности жидкой фазы и плотность в точке плавления; а) межфазкая поверхностная энергия (J^i на границе раздала кристалл-расплав и Тпл.

7. С использованием новых соотношений оценен ряд значений величин для неисследованных металлов ( , <TSL , В, Е, Ej, Тк, Рк, "i. к, Р к, удельная полная поверхностная энергия жидкого металла и температурная производная плотности жидкой фазы при Тпл, параметры уравнения Ван-дер-Ваальса) и выявлены общие закономерности их изменения в овязи с положением в периоднчеокой системе Д.И.Менделеева.

8. Аппаратурно-методичеокие разработки: а) усовершенствована методика исследования проводников одиночным импульсом"

ii 1

тока (выбраны оптимальные параметры импульса) и создана установка о применением искусственной линии, формирующей субмилли-оекундныэ импульсы, что позволило получить зависимость электросопротивления проводников от энтальпии в интервале температур от комнатной до температуры, превышающей точку плавления; б) разработан емкостной метод и создана установка для исследования теплового расширения проводников, особенностью методики и установки являетя возможность исследования в импульсном режиме нагрева со скоростью до КУ* К/с при большой чувствительности к изменении геометрических размеров образца.

На защиту выносятся следующие новые результаты и положения, перечисленные в пункте "Научная новизна":

1. Экспериментально полученную зависимость электросопротивления от энтальпии и результаты ее анализа для 15 металлов и 18 сплавов.

2. Впервые измеренные параметры плавления для II металлов и 18 сплавов.

3. Результаты исследования температурной зависимости теплоемкости твердой фазы вблизи точки плавления при скорости нагрева Ю7 К/с для вольфрама, молибдена, ниобия, тантала, платины, родия и иридия.

4. Результаты исследования полиморфных превращений-при скорости нагрева Ю7 К/с в титане, цирконии, гафнии, иттрии, гадолинии и скандии.

5. Экспериментально выявленную закономерность тепловорс расширения меди в процессе плавления.

6. Результаты исследования теплового излучения проводни-. ков в области фазовых переходов.

7. Выявленные взаимосвязи и установленные соотношения между отдельными физическими величинами металлов.

8. Результаты оценок по новым соотношениям параметров неисследованных металлов и закономерности их изменения в связи с положением в периодической оистеме.

9. Новые аппаратурно-методические разработки.

Научная и практическая цеииость результатов

Полученные в работе результаты представляют интерео для дальнейшего развития теории фазовых превращений, фявики твердого тела, теплофизики, фигики конденсированного состояния вещества и др. Установленные эмпирические закономерности способствуют более глубокому пониманию природы конденсированного состояния вещества и будут стимулировать развитие теории. Кроме того, полученные соотношения позволяют прогнозировать свойства неисследованных металлов. Полученные в широкой области, параметров состояния данные (экспериментальные и расчетные) могут быть включены в информационные банки и применены при решении многих прикладных задач. Результаты работы исполь-s„ ;яся на кафедре физики Московской государственной академии прикладной биотехнологии в учебном процессе. Методические разработки и схемы установок могут найти применение в других организациях для постановки новых исследований, связанных, в частности, о дальнейшим выяснением закономерностей фавовых переходов в условиях больших скоростей нагрева, а также для других целей. Ряд материалов диссертации использован в справочниках, монографиях, обворах (см., например, /Л. I - ?/).

Личный вклад автора

Представленные в диссертации материалы являются обобщвт-нием результатов почти 25 - летней работы автора в области исследования конденсированного состояния вещества. Работы совместно с сотрудниками Римским H.H., Ануриным B.Q., Косты-шзвой У.В. и Козловой Г.В. выполнены под непосредственным руководством и личном участии автора. Диссертанту принадлежат формулировка задачи, руководство и участие в эксперименте, в обработке данных; анализ-н интерпретация результатов, формулировка-выводов, написание текстов совместных''публикаций. Из работ, выполненных в соавторстве с Мартынюком U.U., использованы материалы, принадлежащие диссертанту.

Из 49 работ, в которых изловены основные результаты диссертации, 22 написаны без соавторов.

Апробация работы и публикации

В течение всей работы ее результаты систематически докладывались и обсуждались на научных соиинарах кафедры физики Московского института (академии) прикладной биотехнологии. Кроме того, основные результаты докладывались и обсуждались на физической факультете МГУ им. Ц.В.Ломоносова (кафедры фйч . зики кристаллов и молекулярной фиаикч), ЦНИИЧУ им И.П.Бардина, на иеот<?й (1971 г.), восьмой (1972 г.). двадцать восьмой (1992 г), двадцать девятой (1993 г.} научных конференциях Университета друабы народов.'

Результаты диссертации изложены в 49 публикациях, в том числе в одной монографии.

Структура и объем диссертации

Днооэргащм соиокэ аз введения, чеггырвх глав» заключения и прялогзЕня« Обдай объем работы 479 страниц, вклтвя 253 рисунка, 97 таблиц. Библиографии насчитывает 331 цитированных иоточнива, вкяечая работы автора.

* ............г

<

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обоснована актуальность нооледуомой проблемы, сформированы цель и задачи работы, научная новизне пе» лученных результатов, научная и практическая значимость и осязание поколения я результаты, эыноойаые на защиту. Приведены общие оаеденип о публикациях, апробации работа, личном вв-агдз автора и структура дэооертацыа.

В первой главе дан обзор работ по исследованиям фиаечес4-юа свойств проводников методой нагрева одиночным импульсов тока. Ормечвна перспективность этого методе, Показано, что so начала навях доследований (1973 г.) в работах применялись либо субсекундные импульсы тока, янбо микросекундные. Первнв пз дают возможности исследоввть процесс плавления и жидкое состояние проводника, так как образец разрушается в начальной cía-джи плаыения. При применений микросекундных еотульсов обра-вац нагревался неоднородно по ого объему из-за влияния скиа-вффекта, а начальные участки осциллограмм искажалась индуктивными наводками, что не позволяло получи?* завнсквосгь рявктросопрагквдения os энтальпии для всей обааста твердого состояния и СЕиаало точность изяероиий. Отызчено, «ко яракткчески не бьшо квмерепзЁ Бависиностя эяектросопро'2Ей-лония тугоплавких переходных металлов г ах сажать, вяорф-Щ£х сплавов, редкоземельных металлов os кг знталькиг в ssápG-коа интервале тендера??р, включая область плавления. Не ревев вопрос о степени перегрева Cl фава металлов группы гятааа в условиях импульсного нагрева. М&во изучена заю наверно от и теплового излучения проводников в облагай фазовых переходов в условиях больнкх скоростей нагрева. До конца не выяснено влияние процесса шпульсного нагрева на поведевнз звпжоемкостя металлов е сплавов в окрествостя точка плавленая, Вследствие налой чувствительвоста, существуйте методы измерения теплового расайрааня ве позволяла исследовать его саково^ераосги в процессе пловления прогодаиков. Исходя на состояния проблема импульсных измерений, gформулированы цэ-из. а задачи эксперамеыгзжьных исследований.

Ггава_2. Иетодкка эксперимента в аппаратура

В пунктах 2Л - 2А /I, 8/ дано описание уоовзрневство-гааной методики измерений для получения аависккости электросопротивления проводников от энтальпии. Эта методика основана на применен« для нагрева оораацов импульсов субмиллисе-куядяого диапазона (длительность около 400 - 450 икс) по форме близкой к прямоугольной. Бри таких параметрах импульса в процессе плавления образец не раэруиается.'а также можно пренебречь окин-эффектом и уменьиить искажение осциллограмм

е

в начале импульса, что позволило повысить точность измерений •и впервые получить зависимость электросопротивления от аята-льпнк в внрокои интервале температур от комнатной до текпе- ' ратуры, прввыпавдей точку плавления.

В процессе нагрева проводника импульсом тока записывали осциллограммы тока в напряжения на проводнике ж по анк рассчитывала гдектросопротивлене и энтальпии.

Рассмотрены факторы, влияющие на результаты кипульоних намерений: тепловые потерн, обусловленные теплопроводностью; гбллозоа излучение образца; скип-эффэкт; ыагнеткое давление в давление, шаванкое инерцией окружающей среди; мзненение сопротивления образцового резистора; возможное нарувенне закона Ома при больаих плотностях тока. Оценены максимально зозыозныв систематические погрешности при измерениях, кого-раа не превыаага?±2$ для электросопротивления а для энтальпии.

В пунктах 2.5 н 2« б /1?, 44/ опиоаны разработанные и ревизованные устройства для измерения интенсивности теплового излучения и регистрации изменения отраженного от образца из-яучания. Однка из гдавяе&зих -требований к приемнику теплового издученкя (Тй) от образца, который нагревается со скоро-агьв до 1С7 К/с, является малая инерционность. Ны использовали а качестве приемников ТИ фотодиоды, которые для получения больаого быстродействия и линейности световой характеристика в вярокой даепазоне иатенсаваостей исполлвовались зовнестно о операционным усилигэаем ва интегральной схема, ■ который служил преобразоветелем тока, ясгочнякоы которого является фотодиод, в напряжение. Dps таком включении прпеа-нкка его бысгродейотзае практичесая будет ограничиваться то-яьяо собственной инерционностью фотодиода, зоторая в навем вяучае на прзвашала I ыво.

В а. 2.7 описаны методика я разработанное устройство дяя исследования яепзогого раснарення прозодяияо» э уояовн-' язе кшульоаого иагрзза. Устройство осповаио га емкостном методе. обнадащеа боаызой чувствительностью к ашевоннв геоав-тричаоодя размеров образца. Роль емкостного датчика выполняет конденсатор, одна » обкладок которого представляет со- бой исследуемый образец, а в качестве другой обкладки испо-

яьвувтоя дополнительный электрод, конотрукцвя которого вави-'02? ох формы образца. Ей костной датчик вкявчен в колебательный контур генератора« по намеяеюш чаогота которого иожно судить о тепловом расяярении обравца. Результаты, изложенные в п. 2.7,опубликована в работах /41, 44/.

В пунктцх 2.8 я 2.9 /I, 44/ опиоакн применявши в работе методы определения теплоемкости и температуру. В навях опытах температура при измерении теплоемкоoïh сплава вокьф-раа-рениК намерялась яркоогнна пирометром. Оеобааиостьв применяемой пани методики является использовааиз гоноиогагэяь-ного зеркального отразатехн для уиекьяаакй влаяная азмбяаикй eueктрахьного коэффициента черноты m роауаьтата каисрэпеЗ '¿кпература» На конкретных прииерах покавана аффэгяяЕаость применения всшшогаталького отражателя.

Глg.ta 3f Экспериментальные результаты s m обоугдоана

В п. 3.1 /1,5,6,9,37/ приведены результаты опробования шпульоной иатоднки на аологе и меди. Показано, что для атнс металлов даяние ¡шпульсных измерений здекгроооцрохквявгая s гнтальнш! оогааоуотоя в роаузсьтатаыя етацзонар:щх азиеренвй. Подтвержден passa обкаружвннкй Маршнпкон М.М. s Геррвро Г.8» перегрев твердой фазы озинца ва 40 К крп внаугьсйои награде, Погучана зевиекносгь удельного экоггерооопротивлеЕзя р (те-пгогое раоэнренне es учитывалось) ог энтальпия H s кнхсрвзде теsaepasyp Ï от комнатной до S > Т^ (1^ - гэшорзтура шгв-глвпйя) для II переходных металлов в 4 редкоземельных.

В табл. I для исследованных металлов приведены удельное ггектрооопротизленво и энтальпия в начало (J?, , Н / ) н ? конце (р£ , П^) плавления, теплота плаиленкя Ндд, скачоя сопротивления прв плавлении р2 /pi и удельное сопротивление Ро пря 258 К. Свыве 30 данных указанннх выло величин получена впервые.

Кроме того, в я. 3.1 приведены результаты измерений H в начале в в конце пояшорфиого перехода, теплоты перехода йтгркя, гадоляния, скандия.

Таблица I

Параметры плавления и удельное электросопротивление при температуре 298 К переходных и редкоземельных металлов

- Металл Я, мкОм-см Рх п н, 1 кДж/моль

Ро 9г ?г "I н2 «пл

п 48,5 170 177 1,04 54.5 72,5 18,0

ИЬг 47,9 129 И? 1,10 60.0 81,5 21,5

Щ 35,3 156 - - 78.0 - - -

МЬ 15,8 86.9 103 1.18 76 109 33

Та 16,0 III 122 Г,10 95 128 33

Но 5,54 80,3 97 1.21 85 Ш 38

V/ 5,9 115 125 1,09 112.5 167 54,5

НИ 5,0 59 92,5 1.57 66 91 25

> 5,78 65,9 85,5 1,30 78 ПО 32

Pt 10,89 62,1 92,6 1Д9 55 77 22

N1 7,50 60,0 84,0 1,40 50. 67 17

Но НО 237 244 1,03 53,4 65.5 12,1

Я 166 222 231 1,04 46,5 56,8 10,3

1 83 247 254 1.03 53,1 63,4 10,3

5С 104 269 300 1.П 55}7 68,3 12,6

Примечание. Подчеркнутые данные получены впервые. • . Яогреаяовть для р в Н еоотаеготэеяяо

Таблица 2

Твшгога плавления, удельно8 электросопротивление и энтальпия для нач«ла и юнца плавления оолавов

Сплав Р. мкОм-см Рг н, кДх/кг

Ро Рг Рг Я НХ н2 «пл

ВР-5 12,1 115 122 1,06 623 868 245

ВР-20А 24,? 118* 125* 1,06* 610 838 228*

МР-3 9,92 ПО 118 1,07 632 879 247

ЕйР-10 13,1 114 124 1,09 535 745 210

ВАЫ-5АП 7,86 109 115 1,05 640 920 280

БАЫ-7,5 8,71 113 Ю 1,05 635 923 288

ВАМ-Ю 8,11 105 115 1,10 707 1010 303

МВ-50-1А 9,13 86* 99 х 1,15* 832 1192 360*

Мо Вв 22,6 88,2 103 1,1? 729 998 269

Nь+го£ II 39,2 105 112 1,07 840 И60 320

NЬ t50$ П 96,4 163 173 1,06 1050 1390 340

Алшелъ 31,4 63,7 78,5 1,23 774 1025 251

Ферронихром 116 132 138 1,04 842 ИЗО 286

1ЙШЬ 85,1 131 143 1,09 886 1186 300

Копель 48,2 ■ 51,6 63,1 1,22 688 905 21?

Ноаотантан 40,7 46,8 56,6 1.21 667 888 221

Манганин 48,4 48,4 50,3 1,04 438 -. 586 148

12ХХ8Н9Т 96,3 129 155 1,05 857 1117 260

Примечание. Вое данные, кроыэ отмеченных знаком х, получены впервые. Погрешность для Р1 * Рг составляет (4 6)*, а для Нг и Й2-(6г 8)*.

т

В п. 3.2 /30,33,34,35,39,40,«,46,48/ позучана зависимость р (Н) а интервале температур от комнатной до Т> > Тпд для 19 нриоталличеоких оплавов на оопово иода, никеля, вольфрама, молибдена, ппобия, гелеаа. Зля этих сплавов ка-верегш pi , , Hj, Н2, Н„я (табл. 2). Для подавляющего больвинотва сплавов данныо получены впервые. Впергне получена зависимость сопрогааленая от энтальпии для двух аморфных оплавов медь-галлий-гернаний с различной концентрацией коа-позентов к анорфного сплава Со57 ЯЬ5 Mjo Siii&i?-

В п. 3.3 /6,7,9/ праведон апалпа кривой р (И) для металлов н сплавов. С этой целью рассмотрена аависпиооть вмп-чаны jL . » о</Ср а S от Н (здесь о( »X . Sj£

температурный коэффяпаенэ электросопротивления, Ср « ^р -

теплоемкость). Наследованные металлы а салаги по характеру зависимости р (Н) в твердой состояяая могко разбита па 2 группы: у первой ~ яа кривей ß (Н) имеется лязейннй участок ( SaConst ), У второй - такой участок яе наблвдаэтся. Отмечена корреляция ваяду характером указанной завяоиноотп для металлов и понозониеа уровня ©врап яа ¡травой плотпосгв электронных состояний.

У металлов группы титана для ск - фазы вблизи точки пожш-цорфного перехода S = 0, для ß - фазы вплоть до точки плавления $ = Consi, У гадолиния, гольмия, иттрия и скандия в области высоких температур на кривой р (Н) наблюдается насыщение р . Рассмотрена возмоаная причина этого явления.

Для сплавов вольфрам-рений и вольфрам-молибден'пояупепе зависимость среднего значения 8 для твердого состояния os концентрации рения и молибдена в' ооответбтвупщеа сплаве.

В п. 3.4 /1,2,7/ исследованы полиморфные превращения титана. циркония и гафния при импульсном нагреве со скоростью °-Ю7 К/с. Зафиксирован перегрев сС - фазы титана в процессе полиморфного перехода на 90 К я сЛ - циркония - на 160 К. Ранее при скорости нагрева до 10^ К/с Гриднев В.Н. наблвдал завышение начала полиморфного превращения этих металлов на 10 К. Измерены энтальпия и электросопротивление в начале и в конце полиморфного перехода, а также теплота превращения в титане, цирконии и гафнии.

В п. 3.5 рассмотрен переход ферромагнетик-параыагне- , тик в никеле при скорости нагрева ~ 10^ К/о. Экспериментально показано, что точка Кори никеля не зависит от скорооти нагрева. Раньше Гридневыи В.Н., а также Гопстадиусок было установлено, что точка Кори железа от скорости нагрева не зависит.

В п. З.б /1,3*5/ исследовано плавление металлов под действие* мощных импульсов тока. Проведен анализ характера плавления проволочных образцов свинца, золота, платвин и никеля, рассчитана скорость перенесения иежфааной границы. Показано, что формула Мотта» выражающая связь между энтропией плававши в изменением электросопротивления металлов при жх плале-кии, неприменима км- переходным тугоплавким металлам.

В п. 3.7 /44,45,49/ исследовано тепловое излучение в области фазовых переходов кристаллических сплавов на основе нэда, никеля, вольфрама, молибдена, ниобия, чистых металлов (медь, никель, гольмий, гадолиний, скандий, нттриЗ, моянб-дан), а также аморфного оплава иедь-галлий-геркапнй. По характеру поведения интенсивности 5 теплового нглучення в об-жаотя плавления исследованные проводники разбиты на три группы: у пергой в монотонно юэраотает, у второй - монотонно уменьшается, у третьей - иовотоннооть изменения ¿1 нарушается. Обнаружены особенности £ г области полиморфных переходов у гадолжняя, скандия в иттрия. Аномалия ^ обнаружена и у оплава ВР-20А в твердой фаге; интенсивность излучения на определенной стадия нагрева резко падает, гатей начинает быстро увеличиваться вплоть до начала плавления. Рассмотрона возможная причина такой аномалии в поведении 5 . 7 аморфного сплава иедь-галлий-германий обнаружена аномалия ннтенокв-еоотв излучения, которая объяснена явлением взрывной кристаллизации.

В а-. ,3.8 /44,47/ емкостным методом исследовались общие закономерности теплового расширения меди"" в области плавления. Обнаружено, что в начале плавления происходит увеличение диаметра 4 образца, однако о течением времени скорость изменения убывает а на определенной стадии процес-

ос плавления (I начинает уменыааться (образец сякмаетоя), ' это длится до момента окончания плавлеиия, после чего иаб-| лщается бистро® расвяренве образца. Эта результаты <Шя подтверждаю Жуковой 1.А. я др. /Л. В/. В этой работе проводили непрерывную видеосъемку дифракционной картнкн о экрана электронного микроскопа, полученной при нагреве образцов алшннкя а свинца со скоростью 20-25 К/минуту в интервале температур от комнатной до неоколько превышающей точку плавления. Видеозапись позволила авторам проследить за динамикой раэрувеняя кристаллической ревет кн. Оказалось, что при температуре плавления на определенной стадия процеооа плавления происходит сокращение межатомных расстояний (саа-?ио), а в начале плавления происходи? их увеличение (расви-ренке). Такки образов, приведенные результаты полностью подтверждают нави данные.

В п. 3.9 /1,13,42,44/ при огторастя нагрева ~ Ю7 К/о измерена высокотемпературная теплоемкость Ср в твердой фаее у вольфрама, нолибдена, янобая, тантала, родия, иридия, платит» н сплава 2Р-5. Для исследованных проводников при температуре божывэ 0,8 Тпл наблюдается быстрое нелинейное увеличение Ср. Проведен детальный анализ температурной завися-мостя Ср вольфрама, молибдена, нпобия а тантала, в результате чего выделены ангармоническая я вакаясиоиная компоненты теплоемкости; з предположений, что нелинейное увеличение Ср вблизи плавления происходит за сче* дефектов, определены нх параметры.

Глава Взаимосвязь между фазичесюмя свойствами элементов, оценки некоторых высокотемпературных характеристик неисследованных металлов

В п. 4.1 /28/ предложена эшшрячесвая модель уравнения состояния металлов в твердой фазе для зав называемой холодной составлявшей давления, то есть не эазяоядей о? температуры. Уравнение имеет вид

рос+ах-рЬ~а

где ОС - У/Ус « V - объем при давлении Р , Уо --Объем прир= 0,а. у Ь - констангы (параметры), зави-

1 оящие от природы металла. Параметры рассчитаны для 19 метал-' лов с известными экспериментальными зависимостями Установлены корреляционные связи параметра а о величиной Нй/М1 и параметра Ь о ^ (Нс - энтальпия сублвмв-

ции, у^ - молярный объем при комнатной температуре). С использованием этих зависимостей рассчитаны а и Ь для 57 металлов, у которых нет экспериментальных зависимостей Р у/Ус ). Представлена зависимооть параметра СЬ от положения металла в периодической системе.

В п. 4.2 /25/ найдена корреляционная евязь величины 1/'\[цг ~ среднеквадратичная амплитуда атонннх коле-

банийпри дебаевской температуре) и знтальпик твердой фазы металла в точке плавления. Установлено, что эта зависимость распадается на 2 ветви, причем на первой располагается металлы, как правило, о малым значением коэффициента Грюна1зен&£ С З'« 1,34±0,2), а на второй - с большим X ( <Г" 2,4±0,2). Найдена линейная корреляционная связь между величиной ("\Jjji - среднеквадратичная амплитуда атомных колебаний в точке плавления) и коэффициентом теплового распирения при комнатной температуре. Установлена линейная зависимость усредненного по периодам отноиекия 01 номера периода. Приведены графики, отражающие гаконбмеряости изменения величин, обратных среднеквадратичным амплитудам атомных колебаний в точке плавления и при дебаевской температуре в зависимости ох положения металла в периодической системе.

В п. 4.3 /12/ обобщены литературные данные по поверхностному натяжении (Г жидких металлов в точке плавления я его температурному коэффициенту . Обнаружена линейная корреляционная зависимость между и . Рассчитана величина ^ для 55 неисследованныхметаллов.

В п. 4.4 /26/ установлена корреляционная связь энергии поверхности раздела кристалл-расплав с температурой плавления. Расочитаны значения для 59 неисследованных металлов. Лава зависимость от положения металла в перио-дичеокой системе.

В п. 4.5 /16/ обобщены литературные экспериментальные

данные об энергии образования вакансий Е0 в металлах. Установлены корреляционные свяэи между Е0 и следующими величинами: а)тешературой плавления Тпл, б) теплотой плавления, в) энтальпией твердой фазы в точке плавления, г) поверхностный натяжением жидкой фазы вблизи точки плавления, д) энергией активации самодиффувии, е) 1/сИ. ( сС - температурный коэффициент линейного расширения, отнесенный к комнатной температура), ж) ¿д ?2ЭЗ 298 ' Яавление паРа металла при температуре 298 К). С использованием корреляции Е0 и Тпл рассчитана Е0 для 50 неисследованных металлов. Представлена зависимость Е0 от положения металла в периодичеокой системе.

В п. 4.6 /II/ систематизированы литературные экспериментальные данные о плотности р жидких металлов в точке плавления и ее ппоиэволной по теипвоатчоа й£ . Обнаотхена линей-

н температурные коэффициенты плотности для 68 нэяослздованшсс металлов.

В п. 4«7_ /18/ установлены корреляционные связи между следующими величинами; а) £0/и Ро/ Р ця ( % пл' Ра* Рпл " соответственно изотермическая ожныае-иооть твердой фазы при комнатной-гейзерах;ре и жидкой фазы з тачне плавления, аналогично для плотности р ), б) В а (Г (В - модуль сжимаемости гидкого металла, ¿Г - поверхностное натетенне в точке плавления), з) В и 2 ( 2 ■ эффективное число электронов связи). Рассчитаны значения В для 38 неио-оледовапных металлов. Представлена зависимость величины В от лолояения металла в периодической системе. Проведены оценка толщины позерхноотного ояоа жидких металлов и диаметра твердых ефер.

В п. 4.8 /24/ установлены корреляционные аавноииостн введу энергией активации вязкого течения 22 жидких металлов н следующими величинами:- а) энтальпией твердой фазы в точке плавленая, б) величиной (Тпи - Тд) (Тйд к Тд - ооохвехохзек-но температура плавленая в дебаевокая температура), в) энергией образования вакансий. Обнаружена нелинейная корреляционная связь ыезду Е и температурным коаффициентом линейного рас-

вмреная, отнесенным к комнатной »емпературе, для S и с/- , мвзаллов (р - металлы этой зависимости не подчиняются). Рассчитаны значения Е для 56 неисследованных металлов. Представлена зависимость величины Е от положения в периодической оастеме.

Пунку 4.9 посвящен критическим параметрам металлов.

В п.п. 4.9.1 /22/ установлены корреляционные зависимости критической температуры Тк металлов и следующих величин: а)теипературы плавления, б) ig P^g (^298 ~ Двменне саРа при 298 К), в)теипвратуры каления, г) энтальпии твердой фазы з точке плавления, д) энтальпии сублимации, е) комплекса

Тд ( К - главное квантовое число, TR - дебаевская температура). С использованием полученных зависимостей рассчитаны значения Тк для 74 неисследованных металлов. Дана завн-скиость величины Тк ох положения металла в периодической системе.

В п.п. 4.9.2 /14,20/ обнаружены корреляции между крита-чеовим фактором сжимаемости и следующими величинами: а) атомной массой, б) эффективным зарядом ядра элемента. Рассчитаны значения % к для 60 неисследованных металлов. Показано, что усредненная величина % к по массиву иа 86 металлов составляет 0,252, что близко к среднему значению для больиинсгва веществ. Установлено линейное возрастание у е-радненных по периодам значений ^ к с увеличением номера периода.

В п.п. 4.9.3 /14,19,29/ обнаружена корреляционная свяаь къщэ величиной P$/Pq Í Ре" критической шютность мв-таяла, р 0 - плотность жидкого металла а готов пламенна) а критический фаеторон сгимавмоотя. Расочкганы аназвнгя Рк для 73 авйссхвдовааных металлов. Представлена вевзскыость величины рв о» положения металла в периодической система,

В п.п. 4.9.^ /14,19/ найдена корреляция между криююэ-юи дазлением Гв я концентрацией электронов овявв. Раосчкте-ац виачения Рв для 67 неисследованных металлов. Дана аавиои-мость величины Рк от положения металла в периодической сио-теме.

В пункте 4.10 /22/ рассчитаны параметра Д * 6 Уравнения Ван-дер-Ваальса для андккх металлов, а такта велкчикн (Х/У^я (Х/У0 ( Д70 " иолярнкА объем жидкого металла в точке плавления) для 75 металлов. Обнаружены корреляций между а /У0 и н0 (Н0 - энтальпия субляаацяя); О/ V* я Нд/ у| ( VI - молярный обьвм при комнатной температуре)? параметров Ь з у0-

В п. 4. И /23/ рассчитаны бянодаяь а спянодаль» а такаа температура максимального перегрева 65 жидтех металлов. Показано, что /Тк « 0,93 ± 0,04 (Тк - критическая температура), Р1/Рч о 0,60 ± 0,01 (здесь - давление на бпноделя при тешаратуре , Рк - крятичеокоа давление). Устапоэ-язна корроляцвя нвэду Р^ н комплексом Ср(Т& - V к (С„ - теплоемкость гадкого негалла вблаза точка плавленая тпл' V к ~ критический объеа).

В п. 4.12 /27/ сбпарулены корреляция между: а) о1 я ; б) 1/о1 в С?- ; 2) & я коыпяэвсоа Тк/( & • Бф); г) ^Г в

Вд. (Здесь о(. - темпе рагу рвнй коэффацнои обаешюго раоияр«1*' айп нетаяла в аиапой фазе вбяизн точка плавления, £ ~ рз0~ стоянке невду электроваип связи, О- - паогносгь злакгроп-ЕШС состояний у поверхности ©ерыя, % - число электронов связи, Еа - энергия Ферми, Тй - пратяческая гейперагура, <Г - ■ поверхностное натяжение). С использованная корреляции а Еф рассчетана ввякчнЕа жгя 59 азаосзсаоваяннх пзтакоа.

Показана, что зезкчнаа , равная отаоаенаэ расстояния ввязу ззек^роааык связа пра врятвческой а кокзагной температурах, для массива на 68 ыеталлов составляет 1,70±0,15. Рас-счнтаЕв удельная полная поверхностная энергия ХГ андкой фазы пра ззиперетуре плавленая для 66 неталлоа. С использование:* горрэляцай о( я Г^ , 1/<А я С- рассчитан поэффвцв-енг с( для Й а с/ - нетажвоз. Обнаружена зависимость коэффициента о( от полного числа вневаих электронов, прнходя-якхся на атом. Представлены зависимости величин V н ^ 09 положения металла з периодической системе.

В п. 4.13 /31/ установлены овязи между: а) Р-^/Р^

(Pj и P^ - ооотгэтотаенно удельное влеирооецротнвленкэ ' тващого металла в точке плавления и прн дебаевсшй температуре) к главным квантовым числом для метвллод подгруппа А ра-ахаодв периодов, в) окачкой алектрооопротивления в точке плавленая а Р j, 1) относительном изменением объема при пламенам и отношением J d 2 ( d0 « qf2 - еоот-iflTOTSOBHO плотность металла при комнатной температуре и температуре плавления в жидкой фаее), г) антргопаей шеаьле-ваа а величиной H^/Hj (ИцЛ - теплота плавления, Hj - энтальпия «гордой фазы металла в точка плавления). Установлено, что характер овязи между антрюшзей плавления и отношением Нцд/Hj, а таете значения величин Hj/Tna, К2/Тпл (Н2 -энтальпия жидкой фазы металла при температуре плавления Тпл) зависят от строения вневних злекоронных оболочек атомов.

В п. 4.14 /36/ проведена оценки изменения внутреннего давления А Р при плавление металлов. £ прадпологении, что ав-мененне гяекгросопротнвления при плавлении связано о АР, вычислены барические коэффициенты- электросопротивления Ы.. Найдена корреляция мегду д Ра температурой плавления. Для щелочных металлов и металлов подгруппы В установлена корреляция междуг в) & и объемом твердой фазы в точке плавления, б) относительным изменением электросопротивления и относительным изменением объема при плавлении.

В п. 4.15 /38/ уточнена полученная ранее другими авторама /1. 9/ корреляционная зависимость молекулярной скорости ввука V. а парахора металлов. Рассчитан параметр Грвнайзена для жидких металлов и приведено его сравнение о .таковым для твердой фазы. Рассчитаны внутреннее давление P¿ дан 30 металлов » вддкоё фазе при эемпературе плавленая а Фоеок-иое давление Pg для 64 металлов в твердой фааэ при Тщ,. Про-» ведено сопоставление P¿ к Рф. Представлены вавноимоотн se-личин 1/ц н Рф от положения металла 5 периодичеокой системе.

■ В п. 4ТХ6 проведен ввадаш полученншс в работе реаульте-«OS.

В заклотении даны основные результаты и выводы.

В приложении представлена в виде таблиц полеченная в работе завясимооть относительного злектросопротявления от энтальпии для сплавов и металлов.

Оововные результаты и выводы

п

1. Импульсным методой при скорости нагрева 10 К/о цо-лучеаа зависимость электросопротивления от энтальпии р(Н)

в интервале температур от комнатной до температуры, превышающей точку плавленая для 15 переходных и редкоземельных металлов, 18 сплавов.переходных цеталлов; выявлены оообеннооти зависимости р (Н) для малоизученных областей параметров. С использованием полученных данных, рассчитана температурная зависимость теплоезкостя твердой Фазы вблизи точка плавленая и проведен ее детальный аналйз для 7 с/- переходных металлов. Выявлена связь параметров зависимости р (Н) о концентрацией рения и иолнбдена в сплавах вояьфрак-рекий н вольфраи-нолибден. Отнечена корреляция нежду характером кривой ^(Н) для металлов и положением уровня Фернн на кривой шготноотк электронных состояний.

2. Впервые измерены все параметры плавленая (значения энтальпия и удельного электросопротивления в начале и в конце плавления, теплота плавления, скачок сопротивления при пла--влени^ для 16 сплавов на основе вольфрама, молибдена, ниобия, меди, никеля, железа; для двух сплавов и II металлов ( Ти «

. Н{ » Мо. 7сь V/ , ЙИ, 2>, $с

У) измерена часть параметров плавления (остальные, были известны раньше). В результате анализа собственных и литературных данных установлены корреляции между значенияын параметров плавления и структурой внешних электронных оболочек атомов. Показано, что формула Яотта, выражающая связь между энтропией плавления и скачкон электросопротивления при плавлении неприменима к с( - переходный металлам с незаполненной с( - оболочкой.

3. Впервые при скорости нагрева Ю7 К/с: а) измерена энтальпия в начале и в конце полиморфного перехода титана, циркония, гафния, иттрия, гадолиния и скандия; показано, что ранее обнаруженный другими исследователями перегрев с( - фазы титана и циркония при скорости нагрева 10^ К/с возрастает

■п

при увеличении скорости до 10 К/с;' б) на основе анализа Формы кривой зависимости электросопротивления от энтальпии в области перехода из твердой фазы в жидкую показано, что характер плавления проволочных образцов рвинца отличается от такового для золота, платины и никеля; в) намерена теплоемкость твердой фазы сплава ВР-5 вблизи начала плавления и выявлены особенности ее температурной зависимости; г) экспериментально установлены закономерности расширения меди при плавлении: в начале, его происходит увеличение диаметра образца, а затем, на определенной стадии процесса плавления, диаметр уменьшается; а конце плавления наблюдается быстрое расширение.

Впервые экспериментально исследованы особенности теплового излучения в области фазовых переходов гадолиния, скандия, иттрия, гольмия а сплавов на основе вольфрама, молибдена, ниобия, меди, никеля. Выявлено, что интенсивность теплового ив-лучвния в области плавления у одной группы проводников монотоя но возрастает, у второй - монотонно уменьшается, а у третьей -монотонность изменения интенсивности нарушается. Обнаружены аномалии излучения в твердой фазе у сплавов ВР-20 и ыедь-гал-лнй-горыаний. Установлена корреляция между характером изменения интенсивности теплового излучения при плавлении и при полиморфном переходе у гадолиния, иттрия и скандия.

5. Установлен ряд новых зависимостей, связывающих отделы вые свойства металлов, среди которых: а) скачок электросопрот! вяения при плавлении и удельное электросопротивление твердой фазы в точке плавления для С/ - металлов с незаполненной (I -оболочкой; б) энтальпия твердой фазы в точке плавления и: енергкя образования вакансий ££, энергия активации вязкого течения металла в жидкой фаза Е, критическая температура Тк; в) параметры электронов связи и: температурная производная поверхностного натяжения жидкой фазы в точке плавления, ио-яцвъ саяиаемости В жидких металлов в точке плавленая, критическое давление Рк; г) критический фактор сжимаемости к и: атомная масса, эффективный заряд ядра, отношение критической плотное?и Р % к плотности жидкой фазы при температуре плав-гения Тлл; д) температурная производная плотнооти жидкой фавы в плотность в точка плавления; е) ыеадазная поверхностная энергия на границе раздела кристалл-расплав и Тпл.

6. С использованием новых соотношений оценен ряд значений величин для неисследованных металлов ( ^ » <7$/. » В, Е, Ев, Тк, Рк, к» Р к» удельная полная поверхностная энергия жидкого аеталла и температурная производная плотности жидкой фазы при Тпл, параметры уравнения Ван-дер-Ваальса) и выявлены общие закономерности их изменения в овяаи о положением металла в периодической системе Д.И.Менделеева. На основе раочета бинодалей и спинодалей установлены соотновения Т3 /Тв ■ 0,93, Р4 /Рк ■ 0,60 (Ть - температура максимального перегрева жидкого иегвлла, Рс - давление на бинодали при температуре Т5 ). Высказано предположение о том, что изменение электросопротивления при плавления металлов обусловлено добавочным внутренним давлением, возникапднм вследствие изменения обьеыа; на основании этого оценены барические коэффициенты электросопротивления для 41 металла в окреотностн плавления.

?. Решен ряд аппарагурио-нетоднческих вопрооов: развит импульсный кегод и создана установка о применением субыиллисекун-дных импульсов, позволяющие получить при скорости нагрева около Ю7 К/с зависимость электросопротивления проводников от энтальпии в интервале температур от комнатной до температура, превышающей точку плавления; разработан емкостной метод исследования теплового расширения проводников при импульсной нагреве со скоростью до Ю7 К/с и сконструирована установка, реализующая этот метод; создано устройство для измерения интенсивности теплового излучения, обладающее больной линейностью зависимости выходного сигнала от энергетической освещенноотя; усовершенствована методика измерения температур! при определении высокотемпературной теплоемкости (использование вспомогательного зеркального отражателя для уменьшения влияния изменений спектрального коэффициента черноты на результаты измерений).

Датированная литература <

1. Зиновьев В.Е. Теолофизические свойства металлов при высоких температурах: Справочник. - М.: Металлургия, 1989. -384 о.

2. •клшшов 5.П. Подобие свойств веществ. - Н.: Изд-во УГУ, 1978. - 256 о.

3. Пелецкхй В.Э., Вельская 3.1. Электричеокое сопротивление тугоплавких металлов: Справочник. - У.: Энергоиэдат, 1981.96 о.

4. Таплофнаические свойства молибдена и его сплавов: Справоч-bsx /Под ред. А.Е.Шейндлина. - М.: Металлургия, 1990.-302 о.

5. Термодинамические свойства индивидуальных веществ: Справочное издание Д.В.Рурвич, И.В.Вейц, В.А.Иедввдев и др. -И.; Наука, 1982. - Т. 4.- Гл. I. - 623 о.

6. Gathers G.R. Dynamic methods for Investigating thermophy-sical properties of matter at very high temperatures and pressures// Reports on Progress in Physics.-1986.-V. 49. -N. 4.-P. 341-396.

7. Guillerroet A.F. Critical evaluation on the thermodynamic properties of zirconium// High Temperature - High Pressures. -1987. -V. 19. -N. 2.- P. 119-160.

В. Жукова Л.А., Панов В.П., Попель C.M., Разикова Н.М. Оообен-яооти разрувевия структуры при плавлении ГЦК металлов// Расплавы. - 1992. 5. - С. 15 - 20.

9. Голубков В.В. О корреляции мевду парахорон н молекулярной скоростью звука //Журнал физической химии. - -1985. - Т. 59. -1 4. - С. 905 - 907.

СПИСОК ОПУБЛИКОВАННЫХ РАБОТ, В КОТОРЫХ ИЗЛОЖЕНО ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

1. Цапков В.И. (соавторы: Картыявк Ü.M., Пантелейчук О.Г., Кариыходхавв И.)- Исследование физических свойств ватая-лов методом импульсного нагрева, М.: Ивд-во УДН, 1972. -130 с.

2. Цапков В.И. (соавтор: Мартыне« U.U.). Перегрев гексагональной модификации циркония выше температуры полиморфного перехода в условиях импульсного нагрева// Фивика твердого тела. -1972.-Т. 14.-!ё 6.-С. 1806-1807.

3. Цапков В.И. (соавторы: Пантелейчук О.Г., Иартынвк U.U.). Плавление металлических проводников под действием мощных импульсов тока// 1урнал прикладной механики и технической физики.-1972.-й 4.-С. I08-112.

4. Цапков В.И. (соавтор: Ыартынш H.H.). Зависимость отнооа-тельного сопротивления платины и ннкеля от их теплосодер-нания// Рефераты докладов шестой научней копферанцян факультета физ.-мат. и естеств. наук УДН (25-29 мая 1971 г.). И.: Изд-во УДН, 1972.-С. 43-44.

5. Цапков В.й. (соавтор: Мартынюк U.a.). О непрякенкмоств формулы Иотта к плавление переходных металлов// Журнал физической хинин.-1973.-Т.47.-6 5.-С. 1308-1309.

6. Цапков В.И. (соавтор: Иартыввк M.Ü.). Зависимость электросопротивления родия, иридия и платины от энтальпии// Фази-ка металлов и ыеталловеденяе.-1974.-гГ.37.- £ I.-C. 49-51.

7. Цапков В.й. (соавтор: Ыартынск U.M.). Электросопротивление, энтальпия и фазовые переходы титана, циркония в гафния при импульсном нагреве// Известия АН СССР. Иеталлы.-1974.-Й 2.-С. I81-188.

8. Цапков В.И. (соавтор: Мартынюк Н.Ы.). Иетод непрерывного импульсного нагрева в исследовании энтальпни а электросопротивления металлов// Заводская лаборатория.-1974.-й 3.-С. 54-58.

9. Цапков В.И. (соавтор: Ыартынюк H.H.). Зависимость электросопротивления ниобия, тантала, молибдена и вольфрама от энтальпии// Известия АН СССР. Металлы.-1974.-К? 6.-С.63-67.

10. Цепко] В.И. (соавторы: Мартышек U.U., Каримходжаов И.). Элевтрооопротявление ы знтальпяя тугоплавких металлов в состоянии, предиеотвувдем их электрическому взрыву// Iу-рнал технической физики.-1974.-Т.44.-Й II.-С.2367-2373.

П. Цапков В.И. Плотное« жидких металлов м ее температурная ваввсимость// Теплофизика высоких температур.-1981.-Т.19.-k 4.-С.891.-Деп. в ВИНИТИ 10.03.81, № 1093-81. - 31 о.

12. Цвдвов В.И. Поверхностное натяжение и критические температуры металлов// Теплофизика высоких температур.-1981.-Т. 19.- Ш 4.- С.891.-Дел. в ВИНИЙ 10.03.81, * 1094 - 81.30 о.

13. Цаякод В.В. Высокотемпературная теплоемкость вольфрама, могабдена, ниобия и.тантала в условиях импульсного нагрева// Теплофизика высоки температур.-1982.-Т.20.-й 5.-

Or I0IS. - Дон. в ВИНИТИ 22.02.82, £ 789-82. -25 с.

24. Цапков В.И. Критические параметры металлов// Теплофизика высоких seunepaxyp.-X983.-I.2I.-li 4.-С.828. -Деп. г ВИНИТИ 20.04.82, te 2134-32. -15 о. -

15. Цепkos В.И» Ыакашганьнне гемпературы-перегреве жидких металлов// Тешгофнанна высоких температур.-1983.-T.2I.-

Ш I.-C.202. - Деп. в ВИНИТИ 29.06.82, fe 3336-82. -В с.

16. Цапков В.И. Связь между энергией образования вакансий я некоторыми фяаическшк овойотвамя металлов// Теплофизика высоких температур.-1983.-T.2I.-fe 3.-C.6I8. -Деп. в ВИНИТИ 09.03.83, № 1185-83. -25 с.

17. Цапков.В.И. Установка для исследования температурной са-висшоехк изменений отражатеяьной сшоообноста .металлов н сплавов в процессе шшульсного нагрев«// Внводовая лаборатория. -1983.-Й Ю.-С. 40-41.

Iß. Цайков В-Н. Сжимаемость жидких металлов// Теплофизика ни-ооних т8мператур.-1985.-Т.23.-й 6.-С.1233. - Деп. в ВИНИТИ 23.05.85, te 3591-85. -15 о.

19. Цапков В.И. Оценка критических давлений металлов// Теплофизика высоких температур.-1966.-Т.24.-Й I.- С.202. -Деп. э ВИНИТИ 23.09.85, Ш 6845-85. -12 с.

20. Цапков В.И. Оценке критических факторов сжимаемости ме-гаялов//Теплофи8Ика высоких темпера?ур.-1966.-Т.24. -

)? 3.-С.620.- Деп.. в ВИНИТИ 19.11.65, II! 7996-85. -8 о.

I •

21. Цапков В.Й., Анурин В.О., Ивлев И.И. Применение скин-эффекта в исследованию магнитного последействия в ферромагнетиках// Известия вузов. Физика.-1986.- Ä 6.-0.124,-Деп, в ВИНИТИ Ц.02.86, й 987-В. -15 0. -

22. Цапков В.И. Оцбнка критических температур и постоянных Ваа-дер-Ваальса для жидких металлов// Теплофизика высоких температур.-1986.-Т.24.-й 5.-C.IQ37. - Деп. в ВИНИТИ 06.05.86, * 3245-86. -35 с.

23. Цапков В.И. Перегрев жидких металлов// Инхенерно-физичао-кий журнал.-1986.- Й 5.-G.849. - Деп. в ВИНИТИ 26.06.86, й 4668-В86. -8 с.

24. Цапков В.И. Энергия активации вявкого течения металлов// Теплофизика высоких температур.-1986.-Т.24.6.-C.I23I.-Деп. в ВИНИТИ 28.08.86, й 6222-86. -15 о.

25. Цапков В.И., Аяурин В.О. Средпвквадра*ячвая амплитуда.атомных колебаний в металлах// Теплофизика выооких тсмпзра-typ.-1987.-Т.25.-й I.-C.200. - Деп. в ВИНИТИ 28.08.86,

й 622J-B. -17 с.

26. Цапков В.И. Энергия поверхности раздела между кристаллом и расплавом в металлах// Теплофизика высоких температур.-•I987.-T.25.-ft 2. -С.412. - Деп. в ВИНИТИ 28.08.86,

й 6224-В. -II с.

27. Цапков В.И. Электроны связи и некоторые овойства видках металлов// Теплофизика высоких температур.-1987.-Т.25.-^ Й 4.-С.826. - Деп. в ВИНИТИ 23.02.87, й I207-B87. -28 о.

28. Цапков В.И. Эмпирическая модель уравнения состояния металлов в твердой фазе и оценка его параметров// Извеотия вузов. Фивика.-1987.-й 9.-C.I28. - Деп. в ВИНИТИ 09.03.87, й I666-B87. -16 с.

29. Цапков В.И. Оценка плотности металлов в критичеокой точке// Известия вузов. Фивика.-1987.-й II.-C.i25. - Деп.

в ВИНИТИ 06.05.87, Й 3232-В87. -12 с. '

30. Цапков В.И.t Римский H.H. Энтальпия и электросопротивление некоторых сплавов на основе вольфрама// Извеотия вузов. Физика.-1989.-й 6.-C.I26. - Деп. в ВИНИТИ 29.12.88, Й 9I90-B88. -16 о.

31. Цапков В.И. Взаимосвязь между некоторыми физическими свойствами металлов// Невестин вузов. Физика.-1989.-й 6. -

C.I26.- Дел. в ВИНИТИ 29.12.88, * 9I9I-B88. -16 о.

32. Цапков В.И., Римский H.H. Исследование-зависимости электросопротивления некоторых сплавов вольфрама с колибде-нои от их знтальпии импульсным методом// Теялофнаика высоких температур.-1989.-T.27.-fe 4.-С.829.- Дел. в ВИНИТИ 25.01.89, fc 599-В89. -8 с.

33. Цапков В.И., Римский H.H. Исследование зависимости электросопротивления некоторых сплавов вольфрама с рением от ах 8нтальпнн импульсный методом// Теплофизика высоких температур.-1989.- № 5. -С.ИБ5.- Деп. в ВИНИТИ 25.ÜI.89, Ё 6QO-B89. -8 с.

34. Цапков В.И., Анурнв В.О., Козлова Г.В. Энтальпия н электросопротивление некоторых сплавов на основе меди и никеля// Известия вузов. Физика.-I989.-fe 9.-С.Х28. - Деп. в ВИНИТИ 26.06.89, ¡Ё 4I69-B89. -10 с.

35. Цапков В.И., Римский H.H., Козлова Г.В. Зависимость электросопротивления некоторых сплавов на основе молибдена от энтальпии// Известия вузов. Физика.-1989.-fe 9.- С. 128. - Деп. в ВИНИТИ 26.06.89, № 4I68-B89. -8 с.

36. Цапков В.И. Связь изменения электросопротивления при плавлении, металлов с внутренним давлением// Иавеетия вузов. Физика.-1990.-й I0.-C.I25. - Деп. в ВИНИТИ 15.06.90,

« 3466-В90. -12 о.

37. Цапков В.И., Анурин В.О. Зависимость электросопротивлении некоторых редкоземельных металлов от энтальпки//Те-плофнзика высоких температур.-1990.-Т.28.-й 5.-С.1034.-Дап, в ВИНИТИ Ю.07.90, № 383I-B90. -13 о.

38. Цапков В.И. Скорость внука в металлах и периодический закон Д.И.Менделеева// Невестин вузов. Физика.-1991.-

£ 1.-ГС.Х28. - Деп. в ВИНИТИ 13.12.90, £ 6248-В90.-20 с.

39. Цапков В.И., Римский H.H. Зависимость электросопротивления -сплавов ВАР-3, ВАР-5 и ВАР-Ю от их энтальпии// Теплофизика высоких темперагур.-1991.-Т.29.-»|! 3.- С.621.-

. Деп. в ВИНИТИ 27.02.91, * 899-B9I. -13 с.

40. Цапков В.И., Римский H.H. 8авиоимость электросопротивления некоторых сплавов ниобий-титан от энтальпии// Иавестия вузов. Фивика.-1991.-й 7.-С. 12)3,- Деп. в ВИНИТИ 23.05.91, » 2I40-B9I. -8 с.

41. Цапков В.И. Устройство для исследования теплового рвонира-ннн металлов и сплавов емкостным методом в условиях быстрого нагрева// Мясная ■ холодильная промышленность.-1992.-* I. -С.11-12.

42. Цапков 3.IL,.Римский H.H. Теплоемкость сплава вольфрам-рений при выооких температурах// Мясная i холодильная про15яявннооть.-.1992.- б 3. -С.26-27.

43. Цапков В.И., Ркмокий H.H. Энтальпия ■ электросопротивление некоторых тугоплавких сплавов// 28 научная конференция факультета физико-математических я естественных ваук УДН: Тезисы.- И.: Иад-во УДН.-1992.-Ч.1.-С.14.

44. Цапков В.И., Римский H.H., Анурин В.О. Исследование физических свойств сплавов импульопым методом// Известия вузов. Физика.-1993.-й 3.-C.I26.- Деп. в ВИНИТИ 27.07.92,

« 2457-В92. -50 о.

45. Цапков В.И., Римский H.H., Анурин В.О. Тепловое излучение металлов и сплавов при импульсном нагреве// Извеотия вузов. Физика.-1993.-* 3.-C.I27. - Деп. в ВИНИТИ 27.10.92, Й 3095-В92. -17 о.

46. Цапков В.И., Костыяева У.В. Зависимооть аяектросопротвв-ленип стали I2XI8H9T от ее энтальпии// Извеотия вузов. Оивяка.- 1993.-й 8.-C.I28. - Деп. в ВИНИТИ 23.03.Я,

16 68I-B93. -8 о.

47. Цапков В.И. Тепловое раовярение проводников при переходе из твёрдого ооотояния в жидкое// 29 научная конференция факультета физико-математических я еотеотвенных наук Российского университета дружбы народов (17-31 мая 1993 г .у. Теэнсы.-Н.:.Нзд-во РУДН, 1993.- Ч. I.-. С.24.

48. Цапков B.I.r Костыяева У.В. -Зависимооть электросопротивления сплава I23CI8H9T от его энтальпии// Таи же. -С. 23.

49«, Цапков В.И., Римский H.H., Анурнв В.О. Тепловое излучение проводников в облаоти фазовых переходов// Там же. -С. 22.

50. Цапков В.И., Римокий H.H., Анурин В.О., Коотыдева У.В., Козлова Г.В. Электросопротивление и энтальпия некоторых сплавов в твердой и жидком состояниях// Иегаллы. -1995. - ИЗ.