Ядерные реакции на среднетяжелых разделенных изотопах и на тяжелых радиоактивных ядрах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ЦШШШШЦЩ

ОБЪЕДИНЕННЫЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ

1-2009-5 На правах рукописи УДК 539.17

БАЛАБЕКЯН Анаит Рафиковна

ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ НА СРЕДНЕТЯЖЕЛЫХ РАЗДЕЛЕННЫХ ИЗОТОПАХ И НА ТЯЖЕЛЫХ РАДИОАКТИВНЫХ ЯДРАХ

Специальность: 01.04.16 — физика атомного ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

2 0 0-3 Г-Э

Дубна 2009

003462503

Работа выполнена в Лаборатории ядерных проблем им. В.П.Джелепова Объединенного института ядерных исследований и на кафедре ядерной физики Ереванского государственного университета.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук,

профессор Чубарян Эдвард Вартанович

доктор физико-математических наук Ковалик Алоиз

доктор физико-математических наук Демьянова Алла Сергеевна

Ведущая организация: Научно-исследовательский институт ядерной физики им. Д.В.Скобельцына (НИИЯФ МГУ)

Защита состоится «_» 2009 г. в «_» час, на заседании

диссертационного совета по защите диссертации Д 720.001.03 при Лаборатории ядерных проблем ОИЯИ по адресу: Россия, 141980, Московская область, г. Дубна, ул. Жолио-Кюри, д. 6, ОИЯИ.

С диссертацией можно ознакомиться в НТБ Объединенного института ядерных исследований.

Автореферат разослан " " ф&^/эд^&Я. 2009 г.

Ученый секретарь диссертационного совета доктор физико-математических наук

Ю.А.Батусов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

В настоящей диссертации представлены экспериментальные результаты в области ядерных реакций на разделенных изотопах олова (ш-118'120'1245п) ПОд действием протонов с энергиями 0.66, 1.0, 3.65 и 8.1 ГэВ и под действием дейтронов с энергией 3.65 ГэВ/нуклон. Приведены также результаты исследований для выходов реакций под действием протонов с энергией 0.66 ГэВ на радиоактивных ядрах 1291, 237Ыр и 2 'Аш. Проведено детальное сравнение полученных результатов с соответствующими теоретическими моделями.

Актуальность темы:

Согласно современным представлениям взаимодействие высокоэнергетичных заряженных частиц с атомными ядрами описывается двухступенчатой, каскадно-испарительной моделью. В первой, быстрой стадии реакции, налетающая частица взаимодействуя на своем пути с ограниченным числом нуклонов ядра, вылетая из ядра уносит с собой определенное число быстрых частиц. На второй стадии, оставшееся после каскада, возбужденное ядро относительно изотропно испускает нуклоны (гамма кванты) и превращается в ядро-продукт [1]. Эта модель описывает ядерные реакции в широкой области масс мишеней, ядер-продуктов и энергий налетающих частиц. В тоже время, несмотря на многочисленные экспериментальные факты, накопленные за многолетнюю историю в физике ядерных реакций, некоторые из важных проблем, таких как механизм адрон- и ядро-ядерных взаимодействий при высоких энергиях, поиск нового острова стабильности сверхтяжелых элементов, свойства экзотических ядер и т.д. все еще ожидают своего решения. Одна из них связана с выяснением механизма образования легких ядер-продуктов (механизм мультифрагментации).

Ядерная фрагментация была открыта 70 лет назад при изучении космических лучей, как неожиданный феномен сопровождающий соударение релятивистских протонов с мишенями. Она выявилась в виде испускания медленных фрагментов, масса которых была тяжелее чем масса а-частиц, но легче чем масса фрагментов деления [2]. В настоящее время их называют Фрагментами Промежуточной Массы (ФПМ 7<2<20). В дальнейшем,

ядерная фрагментация была обнаружена в экспериментах на ускорителях. Ситуация сильно изменилась в 1982 году, когда на ускорителе в Беркли Якобсоном и др. во взаимодействиях 12С (250 МэВ/нуклон) с ядрами фотоэмульсий было открыто множественное рождение ФПМ (ядерная мультифрагментация) [3]. Это стимулировало появление многих теоретических моделей, в которых образование легких ядер-продуктов объяснялось фазовым переходом "жидкость-газ", который происходил при большой температуре горячего ядра, образующейся при облучении ядра-мишени высокоэнергетичной частицей [4,5]. Горячие ядра образуются при столкновении высокоэнергичных тяжелых ионов с ядрами. Нагревание ядра сопровождается сжатием, сильным вращением и искажением формы, что в свою очередь влияет на распад самого высоковозбужденного ядра. В таких случаях говорят о «динамической» мультифрагментации. Картина становится более ясной когда в качестве бомбардирующих частиц используются легкие релятивистские снаряды (протоны, дейтроны, а-частицы). В результате энергия возбуждения ядра почти целиком тепловая и можно применить термодинамические подходы для описания ядерного фазового перехода «жидкость-газ» («тепловая мультифрагментация»).

В настоящее время накоплен богатый экспериментальный материал в исследовании ядерной мультифрагментации. Несмотря на это все' еще остается открытым вопрос: можно ли механизм мультифрагментации применить только для ФПМ (7<2<20) или более тяжелые остаточные ядра тоже могут образоваться как остаточные партнеры ФПМ в ядерной мультифрагментации.

Другое важное направление в области ядерных реакций исследуемое в настоящей диссертации это трансмутация продуктов деления и трансурановых элементов, интерес к которым сильно возрос в последнее десятилетие в связи с проблемой утилизации ядерных отходов при работе атомных электростанций. Сделанные различными группами оценки показывают, что при трансмутации всех трансурановых элементов (ТУЭ) радиационный риск, обусловленный их утечкой из глубинного могильника, сравнивается с естественной радиоактивностью урановой руды не через 5*106 лет, как в случае непереработанных отходов, а примерно через 103 лет. Но при этом увеличивается обращение с ТУЭ на всех этапах топливного цикла [6].

Оценки радиационной опасности отработавшего ядерного топлива (ОЯТ) показывают, что после выделения актиноидов уран-плутониевого ряда и продуктов деления типа 908г и 137Сз, главным источником воздействия на население остаются 241Аш и 237Кр. При этом среди актиноидов наибольший вклад в радиоактивность дает 241Аш. Опасность от 237Ир заключается во первых в том, что, по массе этот элемент преобладает в ОЯТ, а во вторых у 237Кр повышенная миграционная способность в биосфере, по сравнению с другими актиноидами, что приводит к большой вероятности попадания его в организм человека по пищевым цепочкам. Среди продуктов деления ОЯТ 1291 тоже обладает повышенной миграционной способностью.

Несомненно, экспериментально полученные поперечные сечения образования ядер продуктов в радиоактивных мишенях 1291, 241Аш и 2 7Кр имеют важное значение для проектов сжигания трансурановых отходов на прямом протонном пучке.

Цель и задачи работы формулируются следующим образом:

1. Исследование сечений образования и кинематических характеристик остаточных ядер в реакциях протонов и дейтронов с разделенными изотопами олова с целью определения механизма образования продуктов в массовой области (40<А<80).

2. Исследование сечений образования выходов остаточных ядер в реакциях протонов с радиоактивными ядрами с целью систематизации и планирования трансмутации радиоактивных отходов.

3. Развитие современных спектроскопических методик для решения поставленных задач, автоматизации эксперимента и обработки данных.

Научная новизна:

Усовершенствована и автоматизирована методика идентификации и определения сечений образования короткоживущих Р-нестабильных продуктов ядерных реакций методом наведенной активности.

Разработана методика расчета оптимальных параметров эксперимента по изучению ядер-продуктов находящихся в сложных цепочках распада.

Экспериментально определены сечения образования ядер-продуктов в широкой массовой области 7 < А < А, из обогащенных

изотопов олова (1128п, ш8п, 1208п, 1248п) под действием протонных пучков с энергиями 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ и дейтроного пучка с энергий 3,65ГэВ/нуклон. Из исследований следует, что легкие продукты образуются в процессе мультифрагментации, которая предполагает фазовый переход «жидкость-туман» происходящий в горячем ядре при бомбардировке его высокоэнергетическими частицами. Сделана оценка вклада механизма мультифрагментации в образовании продуктов в средней массовой области.

Получены новые результаты кинематических характеристик ядер-отдачи в реакциях на ш8п под действием протонов и дейтронов с энергиями 3.65 ГэВ/нуклон. Сравнение передаваемых продольных импульсов на нуклоне указывает на более эффективную передачу импульсов протонами, чем дейтронами. Анализ этих экспериментальных результатов также указывает на вклад механизма мультифрагментации в образование лёгких и среднетяжелых продуктов.

Получены новые данные о процессах (р,хп), (р,рхп), (с1,хп) и (с!,рхп) при 1< х <14 на обогащенных изотопах олова П2,1|8,120' ш8п при энергиях 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ/нуклон. Исследован характер изменений сечений реакций (р,хп), (р,рхп) в области энергий 1-8.1 ГэВ.

Исследованы изомерные отношения 20 ядер-остатков из разделенных изотопов П2' 118, 120' 1248п. Из полученных результатов следует, что характер изменений изомерных отношений сечений в зависимости от числа испущенных мишенью нейтронов обусловлен присутствием нейтронного гало в тяжелых изотопах олова (испарение нейтронов с поверхности ядра), а также тем, что наряду с каскадно-испарительным процессом существует процесс поглощения отрицательных вторичных пионов поверхностными квазидейтронами 71" +с1 —>п+п.

Впервые найдены сечения образования ~ 70 остаточных ядер из каждой радиоактивной мишени 237Ыр, 241Аш и 1291, соответственно, при облучении протонами с энергией 660 МэВ. Сделана оценка эффективности трансмутации на прямом пучке протонов.

Научная и практическая ценность:

Исследование явления ядерной мультифрагментации не ограничивается сугубо областью ядерной физики, а находит свое

применение в астрофизике и космологии. Привлекает особое внимание существенное подобие термодинамических характеристик (температура, плотность, изоспиновая асимметрия) наблюдаемых при ядерной мультифрагментации и при сжатии/вспышке массивных звезд. Данный факт, в свою очередь, открывает широкую возможность для использования хорошо известных моделей ядерных реакций при описании распределения и эволюции материи во время взрыва суперновой.

Полученные в этой работе экспериментальные данные могут быть использованы для формирования библиотек ядерных данных (ЕХРСЖ, N811).

На защиту выдвигаются следующие результаты:

1. Усовершенствована и автоматизирована методика идентификации и определения сечений образования короткоживущих р-нестабильных продуктов ядерных реакций методом наведенной активности.

2. Разработана методика для расчета оптимальных параметров эксперимента по изучению ядер-продуктов находящихся в сложных цепочках распада.

3. Получены новые экспериментальные данные о процессах (р,хп), (р,рхп), (с1,хп) и (с!,рхп) при 1< х < 14 на обогащенных изотопах олова

' 12°- ш8п при энергиях 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ/нуклон. Анализ энергетических зависимостей этих выходов указывает на наличие вкладов в выходы измеряемых остаточных продуктов канала с образованием пионов.

4. Исследованы изомерные отношения «20 ядер-остатков из разделенных изотопов П2, 118, 120, 1248п, из которых для 10 пар продуктов(95ИЬ, 95Тс) - новые данные. Из полученных результатов следует, что характер изменения изомерных отношений сечений, в зависимости от числа испущенных мишенью нейтронов, обусловлен присутствием нейтронного гало в тяжелых изотопах олова (испарение нейтронов с поверхности ядра), а также тем, что наряду с каскадно-испарительным процессом существует процесс поглощения

отрицательных вторичных пионов поверхностными квазидейтронами (л" +с1 —» п+п).

5. Получены сечения образования ядер продуктов в широкой массовой области из обогащенных изотопов олова (П28п, ш8п, ш8п, 1248п) под действием протонов и дейтронов. Из исследований следует, что легкие продукты реакции образуются в процессе мультифрагментации, которая предполагает фазовый переход жидкость-газ происходящий в горячем ядре при бомбардировки его высокоэнергетическими частицами. Впервые оценен вклад механизма мультифрагментации в образовании продуктов реакции в массовой области 40<А<80.

6. Получены новые результаты кинематических характеристик ядер-отдачи в реакциях на 1188п под действием протонов и дейтронов с энергиями 3.65 ГэВ/нукпон. Сравнение передаваемых продольных импульсов на нуклоне указывает на более эффективную передачу импульсов протонами, чем дейтронами. Анализ этих экспериментальных результатов также указывает на вклад механизма мультифрагментации в образование лёгких и среднетяжелых продуктов.

7. В диссертации впервые получены сечения образования «70 остаточных ядер из каждой радиоактивной мишени 1291, 237Ыр и 241Ат, соответственно, при облучении протонов с энергией 660 МэВ. Сделана оценка эффективности трансмутации на прямом пучке протонов.

Апробация работы:

Результаты представленные в диссертации, многократно докладывались на семинарах в отделе НЭОЯС и РХ Лаборатории ядерных проблем Объединенного института ядерных исследований (г.Дубна), в Ереванском государственном университете, Ереванском институте физики, на международных конференциях по структуре атомного ядра (1997—2007гг), на XXV международном коллоквиуме «Теоретика групповые методы в физике» (Мексика 2004г.)

Публикации:

Основные результаты исследований представлены в 15 работах, опубликованных в реферируемых журналах. В целом, по материалам исследований представленных в диссертации, опубликовано 20 работ.

Структура и объем диссертации:

Диссертация написана на основе двадцати работ, состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы. Она содержит 206 страниц, включая 57 рисунков, 34 таблицы и список литературы из 193 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во введении обосновывана актуальность выполненной работы. Кратко изложено состояние теоретических и экспериментальных исследований механизма мультифрагментации. Сформулирована цель диссертации и приведено ее краткое содержание.

Первая глава посвящена методике эксперимента. Исследование продуктов реакций расщепления, деления или фрагментации активационным методом как правило связано с трудностями обработки большого массива спектрометрического материала. На основе накопленного опыта по исследованию сечений ядерных реакций глубокого расщепления и фрагментации была усовершенствована методика обработки экспериментальных данных и создана автоматизированная система программ, позволяющая существенно повысить точность и эффективность обработки, что в свою очередь способствует решению поставленной задачи.

В таблице 1 приведен выход пакета программ, определяющей сечения образования ядер остатков из мишени олова (ll8Sn) в эксперименте проведенном в рамках данной работы. В таблице приведены средневзвешенные значения сечений некоторых ядер остатков и их погрешности - статистические (internal) и из разброса (external).

При расчете сечений образования остаточных ядер учитывалось, что спектрометрический тракт, как правило, имеет

определенное «мертвое» время, в течение которого излучение не регистрируется, площадь пика полного поглощения у-квантов оказывается заниженной по сравнению с действительной. Особенно заметным это становится при больших загрузках, в частности, при измерении «горячих» радиоактивных мишеней. Поэтому в формуле сечения образования остаточных ядер этот эффект был учтен

tr

умножением площади пика полного поглощения на множитель —,

где /г - реальное время измерения, а - живое время измерения.

В данной работе был рассмотрен распад генетически связанных ядер и определены независимые сечения образования этих ядер. Определен параметр оптимизации эксперимента, в котором методом наведенной активности исследуются спектры остаточных ядер.

Вторая глава диссертации посвящена исследованию ядерных

реакций под действием протонов с энергиями 0,66, 1, 3,65 и 8,1ГэВ и

дейтронов с энергией 3,65ГэВ/нуклон на разделенных изотопах олова ^112,118,120,

Получены новые экспериментальные данные о процессах (р,хп), (р,рхп) при 1< х < 14 на обогащенных изотопах олова 112, п8,12°-1 48п при энергиях 0.66, 1.0, 3.65 и 8.1 ГэВ и (с!,хп), (с!,рхп) при 3.65 ГэВ/нуклон. По теоретическим предсказаниям сечения исследуемых реакций практически остаются постоянными, что наблюдается для экспериментальных сечений реакций с вылетом более четырех нейтронов (Рис.1). Для реакций (р,2п) (Рис. 1а) и (р,р2п) (Рис.1б) сечения сначала уменьшаются, а потом растут, с ростом энергии, в области выше 1 ГэВ. Указанный рост сечений объясняется наличием вкладов в выходы измеряемых остаточных продуктов канала с образованием пионов. Отношения сечений реакций (с!,хп)/(р,(х-1)п) и (с!,рхп)/(р,р(х-1)п) не согласуются с предсказаниями каскадно-испарительной модели. Экспериментальные значения превышают расчетные в среднем в 1.5-2 раза (Рис.2). Это объясняется тем, что экспериментальные сечения чувствительны к двухнуклонной структуре дейтрона, в то время как теоретические расчеты не полностью учитывают эту структуру.

В работе получены изомерные отношения (отношение сечения образования высокоспиновых состояний ядер к низкоспиновым) ~ 20 остаточных ядер (Таблица 2). Исследование показали, что изомерные отношения сначала растут, а потом остаются постоянными с ростом числа испущенных мишенями нейтронов. На основе полученных данных утверждается, что такое поведение изомерных отношений сечений обусловлен присутствием нейтронного гало в тяжелых изотопах олова (испарение нейтронов из поверхности ядра), а также тем, что наряду с каскадно-испарительным процессом существует процесс поглощения отрицательных вторичных пионов поверхностными квазидейтронами (л' +<1 ->п+п).

Рис. 1 Зависимость сечения образования ядер остатков от энергии налетающего протона, а) "6тБЬ •- из мишени "нБп; из мишени 120Бп; к.-из мишени 124Бп. Ъ) "°Бп •-из мишени 1,2 Бп; А.-из мишени "8Бп; У - из мишени ,20Бп; ■- из мишени 124Бп.

В данной работе исследованы также выходы образования остаточных ядер в широкой массовой области продуктов. Наблюдается зависимость этих выходов от третьей проекции изоспинов как остаточных ядер, так и ядер-мишеней. Изоспиновая зависимость имеющихся экспериментальных данных указывает на

скейлинговый характер. В случае мультифрагментации отношение выходов фрагментов образованных из разных мишеней экспоненциально зависит от изотопического спина ядер-продуктов:

Я21 = Г2(/и)/^(Л,2) = ехр(С+В-/3)

где У(14,2) сечение образования фрагмента с 2 протонами и N нейтронами. Индексы 1 и 2 относятся к двум мишеням с разными изоспиновыми составами, 2 относится к более нейтроноизбыточному источнику. С и В подгоночные параметры, tъ ~(Ы-2)/2 третья проекция изотопического спина образованного фрагмента.

3,43,23,02,82,62,42,22,0-

1,41,21,00,80,6-

Я 3,4-

Дз,о-¿2,85 2,6

2,22,01,81,6 1,41,2- 1,00,80,6-

а)

Ь)

Рис. 2 Зависимость отношения сечений образования остаточных ядер а) дейтрон-ядерных б) протон-ядерных реакций от числа вылетевших нейтронов. •-Экспериментальные результаты для всех мишеней, о-теоретические расчеты по каскадно-испарительной модели. Сплошная кривая усреднение по расчетным данным.

Систематизация экспериментальных данных в виде вышеуказанного уравнения соответствует многообразию реакций в широком энергетическом интервале и этот феномен называется изоскейлингом (рис.3). Параметр наклона (В) в этой зависимости выражается через различие химических потенциалов двух начальных систем и через

температуру возбужденного ядра одного и того же элемента. На рисунке 4 приведена зависимость параметра В от разности нейтронного избытка мишени для легких и среднетяжелых остаточных ядер. В таблице 3 приведены значения параметров В для разных массовых областях фрагментов и для разных пар мишеней. Из таблицы видно, что параметр В чувствителен к механизму образования продуктов в разных массовых областях. Анализ полученных результатов указывает на то, что легкие продукты образуются в процессе мультифрагментации, которая предполагает фазовый переход жидкость-газ, происходящий в горячем ядре при взаимодействии ядра-мишени с высокоэнергетическими частицами. В массовой области продуктов 40 <А <80 впервые отмечен вклад механизма мультифрагментации, в то время как ядра продукты, близкие по массам к мишени, образуются в процессе расщепления.

Рис.3 Изоскейлинговая зависимость выходов остаточных ядер.

В работе методом улавливающих фольг в рамках формализма двухступенчатой векторной модели исследованы кинематические характеристики остаточных ядер образованных при взаимодействии протонов и дейтронов с обогащенным изотопом |188п при энергии 3.65 ГэВ/нуклон. Получены кинетические энергии образованных ядер остатков, а также скорости и энергии возбуждения послекаскадного ядра, что дает возможность уточнить механизм образования продуктов реакций. Сделаны сравнение между результатами протон-ядерных и дейтрон-ядерных реакций. Продольный импульс

2-

-1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 4.5

передаваемый мишени во время взаимодействия протонов и дейтронов указывает на то, что протон является более эффективным агентом передачи импульса, чем дейтрон. Три разные версии Лос-Аламосовской кварк-глюонной струнной модели (ЬАСЮБМОЗ) использованы при обсуждении экспериментальных результатов.

Рис. 4 Зависимость параметра В от разности нейтронного избытка мишени для разных массовых областях фрагментов. ■ -для области фрагментов 7<А<40: •-для области продуктов 40<А<80.

На рисунке 5 приведены зависимости продольных передаваемых импульсов от числа вылетевших нуклонов. Изменение наклона в этой зависимости в области ДА-50 указывает на изменение механизма образования остаточных ядер. Ядра-остатки в массовой области ДА<50 образуются в процессе расщепления, в то время как остаточные ядра в массовой области ДА>50 образуются не только в процессе расщепления, но и по механизму мультифрагментации.

На рисунке 6 приведена зависимость кинетической энергии ядер продуктов от части потерянной массы мишени для протон- и дейтрон-ядерных реакций.

Наблюдается изменение наклона линейной зависимости (ДА-50) для разных массовых областей продуктов. Это также свидетельствует об изменение механизма образования ядер продуктов в разных массовых областях.

N Е с!Е

dsig

sig2

1 с!

1 539.509 0.089 8.347Е-0027 1.129Е-0027 8.348Е-0027 1.129Е-0027 100Р<1(0)

2 539.296 0.153 4.185Е-0027 7.297Е-0028 4.187Е-0027 7.300Е-0028 100Рё(0)

3 538.966 0.286 8.014Е-0027 2.061Е-0027 8.014Е-0027 2.061Е-0027 ЮОРё(О) ББ weightedavg= 5.62276Е-0027 5.62509Е-0027

ББ sigmaint= 5.87420Е-0028 5.87577Е-0028

1 539.509 0.089 5.724Е-0026 7.738Е-0027 5.727Е-0026 7.742Е-0027 ЮОЩО)

2 539.296 0.153 6.139Е-0024 6.334Е-0027 6.141Е-0026 6.338Е-0027 ЮОЩв) ББ weightedavg= 5.86473Е-0026 5.86761Е-0026

ББ sigmaint= 7.73375Е-0027 7.73776Е-0027

3 474.410 0.241 1.186Е-0026 2.308Е-0027 1.186Е-0026 2.308Е-0027

4 475.340 0.232 1.943Е-0026 3.059Е-0027 1.943Е-0026 3.059Е-0027

5 474.628 0.234 1.200Е-0026 1.891Е-0027 1.200Е-0026 1.891Е-0027 88 weightedavg= 1.33369Е-0026 1.33369Е-0026

88 sigmaint= 1.31963Е-0027 1.31963Е-0027

Таблица 1 Сечения образования некоторых ядер остатков, полученные пакетом программ.

102Ш1(С) 102ЩС) 102Ш1(С)

•А

Остаточное ядро К=сн/сть

йп Бп ш8п 8п

8.1 ГэВ 8.1ГэВ 1 ГэВ 8.1ГэВ 1 ГэВ 8.1 ГэВ 1 ГэВ

"7Сс1(11/2",1/2+) - - - 1.4610.41 2.0410.20 3.1510.5 3.010.45

и/1п(9/2+,1/2") - 2.3410.5 2.310.3 6.0010.46 2.6010.47 8.6712.10 4.0510.90

И68Ь(8",3+) - 0.5210.08 0.5610.10 1.0710.19 1.1510.21 2.17 -

ии1п(7+,2+) 0.8±0.1 2.3010.22 3.910.4 2.4010.23 3.110.5 2.3610.25 4.0510.91

1081п(6+,1") 0.22+0.13 3.110.64 2.410.35 . 3.310.93 3.710.4 2.611.39 3.6510.88

Ш4АВ(5+,2+) 1.2610.15 2.3510.35 3.2710.62 2.7510.25 2.4510.32 2.8010.39 3.66+0.86

102Ш1(6+,2-) 2.61±0.3 2.3010.75 3.0011.06 2.4710.33 - 2.7210.60 -

101КЬ(9/2+, 1/2") 2.98±0.44а 1.2210.24 1.2010.23 1.9310.29 1.810.3 1.3810.23 1.3810.25

ууЩ9/2+,1/2") 4.97±0.80 4.811.1 6.1511.10 4.2310.64 3.510.5 6.610.9 5.4411.25

у;>Тс(9/2+,1/2") 8.34+1.49 8.40+0.96 7.9010.63 11.1910.9 8.610.9 12.5011.87 11.37+1.30

У5МЬ(9/2+,1/2") 0.65+0.12 1.2010.25 0.8210.16 - - - 0.9610.17а

Таблица 2. Изомерные отношения ядер-остатков.

Остаточное ядро К=ан/сть

"«Бп ш8п ап

8.1 ГэВ 8.1 ГэВ 1 ГэВ 8.1ГэВ 1 ГэВ 8.1 ГэВ 1 ГэВ

У4Тс(7\2+) 4.70+0.73 6.55+0.80 5.1±1.1 7.5+1.3 8.4±1.8 11.4+1.6 12.0±3.4

узТс(9/2+, 1/2") - 4.30+1.46 - - 7.67+1.53 - -

*'У(9/2+,1/2") - 1.7+0.3 1.80±0.27 3.55±0.53 3.40±0.76 2.87±0.52 -

8<>У(8+,4') 3.00±0.43 2.1±0.3 3.1±0.5 2.59±0.30 2.95±0.40 2.7±0.4 2.70±0.82

84Ш>(6-,2-) - 0.83±0.35 - 0.96±0.14 - 1.28±0.13 -

52Мп(6+,2+) - 4.24±0.71 - - - - -

448С(6+,2+) 1.77±0.45 2.1±0.5 - 2.10±0.41 - 2.0±0.6 -

Продолжение Таблицы 2.

ДА/А,

Рис. 5 Зависимость продольного передаваемого импульса от числа вылетевших нуклонов АА,: а) для дейтрон-ядерных реакций Ъ) для протон-ядерных реакций(•). Сплошная линия есть расчеты по модели 1А(208М03.01, пунктирная линия - расчеты по модели LAQGSM03.SU и точечная линия - расчеты по модели ЬА()0$М03.01.

Параметр В (Ер=3.65 ГэВ)

Ядра-продукты AN=2 ДЫ=4 ДЫ=6 ДЫ=8 ДЫ=12

7<А<30 0.19±0.03 0.2710.06 0.23±0.03 0.44±0.10 0.5110.04

40<А<60 0.11+0.03 0.34±0.05 0.41±0.04 0.5610.04 0.8510.04

60<А<80 0.18+0.05 0.25±0.13 0.36±0.09 0.51+0.10 0.7810.21

0.25±0.02 0.32±0.04 0.66±0.02 0.6210.15 0.9410.20

0.24±0.07 0.22±0.08 0.46±0.15 0.8510.25 1.0710.32

Параметр В (Е<)=3.65 ГэВ/нуклон)

Ядра-продукты Д№4 ДИ=6 Д№8 ДЫ=12

7<А<30 0.27+0.05 0.2610.05 0.2810.12 0.5510.07

40<А<60 0.3810.10 0.4110.09 0.4110.10 0.7810.14

60<А<80 0.1910.07 0.5010.10 0.5710.14 0.7710.19

0.30+0.08 - 0.8710.22 1.1710.29

Таблица 3. Значения параметров В для разных массовых областей продуктов.

Рис. 6 Зависимость кинетической энергии ядер продуктов от части потери масс АА/А,: а) для дейтрон-ядерных реакций Ь) для протон-ядерных реакций(•). Для сравнения, ! указывают экспериментальные результаты для мишени Ag, а, 7 указывают экспериментальные результаты для мишени РЪ приведенных в литературе. Сплошная линия (1) есть расчеты по модели LAQGSM03.01, пунктирная линия (2)- расчеты по модели LAQGSM03.S1, и точечная линия (3) - расчеты по модели ЬА()05М03.01. Толстая сплошная линия есть линейная подгонка экспериментальных данных для ядер остатков в массовой области А>80.

40 80 120 160 200 240

А

Рис.7 Зависимость сечений образования остаточных ядер от массового числа для мишеней 237Ир и241 Ат.

В основу третьей главы легли работы посвященные исследованию ядерных реакций под действием протонов с энергией 660 МэВ на радиоактивных ядрах 1291, 237Кр, 24|Аш. Важность этих исследований заключается в том, что для моделирования процесса трансмутации радиоактивных отходов образованных вследствие работы атомных реакторов, необходимо увеличить имеющуюся базу экспериментальных данных взаимодействий частиц как с трансурановыми элементами, так и с продуктами деления. С другой стороны стоит важный вопрос оценки эффективности сжигания радиоактивных отходов на разных пучках частиц при разных энергиях.

Впервые получены 74, 80 и 53 сечения образования остаточных ядер из 1291, 241Аш и 237Ыр, соответственно. На Рис.7 приведены сечения образования остаточных ядер из мишеней 241Аш и 237Нр в зависимости от массового числа продуктов, и их сравнение с теоретическими расчетами, сделанными по каскадно-испарительной модели. Используя полученные сечения можно оценить эффективность трансмутации 1291 в прямом пучке протонов. Поскольку суммарное сечение всех измеренных в работе ядер-продуктов составляет 470 мб, то учитывая стабильные продукты, также как и продукты, которые по энергиям у-линий или периодам полураспада находятся вне рабочего диапазона спектрометра, можно предположить, что полное сечение реакции 1291(р,хруп) составляет величину ~ 1 барн. Тогда, при облучении в мишени ускорительно-бланкетной системы в течение месяца при токе протонов 10 мА, что вполне достижимо, произойдет «выжигание» 5% (20 мг) этого изотопа. Полученные экспериментальные результаты дают возможность оценить время, после которого трансмутация становится эффективной. Понятно, что образование короткоживущих изотопов приводит к увеличению активности мишени 1291. Если пересчитать полученные данные на ток протонов 10 мА и длительность облучения один месяц, то активность мишени увеличится от 0.293 -107 распад/с до 9.8-1012 распад/с. Однако, через 10 лет активность мишени уменьшится и составит 0.466-107 , а через 20 лет уменьшится на порядок. Через 50 лет активность мишени составит 2.5-102 распад/с. Таким образом, использование 1291 в качестве компонента мишени подкритической системы может способствовать решению проблемы утилизации этого долгоживущего радиотоксичного осколка деления,

образующегося в больших количествах при работе атомных электростанций.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

• Развита методика идентификации и определения сечений образования короткоживущих Р-нестабильных продуктов ядерных реакций методом наведенной активности. Автоматизирован процесс обработки экспериментальных данных.

• Разработана методика определения оптимальных параметров эксперимента по изучению ядер-продуктов находящихся в сложных цепочках распада.

• Впервые экспериментально исследованы процессы (р,хп), (р,рхп), (с1,хп) и (с!,рхп) на обогащенных изотопах олова 112'1|8'

• 1248п при энергиях начального пучка 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ/нуклон. Изучены механизмы этих реакций.

• Впервые исследованы изомерные отношения ~10 ядер-остатков (95№>, 93,94'95Тс) из разделенных изотопов "2'"8'120'1248п и получена зависимость этих отношений от структуры ядер остатков.

• Исследован характер изменения изомерных отношений сечений от числа испущенных мишенями нейтронов и показано, что результат (выход на плато) обусловлен присутствием нейтронного гало в тяжелых изотопах олова и процессом поглощения отрицательных вторичных пионов поверхностными квазидейтронами (л- +с! п+п).

• Получены новые экспериментальные данные по сечениям образования ядер продуктов в массовой области 7 < А < А( из обогащенных изотопов олова (1128п, 1188п, 1208п, 124Бп) под действием протонов с энергиями 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ и дейтронов с энергией 3,65ГэВ/нуклон.

• Впервые экспериментально исследованы кинематические характеристики ядер-отдачи в реакциях на ш8п под действием протонов и дейтронов с энергиями 3.65 ГэВ/нуклон

• Впервые был оценен вклад механизма мультифрагментации в образование продуктов в массовой области 40<А<80.

• Впервые исследовано явление изоскейлинга для разных массовых областях фрагментов (7< А < 40, 40 < А < 80, 81< А

< 100) и для разных пар мишеней. Показано, что параметр изоскейлинга (В) чувствителен к механизму образования фрагментов.

• Впервые получены сечения образования «70 остаточных ядер из каждой радиоактивной мишени 129I, 237Np и 241Ат, соответственно, при облучении протонов с энергией 660 МэВ. Сделана оценка эффективности трансмутации на прямом пучке протонов.

Результаты, включенные в диссертацию, опубликованы в следующих работах:

1. В.Э.Александрян, Г.С.Айвазян, А.Р.Балабекян, А.С.Данагулян, В.Г.Калинников, В.И.Стегайлов, Я.Франа Исследование изомерных отношений сечений протон-ядерных реакций на изотопах олова. Ядерная Физика 59 21-25 (1996).

2. А.С.Данагулян, Л.Г.Мартиросян, Н.С.Амелин, А.Р.Балабекян, В.Г.Калинников, В.И.Стегайлов, Яр.Франа Исследование реакций (р,хп); (р.рхп) и (р,2р) на изотопах олова. Ядерная Физика 60, 965-969,(1997).

3. А.С.Данагулян, И.Адам, А.Р.Балабекян, В.Г.Калинников, В.К.Родионов, В.И.Стегайлов, В.И.Фоминых, Яр.Франа Образование легких ядер в реакциях протонов с разделенными изотопами олова. Ядерная Физика 63, р. 204-208 (2000).

4. V.Aleksandryan, J.Adam, A.Balabekyan, A.S.Danagulyan, V.G.Kalinnikov, G.Musulmanbekov, V.K.Rodionov, V.I.Stegailov, J.Frana Formation of residual nuclei with medium mass number in the reaction of protons with separated tin isotopes Nuclear Physics V.A674/3-4, P.539-549, 2000.

5. И.Адам, Я.Мразек, Я.Франа, А.Р.Балабекян, В.С.Пронских, В.Г.Калинников, А.Н.Приемышев Комплекс программ для автоматизированного расчета сечений ядерных реакций. Измерительная Техника 1, 57-61 (2001).

6. J.Adam, J.Mrazek, J. Frana, V.S.Pronskikh, A.Balabekyan, V.G.Kalinnikov, A.N.Priemishev, Software for calculating nuclear reaction cross sections Measurement Technique 44(1); 93-100 Jan-Feb 2001.

7. J.Adam, A.Balabekyan R.Brandt, V.P.Dzhelepov, S.A.Gustov, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, I.V.Mirokhin, J.Mrazek, R.Odoj, V.S.Pronskikh, O.V.Savchenko, A.N.Sosnin, A.A.Solnishkin, V.I.Stegailov, V.M.Tsoupko-Sitnikov, Investigation of the formation of residual nuclei induced by 660 MeV protons interacting with the radioactive 237Np, 241 Am and ml targets. Journal of nuclear science and technology V.l p.272 (2001) (Proceedings of the international conference on nuclear data for science and technology, October 7-12, 2001,Japan). (Abstr PAP AM ChEM S 221; 126-NUCL Part 2 APR 1 2001).

8. J.Adam, A.Balabekyan, V.S.Pronskikh, V.G.Kalinnikov and J.Mrazek Determination of the cross section for nuclear reactions in complex nuclear decay chains. Applied Radiation and Isotopes 56/4, 607-613 (2002).

9. В.Э.Александрян, И.Адам, А.Р.Балабекян, А.С.Данагулян, В.Г.Калинников, М.И.Кривопустов Ж.Мусульманбеков Изомерные отношения сечений реакции Sn(p,xpyn)X Ядерная Физика 65 N5 р.776-784 (2002).

10. J.Adam, A.Balabekyan R.Brandt V.P.Dzhelepov, S.A.Gustov, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, I.V.Mirokhin, J.Mrazek, R.Odoj, V.S.Pronskikh, O.V.Savchenko, A.N.Sosnin, A.A.Solnishkin, V.I.Stegailov, V.M.Tsoupko-Sitnikov, Investigation of the formation of residual nuclei from the radioactive 237Np and241 Am targets in the reaction with 660 MeV protons Ядерная Физика 65 N5 p.797-809 (2002).

11. V.S.Pronskikh, J.Adam, A.Balabekyan, R.Brandt V.P.Dzhelepov, S.A.Gustov, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, I.V.Mirokhin, J.Mrazek, R.Odoj, O.V.Savchenko, A.N.Sosnin, A.A.Solnishkin, V.I.Stegailov, V.M.Tsoupko-Sitnikov, Study of proton-induced reactions in a radioactive 1291 target at Ep=660 MeV. Workshop on Nuclear Data for the Transmutation of Nuclear Waste. GSI-Darmstadt, September 1-5, 2003, ISBN 3-00-012276-1, P001.

12. И.Адам, А.Балабекян, В.С.Барашенков, В.П.Джелепов, С.А.Густов, В.П.Филинова, В.Г.Калинников, М.И.Кривопустов, И.В.Мирохин, В.С.Пронских, А.А.Солнышкин, В.И.Стегайлов, В.М.Цупко-Ситников, Я.Мразек, Р.Брандт, В.Вестмайер, Р.Одой, С.Г.Машник, Р.И.Праел, К.К.Гудима, М.И.Базнат Исследование образования продуктов протон-ядерных реакций в мишени П91 при энергии протонов 660 МэВ Письма в ЭЧАЯ V.1,4(121) р. 53-64 (2004).

13. A.R.Balabekyan A.S.Danagulyan, J.Drnoyan N.A.Demekhina, J.Adam, V.G.Kalinnikov, G.Musulmanbekov. Isotope effect in fragment-yields observed in p+isotopes Sn inclusive reactions. Nuclear Physics A 735/1-2 p.267-276 (2004).

14. А.Р.Балабекян, А.С.Данагулян, Д.Р.Дрноян, Н.А.Демехина, И.Адам, В.Г.Калинников, М.И.Кривопустов, В.С.Пронских, В.И.Стегайлов, А.А.Солнышкин, П.Чалоун, В.М.Цупко-Ситников, Ж.Мусульманбеков Исследование реакций расщепления на l20Sn и реакций (d,xn), (d,pxn), (р,хп), и (р,рхп) на обогащенных изотопах олова. Ядерная Физика 68, 195-200(2005).

15. И.Адам, А.Балабекян, В.С.Барашенков, В.П.Филинова, В.Г.Калинников, М.И.Кривопустов, В.С.Пронских, А.А.Солнышкин,

B.И.Стегайлов, В.М.Цупко-Ситников, Р.Брандт, В.Вестмайер, Р.Одой,

C.Г.Машник, Р.И.Праел, К.К.Гудима, М.И.Базнат].Adam, Сравнение сечений образования остаточных ядер в мишенях 237NP и 241 Am при энергии протонов 660 МэВ с модельными расчетами. Письма в ЭЧАЯ Y.2, 6(129) р.25-39 (2005).

16. A.R.Balabekyan, A.S.Danagulyan, J.R.Drnoyan, G.N.Hovhannisyan, J.Adam, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, V.S.Pronskikh, V.I.Stegailov, A.A.Solnishkin, P.Chaloun, V.M.Tsoupko-Sitnikov, S.G.Mashnik, K.K.Gudima. Formation of Light Isotopes by Protons and Deuterons of 3.65 GeV/nucleon on Separated Tin Isotopes. Ядерная Физика 69 N9 p.l-11 (2006).

17. А.Р.Балабекян Систематизация выходов продуктов фотоядерных реакций из разделенных мишеней Ni и Си Известия АН РА серия Физика 41 N6,445-449 (2006).

18. А.Р.Балабекян Сравнение кинематических характеристик ядер-отдачи образованных из мишени 65Си с теоретическими расчетами. Ученые Записки ЕГУ 3,36-39 (2006).

19. А.Р.Балабекян Некоторые поправки на сечения остаточных ядер, образовавшихся при облучении обогащенных мишеней олова пучком ионов 12С с энергией 2.2 ГэВ/нуклон. Ученые Записки ЕГУ 2, 70-73 (2006).

20. A.R.Balabekyan, A.S.Danagulyan, J.R.Drnoyan, G. Hovhannisyan, N.A.Demekhina, J.Adam, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, V.S.Pronskikh, V.I.Stegailov, A.A.Solnishkin, P.Chaloun, V.M.Tsoupko-Sitnikov, S.G.Mashnik, K.K.Gudima. Recoil Products from p+"H Sn and d+"8Sn at 3.65 GeV/A. Ядерная Физика 70 N11 1-9(2007).

Цитированная литература:

1. В.С.Барашенков, В.Д.Тонеев Взаимодействие высокоэнергичных частиц и атомных ядер с ядрами. Атомиздат, Москва, 1972г.

2. Ю.П.Яковлев Фрагментация ядер под действием частиц и ядер промежуточных и высоких энергий. ЭЧАЯ, 14(6), 1285 (1983)

3. B.Jacobsson, G.Jönsson, B.Lindkvist and A.Oskarsson The disintegration of nuclei in violent heavy ion interactions at 55A MeV-110A MeV. Z.Phys. A (Physics and Astronomy) 307, 293 (1982).

4. J.P. Bondorf, A.S. Botvina, A.S. Iljinov, I.N. Mishustin, K.Sneppen, Statistical Multifragmentation of Nuclei Phys. Rep. 257, 133 (1995). A.S.Botvina et.al., Multifragmentation of spectators in relativistic heavy ion reactions Nucl.Phys. A584, 737 (1995).

5. V.A.Karnaukhov Nuclear multifragmentation and phase transitions in hot nuclei ЭЧАЯ 37, вып.2, 312-363 (2006)

6. Ю.П.Сивинцев Атомная техника за рубежом 2,1,11,3 (1992); А.С.Никифоров и др. Атомная Энергия 70, 188 (1991).

Получено 21 января 2009 г.

Отпечатано методом прямого репродуцирования с оригинала, предоставленного автором.

Подписано в печать 22.01.2009. Формат 60 х 90/16. Бумага офсетная. Печать офсетная. Усл. печ. л. 1,75. Уч.-изд. л. 1,72. Тираж 100 экз. Заказ № 56472.

Издательский отдел Объединенного института ядерных исследований 141980, г. Дубна, Московская обл., ул. Жолио-Юори, 6. E-mail: publish@jinr.ru www.jinr.ru/publish/

1 Методика эксперимента

1.1 Комплекс программ для автоматизированного расчета сечений ядерных реакций.

1.2 Определение сечения ядерных реакций в сложных цепочках распада

1.3 Некоторые поправки на сечения образования остаточных ядер при облучении разделенных изотопов олова пучком ионов 12С с энергией 2,

ГэВ/нуклон

2 Реакции на разделенных изотопах олова

2.1 Простые реакции.

2.1.1 Исследование реакций (р,хп), (р,рхп) и (р,2рхп) на изотопах олова при энергии протонов 660 МэВ.

2.1.2 Исследование реакций (с!,хп), (с1,рхп), (р,хп) и (р,рхп) на обогащенных изотопах олова.

2.2 Изомерные отношения

2.2.1 Протон-ядерные реакций на изотопах олова при энергии протонов 660 МэВ и исследование изомерных отношений сечений

2.2.2 Изомерное отношение сечений ядер-остатков в реакциях протонов с энергией 8.1 ГэВ на разделенных изотопах олова.

2.3 Изотопический эффект и изоскейлипг

2.3.1 Образование легких ядер в реакциях протонов с разделенными изотопами олова.

2.3.2 Образование ядер-продуктов со средними значениями масс в реакциях протонов с разделенными изотопами олова.

2.3.3 Изотопический эффект выходов фрагментов в реакциях протонов на изотопах олова.

2.3.4 Исследование изоскейлинга в реакциях протонов и дейтронов с энергией 3.65 гэв/нуклон на разделенных изотопах олова.

2.3.5 Систематизация выходов образования продуктов фотоядерных реакций на разделенных изотопах никеля и меди.

2.4 Кинематические характеристики ядер-отдачи.

2.4.1 Образование ядер отдачи в реакциях р +118 Sn и d, +118 Sn при энергий 3.65 ГэВ/А.

3 Реакции на радиоактивных ядрах Am, Np, I

3.1 Ядерные реакции на радиоктивных ядрах.

3.1.1 Исследование образования ядер-продуктов из радиоактивных мишеней 1291, 237Np и 241 Arn под действием протонов с энергией 660 МэВ.

Настоящая диссертация, как это видно из самого названия, посвящена ядерным реакциям на среднетяжелых разделенных изотопах и на тяжелых радиоактивных ядрах.

Реакции с участием легких частиц (протоны, дейтроны) при различных энергиях, сегодня, как и многие десятилетия назад продолжает находится в сфере интересов экспериментальной ядерной физики. В настоящее время интерес к реакциям такого типа обусловлен простым фактом - исследование кинематических характеристик ядер-продуктов, образованных в результате взаимодействия легких частиц с ядрами, и систематизация вероятности образования этих ядер дает информацию как о самой структуре продуктов так и о возможном механизме их образовании.

По современным представлениям взаимодействие высокоэнергетичных заряженных частиц с атомными ядрами описывается двухступенчатой, каскадно-испарительной моделью. В первой, быстрой стадии реакции, налетающая частица взаимодействуя на своем пути с ограниченным числом нуклонов ядра, вылетая из ядра уносит с собой определенное число быстрых частиц. На второй стадии, оставшееся после каскада, возбужденное ядро изотропно испускает нуклоны (гамма кванты) и превращается в ядро-продукт. Эта модель описывает ядерные реакции в широкой области масс мишеней, ядер-продуктов и энергий налетающих частиц. В тоже время, несмотря на многочисленные экспериментальные факты накопленные за многолетнюю историю в физике ядерных реакций, некоторые из важных проблем, такие как механизм адрон и ядро-ядерных взаимодействий при высоких энергиях, поиск новых сверхтяжелых элементов, свойства экзотических ядер и т.д. все еще ожидают своего решения. Одна из них связана с выяснением механизма образования легких ядер-продуктов (механизм фрагментации).

Для описания процесса фрагментации в настоящее время используют обобщенную каскадно-фрагментационно-испарительную модель. Согласно современным представлениям [1, 2] образование легких ядер-продуктов объясняется фазовым переходом "жидкость-газ", который происходит при критической температуре горячей ядерной материи, наступающей при облучении ядра - мишени высокоэнергетичной частицей. В соответствие с идеологией каскадно-фрагментационно-испарительной модели считается, что в начале процесса ядро-мишень представляет собой совокупность нуклонного ферми-газа, локализованного в некой фиксированной потенциальной яме. Высокоэнергетичные продукты элементарных адрон-пуклонных столкновений покидают ядро, в то время как частицы с более низкими энергиями захватываются самим ядром. Обычно ядра-остатки, образовавшиеся по окончании внутриядерного каскада, отождествляются с термализовапными остаточными ядрами. Возможно однако, что образовавшиеся системы ферми-частиц могут оказаться неравновесными, т.е. иметь суммарное число квазичастиц, меньшее равновесного значения дге? 2у^6аЕо/тт'2, где -параметр плотности уровней ядра. В процессе установления равновесия такие системы могут дополнительно испускать так называемые предрав-новесные частицы, в результате чего энергия возбуждения и нуклонный состав тер-мализованных остаточных ядер и послекаскадных ядер-остатков, в свою очередь могут отличаться. Данный эффект учитывается также при теоретических расчетах.

В случае сравнительно малой энергии возбуждения (Е0 < 2/) ядра-остатки последовательно испаряют частицы или испытывают деление. При высокой энергии возбуждения основным механизмом девозбуждения ядер становится многочастичный развал - мультифрагментация. Так как число открытых каналов очень велико, при описания этого процесса применяется статистический подход. Для моделирования процесса дезинтеграции образовавшихся после неравновесной стадии терма-лизованпых остаточных ядер обычно используется статистическая модель мульти-фрагмептации (СММ) [1]. Согласно СММ, возбужденное ядро относительно быстро расширяется до некоторого критического объема и разваливается на возбужденные фрагменты и нуклоны. Индивидуальные свойства фрагментов описываются в жид-кокапельном приближении с учетом существовании фазового перехода жидкость-газ в ядерной материи.

Действительно ли процесс взаимодействия высоковозбужденных адронов с ядрами происходит так как описывается в статистической модели мультифрагментации? Именно на этот вопрос отвечают эксперименты, направленные на выяснение механизма образования легких ядер-продуктов при высоких энергиях.

Значимая часть настоящей работы посвящена исследованию образования фрагментов при взаимодействия высокоэнергетических протонов и дейтронов с разделенными изотопами олова, целью которой и является выяснение механизма образования этих фрагментов.

Как сильно должно быть нагрето ядро, чтобы произошел процесс мультифраг-ментации. Анализ экспериментальных данных показывает: процесы такого типа происходят при энергии возбуждения ядра превышающей 500 МэВ, т.е. почти в 100 раз больше энергии, выделяющейся при захвате теплового нейтрона. При этом температура ядра достигает 6-7 МэВ.

Исследование явления ядерной мультифрагментации не ограничивается сугубо областью ядерной физики, а находит свое применение также в астрофизике и космологии. Недавно было отмечено также существенное подобие между термодинамическими характеристиками (температура, плотность, изоспиновая асимметрия) наблюдаемая в ядерной мультифрагментации и при сжатие/вспышке массивных звезд [3, 4, 5]. К примеру данный факт открывает широкую возможность для использования хорошо известных моделей ядерных реакций при описании распределения и эволюции материи в течении взрыва суперновой.

Другое важное направление в теории ядерных реакций исследуемое в настоящей диссертации это вопросы трансмутации продуктов деления трансурановых элементов, инетерес к которым сильно возрос именно в последнее десятилетие в связи с проблемой утилизации ядерных отходов при работе атомных электростанций. Сделанные различными группами оценки показывают, что при трансмутации всех трансурановых элементов (ТУЭ) радиационный риск, обусловленный их утечкой из глубинного могильника, сравнивается с естественной радиоактивностью урановой руды не через 5 • 106 лет, как в случае непереработанных отходов, а примерно через 103 лет. Но при этом увеличивается обращение с ТУЭ на всех этапах топливного цикла.

Оценки радиационной опасности отработавщего ядерного топлива(ОЯТ) показывают, что после выделения актиноидов уран-плутониевого ряда и продуктов деления типа 90вг и 137Сз, главным источником воздействия на населения остаются 241 Ат и 237 Ир. При этом среди актиноидов наибольший вклад в радиоактивность дает М1Ат. Опасность от 237Ир заключается в том, что во первых, по массе этот элемент преобладает в ОЯТ, а во вторых у 237Ир повышенная миграционная способность в биосфере, по сравнению с другими актиноидами, что приводит к большой вероятности попадания его в организм человека по пищевым цепочкам.

Исследование динамики трансмутации 237ДТр и 2'пАт при облучении в потоке тепловых нейтронов разных плотностей показывает, что чем выше плотность потока нейтронов, тем меньше образуется атомов различных актиноидов, дающих впоследствии заметный вклад в радиоактивность отходов. С целью получения потоков нейтронов высокой плотности 1017см~2с-1 к вопросам трансмутации привлекаются сильноточные протонные ускорители. В последнее время в этой области появилось несколько работ, в которых исследуются трансмутация актиноидов, как под действием нейтронов, так и их расщепление и деление актиноидов под действием протонов и ионов.

Основой расчета электроядерпых установок, как и их устройства мишени и учета влияния блапкета, служит определение характеристик адрон-нуклонного каскада. Для установления этих характеристик используется ряд программ, которые в свою-очередь с разной точностью моделируют адрон-нуклонный каскад. В диссертации ноказано, что для проверки отдельных программ самым надежным способом является сравнение экспериментальных выходов остаточных ядер с расчетными; С экспериметнальной точки зрения для сравнения самым важным является определение независимых сечений выхода короткоживущих ядер продуктов (периоды полураспада меньше одного дня), образованных в моноизотопной мишени. Несомненно, экспериментально полученные поперечные сечения образования ядер продуктов в радиоактивных мишенях 241 Аш и 237 Кр имеют важное значение для проектов сжигания трансурановых отходов на прямом протонном пучке.

В настоящей диссертации уделено определенное внимание исследованию сечения образования остаточных ядер при облучении мишеней 129241 Аш и 237Nр. Важность определения поперечных сечений образования остаточных ядер из радиоактивных мишеней заключается в уточнении данных для систематизации и планирования трансмутации радиоактивных отходов.

Диссертация написана на основе двадцати работ [6]-[25], состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы. Вопросы, рассмотренные в диссертации, распределены следующим образом.

Основные результаты описания дезинтеграции ядра с помощью СММ состоят в следующем. При относительно низких возбуждениях (Е'оЗМэВ/нуклон) доминирует канал распада связанный с образованием компаунд-ядра, наряду с каналами "квази-испаренияобразования большого возбужденного ядра и нескольких малых фрагментов и нуклонов, и (в случаях тяжелых ядер с Ао ~ 200) "квазиделения - образования двух близких по размерам ядер и нескольких малых фрагментов. В области энергий Ео ~ 3 — 5МэВ/нуклон с ними начинают конкурировать каналы многофрагментного распада, которые с ростом энергии (Ео > 5МэВ/нуклон) начинают играть решающую роль.

Согласно представлениям авторов работы [102] процесс мультифрагмептации предполагает распад нагретой ядерной системы с образованием легких ядер и ядерных остатков Ъ < 2 < 30. Измерение и идентификация легких ядер с выделением их изотопических свойств и канала образования возможно с использованием современных регистрирующих установок, включающих телескопические системы счетчиков высокого разрешения в геометрии 4тг. В случае тяжелых ядерных продуктов задача идентификации продуктов усложняется. К числу экспериментов, позволяющих точно выделять нуклонпый состав тяжелых продуктов, следует отнести результаты измерений с использованием активационного анализа.

В настоящей работе по характерным 7 - линиям с учетом периодов полураспада ядер были выделены легкие ядра - продукты и определены их сечения образования, значения которых приведены в таблице 14 (там же даны типы сечений ядер - продуктов: Н - независимое сечение и К - куммулятивпое). Ошибки на величине сечений

- статистические.

На Рисунке 24 приведены зависимости значений сечений от энергии протонов для 7Ве, 22Ата и 24Ага из исследуемых мишеней. Из таблицы и из рисунка видно, что значения сечения сильно (более чем па порядок) растут с увеличением энергии начальной частицы, что характерно для механизма фрагментации [56]. Изотопы 28Мд, 385, 38С/ и 39С/ не регистрировались при энергиях протонов 0.66 и 1.0 ГэВ и поэтому для них не возможно было получить энергетическую зависимость. При 8.1 ГэВ из мишени 112Бп не регистрировались короткоживущие изотопы 38С/ и 39С/, т.к. 7

- спектр облученной мишени 112 Бп был измерен через несколько часов после облучения во избежание большого мертвого времени, а 7 - линии 38Б не наблюдались в гамма спектре облученной мишени 1125'п т.к. 385" сильно нейтроноизбыточное ядро и его сечение мало.

Для мишени на Рисунке 25 дана зависимость значений сечений от массового числа фрагмента. Кривая получена методом подгонки и соответствует уравнению сг(А/) = аАут, где а=1334, а т — 2.10 ± 0.06. Такая же зависимость наблюдается от зарядового числа фрагмента ~ ZJ2^47. Степенную зависимость сечений образования фрагментов от Zf и А/ ряд авторов [1, 103, 104] объясняют фазовым переходом "жидкость-газ", который происходит при критической температуре горячей ядерной материи, наступающей при облучении ядра - мишени высокоэнергетичной частицей.

100.00

10.00 в Ь о я

1.00

0.10 / л V я? / 1 /

0Ю 11I1-ЛШи11хли.ш

1.00 10.00

Е (ГоЦ) р

10.00 р

1.00 и ■

Ь Ю л

0.10

0.01

1 « I I 1111111

0.10

1.00

Ер(ГвВ)

1000

Рис. 24: Зависимость значений сечений образования фрагментов от энергии протонов (Ер) для мишеней •, о —112 Бп, Д, А —118 вп, □, ■ —124 а)для 7Ве б)светлые точки для 22 N а а темные - для 24 N а. Кривые показывают рост, а не ход сечений.

В работах [103, 104] предложен механизм образования фрагментов промежуточных масс вследствие конденсации сильно разогретого нуклонного газа, основываясь на теории конденсации вблизи критической точки [105]. По аналогии с газом Ван-дер-Вальса степеппая зависимость сечения образования фрагментов от их массы Aj или

Zfa(Af) ~ Af, где т = 2 3. Здесь cr(Af) или o[Zf) полные изобарические или изотопические сечения. В настоящем эксперименте измерялись только радиоактивные изотопы, вклады сечений образования которых невелики в полных сечениях. Тем не менее, для радиоактивных фрагментов наблюдается степенная зависимость с параметром т со значением близким к тому, что получено в других работах (например [106]), с прямой регистрацией фрагментов по методике АЕ — Е\ — Е^ под действием протонов с энергией в области 2.7 - 7.5 ГэВ. Интересно, что в данной работе для т получились разные значения в пределах от 1.55 до 2.1 из разных мишеней олова. Следовательно можно предполагать, что при энергии протонов 8.1 ГэВ исследуемые нами фрагменты с некоторой вероятностью образуются в процессе мультифрагментации (т.е. одновременного развала ядра - break up) .

Нами сделаны расчеты значений сечения фрагментов из всех исследуемых мишеней по модели Бондорф - Ботвина и др. при энергии протонов 8.1 ГэВ. [1]. Полученные данные приведены в таблице 14. Сравнение расчетных и экспериментальных значений сечений показывает, что есть удовлетворительное согласие между ними для фрагментов с промежуточными массами 2iNa и 38С/. а для легкого фрагмента 7Be расчетные значения превышают экспериментальные примерно в 5 раз. Для ней-троноизбыточных ядер 28 Мд и 39 С/ наоборот, расчетные значения в несколько раз меньше по сравнению с экспериментальными значениями. По видимому, в модели [1] брались высокие энергии возбуждения (Е*) промежуточного ядра после прохождения каскада, что увеличивает число легких фрагментов и не учитывались "тонкие эффекты", связанные с изотоп-эффектом, хотя в расчетах наблюдается правильное направление уменьшения (для 7Be и 22Na) и увеличения (для остальных) значений сечения при переходе от n2Sn к 124Sn.

Рис. 25: Зависимость значений сечений от массового числа фрагментов для мишени 1185п. Кривая проведена по формуле сг(Л/) = аАТт, а=1334,т = 2.10 ± 0.06

Рис. 26: Зависимость значений сечений нейтроноизбыточных фрагментов от массового числа мишеней At. •, Л -24 Na, □, ■ -28 Мд, экспериментальные точки взяты из работ [107, 77, 108], светлые точки - настоящая работа; о - 24Na для фотоядерных реакций [110, 111] (шкала с правой стороны); сплошная кривая - зависимость 3T3t/At от At

Теперь рассмотрим зависимость сечений исследуемых фрагментов от массового числа мишени At, используя помимо данных полученных в настоящей работе также литературные данные. Известно, что эта зависимость сильно меняется с изменением энергии начального протона [56] и остается постоянным в области ограниченной фрагментации (Ер >8 — 10 ГэВ), поэтому нами использованы данные при энергиях протонов больше 8 ГэВ [107]-[109]. На рисунке 26 приведена зависимость о от Аь для иейтроноизбыточных фрагментов 24 Na, 28Mg. Там же дана зависимость третьей проекции изоспина мишени T-it/At от At (на графике поставлено 3T3t/At, для ясности картины). Из рисунка видно сходство структур зависимостей, что говорит о корреляции сечений с величиной T^/At, и следовательно о зависимости а от Tt - изоспина мишени. Та же тонкая структура наблюдается и для фрагментов 7 Ве и 22Na (рис.27). Для иейтроноизбыточных ядер - остатков наблюдается также в общих чертах рост сечений при увеличении At - мишени (рис.26). Для нейтронодефицитного ядра 7Ве и для 22Na число нейтронов которого равно числу протонов (T3i = 0), при переходе от мишени 112Sn к l2ASn, значения сечений уменьшается (см. таблицу и рис. 27).

На рисунках 26 и 27 приведены также зависимости фотовыходов от At для 2ANa и 7Ве, полученные при максимальной энергии тормозного спектра Е1тах=4.5 ГэВ [110, 111]. Как видно здесь тоже есть структура и различие структуры, по-видимому, связано с отсутствием данных по некоторым мишеням. Это говорит о том, что явление изоэффекта не зависит от сорта первичной частицы.

Для изучении механизма образования фрагментов нами рассмотрена зависимость сечения образования этих фрагментов от суммы энергии отделения фрагмента и эффективного кулоновского барьера Qj + Bf. В настоящей работе энергия отделения фрагментов определялась двумя способами: а) использованием экспериментальных значений Qgg — M(Af,Zf) + M(A.,Z) — M(At,Zt), где значения масс фрагментов, ядер остатков и мишеней брались из работы [112]; б) использованием жидкокапель-ной модели Qid — Mid(Af,Zf) + М^(Д, Z) — Mid(At, Zt), в которой энергия связи вычисляется по формуле [99]

Е = eisA + £ivT2A~l - 0.71 Z2A~l'\ где eis = 15.68(1- 1.184A-1/3),eiu = -112.4(1 - 1.184A1/3) и T3 = (N - Z)/2 а эффективный кулоновский барьер Bf = 0.55ZfZe2/(Rf+R),R = tqA1/3 и r0 = 1.44-10~13см.

Рис. 27: Зависимость значений сечений нейтроноизбыточных фрагментов от массового числа мишеней At. •, А —24 Na, ■ —28 Мд, экспериментальные точки взяты из работ [107, 77, 108], светлые точки - настоящая работа; о - 24Na для фотоядерных реакций [110, 111] (шкала с правой стороны); сплошная кривая - зависимость 3Tzt/At от At

Рис. 28: Зависимость сечения образования ™Мд от + В/, б)<299 + В/, экспериментальные точки взяты из работ [107, 77, 108], светлые точки - настоящая работа; Кривые проведены по формуле а = аеяр(-(ф/ + В^)/Т)

Используя литературные данные для фрагментов 7Ве, 22Nа, 24Nа, 28Мд в массовой области мишеней от 48 до 197 нами исследуется зависимость значений сечений полученных при Ер > 8 ГэВ от Qf + В/. На рисунке 28а и 286 приведены зависимости сечения от (5/^ В; п Цдд + Bf для 28Мд. Как следует из рисунка между сечением и + В/ наблюдается зависимость, близкая к экспоненциальной. Такая зависимость наблюдается и для изотопов 7Ве, 227Уа, 24 ./Vа (для 7Ве параметр берется в виде Л"), однако разброс экспериментальных точек больший чем для 28Мд (рис.29). Подгонка экспериментальных данных по формуле о = аехр(—(Qf + В^/Т) дает возможность определить параметры а и Т. Результаты приведены в табл. 15 (Т-связан с температурой системы, распадающейся на фрагменты). Как видно из таблицы все значения Т > 20, т.е. выше ожидаемых температур системы, которая образуется после прохождения каскада при облучении мишени протонами с энергией > 8. Надо отметить, что в протон-ядерных [113] (Ер = 1) и в фотоядерных реакциях [114] (Е1Тпах = 4.5), как считают авторы этих работ, при образовании 7Ве для Т также были получены большие значения. Как видно из рис.29 и из табл. 15 для фрагментов 7Ве, 22Л^а, 2АЫа лучшее согласие с экспериментальными данными, получается при расчете энергии отделения жидкокапелыюй моделью. Это означает нечувствительность сечений к флуктуациям энергии отделения, обусловленными оболочечными эффектами в энергии связи ядер. На рисунках 28 и 29 виден разброс данных, отражающий зависимость сечений реакции от нуклонного состава мишени и фрагментов (см. также таблицу 15). Нами сделана попытка в экспоненциальную зависимость о добавить член в виде Т3/Тз{, чтобы учитывать влияние изоспинов [99] на вероятность реакции. Однако результаты получились неудовлетворительными.

О 30

0 20

-Г.

28 00 3?00 36 00 40 00 ч ь

ООО

25.00 30 00 35 00 40.00

О +в,

99 1

Рис. 29: Зависимость сечения образования 7Ве от + Bf, б)(2дд + Bf. экспериментальные точки взяты из работ [107, 77, 108], светлые точки - настоящая работа; Кривая проведена по формуле а = аехр(—(ф^ + В/)/Т)

Заключение

Отметим основные результаты, полученные в настоящей диссертации:

1.Развита методика идентификации и определения сечений образования коротко-живущих /Зо-нестабильных продуктов ядерных реакций методом наведенной активности.

2. Разработана методика для определения оптимальных параметров эксперимента по изучению ядер-продуктов находящихся в сложных цепочках распада.

3. Впервые экспериментально исследованы процессы (р,хп), (р,рхп), (с1,хп) и (с!,рхп) на обогащенных изотопах олова и2'118-120'124^ Прн энергиях начального пучка 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ/нуклон.Изучены механизмы этих реакций.

4. Впервые исследованы изомерные отношения ~10 ядер-остатков(95]УЪ, из разделенных изотопов олова (112.118.120>1245,тг) и получена зависимость этих отношений от структуры ядер остатков.

5. Исследован характер изменения изомерных отношений сечений и показано, что результаты (выход на плато) обусловлен присутствием нейтронного гало в тяжелых изотопах олова и процессом поглощения отрицательных вторичных пионов поверхностными квазидейтронами (тт~ + й —У п + п).

6. Получены новые экспериментальные данные по сечениям образования ядер продуктов в массовой области 7 < А < Лг из обогащенных изотопов олова (1125п, 1185п, 120 вп, 124 ¿т) под действием протонов с энергиями 0.6. 1.0, 3.65, 8.1 ГэВ и дейтронов с энергией 3,65ГэВ/нуклон.

7. Впервые экспериментально исследованы кинематические характеристики ядер-отдачи в реакциях на 118й'п под действием протонов и дейтронов с энергиями 3.65 ГэВ/нуклон

8. Впервые был оценен вклад механизма мультифрагментации в образование продуктов в массовой области 40 < А < 80.

9. Впервые исследовано явление изоскейлинга для разных массовых областях фрагментов(7 < А < 40, 40 < А < 80, 81 < А < 100) и для разных пар мишеней. Показано, что параметр изоскейлинга (В) чувствителен к механизму образования фрагментов.

10. Впервые получены сечения образовани ~ 70 остаточных ядер из каждой радиоактивной мишенеи 129/;237 и 241 Ат, соответственно, при облучении протонов с энергией 660 МэВ. Сделана оценка эффективности трансмутации на прямом пучке протонов.

1. V.A.Karnaukhov Nuclear multifragmentation and phase transitions in hot nuclei. ФЭЧАЯ 37, вып2, 312-363 (2006)

2. A.S.Botvina and I.N.Mishustin, Formation of hot heavy nuclei in supernova explosions. Phys.Lett. B584, 233 (2004)

3. A.S.Botvina and I.N.Mishustin, Multifragmentation reactions and properties of stellar matter at subnuclear densities. Phys.Rev. C72, 048801 (2005)

4. N. Buyukcizmeci, R. Ogul and A.S.Botvina, Isospin and symmetry energy effects on nuclear fragment production in liquid-gas phase transition region. Eur. Phys. J. A25, 57-64 (2005)

5. J.Adam, J.Mrazek, J. Frana, V.S.Pronskikh, A.Balabekyan, V.G.Kalinnikov, J.Mrazek, A.N.Priemishev Software for calculating nuclear reaction cross sections MEAS TECH+ 44(1); 93-100 Jan-Feb 2001

6. J.Adam, A.Balabekyan, V.S.Pronskikh, V.G.Kalinnikov J.Mrazek Determination of the cross section for nuclear reactions in complex nuclear decay chains Applied Radiation and Isotopes 56/4, 607-613 (2002).

7. A.R.Balabekyan Some corrections for the residual nuclei formation cross sections at the irradiation of tin isotopes by the i2C ions at the energy 2.2 Gev/nucleon YSU Scientific Letters 2, 70-73 (2006).

8. A.S.Danagulyan, V.G.Martirosyan, N.Amelin, A.R.Balabekyan, V.G.Kalinnikov, V.I.Stegailov, J.Frana Investigation of (p,xn); (p,pxn) and (p,pn) reactions on tin isotopes. Physics of Atomic Nuclei 60, 965-969 (1997).

9. V.E.Aleksandryan, G.S.Ivazyan, A.R.Balabekyan, A.S.Danagulyan, V.G.Kalinnikov, V.I.Stegailov, Y.Frana Study of isomer ratios of proton-nuclear cross-sections on tin isotopes Physics of Atomic Nuclei 59 21-25, 1996.

10. V.E.Aleksandryan, J.Adam, A.R.Balabekyan, A.S.Danagulyan, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, G.Musulmanbekov The isomeric ratios of the cross sections of the reactions Sn(p,xpyn)X Physics of Atomic Nuclei 65 N5 p.776-784 (2002) Yad.Fis. 65,N5,1-9(2002)];

11. A.Balabekyan A.S.Danagulyan, J.Drnoyan, N.A.Demekhina, J.Adam, V.G.Kalinnikov, G.Musulmanbekov Isotope effect of fragment-yields observed in proton induced reactions on Sn isotopes Nuclear Physics A 735/1-2, 267-276 (2004)

12. A.R.Balabekyan, A.S.Danagulyan, J.R.Drnoyan, G.H.Hovhannisyan, J.Adam, V. G. Kalinnikov, M. I. Krivopustov, V. S. Pronskikh, V. I. Stegailov, A. A. Solnishkin,

13. A.R.Balabekyan The Classification of Yields of the Formation of Products of Photonuclear Reactions on the Separated Isotopes of Ni and Cu. Proceedings of the Academy of Sciences Armenia (Physics) 41,445-449 (2006)

14. A.R.Balabekyan Comparison of recoil properties of nuclei formed from the target 65Cu with the theoretical calculations YSU Scientific Letters 3, 36-39 (2006).

15. V.S.Pronskikh, J.Adam, A.Balabekyan R.Brandt V.P.Dzhelepov S.A.Gustov, V.G.Kalinnikov, M.I.Krivopustov, LV.Mirokhin, J.Mrazek, R.Odoj, O.V.Savchenko,

16. Morrissey D.V. Measurement of the product mass distributions from heavy-ion induced nuclear reactions.I. Gamma-ray spectrometric product identification. Nucl. Instr. and Methods. 158, 499-514 (1979).

17. Kondrashov V.S., Z.D. Moroz et al., A computer programm for the identification of nuclides by using medianestimates of peak areas in gamma-ray spectra. NIM in Phys. Res. A328, 542-546 (1993).

18. Frana J. Acta Polytechnica. 1998 -V.38 - №3 - P.127, J. Frana, Program DEIMOS32 for gamma-ray spectra evaluation. J. Radioanal. Nucl. Chem. 257, 583 (2003).

19. Адам И.Б. и др. Тез. докл. 48 Совещ. по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. СПб. - 1998, С.318.

20. Reus N., Westmeier W. Atomic Data and Nucl. Data Tables. 29, 1 (1983).

21. Nordborg C., Salvatores M. Status of the JEF Evaluated Data Library, Nuclear Data for Science and Technology ed. by Dickens J.K. (American Nuclear Society, LaGrandaO.IL, 1994).

22. Скакун Е.А. и др. Изв. АН СССР, сер.физ. 49 2252 (1985). Перфилов Н.А. и др. Ядерные -реакции под действием частиц высоких энергий М.: Изд-во АН СССР, 1962,с.98;

23. Cooper J.A. Factor determinig the ultimate detection sensitivity of Ge(Li) gamma-ray spectrometers Nucl.Instr. Meth., 82, 273-277 (1970).

24. Адам И., Вепос Д., Гонусек M., Морозов В.А., Пражек Ф., Форет И., Чалоун П. Сообщение ОИЯИ, 1987, Р13-87-682, Дубна.

25. Fireston R.B., Baglin С.М.(editors) Table of Isotopes Eight Edition, 1998 Update.

26. Рупп Э., Фенеш Т. Препринт ОИЯИ, 1970, 6-4-998, Дубна.

27. Дамдинсурен Ц., Дьяченко В.М. и др. Измерение полного сечения реакции 27Al(12C,X)2ANa при энергии 3.65 ГэВ/нуклон.Препринт ОИЯИ Р1-87-932 (1987)

28. Srtohal S.P., Caretto A.A. Exitation Function of (p,2nucleon) reactions. Phys.Rev.121, 1815-1822 (1961).

29. Grover J.R., Caretto A.A., Nucleón, Tuio-nucleon reactions above 100 MeV. Annu.Rev.Nucl.Sci.14, 51 (1964)

30. Treytel W.J., Caretto A.A. Study of (p,n) reactions between 100 and 400 MeV. Phys.Rev.146, 836-840 (1966).

31. Church L.B., Caretto A.A. Study of (p,xn) reactions at 400 MeV. Phys.Rev.178, 1732-1742 (1969).

32. Molecke M.A., Caretto A.A. (p,pxn) and (p,xn) reactions and mechanisms on 133Cs at 550 MeV. Phys.Rev. C15, 719-729 (1977).

33. Y. Nagame, S.Baba and T. Saito, Isomeric yield ratio for the 95Мо(р,п)95т'аТс reactions. Appl. Radiat. Isot. 45, 281-285 (1994).

34. Asano T., Asano Y. et al. (p,xn), (p,pxn) and (p,2pxn) reactions for medium-mass nuclei at 12 GeV. Phys.Rev. C28, 1840-1842 (1983).

35. Ericson T. et al. Low momentum, transfer reactions in complex nuclei at high energy. Nucl. Phys. 36, 353-367 (1962)

36. Levcnberg I.L., Pokrovsky V. et al., Reactions (p,pn), (p,2n) and (p,n) onH9Y induced by high-energy protons. Nucl. Phys. 81, 81-87 (1966)

37. Зайцева H.Г. Кузнецова M.Я. и др., Изучение ядерных реакций типа (р,хп) и (р,2рхп) на разделенных изотопах теллура, ЖЭТФ 43, 1672 (1962)

38. Husain L.,Katcoff S., Interaction of 3- and 29-GeV protons with Vanadium. Phys. Rev. C7, 2452-2461 (1973)

39. Cumming Y.B., Stoenner R.W., Haustein P.E., Spallation of cooper by 25 GeV l2C ions and 28 GeV protons. Phys. Rev. C14, 1554-1563 (1976)

40. Амелин H.С., Гудима К.К., Тонеев В.Д., Ултрарелятивистские ядро-ядерные столкновения в динамической модели независимых кварк-глюонных струн. ЯФ 51, 1730 (1990).

41. Botvina A.S., Mishustin I.N. et al. Mechanisms of fragment production in heavy-ion reactions at intermediate energies. Z.Phys. A345, 297-303 (1993).

42. Аракелян A.A. Балабекян A.P. и др., Реакции типа (j,N),(j,2N)u (y,irxN) на разделенных изотопах олова. ЯФ 50, 1226 (1990).

43. Church L.B., Caretto A.A. Yu Y.W., The angular distribution of recoil products from some simple reactions of 400 MeVprotons with 58Ni and 197Au. Nucl.Phys. A152, 295-304 (1970).

44. Remsberg L.P., Miller J.M., Study of (p,pn)reactions in medium weight nuclei at 370 MeV. Phys.Rev. 130, 2069 (1963).

45. В.С.Барашепков, В.Д.Тонеев, Взаимодействие высокоэнергичных частиц и атомных ядер с ядрами (Атомиздат, Москва,1972) с.378,382,208; Ж.Мусульманбеков, Б.Хурелбаатар, Препринт Р2-99-59 ОИЯИ ( Дубна 1999).

46. R.Michel, R. Bodemann, et al., Cross sections for the production of residual nuclides by low- and medium-energy protons from the target elements С, N, O, Mg, Al, Si, Ca, Ti, V, Mn, Fe, Co, Ni, Си, Sr, Y, Zr, Nb, BaandAu. J. NIM/B, 129 , 153-193 (1997).

47. I.V.Moskalenko and S.G.Mashnik, Evaluation of production croos-sections of Li, Be, В in CR. LANL Report, LA-UR-03-3323, Proc. 28th ICRC Tsukuba, 1969-1972 (2003)

48. Yu.E. Titarenko, V.F.Batyaev, et al. Nuclide production cross-sections for 59Co and natCu irradiated with 0.2 GeV and 2.6 GeV protons and 0.2 GeV/nucleon carbon ions. LANL Report LA-UR-03-3403

49. А.А.Аракелян и др., Реакции типа ('у,п), (j,2п) и (7,7Гхп) на разделенных изотопах олова ЯФ 50, 1226 (1989).

50. R.Michel and P.Nagel, International Codes and Model Intercomparison for Intermediate Energy Activation Yields, NEA/OECD, NSC/DOC(97)-l, Paris (1997), http: / / db.nea.fr/html/science/pt/ieay/.

51. J.R.Huizenga and R.Vandenbosch Interpretation of isomeric cross-section ratio for (n,-y) and (7,n) reactions. Phys.Rev. 120 N 4 1305-1313(1960).

52. Бутдев B.C. Препринт ОИЯИ Р15-10847, Дубна, 1977.

53. Бутдев B.C., Ильинов A.C. и др., Поглощение it мезонов атомными ядрами. ЭЧАЯ т.11, с.900-966 (1980).

54. Аракелян A.A., Балабекян А.Р. и др. Изомерные отношения выходов реакций Sn(7,xpyn)X. ЯФ, 45, 609 (1987).

55. Аракелян A.A., Балабекян А.Р. и др. фотовыходы долгоживущих остаточных ядер из разделенных изотопов олова. ЯФ, 48, 618 (1988).

56. Александрии В.Э., Аракелян А.А. и др. Исследования изомерных отношений выходов фотоядерных реакций на ядрах олова ЯФ, т.56, 1(1993)

57. Skakun Е.А., Batij V.G. About a systematic error in activation measurements. Int. J.Appl.Radiat.Isot., 35, 689 (1984). 56, 1 (1993).

58. Козма П., Илющенко В.И. и Ион И. Изомерные отношения выходов ядер Rh и In образующихся в реакциях релятивистских протонов и ядер 12С на изотопах олова. ЯФ, 54, 558 (1991).

59. Аракелян А.А., Балабекян А.Р. и др. Выходы фоторасщепления разделенных изотопов олова. ЯФ, 55, 2593 (1992).

60. Батист Л.Х. и др. Препринт ЛИЯФ № 677, Л. (1980)

61. Данагулян А.С., Демехина Н.А. Изомерные отношения выходов в фотоядерных реакциях. ЯФ, 27, 877 (1978).

62. Barashenkov V.S. et al./l cascad-evaporation model for photonuclear reactions. Nucl.Phys. A231, 462-476 (1974).

63. Ильинов А.С. и др. Расщепление и деление ядер при захвате остановившихся тг"-мезонов. Препринт ИЯИ АН СССР П-0022, М. 1975.

64. А.С.Ботвина, К.К.Гудима, А.С.Ильинов, И.Н.Мишустин, Мультифрагмента-ция высоковозбужденных ядер в ядро-ядерных столкновениях при среднихэнер-гиях. ЯФ 57,667(1994).

65. E.Hagebo and H.Ravn, Cross-sections for the formation of Sb and Sc isotopes by irradiation of Y,La,Ta and Au with 18.2 GeV protons. J.Inorg. Nucl.Chem. 31, 897 (1969).

66. N.T.Porile, G.D.Cole and C.R.Rudy, Nuclear reactions of silver with 25.2 GeV 12C ions and 300 GeV protons. Phys.Rev. C19, 2288 (1979).

67. J.B.Cumming, Monitor reactions for high energy proton beams. Annual Review of Nuclear Science 13 (1963) 261-286.

68. G.Musulmanbekov, in Proceedings of XI International Symposium on High Energy Spin Physics, Bloomington, 1994(AIP,1995), 428.

69. V. I. Bogatin, V. K. Bondarev, V. F. Litvin, O. V. Lozhkin, N. A. Perfilov, Yu. P. Yakovlev, and V. P. Bochin, Investigation of Isotope Effects in Nuclear Reactions Induced by 660-MeV Protons, Yad. Fiz. 19, 32 (1974) Sov. J. Nuc. Phys. 19, 16 (1974)].

70. B.A.Li, C.M.Ko, and W.Bauer, Isospin Physics in heavy-ion collisions at intermediate energies. Int. Journal of Modern Physics E7 147-231 (1998).

71. W.P.Tari, B.A.Li, R.Domangelo, et al. Fragment isotope distributions and the isospin dependent equation of state. Phys. Rev. C64, 051901 (2001).

72. M. B. Tsang, C. K. Gelbke, X. D. Liu, W. G. Lynch, W. P. Tan, G. Verde, H. S. Xu, W. A. Friedman, R. Donangelo, S. R. Souza, C. B. Das, S. Das Gupta, and D. Zhabinsky, Isoscaling in Statistical Models, Phys. Rev. C 64, 054615 (2001).

73. R. Wada, K.D. Hildenbrand, U. Lyner, et al. Isotopic-yield ratio of complex fragments from intermediate-energy heavy-ion reaction.Phys. Rev. Lett., 58, 1829 (1987).

74. Multifragmentation,Proceedings of International Workshop 27 on Gross Properties of Nuclei and Nuclear Exitations, Hirschegg, Austria, 1999 (GSI, Darmstadt, 1999).

75. G.J.Kunde, S.J.Gaff, C.K.Gelblce, et al., Multifragment production in reactions of 112Sn +112 Sn and 124Sn+124 Sn at E/A=40 MeV. Phys. Rev. Lett 77 2897 (1996).

76. K.Kwiatkowski, K.B.Morley, E.Renshaw Foxford, et al., Multifragmentation in the 4.8 GeV3He+nat Ag, 197Au reactions. Phys.Rev. Letter 74 3756 (1995).

77. M. B. Tsang, W. A. Friedman, C. K. Gelbke, W. G. Lynch, G. Verde, and H. S. Xu, Isotopic Scaling in Nuclear Reactions, Phys. Rev. Lett. 86, 5023 (2001).

78. G.Verde, M.B.Tsang, et al. Nuclear Physics in the 21st Century INPC 2001, International Nuclear Physics Conf., 697 (2001)

79. A. S. Botvina, O. V. Lozhkin, and W. Trautmann, Isoscaling in Light-Ion Induced Reactions and Its Statistical Interpretation. Phys. Rev. C 65, 044610 (2002).

80. B. Jacobsson, G. Jônsson, B. Lindkvist, and A. Oskarsson, The disintegration of nuclei in violent heavy ion interactions at 55A MeV-llOA MeV. Z. Phys. A (Physics and Astronomy) 307, 293 (1982).

81. S.Regnier, B.Lavielle et al. Nuclear reactions in Rb, Sr, Y and Zr targets. Phys.Rev. C26, 931-943 (1982).

82. O. Scheidemann, N. Porile, Production of Sc nuclides in the interaction of238U with 1-300 GeV protons, Phys. Rev. C 14 1534 (1976).

83. K.H.Tanaka, Y.Yamanoi et al. Energy spectra and angular distribution of intermediate mass fragments emitted in Au/Ag(p, X) reactions with Ep=12 GeV (The first result of the KEK-12 GeV-PS experiment; E288. Nucl. Phys. A583, 581584 (1995).

84. A.A.Kotov, L.N.Andronenko Intermediate mass fragment production on Au,Ag,NiandAl targets induced by 1 GeV protons. Nucl. Phys. A583, 575580 (1995).

85. S.P.Avdeyev, V.A.Karnaukhov et al. On the way from thermal multifragmentation to dynamical disintegration. Nucl. Phys. A681 287-290 (2001).

86. Ю.П.Яковлев, Влияние нуклонного состава ядра-мишени и фрагмента на сечения фрагментации. ЭЧАЯ, 1983, 14(6), 1285 (1983); ЯФ 46, 459 (1987).

87. A.S. Botvina, I.N. Mishustin, Multifragmentation of thermalized residual nuclei in intermediate-energy heavy-ion collisions, Phys. Lett. В 294, 23 (1992).

88. Hirsh A.S., A.Bujak et al. Experimental results from high energy proton-nucleus interactions, critical phenomena, and thermal liquid drop model of fragment production. Phys. Rev. C29, 508-525 (1984).

89. Pangiotou A.D., Curtin M.W., Scott D.K. Fragmentation instabilities in nuclear systems. Phys. Rev. C31, 55-62 (1985).

90. Fisher M.E. The theory of equilibrium critical phenomena. Rep.Prog.Phys. 1967, v.30, p.615-730.

91. Авдейчиков В.В., Богданов А.И., Будилов В.А. и др., Экспериментальные изучение образования фрагментов промежуточной массы в релятивистских р+Аи и 4Не + Аи взаимодействиях. ЯФ, 48, 1736 (1988).

92. Raisleck G.M., Boerstling P. et al. Li,BeandB production in the 3-GeV proton bombardment of Ni. Phys. Rev. C12, 527-532 (1975).

93. Katcoff S., Kaufman S.B., et al. Nuclear reactions of V with 300-GeV protons and Co with 11.5-, 200-, and 300-GeV protons. Phys. Rev. Lett. 30, 1221-1223 (1973).

94. Аракелян A.A., Балабекян A.P. и др. Фотообразование легких ядер на изотопах Ni и Си. ЯФ, 41, 833 (1985); ЯФ 52, 319 (1990).

95. Амроян К.А. и др. Препринт ЕрФИ 1193(70) - 89.

96. Audi G. Wapstra А.Н. Atomic mass table, Nucl.Phys. A565, 1-65 (1993)

97. Батист JI.X. и др. Образование из различных мишеней под действием протонов с энергиями 1 ГэВ. Препринт ЛИЯФ, 861 (1983).

98. Аракелян A.A. и др. Тезисы докладов 39-го совещания по ядерной спектроскопии и структуре ядра, 1989, с.319.

99. Isospin Physics in Heavy Ion Collisions at Intermediate Energies, edited by Bao-An Li and W.Udo Schröder, ISBN 1-56072-888-4 (Nova Science, New York, 2001).

100. W. A. Friedman, Are the Largest Products of Fragmentation Residues? Phys. Rev. С 60, 044603 (1999).

101. А.С.Данагулян и др. Образование легких ядер в реакциях протонов с разделенными изотопами олова. Препринт ОИЯИ, 1998, Р15-98-301.

102. Gross D.H.E. Statistical decay of very hot nuclei-the production of large clusters. Rep. Progr. Phys. 53, 605-658 (1990).

103. V. I. Bogatin, V. F. Litvin, О. V. Lozhkin, N. A. Perfilov, and Yu. P. Yakovlev, Isotopic Effects in High-Energy Nuclear Reactions and Isospin Correlations of Fragmentation Cross Sections, Nucl. Phys. A260, 446 (1976).

104. S.R.Souza, P.Danielewicz, S.Das Gupta, et al. Mass parametrizations and predictions of isotopic observables. Phys. Rev. C67, 051602(R)(2003).

105. Yu.Yakovlev, Фрагментация ядер поддействием частиц и ядер промежуточных и высокихэнергийю Physics of Elementary Particles and Atomic Nuclei (Particles and Nuclei) PEPAN 14. 1285 (1983).

106. Yu.Yakovlev, Фрагментация ядер под действием частиц высоких энергий. Yad.Fizika 46, 459 (1987).

107. L.Beaulieu, T.Lefort, K.Kwiatkowski, et al., Thermal exitation-energy deposition in 5-15 GeV/c hadron-induced reactions with 197Au.IIRelation between exitation energy and reaction variables. Phys. Rev. C64, 064604 (2001).

108. Pienkowski L. et al. Hot nuclei in reactions induced by ^75 MeV, 2 GeV 1H and 2 GeV3H. Pkys.Lett. B336, 147-151 (1994).

109. R.P.Scharenberg, B.K.Srivastava, S.Albergo, et al., Comparison of 1A GeV 197 Au+ C data with thermodynamics: The nature of the phase transition in nuclear multifragmentation. Phys. Rev. C64, 054602 (2001) and references therein.

110. R. E. Prael and H. Lichtenstein, User Guide to LCS: The LAHET Code System, Los Alamos National Laboratory Report No. LA-UR-89-3014 (1989); http://www-xdiv.lanl.gov/XTM/lcs/lahet-doc.html.

111. G.Rudstam. Systematics of spallation yields. Z.Naturforsch., 21a, 1027-1041 (1966).

112. Y.Y. Chu, G.Friedlander, L.Husain. Production of nuclides with 43< A <51 in the interaction of 1-28.5 GeV protons with V, Ag, In, PbandU targets. Phys. Rev. C15, 352 (1977).

113. A.Y.Abul-Magd, W.A.Friedman, J.Hufner. Calculation of mass yields for proton-nucleus spallation reactions. Phys. Rev. C34, 113-119 (1986).

114. T.Asano et al. Target dependence of charge distributions in spallation reactions of medium-mass nuclei with 12 GeV protons. Phys. Rev. C28, 1718-1724 (1983).

115. H. Sauvageon. Deep spallation cross sections in high energy protons-Uranium interactions. Z.Phys. A326, 301-308 (1987).

116. S.Kaufman. Nuclear charge distributions in the interaction of 2.9 GeV protons with heavy elements. Phys. Rev. 129, 1866-1872 (1963).

117. T.H.Ku, P.J.Karol Isobaric yield curves at A = 72 from the spallation of molibdenum isotopes by high-energy alpha particles. Phys. Rev. C16, 1984-1995. (1977).

118. В.Г.Батий, Ракивнеико Ю.П., Рашок Ю.И. и др., Сечения электро и фотоядерных реакций глубокого расщепления на изотопах индия. ЯФ, 43, 1074 (1986).

119. Г.В.Арустамяп и др. Фоторасщепление изотопов 58Ni и 64Ni и исследование изотопического эффекта ЯФ, 32, 1165 (1980).

120. А.С.Дапагулян и др. Исследование фотоядерных реакций на ядрах 58Ni и е4Дгг. Изв. АН АрмССР, Физика, 16, 336 (1981).

121. K.Lindgren, G.G.Jonsson. A complementary study of photo spallation systematics. Phys. Scr., 15, 308-310 (1977).

122. A.S.Danagulyan et al. Second Inter. Conf. Low Radiact. Physics and Applications. Bratislava, 8, p.85 (1982).

123. А.А. Аракелян и др. Фоторасщепление изотопа Си. ЯФ, 49, 922-927 (1989).

124. F.Deak, A. Kiss, Z. Seves, et al. Isotope yield ratios of fragments from heavy-ion reactions. Phys. Rev. C43, 2432-2433 (1991).

125. D.J.Morrissey Systematics of momentum distribution from reaction with relativistic ions Phys. Rev. C39, 460 (1989)

126. H. Haba, H. Matsumura, K. Sakamoto, Y. Oura, S. Shibata, M. Furukawa, I. Fujiwara, Recoil Properties of Radionuclides Formed in Photospallation Reactions on Complex Nuclei at Intermediare Energies, Radiochim. Acta 88, 375 (2000).

127. A.A. Arakelyan, A.R. Balabekyan, A.S. Danagulyan, A.G. Khudaverdyan, Recoil properties of nuclei produced in the photospallation of 65Cu, Nucl. Phys. A534, 535 (1991).

128. T. Enqvist, W. Wlazlo, P. Armbruster et al. Isotopic yields and kinetic energies of primary residues in 1 A GeV 208Pb+ p reactions, Nucl. Phys. A 686, 481 (2001).

129. F. Rejmund, B. Mustapha, P. Armbruster et al. Measurement of isotonic cross sections of spallation residues in 800 A MeV 197Au+ p collisions, Nucl. Phys. A 683, 540 (2001).

130. J. Taieb, K. H. Schmidt, L. Tassan-Got et al. Evaporation residues produced in the spallation reaction 238U+ p at 1 A GeV, Nucl. Phys. A 724, 414 (2003).

131. N. Sugarman, M. Campos, K. Wielgoz, Recoil Studies of High-Energy Proton ReacLion in Bismuth, Phys. Rev. 101, 388 (1956).

132. L. Winsberg, The analysis of thick-target thick-catcher nuclear recoil experiment Nucl. Instrum. Methods 150, 465 (1978).

133. L. Winsberg, Systematics of particle-nucleus reactions. I. Parameters, Phys. Rev. C 22, 2116 (1980).

134. R.G. Kortelling, C.R. Toren, E.K. Hyde, Energy Spectra of Fragments from Silver and Uranium Bombarded with 5.0-GeV Protons, Phys. Rev. C7, 1611 (1973).

135. L. Winsberg, Ranges of projectiles with 8 leqZ leq 20 in Ti, Fe, Ni, Cu, Ag, and Au for energies of 0.0125 to 12.0 MeV/nucleon, At. Data Nucl. Data Tables 20, 389 (1977).

136. L. Winsberg, Systematics of particle-nucleus reactions. II. Nuclear recoil in nonfission reactions induced by 1-GeV to 400-GeV protons, Phys. Rev. C22, 2123 (1980).

137. L.C. Northcliffe, R.F. Schilling, Range and Stopping Power Tables for Heavy Ions, Nucl. Data A7, 233 (1970).

138. M. Bronikowski, N.T. Porile, Target fragmentation of silver by 14-6 GeV/nucleon 160 ions, Phys. Rev. C44, 1661 (1991).

139. A.S. Botvina, I.N. Mishustin, Statistical description of nuclear break-up, nucl-th/0510081.

140. G.A.Souliotis, A.S.Botvina, D.V.Shetty et al. Tracing the evolution of the symmetry energy of hot nuclear fragments from the compound nucleus towards multifragmentation Phys. Rev. C75, 011601(R) (2007)

141. M.N.Anclronenko, L.N.Andronenko and W.Ncubert Isotope ratio and isoscaling of sppalation products in p(l GeV)+A reactions. Eur. Phys. J. A31 125-134 (2007)

142. Ad.R.Raduta, F.Gulminelli Isospin dependent thermodynamics of fragmentatio. Phys. Rev. C75, 044605 (2007)

143. J.B. Cumming, K. Biichmann, Recoil Properties of Rare-Earth Nuclides Produced by the Interaction of 28-GeV Protons with Uranium and Gold, Phys. Rev. C6, 1362 (1972).

144. S.G. Mashnik, K.K. Gudima, M.I. Baznat, A.J. Sierk, R.A. Prael, N.V. Mokhov, CEM03.S1, CEM03.G1, LAQGSM03.S1, and LAQGSM03.G1 Versions of CEM03.01 and LAQGSM03.01 Event-Generators, LANL Report, LA-UR-06-1764, Los-Alamos (2006).

145. C.F. Wang, N.T. Porile, Systematics of thick-target recoil properties of deep spallation and fragmentation productions of high-energy proton reactions, Nucl. Phys. A468, 711 (1987).

146. K.K. Gudima, S.G. Mashnik, A.J. Sierk, User Manual for the code LAQGSM, LANL Report LA-UR-01-6804, Los Alamos (2001), http://lib-www.lanl.gov/la-pubs/00818645.pdf.

147. N.S. Amelin, K.K. Gudima, V.D. Toneev, The Quark-Gluon String Model and Ultrarelativistic Heavy-Ion Collisions, Yad. Fiz. 51, 512-523 (1990). Sov. J. Nucl.

148. V.D. Toneev, K.K. Gudima, Particle Emission in Light and Heavy-Ion Reactions, Nucl. Phys. A400, 173-190 (1983).

149. S.G. Mashnik, K.K. Gudima, A.J. Sierk, M.I. Baznat, N.V. Mokhov, CEM03.01 User Manual, LANL Report LA-UR-05-7321, Los Alamos (2005); RSICC Code Package PSR-532, http://www-rsicc.ornl.gov/codes/psr/psr5/psr-532.html (2006).

150. K.K. Gudima, S.G. Mashnik, V.D. Toneev, Cascade-Exciton Model of Nuclear Reactions, Nucl. Phys. A401, 329-361 (1983).

151. S. Furihata, Statistical Analysis of Light Fragment Production from Medium Energy Proton-Induced Reactions, Nucl. Instrum. Methods B 171 (2000) 252; PhD thesis, Tohoku University, March, 2003.

152. W.Gudowski // Nucl. Phys. A654, 436-457 (1999). Nuclear waste management: Status, prospects and hopes. Nucl.Phys.A752 (2005)623-632.

153. Сивинцев Ю.П. Атомная техника за рубежом, 2, 1, 11, 3 (1992).

154. Никифоров А.С. и др. Атомная энергия 70, 188 (1991).

155. M.Ochs, J.S.Wan et al. Transmutation of 129land237Np using spallation neutrons produced by 1.5, 3.7 and 7-4 GeV protons. Preprint of JINR El-99-1

156. В.Ф. Батпяев Диссертация ОИЯИ, Дубна, 1999 г.

157. Yu. E.Titarenko, O.V.Shvedov et al. Experimental and computer simulation study of the radionuclides produced in thin 209Bi targets by 130 MeV and 1.5 GeV proton-induced reactions. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A414, 73-99 (1998).

158. T. Nishida, Y. Nakahara Kerntechnik 50, 3 (1987).

159. L.Moens, J.De Donder et al. Calculation of the absolute peak efficiency of gamma-ray detectors for different counting geometries. Nuclear Instruments and Methods 187, 451-472 (1981).

160. R.Michel et al. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research B103, 185 (1995).

161. Ю.В.Александров и др. Сборник тезисов по Межд.Совещ. по Физике Ядра, Москва, 1996, 221.

162. Н. R. Heydegger, A. L. Turkevich, A. Van Ginneken, P. N. Walpoie, Production of 7Be, 22Na, and 28Mg from Mg, Al, Si02 by Protons Between 82 and 800 MeV, Phys. Rev. С 14, 1506 (1976).

163. С.С.Ломакин, В.Н.Петров, П.С.Самойлов Радиометрия нейтронов актива-ционным методом. Энергоатомиздат, Москва 1983.

164. A.Polonski, A.N.Sosnin and V.D.Toneev, Preprint No.E2-91-562, JINR (Dubna, 1991); F.G.Zheregy and J.J.Musulmanbekov, Preprint No.B3-10-84-873, JINR (Dubna,1984).