Четырехфотонные процессы в стеклянных волоконных световодах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ЛАВА I. ЧЕТЫРЕХФОТОННЫЕ НЕЛИНЕЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ В СТЕКЛЯННЫХ

ВОЛОКОННЫХ СВЕТОВОДАХ (СВС) (Обзор литературы).

§ I. Оптические свойства СВС

§ 2. Теоретическая модель четырехфотонного нелинейного процесса.

§ 3. Четырехфотонные процессы в СВС (Обзор литературы)

ЛАВА П. ЧЕТЫРЕХФОТОННЫЕ ПРОЦЕССЫ В МАЛОМОДОВЫХ СВС.

§ I. Межмодовый фазовый синхронизм в СВС.

§ 2. Методика экспериментов.

§ 3. Четырехфотонные процессы при "двухмодовой" накачке. Экспериментальные результаты

§ 4. Четырехфотонные процессы при "одномодовой" накачке. Экспериментальные результаты.

ЛАВА Ш. МЕТОДИКИ ИССЛЕДОВАНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ

СВЕТОВОДА НА ОСНОВЕ ЧЕТНРЕХФОТОННЫХ ПРОЦЕССОВ.

§ I. Спектральная ширина параметрического усиления в СВС.

§ 2. Исследование дисперсионных характеристик СВС.

§ 3. Частотное расщепление ^^ц " М0Д в эллиптичном СВС.

§ 4. Четырехфотонные процессы в двулучепреломляющем СВС

ЛАВА 1У. НЕЛИНЕЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ ПРИ БИГАРМОНИЧЕСКОЙ ЛАЗЕРНОЙ НАКАЧКЕ СВС

§ I. Методика экспериментов.

§ 2. Когерентное антистоксово рассеяние света . gj

§ 3. Генерация узкополосного стоксова излучения.

§ 4. Широкополосное антистоксово рассеяние света в СВС

4 В В Е Д Е Н И Е Стеклянные волоконные световоды (СВС) с предельно низкими по[мерями I дБ/км) в широком спектральном диапазоне открывают нозые перспективы в решении ряда задач нелинейной оптики [l З] 4алые поперечные размеры (в одномодовых световодах, например, разlep сердцевины составляет 5... 10 мкм) и огромные длины (по сравнению с объемными (неволноводными) средами) взаимодействия излучения со средой в СВС делают последние уникальными объектами для асследования нелинейных эффектов. Отношение длины взаимодействия i поперечному сечению пучка излучения, характеризующее эффективc ность нелинейного взаимодействия в СВС, по сравнению с объемными [неволноводными) средами, в которых эти эффекты наблюдают, как 1равило, в фокальной области излучения накачки, выше на 5... 8 порядков. Несмотря на то, что нелинейные коэффициенты плавленого кварца основного материала СВС значительно меньше, чем у мно[ и нелинейно-оптических материалов [4] эффективность нелинейх тах процессов в СВС очень высока. Так, например, при накачке излучением непрерывного лазера одяомодового СВС перестраиваемое по частоте стоксово излучение при мощностях накачки Р менее I Вт [5J а генерация излучения в процессе вынужденного рассеяния Мандельштана-Бриллюэна при Р„ 0,5 мВт [6] С использованием СВС в исследованиях значительно расширяются возможности применения в качестве источников накачки относительно маломощных газовых лазеров с фиксированной частотой излучения и перестраиваемых в широкой области спектра лазеров на красителях и центрах окраски. А также открываются широкие возможности для управления параметрами лазерного излучения. (БРШ) в процессе вынуященного комбинационного рассеяния (БКР) наблюдается Следует заметить, что нелинейные эффекты могут оказаться крайне нежелательными для волоконно-оптической связи, приводя к деформации передаваемого светового импульса, а следовательно искажению полезной информации. Преимущества СВС для исследования различных нелинейно-оптических явлений выражаются не только в выгодной геометрии световодов. В световодах имеется возможность независимо от профиля пучка излучения разбить на моды, конфигурация полей которых в определенных типах СВС может оставаться неизменной по всей его длине. И, наконец, в СВС режимом распространения излучения можно управлять путем изменения параметров световода (диаметр сердцевины, разница показателей преломления сердцевины и оболочки): подбором этих параметров световод можно сделать одномодовым с практически гауссовым профилем моды, маломодовым с заданным числом мод или многомодовым с числом мод >-10. Можно также активно управлять поляризацией излучения в световоде [7] При этом важно, что каждая мода в общем случае имеет свой эффективный показатель преломления и групповую скорость. При прохождении излучения достаточно большой мощности через СВС, в принципе, могут наблюдаться все нелинейные эффекты, связанные с кубической нелинейной восприимчивостью: ВКР, ВРМБ, четырехфотонные процессы, фазовая самомодуляция и др. Для эффективного протекания каящого из этих процессов требуются определенные экспериментальные условия. Например, процесс ВРМБ в СВС при накачке излучением одночастотного лазера, будет значительно более эффективным, чем в случае широкополосной накачки (в плавленом кварце спектральная ширина спонтанного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна составляет несколько десятков МГц [3]). Четырехфотонные процессы будут эффективными, если выполняется условие фазового синхронизма меящу взаимодействующими волнами и т.д. Для исследования какого-то определенного нелинейного

6процесса желательно подавить другие конкурирующие эффекты, например, путем подбора условий взаимодействия. Из всех перечисленных нелинейных эффектов, четырехфотонные процессы (ЧП) наиболее ярко показывают специфику СВС как объекта для исследования. В ЧП два фотона накачки Я и О gj и tiu)jj2 роаздают стоксов и антистоксов фотоны согласно закону сохранения энергии: iu)„i+ пи)ня= пи)с h-ido (B.I) При этом должно выполняться условие фазового синхронизма, выражающее закон сохранения импульса в четырехфотонном процессе и заключающееся в следующем соотношении иещу модействующих волн: волновыми векторами взаигде К-, S.fin{\i)/Kl Из-за дисперсии показателя преломления П.(Лс) при коллинеарном распространении взаимодействующих волн условие (В.2) в области нормальной материальной дисперсии не выполняется. Фазовый синхронизм в объемных средах, в простейшем случае, достигается при взаимодействии волн под определенными углами [8] А в СВС фазовый синхронизм может быть достигнут при распространении взаимодействующих волн по различным модам за счет компенсации материальной дисперсии п А с например, межмодовой. Как будет показано в диссертации, исследуя в эксперименте частотные характеристики ЧП при фазовом синхронизме, можно получить ценную информацию о дисперсионных характеристиках самих СВС. При этом многие характеристики световода, измеренные с помоью нелинейных методик, не поддаются исследованию традиционными способами. К таким характеристикам в первую очередь следует отне!ти эффективные показатели преломления и групповые задержки дельных мод. В вынузвденном четырехфотонном процессе в СВС можно получить енерацию интенсивного перестраиваемого излучения: частоты гене>ации излучения стоксовых и антистоксовых компонент, определяемые условием фазового синхронизма, можно изменять путем соответствуюlero изменения межмодовой дисперсии световода. В свою очередь межгодовая дисперсия определяется параметрами СВС. Таким образом, «арьируя параметры СВС (например диаметр сердцевины), можно осу(ествлять перестройку частоты излучения генерации в широких пределах [9, Ю Причем, в отличие от процесса Ш Р при ЧП область [ерестройки частоты генерации не ограничивается областью колебаельных резонансов среды (в плавленом кварце эта область прости)ается от О до 1200 см" И В СВС на основе плавленого квар[а эффективность ЧП, определяемая нерезонансной кубической воспри[мчивостью КР, так как Xrя А ""ь существенно выше эффективности JyRQ j(3) резонансная куби. Невозот[еская восприимчивость И При этом эффективность преобразова1ИЯ в ЧП составляет несколько десятков процентов [12, 13] фи бигармонической лазерной накачке СВС, открывающее новые :омненный интерес представляет исследование нелинейных процессов южности как с точки зрения создания перестраиваемых в широкой об[асти спектра источников узкополосного излучения, так и при иссле;ованиях спектроскопии колебательных резонансов в аморфных средах [12] К моменту начала работы над данной диссертацией в литературе ш о известно всего несколько работ по исследованию четырехфотоных процессов в световодах в узкой спектральной области (см., на8 пример, [з] На основе этих работ, имеющих демонстративный характер, нельзя было понять различные механизмы фазового синхронизма в световодах. Необходимо было расширить диапазон исследований, включая ближнюю йК-область спектра, где GBC имеют минимальные потери и материальную дисперсию.Для этого потребовалась разработпо ка экспериментальных методик на основе плавноперестраиваемьк частоте лазеров. Необходимы были исследования ЧП как при одночастотной (т.е. излучением одного лазера), так и при бигармонической лазерныс накачках, в частности, когда разность частот бигармонической накачки плавно перестраивается в области неоднородноуширенных колебательных резонансов плавленого кварца, простирающейся от О до 1200 см"--. Основной задачей настоящей диссертации является систематическое исследование четырехфотонных процессов в маломодовых и одномодовых СВС. Процесс исследовался как при одночастотной, так и при бигармонической лазерной накачке на основе плавноперестраиваемых по частоте лазеров. Возможность достижения фазового синхронизма при ЧП в СВС позволила не только создать высокоэффективный источник перестраиваемого узкополосного излучения, но также разработать методики исследования физических параметров СВС. В диссертации защищаются следующие положения: 1, В СВС возможно достижение фазового синхронизма при четырехфотонных процессах в широкой спектральной области (0,4-1,8мкм) путем компенсации фазовой расстройки вследствие материальной дисперсии межмодовой дисперсией на длинах СВС вплоть до нескольких десятков метров. 2. Измеряя в эксперименте спектральные характеристики ЧП при фазовом синхронизме, возможно определять различные физические характеристики СВС (фазовые постоянные, групповые задержки отдельных мод, двулучепреломление, эллиптичность сердцевины, вариации диаметра сердцевины по длине). В световодах с достаточно малой эллиптичностью сердцевины существуют стабильные линейнополяризованные fm Я высоких порядков ti 3. Вариации диаметра СВС по его длине увеличивают спектральную ширину фазового синхронизма когерентного антистоксова рассеяния. 4. Обнаруженный процесс генерации узкополосного стоксова излучения при совпадении частоты бигармонической лазерной накачки частотам колебательных резонансов плавленого кварца не требует выполнения условий межмодового фазового синхронизма, а зависимость интенсивности узкополосного стоксова излучения от частоты излучения накачки отражает спектр колебательных резонансов среды. В первой главе дается краткий обзор литературы по данной теме. Описываются некоторые характеристики СВС, необходимые для понимания дальнейшего изложения; область прозрачности СВС, дисперсия, двулучепреломление световода. Приводятся уравнения, описывающие нелинейные процессы в среде с кубической нелинейностью. Рассматриваются основные характеристики четырехфотонного процесса. Приводится обзор экспериментальных работ по ЧП в СВС. Во второй главе анализируется условие фазового синхронизма в СВС и показано два возможных типа фазового синхронизма при "двухмодовой" и "одномодовой" накачках, соответствующие ЧП с "малыми" и "большими" частотными сдвигами. Описывается созданная экспериментальная установка для исследования ЧП в СВС при одночастотной накачке. Исследованы четырехфотонные процессы с частотяыми сдвигами от 100 до 5500 см" при накачке излучением с Лн= 0,532 и 1,064 мкм. Получена дискретная перестройка частоты излучения генерации стоксовых и антистоксовых компонент путем изменения комбинаций мод, в которых распространяются взаимодействующие волны.Третья

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах

Грудинин А.Б., Гурьянов А.Н., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Кара-сик А.Я., Лучников А.В., "Особенности ВКР-света в стеклянных волоконных световодах на основе SlOg + Gefl? "» Квантовая электроника, 1981, т. 8, № II, стр. 2383-2389.

2. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., Мамышев П.В., Прохоров A.M.,"Вынужденные четырехфотонные параметрические процессы в стеклянных волоконных световодах", Письма в ЖЭТФ, 1981, т. 34, вып. I, стр. 40-44

3. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., Мамышев П.В., Прохоров A.M., "Вынувденные четырехфотонные нелинейные процессы в маломодовых стеклянных волоконных световодах", ЖЭТФ, 1982, вып. I, стр. 39-49

4. Гурьянов А.Н., Гусовский Д.Д., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я.,"Вынужденное четырехфотонное смешение в стеклянных волоконных световодах в области спектра 0,4-1,8 мкм", Квантовая электроника, 1983, т. 10, № 5, стр. I056-1059

5. Басиев Т.Т., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., Миров

С.Б., Прохоров A.M., "Селективная нелинейная спектроскопия неоднородноуширенных фононных резонансов в разупорядоченной среде", Письма в ЖЭТФ, 1983, т. 37* вып. 4, стр. 192-195

6. Басиев Т.Т., Воронько Ю.К., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Зверев

П.Г., Карасик А.Я., "Узкополосные широкодиапазонные перестраиваемые преобразователи излучения на основе нелинейных процессов в волоконных световодах", Тезисы докладов 1У Всесоюзной конференции "Оптика лазеров", г. Ленинград, 1984,стр.105

- 115

7. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., "Перестройка частоты излучения четырехфотонного смешения в двулучепреломляющем волоконном световоде", Письма в ЖТФ, 1983, т. 9, вып. 23, стр. I455-1459

3. Воронько Ю.К., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Зверев П.Г., Карасик А.Я., "Нелинейные волоконные перестраиваемые преобразователи излучения с накачкой лазерами на центрах окраски", Материалы 1У Всесоюзной конференции "Перестраиваемые по частоте лазеры", г. Новосибирск, 1983, стр. 157-160

Материалы диссертации докладывались на семинарах лаборатории волоконной оптики и лаборатории колебаний ИОФАН СССР, а также на следующих школах и конференциях:

1. У1 Республиканская школа молодых физиков, г. Ташкент, 1981.

2. XI Всесоюзная конференция по когерентной и нелинейной оптике, г. Ереван, 1982.

3. Республиканская конференция "Волоконно-оптические линии звязи", г. Киев, 1982

4. 1У Всесоюзная конференция "Перестраиваемые по частоте лазеры", г. Новосибирск, 1983

5. 1У Всесоюзная конференция "Оптика лазеров", г. Ленинград,

984.

В заключение автор искренне благодарит Е.М.Дианова и А.Я.Ка-)асика за руководство. Автор признателен А.Н.Гурьянову и Д.Д.Гу-ювскому за изготовление световодов, Т.Т.Басиеву, А.Б.Грудинину, [.Г.Звереву, П.В.Мамышеву, А.В.Лучникову, С.Б.Мирову за плодотвор-ше дискуссии, стимулировавшие новые идеи. Автор благодарит В.А. юзлова, В.М.Машинского, А.К.Сенаторова, В.Н.Серкина, всех сотруд-[иков лаборатории волоконной оптики за помощь и поддержку.

- 113 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В заключении сформулируем следующие основные выводы.

1. Разработана методика исследования четырехфотонных нелинейных процессов в волоконных световодах в условиях фазового синхронизма при компенсации фазовой расстройки вследствие материальной цисперсии межмодовой дисперсией. Экспериментально показана возмо-кность выполнения межмодового фазового синхронизма на длинах световода вплоть до нескольких десятков метров.

2. На основе четырехфотонных процессов разработана методика исследования дисперсионных характеристик мод световодов: фазовых гостоянных, групповых задержек и двулучепреломления. Показано,что в световодах на основе SiO^ + дисперсионные характеристики

АР0т- мод значительно отличаются от теоретических для ступенчатого профиля показателя преломления. Показано, что в световоде с достаточно малой эллиптичностью распространяются стабильные LPtm-■ моды высших порядков ( L > I).

3. Впервые обнаружен и исследован нелинейный процесс генерации узкополосного стоксова излучения при бигармонической лазерной гакачке, не требующей выполнения условий межмодового фазового син-:ронизма. Вскрыт механизм обнаруженного процесса, связанный с резо-[ансной и нерезонансной кубическими восприимчивостями среды.

4. Исследован процесс когерентного антистоксова рассеяния при ^гармонической лазерной накачке световодов. Показано, что вариа-[ии диаметра световода по его длине увеличивают спектральную шири-у фазового синхронизма.

5. На основе нелинейных процессов в СВС при бигармонической акачке получен узкополосный субнаносекундный источник плавнопере-траиваемого по частоте излучения в видимом и ближнем ИК-спектра-ьном диапазоне. При одночастотной лазерной накачке получен дискрет-оперестраиваемый по частоте источник узкополосного излучения в об-асти спектра 0,4 - 1,8 мкм.

- 114

1. Изв. АН СССР, сер. физ., 1983, т. 47, № 10, 1874-1879. I. Дианов Е.М., Карасик А.Я., Прохоров A.M., Серкин В.Н., "Нелинейные явления в волоконных световодах", Изв. АН СССР,сер.физ., 1983, т. 48, № 8, стр. 1458-1465.

2. Stolen R.H.,"Honlinear properties of optical fibers" in

3. Optical fiber telecommunications", Miller S.E. and Chyno weth A.G. eds,Academics, flew York, 1979,Chap.5,pp.125-150,

4. Справочник по лазерам, под ред. А.М.Прохорова, М., "Советскоерадио", 1982, часть УШ.

5. Stolen R.H., Lin С., Skan J., Lehery R.F., "A Fiber Raman Ring baser",IEEE J.of Quant^l.,1978,v.QE-I4, № II, pp. 860-862,

6. Stokes L.P., ChadorowM., Shaw H.J#,"All fiber stimulated Brillouin ring laser with submilliwatt pump threshold", Optics Letters* 1982, v.7, № II, pp. 509-511.

7. Гурьянов A.H., Гусовский Д.Д., Девятых Г.Г., Дианов Е.М., Карасик А.Я., Козлов В.А., Миракян М.М., Неуструев В.Б., Прохоров A.M., "Поляризационные свойства одномодовых и малом одовых волоконных световодов", Радиотехника, 1982,т.37, № 2, стр. 26-29.

8. J.Opt. Сошшша., 1983, v. 4, JP I, pp. 2-9.

9. Я. Гурьянов А.Н., Гусовский Д.Д. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., "Вынужденное четырехфотонное смешение в стеклянных волоконных световодах в области спектра 0,4-1,8 мкм", Квантовая электроника, 1983, т. 10, № 5, 1056-1059.

10. Helwarth R., Gherlow J., Yang Т.Т., "Origin and frequency dependence of nonlinear susceptibilities of glasses", Phys.Rev., 1975,v. BII, №2, pp. 964-967,

11. Басиев T,T., Дианов E.M., Захидов Э.А., Карасик А.Я.,Миров

12. С.Б., Прохоров A.M., "Селективная нелинейная спектроскопия неоднородноуширенных фононных резонансов в разупорядоченной среде", Письма в ЖЭТФ, 1983, т. 37, вып. 4, 192-195.

13. Lin С., Bosch М.А.,"Large-stokes-shift stimulated four-photon mixing in optical fibers", Appl.Phys.Lett.,1981, v. 38, № 7, pp. 479-481.

14. Белов А.В., Брайман М.П., Грудинин А.Б., Гурьянов А.Н.,

15. Дианов E.M., Машинский B.M., Неуструев В.Б., "Оценка предельных оптических потерь в стеклообразной двуокиси германия", Краткие сообщения по физике, 1981, № 3, стр. 46-49.

16. Kaiser P., Tynes А.Е., Astle H.W., Pearson A.D., French W.G., Jaager R.F., Gherin A.H., "Spectral losses of unclad vitrows silica and soda-lime-silicate fibers". J.of Opt.Soc.of Araer.,1973, v. 63, №9, pp. II4I-II48.

17. Бабкина Т.В., Григорьянц В.В., Смирнов В.Б., "Частотные характеристики волоконных световодов", Радиотехника, 1982, т. 37, № 2, стр. 29-34.

18. Андреев А.Ц., Грудинин А.Б., Гурьянов А.Н., Девятых Г.Г., Дианов Е.М., Игнатьев С.В., Прохоров A.M., Хорпин В.Ф., "Одномодовый волоконный световод W -типа с малыми потерями", Квантовая электроника, 1981, т. 8, № б, стр.1310-1312.

19. Gloge D., "Weakly guiding fibers", Appl.Opt.,1971, v. Ю, № 10, pp. 2252-2258.12, Stolen R.H., "Modes of fiber optical waveguides with ringindex profiles", Appl.Opt.,1975,v.14, № 7, pp.I593-I597.

20. Белов А.В., Гурьянов A.H., Дианов E.M., Машинский B.M.,

21. Неуструев В.Б., Николайчик А.В., Юшин А.С., "Материальная дисперсия в стеклянных волоконных световодах на основе кварцевого стекла", Квантовая электроника, 1978, т. 5, № 3, стр. 695-697.

22. Фомичев А.А., "Прямые измерения дисперсии одномодовых волоконных световодов в области 1,15-1,4 мкм", Письма в ЖТФ, 1984, т. 19, вып. 9, стр. 518-522.

23. Rashleigh S., "Origins and control of polarization effects in single-mode fibers", J.of Lightwave Technology,1983, v. LT-I, № 2, pp. 312-331.

24. Бломберген H. "Нелинейная оптика", M., "Мир", 1966.

25. Stolen R.H., Bjorkholm J.E., "Parametric amplification and frequency conversion in optical fibers", IEEE J.of Quant.Electron1982, v.QE .18, № 7, pp. 1062-1072.9, Hill K.O., Johnson D.C., Kawasaki B.S., Macdonald R.I.,

26. CW-three-wave mixing in single mode optical fibers",J.Appl.Phys.1978, v.49f jjb 10, pp. 5098-5106.

27. Белов А.В., Гурьянов A.H., Дианов E.M., Неуструев В.Б.,Юшин

28. A.C.t "Излучательные потери в стеклянных волоконных свето-*водах, обусловленные неоднородностью сечения световода", Квантовая электроника, 1977, т. 4, № II, стр. 2467-2468.

29. Ippen Е.Р., "Low power quasi-CW Raman oscillator",

30. Appl.Phys.Lett., 1970, 16, №8, pp. 303-305.

31. P, Stolen R.H., Ippen E.P., "Raman oscillation in glass opticalwavequides", Appl.Phys.Lett., 1972,v-20, №2, pp. 62-64.

32. Kitayama К., Ohashi M., "Frequency tuning for stimulated four-photon mixing by bending-induced birefringence in a single mode fiber", Appl.Phys.Lett., 1982, v.4I, № 7, pp. 619-621.

33. Дианов E.M., Захидов Э.А., Карасик А.Я., "Перестройка частотыизлучения четырехфотонного смешения в двулучепреломляющем волоконном световоде", Письма в ЖТФ, 1983, т. 9, вып.23, стр. I455-1459.

34. Stolen R.H.,Leibolt W.N., "Optical fiber modes using stimulated four-photon mixingVAppl.0pt.I976, V.I5,№ I,pp.239-243.

35. Ф. Rosman G.E.,"Time domain interpretation of four photon spectra from optical fibers", Electron.Lett.,1984,v. 20, № 6, pp. 240-241.

36. Washio K., Inoue K., Tanigawa Т., "Efficient generation of near IR stimulated light scattering in optical fibers pumped in low dispersion region at 1.3 yAm", Electron.Lett.,1980,v. 16, № 9, pp. 331-333.

37. Lin C., Reed W.A., Pearson A.D., Shang H.T., "Phase matching in the minimum-chromatic-dispersion region of single-mode fiber for stimulated four-photon mixing", Opt.Lett.,1981, у.6, № 10, pp. 493-495.

38. Lin C., Reed W.A., Pearson A.D., Shang H.T., Glodis P.P.,

39. Designing single-mode fibers for near IR (1.1*1.7 ,/W-ni) frequency generation by phase-matched four-photon mixing in theminimum chromatic dispersion region",

40. Electron.Lett., 1982, 18, №2, pp. 87-89.

41. Ахманов С.А., "Взаимодействие случайных волн в нелинейныхсредах", Изв. ВУЗов, Радиофизика, 1974, т. ХУП, № 4, стр.541.569.

42. Stolen R.H., Bosch М.А., Lin С., "Phase-matching in birefrin-gent fibers", Opt.Lett., 1981, v. 6, №5, pp. 213-215.

43. Kitayama K., Seikai S., Ushida N., "Stress-induced frequency-tuning for stimulated four-photon mixing in a birefringent single-mode fibersyAppl.Phys.Lett9824 • pp. 322-324.

44. Pini R., Salimbeni R., Matera M., Lin C., "Ultraviolet four photon mixing in multimode silica fiber Raman amplifier",opt.Lett., 1983, v. 47, № 3, pp. 226-229.49# Pini R., Salimbeni R., Matera M., Haider A.P.M., Lin C.,

45. Continuously tunable multiple-order stimulated four-photon mixing in multimode silica fiber", Opt.Lett.,1984, v. 9, № 3, pp. 79-81.

46. Pujii Y.,Kawasaki B.S., Hill K.O., Johnson D.G., "Sum frequency light generation in optical fibers", Opt.Lett.,1980, v.^, № 2,pp. 48-50.

47. Sasaki Y., Ohmori Y., "Phase-matched sum frequency light generation in optical fibers", Appl.Phys.Lett.,1981,v. 39, № 6, pp. 466-468.

48. Ohmori Y., Sasaki Y., "Characteristics of phase-matched sum frequency light generation in optical fibers",Electron.Lett.,1981, v. 17, № 19, pp. 678-680.

49. Ohmori Y., Sasaki Y., "Sum frequency light generation in optical fibers pumped by a Q-switched laser", Electron.Lett.,1981,v# 17, № 21, pp. 781-782.

50. Pershan P.S., "Nonlinear optical properties of solids:Energy considerations", Phys.Rev., 1963,v.130, № 3, pp. 919-929.

51. Gabriques J.M., "Third-harmonic and three wave sum frequency light generation in an elliptical core optical fiber",

52. Opt.Lett.,1983, v.8, № 3, pp. 183-185.

53. Григорьянц В.В., Даввдов В.А., Жаботинский М.Е., Золин В.Ф.,

54. Иванов Г.А., Смирнов В.И., Чаморовский D.K., "Спектры ВКР в стекловолокнах", Письма в ЖТФ, 1977, т. 3, вып. 2, стр. 54-57.

55. Петров М.П., Кузин Е.А., "Исследование ВКР в оптическом волокне методом обратного рассеяния света", Письма в ЖТ$, 1979, т. 5, стр. 866-868.

56. Грудинин А.Б., Гурьянов А.Н., Дианов Е.М., Захидов Э.А.,

57. Карасик А.Я., Лучников А.В., "Особенности ВКР-света в стеклянных волоконных световодах на основе &<-0z + Ge02 ", Квантовая электроника, 1981, т. 8, стр. 2383-2389.

58. Нестерова З.В., Александров И.В., Лебедев В.Б., Полницкий

59. А.А., Саттаров Д.К., Степанов Б.М., "Исследование временных и амплитудных характеристик стоксовых компонент ВКР в волоконных световодах с помощью скоростного фоторегистратора", Квантовая электроника, 1982, т. 9, № 5, стр. 1010-1015.

60. Hill К.О., Kawasaki B.S., Johnson D.G.,"Low-threshold GW

61. Ippen Е.Р., Stolen R.H., "Stimulated Brillouin scattering in optical fibers", Appl.Phys.Lett.1972,v.2I, № II, pp.539-54I.

62. Басиев Т.Т., Дианов Е.М., Карасик А.Я., Лучников А.В., Миров

63. Johnson A.M., Stolen R.H., Simpson W.M., "80 single-stage compression of frequency doubled Nd:yttreum aluminum gernet laser pulses",Appl.Ph.Lett.1984,v.44, № 8, pp. 729-731.

64. Mollenauer L.F., Stolen R.H., Gordon J.P., "Experimental observation of picosecond pulse narrowing and solitons in optical fibers", Phys.Rev.Lett., 1980,v.45, № 13, pp.I095-I098.

65. Mollenauer L.F., Stolen R.H., "Solitons in optical fibers",1.ser Pocus, 1982, y.I8, № 4, pp. 193-198.

66. Mollenauer L.P., Stolen R.H., "The soliton laser", Opt.Lett.,1984,v.9, № I, pp. 13-15.

67. Дианов Б.М., Карасик А.Я., Мамышев П.Б., Онищуков Г.И.,

68. Прохоров A.M., Стельмах М.Ф., Фомичев А.А., "100-кратное сжатие пикосекундных импульсов ПГС в одномодовых волоконных световодах в области спектра 1,5 * 1,65 мкм", Письма в ЖЭИ, 1984, т. 40, вып. 4, стр. 148-150.

69. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., Мамышев П.В.,

70. Прохоров A.M., "Вынужденные четырехфотонные параметрические процессы в стеклянных волоконных световодах", Письма в ЖЭТФ, 1981, т. 34, вып. I, стр. 40-44.

71. Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я. Мамышев П.В.,

72. Прохоров A.M., "Вынуледенные четырехфотонные нелинейные процессы в маломодовых стеклянных волоконных световодах", ЖЭТ$, 1982, т. 83, вып. I, стр. 39-49.

73. Gloge D., "Dispersion in weakly guiding fibers", Appl.Opt.,1.7I,v.10, № II, pp. 2442-2446.

74. Ахманов С.А., Коротеев Н.И., "Методы нелинейной оптики вспектроскопии рассеяния света", М., "Наука", 1981.

75. Дианов Е.М., Карасик А.Я., Захидов Э.А,.„Спектральная ширина параметрического усиления в волоконных световодах",- 125

76. Квантовая электроника, в печати

77. Snyder A.W., Young W.R., "Modes of optical waveguides",

78. J. of Opt.Soc. of Amer., 1978, v.68, № 3, pp. 297-309.

79. Унгер Х.Г., "Планарные и волоконные оптические волноводы",1. М., "Мир", 1980.

80. Ulrich R., Yen Y., Eickhoff W., "Wavelength dependence of birefringence in single-mode fiber", Appl.Opt.,1981,v.20, № 19, pp. 3428-3435.

81. Гурьянов A.H., Гусовский Д.Д., Девятых Г.Г., Дианов Е.М.,

82. Карасик А.Я., Козлов В.А., Миракян М.М., Прохоров A.M., "Поляризационные свойства одномодовых волоконных световодов со слабым двулучепреломлением", Квантовая электроника, 1981, т. 8, № II, стр. 2473-2478.

83. Басиев Т.Т., Воронько Ю.К., Миров С.Б., Осико В.В., Прохоров

84. A.M., "Твердотельные перестраиваемые лазеры на центрах окраски в ионных кристаллах", Изв. АН СССР, сер. физ., 1982, т. 41, № 8, стр. I600-I6I3.

85. Басиев Т.Т., Воронько Ю.К., Миров С.Б., Осико В.В., Прохоров

86. A.M., "Эффективные пассивные затворы неодимовых лазеров на основе кристаллов AcF: F2" "» Квантовая электроника, 1982, т. 9, № 4, стр. 837-839.

87. Басиев Т.Т., Воронько Ю.К., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Зверев

88. П.Г., Карасик А.Я., "Узкополосные широкодиапазонные перестра-еваемые преобразователи излучения на основе нелинейных процессов в волоконных световодах", Тезисы докладов 1У Всесоюзной конференции "Оптика лазеров"", Ленинград, 1984, стр. 105.

89. Walrafen G.E., Krishnan P.N., "Model analysis of the Raman spectrum from fused silica optical fibers", Appl.Opt.,1982, v<21, № 3, pp. 359-360.

90. Гурьянов А.Н., Гусовский Д.Д., Дианов Е.М., Захидов Э.А., Карасик А.Я., "Антистоксово рассеяние света в стеклянных волоконных световодах", Квантовая электроника, в печати

91. Белов А.В., Гурьянов А.Н., Девятых Г.Г., Дианов Е.М., Неуст-руев В.Б., Николайчик А.В., Прохоров A.M., Хопин В.Ф., Юшин А.С., "Стеклянный волоконный световод с потерями менее I дБ/км", Квантовая электроника, 1977, т. 4, № 9, стр. 2041-2043.