Диагностика населенностей и процессов релаксации колебательных и вращательных состояний молекул в газах методом КАРС тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.-.

Глава I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ТЕХНИКА.

§ I.I. Предварительные замечания.

§ 1.2. КАРС-спектрометр на основе непрерывных лазеров.

§ 1.3. КАРС-спектрометр на основе импульсных лазеров

1.3.1. Оптическая схема спектрометра.

1.3.2. Лазер на(М:УВДи генератор второй гармоники.

1.3.3. Лазер на красителе

1.3.4. Система контроля частоты лазеров

1.3.5. Оптический фильтр и система регистрации

1.3.6. Общие характеристики спектрометра

§ 1.4. Основные результаты главы I

Глава 2. ПРИМЕНЕНИЕ КАРС-СПЕКТРОСКОПИИ ВЫСОКОГО РАЗРЕШЕНИЯ ДЯЯ ИЗУЧЕНИЯ КОНТУРОВ СПЕКТРАЛЬНЫХ ЛИНИЙ И ИССЛЕДОВАНИЕ СПЕКТРАЛЬНЫХ ПРОЯВЛЕНИЙ ВРАЩАТЕЛЬНОЙ РЕЛАКСАЦИИ В МОЛЕКУЛАХ N2 И С2Н2.

§ 2.1. Характер и структура исследованных спектров

§ 2.2. Трансформация спектра при изменении давления. газа.

§ 2.3. Спектры. 2. и | при низких давлениях

§ 2.4. Исследование столкновительного.сужения.Q-ветви КАРС-спектров С^ Hqi.

§ 2.5. Спектры азота при больших давлениях газа.

§ 2.6. Основные результаты главы

Глава 3. КАРС-СПЕКТРОСКОПИЯ КОЛЕБАТЕЛЬНО-НЕРАВНОВЕСНЫХ ГАЗОВЫХ СИСТЕМ. ИЗМЕРЕНИЕ КОНСТАНТ СКОРОСТИ

АГ-Т-ОШШАЪ N2 И SFfc V.

§ 3.1. Предварительные замечания.

§ 3.2. Исследование азота, возбужденного.в непрерывном тлеющем разряде.

§ 3.3. Исследование кинетики КФР и ВФР азота, возбужденного импульсным разрядом.

3.3.1. Вводные замечания.

3.3.2. Экспериментальная установка

3.3.3. Определение вращательной (поступательной) температуры.

3.3.4. Методика восстановления населенностей колебательных уровней

3.3.5. Численное моделирование процессов

V-V-обмена. Сравнение с экспериментом.

§ 3.4. Измерение константы скорости 1Л#"-обмена в азоте при Ангармоническом возбуждении.

3.4.1. Бигармоническая накачка.

3.4.2. Методика эксперимента и экспериментальная установка.

3.4.3. Эериментальные результаты, ихавнение ретом.

§ 3.5» Исследование процессов 4/-!Л-обмена в молекуле SF6 возбужденной резонансным ИК-лазерным полем.

3.5.1. Постановка задачи и методика эксперимента

3.5.2. Экспериментальная установка

3.5.3. Исследование; процессов. 4A-W--обмена в молекуле

3.5.4. Исследование процессов At-V-обмена в молекуле SF& .ЮЗ

§ 3.6. Основные результаты главы

Глава 4. КАРС-ДОШОСТИКА ГАЗОВЫХ ПОТОКОВ

§ 4.1. Вводные замечания.

§ 4.2. Определение температуры и плотности азота по.

КАРС-спектрам.

§ 4.3. Измерение распределения давления и температуры на оси сверхзвукового потока .III

§ 4.4. Измерения колебательной и вращательной температур азота в потоке электродугового . плазмотрона.

§ 4.5. Основные результаты главы

Спектроскопия колебательно-вращательных переходов в молекулярных газах дает обширные сведения о веществе: структура спектров характеризует строение молекул, ширина и форма спектральных линии несет информацию о динамике межмолекулярных взаимодействий, распределение интенсивностей -в спектрах отражает функции распределения молекул по колебательным и вращательным уровням. Классические методы спектроскопии, такие как радиоспектроскопия, спектроскопия ИК поглощения, спектроскопия спонтанного комбинационного рассеяния света (GKP) и т.д., позволили изучить строение и свойства многих молекул, определить характерные черты динамики межмолекулярных взаимодействий.

Однако существуют такие среды и условия, в которых классические методы спектроскопии оказываются неэффективными ; особенно это относится к спектроскопии СКР. Так, например, конечная разрешающая сила спектральных приборов, используемых при исследованиях спектров СКР, не позволяет изучать многие эффекты ангармонических внутримолекулярных взаимодействий, проявляющиеся в тонкой структуре спектров ; по той же причине не представляется возможным проводить систематические исследования контуров-спектральных линий. Малая интенсивность рассеянного света КО^тЮ'^ от интенсивности падающего) и малый телесный угол сбора рассеянного излучения ср), определяемый светосилой спектрального прибора, затрудняют изучение, самосветящихся сред, таких как пламена, плазма, нагретые струи и т.д.

Преодолеть указанные трудности во многом позволяют методы лазерной нелинейной спектроскопии комбинационного рассеяния, такие как спектроскопия когерентного антистоксова рассеяния света а

КАРС)35 [l-8] , спектроскопия вынужденного комбинационного усиления (ВКУ) [э-Il] , спектроскопия Керр-эффекта, индуцированного комбинационным резонансом (СКИКР) [12] и оптико-акустическая спектроскопия комбинационного рассеяния (ОАСКР) [13. 14] . Однако методы ОАСКР и СКИКР не получили особого развития к настоящему времени, в то время как метод спектроскопии ВКУ приносит много спектроскопической информации, и результаты, полученные с его помощьц будут описаны ниже. Сравнение методов нелинейной спектроскопии КР друг с другом может быть найдено в сборнике [1б] .

Наиболее бурно развивающимся методом, берущим свое начало от пионерской работы Терхьюна и Мейкера [i] » является метод КАРС, который к настоящему времени хорошо понят и изучен, его описанию посвящены обзоры и монография .

В основе метода КАРС лежит прямой четырехфотонный параметрический процесс, в котором три волны с частотами , С02 и взаимодействуют в среде, приводя к возникновению нового когерентного излучения на частоте СО^ = Такой процесс, определяемый кубичной нелинейной восприимчивостью /&) , идет в любой среде, однако его интенсивность резко возрастает при приближении разности частот GOj-COg к частоте комбинационно-активного колебательно-вращательного перехода. Изменяя одну из у

Аббревиатура КАРС служит аналогом английской аббревиатуры

CARS - Coherent Anti-Stokes Raman Scattering (Spectroscopy)

В отечественной литературе используется как термин КАРС, так и АСКР - "активная спектроскопия комбинационного рассеяния" или КАСКР - "когерентная антистоксова спектроскопия комбинационного рассеяния". В зарубежной литературе также встречается термин

Four-wave mixing spectroscopy. частот, например можно осуществить перестройку разности СЗц-Сд^ вблизи и, регистрируя интенсивность волны на частоте Сдц в зависимости от разности СО^-СО^, ^записать спектр, содержащий в себе практически ту же информацию, что и спектр СКР, если только любая из частот лежит в области прозрачности газа, а суммарные частоты СО^бО^ и CO^-t-Giq находятся вдали от полос двухфотонного поглощения (в дальнейшем будет рассматриваться только такая ситуация). Если в качестве волны с частотой COg используется то же излучение, что и для волны , то = 2сО,-сО, и такой случай носит название вырожденного КАРС, и

С» именно он применяется главным образом в спектроскопических приложениях метода (в том числе и в настоящей работе).

Теоретические основы описания процесса КАРС заложены в работах [l6-I8][ , теория развита и дополнена в ^19-2б] и детально разобрана в цитированных обзорах ^2-8*] . Здесь, ниже мы остановимся лишь на основных чертах процесса КАРС и его главных достоинствах и недостатках.

К числу основных достоинств можно отнести следующие.

Во-первых, так как интенсивность сигнала КАРС пропорциональна кубу мощностей используемых лазеров Тд^Х^ЦУ^Ойг)» применение мощных лазеров с модулированной добротностью или синхронизованными модами позволяет достигнуть (даже в разреженных газах) высоких уровней интенсивности рассеянного света, абсолютно недостижимых в спектроскопии СКР, и, следовательно, обеспечить высокую чувствительность КАРС-спектрометра молекул/см^).

Во-вторых, из-за существенно нелинейной зависимости интенсивности рассеянного света от интенсивности падающих волн (см. выше) основная доля мощности рассеянного света генерируется в каустике сфокусированных лазерных пучков (радиус перетяжки я 5 -г 50 мкм), определяя тем самым высокую локальность и пространственное разрешение КАРС как метода диагностики. Более того, специальным выбором углов между волновыми векторами взаимодействующих волн можно поднять пространственное разрешение до уровня ~ 20 мкм х 20 мкм х 20 мкм [27, 28^ , хотя и ценой потери интенсивности сигнала на 2-3 порядка, что, однако, малосущественно для метода КАРС.

В-третьих, так как процесс КАРС является когерентным, и максимальная его эффективность наблюдается в^ направленииразового синхронизма, определяемого условием 1Сд- 2 KL- t где ~ волновые векторы, расходимость рассеянного излучения G близка к расходимости излучения используемых лазеров и может быть доведена до уровня 0,2-1 мрад. В связи с этим экспериментально реализуема практически 100%-ая эффективность сбора рассеянного излучения фотоприемником, что дополнительно увеличивает чувсвительность метода по сравнению с СКР, и, что главное, делается возможным исследование КР-активных переходов в самосветящихся средах, так как эффективность пространственного подавления паразитного излучения, определяемая отношением телесных углов ^гт/4тО\ в которые распространяется паразитное и полезное излучение, может быть до-7 ведена до^Ю .

В-четвертых, спектральное разрешение, достижимое в КАРС, много выше, чем в СКР, что связано с существенно различными способами получения спектральной информации. В СКР анализируется спектр рассеянного света - это требует применения сложных спектральных приборов - как правило двойных или тройных решеточных монохроматоров, а их разрешение лимитируется геометрическими размерами и качеством дифракционных решеток и не превышает в лучшем т т случае 0,1 см х (типично - I см~х). В КАРС регистрируется зависимость интенсивности рассеянного света от разности частот используемых лазеров, и аппаратурное спектральное разрешение ("выбираемый" лаз ерами спектральный интервал) ограничено лишь ширина

-4-1 ми их линий генерации, которые могут быть доведены до 10 см (легко - ОД см""*). При этом нет необходимости в использовании какой-либо спектральной аппаратуры.

Однако, следует отметить, что метод КАРС не лишен недостатков. К главным из них можно отнести следующие.

Во-первых, реализация высокой чувствительности метода требует жесткой фокусировки мощных лазерных пучков, а, следовательно, исследуемые; вещества должны быть чистыми, прозрачными и обладать высоким порогом оптического пробоя. Правда, для спектроскопии газов эти ограничения не столь существенны.

Во-вторых, в связи с тем, что интенсивность КАРС определяется квадратом модуля кубичной нелинейной восприимчивости в спектрах всегда присутствует нерезонансный Пьедестал", определяемый действительной частью нерезонансной восприимчивости Re который и ограничивает чувствительность метода КАРС. Так при анализе; газовых смесей предельный уровень концентраций изучаемой примеси составляет ^29-3lQ . При работе с од-нокомпонентными газами низкого давления предел чувствительности определяется, как правило, не шумами приемной аппаратуры, а наличием того же "пьедестала", генерируемого в воздухе, оптических элементах установки и, в особенности, в окнах газовой кюветы. Однако, в последнее время разработаны эффективные широкополосные поляризационные- [32-36] и интерференционные [37^J методы подавления нерезонансного фона. Кроме того, иногда весьма эффективным оказывается специальный выбор геометрии взаимодействия (см. § 3.4).

Перечисленные преимущества метода, реализация которых стала возможной с развитием лазерной техники, и определили основные направления применения КАРС в спектроскопии газов.

Так, вскоре после первого наблюдения КАРС в газах [ 38J , на примере молекулы Н2. были продемонстрированы возможности КАРС как метода спектроскопии сверхвысокого разрешения ( 0,001 см"*) \39, 40*] , но из-за технических сложностей сужения линии генерации, в дальнейшем, с применением импульсных лазеров была выполнена лишь одна работа » в которой с высоким разрешением (0,005 см~^) был получен КАРС-спектр СН^. Осуществить сужение спектра генерации лазеров, работающих в непрерывном режиме, гораздо проще, но их малая мощность ставила под сомнение вопрос о реальной применимости метода к исследованиям газов низкого давления. Впервые сигнал КАРС в газе в непрерывном режиме был зарегистрирован в [42"] , где исследовался метан при давлении атм. Однако в [42~] был отмечен лишь факт наличия рассеяния, но информации о спектре получено не было. Несколько позже, в работах [43-4б"]| , исследовалось уширение отдельных компонент в Q-вет-вях КАРС-спектров И2 и , обладающих аномально высокими значениями jf^, и тем не менее вопрос о применимости КАРС-спектро-скопии в непрерывном режиме к исследованию сложных молекул оставался по-существу открытым, так как спектр метана, также изучавшегося в [43, 44^ , удалось записать лишь при давлении атм. При таких давлениях ширины отдельных компонент спектра обычно превышают среднее расстояние между ниш, линии перекрываются, и исследования тонкой структуры Q-ветви КАРС-спектров становятся невозможными. Впервые достигнуть чувствительности, дававшей возможность реализовать высокое аппаратурное спектральное разрешение метода (0,002 см-1), удалось в работе [47] *в которой был получен полностью разрешенный КАРС-спектр (р-ветви ацетилена -С2Н2 (полоса ^2» при давлениях до 0,06 атм. с реальным разрешением, ограниченным лишь доплеровским уширением линий. В дальнейшем была получена обширная информация о тонкой структуре полносимметричных колебаний молекул СЩ [48-50] , С [50] , 6в Н^[50-53] , Si M^ [53] . Методом ВКР-усиления были также зарегистрированы спектры сверхвысокого разрешения СН^ [54] ,

CDa [55] , SFg [бб] и N2 [57] .

Кроме структуры молекул, спектроскопия высокого разрешения предоставляет возможность изучать процессы вращательной и колебательной релаксаций на основе их спектральных проявлений. Так уширение отдельных вращательных 3"-компонент в Q-ветвях спектров, несущее информацию о времени жизни отдельного состояния, исследовалось в работах ^47, 57, 58, 59, 60, 6l] .

Явление столкновительного сужения контура Q-ветвей изотропных спектров КР, обязанное своим происхождением интерференции спектральных компонент Q-ветви, частотный обмен между которыми обусловлен вращательно-неупругими столкновениями, хотя и наблюдалось ранее в спектрах КР [б2-6б] , однако не могло быть детально исследовано. Первое такое исследование с помощью КАРС-спектроскопии было проведено в £бб| , и затем успешно продолжалось [§0, 67, 68"] .

Высокая яркость рассеянного света и эффективная дискриминация паразитного излучения, а также высокая локальность метода, привели к интенсивно^ развитию КАРС-диагностики неравновесных газовых систем - пламен, струй, электрических разрядов. Развитие

Всюду далее ссылки на работы автора выделены подчеркиванием. этого направления началось с работ группы Тарана во Франции ^29-31, 69-723 • Так Б работах [зо, 3lJ получено распределение концентраций водорода в пламени метановой горелки, а в [б9, 703 зарегистрированы спектры И2» N2 и О2 , и изучена вращательная температура газов в пламени. К настоящему времени работы этого направления нашли применение в промышленных установках lb] , включая измерения температур в цилиндрах двигателя внутреннего сгорания во время работы последнего [73^ .

К этому направлению близко примыкают задачи локальной бесконтактной диагностики газовых потоков, имеющие большое значение для прикладной газодинамики. Впервые мысль о применении КАРС к исследованию сверхзвуковых потоков была высказана в [74] , и вскоре появились работы [75, 76*] , в которых были зарегистрированы КАРС-спектры в зоне "бочки Маха" сверхзвуковой струи, истекающей в среду с противодавлением. При этом в [76 J быж проведены измерения распределения температуры и плотности вдоль оси потока. Сверхзвуковые потоки затем исследовались в [77-79]] , а исследование дозвукового высокотемпературного потока азота на выходе электродугового плазмотрона было проведено в [80, 8l"] . Обзор работ этого направления содержится в [82*] .

Еще одно направление в КАРС-спектроскопии, которое по-видимому является весьма перспективным, состоит в исследовании неравновесных систем, таких как разрядная плазма, возбужденные лазерным излучением молекулы, продукты фотохимических реакций, фотофрагменты, свободные радикалы и т.д. Работы в этом направлении были начаты в ^83, 84^ , где исследовались неравновесные распределения молекул N^ и D2 по колебательным уровням при их возбуждении в тлеющем разряде. Затем эти работы были продолжены , и авторы ^85, 8§3 получили спектры азота, возбужденного в тлеющем разряде, причем в полученных спектрах вращательная структура Q-ветвей была полностью разрешена, что позволило установить функции распределения не только по колебательным, но и по вращательным состояниям, а это дало возможность вести эксперименты под контролем газовой температуры. В дальнейшем были проведены исследования стационарных функций распределения молекул, возбужденных в дуговом разряде, горящем в воздухе ^87^ и водороде [^88J . Авторам [88*] удалось наблюдать существенно небольцмановское распределение молекул Н2 по вращательным состояниям.

Возможности КАРС-спектроскопии не ограничиваются лишь исследованиями стационарных процессов, но с ее помощью удается проводить измерения и кинетических характеристик, таких как константы скорости процессов внутри- и межмодовой передачи колебательной энергии. Так в работе [89^ были оценены константы скорости и определены каналы межмодовой передачи колебательной энергии в молекуле СО2. при возбуждении ее уровней в бигармоническом поле, а в [90, 9]fJ наблюдалась трансформация функции распределения молекул N2 по колебательным состояниям в процессе внутримодовой лХ-'УГ релаксации после неравновесного возбуждения колебаний N^ импульсным разрядом или бигармоническим полем. В [91~] была измерена константа скорости 'IT-IT обмена в азоте.

Исследования фотофрагментов и неравновесно возбужденных в УФ и Ж лазерных полях молекул были начаты работой ^92^ , и к настоящему времени получены интересные результаты по измерениям функции распределения продуктов фотолиза бензола ^92^ , озона [93, 94Д и формальдегида [95^ . Применение КАРС-спектроскопии к исследованиям многоатомных молекул, возбужденных в ИК-лазерном поле [%, 97-99, ЮоЗ позволило ответить на многие вопросы, ос-тававшие.ся невыясненными при изучении этого процесса традиционными методами (см., например, [lOl] ). Так, в частности,В [97] впервые получена функция распределения молекул SF& по уровням возбуждаемой моды, а в [99"] изучена ее кинетика и измерено характерное время V-IN процессов. Авторам [iOcQ удалось наблю . • г ■ дать "выжигание провала" в распределении молекул по вращательным состояниям и проследить за проявлениями высокочастотного эффекта Штарка.

Подводя итог сделанному обзору, можно сказать, что КАРС-спектроскопия зарекомендовала себя эффективным инструментом исследования многих явлений, изучение которых другими методами было либо затруднено либо невозможно. Настоящая диссертация отражает вклад автора в развитие приложений метода КАРС к физическим задачам исследования спектральных и кинетических характеристик газовых сред.

Целью диссертационной работы являлось:

1. Исследование контуров спектральных линий с помощью КАРС-спектроскопии и измерение времен вращательной релаксации в молекулярных газах по зависимости ширин линий от давления.

2. Исследование функций распределения молекул по колебательным и вращательным состояниям в неравновесно и равновесно возбужденных газовых системах методом КАРС-спектроскопии и изучение влияния температуры и давления газа на структуру и форму КАРС-спектров.

3. Измерение констант скорости внутримодового резонансного обмена колебательной энергией ( л)'-'^-обмена) в газах по динамике интенсивностей линий в КАРС-спектрах.

4. Исследование применимости метода КАРС к диагностике газовых потоков.

5. Создание комплекса экспериментальной аппаратуры, способной решить указанные задачи.

Б диссертации автор защищает:

1. Получение методами КАРС-спектроскопии ранее недоступных физических сведений о параметрах контуров спектральных линий в молекулярных газах и наблюдение столкновительного сужения Q-ветвей' в КАРС-спектрах.

2. Исследования кинетики функций распределения молекул по колебательным состояниям в молекулярных газах с помощью КАРС-спектроскопии и измерения констант скоростей процессов V-tr-обмена в

3. Применение метода КАРС-спектроскопии к измерениям распределения температуры и давления в сверхзвуковых газовых потоках.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы»

§4.5. Основные результаты главы 4

В заключение настоящей главы сформулируем кратко основные приводимые в ней результаты.

1. С помощью КАРС-спектроскопии проведены бесконтактные локальные.1 измерения распределения температуры и давления на оси сверхзвукового потока азота, истекающего в атмосферу. Точность измерения температуры и давления ^ 2 + 3%, пространственное разрешение ~ 20 мкм х20 мкм xl мм.

2. Проведены измерения температуры на оси. высокотемпературного турбулентного дозвукового потока воздуха, нагретого электродуговым плазмотроном мощностью 10 кВт при расходе воздуха 0,8 г/с. Точность измерения температуры ~ 2+5%. В потоке наблюдалось равновесие между колебательными и вращательными степенями свободы.

3. Рассмотрены факторц влияющие на вид КАРС-спектра азота, и указаны наиболее информативные для измерений давления и температуры спектроскопические параметры. Описано как следует извлекать значения температуры и давления из спектров.

Диапазон измеряемых в опытах температур составил 80 4- 2 500 К, давлений - 0,04*4 атм.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Сформулируем основные результаты диссертационной работы:

1. С разрешением 0,002 см"1 получены КАРС-спектры ацетилена и азота. Детально прослежена трансформация контура Q.-ветви КАРС-спектра в области давления газа 0,06 4-120 атм. Впервые в КАРС-спектрах газов наблюдалось столкновительное сужение: изотропных Q.-ветвей. Измерены коэффициенты уширения линий в разрешенном спектре и зависимости ширины и сдвига максимума "заплывшего" контура от давления газа. Определены константы скоростей вращательной релаксации СаНаи N,.

2. Впервые экспериментально получены КАРС-спектры Q-вет-вей колебательно-вращательных переходов азота с разрешенной вращательной структурой при его возбуждении в непрерывном и импульсном разрядах. Из полученных спектров восстановлены функции распределения по колебательным и вращательным состояниям, и изучена их кинетика как на стадии существования разряда, так и по его окончании. Проведено сравнение полученных данных с расчетом, позволившее определить константу скорости 1Г-^-обмена в азоте.

3. С помощью КАРС-спектроскопии впервые исследована кинетика функции распределения молекул по нижним колебательным уровням 4) SFfc , возбужденной излучением со* -лазера. Измерены характерные времена процессов -обмена по моде в SF^ . Указаны возможные каналы и измерено характерное время th- W -релаксации.

4. Впервые с помощью КАРС-спектроскопии получены распределения температуры и давления в сверхзвуковом газовом потоке. Проведены измерения температуры в дозвуковом высокотемпературном потоке электродугового плазмотрона. Диапазон измеряемых температур - 80*2 500 К, давлений - 0,04*4 атм.

5.: Создан импульсный КАРС-спектрометр, имеющий разрешение 0,15 см~^ и чувствительность мол./см3.

В заключение автор хотел бы выразить искреннюю благодарность своему научному руководителю - Валерию Васильевичу Смирнову, чье постоянное внимание и помощь во многом обеспечили успешное выполнение настоящей работы. Автор также признателен Александру Михайловичу Прохорову и Павлу Павловичу Пашинину за внимание и поддержку работы на всехоее. этапах. Часть экспериментов проводилась совместно с Сергеем Ивановичем Валянским, Сергеем Михайловичем Никифоровым, Михаилом Николаевичем Осиным, Анатолием Петровичем Матафоновым и Александром Валентиновичем Комиссаровым. Всем им автор очень благодарен. Также хотелось бы поблагодарить сотрудников и аспирантов ИОФАН: Дмитрия Николаевича Козлова, Сергея Юрьевича Волкова, Алексея Юрьевича Волкова, Константина Александровича Верещагина, Аркадия Анатольевича^ Илюхина, Виктора Николаевича Жиганова, Юрия Николаевича Поливанова, Сергея Николаевича Полуэктова, Сергея Сергеевича Алимпиева, Бориса Григорьевича Сартакова, Мурода Расульевича Маликова и Александра Анатольевича Мохнатюка, плодотворные научные обсуждения с которыми способствовали пониманию многих физических вопросов.

Автор особо благодарен своей жене, Любови Матвеевне Фабе-линской, взявшей на себя нелегкий труд отредактировать и напечатать текст диссертации в минимально возможный срок.

1. Maker P.D., Terhune R.W. Study of optical effects due to an induced polarisation third order in the electric field strength--Phys. Rev., v.137A, p.A8#l-A8l8.

2. Ахманов С.А., Коротеев Н.И. Спектроскопия рассеяния света и нелинейная оптика, нелинейнооптические методы активной спектроскопии комбинационного и рэлеевского рассеяний.-УШН,1977, т.123, с.405-471.

3. Tolles W.M., Nibler J.W., McDonald J.R., Harvey А.В.

4. A review of the theory and application of Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS).- Applied Spectr., 1977, v.31,. No.p.253-271.

5. Taran J.-P.E. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy.-In: Lasers in chemistry /Ed. by West M.A.-Amsterdam: Elsevier Publ., 1977 з p.1-6.

6. Nibler J.W., Shaub W.M., McDonald J.R., Harvey A.B. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy.-In: Vibrational Spectra and Structure: A series of advances /Ed. by Durig.-Amsterdam: Elsevier, 1977, v.6, ch.5, p.173-225.

7. Harvey A.B., Nibler J.W. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy of gases.- Appl. Spectr. Reviews, 1978, v.l4, p.lol-143.

8. Спектроскопия комбинационного рассеяния в газах и жидкостях, под ред. А,Вебера: Пер. с англ. /Под ред. Фабелинского И.Л.-М.: Мир, 1982, 375 с.

9. Ахманов С.А., Коротеев Н.И. Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света.-М.: Наука, 1981, 543 с.

10. Lallemand P., Simova P., Bret G. Pressure-induced line shift. and collisional narrowing in hydrogen gas determined by stimulated Raman emission.-Phys. Rev. Lett., 1966, v.17* p.1239-1241.- 122 ;

11. Owyoung A., Jones E.D. Stimulated. Raman Spectroscopy using low-power cw lasers.-Opt. Lett.,1977, v.l, No 5, p.152-154.

12. Owyoung A. Coherent Raman gain spectroscopy using cw laser sources.-IEEE J. Quant. Electr.,1978, v.QE-14, р.192-2оЗ.

13. Heinmann D., Hellwarth R.W., Levenson M.D., Martin G. Raman-induced Kerr-effect.-Phys. Rev. Lett., 1976, v.36, p.189-192.

14. Barrett J.J., Berry M.J. Photoacoustic Raman Scattering in gases.-Proc. 6th Intern. Conf. Raman Spectr., 1978, p.466-467.

15. West G.A., Siebert D.R., Barrett J.J. Gas phase photoacoustic Raman spectroscopy using pulsed laser excitation.-J. Appl. Phys.,1980, v.51, p.2823-2828.

16. Chemical applications of nonlinear Raman spectroscopy /Ed. by Harvey A.B.-NY: Academic Press, 1981, 383 p.

17. Armstrong J.A., Bloembergen Ducuing J., Pershan P.S. Interaction between light waves in a nonlinear dielectric.- Phys. Rev., 1962, v.127, p.1918-1939-.

18. Ахманов С.А., Хохлов P.В. Проблемы нелинейной оптики.-М.: ВИНИТИ, 1964, 295 с.

19. Бломберген Н. Нелинейная оптика. Пер. с англ.-М.: Мир, 1966, 424 с.

20. Maier W.F., Kaiser W., Giordmaine J. A. Intense light bursts in the stimulated Raman effect.-Phys. Rev., 1969, v.177,p.580-593.

21. Ахманов С.А., Коротеев Н.И. Когерентная активная спектроскопия с помощью перестраиваемого параметрического генератора.-ЖЭТФ, 1974, т.67, с.1306-1327.

22. Flytzanis С. Theory of nonlinear optical susceptibilities.-In: Quantum electronics: a treatise./Ed. Rabin H., Tang C.L. v.It NY: Academic Press, 1975, p.9-2o7

23. DeWitt R.W., Harvey А.В., Tolles W.M. Theoretical developmentof third-order susceptibility as related to Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS).-NRL Memorandum report 32бо, 1976, 66p.

24. Bjorklund G.C. Effects of focusing on third-order nonlinear processes in isotropic media.-IEEE J. Quant. Electr., 1975, v.QE-11, p.287-296.

25. Shaub W.M., Harvey А.В., Bjorklund G.C. Power generation in CARS with focused laser beams.-J.Chem. Phys.,1977, v.67,p.25^7-2550.

26. Yuratich M.A., Hanna D.C. Coherent Anti-Stokes Raman Spectroscopy (CARS) selection rules, depolarisation ratios and rotational structure.-Mo1. Phys.,1977> v.33, p.671-682.

27. Bjarnason J.6., Hudson B.S., Andersen H.С. Quantum theory of line shapes in Coherent Raman Spectroscopy of gases and liquids.-J.Chem. Phys.,1979, v.7o, p.4l3o-4l48.

28. Eckbreth A. BOXCARS: crossed beam phase-matched CARS generation in gases.-Appl. Phys. Lett., 1978, v.32, p.421-423

29. Greenhalgh D.A. Comments of the use of BOXCARS for the gas phase CARS-spectroscopy.-J. Raman Spectr., 1983, v.l4, No 35 p.150-154.

30. Regnier P. Application of Coherent Anti-Stokes Raman scattering to gas concentration measurements and flow visualisation ONERA Tech. note No215. 923o, Chatillon, Prance, 197330. Regnier P., Taran J.-P.E. Gas concentration measurements by

31. Coherent Raman Anti-Stokes scattering.-In: Laser Raman gas diagnostics/Ed. by Lapp M., Penney C.M.- NY: Plenum Press,1974, p.87-I03.

32. Regnier P., Moya F.} Taran J.-P.E. Gas concentration measurements by Coherent Raman Anti-Stokes Scattering.-AIAA 3., 1974, v.12, p.826-831.

33. Levenson M.D., Bloembergen N. Nonlinear optical susceptibility tensor in centrosymmetric media.-Phys. Rev.,1974, v.Bio, p.4447-4463.

34. Song J.J., Eesley G., Levenson M.D. Background suppression in Coherent Raman spectroscopy.-Appl. Phys. Lett., 1976, v.29, p.567-569.

35. Бункин А.Ф., Иванов С.Г., Коротеев Н.И. Когерентная поляризационная спектроскопия комбинационного рассеяния света.- ДАН СССР, 1977, т.33, с.338-341.

36. Бункин А.Ф., Иванов С.Г., Коротеев Н.И. Газовый анализ с помощью поляризационной когерентной активной спектроскопии комбинационного рассеяния света.- Письма в ЖТФ, 1977, т.З, с.350-355.

37. Rahn L.A., Zych L.J., Mattern P.L. Background-free CARS studies of carbon monoxide in a flame.- Opt. Commun., 1979, v.30, p.249-254.

38. Yakoby Y., Fitzgibbon R., Lax B. Coherent cancellation of background in four-wave mixing spectroscopy.- J. Appl. Phys., 1980, v.51,. p.3o72-3o77.

39. Rado W.G. The nonlinear third order dielectric susceptibility cefficients of gases and optical third harmonic generation.-Appl. fhys. Lett., 19.67, v.11, No. 4, p.123-125.

40. DeMartini F., Giuliani G.P., Santamato E. Line profile of the Qq1(1) vibrational resonance in H2 in the zone of Dicke narrowing.- Opt. Commun. ,1972, v.5, No 2, p. 12.6-13.o.

41. DeMartini F., Simoni F., Santamato E. High resolution nonlinear spectroscopy , Dicke narrowing,and dispersion of the third order susceptibility of H2 near Q0l(l) vibrational resonance.- Opt. commun., 1973, v.9, No 12, p.l7,6-l8l.

42. Boquillon J.P., Moret-Bailly J., Chaux R. Spectroscopie Raman

43. Goherente a haute resolution.- G.R.Acad. Sci., Paris, 1977, v.284, B, p.2o5-2o8.

44. Barrett J.J., Begley R.F. Low power cw generation of Coherent Anti-Stokes Raman radiation in CH^ gas.- Appl. Phys. Lett.,1975, v.27, p.129-131.

45. Henesian M.A., Kulevskii L.A., Byer R.L., Herbst R.L. CW high resolution CAR spectroscopy of H2, D2 and CH^.- Opt. Commun.1976, v.1.8, p.225-226.

46. Henesian M.A., Kulevskii L.A., Byer R.L. CW high resolution CAR spectroscopy of the Q(\)^) Raman line of methane.- J. Chem. Phys., 1976, v.65, P-5530-5531.

47. Henesian M.A., Duncan M.D., Byer R.L., May A.D. Absolute Raman frequency measurement of the Q(2) line in D2 using cw CARS. Opt. Lett., 1977, T.l, p.149-151.

48. Krynetsky B.B., Kulevsky L.A., Mishin V.A.,Prokhorov A.M., Sa-vel'ev A.D., Smirnov Y.Y. High resolution cw CARS spectroscopy in D2 gas.- Opt. Commun.,1977, v.21, p.225-228.

49. Fabelinsky V.I., Krynetsky B.B., Kulevsky L.A., Mishin V.A., Prokhorov A.M., Savel'ev A.D., Smirnov V.V. High resolution cw CARS spectroscopy Of the Q-branch of the >) 2 band in C2H2-Opt. commun. ,-977, v.2o, p.389-391.

50. Алиев M.P., Козлов Д.Н., Смирнов В.В. Когерентная спектроскопия комбинационного рассеяния высокого разрешения метана.- Письма в ЖЭТШ, 19777 т.26, с.31-34.

51. Kozlov D.N., Prokhorov A.M., Smirnov V.V. The methane vibrational state rotational structure obtained from high resolution CARS spectra of the Q-branch.- J. Mol. Spe'ctr. ,1979,v.77» P.21-28.

52. Баранов JI.Я., Жилинский Б.И., Козлов Д.Н., Прохоров A.M.,Смирнов В.В. Особенности вращательной структуры колебательных состояний Vj(ajN)тетраэдрических молекул.- ЖЭТФ, 1980, т.79, №7, с.46-54.

53. Зуева Г.Я., Козлов Д.Н., Смирнов В.В. Вращательная структура колебания \) j(aj)молекулы GeH^.- Краткие сообщ. по физике, 1979, т.7, с.25-29.

54. Козлов Д.Н., Никлес П.В., Прохоров A.M., Смирнов В.В., Чуксин С.М. ИК и КР спектроскопия высокого разрешения колебанийи >)з молекулы GeH^.- Письма в ЖЭТф. 1980. т.32. с.37-40.

55. Zueva G.Ya., Kozlov D.N., Nickles P.V., Prokhorov A.M., Smir-nov V.V., Tchuksin S.M. High resolution CARS and infrared spectroscopy of the N^Ca^) and vibrational states of 28SiHi| and Opt. Commun. ,1980, v.35, p.218-221.

56. Owyoung A., Patterson C.W., McDowell R.S. CW stimulated Raman gain spectroscopy of the n) ^ fundamental of methane.- Chem. Phys. Lett., 197S, v. 59, p.156-162.

57. ОсинМ.Н., Смирнов В.В., Фабелинский В.И. Исследование контура Q-ветви газообразного азота в области плотностей 0,2-120 амага.- Препринт ИОФАН № 108, Москва, 1984.

58. Rahn L.A., Owyoung A., Coltrin М.Е., Koszykowski M.L. The

59. J-dependence of nitrogen Q-branch linewidth.- Proc. Intern.

60. Conf. Raman Spectr.- NY:North Holland, 198o, p.694-695.

61. Михайлов Г.В. Влияние давления и температуры на спектр комбинационного рассеяния азота.- ЖЭТФ, 1959, т.36, с.1368-1373.

62. Ouillon R. Band shape study og the Raman scattering of NgO perturbed by Argon gas and by liquid solvents.- Chem. Phys. Lett., 1975, v.35, p.63-68.

63. Смирнов. В.В., Фабелинский В.И. Изменение давлением формы и ширины Q-ветви колебания "Og ацетилена.- Письма в ЖЭТФ, 1978,т.37,' с.131-134.

64. May A.D., Henesian М.А., Byer R.L. The cw Coherent Anti-Stokes Raman scattering spectrum, of the \) ^ band of CH^ and its pressure dependence.- Can. J. Phys., 1978, v.56, p.248-25o.

65. Волков. С.Ю., Козлов Д.Н., Маликов M.P., Смирнов В.В. Проявление колебательной и вращательной релаксаций в поведении контура Q-ветви колебания S)j молекул сн^ и siH^ в плотных газах.-ЖЭТФ, 1984, т.86, с.826-833.

66. Моуа F., Druet S.A.J., Pealat М., Taran J.-P.E. Gas spectroscopy and temperature measurements by Coherent Raman Anti-Stokes Scattering.- Opt. Commun., 1975, v.13, p.169-174.

67. Moya F., Druet S.A.J., Pealat M., Taran J.-P.E. Flams investigation by Coherent Anti-Stokes Raman scattering.- AIAA paper No 76-29, NY: AIAA, 1976.

68. Roh W.E., Shreiber P., Taran J.-P.E. Single pulse Coherent Anti-Stokes Raman scattering.- Appl. Phys. Lett., 1976, v.29,p.174-17.6.

69. Druet S.A.J., Taran J.-P.E. CARS spectroscopy.- Progress in Quantum electronics, 1981, v.7, No 1, p.l-72.

70. Stenhouse I.A., Williams D.R., Cole J.В., Swords M.D. CARS in internal combustion engine.- Appl. Opt., 19793 v.l8, p.3819-3823.

71. Duncan M.D., Byer R.L. Very high resolution CARS spectroscopy in molecular beams.- IEEE J. Quant. Electr., 1979, v.QE-15, No 2, p.63-65.

72. Huber-Walchli P., Guthals D., Nibler J.W. CARS spectra of supersonic molecular beams.- Chtm. Phys. Lett., 1979, v.67, No 2-35 p.233-236.

73. Осин M.H., Пашинин П.П., Смирнов В.В., Фабелинский В.И., Цхай Н.С. Измерение распределения давления и температуры в сверхзвуковом газовом потоке азота методом КАРС.- Письма в ЖТФ, 1980, т.6, с.145-147.

74. Huber-Walchli P., Nibler J.W. CARS spectroscopy of molecules in supersonic free jets.- J. Chem. Phys., 1982, v.76, p.273-284.

75. Гладков C.M., Задков B.H., Каримов М.Г., Коротеев Н.И., JI6-сев С.А., Морозов В.Б. Прямое измерение распределения температуры в приосевой зоне газовой струи методом когерентной активной спектроскопии.- Квант, электр., 1984, т.II, с.187-189.

76. Herring G.C., Lee S.A., She C.Y. Measurements of a supersonic velocity in a nitrogen flow using inverse Raman spectroscopy.-Opt. Lett., 1983, v.8, No 4, p.214-216.

77. Бункин А.Ф., Коротеев Н.И. Нелинейная лазерная спектроскопия газов, газовых потоков и низкотемпературной плазмы.- УФН, I98T , т.134, с.93-123.

78. Nibler J.W., McDonald J.R., Harvey А.В. Direct determination of non-boltzmann vibrational level population in electric discharges by CARS.- J. Chem. Phys.,1977, v.67, p.1883-1886.

79. Shaub W.M., Nibler J.W., Harvey A.B. CARS measurement of vibrational temperatures in electric discharges.- Opt. Commun., 1976, v.l8, No 3, P.371-373.

80. Смирнов В.В., Фабелинский В.И. Измерение температуры и спектроскопия возбужденных разрядом колебательно-вращательных состояний молекул азота методом КАРС.-Письма в ШЭТФ, 1978, т.28, с.461-465.

81. Осин М.Н., Пашинин П.П., Смирнов В.В., Фабелинский В.И.,

82. Цхай Н.С. Измерение локальных температуры и плотности газа методом КАРС.- ЖТФ, 1981, т.51, вып.1, с.106-110.

83. Pealat М., Taran J.-P.E., Bacal Н. Measurements of vibrational populations in discharge by CARS.- Rept. 16th Intern. Conf. "Phenomena in ionized gases", Dusseldorf, 1983.

84. Гладков C.M., Каримов М.Г., Коротеев Н.И. Сильное нелинейно-оптическое возбуждение полносимметричных колебаний многоатомных молекул: исследование резонанса Ферми и других ангармонических взаимодействий.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.381-383.

85. Смирнов В.В., Фабелинский В.И. КАРС-спектроскопия колебательно-возбужденных состояний молекул.- Тезисы докл. совещания по спектроскопии КР.- Шушенское, 1983, с.

86. Gross К.P., Guthals D.M., Nibler J.W. Electronic three-wave mixing spectra of transient species produced by UY laser photolysis of benzene.- J. Chem. Phys., 1979, v.7o, p.4673-468o.

87. Yalentini J.J., Moore D.S., Bomse D.S. Collision free Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy (CARS) of molecular photofrag merits.- Chem. Phys. Lett.,1981,. v.83, p.217-221.

88. Yalentini J.J. Anomalous rotational distribution for the 02 photofragments in the UY photo^issosiation of ozone.- Chem,. Phys. Lett., 198З, v.98, p.395-398.

89. Pealat M., Debarre: D.} Marie J.-M., Taran J.-P.E. CARS studyof vibrationally excited H^ produced in formaldehyde dissociation." Chem. Phys. Lett., 19.83, .v. 98, p.299~3o4.

90. Амбарцумян Р.В., Ахманов С.А., Бродниковский A.M., Гладков С.М.

91. Евсеев А.В., Задков В.Н., Каримов М.Г.,Коротеев Н.И., Пурецкий А.А. Когерентная активная спектроскопия многоатомных молекул, многофотонно возбужденных ИК излучением.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.170-174.

92. Алимпиев С.С., Валянский С.И., Никифоров С.М., Смирнов В.В., Сартаков Б.Г., Фабелинский В.И., Штарков A.JI. Прямое наблюдение возбужденных Ж полем колебательных состояний молекулы SP6 методом КАРС.- Письма в ЖЭТФ, 1982, т.35, с.361-365.

93. Алимпиев С.С., Зикрин Б.О., Хольц Л., Никифоров С.М., Смирнов В.В., Сартаков Б.Г., Фабелинский В.И., Штарков А.Л. Определение скоростей колебательной релаксации молекул sf^, возбужденных в сильном ИК лазерном поле.- Письма в ЖЭТФ, 1983,т.38, с.349-352.

94. Esherick P., Owyoung A. Stimulated Raman investigation of C02 laser excited SFg.- Chem. Phys., 1982, No 3, p.271-282.

95. Летохов B.C. Нелинейные селективные фотопроцессы в атомах и молекулах. М.: Наука, 1983, 408 с.

96. Beatie I.R., Gilson T.R., Greenhalgh D.A. Low frequency Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy of air.- Nature, 1978, v.276, No 5686, p.378-379.

97. Teets R.E., Bechtel J.H. Coherent Anti-Stokes Raman spectra of oxygen atoms in flames.- Opt. Lett., 1981, v.6, p.458-46o.

98. Alessandretti G.C., Violino P. Thermometry by CARS in automobile engine.- J. Phys. D: Appl. Phys.,1983, v.16, p.1583-1594.

99. Koroteev N.I., En&emann M., Byer R.L. Resolved structure within the broadband vibrational Raman line of liquid E^O from polarization Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy.-Phys. Rev. Lett., 1979, v.43, p.398-4ol.

100. I. Gerstencorn S.s Luc P.L. Atlas du spektre d'absorbtion de lamolecule d'iode.- CNRS, France, 1978.

101. Shoshan J., Oppenheim U.P. The use of a diffraction gratingas a beam expander in a dye laser cavity.- Opt. Commun., 1978, v.25, P.375-378.

102. Ищенко B.H., Кочубей С.А., Лисицын B.H., Чаповский П.Л. Источники перестраиваемого по частоте излучения на основе импульсных газовых лазеров. В сб.: Лазеры с перестраиваемой частотой.- Новосибирск, 1980, с.21-48.

103. Герцберг Г. Колебательные и вращательные спектры многоатомных молекул.-М: ИИЛ, 1949.

104. Герцберг Г. Спектры и строение двухатомных молекул.- М.: ИИЛ, 1949.11 б. Murphy W.F., Holzer W., Bernstein J.J. Gas phase Raman intensities: A review of "Pre-laser data".- Appl. Spectr., 1969,v. 23, p. 211-236.

105. Henesian M.A., Byer R.L. High resolution CARS line shape function.- Digest of technical papers, loth IQEC, Atlanta, USA, 1978, p.648-649.

106. Гордиец Б.Ф., Осипов А.И., Шелепин Л.А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры.7 Ж.: Наука, 1981, 513 с.

107. Бурштейн А.И., Темкин С.И. Спектроскопия молекулярного вращения в газах и жидкостях.- Новосибирск: Наука, 1981, 120с.

108. Strekalov M.L., Burstein A.I. Theory of vibrational line widths in dense gases.- Chem. Phys., 1983, v.82, No 1-2,p.II-25.

109. Поппл Дж., Снайдер В., Бернстайн Г. Спектры ядерного магнитного резонанса высокого разрешения.- М.: ИИЛ, Т962, 592 с.

110. Dicke R.H. The effect of collisions upon the Doppler width of spectral lines.- Phys. Rev., 1953, v.89, No 2, p.472-473

111. Раутиан С.Г., Собельман И.И. Влияние столкновений на доплеровское уширение спектральных линий,- УФН, 1966, т.90, с.209-236.

112. Бурштейн А.И., Наберухин Ю.И. Фазовые эффекты в теории ушире-" ния спектральных линий.- ЖЭТФ, 1967, т.52, с.1202-1211.

113. Алексеев В.А., Собельман И.И. О влиянии столкновений на вынужденное комбинационное рассеяние в газах.- ЖЭТФ, 1968, т.55,с.1874-1880.

114. Алексеев В.А., Малюгин А.А. Общие черты сужения линий в газах столкновениями.- ЖЭТФ, 1981, т.80, с.897-915.127.- Dion P., May A.D. Motional narrowing and. other effects in the Q-branch of HD.- Can. J. Phys., 1973, v.51, p.36-39

115. Орлова Н.Д., Платонова JI.A., Позднякова Л.А. Влияние межмолекулярных взаимодействий на контуры полос и линий в спектрах комбинационного рассеяния простых молекул.- Химическая шизика, 1983, W6, с.781-792.

116. Hall R.J., V:erdieck J.F., -Eckbreth A. Pressure-induced narrowing in the CARS spectrum of Ng.- Opt. Commun.,1980, v.35,p.69-75.

117. Finsterholz H., Shrotter H.W., Strey G. Determination of an-harmonicity constants from, the Raman spectrum of gaseous acetylene.- J. Ram. Spectr., 198l,.v.ll, No 8, p.375-384.

118. Gilson T.R., Beatie J.R., Black J.D., Greenhalgh P.A., Jenny S.N. Redetermination of some of the spectroscopic constants14 14 Iе;of the electronic ground state of di-nitrogen Ng, N ^N 15and using Coherent Anti-Stokes Raman spectroscopy.- J.

119. Ram. Spectr., 1980, v.9, No 6, p.361-368.

120. Таблицы физических величин. Справочник/ Под ред. акад. Кикоина.- Е.: Атомиздат, 1976, 1007 с.

121. Темкин С.И., Коузов А.П., Фабелинский В.И., Смирнов В.В. КАРС спектроскопия Q-ветви линейных молекул при промежуточных давлениях.- Тезисы докл. совещания по спектр. КР.- Шушенское, 1983, с.48-49.

122. Кнезер Г. Релаксационные процессы в газах. В сб.: Физическая акустика/ Под ред. Мэзона У., т.2, ч.А, с.155-221.

123. Herzfeld. K.F., Litivitz Т.A. Absorbtion and dispersion of ultrasonic waves.- NY? Academic Press, 1959, 535 p.

124. Kovacs M.A., Mack M.E. Vibrational relaxation measurements using transient stimulated Raman scattering.- Appl. Phys. Lett., 1972, v.2o, No 12, p.487-49o.

125. Денисов B.H., Подобедов В.Б., Пындык A.M., Стерин Х.Е. Кинетические исследования функции распределения в возбужденном азоте методом КРС.- Письма в ЖЭТф, 1978, т.27, с.681-684.

126. Подобедов В.Б. Многоканальный скоростной метод регистрации слабых оптических спектров и его применение в спектроскопии комбинационного рассеяния света.-Автореферат диссертации на соиск. уч. степ. канд. физ.-мат., наук, ИСАИ СССР.- Троицк, 1979.

127. Никитин Е.Е., Осипов А.И. Кблебательная релаксация в газах. Кинетика и катализ, Т.4.-М.: ВИНИТИ, 1977, 172сс.

128. Гоодиец Б.Ф. Осипов А.И. Ступоченко Е.В. Шелепин Л.А. Колебательная релаксация в газах и молекулярные лазеры.-УФН, 1972, т.108, с.655-684.

129. Акишев Ю.С., Демьянов А.В., Кочетов И.В., Напартович А.П., Пашкин С.В., Пономаренко В.В., Певгов В.Г., Подобедов В.Б. Определение констант колебательного обмена в n? по нагревугаза.- ТВТ, 1982, т.20, №5, с.818-827.

130. Сучков. А.Ф., Шебеко Ю.Н. Кинетика колебательного обмена в неравновесном азоте.- Хим. выс. энерг., 1981, т.15, с.279-283.

131. Rapp D.a Englander-Golden F. Resonant and near resonant vibrational-vibrational energy transfer between molecules in collisions.- J. Chem. Phys., 1964, v.4o, p.573-575; 312o-3121.

132. Billing G.D., Fisher E.R. V-V and V-T rate coefficients in N2 by a quantum-classical model.- Chem. Phys., 1979, v.43,p.395-4lo.

133. Rockwood S.D., Brau J.E., Proctor W.A., Canavan G.H. Time-dependent calculations of carbon monoxide laser kinetics.- IEEE J. Quant. Electr., 1973, v.QE-9, р.12о-129.

134. Конев Ю.Б., Кочетов И.В., Певгов В.В., Шарков В.Ф. Анализ кинетических процессов, определяющих параметры СО-лазеров.-Препринт ИАЭ № 2821, Москва, 1977.

135. Богданов А.В., Горбачев Ю.Е., Павлов В.А. К теории обмена колебательными и вращательными квантами при столкновении молекул. Препринт ФТИ АН СССР W 833', Ленинград, 1983.

136. Capitelli М., Gorse С., Ricard A. Relaxation of the vibrational distribution function in N2 time varying discharges.- Le J. de Pysique-Lettres, 19.81, v.42, p.Ll85-Ll88.

137. Capitelli M., Gorse C., Ricard A. Time scale considerations on the relaxation of electronic and vibrational energy distribution in nitrogen afterglow.- Le J. de Physique-Lettres, 198З, v.44, p.L251-L253.

138. Cernogora G., Sadeghi M. Diffusion coefficients of NX(2D) and N*(2p) in Ng.- Chem. Phys. Lett., 1980, v.74, p.417.-425.

139. DeMartini F., Ducuing J. Stimulated Raman scattering in hydrogen: a measurement of the vibrational lifetime.- Phys. Rev. Lett., 1966, v.17. No 3, p.H7-II9.

140. Архипов В.А., Басов Н.Г., Беленов Э.М., Дуванов Б.Н., Маркин Е.П., Ораевский А.Н. Возбуждение неполярных молекул с помощью вынужденного комбинационного рассеяния.- Письма в ЖЭТФ, 1972, т.16, с.469-473.

141. Prey R., Lukasik J., Ducuing J. Tunable Raman excitation and. vibrational relaxation in diatomic molecules.- Chem. Phys. Lett. ,1972, v.l4, p.514-517.

142. Бродниковский A.M., Гладков. C.M., Каримов М.Г., Коротеев. Н.И.

143. Двухфотонное комбинационное возбуждение молекулярных колебаний:новый подход к изучению колебательной релаксации в многоатомных газах.- ЖЭТФ, 1983, т.84, с.1864-1876.

144. Алимпиев С.С., Карлов Н.В., Крынецкий Б.Б., Петров Ю.Н. Лазерное разделение изотопов. М.: ВИНИТИ, т.22, 1980.

145. Aboumaid. A., Berge Н., Saint Loup R. Analysis of the Raman spectrum of SFg.- J. Mol. Spectr., 1979, v.78, p.486-492.

146. Амбарцумян P.В., Горохов Ю.А., Летохов B.C., Макаров Г.Н., Пурецкий А.А. Исследование механизма изотопически селективной диссоциации молекулы SFg излучением со2 лазера.- ЖЭТФ, 1976, т.71, с.440-453.

147. Алимпиев С.С., Зикрин Б.О., Сартаков Б.Г., Хохлов Э.М. Ж-многофотонное возбуждение газа SFg. Распределение поглощенной энергии и кинетика релаксации. Препринт ФИАН, № 205, Москва, 1983.

148. Luijks G. Raman studies on molecular beams relaxation and excitation by COg laser. Thesis. Katholieke Universiteit, Toornooiveld, The Netherlands, 1983.

149. МоиIton P.F., Larsen D.M., Walpole J.W., Mooradian A. High resolution transient double-resonance spectroscopy in SFg.-Opt. Lett., 1977, v.l, No 2, p.51-53.

150. Courtney J.A., Armstrong R.L. A nuclear spin relaxation study of the spin-rotation interaction in sperical top molecules.-Can. J. Phys., 1972, v.5o, p.1252-1261.

151. Мкртчан M.M., Платоненко В.Т. О возможном механизме релаксации по вращательньм подуровням; молекул в условиях насыщения колебательно-вращательного перехода.- Квант, электр., 1978,т.5, с.2104-2109.

152. Sshkenas H., Sherman F.S. Rarified gas dynamics.- NY.: Academic Press, 1966.

153. March K.A. J. Fluid mechanics, 1964, v.2o, No 1, p.l4l-l49