Двойной бета-распад 150Nd и экспериментальные пределы на параметры нарушения лептонного числа тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. ДВОЙНОЙ БЕТА-РАСПАД И НАРУШЕНИЕ ЛЕПГОННОЙ

СИММЕТРИИ В КАЛИБРОВОЧНЫХ ТЕОРИЯХ.

§1. Масса нейтрино и Ь -несохранение

§2. Массы ^и в лево-право симметричных моделях

§3. Механизмы ^ -распада.

§4. Общая форма гамильтониана взаимодействия

§5. Нейтринная массовая матрица

ГЛАВА II. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОЦЕНКИ ЯДЕРНЫХ МАТРИЧНЫХ

ЭЛЕМЕНТОВ И ВЕРОЯТНОСТЕЙ р> р> -ПЕРЕХОДОВ.

§1. Матричные элементы и вероятность двухнейтринного |Ъ)Ъ -распада.

§2. Оценка параметров |Ь|Ь( 20)-распада некоторых изотопов в предположении доминантности 1+ уровня промежуточного состояния

§3. Расчет матричного элемента и вероятности

20(О+-> 0+) |Ьр>-перехода 150Ыс1 - 150Бт.

§4. Вероятности, энергетические спектры и угловые корреляции различных механизмов (Ъ[Ъ (00)-распада

ГЛАВА Ш. ОБЗОР ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ.

§1. Прямые эксперименты.

§2. Геохимические эксперименты

ГЛАВА 1У. МНОГОМЕРНЫЙ АНАЛИЗ В ЭКСПЕРИМЕНТЕ ПО ПОИСКУ

Ьр> РАСПАДА 150Ыо1.

§1. Детектирующая установка и система накопления и обработки данных.

§2. Многомерные спектры различных мод и механизмов

Ъ|Ъ -распада 150Шо1.

§3. Измерение радиоактивных примесей в образцах обогащенных изотопов и поиски 0+- 2+переходов.

ГЛАВА У. РЕЗУЛЬТАТЫ ЭКСПЕРИМЕНТА

§1. Экспериментальные ограничения на параметры нарушения лептонного числа.

§2. Ограничения на Дт. в нейтринных осцилляциях типа Оуи <-> Ое из данных по р>р> -распаду.

ЗАКЛКНЕНИЕ

В последнее время появилось много теоретических работ, пос-вящённых двойному бета-распаду и связанным с ним проблемам.

Этот интерес вызван в первую очередь тем, что в случае, если данный процесс имеет место, то его детальное изучение может дать необычайно богатую информацию о слабом взаимодействии. В частности, точые характеристики различных механизмов двойного бета-распада могут помочь в решении таких проблем, как масса нейтрино и его тип (майорановское, дираковское или псевдо-дираковское); существование примеси правых токов в слабом взаимодействии; конкретный вид нейтринной массовой матрицы и смешивание между нейтрино; степень нарушения лептонного числа (или £> -Ь симметрии); существование компонент нейтрино с различными СР-фазами; реальный вид электрослабой симметрии и групп, входящих в модели Великого Объединения; конфигурация хиггсовского сектора; возможность и строение лево-право симметричных моделей; существование и масса правых промежуточных бозонов; реальность теоретически предсказываемого безмассового голдстоуновского бозона - майорона ( -распад - единственный процесс, способный "почувствовать" майорон) и величина его константы связи с нейтрино; возможность существования реликтовых майоронов, сопровождающих вспышки сверхновых; стабильность нейтрино или существование тяжёлых и сверхтяжёлых (правых) нейтрино, способных распадаться на лёгкие (левые) нейтрино и, например, майорон; нейтринные осцилляции, а также связанные с этими проблемами космологические следствия. Этот перечень можно продолжить .

Число экспериментальных работ по поиску -распада также постепенно увеличивается, хотя и не так быстро, поскольку ожидаемая вероятность -процесса очень мала и для постановки эксперимента требуется уникальное экспериментальное оборудование и сверхнизкофоновые условия (необходимо регистрировать несколько десятков событий в год). Наибольшие успехи достигнуты в экспериментах с ¿е(и) полупроводниковыми детекторами, где ожидается зарегигус стрировать ^ -распад бе.

Однако, ни в одном прямом эксперименте -распад пока не наблюдался и были установлены лишь пределы на период полураспада. К настоящему времени в подземной низкофоновой лаборатории Баксанской нейтринной обсерватории Института ядерных исследований АН СССР закончен один из этапов экспериментального изучения (Ър, -распада различных изотопов. В качестве образца использоватцп лось 50 г обогащённого изотопа N<1, который на сегодняшний день рассматривается как наиболее перспективныйй для обнаружения (Ър>-распада по ряду причин, а именно:

1) По энергии перехода (3,37 МэВ) является вторым до после Са (4,27 МэВ) в ряду потенциально |Ъ[Ъ -активных изотопов, а следовательно, имеет высокую относительную вероятность

Ъ|г> -распада, которая пропорциональна объёму фазового пространства.

2) Эта же вероятность находится в прямой зависимости от ядерного матричного элемента перехода, который по теоретическим оценкам для ^Са намного меньше, чем для "^Ыо(. В силу этого, теоретические предсказания на время жизни "^Ыс! по отношению к различным модам |3>Р> -распада сравнимы, а в ряде случаев и более

48^ оптимистичны, чем для Са.

3) В настоящее время Госфонд стабильных изотопов СССР имеет в наличии около 70 г обогащённого (98%) изотопа -^N<1 ( из них 50 г - в нашей лаборатории) и только 3 г обогащённого изотопа 48Са.

Т ^П

4) Экспериментов с Ыо1 на соответствующем уровне не проводилось, не проводится и, насколько известно, не планируется. (Результаты эксперимента 1971 года дали предел Т]у2((Ъ^, 0)) )

- б то от рр

5,1x10 лет при теоретических оценках Т^С,00)~Ю -гЮ ). В рамках настоящей работы для проведения всестороннего поиска и (в случае обнаружения) детального изучения [Ъ|Ь -процесса на впервые для такого рода экспериментов был предложен и разработан метод многомерного анализа спектров двух электронов, вылетающих из образца при р>|Ъ -распаде. Этот метод даёт следующие преимущества:

1) Значительное снижение фоновой скорости счёта по сравнению с экспериментами, в которых регистрируется только одномерный спектр суммарной энергии электронов.

2) Возможность регистрации практически всех параметров, характеризующих рэ(Ь -распад (к которым относятся: суммарная энергия двух электронов, энергетическое распределение одиночных электронов, угловое распределение электронов, спектр гамма-квантов, сопровождающих переход на возбуждённый уровень), без существенного снижения полной эффективности регистрации.

3) Расчёт многомерных спектров для конкретной экспериментальной установки и сопоставление их с многомерной корреляцион

Т ЦП ной матрицей событий с 50 г Ыс1 показали уникальную возможность одновременного детектирования практически всех возможных мод и механизмов |Ъ[Ъ -распада. Это осуществимо благодаря тому, что в многомерном представлении области, соответствующие различным каналам реализации |Ъ|Ъ -процесса практически не перекрываются на уровне 68% доверительного интервала.

Последнее особенно важно для правильной интерпретации экспериментальных результатов, т.к.пределы, обычно устанавливаемые для массы майорановского нейтрино ^ту> из данных по рр,-распаду сильно зависят от малоизвестной величины ядерного матричного элемента. Одновременное измерение двухнейтринной моды р>|& -распада позволяет оценить эту величину непосредственно. В случае же, например, эксперимента с 7бСе / 38 / полученный предел б эВ (использовалась расчетная величина ядерного матричного элемента перехода ) /37 / на первый взгляд вступает в противоречие V со средним значением нейтринной массовой матрицы 20 эВ, полученным в тритиевом эксперименте /7 /.С другой стороны, само использованное значение Ш^) не согласуется более чем на порядок величины с результатами геохимических измерений.

Кроме того, эксперименты подобного типа /38/ предназначены для регистрации только суммарной энергии электронов и малоинформативны в смысле идентификации конкретных механизмов р>р> -процесса.

Целью настоящей работы являлось: I) разработка и создание экспериментальной установки и соответствующих методов сбора и обработки информации, позволяющих: а) значительно повысить чувствительность эксперимента по двойному бета-распаду, б) вести отбор событий по целому ряду характеристик, присущих каждому конкретному механизму р>р>-процесса, в) измерять одновременно все возможные моды р>(Ъ -распада; 2) проведение расчёта функциональных зависимостей, входящих в формулы вероятностей различных -процессов, для всех изотопов - потенциальных р>|Ь -излучателей и выявление наиболее перспективных из них для данного эксперимента; 3) осуществление долговременного эксперимента и извлечение из полученной информации наиболее достоверных, т.е. в наименьшей степени зависящих от теоретических оценок, значений параметров нарушения леп-тонного числа и ряда ядерных параметров или соответствующих пределов на эти величины.

Новизна работы. Представленная в диссертации работа является первой экспериментальной работой, в которой для обнаружения р>р> -распада применён перспективный метод многомерного анализа событий, позволяющий вести одновременные измерения всех наиболее интересных мод и механизмов -процесса. Данная работа является также первой в СССР работой по изучению р>р> -распада ^^ЫЫ. тел

Полученные пределы на время жизни Ыо1 относительно различных мод р>р>-распада значительно превышают результаты, представленные

- о ранее зарубежными авторами /39,40/, например, предел на время жизни относительно безнейтринного р>р> -распада более чем на три порядка величины превышает прежний результат /40 /.

Впервые была изучена возможность существования безмассового голдстоуновского бозона ( майорона), т.е. возможность нарушения глобальной "B-L"-симметрии и установлен из прямого эксперимента предел на константу связи майорона с нейтрино. Благодаря предложенному методу из процедуры обработки экспериментальных результатов были исключены 2-а из 4-х малоизвестных параметров, входящих в формулы вероятности j£>j3> -процессов, что в отличие от других экспериментальных работ позволило извлечь более достоверные пределы на массу нейтрино и примесь правых токов в слабых взаимодействиях.

Установлен верхний экспериментальный предел на величину

Т RO ядерного матричного элемента перехода при р>р> -распаде Nol и показано, что данный результат вступает в противоречие с теоретическими оценками, сделанными на основе оболочечной модели ядра, и согласуется с результатами анализа геохимических измерений. Также три ТОГ) впервые установлены пределы на периоды полураспада Зк, Те и относительно р>р>-переходов на первые возбуждённые уровни.

Научная и практическая значимость работы. Большой научный интерес к новым данным по двойному бета-распаду связан в первую очередь с уникальностью этого процесса, т.к. его детальное изучение или новые пределы на характеризующие его величины могут дать необычайно богатую информацию о слабом взаимодействии, строении атомных ядер, конкретном виде группы электрослабой симметрии и групп, входящих в модели великого объединения, конфигурации хиг-гсовского сектора, реальности теоретически предсказываемого безмассового голдстоуновского бозона, нейтринных осцилляциях, стабильности нейтрино, а также о связанных с этими вопросами космологических проблемах.

В частности, полученный в данной работе предел на массу майорановского нейтрино в совокупности с другими измеренными здесь же величинами показывает, что на сегодняшний день ни один из прямых экспериментальных результатов по [3>р. -распаду не вступает в противоречие с результатами тритиевого эксперимента, т.е. пока не противоречит гипотезе о майорановском типе нейтрино.

Установленный предел на массу правого промежуточного бозона ( если нет смешивания ) закрывает возможности для реализации некоторых лево-право симметричных моделей, в которых предсказываемая масса данного бозона меньше нового экспериментального предела и тем самым сужает круг поиска групп симметрии, действительно реализуемых в природе.

Полученный в работе предел на константу связи майорона с нейтрино позволяет надеяться на возможность обнаружения гипотетического океана реликтовых майоронов во Вселенной посредством регистрации временной последовательности импульсов от нейтрино различных сортов, рождённых во время взрывов сверхновых и упруго рассеянных на реликтовых майоронах /41 /. Этот же предел наклады^-вает ограничения на возможную нестабильность нейтрино, т.е. на вероятность распадов типа + ^айоРон» если такие процессы могут в принципе существовать/ I /.

Значительные расхождения между экспериментальным и теоретическими значениями ядерного матричного элемента перехода М^ указывают на необходимость пересмотра модели ядерных оболочек как адекватного приближения для расчётов ядерных переходов подобного типа и тем самым инициируют новые работы по изучению структуры атомных ядер.

Практическая значимость работы состоит в возможности широкого применения разработанного на основе многомерного анализа метода для изучения двойного электронного распада, кроссинг-процесса с испусканием позитрона и захватом электрона с К-оболочки, распада с испусканием двух позитронов на различных изотопах, а также других редких многочастичных процессов в условиях низкого фона естественной радиоактивности.

Предложенный метод энергетической калибровки органических сцинтилляторов может эффективно использоваться для различных детектирующих систем.

Разработанная автором библиотека специальных программ для миниЭВМ, включающая широкий спектр задач по управлению низкофоновыми экспериментами, отбору и статистической обработке редких событий, компановке и графичесокому изображению многомерных спектров должна представлять несомненный интерес для лабораторий, применяющих современные измерительно-вычислительные комплексы.

Автор защищает; Т

1. Новые экспериментальные пределы на время жизни N(1 относительно различных мод и механизмов -распада: 1,8x10^ лет - для двухнейтринной моды; ^ 1x0x10*^ лет - для майоронной моды;

РТ 0)*/1,7x10 лет - для безнейтринной моды, механизм с ненулевой массой нейтрино;

ОТ

0)^1,1x10 лет - для безнейтринной моды, механизм с отличной от нуля примесью правых токов. ( Все пределы для 0+- 0+ переходов)

2. Экспериментальный предел на величину ядерного матричного эле

Т RП Т ЦП мента гамов-теллеровского перехода Ыс1-> 5т+ 2е~+ 2ч? :

МСТи0,4

3. Процедуру расчета параметров нарушения лептонного числа, исключающую две из четырех малоизвестных величин, входящих в формулы для вероятности |Ъ|Ь-процессов (В случае обнаружения эффекта по всем механизмам).

3. Рассчитанные на основе приведенных выше пределов на время жизни и верхней границы разрешенной области для | ограничения на:

Mv

Массу майорановского нейтрино (Wv>4 29 эВ;

Параметр примеси правых токов 1.\не1 4 2,2x10""^;

Массу правого промежуточного бозона Mw ^5,5 ТэВ; я» 3

Константу связи майорона с нейтрино I 4 1,5x10 .

124

5. Впервые установленные пределы на периоды полураспада Зп, 130^е^ относительно р>р> -переходов на первые возбуждённые уровни:

Т1/2(1505л(0+)"->:Е52Те(2+) } ^4,1хЮ19лет; TI/2(Ii§Te (0+)">154Хе(2+) ) >3,2хЮ19лет;

TI/2( 28Nl > 2б'Гв(2+) } ^Мх1020лет.

6. Преимущества разработанного на основе многомерного анализа метода в "применении к экспериментальному изучению возможных (^-процессов на различных изотопах.

Т ЦП

7. Перспективность проведения измерений с изотопом Not как с одним из наиболее вероятных |Ър> -излучателей.

8. Высокую чувствительность детектирующей установки, позволившую

Т RH достичь предела на время жизни NcL относительно безнейтринного р>р> -распада, более чем на три порядка величины превышающего прежний результат.

Все эксперименальные пределы даны при 95%-ом уровне доверительной вероятности. Предел наМу/ даётся в пренебрежении

К» смешиванием между WL и W^ .

Основные результаты, полученные в диссертации, сводятся к следующему:

I. Разработан и осуществлен новый эксперимент по поиску различных мод и механизмов двойного бета-распада . Высокая чувствительность детектирующей установки и примененный метод многомерного анализа событий (Ь-распада позволили установить новые экспериментальные пределы на времена жизни относительно возможных каналов реализации |Ъ|Ъ -процесса (0+->0+) переходы: 1,8x10^ лет - для двухнейтринной моды; лет - для майоронной мода; 0) Я,7x1 О*'* лет - для безнейтринной мода, механизм с ненулевой массой нейтрино; \ис £ 0) >1,1x10^ лет - для безнейтринной мода, механизм с отличной от нуля примесью правых токов.

2. Установлен экспериментальный предел на величину ядер

Т ЦП ного матричного элемента гамов-теллеровского перехода Ыо1 --> ^^Бги. (двухнейтринная мода): | ^0,4.

3. Сделана расчётная оценка величины lMg.pl для в предположении доминантности основного 1+-уровня промежуточного V ядра. Полученная оценка величины — 0,01 близка к верхней границе соответствующей величины, полученной из эксперимента ( I Мдгр( ^ 0,02).

4. Рассчитаны на основе приведенных выше пределов на периода полураспада и верхней границы разрешенной области для

Мдгр | ограничения на:

Массу майорановского нейтрино эВ;

Параметр примеси правых токов ^ 2,2x10"4;

Массу правого промежуточного бозона М^^.5,5 ТэВ;

Константу связи майорона с нейтрино ¡¡^о^ 1,5x10

5. Установлены пределы на периоды полураспада относительно |Ъ|Ъ -переходов на первые возбужденные уровни:

Т1/2(124Эй)>, 4,1x10е9 лет, Т1/2<130Те) * 3,2x1с)19 лет,

Т^С^Ы'стДхГО20 лет.

6. В рамках конкретной модели для массовых матриц кварков и лептонов получены ограничения на А^2 в нейтринных осцилля-циях типа \4<-> при малых углах смешивания. .

Все экспериментальные пределы даны при 95%-ом уровне доверительной вероятности. Предел на М^ даётся в пренебрежении смешиванием между и

- 163

В заключение автор считает приятным долгом выразить искреннюю благодарность всем, помогавшим ему в данной работе.

В первую очередь - А.А.Поманскому, которому принадлежит инициатива проведения этих исследований,- за научное руководство, большую организационную работу по техническому обеспечению эксперимента, плодотворные дискуссии и непосредственное участие в обсуждении и интерпретации полученных результатов и А.А.Клименко, соавтору многих публикаций по данному вопросу, - за большую помощь в проведении расчётов и обработки данных на ЭВМ и непосредственное участие в измерениях.

Автор выражает признательность сотрудникам низкофоновой лаборатории БНО ИЯИ АН СССР - С.И.Васильеву, Е.Л.Ковальчуку,Л.Н.По-стащуку, А.Х.Теммоеву - без постоянной помощи которых эта работа не была бы выполнена.

Автор благодарит М.П.Баскова, Г.В.Волченко и В.И.Волченко, оказавшим большую помощь в разработке многих блоков электроники, Г.Т.Зацепина и А.Н.Тавхелидзе - за постоянный интерес к работе, А.Е.Чудакова - за ценные замечания, М.Г.Щепкина - за плодотворные дискуссии, помощь в понимании ряда теоретических вопросов и инициативу в проведении измерений -распада с испусканием май-орона, А.Ю.Смирнова - за полезные дискуссии и участие в обсуждении некоторых результатов работы, В.В.Кузьминова - за постоянный интерес и ряд ценных практических советов, В.Н.Новикова - за большую помощь в своевременном обеспечении научной информацией.

Автор искренне признателен зарубежным учёным - Дж.Вергадо-су, Р.Дэвису, Т.Кирштену, Т.Котани, Г.Собелю, Р.Мёссбауэру, А.Моралесу, Э.Фиорини, У.Хакстону - за плодотворные дискуссии, постоянный интерес к работе и любезно предоставляемую экспресс-информацию по интересующим проблемам.

-161 -ЗАКЛЮЧЕНИЕ.

1. Y.Chikashuge, R.N.Mohapatra and R.D.Peccei,"Are real Cold-ston Bosons associated with Broken Lepton Number,?" Phys,lett 98B (1981),p.265-268.

2. S.P.Rosen,"Double Beta Decay and Limits on the Mass of Majorana Neutrinos",Proceed, of the Neutrino Mass Miniconference, Telemark, Wisconsin, Oct.2-4,1980,p.107-112.

3. H.Primakoff and Б.P.Rosen,"Nuclear Double-Beta Decay anda Limit on Lepton Nonconservation" Phys.Rev.,184- (1969) p. p.1925-1933.

4. A.De Rujula,"Massive Neutrinos?" Ref.TH.3138-CERN,1$0t.

5. B.Pontecorvo,"Superweak interactions and double beta decay", Phys.Lett.,26B (1966) p.630-632.

6. L.Wolfenstein,"Violation of CP invariance and the possibility of very weak interactions," Phys.Rev.Lett.,13 (1964)p.562-564.

7. V.Lubimov, E.Novikov, V.Nozik, E.Tretyakov, V.Kozik,"Has the neutrino a non-zero rest mass?" Proceed, of Neutrino Mass Miniconf.,Telemark,Wisconsin,Oct.2-4,1980,p.7-15.

8. R.N.Mohapatra and J.D.Vergados,"A New Contribution to Neutri-noless Double Beta Decay jn Gauge Models" Preprint CCNY-HEP--81/9,1980.

9. G.B.Gelmini and M.Roncadelli,"Left-Handed Neutrino Mass Scale and Spontaneously Broken Lepton Number" Phys.Lett.,99B (1981) p.411-415.

10. H.M.Georgi,S.L.Glashow,S.Nussinov,"Unconventional Model of Neutrino Masses" Preprint HUTP-'81/A076, 1981.

11. I.Yu.Kobzarev,"Lepton number conserved?" Proceed. Inter.Conf. "Neutrino'82",Hungary,Balatonfüred,v.1,(1982) p.190-196.

12. V.Gribov, B.Pontecorvo, Phys.Lett.,28B ( 1969) p.493-495.- 165

13. S.T.Petcov,"Radiative Decays of Dirac and. Majorana Neutrinos',' Proceed. Inter. Conf."Neutrino'82",Hungary,v. 1 (1982)p.83-88.

14. J.Schechter and J.W.F.Valle,"Neutrinoless double p>jl>-decay in SU(2)xU(1) theories" Phys.Rev.,25D (1982) p.2591-2594.

15. P.H.Frampton and P.Vogel,"Massive Neutrinos" Phys.Reports 821982) p.339-388.

16. S.Weinberg, Phys.Rev.,43 (1979) p.1566-1569.

17. A De Rujula,"A New Way to measure Neutrino Masses" Preprint Ref.TH 3045-CERN, 1981.

18. A.Yu.Smirnov,"Mechanisms for j^Qy -decay in Gauge Theories", Proceed. VIII Workshop on Weak Interaction and Neutrinos, Spain,"World Scientific",Ed.A Morales, 1983,p.218-223»

19. R.N.Mohapatra and G.Senjanovic,Phys.Rev.Lett.,44 (1980)p.912--915; Phys.Rev.,23D (1981) p.165-172.

20. M.Gronau and S.Nussinov"Limits on Light Right-Handed Neutrinos" Preprint PERMI LAB-Pub -82/52-THY, 1982.

21. G.Senjanovie,"Neutrino mass as the probe of intermediate mass scales" Proceed, of the Neutrino Mass Miniconf.,Telemark, Wisconsin, Oct.2-4, 1980, p.121-130.

22. T.Yanagida, Proceed, of Workshop on the Barion Number and GUT's, Japan, 1979.

23. TRIUMF looking for right-handed currents, CERN Courier, 71983) p.260-261.

24. D.A.Bryman, TRUMP Preprint PP-81-63 (1981).

25. M.Doi,T.Kotani,H.Nishiura,K.Okuda and E.Takasugi,"Neutrino Mass,the Right-Handed Interaction and the Double Beta Decay", Part I Preprint OS-GE 81-28 (1981); Part II - Preprint 0S-GE 82-29 (1982); Preprint OS-GE 82-43 (1982).

26. J.J.Sakurai,"The Standart Electroweak Model Empirical Status and Alternative Possibilities", Proceed.of Inter. Conf. "Neutrino'82", Hungary, v.1 (1982) p.346-358.

27. G.Beall et al., Phys.Rev.Lett., 48 (1982) p.848-850.

28. A.K.Kerman and L.S.Kisslinger,"High-Energy Backward Elastic Proton-Deuteron Scattering and Barion Resonances" Ph.ys.Rev., 180 (1969) p.1483-1489.

29. H.Nishiura,"Majorana Neutrinos and Double Beta Decay", Preprint RIPP -453,. 1981 .

30. T.P.Cheng and L.P.Li, Phys.Rev.,22D (1979) p.2860-2867.

31. S.P.Rosen,"Lepton Nonconservation and Double Beta Decay", Proceed, of Inter. Gonf."Neutrino'81", Maui,Hawaii,July 1981.

32. J.D.Vergados,"A Limit on the Neutrino Masses from Double Beta Decay" Preprint Ref.TH 3154-CERN, 1981.

33. R.A.Eramzhyan,G.V.Micelmacher,M.B.Voloshin,"Convertion of an atomic electron into a positron and double b+-decay", Preprint JINR, Dubna, E4-82-252, 1982.

34. E.W.Hennecke,O.K.Manual,D.D.Sabu,"Double Beta Decay of 128Te',' Phys.Rev.C,H (1975) p.1378-1383t ?fl

35. E. W.Hennecke, "Additional evidence for jbjk decay of Те", Phys.Rev.С.,17 (1978) p.1168-1170.

36. N.Takaoka and K.Ogata ,"The half-life of 13°Te double beta decay" Zeit.fur Nutur. 21A (1966) p.84-90.

37. М.Г.Щепкин,"Двойной бета-распад и масса нейтрино", УФН, 143 (1984) с.514-554.37« W.C.Haxton and G.J.Stephenson,"Double Beta Decay" Preprint LA-UR-84-396, 1984.

38. E.Fiorini,"Direct Experiments on Double Beta Decay", Invited paper to the Fifth Workshop on Grand Unification,Providence, RI, Ap.12-14,1984.1 SO

39. L.East, "Search for Double Beta Decay in J Nd", Phys.Rev. 149 (1966) p.913-922.1 50

40. G.R.Smith,"Search for the Double Beta Decay of ^ Nd using a magnetic spectrometer" Phys.Rev.C.4 (1971) p.1344-1352.- 167

41. S.Nussinov and M.Roncadelli,"Observable Effects of Relict Majorons" Phys.Lett. 122B (1983) p.387-391.

42. TABLE of ISOTOPES, 7th Edition, Edit, by C.M.Lederer and V.S.Shirley, "Willey Interscience Public1978.

43. С.Вайнберг,"Идейные основы единой теории слабых и электромагнитных взаимодействий";

44. Ш.Глэшоу,"На пути к объединенной теории нити в гобелене"; А.Салам,Калибровочное объединение фундаментальных сил", 132 <198°) с.с.201-218; 219-228; 228-235.

45. М.Doi,Т.Kotani,H.Nishiura,E.Takasugi,"Double Beta Decay", Prog.Theor.Phys. 69 (1983) p.602-635.

46. D.Chang and P.B.Pal,"CP-properties of light neutrinos and double beta decay in S010",Phys.Rev.D.26 (1982)p.3113-3118.

47. J.D.Vergados,"Lepton violating double beta decay in modern gauge theories",Phys.Rev.С.24 (1981) p.640-653.

48. E.Greuling and R.Witten,"Lepton conservation and double beta .•a decay" Annales of Physics 1J (1960) p.510-517.

49. C.E,Moore and Ph.D.Thesis, Preprint GITech-1973»

50. W.С.Haxton,G.J.Stephenson and D.Storttman,"Double Beta Decay and the Majorana Mass of the Electron Neutrino" Phys.Rev.Lett7 (1981) p.153-156.

51. A.Molina and P.Pascual,"Double Beta Decay",II Nuovo Cimento,41A (1977) p.756-766.

52. J.J.Sakurai,"Invariance Principles and Elementary Particles", Chapt.8,Princeton,Univer. Press, 1964.

53. В.А.Ходель,"0 вычислении ядерных матричных элементов двойного бета-распада", ЯФ, 12 (1970) с.916-922.

54. А.А.Боровой,Ю.А.Плис,В.А.Ходель,"Сохранение лептонного заряда в процессах бета распада", ЭЧАЯ, 2 (1972) с.691-716.

55. A.M.Бакаляров,А.Я.Балыш,И.В.Кондратенко,В.В.Костромитин, В.И.Лебедев,С.А.Фаянс,В.А.Башкиров,Г.Б.Бондаренко,Б.А.Долго-шеин,А.Н.Калиновский и др.,"Проект эксперимента по поискудодвойного безнейтринного бета-распада Са",Препринт ИАЭ3790.

56. W.Haxton and G.J.Stephenson, "Neutrino Mass, Righ.t-Hand.ed Currents and Double Beta Decay" Preprint LA-UR-83-280,1983.

57. L.Zamick and N.Auerbach,"Nilsson-pairing model for double beta decay" Phys.Rev.С,26 (1982) p.2185-2193.

58. H.V.Klapdor and К.Grotz,"Calculation of Double Beta Decay of 76Ge,82Se,128'l3°Te" Phys.Lett., 142B (1984) p.232-238.

59. J.Abad,A.Morales,R.Nunez-Lagos and A.P.Pacheco,"An Estimation of the rates of (two-neutrino) double beta decay and related processes",Journal de Physique,45 (1984)p.147-150.

60. T.Kirsten,H.Richter,E.K.Jessberger,"Double Beta Decajr of 128Te and 13°Te" Preprint MPI-H-1982-V19,1982.

61. T.Kirsten, Proceed.Science Underground AIP Conf.,Ed.M.Nieto, New York,19835 p.96-99, and references cited wherein.

62. G.Branco and J.H.Gerard, Preprint CERN-TH3406,1982.

63. M.Doi,T.Kotani,H.Nishiura,E.Takasugi, Preprint OS-GE 83-42.

64. T.Kotani,"The double beta decay",Preprint OS-GE 84-07,1984.

65. M.Doi,T,Kotani,H.Nishiura,E.Takasugi,"The energy spectrum and the angular correlation in the £>ji> decay" Preprint OS-GE 83-45,1983.

66. M.G.Schepkin,"and L-conservation" Preprint ITEP-28,1983.

67. J.D.Vergados,"Lepton?- violating ff , jb+ji+decays" Nucl.Phys. B218 (1983) p.109-144.

68. E.L.Fireman,"Double beta-decay"Phys.Rev.74 (1948)p.123S.1 ?A

69. E.L.Fireman,"A Measurement of Half-life of ^Sn" Phys.Rev. 75 (1949) p.323-324.

70. J.S.Lawson, Phys.Rev. 81 (1951) p.299-300.

71. M.I.Kalkstein and W.F.Libby,"An Investigation of Double Beta Decay of 124Sn" Phys.Rev. 85 (1952) p.368-369.

72. E.L.Fireman and D.Schwarzer,"A re-investigation of the Double

73. Beta Decay from 124Sn," Phys.Rev. 86 (1952) p.451-453.1 9 b

74. R.M.Pearce and E.K.Darby,"Double beta decay of ^Sn",Phys. Rev.,86 (1952) p.1049-1050.

75. J.H.Fremlin and M.С.Walters, Proc.Phys.Soc. 65A (1952) p.911.'

76. J.A.McCarthy,"Search for fbß>in 1 24Sn and 96Zr",Phys.Rev.90 (1953) p.853-857.

77. J.A.McCarthy,"Search for in 48Ca" Phys.Rev.97 (1955) p.1234-1236.

78. R.Winter,"A search for Double Beta Decay jn Pd" Phys.Rev., 85 (1952) p.687.

79. M.Awschalom,"Search for Double Beta Decay in 48Ca and -^Zr", Phys.Rev. 101 (1956) p,1041.

80. E.Доброхотов,В.Лазаренко,С.Лукьянов, "Поиски двойного бета-распада в 48Са", ЖЭТФ, 36 (1959) с.76-78.