Двойной бета-распад Zr-96 на возбужденные уровни тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение.9 стр.

Глава1. Теория двойного бета-распада. п.1. Возможные кандидаты на 2ß- распад.13 стр. п.2. Ov ßß- распад.17 стр. п.З. Гамильтониан и вероятности двухнуклонного

2ß- распада.22 стр. п.3.1. Вероятность 2ß2v 0+ -» 0+ перехода в стандартной модели электрослабых взаимодействий.23 стр. п. 3.2. Вероятность Ovßß- распада (2п-механизм),

0+ -> 0+ - переход.29 стр. п. 3.3. Резонансный (N* - механизм) 2ß0v- распада.37 стр. п. 3.4. Механизмы 2ß0v -распада вне стандартной модели .39 стр. п. 3.5. Вероятности 2ß2v 0+ 1+ и 0+ 2+- переходов.41 стр. п. 3.6. Вероятность Ovßß- распада, 0+ 2+- переход.43 стр.

Глава 2. Эксперименты по двойному бета-распаду. п. 1. Геохимические и радиохимические эксперименты.46 стр. п. 2. Прямые эксперименты.47 стр. п. 3. Анализ ЯМЭ на основе 2ß2v экспериментов.50 стр.

Глава 3. Эксперименты по поиску 2ß- распада ядер на возбужденные уровни.54 стр. п. 1. Двойной бета-распад 100Мо на возбужденные уровни 100Ru.55 стр. п. 1.1. Поиск 2ß- распада 100Мо на возбужденные уровни на установке ELEGANTS V.55 стр. п. 1.2. Поиск 2ß- распада 100Мо на возбужденный уровень

0+ 100Ru с помощью Ge детектора.61 стр. п. 1.3. Поиск 2ß- распада 100Мо на возбужденные уровни 100Ru (коллаборация NEMO).68 стр. п. 2. Поиск 2ß- распада 96Zr на возбужденные уровни 96Мо

Глава 4. Эксперимент по поиску 2(3- распада на возбужденные уровни 96Мо с применением комбинированных детекторов в подземной низкофоновой лаборатории БНО.75 стр. п. 1. Требования, предъявляемые к экспериментальной установке.77 стр. п. 2. Конструкция установки Ыа1хМа1.77 стр. п. 3. Чувствительность экспериментальной установки Ыа1хМа1 к 2(3- распаду на возбужденные уровни .86 стр. п. 4. Анализ и основные составляющие фона установки №1хМа1.88 стр. п. 5. Назначение и конструкция пропорциональных счетчиков.92 стр. п. 6. Эффективность регистрации электронов пропорциональными счетчиками.96 стр. п. 7. Экспериментальная установка Ыа1хПСхПСхМа1.99 стр. п. 8. Калибровка установки Ма1хПСх(ПС)хЫа1.102 стр. п. 9. Экспериментальная оценка эффективности регистрации аннигиляционных гамма-квантов.111 стр. п. 10. Образец 9£7г.113 стр. п. 11. Измерение 2(3- распада 967г на возбужденные уровни 96Мо.114 стр. ооо ОЪО п. 12. Определение содержания II и ТИ в образце ZЮ2.123 стр. п. 13. Анализ источников фона установки Ыа1хПСх(ПС)хМа1 и возможности дальнейшего увеличения чувствительности.129 стр.

Во введении обсуждается актуальность экспериментов по поиску двойного бета-распада ядер на возбужденные уровни. Формулируются основные задачи, решаемые в диссертации и результаты, выносимые на защиту.

В первой главе в самом общем виде, в рамках единой калибровочной лево-право симметричной 81)(2)|х8и(2)кх111 модели, рассмотрен гамильтониан, описывающий бета-распад в низкоэнергетическом приближении. С точки зрения вероятности процесса подробно рассмотрены различные моды и механизмы двойного бета-перехода. Приведены характеристики двойного бета-перехода- теоретические спектры и угловые распределения испущенных электронов. Отмечено, что обнаружение 2|30у распада на возбужденный уровень 2+ будет означать, что в слабом взаимодействии существует примесь правой компоненты лептонного тока.

Во второй главе дан краткий обзор методов детектирования двойного бета-распада различных ядер. Приведен список основных изотопов, для которых обнаружен двойной бета-распад. Показано, что в настоящее время не существует единой законченной теоретической модели, на основании которой расчетные вероятности двойного бета-распада ядер на основной уровень дочернего ядра по двухнейтринному каналу полностью совпадали бы с экспериментально измеренными. Поиски двойного бета-распада на возбужденные уровни (например, 0+ -» 0,"-переход) должны дать дополнительную информацию при выборе параметров ядра при расчетах ЯМЭ.

В третьей главе подробно описаны эксперименты по двойному бета-распаду 100Мо и 96гг на возбужденные уровни. 100Мо -единственный на сегодняшний день изотоп, для которого с применением полупроводникового Ge-детектора зарегистрирован двойной бета-переход на возбужденный уровень 0],"100Ru. Проведен критический анализ результатов данного эксперимента. Результаты для 100Мо не подтвердились в аналогичном эксперименте с другим образцом 100Мо. Описан эксперимент с использованием полупроводникового Ge-детектора по исследованию 2(3-распада 96Zr на возбужденные уровни. Результаты данного эксперимента более чем на порядок превосходят результаты предыдущего эксперимента с использованием образца с природным содержанием Zr.

Четвертая глава посвящена эксперименту по поиску 2(3-распада 96Zr на возбужденные уровни с применением комбинированных детекторов в подземной низкофоновой лаборатории БНО ИЯИ РАН. Подробно описаны конструкция и схема измерения установки в различных конфигурациях. Показано, что фон детекторов NalxNal обусловлен, главным образом, радиоактивными примесями 238U, 232Th , 40К и 60Со, содержащимися в конструкционных материалах детектора. Для дальнейшего повышения чувствительности эксперимента установка NalxNal была дополнена двумя пропорциональными счетчиками, заполненными пропаном при атмосферном давлении. Проведены серии калибровочных измерений с использованием различных бета-источников. Получено, что эффективность регистрации электронов пропсчетчиками = 96%. Эффективность регистрации аннигиляционных гамма-квантов детекторами Nal на совпадении с пропсчетчиками в приближении точечного источника > 17%. Проведены расчеты методом Монте-Карло для определения эффективности регистрации каскадных гамма-квантов с учетом двумерного распределения пиков. Для каждой моды распада с учетом углового распределения испущенных электронов рассчитаны эффективности регистрации электронов пропсчетчиками. Из анализа двумерного спектра, набранного за

2540 ч с образцом 96Zr, выделены оптимальные области, соответствующие гамма-квантам от возможного двойного бета-перехода 96Zr на возбужденные уровни. Исходя из скоростей счета в соответствующих областях спектра, получены отдельно пределы на период полураспада 96Zr на возбужденные уровни 96Мо.

Проведен анализ остаточного фона установки NalxnCx(riC)xNal и предложены методы по дальнейшему снижению уровня фона. Основные положения, выносимые на защиту:

1. Создан рабочий модуль комбинированной детектирующей установки для исследования двойного бета-распада ядер на возбужденные уровни. Для надежного выделения искомых событий со сложной "е-е-у-у" сигнатурой детектирующая установка собрана по схеме, состоящей из двух Nal для регистрации гамма-квантов и двух пропорциональных счетчиков для регистрации электронов.

2. На одном рабочем модуле достигнута чувствительность к регистрации 2(3-распада 96Zr (0+ N*) на уровне, сравнимом с лучшими из существующих на сегодняшний день экспериментов такого типа. Показано, что на крупномасштабной установке, созданной на основе таких модулей, можно будет достичь чувствительности « 1021 лет - уровень, на котором ожидается 20-распад 96Zr (0+ -> 0 + -переход).

3. Проведены измерения и обработаны результаты за 2540 ч живого времени. Проведены серии калибровочных измерений с источниками 22Na, 207B¡, 204TI для определения эффективности регистрации детектирующей системы.

4. Разработана и реализована специальная программа сбора и обработки информации. При расчете функции отклика детекторов определены оптимальные области для регистрации эффекта при максимальном отношении "сигнал/фон".

5. Проведен анализ двумерного гамма-спектра детекторов Nal на совпадении с пропсчетчиками с образцом 96Zr. Исходя из скоростей счета в соответствующих областях, получены пределы на период полураспада как для 2v, так и для Ov мод 20- распада 96Zr. Из анализа двумерного фонового спектра показано, что основной вклад в фон дает присутствие в детектирующей системе 238U (222Rn).

6. На одном модуле получены следующие пределы на период полураспада 96Zr:

2v мода

Т1/2(0+ -> 0,+) > 2.4x1019лет ( 68% д.у.), Т1/2(0+ -> 22+) > 1.8x1019лет ( 68% д.у.), Ov мода

Т1/2(0+ О; ) > 5.0x1019лет ( 68% д.у.), Т1/2(0+ -> 22+) > 4.3x1019лет ( 68% д.у.).

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Klimenko А.А., Vasilyev et al., "New experiments to search for p{3-decay at Baksan Observatory", Proceed, of Intern. Symp. "UP-87", Baksan Valley, USSR, August, 1987, Moscow.

2. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Search for double beta-decay at the Baksan Neutrino Observatory", Proceed, of Intern. Symp. "Neutrino Mass and Related Topics", Tokyo, Japan, March, 1988.

3. Васильев С.И. и др. "Эксперимент по поиску распада ядер 58Ni по каналу е" е+ - конверсии", Письма в ЖЭТФ, 57, 1993, 614.

4. Васильев С.И. и др. "Эксперимент по поиску двойного бета-распада 96Zr на возбужденные уровни 96Мо", Письма в ЖЭТФ, 61, 1995,353.

5. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Double beta-decay of Zr-96 to the ground and excited states of Mo-96", Proceed, of Intern. School "Particles and Cosmology", Baksan Valley, Russia, April, 1998, 403.

6. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Double beta-decay of Zr-96 to the ground and excited states of Mo-96", ЯФ, 61, 1998, 1412.

Введение.

Двойной бета-распад с испусканием двух нейтрино -процесс, разрешенный в рамках стандартной электрослабой модели Би^хШ. Вероятность данного процесса зависит от фазового объема лептонов и ядерного матричного элемента (ЯМЭ). Поскольку фазовый объем может быть вычислен с достаточной точностью, экспериментальное обнаружение двухнейтринного двойного бета-распада дает непосредственно величину ЯМЭ. В этом случае 2р2у распад является чувствительной проверкой теоретических моделей для расчета структуры ядра. Несмотря на то что 2|32у распад в настоящий момент уже зарегистрирован для 10 изотопов, не существует единой законченной теоретической модели, на основании которой расчетные вероятности двойного бета-распада ядер полностью совпадали бы с экспериментально измеренными. Поиски 2р2у распада на возбужденные уровни (например, 0+ -» 0*) должны дать дополнительную информацию при выборе параметров ядра для соответствующей теоретической модели при расчетах ЯМЭ.

Безнейтринный двойной бета-распад - процесс, в котором нарушается закон сохранения лептонного числа (АЬ=2) и потому запрещен в рамках стандартной электрослабой теории. Его обнаружение будет означать, что нейтрино - майорановская частица и что нейтрино имеет ненулевую майорановскую массу. Кроме того, обнаружение 2р0у распада на возбужденный уровень 2+ будет означать, что в электрослабом взаимодействии существует примесь правых лептонных токов.

Рассмотрим сначала принципиальную возможность радиоактивного распада некоторых ядер с одновременным испусканием двух бета-частиц. Стабильно или нестабильно ядро по отношению к бета-распаду для каждого конкретного изотопа определяется зависимостью атомной массы МА от заряда Т. Хорошим приближением данной зависимости является полуэмпирическая формула Вейцзеккера (тн обозначает массу атома водорода Н) [1]:

М(г,А)=г тн + (А - Т) тп - ау А + а5 А2/3 + ас г2 А"1/3 + + аА {22. - А)2 / А + 5р . (1)

Пропорциональная числу нуклонов "объемная" энергия (ауА) дает главный вклад в энергию связи. Нуклоны на поверхности связаны слабее, чем внутри ядра, что в формуле (1) учитывается поправочным членом - "поверхностной" энергией (а5А2/3), пропорциональной площади поверхности ядра Д^2. Кулоновское отталкивание между протонами (кулоновская энергия ~ 72А"1/3) также уменьшает энергию связи. Слагаемое, пропорциональное (2г~А)2/А, учитывает асимметрию между числом протонов и нейтронов. По сравнению с ядром, у которого число нейтронов равно числу протонов, дополнительные нейтроны приводят к уменьшению энергии связи. Последнее слагаемое 5Р учитывает энергию спаривания нуклонов. Известно, что [2]:

5р=

- ар А для четно - четных (чч) ядер,

О для четно - нечетных (чн) и нечетно - четных (нч) ядер, ар А"1/2 для нечетно - нечетных (нн) ядер, где аР « 12 МэВ. Из выражения ( 1 ) можно заключить, что атомная масса M(Z,A) квадратично зависит от Z:

M(Z,A= constant) ~ (constant + ct Z +{3 Z2 +6Р). ( 2 ) Очевидно, что наиболее устойчивое ядро имеет наименьшую массу, и, следовательно, соответствующее ему Z0 можно найти методом определения минимума функции (2). Для нечетных А (нч и чн ядра) энергия спаривания 5Р=0 и зависимость M(Z,A) описывается параболой, изображенной на рис. 1а. Как видно из рис. 1 а, каждое ядро посредством (3- распада переходит в лежащую при меньших энергиях соседнюю изобару. Таким образом, среди изобар с нечетным массовым числом ожидается только одна стабильная изобара.

Рис. 1. Зависимость атомной массы М^.А) от 7. при фиксированном значении массового числа А [1]. Стабильные ядра обозначены черными кружками: а) ядра с нечетным А, б) ядра с четным А.

Для четного массового числа А функция М(7,А) двузначна и описывается двумя параболами, расположенными на расстоянии 25Р друг от друга (рис. 1 б). Нижняя парабола соответствует более устойчивым ядрам с четным 2а верхняя - менее устойчивым с нечетным Z. Благодаря тому, что для каждого ядра, расположенного на верхней параболе, имеется ядро с меньшей массой, отличающееся по заряду на ± 1 на нижней параболе, все нечетно-нечетные ядра должны быть нестабильными. Исключение составляют только четыре стабильных нн-ядра: 2Н, 6Ы, 10В, 14Ы - они очень легкие и не попадают в область применимости модели, на которой основана формула (1).

С другой стороны, для данного четного А может существовать несколько р - стабильных изобар, так как соседние ядра на нижней параболе отделены друг от друга на две единицы заряда и, таким образом, не могут переходить одно в другое за счет двух последовательных р- распадов, поскольку изобары на верхней параболе имеют бо'лыиую энергию. Однако, из-за того, что эти изобары, в общем случае, имеют различные массы, более тяжелые из них могут, в принципе, распадаться в более легкие посредством одновременного излучения двух электронов. По определению такой процесс называется двойным бета-распадом. Следует ожидать, что вероятность данного процесса чрезвычайно мала и может быть рассчитана во втором порядке теории возмущений. Его можно представить как одновременный р- распад двух нейтронов или протонов в одном и том же ядре. Следовательно, практически все потенциальные источники двойного бета-распада представляют собой чч-ядра, у которых благодаря парному взаимодействию основные состояния расположены при более низких энергиях, чем у соседних нн-ядер. Исключением является, например, ядро 48Са, для которого энергетически разрешен обычный бета-распад (0Р- = 278 ± 5 кэВ) в ядро 48Эс, однако он сильно подавлен из-за большой разности угловых моментов (0+ -> 6+). Так как основное состояние чч-ядер имеет спин 0 и положительную четность, то обычно рр-распад представляет собой (0+ -» 0+)-переход.

Впервые двойной бета-распад обсуждался М.Гепперт-Майер в 1935 г. [3]. Следуя классической теории бета-распада, развитой Ферми, в работе [3] были вычислены вероятности распадов во втором порядке теории возмущений. Было получено, что вероятность двойного бета-распада сильно зависит от энергии. Например, при изменении энергии перехода в 4 раза (1.0 - 4.0 МэВ) вероятность распада может отличаться на 5 порядков! Этот факт объясняется тем, что фазовый объем четырех лептонов (двух электронов и двух нейтрино) имеет следующую функциональную зависимость:

Р(х)=х7( 1+-х+ ~х2 + -^-х3 +---х4), (3)

2 9 9-10 2-9-10-11 где х = е - 2 - кинетическая энергия лептонов в единицах тес2.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "New experiments to search for ßß-decay at Baksan Observatory", Proceed, of Intern. Symp. "UP-87", Baksan Valley, USSR, August, 1987, Moscow.

2. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Search for double beta-decay at the Baksan Neutrino Observatory", Proceed, of Intern. Symp. "Neutrino Mass and Related Topics", Tokyo, Japan, March, 1988.

3. Васильев С.И. и др. "Эксперимент по поиску распада ядер 58Ni по каналу е~е + - конверсии", Письма вЖЭТФ, 57, 1993, 614.

4. Васильев С.И. и др. "Эксперимент по поиску двойного бета-распада 96Zr на возбужденные уровни 96Мо", Письма в ЖЭТФ, 61, 1995, 353.

5. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Double beta-decay of Zr-96 to the ground and excited states of Mo-96", Proceed, of Intern. School "Particles and Cosmology", Baksan Valley, Russia, April, 1998, 403.

6. Klimenko A.A., Vasilyev et al., "Double beta-decay of Zr-96 to the ground and excited states of Mo-96", ЯФ, 61, 1998, 1412.

Заключение.

В настоящей диссертационной работе получены следующие основные результаты:

1. Создан рабочий модуль комбинированной детектирующей установки для исследования двойного бета-распада ядер на возбужденные уровни. Для надежного выделения искомых событий со сложной "е-е-у-у" сигнатурой детектирующая установка собрана по схеме, состоящей из двух Nal для регистрации гамма-квантов и двух пропорциональных счетчиков для регистрации электронов.

2. На одном рабочем модуле достигнута чувствительность к регистрации 2р-распада 96Zr (0+ N*) на уровне, сравнимом с лучшим из существующих на сегодняшний день. Показано, что на крупномасштабном установке, созданной на основе таких модулей, можно будет достичь чувствительности « 1021 лет - уровень, на котором ожидается 2|3-распад 96Zr (0+ -» 0* -переход).

3. Проведены измерения и обработаны результаты за 2540 ч живого времени. Проведены серии калибровочных измерений с лл ла'т ла 1 источниками Na, Bi, TI для определения эффективности регистрации детектирующей системы.

4. Разработана и реализована специальная программа сбора и обработки информации. При расчете функции отклика детекторов определены оптимальные области для регистрации эффекта при максимальном отношении "сигнал/фон".

5. Проведен анализ двумерного гамма-спектра детекторов Nal на совпадении с пропсчетчиками с образцом 96Zr. Исходя из скоростей счета в соответствующих областях, получены пределы на период полураспада как для 2v, так и для 0v мод 2р- распада 96Zr. Из анализа двумерного фонового спектра показано, что основной

ООО вклад в фон дает присутствие в детектирующей системе U (222Rn).

6. На одном модуле получены следующие пределы на период полураспада 96Zr как для 2v, так и для Ov мод:

2v мода

Т1/2(0+ 0+) > 2.4x1019лет ( 68% д.у.), Т1/2(0+ -> 22+) > 1.8x1019лет ( 68% д.у.), Ov мода

Т1/2(0+ 0+) > 5.0x1019лет ( 68% д.у.), Т1/2(0+ -> 22+) > 4.3x1019лет ( 68% д.у.).

1. Г.В. Кпапдор-Клайнгротхаус, А. Штаудт, "Неускорительная физика элементарных частиц", Наука,1997.

2. К.Н. Мухин, "Экспериментальная ядерная физика", т.1, Москва, Атомиздат, 1974.

3. М. Goeppert Mayer, "Double Beta-Disintegration", Phys. Rev.,48 (1935), 512.

4. Ф. Боум, П. Фогель, "Физика массивных нейтрино", Мир, 1990.

5. W. Furry, "On transition Probabilities in Double Beta- Disintegration", Phys. Rev., 56 (1939), 1184.

6. C. Wu et al., "Experimental Test of Parity Conservation in Beta Decay", Phys. Rev., 105 (1957), 1413.

7. M. Goldhaber et al., "Helicity of Neutrinos", Phys. Rev.,109 (1958), 1015.

8. R. Davis, Phys. Rev., 97 (1955), 766.

9. F. Reines, C. Cowan, Phys. Rev., 113 (1959), 273.

10. L. Landau, "On the conservation laws for weak interactions", Nucl. Phys., 3 (1957), 127.

11. T. Lee, C. Yang "Parity Nonconservation and Two-Component Theory of the Neutrino", Phys. Rev., 105 (1957), 1671.

12. Л.Б. Окунь, "Лептоны и кварки", Наука, 1987.

13. В. Kayser, "Why search for double beta decay?", Preprint LBL-25122, 1988.

14. S. Glashow, "Partial-symmetries of weak interactions", Nucl. Phys.,22 (1961), 579.

15. S. Weinberg, "A model of leptons", Phys. Rev. Lett., 19 (1967), 1264.

16. G. Leontaris, J. Vergados, "The neutrino masses in S0(10) grand unified theory", Phys. Lett., B188 (1987), 455.

17. R. Mohapatra, G. Senjanovic, Phys. Rev. Lett., 44 (1980), 912.

18. L. Wolfenstein, "CP Properties of Majorana Neutrinos", Phys. Lett., B107 (1981), 77.

19. J. Schechter, J. Valle, "Neutrinoless double-ß decay in SU(2)xll(1) theories", Phys. Rev., D25 (1982), 2951.

20. E. Takasugi, "Can the neutrinoless double beta decay take place in the case of Dirac neutrinos?", Phys. Lett., B149 (1984), 372.

21. W. Haxton, G. Stephenson, "Double beta decay", Preprint LA-UR-84 396.

22. H. Primakoff, S. Rosen, "Double Beta Decay", Rep. Prog. Phys., 22 (1959), 121.

23. W. Haxton, G. Stephenson, D. Strottman, "Lepton-number conservation and the double-ß decay of 128Te and 130Te", Phys. Rev., D25 (1982), 2360.

24. M. Doi et al., "Neutrino Mass, the Right-Handed Interaction and the Double Beta Decay", Preprint OS-GE 81-29.

25. M. Doi, T. Kotani, E. Takasugi, "Double Beta Decay and Majorana . Neutrino", Prog. Theor. Phys., 83 (1985).

26. H. Primakoff, S. Rosen, "Nuclear Double-Beta Decay and a New Limit on Lepton Nonconservation", Phys. Rev., 184 (1969), 1925.

27. D. Smith, C. Picciotto, D. Bryman, Phys. Lett., B46 (1973), 157.

28. A. Halprin et al., Phys. Rev., D13 (1976), 2567.

29. M. Doi et al., Prog. Theor. Phys., 69 (1983), 602.

30. W. Haxton, G. Stephenson, D. Strottman, Phys. Rev. Lett., 47 (1981), 153.

31. A. Halprin, Phys. Rev., D24 (1981), 2988.

32. R. Mohapatra, J. Vergados, Phys. Rev. Lett., 47 (1981), 1713.

33. H. Georgi, S. Glashow, S. Nussinov, Nucl. Phys., B193 (1981), 297.

34. Y. Chikashige, R. Mohapatra, R. Peccei, Phys. Rev. Lett., 45 (1980), 1926.

35. G. Gelmini, M. Roncadelli, "Left-Handed Neutrino Mass Scaleand Spontaneously Broken Lepton Number", Phys. Lett., B99 (1981), 411.

36. M. Moe, P. Vogel, "Double beta decay", Preprint UCI-NEUTRINO 94 5.

37. C. Aulakh, R. Mohapatra, Phys. Lett., B119 (1983), 136.

38. V. Bargeretal., Phys. Rev., D26 (1982), 218.

39. C. Jarlskog, "Neutrino counting at the Z peak and right - handed neutrinos", Phys. Lett., B241 (1990), 579.

40. R. Mohapatra, P. Pal, "Massive Neutrinos in Physics and Astrophysics", (Singapore: World Scientific), 1991.

41. D. Caldwell, "Review of double beta decay experiments", Preprint UCSB-HEP-86-10.

42. M. Inghram, J. Reynolds, Phys. Rev., 76 (1949), 1265.

43. M. Inghram, J. Reynolds, "Double Beta Decay of 130Te", Phys. Rev., 78 (1950), 822.

44. T. Kirsten, Proc. Int. Symp. on Nuclear Beta Decays and Neutrino, Singapore: World Scientific, 1986, 81.

45. O. K. Manuel, Proc. Int. Symp. on Nuclear Beta Decays and Neutrino,

46. Singapore: World Scientific, 1986, 103

47. W. J. Lin et. al., Nucl. Phys., A 481, 1988, 477,484.

48. T. Bernatowicz et al., "Neutrino Mass Limits from a Precise Determination of ßß- Decay Rates of 128Te and 130Te", Phys. Rev. Lett., 69 (1992), 2341.

49. A. Turkevich, T. Economou, G. Cowan, "Double Beta Decay of 238U", Phys. Rev. Lett., 67 (1991), 3211.

50. S. Elliot, A. Hahn, M. Moe, Phys. Rev. Lett., 59 (1987), 2020.

51. S. Elliot, A. Hahn, M. Moe, WEIN'86, (Heidelberg: Springer), 692

52. D. Dassie et al., "Two-neutrino double-ß decay measurement of 100Mo", Phys. Rev., D51 (1995), 2090.

53. R. Arnold et al., "Double- ß decay of 116Cd", Z. Phys., C72 (1996), 239.

54. A. Balysh et al.,"Double Beta Decay of 48Ca", Phys. Rev. Lett., 77, (1996), 5186.

55. A.A. Vasenko et al., Mod. Phys. Lett., A5, (1990), 1299.

56. F.T. Avignone et al., Phys. Lett., B256, (1991), 559.

57. A. Balysh et al., "Heidelberg-Moscow ßß experiment with 76Ge: Full setup with five detectors", Phys. Rev., D55 (1997), 54.

58. S.R. Elliot et al., Phys. Rev.,C46, (1992), 1535.82

59. A. Barabash et al., "Investigation of double beta decay of Se and 96Zr with tracking detector NEMO-2", Qulen-97, Osaka, May-97.

60. S.I. Vasil'ev et al., JETP Lett, 51, (1990), 622.

61. H. Ejiri et al., Phys. Lett., B258, (1991), 17.

62. S.R. Elliot et al., J. Phys. G: Nucl. Part. Phys., 17, (1991), 5145.

63. H. Ejiri et al., J. Phys. Soc. of Japan, 64 (1995), 339.

64. F. Danevich et al., Phys. Lett., B344 (1995), 72.

65. V. Artem'ev et al., "Half-life measurement for 2ß2v decay of 150Nd in the Time Projection Chamber experiment", Phys. Lett., B345 (1995), 564.

66. K. Grotz, H. Klapdor, Phys. Lett., "Predictions of 2v and Ov double beta decay rates for nuclei with A> 70", B157 (1985), 242.

67. K. Grotz, H. Klapdor, "Calculation of Double-Beta-Decay Rates and the Neutrino Mass", II Nuovo Cimento, C9 (1986), 535.

68. P. Vogel, M.Zirnbauer, "Suppression of the Two-Neutrino DoubleBeta Decay by Nuclear-Structure Effects", Phys. Rev. Lett., 57 (1986), 3148.

69. O. Civitarese, A. Faessler, T. Tomoda, "Suppression of the Two-Neutrino Double ß Decay", Phys. Lett., B194 (1987), 11.

70. A. Staudt, K. Muto, H. KLapdor-Kleingrothaus, "Calculation of 2v and Ov Double-Beta Decay Rates", Europhys. Lett., 13 (1) (1990), 31.

71. C. Ghing, T. Ho, X. Wu, Phys. Rev., C40 (1989), 304.

72. M. Hirsch et al., "Operator expansion method and nuclear ßß decay", Phys. Rep., 242 (1994), 403.

73. К. Muto, Е. Bender, Н. Klapdor, Z. Phys., A 334 (1989), 187.

74. J. Suhonen, T. Taigel, A. Faessler, Nucl. Phys., A 486 (1988), 91.

75. A. Staudt et al„ Phys. Rev. Lett., 65 (1990), 1543.

76. N. Kudomi et al., "Double beta decays of 100Mo to excited states in 100Ru, Phys. Rev., C46 (1992), R2132.

77. A.S. Barabash et al., Nucl. Phys. В (Proc. Suppl.), A28 (1992), 236.

78. M. Alston-Garnjost, Phys. Rev. Lett., 63 (1989), 1671.

79. D. Blum et al.,Phys. Lett., B275 (1992), 506.

80. A.S. Barabash et al., "Two neutrino double-beta decay of 100Mo to the first excited 0+ state in 100Ru", Phys. Lett., B345 (1995), 408.

81. A. Griffiths and P. Vogel, Phys. Rev., C46 (1992), 181.

82. H. Ejiri et al., J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 17 (1991) S155.

83. M. Alston-Garnjost et al., Phys. Rev. Lett., 71 (1993), 831.

84. D. Blum et al., "Search for у rays following pp decay of 100Mo to excited states of 100Ru", Phys. Lett., B275 (1992), 506.

85. O. Helene, "Determination of the upper limit of a peak area", Nucl. Instrum. and Meth. in Physics Research, A300 (1991), 132.

86. J.J. Hernandez et al., Particle Data Group, Review of particle properties, Phys. Lett. B239 (1990), 1.

87. C. Arpesella et al., "Search for pp Decay of 96Zr and 150Nd to Excited States of 96Mo and 150Sm", Europhys. Lett., 27 (1) (1994), 29.

88. E.B. Norman and D.M. Meeknof, Phys. Lett., B195 (1987), 126.

89. C.M. Lederer and V.S. Shirley, Table of isotopes, 7th ed., Wiley, New York, 1978.

90. A. Kawashima et. al., Phys. Rev., C47 (1993), 2452.

91. A.S. Barabash, Sov. Phys. JETP, 51 (1990), 207.

92. С.И. Васильев и др., "Эксперимент по поиску распада ядер 58Ni по каналу е е+- конверсии", Письма в ЖЭТФ, 57, 1993,614

93. A.A. Klimenko et al., Proc. Inter. Symp. "Underground Physics-87", M, NAUKA,1988, 296.93. "Физические величины", справочник, под редакцией И.С. Григорьева и Е.З. Мейлихова, Энергоатомиздат, Москва, 1991.

94. Е.Л. Ковальчук и др., "Содержание Th, U и К в различных типах фотоэлектронных умножителей", Атомная энергия, 49 (1980), 242.

95. E.L. Kovalchuk et al., "High sensitive method of determination of uranium and thorium in inorganic scintillators", Low Radioactivities '80, Bratislava, 1982.

96. Ю.А. Будагов и др., "Ионизационные измерения в физике высоких энергий", Энергоатомиздат, Москва, 1988.

97. В.А. Григорьев и др., "Электронные методы ядерно-физического эксперимента", Энергоатомиздат, Москва, 1988.

98. R. Brun et al., GEANT User's Guide, Geneva, CERN, 1992.

99. Y. Fujita et al., "Precise intensity measurements of internal conversion lines in the decay of 207Bi and systematic comparison with theoretical predictions", INS-Rep.-666, January, 1988.

100. А.Ф. Аккерман и др., "Решение методом Монте-Карло задач переноса электронов в веществе", "Наука" Казахской ССР, Алма-Ата, 1972.

101. D.O. Caldwell et al., "Searches for double beta decay and dark matter with 76Ge", Proceedings of the VIII th Moriond Workshop "5 th Force-Neutrino physics", Les Arcs, Savoie,

102. France, January 23-30, 1988.