Экспериментальное исследование системы омега пи-пи0 методом парциально-волнового анализа тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.23 ВАК РФ

щ

ТГеП

и

ф в

государственный научный центр российской федерации

ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИИ

На правах рукописи 2000-49

РГБ ОД

? 5 ден гт

Попов Алексей Валерьевич

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ

ИССЛЕДОВАНИЕ СИСТЕМЫ и1г~7г0

МЕТОДОМ ПАРЦИАЛЬНО-ВОЛНОВОГО

АНАЛИЗА

01.04.23 - физика высоких энергий

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Протвино 2000

М-2

УДК 519.254

Работа вьшолнена в Институте физики высоких энергш (г.Протвино).

Научные руководители: член-корреспондент РАН, доктор физике математических наук С.П. Денисов, кандидат физико-математическ: наук Д.И. Рябчиков.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических нау] Е.М. Лейкин (НИИЯФ МГУ), доктор физико-математических нау] C.B. Донсков (ИФВЭ).

Ведущая организация - Институт ядерных исследований PAI (г. Москва).

Защита диссертации состоится "_"_2000 г

в_часов на заседании диссертационного совета Д 034.02.0

при Институте физики высоких энергий по адресу: 142284, г. Прот вино Московской обл.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИФВЭ.

Автореферат разослан "_" _ 2000 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета Д 034.02.01 Ю.Г. Рябов

ВВРЛ. 1с±}03, &2>8<l. 90V. ЛЗО. З^^ОЗ

© Государственный научный центр Российской Федерации Институт физики высоких энергий, 2000

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность проблемы. Изучение свойств мезонных резо-гансов является одной из важнейших проблем адронной спектроско-ши.

Существующие экспериментальные данные по образованию и эаспаду мезонных резонансов в основном согласуются с так называ-;мой "наивной" кварковой моделью, которая рассматривает мезоны сак состоящие из пары кварк-антикварк. Вместе с тем, актуален зопрос о существовании так называемых "экзотических" мезонов.

Квантовая хромодинамиха предсказывает существование связанных состояний, отличных от "традиционных" мезонов (дд) и 6а-эионов (qqq). Например, два или три глюона могут быть связаны зерез обмен виртуальными глюонами. Такие связанные состояния тескольких глюонов называются глюболами. Возможны также связанные состояния глюона, кварка и антикварка — гибридные мезоны или просто гибриды (<7?з), и связанные состояния двух кварков и двух антикварков — (<Z<Z2<7)- Все эти типы состояний называют "экзотическими" мезонами.

Изучение свойств неэкзотических мезонов, а также вопрос о существовании экзотических связанных состояний важны для понимания фундаментальной природы строения вещества.

Эксперимент Е852, в котором были получены данные, используемые в представленном здесь анализе, является одним из экспе-

риментов, в которых проводились поиск и изучение экзотически: мезонных состояний. Этот эксперимент проходил в Брукхейвенско] Национальной Лаборатории (США) на Многочастичном Спектроме тре (Multi-Particle Spectrometer), находящемся на ускорителе AGS

Цель диссертационной работы. Целью данной работы явю ется экспериментальное исследование реакции

тг ~р —► штс ~тг°р. (1

Исследовались два промежуточных состояния данной реакции:

7Г~р —» Y~p, (2

• ш(782)/э(770)

Y- -» ш(782)/»-(Т70), ш(782) —► 7г+7г~7г°, /9_(770) -» тГтг0, (3

• Ь1(1235)тг

У- 6°/-(1235)тг-/0] ^(782)7Г0/-, Ш(782) тг+х-тг0.

(4

Автор защищает:

• развитие методики масс-зависимого анализа с одновременны! включением в фит нескольких волн с различными Jp;

• результаты масс-независимого парциально-волнового анализ реакхщи 7Г~р —> а>7Г_7г°р на базе экспериментальных данных полученных на установке MPS (Multi Particle Spectrometer) эксперименте E852 (BNL);

• результаты масс-зависимого анализа этой реакции как по ме тоду х2 с использованием результатов масс-независимого ана лиза, так и по методу максимального правдоподобия одновре менно для всех событий из широкого массового интервала.

Научная новизна и практическая ценность.

Впервые изучена реакция (1) на протонной мишени.

Впервые для данной реакции проведен масс-зависимый анализ с одновременным включением в фит нескольких волн с различными Jp.

Впервые для данной реакции был проведен глобальный масс-зависимый анализ по методу максимального правдоподобия одновременно для всех событий из широкого массового интервала.

В б!(1235)7г-системе обнаружена статистически-значимая парциальная волна с квантовыми числами Jp = 1~ и получены указания на наличие в ней экзотического резонанса с массой 1.6 ГэВ — 7Ti(1600).

Исследованы волны с квантовыми числами Jp = 0_,2+, 2~,3+,4+, в которых были обнаружены сигналы от резонансов а2(1320),тг(1800),7г2(1900), а3(1900), а4(2040).

Публикации. По результатам выполненных исследований имеется 6 публикаций.

Апробация работы. Основные результаты, использованные в диссертации, докладывались на международной конференции по адронной спектроскопии "HADRON97".

Структура диссертации. Работа изложена на 86 страницах, состоит из введения, трех глав и заключения, содержит 44 рисунка, 2 таблицы и список цитируемой литературы, включающий 56 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

В первой главе содержится описание экспериментальной установки.

Экспериментальные данные, использовавшиеся для анализа, получены в эксперименте Е852 (Брукхейвенская Национальная Лаборатория, США) в ходе сеанса 1995 года. Эксперимент проходил на Многочастичном Спектрометре (Multi-Particle Spectrometer). Измерения выполнены на вторичном пучке отрицательных пионов ускорителя AGS с энергией 18 ГэВ. Сам Многочастичный Спектрометр состоит

из нескольких основных компонентов, некоторые из которых был специально добавлены для проведения эксперимента Е852. Магни детектора обеспечивает поле в 1 Т для определения импульсов зар: женных частиц. В эксперименте используется жидководородная ш шень, окруженная цилиндрической дрейфовой камерой, необходимо для регистрации протонов отдачи, и Csl-детектором для регистр; ции фотонов низкой энергии. Внутри магнита установлены дрейф< вые и пропорциональные камеры. Для регистрации фотонов высокс энергии используется калориметр из свинцового стекла (Lead Gla: Detector, LGD). Эта комбинация детекторов делает возможным из; чение широкого спектра реакций и состояний, включающих в себ состояния с несколькими заряженными пионами и нейтральным частицами: 7Г~р —> Ntv+Мк~ Кур'(тг), где N,M,K — целые числа.

Общая схема установки показана на рис. 1.

Во второй главе изложен метод парциально-волнового аналз за для случая многомезонных конечных состояний.

В основе метода парциально-волнового анализа (ПВА) для мн< гомезонных конечных состояний лежит изобарная модель, след} которой в реакции

7r~N -> X&.-.XnN, (!

где Х1 Х2---Хп — многомезонное конечное состояние, регистрируемс установкой, N — начальное и конечное состояния нуклона, прои ходит вначале образование промежуточного состояния У

тr"JV YN, (I

которое затем распадается на конечную систему мезонов

У - ХгХ2...Хп, ('

причем распад состояния Y происходит через последовательное^ квазидвухчастичных распадов:

Y-*УгУ2, У1->У3У4- Ум-^ХгХ,. (;

EÔ52 Plan View

Crc

Рис. 1. Общий вид установки: ТСУЬ — цилиндрическая дрейфовая камера; Сб1 — детектор для регистрации фотонов низкой энергии; ТРХ 1-3 — пропорциональные камеры.

Предполагается, что образование состояния У происходит путем обмена в ¿-канале мезонной траекторией Редже, обладающей определёнными характеристиками: изоспином 1ехсНапде> четностью, а также натуральностью т}ехсКапде. = Рехскап3е{-1У"'к"П1'■ Данные характеристики обменной частицы накладывают определённые ограничения на квантовые числа состояния У, а также на его спиновую матрицу плотности в специально выбранной системе отсчёта — системе Готтфрида-Джексона. Удобно ввести амплитуды .с определенной чётностью при отражении относительно плоскости УЛ в системе Готтфрида-Джексона. В данном базисе 27 + 1 состояний, соответствующих различным проекциям полного спина 3, перечисляются различными значениями Мп, где М > О, а т/ = ±1.

Многомерная функция плотности вероятности для частиц изучаемого конечного состояния Р(т), где т обозначает переменные многочастичного фазового пространства, представляется как произведение эрмитовой матрицы плотности рпт (элементы которой являются параметрами фита и оптимизируются) на билинейную форму произведений амплитуд /^(г)

= (9)

7} пт

Здесь индекс п(ттг) нумерует различные промежуточные состояния и их квантовые числа, амплитуды которых введены в фит, а т{ обозначает натуральность состояний.

Поиск наилучших элементов матрицы плотности, при которых смоделированная плотность вероятности наиболее близка к экспериментальной, осуществляется методом максимального правдоподобие для всех событий из узкого интервала по массе (массового бина) т.е. определяется максимум следующего функционала

£= £ [ Л(Г)/Г(Г)£(Т)ЙТ. (10

1=1,N пт к1

Здесь в первом члене производится суммирование по всем N экс периментальным событиям в данном узком массовом интервале, <

горой член представляет собой интеграл нормировки от модельной лотности вероятности, с учётом функции эффективности установки (т), зависящей от переменных многочастичного фазового простран-гва. Суммирование по т] в обоих членах опущено для упрощения юрмулы.

В этой главе также рассматривается методика проведения масс-ависимого анализа как по методу %2 с использованием результатов :асс-независимого ПВА, так и по методу максимального правдопо-обия одновременно для всех событий из широкого массового ин-ервала.

В третьей главе представлены результаты исследования ре-кции

7Г~Р —> ииг_7г°р, Ш —> 7Г+7Г~7Г°. (11)

Как показал предварительный анализ, в массовом спектре по /(7Г+7Г-7Г°) ясно виден сигнал от ш(782)-мезона, в массовом спектре о М(7г~7Г°) ясно виден сигнал от р~(770)-мезона, а сигналы от ^(1235)- и 6°(1235)-мезонов видны в массовом спектре по М(и>7Г~/°) , таким образом, существенная доля событий в конечном состоянии '7Г-7Г° является продуктом распада промежуточных состояний шр~ &Г/0(1235)тг0/-.

ПВА системы Ь1(1235)7г показал, что волна Зр = I- является ажной и статистически значимой. Ее образование соответствует бмену реджеонами с положительной натуральностью, аналогично ому, как происходит дифракционное образование а^(1320)-мезона реакции 7т~р —> а^"(1320)р. Более того, необходимо заметить, что области 1.5-1.8 ГэВ по инвариантной массе Мъ1Г наблюдается ост фазы волны 1 ~Ьгт относительно доминирующей волны 2+шр, то является указанием на наличие в волне 1_617г экзотического езонанса т^бОО).

В системе а>(782)/?(770) также наблюдается статистически зна-имая волна Jp = 1~, хотя и без ярко выраженного движения фазы тносительно доминирующих волн в этой системе.

Доминирующими волнами в системе ш(782)/>(770) являются вол ны с квантовыми числами 7я = 2+, 0"~,2_,4+. Доминирующими вол нами в системе 1235)я- являются волны с 1Р = 1~,1+,2~,3+. Пр1 этом в волнах 0~о;р! 2~шр, 4+шр, З+^тг наблюдается существенны! рост фаз относительно 2+а//э-волны, показывающий их резонанс ную природу и отражающий вклад в эти волны резонансов тип; т(1800),7Г2(1670), а4(2040), а3(1900), а также радиальных возбужде ний типа х2(1900). В волне 2+ир ясно виден пик от а2(1320)-мезона а также "горбообразная" структура в области 1.75 ГэВ по инвари антной массе Мыр, наиболее вероятная природа которой — порого вый эффект в канале шр.

В ходе исследования реакции -к~р —> штг~тг°р был проведен масс зависимый анализ как по методу %2, так и глобальные логарифми ческие фиты. В первом случае использовался ограниченный набо волн, в который вошли волны, представляющие наибольший инте рес. В канале шр это волны с Зр М* I 5 = 2+1+ 5; 0~0+ Р ] 2~0+ Р 1,2; 4+1+ £> 2. Здесь Ь обозначает орбитальный момен системы, а 5 — суммарный внутренний спин ш и р. В канале Ьх-рассматривались волны с 1РМч Ь = 1~1+ 5; 3+0+ Р.

В случае глобальных логарифмических фитов используемый не бор волн совпадал с набором волн в масс-независимом ПВА. Пр этом некоторые волны, интерпретация которых затруднена на дат ном этапе исследований, описывались либо кусочно-постоянными ряде заданных массовых бинов комплексными функциями, либо коь плексными полиномами Чебышева ограниченной степени. Для мае и ширин резонансов, полученных из фита х2, приведены значени как статистических, так и систематических ошибок. Для глобальнс го логарифмического фита приведены только статистические опш( ки. Это связано с тем, что фит требует очень больших затра вычислительного времени и поэтому, к моменту написания эте работы, не удалось накопить необходимую статистику фитов дл вычисления систематических ошибок.

Ниже приведена сборная таблица результатов масс-зависимот анализа как для фита по методу %2, так и для глобального лог; рифмического фита.

Волна х2-фит Глобальный фит

а2(1320) M = 1307 ±2 ±4 МэВ Г = 110 ± 3 ±8 МэВ M = 1313 ±1 МэВ Г = 119 ± 3 МэВ

0~ Первый резонанс M - 1475 ± 27 МэВ Г = 355 ± 41 МэВ М - 1381 ±23 МэВ Г = 363 ± 38 МэВ

0~ тг(1800) M = 1781 ± 12 ± 23 МэВ Г = 204 ± 26 ± 64 МэВ M = 1774 ± 8 МэВ Г = 188 ± 12 МэВ

Первый резонанс 7г1(1600) М= 1583 ± б ± 17 МэВ Г = 235 ± 15 ±37 МэВ M = 1574 ± 13 МэВ Г = 266 ± 21 МэВ

1~ Второй резонанс - М= 1960 ±15 МэВ Г = 195 ± 41 МэВ

2~ Второй резонанс 1г2(1900) M = 1868 ± 11 ± 34 МэВ Г = 327 ± 19 ±53 МэВ M = 1890 ± 10 МэВ Г = 343 ± 22 МэВ

3+ а3(1900) M = 1895 ±7 ±17 МэВ Г = 240 ± 13 ± 59 МэВ M - 1872 ±11 МэВ Г = 269 ± 19 МэВ

4+ а4(2040) М = 1933 ±5 ±23 МэВ Г = 226 ±11 ±30 МэВ M = 1950 ± 6 МэВ Г = 227 ± 11 МэВ

Здесь необходимо отметить, что глобальный логарифмический 1Т дает указание на наличие и статистическую значимость объекта области 1.9-2.0 ГэВ в волнах с Jp = 1~.

На рис. 2-8 показаны как интенсивности, так и относительные азы (с волной 2+а>р) основных парциальных волн с наложением :зультатов как фита %2, так и глобального логарифмического фита.

х102

1750

х 10'

1600 1400 1200 1000 800 600 400 200 0

1.5 2

2*1* ир S

1.5 2

2+1+ ир S

2.5 GeV

не. 2. Отфитированные интенсивности волны 2+1+ сор Б: а) фит х2; Ь) глобальный логарифмический фит.

15000 10000 5000 О

50 -

Ь)

'4

•1 ж

I_I_1_I

А

±

1.5 2

0~0+ ир Р 1

Се

<0

I___I_I_I_I_I_и

1.5 2

&<р(0~ - 2* ир)

1.5 2

Др(0~ - 2* ир)

Се

Рис. 3. Отфитированные интенсивности и фазы волн с 1РМп = 0 0+: а) и с) фит х2; Ь) и с!) глобальный логарифмический фит.

_I I

О

Рис. 4. Отфитированные интенсивности и фазы волны с ]рМ1 = 1~1+ &17Г 5: а) и с) фит х2! Ь) и с!) глобальный логарифмический фит.

г»

£ 70000

ы40000 30000 20000 10000 о

60000 50000 40000 30000 20000 10000 о

и 2

2'0* цоР2

300 200 100 о -100 ■200 -300

1.5 2

2'0* цр Р 2

<0

п I I 1 I 1 I ЛI I I I 1 I I

1.5 2

Ь<р{2~ - 2* сор)

2.5 веУ

1.5 2

Ь<р(Т - 2* ыр)

2.5

веУ

Рис. 5.

Отфитированные интенсивности и фазы волны с 1Р М*1 — 2~0+ шр Р 2: а) и с) фит х2; Ь) и с!) глобальный логарифмический фит.

А

> 35000

2 30000

1.5 2

2~0* сор Р 1

50 25 О -25 -50 -75 -100 -125 -150

:

1

г Ч

Т . .1. I 1 1 I 1 1 1 1 1.1.1

1.5 2

Др(2" - 2* ир)

1.5 2

Др(2" - 2* ир)

2.5

веУ

Рис. 6.

Отфитированные интенсивности и фазы волны с Лр М** — 2_0+ изр Р 1: а) и с) фит %2; Ь) и с!) глобальный логарифмический фит.

16000 14000 12000 10000 8000 6000 4000 2000 О

1.5 2

Д«?(3+ - 2* ир)

1.5 2

3+0+ Ь(эт Г

-50 ■75 -100 ■125 ■150 -175 ■200 -225 ■250

1.5 2

- 2* ир)

Рис. 7.

Отфитированные интенсивности и фазы волны с 1Р Мп = З+О+ЬхЯ" Р: а) и с) фит х2! Ь) и с!) глобальный логарифмический фит.

20000 15000 10000 5000 О

40000 35000 30000 25000 20000 15000 10000 5000 О

й 50

С -50

50 0 -50 -100 -150 -200

1.5 2

- 2* ар)

2.5 СеУ

Ь)

| 1 ' 1 1_I_I_I_I—I-

1.5

4+1+ <ур 0 2

2.5 беУ

- <0

X.

1 V

/

>

» 1 1 i 1 1 1 1 . 1 . 1. 1 л . 1_ 1 _1 . 1

1.5 2

Ь<р{4* - 2* ар)

2.5 веУ

Рис. 8.

Отфитированные интенсивности и фазы волны с Мп = 4+1+ шр Б 2: а) и с) фит х2; Ь) и d) глобальный логарифмический фит.

т. I .

В заключении кратко сформулированы основные результаты диссертации:

1. Используя данные, полученные в эксперименте Е852, впервые исследована реакция 1Г~р —> °р на протонной мишени. Проведены парциально-волновой и масс-зависимый анализы системы о/7Г~7г°. При этом впервые для данной реакции проведен масс-зависимый анализ с одновременным включением в фит нескольких волн с различными а также впервые для данной реакции был проведен глобальный масс-зависимый анализ по методу максимального правдоподобия одновременно для всех событий из широкого массового интервала.

2. Показано,что в канале и>(782)^>(770) доминирующими являются волны с = 2+1+, 0~0+, 2~0+, 4+1+.

В волне ]рМ^ ~ 2+1+ обнаружено присутствие а2(1320)-мезона, что говорит о наличии моды распада а2(1320) —>

О>7Г-7Г0.

В волне Мп — 0" 0+ обнаружен значимый сигнал от 7г(1800)-мезона. Масс-зависимый анализ дает некоторые указания на возможность присутствия в этой волне еще одного объекта в области 1.3-1.5 ГэВ.

Результаты как масс-независимого, так и масс-зависимого ПВА дают основание рассматривать волну ЗрМ71 = 2-0+ как суперпозицию двух резонансных состояний — хорошо известного 7г2(1670)-мезона и еще одного объекта в области 1.9 ГэВ, который также демонстрирует резонансное поведение. В волне ЗрМп — 4+1+ обнаружен сигнал от а4(2040)-мезона, распадающегося по каналу а4(2040) —> ш(782)р(770). В канале 61(1235)х доминирующими являются волны с Зр= 1+0+, 1~1+, 3+0+. В этом канале статистически значима волна с квантовыми числами 7РМп = 1~1+. Как масс-независимый, так и масс-зависимый анализы дают указания на наличие в этой волне экзотического резонанса в области 1.6 ГэВ (7Г1(1600)). Глобальный логарифмический фит также дает указание на наличие и статистическую значимость объекта в области 1.9-2.0 ГэВ в 1~1+-волнах.

В волне Jp Мп — 3+0+ впервые для этой системы наблюден сигнал от распада а3( 1900) —> 61(1235)тг.

Список литературы

[1] A. Popov and D. Ryabchikov. "A study of the reaction ir~p —» и;тг~7г°р at 18 GeV/c". — In: Proc. of Vllth Int. Conf. on Hadron Spectroscopy, 1997, Upton, New York, edited by S. Chung and H. Willutzki (American Institute of Physics Conference Proceedings, No.432), p.373.

[2] A. Ostrovidov, G.S. Adams, T. Adams, Z. Bar-Yam, J.M. Bishop, V.A. Bodyagin, B.B. Brabson, D.S. Brown, N.M. Cason, S.U. Chung, R.R. Crittenden, J.P. Cummings, K. Danyo, S. Denisov, V. Dorofeev, J.P. Dowd, A.R. Dzierba, P. Eugenio, J. Gunter, R.W. Hackenburg, M. Hayek, E.I. Ivanov, I. Kachaev, W. Kern, E. King, O.L. Kodolova, V.L. Korotkikh, M.A. Kostin, J. Kuhn, R. Lindenbusch, V. Lipaev, J.M. LoSecco, J.J. Manak, J. Napolitano, M. Nozar, C. Olchanski, Т.К. Pedlar, A. Popov, D.R. Rust, D. Ryabchikov, A.H. Sanjari, L.I. Sarycheva, E. Skott, K.K. Seth, N. Shenhav, W.D. Shephard, N.B. Sinev, J.A. Smith, P.T. Smith, D.L. Stienike, T. Sulanke, S.A. Taegar, S. Teige,

D.R. Thompson, I.N. Yardanyan, D.P. Weygand, D. White, H.J. Willutzki, J. Wise, M. Witkowski, A.A. Yershov, D. Zhao. "Evidence for Exotic Meson Production in тг~р Interactions at 18 GeV/c". — In: Proc. of Vllth Lit. Conf. on Hadron Spectroscopy, 1997, Upton, New York, edited by S. Chung and H. Willutzki (American Institute of Physics Conference Proceedings, No.432), p.263.

[3] D.R. Thompson, G.S. Adams, T. Adams, Z. Bar-Yam, J.M. Bishop, V.A. Bodyagin, D.S. Brown, N.M. Cason, S.U. Chung, J.P. Cummings, S. Denisov, V. Dorofeev, J.P. Dowd, P. Eugenio, R.W. Hackenburg, M. Hayek, E.I. Ivanov, I. Kachaev, W. Kern,

E. King, O.L. Kodolova, V.L. Korotkikh, M.A. Kostin, J. Kuhn, V. Lipaev, J.M. LoSecco, J.J. Manak, J. Napolitano, M. Nozar,

C. Olchanski, A.I. Ostrovidov, T.K. Pedlar, A. Popov,

D. Ryabchikov, A.H. Sanjari, L.I. Sarycheva, K.K. Seth, W.D. Shephard, N.B. Sinev, J.A. Smith, D.L. Stienike,

C. Strassburger, S.A. Taegar, I.N. Vardanyan, D.P. Weygand,

D. White, H.J. Willutzki, J. Wise, M. Witkowski, A.A. Yershov,

D. Zhao.

"Evidence for Exotic Meson Production in the reaction n'p —> r}TT~p at 18 GeV/c". // Phys. Rev. Lett., Vol.79 (1997), p.1630.

[4] S.U. Chung, G.S. Adams, T. Adams, Z. Bar-Yam, J.M. Bishop, V.A. Bodyagin, D.S. Brown, N.M. Cason, J.P. Cummings, K. Danyo, S. Denisov, V. Dorofeev, J.P. Dowd, P. Eugenio, R.W. Hackenburg, M. Hayek, E.I. Ivanov, I. Kachaev, W. Kern,

E. King, O.L. Kodolova, V.L. Korotkikh, M.A. Kostin, J. Kuhn, V. Lipaev, J.M. LoSecco, J.J. Manak, M. Nozar,

C. Olchanski, A.I. Ostrovidov, T.K. Pedlar, A. Popov,

D. Ryabchikov, A.H. Sanjari, L.I. Sarycheva, K.K. Seth, N. Shenhav, W.D. Shephard, N.B. Sinev, J.A. Smith, D.L. Stienike, S.A. Taegar, D.R. Thompson, I.N. Vardanyan, D.P. Weygand, D. White, H.J. Willutzki, J. Wise, M. Witkowski, A.A. Yershov,

D. Zhao.

"Evidence for Exotic Jpc = 1_+ Meson Production in the reaction 7r~p-> TjTr-p at 18 GeV/c". // Phys. Rev. D60 (1999), p.92001.

[5] G.S. Adams, T. Adams, Z. Bar-Yam, J.M. Bishop, V.A. Bodyagin, B.B. Brabson, D.S. Brown, N.M. Cason, S.U. Chung, R.R. Crittenden, J.P. Cummings, K. Danyo, S. Denisov, V. Dorofeev, J.P. Dowd, A.R. Dzierba, P. Eugenio, J. Gunter, R.W. Hackenburg, M. Hayek, E.I. Ivanov, I. Kachaev, W. Kern,

E. King, O.L. Kodolova, V.L. Korotkikh, M.A. Kostin, J. Kuhn, R. Lindenbusch, V. Lipaev, J.M. LoSecco, J.J. Manak, J. Napolitano, M. Nozar, C. Olchanski, A.I. Ostrovidov, T.K. Pedlar, A. Popov, D.R. Rust, D. Ryabchikov, A.H. Sanjari, L.I. Sarycheva, E. Skott, K.K. Seth, N. Shenhav, W.D. Shephard, N.B. Sinev, J.A. Smith, P.T. Smith, D.L. Stienike, T. Sulanke, S.A. Taegar, S. Teige, D.R. Thompson, I.N. Vardanyan,

D.P. Weygand, D. White, H.J. Willutzki, J. Wise, M. Witkowski, A.A. Yershov, D. Zhao.

"Observation of a New Jpc = 1~+ Exotic State in the reaction 7r~p 7Г+7Г-7Г~p at 18 GeV/c". // Phys. Rev. Lett., Vol.81 (1998), p.5760.

[6] J.J. Manak, G.S. Adams, T. Adams, Z. Bar-Yam, J.M. Bishop, V.A. Bodyagin, D.S. Brown, N.M. Cason, S.U. Chung, J.P. Cummings, K. Danyo, S. Denisov, V. Dorofeev, J.P. Dowd, A.R. Dzierba, P. Eugenio, J. Gunter, R.W. Hackenburg, M. Hayek, E.I. Ivanov, I. Kachaev, W. Kern, E. King,

0.L. Kodolova, V.L. Korotkikh, M.A. Kostin, J. Kuhn, R. Lindenbusch, V. Lipaev, J.M. LoSecco, J. Napolitano, M. Nozar,

C. Olchanski, A.I. Ostrovidov, Т.К. Pedlar, A. Popov, D.R. Rust,

D. Ryabchikov, A.H. Sanjari, L.I. Sarycheva, E. Skott, K.K. Seth, N. Shenhav, W.D. Shephard, N.B. Sinev, J.A. Smith, P.T. Smith, D.L. Stienike, T. Sulanke, S.A. Taegar, S. Teige, D.R. Thompson,

1.N. Vardanyan, D.P. Weygand, D. White, H.J. Willutzki, J. Wise, M. Witkowski, A.A. Yershov, D. Zhao.

"Partial-wave analysis of the т;7г+7Г_ system produced in the reaction тг~p-> г}7г+тг~п at 18 GeV/c". // Phys. Rev. D62 (2000), p.012003.

Рукопись поступила 10 ноября 2000 г.