Экспериментальное исследование ядерного магнитного резонанса в высокотемпературных сверхпроводниках Pr1,85Ce0,15CuO4-y и TmBa2Cu3O7-y тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

КАЗАНСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНИНА И ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени В.И.УЛЬЯНОВА-ЛЕНИНА

На правах рукописи

БАХАРЕВ Олег Николаевич

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ЯДЕРНОГО МАГНИТНОГО РЕЗОНАНСА В ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫХ СВЕРХПРОВОДНИКАХ Рг^Сео.^СиО^у И ТтВа2Сиз07.у

01.04.07 — физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

/

/ /

КАЗАНЬ - 1992

Работа выполнена на кафедре квантовой электроники и радиоспектроскопии Казанского государственного университета.

Научный руководитель

— доктор физико-математических наук, профессор Теплов М.А.

Официальные оппоненты

— доктор физико-математических наук, профессор Ацаркин В.А.

кандидат физико-математических наук, доцент Попов Ю.Л.

Ведущая организация

— Физико-Технический Институт КНЦ РАН

Защита состоится " СКТ^Ъ^Ы 1992 г. в час. на заседании специализированного Совета Д 053.29.02. при Казанском государственном университете им. В.И.Ульянова-Ленина (420008, г.Казань, ул.Ленина, 18).

С диссертацией можно ознакомиться в Научной библиотеке университета.

Автореферат разослан " $ " ¿Уу/Т".^?^ 1992 г.

Ученый секретарь специализированного совета, профессор

Б.З.Малкин

Общая характеристика работы

Актуальность темы исследования. Природа высокотемпературной сверхпроводимости "в настоящий момент остается неизвестной, что обусловливает огромный интерес к надежной экспериментальной информации о соединениях ВТСП. Как известно, метод ЯМР является одним из самых информативных и, следовательно, экспериментальные исследования ядерного магнитного резонанса соединений ВТСП являются весьма актуальной задачей.

Целью настоящей работы являлось экспериментальное исследование ядерного магнитного резонанса в высокотемпературных сверхпроводниках Рг1,85Сео,15Си04-у и ТтВа2Сиз07-у. Главная цель работы — анализ реальных возможностей "усиленного" ЯМР как экспериментального метода исследования высокотемпературных сверхпроводников.

Научная новизна исследований заключается в следующем:

1. Впервые обнаружен сигнал ЯМР и1Рг в высокотемпературном сверхпроводнике — ван-флековском парамагнетике Рп.взСеопзСиО^у, найдены параметры ядерного спинового гамильтониана и исследована релаксация ядер празеодима в диапазоне температур от 0,05 до А,2К.

2. Впервые обнаружен сигнал ЯМР 16,Тт в высокотемпературном сверхпроводнике — ван-флековском парамагнетике ТтВагСизОт-у, найдены параметры ядерного спинового гамильтониана и исследована релаксация ядер тулия при температурах жидкого гелия.

3. Получено косвенное подтверждение двухфазного состава исследованных образцов.

4. Уточнены параметры кристаллическою электрического поля на ионах Тт3* в соединениях ТтВагСизСЬ-у для трех значений кислородного индекса (у=0; 0,5; 1).

Практическая ценность работы заключается в том, что наглядно продемонстрирована эффективность "усиленного" ЯМР как экспериментального метода исследования кристаллической и электроппой структуры высокотемпературных сверхпроводников — парамагнетиков Ван-Флека. Показано, что ядра 141Рг и 169Тт являются, по крайней мере, не менее удобными ядерными зондами, чем ядра 63,65Си, 170, 89У, 205Т1, широко используемые в исследованиях ВТСП.

Автор защищает

1. Результаты экспериментальных исследований спектральных и релаксационных характеристик ядер i3,6iCu, 141Рг в образце Pri,8jCeo.isCu04-,.

2. Результаты экспериментальных исследований спектральных и релаксационных характеристик ядер 169Тш в образце ТтВагСизОб,»2-

3. Косвенное подтверждение двухфазного состава исследуемых сверхпроводников.

• 4. Методику, уточнения параметров кристаллического электрического поля на основе данных "усиленного" ЯМР.

Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на Германо-советском семинаре по ВТСП (Карлсруэ, 1990), III Всесоюзном совещании по ВТСП (Харьков, 1991), Международной конференции по ВТСП и ЛЯ (Москва, 1991), III Международной конференции по ВТСП (M2S, Каназава, 1991), 10 специализированном коллоквиуме АМПЕР по ЯМР/ЯКР в ВТСП (Цюрих, 1991) и XIX Всесоюзной конференции по физике магнитных явлений (Ташкент, 1991).

Публикации. Основное содержание работы отражено в четырнадцати научных публикациях.

Структура и обьем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, библиографии (74 наименования). Работа содержит 106 страниц машинописного текста, в том числе 23 рисунка и 11 таблиц.

Содержание работы

В первой главе обсуждаются особенности "усиленного" ЯМР на ядрах.редкоземельных ионов в ван-флековских парамагнетиках, приводятся некоторые формулы, необходимые для дальнейшего анализа экспериментальных результатов, сообщаются необходимые сведения о физических свойствах соединений Рг2-хСехСи04-у и ТтВагСизОэ-у.

Во второй главе описаны методика приготовления образцов и аппаратура, созданная при участии автора и применявшаяся в исследованиях: импульсный ЯМР-спектрометр и автоматизированная система регистрации сигналов ЯМР.

В третьей главе представлены результаты исследований ЯМР в магнитно-ориентированном порошке Pri.gjCeo.isCuOj-y.

Спектры ЯМР меди, характеризуемые слабым квадрупольным взаимодействием (63гс=1,6МГц) и хорошо выраженным сдвигом Найта (А"о=+0,2% и Кц*=+0,5% — изотропная и анизотропная компоненты сдвига), отнесены к металлической несверхпроводящей фазе соединения Pri,8jCeo,ijCu04-y. в пользу правильности такого вывода говорит температурная зависимость скорости спин-решеточной релаксации ядер меди, которая, как было установлено ранее" для диапазона 7^2,4+300К и подтверждено в данной работе до 7М),8К, неплохо согласуется с законом Корринги и не имеет существенных особенностей при T:S7,cr24K. При температурах жидкого 4Не скорость спин-решеточной релаксации 63ТГ! ядер 63Си превосходит скорость релаксации 65ГГ' ядер 65Си, что свидетельствует о проявлении квадрупольного механизма релаксации. Как показал теоретический анализ М.В.Еремина и А.Ю.Завндонова, квадрупольную релаксацию можно объяснить флуктуациями ГЭП на ядрах меди вследствие переноса заряда (дырки Ln4+) по системе РЗ атомов.

Спин-спиновая релаксация ядер меди имеет магнитную природу (63Тг1<65Тг*) и характеризуется заметной анизотропией (Г^(Яо11с)>Г2-1(Яо-и:)). При температурах 1,5+4,2К скорость релаксации значительно превосходит ту, которую может обеспечить магнитное диполь-дипольное взаимодействие ядер меди. Это особенно хорошо видно при измерениях на низких частотах (510МГц). С ростом Частоты ЯМР, а также' при охлаждении образца до температур ниже 0,5К, действие дополнительного канала спин-спиновой релаксации ядер мед» становится менее заметным и времена Гг достигают величин порядка 200+250мкс. Для выяснения природы дополнительного механизма релаксации поперечной намагниченности ядер меди, наблюдаемой при гелиевых температурах, требуются более детальные исследования.

Из измерений спектров ЯМР (рис. 1) и релаксации ядер празеодима при температурах намного меньших Тс следует, что в решетке PrCeCuO

1) Cu-NMR study on electronic state in electron doped Ln2-xCexCuC>4 (Ln=Nd, Pr, Sm and Eu) / Kumagai K., A.be M., Tanaka S., Maeno Y., Fujita Т., Kadowaki K. -Physica B. -1990. V. 165+166. -РЛ292-1298.

сб И о

сб

ч:

Бн К Е

и а

с

О 5 10 15 20

Магнитное поле, кЭ

Рис. 1. Спектры ЯМР шРг в магнитно-ориентированном порошке Рг1,85Сео,иСи04-у на частоте 23МГц в поле #о11с' при температуре 1,бК, с' — направление преимущественной ориентации кристаллических осей с частиц порошка, г — временной интервал между "/г- и ^-импульсами радиочастотного поля.

имеются два типа магнитно-неэквивалентных центров М1Рг3+ — быстрорелаксирующие Ргш и медленнорелаксирующие РгС2> в количественном соотношении 1. Ввиду необычайно длинных

для металлических ван-флековских парамагнетиков времен релаксации 7*2 ядер 141Рг оба типа наблюдаемых центров отнесены нами к сверхпроводящей фазе РгСеСиО, причем медленнорелаксирующие центры Рг(2) идентифицированы как принадлежащие кластерам СеРг4 в РЗ плоскостях. Параметры спектров ЯМР Рг(1) и Рг<2' мало отличаются друг от друга и неплохо согласуются с имеющимися представлениями о кристаллическом поле тетрагональной симметрии.

Спектр ЯМР Рг<2) описывается спиновым гамильтонианом аксиальной симметрии

1 I I-1-1—I-1-1-1-1-г

»4

/*ь

т=7мкс

/V

Ау '

/ / \

/ ^ А - б5си"

9 АЛ • ^Г* ^«о' ^ _

т=11мкс *—^ • _

J—I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I_I I

о

§ 104

ЕГ сб

« 10 3 ей

я 0) а

ю

2

А В* О

о

А 10

о «

о

1 1 1 1 11111 1 1 НГ1 ГГТ1| ■ 1 1111 Л -

= Т8_1(РГ1) 1

Г« пм1 I

ш 1

Е Тг_1(Рг2) /О^® ✓ л -

1 фй^О-^О

ГТТПШ|—1 ■г : ✓ д = / I / - 0 А- -

= ТГ1 (Рг1) ф Ф/ : т. _ 1ф. - Г У 1

ш / ;

= „ / Г Е

;

1 1 1 1 ■ ш1 1 1 ...... 1 « 1 1 1 г

0.01

0.1

1 Т, К

Рис. 2. Температурная зависимость скоростей релаксации ядер 141Рг в магнитно-ориентированном порошке Рг1,85Сео,15СиС>4-у в поле #о11с': пустые символы — у=23МГц, #о=7,5кЭ; О — у=15,6МГц, #о=4,2кЭ.

1

И= ~упЬНг1г-У1Ь (НХ1Х+11У1У)+П[1:-1/3/(/+1)] с параметрами у„/2гг=1,66(5)кГц/Э, уа/2л=5,1(5)кГц/Э, Я/Л=2,4(2)МГц.

Измерения спин-решеточной релаксации (рис. 2) в поле 7,5кЭ (#оМс\ частота 23МГц) показали, что времена Т\ ядер Рг<1) и Рг<2) в области низких температур от 4,2 до 0,2К возрастают приблизительно в 100 и 400 раз, а в области сверхнизких температур от 0,05 до 0,2К почти не меняются, оставаясь необычно короткими: Т\ (Рг(1))~10мс,

(Рг<2>) =700мс. Хотя механизмы спин-решеточной релаксации остаются пока неизвестными, на основе Экспериментальных результатов можно все же заключить, что . ядра 141 Рг в сверхпроводнике РгСеСиО даже при низких температурах испытывают действие флуктуирующих сверхтонких магнитных полей, перпендикулярных оси с кристалла. Поскольку все локализованные спины при таких температурах полностью поляризованы внешним полем, флуктуации сверхтонких полей следует считать, по-видимому, результатом движения зарядов.

Скорость спин-спинов'ой релаксации ядер Рг(1) при сверхнизких температурах (~4*104с'1) близка к той; которую можно ожидать от диполь-дипольного взаимодействия ядер 141Рг, усиленного 4{-электронами, тогда как скорость релаксации ядер Рг(2) приблизительно в 1$ раз меньше. Столь значительное ослабление диполь-дипольной связи ядерных моментов Рг(2), а также характерная температурная зависимость скорости релаксации Тг1~[1—1^{в1вНй/2кТ)\ в диапазоне температур 0,2+4,2К (см. рис. 2) и исчезновение тонкой структуры в спектре ЯМР Рг(2) при 7М) ,1К могут быть объяснены как следствия одной причины: ион церия имеет валентность 3 (по крайней мере, при Т&0,5К) и основное состояние I ±х/г>.

Известно, что валентное состояние Се и природа носителей тока в так называемых "электронных ВТСП" 1л2-хСехСи04-у (Ьп=Рг, N6, Бт, Ей) не установлены до настоящего времени. Первые наблюдения2' отрицательных термоэдс 5 и коэффициента Холла Ян дали основание предположить, что ионы Се4+ играют роль доноров, отдающих электроны в плоскости СиСЬ. Однако затем были опубликованы сообщения о наблюдении положительных термоэдс в керамике Ргг-хСе»Си04 сверхпроводящего состава3', о наблюдении при низких температурах положительных величин Ян в кристаллах М2-*СехСи04 сверхпроводящего

2) Takagi H., Uchida S., Tokura Y. Superconductivity produced by electron doping in Cu02-layered compounds // Phys.Rev.Lett. -1989. -V.62. -P.l 197-1200.

3) Superconductivity and thermoelectric power of Pri,8jCeo,iiCu04-y / Lee S., Jeong Y., Han K.H., Lim Z.S., Song Y.S., Park Y.W. -Phys.Rev.B. -1990. -V.41. -P.2623-2626.

состава в полях Н0>НСг)■ Наконец, в недавних экспериментах с монокристаллами Ш2-хСе*Си04 (х-Ф.СП+О.гг)5* было установлено, что 5<0 только п'ри малых х, тогда как в образцах с х-0,15 (сверхпроводящий состав) и х«0,22 (несверхпроводящий металл) в области низких температур термоэдс всегда положительна и ее поведение удивительно похоже на то, что наблюдается в обычных "ВТСП р-типа. Эксперименты по "усиленному" ЯМР 14|Рг показывают, что в сверхпроводнике Гг^зСеолзСиСЬ-у ионы церия имеют валентность 3 и, следовательно, не могут быть донорами. Это заключение равносильно утверждению, что сверхпроводник Рг1,85Сео,1.5СиО«-у должен быть отнесен к обычным ВТСП р-типа. Скорее всего, противоречия в интерпретации имеющихся экспериментальных данных об "электронных ВТСП" можно устранить, если допустить, что в области концентраций церия х>0,10 образцы Ьп2-хСехСи()4 имеют двухфазный состав, т.е. наряду со сверхпроводящей фазой содержат' включения несверхпроводящего металла. В пользу этого предположения свидетельствуют результаты недавних опытов по неупругому рассеянию нейтронов на порошках Рг2-хСе*Си046) и данные ЯКР/ЯМР меди".

Четвертая глава посвящена исследованиям импульсного ЯМР 16,Тш 1 магнитно-ориентированном порошке ТтВа2СизОу-7.

Магнитная релаксация ядер 169Гт является двухэкспоненциальной и ючти не зависит от температуры в интервале 7^-1,5+4,2К. Яеэкспоненциальное поведение ядерной намагниченности может быть объяснено как следствие суперпозиции спектров, ЯМР разных центров 69Тт3+, которые имеют незначительные различия в структуре локального »кружения или просто принадлежат различным фазам вещества. Это )бъяснение подтверждается на рис. 3, на котором можно увидеть явную

i) Positive Hall coefficient observed in single-crystal Nd2-xCe*Cu04.y at low temperatures / Wang Z.Z., Chien T.R., Ong N.P., Tarascon J.M., Wang E. -Phys.Rev.B. -1991. -V.43. -P.3020-3Ö25. ) Thermoelectric power of Ndi-xCexCuCU-y crystals / Xu X.Q., Hagen S.J., Jiang W., Peng J.L., Li Z.Y., Greene R.L. (preprint) ) Crystal field excitations in NdjCuO«, PnCuO*, and related n-type superconductors / Boothroyd A.T., Doyle S.M., Paul D.McK., Osborn R. (to be published in Phys.Rev.B, May 1992).

4 6 8 10

Магнитное поле, кЭ

Рис. 3. Спектры ЯМР 169Тт в магнитно-ориентированном порошк

—*

ТтВа2СизОб,92 на частоте 23МГц в поле Но 1с' при температур 1,5К.

разницу между спектрами, измеренными при двух значениях задержк 1=20 и 200мкс между зондирующими импульсами. Анализ данны релаксационных измерений показал, что интенсивность спинового эх главным образом определяется быстрорелаксирующими ядрами Тт(1), че спектр ЯМР описывается спиновым гамильтонианом ромбическо симметрии. Меньший вклад (<20%) в интенсивность сигнала ЯМР дае другой тип ядер тулия (Тш<2>), имеющий меньшие значения ух,у и боле длинные времена релаксации Т\ и Гг. Отсутствие плеча в слабых поля на линии ЯМР, измеренной при большой задержке т=200мкс (нижня кривая на рис. 3), должно рассматриваться как следствие "тетрагонально симметрии кристаллического электрического поля (КЭП) в позиция Тт<2)

Измерения времен релаксации ядер тулия при температурах жидкого ■елия в магнитном поле Hole' дают значения порядка 70+10ÛMKC, :оторые хорошо согласуются с оценками диполь-дипольного [заимодействия ядер тулия. Что касается времен релаксации в поле %\\с' (т£1)=225-*-265мкс), то их значения примерно в 3,5 раза больше, [ем вычисленные. Последний результат может быть интерпретирован как [рямое следствие дефицита кислорода. В самом деле, эффективное -иромагнитное отношение уг ядер тулия в ТтВагСизО?^ увеличивается с гменьшением кислорода7>, следовательно, различия в ларморовских [астотах соседних ядер могут ослабить эффективное спин-спиновое заимодействие. В то же время, на времена релаксации

тЧЧНо^)

ефицит кислорода не оказывает заметного влияния, поскольку значения * и уу слабо зависят от у. Очень ^длинное время релаксации ^=300-Н000мкс является наиболее интересной особенностью етрагональных центров Тт<2). Наблюдаемое ослабление иполь-дипольного взаимодействия ядер Тш(2) можно объяснить только азбавлением системы нерезонирующими спинами. Такое разбавление южет быть вызвано дефектами кристаллической решетки, которые онижают локальную симметрию центров Тт3+ и делают соседние ядра улия неэквивалентными. В особенности, диполь-дипольное заимодействие будет ослаблено, если ядра Тт<2) принадлежат небольшим етрагональным кластерам в оргоромбической кристаллической решетке.

С целью уточнения параметров кристаллического электрического оля проведена процедура подгонки на основе шести независимых араметров: нижних уровней энергии иона Тш3+ в ТтВагСизОт-у, пределенных из данных нейтронной спектроскопии8' и гиромагнитных гношений, полученных из спектров "усиленного ЯМР" 169Тш на частоте 5МГц7> (эксперименты71 — развитие нашей работы [5]):

I Lütgemeier H., Egorov A.Y-, Wagener D. 169Tm enhanced NMR in the HTc superconductor ТтВагСизОу // Proc. of the fourth German-Soviet Bilateral Seminar on High-Temperature Superconductivity, (St.Peterburg, October. 1991).

Allenspach P., Staub U., Mesot J., Faut F., Guillaume M., Furrer A., Mutka H. // Labor für Neutronenstreuung, ETH Zürich, Progress Report, Januar-Dezember -1990. -LNS-154. -P.22-23.

X Гиромагнитные отношения (кГц/Э) Уровни энергии (см'1)

Ух/2л Уу/2я уЛл

1,0 -5,3(1) -5,3(1) -3,05(5) 0 126 173

0,5 -5,3(1) -6,1(1) -2,56(5) 0 115 127 191

0 -5,3(1) -6,8(1) -2,20(5) 0 106 127 208

Подгонка осуществлялась методом Монте-Карло, лучшие параметр: выбирались из условия наименьшей среднеквадратичной ошибк! Гамильтониан иона Тш3+ в КЭП имеет вид: (х„=аф,у -

п,т

коэффициенты Стивенса, ОЦ — эквивалентные операторы). Параметр КЭП представлены в следующей таблице (см"1):

X Симметрия сЯ а с2 а С? с1 а Сб

1,0 тетра 31,5 0 -250,3 0 1335 31,8 0 806,8 0

0,5 орто-П 55,6 55,6 -249,5 25,7 . 1327 30,6 9,7 811,1 -2,0!

0 орто-1 75,9 100,0 -248,3 43,0 1336 30,4 20,2 810,5 -5,51

Отметим две интересные особенности кристаллического эффекта Штар! в соединениях ТтВагСизСЬ-у. Параметры С?, С4, ССе не зависят < содержания кислорода. Семь из тринадцати уровней энерги 4Г-электронов лежат в узком диапазоне (-100см"1) близком максимальному значению энергии. Многие из этих состояний имей близкие к нулю матричные элементы \<у\11\з>\2 с основным синглетнь состоянием 1в>, поэтому корректная интерпретация данных, нейтронш спектроскопии в соединении ТтВагСиз07-у становится очень сложно Данные- "усиленного" ЯМР помогают существенно упростить эту задач

Основные результаты работы

1. Методом спинового эха исследованы спектры ЯМР и ядерн; релаксация бз,иСи и шРг в магнитно-ориентированном порош: ван-флековского парамагнетика — высокотемпературно сверхпроводника Рг^Сео.иСиО^у (7>=24К). Результаты исследован] косвенно подтверждают двухфазный состав образца. Спектры ЯМР ме, со следами слабого квадрупольного взаимодействия и хорои выраженным сдвигом Найта отнесены к металлическ! несверхпроводящей фазе. Обнаруженные в этой фазе эффект

вадрупольной спин-решеточной релаксации ядер меди при температурах ,5+4,2К объясняются флуктуациями градиента электрического поля следствие переноса заряда (дырки Ln4+) по системе редкоземельных гомов. При температурах выше 1К отмечены также проявления сильного еханизма спин-спиновой релаксации ядер меди неизвестной природы, собенно заметные на низких частотах. Из измерений спектров ЯМР и елаксации ядер празеодима при температурах намного меньшиу Тс чедует, что в решетке РгСеСиО имеются два типа агнитно-неэквивалентных центров |4,Рг3+ — быстрорелаксирующие Рг

медленнорелаксирующие Рг<2) в количественном соотношении [1):n(Z)«=2:1. Ввиду необычайно длинных для металлических ш-флековских парамагнетиков времен релаксации Тг ядер 141Рг оба типа аблюдаемых центров отнесены к сверхпроводящей фазе РгСеСиО, ричем медленнорелаксирующие центры Рг(3) идентифицированы как ринадлежащие кластерам СеРг*. Параметры спектров ЯМР Ргш и Рг<2) ало отличаются друг от друга и неплохо согласуются с имеющимися редставлениями о кристаллическом поле тетрагональной симметрии, собенности поведения спектра ЯМР и спин-спиновой релаксации ядер г<2) при температурах 0,05+0,2К удается объяснить, предположив, что зны церия в сверхпроводящей фазе имеют валентность +3. Отмечаются юмально высокие скорости спин-решеточной релаксации ядер эазеодима при сверхнизких температурах (0,05+0,2К).

2. Методом спинового эха при температурах 1,5+4,2К исследованы [ектры ЯМР и ядерная релаксация 169Тт в магнитно-;ориентированном )рошке ван-флековского парамагнетика — высокотемпературного ерхпроводника ТшВа2СизОб,92 (7>91К). Из спектров ЯМР I69Tm феделены параметры ядерного спинового гамильтониана,' на основе >торых уточнены значения параметров кристаллического электрического >ля. Наблюдались сигналы спинового эха двух типов центров 169Ттэ+: 1строрелаксирующие Tmu) (>80% ядер имеют времена релаксации ^«^мс, 7^1)=80+250мкс) и медленнорелаксирующие Tm<2) (s20%, 2)=350мс, З12)=300+1000мкс). Ядра Тт(1) и Тт<2) идентифицированы как 1инадлежащие орторомбическим и тетрагональным центрам '''Тт3*, ответственно. При температурах 1,5+4,2К ядерная релаксация является ухэкспоненциальной и почти не зависит от температуры. Наименьшее ачение Т^«80мкс, найденное во внешнем магнитном поле Hole для

орторомбической (сверхпроводящей) фазы, хорошо согласуется оценками диполь-дипольного взаимодействия ядер тулия. Ббльшг величина т£г) объясняется увеличением расстояния меж; резонирующими спинами, вызванным дефектами кристаллическс решетки.

3. Результаты работы показывают, что "усиленный" ЯМР являете эффективным методом изучения кристаллической структуры электронного строения редкоземельных ионов в высокотемпературнь сверхпроводниках — ван-флековских парамагнетиках. В настоящее BpeN "усиленный" ЯМР был наблюден только в двух высокотемпературнь сверхпроводниках. Однако, можно предположить, что число так! соединений будет расти по мере синтеза новых сверхпроводящ! материалов.

Основное содержание диссертации отражено в следующ! публикациях.

1. ЯМР меди в сверхпроводнике Pn.ssCeo.isCuO^y / О.Н.Бахаре А.В.Егоров, М.В.Еремцн, Р.Ш.Жданов, М.С.Тагиров, М.А.Тепло -Письма в ЖЭТФ. -1990. -Т.51. -С.571-574.

2. ЯМР 141Рг в "электронном" сверхпроводнике" Pri.ssCeo.uCuO^y О.Н.Бахарев,' А.В.Егоров, Р.Ш.Жданов, М.С.Тагиров, М.А.Тепло -Письма в ЖЭТФ. -1990. -Т.52. -С.812-816.

3. Nuclear magnetic resonance of copper and praseodymium nuclei in t "electronic superconductor" Pn.ssCeo.isCuO^y / O.N.Bakhare A.V.Egorov., M.V.Eremin, R.Sh.Zhdanov, M.S.Tagirov, M.A.Teplc -German-Soviet Bilateral Seminar on HTSC (October 8-12, 199 Karlsruhe). Abstracts. -P.9-15.

4. Спектры ЯМР и ядерная релаксация в Pn.ssCeo.isCuO^-y при низк; температурах / О.Н.Бахарев, А.Г.Володин, А.В.Егоров, М.С.Тагирс М.А.Теплов. -Письма в ЖЭТФ. -1990. -Т.52. -С.1012-1017.

5. 169Tm NMR study of the high-Tc superconductor ТтВагСизОбог O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A.V.Egorov, V.V.Naletov, M.P.Rodionoi M.S.Tagirov, M.A.Teplov. -Applied Magnetic Resonance. -1991. -V -P.559-569.

6. Обнаружение ЯМР 1б9Тт в ТтВагСизОб.Рг / О.Н.Бахарев, А.В.Дугл, А.В.Егоров, В.В.Налетов, М.С.Тагиров, М.А.Теплов. -III Всес. Сов. ВТСП (Харьков, 15-19 апреля 1991): Тез. докл. -С.215-216.

The observation of и9Гт NMR in ТшВагСизОт-у / O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A:V.Egorov, V.V.Naletov, M.S.Tagirov, M.A.Teplov. -Int. Conf. on HTSC-LP (May 11-15, 1991, Moscow, USSR): Abstracts -P.S11. 14lPr and 169Tm NMR study of superconducting PrCeCuO and TmBaCuO / M.A.Teplov, O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A.V.Egorov, M.V.Eremin, M.S.Tagirov, A.G.Volodin, R.Sh.Zhdanov. -M2S-HTSC III Conference Booklet (July 22-26, 1991, Kanazava, Japan): -P.120. Copper and praseodymium NMR jn superconducting Pr-Ce-Cu-0 / M.A.Teplov, O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A.V.Egorov, M.V.Eremin, A.G.Volodin, A.Yu.Zavidonov, R.Sh.Zhdanov, M.S.Tagirov. -10th Spec. Coll. Ampere on NMR/NQR in HTSCs (August 26-30, 1991, Zurich): Abstracts -P.44-45.

). l69Tm enhanced NMR in superconducting ТтВа2СизОб.92 / M.A.Teplov, O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A.V.Egorov, V.V.Naletov, A.G.Volodin, M.S.Tagirov. -lO'11 Spec. Coll. Ampere on NMR/NQR in HTSCs (August 26-30, 1991, Zurich): Abstracts -P.98-99.

1. "Усиленный" ЯМР празеодима в ВТСК / О.Н.Бахарев, А.Г.Володин, А.В.Дуглав, А.В.Егоров, М.В.Еремин, Р.Ш.Жданов, М.С.Тагиров, М.А.Теплов. -XIX Всес. Конф. по Физике Магнитных Явлений (Ташкент, 24-27 октября 1991): Тез. докл. -С.22.

2. 141 Pr and I69Tm NMR study of superconducting PrCeCuO and TmBaCuO / M.A.Teplov, O.N.Bakharev, A.V.Dooglav, A.V.Egorov, M.V.Eremin, M.S.Tagirov, A.G.Volodin, R.Sh.Zhdanov. -Physica C. -1991. -V.185-189. -P.1107-1108.

3. Магнитный резонанс на ядрах редкоземельных ионов в ВТСП / О.Н.Бахарев, А.Г.Володин, А.В.Дуглав, А.В.Егоров, М.С.Тагиров, М.А.Теплов. -ФНТ. -1991. -Т. 17. -С.1337-1340.

4. ЯМР меди и празеодима в двухфазном соединении Pri.esCeo.ijCuO^-y / О.Н.Бахарев, А.Г.Володин, А.В.Дуглав, А.В.Егоров, М.В.Еремин, А.Ю.Завидонов, О.В.Лавизина, М.С.Тагиров, М.А.Теплов. -ЖЭТФ. -1992. -Т.101. -С.693-712.