Экспериментательное исследование рассеяния нейтронов низкой энергии на ядра в области массовых чисел 70-80 и 150-160 тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ТЕОРИИ СРЕДНИХ СЕЧЕНИЙ

РЕЗОНАНСНЫХ РЕАКЦИЙ

1.1. Современное состояние теории средних сечений резонансных реакций.

1.2. Применение оптической модели со связью каналов и метода ХРГВ при анализе экспериментальных данных.

ГЛАВА П. ЭКСПЕРИГЛЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ РЕАКЦИЙ tt,,n!) и (п,п! X)

2.1. Время-пролетные спектрометры для изучения неупругого рассеяния нейтронов.

2.2. Нейтронный спектрометр по времени пролета.

2.3. Методика получения абсолютных значений дифференциальных сечений реакций и

2.4. Спектрометр ^f- квантов с дискриминацией фона методом времени пролета.

2.5. Методика получения абсолютных значений б'О'ЦИ^)

ГЛАВА Ш. ОСНОВНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

3.1. Дифференциальные сечения упругого и неупругого рассеяния нейтронов на ядрах в области А^70-80.

3.2. Экспериментальные сечения реакции {YI для деформированных ядер в области А ^ 150-160.

ГЛАВА 1У. ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ

РЕЗУЛЬТАТОВ В РАМКАХ ОБОБЩЕННОЙ ОПТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

4.1. Оптическая модель со связью каналов.

4.2. Описание экспериментальных сечений для ядер селена.

4.3. Сравнение расчетов с экспериментальными сечениями рассеяния нейтронов на ядрах G&

4.4. Анализ экспериментальных и теоретических сечений реакции (и,, л/ ) для сферических ядер в области

А " 70-80.

4.5. Описание экспериментальных данных по неупругому рассеянию на деформированных ядрах в области

А ** 150-160. НО

4.6. Обсуждение результатов анализа экспериментальных данных.

Одной из наиболее важных областей современной ядерной физики, вызывающей неизменный интерес с момента открытия нейтрона / I /, является исследование взаимодействия нейтронов с атомными ядрами. Интенсивное развитие таких исследований в первую очередь обусловлено тем, что нейтрон благодаря отсутствию электрического заряда может проникать в ядро при любой энергии и вызывать ядерные реакции за счет чисто ядерного взаимодействия. Результаты нейтронных исследований важны для развития теоретических представлений о структуре атомного ядра, характере ядерных сил, динамике ядерных превращений, физике слабых взаимодействий. Практическое значение нейтронно-физических исследований связано с важностью получения ядерно-физических данных, необходимых для ядерной.энергетики и реакторной технологии. В связи с развитием реакторов на . быстрых нейтронах, термоядерных и гибридных реакторов значительно возросли требования к точности измерения нейтронных сечений ядер атомного горючего и конструкционных материалов. Результаты исследований, проводимых в нейтронной физике, находят применение в физике твердого тела, химии, геологии, астрофизике, биологии, медицине и т.д.

В области энергии нейтронов ~ 0,1-10 МэВ одним из основных процессов взаимодействия нейтронов с ядрами является неупругое рассеяние. Изучение этого процесса - один из наиболее эффективных методов исследования свойств атомных ядер и ядерных взаимодействий. Для понимания механизма нуклон-ядерного взаимодействия, природы возбужденных состояний ядра, нестатистических эффектов в ядерных реакциях при низких энергиях важную роль играет информация, получаемая при изучении неупругого рассеяния нейтронов. Боль' шое практическое значение исследования неупругого рассеяния нейтронов определяется важностью получения данных, необходимых при расчетах реакторов на быстрых нейтронах и термоядерных установок.

Значительную роль в развитии представлений об атомном ядре как системе сильно взаимодействующих частиц сыграли результаты первых экспериментов по изучению процессов, происходящих под действием нейтронов. Открытие нейтронных резонансов / 2,3 / привело к выдвижению Н.Бором концепции составного ядра, которая легла в основу статистической теории ядерных реакций. При этом считалось, что прямые реакции отсутствуют, а также пренебрегалось корреляцией ширин резонансов. Сечение реакции в рамках этой модели монотонно зависит от энергии и массового числа, вероятность распада составного ядра по различным каналам не зависит от способа его образования.

Открытые Баршаллом / 5 / "гигантские резонансы" при систематическом анализе полных нейтронных сечений в интервале энергий от 0 до 3 МэВ не нашли объяснения в рамках статистической модели. Эти особенности удалось описать в рамках оптической модели, предложенной Фешбахом, Портером и Вайскопфом / б /, которые использовали потенциал в виде комплексной прямоугольной ямы и показали, что оптическая модель описывает не только полные сечения, но и поведение в среднем других нейтронных сечений. Авторы работы / б / убедительно обосновали модель физически, связав мнимую часть оптического потенциала с образованием компаунд-ядра. В настоящее время оптическая модель широко применяется для описания взаимодействия нейтронов с ядрами.

На основе оптической модели и статистической теории была создана оптико-статистическая модель (модель независимых каналов). В рамках этой модели сечение неупругого рассеяния полностью определяется сечением через составное ядро (флуктуационное сечение), а прямые процессы не учитываются. Сечение неупругого рассеяния нейтронов выражается формулой Хаузера-Фешбаха / 7 /, которая первоначально была получена в предположении изолированных резонансов составного ядра ( T^D ) и без учета флуктуаций резонансных параметров. Учет статистического распределения нейтронных ширин приводит к появлению поправочного фактора в сечении / 8 /, величина которого меняется в пределах 0,5-1,0 в зависимости от числа каналов. Однако в области среднего и сильного поглощения (T^D ) аналитического решения задачи представления флуктуационного сечения через коэффициенты трансмиссии оптической модели найдено не было.

Тепель, Хофманн и Вайденмюллер / 9 / предложили формулу для флуктуационного сечения в предположении независимых каналов во всей области отношений ^/Ъ . Точность полученных аппроксимирующих выражений была проверена с помощью сравнения с численными расчетами по модели случайных матриц. Развитый в работе / 9 / подход позволяет проводить анализ нейтронных сечений в рамках оптико-статистической модели. В случае обнаружения значительных отклонений расчетных сечений от экспериментальных данных можно объяснить эти расхождения нарушениями статистических предположений модели. В качестве примеров отклонения экспериментальных данных от расчетов по оптико-статистической модели можно привести результаты анализа данных по неупругому рассеянию нейтронов низкой энергии (<^1 МэВ) на сферических ядрах в области А ^ 70-80 / 10,11 /, а также результаты работы / 21 /, в которой определялись заселенности коллективных уровней сферических ядер с 28 ^ А ^ 152 при неупругом рассеянии реакторных нейтронов. Эти расхождения могут возникнуть как за счет неучтенного вклада прямой реакции, так и за счет эффектов связи каналов в сечении компаунд-процесса.

Значительный прогресс в теоретическом описании средних сечений резонансных реакций при наличии прямого процесса, обусловленного динамической связью каналов, был достигнут в работах Вайден-мюллера с сотрудниками / 12 / и Мольдауэра / 13 /. Полученная в этих работах параметризация среднего флуктуационного сечения позволяет с достаточной точностью рассчитывать сечения, если задана средняя 5- матрица. Благодаря этому, в настоящее время имеется обоснованный теоретический подход для анализа экспериментальных средних сечений, получаемых в экспериментах по неупругому рассеянию нейтронов низкой энергии. Возможности получения более точных и полных экспериментальных данных о взаимодействии нейтронов с ядрами в последнее время значительно расширились в связи с развитием спектрометрии нейтронов по времени пролета, а также спектрометрии квантов с использованием Ge (LC ) - детекторов.

В последние годы, благодаря в значительной степени результатам, полученным при неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии, пересмотрены существовавшие ранее представления о роли компаунд-реакции и прямого процесса. Для деформированных ядер в работах / 14-16 / было показано, что при энергии нейтронов около 2,5 МэВ возбуждение низколежащих коллективных уровней происходит в основном за счет прямого процесса. Для сферических ядер в работе / 17 / было отмечено, что вклады компаунд-реакции и прямого процесса в сечение возбуждения первых уровней 2+ (те и Se при Еп ~ I МэВ могут быть сравнимы по величине. В работе / 18 / для сферических и переходаых ядер приведены многочисленные случаи отклонения сечений возбуждения уровней 2+ от предсказаний оптико-статистической модели. Полученные в упомянутых работах экспериментальные результаты и их анализ в рамках оптической модели со связью каналов позволили определить круг исследований, которые необходимы для дальнейшего понимания механизма ядерных реакций, вызываемых нейтронами низких энергий. В связи с этим представляются актуальными следующие экспериментальные исследования:

1. Измерение дифференциальных сечений неупругого рассеяния нейтронов с энергией около I МэВ на ядрах в области А^ 70-110 с высокой точностью. Обнаружение анизотропии и асимметрии в угловом распределении могло бы служить непосредственным доказательством наличия прямого процесса при неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии.

2. Измерение сечений неупругого рассеяния нейтронов низкой энергии при возбуждении низколежащих коллективных уровней деформированных ядер. Анализ этих данных позволит получить новую информацию о параметрах оптической модели со связью каналов, уточнит и расширит понимание основных механизмов ядерных процессов при этих энергиях.

Задачи настоящей работы можно сформулировать следующим образом:

1. Создание время-пролетного спектрометра нейтронов и разработка на его основе экспериментального метода исследования реакций (п ) и (п ,/г' ).

2. Создание спектрометра ^-квантов на основе Ge (ЬС ) -детектора с использованием импульсного пучка нейтронов для изучения реакции ( с нижним порогом регистрации квантов 60 кэВ.

3. Получение экспериментальных данных по дифференциальным сечениям упругого и неупругого рассеяния нейтронов (с относительной точностью ~ 3%) при Бп, ™ I МэВ на ядрах Ge и Se для изучения вопроса о роли прямого механизма реакции в процессе неупру

- 9 гого рассеяния нейтронов низкой энергии.

4. Получение надежных экспериментальных результатов (с точностью ~ 10-15 %) по неупругому рассеянию нейтронов с энергией <1,5 МэВ с возбуждением коллективных уровней 2+ и 4+ деформированных ядер в области А ~150-160.

5. Проведение феноменологического анализа экспериментальных данных в рамках оптической модели со связью каналов с целью получения информации о соотношении механизмов составного ядра и прямой реакции, а также информации о параметрах нуклон-ядерного взаимодействия при низких энергиях.

Научная новизна работы.

В настоящей работе получены новые экспериментальные данные о дифференциальных сечениях упругого и неупругого рассеяния нейтронов с энергией около I МэВ на ядрах 5б - 76, 78, 80, 82. Данные по дифференциальным сечениям неупругого рассеяния нейтронов на ядрах Ge- 74, 76 и упругого рассеяния на природном G-e при En, = I МэВ получены с меньшими экспериментальными погрешностями по сравнению с предшествующими работами.

Получены новые экспериментальные данные о сечениях возбуждения ротационных уровней 2+ и 4+ деформированных ядер с А ^ 150-160 при неупругом рассеянии нейтронов с энергией <1,5 МэВ.

Экспериментальные результаты интерпретируются в рамках оптической модели со связью каналов. На основании результатов анализа экспериментальных данных определены вклады механизмов составного ядра и прямого процесса в сечение возбуждения коллективных уровней исследуемых сферических и деформированных ядер при Е^ I МэВ и получена информация о параметрах обобщенной оптической модели.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения.

Основные результаты этой главы следующие:

- получены экспериментальные данные по дифференциальным сечениям упругого и неупругого рассеяния нейтронов с энергией л/ I МэВ на сферических ядрах в области массового числа А ^70-80;

- получены при энергии нейтронов <1,5 МэВ экспериментальные функции возбуждения первых уровней 2+ и 4+ деформированных ядер в области А ~150-160;

- в измерениях с "закрытой" геометрией получены величины б^+(|г,/г'деформированных ядер с А^ 150-160 при энергии нейтронов 850 кэВ.

Большинство приведенных данных получены впервые, остальные результаты уточняют и дополняют имевшиеся ранее данные при близких энергиях нейтронов. Ряд данных подтвержден более поздними результатами других авторов.

В следующей главе полученные экспериментальные результаты будут проанализированы в рамках обобщенной оптической модели.

ГЛАВА 1У. ФЕНОМЕНОЛОГИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ В РАМКАХ ОБОБЩЕННОЙ ОПТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

Результаты анализа совокупности экспериментальных данных о взаимодействии нейтронов низких энергий / 17,18,21,36,38 / продемонстрировали ограниченность оптико-статистического подхода, что особенно сильно проявляется в случае неупругого рассеяния нейтронов с возбуждением коллективных уровней. Использование оптической модели со связью каналов и схемы ХРГВ / 17,18,29,30 / существенно улучшило согласие теории с экспериментом и, в частности, позволило описать большую часть экспериментальных данных по неупругому рассеянию одновременно с другими нейтронными данными при использовании различных схем связи в широкой области массовых чисел. Полученные в настоящей работе экспериментальные данные по сечениям неупругого рассеяния для сферических и деформированных ядер позволили в едином подходе провести анализ и получить достоверную информацию о механизме реакции при низких энергиях и параметрах оптического потенциала.

4.1. Оптическая модель со связью каналов

В тех случаях, когда нижние уровни ядра-мишени имеют ярко выраженную коллективную природу, для описания взаимодействия частиц с ядрами применяется оптическая модель со связью каналов. В этом случае, в отличие от сферической модели, оптический потенциал зависит не только от координат налетающей частицы, но и от коллективных координат ядра. Впервые деформированный оптический потенциал был применен в работах / 92,93 /, где проводились расчеты силовых функций в области деформированных ядер. В работе / 94 / деформированный потенциал использовался для расчета сечений прямой реакции (5 уровней 2+ и 4+ , а также силовых функций в области А ~80-240. Для анализа экспериментальных сечений неупругого рассеяния нейтронов метод связанных каналов стал применяется лишь в последние годы с появлением достаточно надежных экспериментальных данных. Примеры такого анализа можно найти в обзорах / 14, 53 /.

В мето^связанных каналов потенциал, описывающий взаимодействие частиц с ядром, состоит из двух частей: диагональной V(Z) и потенциала связи каналов Vc& . В обобщенной оптической модели потенциал имеет вид:

V(l,v-,y) = V(z) + Vc l(Z,V,r). (4.1)

Сильная связь каналов в первую очередь проявляется при коллективных возбуждениях ядер. Феноменологический обобщенный оптический потенциал, как правило, выбирается в том же виде, что и одночас-тичный оптический потенциал, а именно:

6*M=-VJM*iWg(%) +4Vso (i), (4.2) где V - параметр глубины действительного центрального потенциала, W- параметр мнимого потенциала, V£o- параметр спин-орбитального взаимодействия, - комптоновская длина волны %- мезона. Форм-фактор ^ имеет вид (потенциал Вудса-Саксона): ехр[ ' (4.3)

Радиальная зависимость потенциала поглощения обычно берется в виде производной от функции f(z) :

2(г)=4ехр(1=&-)[и-бхр( ■*=&■)]. (4.4)

Такая форма потенциала поглощения объясняется тем, что при малых энергиях взаимодействие налетающей частицы с ядром, приводящее к поглощению частицы, в основном, происходит на поверхности ядра. Объемное поглощение играет заметную роль при более высоких энергиях а при энергии нейтронов порядка нескольких МэВ оно незначительно.

В случае сильной связи каналов форм-фактор f зависит от коллективных переменных (углов Эйлера и параметров деформации ядра) : f(z,SL)=[i+exp[(z-ll(Jl))/a]J . (4.5)

Для ротационных аксиально-симметричных ядер уравнение поверхности имеет следующий вид: где V"- азимутальный угол относительно оси симметрии ядра, J3j,-параметр равновесной деформации ядра.

В случае, когда поверхностные колебания ядра относительно сферически симметричной равновесной формы описываются вибрационной моделью, уравнение поверхности имеет следующий вид: тУ^Иои+Ыхц ЪцМ, <4-7) где 0 и tf - полярные углы в произвольной системе координат. Коэффициенты cLjiji. в этом случае связаны с параметром динамической деформации jg^ формулой: где и Sjijn - операторы рождения и уничтожения вибрационных возбуждений в ядре-мишени. Используя соотношения (4.6) и (4.7), можно провести разложение форм-фактора по полиномам Лежандра в случае ротационной модели, или в степенной ряд для вибрационной модели, и найти явный вид потенциала для обоих случаев.

Уравнения обобщенной оптической модели, получающиеся при введении деформированного оптического потенциала, подробно описаны в обзоре Тамуры / 95 /, а также в работе Игнатюка и др. / 96 /.

На основе обобщенной оптической модели наряду с диагональными элементами матрицы столкновений S можно определить также и

ГЖ недиагональные элементы onijntj' » характеризующие сечение прямого возбуждения соответствующих уровней:

Здесь J и % - полный угловой момент и четность состояний ядро-мишень плюс нуклон, 1о - спин- ядра-мишени. Получающаяся в результате решения связанных уравнений недиагональная матрица - S дает возможность рассчитать флуктуационные сечения с помощью метода, рассмотренного в главе I, и, соответственно, получить средние сечения реакции.

При анализе экспериментальных данных, проводившемся в настоящей работе, интегральное сечение неупругого рассеяния рассчитывалось следующим образом:

1) сечение прямой реакции определялось из оптической модели со связью каналов через элементы недиагональной матрицы по формуле (4.9);

2) вычислялась матрица трансмиссии lag по формуле (1.4);

3) находилось унитарное преобразование И и обобщенные коэфt—-г фициенты трансмиссии

Тс, ;

4) флуктуационное сечение рассситывалось с помощью выражения

1.24) и по аппроксимирующим формулам (I.I3), (I.I4) как для случая отсутствия прямых процессов.

Дифференциальное сечение прямой реакции с возбуждением кь -уровня ( уь>, I ) ядра-мишени рассчитывалось по следующей формуле:

МоМп e'j'mc'rnj' ~ Soejnej-'Ш'/гот,Цщ)(fl0msM0/JM) * х {t'k теж5-//Щ")(Лп mf Mn)/JM) ltm(, (в, <s)f, <4.io) где №$ , №<$'- проекции спина нуклона во входном и выходном каналах; 10 , Мо- спин и его Z -проекция основного состояния ядра; In, » Мп- спин и проекция гь -уровня ядра; J , М - полный угловой момент и его проекция системы нейтрон + ядро-мишень; raj , raj'* • / проекции моментов j и j во входном и выходном канале.

Дифференциальное флуктуационное сечение определялось из следующего соотношения (для простоты входной и выходной каналы обозначены через d и & ): ft/l PL(a*e) 1, (adf W) Re Saa'Sii' (4. id

L olf> где Вд,- геометрические коэффициенты, определяемые правилами сложения угловых моментов, а

Не f^it'BiSatSti' + lh^bd'&l] -у^- , (4Л2)

В' g где Vd> Vg » Vg'- параметры, зависящие от коэффициентов прохождения через соотношения унитарности (см. соотношения (I.I5)-(I.I7)). Геометрические коэффициенты Вд, в представлении спина канала имеют вид / 119 /: в*,М= 1 (ьэщицЦмым, (4.i3) где Z - коэффициенты Блатта-Бидерхарна; la , 5a- спины ядра -мишени и налетающей частицы. Соотношение (4.12) предполагает отсутствие интерференции парциальных волн различных входных (выходных) каналов. Коэффициенты W',SL>) отличны от нуля только для четных L , поэтому прямым следствием отсутствия интерференции является симметрия относительно 90° дифференциального флукту-ационного сечения (4.II).

Оптическая модель со связью каналов также была использована для расчетов силовых функций S- , р- и of- нейтронов, а также длины потенциального рассеяния S- нейтронов. Расчет силовых функций основывался на простейшем соотношения между нейтронной прос 3 ницаемостью и приведенными силовыми функциями о g, :

Здесь Еп- энергия нейтрона в соответствующем канале реакции, проницаемость центробежного барьера для нейтронов с орбитальным моментом б , которая в модели ядра с прямоугольной потенциальной ямой вычисляется через радиус ядра R. и волновое число

К:

VU=I кЮг

I +(K(l)2- (4.15) где Я= А^3 . Величина t0 для расчетов проницаемости принималась равной 1,45 Фм.

В работе / 12 / было показано, что расчеты флуктуационных сечений с помощью диагонализованной средней S - матрицы с точностью 2-3% воспроизводят результаты численных расчетов с генерированием случайных S- матриц, средние недиагональные элементы которых не равны нулю. В наших расчетах флуктуационного сечения методом ХРГВ не учитывается канал распада составного ядра с испусканием X -квантов, т.е. пренебрегается реакций ( п , ). Оценка влияния этого канала на расчетные сечения была проведена с использованием формулы Хаузера-Фешбаха и данных о радиационных Аловых функциях

Syo » » Sb ' приведенных в работе / 120 / для деформированных ядер в области А ^ 150-160. Коэффициенты проницаемости в выходном jf- канале определялись по формуле:

T^=45T(2le+/)3%ei(£) , (4.16) где

23+ I

2(210* 0 а функция f(E) слабо зависит от энергии. Согласно нашим оценкам, при энергии нейтронов 0,5 МэВ пренебрежение реакцией приводит к завышению флуктуационного сечения неупругого рассеяния в случае на 1-2 %, Для других ядер эта величина не превосходит одного процента. С ростом энергии нейтронов вклад ft- канала распада составного ядра в величину флуктуационного сечения уменьшается и при Е^ I МэВ составляет 41 % для всех исследуемых ядер.

Общая задача наших расчетов в рамках ОМСК и метода XFTB заключалась в том, чтобы получить феноменологическое описание дифференциальных сечений упругого и неупругого рассеяния наряду с полными сечениями при энергии нейтронов ^ I МэВ для ядер в области А ~70-80, а также получить феноменологическое описание сечений неупругого рассеяния, полный сечений, силовых функций и длины потенциального рассеяния $ -нейтронов для деформированных ядер с А л/150-160. Для каждой из этих областей массового числа мы стремились использовать единые параметры оптического потенциала, а также имеющуюся экспериментальную информацию о параметрах деформации нуклон-ядерного оптического потенциала.

Деформированный потенциал был взят в обычной форме Вудса-Саксона со спин-орбитальным взаимодействием. Параметр спин-орбитального взаимодействия имеет фиксированное значение Vso = ® МэВ. Действительная часть оптического потенциала включает член, зависящий от из оспина в форме \] = У0 - \!\ ^ , где \/,= 22 МэВ. А

Мнимый потенциал имеет вид (4.4). В расчетах использовались следующие значения геометрических параметров: & = Z0 А , где %0-= 1,22 Фм для области А ^ 70-80 и 1,25 Фм для ядер с А ~ 150-160; параметр диффузности Q= 0,65 Фм брался одинаковым как для действительного, так и для мнимого потенциала. Для ядер с вибрационной структурой уровней использовалась схема связи 0+-2*"-0+, 2,4. Для ядер, обладающих статической деформацией, схема связи включала только уровни основной ротационной полосы 0+ - 2+ - 4+ и 0+ - 2+ - 4+ - 6+. Использование таких схем связи требует значительного машинного времени для проведения расчетов. Время решения одной задачи на БЭСМ-6 в схеме связи вибрационной модели 0+ - 2+ -0 , 2 , 4 составляет 50-55 мин, а при вычислениях по ротационной модели с включением уровня 6+ - 20-40 мин в зависимости от энергии налетающих нейтронов. Применение в расчетах более сложных вариантов схемы связи приводит к необходимости введения дополнительных параметров и существенно усложняет расчеты.

4.2. Описание экспериментальных сечений для ядер селена

Расчеты, выполненные в настоящей работе по обобщенной оптической модели для адер Ge и , подтвердили сделанные ранее выводы / 17 / о существенной роли механизма прямой реакции в неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии. Ниже будет проведено сопоставление полученных в эксперименте интегральных и дифференциальных сечений с результатами расчетов по ОМСК.

В расчетах использовалась схема связи вибрационной модели, включающая двухфононные состояния ядра-мишени. Уровни 0 , 2 , 4 четно-четных изотопов Se (см. рис. II) рассматривались в наших расчетах как двухфононные состояния гармонического осциллятора. Структура первых четырех уровней Se- 76, 78, 80 хорошо соответствует вибрационной модели. Значения J32 , полученные экспериментально для уровней 0 , 2 , 4 этих ядер / 98 /, качественно согласуются с предсказаниями вибрационной модели. Для ядра существует отступление от вибрационной структуры, особенно в положе-нии уровня 0 . Однако, применение модели гармонического осциллятора, считая уровень 0 коллективным, дает близкие расчетные сечения возбуждения первого уровня 2+ к тому случаю, когда уровень 0+ исключается из схемы связи. Для каждой пары связанных каналов использовались различные параметры деформации JS^, определенные для большинства переходов в работе / 98 /. Параметры деформации приведены в табл.9.

Для получения согласия с экспериментом в расчетах варьировались параметры V0 и W , а параметры Х0 , Vs0 > Vt , fiz оставались постоянными. Расчеты выполнены для нескольких наборов параметров потенциала, дающих в среднем удовлетворительное описание известных данных по полным нейтронным сечениям. С этими же значе

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Основными результатами диссертационной работы являются следующие:

1. На базе электростатического ускорителя в импульсном режиме создан спектрометр нейтронов по времени пролета с временным разрешением 1,5-2 нсек/метр и порогом регистрации нейтронов около 80 кэВ. Развита методика измерений дифференциальных сечений реакций ( ) и ( п,,п' ) с абсолютной точностью 7-9 %.

2. На основе Ge ( Li )-детектора с использованием импульсного пучка нейтронов созданы два варианта спектрометра квантов (в "закрытой" и кольцевой геометрии) с временным отбором событий. Основные параметры спектрометра: частота следования протонных импульсов ускорителя 200-700 кГц; временное разрешение 5-6 нсек; энергетический порог регистрации X" квантов /^60 кэВ. Разработана методика измерения сечений реакции ( ki при неупругом рассеянии нейтронов с возбуждением низколежащих коллективных уровней деформированных ядер.

3. С высокой относительной точностью (~3 %) измерены дифференциальные сечения упругого и неупругого рассеяния нейтронов с возбуждением первых 2+ уровней сферических ядер бе- 76, 78, 80, 82 и Ge - 74, 76 при энергии около I МэВ.

4. Измерены сечения неупругого рассеяния нейтронов с энергией <1,5 МэВ с возбуждением первых уровней 2+ и 4+ семи изотопов

Nd,Sm , Gd и fiy , что существенно расширило и уточнило экспериментальную информацию о возбуждении ротационных уровней деформированных ядер в процессах при низких энергиях.

5. Из характера анизотропии в угловой зависимости сечений неупругого рассеяния нейтронов на четно-четных изотопах S& еле

- 130 дует, что значительный вклад в процессе неупругого рассеяния дает р - волновой канал. б. В угловой зависимости среднего сечения возбуждения уровня зад", которая интерпретируется как результат интерференции S -и р - волн в выходном канале, что является непосредственным доказательством значительного вклада прямой реакции в процесс неупругого рассеяния нейтронов при Еп ~ I МэВ.

7. В рамках оптической модели со связью каналов, включающей двухфононные квадрупольные возбуждения, и формализма ХРГВ получено удовлетворительное описание дифференциальных сечений упругого и неупругого рассеяния для сферических ядер Ge и Se при энергии нейтронов около I МэВ.

8. Различие в угловых распределениях неупруго рассеянных нейтронов на ядрах Ge и Se объясняется большим вкладом о/ -волнового канала во флуктуационное сечение для Ge - 74, 76 в отличие от ядер Se , где основную роль играет р- волновой канал.

9. Для деформированных ядер в области А ~150-160 получено феноменологическое описание экспериментальных функций возбуждения уровней 2+ и 4+ с единым набором параметров оптического потенциала в рамках обобщенной оптической модели и метода ХРГВ при включении в схему связи уровней основной ротационной полосы 0+ -2+ -4+ -6+.

10. Получена более определенная информация о соотношении механизмов составного ядра и прямого процесса при неупругом рассеянии нейтронов с энергией ^ I МэВ с возбуждением низколежащих коллективных уровней сферических и деформированных ядер. При этой энергии для ядер с А <^70-80 вклад прямого процесса в сечение возбуждения первых уровней 2+ составляет 20-25%, а в области А ^ ^150-160 он равен 40-50 %. экспериментально обнаружена асимметрия "вперед-на

II. На основании анализа экспериментальных сечений с привлечением данных по полным сечениям, силовым функциям и длине потенциального рассеяния S - нейтронов получена информация о параметрах оптического потенциала обобщенной оптической модели для схемы связи 0+-2+ - 0+, 2+, 4+ сферических ядер и 0+-2+-4+-6+ деформированных ядер.

В заключение считаю своим приятным долгом выразить глубокую благодарность руководителю диссертационной работы Вадиму Ивановичу Попову на научное руководство и постоянный интерес к работе.

Я искренне признателен Е.С.Конобеевскому и В.М.Скоркину за помощь в работе на всех этапах, а также Г.А.Юрченкову и М.В.Мордовскому за участие в измерениях. Я признателен А.С.Белову, осуществившему разработку импульсного источника протонов. Приношу глубокую благодарность группе эксплуатации ЭГ-2,5:Ю.М.Бурмистро-ву, Т.Е.Григорьевой, А.В.Климанову за их работу по запуску и отладке импульсного источника протонов и обеспечение работы ускорителя в импульсном режиме. Я глубоко признателен В.П.Ефросинину и С.В.Зуеву за помощь в проведении ряда расчетов, а также Р.М.Мусаеляну и И.В.Сурковой за многочисленное обсуждение вопросов, затронутых в настоящей работе.

Я признателен И.Я.Бариту за постоянную поддержку работы. Выражаю большую благодарность Б.А.Бенецкому и Д.А.Заикину за ценные советы и замечания, сделанные ими при чтении рукописи диссертации.

1. Chadwick J. Possible existence of a neutron. - nature, 1932, v.129, p.312.

2. Hasetty p., segre E., Pink G., Dunning j.r., pegram G.B. On the absorption law for slow neutrons. Phys. Eev., 1936, v.49, N 1, р.Ю4.

3. Moon P.В., Tillman J.E. Neutrons of thermal energies. -Proc. Roy. Soc. A., 1936, v.153, N 879, p.476-492.

4. Bohr IT. Neutron capture and nuclear constitution. Nature, 1936, v.137, p.344-348.

5. Barshall H.H. Regularities in the total cross sections for fast neutrons. Phys. Eev., 1952, v.66, N 3, p.431-439.

6. Feshbach H., Porter C.E., Weisskopf V.J. Model for nuclear reactions with neutrons. Phys. Eev., 1954, v.96, N 2,p.448-469.

7. Hauser W., Feshbach H. The inelastio scattering of neutrons. -Phys. Eev., 1952, v.87, p.366-373.

8. Moldauer P.A. Theory of average neutron reaction cross sections in the resonance region. Phys. Eev., 1961, v. 123» N 3, p.968-978.

9. Tepel J.W., Hofmann II.M., Weidenmuller H.A. Hauser-Peshbach formulas for medium and strong absorption. Phys. Lett. B, 1974, v.49, N 1, p.1-4.

10. Ю. Konobeevsky E.S., Musaelyan E.M., Popov V.I., Surkova I.V. Non-statistical effects in the inelastic scattering of neutrons at low energies. Conf. on Nucl. struct, study with Neutrons, Budapest: 1972, Contributions, p.242.

11. Конобеевский Е.С., Мусаелян P.M., Попов В.И., Суркова И.В. Нестатистические эффекты при неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии. Изв. АН СССР, сер. физ., 1974, т.38, № I, с.149-155.

12. Hofmann Н.М., Eichert J., Tepel J.w., Weidenmiiller H.A. Direct reactions and Hauser-Peshbach theory. Ann. Phys. (USA), 1975, v.90, H 2, p.403-435.

13. Moldauer p.A. Why the Hauser-Peshbach formula works. Phys. Rev. C, 1975, v.11, N 2, p.426-436.

14. Perguson A.T.G., Van Heerden I.J., Moldauer P., Smith A. Past neutron scattering: reaction mechanisms and nuclear structure. in: Proc. Conf., Lowell (USA), 1976, v.1, p. 205-237.

15. Coope D.P., Tripathi S.N., Shell M.C., Weil J.L., McEllist-rem M.T. Strong collective exitations in low energy neutron scattering from transitional nuclei. Phys. Rev.C, 1977,v. 16, И" 6, p. 2223-2237.

16. Ситько С.П., Андреев E.A., Басенко B.K. "Аномальное" возбуж-*дение Sm ЪЪ -нейтронами . Ядерная физика, 1977,т.25, № 5, C.III9-II22.

17. Ефросинин В.П., Мусаелян P.M., Попов В.И. Промежуточная структура сечений неупругого рассеяния нейтронов низкой энергии в области А 70-80. Ядерная физика, 1979, Т.29,вып. 3, с.631-643.

18. Конобеевский B.C., Мусаелян P.M., Попов В.И., Суркова И.В. Неупругое рассеяние нейтронов вблизи порога возбуждения коллективных уровней. ЭЧАЯ, 1982, Т.13, вып.2, с.300-343.

19. Satchler G.R. Average compound nucleus cross sections in the continuum. -Phys. Lett., 1963, v.7, N 1, p.55-56.

20. Wolfenstein L. Conservation of angular momentum in the statistical theory of nuclear reactions. Phys. Rev., 1951, v.82, N 5, p.690-696,

21. Говор JI.И., Демидов A.M., Комков М.М. О сечениях возбуждения уровней в реакции ( п , гь ) на сферических чётно-чётных ядрах с 28 ^А ^ 152. Ядерная физика, 1979, т.29, вып.6,с.1425-1431.

22. Humblet J., Rosenfeld L. Theory of nuclear reactions, I. Resonant states and collision matrix. Nucl, Phys., 1961,1. N 4, p.529-578.

23. Moldauer P.A. Direct reaction effects on compound cross sections. -Phys, Rev.C, 1975, v.12, Ж 3, p,744-756.

24. Moldauer p.A. Evaluation of the fluctuation enhancement factor. Phys. Rev.C, 1976, v.14, N 2, p.764-766.

25. Vager Z. A time revers&l invariant formulation of average compound cross-section. Phys, Lett. B, 1971, v.36, N 4,p. 269-270,

26. Kawai M., Kerman A.K., McVoy K.W. Modification of Hauser-Feshbach calculations by direct-reaction channel coupling. Ann. Phys.(USA), 1973, v.75, N 1, p.156-170.

27. Конобеевский Е.С., Попов В.И. Возбуждение коллективных состояний при неупрутом рассеянии нейтронов в области Зр-рёзонанса. М.: 1980. - 24 с. - (Препринт/Йн-т ядерн. иссл. АН СССР; П-0155).

28. King H.T., Slater D.S* Analog resonance spectroscopy and compound nuclear enhancement of analog resonances in ^Y. -Nuol. Phys. A, 1977, v.283, p.365-393.

29. Feist J.H., Kretschmer W., Proschel P., Graw G. Compound nuclear contributions to the inelastic decay of analog resonances1. Q П * iin the Zr( p , p) reaction. Nuol. Phys. A, 1977, v.290, p.141-154.

30. Guenther P.T., Smith A.B., Whalen J.F. Fast neutron total182. 184 186and scattering cross section of w and W. Phys.

31. Rev.C, 1982, v.26, N 6, p.2433-2446.

32. Delaroche J.P., Haouat G., Lachkar J. et al. Deformations,182 18*3 184 186 moments and radii of ' 9 w from fast neutronscattering. Phys. Eev. C, 1981, v.23, N 1, p.136-152.

33. Chan D.W.S.j Egan J.J., Mittler A., Sheldon E. Analyses of fast neutron inelastic scattering cross seotions to (hihger) vibrational states of 2^2Ih and 2^8U. I. Standart formalism. -Phys. Eev.Cj 1982, v.26, N 3, p.841-860.

34. Chan D.W.S.j Sheldon E. Analyses of fast neutron ineilasticscattering cross sections to (higher) vibrational states of232 238

35. Th and и. II. Intrinsic unified formalism. Phys. Rev. C, 1982, v.26, К 3, p.861 -888.

36. Mahaux C., WeidenmUller H.A. Recent developments in compoundnucleus theory. -Ann. Rev. Uuol. Sci., 1979, v.29, p.1-31.

37. Бычков B.M., Игнатюк А.В., Лунёв В.П. и др. Вклад прямого истатистического механизмов реакции при рассеянии быстрых нейтронов на низколежащих уровнях легких и средних ядер. ЭЧАЯ, 1983, Т.14, вып.2, с.373-419.

38. Корж И.А., Мшценко В.А., Санжур И.Е. Рассеяние нейтронов с энергией 5 Мэв ядрами кремния и серы. Укр. физ.ж., 1980, Т.25, № I, с.109-116.

39. Ловчикова Г.Н., Котельникова Г.В., Сальников О.А. и др. Дифференциальные сечения неупругогорассеяния нейтронов с энергиями 5,23; 6,22 и 7,23 МэВ на ниобии. Вопросы атомн. науки и тех., сер., ядерн. конст., 1979, вып.2(23), с.71-76.

40. Ловчикова Т.Н., Сальников О.А., Симаков С.П., Труфанов A.M.

41. Дифференциальные сечения неупругого рассеяния нейтронов с113 тэнергией (5,34+0,05) Мэв на 1кг,. Вопросы атомн. науки и техн. Сер., ядер, конст., 1979, вып.З (34), с.61-64.

42. McDaniel P.D., Brandenberger J.D., Glasgow G.P., Leighton H.G. Elastic and inelastic Scattering of 1,5 MeV neutrons by the even-A isotopes of circonium and molybdenium. Phys. Rev. G, 1974, v.10, N 3, p.1087-1098.

43. Glasgow D.W., Velkley D.E., Brandenberger J.D. et al. A high' precision neutron time of flight facility. Nucl. Instr. and Meth., 1974, v.114, N 3, p.541-556,

44. El-Kadi S.M., Nelson C.E., Purser P.O., Walter E.L.Elastic54 56and inelastic scattering of neutrons from and63,65Cu. Nucl. Phys, A, 1982, v.390, p.509-540.

45. Lachkar J., McEllistrem M.T., Haouat G. et al. Isospin and strong coupling effects in neutron scattering from even Se-isotopes. Phys. Rev.C, 1976, v.14, N 3, p.933-945.

46. McMurray W.R., Cerries P.J., Saayman R. The level structure of 75As. Nucl. Phys.A, 1974, v.225, N 1, p.37-54.

47. Egan J.J., Kegel G.H.R., Couchell G.P.et al. Elastic and ine' lastic differential neutron scattering cross sections for 238U from 0.9-2.7 MeV. Proc. of a Conf. on Nucl. Gross Sect, and Technol., Washington: 1975, v.II, p.950-952.

48. Elbark S.A., Van Heerden I.J., Dawson W.K., McDonald W.J., Neilson G.S» A small sample method for investigation of the (И* ,)г' X) reaction. Nucl. Instr. and Meth., 1971, v.97,p.283-289.

49. Abbondanno U., Boiti A., Demanis P. et al. Energy levels and164 idecay sheme of 4Dy from the ( n reaction. Lett.ttuov, Chim., 1980, v.29, p,339-342.

50. McEllistrem M.T. Past-neutron scattering from some medium mass nuclei. In: Proc. Intern, conf. on Interact, of Neutr. with Nuclei, Lowell (USA), 1976, v.1, p.171-203.

51. Karatzas P.T., Couchell G.P., Barness B.K. et al. Neutron inelastic scattering cross sections to natural chronium determined from the ( Yb reaction. Nucl. Sci and Eng., 1978, v.67, p.34-53.

52. Van Heerden I.J., McMurray W.E., Saayman E. A study of thego

53. Nb levels populated via the reaction. Z. Phys.,1973, v.260, p.9-34.

54. Sogers V.C., Hedengred B.C., Beghian L.E., Clikeman P.s. Angular distribution studies of ^-rays from the ^Sc (Kt, YC If) reaction. Phys. Eev.C, 1973, v.8, N 3, p.1158-1161.

55. Pelsteiner J., Daniels J.M. С KZ, reactions with 55Mn,59 63 65 139 141

56. Co, Jcu, Cu, and 4 pt, using 2,3-2,9 MeV neutrons. Bull. Amer. Phys. soc., 1967, v.12, N 5, p.683,

57. Рыбаков Б.В., Сидоров В.А. Спектрометрия быстрых нейтронов.- М.: Атомиздат, 1958. 174 с.

58. Физика быстрых нейтронов. /Под ред. В.И.Стрижака. М.: Атомиздат, 1977. - 288 с.

59. Lister D., Smith А.В. Past-neutron scattering from germanium.- Phys. Eev., 1969, v.183, N 4, p.954-963.

60. Ефросинин В.П., Куденко Ю.Г., Мусаелян P.M., Попов В.И. Возбуждение коллективных уровней германия при неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии. В сб.: Проблемы ядерной физики и космических лучей. - Харьков: Вшца школа, 1978, №8,с.121-126.

61. Vladuca G., Antoniu д., Sin M. Statistical model calculations for fast neutron process on 2^°pu. Bev. Bourn. Phys., 1982, v.27, N 5, p.489-509.

62. Белов А.С., Бурмистров Ю.М., Юрченков Г.А. Импульсный инжектор ионов для электростатического ускорителя с использованием группировки в распределенном электрическом поле. ПТЭ, 1979, № 5, с.39-41.

63. Аллен В. Всеволновой счетчик нейтронов. В кн.: Физика быстрых нейтронов. T.I. Техника эксперимента /ПоД. ред. Дк. Мариона и Дж. Фаулера: Пер. с ант. - М.: Гоатомиздат, 1963,с.253-268.

64. Engelbrecht С.A. Multiple scattering correction for inelastic scattering from cylindrical targets. Nucl. Instr. and Meth., 1970, v.80, N 2, p.187-191.

65. Engelbrecht G.A. Recipes for multiple scattering correction.- Nucl. instr. and Meth., 1971, v.93» N 1, р.103-Ю7.

66. Blok J., Jonker C.C. A method for the computation of plural and multiple scattering corrections. Physica, 1952, v.18, N 1, p.809-822.

67. Meier R.W., Sherrer P., Trumpy G. Elastishe strenung und Polarisationseffekte von D-D-Neutronen an Kohlenstoff. -Helv. Phys. Acta, 1954, v.27, N 7, p.577-612.

68. Remund A.E. Winkelverteilung und Polarisation gestreuter Neutronen von 3,3 MeV an yKupfer, Tantal, Blei und Y/ismut.- Helv. Phys. Acta, 1956, v.29, N 5-6, p.545-584.1 1

69. Hopkins J.C., Breit G. The н(а ,П) H scattering observables required for high-precision fast-neutron measurements.- Nucl. Data Tables, 1971, v.9, N 2, p.137-146.

70. Бурмистров Ю.М., Григорьева Т.Е., Конобеевский Е.С., Куденко Ю.Г., Попов В.И. Нейтронный спектрометр по времени пролёта для исследования реакции ( YI , Я ) в околопороговой области. Краткие сообщ. по физике ШАН, 1982, № 7, с.41-45.

71. Белов А.С., Бурмистров Ю.М., Конобеевский Е.С., Куденко Ю.Г., Попов В.И., Скоркин В.М. Спектрометр ^-квантов дляисследования реакции ( Yb с использованием импульсногопучка нейтронов. Краткие сообщ. по физике ФИАН, 1979, № 9, с.8-13.

72. Henry Е.А. Nuclear data sheets for A=133. Nucl. Data Sheets, 1974, v.11, N 4, p.495-548.

73. Hager R.S., Seltzer E.C. Internal Conversion Tables. Part I. Nucl. Data sect. A, 1968, v.4, N 1,2, p.1-235.

74. Lambrapulos P., Guenther P., Smith A., Whalen J. Fast-neutron cross sections of the even isotopes of molibdeniura. -Nucl. Phys. A, 1973, v.201, N 1, p.1-20.

75. Конобеевский E.C, Мусаелян P.M., Попов В.И., Суркова И.В. Неупругое рассеяние нейтронов на изотопах Sb, Zt и Mo в околопороговой области энергий. Краткие сообщ. по физике ШАН, 1974, Jfc 6, с.22-28.

76. Kumar К. Collective Hamiltonian derived from the pairing-plus -guardupоle model. Modification and application to the transitional nuclei 1^0,152Sm. Nucl. Phys. A, 1974, v.231, N 2, p.139-232.

77. Varnell L., Bowman J.в., Trischuk J. Beta and gamma vibrational bands in 154sm and 154Gd. tfuol. Phys. A, 1969, v.127, N 2, p. 270-288.

78. Baglin c.M. Nuclear Data Sheets for Д=150, Nucl. Data sheets, 1976, v.18, p.223-230.

79. Фёдоров М.Б., Яковленко Т.Н., Овдиенко В.Д., Сметанин Г.А.

80. Эффекты связи коллективных каналов в нейтрон-ядерных взаи78 q &0гмодействиях. П. Данные дяя ое и ое ига анализ.

81. Укр. физ. журн., 1983, т.28. № 12, с.1786-1791.

82. Garber D.J., Stromberg L.G., Goldberg M.D. et al. Angulardistributions in neutron-induced reactions. BNL-400, 3-rd. ed., 1970, v.II.

83. Конобеевский E.C., Куденко Ю.Г., Попов В.И., Скоркин В.М. Угловая анизотропия неупругого рассеяния нейтронов на ядрах

84. Se и роль прямого механизма реакции в области энергии Е ^ I МэВ. Ядерная физика, 1983, т.37, № 5, с.1083-1085.

85. Конобеевский Е.С., Куденко Ю.Г., Попов В.И., Скоркин В.М. Угловая анизотропия неупругого рассеяния нейтронов на ядрах

86. Se и роль прямого механизма реакции в области энергии Е — I МэВ. В сб: Тезисы докладов ХХХШ Совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, М.: Наука, 1983, с.305.

87. Конобеерский Е.С., Куденко Ю.Г., Мордовской М.В., Попов

88. В.И., Скоркин В.М. Угловая анизотропия неуцругого рассеяния нейтронов на ядрах «Se и роль прямого механизма реакции при энергии Ео^ I МэВ. Изв. АН СССР, сер. физическая, 1984, т.48, №2, с.389-392.

89. Конобеевский Е.С., Куденко Ю.Г., Мордовской М.А., Попов В.И.

90. Изучение рассеяния нейтронов низкой энергии на ядрах (те. и Se . Материалы У1 Конференции по нейтр. физике, Киев, 1983.

91. Ефроашин В.П., Конобеевский Е.С., Попов В.И., Скоркин В.М., Суркова И.В. Сечения возбуждения коллективных уровней ядер 5т и Gel при неупругом рассеянии нейтронов низкой энергии.- Изв. АН СССР, сер. физ., 1979, т.43, № II, с.2359-2361.

92. Конобеевский Е.С., Куденко Ю.Г., Попов В.И., Скоркин В.М. Возбуждение ротационных уровней A/cf, «Sm, Go! и при не-уцругом рассеянии нейтронов. Вопросы атомн. науки и техн, сер. ядерн. конст., 1980, вып I (40), с.7-9.

93. Nucl. Phys., 1958, v.6, N 2, p.295-304.93« Margolis В., Troubetskoy E.S. Low-energy neutron scattering by a spheroidal compley potential. phys. Rev., 1957, v.106, N 1, p. 105-109.

94. Chase D.M., Wilets L., Edmonds A.R. Rotational-optical model for scattering of neutrons. Phys. Rev., 1958, v.110, N 5, p.1080-1092.

95. Tamura T. Analyses of the scattering of nuclear particles by collective nuclei in terms of the coupled-channel calculation. Rev. Mod. Phys., 1965, v.37, N 4, p.679-708.

96. Игнатюк А.В., Лунёв В.П., Шорин B.C. Расчеты сечений рассеяния нейтронов коллективными состояниями ядер методом связанных каналов. Вопр. атомн. науки и техн., сер. ядерн. конст., 1974, вып.13, с.59-114.

97. Корж И.А., Мищенко В.А., Правдивый Н.М. Сечения упругого и неупругого рассеяния нейтронов ядрами селен -76,78,80,82 при энергиях 1,5-5,0 МэВ. Материалы У1 Конференции по нейтр. физике, Киев, 1983.

98. Barrette J., Barrette М., Lamoureux G., Monaro S., Markiza S. Coulomb exitation of the even-mass selenium nuclei. -Nucl. Phys.A, 1974, v.235, N 1,p.154-170.

99. Mughabghab S.P .» Divadeeman M., Holden N.E. Neutron resonance parameters and thermal cross sections. Part A,Z=1-60. -BNL, 1981, v.1f

100. Мусаелян P.M., Скоркин B.M. Полные сечения рассеяния нейтронов для изотопов селена в области энергии 200-1300 кэВ. Краткие сообщ. по физике ШАН,1982, № 12, с.28-34.

101. Lecomte R,, irshad M., Landsberger s. et al. Coulomb exi-tation studies of 70Ge, 72Ge, 74Ge and 76Ge. Phys. Rev.C,198, v.22, N 6, p. 2420-2423.

102. Мусаелян P.M., Скоркин B.M. Полные сечения рассеяния нейтронов для изотопов германия в области энергии 200-1300 кэВ. Краткие сообщ. по физике ШАН, 1983, № 12,с.23-28.

103. Stelson Р.Н., Grodzins L. Nuclear transition probability

104. B(E2) for 0+ 2+ transition and deformation para„ g.s. first meters JSg . Nucl. Data, 1965, v.Al, N 1, p.21-102.

105. Rellie J.D., Hall s.J., Crawford G.I. et al. The neutron total cross sections of some rare-earth elements between 0,7 lev and 9,0 Mev. J. Phys. A, 1974, v.7, N 17, p.1758-1766.4 05. Кононов B.H., Юрлов БД., Полетаев Е.Д., Тимохов B.M.

106. Сечения захвата быстрых нейтронов для четно-четных изотопов неодима, самария, гадолиния и эрбия. Ядерная физика, 1978, т.27, вып.1, с.10-16.

107. Mughabghab S.F., Garber D.I. Neutron Cross sections. V.1, Resonance Parameters. BNL-325, Third Ed., 1973.

108. McEllistrem M.I., Shamu R.E., Lachkar J. et al. Deformation effects in neutron scattering from the Sm isotopes. Phys.

109. Rev.C, 1977, v.15, p.927-938.112.?eshbach H« Recent advances in neutron physics. In: Proc. of the Intern. Conf. on the Inter, of Neiu-^tr. with Nucl., Lowell (USA), 1976, v.1, p.13-62.

110. Худеон Д. Статистика для физиков: Пер. с анл.- М.: Мир, 1967, 242 с.

111. Блатт Дж., Вайскопф В. Теоретическая ядерная физика. М.: Иностр. литер., 1954, - 658 с.

112. Кононов В.Н. Экспериментальное изучение величин альфа, сечений захвата нейтронов и средних резонансных параметров топ-ливно-сырьевых реакторных материалов и продуктов деления.- Дис. на соискание учёной степени докт. ф.-м. наук. Обнинск: 1980, - 337 с.

113. Малышев А.В. Плотность уровней и структура атомных ядер. -М.: Атомиздат, 1969, 144 с.

114. Игнатюк А.В. Статистические свойства возбужденных атомных ядер. М.: Энергоатомиздат, 1983, - 176 с.

115. Малецки X., Пикельнер Л.Б., Саламатин И.М., Шарапов Э.И. Радиационный захват и полные сечения взаимодействия нетронов с изотопами iSe . Ядерная физика, 1969, т.9, вып.6, C.III9-II28.

116. Browne J.С., Berman B.L. Neutron capture resonances for 82Se. Phys. Rev.C, 1932, v.26, N 3, p.969-976.

117. Престон M. Физика ядра: Пер. с англ. ^ М.:Мир, 1964, 574 с.

118. Tomita Y. Intermediate structure in the neutron scattering cross sections of iron. Nucl.Pttfs.A,1973,v.210, N 1,p. 51-59.

119. Марион Дж., Фаулер Дж. Физика быстрых нейтронов. Т.П. Эксперименты и теория. М.: Госатомиздат, 1966, - 780 с.

120. Brown V.R., Wong С., Grimes М., Рорре С.Н., Madsend V.A. Comment on "Isospin and strong coupling effects in neutron scattering from even A Se isotopes". - Phys. Rev.C, 1981, v.24, N 5, p.2359-2362.

121. Shaw А.Б. , Greenberg J.S* Electric moments and chargedeformation in even rare-earth nuclei. Phys. Rev.G, 1974< v.10, H 1, p. 253-283.