Энергетические характеристики деления актинидных ядер альфа-частицами энергий 20-100 МэВ тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

ВВВДЕНИЕ.

ГЛАВА I. УГЛОВЫЕ, МАССОВЫЕ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ОСКОЛКОВ ДЕЛЕНИЯ: МОДЕЛЬНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ, ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ.

§ I. Соотношения статистической теории для описания интегральных и дифференциальных сечений деления ядер.^.

1.1. Энергетическая зависимость Х0 , сверхтекучая модель и фазовый переход в ядрах.

1.2. Методы получения параметров входного канала реакции , и др.

1.3. Прямые реакции и деление.

§ 2. Модельные представления о механизме формирования осколков деления по массам и кинетическим энергиям.

2.1. Модель жидкой капли. Статика. Динамика.

2.2. Статистические модели

2.3. Обзор экспериментальных данных по зависимости массовых и энергетических характеристик осколков деления от энергии возбуждения, углового момента и нуклонного состава делящихся ядер.

ГЛАВА П. МЕТОДИКИ ЭКСПЕРИМЕНТОВ.

§ I. Экспериментальные установки для измерения угловых, массовых и энергетических распределений осколков деления.

§ 2. Мишени и детекторы

§ 3. Методика регистрации и обработки данных.

§ 4 Методика измерения массовых и энергетических характеристик осколков деления

ГЛАВА Ш. РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЯ И АНАЛИЗА ИНТЕГРАЛЬНЫХ

И ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ СЕЧЕНИИ ДЕЛЕНИЯ.

§ I. Результаты измерений.

I.I. Учет вклада прямых процессов в полное сечение реакции.

§ 2. Анализ энергетической зависимости величины .,

ГЛАВА 1У. ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЙ ОСКОЛКОВ ПО МАССАМ

И КИНЕТИЧЕСКИМ ЭНЕРГИЯМ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ЭНЕРГИИ

ВОЗБУЖДЕНИЯ

§ I. Обработка данных двухпараметровых измерений.

§ 2. Результаты измерений массовых и энергетических характеристик осколков деления.

§ 3. Энергетическая зависимость выходов масс осколков симметричного и асимметричного способов деления.

ЗАКШОЧЕНИЕ

Несмотря на то, что явление деления ядер известно уже более 45 лет [I] и сама реакция нашла широкое практическое применение в виде самоподдерживающейся цепной реакции, давшей начало одной из самых значительных научно-технических революций, до последнего времени единая теория этого ядерного процесса фактически отсутствует. При теоретическом рассмотрении деления пользуются набором различных ядерных моделей, позволяющих трактовать лишь отдельные стороны этого явления. Сложившаяся ситуация обусловлена с одной стороны современным состоянием теории ядра вообще, а с другой - необычайной сложностью этого ядерного превращения, связанного с коренной перестройкой всего ядра, многообразием каналов реакции, испусканием большого числа различных частиц и т.д. Поэтому дальнейший прогресс в физике деления тесно связан с накоплением новых экспериментальных фактов, не укладывающихся в существующие модельные представления и дающих возможность устанавливать эмпирические закономерности необходимые для дальнейшего развития теории. фундаментом современных представлений о механизме процесса деления является капельная модель, развитая в работах Бора и Уилера [2] и Френкеля [3] . Дальнейшее развитие модель жидкой капли (МЖК) получила в ряде других работ [4-12] . На базе представлений МЖК и выполненных расчетов сложились основополагающие представления о барьере деления, переходном состоянии делящегося ядра (седловая точка), форме ядра на ранних стадиях деления,рассмотрен энергетический баланс реализующейся энергии, предсказано спонтанное деление ядер и т.д. Однако, капельная модель дает лишь качественное описание процесса деления. Это связано с тем, что в данной модели не учитываются оболочечные эффекты и остаточ

- 5 ные взаимодействия корреляционного типа.

В 1966-68 г.г. Струтинским В.М. был предложен метод, в котором объединяются капельная модель и модель оболочек рЗ-15] . В этом методе оболочечных поправок потенциальная энергия ядра представляется в виде суммы потенциальной энергии в МЖК обол очечной поправки - и поправки на спаривание - &Р : ол)

Р7п где поправки для нейтронов и протонов рассматриваются раздельно. Все величины зависят от деформации. Оболочечная поправка рассматривается как разность между суммой одночастичных энергий для реального квантового распределения нуклонов и соответствующем ему однородным распределением: =У(£) -?(£) -2 ^осву^ (0.2) где Ър - уровни энергии в модели оболочек при данной деформации, - числа заполнения, ^ - энергия ферми, - однородная плотность одночастичных состояний на границе ферми. Таким образом достоинство метода оболочечных поправок заключается в том, что исключаются любые систематические ошибки, возникающие в общей задаче вычисления полной энергии в оболочечной модели и в качестве оболочечной поправки остаются только эффекты, связанные с определенным вырождением и расщеплением уровней вблизи энергии ферми.

Предложенный Струтинским В.М. микромакроскопический метод вычисления потенциальной энергии ядра [13,14] приводит к расщеплению жидкокапельного барьера на два барьера, разделенных достаточно глубоким минимумом - к так называемому двугорбому барьеру деления. Дальнейшие теоретические исследования, выполненные в рамках этого подхода, указали на некоторые другие особенности формы ядра на различных стадиях развития деформации в процессе деления. Это, в частности, заставило с несколько иных позиций взглянуть на механизм формирования массовых распределений осколков деления ядер. Таким образом на основе нового представления о форме барьера удалось достичь определенных успехов в интерпретации большой совокупности экспериментальных данных.

Спектрометрия осколков деления включает широкий круг исследований, связанный с одной стороны с изучением интегральных и дифференциальных сечений осколков деления, а с другой стороны с исследованием их массовых, энергетических и зарядовык распределений. Анализ сечений деления дает возможность получать весьма важные сведения о состояниях делящегося ядра в седловой точке -о так называемых переходных состояниях. Статистическая теория позволяет выразить угловую анизотропию деления через небольшое число параметров, важнейший из которых ным моментом инерции » который непосредственно характеризует форму переходных конфигураций делящихся ядер и является источником сведений о роли остаточных взаимодействий нуклонов корреляционного типа. Кроме того, из этого анализа можно полу -чать необходимую информацию о таких свойствах делящихся ядер,как высота барьеров деления, плотности ядерных уровней в переходном состоянии и др.

В настоящее время большинство работ, посвященных исследованию сечений деления заряженными частицами, относится к области доактинидных ядер. В этой области Тл « П- и барьер деления не обладает двугорбой структурой, что сильно упрощает анализ экспериментальных данных. Изучение деления актинидных ядер началось раньше, однако из-за сложности анализа экспериментальных результатов, обусловленной главным образом сравнимой величиной нейтронной и делительной ширин ( Г^ ^ Г^ ), сложной структурой барьера и конкуренцией симметричного и асимметричного способов деления, систематические результаты по делению этих ядер в широком диапазоне энергий возбуждения отсутствуют, а их анализ, как правило, ограничен качественными заключениями.

Кроме того, при взаимодействии ос -частиц средних энергий с тяжелыми ядрами наблюдается заметный вклад прямых процессов в полное сечение реакции ^ . Как показано в настоящей работе, в области энергий ос -частиц ниже кулоновского барьера ( < 23 МэВ) прямые процессы не приводят к делению, поскольку энергия возбуждения ядра в этих реакциях не превышает существенно величины барьера деления, но приводят к завышению значения сечений образования составного ядра, вычисляемых по оптической модели. При более высоких энергиях налетающих частиц (Е^ > 50 МэВ) вклад делений после прямых процессов становится уже существенным и его необходимо учитывать при анализе экспериментальных данных.

Таким образом, при средних энергиях возбуждения для корректного описания получаемых данных нужно учитывать механизмы процессов, предшествующих реакции деления.

Для проведения количественного анализа интегральных и дифференциальных сечений деления необходимо знать характеристики входного канала реакции (коэффициенты прилипания Т^ и полное сечение реакции ^^ ). Причем, как это было показано в работах [16,17,18] , конечные результаты анализа делительного канала весьма чувствительны к тому насколько корректно определены эти величины. При энергиях Об -частиц ниже кулоновского барьера прямые процессы вносят заметный вклад в полное сечение реакции и искажают значения К0 , извлекаемые из анализа канала деления без учета этого фактора. При энергиях выше 23 МэВ эти трудности исчезают и при нескольких десятках МэВ определяющий вклад в сечение реакции вносят процессы деления с образованием составного ядра, т.е. • В общем же случае = ^см* где - сечение прямых реакций (под прямыми реакциями подразумеваются все процессы отличные от слияния частицы с ядром, ведущего к образованию составного ядра), а при энергиях выше 100 МэВ сечения ^^ и будут уже сравнимы по величине [19] . Поэтому особо важной задачей при анализе данных по делению в этой области энергий является корректное определение вклада прямых процессов ' в полное сечение реакции.

Другой важной и интересной задачей физики деления тяжелых ядер является изучение энергетической зависимости распределений осколков по массам и кинетическим энергиям, т.е. характеристик процесса деления, связанных с более поздними стадиями разделения ядра. До сих пор эта задача остается малоисследованной в области энергий возбуждения выше 30 МэВ, где средние характеристики: кинетические энергии осколков в зависимости от их масс Е^СМ")*

2 2. дисперсии массовых С). и энергетических распреде

М ^ уЭ лений, а также выходы масс осколков симметричного Т и асимметричного У^способов деления и др., могут испытывать существенные изменения. Такие исследования позволяют получать необходимые сведения о роли переходных состояний делящихся ядер в распределении осколков по массам и кинетическим энергиям, изменении статистических и динамических свойств делящихся ядер в процессе спуска здра с вершины барьера к точке разрыва, влиянии углового момента, вносимого в -ядро частицами на характеристики процесса деления и др. Изучение зависимости Е^ от энергии возбуждения и нуклонного состава делящихся ядер, а также изменений с энергией форм массовых распределений, представляют значительный интерес для исследования природы асимметрии деления. Не менее важным и малоисследованным является вопрос о роли обо-лочечных эффектов в формировании осколков по массам и кинетическим энергиям, а также степень их влияния на указанные выше характеристики с ростом энергии возбуждения делящихся ядер.

Нужно отметить, что интерпретация получаемой экспериментальной информации чрезвычайно затруднена. Это прежде всего связано с тем, что в настоящее время отсутствуют теоретические модели, описывающие различные свойства массовых и энергетических распределений осколков. Объяснение характера массовых распределений осколков деления и его изменения с ростом энергии возбуждения основывается на предположении о существовании двух независимых типов деления - симметричного и асимметричного. Однако, пока не существует единого мнения относительно причин, управляющих выбором способов деления, т.е. вопрос о механизме деления тяжелых ядер остается открытым. Из всего этого следует, что имеющаяся в литературе экспериментальная информация об угловых, массовых и энергетических распределениях осколков деления недостаточна, чтобы дать однозначный ответ на обсуждаемые здесь вопросы. Это связано с тем, что: а) вся систематическая экспериментальная информация по делению актинидных ядер заряженными частицами относится в основном к области низких возбуждений ( ^ 30 МэВ). В области средних энергий (20-140 МэВ) имеется только одна работа по изучению угловых распределений осколков деления в реакции [20] . Однако, в этих исследованиях не учитывались факторы, связанные с вкладом эмиссионного деления, прямых процессов в полное сечение реакции, б) исследования различных характеристик осколков деления, проведенные в работах [21-22] , не позволили однознач но ответить на вопрос о механизме формирования массовых распределений. Это прежде всего связано как с ограниченным диапазоном исследуемых энергий возбуждения, так и с трудностями теоретического описания экспериментальных данных, в) существующие экспериментальные сведения о степени влияния оболочечных эффектов на угловые, массовые и энергетические распределения осколков деления в области энергий возбуждения < 30 МэВ недостаточны, чтобы ответить на вопрос: при каких же энергиях возбуждения делящихся ядер оболочечные эффекты становятся пренебрежимо малыми. Этот вопрос является весьма актуальным, ибо для актинидных ядер нуклонные оболочки ответственны за формирование осколков асимметричного деления, они оказывают существенное влияние на различные характеристики Л делящихся ядер ( У , У »Е^ (М) и др.) и заведомо доминируют над другими эффектами при делении тяжелых ядер.

Исходя из вышесказанного, представляло определенный интерес исследование симметричного и асимметричного способов деления ядер, изучение влияния энергии возбуждения на распределения осколков по массам и кинетическим энергиям и на другие характеристики деления.

Целью настоящей работы было систематическое изучение угловых, массовых и энергетических распределений осколков при делении составных ядер «»а. иг40Яь , образованных в реакции с ионами %е в широком диапазоне энергий ( 20*100 МэВ).

- II .Выбор реакции (Ос,£ ) для исследования характеристик деления был сделан, исходя из возможности изменять энергию возбуждения делящихся ядер в широких пределах, с учетом того факта, что ионы %е являются бесспиновыми частицами во входном канале реакции, что упрощает и делает более однозначным анализ дифференциальных и интегральных сечений деления.

Мишени двух соседних изотопов урана и 236-у раны для получения характеристик деления с учетом вклада эмиссионного деления с помощью метода "вычитания" [23] .

Настоящая работа является частью программы исследований процесса деления актинидных ядер в реакциях с заряженными частицами средних энергий проводимой по научно-исследовательскому плану ИЯИ АН УССР. Выполненные в работе исследования угловых, массовых и энергетических распределений осколков деления актинидных ядер позволили получить ряд новых научных результатов:

1. Измерены интегральные и дифференциальные сечения деления двух изотопов урана ^^"Ц* и 236-у* 0^частИцаш в диапазоне энергий 20-100 МэВ и получена анизотропия угловых распределений осколков деления исследуемых ядер в том же диапазоне энергий.

2. Оценен вклад прямых процессов в полное сечение реакции при энергиях ос -частиц до 140 МэВ и определена величина максимального углового момента » приводящего к образованию составного ядра.

3. Получена информация об энергетической зависимости величин , исправленных на вклад прямых процессов, что позволило сделать вывод о степени влияния оболочечных эффектов на характеристики деления актинидных ядер с ростом энергии возбуждения.

4. Измерены распределения осколков по массам и кинетическим энергиям при делении ядер и 236 у ^ частИца№ Б диапазоне энергий 20-80 МэВ и получена энергетическая зависимость выходов осколков симметричного и асимметричного делений а также зависимости средней кинетической энергии осколков Е^ и ее дисперсии от энергии возбуждения.

5. На основе анализа энергетической зависимости отношения сечений ё^/б^ по статистической модели получена величина разности барьеров ЛВ^ Для симметричного и асимметричного способов деления во всем изученном энергетическом диапазоне, что позволило установить особенности изменения величины ^Ь^ с энергией и ее связь с оболочечной структурой осколков.

На защиту диссертации выносятся следующие основные положения:

- Новые экспериментальные данные об угловых, массовых и энергетических характеристиках осколков деления двух актинидных ядер Ог. -частицами, полученные в диапазоне энергий 20-100 МэВ.

- Результаты анализа дифференциальных сечений деления по энергетической зависимости величин 4\0 , вместе с теоретическим описанием этой зависимости по сверхтекучей модели ядра с привлечением метода учета эмиссионного деления, позволившие сделать вывод о степени влияния оболочечных эффектов на характеристики деления с ростом энергии возбуждения делящихся ядер.

- Результаты анализа экспериментальных данных по сечениям прямых реакций и расчетов энергетической зависимости сечений полного слияния Ос -частиц с ядрами урана, на основе которых получено эмпирическое соотношение для оценки критического значения передаваемого углового момента, приводящего к образованию составного ядра, а также результаты расчетов относительного вклада в полное сечение реакции прямых процессов в области энергий 50-140 МэВ.

- Результаты по энергетической зависимости выходов осколков симметричного деления по отношению к полному выходу и результаты анализа энергетической зависимости отношения сечений симметричного и асимметричного способов деления в рамках статистической модели, показавшие, что величина разности барьеров для двух мод деления коррелирует с изменением влияния оболочечных эффектов в процессе роста энергии возбуждения делящихся едер.

- Результаты анализа экспериментальных данных по угловым, массовым и энергетическим распределениям осколков деления в рамках статистической теории, позволившие сделать заключение о существенном ослаблении оболочечных эффектов в области энергий возбуждения выше 40 МэВ.

В процессе выполнения этого исследования автор диссертации активно участвовал в создании и наладке экспериментальных методик для измерения угловых, массовых и энергетических распределений осколков деления (отдельные этапы наладки методик эксперимента выполнялись автором самостоятельно), а также в подготовке и проведении измерений на циклотронах У-120 и У-240 ИЯИ АН УССР. Обеспечил комплекс программ для обработки данных на ЭВМ М-40-30 и БЭСМ-4, провел анализ полученных экспериментальных данных и их сравнение с теоретическими расчетами.

Помимо введения диссертация состоит из четырех глав, заключения и списка цитируемой литературы.

В первой главе диссертации кратко рассматриваются основные положения статистической теории для описания интегральных и дифференциальных сечений деления, методы получения параметров входного канала реакции, а также вопросы, связанные с вкладом прямых процессов в полное сечение реакции при средних энергиях возбуждения ( < 140 МэВ) . Излагаются некоторые модельные пред

- 14 ставления о механизме формирования массовых и энергетических распределений осколков деления. Сделан краткий обзор экспериментальных данных, полученных к настоящему времени при изучении угловых, массовых и энергетических характеристик осколков деления тяжелых ядер.

Во второй главе обсуждаются вопросы, связанные с экспериментальными установками и методиками измерения дифференциальных и интегральных сечений деления, а также распределений осколков деления по массам и энергиям. Дается описание экспериментальных установок на которых выполнялась настоящая работа. Рассматриваются вопросы калибровки спектрометрических трактов.

В третьей главе приводятся результаты измерений и анализа по статистической модели интегральных и дифференциальных сечений деления ядер 235 Ц* и "Ц" о*. -частицами в диапазоне энергий 20-100 МэВ. Приведены основные соотношения статистической модели, которые использовались при обработке полученной информации. Проведено исследование влияния вклада прямых цроцес-сов при подкулоновских энергиях и выше 60 МэВ на величину К^ , извлекаемую из анализа экспериментальных данных. Сделаны оценки критического значения передаваемого углового момента, приводящего к образованию составного ядра.

Обсуждается вопрос о степени влияния оболочечных эффектов на характеристики деления.

В четвертой главе обсуждается зависимость средних характеристик распределения осколков по массам и кинетическим энергиям от энергии возбуждения, энергетическая зависимость выходов симметричного деления ядер по отношению к полному выходу, а также энергетические зависимости сечений симметричного и асимметричного способов деления в абсолютных единицах. Делается заключение о связи величины разницы барьеров с изменением влияния оболочечных эффектов.

В заключении приводятся основные результаты работы.

Основные результаты исследований представлялись на конференции по ядерно-физическим исследованиям, посвященной 50^летию осуществления в СССР реакции расщепления атомного ядра (Харьков, 1982 г.); на У1 Всесоюзной конференции по нейтронной физике (Киев, 1983 г.); на ХХХ1У Всесоюзное совещание по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (г.Алма-Ата, 1984 г.); на X отраслевом совещании по физике деления ядер (г.Обнинск, 1984 г.); обсуждались на научных семинарах Института ядерных исследований АН УССР (г.Киев) и опубликованы в работах [16,17,19] .

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Резюмируя вышеизложенное, остановимся на основных экспериментальных результатах и выводах, полученных из их анализа:

1. Разработаны методики регистрации и спектрометрии осколков деления актинидных ядер заряженными частицами средних энергий. Подготовлен комплекс программ для ЭВМ М-4030 и БЭСМ-4, позволивших провести окончательную обработку всей совокупности экспериментальных данных.

2. Получена детальная информация об энергетической зависимости интегральных и дифференциальных сечений деления двух изотопов урана 23511 и о^ -частицами в диапазоне энергий 20-100 МэВ, позволившая определить анизотропию угловых распределений осколков в широкой области энергий возбуждения ядер.

3. Проведены измерения массовых и энергетических характеристик деления компаунд-ядер 239Д^ и 240 Ял в диапазоне энергий ос -частиц 20-80 МэВ и получена систематическая экспериментальная информация об энергетической зависимости основных характеристик деления исследуемых ядер: Хо(Е)'

У^Е) . ф0 и <5£(Е) .

4. Проведен анализ экспериментальных данных по делению актинидных ядер ос -частицами с учетом каскадного деления. Достигнуто описание энергетической зависимости величин К0 в области энергий возбуждения делящихся ядер 14-93 МэВ. Показано, что при энергиях Об -частиц ниже кулоновского барьера (< 23 МэВ) наблюдается существенное влияние прямых процессов, которые приводят к завышенным значениям сечений деления, получаемых из расчетов по ОМ. В области энергий выше 50 МэВ прямые процессы дают уже существенный вклад в полное сечение деления. Для определения вклада делений после прямых процессов (при энергиях 50 МэВ) оценено критическое значение передаваемого углового момента, приводящего к образованию составного ядра. С учетом этих результатов величины К0 были исправлены на вклад прямых процессов.

5. Проведено сравнение энергетической зависимости полученных значений ло с теоретическими расчетами по сверхтекучей модели ядра. Найдено, что уже при энергии возбуждения 45 МэВ влияние оболочечных эффектов существенно ослабевает, а жидкока-пельный барьер становится определяющим в делении актинидных ядер.

5. Результаты многопараметровых измерений различных характеристик при делении актинидных ядер позволили обнаружить, что а) средние кинетические энергии осколков для исследуемых ядер не испытывают каких-либо существенных изменений во всем исследованном энергетическом диапазоне в пределах ошибок эксперимента (+3 МэВ); б) средние кинетические энергии осколков симметричного и асимметричного способов деления в области энергий возбуждения выше 40 МэВ становятся приблизительно равными между собой; в) выходы осколков симметричного деления не превосходят

50% от полного выхода, а сечения симметричного и асимметричного способов деления в области энергий выше 40 МэВ незначительно различаются между собой. г) величина разности барьеров для симметричного и асимметричного способов деления А-Вр коррелирует с изменением влияния оболочечных эффектов и в области энергий $г40МэВ она близка к нулю.

6. На основе новых экспериментальных результатов по делению актинидных ядер в области возбуждений Е =14 + 93 МэВ и их анализа с помощью современных теорий показано, что оболочечные эффекты существенно ослабляются уже при Е*"^ 45 МэВ.

Пользуясь приятной возможностью автор выражает глубокую признательность своему научному руководителю доктору физико-математических наук Н.И.Заике за постановку задачи, постоянное внимание и поддержку на всех этапах выполнения работы.

Автор искренне признателен В.М.Струтинскощ' и В.М.Коломийцу за постоянный интерес к настоящим исследованиям.

Автор выражает искреннюю благодарность Ю.В.Кибкапо за постоянную помощь в проведении измерений и полезные обсуждения.

Автор благодарен А.В.Мохнач, В.С.Семенову, В.А.Шитюку, П.Л.Шмарину за интерес к работе и помощь на отдельных этапах ее выполнения, а также всему коллективу ОПП, творческая атмосфера, поддержка и помощь которого во многом способствовали выполнению данной работы. П.Г.Литовченко, Л.И.Барабаш, Т.И.Кибка-ло, С.В.Бердниченко за обеспечение измерений высококачественными п/п детекторами, а также коллективам эксплуатации циклотронов У-120 и У-240 и ЭВМ за обеспечение нормальных условий работы при измерениях и обработке результатов.

1. Hahn 0. ,Strassman F. - Naturwissenschaften, 1939» v. 27, p.11.

2. Bohr N., Weeler T.A. The mechanism of nuclear fission, -Phys. Rev., 1939, v. 56, p.426-540.

3. Френкель Я.И. »Электрокапиллярная теория расщепления тяжелых1 ядер медленными нейтронами, -ЖЭТФ, 1939, т.9, с. 614-620.

4. Frankel S. and Metropolis N. Calculations in the liquid-drop model of fission.- Phys.Rev., 1974,v.72,pv914-925.

5. Cohen S. and Swiatecki W.T. The deformation energy of a charged drop.part V: Results of electronic computer studies.- Ann.Phys., 1963 22 ,£,406-437.

6. Струтинский B.M. Устойчивость равновесных состояний ядра в капельной модели.- ШЭТФ, 1963, т.45, с.1900-1908.

7. Струтинский В.М.Дяпин А.С. Квазистатическая капельная модель ядра как приближение статической модели,- ШШ, 1963, т.45, с.960-965.

8. Myers W.D., Swiatecki W.S. Nuclear masses and deformations.-Ark. Pysik, 1967, v. 36, p.598-684.

9. Nix T.R., Swiatecki W.S. Studies in the liquid-drop theory of nuclear fission.- Nucl. Phys., 1965, v. 71, p. 1-94.

10. Hasse R.W. Studies in the shape-dependence of the droplet model of nuclei (Curvature and compressibility effects)Ann. Phys., 1971, v. 68, p. 377-461.

11. Primack I.R. Single particle calculation of deformation energy. Phys. Rev. Lett., 1966, v. 17, p. 539-544.

12. Nilsson S.G., CDsang C.P. On the nuclear structure and stability of heavy and superheavy elements.- Nucl. Phys., 1969, v.A131, p. 1-66.

13. Струтинский B.M. Влияние нуклонных оболочек на энергию ядра.1966, т.З, с.614-625.- 119

14. Strutinsky V.M. Shell effects in nuclear masses and deformation energies. Nucl. Phys., 1967, v.A95, p. 420-442.

15. Strutinsky V.M. "Shells" in deformed nuclei.- Nucl. Phys., 1968, v. A122, p. 1-33.

16. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П. Энергетическая зависирмость анизотропии осколков деления и некоторых актинидных ядер,- Материалы б-й Всесоюзной конференции по нейтронной физике, Киев, 2 -6- Октября, 1983 г., М., 1984, T.I, с.309-313.

17. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П., Шитюк В.А. Учет параметров входного канала и эмиссионного деления при анализе данных по делению актинидных ядер CE100 МэВ).- ЯФ, 1984, т.39, с.548-555.

18. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Немец 0,Ф,, Семенов B.C.,Токарев

19. В.П., Шмарин П.Л. Упругое рассеяние и захват с*.-частиц с энергией 20-27 МэВ ядрами 232TR Изв. АН СССР, сер.физ., 1976, т.40, с.1294-1298.

20. Кароог S.S., Baba Н., Thompson S.G. Studies of fragment angu- 120 lar distributions in the fission of 20^Bi and inducedby alpha particles of energies up to 115 MeV.- Phys. Rev,, 1966, v. 149, p.965-979.

21. Дмитриев В.Д., Калпакчиева Р., Оганесян Ю.Ц,, Пенионжкевич Ю.Э., Букланов Г.В. Изучение некоторых характеристик деления ядер трансурановых элементов с* -частицами,- Я#, 1979, т.30, вып.4, с.915-922.

22. Дмитриев В.Д., Зодан X., Калинин A.M., Лукьянов С.М., Оганесян Ю.И., Пенионжкевич Ю.Э. и др. Препринт ОИШ, 7-81-478, 1981.

23. Панкратов В.М., Струтинский В.М. 0 возможности изучения деления цри определенной энергии возбуждения составного ядра,-АЭ, 1963, т.14, с.171-176.

24. Halpern I., Strutinsky V.M. Nuclear fission.- Ann. Rev. Nucl. Sci., 1959, v.9, p.245-254.

25. Griffin J.J. Energy dependence of fission fragment anisotropy.- Phys. Rev., 1959, v.116, p.107-119.

26. Bohr 0. On the theory of nuclear fission.- Proc. Intern. Conf. PUAE, Geneva, 1955, v.2, p.175-179.

27. Хойзенга Ж., Ванденбош P. В сб.: Ядерные реакцииМ. ,Атомиз-дат, 1964, т.2, с.51-113.

28. A.Khadai -Joopari Ph.D. Thesis. Berkley.UCRL-16498, 1965.

29. Moretto b.G. et al. Finite temperature calculation of angular velocities and moments of inertia in rotating nuclei.

30. Phys. Lett., 1973, v.44B, p. 494-496.

31. Weisskopf V.F. Statistics and nuclear reactions. Phys.Rev., 1937, v.52, p.295-303.

32. Vandenbosch R., Huizenga T.R. Nuclear fission.- Academic Press, Hew York-London, 1973.

33. Griffin I.Ï. Nuclear superfluidity and statistical effects in nuclear fission. Phys. Rev., 1963, v.132, p.2204-2211.

34. Игнатюк A.B., Иткис M.Г., Околович В.H., Смиренкин Г.Н., Тишин A.C. Деление доактинидных ядер. Функция возбуждения реакции (<*,£).- Я9, 1975,T.2I, с.1185-1205.

35. J7. Смиренкин Г.Н., Нестеров В.Г., Тишин A.C. Угловая анизотропия и эффекты парной корреляции нуклонов при делении ядер.- ЯШ, 1967, т.6, с.921-929.

36. Шпак Д.Л., Остапенко Ю.Б., Смиренкин Г.Н. Угловая анизотропия и эффекты спаривания нуклонов при делении нейтронами.

37. Я§, 1971, T.I3, с.950-962.

38. Игнатюк A.B., Иткис М.Г., Околович В.Н., Руськина Г.Я., Смиренкин Г.Н., Тишин A.C. Деление доактинидных ядер. Угловая анизотропия реакции (o¿,£ ).- Я§, 1977, т.25, с.25-35.

39. Ю. Околович В.Н., Павлов А.#., Характеристики осколков при делении составных ядер 236U , ^R, , 239pu , 242а , 243Cnvв реакции Препринт АН Каз.ССР ИЯФ, Алма-Ата, 1975.

40. И.Игнатюк A.B., Смиренкин Г.Н., Тишин A.C. Структура одночастич-ного спектра и энергетическая зависимость TJ / Г^ . Препринт ШИ-318, Обнинск, 1972.

41. Игнатюк A.B., Смиренкин Г.Н., Тишин A.C. Феноменологическое описание энергетической зависимости параметра плотности уровней. Препринт ШЭИ-447, Обнинск, 1973.

42. Игнатюк A.B., Иткис М.Г., Околович В.H., Руськина Г.Я., Сми-ренкин Г.Н., Тишин A.C. Анализ деления легких ядер ионами

43. Препринт, 1ЭИ- 469, Обнинск,1973.

44. Игнатюк A.B., Иткис М.Г., Околович В.Н., Руськина Г.Я., Смиренкин Г.Н., Тишин A.C. Деление доактинидных ядер. Угловая анизотропия реакций (a¿ , g ). Препринт, П-9, Алма-Ата, 1976.

45. Тишин A.C. Описание и анализ вероятности деления доактинидных ядер. Диссертация. ФЭИ, Обнинск, 1976.4.6. Околович В.Н. Исследование процесса деления доактинидных ядер в реакциях с заряженными частицами. Диссертация, ИЯФ АН Каз. ССР, Алма-Ата, 1977.

46. Ф7. Игнатюк A.B., Соколов Ю.В. Распределение возбужденных квазичастиц и средние статистические характеристики ядер.- Я#,1974, T.I9, с.1229-1238.

47. Migdal A.B. Superfluidity and the moments of inertia of nuclei.- Nucí. Phys., 1959, v. 13, p.655-674.4.9. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Деление актинидных ядер при средних энергиях возбуждения.- Я#, 1982, т.35, вып.З, с.583-590.

48. Струтинский В.М. Форма делящегося ядра в седловой точке и капельная модель ядра.- Hi, 1965, т.1, с.821-825.

49. Reizing R.F., Bate G.L., Huizenga T.R. Deformation of the transition-state nucleus in energetic fission.- Phys. Rev., 1966, V.141, p.1161-1166.

50. Хайд Э., Перлман И., Сиборг Г. Деление ядер. Атомиздат, М., 1969.

51. Хогдсон П.Е. Оптическая модель упругого рассеяния. М., Атомиздат, 1966.- 123

52. Карамян C.A., Кузнецов И.В. и др. Эффективные моменты инерции тяжелых ядер в седловой точке.- Hi, 1967, т.6, с.494-504.5* Wong C.Y. Interaction barrier in charged-particle nuclear reactions. Phys. Rev. Lett., 1973, 31. p.766-769.

53. Vaz L.C., Alexander T.M. Systematics of reaction сгозв sections and interaction barriers for charged particles. Phys. Rev., 1974, v. C10, p. 464-478.

54. Hill D.L., Wheeler T.A. Nuclear constitution and the interpretation of fission phenomena.- Phys. Rev., 1953, v.89, p.1102-1145.

55. Murthy K.H.N., Gupta S.K., Chattarjee A. Transmission coefficients for light projectiles. Z. Phys. A-Atoms and Nuclei,1982, v. A305, p. 73-79.

56. Swiatecky W.E. The dynamics of the fusion of two nuclei.-Nucl. Phys., 1982, v. A376, p. 275-291,

57. Blann M., Akers D. Fusion-excitation-function analyses with a dynamic model.- Phys. Rev., 1982, v. C26, p. 465-474.

58. Glass D., Mosel V. On the critical distance in fusion reactions. Nucl. Phys., 1975, v. A237, p. 429-440.

59. Lefort M., Various processes occurring in strong interactions between heavy ions: compound nucleus formation, incomplete fusion,and quasifission. Phys. Rev., 1975, v. C12, p.686-690.

60. Meyer W.G., Viola V.E., Clark R.G., Read S.M., Theus R.B. Reaction mechanism studied with 7-35 MeV/nucleon ions incident on heavy target nuclei.- Phys. Rev., 1979, v. 020,p. 1716-1729.

61. Choudhury R.K., Kapoor S.S., Govil R. Complete fusion cross sections from fission fragment angular distribution analysis and study of intemuclear potentials.- Nucl. Phys., 1979, v. A329, p. 224-232.

62. Choudhury R.K., Rekha Govil, Kapoor S.S. lcrite deduced from4fragment angular distributions in ^"He-i on-induced fission.-Phys. Rev., 1980, v.C22, N3, p.1360-1365.

63. Clark R.G., Meyer W.G., Minor M.M., Roche C.T., Viola V.B. Fragment angular distribution from fission of 2^8U, 2<^Bi and 197Au by 140 MeV 4He ions. Z.Phys., 1975, V.A274,p. 131-137.

64. Cohen S., Plasil F., Swiatecki W.T. Equilibrium configurations of rotating charged or gravitating liquid masses with surface tension.- Ann. Phys. (N.Y.), 1974, v.82, p.557-596.

65. Kataria S.K., Ramamurthy V.S., Kapoor S.S. Semiempirical nuclear level density formula with shell effects.- Phys. Rev.,1978, v.C18, p.549-563.

66. Vandenbosch R. Microscopic calculation of fission-fragment anisotropies for nuclei exhibiting a double barrier.- Phys. Rev., 1973, v.C7, p.2092-2096.

67. Ramamurthy V.S., Kapoor S.S., Kataria S.K. Excitation depen-dens of shell effects on nuclear level densities and fission fragment anisotropics.- Phys. Rev. Lett., 1970, v.25, p.386-390.

68. Коломиец B,M., Струтинский B.M. Материалы 8-й зимней школы :ЛИЯ§ АН СССР, 1973, т.2, с.483-489.

69. Schütte G., Wilets L. Dynamics and non-adiabacity in the fission process.- Nucl. Phys., 1975, v. A252, N1, p.21-41.72$ Schütte G. Fissions Adiabatic? Non-adiabatic!- Phys. Lett.,1979, v.89B, N1, p.11-12.

70. Струтинский B.M., Лященко Н.Я., Попов H.A. Симметричные фигуры равновесия в модели ядра с резкой поверхностью (капельная модель).- ЮТФ, 1962, т.43, вып.6, с.584-594.

71. Pashkevich V.V. On the asymmetric deformation of fissioning nuclei.- Nucl. Phys., 1971* v.A169, p.275-293.

72. Moller P., Hilsson S.G. The fission barrier and ODD-multipole shape distortions.- Phys. Lett., 1970, v.31B, n5, p.283-286.

73. Uix T.R. Further studies in the liquid-drop theory of nuclear fission.- Hucl. Phys., 1969, v. 130, N1, p.241-292.

74. Griffin T.T., Kan K.K. Compressibility in nuclear collective dynamics.- Proc. 3d IAEA Symp. Phys. Chem. Fission, Vienna, 1974, v.1, p.533-544.

75. Hass P.H. Fission of heavy nuclei at higher excitations energies in dynamic model.- Phys. Rev., 1971, v.C4, N2, p.572-580.

76. Maruhn T. The asymmetric two-centers shell model and the mass distribution in fission.- Nucleonica, 1974, v.19, p.237-243.

77. Isang C.F., Wilhelmy I.B. Interpretation of mass asymmetry in fission based on deformation energy surfaces.- Uucl.Phys., 1972, v.A184, N2, p.417-436.

78. Kapoor S.S., Ramamurthy V.S. Single particle effects on fission barriers and statistical interpretation of fragraent anisotropics and mass division in fission. Phys. and Chem. Fission, IAEA, Vienna, 1974, p.375-388.

79. Fong P. Statistical theory of nuclear fission: asymmetric fission.« Phys. Rev., 1956, v.102, p.434-453.

80. Davies K.T.R., Sierk А.Т., Kix T.R. Effect of viscosity on the dynamics of fission.- Phys.Rev., 1976, v.C13, p.2385-2403.

81. Игнатюк А.В. Влияние оболочечной структуры осколков на процесс деления.- ЯФ, 1968, т.7, №2, с.1043-1050.

82. Игнатюк А.В., Статистическое описание выходов продуктов деления.- ЯФ, 1969, т.9, №1, с.357-367.

83. Lazarev Yu.A. Variance of the energy distributions of frag- 126 ment formed by low-energy fission: experimental data and theoretical predictions.- Atom. Energ. Rev., 1977, v.15, N1, p.75-107.

84. Konin S.E., Nix J.R. Microscopic calculation of nuclear dissipation.» Phys. Rev., 1976, N1, v.C13, p.209-228.

85. Negele J.W., Konin S. et al. Dynamics of induced fission.-Phys. Rev., 1978, V.C17, КЗ, p.1098-1115.

86. Sierk A.J., Koonin S.E., Nix J.R. Modified one-body nuclear dissipation.- Phys. Rev., 1978, v.C17, N2, p.646-653.

87. Gross D.H.E. Theory of nuclear friction.- Nucl.Phys., 1975, v. A240, N3, p.472-484.

88. Davies K.I.R., Managan R.R., Nix J.R., Sierk A.J. Picture of the neck in nuclear fission.- Phys.Rev., 1977, v.V16, N5,p.1890-1901.

89. Околович B.H., Павлов А.Ф. Характеристики осколков при делении составных ядер236U f 237Я, 239р^ f 242R, § 241^243Crn. в реакции С ос, £ ). Препринт ИЯФ АН Каз.ССР, Алма-Ата, 1975.

90. Ford G.P., Leachman R.B. Fission mass yield dependence on angular momentum«- Phys. Rev., 1965, v. 137, p.B826-B836.

91. Stanley L., Whetstone, Jr. Coincident time-of-flight measurements of the velosities of fission fragments from chargedparticle-induced fission.- Phys.fiev., 1964, v.133, P.B613-B623.

92. Богачев Б.А., Комар А.П., Фадеев В.Л. Кинетическая энергия и угловое распределение осколков деления ^38-у нейтронами и фотонами.- АЭ, 1963, т. 15,с.191-200.

93. Terell J. Fission neutron spectra and nuclear temperatures. -Phys. Rev., 1959, v.113, p.527-541.

94. Viola V.E., Sikkerland T. Fragment Kinetic energy release in- 127 heavy-ion-induced fission reactions.- Phys. Rev., 1963, v.130, p.2044-2053.

95. Околович B.H., Исследование процесса деления доактинидных ядер в реакциях с заряженными частицами.- Диссертация ИЯ§

96. АН Каз.ССР, Алма-Ата, 1977.

97. Дьяченко П.П., Кузьминов Б.Д. Деление ^U нейтронами при энергии возбуждения составного ядра 22 МэВ,- Hi, 1968,т.7, с.36-38.

98. Дьяченко П.П.»Кузьминов Б.Д., Тараско М.З. Энергетические и массовые распределения осколков при делении U" моноэнергетическими нейтронами в интервале энергий от 0 до 15,5 МэВ,-Я§, 1968, т.8, с.286-296.

99. Chung Chi en and Hogan J.J. Fission of 2"*2Th at energies up to 90 MeV.- Phys. Rev., 1981, v.C24, N1, p*181-191.

100. Chung Chien, Hogan J.J. 238U fission at energies up to 100 MeV.- Phys.Rev., 1982, v.C25, N2, p.899-908.

101. Specht H.J. The shape of the fission barrier.- Nucleonica, 1975, v.20, N7, p.717-753.

102. Moller P. Odd-multipole shape distortions and the fission barriers of elements in the region 84i-Z^120.- UucliiPhys., 1972, v.A192, H3, p.529-579.

103. Гофман Ю.В., Заика Н.И., Мохнач B.A., Немец O.i., Шмарин П.Л., Ясногородский A.M. Анализ упруго рассеянных дейтронов с помощью реакций срыва.- Я§, 1967, т.5,с.718-726.

104. Алешин В.А., Аушев В.Е., Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Корбецкий Е.В., Мохнач A.B., Семенов B.C., Токарев В.П., Шитюк В.А., Шмарин П.Л. Упругое и неуцругое рассеяние протонов 50 МэВ на углероде-12. Препринт КИЯИ-81-22, Киев, 1981.- 128

105. Барабаш Л.И., Гончар В.Г., Литовченко П.Г., Демидова Г.Н., Кибкало Т.И. Некоторые специальные типы полупроводниковых детекторов для изучения ядерных реакций.- ПТМ, 1970, вып.4,с.122-127.

106. Офенгевден Р.Г., Березин Ф.Н., Лапшук П.Т., Щур A.M. Миллион-канальная система для измерения статистических распределений.-ПТЭ, 1968, т.З, с.68-76.

107. Barnard A.C.L., Jones С.М., Well J.L. Elastic scattering of 2-11 MeV protons by 4He.- Nucl.Phys., 1964, v.50, N4, p.604-620.

108. Garreta D., Sura J. and Tarrats A. Differential cross section and polarisation in p- oc scattering at 12, 14.2 and

109. MeV.- Nucl.Phys., 1969, v.A132, N1, p.204-212.

110. Bacher A.D., Plattner G.R., Conzett H.E. , Clark D.J., Grunder H., livol W.F. Polarization and cross-section measuremexits for P- ^He elastic scattering between 20 and 45 MeV.-Phys.Rev.C, 1972, v.5, N4, p.1147-1155.

111. Schmitt H.W., Gibson W.H., Neiler J.H. et al. Absolute energy calibration of solid-state detectors for fission fragments and heavy ions.- Proc. Sec. Symp. Phys. Chem. Fission, Vienna, 1965, v.1, p.531-545.

112. Schmitt H.W., Kiker W.E., Williams C.W. Precision measure252ments of correlated energies and velocities of ' Cf fission fragments.- Phys. Rev., v.137, N 4B, p.B837-B848.

113. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Мохнач A.B., Семенов B.C., Токарев В.П., Шмарин П.Л. Энергетическая зависимость анизотропии при делении актинидных ядер ос-частицами с энергией 1927 МэВ.- Hi, 1980, т.31, вып. I,с.43-46.

114. Leachman R.B., Blumberg L. Fragment anisotropies in neutron-' deutron,- and alpha-particle-induced fission.- Phys. Rev., 1965, v.137, N4B, p.B814-B825.

115. Wu J.R., Chang C.C., Holmgren H.D., Koontz R.W., Alpha-particle break up at incident energies of 20 and 40 MeV/nucleon.

116. Phys. Rev., 1979, v.020, p.1284-1300.

117. Кибкало Ю.В. Полные сечения реакций при взаимодействии заряженных частиц с ядрами.- УФЖ, 1980, т.25, №9,с.1565- 1566.

118. Losano М., Escudero J.I., Madurga С. Nuclear structure effects in a frictionless formula for heavy-ion fusion.- J.Phys., 1982, v.C8, p.1259-1282.

119. Kailos S., Gupta S.K. Empirical description of heavy-ion fusion cross section.- Z.Phys., 1981, v.A302, p.355-359. Fusion barriers for heavy-ion systems.- Phys.Rev., 1982, v.C26, p.747-749.- 130

120. Баррет Р., Джексон Д.Д. Размеры и структура ядер,- К.: Науко-ва думка, 1981, с.120.

121. Gerschel С. Incomplete fusion reactions.- Nucl. Phys.,1982, v. A387, p. 297-312.

122. Scherwinsky R., Alevra A., Friese J. Entrance channel effets in nucleon and oc particle preequilibrium decay of ^Cu and 64Zn.- Phys. Rev., 1982, v. C26, p.113-119.

123. Viola V.R.Jr., Back B.B., Wolf K.L., Awes Т.О., Gelbke C.K., Breuer H. Linear momentum transfer in nonrelativistic nucleus-nucleus collisions.- Phys. Rev., 1982, v. C26, N1,p.178-187.

124. Hauser W., Feshbach H. Statistical theory of nuclear reaction.- Phys. Rev., 1952, v. 87, p.366-378.

125. Тишин А.С., Смиренкин Г.Н. Вероятность процесса деления и угловой момент. Препринт #Ш-546, Обнинск, 1975.

126. Back В.В., Hansen О., Britt Н.С., Garrett J.D., Leroux В. Experimental fission barriers for actinide nuclei.- Phys. and Chem. of Fission, v.1, Vienna: IAEA, 1974, p.3-23.

127. Back B.B., Hansen 0., Britt H.C., Garrett J.D. Fission barriers for doubly even actinide nuclei from (t,pf),(^He,df), (p,p'f) and (t,ccf) studies (IAEA-SM-174/27).- Phys. and Chem. of Fission, v.1, Vienna: IAEA, 1973, p.25-36.

128. Pauli H.C., Ledergerber T. Fission threshold energies in the actinide region.- Nucl. Phys., 1971, v. A175, p.545-555.

129. Истеков K.K., Куприянов B.M. и др. 0 применимости традиционных систематик вероятности деления.-ЯФ,1979,т.29,с.П56-П69.

130. Струтинский В.М., Пашкевич В.В. Энергии деформации ядер и деление.- Препринт, КИЯИ-73-1Я, М., 1973.

131. Simmons J.E., Henkel R.L. Angular distribution of fragmentsin fission indused by MeV neutrons.- Phys. Rev., 1960, v.120, p.198-210.

132. Игнатюк А.В., Истеков К.К., Смиренкин Г.Н., Роль коллективных эффектов при систематике плотности уровней ядер.- Я3>, 1979, т.29, с.875-883.

133. Анципов Г.В., Коныпин В.А., Маслов В.И. Плотность уровней трансактинидов вблизи энергии связи нейтрона. Препринт №2, АН БССР, Минск, 1982.

134. Delagrange H., Fleuri A., Alexander J.M. Fission probability calculations for heavy-ion induced reactions.- Phys. Rev., 1977, v. G16, p.706-715.

135. Рубченя В.А. Эффекты оболочечной структуры осколков при делении ядер.- Я5Б, I960, т.9, с.1192-1195.

136. Копеспу Б., Specht H.J., Weber J. Symmetric and asymmetric fission of Ra- and Ac-isotopes.- Phys. and Chem. of Fission, v.2, Vienna: IAEA, 1974, p.3-18.

137. Schmitt H.W., Ueiler J.H., Walter F.G. Fragment energy corpep 246relation measurements for э Cf spontaneous fission and * U thermal-neutron fission.- Phys. Rev., 1966, v.141, p.1146-1160.

138. Воробьева В.Г., Кузьминов Б.Д., Манохин В.Н. Средние кинетические энергии осколков при делении ядер.- Обнинск, 1977, (Препринт Ш-803, 1977).

139. Зодан X., Калпакчиева Р., Пенионжкевич Ю.Э. и др. Корреляционный метод измерения характеристик продуктов ядерных реакций с тяжелыми ионами.- Препринт ОИЯИ, P7-I067I, 1977,сЛ-18.

140. Адамов В.М., Коваленко С.С., Петржак К.А. Кинетическая энергия осколков при делении нейтронами с энергией14,5 МэВ.-ЖЭТФ, 1962, т.42.,с.1475-1477.

141. Грузинцев Е.Н., Иткис М.Г.,Околович В.Н., Толстяков В.Н., Смиренкин Г.Н., 0 влиянии углового момента и энергии возбуждения на массовые и энергетические распределения осколковделения ядер.- Препринт ИЯ§ 2-84, Алма-Ата, 1983.

142. Иванов Ю.Б. Поверхностное натяжение нагретых ядер.- ЯФ, 1981,т.34, М, с.45-57.

143. Ohnishi Т. Distribution of spontaneous fission fragment in nuclear astrophysical problems.- Asjbrophys. Space Science, 1975, v.34, p.321-345.

144. Рудчик А.Т. Система обработки физической информации на ЭВМ типа БЭСМ-4 (СОД-1).

145. Препринт КИЯИ-15-12, К., 1974.

146. Адеев Г.Д., Гамаля И.А., Черданцев П.А. Пштенциальная энергия тяжелых ядер цри асимметричном делении.- Я§, 1971,т.14, с.1144-1149.

147. Mustafa M.G., Mosel U., Schmitt H.W. Asymmetry in nuclear fission.- Phys. Rev., 1973, v. C7, p.1519-1531.

148. Pong P. Asymmetric fission.- Phys. Rev., 1953, v.89, p.332-338.

149. Панкратов B.M., Струтинский B.M. О возможности изучения деления при определенной энергии возбуждения составного ядра.-АЭ, 1963, т.14, с.171-176.

150. Баранов П.С., Протопопов А.Н., Эйсмонт В.П. Анизотропия деления 238U нейронами с энергией 3 МэВ.- ЖЭТФ,I96I.T.4I.c.l603-l£)06.

151. Воробьева В.Г. »Кузьминов Б.Д. ,Сергачев А.И.,Тараско М.З. Влияние энергии возбуждения делящегося ядра 239ц" на выхо ды и кинетические энергии осколков.- ЯФ, 1969, т.9,с.296-302.

152. Meadows J.W. Correlation of mass, energy and angle in MeV-neutron-induced fission of 235U and 238U.- Phys. Rev.,1969, v.177, p.1817-1825.

153. Дьяченко Н.П., Кузьминов Б.Д., Куке И.М. и др. Поиски корреляции между массовым и угловым распределениями осколков вреакции 226( *г , £ ).- Я§, 1976, т.24, с.17-21.

154. Воробьева В.Г., Дьяченко Н.П., Митрофанов В.§., Кузьминов Б.Д., Сергачев А.И., Поенару Д. Угловая анизотропия и асимметрия масс парных осколков при делении нейтронами.- ЯФ, 1977, т.26, с.962-965.

155. Аццросенко Х.Д., Ермагамбетов С.Б., Игнатюк А.В., Работнов Н.С., Смиренкин Г.Н. и др. Угловая анизотропия и структура барьера деления.-Phys. and Chem. Fission, v.1, Vienna: IAEA, 1969, p.419-435.

156. Igo G., Wilkins B.D. Alpha-particle reaction cross sections at 40 MeV.- Phys. Rev,, 1963, v.131, p.1251-1253.

157. Albinska M., Kleve Nebenius H., Planeta R. Investigation of fusion cross sections in the oc +^°Ca system. KFK 3427 Annual Report on Nuclear Physics Activities, 1981-1982, Karlsruhe, p.65-67.

158. Hornyak W.F., Glascock M.D., Chang C.C. Reaction 2^A1 +oc at E a 140 MeV.- Phys. Rev., 1979, v. C19, p. 1595-1605.