Проявление оболочечных эффектов в экспериментальных характеристиках процесса деления ядер тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

национальная академия наук украины : и^с|гитут ядерных исследований

проявление'оболочечных эффектов в

экспериментальных характеристиках процесса деления ядер

01.04.16 - Фтакка ядра и элементарных частиц

Автореферат диссертации на соискание зрелой степени доктора фиоихо - математических наук

2 7 ®

кибкало Юрии Васильевич

КИЕВ- 1995

Диссертация является рукописью.

Работа выполнена в Институте ядерных исследований HAH Украины

Научный консультант: доктор физико-математических наук, профессор ЗАИКА Николаи Иванович

Официальные олпоненты:

1. доктор физико-математических наук

РАНЮК Юрий Николаевич (ННД ХФТИ, г.Харьков)

2. доктор физико-математических наук, профессор ТОКАРЕВСКИЙ Владимир Васильевич (МНТЦ "Укрытие")

3. доктор физико-математических наук, профессор ХАРЧЕНКО Владислав Федорович (ИТФ HAH Украины)

Ведущая организация: Киевский Национальный Университет

Защита состоится 995 г. в часов на за-

седании Специализированного ученого совета Д 01.68.01Инсти-тута. ядерных исследовансй HAH Украины по адресу: 252028, г.Киев, пр. Науки, 47.

. С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Института ядерных исследований HAH Украины

Автореферат разослал 2^x^995 г.

Ученый секретарь Специализированного ученого совета кандидат физико-математических наук

ЧЕСНОКОВА Б .Д.

влияния оболочечпых аффектов и при более высоких онер-гнях процесс делени.* актинидных ядер определяется жидко-капельным барьером.

• Впервые получена энергетическая иависиыость отношения выхода осколков и раоикцы в высоте барьеров для симметричного и асимметричного деления ядер 235U и 23fU а-чг.стнцами п интервале онергий 20 - 80 MoD и покаоаио существование отих мод деления во всем исследованном интервале онергий вообу;:;дения.

♦ Предложен новый подход к анализу массовых распределений осколков с учетом полного у/лового момента делящегося ядра п покаоано, что на процесс формирования и рааделения осколков существенно влияет пз тольхо температура, но и полный угловой момент ядра, что должно способствовать раовитпю наших представлении о динамике процесса целения тчжелых ядер.

о Предложены новые кшлифепомеиологическис соотношения для описания формы массовых распределений осколков деления с учетом кластерной структуры ядер п неоапнеимых выходов осколков деления актинидных ядер на основе двумерного IV уссовского распределения, чта открывает новое направление в систематиоапин окснеримептчлышх дачных и поучении оако- -номерностя кпменеииа формы массовых распределений осколков в оанисимости от характеристик делящегося ядра.

•

Достоверность реоультатов, полученных в диссертации вытекает ио того, что:

э Работа выполнена на высоком ркспервменталыю-методичесхом уровне с использованием нескольких экспериментальных методик:

- дга измерения характеристик деления тяжелых ядер в ин-терьале онергий а-частиц до 27,2 MdB я дейтронов 13,6 МоВ на циклотроне У-120;

- для намерения характеристик деленн'; тяжелых ядер в интервале оиергий а-чгсгиц 40 - 100 ЫоВ на изохронном циклотроне У-210;

- для исследования характеристик вынужденного делении '.ктшшдных ядер методом полупроводниковой 7-спектро-

; скопии.

• Выполнено комплексное экспериментальное исследование процесса деления тяжелых ядер, образованных в равных ядерных реакциях, сиснольсованием разных ускорителей и различных методик в широком интервале оиергий возбуждении, что по-оволило получить наиболее полную информацию для данного процесса, свободную от многих систематических ошибок.

в Проведено сравнение полученных в диссертации результатов

■ с расчетами в рамках существующих теоретических моделей и экспериментальными данными других авторов, что поово-лило уточнить ряд теоретических положений и подтверждает адекватность выбранных подходов.

Апробация работы и публикации. Работы,вошедшие в диссертацию, выполнялись по Республиканским планам важнейших работ по естественным и общественным наукам, плану фундаментальных исследовании ГКН'Г Украины и ведомственному плану НАН Украины.

Основные результаты работ, представленные в диссертации, докладывались на Всесоюоных совещаниях п& ядерной спектро-схошш и структуре атомного ядра (1982 - 1990); Международной гонференции по лдерио-фиоическим исследованиям, посвященной 50-летию осуществления в СССР реакции расщепления атомного ядра. (Харьков, 1982), Всесоюзной конференции по нейтронной фиоике (Киев. 1983); Всесоюзном совещании но фиаике деления ядер (Обнинск, 1984); 15-м Международном симпозиуме но ядерной фиояхе. Деление ядер. (Гй.уссиг,198г>); Международной конференции, посвященной 50-иетию деления ядер (Ленинград, 1989); Всесоюзном семинаре по то шым ьомереииям в ядерной спектроскопии (Ужгород, 1990); Шжйародно1 юшференци, ирисвяченоТ 75-р)Чниц5 утворення АкадемП Наук Ужрални (Ужгород, 1993); IV

международной школе по ядерной фтгапке (Киев, 1994); на семинарах в Центральном институте фноики ГКАЭ СРР (Бухарест, 1983); Институте ядерной фиоики Польского агентства по атсм-ной энергии (Кратов, 1986); Институте ядерной физики ЧСАН (Ржеж, 1989); на семинарах и ежегодных научных конференциях ИЛИ HAH Украины, а такж". отражены в 25 научных публикациях.

Диссертация состоит но впедения, пяти глав, заключения и содержит 221 страницу машинописного текста, включающих в себя 39 рисунков, 12 Таблиц и список цитируемой литерагуры ио 160 наименований.

Копкретнпк личный млад автора в получение научных реоультатоз. При личном участ-Ш автора

1. Разработаны экспериментальные методики для измерения угловых, массовых и энергетических распределений осколков деления тяжелых ядер заряженными частицами нг циклотронах У-120 и У-240, которые позволяли регистрацию и анализ продуктов деления ядер как непосредственно на выведенной пучке заряженных частиц так п зумуяятивчых зыхо;;,оп нуклидов методом полупроводниковой ^-спегтросжопнл.

2. Получены окспернментал; ные данные по дифференциальным и интегральным сечениям и массовые распределения оскольов деления ряда актинидных ядер, образованных в реакциях с а-чагтицами и ионами 3Не в интервале энергий возбуждения до 100 МоВ.

3. Предложен метод определения вклада неупругих процессов я полное сечечие реакции при взаимодействии ааряжеиных частиц с тяжелыми ядрами в интервале энергия 20 •• 140 МоВ, основанный на сравнения результатов расчетов полного сечения реакций по оптической моделл и сеченгш обраяовения составного ядра но анализа полного сечения деления ядер.

4. с счетом вышеприведенного Метода выполнен анализ угяо-Bbix распределении осколков деления ряда актинидных ядер г получена энергетическая зависимость дисперсии распределения й"-состояний в седловой точке делящегося ядре в янтер-

вале опергик возбуждения до 14Q МэВ, что поаволвпо доке.-лизовать интервал энергий возбуждения (40 - ч5 МэВ), где происходит существенное уменьшение влияния обс.ючечных оффектов и процесс деления актинидных ядер при более высоких энергиях определяется х.ид.ш-капельным барьером.

5. На основании анализа массовых распределений осколков деления ядер 235U и 23äU а-частицами иглучена онергетнческая зависимость разницы л высоте барьеров симметричного и асимметричного способов деления в интервале онергии возбуждения 20 - 80 МоВ,'что позволило сделать вывод о суще ствовании, по крайней мере, двух указанных мод дьлегыя во всем исследованном интервале онергий возбуждения.

6. На основании анализа угловой »«изотропии ряда выделенных продуктов делания ядер MeU и 239Ри, образованных в реакциях с л-частицами п дейтрочаня при блх.зких энергиях возбуждения, показано, что угловая анизотропия для осколков симметричного и асимметричного деления в пределах ошибок измерений одинакоза.

7. Предложен повий подход к анализу массовых распределений ошшгои делении с учетом полного углового момента ядра. В рамках отого подхода проведен анализ массовых распределений осколков деления ядер mU, 239Pu и 240Pu, обраоовагных в реакциях с разними легкими частицами, п показано, что на процесс формирования осколков сзгщественпо влияет но только температура, ио п полный угловой момент делящегося ядра.

8. Предложено новое квапифономенологпческое описание массо-вы;: распределений осколков дчленпя с учетом кластерной структуры ядер, что пооволило воспроизвести форму массовых распределений осколков спонтанного деления а деления тепловыми нейтронами для 15 ядер в интервале от 22гТЪ до 258Fm,

а также для декиика 248Ри а-частицами с онергпяыи 20 - 80 МоВ.

9. Поеджвхено новое феноменологическое описание независимых

»

яо

выходов осколков деления актинидных ядер, что позволило хорошо воспроизвести форму двумерных распределений огкоя- • ков деления 236и тейповыми нейтронами в оависимости от оа ряда й числа нечтронов.

В работах, выполненных в содружестве с другими авторами, автору диссертация принадлежит личное участие в постановке оа-дач, радработхе методик тамерекия, участие в подготовке п проведении иомеренхш, обработке экспериментальны* данных, интерпретации и анализе полученных данных в рамках существующих теоретических моделей и подготовке текст публикаций.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ.

Во введении кратко освещено состояние вопросов, обосновала актуальность выбранной темы, определена цель работы в сформированы основные положения, выносимые на оащиту. Приведено описание структуры диссертации а дана информация об апробации и публикации реоупьтатов научных исследований.

Первая глава посвящена обсуждению круга вопросов, < вяогш-ных с (экспериментальными установками и м-ггорпгамя, исясяню- • ванными для проведения намерений на циклотронах У-120 и У-240 п получения достоверных данных по делению актинидных ядер.

Получение экспериментальных данных по делению актинидных ядер при энергиях вообуждслшг до ~25 МоБ осуществлялось на многоцелевой установке на циклотроне У-120 ИЛИ ПАИ У. Пучок а-частиц с энергией 27,2 МоВ фокусировался в центр первой камеры, где раомещался набор стандартных аллмянлявых поглоти телей, предназначенных для наменеггая оперта а частиц.' После прохождения поглотителей, пучок фокусировался вторым кгадру-польным дублетом во вторую камеру, в цел гее которой I низлагалась исследуемая мишень, и далее по ходу пучка располагалась оолотая мишень. Монгторированпе пучка осуществлялось по упругому рассеянию а-частиц на ьолоте двумя полупроводник) иымп детекторами. Один по отих мониторов использовался для контроля анергии и онергетического разброса в пучке а-частиц чосле прохождения поглотителей.

Номер-зция в энергетическом днапаиоце а-частиц 40 - 100 Мов была выполнены на выведенном пучке изохронного циклотрона У-240. Пучок а-частиц с помощью системы транспортировки выводился г (экспериментальное помещение а фокусировался двумя парами Евадругшдьчых лиш на голлиматор, который располагался перед камерой рассеяния. Посла прохождения исследуемой мишени в центре роакцаонноп камеры попадал на мониторную мишень в камгре-аналио^торе р. оатем тормозился <»а удаленном цилиндре Фарадея. Регистрация продуктов реакций проводилась детекторами, которые рчамещагись как внутри реакционной камеры, та* к снаружи камеры- анализатора. Контроль пучка по нонопроводу и его формирование с помощью щелей и диафрагм осуществлялись в Kpf стовинах.

Наряду с использованием прямых методов регистрации осколков деления ядер с помощью почуцроводниковых детекторов использовался метод иегчедованая реакции деления по 7-ио,|ученню продуктов, предварительно накопленных при определенных условиях г фольгах коллекторах. Установка для исследования вынужденного деления ядер по 7-иолучецию продуктов размещалась во многоцелевой камере и состояла во системы формирована» первичного лучка на мишепи и реакционной камеры. Реакционная камера иоготавпивайась двух конструкций длиной 60 мм и ?0 мм. В первом случав осколки вб^ваютсч в накопители, расположенные на торце 4 на внугреш.ей цилиндрической поверхности камеры, во втором - только На торцевой поверхности. Конструкции камер допускают рроаотаыюе их соединение вдоль осл пучка и позволяют измерять узловое распределение осколков или интегральный выход осколхсв при различных анергиях падающих на Ы&шень частиц.

Измерения 7-спектров ОскечКов деления проводились на спектрометрическом комппексе, состоящее ш юг кскальдою Ge(Li) детектора объемом 150 см3 фирмы "ORTEC", поо»о.лющсм проводить первичную обработку ^-спектров (сглаживание, нахождение центра тажеста пиков, площадей пиков t вычетом фойи, восЯен-ные поправки в т.д.). Относительное (энергетическое разрешение спектрометра (составляло 0,4% дал пиния 80Со * 1332 гвВ. Абсолютная «ффехтавность регистрации 7-кваитоь й зависимости

от энергии определялась прн поко?цч набора стандартных источников ОСГИ и с использованием 7-йзлучения радиоактивны:: нуклидов п пеночках распадов осколков спонтанно-делящегося J"Cf. Статистическая погрешность определения абсолютной эффективности не превышал.* 3%.

При выполнении данной рабо гы испольоовалссЬ ммшена m обогащенных иоотопов.232ТЬ, Г36и, 233U, 2Э81Г, J37Np, 239Pu. В качество материала для подложек мишеней использовались 1;С й ЗГА1. Выбор втих элементов обусловлен с одной стороны - относительно малым атошшу весом, что необходимо для обоспечелия ийокях величин выхода нейтронов в реакциях с оаряжечньшт частицами, а с другой стороны -достаточной Механической прочностью таких подложек, что обеспечило длительную сохранность мишеней з процессе измерений.

Прй выполнении данной работы лрименялись полупроводниковые детекторы двух типов. Для регистрации а-чгстпц нсйо?и>оова-япсь кремниевые новерхИостпо-барьсрные детекторы толщиной до 2 мм, энергетическое раорешени* которых было не чуне 1,2% для 5 МэВ а-частиц. Для регистрации осколков делений пспольэояа-ннгЬ прострельные nojcpxnocxiio-6apI ерные детекторы толщиной 30 - 50 мк:,1 ; энергетическим разрешением 0,5 - 1% для 5 МьВ га-частиц. Применение тонких детекторов обсспечиваго по.-шуга дискриминацию спектра осколков т фона а частиц, постольку пробзг осколков полностью укладывало: в толщине детегтора, а потеря энергии а-частицами не превышали в - 8 МеВ.

При измерениях для повышения надежности поаучае^гых данных и эффективности испоскз ования рабочего времени применялась многоканальная система регистрации а «акеллегалг рапных;. Она пооволяла регистрировать одновременно спектры от 8 рч-тектсров, G из которых йепогредстгашо регистрировали спектры осколков делений. 3 спектрометрьческсм канале осушествяялчсь функции основного уейпёния, отсечкь НЕОкоэнергетичесжого, фона и Шумов детеиторов, а тазже отбор совпадающих событий во временя. Усаленные и предварительно отобранные по яшгантуде й времен сигналы поступали для накоплений и дальнейшей обработки иа информационно-вычислительный комплекс» реапгюовэн-пый ка« модульНай trtcteMa, работающая й пинию.

Ъ данной главе также обсуждаются вопросы, свяоанные с методикой шмерения и абсолютизации интегральных и дифференциальных сечений реакций, массовых в энергетических распределений осколяов деления. Приводятся оценки погрешностей для полученных экспериментальных данных.

Во второй главе обсуждаются вопросы, связанные с исследованием угловых распределении осколков деления актинидных ядер. Поучение интегральных и дифференциальных сечений деления ядер оаряжешшми частицами является одним ио основных источников получения информации о различных свойствах делящихся ядер. Дгя количественного описания сечений деления при средних оперших вообуждения испояьоуются соотношения статистической теории, в которой предполагается, что распределение й'-состояний (А * проекция полного углового момента / на ось симметрии ядра) имеет гауссовский вид, а дисперсия отого распределения непосредственно свяоана с температурой f И аффективным моментом инерции ядра в седтвой точке

пропорционально сумме (или интегралу) по к и с, которая содержит три фактора: (а) коэффициенты проницаемости Т}{с) для прохождения черео переходное состояние с коллективной энергией г в деьатеяыюй моде; (б) плотность уровней в переходном состоянии (в) распределение вероятности деления ядра Анализ чтих сечений в широкой области онергий возбуждения делящихся ядер дает возможность исследовать степень влияния оболочечных эффектов иа статистические и динамические свойства ядзр. В частности Пооволяет проследить особенности хода внергетической оависимости алиоотронии угловых распределений осколков деления й, следовательно, величины которая служит важным источником получения сведений о переходных свойствах «Дер й сильнодеформировачном состоянии.

(1)

(2)

Для получения параметров входного канала реакции при энергии а-частиц < 30 МоВ было кспояьиозанс два метода анализа , экспериментальных данных. В первом, оначения кооффпцггсчтов проницаемости 7], полеченные во расчетов лс оптической моделл (ОМ), аппроксимировались простым соотношением Хюша-Уплльрс для проницаемости параболического бартера (ПБ). Параметры оптического потенциала находились из аналиоа экспериментальных данных по упругому рассеянию а-частиц. Во втором, проводился аналио «экспериментальных данных по полным сучениям деления с учетом вклада эмиссионного деления в приближении ПБ.

Сравнение данных по Полным сечениям реакций, полученные с помощью этих двух методов, показано на рис.1. Рдесь вь",но, что пра энергиях а-частиц выше кулонопского барьера, отз данные хорошо согласуются, тогда как при болзе .шоких энергиях наблюдается существенное различие. Причина отсго расхождения обусловлена вкладом прямых процессов при взаимодействии а-частиц с тяжелыми ядрами при онергиях ниже куяоно-вского барьера. При анализе вкспериментальных данных по улругоиу рассеянию с помощью ОМ отя процессы не отличимы от процессов, идущих через составное ядро. В сиучас анализа экспериментальных данных по полным сечениям деления с учетом ' вклада эмиссионного деления полу-, чаемые сечения образования составного ядра в гораздо меньшей степени тдвержегы переоценке ио-оа прямых процессов, поскольку такие 30 процессы при онергиях а-частиц, ле превышающих кулонопского барьера, приводят к возбуждению конечных ядер главным обралом ниже барьсрь.

деления и вероятность их распада «о каньлу деления пренебрежимо мала. Т&ким обраоом, последний метод позволяет отбирать

15 20 25

Е„, МеУ Рис.1.

только те события при взаимодействии во входном канале, которые приводят к полном}' слиянию падающей частицы с ядром и образованию составного ядра.

На рис.2 приведена онергетичесгая оааисимость величины дня делящихся ядер S36U, 238Pu, 2,0Рц, «2Pu и 343Cm. Светлыми и темными точками показаны литературные данные из реакции (n,f). темными треугольниками представлены данные из реакции (a,í), полученные при определении параметров входного канала реакции из анализа полных сечений деления в приближении ПБ.

Штриховой кривей показана энергетическая зависимость величины рассчитанная для деления только исходного ядра. Энергетическая зависимость велитчны {Щ)ср, рассчитанная с учетом вклада деления ядер после предварительного испускания одного или двух нейтронов* представлена на втоМ рисунке сплошной ии-

нией, Расчеты (.»норгсгзческок ¡^лкснмостя величины Щ прово-днлпсь в рамках сверхтекучей мг-'-елн „;дра н .та учитывалась онер гетическас зависимость параметра деявмостн ядра. Здесь наблюдается хорошее согласие полученных нами (значений Щ ио ана-лиоа си-частичных данных с теоретический и нейтронными данными. При этом необходимо отметить, что для данных, полученных с ОМ параметрами входного канала, наблюдается существенное расхождение с этики дагпшмй. ^

Для определения параметров входного канала в интервале энергий а-частиц > 30 МоВ в настоящей работе проведен анализ энергетической зависимости полного сечения реакций при взаимодействии а-частиц энергий 20 - 140 МоВ с ядрами, а та ..ж с определены вклады в ото сеччше прямых процессов и слияния иг-частиц с ядрами. Ио-эа отсутствия систематических экспериментальных данных по полны?,! сочениям реакции 1гри взаимодействии а-частиц с ядрами, а также сечений пряного слияния и ноупругпх процессов в указанном диапазоне гнергий нами вспольогзаны литературные данные различных работ.

Результаты анализов, проведенных в настоящей работе, показали, что при энергиях а-частиц итже кулоновского барьера прямые процессы вносят существенный вклад в полное сгченис реакции и могут искажать значения Я"2, извлекаемые ио анализа канала деления без учета этого фактора. При более высоких энергиях а-частиц (Еа >60 МоВ) наблюдается уже существенный «клад событий деления после неупругьх процессов и в сечелаз образования составного ядр*. будут давать вклад теяыо парциальные сечения с угловыми моментами до некоторого зрнгяческого значения

Испольоуя полученные выше параметры входного йанала реакции мы получили ио анализа дифференциал;,т/г-гх течений деления ядер 236и н 236и а-частицамь п ионами 3Ее энергетическую зависимость величины 1<1 в интервале энергий возбуждения 35 - 110 МэВ. Эти данные приведены на рис.3, где также сплошными лиья-ями показаны также гашп расчеты величины Щ по сверхтекучей модели дпя деления только исходного ядра в случае двугорбого барьера (I), с учетом эмиссионного деления (2) и дпя жпдкока-пельного барьера с учетом эмиссионного деления (3).

Здесь видно, что с учетом вклада прямых процессов, все экспериментальные значения Kg v. интервале энергий выше 44 МоВ хорошо описываются жидкокапельной гривой. Такой ход энергетической зависимости с учетом того, что было достигнуто хорошев описание атой зависимости в рамках двугорбого барьера

Рис.3.

деления в энергетической области < 30 Мов, говорит о tum, что в диапаооне онсргий возбуждения 40 - 45 Мов происходит уменьшение влияния оболочечных эффектов и седловая форма ядра постепенно сдвигается от формы, соответствующей второму барьеру, к жидкокаиельной седловой форме. Этот экспериментальный факт подтверждает теоретические выводы и локализует интервал энергий возбуждения, где этот переход происходит. В третьей главе обсуждаются вопросы, свяоалчьЬ с исследованием распределений осколков деления актинидных ядер по массам и кинетическим энергиям. Изучение массовых распределений осколков при делении актинидных ядер позволяет получать важную информацию о механизме реакции деления и в первую очередь - процессе формирования осколков. При втоМ интересным и малоисследованным является вопрос о \ оли оболо^зчпых эффектов

1S

на раоля-тных стадиях процесса делеиия. Наиболее ярко оболочеч-ная структура и сложных ядерных превращениях проявляется в асимметрии масс осколков деления актинидных ядер.

Систематические экспериментальные данные о массовых и (энергетических распределениях осколков деления актинидных ядер получены до энергий 36 МоВ. В настоящей работе проведены такие исследования для ядер "9Ри и 239Ри в более широком энергетическом диапазоне (< 80 МоВ), где основные харантеристн-.и массовых распределений осколков могут испытывать существенные иоменення. На рис. 4 представлена энергетическая (зависимость сечений симметричного (а') и асимметричного (а11) способов деления укапанных ядер в широкой области энергий вообуждення

(< 80 МоВ). Эти данные получены разложением массовых распределений на симметричную н асимметричную компоненту с помощью пяти гауссьанов. На рпсунке видно, что энергетическая , зависимость сечений деления для обоих ядер имеет одинаковый вид. При энергии вообуждення выше 45 МоВ сечения для двух способов деления становятся при- . мерно одинаковыми. Вели учесть, что при отпх энергиях вообуждення оболочеч-ные эффекты уже не играют

существенной роли в процессе деления, то можно говорить, по крайней мере, о двух равновероятных модах деления, которые наблюдаются на эксперименте во всем интервале -энергий возбуждения.

Исправленные На вклад ьииссионного деления величины отношений симметричного к асимметричному лыходов осколков для делящихся я^ер 239Ри и 239Ри в интервале энергий до 80 МоВ ис-ПольОовались для определения по статистической Модели раштцы

"Пк 1 1 ' А ' ' ' 1 ' ' 1 ' £ ' ' 1

МеУ

в высоте барьеров деления указанных двух мод. Результаты расчетов показывают, что для этих делящихся ядер при энергиях возбуждения до 40 МоВ различие в высоте барьеров симметричного и асимметричного способов деления составляет около 1,5 Мэв, что хорошо согласуется с литературными данными. При более высоких (энергиях барьеры для указанных двух мод деления близки по величине.

В настоящее время существуют различные представления о механизме формирования массовых распределений осколков деления тяжелых ядер. В одних случаях делается попытка объяснить этот механиом различием высот барьеров для симметричного и асимметричного способов деления, в других влиянием оболочеч-ной структуры осколков деления вблизи точки разрыва пли динамикой спуска делящегося ядра с барьера к тоЧде разрыва. Как показано выше, сравнение выходов масс осколков при симметричном и асимметричном способах деления актинидных ядер а-частицами разных энергии не противоречит гипотезе о различии барьеров деления для укаоанных двух мод деления. В то же время измерение угловой аниоотропни'осколков в зависимости от асимметрии деления, проведенное во многих работах, покаоало, что в пределах экспериментальных погрешностей нет различия угловой анизотропии для осколков симметричного и асимметричного способов деления, что может говорить о существовании одинаковых барьеров для дв>х мод деления и формирование осколков в этом случае должно происходить при спуске ядра от седловой точки к точке разрыва. Таким образом, существование разноречивых экспериментальных данных не позволяет сделать однозначный вывод о механизме формирования массовых распределений осколков деления. .

С целью исследования этого вопроса чамн были проведены измерения кумулятивных выходов и угловой анизотропии осколков деления 232ТЪ а-частицами с энергией 27,2 МэВ и 2т^р дейтронами с энергией 13,6 МэВ. Анализ экспериментальных данных, полученных в настоящей работе, показал хорошее согласие с результатами других работ. При этом необходимо отметить, Что угповаа анизотропия дяя оскояков, соответствующих симметричному и асимметричному способам деления, в пределах ошибок ио-

мерелпй одинакова, что не позволяет обнаружить эффект, связанный с различием фермы барьера деления для отпх двух мод деления.

В четвертой главе рассматриваются вопросы, связанные с исследованием зависимости массовых распределений осколков деления от онергпи возбуждения и полного углового момента делящегося ядра. Асимметрия массовых распределений осколков при спонтанном и ниокоонергетическом делепнп актинидных ядер обычно связывается с проявлением оболочечной структуры как долящегося ядра так и осколков в процессе движения ядра от седло-вой точки к точке разрыва. Детальный анализ окспернмснталь-иых данных показывает, что при формировании угловых, массовых и онергетических распределений осколков существенную роль Играет спектр переходных состояний над барьером деления, основными характеристиками которых являются коллективная опертая и полный угловой момент делящегося ядра. Зависимость интегральных н дифференциальных сечений деления от полного углового момента общепризнанна и хорошо исследована, в то время как при анализе распределений осколков по массам и кинетическим энергиям влиянием его полностью пренебрегаетсл.

В настоящей работе покапано, что массовые распределения осколков для делящихся ядер, образованных в реакциях с разного типа частицами при близких тшергиях возбуждения",' ям-дат различную форму. При отом отмечается, Что дисперсия массовых распределений минимальна при делении ядер 7-квантами и затем растет с увеличением м^ссы частиц, т.е. с ростом переданного углового момента во входном канале реакции.

В данной г.*аве предлагается метод анализа массовых распределений осколков деления актинидных ядер с учетом полного углового момента делящегося ядра. Здесь предполагается, что при спуске ядра с седловой точки к точке разрыва коллективная энергий и полный угловой момент делящегося ядра играют существенную роль в формировании осколков и, следовательно, массовое распределение осколкой, наблюдаемое на эксперименте, должно быть просуммировано по спектру переходных состояний в седловой точке

У(Л)~Х;(27+1 )ТМА), (3)

J=о

где (2.7+1)2]» - парциальное сечение образования составного ядра, 10(Л) - массовое распределение осколков для переходного состояния делящегося ядра с полным угловым моментом 3.

Для определения зависимости параметров, характеризующих массовые распределения осколков деления ядер, от онергии возбуждения и переданного углового момента в данной работе был проанализирован большой объем экспериментальных данных для делящихся ядер 236И, 2Г,эРи и 240Ри, обраоованных в реакциях с 7-квантами, нейтронами, дейтронами, а-частицами и ионами 3Не,

На рисунке 5 представлена оависимость дисперсии массовых распределений осколков и отношения выходов для симметричного и асимметричного способов деления ядра 236и, образованного в реакциях с а-частицами и нейтронами во входном канале, от онергии вообуждения и среднего углового момента. Из сравнения данных, представленных на отом рисунке, видно, что форма мрссо-вых распределений осколков в основном определяется вносимым угловым моментом, а нр энергией вообуждения составного ядра. Изменение как дисперсии массовых распределений осколков так и отношение выходов осколков симметричного способа деления к асимметричному носит линейный характер в данном Интервале изменения полного углового момента делящегося ядра.

В данной 1 лаве проанализированы массовые распределения осколков деления ядер 236и, 239Ри и 240Ри, образованных в реакциях с разными частицами во входном канале при близких энергиях возбуждения, переданный утловой момент при этом менялся примерно в два раса. Анализировалась только тяжелая группа оской-ков, чтобы не усложнять анализ необходимостью учета изменения выхода симметричной моды деления с ростом передаваемого углового момента. Зависимость дисперсии массовых распределений осколков от полного углового момента и температуры делящегося ядра, полученная в настоящей работе при температуре делящегося ядра, равной 0.58, 0.73 и 0.74 МэВ, близка к линейной. Достигнуто довольно хорошее согласие между .экспериментальными и расчетными данными, что говорит о необходимости учета влия-

НИЯ полного углового момента делящегося ядра при описания массовых распределений осколков деления ядер.

' В пятой главе предлагаются кваоифеноменологические модели для описания распределения осколков деления ядер по массам и оарядам.

В настоящее время накоплен богатый экспериментальный материал по исследованию массовых, оарядовых й энергетических распределений осколков делений для болшого числа актинидных

ядер в широком интервале опергий возбуждения. Существующие теоретические модели объясняют только отдельные аспекты отых распределений и не могут претендовать ча описание всего разнообразия явлений, влияющих на формирование осеолхой.

В Настоящей работе предлагается простая кваоифеномеиояо-гическад модель для описания массовых распределений осколков деления тяжелых ядер, процесс деления в которой разделяется на два независимых етапа. На первом отапе при движении к седяовой точке ядро последовательно проходит ряд кластерных конфигураций, с близкой (энергией. На второго отапе, во время спуска с седйо-вой точки к точке разрыва, происходит формирование осколков, а лотом и их разделение. Учитывая сделанные предположения массовое распределение осколков предлагается записать в виде произведения двух вероятностей, соответствующих первому Рд и второму TF процессам.

Г(А) - РЛТГ. (4)

Вероятность образования какой-либо осколочной конфигурации может быть связана с Проницаемостью ьерео внутренний барьер деления и формирование!* внутренней оболочечнон структуры оскопков при прохождении делящиеся ядром второго минимума. ТЪким образом, для параметризации РА мы выбрали следующую функцию

где :Ас = i А0 - масса делящегося ядра - дисперсия распределения ; D - среднее число нейтронов, испускаемых осколками С pa - варькруемыи параметр. .

Вероятность второго процесса Ьвяоана с проницаемостью через внешний барьер и упорядочением оболочечиой структуры осколков при спуске с седяовой точки к точке раорыва. Поскольку делящееся ядро на внешнем барьере имеет асимметричную форму, то TF должна иметь Также форму, аналогичную (2), но при втом ограничивать выход продуктов Симметричного Деления и диапа-

ооче масс А0 т ЛА

Тг 14 + с.гг]' (б)

щеар - дисперсия распределения Стг - нормировочная константа а ДЛ = (А„ - Л£)/2.

Поскольку существуют две основные моды при делении актинидных ядер, то необходимо ввести дополнительный член, учитыва ющнй вклад от симметричной компоненты

У(А)~СлРлТг + С3Р3, (7)

где Сд и С5 -нормировочные константы, а Р3 имеет гауссовскую форму

Р*=ехр(-(Л-Ло)7(2аЗ)). (8)

В рамках предложенного подхода в настоящей работе был проведен аналш литературных данных по массовым распределениям спонтанно делящихся ядер 252СГ,253Ез, 254'2И'2МРт, составных ядер МоТЬ, 2-:.М5и, «°Рц, 2ч5Ея, 25в,25арт) обраоованных в реакциях с тепловыми нейтронами, и наших данных для ядер 2391240Ри, обраоованных в реакциях с а■ частицами раплпчных энергий.

Сравнение теоретического описания с использованием чяти га-уссяанов и предлагаемого п настоящей работе показало, что степень согласия с экспериментальными данными приблизительно одинакова (ошибка ^¿жит В пределах статистической погрешности). Однако, необходимо отметить, что предлагаемое выражение для описания массовых распределений осколков деления строилось на Некоторых предположениях о процессах, происходящих в делящемся ядре и влияющих на формирование Массовых распределений осколков, имеет- вдвое меш Шее число варьируемых параметров и хорошее согласие с экспериментальными Данными, полученное при атом, свидетельствует о применимости данного метода к описа-» ншо .массог ь:х распределений осколков делений тяжелых ядер.

В итой же г лаге предлагается феноменологическое описание независимых выходов осколкоя деления актинидных ядер. В Настоящее »¡рема делаются попытка систематизации этйх распределений

с помощью эмпирических соотношений. Основными недостатками таких работ является то, что с помощью эмпирических соотношений описываются в основном одномерные распределения осколков по массам, оарядам или числу нейтронов.

Для описания независимых выходов легкой или тяжелой групп осколков деления в настоящей работе предлагается использовать двумерное распределенче Гаусса:

где

О - - 2р{г - - С^-^.")' п0)

Здесь Z, N - число протонов и нейтронов осколка деления, И^д - наиболее вероятные оначения Z и N для легкой и тяжелой Групп соответственно, сгк - дисперсия распределений яо й иЛ, /) -коэффициент корреляции, <7 = (-1)г(1 -р1) - пapaмeтpj учитывающий эффект спаривания.

В работе доказано, что распределение оскопков асимметричного деления 23517 по заряду и числу нейтронов хорошо описывается предлагаемым соотношением.

В оаключешш излагаются основные результаты, полученные в диссертации, которые можно суммировать следующим образом:

1. Созданы экспериментальные методики для намерения угловых, массовых и энергетических распределении осколков деления тяжелых ядер:

(a) для измерения дифференциальных сечений упругого рассеяния а-частиц и получения характеристик процесса деления актинидных ядер при энергиях до 27,2 МэВ на циклотроне У-12С;

(b) для измерения дифференциальных сечении упругого рассеяния а-частиц и получения характеристик процесса деления актинидных ядер в интервале энергий 40 - 100 МэВ на циклотроне У-240;

2С "

(с) для исследования характеристик вынужденного деления актиннд::ы.г ядер методом полупроводниковой 7-спехтр ->-

СК011ИИ.

2. Впервые получены следующие экспериментетьлые данные:

(a) полные сечения деяелш при взаимодействии «-частиц в интервале энергий 20 - 80 МоВ с ядрами 232Tlv236U и 238U;

(b) угловые распределения осколксз делены при взаимодействии а-частиц в интервале энергр"! J0 - 80 МэВ с ядрами

235JJ и 23CQ.

(c) углов: ie распределения осколков деления при г.оал: юдей-ствии ионов 3Ht в интервале онергий 40 - 60 МоВ с ядрами ^35U и 236Т';

(d) массовые распределения осколгов деления ядер 235U и 238 U о;-частицами в интервале энергий 20 - 80 МоВ;

(e) кумулятивные выходы изотопов91 Y, 97Nb, S7Zr, S9Mo, 105Uh, u2Ag, 115Cd, l26Sb, 127Sb, 131I, 132I, l33I, '^Te, 135Xe, "BLa,_ , изСе при делении 232 Tli а-частьцаии с онергией 27,2 МоВ -и 23'Np дейтронами с онергией 13,6 МоВ

(f) анизотропия выделенных изотопов lfl5RIi, i,JAg, 115Cd, 131I, 132Te, 133I, изСо лрп делении 232ТЬ «-частицами с онергией 27,2 МэВ и 237Np дейтронами с энергией 13,6 МоВ;

3. Проведен анализ полных сечений деления ядер 232Th, 235U xt 235U а-частицамп в интервале энергий 20-140 MdB ло оптической модели (ОМ) и в приближении параболического барьера (ПБ). Получена информация э зкладе неуппугш: процессов в полное ссчеппс: реакций иг. з мзаимодойстыш а-частнц с тяжелыми ядрами в этом интервале oiiepririi. Показано, что в области oiiepi ли а-частьц ниже кулоловежо-о барьера (Ej < 23 МэВ) неупругпе процессы на приводят к деле.ип, поскольку энергия возбуждения ядра в атих реакцьях иг п])евышает вы соты барьера „елечшг, но приводят к оавышьлпю ниачения

сечений образования составного ядра, вычисляемых ко оптической модели. При более высоких онергиях налетающих частиц (Еа > 60 МеВ) вклад делении после неупруггтх процессов становится уже существенным и может искажать вовлекаемую из анализа экспериментальны:: данных информацию о характеристиках процесса деления. Таким образом, для корректного описания получаемых данных при средних энергиях возбуждения необходимо учитывать механизмы процессов, предшествующих образованию делящегося ядра.

4. Проведен анализ угловых распределении осколков деления ядер 23би, 239Ри, 240Рч, г42Ри и 243Сш, обрадованных в реакциях с а-частицамп п ионами 3Не, в интервале энергий возбуждения до 140 МоВ. Учет вклада неупругпх процессов во входном канале позволил корректно получить в отом интервале энергетическую оависпмость дпеперепп К-состоянпй (А'о) в седловоп точке. Показано, что в интервале энергий возбуждения (40 - 45 МоВ) происходит значительное уменьшение влияния оболочечных эффектов и седловая форма делящегося ядра постепенно сдвигается от формы, соответствующей второму барьеру деления, к жидкокапельной седловой форме, что подтверждает выводы, сделанные в ряде теоретических работ, и локализует интервал энергий, где этот переход происходит.

5. Проведен аналио массовых распределений осколков деления ядер 235и и 236и а-частицами в интервале энергий возбуждения 20 - 80 МэВ. Получена энергетическая зависимость отношения выходов осколков и разницы в высоте барьеров для симметричного и асимметричного способов деления. Показано, что различие в величине барьеров деления коррелирует с изменением влияния обопочечных эффектов на основании чего Делается вывод о существовании, по крайней мере, двух указанных мод деления во всем исследованном интервале энергий возбуждения.

6. Проведен анализ кумулятивных выходов и угловой анизотропии ряда выделелных продуктов д-дакия ядер 235и и 239Ри,

• обрадованных в реакциях с а-частицами и дейтронами при

близких энергиях нообуждсч.ия. Наблюдается хорошее согласие этих данных, полученных меюдом полупроводниковой 7-спектроскошш, с экспериментальными данными, полученными другими методами. Иокаоано, что угловая анпчотрония для осколкои, соответствующих симметричному и асимметричному способам деления, и пределах ошибок измерении одинакова.

7. Предложен пошли подход к анализу массовых распределений осколков с учетом полного углового момента долящегося ядра. О рамках предложенного метода проведен анално массовых распределении осколков деления ядер 23йи, 2311Ри н 2'10Рп, образованных и реакциях с различными легкими частицами при близких энергиях возбуждения. Покапано, что на процесс формирования п разделения'осколков существенное плпяннс оказывает не только температура, но и полный угловой момент делящегося ядра, что должно способствовать развитию наших представлений о динамике процесса деления.

8. Предложено понос квазнфечоменологическое описание массовых распределений осколков деления с учетом кластерной структуры ядер. Данный подход позволил хорошо воспроизвести форму массовых распределений осколков спонтанного деления • и тепловыми нейтронами для 15 актинидных ядер в интервале от 22ЭТЬ до 258Рп1, для 24<)Ри 1) интервале энергий о-частиц 20 -80 МоВ, что открывает новое направление в систематизации окспсрименталшых данных и установлении закономерностей ьоменения массовых распределений осколков в зависимости от характеристик делящегося ядра.

9. Предложено новое феноменологическое описание независимых выходов осколкои деления «актинидных ядер на основании дву-

мерного гаусссвского распределения. Данный метод позволил воспроизвести с высокой точностью форму изотопных распределений осколков в интервале Ъ 31 4- 43 и 52 + 50 при делении 235и тепловыми нейтронами, что открывает новое направление в исследовании многомерных распределений осколков деления Ядер.

Основные результаты, представленные в диссертации, опубликованы в слеадющгх работах:

1. Заика H.H., Кибкьло Ю.Б., Мохнач A.B., Немец О.Ф., Се-мелоз B.C., '1Ъкнрев В.П., НЬ.арин П.Л. Упругое оассеяние а-чаг.тиц с онер-иен 19 - 27 МоВ на актинидных ядрах. ЯФ, 1979, Т.29, С.1449-1452.

2. Кибкало Ю.Р. Полные сечения реакций при взаимодействия оаряженных частиц с ядрами. УФЖ, 198Р, Т.25, С.1574-1575.

3. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Мохнач A.B., Семенов B.C., Токарев ß.IJ, Шмарин ll.Jl. Энергетическая оависимость анизотропия при делении актьнидных ядер а-^астицами с онергией 19 - 27 МоВ. ЯФ, 1980, Т.21, С.43-46.

4. Заика H.H., КиСкало Ю.В. Деление актинидных ядер при средних o.ieprnax возбуждения. ЯФ, 1982, Т.35, С.583-590.

5. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П. Деление актинидных ядер а-частицами энергий 20 - 100 МоВ. ЭЧАЯ, 1983, Т.42, С.189-193.

6. Эалха II.П., Ккокало Ю.В., Токарев В.П., Шитюк В.А. Энергетическая зависимость анизот ропии осколков деления и К* некоторых алти.шдных ядер. В кн. Нейтронная физика, М., ПНИЙ Атэмчнформ, 1984, Т.1, С.309-313.

7. Заика Я.И., Кпбкало Ю.Ь., Токарев В.П., Иткис М.Г., Каменев к.А., Мульгин С.И., Окотович В.Н., Игнатюк А.Л., Смиренкин Г.Н. Эффект углового момента в делегиы доактшшдьых ядер. В кн. Нейтроньая физика, М., ЦНИИ Атоминфсрм, 19S4, Т.2, С.31-36.

8. Заика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П., Шитюк В.А. Учет параметров входного канала и гмиссионною деления при анализе данных по делению актинидных ядер (Еа < 100 МоВ). ЯФ, 1984, Т.39, С.548-555.

9. Заика Л .И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П. Дисперсии распределений Проекций углового момента при взаимодействии ядер с а-частицами. ЯФ, 1985, Т.41, С.1454-1459.

10. Заика Н.И., Кибкало Ю.Е., Токарев Ь.П., Шитюк В.А. Особенности массовых и энергетических распределений осколков при делении 235U и 236U а-чгстицами средних энергий ( < 80 МэВ). ЯФ. 1985. Т.42. С.304-311.

11. Заика ILM., Кибкало Ю.В., Токарев В.П., Шптюк В.Л., Гру оиидев E.H., Иткпс М.Г., Мудьгнн С.И., Окололлч В.Н., Русано» Л.Я., Толстихоп В.Н. Энергетическая оависнмосгь характеристик деления актинидных ядер ттонапи 3Не энергий 40 - СО МэВ. УФЖ, 1988, Т.ЗЗ, С.809-813.

12. Заика H.H., Кпокало Ю.В., Парлаг O.A., Спкора Д.И., Токарен В.II., Шитгак В.А. Массовые и энергетические распределена^ осколков деления ядер 232Th о-частяцами с 1»нергипми 21 - 26.4 МэВ. УФЖ. 1ÜS9. Т.34. С.493-498.

13. Заика H.H., Кибкало Ю.В., Ленде.. А.И., Парлаг O.A., Спкора Д.И., Шитюя В.А. О вооможпоетях и точности измерений характеристик продуктов дрлсипя лдц> методом по.тупрозортки-еой 7-спектроскол1Ш. Вопросы точности ч ядерной снектросгопип, 19S0, Вильнюс, с.143-143.

14. Заика Н.И., Кпбхало Ю.В., Ленде-: А.И., Парлаг O.A., Си-кора Д.И., Шптюк В.А. Кумулятивные выходы оскоиоа г.ри делении 232ТЬ а-частицамп с энергией 27,2 МоГ. УФЖ. 1992. Г.37., С.327-329.

15. Заика П.И., Кибкало "О.В., Лелдел Л.П., Парлаг O.A., Cr-, пора Д.IL, Токарев В.П., Шатюк В.А. О noow, жнустй п точности определенна угловых распределений оскел?ов делен:lïi выделенных масс методом полупроводниковой гамма-гисчтро! ьоияп. Ломеря-тельная техника. 19£3. N1. С.59-61.

Iß. Залка M.I., Юбкало Ю.В., Лендел O.Í., Парлаг О.О., Cimpa Д.1., Токарев В.П., Шит:«:: В.А. Kyroni роопод'ьчя уламглв штдшеиих мае при иодш 238U та 239?и. УФЖ, 1994, Т.39, С.35-3«'.

17. Эаика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев В.П., Шитгох В.А.,. ПХмарин П.Л. Воапмодейч/пмте а-чаг.тгц энергий 80 и 100 МэВ с ядрами 235U и 233U. Препринт КИЯИ-32-13, Киев, 1982, С.4-7.

18. Заика H.H., Кибкало Ю.В., Токарев В.П., Шптюк В.А. Исследование деления актинидных ядер а-частицлмк с энергией 40-80 МэВ. Препринт КИЯИ-83-12, Киев, 1983, С.6-14.

1С. Ки5ка.ло Ю.В. Феноменологическое описание независимых выходов осколков при делении :?'U тепловыми нейтронами. Препринт ККЯИ-87-27, Киев, 1987.

20. Zaib N.I., Kibkalo Yu.V., Toka-ev V.P. The peculiarities of actinide nucleus fission at < 150 MeV excitation. Int.Conf."Fii"tieth

anniversary of unclear fission", Leningrad, USSR, 1989, P.69-70.

21. Оаика II.И., Кибкало Ю.В., Лендед A.Il., Парлаг О.А., Си-кора Д.И., Токарев В.И. Исследование массовых и угловых распределений осколков вынужденного деления актинидных ядер методом полупроводниковой 7-спектроскопни. Сб.: Доповда ювкейно! конференцп 1ЕФ-93, присвяченог 75-р)ччю Академ)? наук Украпш. Ужгород. 1993. C.19G-199.

22. Уаика Н.И., Кибкало Ю.В., Токарев B.IL, Лендел А.И., Парлаг О.А., Снкора Д.й. Угловой момент и массовые распределения осколков деления ядер. Сб.: Допавщ') ювшейно! конференщ? 1ЕФ-93, прнсвячено! 75-р1ччю Академн наук Украши. Ужгород. 1993. С.192-195.

23. Кибкало Ю.В., Устинов А.й. Кваонфеноменологическое описание массовых распределений осколков деления ядер. Сб.: До-нов1д1 ювшейно! конференцп 1ЕФ-93, присвячено! 75-р1ччю Ака-демН наук Украши. Ужгород. 1993. С.200-203.

24. Kibka.lo Yu.V., Ustinov A.I. New approach to parametrization of fission fragment mass distribution. Collective Nuclear Dynamics, The fourth KINR international school on nuclear physics, Kiev, 1994, P.415-419.

25. Zaika N.I., Kibkalo Yu.V., Tokarev V.P. Actinide nuclei fission at medium excitation energies. Collective Nuclear Dynamics, The fourth KINR international school on nuclear physics, Kiev, 1994, P.399-404.

К ¡окало JO.В. И роя в оболопкопих ефегпв и сксперименталмшх характеристиках ироцссу иодшу ядер.

Дисертащя на одобуття вчеиого ступени доктора фшико-матема-тичних наук in сисчиши.ностм 01.01.1(5 - фишка ядра та елементар-иих частннок, 1нстптут ядерних доанджепь II ЛИ Украшн, Кшв, 1095.

Оахищаеться 25 науковнх" роб'гг, як*! мштять результат ексиерл-ментальпих доапджень штегральних да ди([)с[)сш*.1 iiiiих nepepinin, а Також Maroni рооподЬш уламкш иод1лу дсяких актпшдпих ядер в iiiTcpuaiii eiiepriii ибуджеинл до 100 Meß. Остановлено, що в штернал'1 енерпй обуджсппя -10 - 45 МеВ нщбуваеться ипачне имен-шения ннливу оболопкопих ефекч ¡в i нроцес иодьчу актшпднях ядер при нищих енерпях ниаиачасться рщшшокраиельшш бар'сром. Заиропоноваио новин иiдr<Iд до аналшу масоних |)П1>под1Л1п улпмкш нодшу ч урахуиаппям поипого ку гового моменту ядра. Паиропоно-ваио нов! феномеполопчш шдходи до опису масоних таоарядових рооподь'пв уламк'ш нодшу ядер.

Kibkalo Yti.V. Display of shell effects in the experimental characteristics of nuclear fission process.

Thesis lor doctor of science in physics and mathematics on speciality 01.0 1.1(5 - physics of nucleus and elementary particles, Institute for Nuclear Research of the Ukrainian National Academy of Sciences, Kiev, НШ5.

25 scientific works are defended where there are given results of the experimental investigations of integral a.ui differential cross sections and fragment raajs distributions for fission of some actinide nuclei in energy interval up to 100 MeV. It is shown that the shell effects influence decreased in the excitation energy interval 10 - 15 MeV and fission process is defined by the liquid drop harrier at more large excitation energy. Л new approach is proposed for analysis of fission fragment mass distributions accounting for total angular momentum of fission nucleus. New fenomenulogical approaches for description of fragment mass and charge distributions are proposed.

Ключом «ока: подш ядер, uepepiun подшу, роопод'иш уламк'ш подшу, оболонкои' сфекти, бар'ери подшу, кутоиий момент, оаряд-жеш частники, актишдш ядра.