Формирование векторных характеристик волновых фронтов в системе ступенчатое волокно-кристалл тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

СИШ)ЕРОПОЛЬСКИл ГССУДАРСТВЫШМ УНИВЕРСИТЕТ

Р Г Б ОД

УДК 666.189.'¿11:535 На правах рукописи

ЛАПАЕЗА Светлана Николаевна

¿ОРМИРОЗДНИЕ ВШТОРШХ ХАРАКТЕРИСТИК ВОЛНОВЫХ ФРОНТОВ 3 СИСТЕМЕ СТУПЕНЧАТОЕ ВОЛОКНО-КРИСТАЛЛ

■Спеимвлькесть С1.04.05Оптика, '.' АВТОРЕФЕРАТ-

диссертации на соискание ученой степени кандидата -физико-• 'математических- наук'

Научный руководитель." доктор физико-математических- наук, профессор -ВОЛЯР А.В.

Симферополь,- 1594:

Рабета выполнена в Симферопсльсяоы государственном университете.

Научный руководитель: доктор физико-математических наук,

профессор В01ЯР-А-Б. •

Официальные оппоненты: доктор"'физико-математических наук

САХНОВСКИЙ M.D. '

кандидат физико-математических наук . ТОКАРЕВ В.И.'

Ведущая организация: Институт физики Академик каук Украины

* ' uTi^

Защита состоится "¿3 " ИРлд/ЪЯ 1994 г. а часов

на заседании Специализированного совета К.068.16.06. яри Черновицком государственном университете им. Ю.Зедькозича по адресу: 274012, г.Чернов№-12, ул. Коцюбинского, 2+,

С диссертацией могло ознакомиться в библиотеке Черновицкого государственного университета.

Автореферат разослан " /Р " ок.7 1994 г.

Ученый секретарь Спец йализироэанксго^-^С^ —___ Мохунь И.И. ■

совета

основная характеристика раьсть;

3 диссертации экспериментально и модельно-теоретически вскрываются основу влияния оптического эффекта Магнуса (СЭМ) на поляризацию_света, распределение интенсивности света на выходном торце волокна. Рассматриваются способы управления поляризацией СВФ волны при четырехпучковом смешении. 3 работе рассматриваются способы передачи поляризационно-годулиро--ванного сигнала через систему шогомодовое врлокно/фот.орефран-тивный кристалл'. 3 частности, анализируется вопрос формирования заданного, распределения поляризации света на в'ыходе системы волокно/кристзлл. '

А к т -у а л-.? ч о с т ь тем ы- .Известные гесметро- ' ролновь'5 способы описания-распространения с юта через с ту- ' тнчатые многомодсске волокна не учитывали особенности проявления СЪН в волокне, в частности, взаимозависимость кручения лучевой каустики волны и изменение состояния.поляризации света. Ьто приводило к .-неточному опйсанип распределения интенсивности света на вьос одном ..торце волокна -и затрудняло передачу поляризационной.информации через систему' волокно/крис--талл, а также-конструирование:Датчиков физических величин.

Исследование нетрадиционных- оптических- явлений, таких как фаза Берри и -создание..на'их-основе оптических

устройств передачи информации.как.показано'э данной работе, открывает перспективу не только исследования фундаментальных- оптических явлений,-но и создание принципиально нот-х. устройства-передачи к регистрации информации. Напргмер, ;-.с-следсвание. СС-М' д^ет возможность ьскрггь.осг'сзнке закономернее:;-, ззашозашсимостк сазь: »ерри л; .и,»',;. '.¡спользован:.е Ьтй>

эффектов в системах передачи и сбора информации в значительной мере расширило.бы наши технические возможности.

?! началу выполнения -анной работь не был открыт СЗГЛ з ступенчатых многомодовых волокнах, не были вскрыть- особенносг-ти проявления этого эффекта .в .различных типах волокна и не проводились'исследования по снижению отношения сигнал/цум в"' системе волокно/кристалл. Не было создано способа управления поляризацией ОВФ волны на ФРК, а следователоно, не существовало возможности компенсации поляризационных искажений в системе волокно/кристалл.

Ц-ель^работы состояла в следующем:

1. Исследование особенностей- проявления углового смещения в многомодовых ступенчатых волокнах, ¿ыявление зависимости удельного углового' вращения волновых каустик от характеристик волокна. Влияние переменной крибиэнк на величину удельного вращения..

2. Исследование способов управления поляризацией обращенной по.фронту волны при чётырехпучковом смешении.

3. Исследование условий компенсации'поляризационных, шумов при передаче поляризационно-модулированного сигнала через систему волокно/ФРК.

4- Обоснование методики.измерения углового азимутального.' смещения-посредством исследования Фурье-образов полей ' мнимых источников и волновых-каустик, формирующихся на вы-, ходном. Торце волокна. .'■■ ', ' .

Н а у ч\н а. я . н-о в и з н ;а работ к. Зпервке экспериментально исследован СЭМ в многомодовых ступенчатых .волокнах, дана модально-теоретическая ее трактовка. Впервые

.4

экспериментально исследованы условия управления поляризацией С;3«> волны при четкрехпучковом смешении. Определены условия записи динзмической решетки но И л/Ь03 •.Ре3"'" или оптимизирующие поляризационное С-З^. Впервые экспериментально показана возможность снижения поляризационного ¡¿ума, воэникам-шего^ (результате'углового смешения за счет вкбош. оптижш.-.ноге слоеоса модуляции.- • •

Научная и п р а к т и ч е с к а ц с н о - с ? ь. Результаты- работы вскрывают физический механизм углового азимутального смешения поля после волокна, колебательную' неустойчивость лучевой -траектории локальной, волне- в пгоцсусе поляш'зации света в.волокне. Яогазакупути 'создания ус.роисчв 03$ с управлением алляриэацией оорааенной волнк. Разработана система вслокно/ФРК, 'снижавшая лрляриэапионнк/;:иум, вкзвдннк;: ■^согласованностью СЭМ прямой и'обратной волнк. .

С с. нов н ъге з а-ц и ¡ц- а е м в пол оке н, к я: Эффект .вращения плоскости распространения локальней .волнь: в ступенчатой многомедовом цилиндрическом волокне, .-г.-. зкваёмый оптическим-эффектом Магнуса, связан с боковым сме-ае-.,нием .локальной волнь- по'Федорову пр» отражении ст ¿иэлсктри-:веской ловерхности..При этом: ''.

начальное-вращение плоскости локальной волнь-' в волокне совпадает о'направлением врац'ения диркулярнс-поляризсваннсй ¿падавшей -волнк; \

".'•.--"вращение плоскости локзльной волнк-колеблется стнссу-тельно-начального¿положения на вхс-днсм .терне" вследст 1<;:с ;:г— - менени.ч сботоякия поляризации-'при распространен!!;', вдоль вс-■докйа;:

- удельное'кручение плоскости локальной волны в волокне с круговь'м поперечным профилем пропорционально квадрату кск-вианы волокна. . •

2. при четирехпучковсм смешении возможно не только осуществлять поляризационное. ОВФ, но и управлять полясиз-щиаи * обращенного пучка, сохраняя фазовое обращение.

Основным фактором, влиявшим на качество поляризационное передачи информации в системе волокно/фоторефрактивиый кристалл является несогласованность оптических, эффектов Магнуса прямой и модулированной обратной волны. Поляризационная модуляция в системе волокно/кристалл наиболее оптимальна пси модуляции азимута поляризации, но вносит высокий уровень шума. в восстановленную волну при.модуляции эллиптичности.

Публикации. Основные-материалы диссертации опубликованы в 15 научных работах, список которых привадится в конце автореферата. •

А п р о б а ц и я .р а боты. Материалы диссертации были предстаалены на Х1У Международной конференции по когерентной и нелинейной оптике (Ленинград, 1991); Международной Кбнференции "Оптика жидких кристаллов, фсторефрактизных и гетерогенных сред" (Алушта, 1992; Севастополь, 1992); Зсрсса.£ тйег^. сп . Ркс>Ь-г&£гас1их *псхЪ&иа£, -

Личный вклад -соискателя заключается в непосредственном участии совместно с научным руководителем 8 постановке задач; участие з расчетах: а) деполяризации света в стуйенчатых волокнах, б) оптимальных условий передачи поляризационне модулируемого (П1Д) сигнала в системе волокно/

е-

¿'РК при 01»; проведение экспериментов по передаче МП сигнала, определение оптимальных условий записи дифракционных решеток, исследование физических характеристик Ой! в ступенчатых волокнах .

- О О ъ е м " и с т р у к т у р а л и с с с р т а ц и и. Диссерв-пция состоит из введения, трех глав, заключения, 61 рисунка, списка литературы из*"Ш•наименования. Работа содержит 17» страниц машинописного текста.

' С0Д2РЖАШЕ РАШШ

Зо введении сделан оОзор литературы. по вопросам исследования смещения Федорова ка плоской границе газдели дЕух сред (смешение Федорова связано с'боковым потоком, возникающим при полном внутреннем отражении локзл&нсй волны), а также Со"' в градиентных и ступенчатых волокнах. Сбсукден вопрос правомочности-описания света как на языке лучевой оптики, так и посредством волновой теории. Показано, что описание поляризационных процессов в волокне на основе метода локальных плоских золн (Снайдер, Лав) имеет тот.,же.порядок приближения, что и описание этих процессов на основе ЬР -мод с деполяии-зационными поправками в первом приближении теории возмущении.

Дан обзор, методов поляризационного ОЗи при вь-рожденком •4-х_пучковом смешении. Рассмотсены принципа передачи инфссю-аии через систему вслокно/Фгл, Дан аналитический о6зо~ литературу по вопросам .формирования, преобразования к восстановления поляризационных.характеристик волковьх фронтов после многомодовых градиентных и ступенчатых волокон.

. Дан подробный. анализ литературы по .вопросам восстановления поллпизвдш: и.тззы золны в системе зслскнс/ФРН ппи ОВФ

»' - -' . .V. . ..

7

. 3 ' п е р в о й главе рассматриваются два азаимо- . связанных эффекта: I) смещение ¿едсрсг« £1*3 '; 2) оптический эффект Магнуса [2*, ВЗ .,

Ф.И.Федоров утверждал, что при.отражении луча от плоской границы раздела двух сред возникает кроме потока вдоль плос-» кости распространения луча и боковой поток. 3".результате возникают два смещения: I) параллельное смещение ГсосагХанке-ля - <§,| ; 2) перпендикулярное. & . Величина перпендикулярного смещения .зависит от.состояния поляризации гадающей волны, ¿тот эффект в ступенчатых многомодовых волокнах'проявляется'■' 'как СЗУ. СЗМ заключается в-том; что. меридиональная плоскость, в которой .распространяется локальная волна, поворачивается;на угол 5ё>- ,. Величина угла- поворота эв. -зависит от состояния поляризации-падающей локальной волны, - ',;'<:••■■■ ■'.;.'.'

' 3 градиентных, волокнах .состояние поляризации локальной волны при распространении ее вдоль волокна не. изменяется. Поэтому з таких волокнах СЗМ приводят., к.-постоянному-зращении-• меридиональной плоскости..- ' • ..• ' -

В ступенчатых аолокках вследствие полных внутренних от- • ражений состояние поляризации локальной волны изменяется вдоль валекна от круговой до линейной и наоборот,.'постоку■ величина и направление■угла.поворота меридиональной; .плоскости непрерывно меняется. Описанный процесс приводит.к колебаниям каустик ыеридиойальных лучевых: траекторий/ -

8 работе ясследуется СЭМ; на существенно -многомодовых-волокнах длиной.Й. V10-13 см..: В них .0Ш проявляется, в смещений каустик-лучевых"траекторий-на-выходном торце вслскыа при, смене состояний поляризации-.на входном..торце. Пс углу-' смейте-

нг.й этих 'каустик определялось удельное вращение меридиональ-. ных траекторий, Экспериментально исследована завйсимость смешения меридиональной .плоскости от радиального угла локальной волны (рисЛ), ¿ункция носила осциллирующий характер с изменением величины и направления смешения.-

Экспериментально показано, что на пготекание ьс'.л п сту-

' г

пенчатътс .волокнах кроме радиального влияет также и азимутальный угол. Для косых лучевых траекторий наблюдалась псеаессия-каустик, которая резко уменьшалась с увеличением азймутадьнс-гс угла. •

. 3 работе исследовалась зависимость, удельного -смещения Каустик меридиональных лучевых- траекторий от радиусл попетзсч-ного сечения.круглых ступенчатых волокон. Экспериментально пЬказано, что удельное' смещение ае' прямо пропохэцион-'льнс квадрату-кривизнь1 отражающей поверхности Лкризия 1 рис.2). Такая пропорциональность объясняется тем, что линейное смещение (смешение-Федорова -нэ .плоской границе раздела Двух сред) в круглом волокне приводит к;угловому смещению локальной Ьолны- Угловое- смещение для одного-отражения " обсзтнс пропорционально радиусу поперечного сечейик 'волокна. Удельное же. смещение где 2 , поэтому- У/Л2

. Отдельно исследовался вопрос связи знака вращения в циркулярной локальной волне ц-Я^1авления углового смешения.. В

• » -

литературе были по 2 тему вопросу противоречивые сведения. Так, например, -аС-утверждалось, что направление циркуляции и направлен»« вращения спекл-картинн имеет сдкнаксзги ■знак, а в£ З9^ утверждало^ обратное. Ь работе подтверждено первое првдпвложение. Экспериментальное угловое смешение определялось сменой на .входном.торце волокна состояния пеляги-

эе,

72 60

4о

35

24

12' 0

-24

' 'II'

■ 6 - 3

—дет

10

U .íí.-ii.

t",!c . i

12 т/Г .:•:,;.

.ю

рации-с линейкой до круговой, 1ресавалесь показать, что любые линейные состояния поляризации | 9 | , ^ | или ~ч | х |

дзет одну и ту же величину смещения каустик. Показана равнозначность различию: линейных поляризаций, взятых как точки

отсчета в определении величины и направления • смечешь:. ^ р<~.-о

соте 'исследовалось удельное смешение каустик существенно

многомодовых-ступенчатых эллиптических волокон с оксц'.-нтр.п-

сйтотом 8 = 0,87 к е = 0,5. Кривые зависимостей

приведены на рис.«:. Построены зависимости смешения эе' ст

мгновенного радиуса волокна (кривая 2 для волс.ккп ев- 0.87,

кривая 3 для. волокна с & - 0,6 :: кривая 1 для круглых коло-

кои). Было показано что в 'волокнах с переменным рпдиуесм

__' 2.

одновременно протекает два процесса: 1)39 а , ксгсрн.: слис&н подробно для круглых волокон; Z) геометрсЬ; гг чос и и и. связанный с месторасположением центров мгновенных гздиуссг отражающих поверхностей. На рис.3 показано, как .второй промесс приводит к возможности управления 'величиной уг.-езеге смешения. Угловое смещение можно: (а) - увеличить; (С) -уменьшить; (в) - .скомпенсировать; (г) - изменить направление смешения ка прстиеополскное.

3 работе дан модсльно-тссретический расчс. сг.ег.."-г:еля на выходном .тсрие волокна. Рассматривался процесс многолучевой "поляризационной интсрисрдапкн локальных вели. Ь стличие . ст о нелогичных сабот по многолучевой кктер±еренпии [ ]

данной Работе учитывалось начальное-состояние пеляригамни. его изменение вдоль вслозни г. £3.',', в ступсн.;г.ты.х келехыа;-:. 5п1лс показано 1скс.4), что с;,;ена -состояния лслло.1;.а;;х»: нз

входном торце волокна с линейной дс круговой, на выходном торце.приводит-к азимутальному смещению интерференционных максимумов;.-Экспериментальные и теоретические результаты находятся в хорошем-согласовании. Расчет и эксперимент, проведенный для ленточных волокон (волокон с плоской границей раздела двух сред), показал, что такое, смещение .отсутствует.

'¿о в т о р о й ' г''л а в е дан анализ поляризационного '03* пркчетырехпучковом смешении на основе самосогласованной теории динамической голографии [ I*, ь] . Матричные уравнения 1Ъ* волнь: представлены в виде: '

где - волны накачки и объектная волка, соответственно.

Ьти уравнения в случае диагонализации матрицы можно свести к соотношениям:

•Из соотношений следует, что всзмйжнс осуществлять полное поляризационное осращение волнового фронта ШПСо*), а также

:.лах симметрии 3 т [для которых записаны вышеприведенные •уравнения) может быть запись динамической решетки на двух механизмах: диффузионном (зе него отвечает.коэффициент С»йЕ ) и фстсгальзаническом ,£с коэффициентами (¿¡х ; ; £?аг )•

3 случае поляризационного. Р3£ геометрия .эксперимента .(ооиен-тация осей.кристалла, плоскости схождения пучков накачки и •'.оЬьектной,золнк оисостоякия .поляризаций' пучков .накачки) зы-"■Скраетсятгакой, -чтобыгдеминируютим смехзниамом --залиси..-динами-

Qзле ~ о i

ClxClt . = C2i f9l c,t сл1 .

возможно управление поляризацией обращенной волны. 2 кзистал—

ческой голограммы .являлся фотсгальванический механизм. На пис.5 ппиведена векторная диаграмма записи и считывания дифракционных резеток при ППС&£.

На кристалле пучки накачки и объектной волны раскладывались на обыкновенные и необыкновенные составляющие. Необыкновенная составляющая опорной эолны X,е /интерферируя с ооккно« венной'составляющей объектной волны, записывает анизотропную решетку . Аналогичная, решетка записывается, векторами ¿<зе. * *>о~ ■ Поскольку эти решетки-записаны на волнах с сртого- . нальнкми:поляризациями, то решетки ^ и при считывании волной Ci-порождают ортогональные составляющие и Kie08Ф ■ золны. Устанавливая з пучок Сг электрооптический фазовый модулятор, можно*.создавать зазность ф^з между кь0 и ^«составляющими, - что'-лриаодшт к изменений эллиптичности СВФ аслны-

3 рассте исследовались условия максимально;: поляризаци-. онной офректизнссти причШСБФ. ьылс показано, что оптимальный " угол с::с;-д.ения лучков накачки Ci и объектной.водны С3 состав-■ ляет- Bz 17°. При увеличении-угла & величина" коэффициентов, ■ отвечающих за запись на диффузионном механизме,- увеличивается, что. приводит.s снияенхв-эффективное?«- подяс«зацибнного-'ОЙ&': : Та к ж о'ылс показано , что для кристалла Li /Jh03 опти-

мальнее зремя записи динамической реаетки составляет. !М» мин. л для кристалла Li sJb Q j :Си.3* Снижение .Ьффем-

гивности при увеличение времени экспозиции езязэно с запись«» хумовь'х решеток.

3 расоте исследовалась проблема управления состоянием, поляризации 0Б$ .волны. Леи полном поляризационном 00?-Зачитывающий лучек Сг помещался олектрсштпческиЛ ¿аасвьЛ модуля-'

• ¿¿> -

тор, изменяющий-фазу, между ортогональными составляющими' к к Ki,eOBÎ> волнь' (см.рис.5). Вследствие этого волна заданным образом изменяла сво^-поляризационные характеристики, чём и осуществлялось управление поляризацией .ОБФ волн«.

.Б третьей главе, приводится модельное списание передачи, обращения и восстановления .веляризации света-в системе маломедовое • круглое' ступенчатое ..волокно/фот,орефрактив-нь:й кристалл. Было показано, что. после. восстановления четная меда ^ используемая в качестве пробной волны, пре-'

образуется к виду: ■■ ', - ■ '.- '

CLif •*■ 0.22. I . Qrii —

Л« /соьВ(? Wï&idL V 2 \ О I '2 {Lt&ef^jhioL//

где о. „ v., а^ -элементу матрицы C3i кристалла и-модулирующего устройства. ... '■'..•"■■

fîa-firjïf' где и ^ - постоянные .распространения четной и нечетной ссбственнцх мод волокна:'

- Как. видно из уравнения, первый "член - восстаношЙгнН&я ' волна,.а..второй член - шумовая компонентаj снижающая эффективность., поляризационного СЗФ. Как показано в главе Я, для кристалла.симметрии.'Зт нзйденк условия ШОВ®. (т-'е.-.ф.« «:Оц ). lio если по' системе вол окно/кристалл передавать' .информации^ тс тогда , сама информация будет. ..вносить шум в аосстановленнук: волну.-"..'' . ' .■•••■

,'.•;-.: -. -3 -работе "рассмотрен.способ .передачи информации nyr.ei/.. . поляризационной'■яедуляций.' Рассмотрено два -лльтернатизних тип- поляризационкей. модуляции .света и системе вол.оин©/«ру.с-талл: -I) .модуляция по азимузу.-лоляркжщии; Л).ладуляцик ао

-гсяягкчностя- Ллл-лерадгс .^.случая в-схему поаногс лоля-

" Jb;

ризационного СБу между кристаллом■и -волокном помещался не— взаимный'элемент, выполненный а,- качестве модулирушеЯ ячейки *арадея- Ьтот элемент осуществлял.модуляцию-аз*йут.5 линейной поляризации'.

Для второго случая электрсоптическяй фазовый модулятор помещался в считывающий, пучок Са . Модулятор работал э фа-• зовом режиме. На зыходе из кристалла между обыкновенной и ■ необыкновенной-составляющими-СБ& волны вводилась разность фаз, вследствие чего.пучок изменял, свою.- эллиптичность. 3 схе-. ме использовалось малоходовое ступенчатое волокно длиной

10 м и приведенным диаметром У = 5.1, что соотзетство-валр распространению' через него.-.14 незыролсденккх мод. 3 качестве-кристалла использовался- кристалл ^в3^. Так как этот крястэлд-инерционен, ото, позволила разделить па . времени ззпись: динамической решетки-и ее считывание. Запись проводилась при ППОМ. Зо время считывания аклпчался модулятор й измерялась поляризационные. характеристики'йосстансвлен-ного поля. Показано,, что при модуляции' по- азимуту поляризация щ/мовая. компонента, минимальна и степень поляризации восстановленного ,пучка- не ниже 75.%, в то время как степень- поляр»!за-' ции при. модуляции-по эллиптичности 52"73.- •

.Снижение.степени поляризации при передаче поляризаццснно-модулнрсзаиного сигнала связано с тем, что при-обратном распространении света по волокну поляризацияпучкы на зыходе ■ волокна не-совпадает с поляризацией объектной аслнына зьпсоц-'ном торце из-за модуляции- по поляризаций. £30 отразится на. различных величинах скручивания траектория отдельных лекальных' юлн прямой'« обратной аояньг". 3 результате произойдет-

■ - .ГГ

неполная компенсация фазы к.поляризации некоторого множеству локальных.волн, а следовательно, отразится на степени поляризации восстановленного потока. Как-показано в главе 1. для линейных-состояний поляризации величина-углового смешения " •минимальна, максимальна для циркулярных состоянии, .поляризации падающего потока. -Тогда "при модуляции пс эллиптичное::< вес некомпенсированных локальных волн выше, чем при модуляции по .азимуту .линейной поляризации. .3 -работе -показано, что ос. новной вклад-в шумовые . компоненты восстановленного .поля при ■ поляризационной -модуляции вносит -СЗМ. .

■-.,-. 3 за к-ю'ч е-н и и . сформулированы основные результату -работы: " :

.1. ¡экспериментально обнаружена колебательная неустойчивость лучевой каустики многомодового ступенчатого волокна. ■■-Выяснено, что в отличие от .аналогичного эффекта з градиентном волокне, в ступенчатом волокне волновая каустика участвует в колебательном процессе.

'2. Удельное .кручение лучевой-'каустики пропорционально .'-квадрату кривизны- волокна. '

.3. При распространении света через волокно с переменной кривизной стражаюдек поверхности, удельное кручение локально.: зелны зависит от мгновенных радиусов .отражающих .поверхностей и от .взаиморасположения-их центров. 3 .результате-отегс .удельное вращение может увеличиваться,.уменьшаться, менять -.знак .ил!: .-компенсироваться'. - '

... -.Спределенс, что,^начальная: неустойчивость золновои .: кзусткзп: рсуц;ествляется;:и -направлении -¿кркуляцик .пеляризю:;: т»снальной\вслнк'г::на-входе »волокна. /

о. j качестве точки экспериментального отсчета может : бь:ть зысрана лэсая линейная поляризация вне 'зависимости от ее азимута.

6. Проведен модельно-теоретический расчет спекл-г.сля на выходе зелскпа на основе многолучевой поляризационной интерференции с учетом Сокового смещения Федорова. Ешо показано, что азимутальное угловое смещение дает сулестзекньгй вклад з спекл-поле цилиндрического волокна, что-хорошо согласовывав . лось с экспериментальными результатами. 3 ленточных золокнах ни экспериментально, ни теооетичр^»'*- ке был обнаружен ОЭМ.

. 7. Показано, что многолучевая интерференция приводит к возникновению ростков волновых каустах.

3.. Показано, что измерения азимутального смещения спекл-поля излучения вносят высокую ошибку в определение опытных данных."ПаиСолее' оптимальным способом измерений - величины углевого смещения является выявление закономерности эволюции волновых каустик- и интерференционных максимумов мнимы* источников излучения.

• 9. Доказано, что управление поляризацией ОЗФ волны.осуществляется путем-фазовой модуляции в Пучке накачки;

IG. Сравнивались режимы поляризационной модуляции по азимуту поляризации и по эллиптичности ОВФ волны. Показано, что модуляция по азимуту наиболее оптимальна, поскольку эзедит минимальный поляризационный ыум CI5 в восстановленную волну.

Цитируемая литература ' . ;*. гедоров w.ü. Смещение с зетового луча при отражении', от изотсопнкх спед /7 лСП. IS77. - Т.2.7, ava.k.С.изО-^со.

15

Г*.-Зельдович Ь.й., ^иберм^у'3;С. Ловорот плоскости меридионального луча в градиентном световоде.за счёт циркулясности поляризации У/ Квантовая-электроника. , I990. -T.I7, ,вь:п.4. - . .С.453-454. . • .

3*. Сэдыков К.Р. Раслострэнение.циркулярного.поляризованного излучения по искривлённой траектории /7 Квантовая электрони-кэ ", 19ЭЗ.: - ТЛ9,-вып.10. - С.ЮЫ-ЗОЕЗ... .;■-/■.

4*. Кучикян Л.М .-.Физическая.- оптикз : волоконных световодов. - !.'..: Энергия, .197^. - С.?о-й9. ' •"'.

■О*. Новиков А.Д.Ч/Сдулов С.Г.,. "Соскин'И.С. .-Векторное' четь рехпучновое взгимодейстЕие в.-кристаллах.ниобата'лития на фсте-таль'ваническсй нелинейности ..'//.йгатоанизатропные-и фстстрол-.ные явления;б-конденсированных чередах-и поляризационная голография,'.--. Тбилиси п.Мицнерба, 1&я7, - /СЛ06-113. '' •' • '

'Основное,содержание диссертации/опубликовано : -. -/. - '."' .'• .' •.'_:•'•••''. в'• работах:

1. • Чапаева..- С.й..,;/золяр.:А:.3-, -КухтаРев.-Н.З;::.Эффектквнссть ' поляризационного обсашенкя.^волнозого фронта в системе оптичес ; ■ кое' всяокно/кристалл. ■// Тда'сьма в ДТ&,::'2|990. - - ЛЛбу-!вьт .4,..---С.4-5

. -.¿...^апаева-4С.п.--,-чЬоляргу-глухтарев• ,НгЗ:ч'^Нучикян:-ЛЛЛ( Доляакэациэннш-шум: в.-маломодсвых:-?:аолскнах-пли г-возмуиеннсу -оЬ-.гэзени:'.' вслнового.-.'гронт.й. X/ -Ьптикэ-илспектросколия,' .1 ее. вел.6 - С - -

•Дояр.р>«211конное.-: сСсашекие-чвоянсвота>--;?1!рентг.- фгфотлрезро&ктйвшх ;иР1'С-г!Л"»х / Т^сь' а « ТФ. — ТЛ7, вьп ^ - С 10-14.

4 С.ч., Водяр Л.В иухчареч ^ , Ле ^ер Д.Ц.

Геометрическая {¡»&з%.и . в8сс.тановлвние-:.иоляря2ацки света-при''

v&i в мнсгомодозом волокне // Письма в Юа, I9SI. - X. ¡7 вып.13. - С.1-5-

5. Лапзева С.Н., Золяр A.B.. Кухтарев Н.З., Семенец Г.Л. Зосстаксвление поляризации при G3£ в фоторефрэк'тивьых кристаллах П Квантовая-электроника, 199I. - Т.13, вып.й. - 0.956-959.

6. Лапаева С.Н., Золяр А.З. Оптический эффект Магнуса я формирование векторных характеристик Giii поля системой волокно/кристалл // Письма в HTi, I9S2. - T.Iö, вып.¿4. - С.74-"".

7. -Чапаева С.Н., Золяр А.З^ Многолучевая поляризационная интерференция света в многоходовых волокнах // Письма в-ЕТ*.-1594. - Т.2.0, вып.а. - С.4-7. '.

5. Лапаева С.Н., Золяр А.З., Мягпов а.И. Колебательная неустойчивость лучевых траекторий и поляризационных состояний света в многсмоловом волокна ¡1 Письма в ЙС1Ф. - 1992. - ГЛЗ. вып.Ь. - С.53-Ь7 .. ■

9. Лапаева С.Н., Воляр А.З., Гнатовстай А.З., Ияеков З.И. Поляризационное расцепление плоскости распространения локаль-

• ной волны в ступенчатом многомодовом веление // УН'., IS92. -■Т.37. зып.10. - G.I468-I47I.

10. .Чапаева С.Н., Золяр A.B., Модникова 5.А. Автсг.сляри-зация света, з маломодовом волокне // Пис^уэ в НГ»1, 1994. -

' Т.ГС, эып.7. - С.6-9. . ' ., .....

• - II.'Лапаева G.H., Золяр A'.B'.'j РГухтэрев Н.З.',- Сдулов С.Г.

. Gncco6 поляризационного обращения фронта световой волны- //

Положительное'решение &,491694&/25(020265) от 26.06.9?..

12. Лапаева С.Н-, Золяр А.З., Кухтарев fi.3., Сдуло? О.Г., Гнатовский A.B. Способ параллельной передач;^оптической ин-. формации через мнегомодовое волокно !} Положительное ресекке 491В0Ъ5/25 (021094)' от П.03.9!..

13. Lapaeva S., tol/ar A., Ganatovsxy A., Kukntarev N. Iroaae. transmission via a multimode- fiDer assisted by polarization preserying phase conjugation m the photoref racti ve crystal . // App 1 . Phys. • April. P. 331 -.333.

14. Lapaeva S., BanatovsKy A., Volyar A., Kukhtarev N. Image transmission thorough multimoae fiber and photorefractive crystal. // Topical meetino on Photorefractive Materials. Effects, and Devices'- Boston. USA. 1991. July. P. .1123 - 1127.

15..jlanaeaa C.ii., Bc.-.-ip Mmaii U.K.. Bs-inHHe■ kp'kbhshk

acuepeijKoi'o c'e^en'je i.-ticp'cmos,c3oro boj-okh's '.na-'yxjioBoe aoa'ae-' Hsie JTynjeEcH rsycTJCKK.// Ihicwk-'b HT5,'\I9S4.-'T.20, Btin-.'S.-C. 22-36.