Газоразрядные лазеры на парах металлов высокого давления тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.05 ВАК РФ

>

Томский государственный университет им. В.В.^йбышева

На правах рукописи ¿/ДО 621.375.826+637.52

злкгавадай диитрий Эдуардович

ГАЗОРАЗИЩЫЕ ЛАЗЕРЫ НА ПАРАХ МЕТАЛЛОВ ШССКОГО ДШ13Ш

01.04.05 - оптика

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени' кандидата физико-математических наук

Томск-94

Работа выполнена в Институте физики полупроводников СО РАН (г. Новосибирск)

Научный руководитель;

.Официальные оппоненты :

доктор физико-математических наук П.А.Бохан

доктор физико-матегатических

наук А.М.Оритич,

(¡11У)

кацдвдат фкзико-иатематических наук С.Б.Иельченко (ИСЭ ро РАН, г.Томск)

Ведуцря организация:

Сибирский физико-технический институт ш. В.Д.К/знсцоса при Томском государственном университете

Защита состоится час.

;ш заседании гпа^апизированного совета К.063.63.03 s Томском государственном университете (634050, г.Томск« пр. Ленина» 38)

С диссертацией можно ознакомиться з библиотеке Т1У Автореферат разослан njLn ЩОЛЛИЧ&к г, ;

Ученый секретарь специализированного •совета, канд:<дат физикэ-матеттЕческкх .

СЕЩАЯ ХАРЛКТЕШСШКА РАБОТЫ ' '

Актуальность проблемы. Лазеры на парах металлов (ЛПМ) являются эффективными источниками когерентного излучения, обеспечивающие высокие средние и пиковые моадеости генерации при сравнительно больших значениях КПД, как в импульсном, так и в непрерывном режимах функционирования. Это предопределяет постоянный интерес к изучению процессов, происходящих в активных средах (АС) лазеров на парах металлов, поиску новых АС и способов их накачки, режимов работы, совершенствованию конструкций ЛПМ.

Для накачки активных сред ЛПМ используют различные типы продольного, поперечного газового разряда (ГР), цучки и потоки заряженных и нейтральных частиц. Наиболее легкоорганизуемым из них является продольный ГР, в котором электрическое поле приложено вдоль АС. Такой ГР может функционировать в непрерывном, ишульсном, импульсно-периодическом режимах и позволяет вкладывать в АС практически любые энергии и мощности.

Активная среда ШШ представляет из.себя парогазовую систем - смесь пара металла и буферного газа. В качестве последнего используется инертный газ. В общей случае роль буферного газа заключается в инициировании газового разряда, обеспечении теплового режима работы лазерной газоразрядной трубки (ГРТ) и в удержании паров металла в активном объеме за счет уменьшения их ди^узии из горячей в холодную области ГРТ.

Для газоразрядных ЛПМ сгреьяение работать при еысоких давлениях АС связано, в первую очередь, с желанием увеличить абсолютные и удельные энергетические параметры лазерной генерации. Дм подавляющего большинства газоразрядных Ща типичным является экстремальный характер зависимости гощпости излучения от давления среды, причем оптимальное давление (соответствующее макет ильным значениям мощности генерации и эффективности) не превышает 10 кПа. .

С появлением АС, которые либо способны генерировать лазерное излучение при шеоких давлениях или принципиально нуждаются в таких давлениях для образования инверсии паееленнос-теП становится актуальным и соответственно необходимым исследование газоразрядных лазеров на парах металлов высокого дав-

ч

ления.

Необходимо заметить, что характерной чертой .самого ГР при высоких давлениях является его в нутре; имя неустойчивость, Раз-РВД контрагирует, т.е. образовывается токовый шнур, в котором степень ионизации и температура газа резко повышены по сравнений о обычным тлеющим ГР, тем самым контракция ограничивает применимо с т ь ГР для накачки газовых лазеров высокого давления. Соответственно нуждается в изучении и функционирование ГР при высоких давлениях парогазовых смесей - активных сред ЛПМ.

Целью настоящей работа являлось исследование лазеров на парах металлов, возбуждаемых продольным газовым разрядом при больших давлениях активной среды.

В ра'.гках данной цели решались .следующие задачи:

1. Исследование возможности функционирования продольного газового разряда в парогазовых смесях высокого давления, механизмов, обеспечивающих устойчивое однородное горение и возможности возбуждения им лазеров на парах металлов.

2. Исследование генерационных характеристик лазеров на парах металлов высокого давления, Бозбундаемых продольным им-пульсно-периодичеекпм газовым разрядом.

Научная новизна работы состоит в том, что в ней впервые:

1. Показано, что пар металла, как легкоионизуомая компонента парогазовых смесей активных сред лазеров на парах металлов обеспечивает функционирование в них однородного продольного импульсно-периодического газового разряда до давлений газа, как минимум Ь атм при средних мощностях накачки 25 кВт/и

в газоразрядных трубках большого диаметра.

2. Продемонстрирована принципиальная возможность генерации когерентного излучения в лазерах га парах металлов при возбуждении их продольным газовым разрядом до давлений активной среды Б атм. Для Не-£и.П лазера мощность и зф$ективн-опть генерации растут с увеличением давления гелия, по крайней мере, до и,5 атм. При этом давлении мощность квазинепре-рывноП гешрации достигала 165 Вг/см^ по сравнения с 40 Ьт/см^ с наилучшим результатом при атмосферном давлении

3. Лрозедено исследование характеристик генерации лазеров на парах ношзирмн&ажэс.европия С 7РЧ - , -А « 1.С019 ж-)

и стронция ( Л = 430,5 им) возбуждаемых продоль-

ным импульсно-периодическим газовым разрядом при атмосферном давлении буферного газа - гелия при мощностях накачки до 10 кВт.

Практическая значимость работы заключается в том, что:

1. В результате исследований, оптимизаций'условий возбуждения и совершенствования конструкции газоразрядной трубки получены выходные характеристики Не - Ечй лазера, делающие его одним из сажх мощных и эффективных среди иониых лазеров на парах металлов. Пслученп средняя мощность генерации —13 Вт и КПД ~ 0,2^2.

2. Предложенная схеиа питания рекомбипациопных лазеров, существенно упрощает работу с n;;i:n и позволяет получать иемень-ше мощности генерации при тех же КПД, по сравнению с традиционно используемой схемой Елюнляйна. В Не -Se» лазере получены мощность генерации¡Зт и КПД-0,1$.

Положения выносимые на защиту:

1. Существует диапазон соотношений концентраций компонент парогазовой смеси - пара металла и буферного газа, обеспечивающий самостабилизации газового разряда и позволяющий получать объёмный продольный имлульсно-пэриодическмй ГР до давлений на монее 5 агм при мощностям накачки 25 к&г/м в газоразрядных трубках большого диаметра ( дос1-= 2,7см).

2. В лазерах на парах металлов со етолкновителышм девоз- ' буддением нилнего уровня, на примере активной среды Не - Ей, возбуждаемых продольным шпульсно-пориодичеоким ГР реализуетоя гзнэрация когерентного излучения до давлений АС не менее 5 агм

о мощностью кваэинепрорышой генерации до 160 Вт/см3,причем доя данного лазера мощность и1 эффективность генерации растут с увеличением давления гелия.

3. Экспериментальные рошения, связанные с независимым вводом пара металла в газоразрядный промежуток лазеров на парах металлов (Не - Euü и Не -Srli лазеры) и с формированием заднего фронта импульса возбуждения путём включения дополнительного ком-статора ( Ha -SrH лазер) позволяют получать параметры генерации при атмосферном давлении: Не - ЕиЙлазер - Рг~13 Вт, КПД«0,24?4;

&

Не -Srïï лазер - Рг«2 Вт, КПД~0,Ц£.

4. Мощность генерации газоразрядного Не - ЕиП лазера атмосферного давления увеличивается без снижения ЩД'с ростом частоты следования импульсов (до 30 кГц) и мощности накачки <до 20 кБт/м).

Апробация работа

Основные результаты работы докладывались на:

1. Всесоюзных семинарах "Лазеры на парах металлов и их применение", г.Новороссийск, 1989; г.Лазаревское, 1991; г.Туапсе, 1993.

2. Всесоюзном семинаре "Спектроскопия активных ерсд гасорааряд-ных.лазеров", г,Таллин, 1990.

3. Х1У '."ездународной конференции "Когерентная и Нелинейная Оптика", г.Ленинград, 1991.

4. Кон£ереицш; "I'j,тульские лазерь на переходах атомов и молекул", г.Томск, 1992.

5. УН Конференции "Оптика лазеров", г.Санкт-Петербург, 1993.

Основные материалы диссертации изложены в 7 публикациях. Структура и объём диссертации.

Диссертационная работа состоит из введения, четырёх глац, заключения. Содержит ify'Ü страниц текста, 3 таблицы, 29 рисунков и список литературы из 142 наименований.

Содержа; ше работы

Во введении обоснована актуальность работы, сформулирована цель исследований, дано кратвое изложение содержания работы, приведены основные положения и результаты, выносимые.на защиту.

В первой главе проведен обзер газоразрядных лазеров на парах металлов, (¿унщионирувцих при больших давлениях буферного газа (—1 атм и более). Примехэамп таких лазеров являются столкновителышй Не - Eu» лазер (переход - Dg- , Л = ■= 1,0019 мкм - генерация до давления гелия Рц,-1,3 агм /I/); р^.сомбинацнонпе Не - Srjj , Но - Caiï лазеры (соответственно: öaSva- 5 Сра/г с А ™ *Sf/ii - 4 с À «

« 373,7 мм - генерация Р I атм /2/);Л/е - Си лазер { £?;£D% с Л =576,2; 510,о нм - генерация

с.

до Рд/0 ~ 3 атм /3/). формулирован вывод о том, что перспективными для получения генерации при высоких давлениях являются Не-Еий и На -$г~[< (Не- Сай } лазеры, обладающие достаточно специфичными механизмами образования инверсии. Для Не-ЕйII увеличение давления гелия приводит к уменьшению времени лизни нижнего лазерного уровня - метасгабильного состояния о ' 2) , а для Не - ¿гЯ лазера - к увеличения мощности рекомбинационной накачки на верхний уровень г электронного де-возбужденил нижнего в послесвечении импульса накачки. Улучшение энергетических характеристик этих лазеров как удельных, так и абсолютных, связано в первую очередь с повышением давления буферного газа - гелия.

Во второй части данной главы рассмотрен имцульсно-перио-дический газовый разряд в парогазовых смесях активных сред ЛПМ и его особенности при высоком давлении. Отмечены следующие факторы, препятствующие использованию ГР для возбуждения АС при больших Рце : I. С ростом происходит деформация функ- . ции распределения электронов по энергиям (обеднение высокоэнергетического "хвоста"), что делает невозможной генерацию в больпшстве газоразрядных ЛПМ. 2. Затруднено функционирование и самого разряда, вследствие развития ионизационно-перегревной неустойчивости, приводящей к кснтращкп разряда. Разрешение последней проблемы связано' с созданием условий объемного размножения электронов и однородной предварительной' ионизации газоразрядного промежутка.

В третьей части обоснована возможность определения обобщенных параметров газоразрядной плазмы активных сред ЛШ, таких как концентрацвд и средняя энергия £ электронов. Для етого можно воспользоваться экспериментально полученными результатами по проводимости плазмы и зависимостями

= 1/[&•£• тНеМЗя £ ~ (Е/К) , где 1 - раз-рядшй ток, £ - площадь токового инура, 1?-(С///) - дрейфовая скорость, - коэффициент диффузии, /И - подвижность электронов.

Из приведенного рассмотрения и сравнения значений /V!» , вычисленных по данноцу способу и измеренных'по штаргсовскому уширенш линии водорода Ир- в реальных условиях функционирования газоразрядного Не-ЬиЦ лазера /4/, одела!; еыпод о

в

возможности определения Ме и £ в газоразрядной плазме ЛПМ данныи методом и достоверности полученных результатов.

Во второй главе приведены результаты исследований газоразрядных лазеров на парах ионизированных европия ( А = 1.001 мкм) и стронция {Л - 430.5 нм) при атмосферном давлении буферного газа - гелия.

В § 2.1 описаны примененная в исследованиях экспериментальная техника, конструкции газоразрядных трубок и источники питания.

На примере изучения генерационных характеристик Не - Ей П лазера в ГРТ с диаметром Т> = 2,7 ом и длиной L = 50 см показано, что для получения больших мощностей генерации при высоких давлениях буферного газа ( Рце ~ I ат.м) перспективны конструкция ГЕГ и режимы работы лазера, когда давление пара металла в ЛПМ задается независимо от теплового режима самора-зогревной ГРТ, что отсутствует в "отпаянном" режиме генерации ЛПМ. В этом случае металл закладывается вне зоны ГР и нагревается отдельной печью. Пар металла поступает в газоразрядный промежуток за счет прокачки буферного газа. Подобный способ Еведения пара металла позволяет работать при значительно больших мощностях накачки.

В экспериментах по изучению Не. - £« п лазера атмосферного давления были реализованы различные газоразрядные условия возбуждения: '

1. Реким "коротких" импульсов накачки < t ~ 80; 150 нс)- средняя мощность накачки Р до 10 кВт, частота следования имцульсов F до 30 кГц, разрядный ток J до 100 А. Средняя мощность ^генерации Рр достигала 13 Вт, а КПД — 0,14^ при F--27 кГц. . ■ ; ;

2. Режим "дш-шх" шпуль сов ( Т.т 400 не) - Р до б кВт, Р до 1С кПд, 1 до 300 А. Получены: Рг « 13 Вт, КПД ~ 0,246 при . F - 9,5 кГц.

Из результатов экспериментов представляет особый интерес следукщие: а. , >л любых условий возбуждения в Не.- Eu и лазере мощность и эффективность .генерации монотонно рас^т с увеличением давления гелия (рис I) до Рис. - I атм. Зто связано с столкновмелыим механизмом образовашл инверсии и с улучшением согласовали* нагрузки и источника питания, что делает реаяь

э

im дальнейшее улучшение энергетических характеристик этого дера с ростом Рна.. б. Частотно-энергетические характеристи-[ в исследованных диапазонах F имеют возрастающий характер, ■о отличает этот лазер от "самоограниченнных". в. Диаметр пят-l генерации do ~ 2 см при равномерном радиальном распредели интенсивности излучения.

Во второй части этой главы представлены результаты исс-дований рекомбшгционного Не.-Sri] лазера при давлениях rein, близких к атмосферному. . Эксперименты проводились с ГРГ с J> = 1,5 см, L = 50 см Ъ е 2,7 см, L «28 см. Особое внимание уделено проблеме ночника питания для этого лазера. Рекомбгаационный механизм ¡здания инверсии населенности требует для своего осуществле-¡я крутых задних фронтов импульса накачки. Наиболее часто ис-яьзуемая схема Бдюмляйна обладает рядом недостатков, затруд-зощих es применение при высоком давлении АС и при изменении ловий в ней. Предложенная в работе схема основана на прямом .зряде емкости через тиратрон и ГРТ, причем отраженные имгтуль-I обратной полярности срезаются специальной схемой, построен-|й на вспомогательном тиратроне.

■ Примененная схема питания в FFT с .конструкцией с независим регулированием давления пара металла позволила получить едущие результаты: а - в'ГРТ с 2> «1,5 см, L = 50 см -

Рг •> 1,92-Вт, ШЩ « 0.0S5& при РИг_ ~ 0,63 атм; б - в Тс D <• 2,7 см, Ь = 28 см - РГ = 2,05 Вт, КОД = 0,11% >и Pn¿ ~ 0,9 атм, что превышает результаты, полученные ра7 ie для аналогичных ГРТ /5/. Обращает на себя внимание то, что я Не - Sr ñ лазера, как и для Не- Ей и лазера, зависимость Рг от РИе является монотошо-возрасгалцей функцией в отли-1и от экстремальной в /2/, рис. 2. С возрастанием Рис увели-[вается и оптимальное давление пара металла.

На основании проведенных исследований сформулирован вывод том, что газоразрядные Не-ЕмП и Не.- <> П лаз ери атмосфер-iro давления являются мощщи.'.и и эффективными источниками ко-¡рентного излучения, улучшение энергетических характеристик 1торых связано с увеличением давления активной среды.

Третья глава посвящена изучению газового разряда в паро-□овых смесях высокого давления. Целью этого исследования яв-

лялоеь изучение влияния пара металла на однородность и стабильность ГР при высоком давлении и изуче;ше возможности его функционирования при давленкях, превышающее атмосферное'.

Из сопоставления данных по радиальным распределениям интегрального свечения газового разряда для условий однородного, контрагированного разрядов в чистом гелии и разряда в парогазовой смеси Не. -Eu , рис. 3, и аналогичным зависимостям для когерентного излучения в Не-Sriï лазере сделан вывод о само-стабилизирущшся характере протекания тока в импульсно-перио-дическом разряде в парогазовых смесях высокго давления. Этот механизм заключается: 1-Е объемном характере инициирования электронов в газоразрядном объеме за счет преимущественной ионизации равномерно распределенного пара металла при его ограниченной концентрации, что автоматически подавляет развитие любых неоднородиостей плотности электронов. 2 - В неполной деио-иизации плазмы в импульсно-периодическом ГР, обеспечивающей предымпульсные концентрации электронов А/ео , превышающие уро- ч вень, необходимый для зажигания однородного разряда при больших давлениях гелия.

Введение атомов металла вызывает увеличение концентрации электронов вблизи стенок ГРТ, что приводит к сглаживанию радиального распределения Nq (R) и находит свое выражение в сгла-аиванми поперечного распределения интенсивности свечения ГР и увеличению диаметра разрядного канала.

Несмотря на то, что наличке пара металла, 5ак легкокони-зуемой компоненты парогазовых смесей, раскоптрагирует к стабилизирует ГР высокого давления, превышение концентрацией пара металла некоторого критического значения приводит к повторной контракции ГР и объясняется появлением неоднородиостей А/в из-за флуктуация.плотности атомов металла. Так, для ГРТ с D = « 0,7 см, L = 50 см при X атм,.критическое давление

пара европия 1,3 хПа, I 4000 А, Р >• 2,6 кВт, ; ые>ю см-3.

В чотвер1! й главе представлены результаты исследований . генерационных характеристик We - Bu U лазера v = I.Ü0I9 ■ мкм) при возбуждения япс. ,ольным Г? при Рне I атм. -

В § 4.1 списаны эксперименты с ГРТ ( 2) *= 2,7 cu, L = » 25 ci-:), продемонстрировавшие улучшение энергетически харак-

н

эистик лазера с pocTot.: давления АС до PHt яг 2 ani. Так, гличение давления гелия с PHt I аты ( Рг ~ 2,1 от, I ^ 0,12/о) до р^ ^ 1,7 атм ( Рг = 5 йг, КОД -= 0,1%) • 1вело к росту Рг б 2,5 раза.

Дня последующих экспериментов по изучению газоразрядной «грации при Р^ 2 атм, описанных во второй части этой 1бы била разработана конструкция Лазера, ввдеришваацая су-¡твешю большие избыточные дааления АС. Суть ее заключается •ом, что обычная ГгТ lis ¿еО С JD =2,7 см, L « 15 см) в 1рцевой оболочке помечалась внутри стального охлаждаемого уха, выдершшаицего большие избыточные давления. Кожух был мсткзироиан к ait относительно внутренней кварцевой оболочки, : и внешсй среды и имел неэазпсшфто газовую систему. Конст-ция позволяла получать р газоразрядном канале давления до ать: v. уравновешивать его таким ке давлением в стальном ко-.е. ii результате ГРТ в кварцевой оболочке не подвергалась ишним механически.: нагрузкам.

Лазерная генерация в гелий-европиевой смеси набледалась ьсе.м исслсдова^шоы диапазоне давлений гелил (до 5 атм), . 4. Увеличение Рн& приводило к увеличению мощности и , генерации. Специфическими особенностями газоразрядной ге- -ации при I атм являются постоянство длительности

ульса лазерной генерации в оптимальных условиях возбужде- ■ при практически неизменных токе разряда (I ~ 190 А) и метре пятна генерации ( cLo ~ 2,1 си). Необходимыми у сломи являются увеличение напряжения на электродах ГРГ и давил пара металла. '

Газовый разрлд'з этих условиях устойчиво сохранял объ^и-фазу горения по крайней мере до Р«».— 5 атм, средняя мс^-ть накачки достигала ~ 25 ¡см/и. Технические недостатки и источника питания позволили сохранить оптимальный тепло-режим ГРГ до pHt — 3,5 атм. При этом давлении мощность энаепрешвной генерации достигала IC5 &г/ом~, по сраыганив 3 Зт/ci.r паилу-езм результатом г:ри атмосферном давленгл.

3 заключат:;. сфор:улирссалы ссноа:ь.с рез/льтап. диссер-noiUion работы.

i 2

Основные результаты и выводы

Основные результаты настоящей работы состоят в следующем:

I. Показано, что пар металла, как легкоионизуемая компонента парогазовых смесей актившх сред лазеров на парах металлов, обеспечивает функционирование в них однородного продольного имцульсно-периодического газового разряда до давлений газа, как миницум, 5 атм в ГРГ большого диаметра при мощностях накачки на уровне 25 кВг/'м.

Z. Продемонстрирована перспективность конструкции и режимов работы лазеров на парах металлов при высоком давлении в ГРГ большого диаметра, когда давление napa металла задается: ■независимо от теплового режима сai.roй лазерной трубки (пар металла попадает в активный объем за счет прокачки буферного газа) , что позволяет работать при больших по сравнению с отпаянными лазерами мощностями накачки.

3. Показано, что газоразрядный импульсно-периодический Ий - ЕиЦ лазер ( А ■> I.00I9 ш) при атмосферном давлении буферного газа - гелия является мощным и эффективным источником когерентного излучения. Достигнуты: средняя мощность генерации л- 13 Вт, КОД — 0,2$, мощность квазинепрерывной генерации •*■* 40 Вт/с!.£. Его отличительной чертой является- увеличение мощности и эффективности генерации с ростом давления гелия и увеличением частоты следования импульсов накачки.

. 4. Предложена и реализована для рекомбинационного лазера схема питания, основанная на прямом разряде емкости через тиратрон на лазерную трубку, отраженные имдульсы обратной полярности срезаются дополнительным тиратроном. Данная схема является при работе с рекоыбинационшми лазерами высокого давления более простой, чем традиционно используемая схема Бдюмляйна и ' позволяет получать неыеньша мощности и эффективности генерации. Использование предложенной схемы позволило получить в Не - Sfü лазере ( -А «= 430.5 нм) цри атмосферном давлении АС среднюю мощность генерации Z Вт, КПД ~ 0,11$, что сопоставимо с теоретическим пределом для этого лазера и превышает известные результаты для аналогичных ГРГ.

5. lía примере He.-Euñ лазера продемонстрирована принципиальная возможность генерации когерентного излучения в лазе- . pax на парах металлов при возбуждении их продольным импульсно-

f3

триодическим газовым разрядом до давлений активной среды

5 атм. Специфической особенностью такой генерации является юстоянство длительности импульса лазерного излучения при уве-[ичешш давле!шя буферного газа при практнчеаси неизменных ;оке разряда и диаметре пятна генерации в оптимальных условии возбуждения. Необходимым является увеличение давления пара шталла и напряжения на электродах ГРТ.

Конкретно для Не - Eu и лазера модность излучения и КПД застут с увеличением давления гелия, по крайней мере, до 3,5 им. При этой давлении мощность квазинепрерывнсй генерации ¡остигапа 165 Вт/см^, по сравнению с 40 Вт/см^ - наилучшим юзультатом при атмосферном давлении.

Литература .

i. Бохан П.Л., Клиыкин D.M., Прокольев B.S. Сголкновительный газоразрядный лазер на ионизированных парах европия. I.■ Наблодение самоограниченной генерации к переход от циклического режима к кваз»непрерывному. - Квантовая электроника, ' 1974, T.I, » б, O.I365-I37C.

2^-ков В.В.1^черов В«С., Латуш Е.Л., Сэм М.Й. Рекомбинаци-онные лазеры на парах химических элементов. П. Генерация на ионных переходах металлов. - Квантовая'электроника, 1977, Т.4, К б, 0,1257-1267. I. Uarasov O.K., Stoilov St. High neou pressure longitudinal coyper vapor laser. - Optics Communications, 193Í, '»б, ft 3 + 4, p.221-225-1.Кдимк:ш В.M., Прокопьов В.Е., -Фадик Л.Ь. Измерение скорости накачки и концентрации электронов в имцульсных не - Su и Не - Sr - лазерах. - Квантовая электроника, 1979, Т.6, 1? 3, С.599-6С2. >. Иванов И.Г., ЛатушЕ.Л., Сэм U.S. Конные лазеры на парах металлов. - U. ; Энергоатоаиздат, I99Ô, - 255 е.; '

Основные результаты диссертации опубликованы в работах: Г..¿odian -P.A., Zakrevsky ö.jä. High power hi¿ii repetition . rate puisai oolllsiozial laser usías e "de - Bu* nixtare. -ûpoical and Quautua Slectroaioe, W1» V.?-?, Я p. '8512--S522. .■.'.''■• •

2. Бохан П.А., Закревский Д.Э. Накачка рекоыбинационного ла ра на ионе стронция в схеме со срезавцим тиратроном'. -Квантовая электроника, 1991,- Т.16, )."> 8, c.Sio-^6.

3. Бохан П.А., Закревский Д.Э. Газоразрядный гелий-еврогшев лазер высокого давления. - Письма в ¡¡СК>, 1991, Т. , в. с.69-91.

4. Бохан П.А., Денисов В.И., Закревский Д.Э. ;.1оц;ше газораз рядные лазеры на А = 430.5 нм в Sr+ и А =. 1002 ну в ь при рабочем давлении иыие атмосферного. - Ь сборнике тез сов докладов Х1У ыехдукародной конференции "Когерентная Нелинейная Оптика - 91" (Ленинград, 1991), Л.; Т.П, с.62

5. Bokhan P.A., Zfilcrevs'iy D.ii. Ingestitjatious, on the colliE onal He - ¿a II laser with longitudinal tas discharge ea tation at the pressure up "to 5 atm. - iProceeding SPIS,

V.2110,

6. Бохан П.А., Закревский Д.Э. Исследование мацного столкпо тельного лазера на смеси и а - Eu II, возбуждаемого прода ньш газовым разрядом при давлении до 5 атм. - В сборника тезисов докладов УП Конференции "Оптика лазеров - 93" (г Санкт-Петербург, 1993), С.Пб.; T.I, с.156.

7. Бохан П.А., Закревский Д.Э. Исследование Не - йЛазера возбуждаемого КОрОТКИШ импульсами накачки. - Journal с Soviet Laser Eeaearch,1^^4 (в печати).

4

Рщ.апм

3 4.5 б 7 ЫН(,ЮВсн'я

. Зависимости модности генерации Р^- и КПД от концентрации гелш в Ие.-ЕиП лазере (1,3 _ рг £ -*?; 1,2 - I =100 Л, 400 но, 3 -Х="90А,Г&150но).

\т

Зависимости средней мощности генерации Р}- и КПД у от дасленкя голкя ^ в Не. -БгО лазере. С - Рг; 2 - , 3 - рг - рсяультаг;; /2/5

ф>

о.в 0.6 04

аг

9 6 3 0 3 6 9 /? тт Р. 1С.3, Радиальные распределения интенсивности излучения ' (Разряд в Г.а: о - РНе^ 2,7кИа, I = 66А, о -= 2,71'.! 1а, I « З-гОЛ, © - Ю,7кНа, X ^ 500 А

Рсзрад с Не Ей: * - Рн « 2,7кПо,.1 245 А, Т^ - ССС°С),

Вт см

4 РНе,а/ян

Рвс.4. Зависимости удельной мощности генерации Рг

КПД ^ от давления гелия

,ги

и