Характеристики звукового поля распределенного источника шума в волноводе тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.06 ВАК РФ

ИНСТИТУТ ОИЩН 1'ЛЯЖИ РОССИЙСКОЙ АКАДЕМИИ НАУК

Р Г Б ОД

- ОКУ '-гл

На правах рукописи

ДЕРЕВЯГША КЛЕНА ИВАНОВНА

ХАРАКТЕРИСТИКИ ЗВУКОВОГО ПОЛЯ РАСПРЕДЕЛЕННОГО ИСТОЧНИКА ШУТ,-А В ВОЛНОВОДЕ . 01.04.06 -акустика

.АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физика - математических наук

'оскпа

Работа выполнена на кафедре математической физики Воронежского государственного университета

Научный руководитель: кандидат физико - математических наук

Б.Г.Кацнельсон

Официальные оппоненты:. доктор физико - математических наук

Ю.А.Кравцов кандидат физико - математических наук А.В.Фурдуев

Ведущая организация: Институт океанологии им.П.П.Ширшова РАН

Защита состоится «Я "Си^-и^¿У?!994г. в Ло . час. на заседании епевдализированного совета Д - 003.49.02 в Институте общей физики. РАН по 'адресу: 117942; ГСЙ - I, Москва,. В - 338, ул.Вавилова, .38..

. . А

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ИОФ РАН Автореферат разослан " СИЛ Ш¿¡Р. ? Т994 года

Ученый секретарь специализированного совета, доктор фпз. - мат. наук •

ОБ,:;ЛЛ ХАВШЫИГЛШ РАЮТЫ ктуальность тени

¡•настоящее время сг?л:зь, локация в морсхо!'! среде, дпстанцион-ис следования водньгс масс и толши дна океана основаны на ис-.зовании звуковых волн. Для этого слузгдт разнообразные гидро-¡тичоскко средства / ГАС /. Работа ГАС происходит па фонз :тясгаг."х п'умсп сносна. Поксаонкв к! {•вктиянссти ГАС извозмошо зшчшя пространственно -w зрФгсншяс косрзлшушишк характсри-: нута. В сзтзи с diiei гопрютагл тргест.гля в к кчдв.п 8>у.-->г, шьзуемо!* в теорзт:;чзс:;их расчетах.

)днако, ainsi, возникаппис в огегпнв, ногу? гаесиг.трнгеуьсч по ,ко гак помеха, но « как полисный сигнал. Та:: хек згу:: в ног-з !т распространяться на значительна?, расстояния, то л вздичвду [ низкочастотных акустических пумоз корл гнссят вкгад йсточ -i, находяенеел с.П'Д'-У05 соген, а ::погда и тчзпч ;'.:ло:"отров, :ому ватность задачи нсследогания аулов обусловлена тз^сто îtîc->разкем той ки^оргшии о срзд'е, которуп t гогот принести изучо-различных / пространство!!»'*-:, спсктрлльшсс, углогг»/ ::ара<:~ •стик шумов. 0дш"1 из основных источников rïvnpoa:cycT!i':'jc;:oro i является морская поверхность.

1иссертация посвяи;ена теоретическому нсслсдотшпа ::арэктер;:с~ поля распределенного по поверхности гвдроакустпческого золно-i источника шума.

1ель;о работы является тзоротичоский анализ характеристик поля, даруемого распрздвлзнш'ч источником в волноззодё о поглегдкпзй шцей; определение свойств среди волновода по характеристикам эпого поля: сопоставление результатов теоретических расистов хпользуеной в работе »'.одели пут.'ов с из?осг:!""и зкепорт.'енггль-; i.aPin"«!; оир.'долениз ьарзхтрйстзк пгл:ов i оэддогодо с ivmivii случайны'::; нооднорориостлы'л.

Научная новизна

Получены выражения для спектральной интенсивности шумоизлуч; ющей области в виде линии, полуплоскости, круга. Шпслнен предельный переход к источнику шума, совпадающему со всей поверхностью волновода. Определено соотношение вкладов непрерывной и дискретной составляющих спектра в интенсивность поля в зависим сти от размеров излучающей области - круга в частотном диапазон 100.- 1000 Гц.

Показано влияние поглощающих свойств дна волновода на накло кривой спектральной интенсивности шумового поля.Следовательно, по измерению величины наклона можно судить о геоакустичзеких свойствах дна.

Установлено, что в случае придонного волновода усредненная во частотам зависимость интенсивности шумов от глубины качест венно повторяет профиль скорости звука.

"Предложена модель шума, вызванного ветром в. мелком море.Уде влетворительное сопоставление результатов расчета спектрально; интенсивности ветрового шума в мелком море, выполненного с ис пользованием этой модели, с экспериментальными данными, извес ними из литературных источников, подтверждает физическую, обос! ванноеть рассматриваемой модели шуыав. ■ ■.

Определено влияние анизотропных случайных неаднородностей среди волновода и поглощающих свойств дна на вертикальную наг; равленность распределенного по поверхности волновода шума.

Практическая ценность",шботы

Результаты теоретического исследования позволяют определят характеристики поля поверхностного источника шума в волноводе и наоиорот, решать вопросы'по определению свойств среды полно .вода на основании результатов измерений пространственны*, спе радьных иди угловых характзржтс: иумовего воля.

енные в диссертации результаты могут найти применение» при: ектированпи гидроакустических аистам и устройств; "чении гидрометеорологической обстановки акватории; «делении поглоиаю^их свойств морского дна.

шотания, выносимые на защиту:

(ражения для спектрально - энергетических характеристик пу->вого полл источников, занимающих область различной форм па >верхности волновода, дно которого пог.тои'дта,<зв» денки возможных соотношении вкладов непрерывной и -дискрэтиой эставяящих спектра з интенсивность поля, фотяпгрушЬго пу?"я-ш кругом на поверхности волновода, в зависимости от радиуса руга в частотном диапазоне 100 - 1000 Гц. ззультат анализа влияния поглоарепрс'свойств дна.на наеден центральной интенсивности поля поверхностного источника пут га волноводе. .

лубинная зависимость усредненной по частотам интенсивности уколото поля в придонном волноводе с погло;:;а;о1',;п1 днем; Ьзультаты расчета спектральной интенсивности пула, внзпанно-•о ¡гетрой в мелксм море, и сравнение их с эксперимзнталытл! •аннши, известным из литературных, источников. Ьгра,тзния для направленности в вертикальней плоскости поля 1умяг,ей поверхности в волновода с погло'л,гс2;ей границей и с • итзотвогйнми случайными неоднородностямл -ерэдн. ' . • •■

Апробация работы

Эснокше положения диссертационной работы догладывались и

•¡п^одпсь на 2-01,( Межведомственном ссг/лнар-совещанни "йу?.:ч зна" /г..Москва, 1937т./, на 3-еИ и 4-ой сколах--г:;нарх; тбк.чтичгекгда метол а прикладной акустики " /г.Ростоя, 1907 ,

69 г.г./, Мс.твузо; око;1 коиСлсснлкч ".ол6д:п: упп':;: /г.Рэрст

- б -

1987г,/, З-ем съездо океанологов /г.Ленинград, 19В7г./, 4-ой школа - сешнаре по акустике окевна /г.!Дос1ша, 1908г./, Ь-ой Дальневосточной акустической конференции "Акустические методы и средства исследоваши окоана " /г.Етадивосток, 1989г./, 2-ой сессии Российского акустического общества /г.Москва, Ц'Юг./, научных семинарах ИОФ РАН.

"Публикации По темо диссертации опубликованы работы Г I -Объем и структура диссертационной работы. Диссертация состой из .введения,' трех, разделов, заключения, списка литературы, вклв-'чающого, 66 наименований. Обхем диссертации' составляет 97 страши включая 21 страницу рисунков, Одну страницу с таблицей и 7 ст[\Ч' ни И списка литературы. '

' • ' ' "'СОДЕгаЛНИЕ РАБОТЫ

Ш- ввйдениц отысчается, что актуальность темы исследования обусловлена вагаюегью пйнимаиия влияния различных (¡акторов на структуру .звукового поля шумового, источника в волноводе с целью повышения "цЬфоктцвностн. ГАС., сформулирована цель работы, в аннотированном .'виде изложено основное содержание диссертационной работы. .. ' . • -' ■ ■ ■

В первой глава .представлена'модель распределенного по поверхности волновода источника шума,, дана постановка задачи, получеш выражения для определения "пространственно -корреляционных харш тористик.поля. такого' источника). проанализировано соотнопенио. вкладов непрерывной-и дискретной .сдетавлдкнцих спектра винтенеш НОСТЬ НОЛЯ. .-■•'' .

В первом;параграфа приведено.-краткоэ -описание моделей шума, используемых другими авторами для теоретического исследования *ез мового поля в гидроакустическом волноводе.■Затем описана модель! положенная в дЬаозртацкошо.Й райоте в основу изучения сройст». поверхностного куга в'полновода и поглркрягцаа дном. ■■ • ...

В качестве шума, распределенного по поверхности волновода, в. оте рассматривается совокупность точечных источников-монопо-,' занимаю!!1)« область 52 на плоскости иод поверхностью повода. Волновод представляет собой водный слой с заданию«! юностью и профилем скорости звука, лежащий на жидком однород-I погло1%яюи;ем полупространстве.

Необходимо выяснить, как различные факторы - форма и размеры 1учаю:цей области Я , профиль скорости ззука, поглокаюгаш зйства дна, случайные неоднородности среды волновода - влшпвт характеристики шумового поля.

Изучению этого вопроса посвящзна диссертационная. работа. Во втором параграфе выводятся вкраг.ешм для определения прос-шственно - корреляционной функции поля шумящей области Р к. рассматривается звуковое поле в волноводе на низких частотах, для представления поля используется подовый подход. Звуковое вление И (в точке распределенного источника

(г) (?(*-£„) в волноводе- иожот быть представлено суммой двух' ставляклцих - дискретной Ид (И ) и непрерывной &

диус - вектор в цилиндрической системе координат (у, , ь X направлена вертикально шиз, на поверхности волновода -О > « И . В волноводе постоянной глубины Z = Н жидким дном

с-! ' ч 4/ к * /

51 „

£ ■

к (Ю -- -1 ,[с!г-9(г-) (<-./>! %,(-т~,)

XI

- S -

Здесь (%), . ** собственные

функции и собственные значения соответственно дискретного и неп

рерывного'спектров задачи Штурма - Лиувшхля, ^ - число собс

венных.значений, - волновое число в дна. Собственные функ

ции (2) , ^ (Z) удовлетворяют граничным условиям и орте

тональны. Но ( . ) - функция Ханкеля I - ого рода.

В работе выведены выражения для функции корреляции поля в . —* —» ках, определяемых радиусами - векторами ' и ^ , • Еели

функция корреляции иоюикиков в виде.

1Ь((гиъ1) = &ф) - ^ф2- то Функция корреляции шумового поля

* Р

определяется «¿раз интегралы вида

О 1< ! s- V

К^, fiK) - J а'г'К (c^/q-r'l ) Н0 (fin-7 а

Используя "теорему сложения" для цилиндрических функций, получ ны выражения для корреляционной функции при различном взаимно!, расположении векторов ^ , и области дг

Получены также выражения для функции корреляции шумового поля, формируемою всей поверхностью волновода, как предельно случ; выражений, справедливых для области -i? конечных размеров В третьем параграфе исследуется соотношение J= I (f)/l. вкладов непрерывной ( ^ ) и дискретной I^Cf) составля спектра в интенсивность поля на примере излучающего круга рад са Г*в .■ Численно расчитаны зависимости интенсивностей jT^ ) » Хд (f) < нормированные на их значения для i ■шумящей поверхности, от нормированного радиуса круга ^ = г0 * в частотном диапазоне от 10 Гц до I кГц. Анализируя эти занис ■мо ги, можно сделать вывод, что интенсивность непрерывной cot

л _

ляющей поля при Рр ~ 2 ri- О практически такая же, как и npi

л <

оо .Интенсивность ко дискретно;! компоненты в болы

¡тепекк зависит от радиуса иумлщего круга: при увеличении Г0 :а три порядка / от 30 до 10 * / интенсивность возрастает на два юрядка и только при ^ > Ю интенсивность поля такал же, как < интенсивность пташчзй поверхности. Расчеты показали, что взли-!ина непрерывного спектра практически но зависит от соотнесения ¡коростей звука в дне и слое, от отно-ленкя плотностей дна. и слоя. Л

10 it 1

V А

л г

Í0

10

ÍM

105

¿аниаимости при различных

вагмерох излучающей области приведены на рис.1 .7.3 анализа .этих яркпих следует, что соотнсшзнио гкладои дискретной и непрерывной составляющих спектра в полное полз зависит от размеров излучакшзй области и рассматриваемого частотного диапа-

Рис. I

на. Так, интенсивность негреркшой состазляк:!;з'Л спектра меньше

интенсивности дискретной составляющей при £ < 300 Гц.для рас/ л i

пседэленного источника в виде плоскости / Г0. « / и при

'р л 2

j- < ICO Гц для ;;;у;,г::;гго крутя. радиусом г„ = 10 ■ . В этих

случаях при расчетах непрерывной состаглякщей спектра мохяо

пренебречь.

Бо второй главе исследуется влияние различных Факторов на спектральную интенсивность распределенного источника а волноводе.

3 период пагагрз 'е с использованием формул, полученных в первой главе, рассчитываются спектральные характеристики поля иумо-:юго источника, распределенного по области _ 5? на поверхности волновода.3 качестве излучакжей области 5? рассматриваются линия и полуплоскость, перэмецаюгаиеся вдоль поверхности волновода относительно точки наблюдения на рис.2а/и <5/ гсказапь: яуккг-'чя линия и полуплоскость соответственно, вид сверху /.\:..:ул выбор ''горны излучагяцрй облает:; определяется иообхо -

1С -

дикостью моделировать распространение линии сдвига ветра, линии шшала и т.п. в мелком море.

Обозначим расстояние по горизонтали от точки наблюдения до линии через £> , до границы полуплоскости - через /есл

точка находится под излучающей областью, то ^0>О /

Получено, что спектральная интенсивность поля, соэдава

мого шумящей линией, полуплоскостью, в точке _М определяется соответственно следующим выражениями:

1

■ . ¡,1 т г/1 А/

^[l-nü . TJtJ

где (х) - модифицированная функция Бесселя нулевого поряд

.При f„'V >> 3i5 полуплоскость "шумит" как .неограниченная поверз и" ~Г

ность волновода. fh - Im ^ к характеризует затухание нормальн*

моды, обусловленное поглощением в дне. определяется коэффш

ентом поглощения звука в дне Эб , зависимость которого о'

частоты описывается соотношением: j (дБ/кмJ , Парамзт;

о/ и Р измеряются или рассчитываются. Например, для песк;

. f = 1.3 ,0^ = 0.0065, для глкни ^ =1.76, с/^ =0.00'

где ^ выражена в Гц.

В диссертационной работ" построены зависимости . ( , линии, полуплоскости, поверхности для разных типов дна,Из анал этих кривых следует, что наклон спектральной интенсивности зав от : I/поглощающих свойств дна; 2/ формы излучакл-.ой области и имного расположения излучающей области и точки наблюдения, ело вательно по изменению наклона кривой Тл('^) мо.тло судить об менении гидрометеорологической обстановки на акватории

На оис.З пгинеденл зависимость ' пасстояния .по границы су!/л:::ой области / и - для

»луплоскости, = Го для круга, расио."'..».винам над точкой

(блюдения /: штриховом линиями - для полуплоскости, сплозн;."ми-:я круга. Видно, что существуют некоторое характерные значения 9 , при которых 1 . Эти значения одного порядка для

?уга и полуплоскости. Золи их определить по уровни ^ = 0.9,

^ ~ Ю Н при 0 = 1.3 и и ~ Н

поя V = а.-'Ь, т.е. ичичина 1-«е существенно зависпт от поглосав^их свойств дна игковопа. ¡'¡ели расстояние от точки наблюдения до граница излуча-;«й области пюювает характерное значение ¿4 0 , определяемое кггкдо.ч конкретном случае, то при псозеденнх теоретических раскоп мотю полегать, что пудовое поле создается все;'! поворхнос -.ю волновода.

На рис.4 показана зависимость спектрально;; интенсизностк 1 ( р ) >ля, создаваемое всей вуияцзЛ поте;яиссты9 при разных типах дна,

Рд втором параграфе анализируется влияние профиля скорости |ука на вертикальное распределение интенсивности тууясе:'-, поверх-¡сти з волноводе.

Реальный профиль скорости ¡звука, наблюдаемый в придокнем золно-де, аппроксимируем кусочно - постоянной кривой С (£) /рис.5а/. о волновода предполагается жидким поглопап^та с постоянной ско-стьга звука С(%] такой, что Не С{г)> та<е С[2) , Для тассмат-•здеиого профиля скорости звука была гежзна задача Етурка - Лиу-лля с соответствующими граничными условиями: построены собстзен-е функции ^ и получено трансцендентное уравнение, ге-

нием котогого яаяявтея собственные значения | . Численными топами с использованием ИШ были найдены собственные значения, ли рассчитан« глуСюиш зависимо от/. усгозпсчмой по чпото О ~ ССО Гг, юс-лгег.-шоти шума X ( X) при разных'параметрах дна.

а/ Рис. 2 б/

. : -i ft.

i " 0.5 / X/Xb!?

S !

/ s

~—*—1- i-^--— . -1-

-d -ï -loio'* i

■ • - Рнс.З

4ог m

-jo ■ -20

I

- ■ - зо. '

/ . "

i'Lïi/

40

i M.

Рис, 4

10J

шовлено в ходе расчетов, что кривая I (й) качественно пов-¡ет профиль скорости звука / рис.5 б Л Это объясняется тем, в волноводе с таким профилем скорости звука низшие моды прак-зски не возбуящаются, а коэффициент возбуждения мод более вьь-эго порядка примерно одинаковый. На рис.бв/ показана зависи-ть интенсивности шума от глубины на частоте ^ = 300 Гц, Как видно из рис.5а,б , изменению в величине скорости звука С/ на глубине соответствует скачок в уровне усред-

ной интенсивности Л Соотношение мекду л С члТ

анавливается в диссертационной работе.

В ходе исследования глубинного распределения интеяс'ишости а. были с,пеланы следующие выводи:

глубинная зависимость усредненной интенсивности кукового подл зрхности в придонном волноводе качественно повторяет иависи-ть скорости звука от глубины; минимуму скорости звука соответ-ует минимум интенсивности поля / вдали от границ волновода/;, изменение интенсивности шумового поля на горизонте, ооотватст-щему скачку интенсивности, будет тем больше, чем меньше отли-тся скорость звука в дне от скорости звука у поверхности вол-ода. ,

Следовательно, по профилю скорости звука могло сделать вывод а«ественном характере глубинной зависимости шумового поля; ранним об интенсивности шума и скорости звука в зависимости глубины волновода можно судить о величине скорости звука в дне. В третьем параграфе проводится рассмотрение характеристик а, вызванного ветром. Большой экспериментальный материал по зделению в мелком море спектральной интенсивности шума, вызван-о ветром, указывает на наличие максимума интенсивности п райо-300 - 500 Гц. Экспериментальные наблюдения за состоянием повороти коря при низких частотах ветра показывают, что ваязглэ роль-

LO Ч.

Ci

'-SI

o

c-í

С

nT

Lß I- • <

•К

»

o

OJ

\J

X

iK —> •

o

m

ODST

■C^'íV

- !.ü -

фмировании шума играет подповерхностная кавитаЦня пузырьков, расчета спектральной интенсивности ветрового шума, подобно (ылущему рассмотрению, полагаем, что источни :ом шума является жупность статистически независимых монополей, равномерно растленных rio плоскости, расположенной под поверхностью врлново-Спентрпльнуго плотность ^ ^ излучаемого монопалец импульса шзких частотах задаем тпкую, как у кавитирутсирго, пузырька:

- пиковое значащи панлиния в ударно.й *!o.4t!3, ыюникаю-иси захлопывании пузырьке, XD. - продолжительность импуль-1'а высоких частотах спйктрчлмю« плогносгь- ~ | •' •• Раешные зависимости спектральной интенсивности шума / п дБ / кзосхогосгного полно пола с однородном ноглогакгрпи / J «1.7/ м удовлетворительно согласуются с результатами эксперимента . злелено эначониэ % для заданной скорости дотра. ' Полученино результаты позгодяют-сделать вывод о возможности-моления продоогонноВ модели при рассмотрении звуковых шумов,-ванных петгом, в мелком море. - •

Третья глава посвящена исследованию влияния объемных случайных лнородностей среди Волну«ода на характеристики'поля-шумян^й ерхности. .

В первом параграфе приводятся результаты других'авторов, по эделрнню характеристик направленности етума 'в волноводе, а тяк-основние типы-случайных неоднородностэй в водной толпе.• lio втором-' параграфе, приводятся основные соотношения, -описываю-, лооодение.'Ь.ункдии распределения интенсивности по модам для ечн ро -и поверхностного источника в многоходовом волноводе'-со. '. ч.''":нк",-! ;од|:-7г->ди!-;тлми и поглг-а-^г.ой гг'я'нилой, - Для-янипотрпп-

¡шх неоднородностен получено уравнение диффузионного типа я сфор> кулкрованы граничные условия в высокочастотном приближении.

В третьем параграфе для случая постоянного среднего показателя Преломления получены аналитические результаты для вертикально: направленности поверхностного шума, которая выражается через фун кцию распределения интенсивности по модам Имеем:

1:< (ё-Ь«

I (/)

6

~ V

О , / ,

1й ,гт

5 - £е(т/

¿й" 1'оН

угол скольжения, £ - волновое .число, И - глубина волновода, - отношение плотностей дна и слоя, Я- - отно-

шение скоростей звука в дне и слое, '<Х - параметр, характеризз щк'Л случайные неоднородности, - критический угол скольже-

ния. В предельных случаях., когда рассеянна на неоднородностях, больше,, чем поглощение в дне ! & к< 1 1 или меньпо, / &» А. /,

1Ш имеем соответственно для вертикальной направленности ыуыа

)

1/

100 -

1-

о ,

I

1-

у- •

Ш) -

/

пгугид случаи расположены между ними. На рис.б показаны две вые для гтпедельных случаев - кривые I и 2, и кривая 3 - для £ = 20.

Ц четвертом параграфе показано влияние профиля скорости звука вертикальную направленность шума: в случае придонного волново-характеристика направленности имеет "провал" вблизи горизон-ьного направления.

В заключении диссертации сформулированы основные результаты юты.

Основные результаты.

Получены выражения для спектрально-энергетических характеристик шумового поля источников, занимающих область заданной формы на поверхности волновода с псглотающим дном. Определено соотношение вкладов непрерывной и дискретной, сос -тавляюших спектра в интенсивность поля в зависимости от размеров излучающей области-круга 'в частотном диапазоне 100 - 1000Гц. Показано, что в общем случае при определении энергетических характеристик шумового поля надо учитывать и дискретную и непрерывную составляющие, спектра поля. С уменьшением частоты воз -.. растает роль дискретного спектра. ' . .

Показано, что наклон кривой спектральной интенсивности ыумово- ;. го поля зависит от формы, размеров Излучающей области, от вза- • имного расположения источника -И точки наблюдения, .а .также .от прглощащих свойств дна. Следовательно, по измерению наклона '• спектральной интенсивности можно судить соответственно, об' изменении гидрометеорологической 'обстановки на акватории или геоаКус-тнческих параметрах дна моря. '. . •

. Показано, что усредненная- по частотам глубинная зависимость' кума качественно повторяет профиль'скорости звука.,-Следовательно, по гг" '¡инчым зависимостям иисзняглюсти поверхностного .аумй'

в придонном волноводе можно судить о профиле скорости звука в нем.

5. Теоретические результаты расчета спектральной интенсивности шума, вызванного ветром в мелком море, и сравнение их с экспа риментальными данными, известными из литературных источников.

6. СфоркулироЕака краевая задача для нахождения функции распрзде ления интенсивности по модам / через которую выражается харак

. тзристлка направленности пума в вертикальной плоскости/ в слу чао повар:п:оотаого источника пуш с пюго;дадодом полного,;;? с аиизотрошисс! случаГшиглп неоднородностями среди и. поглощапщей иконой граница?:.

7. Полтонн шмлитичзскке горохеюш для вертикальной характеристики направленности пукздзй поверхности в волноводе с позтслн нш сродна», значением скорости звука / в высокочастотной приб Л1г.:зшш/. Показано влкшш. случайных цчг^яородностей среди •волновода к поглощаюцих свойств.дна на угловую направленности пу\::, Следовательно, но измерении углових характеристик пумо-ео£1 поверхности в волноводе могло судить о величине случайны;) нооднородностей сродн.

8. Показано, что наличие-отрицательного градиента у среднего 31 . ченил скорости звука / что лклазт место в придонном волноводе

существзнно сказывается на характеристике направленности по-Еорхисстного иука в вертикальном плоскости и области молцх ' углов скольжения / порядка 10° , если .точка тбжяаи-я расп< ло.г.сна на' дне волн о года 1.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:.

Х.Деревяпша Е.И. Пространственные корреляционные функции умового поля в волноводе. // Наука и ее роль в ускорении научно-ехнического прогресса: Тез.докл.межвуз.конф.молодых ученых, :ай 1987г. - Воронеж, 1987. - С.66 .

2.Деревягина Е.И., Кацнельсон Б.Г. Влияние поглощающего дна

а частотные спектры шумового ноля в мелком норе // Акуст.журн,-988. - Т.3-1,И. - С. 172 - 174 .

3.Деревягина Е.И., Кацнельсон Б.Г. Частотные спектры шумового оля в мелком море // III съезд советских океанологов.-Секция изика и химия океана. Акустика, оптика. Ленинград, 14 - 19 декаб-я 1987 г.: Тез.докл.- Л., 1987. - С.53 - 55 .

4.Дерезягина Е.И., Кацнельсон Б.Г., РиЕелис Е.А. Звуковые ■ • умы, вызванные вотрои в волноводе //-5 Дальневосточная конферен-,ия " Акустические методы и средства исследования океана 'ез.докл. Ч.З: Обработка с учетом рэальнш характеристик распрос-ранения волн. - Етадивосток, 1989 . - 0.35 - 36 .

б.Деревягина Ё.И., Кацнельсон Б.Г. О соотношении непрерывной : дискретной составляющих поля поверхностных источников шума . в ¡олноводе // Из в. ВУЗов. Радиофизика. - 1990. - Т.33, Ш. - • .1297 - 1298 . ■

6.Деревягина Е.11., Кацнельсон Б.Г. Влияние формы области рас-геделения поверхностных источников шут-ла на спектр шумового поля ; мелком море // Судостроительная промышленность.Сер. Акустика, -

88. - (.3. - С.50 - 53 . _

7.Деревягина Ii.11., Кацнельсон Б.Г. Нлияиие свойств мелкого оря на вертикальную направленность поверхностного шума // Акус-нческип мониторинг сред. II Сессия Российского акустического бцсства. M., Ь93. - С.131 - 133 ; ' ''

в.Деревягина E.H., Кацнельсон Б.Г., Любченко A.C. Вариации вертикального распределения низкочастотного шумового .поля ме Köro моря // Акустический мониторинг сред. II Сессия Российск акустического общества. - М., 1993. - C.I33 - 136 .

9.)1еревягина E.h., Кацнельсон Б.Г., Любченко А.Ю. Вертикал ная структура низкочастотного шумового поля мелкого моря // - Акуст.журн.- 1994. - Т.40, КЗ .

Заказ 137 от 5.CÜ.S4 !•. Тир. 100 r-v.i, Ъоуж fö X Г-ü 1/iZ,

ОСът I п,;\ О.Озгткйя лаборатория >Н