Исследование криволинейного элемента магнитной ловушки Дракон тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.08 ВАК РФ

МОСКОВСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО ГЛАСНОГО ЗНАГЛЕЯИ ШСЗЗНЕШО-ФИЗМЧЕСКНЯ ИНСТИТУТ

ПЕИЗЛНП'Ш Станислав Федорович

ИСШОЩВАШТЕ КРЛВОЛгШЕЙНОГО ЭЛЕМЕНТА МАШИНОЙ ЛОВУШКИ ДРАКОН

01.04.00 - физика и хптлет шгазмн

АвтораЗерат

диссертации на соискание ученой степени кандидата фнзико-'.зтемаппсских наук

На правах рукописи

Москва 1992

Работа выполнена в Московском инженерно-физическом институте.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук В.И.Пистунович кандидат физико-математических наук А.П.Попрядухин

Ошюнирувдая организация - Харьковский физико-технический

институт

Защита состоится м1б " декабря_ 1992 г. в 16 час.

глин, на заседании Специализированного совета KD53.03.08 в Московском инженерно-физическом институте по адресу: 1Г140Э, Москва, Каширское иоссе, д.31. Телефон: 324-84-98.

С диссертацией мовно ознакомиться в библиотеке МИФИ.

Просим принять участив в работе совета или прислать отзыв в одном экземпляре, заверенный-печатью организации.

Автореферат диссертации разослан ■Г- Ж»*. 1992 г.

Ученый секретарь Специализированного Совета

С.Т.Корншгов

; ' ОБЩАЯ ХАРАКТМСТИКА РАБОТЫ

Актуальность птюблеин. Исследоваш-ш проблемы управляемого термоядерного синтеза (УТС) достигли такого"состояния, которое настоятельно требует расширения поисков систем магнитного удержания горячей плазш, реализующих наиболее полно условия для осуществления УТС. Удергаше плазш высокого давления, стацио-нарнни ре?ш,1 работы и оптимальные условия технологической эксплуатации являются основными требованиями к будущему термоядерному реактору (1Ш5). Этим трсбовашшл более всего удовлетворяют установки стеллараторного типа. Однако сложная копстрзчс-ция магнитной систклн в них затрудняет доступ к плазтле. Введе-нио' в стеллараторнуи конфигурацию прямолинейных участков упрощает эксплуатации установки. Такая систеш получила название ДРАКОН (длинная равновесная конфигурация). Зто тандем пробко-тронов, соединенных друг с другом крпволинейшязг равновесии:/.!* элс-иентэгти (КРЭЛамп). Прямолинейные участки установки является реакторными: в них осуществляется УТС. Назначение КРЗЛов - исключить продольные потери плазш, характерные для пробкотронов. Кроме этого, КРЗЛьг в ДРАГОЖэ игратзт роль магнитных пробок. Маг-нит1ше поля в пряг/ых и за:лнкэпщпх участках создают пробочное отношение, квадрат которого соответственно увеличивает параметр

/ в прямых частях ДРАКОНа. Высокое значение^ позволяет, использовать для ядерного синтеза калорадиациопную реакцию Д3Не, которая иг.теет выход нейтронов па несколько порядков меньше чем в реакции ДД или ДТ,- что, естественно, улучшает экологическую обстановку, повышает срок работы первой стенки ТЯР с 6 лет до -50-60 лет, открывает возможности резкого повышения к.п.д. реактора' за счет прямого преобразования энергии протонов - продуктов реакции - в электрическую без теплового цикла.

Целън работы является изучение равновесию. свойств КРЗЛа. Конфигурация ДРАКОН в целом обеспечивает равновесие плазш, причем ее характерном особенностью является то, что составные . элементы ДРАКОНа, прямые и криволинейные, каждый в отдельности, обладают равновееннг.ш качествами: прялке секции всегда равновесны, КРЭЛы специально такими построены. КРЭЛы в системе ДРАКОН имеют ключевое значение, ибо от того насколько КРЭЛ

обеспечивает компенсацию тороидального дрейфа частиц зависят равновесные качества замыкающего участка ДРАКОНа, а следовательно, существование самой концепции ДРАКОНа.

Научная новизна таботк. Экспериментально и расчетно-аналитп-чески исследован прототип замыкающего участка системы ДРАКОН с точки зрения компенсации тороидального дрейфа частиц. Таким образом, показано, что посредством специально подобранной геометрии магнитной конфигурации мокно получить КРЭЛ, обеспечивающий равновесие плазменного образования; ъ нем.

Экспериментально и расчетно-анаяитическим путем доказана устойчивость равновесных качеств КРЭЛа к помехам магнитного поля.

Аналитически определена оптимальная конфигурация КРЗЛа, разработан способ образования пространственного соленоида в виде винтового тора различной формы и построен на основе этого способа образец КРЭЛа.

Создаете и апробирование нетрадиционного способа определения дрейфового смещения частиц в тороидальном соленоиде. Разработано устройство, которое может перемещать диагностические средства в кркволинеиногл магнитном поле.

Птзактическая ценность работы. Полученные в диссертации результаты могут быть непосредственно использованы при разработке термоядерной установки типа ДРАКОН, т.к. экспериментальным и расчётным путем доказаны равновесные качества первого образ-' ца КРЭДа, являющегося замыкающим участком системы ДРАКОЯ, и такигл образом, появилась перспектива создания установки подобного типа следующего поколения для удержания горячей плазмы, создана концепция оптимальной конструкции и разработано техническое предложение, которое г.:о;:сет быть реализовано при надлежащем финансировании.

На защиту выносятся следующие результаты:

1. Экспериментальное и расчетно-аналптическое определение равновесного участка в магнитной 'системе КРЭЛа, на котором осуществляется компенсация тороидального дрейфа частиц.

2. Экспериментальные и расчетные исследования устойчивости равновесных качеств КРЭЛа по отношение.к возцущащш действиям

помехи магнитного поля с амплитудой," сравнимой с напряженностью основного поля и к сбоям в ориентации витков пространственного солеябида.

3. Предложение нетрадиционного способа определения изменения тороидального дрейфа Частиц в криволинейном магнитном поле без отыскания местоположения стартовой силовой линии, проведение математического моделирования для обоснования этого способа оценки дрейфа. Представляются результат апробирования предложенного метода определения дрейфа частиц. -' ; .

4. Предложение оптимального варианта пространственного соленоида с'геометрической оско в виде геодезической линии на поверхности опорного тора, что позволяет- минимизировать механические напряжения на опорнуга ось установки.','

5. Предложение '. концепции конструкции пространственного соленоида в виде винтового тора, которая обеспечивает условия реализации с высокой точностью рэсчетпой ориентации дискротшгх витков соленоида и созданий оригинальной' физической установки КРЭЛ, иштпрупщей зашкаш,ий- участок лопушки ДРАКОН.

6. Разработка и создание диагностического, устройства и средства его перемещения в криволинейной'магнитной системе с сохранением ориентации"относительно иорлзли к геометрической оси установки. ' '

Апробация работа.•Основные результаты представленных в диссертации исследований. бшщ доложены на:

- Всесоюзных конференциях по физике плазмы.я ее приложениям , (Звенигород, 1988, 1991);

- 4-й, 5-й Всесоюзннх ко'Т'Т-ерошшях по ШТ1ЛР (Ленинград, 1988, 1990); •-".'" - :

- 18-й Европейской конференция ГГС я ФП (Берлин, 1991); -

- научкнх конференциях (1985, 1987);

- 2-й научно-технической конференция 0153 ТИШТИ (1990) ;

- научных ceiOTHapax ШЖ.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 12 печатных работ.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка литературы. Полный объем

162 стр. в том числе IIO стр. текста, 56 рис., 2 табл., список литературы содержит 120 работ. ' '

СОДЕРЖАНИЯ РАБОТЫ •

Во введении очень кратко описаны некоторое термоядерные установки. Конструктивно простая магнитная система пробкотрон обладает высоким значением параметра , но в то же время имеет высокий уровень продольных потерь плазмы. Токамак - замкнутая магнитная ловугша-нс имей г этих потерь, но действует не в стационарном ренике. Стеллараторы не не имеют продольных потерь плазмы, могут обладать высоким показателем./5 и работают в стационарном реяиме. Оптимизация их привела к созданию концепции . равновесного КРЗЛа, присоединяя к которому пршолиш/Лпыв секции моето существенно упростить конструкцию реакторной части стел-ларатора. .

В главе I описывается магнитная конфигурация ДРАКОЙ. в 1-м параграф излагаются физические принципы удержания плазмы з ДРАКОЯе, обоснованнее . концепцией равновесия плазмы в тороидальных системах с переходом к частному случаю в виде параксиального приближения и примерно круглых' в сечении магнитных поверхностей. Параграф 2-й имеет информационный характер: описывает физическую картину диамагнитных токов в криволинейных магнитных полях 'л их влияние на равновесие, стабилизацию и. переносы плазш .• В следующем параграфе кратко излагаются основные итоги теоретических исследовании ДРАКОНа. Теорию ДРАКОНа в основном разрабатывали отечественные ученые. Из иностранных публикаций уяе известны статьи американских и китайских физиков. В этих работах рассматривались равновесие плазмы и возможность ее стабилизации, подчеркивались относительно небольшие переносы. Варианты магнитных устройств, реализукхцкх концепцию ДРАКОН, представлены в 4-м параграфе. Описанные конструкции, как правило, отличаются различными формами замыкающего участка.

В главе 2-й описана экспериментальная установка КРЗЛ. Первый параграф описывает выбор оптимальной конфигурации КРЭЛа. Оказалось, что геодезический КРЭ1 удовлетворяет большинству требований, предъявляемых к конструкциям подобного рода. Далее в отдельном параграфе определяются геометрические параметры

дискретного витка пространственного соленоида, которыми достигается практически полное отсутствие меявиткового провисания магнитного поля. 3 параграфе 3 описывается сама конструкция пространственного соленоида, который представлял собой два-периода 5-ти пэриодпого винтового тора, состоящего из -10 отдельных витков с внутренним диаметром 13 см. Осью соленоида явля- . лось геодезическая линия на поверхности опорного тора с параметрам'!: болъдой радиус - 40 см, а малый - 12 см. Здесь ке приведены мероприятия для компенсации возмущающего действия токовых поре?, тачек, соединяющих витки соленоида. -

Численные исследования магнитной конфигурация и изменения дрейфового смещения заряженных частиц в.КРЭЛе изложены в главе 3. 3 1-м параграфе описана численная модель КРЗЛа из 40 тонких токовых колец, образующих два периода винтового,тора. Расчет магнитного ноля производился по, Формуле Бпо-Савара в цилиндрической системе координат. Магнитные силовые линии просле::си-вадйсь по методу Рунге-Кутта. Показано, что влияние дискретности счетной модели (замена широких tokobjtx -колец на тонкие) при выбранном отношении промежутка между кольцами к их радиусу, • существенно сказывается лишь в области Г ¿0,8 а (а - радиус токового вятка).и почти не сказывается на форме силовых линий при ( г - .расстояние до геометрической осп установки).

В следующее параграфе показано распределение полудлтн и интегралов 2Г = для отрезков магнитных силовых линий от витка одного периода до плоскости .симметричного"ему витка в другом'периоде. Таким, образом был определен"равновесный учас- . ток в соленоиде, расположенным гнезду 5-м и 36-и кольцами с длиной силовой линии около 132 cri. Определению локальных магпктннх ям поевщен отдельный параграф. Было выяснено, что наиболее глубокие яда находятся на силовых линиях,проходящих в центральном сеченая КРЭЛа около внешнего обвода соленоида. Ямы небольшой глубины имеются па силовых линиях, выходящих яз области вблизи внутреннего обвода.

Следующий параграф описывает расчет вакуумного дрейфа электронов и 'его компенсации. Дрейф электрона относительно силовой линии в плоскости какого-либо витка определяется как расстояние мекду следом силовой линии в этом витке и следом электрона.

Численные расчеты показали, что в приосевой области электрон, стартующий с плоскости начального витка, дрекйует по мере продвижения вдоль КРЗЛа по бинормали к "своей" силовой линии, до центра КРЗЛа удаляясь от нее, а затем начинает приближаться к ней из-за вращательного преобразования силовых линий. На границах КРЭЛа электроны имеет незначительный остаточный дрейф. Максимальный дрейга достигается в центре КРЗЛа. Указывается, что поверхность, которую мояно представить граничной, является не плоской, а слабо вогнутой к окрученной, наклонена к оси установки под острым углом пршэрно 10°.

В последней параграфе тлавы приводится расчетная оценка устойчивости КРЗЛа к возууцениягл магнитного поля, которые моде- . лировались на двух центральных витках соленоида. Зтэ возмущение распространяется на пять меетнткоЕых промежутков. Аналогично нарушается дрейф электронов. Отмечается, что при помехе, локально ослабляющей основное магнитное поле, дрейф на краю КРЗЛз возрастает, при усилении - снижается. Такая ясе попеха, но создаваемая где-то иедду центров КРЗЛа и его краем образует ту не картину изменения электронного дрейфа. Локальное возг:уще-ние изменяет положение граничной плоскости КРЗЛа: при усилении магнитного поля эта плоскость смещается вглубь соленоида. Рассмотрен такзяе сдвиг центра, одного центрального витка от оср установки на 0,5 сы (или наклон на 0,1 рад). Оказалось, что дрейфовое «лечение при этом изменилось на 5-7$. При статистическом сбое углов ориентации 20 средних витков подряд на ±0,1 рад, или смещение на ^0,5 сы от оси, компенсация дре£йа шло отличается от невозыущенного случая. В конце параграфа дан важный вывод для практики: такие малые смещения витков, неизбежно образующиеся при сборке установки, не являются критическими. __ •■'.

В главе 4 описываются методика определения дрейфа частиц в криволинейном поле и разработанная для этого диагностическая техника. Насколько сложна технология измерения дрейфа частиц рассказывается в первом параграфе. Изобретательность исследователей предлагает широкий спектр очень точных способов, которые использует сложную и дорогостоящую технику. ■

Следующий параграф излагает новый способ диагностики тороидального дрейфа, который строго говоря, не оценивает собствеи-

з . ■ .. ■:...... .......

но величину дрейфового смещения частицы.-. Предлагаемый" способ определяет не абсолютный дрейф, а относительный. Суть этого способа состоит в следующем. Известно, что дрейф частицы зависит от ее энергии Е и напряженности магнитного поля В. Если зафиксировать положение.следа электронного пучка в поперечной плоскости соленоида для конкретных параметров I) л В, и изменить из них один параметр, например Е, то след электронного пучка на той не плоскости переместится в сторону - произошло изменение дрейфового сдвига согласно изменению только одного параметра. Таким образом мояно определить характер эволюции дрейфа частиц в криволинейном магнитном поле без предварительного поиска местоположения силовой лптпп.

.3-Й параграф главы посвящен математическому моделирование предложенного способа оценки дрейфа частиц на счетной мотели КРЭЛа. Показано, что при углах вылета частицы относительно силовой линии не более 45° предложенная методика достаточно надежна и точна.

В заключении главы описывается система Диагностики, которая обеспечивает определение тороидального дрейфа частиц в КРоЛе. Весы.а компактный источник электронов с 9-в "стволэш" мсг ремещаться вдоль изогнутой вакуумной камеры, при этом гджно было в любой момент определить местоположение источника в камере и ориентацию по азимуту любого "ствола" электронно1"! пушки. . Диагностическая система обеспечивала получение фотоснимков результатов изменения дрейфовых смещений.

В главе 5-й представлены результаты экспериментального исследования равновесных качеств КРЗЛа. В первом параграфе изложена методика обработки результатов измерения дрейфа электронов. Во втором параграфе показана область измерения дрейфового сдвига. Этот дрейф определялся на 10 позициях, которые располагались на оси соленоида следующим образом: две позиции 1-я и 2-я находились вне равновесного участка, позиция 8-я размещалась в районе центральной плоскости, а две последние позиции 9-я и 10-я переходили на другую половину равновесного участка. . Таким образом, экспериментальные измерения охватывали границу этого участка и несколько переходили за область с максимальным дрейфовым сдвигом.

3-й параграф - самый ванный в главе: это экспериментальное определение дрейфового сдвига в КРЗЛе. Представленные графики (си.рис Л) наглядно свидетельствуют о наличии равновесного участка.в КРЭЛе. Видно, что дрейфовый сдвиг и, следовательно, сам дрейф на грашще участка незначителен, меньше максимально-. го более чей на порядок. Экспериментальная кривая показывает как геометрия ьгагнитной конфигурации КРЭЛа влияет на дрейф электронов. Граничные области оказались протяженными. Посредством анализа штагах экспериментальных кривых удалось с хорошей ■ точностью оценить длину равновесного участка исследуемого пространственного . соленоида .

Я/л

Ъ

t/ s е

Рис.1

? %

ГЕЛ • / \ \

J / \

/ * ✓ f / п \ \ >

/ / / /

ч 1 ч / / '/ л* // . ■si

>

Х»3

Рис.2

Рис.1. 1'зизненпе дрейфового сдвига (Д ) вдоль КРОЛа: кривая I - Д пои изменении энергии электронов (lO в пределах 9G-I5CB, напряженность ызпшткого поля ВВ=150Гс ке изменялась; кривая 2 - Д пси изшиении

В.в пределах 85-150 Тс, а Е =150В не изменялась, ✓ "

Рис.2. Изменение Д вдоль ICPSJIa в случае возмущащей помехи магнитного no.ii; параметры Е и Б для кривюс соот- . ветстЕуют параметрам кривых рис Л.

В следующем параграфе описано экспериментальное испытание равновесных свойств конфигурации КРЗЛа с 'петлопдаэ сосредоточенной помехи магнитного поля в области центральной плоскости. Амплитуда помехи была в два раза меньше напряженности основно-

го полн. Па рис.2 представлено изменение "дрейфа в присутствии помехи, которая в' совокупности с основным полем создавала магнитные "бугор" (пунктир) или "яму" (сплошная),. Трафики рисунка показывают, что границы равновесного участка КРЭЛа не изменили своего пололо пил по сравнению со случаем без возмушащей помехи. Были проведены эксперимента с удвоенной по амплитуде помехой. Общий характер.полученных данных мало отличается от предыдущих результатов: величина максимального сдвига почти не изме- • нилась,'а на границе сдзиг увеличился ляль на 20-25%.

В заключении главы обседаются результаты исследования КРЗЛа. Проводится сопоставление экспериментальных"данных с геометрически?,ш параметрами КРЗЛа» роль которых домшшрущая. На рис.3 представлены графики модуляции радиусов кривизны и кручения едоль оси соленоида (кривые I п 2), распределение угла вращательного преобразования (кривая 3) магнитного поля." На оси абсцисс показано расположение витков соленоида. 3 верхней части" рисунка размещена икала позиций,, с которых производились экспериментальные измерения дрейфа. На рисунке локазан; грани-, цы разновесного участка. Экспериментальная кривая дрейфа ка рис.3 - это кривая 4. Видно, что с края КРЗЛа дрейфовое смещение резко растет почтя до середины КРЭЛа. На этом участке (мек-ду поз.З и 7) радиус кривизны (кривая I) изменяется слабо и дрейфовая" скорость почти постоянная. В районе 16-го и 17-го витков пзчинается сильное возрастание радиуса кривизны, вызывающее уменьшение скорости дрейфа',' и соответственно, уменьшение темпа увеличения дрейфового смещения. Кручение оси соленоида не влияет на модуль скорости дрейфа, оно только "сдвигает" магнктну>э силовую линию в сторону, з.кЬгорую направлено вращение оси. Частица первоначально движется по силовой лиши н дрейфует по"бинормали л вследствие этого переходит на другую силовую линию, тлеющую свою бинорлаль. Продолжающийся дрейф непрерывно выводит частицу на соседние силовые линии и уводит ее от стартовой линии все дальше и дальне. Но вращательное преобразование шгнлтного поля в КРЗЛе (подобрано кручение оси - кривая 2) подобрано так,- что'з центре КРЗЛа придает дрейфу направление, которое начинает приближать частицу к стартовой силовой линии. Насколько близко подойдет кривая 4 к оси абсцисс, настолько будет достигнута компенсация торопдаль-

..... ; ....... . п ^______ ______

-еого дргоУЬа частиц. Й1апо?лшвл, что ось абсцисс ориентирована едоль стартовой силовой линии). На рис.3 представлен таюле рас-четшв" дрз&Т) частица (кривая 5). ста кривая изменения дрейфа аналогична дрейфу той хе частицы, полученного экспериментальным путем (кривая 4). Теперь козлю сделать обобгдавтдй вывод, заклю-чащийся в той, что, поскольку компенсация тороидального дрек- . гТэ электронов соответствует компенсация токов НсТщрша-Елэтера в пределах построенного КРЗЛа, то, следовательно, онмокот быть замыкааця.! участком в системе ДРАКОН.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДЙССЕРТАЦЙИ:

I. Построена физическая установка КРЗЛ, являющаяся прототипом замгкащего элемента магнктаок. системы ДРАКОН, аналогов которой-пока не существует. Установка реализует оптимальный ва-

риант пространственного соленоида с геометрической осью в гиде геодезической линия на торе, обсспечгаагаций минимальные механические нагрузки на опорную ось. Создана концепция конструкции магнитной системы, способная обеспечить построение широкого спектра конфигураций трехмерных соленоидов.

2. Разработан и апробирован в эксперименте способ определения изменения' тороидального дрейфа частиц в криволинейных магнитных полях без предварительного определения местонахождения магнитной силовой линия, относительно которой дрейфуют частицы. Создана система перемещения диагностических средств, исследующих плазму различны,® устройствами, например, зондами, пучками частиц я др. и обеспечивающая заданную ориентацию зондирующих устройств в камере с пространственной осью.

3. Проведены расчетно-аналктические исследования магнитного поля КРЭЛа с целью определения напряженности поля вдоль силовой линии, распределения интеграла > районов с локальными магнитными ям?ши Расчетным путем определен равновесный участок КРЭЛа и изменение тороидального дрейфа на нем, показана такяэ устойчивость равновесных качеств конфигурации к разного рода помехам: сбою в наклоне Еитка и смещению их от оси соленоида. Показано, что граничная область КРЗЛа имеет протяженность порядка диаметра внутренней полости КРЗЛа.

4. Экспериментально исследован равновесный участок КРЗЛа посредством измерения тороидального дрейфа электронов вдоль оси установки, величина которого на гранзце отличается от дрейфа в центре КРЗЛа более чем на порядок. Следовательно, довольные токи разделения зарядов в криволинейном поле КРЗЛе в основной своей части замыкаются в пределах равновесного участка. Кроме этого экспериментально показана устойчивость равновесных .качеств КРЭЛа к возмущениям магнитного пола, амплитуда которых была сравнима с напряженностью основного поля, причем остаточный дрейф увеличился весьма незначительно.

Основное содержание диссертации опубликовано в следующих работах:

I. БУрнаев 13.А., Лазарев С.Л., Перелнгин С.Ф., Смирнов З.Ы.

Моделирование магнитной конфигурации установки ДРАКОН. - •

-ВАНТ, сер. тершядер.синтез, 1988, выл.2, С.50-52. : ' 2. Лазарев СЛ., Поролыгин С.Ф., Смирнов В.М. Замкнутая магнитная ловушка ДРАКОН: технические способы создания я регулировки системы, ожидаемые параметры удержания.-Тез.докл.4-й Бсес. конй. по ИПТЯР, I9-2I.I.88, Ленинград, С.44-45.

3. Перелнгин C.S., Сшрнов В.М. Об одном варианте замыкающего элемента магнитной конфигурации ЛРАКОН.-Тез.докл.5-й Вссс. конф. по ШЛР, 10-12.10.90, Ленинград, С.54-55.

4.-.Perelygin S ."F ., Smirnov V.H. Experimental detection of locking of vacuum electron drift in curvilinear element of

DEAKOII system.- 18-th. Eu.rop.Conf. on Contr.Fus. and Plastaa .Phyo.,Berlin,3-7.07.1991,Part 2,P.24-9-252.

5. Перелнгин С.Ф., Сшрнов В.М. Экспериментальное исследование равновесности загяжащего элемента магнитной системы ДРАКОН. - 5язкка плазш, IS2I, т. 17, >Г> 8, С.945-951.

S. Перолыгин G.S., Сшрнов В.М, Методика экспершептальпого исследования вакуумного электронного дрейфа в криволинейном элементе системы ДРАКОН.-Сб.труд.Пряборы и методы .диагностики плазмы и поверхности стенок плазменных установок(ЖШ). М., Экергоатош1здат, 1991, С.36-40.

7« Perelygin S.F.,Srciraov V.H. Stady of the magnetic confidu-ration and vacuum electron. drift a curvilinear element of the DBAK01I fusion a7stem.-iIucl.Pus. ,1992, v.32, P.

8. Перелыгин СЛ., -Сшрнов В.!,!., Цветков И.В. Способ экспериментального определения дрейфа заряженных частщ в магнитном поло с непрямой осьо.-5пзнка плазмы, 1992, t.I8,j"

9. Перелпиш С.<5. Спотеш .диагностики плазш в магнитных ловушках с пространственной осью.-ПТЗ, 1992 В S, С.[54-158

10. Добряков А.В., Перелыгин С.£\, Трубштков Е.А. Устройство для штатного удержания плазмн.-А.С. .>> 107II37 СССР, заяв." 20.II.81.

11. Лазарев СЛ., Перелыгин С .Ф.,-Сшрнов В..Ы. Устройство для диагностики плазш в магнитных ловушеах с пространственной" осью.-Зсявка Уз 4892783, заяв.21.12.90. пол.реи.24.4.91.

12. Перелыгин С.Ф. Термоядерная установка.-А.С. й IIOI037 СССР, заяв.4.4.82.