Исследование неоднородных магнитных состояний многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.11 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА I. НЕОДНОРОДНЫЕ МАГНИТНЫЕ СОСТОЯНИЯ И ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДА МОДЕЛЬНЫЕ ОБЪЕКТЫ ДЛЯ ИХ ИЗУЧЕНИЯ В МАГНИТОМНОГООСНЫХ КРИСТАЛЛАХ СО СМЕШАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ (литературный обзор)

1.1. Магнитное состояние кристалла и его термодинамический потенциал

1.2. Вариационный принцип микромагнетизма и метод Ритца

1.3. Современная теория магнитной доменной структуры

1.3.1. Ориентации намагниченности в доменах

1.3.2. Структура, эффективная ширина и поверхностная плотность энергии доменных границ

1.3.3. Условия сосуществования доменов

1.3.4. Основные модельные представления и методы расчета параметров моделей

1.3.5. Особенности доменной структуры реальных кристаллов

1.4. Неоднородные магнитные состояния (НО)-пластин ферритов-гранатов

1.4.1. Особенности строения доменных конфигураций

1.4.2. Особенности структуры доменных границ

Т.4.3. Попытки теоретического объяснения особенностей структуры доменных границ

1.5. Спонтанные ориентационные магнитные фазовые переходы

1.5.1. Теория спонтанных спин-переориентационных фазовых переходов в безграничных идеальных кристаллах

1.5.2. Ориентационные переходы в размагниченных образцах реальных кристаллов

Выводы. Цель работы

1.6. Модельные объекты многоосных магнетиков со смешанной анизотропией для изучения неоднородных магнитных состояний и ориентационных фазовых переходов

Ег3[е5012и№А/с^хСокРд) . 5з

1.6.1. Особенности анизотропии магнитных свойств феррита-граната эрбия Ег3Ге502. 5з

1.6.2. Результаты спектральных и магнитооптических исследований магнитных состояний Ет-,

5 о 12.

1.6.3. Кристаллическая структура и физические свойства ферримагнитных фторидов системы ШЖ,, Со Я, бз

1-Х X О

Выводы. Постановка задачи

ГЛАВА 2. МЕТОДИКА СПЕКТРАЛЬНЫХ И МАГНИТООПТИЧЕСКИХ ИССЛЕДОВАНИЙ НЕОДНОРОДНЫХ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ МНОГООСНЫХ ФЕРРИМАГНЕТИКОВ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 4,2 - 300К

2.1. Описание экспериментальной установки

2.1.1. Источник света

2.1.2. Оптический криостат с регулируемой температурой

2.2, Способы получения и характеристики исследуемых образцов МЖщСо и

ГЛАВА 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ ГЕКСАГОНАЛЬНЫХ

ФЕРРИМАГНЕТИКОВ СИСТЕМЫ

3.1. Ферримагнетик типа "легкая плоскость" ШР,.

3.1.1. Визуальное исследование доменной структуры

3.1.2. Построение моделей доменной структуры реальных кристаллов

3.2. Визуальное исследование и моделирование доменной структуры ферримагнетиков типа "легкая ось"

Кв^-Х^х'з ( х = 0,19 и 0,23)

Выводы

ГЛАВА 4. ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНЫХ СОСТОЯНИЙ (НО)-ПЛАСТИНЫ

ШТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 300 " 4»2К

4.1. Магнитооптические и спектральные исследования магнитных состояний (НО)-пластины Ez Рв0.„

4.2. Модели ориенташюнньгх фазовых переходов в размагниченной (ПО)-пластине ЕхтГб0. с учетом наведено ö \L ной анизотропии . НО

4.2.1. Ориентации магнитного момента в доменах и энергетически выгодные положения доменных границ . НО

4.2.2. Модели неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов в размагниченном образце

4.3. Возможная природа совпадения температур переориентации и компенсации магнитных моментов в Et^F^O^

Выводы

ГЛАВА 5. ИССЛЕДОВАНИЕ ПЕРЕХОДНЫХ СЛОЕВ МЕЖДУ ДОМЕНАМИ В

НО)-ПЛАСТИНЕ Et3FesOi

5.1. Спектральные и магнитооптические исследования

180°- переходных слоев в (НО)-пластине E^FG^O^

5.2. Двумерная модель аномально широкой доменной границы

Выводы

Актуальность темы.Кристаллы, обладающие спонтанной намагниченностью, могут находиться в неоднородном магнитном состоянии, когда направление вектора намагниченности изменяется при переходе от одной области образца к другой. В большинстве случаев образец разбивается на ряд однородно намагниченных областей - доменов с различным образом ориентированными векторами намагниченности, а изменение направления вектора намагниченности при переходе от одного домена к другому происходит в переходном слое -доменной границе (ДГ), ширина которой £ много меньше характерных размеров доменов с1 , т.е. образуется доменная структура (ДС).

Наличие магнитных неоднородностей приводит к изменению термодинамических, кинетических, резонансных, оптических и прочих свойств образца по сравнению с однородно намагниченным состоянием. Например, изменяются спектры спиновых [1»2] и магнитоуп-ругих [3] волн, частоты ферромагнитного резонанса [4,5] , электрическое сопротивление [б], поляризационные свойства оптических спектров поглощения [7,8], характер фазовых переходов [9,10] , возникает ряд новых эффектов при распространении упругих [и,121 и электромагнитных [13,14] волн и т.п. Процессы возникновения, формирования и исчезновения доменов определяют магнитные свойства кристаллов.

Конфигурация доменов и структура доменных границ, т.е. параметры, характеризующие неоднородное распределение намагниченности, зависят от магнитных констант материала, геометрических характеристик образца и внешних условий. Действием внешних магнитных, тепловых и упругих полей можно управлять параметрами неоднородных состояний, индуцировать фазовые переходы (ФП) между ними и, следовательно, изменять физические свойства магнитных кристаллов, что обусловливает широкие возможности их технического применения, В связи с этим понимание природы неоднородных магнитных состояний, установление зависимостей их параметров от констант материала, характеристик образца и внешних условий является практически важной научной задачей.

Опыт показывает, что указанные зависимости не могут быть установлены чисто теоретически. Наиболее эффективным методом является совместное экспериментальное и теоретическое исследование ДС реальных кристаллов. В настоящее время наиболее полно исследованы особенности ДС магнитоодноосных кристаллов, т.е. кристаллов, обладающих простейшим типом магнитной анизотропии. Реализующиеся в них магнитные неоднородности достаточно хорошо изучены и широко используются практически. Так, цилиндрические магнитные домены (ЦМД) и их решетки используются в качестве носителей информации в логических и запоминающих устройствах [15,1б], а также для создания управляемых транспарантов [ 17], полосовые ДС - в качестве перестраиваемых магнитным полем дифракционных решеток [18-20], "волнообразные" квазиполосовые ДС - в различных вариантах схем продвижения ЦМД [15],

Указанные ДС являются лишь частным случаем разнообразных магнитных неоднородностей, потенциальные возможности практического применения которых далеко не исчерпаны. В магнитомногоосных кристаллах, где имеется возможность образования разнообразных сложных магнитных неоднородностей, изучение особенностей ДС только начинается. Такие кристаллы часто обладают смешанной магнитной анизотропией, когда наряду с естественной кристаллографической анизотропией проявляется дополнительная анизотропия более низкой симметрии, наведенная в процессе роста кристаллов или индуцируемая внутренними напряжениями [21-23], что может привести к формированию новых типов магнитных неоднородностей. Не исключено, что здесь будут обнаружены более перспективные объекты для технического применения. Так, в пластинах ферритов-гранатов, обладающих естественной кубической магнитной анизотропией, на которую накладывается наведенная ромбическая анизотропия [22,2з\, наблюдаются аномально широкие ДГ, разбитые на участки право- и лево-винтовых разворотов вектора намагниченности, разделенные вертикальными блоховскими линиями (ВБл) [24], В последнее время предложено использовать ВБЛ в качестве носителей информации в запоминающих устройствах со сверхвысокой информационной плотностью [ 25] и проведены простейшие эксперименты по детектированию, генерации, аннигиляции, репликации и продвижению ВБЛ с помощью определенных внешних магнитных полей [25-27]. Однако до настоящего времени не удалось объяснить не только механизмы динамической перестройки структуры таких границ, но и природу особенностей их структуры в статическом состоянии,

В то время как ДС кубических магнетиков активно исследуются, особенности ДО реальных магнитомногоосных гексагональных кристаллов, обладающих, например, магнитной анизотропией типа "легкая плоскость", остаются невыясненными и для предсказания ДС в них пользуются простейшими теоретическими моделями [п]. Однако очевидно, что здесь наведенная анизотропия должна играть существенную роль в формировании ДС, так как естественная магнитная анизотропия в базисной плоскости таких кристаллов обычно мала.

Физические свойства магнитных кристаллов во многом определяются возможными спин-переориентационными фазовыми переходами (СПФП), обусловленными переориентацией магнитных моментов относительно кристаллографических осей при определенных внешних условиях. Вблизи СПФП большинство физических величин, например, теплоемкость, начальная восприимчивость, модуль Юнга [28], коэффициент затухания звука [29] и т.п. испытывают аномалии. Наблюдаются особенности ДС[28,30,31]. СПФП могут быть объектами технических применений, например, термомагнитная запись информации в точке переориентации [32,33]. С другой стороны, СПФП могут ограничивать диапазон внешних условий, в которых материал применим в качестве магнитной среды для конкретного технического устройства. В настоящее время наиболее полно исследованы СПФП между однородными магнитными фазами в идеальных кристаллах [28]. Как наличие дополнительной наведенной анизотропии более низкой симметрии, так и возможность образования неоднородных магнитных фаз должны привести к существенным изменениям вида магнитной фазовой диаграммы и кинетики протекания ориентационных фазовых переходов реального кристалла по сравнению с однородно намагниченным идеальным кристаллом [28, 31,34]. Однако характер этих изменений в реальном случае размагниченных образцов магнитомяогоосных кристаллов со смешанной анизотропией, т.е. при совместном действии указанных факторов, не исследовался.

Таким образом, в настоящее время совместные экспериментальные и теоретические исследования особенностей неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними в реальных размагниченных образцах магнитомногоосных кристаллов с наведенной анизотропией являются актуальными. Удобными для исследований моделями таких кристаллов, которые допускают визуализацию ДС, являются кубический эрбиевый феррит-гранат Ет^Гс^-О^ и гексагональные ферримагнитные фториды Кб И/с , » Б которых изучение особенностей

ДС представляет также самостоятельный интерес, т.к. ряд их магнитных свойств к настоящему времени не ясен.

Эрбиевый феррит-гранат Е^Рб^О^ является типичным представителем ферритов-гранатов, которые, благодаря своим уникальным физическим свойствам (оптическая прозрачность, большая величина магнитооптических эффектов и др.) и технологичности, получили широкое распространение в качестве объектов для физических исследований и технических применений. Особенности ДС в ферритах-гранатах в большинстве случаев исследовались при комнатной температуре с помощью магнитооптических методов, когда магнитные свойства различных ферритов-гранатов практически одинаковы. При этом изучались два предельных случая: когда наведенная анизотропия мала по сравнению с естественной кубической (толстые пластины) [24] и когда она играет определяющую роль (эпитаксиальные пленки) [35^ .

В эрбиевом феррите-гранате магнитные неоднородности могут исследоваться не только магнитооптическими, но и спектральными методами. Оптический спектр характеризуется наличием узких

3 * 12 иг полос поглощения, связанных с переходами в Ц*-оболочке ионов СХ . Особенности тонкой структуры и поляризационных свойств спектра поглощения в области перехода ^зу^ °Днозначно связаны с ориентацией вектора намагниченности относительно кристаллографических осей и подробно исследованы для всех его ориентации, реализованных слабым внешним магнитным полем [36,37]. Сравнивая структуру и поляризационные свойства спектров, получаемых от различных участков образца , со спектрами однородных магнитных фаз, реализованных слабым внешним полем, можно определять ориентации намагниченности в элементах ДС, расположенных в исследуемых участках образца, что вместе с магнитооптической картиной ДС дает полную информацию о неоднородных магнитных состояниях образца [38,39] .

Б интервале низких температур 4,2 - 300К в эрбиевом феррите-гранате величины магнитного момента, магнитострикпии, констант естественной и наведенной анизотропии варьируются в широких пределах. У ЕгзРе5012 имеется точка компенсации магнитных моментов [40]. Спонтанная намагниченность Е^^С^О^ переориентируется от направлений <111 > при высокой температуре к направлениям <100> при низкой температуре [41] и может реализоваться ситуация, когда наряду с естественной магнитной анизотропией существенную или определяющую роль играет наведенная анизотропия (окрестность СПФП). Это должно приводить к появлению большого разнообразия неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними, которые в данном случае могут эффективно исследоваться с помощью хорошо развитых магнитооптических и спектральных методов. Очевидным преимуществом указанных методов является их наглядность и возможность прямых визуальных наблюдений магнитных неоднородноствй. С другой стороны, исследование особенностей неоднородных магнитных состояний в широком интервале температур позволяет получить сведения о поведении магнитных констант Еч^Рв^О^ при изменении температуры и сделать выводы о характере фазовых переходов.До настоящего времени нет единого мнения о характере и локализации по температуре СПФП<111>^ <100>в ЕгТеД. [41]. Также заслуживает тщательного изучения факт близости температур спиновой переориентации и компенсации магнитных моментов. Исследование этих явлений магнитооптическими и спектральными методами, исключающими приложение магнитных полей или появление паразитных механических напряжений, которые существенно влияют на магнитное состояние кристалла, позволяет надеяться получить наиболее достоверную информацию об их особенностях в

ПЛ / Р г

Гексагональные ферримагнитные фториды системы представляются наиболее удобными модельными объектами для исследования особенностей ДС в реальных магнитомногоосных гексагональных кристаллах. Изменяя концентрацию

Со в системе

1-Х X 3 можно реализовать различные типы магнитной анизотропии гексагональных кристаллов:

X = 0) обладает магнитной анизотроэ пией типа "легкая плоскость", а по мере замещения никеля кобальтом наблюдается переход к магнитной анизотропии типа "легкая ось" [42]. Эти ферримагнеттши прозрачны в видимой области спектра и характеризуются большими величинами линейного и квадратичного магнитооптических эффектов. Указанные свойства являются уникальными для гексагональных магнетиков, большинство из которых непрозрачны для видимого света. Визуальное наблюдение ДС в объеме кристаллов системы тм^Со р3 при различных концентрациях ЬО представляет наибольшие возможности для выработки правильных модельных представлений о ДС реальных гексагональных магнитомногоосных кристаллов. Ферримагнетики системы К 6МД . £о £ являются довольно популярными

1~Л А О объектами физических исследований. Несмотря на то, что аномалии некоторых физических свойств этих кристаллов часто объясняют наличием ДС [9,11,12], последняя до сих пор не исследовалась прямыми экспериментальными методами и ее особенности в реальных кристаллах не выяснены.

Делью настоящей работы является экспериментальное и теоретическое исследование природы неоднородных магнитных состояний и фазовых переходов между ними в размагниченных образцах многоосных ферримагнетиков с наведенной анизотропией на примерах реальных кристаллов кубического эрбиевого феррита-граната Е^Рб^Оу^ и гексагональных фторидов системы Я&М'и. „Со„Р, (X = 0; 0,19; 0,23)

1-Х X 3 в широком интервале низких температур и магнитных полей.

Научная новизна работы и защищаемые результаты. В диссертации:

- на примере впервые построены реальные модели ДС ферримагнетика с анизотропией типа "легкая плоскость". Показано, что в их формировании определяющую роль могут играть остаточные напряжения, существующие в реальном кристалле;

- впервые обнаружено, что замещение никеля кобальтом в системе (X = 0,19; 0,23) приводит к реализации ДС, ти

1-Х * о пичных для высокоанизотропных магнитоодноосных кристаллов; в зависимости от условий зарождения могут стабильно существовать различные типы сложных открытых ДС с поверхностными доменами обратной намагниченности, типичные для толстых магнитоодноосных пластин; впервые экспериментально наблюдалось разветвление доменов вблизи поверхности с помощью треугольных призматических областей обратной намагниченности, теоретически предсказанное ранее;

- впервые обнаружено существенное влияние наведенной анизотропии на формирование ДС и магнитные фазовые переходы в (НО) — пластине E^jF^Q-jo Б интеРвале т = * 4,2К;

- на примере Ь^ГбуО^ впервые обнаружено и интерпретировано явление совпадения температур переориентации и компенсации;

- впервые экспериментально определена преимущественная ориентация намагниченности - направление трудного намагничивания [ПО] - в аномально широких ДГ между 180° - доменами .в (НО)- пластине

Е^зРб^О^2 • ПРеДложена наиболее реальная теоретическая модель таких границ, представляющая собой стенку Блоха замкнутого типа (без полей рассеяния), уширенную под влиянием наведенной анизотропии.

Практическое значение» Полученные в диссертации результаты существенно расширяют наши представления о природе ДС в реальных кубических и гексагональных магнетиках. Эти результаты, выявленные на типичных моделях таких магнетиков, принципиальны для понимания всего комплекса различных магнитных явлений в этих классах соединений при фундаментальных исследованиях, а также необходимы при решении задач, связанных с созданием таких материалов с заданными магнитными и оптическими свойствами для технических приложений. Вывод, связанный с определяющим влиянием наведенной анизотропии как на характер неоднородных магнитных состояний, так и на фазовые переходы между ними в ферритах-гранатах, важен для понимания природы и роли этой анизотропии для таких соединений в пленочном состоянии, которые наиболее перспективны для технических приложений. Результаты работы о природе аномально широких ДГ в феррогра-натах важны для дальнейших исследований и понимания статических и динамических свойств ВБЛ - магнитных неоднородностей, перспективных для использования в качестве элементов памяти сверхвысокой плотности современных ЭВМ.

Структура и объем работы

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Содержание изложено на 152 страницах, включает 32 рисунка, I таблицу и список литературы (139 названий).

Основные результаты и выводы работы состоят в следующем.

I. Показано, что наведенная анизотропия играет определяющую роль в формировании неоднородных магнитных состояний и ФП между ними в реальных многоосных ферримагнетиках. Это подтверждается всей совокупностью полученных в работе результатов:

1) Визуальное изучение и теоретический анализ ДС ферримагне-тика с анизотропией типа "легкая плоскость" показали, что остаточные внутренние напряжения оказывают определяющее влияние на конфигурацию доменов. Равновесные параметры реальных термодинамических моделей ДС, построенных с учетом дополнительной анизотропии, индуцируемой внутренними напряжениями, близки к экспериментально наблюдаемым.

2) С помощью прямых магнитооптических и спектральных методов в (ПО)-пластине Е^^Рв обнаружено три фазовых перехода первого рода между неоднородными состояниями в интервале температур 300 - 4,2К, связанных с переориентацией магнитных моментов в доменах и сопровождающихся перестройкой ДС. Теоретический анализ показал, что два из них определяются наличием в кубическом кристалле дополнительной наведенной анизотропии реальной величины, зарегистрированной в ферритах-гранатах независимыми методами; вблизи СПФП<Ш> ^ <ТЮ0> , когда К^ —> 0, наведенная анизотропия может полностью определять структуру неоднородных состояний.

3) Моделирование ДГ с учетом экспериментальных данных показало, что аномальную ширину ДГ в пластинах ферритов-гранатов можно понять в рамках реальной модели стенки Блоха без полей рассеяния, соответствующей экспериментальным данным и имеющей минимальную энергию, с учетом реальной величины наведенной анизотропии, зарегистрированной в ферритах-гранатах независимыми методами.

II. На основе изучения особенностей неоднородных магнитных состояний и ФП между ними в Ет^еД, и им, lo.L получены J i¿ 4-Х X 3 следующие сведения о температурных и концентрационных зависимостях их магнитных констант, а также характере СПФП:

1) Визуально установлено, что замещение никеля кобальтом X = 0,19 и 0,23 в системе RéMi^Co^ F^ приводит к реализации открытых, разветвленных вблизи поверхности ДС, характерных для пластин высокоанизотропных одноосных ферромагнетиков, толщина которых превышает критическую. Впервые экспериментально наблюдалось разветвление с помощью треугольных призматических доменов обратной намагниченности, теоретически предсказанное ранее.

2) Прямыми экспериментальными методами установлено, что СПФП ^III"? ^ <Ю0> в является ФП первого рода и совпадает по температуре с компенсацией магнитных моментов. Дана интерпретация этого явления.

В заключение автор пользуется возможностью выразить глубокую благодарность своему научному руководителю Алле Ивановне Беляевой за постановку задачи работы, участие в экспериментальных исследованиях, формулировку теоретических задач, плодотворное обсуждение результатов, повседневное руководство работой и доброжелательное отношение.

Искреннюю благодарность автор приносит сотрудникам сектора Оптико-физических исследований ФТИНТ АН УССР В.И.Силаеву, Ю.Е.Стеценко, Ю.Н.Стельмахову, Г.С.Ёгиазаряну - создателям уникального криогенного комплекса, позволившего выполнить экспериментальную часть работы, за неоценимую помощь в проведении криогенного оптического эксперимента. Автор также благодарен 0.В.Милослав-ской за помощь в обработке результатов исследований.

Автор благодарен С.В.Петрову, любезно предоставившему монокристаллы для исследований, и В.А.Потаковой, предоставившей монокристаллы Е^Рс^О^ .

Глубокую признательность автор выражает В.Г.Барьяхтару, Б.А.Иванову, В.Г.Шаврову, В.И.Никитенко, А.В.Антонову за интерес к этой работе и полезные замечания при обсуждении ее результатов.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Барьяхтар В.Г,, Иванов Б.А., Сукстанский А. Л. О спиновых волнах в ферромагнетике с доменной структурой. - ФТТ, 1979,т. 21, № 10, с. 3003-3011.

2. Фарзтдинов М.М., Туров Е.А. Теория спиновых волн в ферромагнетике с доменной структурой. ФММ, 1970, т. 29, № 3, с. 458470.

3. Галинский И.А. Магнитоупругие волны в присутствии доменной структуры. ЖЭТФ, 1971, т. 61, в. 5(11), с. 1998-2005.

4. Головенчиц Е.И., Гуревич А.Г., Санина В.А. Магнитный резонанс в монокристаллах rönif^ • ~ Письма в ЖЭТФ, 1966, т.З, в.10, с.408-410.

5. Artman 1.0., Charap S.H. Ferromagnetic resonance in periodic domain structures. J. Appl. Phys. , 1978, v. 4-9, No.3, p. 1587-1589.

6. Ausloos M., Leburton J.P., Glippe P. Effect of magnetic domains on the electrical resistivity of a ferromagnet just below tiie critical temperature. Sol. St. Comm., 1980, v. 33, No.I, p. 75-77.

7. Belyaeva А.1., Kotlyarsky M.M. Spectroscopic investigations of magnons in weak ferromagnetic RbMnCl^. Phys. St.

8. Sol. (B), 1976, v. 76, Ifo. I, p. 419.

9. Беляева А.И., Котлярский M.M., Стельмахов Ю.Н.Милослав-ская О.В. Исследования неоднородностей кристаллической и магнитной структур RoMnCl^ . ФТТ, 1981, т. 23, в.4, с.1234-1237.

10. Барьяхтар В.Г., Клепиков В.Ф. Фазовые переходы в поляризованных средах и роль неоднородных состояний. ФТТ, 1972, т.14, в.5, с.1478-1483.

11. Звездин А.К., Каленков С.Г. Доменная структура ортоферритов вблизи температуры переориентации спинов и влияние ее на фазовый переход. ФТТ, 1972, т.14, в.10, с.2835-2840.

12. Гришмановский А.Н. Упругие волны в полидоменном ферримаг-нетике RbNiF^ . ФТТ, 1974, т. 16, в.9, с.2716-2718.

13. Гришмановский А.Н,, Леманов В.В., Смоленский Г.А., Сырников П.П. Взаимодействие поперечных упругих волн со спиновыми волнами в одноосном ферримагнетике RoNiF^ . ФТТ, 1972,т.14, в.8, с.2369-2372.

14. Попков А.Ф. Волновые свойства доменной границы в прозрачном магнетике. ФТТ, 1977, т.19, в.8, с.1288-1294.

15. Семенцов Д.И., Морозов A.M. Эффект Фарадея в неоднородно намагниченных средах. ФНТ, 1980, т.6, № 3, с.339-344.

16. Bobeck А.Н. , Bonyhard P.I.f Geusic I.E. Magnetic bubbles -an emerging new memory technology. Proe. IEEE, 1975» v. 63»1. No.8, p. 1176-1195.

17. Барьяхтар В.Г., Ганн В.В., Горобец Ю.И., Смоленский Г.А., Филиппов Б.Н. Цилиндрические магнитные домены. УФН, 1977, т.121, в.4, с.593-628.

18. Lacklison D., Scott G., Pearson R., Page J. Magneto-optic displays. IEEE Trans. Magn., 1975» v. MAG-II, Ho.5,p. III6—1120.

19. Johansen T.R. , Norman D.I., Torok E.J. Variation of stripe-domain spacing in a Faraday effect light deflector. -J. Appl. Phys., 1971, v. 4-2, No. 4t p. 1715-I7I6.

20. Shimada Y. Domain patterns of a magnetic garnet bubble film in an arbitrarily oriented field. J. Appl. Phys., v. 45» No. 7. p. 3I54--3158.

21. Моносов Я.А., Набокин Л.И., Тулайкова А.А. Использование перестраиваемой решетки из магнитных доменов в оптоэлектронике.- Микроэлектроника, 1977, т.6, № 3, с.211-225.

22. Hubert A. Magnetic domains of cobalt single crystals at elevated temperatures. J. Appl. Phys., 1963, v. 39, No. 2,p. 444-446.

23. Gyorgy E., Sturge M., Van Vitert L., Heilner E., Grod-kiewicz W. Growth-induced anisotropy of some mixed rare-earth iron garnets. J. Appl. Phys., 1973, v. 44, Uo.I, p. 438-44-3.

24. Гапеев А.К., Левитин P.3., Маркосян А.С,,Милль Б.В., Перекалина Т.М. Магнитная анизотропия иттрий-гольмиевых ферритов-гранатов. ЖЭТФ, 1974, т.67, в.1(7), с.232-239.

25. Власко-Власов В.К., Дедух Л.М., Никитенко В.И. Доменная структура монокристаллов иттриевого феррограната. ЖЭТФ, 1976, т.71, в.6(12), с.2291-2304.

26. Konislii S. A new ultra-high-density solid state memory: Bloch line memory. IEEE Trans. Magnet., 1983, v. MAG-I9, No.5,. p. I838-1840.

27. Горнаков B.C., Дедух Л.М., Кабанов Ю.П., Никитенко В.И. Динамика блоховских линий в иттриевом феррогранате. ЖЭТФ, 1982, т.82, в. 6, с.2007-2019.

28. Dedukh L.M., Gornakov V.S. , Nikitenko V.I. One-direction motion of Bloch lines during their nonlinear oscillation. Phys. Stat. Sol. (a), 1983, v.75, No.2, p. К II7-K 119.

29. Белов К.П., Звездин А.К., Кадомцева A.M., Левитин Р.З. Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках. М.: Наука, 1979, 320 с.

30. Бучельников В.Д., Тарасенко В.В., Шавров В,Г. Затухание звука в магнетиках вблизи ориентационных переходов. ФММ, 1981, т.52, в.1, с.214-216.

31. Иванов Б.А., Краснов В.П. 0 доменной структуре редкоземельных ортоферритов в области спиновой переориентации. ФТТ, 1974, т.16, в.10, с.2971-2977.

32. Иванов Б.А,, Краснов В.П., Сукстанский А.Л. Доменная структура ферромагнитной пластинки при переориентации спинов и фазовая диаграмма с учетом неоднородных состояний. ФНТ, 1978, т.4, № 2, с.204-217.

33. Kurtzig A.J. , Townsend R.L. , Wolfe R., Sosniak J. Reorientation and Curie point writing in orthoferrites. J.Appl. Phys., 1971, v. 42, йо.4, p. 1804-1805.

34. Ashkin A., Dziedzic J. Interaction of laser light with magnetic domains. Appl. Phys. Lett., 1972, v. 21, Ho. b,p. 253-255.

35. Бучельников В.Д., Шавров В.Г. Спин-переориентационные фазовые переходы в кубических магнетиках при упругих напряжениях. ФТТ, 1981, т.23, в.5, с.1296-1301.

36. Hubert A., Malozemoff А.Р. , Deluca J.С. Effect of cubic, tilted uniaxial, and orthorombic anisotropics on homogeneous nucleations in a garnet bubble films. J. Appl. Phys., 1974,v. 45, Ко.8, p. 3562-3571.

37. Беляева А.И., Еременко В.В., Павлов В.Н., Антонов А.В Дихроизм и магнитная анизотропия эрбиевого феррита-граната. -ЖЭТФ, 1967, т.53, в.6(12), с.1879-1884.

38. Беляева А.И., Павлов В.Н., Антонов А.В. Влияние температуры на магнитную анизотропию и эффект Зеемана в эрбиевом феррите-гранате. ФТТ, 1968, т.10, в,3, с.683-687.

39. Беляева А.И., Вайшнорас Р.А., Еременко В.В., Силаев В.И., Стельмахов Ю.Н. Спектральные и магнитооптические исследования магнитной фазовой диаграммы в феррите-гранате эрбия при низких температурах. ФНТ, 1975, т.1, в.З, с.353-358.

40. Беляева А.И., Еременко В .В., Силаев В.И., Вайшнорас Р.А., Потакова В.А. Спектральное и магнитооптическое исследование магнитной анизотропии эрбиевого феррита-граната. ФТТ, 1975, т.17, в.2, с.369-375.- 143

41. Guillot M., Marchand A., Tcheon F., Feldmann P., Le Gall H. Magnetic properties of erbium iron garnet in high magnetic fields up 150 к Oe. Z. Phys. B. - Condensed Matter, 1981, v. 44, Mo.I, p. 41-52.

42. Stadnik Z.M., Calis G.H.M., Lipko H. Spin reorientations in erbium iron garhets. Sol. St. Comm., 1981, v. 38, No. 8, p. 719-722.

43. Suits J.G., Mc. Guire Т.Е., Shafer M.W. Magnetic and optical properties of cobalt-substituted RbNiF^. Appl. Phys. Lett., 1968, v. 12, p. 406-408.

44. Хуберт А. Теория доменных стенок в упорядоченных средах. М.: Мир, 1977, 312 с.

45. Вонсовский С.В. Магнетизм. М.: Наука. 1971, 1032 с.

46. Крупичка С, Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. М.: Мир, 1976, т.2, 504 с.

47. Смоленский Г.А., Леманов В.В., Недлин Г.М., Петров М.П., Писарев Р.В. Физика магнитных диэлектриков. Л.: Наука, 1974, 456 с.

48. Браун 7.Ф. Микромагнетизм. М.: Наука, 1979, 160 с.

49. Landau L.D., Lifshitz Е.М. On the theory of the dispersion on magnetic permeability in ferromagnetic bodies. -Phys. Z. Sow., 1935» v. 8, p. 153-172.

50. Тарасенко В.В., Ченский Е.В., Дикштейн И.Е. Теория неоднородных магнитных состояний в ферромагнетиках в окрестности фазовых переходов второго рода. ЖЭТФ, 1976, т.70, в.6, с.2178-2188.

51. Барьяхтар В.Г., Иванов Б.А. 0 фазовой диаграмме ферромагнитной пластинки во внешнем магнитном поле, ЖЭТФ, 1977,т.72, в,4, с.1504-1516,

52. Беспятых Ю.И., Дикштейн И.Е., Тарасенко В.В, Доменнаяструктура магнитных и сегнетоэлектрических кристаллов в окрестности точек фазового перехода первого рода, близкого ко второму. -ФТТ, 1979, т.21, в.12, с.3641-3649.

53. Тарасенко В.В. Доменная структура одноосных ферромагнетиков в магнитном поле. ФТТ, I960, т.22, в.2, с.503-511.

54. Кооу С., Enz U. Experimental and theoretical study of the domain configuration in thin layers of BaFe^Oj^» Philips Res. Repts., I960, v. 15, No. I, p. 7-29.

55. Филиппов Б.Н., Лебедев Ю.Г., Оноприенко Л.Г, К теории полосовой доменной структуры тонких ферромагнитных пленок. -ФММ, 1974, т.38, в.4, с.702-713.

56. Семенов B.C. Аналитическое представление асимметричной доменной стенки Блоха в магнитных пленках. ФММ, 1981, т.51,3, с.492-499.

57. Семенов B.C. Структура и энергия двумерных стенок Блоха в тонких и толстых магнитных пленках. ФММ, 1981, т.51, № 6, c.II75-II82.

58. Привороцкий И.А. Термодинамическая теория ферромагнитных доменов. УФН, 1972, т.108, в.1, с.43-80.

59. Kittel Ch. Theory of the structure of ferromagnetic domains in films and small particle. Phys. Rev., 194-6, v.70, No.II, p. 965-971.

60. Kittel Ch. Physical theory of ferromagnetic domains. -Rev. Mod. Phys., 194-9» v. 21, No. 4, p. 54-1-583.

61. Марченко В.И. К теории магнитных доменов. ЖЭТФ, 1977, т.72, в.6, с.2324-2331.

62. Лифшиц Е.М. О магнитном строении железа. ЖЭТФ, 1945, т,15, в.З, с,97-107.

63. Кацер Ян. К вопросу о доменной структуре одноосных ферромагнетиков. ЖЭТФ, 1964, т.46, в.5, с.I787-1792.

64. Kaczer J., Zeleny М., Suda P. Transitional periodic domain structure in thin films of magnetically uniaxial materials.- Czech. J. Phys., 1963, v. Б13, No.8, p. 579-585.

65. Malek Z. , Kambersky V. On the theory of the domain structure of thin films of magnetically uniaxial materials. -Czech. J. Phys., 1958, v. 8, No.4-, p. 416-422.

66. Gemperle R. The ferromagnetic domain structure of thin single-crystal Fe platelets in an external field. Phys. stat. sol., 1966, v. 14, No.I, p. I2I-I33.

67. Johansen T.R. , Norman D.L., Torch E.J. "Variations of stripe-domain spacing in a Faraday effect light deflector.- J. Appl.Phys., I971, v. 42, No.4, p. 1715-1716.

68. Sherwood. R.C., Eemeika J.P. , Williams H.J. Domain behavior in some transparent magnetic oxides. J. Appl. Phys., 1959, v. 30, No.2, p. 217-225.

69. Kaczer J. , Gemperle R. The rotation of Bloch, walls. -Czech. J. Phys., 1961, v. BII, No.3, p. 157-170.

70. Thiele A.A. The theory of cylindrical magnetic domains. — Bell Syst. Tech. J., 1969, v. 48, Ко.10, p. 3287-3537.

71. Thiele Л.A. Device implications of the theory of cylindrical magnetic domains. Bell Syst. Tech. J., 1971» v.50, Ж0.3, p. 725-774.

72. Kaczer J., Gemperle R. Honeycomb domain structure. -Czech. J. Phys., I96I, v. BII, N0.7, p. 510-522.

73. Charap S.H., Nemchik J.M. Behavior of circular domains in GdlG. IEEE Trans. Magn., 1969, v. 5, Ho.J, p. 566-569.

74. Kaczer Jan. Ferromagnetic domains in uniaxial materials.-IEEE Trans. Magn., 1970, v. 6, N0.3, p. 442-445.

75. Goodenough J„В. Interpretation of domain patterns recently found in BiMn and SiPe alloys. Phys. Rev., 1956, v.102, Ho.2, p. 356-365.

76. Szymczak R.A. Modifications of the Kittel open structure.-J. Appl.Phys., 1968, v. 39, Jtto.2, part I, p. 875-876.

77. Кандаурова Г.С., Бекетов В.Н. Модель сложной доменной структуры магнитоодноосного кристалла. ФТТ, 1974, т.16, в.7, с.1857-1862.

78. Кандаурова Г.С., Дерягин A.B., Лагутин А.Е, Поведениенитном поле. ФТТ, 1973, т.15, в.1, с.56-60.

79. Чепарин В.П., Черкасов А.П., Хохлов М.А., Губарев В.И. Монокристаллические гексаферритовые резонаторы для устройствсложной сотовой доменной структуры кристалловтвердотельной СВЧ радиоэлектроники. Тр./Моск. энерг. ин-та, 1980, в,464, с.54-59.

80. Богданов Г.Б. Основы теории и применения ферритов в технике измерений и контроля. М.: Советское радио, 1967, 399 с.

81. Kaczer J. Domain configuration of the uniaxial infinite cylinder. Czech. J. Phys., 1962, v. BI2, No.5, p.354-360.

82. Lewis W.F. Magnetic domains behavior during the hcp-to--fcc phase transition in cobalt using Lorentz electron microscopy. J. Appl. Phys., 1977, v.48, No.7, p.2980-2986.

83. Basterfield J. Domain structure and the influence of growth defects in single crystals of yttrium iron garnet. -J. Appl. Phys., 1968, v. 39, No. 12, p.5521-5526.

84. Генделев С.Ш., Дедух Л.М., Никитенко В.И., Половинки-на В.И., Суворов Э.В. Связь доменной структуры монокристаллов ИЖГ с несовершенствами их строения. Изв. АН СССР, 1971, серия физ., т.35, № 6, с.1210-1215.

85. Власко-Власов В.К., Дедух Л.М., Никитенко В.И. Поляриза-ционно-оптическое исследование процессов намагничивания вокруг индивидуальных дислокаций в монокристаллах иттрий-железистого граната. ЖЭТФ, 1973, т.65, в.1(7), с.377-395.

86. Власко-Власов В.К., Дедух Л.М., Никитенко В.И. Об особенностях доменной структуры ферримагнитного монокристалла ИЖГ. -Изв. АН СССР, 1975, т.39, № I, с.200-203.

87. Labrune М., Miltat J, Kleman М. Heel lines in YIG single crystals. J. Appl. Phys., 1978, v. 49, No.3, p. 2013-2015.

88. Mazure-Espejo C., Schlenker M., Baruchel J., Peuzin J.C., Daval J. Domain and crystal defects in flux-grown galium-substitut-ed YIG single crystals. J. Magnet. Magn. Mat., 1980, v. 15,p. I322-1324.

89. Dillon J.F. Observation of domain in the ferrimagnetic garnets by transmitted light. J. Appl. Phys., 1958, v.29, N0.9, p. I28b-I29I.

90. Shtrikman S.f Treves D. Internal structure of Bloch walls. J. Appl. Phys., I960, Suppl. to v. 31, Wo.5, p.I47s-I48s.

91. Vlasko-Vlasov V.K. , Dedukh L.M. , Nikitenko ¥.1. features of interaction between individual dislocations and 180° domain walls in YIG crystals. Phys. stat. sol. (a), 1975, v. 29, Mo.2, p. 367-374.

92. Janak J.F. Structure and energy of the periodic Bloch walls. J. Appl. Phys., 1967, v.38, Ho.4, p. 1789-179399. Бучельников В.Д., Гуревич В.А., Моносов Я.А., Шавров В.Г.

93. Влияние внешних напряжений на доменную структуру многоосного ферромагнетика. ФММ, 1978, т.45, в.6, с.1295-1298.

94. Бучельников В.Д., Гуревич В.А., Шавров В.Г. Об аномально широкой доменной границе в многоосном ферромагнетике. ФММ, 1981, т.52, в.2, с.298-303.

95. Вонсовский C.B. Форма и размеры доменов в ферромагнитном кристалле с несколькими осями легкого намагничивания. УФН, 1944, т.26, № I, с.64-69.

96. Ландау Л.Д., Лифшиц E.H. Статистическая физика. 2-ое изд. - М.: Наука, 1964.

97. Звездин А.К., Матвеев В.М. Особенности физических свойств редкоземельных ферритов-гранатов вблизи температуры компенсации. ЖЭТФ, 1972, т.62, в.I, с.260-271.

98. Бородин В.А., Дорошев В.Д., Ключан В.А., Ковтун Н.М., Левитин Р.З., Маркосян A.C. Исследование СПФП в иттрий-тербиевых ферритах-гранатах методом ЯМР. ЖЭТФ, 1976, т.70, в.4, с.1363-1378.

99. Ключан В.А. Необратимость спонтанных процессов спиновой переориентации в размагниченных кубических магнетиках. ФТТ,1978, т.20, в.II, с.3388-3396.

100. Gilleo М.Л., Geller S. Magnetic and crystallographic properties of substituted yttrium-iron garnets 3^0^ • x Ш^О^ • (5-x)Ee20у Phys. Rev., 1958. v. IIO, So.I, p. 73-78.

101. Geschwind S. Paramagnetic resonance of Fe^ in octahedral and tetrahedral sites in YGaG and anisotropy of YIG. -Phys. Rev., I961, v. 121, Ho. 2, p.363-374.

102. Крупичка С, Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. М.: Мир, 1976, т.1, 360 с.

103. Geller S., Remeika J.P., Sherwood R.C., Williams H.J., Espinisa G.P. Magnetic study of heavier rare-earth iron garnets.-Phys. Rev., 1965, 137, Mo. ЗА. AI034--AI038.

104. Hufner S., Kienle P., Wiedemann W., Prey J., Zinn W. Sub-lattice magnetizations in rare-earth iron garnets measured by the Mossbauer effects. Proc. of Int. Gonf. on magnetism, Nottingham, 1964-, p. b72-677.

105. Беляева А.И., Вайшнорас P.А., Силаев В.И., Стельма-хов Ю.Н. Роль ионов эрбия в формировании магнитных свойств эрбие-вого феррита-граната. ФТТ, 1975, т.17, в.6, с,1827-1829.

106. Колачева Н.М., Левитин Р.З. Милль Б.В., Шляхина Л.П. Магнитная анизотропия и магнитострикция эрбий-иттриевых ферритов-гранатов . ФТТ, 1979, т.21, в.4, с.1038-1043.

107. Белов К.П., Белянчикова М.А., Левитин Р.З., Никитин С.А. Редкоземельные ферро- и антиферромагнетики. М.: Наука, 1965, 320 с.

108. Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г., Шаповалов В.И. Фазовая диаграмма и структура доменных границ в одноосном ферримагнетике вблизи точки компенсации. ЖЭТФ, 1976, т.71, в.4(10), с.1443-1452.

109. Hufner S., Schmidt Н. Spectroscopic investigation ofsome rare-earth iron garnets. Phys. Condens. Materie, 1965, v. 4, p. 262-274.

110. Orlich E., Hufer S. Optical measurements in erbium iron and erbium gallium garnets. J. Appl. Phys., 1969» v. 10,1. B0.3, p. 1503-1504.

111. Sivardiere J., Tcheon P. Reorientation des moments magnetiques dans les grenats de fer et de terres rares. Sol. St. Comm., I97I, v. 9, jko.12, p. 877-879.

112. Pearson R.F. Magnetocrystalline anisotropy of rare-earth iron garnets. J. Appl. Phys., 1962, suppl. to v.33» JN0.3, p. 1236-1242.

113. Перекалина T.M., Фонтон С.С., Магакова Ю.Г., Воска-нян Р.А, Магнитная анизотропия феррита-граната эрбия. ФТТ, 1971, т.13, в.II, с.3202-3204.

114. Колачев Н.М., Колачева И.М., Левитин Р.З., Петров А.П., Шляхина Л.П. Спин-переориентационные переходы в иттрий-самарие-вых и иттрий-эрбиевых ферритах-гранатах. ФТТ, 1977, т.19, в.2, с.620-622.

115. Guillot M., Tcheon F., Marchand A., Feldmann P., Lagnier R. Specific heat in erbium and yttrium iron garnet crystals. Z. Phys. В - Cond. Matt.,4981, v.44, No. I, p. 53-57«

116. Смоленский Г.А., Юдин В.M., Сырников П.П., Шерман А.Б. Прозрачный гексагональный ферримагнетик RbNiF^ ФТТ, 1966,т.8, в.10, с.2965-2969.

117. Als-Nielsen J., Birgeneau R.J., Guggenheim R.J.

118. Neutron-scattering Study of Spin Waves in the Ferrimagnet RbNiiy Phys. Rev. B, 1972, v.6, No.5, p. 2030-2039

119. Shafer M.W., McGuire Т.Е., Argyle Б.Е., Fan G.J. Magnetic and optical properties of transparent RbNii^« Appl. Phys. Lett., 1967, v. 10, No.7, p.202-204.

120. Юдин B.M., Перекалина T.M., Эльбингер Г. Магнитная анизотропия нового класса гексагональных ферримагнетиков. Изв. АН СССР, сер. физ., 1970, т.34, № 5, с.1096-1098.

121. Головенчиц Е.И., Санина В.А., Гуревич А.Г. Магнитный резонанс в одноосном ферримагнетике RbNii^ . ФТТ, 1968, т.10,в.10, с.2956-2967.

122. McGuire T.R. , Shafer M.W. Magnetic properties of hexagonal RbNiF^ with substituted ions. J. Appl. Phys., 1968,v. 39, No.2, p. II30-II3I.

123. Писарев P.B., Синий И.Г., Смоленский Г.А, Квадратичные магнитооптические эффекты в ферро- и антиферромагнетиках. Письма в ЖЭТФ, 1969, т.9, в.2, с.112-116.

124. Belyaeva A.I.f Silaev Y.I., Stelmakhov Yu. N., Stetsen-ko Yu. E. Continuous flow cryostats for experiments in the presence of appreciable heat influx to the specimen. — Cryogenics, 1983,v. 23, IM0.6, p. 303-308.

125. Беляева A.M., Петров С.В., Стельмахов D.H., Юрьев В.П. Визуальное исследование доменной структуры ферримагнитного

126. КЫШ1-. . ЖЭТФ, 1980, т.79, в.6(12), с.2252-2262. р

127. Беляева A.M., Петров и.В., Стельмахов Ю.Н., Юрьев В.П. Визуальное исследование доменной структуры гексагональных ферримагнетиков системы RbHij^Co.^ • ~ ФНТ, 1984, т.10, № I,с.72-77.

128. Беляева A.M., Стельмахов Ю.Н., Юрьев В.П., Петров С.В. Визуальное исследование доменной структуры ферримагнитного

129. RbNiF^ . В кн.: ХУ Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений (тезисы докладов), ч.З, Пермь, 1981, с.129-130.

130. ТаЪог W.J., Chen F.S. Electromagnetic propagation through materials possessing hoth Faraday rotation and birefringence: experiments with ytterbium orthoferrite. J. Appl. Phys., 1969, v. 40, No.7, p. 2760-2765.

131. Беляева А,И., Юрьев В.П., Потакова В.А. Магнитные состояния (НО)-пластины Er^Fe^O-^ в интервале температур 4,2 300К. Совпадение температур спиновой переориентации и компенсации. -ЖЭТФ, 1982, т.83, в.3(9), c.II04-III4.

132. Филиппов Б.Н., Жаков C.B., Драгошанский Ю.Н., Стародубцев Ю.Н., Лыков Е.Л. К теории доменных структур в трехосных ферромагнитных кристаллах. ФММ, 1976, т.42, в.2, с.260-277.

133. Беляева А.И., Юрьев В.П., Потакова В.А. Микроспектральные исследования доменных границ в (НО)-пластине Er^Fe^O-^ . -ФТТ, 1983, т.25, в,4, с.992-998.

134. Feldkeller Е. Mikromagnetisch stetige und unstetige Magnetisierungskonfigurationen. Z. f. angew. Phys., 1965i1. B. 19, No.6, s. 530-536.