Особенности магнитных и магнитоупругих свойств кристаллов с комбинированной анизотропией тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. МАГНИТНЫЕ ФАЗЫ И СПИН-ПЕРЕОРИЕНТАЦИОН-НЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В КРИСТАЛЛАХ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

1.1. Фазовая диаграмма кубического ферромагнетика.

1.2. Наведенная одноосная анизотропия.

1.3. Пластина (001).

1.4. Пластина (011).

1.4.1. Однородные магнитные состояния пластины (011) в одноконстантном приближении для кубической анизотропии.

1.4.2. Правило фаз Гиббса.

1.4.3. Однородные магнитные состояния пластины (011) в двухконстантном приближении для кубической анизотропии.

1.4.4. Ориентационные фазовые диаграммы пластины (011).

1.5. Пластина (111).

Выводы.

ГЛАВА II. ПРОЦЕССЫ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕРЕМАГНИ-ЧИВАНИЯ КРИСТАЛЛОВ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

2.1. Пластина (001).

2.2. Пластина (011).

2.3. Пластина (111).

2.3.1. Магнитные фазовые диаграммы пластины (111) в ненулевом поле.

2.3.2. Кривые критических полей.

Выводы.

ГЛАВА III. СТРУКТУРА И СТАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАГНИТНЫХ НЕОДНОРОДНОСТЕЙ РАЗЛИЧНОЙ ТОПОЛОГИИ В КРИСТАЛЛАХ С КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

3.1. Возможные магнитные неоднородности в пластинах с разной ориентацией поверхности.

3.1.1. Пластина (001).

3.1.2. Пластина (011).

3.1.3. Пластина (111).

3.2. Статические свойства цилиндрических магнитных доменов в пленках с комбинированной анизотропией.

3.2.1. Пластина (001).

3.2.2. Пластина (111).

Выводы.

ГЛАВА IV. ПРОЦЕССЫ СПИНОВОЙ ПЕРЕОРИЕНТАЦИИ В РЕАЛЬНЫХ ФЕРРОМАГНИТНЫХ ОБРАЗЦАХ ОГРАНИЧЕННЫХ РАЗМЕРОВ.

4.1. Структура и устойчивость 0-градусной доменной границы, локализованной в области дефектов пластины (001) с комбинированной анизотропией. 1^

4.2. Зародышеобразование на дефектах при спин-переориентационных фазовых переходах в пластине (111).

4.2.1. Пластинчатое магнитное включение.

Топологические особенности и свойства статических солитонов.

Спиновая переориентация в реальных кристаллах.

4.2.2. Локально действующее магнитное поле.

Статические свойства 0-градусной доменной границы.

Обсуждение результатов.

4.3. Влияние однородного магнитного поля на устойчивые состояния 0-градусных доменных границ в пластине (001), содержащей дефекты.

4.3.1. Влияние магнитного поля на устойчивые состояния статических солитонов.

4.3.2. Проблема коэрцитивной силы.

Выводы.

ГЛАВА V. ДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МАГНИТНЫХ НЕОД-НОРОДНОСТЕЙ РАЗЛИЧНОЙ ТОПОЛОГИИ В КУБИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛАХ С НАВЕДЕННОЙ ОДНООСНОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

5.1. Влияние комбинированной анизотропии на динамические характеристики доменных границ в пластинах разной ориентации.

5.1.1. Канонические уравнения движения доменных границ в кристаллах с комбинированной анизотропией.

5.1.2. Пластина (001).

5.1.3. Пластина (011).

5.1.4. Пластина (111).

5.2. Особенности трансляционного движения цилиндрических магнитных доменов в пленках с комбинированной анизотропией.

Выводы.

ГЛАВА VI. МАГНИТОУПРУГИЕ ВОЛНЫ В КРИСТАЛЛАХ С

КОМБИНИРОВАННОЙ АНИЗОТРОПИЕЙ.

6.1. Особенности распространения магнитоупругих волн в пластине

111) с комбинированной анизотропией.

6.1.1. Случай М||Н||[111].,.

6.1.2. Случай M||H||[TlO].

6.1.3. Случай М||Н|| [112].

6.2. Нелинейные магнитоупругие волны в пластине (111).

6.3. Нелинейные магнитоупругие волны в пластине (011).

Выводы.

При исследовании физических процессов, протекающих в магнитных веществах, важную роль играет не только выявление их фундаментальных свойств, но и прикладной аспект изучаемой проблемы, т.е. возможность применения наблюдаемых явлений в различных технических устройствах. Среди магнитных материалов, которые в настоящее время находят самое широкое применение в различных направлениях микроэлектроники и имеют хорошие перспективы быть использованными в будущем, являются кристаллы ферритов-гранатов [1-4]. Они оказались достаточно востребованными в современной технике и используются в различных магнитооптических устройствах (магнитооптические диски, быстродействующие принтеры, управляемые транспаранты и т.д.), в СВЧ-приборах (преобразователи частоты, резонансные фильтры и вентили, фазовращатели, параметрические усилители, линии задержки и т.д. [1,4]), в устройствах для визуализации, регистрации и измерения магнитных полей [1,6-9] и в другой технике. Такое многопрофильное применение обусловлено несколькими причинами и, в первую очередь, связано с кристаллографической особенностью структуры феррит-гранатовых соединений. Она заключается в возможности варьирования химическим составом и получения эпитаксиальных пленок с требуемыми магнитными характеристиками за счет изоморфного замещения ионов в редкоземельной и железной подрешетках [1,3,10-13]. В то же время ферриты-гранаты обладают широким спектром магнитных свойств, которые во-многом являются уникальными и практически отсутствуют в других материалах. Это и разнообразная доменная структура, параметрами которых можно управлять в 7 широком диапазоне их изменения (размер доменов от 10" до 10" м [1]), и нелинейные динамические эффекты, включая и процессы динамической самоорганизации [1,14,15],и рекордно узкие линии ферромагнитного резонанса (на 2-3 порядка меньше, чем в других материалах [3,5]), и гигантская магнитострикция, наблюдаемая при низких температурах (А,~10" [3,16]), и высокий уровень магнитооптических эффектов, сочетающихся с хорошей прозрачностью в видимом и ближнем инфракрасном свете [1,4,13] и т.д. И, наконец, они технологичны, т.е. в настоящее время отработана развитая технология их получения, что связано с тем громадным опытом, который был накоплен при лабораторных исследованиях и попытках промышленной реализации запоминающих устройств на цилиндрических магнитных доменах (ЦМД) [1,12,13,17,18].

Феррит-гранатовые соединения были получены еще в 1956 - 1957 годах в виде объемных монокристаллов [3]. Широкий интерес к ним появился в начале 70-х годов на волне бума к ЦМД-технике, когда в качестве рабочей среды в ЗУ на ЦМД было предложено использовать пленки ферритов-гранатов [19,20]. Хотя они являются многоосными магнетиками, тем не менее, при эпитаксиальном выращивании феррит-гранатовых пленок в них возникает наведенная одноосная анизотропия (НОА), значительно превышающая естественную кубическую анизотропию (КА) и достаточная для существования в них стабильных ЦМД.

Влияние КА на магнитные свойства этих пленок в силу её малости не учитывалось; наличие же заметной доли К А считалось «паразитным» явлением, которое могло привести к различного рода нежелательным процессам [17], и, в частности, к отклонению вектора намагниченности от направления, совпадающего с нормалью к поверхности пленки. Кристаллографическое рассмотрение условий существования одноосной анизотропии в эпитакси-альных пленках ферритов-гранатов с учетом КА показало, что для образования стабильной одноосности в направлении, нормальном к поверхности пленки, необходимо, чтобы поверхность пленки соответствовала кристаллографическим плоскостям (001), (011), (111) [21]. Поэтому наиболее исследованными и наиболее приемлемыми для использования в практических ЦМДустройствах оказались пленки или пластины с ориентациями (001), (011) и (111).

Потребность в комплексном изучении магнитных свойств рассматриваемых пленок, диктуемая логикой развития ЦМД-разработок и поиском альтернативных способов их применения, привело к тому, что объектом целенаправленных исследований стали кристаллы ферритов-гранатов, в которых соотношение между КА и НОА меняется в широких пределах. Многочисленные исследования показали, что свойства таких магнетиков существенно отличаются как от одноосных, так и от кубических кристаллов и требуют отдельного рассмотрения. В то же время выяснилось, что сочетание двух типов анизотропий различной симметрии: НОА и КА присуще не только ферритам-гранатам, но и некоторым интерметаллическим соединениям типа RFe2, где R - редкоземельный ион [3,22,23]. Аналогичная ситуация возникает в железоиттриевом гранате (ЖИГ), легированном кремнием, и в магнитных полупроводниках типа CdCr2Se4, в которых при освещении имеет место фотомагнитный эффект [3,24,25], при наложении внешних одноосных напряжений на кубические магнетики [2,26,27] и т.д., т.е. носит распространенный характер. Данные материалы существенно отличаются друг от друга по механическим, электрическим, оптическим и другим свойствам, однако магнитные явления в них, в основном, протекают одинаково. Это дало основание объединить их в одну группу магнетиков, называемых кристаллами с комбинированной анизотропией [28,А1]. Следует отметить, что данное название не является единственным, есть в литературе и другие альтернативные названия: псевдоодноосные кристаллы [29], квазиодноосные кристаллы [30], кристаллы со смешанной анизотропией [31].

Следует отметить, что механизм регулирования соотношения между вкладами КА и НОА, определяемый отношением соответствующих констант &\=К\/1 Ки |, может быть разным и зависит, прежде всего, от типа рассматриваемого магнетика. Самый распространенный способ варьирования величиной Ж] является термический. Он основан на разной температурной зависимости констант Ки и Кх [1-3,5,32] и может быть использован практически для всех типов кристаллов с комбинированной анизотропией. Другой способ -механический, который заключается в регулировании константой НОА Ки путем приложения внешних напряжений [26,33]. В веществах, обладающих фотомагнитным эффектом, можно менять величину ае| с помощью изменения интенсивности света. Есть также способ, заключающийся в варьировании составом материала путем изменения концентрации некоторых ионов [1,12,13,34], и т.д.

Анализ процессов намагничивания и перемагничивания в кристаллах с комбинированной анизотропией показывает, что доменная структура (ДС) в них и ее перестройка имеют определенные особенности, обусловленные сочетанием КА и НОА, и зависят, как от параметра аеь так и от ориентации развитой поверхности пленки. Так, в монокристаллических пленках ферритов-гранатов с доминирующей НОА в размагниченном состоянии наблюдается лабиринтная ДС, характерная тем, что в ней все ориентации доменных границ (ДГ) эквивалентны [1,18]. При приложении внешнего магнитного поля, нормального к поверхности пленки, и последующем увеличении напряженности поля домены, намагниченные в направлении поля, будут увеличиваться в объеме за счет сужения объема «невыгодно» намагниченных доменов. Если концы доменов последнего типа не закреплены, то с ростом поля эти домены стягиваются, и при некотором его критическом значении превращаются в ЦМД кругового сечения. При дальнейшем увеличении поля ЦМД уменьшаются в размерах и при некотором другом его критическом значении (поле коллапса) они исчезают.

Однако такая картина процессов намагничивания и перемагничивания одноосных кристаллов существенно меняется, если в них присутствует КА. Даже при незначительном её вкладе (8е]~0,1) лабиринтная ДС, существующая в нулевом поле, имеет отличительные черты; в ней уже наблюдается преимущественные ориентации ДГ, направленные вдоль определенных кристаллографических осей [17]. В случае, когда КА в образце становится существенной и сравнимой с НОА (Ж]<1), лабиринтная ДС трансформируется в полосовую ДС, ориентированную вдоль одной из преимущественных осей, определяемых симметрией кристалла. В то же время экспериментальные исследования ДС в кристаллах с комбинированной анизотропией показывают, что наблюдаемая ориентация ДГ для конкретного типа пленок не является однозначной, она зависит от знака константы КА К\. при инверсии знака К\ в (001)- и (01 ^-ориентированных пленках ферритов-гранатов ориентация ДГ относительно кристаллографических осей [34-36] меняется, в то время как в (11 ^-ориентированных пленках ориентация ДГ остается постоянной [35,37]. При дальнейшем возрастании параметров ге\ (аех > 1) в пленках происходит перестройка ДС (и возможно не один раз) [36], сопровождающаяся изменением ее периода и переориентацией вектора намагниченности в доменах.

Другим проявлением эффекта влияния КА на ДС в пленках ферритов-гранатов является существование стабильных ЦМД некруговой формы: квадратных [34], треугольных [38] и шестиугольных [29]. Причем топология таких ЦМД определяется ориентацией развитой поверхности пленок: в (001)-пленках наблюдается первый тип ЦМД, в (111)-пленках - второй и третий тип ЦМД. Теоретическое исследование условий существования и устойчивости ЦМД в пленках с комбинированной анизотропией, проведенные в [А2] в рамках толстостенной модели [39-41], показало, что наличие КА в кристалле приводит к искажению формы ЦМД, симметрия которых зависит от взаимного расположения легких осей НОА и КА. Ориентация этих искажений направлена вдоль определенных кристаллографических осей и связана с предпочтительной ориентацией ДГ. К таким же результатам пришли и в работах [42-45], исследуя зависимость энергии плоской 180-градусной блохов-ской ДГ от угла, характеризующего ее ориентацию относительно кристаллографических осей. Эти исследования стимулировали ряд работ [АЗ-А6], в которых был проведен детальный анализ структуры и статических свойств магнитных неоднородностей различного типа в рамках одномерной идеализированной модели, учитывающей НОА и КА в одноконстантном приближении. В результате были определены равновесные направления вектора намагниченности М в зависимости от параметров Ки и К\ для всех трех типов рассматриваемых магнетиков. Их анализ показал, что ориентационные фазовые диаграммы (ОФД) пластин (001), (011) и (111) хорошо коррелируют с устойчивыми состояниями и статическими характеристиками возможных ДГ. В частности, было получено, что в области изменения параметров Ки и Кх, при которых на ОФД имеет место наличие однородных метастабильных состояний вектора М, возможно существование магнитных неоднородностей нового типа - 0-градусных ДГ или «статических» солитонов [А4]. Они в отличие от ДГ обычного типа [47] разделяют домены с одним и тем же направлением вектора М, которые к тому же соответствуют метастабильному состоянию. Существование таких неоднородностей в пластинах ферритов-гранатов было экспериментально подтверждено в работе [46].

Следует отметить, что все многообразие ДС, наблюдаемое в кристаллах с комбинированной анизотропией, не исчерпывается только одномерными распределениями намагниченности по всему их объему, которые были рассмотрены в работах [АЗ-А6]. Экспериментальные исследования показывают [48-54], что в феррит-гранатовых образцах может возникнуть равновесная ДС, отличающаяся от рассмотренных ранее не только по форме (например, волнистая, кольцевая, мультиплетная [50,51], спиральная [54] и т.д.), но и по внутренней структуре [48,49,51-53]. В такой ДС переходной слой может представлять собой либо горизонтальную блоховскую линию [53], либо вертикальную блоховскую линию [52], либо более сложное образование [48,49,51,55]. Они уже описываются в рамках двухмерной и даже трехмерной моделей для распределения намагниченности по всему кристаллу [48,56-60]. Вычисления, проделанные в [АЗ-А6], являются справедливыми в основном для ЦМД-пленок, т.е. для материалов с фактором качества Q> 1, представляющих (001)-, (011)- и (11 ^-ориентированные пластины, толщины D которых лежат в интервале: D~(0,l-=-10) мкм.

Распределения намагниченности в переходном слое, найденные для одномерного случая, позволили описать динамические свойства плоских ДГ [А1,А6,А7] и тем самым исследовать трансляционную динамику ЦМД в кристаллах с комбинированной анизотропией [А8]. Полученные динамические характеристики ДГ (подвижность, предельная скорость, масса и т.д.) в зависимости от параметра аед и симметрии кристалла вполне согласуются с экспериментальными данными [61-66] и коррелируют с результатами аналогичных теоретических исследований [67-73]. Так, в работе [61], в которой изучались феррит-гранатовые пленки с ориентациями (001), (011) и (111), было обнаружено, что (011 ^ориентированные образцы имеют преимущество в высокой скорости движения ЦМД. В то же время анализ динамических свойств, проведенный в [62] для двух типов пленок: (001) и (111), показал, что подвижность ЦМД в (111)-пленке значительно выше, чем в (001)-пленке. Это в некоторой степени объясняет факт явного предпочтения, отдаваемого разработчиками ЦМД-устройств, (111)-пленкам. Изучение динамики ДГ, проведенное в [63] в (111)-пленках состава Eii3xErxGayAlzOi2, показывает, что подвижность доменной стенки с ростом концентрации Ga и AI резко возрастает. В данный процесс, кроме прочих других факторов, очевидно, вносит вклад и фактор уменьшения величины КА. В частности, это подтверждается экспериментальными исследованиями (111)-пленок с Кх<0 [64,65], в которых при возрастании температуры наблюдалось увеличение подвижности и предельной скорости ДГ. Однако количественные оценки подвижности, предпринятые в [64] по формулам, полученным в [66] для одноосных кристаллов, не совпадали с экспериментальными данными. Одной из основных причин такого рассогласования явилось пренебрежение вкладом КА (также зависящим от температуры) в динамические свойства рассматриваемых магнетиков. Соответствующие исследования, предпринятые в ряде работ на основе микроскопического подхода [67-69], а также феноменологических методов [70-73], показали, что наличие КА существенно влияет на динамику плоских 180-градусных ДГ и ЦМД. Из полученных результатов следовало, что КА вносит вклад в их динамические параметры, а при значениях a3i>l может качественно изменить динамическое поведение ДГ [70]; в полях больше уоке-ровских, когда имеет место «попятное» движение 180-градусной ДГ, могут возникнуть (при определенных условиях) колебания одной части ДГ (с 90-градусной доменной структурой) относительно другой (с такой же структурой).

Следует отметить, что приведенные теоретические расчеты динамических параметров ДС в кристаллах с комбинированной анизотропией носили ограниченный характер: либо метод был приближенным (лишь для sei«l), либо расчеты производились для специфических условий. В работах [А1,А6,А7] был предложен модифицированный метод Слончевского, который в определенной степени восполнял этот пробел и позволял исследовать некоторые аспекты динамики плоских 180-градусных ДГ для произвольных значений aej. Однако при анализе динамических свойств исследуемых пленок было выявлено, что поведение динамических характеристик 180-градусных ДГ в зависимости от Ки и К\ (особенно в окрестности СПФП) было не вполне однозначным и объяснимым. Это требовало дополнительного изучения структуры и свойств ДГ при более полном учете симметрии КА, т.е. при учете второй константы КА (К2). К тому же ряд экспериментальных исследований ДС в области низких температур (вплоть до гелиевых) показал [22,23,31,36,74-76], что для их интерпретации также необходимо учесть КА в двухконстантном приближении. Это, с одной стороны, обусловлено тем, что при понижении температуры возрастает не только величина Ки но и (причем в большей мере) К2. Так, например, при Т=70К для феррита-граната Yb3Fe5Oi2 имеет место К2/К\~\, для Sm3Fe50i2 - K2IK\~\.S, а для Tb3Fe50i2

13

К2/К\~10 [3]. А с другой стороны, при низких температурах в материалах с комбинированной анизотропией происходит перестройка ДС, связанная со спиновой переориентацией в доменах. В частности, в пластине (111) ферритов-гранатов в низкотемпературной области были обнаружены домены с вектором М, лежащим в плоскости (111) [31,37,74]. ОФД пластины (111), рассчитанная ё работах [28,31,37,АЗ-А5] в феноменологическом приближении для термодинамического потенциала, в случае К2=0 не допускает существования такой магнитной фазы. Поэтому возникла необходимость в теоретическом изучении вклада К2 на основное состояние магнетиков с комбинированной анизотропией, а также на топологические особенности и свойства ДС в них.

Исследование спектра магнитных фаз и СПФП между ними для пластин (001), (011) и (111) на основе феноменологического подхода в двухкон-стантном приближении для КА было рассмотрено в работах [77-81], однако лишь в [78] наиболее полно была рассчитана ОФД для пластины (001) (для пластины (011) лишь в частном случае: К2=0). Это послужило основанием для детального анализа равновесных направлений вектора намагниченности М в кристаллах, сочетающих НОА и КА, в рамках модели, учитывающей и вторую константу КА [А9-А15]. В результате было обнаружено, что рассматриваемые магнетики, как многофазные термодинамические системы, обладают рядом нетривиальных свойств. В частности, в них возможно существование фазы общего вида, наличие изоструктурных фазовых переходов и т.д.

Анализ основного состояния позволил более основательно изучить топологию и Свойства ДС в кристаллах с комбинированной анизотропией и тем самым объяснить некоторые особенности поведения ДС при низких температурах [А9,А16,А17]. Некоторые из полученных результатов являются оригинальными и могут представить интерес для экспериментальных исследований. В частности, было найдено, что переориентация ДГ, которая происходит при определенных соотношениях между параметрами Ки, К\ и К2, может сопровождаться гистерезисом, что характерно для фазового перехода I рода. Причем она может иметь место не только в пластинах (001) и (011), но и в (11 ^-ориентированных пластинах.

Эти и другие особенности равновесных состояний ДС кристаллов с комбинированной анизотропией и процессы их перемагничивания послужили хорошей базой для исследования влияния величины К2 на некоторые динамические свойства плоских 180-градусных ДГ [А9,А16,А17]. Полученные зависимости динамических характеристик 180-градусных ДГ от констант КА и НОА, в том числе и от К2, хорошо согласуются с ранее проведенными теоретическими исследованиями для случая К2=0 [А1,А6,72,73] и не противоречат известным экспериментальным фактам [66].

Совокупность статических и динамических свойств ДС в кристаллах с комбинированной анизотропией, с одной стороны, служит важной характеристикой этих материалов с точки зрения их практического применения. С другой стороны, она является частью более общей проблемы в физике магнетизма - исследования процессов намагничивания и перемагничивания реальных кристаллов при различных условиях [1,2,27,82]. Здесь можно выделить несколько узловых задач, которые в совокупности наиболее рельефно характеризуют суть данной проблемы. Одной из таких задач является исследование закономерностей намагничивания кристаллов за счет процессов вращения намагниченности (обратимых и необратимых).

Изучение влияния внешнего магнитного поля на равновесные направления вектора М в доменах, в том числе и на конфигурацию ДС в кристаллах ферритов-гранатов, ведется давно и в разных направлениях, что отражено в нескольких обобщающих работах [1-3,10,32,83,84]. Среди журнальных публикаций, прежде всего, отметим работы [85,86], в которых рассматривался процесс однородного зарождения доменов в плоскостном поле Ни и было обнаружено, что критическое поле зарождения в (111)-пленке зависит от азимутального угла ф, как совЗср. Соответствующие расчеты подтвердили предположение о том, что основной вклад в полученную зависимость оказывает наличие заметной доли КА, а также симметрия пластины (111). Эти исследования получили дальнейшее развитие в работах [30,87-90], в которых теоретически и экспериментально изучены неоднородные магнитные состояния, возникающие в окрестности фазовых переходов, индуцируемых изменением температуры (вблизи точки Кюри) или магнитного поля Н, приложенного параллельно развитой поверхности пленки. На основе полученных результатов был предложен новый метод определения констант кристаллографической анизотропии для пленок различной ориентации [88], который получил широкое распространение среди экспериментаторов. Последующие исследования других авторов в этой области [91,92] показали, что зарождение ДС из однородно намагниченного состояния в пленках ферритов-гранатов в плоскостном поле может происходить не только в виде одномерной полосовой ДС, но и в виде магнитных неоднородностей с двумерной топологической структурой. Появление таких сложных структур в процессе неоднородного зарождения ДС авторы связывают с неоднородными свойствами изучаемых пленок (неоднородностью осей легкого намагничивания, наличием различного рода дефектов и т.д.). Эксперименты по изучению влияния различных структурных неоднородностей в монокристаллических пленках ферритов-гранатов на процесс зарождения ДС подобного типа в статических магнитных полях [93,94] также подтверждают данное предположение о возможной роли дефектов. В то же время теоретический анализ начальной стадии формирования ДС - зарождение магнитных неоднородностей различной пространственной конфигурации вблизи фазового перехода в многоосной пленке с комбинированной анизотропией показал, что при определенных условиях (в том числе и при наличии НОА и КА) и в отсутствии дефектов в них могут зарождаться магнитные неоднородности, имеющие двумерную топологическую структуру [95,96].

Другой аспект проблемы - изучение процессов перемагничивания в пленках ферритов-гранатов в окрестности СПФП - был рассмотрен в работах [31,36,46,50,51,97-102], в которых было обнаружено существенное влияние КА на статические параметры ДС и его перестройку в магнитном поле. Из полученных результатов следует, что топологические особенности ДС определяются не только величиной КА, но и ориентацией рассматриваемых пленок. Теоретический анализ ДС рассматриваемых пленок на основе метода магнитных фаз и его сравнение с экспериментальными данными [31] показали, что основной вклад в перестройку ДС оказывают процессы вращения вектора намагниченности в доменах, обусловленные комбинированным влиянием НОА, КА и внешним магнитным полем. Теоретическое и экспериментальное исследования ДС в (111)-пленках хорошо согласуются друг с другом. Однако учет лишь первой константы К А К\ в этих вычислениях оказался явно недостаточным для объяснения всех возможных сценариев перестройки ДС в различных температурных интервалах. Исследования влияния внешнего магнитного поля на однородные магнитные состояния кристаллов с комбинированной анизотропией в двухконстантном приближении для КА [77,103,104] позволили более адекватно описать процессы перемагничивания в этих материалах. Однако данные вычисления носили фрагментарный характер и не охватывали всю область изменения параметров комбинированной анизотропии. К тому же аналогичные расчеты для пластины (011) и вовсе никем не были проделаны.

Очевидно, что на процессы намагничивания и перемагничивания рассматриваемых материалов оказывают влияние не только анизотропные взаимодействия более высоких порядков, но и ряд факторов, отражающих реальную структуру кристаллов. К ним, прежде всего, относится наличие дефектов в структуре кристаллической решетки магнетика. Исследования влияния различного рода дефектов (дислокации, дисклинации, включения, поры, границы зерен и т.д.) на многие стороны магнитных явлений ведутся давно и постоянно [1,2,5,26,27,82,91-94,105,106]. Существуют небезуспешные попытки объяснения некоторых экспериментальных данных, однако цельной теории до сих пор нет.

Известно, что наличие дефектов в кристалле нарушает его трансляционную симметрию и приводит к тому, что материальные параметры образца становятся неоднородными, т.е. зависимыми от пространственных координат [47]. Это в свою очередь влияет на формирование ДС образца и приводит к искажению вблизи дефектов ее конфигурации [91-94,106-109]. Как следствие возникают такие явления, как необратимое смещение ДГ, перестройка ДС, сопровождающаяся гистерезисом и т.д. [2,82,105,106,109-112]. Соответственно, наличие дефектов вносит вклад в такие магнитные характеристики материала как восприимчивость, коэрцитивная сила, подвижность и т.д. [2,52,105,106,109,112-114] и влияет на многие другие свойства магнетиков, в том числе и на фазовые переходы в них [84]. Последнее представляет значительный интерес для построения теории фазовых переходов, учитывающих реальную структуру кристаллов - одной из актуальнейших проблем теоретической физики [115]. Экспериментальные исследования фазовых превращений типа спиновой переориентации в кристаллах ферритов-гранатов, связанные с изменением температуры или индуцированные внешним магнитным полем, показывают [116,117], что на основе модели многоподрешеточного ферримагнетика с идеальной кубической структурой невозможно объяснить сосуществование различных фаз в неожиданно широком температурном интервале, ряд наблюдаемых закономерностей перехода между угловыми фазами. Такое несоответствие теории [84] и эксперимента авторы связали с не-однородностями состава и внутренними напряжениями кристалла. Последовательное и целенаправленное изучение СПФП в ферритах-гранатах (того же состава, что и в [115,116]), содержащих дислокации, показало [118-120], что наведенная неоднородными внутренними напряжениями магнитная анизотропия существенно влияет как на топологию ОФД, так и на кинетику протекания СПФП. Теоретический анализ полученных результатов лишь качественно объяснил ряд экспериментальных зависимостей [119,120], а также наблюдаемую конфигурацию микродомена, локализованного в области дислокации [121,122]. Однако эти расчеты были проведены без учета конечности образца (что очень важно для вопроса об устойчивости этих неоднородно-стей) и в них не рассматривалась кинетика фазового перехода.

Следует отметить, что к проблеме влияния различного рода дефектов (точечных, линейных, дислокаций и т.д.) на диаграмму фазовых переходов и на кинетику их протекания теоретики обращались неоднократно (см. напр. [123-125]), однако эти исследования касались только физики фазовых переходов II рода типа «порядок-беспорядок» и в них практически не затрагивались вопросы фазовых переходов типа спиновой переориентации. Лишь в работе [126] рассматривались неупорядоченные магнетики с флуктуациями энергий анизотропных взаимодействий и изучались особенности СПФП в них. В частности, из полученных результатов следует, что учет ориентацион-ных флуктуаций 60, вызванных флуктуациями энергии магнитной анизотропии, приводит к перенормировке термодинамического потенциала системы и появлению эффективных констант анизотропии высших порядков. Однако, приведенные расчеты ОФД неупорядоченного магнетика являются справедливыми лишь для некоторого класса дефектов (либо в случае хаотически расположенных сильно анизотропных примесей, либо для протяженных дефектов с небольшими вариациями констант анизотропий), причем кинетика СПФП в них также не изучалась.

Исходя из термодинамики «конденсации» новой фазы [127] и анализа ДС, возможной в кристаллах с комбинированной анизотропией [АЗ-А6], был предложен метод изучения особенностей СПФП при наличии в образце несовершенств кристаллического строения [А18-А22]. Он основан на моделировании магнитных неоднородностей, локализованных в области дефектов, с помощью функций распределения намагниченности, описывающих 019 градусные ДГ и использования вариационного метода для определения их устойчивых состояний. Анализ соответствующей вариационной задачи, в которой учитывались и неоднородные размагничивающие поля пластины, показал, что Предложенная методика позволяет не только определить характер влияния дефектов, а также размерных эффектов, связанных с конечностью образца, на ОФД рассматриваемых пластин, но и изучить процесс протекания СПФП в реальных кристаллах.

Важным дополнительным преимуществом рассматриваемого метода явилась возможность описания в рамках одной модели [А23-А25] процессов перемагничивания феррит-гранатовых пленок, содержащих дефекты. Исследуя влияние внешнего поля различной ориентации на область устойчивости 0-градусных ДГ в кристаллах с комбинированной анизотропией, были найдены не тоЛько характерные зависимости критических полей их существования, но и изучено поведение доменов обратной намагниченности, зарождающихся в области дефектов при понижении поля от поля насыщения. В частности, были получены зависимости коэрцитивной силы образца от параметров дефекта и материала, которые находятся в хорошем согласии с известными результатами [128-133].

В связи с исследованиями однородных магнитных состояний магнетиков, сочетающих НОА и КА, и построением ОФД пластин разной симметрии представляет интерес и изучение элементарных возбуждений основного состояния и, ё частности, изучение магнитоупругих (МУ) колебаний в рассматриваемых системах. Исследования связанных колебаний спиновой и упругой подсистем в магнетиках ведутся с середины 50-х годов. В этой области исследований были обнаружены ряд эффектов (спонтанное нарушение симметрии, акустическое двулучепреломление, магнитоакустический резонанс и т.д. [134-136]), которые «подогревают» к МУ явлениям постоянный интерес исследователей. Известно, что вклад МУ взаимодействия является незначительным в большинстве магнитных материалов. Однако, в некоторых из них, например, в ферритах-гранатах, оно играет заметную роль, причем как уже отмечалось здесь, в них оно может существенно возрасти при понижении температуры [2-4,16]. В другом более интересующем нас случае, когда магнетик находится в окрестности СПФП, МУ связь между упругой и магнитной подсистемами также существенно возрастает. Соответственно «жесткость» магнитной подсистемы уменьшается и некоторые МУ эффекты («размягчение» магнитозвуковой моды и т.д. [135]) проявляются максимальным образом. Эти особенности МУ динамики достаточно хорошо изучены в кубических ферромагнетиках [137-139], однако в кристаллах, сочетающих НО А и КА, такие теоретические исследования не проводились. В то же время имеется ряд экспериментальных данных по характеру распространения МУ волны в кристаллах типа ферритов-гранатов [140-142], не получивших соответствующей теоретической интерпретации.

Необходимо отметить еще одно явление, которое относится к перспективным направлениям в физике магнетизма и может в наибольшей степени проявиться вблизи СПФП, - это распространение нелинейных МУ волн в кристаллах с комбинированной анизотропией. Исследования в этой области в силу сложности и трудноразрешимости соответствующих нелинейных уравнений немногочисленны и лишь некоторые из них имеют отношение к рассматриваемой проблеме [143-146]. Так, например, в работах [144,146] изучались возможные типы нелинейных МУ волн стационарного типа, распространяющихся вдоль оси анизотропии. В частности, было найдено, что в легкоплоскостных тетрагональных магнетиках (к которым относится и пластина (001) ферритов-гранатов) возможно распространение, наряду с уединенными волнами поворота магнитного момента [143], периодических и спиральных волн, а также волн с неравномерной прецессией намагниченности [146]. Однако исследования аналогичного рода для пластины с ориентациями (011) и (111) не проводились. Подобный анализ, с одной стороны, дополняет рассмотренные исследования и создает ее полную картину, а, с другой стороны, позволяет выяснить вопрос о влиянии симметрии и характера нелинейного потенциала взаимодействия на возможные типы МУ колебаний в кристаллах с комбинированной анизотропией.

Из всего сказанного следует актуальность теоретического исследования особенностей протекания магнитных и магнитоупругих явлений в кубических ферромагнетиках с наведенной одноосной анизотропией.

Целью данной работы является изучение процессов спиновой переориентации в ферромагнитных материалах, сочетающих наведенную одноосную и естественную кубическую анизотропию с учетом влияния внешнего магнитного поля, магнитоупругого взаимодействия, наличия в образце доменной структуры и дефектов кристаллического строения, а также динамики их изменения, включая и магнитоупругую динамику рассматриваемой системы.

В связи с этим были поставлены следующие задачи:

- определить спектр магнитных фаз и СПФП между ними в магнетиках с комбинированной анизотропией, представляющих (001), (011) и (111) -ориентированные пластины, и изучить их особенности при учете второй константы КА;

- исследовать влияние внешнего магнитного поля на ОФД рассматриваемых пластин и определить закономерности их намагничивания и пере-магничивания, обусловленные механизмом когерентного вращения вектора намагниченности;

- изучить структуру и свойства магнитных неоднородностей различной топологии, возможных в пластинах типа (001), (011) и (111), и определить термодинамические условия их возникновения;

- исследовать динамические свойства 180-градусных ДГ и ЦМД в зависимости от симметрии кристалла, от типа ДГ и соотношения констант НОА и КА и выявить особенности поведения динамических характеристик 180-градусной ДГ в области СПФП;

- рассмотреть влияние дефектов на процесс спиновой переориентации в магнетиках типа ферритов-гранатов; для этого необходимо выбрать соответствующую математическую модель, учитывающую не только наличие дефектов в структуре кристаллической решетки, но и ограниченность образца, а также описывающую основные моменты термодинамики СПФП;

- исследовать процесс намагничивания и перемагничивания кристаллов с комбинированной анизотропией, содержащих дефекты, путем некогерентного вращения вектора намагниченности;

- изучить особенности распространения МУ волн в магнетиках с двумя типами анизотропии: НОА и КА, а также рассмотреть влияние симметрии и вида нелинейности потенциала взаимодействия на возможные типы нелинейных МУ волн и характер их распространения в этих материалах.

Диссертационная работа состоит из введения, шести глав, заключения, четырех приложений, списка публикаций по теме диссертации и цитированной литературы.

Выводы

1. Определен спектр магнитоупругих колебаний кубического ферромагнетика при действии внешних магнитных полей и упругих напряжений с в?||[111] и исследовано поведение различных мод при изменении внешних и внутренних (материальных) параметров. В частности, проведен детальный анализ их особенностей в состоянии, когда магнетик находится в окрестности СПФП.

2. Установлено, что скорость МУ волн в пластине (111) зависит от направления их распространения, т.е. она анизотропна. Характер анизотропии скорости определяется элементами симметрии плоскости, в которой рассматривается распространение МУ волн. Показано, что в случае их распространения в плоскостях (Тю) и (Н2), направление, вдоль которого скорость максимальна, не совпадает с осями симметрии этих плоскостей, а определяется комбинированным влиянием внешних напряжений, магнитного поля и КА.

3. Рассмотрен спектр нелинейных МУ волн в кристаллах с комбинированной анизотропией, представляющих пластины (111)и(011). Показано, что в пластине (111) в двухконстантном приближении для КА распространение нелинейных волн описывается уравнением sin-Гордона, причем параметры волн в оснбвном определяются второй константой КА и практически не зависят от К]. В пластине (011) нелинейные волны описываются тройным уравнением sin-Гордона.

4. Показано, что кратность уравнения sin-Гордона, определяющая спектр возможных нелинейных МУ колебаний в пластине (011), зависит от степени нелинейности потенциала взаимодействия. В частности, при ^2=0 возможные типы нелинейных волн описываются двойным уравнением sin-Гордона, при Ki=0 (в отсутствии К А) - уравнением sin-Гордона.

5. Установлено, что в магнетиках, магнитоупругая динамика которых описывается тройным уравнением sin-Гордона, возможно, наряду с нелинейными периодическими, спиральными и уединенными (типа кинка) волнами, распространение колебаний более сложного вида. В частности, типичными становятся распространение волн (как периодических, так и уединенных), в которых имеет место наличие «перетяжек». Кроме того, тройное уравнение sin-Гордона допускает решение, соответствующее уединенной волне типа солитона.

6. Предсказан новый тип нелинейных волн в пластине (111) в низкотемпературной области - резонансное движение 60-градусной ДГ. Он соответствует уединённой волне поворота М и возникает в случае, когда имеет место взаимная компенсация вращающих моментов, обусловленных динамическим размагничивающим полем и полем КА. Рассматриваемая волна характеризуется отсутствием выхода намагниченности из плоскости вращения спинов и зависимостью его параметров только от второй константы КА.

1. AI. Вахитов P.M., Сабитов P.M., Фарзтдинов М.М. Динамические характеристики доменных границ в НМД материалах с комбинированной анизотропией // ЖТФ. 1986. - т.56, в.9. - с. 1823-1826.

2. А2. Сабитов P.M., Вахитов P.M., Фарзтдинов М.М. Цилиндрические магнитные домены в псевдоодноосных кристаллах // ФТТ. 1980. - т.22, №8. -с.2523-2525.

3. A3. Вахитов P.M., Сабитов P.M., Фарзтдинов М.М. Доменные границы в ферритах-гранатах с наведенной одноосной анизотропией // ФТТ. 1985. -т.27, №6. - с. 1852-1856.

4. A4. Сабитов P.M., Вахитов P.M. К теории магнитных неоднородностей в ферритах-гранатах с комбинированной анизотропией // Изв. ВУЗов. Физика. 1988. - т.31, №8. - с.51-56.

5. А6. Сабитов P.M., Вахитов P.M., Шанина Е.Г. Статические и динамические свойства магнитных неоднородностей в ЦМД-материалах с ромбической анизотропией // Микроэлектроника. 1989. - т.18, в.З. - с.266-273.

6. А7. Sabitov R.M., Vakhitov R.M. Static and dynamic properties of domain walls in crystals with combined anisotropy // Materials Science Forum (Switzerland). 1990. - v.62-64. - p.625-626.

7. A8. Сабитов P.M., Вахитов P.M., Фарзтдинов М.М. Особенности динамики ЦМД в пленках с комбинированной анизотропией II Микроэлектроника. -1985. т.14, №5. - с.438-441.

8. А9. Вахитов P.M., Сабитов P.M. Свойства доменных границ и их особенности вблизи спин-переориентационных фазовых переходов в кубических ферромагнетиках при действии упругих напряжений // ФТТ. 1989. - т.31, №9.-с.51-57.

9. А10. Vakhitov R.M., Sabitov R.M., Gabbasova Z.V. Magnetic Phases and Spin-reorientation transitions in a (lll)-oriented plate with combined anisotropy // Phys. Stat. Sol. (b). 1991. - v.168. -p. K87-90.

10. All. Sabitov R.M., Vakhitov R.M. Combined anisotropy magnetic films of the ferrite-garnet type: magnetic properties peculiarities // In.: 13th International Colloguium on Magnetic Films and Surfaces. Colloguium digest. UK, Glasgow.- 1991. -p.411-412.

11. A12. Вахитов P.M., Сабитов P.M., Тухватуллин И.Р. Некоторые особенности спин-переориентационных фазовых переходов в кристаллах с комбинированной анизотропией // В сб.: Статика и динамика упорядоченных сред. Межвуз. науч. сб. Уфа. 1994. - с.65-69.

12. А14. Вахитов P.M. Магнитные фазовые диаграммы кубического ферромагнетика с наведенной одноосной анизотропией // ФММ. 2000. - т.89, №.6.- с.16-20.

13. А17. Sabitov R.M., Vakhitov R.M., Gabbasova Z.Y. Structure and properties of domain walls in a (11 l)-oriented plate of crystals with combined anisotropy // J. Magn. and Magn. Mater. 1995. - v. 150. - p. 68-74.

14. А19. Вахитов P.M., Кучеров В.Е. Структура и устойчивость 0-градусных доменных границ, локализованных в области дефектов кристалла-пластины (001) с комбинированной анизотропией // ФТТ. 1998. - т.40, №8. - с. 1498-1502.

15. А20. Vakhitov R.M., Kucherov V.E. Structure and properties of magnetic inho-mogeneities of the «static soliton» type in (001) plates with a combined anisotropy // J. Appl. Phys. 1999. - v.85, №1. - p.310-313.

16. A21. Vakhitov R.M., Yumaguzin A.R. 0-degree domain walls as nuclei of a new phase in a (111) combined-anisotropy plate // Proceedings of Moscow International Sympozium on Magnetism (MISM'99). Pt.2. Moscow. 1999. - p.53-56.

17. А23. Vakhitov R.M., Yumaguzin A.R. On magnetic inhomogeneties, originating in the defect area in a cubic ferromagnet // J. Magn. Magn. Mater. 2000. -v.215-216. - p.52-55.

18. А24. Вахитов P.M., Юмагузин А.Р. Об одном механизме зародышеобразова-ния в кристаллах с комбинированной анизотропией // ФТТ. 2001. — т.43, №1. - с.65-71.

19. А26. Вахитов P.M., Кучеров В.Е. Об одном механизме перемагничивания кристаллрв с комбинированной анизотропией // ЖТФ. 2000. - т.70, №11.- С.67-73.

20. А27. Vakhitov R.M., Kucherov V.Ye. Influence of external stresses with g||001. upon magnetization processes of cubic ferromagnets // J. Magn. Magn. Mater. -2000.-v. 215-216.-p.56-59.

21. А29. Гриневич В.В., Вахитов P.M. Магнитные фазы и спин переориентаци-онные фазовые переходы (СПФП) в кубическом ферромагнетике при действии внешних напряжений и магнитных полей // ФТТ. - 1996. - т.38, №11.- с.3409-3419.

22. А30. Вахитов P.M., Гриневич В.В. Процессы намагничивания (011)-ориентированных пластин типа ферритов-гранатов // Тезисы докладов XVI Международной школы-семинара «Новые магнитные материалы микроэлектроники». 4.II. Москва: УРСС. 1998. - с.549-550.

23. А31. Вахитов P.M., Сабитов P.M., Фарзтдинов М.М. ЦМД в кристаллах с кубической анизотропией // Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов. Харьков. 1979. - с.105.

24. А32. Вахитов P.M., Гриневич В.В. Анизотропия распространения магнито-упругих волн в кубическом ферромагнетике при действии упругих напряжений с ст||111. // ФММ. 1995. - т.80, в.4. - с. 168-171.

25. АЗЗ. Вахитов P.M., Гриневич В.В. Магнитоупругие волны в кристаллах-пластинах типа (111) с комбинированной анизотропией // Вест. Баш-го унта. 1996. - №1. - с.28-31.

26. А34. Гриневич В.В., Вахитов P.M. Особенности спектра магнитоупругих волн в пластине (111) с комбинированной анизотропией // Структурные, магнитоупругие и динамические эффекты в упорядоченных средах. Меж-вуз. сб. науч. ст. Уфа: БашГУ. 1997. - с. 17-27.

27. A35. Вахитов P.M., Гриневич В.В. Нелинейные магнитоупругие волны в кристалле-пластине (111) ферритов-гранатов // Тезисы докладов XV Всероссийской школы-семинара «Новые магнитные материалы микроэлектроники» Москва: УРСС. 1996. - с.253-254.

28. Рандошкин В.В., Червоненкис А.Я. Прикладная магнитооптика.// М.:Энергоатомиздат, 1990.-320с.

29. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практические применения.//М.: Мир, 1987.-419с.

30. Белов К.П. Редкоземельные магнетики и их применение.// М.: Наука, 1980.-240с.

31. Звездин А.К., Котов В.А. Магнитооптика тонких пленок.// М.: Наука, 1988.-192с.

32. Яковлев Ю.М., Генделев С.Ш. Монокристаллы ферритов в радиоэлектронике.//М.: Сов. Радио, 1975.-360с.

33. Hatakeyama I., Horono S., Novaka К., Ishi О. Magneto-optical thin film reading head//Appl. Options 1986-v.25, № 1.-p. 146-150.

34. Кубраков Н.Ф., Червоненкис А.Я., Кащеев M.B. Магнитооптическая визуализация поля магнитных головок // ЖТФ.-1986.-т.56, в.6.-с.1215-1218.

35. Рейдерман А.Ф., Гобов Ю.А. Новый метод регистрации магнитных полей в микронном диапозоне пространственных периодов неоднородности // Дефектоскопия.-1991—№ 1 l-c.68-71.

36. Ветошко П.М., Кононов Р.И., Топоров А.Ю. Магнитооптический визуа-лизатор микроскопических магнитных полей // Приборы и техника экс-перимента-1993.-№ 5.-е. 151-156.

37. Звездин А.К., Матвеев В.М., Мухин A.A., Попов А.И. Редкоземельные ионы в магнитоупорядоченных кристаллах.// М.: Паука, 1985 -296с.

38. Тикадзуми С. Физика ферромагнетизма. Магнитные свойства вещества.// М.: Мир, 1983.-304с.

39. Мнеян М.Г. Материалы с цилиндрическими магнитными доменами.// Зарубежная радиоэлектроника.-1976.-№ 10-с.45-72.

40. Балбашов A.M., Червоненкис А.Я. Магнитные материалы для микроэлектроники.//М.: Энергия, 1979.-216с.

41. Кандаурова Г.С., Свидерский А.Э. Процессы самоорганизации в многодоменных магнитных средах и формирование устойчивых динамических структур 7/ ЖЭТФ.-1990.-т.97, № 4.-е. 1218-1229.

42. Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г., Николаева Е.П., Николаев А.В. Динамическая самоорганизация и симметрия распределения магнитного момента в тонких пленках// ЖЭТФ.-1993.-т.103, № 1 .-с.213-233.

43. Белов К.П. Магнитострикционные явления и их технические приложения.//М.: Наука, 1987.-160с.

44. Лисовский Ф.В. Физика цилиндрических магнитных доменов.// М.: Сов. Радио, 1979.-192с.

45. Бобек Э., Делла Торре Э. Цилиндрические магнитные домены.// М.: Энергия, 1972.-192с.

46. Bobeck А.Н., Spencer E.G., Van Uitert L. e.a. Uniaxial magnetic garnets for domain wall bubble devices.// Appl. Phys. Letts-1970-v.17, № 3.—p.l31-134.

47. Shick L.K., Nielsen J.W., Bobeck A.H. e.a. Liquid phase epitaxial growth of uniaxial garnet films: circuit deposition and bubble propagation.// Appl. Phys. Letts.-l971 -v. 18,№ 2.-p.89-91.

48. Pierce R. Crystallographic considerations in the use of cubic materials with induced anisotropies in bubble domain devices.// In: Proc. 17-th МММ Conf. New York.-l972 -p .91.

49. Oderno V., Dufour C., Dumesnil K. e.a./ Magnetic anisotropy in (110) epitaxial DyFe2 Laves phase// Phys. Rev. B.-1996.-v.54, №24. p.R17375-R17378.

50. Oderno V., Dufour C., Dumesnil K., Patrat G. Epitaxially induced anisotropy in thin films of Laves phase compounds.// Europhys. Lett.-1996.-v.36, №9-p.713-718.

51. Коваленко В.Ф., Нагаев Э.Л. Фотоиндуцированный магнетизм.// УФН -1986.-t.118, в.4.-с561-602.

52. Tucciarone A. Phonoinduced phenomena in garnet./ Physics of magnetic garnets. LXX Corso.-Soc. Ital. di Fisica.-Bologna. Italy.-1978.-p.320-363.

53. Зайкова B.A., Старцева И.Е. Филиппов Б.Н. Доменная структура и магнитные свойства электротехнических сталей.// М.: Наука, 1992.-272с.

54. Вонсовский С .В. Магнетизм.// М.: Наука, 1971 -1031с.

55. Tomas I., Murtinova L., Kaczer J. Easy magnetization axes in materials with combined cubic and uniaxial anisotropics.// Phys. Stat. Sol. (a).-1983.-v.75, №l.-p. 121-127.

56. Кандаурова Г.С. Особенности доменной структуры псевдоодноосных кристаллов-пластин {111} ферритов-гранатов.// ДАН СССР. -1978-т.243,№5.-с.1165-1167.

57. Дикштейн И.Е., Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г., Тарасенко В.В. Спонтанные и ориентационные фазовые переходы в квазиодноосных пленках магнетиков.//ЖЭТФ. -1984.-t.86, №4.-с. 1473-1504.

58. Беляева А.И., Антонов А.В., Егиазарян Г.С., Юрьев В.Г. Спин-переори-ентационные фазовые переходы в магнитном поле для эпитаксиальных пленок (BiTm)3(FeGa)50i2 со смешанной анизотропией.// ФТТ.-1982-т.24, №7.-с.2191-2197.

59. Элементы и устройства на цилиндрических магнитных доменах: Справочник. Балбашов A.M., Лисовский Ф.В., Раев В.К. и др., под ред. Евти-хиева Н.Н., Наумова Б.Н.// М.: Радио и связь, 1987.-488с.

60. Бородин В.А. Дорошев В.Д., Тарасенко Т.Н. Изучение методом ЯМР1. СП

61. Fe ориентационного фазового перехода в Y3Fe5Oi2, индуцированного внешним напряжением.// ФТТ.-1985.-т.27. №2.-с.583-585.

62. Simsova J., Tomas I., Gornert P. e.a. Preparation and properties of Co-substituted (001) YIG films with rectangular bubble domains.// Phys. Stat. Sol. (a).- 1979.-v.53 -p.297-301.

63. Simsova J., Krupicka S., Marysko M., Tomas I. Influence of cobalt substitu tions on the domain structure of (100) and (111) YIG films.// Acta phys. slov-1981.-v.31., №2-3.-p.121-125.

64. Гришанов B.H., Комасова Т.Н., Янковская Н.М. Перестройка доменной структуры монокристаллических ферритовых пленок во вращающихся магнитных полях.// Изв. вузов. Физика.-1985.-т 28, №6-с.3-6.

65. Беляева А.И., Антонов А.В., Егиазарян Г.С., Юрьев В.П. Визуальные исследование доменной структуры в области спиновой переориентации для эпитаксиальных пленок (BiTm)3(FeGa)50i2.// ФТТ.-1980.-т.22, №6-с.1621-1628.

66. Bonner W.A., Le Craw R.C., Pierce R.D., Van Uitert L.G. Bubble properties of garnet films prepared from molybdate fluxes.// J. Appl. Phys.-1978.-v.49, № 3.-p. 1871-1872.

67. Tu Y.O. Determination of magnetization of micromagnetic wall in bubble domains by direct minimization.// J. Appl. Phys.-1971.-v.42, № 13.-p.5704-5709.

68. De Bonte W.J. Properties of thick walled cylindrical magnetic domains in uniaxial platelets.//J. Appl. Phys.-1973.-v.44,№ 4.-p. 1793-1797.

69. Darby M.J. Concerning the theory of bubble domains with Neel walls.// Int. J. Magnetism.-1977.-v.4,№ 3.-p. 199-204.

70. Pulliam G.R., Pizzarello F.A. Stress related wall energy variation in garnet films.// In: Proc. 18-th МММ Conf., Denver, Colo.-1972.-Part I.-New York.-l 973 -p.413.

71. Shumate P.W. Domain-wall energy in magnetic garnet bubble materials.// J. Appl. Phys-1973. v.44.№ ll.-p.5075-5077.

72. Maziewski A. Domain wall energy in bubble films with induced orthorhom-bic anisotropy.//Acta. Phys. Polon.-1978.-v.A54, №5.-p.677-678.

73. Kaczer J. Bloch wall energy including cubic and uniaxial anisotropy.// Phys. stot. sol.(a)-l 981 -v.63,№ 1 .-p.K87-K91.

74. Кандаурова Г.С., Памятных JI.A. Структура доменных границ в кристаллах-пластинах (111) феррита-граната в области компенсации и спиновой переориентации.// ФТТ.-1989.-т.31, №8.-с. 132-138.

75. Хуберт А. Теория доменных стенок в упорядоченных средах.// М.: Мир, 1977-ЗОбс.

76. Беляева А.И., Юрьев В.П., Потакова В.А. Магнитные состояния (110)-пластины Er3Fe50i2 в интервале температур 4.2-300 К. Совпадение температур спиновой переориентации и компенсации.// ЖЭТФ-1982.-т.83, №3 .-с. 1104-1114.

77. Беляева А.И., Юрьев В.П., Потапова В.А. Микроспектральные исследования доменных границ в (110)-пластине Er3Fe5Oi2.// ФТТ.-1983.-т.25, №4.-с.992-998.

78. Кандаурова Г.С., Памятных Л.А., Иванов В.Е. Доменная структура кристалл ов-пластины (111) ферритов-гранатов с одноосной анизотропией.// Изв. вузов. Физ.-1982.-т.25, №3.-с.57-61.

79. Кандаурова Г.С., Памятных Л.А., Фихтнер Р.Э. Переходное состояние в области спиновой переориентации в кристаллах-пластинах (111) ферритов-гранатов.// ЖТФ.-1984.-т.54, В.6.-С. 120.2-1204.

80. Власко-Власов В.К., Дедух JI.M., Никитенко В.И. Доменная структура монокристаллов иттриевого феррограната.// ЖЭТФ.-1976.-т.71, №6-с.2291-2304.

81. Ялышев Ю.И., Лукаш К.И., Показаньев В.Г. Преобразование структуры доменных границ в эпитаксиальных феррит-гранатовых пленках.// ФТТ.-1984.-т.26, № 5.-е.1549-1551.

82. Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г. Спиральные домены в магнитных пленках.// ФТТ.-1989.-т.31, № 5.-C.273-275.

83. Gemperle R., Tomas I. Microstructure of thick 180° domain walls.// J. Magn. Magn. Matter-1988.-v.73,№ 3.-p.339-344.

84. Kambersky V., Gemperle R. On the substrusture of 180° walls in (001) garnet films.// Czechosl. J. Phys.-1991.-v.41, №4.-p.393-396.

85. Бучельников В.Д., Гуревич B.A. Шавров В.Г. Об аномально широкой доменной границе в многоосном ферромагнетике.// ФММ.-1981.-Т.52, B.2.-C.298-303.

86. Антонов Л.И., Мухина Е.А., Лукашева Е.В. Магнитное поле двумерного периодического распределения намагниченности.// ФММ.-1994.-Т.78, №4.-с.5-12.

87. Антонов Л.И., Лисовский Ф.В., Мухина Е.А. Лукашева Е.В. Распределение намагниченности пленочных ферромагнитных монокристаллов типа (100) с положительной константой анизотропии.// ФММ.-1996-т.81, №1-с.32-39.

88. Savchenko L.L., Chetkin M.V., Bandarenko V.B. Three- dimensional dynamics of solitary vertical Bloch lines in domain walls of garnets.// J. Magn. Magn. Matter.-1998-v. 183.-p.313-328.

89. Wolfe R., Le Craw R.C., Blank S.L., Pierce R.D. (110) bubble garnet films with growth-induced orthorhombic anisotropy.// Appl. Phys. Lett-1976-v.29, №12.-p.815-817.

90. Breed D.J., Robertson J.M., Algra H.A.,e.a. Garnet films for micron and submicron magnetic bubbles with low damping constants.// J. Appl. Phys-1981.-v.24, №2.-p.l63-167.

91. Kurtzig A.J., Le Craw R.C., Bobeck A.H. e.a. Correlation of domain wall mobility with gallium concentration in bubble garnets.// In.: Magn. Magn. Mater. 17-th AIP Annu. Conf. New York.-1972.-Part I.-p.l80-184.

92. Зотов Н.И., Кожухарь А.Ю., Линев B.H. и др. Температурная зависимость подвижности доменных границ эпитаксиальных феррит-гранатовых пленок.// ФТТ.-1981 .-т.23, № 1 -с.287-289.

93. Зоря В.И., Зуева И.Ю., Рандошкин В.В. и др. Скорость движения доменных стенок в пленках (Eu,Lu,Bi)3(Fe,Ga,Al)5012.// ЖТФ.-1984.-т.54, №7.-с.1381-1383.

94. Малоземов А., Слонзуски Дж. Доменные стенки в материалах с цилиндрическими магнитными доменами.//М.: Мир, 1982—382с.

95. Зуев А.В., Иванов Б.А. О подвижности доменных границ в ферромагнетике.// ФТТ -1980.-Т.22, №1.-с.З-11.

96. Иванов Ю.В. Динамика доменной границы в магнитоупругом диэлектрике.// В kh.:XV Всесоюзная конференция по физике магнитных явлений. Тезисы докладов.-Пермь.-1981.-ч.З.-с.20-21.

97. Шахова Н.В. О подвижности доменных границ в эпитаксиальных пленках ферритов-гранатов.// ФТТ.-1983.-т.25, №3.-с.920-922.

98. Филиппов Б.Н., Береснев В.И. О динамической устойчивости и перестройке структуры доменных границ в ферромагнетиках.// ФММ.-1984.-т.58, в.б.-с. 1093-1099.

99. Филиппов Б.Н., Береснев В.И., Миляев Ю.К. Динамика растяжения цилиндрических магнитных доменов в однородных магнитоодноосных ферромагнитных пластинах.// ФММ.-1984.-т.57, в.3.-с.431-440.

100. Галкина Е.Г., Мицай Ю.Н., Шахова Н.В. О предельной скорости доменных границ в пленках феррит-гранатах.// УФЖ.-1989.-т.34, №6.-с.950-953.

101. Дорман B.JL, Соболев В.Л., Танкеев А.П. Влияние кристаллографической анизотропии на динамику полосовой доменной структуры.// ФММ.-1988.-т.65, в.2.-с.252-258.

102. Maziewski A., Zytkowski J. Properties of magnetic domain structures of (YG)3(FeGe)50i2 films.// Asta phys.slov.-1985.-A68, №1.-p. 19-22.

103. Maziewski A., Kisielewski M., Tekielak M., Gornert P. Unusual magnetic domain structure properties in YIG+Co films.// J. Magn. Magn. Mater-1990.-v.83.-p. 82-84.

104. Kisielewski M., Lichtchenko О., Maziewski A. Self-biasing effect based on mixed magnetic anisotropy idea J J J. Magn. Magn. Mater.-1991.-v.101.-p.213-216.

105. Мицек A.M., Колмакова Н.П., Сирота Д.И. Магнитная фазовая диаграмма и доменные структуры кубического ферромагнетика с наведенной одноосностью.// Металлофизика.-1982.-т.4, №4.-с.26-33.

106. Бучельников В.Д., Шавров В.Г. Спин-переориентационные фазовые переходы в кубических магнетиках при упругих напряжениях.// ФТТ.-1981.-Т.23, в5.-с.1296-1301.

107. Maziewski A., Babicz Z., Murtinova L. Easy axes and domain structure in magnet with mixed cubic and uniaxial anisotropics.// Acta Phys. Pol.-1987-v.A72,№6.-p.811-822.

108. Лищенко O.A. Ориентационный фазовый переход в магнетике со смешанной магнитной анизотропией.// Металлофизика-1993-т. 15, №12 — с.14-17.

109. Ubizskii Sergii В. Orientational state of magnetization in epitaxial (11 l)-opi-ented iron garnet films.// J. Magn. Magn. Mater.-1999.-v.l95.-p.575-582.

110. Кринчик Г.С. Физика магнитных явлений.// М.: Изд-во МГУ, 1985.-336с.

111. Белов К.П. Ферриты в сильных магнитных полях.// М.: Наука, 1972.-260с.

112. Белов К.П., Звездин А.К., Кадомцева A.M., Левитин Р.З. Ориентацион-ные переходы в редкоземельных магнетиках. М.: Наука, 1979.-320с.

113. Hubert A., Malozemoff А.Р., De Luca I.C. Effect of cubic, tilted uniaxial, and orthorhombic anisotropies on homogeneous nucleation in a garnet bubble film.// J.Appl.Phys.-1974.-v.45, №8.-p.3562-3571.

114. Craik D.J., Gavoille G. The effect of the cubic anisotropy on the behaviour of uniaxial garnet films.//J.Phys.D.: Appl.Phys.-1977.-v.l0.-p.2099-2105.

115. Бутрим В.И., Мицай Ю.Н., Шахова Н.В. Влияние кубической анизотропии на фазовый переход в неоднородное состояние в ферромагнитных пластинах.// ФТТ.-1983.-т.25, №6.-с.1859-1861.

116. Дикштейн И.Е., Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г., Тарасенко В.В. Определение констант анизотропии эпитаксиальных пленок феррит-гранатов с различной кристаллографической ориентацией методом фазовых переходов.// Микроэлектроника.-1984.-т.13, №4.-с.ЗЗ7-347.

117. Дикштейн И.Е., Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г., Тарасенко В.В. Спектр спиновых волн и доменная структура квазиодноосных ферромагнетиков при ориентационных фазовых переходах.// ФММ.-1985.-т.59, №1.-с.36-46.

118. Шаповалов В.А., Калнин A.A. О неоднородных процессах зарождения доменных структур феррит-гранатовых пленок.// Микроэлектроника.— 986.-Т.15, в.6.-с.558-560.

119. Довгий В.Т., Калнин A.A. Неоднородная доменная структура в тонких магнитных пленках.//Письма в ЖТФ.-1989.-т.15, в.13.-с.89-93.

120. Гесь А.П., Федотова В.В., Богуш А.К., Горбачевская Т.А. Спиральные домены в монокристаллических пленках ферритов-гранатов в статических магнитных полях.//Письма в ЖЭТФ.-1990.-т.52, в.9.-с. 1079-1081.

121. Федотова В.В., Гесь А.П., Горбачевская Т.А. Роль дефектов в образовании спиральных доменов.// ФТТ.-1995.-т.37, №9.-с.2835-2838.

122. Шматов Г.А., Гобов Ю.А. Зарождение доменных структур различной топологии в ферромагнитных пленках с комбинированной анизотропией.// ФММ.-1997.-т.84, в. 1.-с. 131-136.

123. Шматов Г.А. Зарождение магнитных неоднородностей различной конфигурации в пленках с комбинированной анизотропией.// ФММ.-1998.-Т.86, В.5.-С.28-43.

124. Довгий В.Т., Ходосов Е.Ф., Шаповалов В.А. Влияние анизотропии эпи-таксиальных феррит-гранатовых систем на доменную структуру в пла-нарном магнитном поле.// УФЖ.-1981 .-т.26, № 11 .-с. 1821 -1825.

125. Богданов А.Н., Грановский И.Я. Влияние кубической анизотропии на статические магнитные свойства пленок и пластин ферритов-гранатов с (111)-ориентацией. Препринт Дон.ФТИ. №59. Донецк. 1989. с.21.

126. Бурым Ю.А., Дубинко C.B., Мицай Ю.Н. Анизотропия и перемагничи-вание феррит-гранатовых пленок, выращенных на подложках ориентации {112}, Препринт Ин-тМеталлофизики. №46. Киев. 1989.с.13.

127. Кандаурова Г.С., Памятных Л.А. Мультиплетные магнитные домены в кристаллах ферритов-гранатов.// Письма в ЖТФ.-1982.-т.8, в.10.-с.600-603.

128. Кандаурова Г.С., Памятных Л.А., Шамсутдинов М.А., Филиппов Б.Н. Структура и свойства доменных границ в кубических кристаллах с наведенной одноосной анизотропией.// ФММ.-1994.-т.78, в.4.-с.26-43.

129. Прокопов А.Р., Дубинко C.B., Хребтов А.О., Еремина М.И. Особенности магнитоиндуцированного спин-переориентационного перехода в феррит-гранатовых пленках с анизотропией «угловая фаза».// ФТТ.-1997.-т.39,№8.-с. 1415-1420.

130. Валейко М.В., Ветошко П.М., Перлов А .Я., Топоров А.Ю. Влияние констант анизотропии на магнитную восприимчивость материалов с кубической кристаллической структурой.// ФТТ.-1994.-т.36, №10.-с.3067-3070.

131. Ubizskii S.B. Cubic anisotropy influence on magnetization peculiarities of (111) oriented epitaxial ferrogarnet films.// Conference Abstracts SMM'14. Hungary. 1999.-p.297.

132. Мишин Д.Д. Магнитные материалы.//М.: Высш. шк, 1991.-384с.

133. Крупичка С. Физика ферритов и родственных им магнитных окислов. Т.2// М.: Мир, 1976.-504с.

134. Макаров В.П., Молотилов Б.В., Рытвин В.И. Доменная структура сплава Fe 3,2% Si вблизи кристаллической фазы.// ДАН CCCP.-1975.-t.221, №4.-с.819-821.

135. Рейдерман А.Ф., Гобов Ю.Л. Формирование стабильных локальных доменных структур на дефектах ЦМД-пленки.// Дефектоскопия.-1989.-№3.-с.70-76.

136. Драгошанский Ю.Н.// Дисс.докт. физ.-мат. наук. Екатеринбург.-1996.-381с.

137. Вонсовский С.В., Шур Я.С. Ферромагнетизм.// М.: Гостехиздат, 1948.-816с.

138. Ш.Генделев С.Ш., Дедух Л.М., Никитенко В.И. и др. Связь доменной структуры монокристаллов ИЖГ с несовершенствами их строения.// Изв.АН СССР, сер.физ.-1973.-т.З5 .-с. 1210-1215.

139. Hubert А., Schäfer R. Magnetic domains.// Berlin: Springer-Verlag, 1998.-p.696.

140. Чеботкевич Л.А., Кашина Л.Г., Ветер B.B. Взаимодействие доменных стенок с дефектами пленки.// ФММ.-1976.-т.41, в.5.-с.933-936.

141. Григоренко А.Н., Мишин С.А., Рудашевский Е.Г. Магнитные микродефекты в «бездефектных» феррит-гранатовых пленках.// ФТТ.-1988.-т.30, № 10.-е.2948-2954.

142. Гинзбург В.Л. Какие проблемы физики и астрофизики представляются сейчас особенно важными и интересными.// УФН.-1981.-т.134, в.З.-с.469-517.

143. Харченко Н.Ф., Еременко В.В., Гнатченко С.Л. Исследование ориента-ционных переходов и сосуществование магнитных фаз в кубическом ферромагнетике GdIG.// ЖЭТФ.-1975.-т.69, №5.-с. 1697-1701.

144. Гнатченко C.JI., Харченко Н.Ф. Индуцированные магнитным полем эквивалентные неколлинеарные структуры в кубическом ферромагнетике GdIG// ЖЭТФ.-1976.-Т.70, №4.-с. 1379-1393.

145. Власко-Власов В.К., Дедух Л.М., Никитенко В.И. Влияние дислокаций на спин-переориентационный фазовый переход, индуцированной внешним магнитным полем.// ФТТ.-1981.-т.23, №6.-с.1857-1859.

146. Власко-Власов В.К., Дедух Л.М., Инденбом М.В., Никитенко В.И Магнитный ориентационный фазовый переход в реальном кристалле.// ЖЭТФ.-1983.-Т.84, №1 .-с.277-288.

147. Власко-Власов В.К., Инденбом М.В. Диаграмма магнитных ориентаци-онных фазовых переходов в монокристаллах гадолиниевого феррита-граната с внутренними напряжениями.// ЖЭТФ.-1984.-т.86, №3.-с. 10841091.

148. Dichenko A.B., Nikolaev V.V. Domain nucleation due to dislocations in cubic ferromagnets.// J. Magn. Magn. Mater.-1985.-v.53.-p.71-79.

149. Диченко А.Б., Николаев B.B. Образование магнитных доменов в упругом поле дислокаций.// Динамические и кинетические свойства магнетиков. М.: Наука, 1986.-С.103-126.

150. Гинзбург СЛ. Влияние крупномасштабных неоднородностей на фазовый переход второго рода.// ЖЭТФ.-1977.-т.73, №5.-с.1961-1966.

151. Ливанюк А.П., Осипов В.В., Сигов A.C., Собянин A.A. Изменение структуры дефектов и обусловленные ими аномалии свойств веществ вблизи точек фазовых переходов.//ЖЭТФ.-1979.-т.76, №1.-с.345-368.

152. Дубровский И.М., Кривоглаз М.А. Фазовые переходы второго рода в кристаллах, содержащих дислокации.// ЖЭТФ.-1979.-т.77, №3.-с. 10171031.

153. Синицын Е.В., Бострем И.Г. Ориентационные переходы в магнетиках с флуктуациями анизотропных взаимодействий.// ЖЭТФ.-1983.-т.85, №2.-с.661-669.

154. Ландау Л.Д., Лифшиц И.М. Статистическая физика. 4.1// М.: Наука, 1995 .-608с.

155. Оноприенко Л.Г. Поле зародышеобразования в ферромагнитной пластине с .локальным изменением константы магнитной анизотропии.// ФТТ.-1973.-т.15, №2.-с.542-548.

156. Гасс В.Г., Шур Я.С., Глазер А.А. О зародышах перемагничивания в маг-нитоодноосных высокоанизотропных ферромагнетиках.// ФТТ.-1974.-т.16, №6.-с. 1704-1709.

157. Kronmiiller Н. Theory of nucleation fields in inhomogeneous ferromagnets.// Phys. Stat. Sol. (b).-1987.-v.l44.-p.385-396.

158. Kronmiiller H., Durst K. D., Martinek G. Angular dependence of the coercive field in sintered Fe77Ndi5B9 magnets.// J. Magn. Magn. Mater.-1987.-v.69.-pJ49-157.

159. Sakuma A., Tanigawa S., Tokunaga M. Micromagnetic studies of inhomogeneous nucleation in hard magnets.//J. Magn. Magn. Mater.-1990.- v.84.-p.52-58.

160. Sakuma A. The theory of inhomogeneous nucleation in uniaxial ferromagnets.//J. Magn. Magn. Mater.-1990.-v.88.-p.369-375.

161. Леманов B.B. Магнитоупругие взаимодействия.// Физика магнитных диэлектриков. Ленинград: Наука.-1974.-С.284-354.

162. Туров Е.А., Шавров В.Г. Нарушенная симметрия и магнитоакустические эффекты в ферро- и антиферромагнетиках// УФН.-1983.-т.140, №3-с.429-462.

163. Беляева О.Ю., Зарембо Л.К., Карпачев С.Н. Магнитоакустика ферритов и магнитоакустический резонанс.// УФН.-1991.-т.162, №2.-с.107-138.

164. Бучельников В.Д., Шавров В.Г. Магнитоакустические колебания в упру-гонапряженных кубических кристаллах.// ФММ.-1983.-т.55, в.5.-е.892-900.

165. Дикштейн И.Е., Туров Е.А., Шавров В.Г. Магнитоакустические явления и мягкие моды вблизи магнитных ориентационных переходов.// Динамические и кинетические свойства магнетиков.-М.: Наука, 1986.-c.68-103.

166. Туров Е.А., Луговой A.A., Бучельников В.Д. и др.// Мягкие магнитозву-ковые волны в кубическом ферромагнетике в окрестности ориентацион-ного перехода.// ФММ.-1988.-т.66, в. 1.-е. 12-23.

167. Абаренков С.Г., Генделев С.Ш., Зарембо Л.К. и др. Анизотропия скорости затухания звука и магнитоакустических спектров в кристаллах Мп-Zn-шпинели.// ФТТ.-1985.-т.27, №8.-с.2450-2456.

168. Казаков Г.Т., Сухарев А.Г., Филимонов Ю.А., Шеин И.В. Влияние кубической анизотропии на спектр спиновых волн произвольно намагниченной пленки ЖИГ с плоскостью (111).// ЖТФ.-1989.-т.59, №2.-с.186-189.

169. Huicheng Gu, Fengying L., Jifang Wand. The ultrasonic behaviour of ferromagnetic yttrium iron garnet (YIG) crystal under pressure.// J. Alloys and Compounds.-1994.-v.211/212.-p.557-559.

170. Бучельников В.Д., Шавров В.Г. Уединенные магнитоупругие волны в легкоплоскостных магнетиках, распространяющиеся вдоль оси анизотропии.// ФТТ.-1983.-т.25, №1.-с.90-94.

171. Кабыченков А.Ф., Шавров В.Г. Нелинейные магнитоупругие волны в легкоплоскостных магнетиках.// ЖЭТФ.-1989.-т.95, №2.-с.580-587.

172. Кисилев В.В., Танкеев А.П. Магнитоупругий резонанс длинных и коротких волн в магнетиках.// ФММ.-1993.-т.75, в.1.-с.40-53.

173. Зарембо Л.К., Карпачев С.Н., Волков В.В., Яфасов А.И. Стационарные нелинейные магнитоупругие волны в ферромагнетике кубической симметрии.// Письма в ЖТФ.-1996.-т.22, в.15.-с.56-59.

174. Мнеян М.Г. Физические свойства цилиндрических магнитных доменов.// Зарубежная радиоэлектроника.-1995.-№10.-с.102-123.

175. Барьяхтар В.Г., Ганн В.В., Горобец Ю.И. и.др. Цилиндрические магнитные домены.// УФН.-1977.-т.121, в.4.-с.593-628.

176. Браун У.Ф. Микромагнетизм. М.: Наука, 1979 -160с.

177. Белов К.П., Звездин А.К., Левитин Р.З. и др. Спин-переориентационные переходы в кубических магнетиках. Магнитная фазовая диаграмма тер-бий-иттриевых ферритов-гранатов.// ЖЭТФ.-1975.-т.68, №3 .-с. 11891202.

178. Atzmony U., Dariel М.Р. Magnetic anisotropy and hyper fine interactions CeFe2, CdFe2 andLuFe2//Phys. Rev. B.-1974-v.lO, №5.-p.2060-2067.

179. Rosen M., Klimker H., Atzmony U., Dariel M.P. Spin rotations in HoxErixFe2 cubic Laves compounds.// J. Phys. Chem. Sol.-1976.-v.37, p.513-518.

180. Atzmony U., Dariel M.P. Nonmajor cubic symmetry axes of easy magnetization in rare-earth iron Laves compounds.// Phys. Rev. B-1976.-v.13, №9-p.4006-4014.

181. Бородин В.А., Дорошев В.Д., Тарасенко Т.Н. Ориентационная фазовая диаграмма кубических магнетиков при учете анизотропных взаимодействий восьмого порядка.// ФММ.-1983.-т.56, в.2.-с.220-225.

182. Бирюкова Е.А., Мамаладзе Ю.Г., Манджавидзе А.Г. Ориентационная фазовая диаграмма кубических магнетиков при учете анизотропных взаимодействий десятого порядка.// ФТТ.-1992.-т.34, №42.-с.1007-1014.

183. Бабушкин Р.А., Бородин В.А, Дорошев В.Д. и др. Магнитные фазовые переходы в феррите-гранате самария. Гипотеза изинговского упорядочения.// Письма в ЖЭТФ.-1982.-т.35, №1.-с.28-31.

184. Geller S., Balestrino G. Magnetic phase transitions in samarium iron garnet.// Phys. Rev. B-1980.-v.21, №10.-p.4055-4059.

185. Цицкишвили К.Ф., Манджавидзе А.Г., Баазов Н.Г., Бирюкова Е.А., Акопов Ф.Х., Федоров В.М. Существование угловой фазы в тербий-итгриевых ферритах-гранатах.// ФТТ.-1982.-т.24, №11.-с.3456-3458.

186. Balestrino G., Geller S. Magnetic phase transitions in garnets.// J. Magn. Magn. Mater.-1985.-v.49.-p.225-234.

187. Неель Л. Некоторые свойства границ между ферромагнитными доменами.// Физика ферромагнитных областей. М.: Изд-во иностр. лит, 1951-с.215-239.

188. Лифшиц Е.М. О магнитном строении железа.// ЖЭТФ.-1945.-Т.15, №3-с.97-107.

189. Лесник А.Г. Наведенная магнитная анизотропия.// Киев: Наукова думка, 1976.-163с.

190. Гуфан Ю.М. Структурные фазовые переходы.// М.: Наука, 1982.-304с.

191. Кутьин Е.И., Лорман В.Л., Павлов C.B. Методы теории особенностей в феноменологии фазовых переходов.// УФН.-1991 -т.161, №6.-с. 109-147.

192. Сиротин Ю.И., Шаскольская М.П. Основы кристаллофизики.// М.: Наука, 1975.-680с.

193. Изюмов Ю.А., Сыромятников В.Н. Фазовые переходы и симметрия кристаллов.//М.: Наука, 1984.-284С.

194. Белов К.П., Звездин А.К., Кадомцева A.M., Левитин Р.З. Переходы спиновой переориентации в редкоземельных магнетиках.// УФН.-1976-т.119, B.3.-C.447-486.

195. Антонов Л.И., Жукарев А.С, Матвеев А.Н., Попов В.В. Спектр магнитных фаз и ориентационные фазовые переходы в пленках с кубической и перпендикулярной анизотропией.// М.-1982.-18 с.-Рук. представлена МГУ. Деп. в ВИНИТИ 30 дек. 1982.-№6523-82.

196. Антонов Л.И., Жукарев A.C., Коротенко Л.Е., Матвеев А.Н., Попов В.В. Статические свойства и области фазовых переходов в магнитных пленках типа {11/}.-М.-1983.-25с.-Рук. представлена МГУ. Деп. в ВИНИТИ 2 сент. 1983,-№4991-83.

197. Антонов Л.И., Коротенко Л.Е., Матвеев А.Н., Попов В.В. Магнитные фазы и фазовые переходы в пленочном монокристалле типа {11/}.// Вестн. Моск. ун-та. Физика. Астрономия.-1983.т.24, №5-с.79-82.

198. Maziewski A. Unexpected magnetization processes in YIG films.// J. Magn. Magn. Mater-1990.-v.88.-p.325-342.

199. Kisielewski M., Maziewski A., Desvignes J.M. Domain structure shape memory in a magnet with magnetization induced anisotropy.// J. Magn. Magn. Mater-1995 -v. 140-144.-p. 1923-1924.

200. Мажевски А., Волков B.B., Гернерт П. Эффект памяти формы доменов в пленках Co-замещенных ферритов-гранатов.// ФТТ.-1989.-т.31, №5-с.300-301.

201. Эшенфельдер А. Физика и техника цилиндрических магнитных доменов.//М.: Мир, 1983 .-496с.

202. Балбашов A.M., Лисовский Ф.В., Мансветова Е.Г. и др. О применимости двухпараметрической модели для описания наведенной анизотропии в эпитаксиальных пленках ферритов-гранатов.// Микроэлектроника.-1989.-t.18., в.З-с.274-277.

203. Барьяхтар В.Г., Богданов А.Н., Яблонский Д.А. Физика магнитных доменов.// УФН.-1988.-т. 156, B.1.-C.47-92.

204. Павлов С.В. Перестройка доменной структуры в сегнетоэлектриках при наличии изоструктурных фазовых переходов.// ФТТ.-1994.-т.36. №3-с.551-556.

205. Gornert P., Nevriva М., Simsova J., е.а. Со containing garnet films with low magnetization.//Phys. stat. sol.(a).-1982.-v.74, №1.-р.107-112.

206. Барьяхтар В.Г., Бородин B.A., Дорошев В.Д. и др. Экспериментальное и теоретическое исследование спин-переориентационных фазовых переходов в кубических ферро- и ферримагнетиков в магнитном поле.// ЖЭТФ.-1978 .-т.74, №2.-с.600-619.

207. Wolfe R., Luther L.C., LeCraw R.C., Lieberman R.A. Propagation of magnetic bubbles on ion implanted patterns in a (100) Bi-yttrium iron garnet film.// Appl. Phys. Lett.-1983.-v.43, №3.-c.322-324.

208. Беляева А.И., Еременко В.В., Силаев В.И. и др. Спектральные и магнитооптическое исследование магнитной анизотропии эрбиевого феррита-граната.// ФТТ.-1975.-т.17, №2.-с.369-375.

209. Беляева А.И., Еременко В.В., Павлов В.Н., Антонов A.B. Дикроизм и магнитная анизотропия эрбиевого феррита-граната.// ЖЭТФ.-1976.-т.53, №6.-с.1879-1884.

210. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. К теории дисперсии магнитной проницаемости ферромагнитных тел.// Ландау Л.Д. Собрание трудов.-т.1. М.: Наука, 1969.-312с.

211. Андронов A.A., Витт A.A., Хайкин С.Э. Теория колебаний.// М.: Наука, 1981.-568с.

212. Корн Г., Корн Т. Справочник по математике для научных работников и инженеров.//М.: Наука, 1984.-813с.

213. Плавский В.В., Шамсутдинов М.А., Филиппов Б.Н. Структура и ориентация ДГ в (Ш)-пластинах кубических ферромагнетиков.// ФММ.-1999.-Т.88, B.3.-C.22-29.

214. Раев В.К., Ходенков Т.Е. Цилиндрические магнитные домены в элементах вычислительной техники.//М.: Энергоиздат, 1981.-216с.

215. Thiele A.A. The theory of cylindrical magnetic domains.// Bell Syst. Tech. J.-1969.-v.48, №10.-p.3287-3335.

216. Фарзтдинов M.M., Латыпов Д.Г., Вахитов P.M. Влияние структуры доменной границы на физические свойства ЦМД.// Физика магнитных пленок. Материалы VI Всесоюзной школы-семинара по новым материалам для микроэлекторники.-Саранск, 1979.-е.75-77.

217. Шамсутдинов М.А., Веселаго В.Г., Фарзтдинов М.М., Екомасов Е.Г. Структура и динамические характеристики доменных границ в магнетиках с неоднородной магнитной анизотропией.// ФТТ.-1990.-т.32, №2.-с.497-502.

218. Мицек А.И., Семянников С.С. Влияние антифазных границ на магнитные свойства ферромагнетиков.// ФТТ.-1969.-т.11, №5.-с.1103-1113.

219. Fridberg R., Paul D.I. New theory of coercive force of ferromagnetic materials.//Phys. Rev. Lett.-1975.-v.34, №19.-p.l234-1237.

220. Банди Б. Методы оптимизации. Вводный курс.// М.: Радио и связь, 1988.- 128с.

221. Балбашов A.M., Залесский А.В., Кривенко В.Г., Синицын Е.В. Обнаружение методом ЯМР магнитных неоднородностей в монокристалле YFe03.// Письма в ЖТФ.-1988.-т.14, в.4.-с.213-297.

222. Heyderman L.J., Niedoba Н., Gupta И.О., Puchalska I.B. 360° and 0° walls in multilayer Permalloy films.// J. Magn. Magn. Mater.-1991.-v.96.-p.l25-136.

223. Веселаго В.Г., Владимиров И.В., Дорошенко P.A, Плавский B.B. Изменение структуры доменных границ и однородности намагниченности на неоднородностях магнитной анизотропии.// Препринт ИОФАН СССР.-1989.-№53.-34с.

224. Иванов Л.П., Логгинов А.С., Марченко А.Т., Непокойчицкий Г.А. Треугольная форма магнитных доменов в материалах с ЦМД.// ЖТФ.-1982.-т.52, №6.-с. 1246-1249.

225. Hilzinger H.I., Kronmuller Н. Statistical theory of the pinning of bloch walls by randomly distributed delects.// J. Magn. Magn. Mater.-1976.-v.2.-p.11-17.

226. Иванов А. А. Влияние вида случайного потенциала доменной границы на магнитный гестерезис. Закрепление на дефектах с конечным радиусом взаимодействия.// ФММ.- 1980ю-т.49, в.5.-с.954-964.

227. Линкова Д.Е., Ветер В.В. Моделирование смещения доменных стенок в кристаллах с дислокациями.//Изв. вузов. Физика.-1990.-№12.-с.77-83.

228. Кабыченков А.Ф., Шавров В.Г. Неоднородное состояние одноосного ферромагнетика в окрестности ориентационного фазового перехода,обусловленные пространственной неоднородностью анизотропии.// ФММ.-1987.-т.29, №1.-с.202-203.

229. Delia Torre Е., Perlov С.М. A one-dimensional model for wall motion coer-civiti in magnetooptic media.// J. Appl. Phys.-1991.-v.69, №8, Pt2A.-p.4596-4598.

230. Крюков И.И., Мысовская JI.H., Сакаев K.C. Микромагнетизм одноосного магнетика с пластинчатым выделением при произвольной ориентации внешнего магнитного поля.// ФММ.-1990.-№10.-с.37-45.

231. Плавский В.В., Шамсутдинов М.А., Екомасов Е.Г., Давлетбаев А.Г. Характеристики доменной границы, локализованной в области пластинчатого включения в магнитном поле.// ФММ.-1993.-т.75, №6.-с.28-33.

232. Paul L/I/ General theory of the coercive force due to domain wall pinning.// J. Appl. Phys.-1982.-v.53, №3.-p. 1649-1654.

233. Bruce E. Bernacki, Te-ho Wu, Mansuripur M. Assessment of local variations in the coercivity of magneto-optical media.// J. Apple. Phys.-1993.-v.73, №10.-p.6838-6840.

234. Schryer N.L., Wolker L.R. The motion of 180° domain walls in uniform dc magnetic fields.// J. Appl. Phys.-1974.-v.45, №12.-p.5406-5421.

235. Косевич A.M., Иванов E.A., Ковалев A.C. Нелинейные волны намагниченности: динамические и топологические солитоны.// Киев.: Наукова думка, 1983.-189с.

236. Schomann Е. Domain-walls in bubble films. IV High-speed walls motion in the presence of an in-plane anisotropy.-J. Appl. Phys.-1976.-v.47, №3 .-p. 1142-1150.

237. Bourne H.C., Bartran D.S. A transient solution for domain wall motion.-IEEE Trans, on Mag.-l972.-v.MAG-8, №4.-p.741-743.

238. О'Делл Т. Ферромагнитодинамика. Динамика НМД, доменов и доменных стенок.// М.: Мир, 1983.-256с.

239. Филиппов Б.Н., Танкеев А.П. Динамические эффекты в ферромагнетиках с доменной структурой.//М.: Наука, 1987.-216с.

240. Sandford R.M., Shaw R.W., Moody J.M. Temperature variation of magnetic bubble garnet film parameters.// Proceding 19-th МММ Conf., Boston, Mass.-1973. Part I.-New York.-1974.-p.237-241.

241. Котов В.А. Материалы для быстродействующих ЗУ на ЦМД.// Зарубеж. радиоэлектрон.-1986.-№5.-с.32-45.

242. Лисовский Ф.В., Юрченко С.Е. Динамика доменных границ в магнетиках с орторомбической симметрией.// Магнито-полупроводниковые элементы для переработки информации. М.: Наука, 1978.-С.74-85.

243. Thiele A.A. Device implications of the theory of cylindrical magnetic domains.//Bell Syst. Tech. J.-1971.-v.50, №3.-p.725-773.

244. Мухортов Ю.П. Влияние движения цилиндрического магнитного домена на его форму.// ФТТ.-1976.-т.18, №5.-с.1351-1357.

245. Obokata T., Uchishiba H., Asama К. Three fold symmetrical bubble properties in ion-implant garnet films subjected to a rotating in-plane magnetic field.// FUHTSU Scient. Techn. J.-1978.-№3.-p.85-102.

246. Голдин Б.А., Котов, Л.Н., Зарембо Л.К., Карпачев С.Н. Спин-фононные взаимодействия в кристаллах (ферритах).// Л.: Наука, 1991.-148с.

247. Волжан Е.Б., Гиоргадзе Н.П., Патарая А.Д. О слабонелинейных магни-тоупругих колебаниях в ферромагнетиках.// ЖЭТФ.-1976.-т.70, №4.-с.1330-1339.

248. Бучельников В.Д., Шавров В.Г. Уединенные магнитоупругие волны в ромбических антиферромагнетиках со слабым ферромагнетизмом.// ФММ.-1984.-т.58, B.5.-C.845-850.

249. Додд Р., Эйлбек Дж., Гиббон Дж., Моррис X. Солитоны и нелинейные волновые уравнения.//М.: Мир, 1988.-694с.

250. Буллаф Р., Кодри Ф., Гиббс Г. Двойное уравнение эте-Гордона: система, имеющая физические приложения.// Солитоны./ Ред. Р. Буллаф, Р. Код-ри.-М.: Мир, 1983.-с.122-162.

251. Цлаф Л.Я. Вариационное исчисление и интегральные уравнения.// М.: Наука, 1966.-176с.