Когерентное пленение населенности и его использование в процессах резонансного нелинейного преобразования частоты тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.14 ВАК РФ

Ведение.

ГлаваJt. Обзор литературы.

Гйав'а II. Эффект КНН в многоур овневых квантовых \ атомно-молекулярных системах.

§ 1. Распространение лазерного излучения в условиях КПН - стационарный случай.

1.1 Основные уравнения.

1.2 Показатели поглощения и преломления, нелинейные восприимчивости.

1.3 Численный анализ полученных выражений.

1.4 Влияние КПН на распространив волн в среде.

§2. Учёт теплового доплеровского уширения.

§3. Обобщение задачи на случай молекулярных систем.

Актуальность проблемы. Широкое применение лазерного излучения в оптике определило появление и развитие такого направления, как нелинейная оптика. Изучение и использование на практике нелинейных оптических эффектов ведет к созданию новых устройств и технологий, предназначенных для решения задач, выполнение которых сложно или даже невозможно средствами линейной оптики. В качестве примеров можно привести такую область как преобразование оптических частот, где когерентное излучение, генерируемое лазером в одном диапазоне спектра, преобразуется в когерентное излучение, лежащее в совершенно другом (этим способом можно получать когерентное излучение в таких участках спектра, которые не перекрываются частотами излучения самих лазеров). При этом не стоит задача создания инверсии населенностей, которая особенно трудно решается для области коротких длин волн.

Указанная возможность открывает перспективы для решения ряда прикладных задач:

1. Преобразование частоты вверх. Многоволновое смешение частот позволяет получать коротковолновые излучения в диапазоне от мягкого и вакуумного ультрафиолета до ультра-мягкого рентгеновского [1]-[3], намечая, в перспективе, пути к созданию рентгеновского лазера.

2. Преобразование инфракрасного излучения в видимую область. Широкое использование в системах лазерной локации достаточно длинноволнового когерентного ИК излучения и отсутствие эффективных фотоприёмных устройств в этом диапазоне (-10 мкм) требует поиска новых подходов к этой проблеме. Средствами нелинейной оптики возможно осуществить преобразование ИК излучения в видимый или УФ диапазон с последующим детектированием эффективными фотоприёмниками [6].

В связи с тем, что в ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра выбор нелинейных кристаллов для генерации второй гармоники ограничен по сравнению видимым, наиболее перспективным для этого диапазона является применение процессов многоволнового смешения частот в газовых (молекулярных и атомарных) средах. Генерация третьей гармоники и более общие процессы смешения в настоящее время достаточно хорошо изучены и широко используются (см., например, [37]). Они обладают и рядом других преимуществ по сравнению с кристаллическими средами, в частности, высокой однородностью и лучевой стойкостью.

Путём к увеличению эффективности нелинейно-оптического преобразования является использование в нём резонансных процессов (резонансная оптика). Известно, что нелинейный оптический отклик среды сильно возрастает при одно- и много-фотонных резонансах. Большие нелинейности, обусловленные узкими резонансами в атомарных газах, позволяют наблюдать нелинейные эффекты при относительно низких мощностях лазеров на красителях с перестраиваемой частотой излучения, в том числе, и в непрерывном режиме. Однако, поглощение также сильно увеличивается вблизи резонансов, что не позволяет работать на больших оптических длинах нелинейных сред. Тем не менее, существует ряд эффектов, позволяющих преодолеть это противоречие. Один из них - эффект когерентного пленения населённостей (КПН) [39]. КПН приводит как к появлению больших населенностей в определенных состояниях когерентно сфазированных молекулярных или атомных частиц, так и к большой когерентности на двухфотонно резонансном переходе (вплоть до максимально возможной). Используя КПН, можно уменьшить поглощение взаимодействующих волн, сохраняя при этом резонансный характер нелинейной поляризации, которая, может иметь тот же порядок что и линейная поляризация и даже превышать её. Более того, можно совместить минимум поглощения с максимумом нелинейной поляризации, ответственной за оптическую генерацию, и одновременно достигнуть фазового согласования, что позволяет увеличить концентрацию молекул или атомов нелинейной среды. Таким образом, явление КПН может приводить к увеличению эффективности нелинейной оптической генерации при одно- и двухфотонном резонансах.

Наряду с задачами преобразования частот в непрерывном режиме актуальна проблема преобразования коротких импульсов лазерного излучения, применяемых, в частности, в лазерной локации. Импульсный эффект когерентного пленения населённостей позволяет, как и в непрерывном случае, добиваться предельных значений нелинейной поляризации при минимальном поглощении участвующих в смешении полей.

Целью диссертации является исследование эффекта КПН в импульсном и непрерывном режимах с учётом распространения взаимодействующих импульсов и изучение его влияния на эффективность преобразования частот в молекулярных и атомных средах как для генерации жёстких коротковолновых излучений в непрерывном и импульсном режимах, так и для преобразования импульсов ИК излучения в видимый диапазон, перекрываемый существующими фотоприёмниками. При этом требуется учесть эффекты теплового уширения квантовых переходов, а так же распределение населённостей по колебательным подуровням молекулярных квантовых систем.

Представляемая диссертация состоит из введения, четырёх глав и заключения.

119 Заключение.

Исходя из целей, поставленных в диссертационной работе, сформулируем основные результаты проведённых исследований.

1. Показано, что при выполнении условия существования КПН в трёхуровневой Л-системе два сильных лазерных излучения глубоко проникают в нелиненейную атомно-молекулярную среду, при этом на дипольно-запрещённом двухфотонном переходе наводится и сохраняется на больших длинах атомная когерентность, близкая к максимально возможной.

Проведённый анализ показывает, что интенсивности распространяющихся полей медленно, практически линейно падают по мере их распространения по среде. При этом, их характерная длина поглощения много больше с^/ - длины линейного поглощения в центре невозмущённого перехода.

В случае теплового доплеровского уширения квантовых переходов эффект КПН так же может проявляться в системе, однако, для его наблюдения требуются большие интенсивности лазерного излучения, что связано с необходимостью расщепления квантовых переходов на величину большую доплеровской ширины перехода. В указанных условиях при распространении взаимодействующих полей по среде КПН сохраняется на расстояниях больших, чем в случае однородно уширенных переходов. Эта особенность объясняется, с одной стороны, использованием более сильных полей, а с другой, падением поглощения на доплеровски уширенных переходах.

2. Показано существование КПН в молекулярных системах с колебательной структурой подуровней. На примере двухатомной молекулы найдены основные условия его наблюдения. Продемонстрировано, что хотя когерентность на двухфотонном переходе в молекулярном случае несколько меньше, чем в атомарном, тем не менее её значение остаётся близко к максимально возможной, резонансное поглощение сильных полей так же мало, что позволяет сделать вывод о глубоком проникновении эффекта в молекулярную среду.

Выполненное исследование позволяет расширить класс объектов, в которых возможно наблюдение КПН. Так, среди атомарных веществ трудно найти подходящее для эффективного преобразования ИК излучения в более высокочастотную область. Это связано не только с необходимостью выполнения условия на разницу времён жизни атома в определённых состояниях, но и с необходимостью существования смежного длинноволнового перехода. В молекулярных системах с богатой структурой колебательно-вращательных переходов эта проблема может быть решена гораздо проще.

3. Исследовано распространение двух сильных коротких совпадающих лазерных импульсов разной длительности в оптически плотной нелинейной среде трехуровневых атомов с каскадной конфигурацией уровней - эффект когерентного пленения населённостей. В результате взаимодействия система попадает в когерентную суперпозицию основного и верхнего возбуждённого состояний, импульсы практически перестают поглощаться, а на двухфотонном переходе наводится максимально возможная атомная когерентность. Эффект может быть использован для эффективного резонансного смешения частот в импульсном режиме.

4. Рассмотрен процесс адиабатического переноса населённостей. Пара сильных частично перекрывающихся лазерных импульсов одинаковой длительности, подающихся с некоторой задержкой, взаимодействует с квантовой А-системой. В этом случае происходит практически полный перенос населённостей с нижнего (основного) состояния в возбуждённое, т.е. создаётся почти полная инверсия на дипольно запрещённом переходе. При этом поглощение пробного импульса мало, а контролирующий импульс испытывает усиление. Возможная область применения эффекта преобразование частоты пикосекундных и фемтосекундных лазеров в антистоксово излучение с перестраиваемой длиной волны и создание антистоксовых лазеров.

Установлено, что как в случае КПН, так и в случае АПН, импульсы могут проникать в среду на расстояние значительно превышающее длину линейного поглощения пробного излучения при отсутствии контролирующего. Так же продемонстрировано существование эффектов КПН и АПН в системах с тепловым доплеровским уширением.

5. На примере конкретных переходов атома бария исследован процесс резонансного четырехволнового нелинейного рамановского смешения частот в условиях когерентного пленения населённостей для случая непрерывного лазерного излучения. Продемонстрирована возможность нелинейной генерации в условиях КПН с квантовой эффективностью порядка нескольких десятков процентов. Сделанные оценки показывают, что необходимые входные интенсивности излучения сильных полей составляют для случая доплеровски уширенных переходов величину порядка 100 1¥ /ст2. Так как требование когерентности излучений чрезвычайно важно для КПН, то для наблюдения эффекта необходимы одномодовые непрерывные лазеры с незначительными колебаниями фазы.

6. Рассмотрена возможность использования эффекта когерентного пленения населённостей для преобразования лазерного излучения в коротковолновую область (вакуумный ультрафиолет). На примере четырёхволнового смешения частот в каскадной квантовой системе (атомарный кальций) показана возможность значительного увеличения эффективности процесса. Слабое поглощение полей накачки в условиях КПН позволяет работать на длинах среды много больших длины линейного поглощения слабого поля, что упрощает экспериментальную реализацию и практическое использование метода, а наведение предельно большой

1. Архипкин В.Г., Попов А.К. Нелинейное преобразование света в газах. -Новосибирск: Наука, 1987. - 142 с.

2. Архипкин В.Г., Попов А.К. Нелинейная оптика и преобразование света в газах//УФН. 1987.-Т. 153, вып.З.-С. 423-468.

3. Arkhipkin V.G., Popov А.К. Nonlinear optics in gases: generation, upconversion and optical phase-conjugation//Laser and Applications: proc. of the International School, USSR, Sayanogorsk. Krasnoyarsk, 1991. part 1, C. 98-123.

4. Райнтжес Дж. Нелинейные оптические параметрические процессы в жидкостях и газах. М.: Мир, 1987. - 510 с.

5. Franken P. A., Hill А. Е., Peters С. W., Weiweich G. Generations of optical harmonics Phys. Rev. Lett., 1961, v.7, p.118-119.

6. Midwinter J. E. Conversion of infrared images in visibles area // Appl. Phys. Lett., 1968, v. 12, p. 68.

7. Устинов Н.Д. Матвеев И. H., Протопопов В. В Методы обработки оптических полей в лазерной локации. М.: Наука. Главная редакция физико-математической литературы, 1983. - 273 с.

8. Bloom D. М. et al. Efficient generation of theerd harmonic in vapours of alkaline metals //Appl. Phys. Lett. 1975. V. 12. P. 687.

9. Hanna D.C., Yuratich M.A., Cotter D. Nonlinear Optics of Free Atoms and Molecules. Berlin; Heidelberg; New York: Springer-Verlag, 1979.

10. Архипкин В.Г., Геллер Ю.И., Попов A.K., Проворов А.С. Четырехволновое смешение частот в газонаполненных волноводах // Квантовая электроника. 1985. - Т. 12, №7. - С. 1420-1424.

11. Newton J.H., Young J.F. Infrared image upconversion using, two-photon resonant optical four-wave mixing in alkali metal vapors //IEEE J. Quantum Electron. 1980. V.16. №3 P. 268.

12. Dutta N. Two-photon four-wave mixing with nonmonochromatic waves // J.Phys. 1980. - V.B13, №2. - P.411-426.

13. D.M.Pepper. Nonlinear optical phase conjugation // Opt.Engin. 1982. - V. 21, №2 -P. 156-183.

14. Arkhipkin V.G., Heller Yu.I., Popov A.K., Provorov A.S. Frequency mixing in a gas-filled waveguide for VUV light generation.// Appl. Phys. 1985. - V. B37,№1. -P. 93-97.

15. Reintjes J. Generation of ultrasoft rentgen radiation in vapours of metals //Appl. Opt. 1980. V. 19. P. 3889.

16. Jamros W., Stoicheff B.P. Progress in Optics // Ed. E. Wolf. Amsterdam: North-Holland, 1983 - V.20 P.325.

17. Hilbig R., Wallenstein R. Enhanced production of tunable VUV radiation by phase-matched frequency trippling in kripton and xenon. IEEE J.Quant.Electr. -1981. -V. QE-17, №8. P. 1566-1573.

18. Egger H., Pummer H., Rhodes С. K. About new sources of hard (VUV and rentgen) radiations. //Laser Focus 1982. V. 18. P. 64.

19. Freeman R.R., Bjorklund G.C., Econmou N.P., et.al. Generation of cw VUV coherent radiation by four-photon sumfrequecy mixing in Sr vapor // Appl.Phys.Lett. 1978. - V. 33, №11. -P.739-742.

20. Хилбих P., Хилбер Г., Тиммерман А и др. Широко перестраиваемое ВУФ излучение, генерируемое при смешении частот в газах.// Изв.АН СССР. Сер.Физич. 1986. - Т. 50, №4 - С.614-619.

21. Lukinykh V.F., Myslivets S.A., Popov А.К., Slabko V.V. Ninth-order nonlinear polarization and VUV generation in Hg vapor // Appl.Phys.B 1984. -V. 34, №3. - P. 171-173.

22. Архипкин В.Г., Высотин A.JI., Им Тхек-де, Подавалова О.П.,Попов А.К. Резонансное четырехволновое смешение частот в непрерывномрежиме в парах натрия // Квантовая электроника. 1986. -Т. 7, №7. - С. 1352-1359.

23. Wallace S.C. Photoselective Chemistry/Eds J. Jortner, R. D. Levine, S. A. Rice. New York: Wiley, 1981. -Pt. 2. P. 135.

24. Stoicheff B.P. et al.//Laser Techniques for Extreme Ultraviolet Spectroscopy // Eds T. J. Mcllrath, B. R. Freeman. New York: Am. Inst. Phys., 1982. - P. 19.

25. Vidal C.R., Cooper J.J. Heat-pipe oven: A new welldefined metal vapor device for spectroscpic measurement // Appl.Phys. 1969 - V.40, №3. - P.3370-3374.

26. Cavalieri S., Pavone F.S., Matera M. Observation of laser-induced resonance in the photoionization spectrum of sodium // Phys.Rev.Lett. 1991. - V.67, №26. P.3673-3676.

27. Streater A., Cooper J., Rees D.T. Transfer and redistribution of polarized light in resonance lines. 1. Quantum formulation with collisions // The Astrophysical Journal. 1988. - V. 335. - P.503-525.

28. Ravi S., Agarwal G.S. Absorption spectroscopy of strongly perturbed bound-continuum transitions // Phys.Rev. A 1987. - V. 35, №8. - P. 3354-3367.

29. Rhodes С. K. Novel Materials and Technology in Condensed Matter//Eds G. W. Grabtree, P. Vashishta. Elsevier Science, 1982. - P. 151.

30. Bjorklund G.C., Harris S.E., Young J.F. Vacuum ultraviolet holography //Appl. Phys. Lett. 1974. V. 25. P. 451-452.

31. Бонч-Бруевич A.M., Ходовой В.А. Методы изучения Штарк-эффекта в атомах. //УФН 1967. - Т. 93, №1. - С. 71.

32. Раутиан С.Г., Собельман И.И. Форма линии и дисперсия в области полосы поглощения с учетом вынужденных переходов // ЖЭТФ 1961. - Т. 41, вып.2(8). - С. 456-464.

33. Бетеров И.М., Чеботаев В.П. Трехуровневый газовый лазер // Письма в ЖЭТФ. 1969. - Т. 9, вып.4 - С. 216-220.

34. Th.Hansch, R.Keil, F.Schabert и др. Interaction of laser light waves by dynamic stark splitting // Z.Physik. 1969. - V. 226. - P. 293-296.

35. Попова Т.Я., Попов А.К. Резонансные радиационные процессы и коэффициент усиления // Журн. прикл. спектр. 1970. - Т. 12, вып.6. - С. 989-993;

36. Попова Т.Я., Попов А.К. Форма линии усиления в сильном поле на смежном переходе // Известия вузов. Физика. №11. - С. 38-44.

37. Maneesh Jain, Hui Xia, Yin G.Y., Harris S.E. Efficient nonlinear frequency with maximal atomic coherence// Phys.Rev.Lett. 1996, v.77, 4326.

38. Демтредер В. Лазерная спектроскопия. М., Наука, 1985.

39. Стенхольм С. Основы лазерной спектроскопии. М., Мир, 1987.

40. Шен И.Р. Принципы нелинейной оптики. М., Наука, 1989.

41. Bell W.E., Bloom A.L. Optically driven spin precession//Phys. Rev. Lett. 1961, V.6, P. 280-281.

42. Агапьев Б.Д., Горный М.Б., Матисов Б.Г., Рождественский Ю.В. Когерентное пленение населеностей в квантовых системах // УФН 1993. -Т. 163, №9.-С. 1-36.

43. Arimondo Е., Orriols G. Nuovo Cimento Lett. 1976,17, 333. Orriols G. Nuovo Cimento. B. 1979, 53, 1.

44. Takagi K., Curl R.F., Su R.T.M. Spectroscopy with modulation sideband II Appl. Phys. 1975, 7, 181-185.

45. Gray H.R., Whitly R.M., Stroud C.R; Some theoretical questions of effect of modulation sideband // Jr. Opt. Lett. 1978,3, 218.

46. Alzettf G., Moi I., Orriols G. Optical relaxation effectsoh magnetic resonances in vapours oriented by broad-line laser excitation // Opt. Commun. 1982, V.42, P.335-340.

47. Dalton B.J., Knight P.I Population trapping and ultranarrow raman lineshapes indused by phase-fluctuating fields // Opt. Commun. 1982, 42, 411; J. phys. B. 1982,15,3997.

48. Radnor P.M., Knight P.L. Transitions proceces in three-level systems in conditions of two-foton resonance // I J. Phys. B. 1982,15, p.561-566.

49. Dalton B.J., McDuff R., Knight P.L. Opt. Acta. 1985, 32, p.61.

50. Cardimona D.A., Sharma M.P., Ortega M.A. Lineshapes of absorption in conditions of coherent population trapping // J. Phys. B. 1989, 22, p.4029-4031.

51. Walls D.F., Zoller P. A coherent nonlinear mechanism for optical Instability from three level atoms// Opt. Commun. 1980, 34, 260.

52. Agrawal G.P. Laser with three-level absorbers // Phys. Rev. A. 1981, 24, 13991403.

53. Mlynek J, Mitsehke F., Deserno R. Et al. Optical bistability from three-level atoms with the use of a coherent nonlinear mechanism // Phys. Rev. A. 1984,29, 1297.

54. Laser Cooling and Trapping of Atoms. Eds. S. Chu, C. Wieman. J. Opt. Soc. Am. B. 1989,6.2020.

55. Chang S., Garraway В., Minogin V.C. Deep cooling of three-level atoms in two standing waves // Opt. Commun. 1990, 77, 19.

56. Рождественский Ю.В., Якобсон H.H. Температура А-атомов придвухчастотном охлаждении // ЖЭТФ. 1991, 99, 1679.

57. Косачев Д.В., Матисов Б.Г., Рождественский Ю.В. Коллимация и сжатие атомных пучков в условиях КПН // Квантовая электроника. 1992,19, №7,713.

58. Aspect A., Arimondo Е., Kaizer R. et al. The temperature limit of cooling in conditionons of CPT // Phys. Rev. Lett. 1988, 61,826-830.

59. Aspect A., ArimondoE., Kaizer R. Et al. J. Quantum limit of cooling in three-level atoms in field of two standing waves // Opt. Soc. Am. B. 1989, 6,2112.

60. Mauri F., Arimondo E. Ultradeep cooling in conditions of coherent population trapping // Europhys. Lett. 1991.16,717.57.01shany M.A. Geting over doppler limit of cooling three-level atoms // J. Phys. B. 1991, 24, L583.

61. Миногин В.Г., Летохов B.C. Давление лазерного излучения на атомы.// М., Наука, 1986.

62. Buckle S.J., Barnett S.M., Knight P.I, et al Optica Acta. 1986, 33,1129.

63. Kosachiov D.V. Matisov B.C. Rozhdestvenskii Yu.V. Coherent populationtrapping: sensitivity of on atomic system to the relative phase of exiting fields // Opt. Conunun. 1991. V.85, p.209-212;

64. Sfuihriar M.S. Hemmer P.R. three-level atom in the three resonant fields // Phys. Rev. Lett. 1990, 65,1865.

65. Khanin Ya.I., Kocharovskaya O.A. Inversionless amplification of ultraviolet pulses and coherent population trapping in a three-level medium // J.Opt.Soc.B 1990,-V. 7, №10. - P. 2016-2024.

66. Fill E.E., Scully M.O., Zhu. S.-Y. basing without inversion via the lambda quantum-beat laser in the collision-dominated regime // Optics Communs.-1990.-V.77, №1.-P.36-40.

67. Scully M.O., Fleischhauer M. Laser without inversion // Science-1994-V.263, №1. -P.337-338.

68. Fill E.E., Scully M.O., Zhu. S.-Y. Lasing without inversion via the lambda quantum-beat laser in the collision-dominated regime // Optics Communs-1990-V.77, №1-P.36-40.

69. Kocharovskaya O.A. Amplification and lasing without inversion // Phys.Rep.-1992. V.219, №3-6. - P.175-190.

70. Kocharovskaya O.A., Mandel P. Amplification without inversion: the double A-scheme // Phys.Rev. A 1990. - V. 42, №1. -P. 523-535.

71. Кочаровская O.A., Ханин Я.И. Когерентное усиление ультракоротких импульсов в трехуровневой среде без инверсии населенности // Письма в ЖЭТФ. 1988. - Т.48. - С.581-584.

72. Kocharovskaya О.А., Mauri A., Arimondo Е. Laser without population inversion and coherent trapping // Optics Communs. 1991. V. 84, №4. - P. 393-400.

73. Harris S.E. Electromagnetically induced transparency // Physics Today-1997-№7. P.36-42.

74. Eberly J.H., Ponds M.L., Haq H.R. Dressed-field pulses in absorbing medium // Phys.Rev.Lett. 1994. - 72, №1. - P. 56-59.

75. Grobe R., Hioe F.T., Eberly J.H. Formation of shape-preserving pulses in a nonlinear adiabatically integrable system // Phys.Rev.Lett. 1994. - V. 73, №24.-P. 3183-3186.

76. Архипкин В.Г., Мысливец C.A. Когерентное пленение населенностей и гигантское увеличение эффективности резонансного трехволнового смешения частот в изотропных средах // Квантовая электроника- 1995 -Т.22, №9. С.933-935.

77. В.Г.Архипкин, В.Ю.Апанович, С.А.Мысливец Резонансное трехволновое смешение частот и квантовая интерференция // Известия РАН, сер. физическая, 1996 - Т.79, №6, С.59.

78. Архипкин В.Г., Мысливец С.А., Манушкин Д.В., Попов А.К. Резонансное рамановское смешение частот в условиях когерентного пленения населенностей // Квантовая электроника. 1998. - Т. 25.

79. Arkhipkin V.G., Myslivets S.A., Manushkin D.V., Popov А.К. Resonant Raman-type mixing using coherent population trapping // Proc. XI International Vavilov Conference. 1998.

80. Манушкин Д.В., Резонансное рамановское смешение частот в условиях когерентного пленения населенностей.//Вестник КГТУ: Сборник научных статей аспирантов и студентов. Вып. 9//Под ред. С.Г. Овчинникова. Красноярск: Изд-во КГТУ, 1997. 205 с.

81. V.G. Arkhipkin, D.V. Manushkin, V.P. Timofeev. Propagation of Delayed Laser Pulses in a Three-Level Medium.// CLEO/EUROPE-EQEC'98: Advance programme//Glasgow, Scotland, 1998, p.99.

82. V.G. Arkhipkin, S.A. Myslivets, D.V. Manushkin, A.K. Popov. Four-Wave Mixing Enhanced by Coherent Population Trapping.//CLEO/EUROPE-EQEC'98: Advance programme// Glasgow, Scotland, 1998, p. 100.

83. V.G.Arkhipkin, D.V.Manushkin, V.P.Timoftev. Propagation of Gaussian Pulses Under Condition of Adiabatic Population Transfer.//XVI International Conference on Coherent and Nonlinear Optics (ICONO'98) Technical digest. Moscow, Russia, 1998, p.264.

84. Манушкин Д.В. Резонансное рамановское смешение в условиях когерентного пленения населённостей.//НКСФ-96, сборник тезисов, Красноярск, 1996, 35.

85. Kuklinski J.R., Gaubatz U., Hioe F.T., Bergmann К. Adiabatic population trasfer in a three-level system driven by delayed pulses // Phys.Rev.A 1989 -V. 40, №11.-P. 6741-6744.

86. Hioe F.T. Theory of generalized adiabatic following in multilevel systems // Phys Letters. 1983. - V.99A, №4. - P. 150-155.

87. Oreg J., Hioe F.T., Eberly J.H. Adiabatic following in multilevel systems // Phys.Rev.A- 1984. V.29, №1,- P. 690-697.

88. Gaubatz U., Rudecki P., Bergmann K. Population transfer between molecular vibrational levels by stimulated Raman scattering with partally overlapping laserfields. A new concept and experimantal results // J.Chem.Phys. 1990. -V.92,№9.-P. 5364-5376.

89. Harris S.E. Normal modes for electromagnetically induced transparency // Phys.Rev.Lett. 1994. - V.72, №1. - 52-55.

90. Agarwal G.S. Coherent population trapping states of a system interacting with quantized fields and the production of the photon statistics matched fields И Phys.Rev.Lett.- 1993,-V.71, №9.-P. 1351-1354.

91. Harris S.E. Electromagnetically induced transparency with matched pulses // Phys.Rev.Lett. 1994. - V.70, №5. - P. 552-555.

92. Wang N, Rabitz H. Optimal control of pulse amlification without inversion // Phys.Rev.A. 1996,-V. 53, №3,-P. 1879-1885.

93. Eberly J.H. Transmission of dressed fields in three-level media // Quantum Semiclass. Opt. 1995. - V. 7. - P. 373-384.

94. Harris S.E., Zhen-Fei Luo. Preparation energy for electromagnetically induced transparency // Phys.Rev.A 1995. - V. 52, №2. - P. R928-R931.

95. С.А.Ахманов, В.А.Выслоух, А.С.Чиркин. Оптика фемтосекундных лазерных импульсов.// М., Наука, 1988.

96. A. Icsevgit, W.E. Lamb Propagation of light pulses in laser amplifire // Phys. Rev. A., 185, 517, (1969).

97. Heller Yu.I., Popov A.K. Parametric generation and absorption of tunable vacuum ultraviolet radiation controlled by laser-induced autoionizing-like resonance in continuum // Optics Communs. 1976. - V. 18, №4. - P. 11291139.

98. Harris S.E., Field J.F., Imamoglu A. Nonlinear optical procces using electromagnetically induced transparency // Phys.Rev.Lett. 1990. - V. 64, №10.-P. 1107-1110.

99. Zhang G.Z., Hakuta K., Stoichff B.P. Phys.Rev.Lett. Nonlinear optical generation using electromagnetically induced transparency // 1993. - V. 71, №19. - P. 3099-3102.

100. Hakuta K., Marmert L., Stoicheff B.P. Electric-field-induced second-harmonic generation with reduced absorption in atomic hydrogen //Phys.Rev.Lett. -1991.-V. 66, №5.-596-599

101. Agarwal G.S., Tewari S.P. Large enhancement in nonlinear generation by external eletromagnetic fields // Phys.Rev.Lett. 1993. - V. 70, №10. - P. 1417-1420.

102. Попов A.K. Введение в нелинейную спектроскопию. Новосибирск: Наука, 1983.

103. Геллер Ю.И., Попов А.К. Лазерное индуцирование нелинейных резонансов в континууме. Новосибирск: Наука, 1981. - 139 с.