Квантовая теория многоступенчатых процессов в реакциях (N, XN), (N, Xγ ) и реакции деления тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

МОСДОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫ/! УНИВЕРСИТЕТ

ССЛЕ ДЭВАТЕЛЬСКИ»! ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИШКИ

На правах рукописи УДК 539.17

хурэлсух сэр-одан

КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ МНОГОСТУПЕНЧАТЫХ ПРОЦЕССОВ

В РЕАКЦИЯХ СЛ/,ХЛ/';, И РЕАКЦИИ

држргот

01.04.16 - физика ядра и элементарных

автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

£661 1М1 I С

им. М.В. ЛОМОНОСОВА

частиц

Москва - 1993

Работа выполнена на кафедре общей ядерной физики физического факультета Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова

Научный руководитель: кандидат физико-математических наук, доцент Живописцев Ф.А.

Официальные оппоненты: доктор физико-математических .

, ' наук, ведущий научный сотрудник Комаров В.В. НИИЯФ МГУ, г.Москва.

кандидат физико-математических наук, старший научный сотрудник Ершов С.Н. ( ОИЯИ, г.Дубна)

Ведущая организация: Институт атомной энергии им.

Н.В. Курчатова (г. Москва)

Защита состоится.'"^"" ¿¿^ЯСь 1933 г. в " ^"часов на заседании Специализированного Совета К - 053*05.23 в Московском государственном университете им. М.В.Ломоносова (Москва, Ленинские горы, НИИЯФ МГУ, 19 корпус, аудитория 2-15).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ. Автореферат разослан " ^ " ¿ьсьрсо 1993 г.

УЧЕНИИ СЕКРЕТАРЬ СПЕЦИАЛИЗИРОВАННОГО

СОВЕТА //О.В. ЧУМАНОВА

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность теш. Нуклон-ядерные реакции являются эффективным инструментом извлечения информации о структуре и' свойствах ядер и механизме ядерной реакции-. Среда них особое место с теоретической и практической точки зрения занимают статистические многоступенчатые (неравновесные) ядерные реакции. Это новое направление в физике ядерных реакций. Очевидный интерес к неравновесным'процессам .в ядерных реакциях обусловлен фундаментальностью проблемы (неравновесный процесс - необходимая стадия каждой реакции при средних энергиях) и ее прикладным значением, связанным с расчетами различных ядернофизических данных. В описании характеристик таких- реакций в области средних энергий существует целый ряд взаимодополняющих моделей, методов и подходов. Расширение энергетического диапазона исследуемых реакций выдвинуло новые вопросы перед физиками, ибо традиционные механизш4 ядерных реакций ( прямые процессы и реакции через составное ядро), составляющие основу теории ядерны* реакций при низких энергиях, оказались недостаточными для понимания физики .многоступенчатых процессов, происходящих при средних энергиях. Поэтому были созданы феноменологические модели предравновесного распада (экситонная и гибридная модели 'и их модификации), пригодные лишь для ориентировки (параметризации) и грубых оценок. Последовательный'и количественный анализ неравновесных процессов в ядерных реакциях возможен лишь в рамках квантовых подходов и моделей. Особенно велико практическое значение последовательных теоретических (квантовых)исследований в количественных-оценках и выявления физически обоснованных закономерностей ядерных данных для-расчетов в прикладной ядерной физике и ядерной энергетике, особенно в тех энергетических областях, где рет надежной, экспериментальной информации. За прошедшие 20 лет накопилась обширная экспериментальная информация, предложен и апцробирован' целый ряд полуфецоменологи-.ческих моделей и различные варианты квантовомеханической

теории неравновесных процессов в ядерных реакциях. Каждая модель и подход обладают своими достоинствами и недостатками. Так методы описания неравновесных процессов в рамках теории многоступенчатых-прямых реакций являются по-существу обобщением традиционных расчетов в теории прямых ядерных реакций на область квазидискретного спектра состоянии (область перекрывающихся резонансов) конечного ядра. Недостатки такого" подхода: значительные математические трудности при оценки 3-ий и более высоких стадий многоступенчатой прямой реакции, необходимость стыковки с коренным образом отличающейся статистической моделью для описания ис-'парительной компоненты спектра эмиссии (равновесная эмиссия). Квантовомеханическая теория статистических многоступенчатых прямых процессов (СМШП и статистических многоступенчатых компаунд-процвссов (СМКП) в рамках формализма. Фешбаха, Кермана, Коонина (ФКК) ограничивается рассмотрением лишь двух типов независимых механизмов многоступенчатого ядерного процесса ( СМКП и СМПП ) для одаонуклонных реакций и частично-дырочных ( экситонных) возбуждений промежуточного и конечного ядер. Несмотря на значительный прогресс в разработке квантовых представлений о механизмах одаонуклонных реакций, здесь остается,ряд нерешенных вопросов, связанных с трудностями математического характера при практическом расчете сечений. Поэтому в настоящее время актуальной задачей является построение квантовой теории статистических многоступенчатых ядерных реакций с участием различных (не только нуклонов-) частиц и возбуждением коллективных мод ( фононов"), позволяющей на единой микроскопической основе описать различные механизмы ядерных реакций С СМйП, СМПП и комбинированный СМПП -> СМКП), при этом сформулировать такие варианты квантовой теории, -в рамках которых удается найти упрощения, дающие возможность количественного описания энергетических и угловых распределений вторичных частиц для широкого диапазона энергий и ядер, когда велико число открытых каналов и промежуточных состояний. -

Целью -работы является развитие последовательного квантового подхода (в рамках метода квантовых функций Грина ) к количественному описанию СМПП, СМКП и СМПП —>СМШ1 в ' инклюзивных ядерных реакциях при средних энергиях с участием нуклонов и )( -квантов и возбуждением коллективных мод, что позволяет естественным образом учесть структуру ядер и роль отдельных механизмов многоступенчатой эмиссии частиц (одиночное и множественное испускание ) при расчете сечений реакций, спектров и дважды дифференциальных сечений в ши--роком диапазоне энергий и массовых чисел. Ставится также цель обобщения формализма СМЫТ для описания спектров многоступенчатой эмиссии вторичных частиц в реакциях деления.

Научная новизна -работы.

1. В .диссертации в рамках квантовополевой теории статистических многоступенчатых процессов сформулирована эк-ситонно-фононная модель СМКП, СМПП и СМППСМКП в инклюзивных нуклон-ядерных реакциях при

■ средних энергиях с учетом вкладов множественной эмиссии нуклонов. При этом разработан такой вариант экситонно-фонон-ной модели, в рамках которого найдены удачные упрощения, дающие возможность последовательного и количественного описания разностороннего экспериментального материала.

2. Создан наиболее общий и экономный вариант программ для ЭВМ, предназначенный для Расчета дифференциальных и

дважды дифференциальных сечений СМПП, СМКП и СМПП—ЬСМКП для широкого диапазона ядер и энергий с единым набором параметров. '

3. Предложено обобщение квантовополевого .формализма СМКП для описания спектров многоступенчатой эмиссии пред-делительных и мгновенных частиц С <*-, ¡0 в реакциях деления, что позволяет из анализа- экспериментальных спектров мгновенных частиц получить дополнительную информацию о способе распределения энергии возбуждения между осколками.

4.- На основе численных расчетов изучено влияние комбинированного механизма СМПП ->СМКП и фононных возбуждений

на структуру энергетических спектров многоступенчатой эмиссии вторичных частиц в инклюзивных нуклон-ядерных реакциях. Показано, что без учета вкладов СМПП-*СМКП и эффекта коллективных возбуждений (фононов") невозможен корректный, анализ сечений исследуемых реакций в области перекрывающихся резонансов при средних энергиях (Еы ^ 40 МэВ).-

Научная и практическая ценность -работы. Практическая ценность полученных в диссертации результатов состоит в том, что они могут быть использованы для уточнения и расширения фундаментальных представлений о механизмах многоступенчатой эмиссии вторичных частиц, в инклюзивных нуклон-ядерных'реакциях, а также для получения количественных оценок и выявления физически обоснованных закономерностей ядерных данных для реактарно-физических расчетов и при постановке новых экспериментов по изучению неравновесных процессов В'ядерных реакциях.

Разработанный в диссертации новый метод единого описания сечений инклюзивных нуклон-ядерных реакцийформализм г'СГШ, СМПП, СМПП —»СМКП) позволяет оценить парциальные вклады различных механизмов многоступенчатой эмиссии вторичных частиц без привлечения дополнительных модельных предположений в широком энергетическом интервале единым-оптимальным набором параметров. -Возможности предложенного-метода анализа проиллюстрированы расчетами сечений и спектров испущенных частиц в реакциях ( Ы, х //') , и ( £, ? х ^ ) . Предлагаемый метод и разработанные программы для .ЭВМ могут быть применимы при решении широкого класса задач физики ядерных реакций.

Основные положения диссертации, вносимые на загциту: 1. Нерелятивисткая квантовополевая единая теория статистических,, многоступенчатых процессов в. нуклон-ядерных реакциях и реакции деления с учетом множественной эмиссии вторичных частиц.

2. Расчетный формализм дифференциальны:: и' дважды дифференциальных сечений инклюзивных нуклон-ядерных реакций

СМКП, СМПП, СМПП —»СМКП при средних энергиях в рамках квантовой экситонно-фононной модели статистических многоступенчатых процессов (35МСМП).

3. Результаты анализа в рамках ЭШСМП сечений, спектров испущенных частиц в реакциях С * N ) для диапазона энергий ^ 40 МэВ и ядер А > 50. с учетом возбуж- • дения Кононов 2* - и 3 ♦.

4.. Результаты анализа в рамках квантового формализма СШП и СМПИ спектра многоступенчатой эмиссии V -квантов 'в реакции ( «-,*)() цля средних и тяжелых ядер и энергий £«/ ^ 30 МэВ.

5. Обобщение квантового формализма СМКП для описания спектров многоступенчатой эмиссии вторичных частиц в реакци-• ях деления. Результаты расчета спектра эмиссии высоко' энергетических X -квантов при спонтанном делении

(&,#*о 252

Апробация т>аботы. Диссертационная работа.и ее,отдельные разделы докладывались и обсуждались на научных,семинарах в , НИШ? .МГУ и Отделения ядерной физики физического факультета МГУ.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 2 научные статьи, список которых приведен в конце автореферата.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка используемой литературы. Объем диссертации- составляет 149 страниц, включая 22 рисунка, 6 таблиц и список литературы (56Наименований ■.

СОДЕРЖАНИЕ 'РАБОТЫ

Во введении обосновывается актуальность темы диссертации, сформулирована цель работы, кратко изложено содергание диссертации по главам' и приведены-основные научные

- -5 -

положения, выносимые на защиту.'

В первой главе дан краткий обзор современного состояния физики многоступенчатых процессов в .инклюзивных ядерных реакциях при средних энергиях* Проведен, сравнительный анализ различных подходов и моделей неравновесных процессов и определены области-их-применимости. Отмечено, что феноменологические_модели ( модификации экситонной и гибридной модели) , базирующиеся на использовании феноменоло-тического кинетического уравнения, пригодны лишь 'для усред-ненйого описания экспериментов с плохим энергетическим разрешением", и роль таких моделей сводится в настоящее время, в основном, к параметризации экспериментальных данных» оставляя вопрос о их физической интерпретации в большей степени отьфытым, при этом они могут претендовать лишь на описание небольших отклонений от равновесного (испарительного) спектра эмиссии. Достоверность и полнота описания всевозможных механизмов многоступенчатой эмиссии возможно только в рамках квантовой теории статистических многоступенчатых ядерных реакций (КТСМЯР). Отмечается, что фактически КТСМЯР представляет собой ряд взаимодополняющих, друг .друга подходов. Наиболее разработан подход на основе стационарного, формализма квантовой теории ядерных реакций (формализм Фешбаха, Кермана, Коонина (ФКК)) 1 который поз- , воляет на е,диной основе -описывать статистические многоступенчатые прямые процессы (СМПП) и статистические многоступенчатые компаунд-процессыпротекающие через стадию составного ядра (СМКП).. В большинстве подходов в рамках КТСМЯР отсутствует последовательный анализ механизмов эмиссии различных вторичных частиц (в частности < ^ -квантов'). Показана необходимость дальнейшего развития и совераенство-вания квантового с)'ормадизма для более полного и корректного описания различных механизмов многоступенчатого процесса эмиссии вторичных частиц с учетом множественного выхода и возбуждения йононов. В результате анализа современного состояния КТСМЯР сформулированы в общей форме основ-'

ные задачи, частичному решению которых посвящена данная диссертация.

Во второй главе изложены- основные положения квантово-полевого формализма (в рамках метода квантовых функций" Грина) единой теории статистических многоступенчатых процессов ( СШП + СМПП) для описания инклюзивных ядерных реакций й участием нуклонов и ^ -квантов при средних энер-. гиях. Такой подход позволяет на единой микроскопической основе описать различные механизмы многоступенчатой реакции для широкого диапазона энергий, ядер и осЗразующихся частиц, когда велико число открытых каналов и промежуточных состояний; естественным образом учесть структуру ядер и роль отдельных механизмов реакции: СМКП, СМПП и комбинированные статистические многоступенчатые процессы СМПП —»СМКП. Получены формулы для дважды дифференциальных сечений инклюзивных нуклон-ядерных реакций при средних энергиях в рамках квантовополевой теории статистических многоступенчатых процессов (СМКП, СМПП, СМПП —з>СМКП), протекающих во внутриядерной (оболочечной) области ядра.

В третьей глава в рамках формализма СШП + СМПП определены плотности доступных связанных состоянии составной системы и конечного ядра для "СМКП при переходах с изменением числа экситонов А Afe - ±2 ,ъ реакциях С и, х//') и С и-,**) •. Для описания СМКП и СМПП используется понятие . плотности однонуклонных состояний в -континууме внутри сферы радиуса R*. (Rh - радиус ядра) в области вне потенциальных резонансов(<*-&5 ¡¿ь, < , - фаза рассеяния), в которой' заключена практически вся энергетическая Зависимость" одно частичной волновой функции' рассеяния нуклона с энергией £\v - спин нуклона) в потенциале

• а f* ef/Cixkf = css.t о .

В четвертой главе изложена экситонно-фононная модель

статистических многоступенчатых процессов (ЭФМСМП), в которой вводятся два типа внутрияцерных_переходов с изменением числа экситонов на АЛ/» = + 2 и с изменением числа Кононов наДЛ4р = + 1. Учет Кононов важен ддя детального и количественного описания структуры неравновесных спектров эмиссии во всей области энергий вылетающих частиц в экспериментах с хорошим энергетическим разрешением (ДЕ ~ 200 кэВ} В рамках Э5МСШ разработан расчетный ¿¡ормализм для оценки парциальных вкладов в дифференциальные сечения многоступенчатых внутриядерных процессов. ( СШ, СШП, СМПП СМШ) в реакциях (М* А/') и ( к, X У ) для широкого диапазона ядер и энергий. Для .анализа различных механизмов' статистического многоступенчатого процесса эмиссии вторичных частиц определяются соответствующие усредненные квадраты матричных элементов взаимодействия для внутриядерных переходов у^.

ДМт>=+< между состояниями рассеяниям и связанными состояниями (О :

ЙСЕ„) , у1*) } вх°дат В СМШ-раачеты;

1 Ч^с^) 3 входят в СМШ-расчеты. При. этом в силу определения однонуклонной. плотности. внутри сферы радиуса 12' имеют место" следующие соотношения между £ V1" 3 Б слУчае эиио11™ нуклона

= V« г

где практически не зависит от энергии (либо );

& ы ~ энергия связи нуклона. Для эмиссии у -кванта ( реакция(к,) дополнительно определяйся усредненный квадра-т матричного элемента электромагнитного перехода \fc_4 Се,) = = ¿сЛьСЫ Ъъ/гхУк >

- р -

где - полное сечение поглощения ядром Y - кван-

та, $ - одночастичная плотность С ^ = к/13 Мэв'} . Для {.Ñ&j исполь^ется параметризация, полученная из оценки матричных элементов с использованием известного вида',двухчастичного остаточного взаимодействия и анализа реакций с нуклонами С Ьы 3р МэВ ) в рамках формализма СМШ + СМПП; параметрйзация V«c f- из анализа ширин развала одно-частичных состояний и гигантских резонансов.

В пятой главе в рамках квантовополевого формализма СГШ + СШЙ исследованы особенности вкладов в сечения различных механизмов протекания статистического многоступенчатого внутриядерного процесса (СМШ,. СМПП, СМЩ ->СШП) в

реакциях С//, *лО » и ■ реакции спонтанного деления

* ) .

В параграфе 5.1 исследуется структура промежуточной ,и жесткой части спектров эмиссии в реакциях (р, р') при-средних энергиях(£р 40 МэВ) в рамках экситонно-фононной модели СМПП с учетом вкладов 1СПП, 2СПП и ЗСПП, формируемых из одно-, даух- и трех-ступенчатых переходов на коллективные и частично-дырочные'состояния (в расчетах СМПП учитывался вклад фоно'нов 2| и 37 ) : L

л"£ч<иад ал = 1 ^

p/V'Pr'^ = i.^yh^)/¿y ,

tai

где для коэффициентов aLCepO используется параметризация, полученная из анализа экспериментальных данных; fpftf) - ' проницаемость для протона; W*cяп описывает конфетный тип многоступенчатого внутриядерного.процесса (чередование переходов с ДМ> = + 2 (Vt«,>) и ДМр = + i (уДс»«)) . Для V¿w> -и V««c?v> использовалась параметризация

г/ 1бо a 1 a

V«««>= ^rjg А МэВ , ко = 190 + 375 МэВ ;

~~ 1 i

V«с<р>)= щ^Ч , Vo = 48 МэВ (глубина потенциальной ямы) j>\ - параметр .деформации, Я.^ -длультипольность фо-нона. Конкретные расчеты и Л ¿г.р' при данном

&У = 30°, 60° и 90е были проведены для ядра F«. и ^ =62 МэВ (ко = 375 МэВ1); для ядер Ак fir и £р = 90 МэВ

(ко = 190 МэВ). Проведенный анализ показал, что в рамках экси-i тонно-фононной модели СМПП можно согласованным образом объяснить экспериментальные спектры вторичных протонов в реакции Ср>р') для (£,Р> 40 МэВ во всем рассматриваемом интервале энергий для широкого диапазона ядер только с учетом всех трех механизмов 1СПП, 2СПП и ЗСПП с-возбуждением экситонов и фононов.

В параграфе 5.2 в формализме СМКП + СМПП проведен анализ парциальных вкладов 1СПП, 2СПП, ЗСПП и СМПП—=>СМКП в дифференциальное сечение реакции (и., х й!) для ядер А > 50 и энергий

> 60 МэВ (вклад СМКП равен нулю') с учетом множественной эмиссии во всем интервале энергий вторичных нейтронов (включая мягкую часть спактра): а^), & i.

где = 7 ie^svaw)/^.

г f I -|

„ I J ^А«^ у

Ф

\А/к.0«,£«,ероятность перехода с К-ой стадии СМПП во входное связанное состояние СМКП с начальным числом экситонов A/of к) =(2 + К)р + 1)1 и энергией возбуждения = + В«, ;

¿fffildij - дифференциальное сечение СМКП для промежуточной реакцииС6'; * ^ ) , & = Р , п, с учетом множественной СМКП -эмиссии вторичных нейтронов.

Из структуры формул дая СМШ - эмиссии следует, что энергетические спектры вторичных нейтронов не зависят от■ а определяются только параметризацией ( в расче-

тах мы полагали Ко = 190 МэВ4 и \/«(е») = \/"«<с»> ) Конкретные расчеты /«¿е«! выполнены дая реакций

при = 90 МэВ на ядрах и .

Из результатов проведенного анализа реакции (и-,*^) при

£и, = 90-МэВ видно, что удовлетворительное описание экспериментальных спектров достигается во всем рассматриваемом интервале энергий вторичных нейтронов при учете парциальных вкладов в суммарное, сечение 1СПП, 2СПП, ЗСПП с возбуждением экситонов и фононов и комбинированного процесса КСПП—>СМКП+ множественная эмиссия (К = 1,2,3) дая широкого диапазона ядер А ^ 50 при соответствующей параметризации (для

области энергий 40 МэВ-^£л/ 100 МэВ).

В параграфе 5.3 исияедуется в рамках единой квантовой модели СМКП и СМШ многоступенчатая неравновесная эмиссия ^ -квантов в Реакции захвата нейтрона ядром при начальной энергии 8*. < 30 МэВ с учетом вкладов 1СПП, 2СПП, СМКП + множественная эмиссия (.к., + (и-.&и-'й) . вклады 1СШ и 2СШ (отличные от механизма СМКП) в сечение ре акции (^^определяются'Соотношениями _

а. Й?СбкЛ,> = л ъЛЩ'

Г СЕР>Л

где

ЧЪ V*. 4 /(¡ггг)гс/Ь .

Для усредненных квадратов матричных элементов

(ЕО используется параметризация, полученная

из анализа реакций с нуклонами ( ^ 30 МэВ) в рамках формализма СМКП + СМПП и ширин развала одночастичных состоя-

ний и гигантских резонансов:

А3Б^ Мэвс , К* = 120 Мэв3;

V,1« = ^ А МэВг , К.. = 400 МэВ*:

При оценки V, Сиспользовалась для ¿»^(е*) приближенная параметризация:

где Ее. = 78 А* МэВ, = 6 МэВ.

Конкретные расчеты У -спектров, выполнены для реакций

,С О при = 14,1 МэВ на ядрахаРе . РСо !"А/Ь а

Ьь . Из результатов анализа X -спектров видно, что в данном формализме можно достигнуть согласованного описания экспериментальных данных, получить достоверную и полную физическую информацию о различных механизмах ( относительная роль СМПП, СШП и множественной эмиссии). Анализ реакций.

» проведенный в ряде работ в рамках феноменологической экситонной модели (ЭМ) .следует рассматривать даже в случае удовлетворительного количественного описания как некую форму: параметризации, т.к. вопрос о физической интерпретации остается открытым, поскольку ЭМ может претендовать ■ лишь на описание небольших отклонений от равновесного спектра.

В параграфе 5.4 предложен квантовый формализм СМШ для описания реакции деления - спектров многоступенчатой эмис- . сии предаелительных нейтронов а мгновенных частиц( ^р.'Ц'О из осколков деления в отличие от .традационного описания в рамках статистической теории ( формализм Хаузера-Фешбаха"). В качестве примера анализа реакции деления в рамках квантовой модели СШП рассмотрен многоступенчатый процесс испускания высокоэнергетических ^ -квантов при спонтанном делении ядра

. Показана связь между формой высокоэнергетической части Ц -спектра и различными механизмами возбуждения осколкор, проведено сравнение с экспери-

- 12 -

ментальный V -спектром для разных груш осколков. Анализ экспериментальных К -спектров (-высокоэнергетическая часть") позволил получить информацию о способе распределения энергий возбуждения между осколками, оценить влияние процессов деформации.на степень возбуждения осколков спонтанного деления. Проведенный анализ спонтанного деления (£,-Рх^) ядра - демонстрирует возможности и преимущества квантового формализма СМКП при проведении количественных расчетов спектров эмиссии мгновенных частиц из осколков деления.

• В заключении перечислены основные результаты и выводы работы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Предложен математический аппарат статистического ' описания инклюзивных ядерных реакций с участием нуклонов

и -квантов при средних-энергиях в рамках квантовополе-вого формализма единой теории ядерных реакций - экситонно-фононная модель- СМКП, СШП в СМПП--* СМКП С ЭЗШШ).

2. Создан в рамках квантового формализма СМКП + СМПП программный- комплекс расчетов дифференциальных сечений ядерных реакций с нуклонами СМ ) для широкого диапазона' ядер и энергий с единым оптимальным набором параметров. Проведенные расчеты дифференциальных сечений реакций: (Р^1) для ядра^Вь при £р = 62 МэВ и для ядер5*М и

при % = 90 МэВ; С для ядеряМ ,*2т и

1,9 при £к, = 90 МэВ - показали, - что без учета вкладов с возбуждением коллективных мод (фононов) и комбинированного механизма СМПП -»СМКП + множественная эмиссия невозможен корректный анализ дифференциальных сечений инклюзивных ' нуклон-ядерных реакций в области перекрывающихся.резонан-сов при средних энергиях.

3. Предложен квантовый формализм СМКП + СМПП для анализа энергетических спектров многоступенчатой эмиссии К -кван-

- 13 -

тов в.реакциях радиационного, захвата нуклонов средними и тяжелыми ядрами (Кх^") для энергии 30 МэВ. Прове- "

денные расчеты дифференциальных сечений реакций (и-,*на ядрах ^Те fSCb ,МЛ/Ь I"Cs для. = 14,1 МэВ по-

казали, что единое и последовательное описание у ' -спектров возможно только .при совместном учете вкладов СМКП + + множественная эмиссия и прямого механизма (1СПП, 2СПП) радиационного захвата нейтрона ядром.

4. Предложен квантовый формализм СМКП для описания спектров эмиссии предделителышх нейтронов и мгновенных частиц (п.,р, Jl, i) и^ осколков деления. Проведенный .анализ неравновесного процесса испускания высокоэнергетических. .

V -спектров при спонтанном делении ядра^-Г ..' позволил получить дополнительную информацию о способе распределения энергий возбуждения между осколками.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ ОПУБЛИКОВАНЫ . В СЛЕДУЩИХ РАБОТАХ

1. Живописцев Ф.А., Иванов В.А., Хурэлсух С. Многоступенчатая эмиссия мгновенных частиц" из осколков деления// Ядерная физика. - 1992. - Т. 55, вып. 11. - С. 2900 - ■ - 2907.

2. Живописцев Ф.А., Иванов В.А., Хурэлсух С. Анализ протонного спектра в рамках экситонно-фононной модели СМШ1 // Ядерная физика. - 1993. - Т. 60, вып. 5. -

С. 9$6 - 1004.•

С. fypw»/*-

'1.

- 14 -