Квазиоптический метод исследования магнитного резонанса тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.03 ВАК РФ

Введение

Глава I. Исследование спектральных свойств квазиоптических ОР в ММВ

1.1. Экспериментальное и теоретическое исследование дифракционных явлений в ОР.

1.2. Исследование влияния цилиндрических экранов на поляризационные свойства дифракционных полей в

1.3. Анизотропный диэлектрик в ОР.

Выв оды .••.•••••.•••.

Глава 2. Квазиоптический радиоспектрометр магнитного резонанса миллиметрового диапазона

2.1. Анализ основных характеристик квазиоптической резонансной ячейки радиоспектрометра в коротковолновой части ММВ диапазона.

2.2. Исследование влияния эффекта резонансного парамагнитного вращения на разрешающую способность квазиоптического радиоспектрометра

2.3. Основные характеристики квазиоптического радио-спектрометра-релаксометра для исследования магнитного резонанса в ММВ диапазоне

В ы в о ды.

Глава 3. Исследование спектральных и релаксационных свойств веществ поляризованных ядерных мишеней в коротковолновой части ММВ диапазона.

3.1. Стабильность и спектральные характеристики комплексов Сг

3.2. Изучение релаксационных процессов в стабильных комплексах L-г при низких температурах

3.3. Механизм динамической поляризации ядер в растворах стабильных комплексов

Вы в о д ы

Интенсивное развитие физики и техники миллиметровых (ММВ) и субмиллиметровых волн открыло перспективные направления в физических исследованиях. Область применения ММВ довольно широка и распространяется от изучения поведения мнимой и действительной частей диэлектрической проницаемости, в зависимости от частоты, методами ЛОВ и лучеводной спектроскопии [1-4] до исследования биологических объектов и полярных жидкостей [5] , радиолокации различных подстилающих поверхностей [6-8] , изучения явлений плазменных колебаний и диагностики плазмы [9-12] , создания динамически поляризованных ядерных мишеней [13 - 14] .

Значительный научный и практический интерес среди новых направлений исследований с применением ММВ представляет спектроскопия магнитного резонанса. Известно, что повышение рабочей частоты радиоспектрометров в принципе должно приводить к улучшению основных характеристик: чувствительности (минимально обнаруживаемого количества парамагнитных центров) и разрешающей способности. Чувствительность спектрометров электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) пропорциональна о/*, где оС принимает значение от -1/2 до -9/2 в зависимости от условий регистрации [15]. Разрешающая способность, как следует из условий магнитного резонанса ( У - рабочая частота, у - гиромагнитное отношение, //- напряженность магнитного поля)возрастает с увеличением поляризующих магнитных полей, поскольку парамагнитные центры различной природы, отличающиеся величиной гиромагнитного отношения у- при фиксированной частоте, разнятся по значениям величин резонансных полей тем больше, чем больше величина этих полей. Величины ^-факторов для большинства органических радикалов [16] отличаются незначительно при ширине линий отдельных компонент спектра (10"^- 10"^)Т > что приводит к неразрешимости их спектров. Естественно, такая ситуация, возникающая в хорошо освоенном 3-сантиметровом диапазоне длин волн, приводит в ряде случаев к невозможности получения необходимых данных из спектральных измерений. Подобное положение возникает и тогда, когда изучаются спектры от слабо анизотропных веществ в порошках и замороженных растворах [17-18]. Повышение разрешающей способности радиоспектрометров за счет перехода в коротковолновую область ММВ диапазона в большинстве случаев обеспечивает надежную интерпретацию и обработку спектров от различных парамагнитных центров [19-23] , в особенности, если ширина линий индивидуальных компонент не возрастает с ростом частоты.

Важное место в спектроскопии магнитного резонанса в ММВ занимают исследования в области динамической поляризации ядер (ДЛЯ). В настоящее время эти работы получили широкое развитие в области создания и разработки высокополяризованных ядерных мишеней, применяемых для проведения фундаментальных исследований спиновой зависимости ядерных сил в опытах по рассеянию элементарных частиц [24-27). Известны три основных механизма,обеспечивающих ДЛЯ: солид-эффект, электронно-ядерная кросс-релаксация, динамическое охлаждение. Все эти эффекты сводятся к передаче ядерным спинам кристаллической решетки высокой электронной спиновой поляризации парамагнитной примеси вещества мишени.Различие между ними состоит в способе получения ДЛЯ и числе частиц, участвующих в элементарном акте передачи поляризации. Солид-эффект - простейший механизм ДЛЯ, наблюдающийся, в основном, в том случае, когда спектральные линии ЭПР от запрещенных и разрешенных переходов полностью разрешены. Детальное описание этого эффекта приведено в [24,28-31]. Механизм ДЛЯ, обусловленный электронно-ядерной кросс-релаксацией, впервые введен в рассмотрение в [32] и впоследствии более подробно изучен в [29 , 33, 34] . Он характерен для однородно-уширенных линий и в чистом виде встречается довольно редко. Динамическое охлаждение -наиболее сложный механизм ДЛЯ, требующий учета коллективного взаимодействия электронных спинов образца. Этот механизм, введенный впервые Кожушнером [35] и изученный в работах [29, 36- 38], играет решающую роль во многих практических случаях применения ДЛЯ в поляризованных ядерных мишенях.

Из наиболее общих представлений о ДЛЯ следует, что величина максимально достижимой ядерной поляризации возрастает с увеличением отношения ^/Т (где V - частота накачки электронной спиновой системы, Т - температура). Поэтоцу именно в коротковолновой части ШВ диапазона при сверхнизких температурах (0,1- 0,04)К возможно получение практически 100% поляризации ядер [29,39,40] .

В качестве рабочих веществ поляризованных ядерных мишеней в основном применяются двойные спирты с различными парамагнитными добавками, причем величина максимально достижимой ядерной поляризации в значительной степени определяется параметрами электронной спиновой системы. В настоящее время в виде парамагнитной примеси используются: радикал порфирексида [41] , комплекс Cx* [42,43] , стабильный комплекс НМВА Сг [44], ЕНВА. Сг [45] и др. Все эти вещества обладают теми или иными недостатками. Так комплекс Сг чрезвычайно нестабилен и неудобен при практическом применении. Комплекс НМВА Сг стабилен, но в то же время дает несколько более широкую,чем комплекс Сг , линию поглощения ЭПР. Поиск новых парамагнитных добавок, которые были бы удобнее в работе с поляризованными ядерными мишенями, обладали высокой стабильностью в растворах двойных спиртов и, кроме того, давали достаточно узкую линию поглощения ЭПР, является актуальной и важной задачей.

Физические исследования процессов ДЛЯ позволяют создавать надежную базу для разработки новых веществ поляризованных ядерных мишеней. Они дают возможность непосредственно проверять предсказания теории, стимулируя тем самым дальнейшие фундаментальные исследования в области магнитного резонанса. В большинстве случаев изучение и идентификация механизмов ДНЯ затруднена наличием сильного неоднородного уширения линии ЭПР. При этом проявление различных механизмов становится сходным между собой [29]. В этом случае существует несколько основных подходов исследований [46-50] . Наиболее эффективным методом для надежной идентификации физической картины является измерение формы наблюдаемой линии поглощения ЭПР в условиях ДЛЯ [29]. Такие эксперименты, однако, не нашли широкого применения из-за нелинейных искажений при регистрации линий поглощения в низких температурах на высоких частотах. Более приемлемым является метод изучения, основанный на исследовании спектральных характеристик и динамических явлений, происходящих в электронной спиновой системе при hsf > ИТ , а также прямые измерения распределения ядерной поляризации.

В процессе получения ДЛЯ в неоднородно уширенных линиях важную роль играют динамические явления распространения насыщения в электронной спиновой системе по контуру линии. Теоретический анализ этих явлений при низких температурах дан в работах [51- 54] , однако экспериментальные данные по этому вопросу до настоящего времени отсутствовали.

Для проведения широкого круга спектроскопических исследований в коротковолновой части ММВ диапазона требуется выполнение следующих условий: наличие элементной базы, источников излучения, магнитных систем, обеспечивающих однородные магнитные поля большой величины (до 7 Т). Особое внимание следует обратить на разработку электродинамической системы, обеспечивающей взаимодействие высокочастотного магнитного поля с веществом.

В настоящее время созданы генераторы СВЧ коротковолновой части ММВ диапазона: клистроны, лампы обратной волны, генераторы дифракционного излучения [84] . Генераторы дифракционного излучения позволяют получать высокочастотное излучение с уникальными характеристиками: высокой стабильностью, чистым фурье-спектром, достаточной для насыщения линий ЭПР мощностью, широким диапазоном частотной перестройки. Поэтому такие генераторы наиболее пригодны для применения в магнитных радиоспектрометрах ММВ диапазона. Разработаны сверхпроводящие магнитные системы с высокой однородностью и значительными по величине магнитными полями (до 10 Т).

Несмотря на то, что в ММВ диапазоне уже были созданы радиоспектрометры, вопрос об эффективной резонансной ячейке остается открытым. Так в работах [56,57] рассматривались нерезонансные системы, при которых исследуемое вещество помещалось в волновод. Однако в этом случае чувствительность радиоспектрометра мала. В [58,59] применяется сверхразмерный многомодовый цилиндрический резонатор. Хотя добротность такого резонатора достаточно высока ( Q ~ 2*10^) [58], коэффициент заполнения оказывается чрезвычайно малым ( < 10"^). Элементарные оценки чувствительности радиоспектрометров с таким и объемным одномодовым резонаторами показывают, что применение сверхразмерного резонатора приводит к ухудшению чувствительности.

Одномодовый объемный резонатор использовался в радиоспектрометре 2-миллиметрового диапазона [16]. Причем, несмотря на ухудшение добротности резонансной системы (Q ~ 500), переход в ММВ диапазон значительно улучшил чувствительность такого радиоспектрометра (/14^5*10^(^4.)) по сравнению с радиоспектрометрами в хорошо освоенном сантиметровом диапазоне длин волн.

Существует еще один подход к созданию резонансной ячейки радиоспектрометра - это применение открытых резонансных систем, которые обладают следующим преимуществом: существенно облегчается проведение экспериментов, которые требуют введения в исследуемое вещество дополнительного излучения - на радиочастоте (высокочастотная модуляция магнитного поля, насыщение линий ядерных переходов, измерение ядерной поляризации), на частотах оптического диапазона (оптическая накачка энергетических уровней), а также пучков элементарных частиц (для изучения радиационной стойкости материалов). Кроме того, при переходе в область субмиллиметровых длин волн характеристики ОР не ухудшаются.

Ранее в радиоспектрометрах использовался ОР в качестве резонансной ячейки. Так, в [60] для этой цели использовался бикони-ческий ОР, а в [61-67] - полусимметричный ОР. Величина коэффициента связи ОР с передающей линией для различных типов элементов связи исследовалась в [68,69] . В этих работах подчеркивались преимущества ОР как резонансной ячейки радиоспектрометра: высокая величина добротности ( Q^ 5*10^), удобные геометрические размеры. Однако для применения ОР в радиоспектрометрах первостепенное значение имеет коэффициент заполнения резонатора изучаемым веществом. Для ОР с большими радиусами кривизны сфео рических отражателей он оказывается небольшим /? ^ 10 . Поэтому выигрыш в добротности не компенсирует уменьшение величины £ . Хотя, даже по грубым оценкам, чувствительность радиоспектрометра с таким резонатором оказывается незначительно хуже, чем для радиоспектрометра с объемным резонатором.

Создание эффективной резонансной ячейки открытого типа для радиоспектрометра требует проведения систематических исследований таких основных характеристик этих резонаторов, как коэффициент заполнения 0Р изучаемым веществом и его добротность. Кроме того, необходимо оптимизировать форму отражателей 0Р с учетом влияния образцов на внутреннее резонансное поле и определить оптимальную геометрию исследуемых веществ. С другой стороны, при прохождении линии поглощения магнитного резонанса наблюдается эффект резонансного парамагнитного вращения плоскости поляризации [68-73] , который приводит к снятию вырождения в спектре резонатора (аксиально-симметричный 0Р), вследствие чего при регистрации линий ЭПР появляются искажения. Поэтому для проведения достоверных измерений ширины и формы линий спектра магнитного резонанса с помощью радиоспектрометров с аксиально-симметричным 0Р требуется определить величину возникающих искажений и найти пути их устранения.

Для применения 0Р в радиоспектрометрах прежде всего необходимо изучить пространственную структуру внешних резонансных электромагнитных полей. В [76] рассматривались вопросы, связанные с соответствующим выбором геометрии отражателей для обеспечения как разрежения спектра колебаний, так и концентрации электромагнитного резонансного поля в центре резонатора [77]. В работах [78,79] исследовались спектральные характеристики 0Р в случае, когда не выполняется условие (А - волновое число, а - размер апертуры). Строгая постановка задачи дифракции о свободных и вынужденных колебаниях двумерного резонатора при возбуждении его магнитным диполем дана в [78]. Теоретическое рассмотрение дифракционной задачи для резонансных систем с малыми апертурами проведено в [80,81] . Физическая картина формирования колебаний 0Р, образованного параллельными лентами, иселедовалась в [82]. Вопросы, связанные с экспериментальным изучением влияния внутренних и внешних неоднородностей на свойства ОР , приведены в [83]. Однако практически не проводились экспериментальные исследования свойств ОР в случаях, когда размеры апертур зеркал малы. Резонансная ячейка в радиоспектрометрах должна размещаться в ограниченных объемах. Причем ограничения на геометрические размеры ОР вызваны тем, что резонатор радиоспектрометра вместе с исследуемым веществом помещается в магнитную систему. Создание больших объемов, в которых поле достаточно однородно, является сложной технической задачей. Поэтому необходимым становится проведение исследований ОР с малыми размерами апертур зеркал. Уменьшение апертур отражателей должно привести к значительному влиянию краевых эффектов на спектральные и поляризационные свойства резонаторов. А так как ОР при этом размещается в замкнутом объеме (стенки криостата, каркас сверхпроводящего соленоида и т.д.), то необходимы также и исследования внешних дифракционных полей резонатора как с учетом влияния экранирующих поверхностей, так и без них.

В приборах ММВ диапазона, построенных на базе ОР, во внутреннее поле резонатора, как правило, помещаются различного рода объекты. В радиоспектроскопии магнитного резонанса - это исследуемые вещества.Диэлектрические и магнитные свойства последних, в общем случае описывающиеся тензорами диэлектрической и магнитл л ной проницаемоетей б ,ju , могут существенным образом изменять поляризационные и спектральные характеристики ОР. Естественно, при использовании ОР для изучения явления магнитного резонанса н) Впервые экспериментальные исследования дифракционных полей в ОР были проведены в начале 70-х годов в работах А.А.Вер-тия. необходимо знать, к каким изменениям внутренних полей OP, а также спектра его колебаний приведет помещение в их объем маг-нитодиэлектриков. В оптическом диапазоне длин волн проведено достаточно полное изучение [85,86] влияния различного сорта анизотропных элементов на спектральные и поляризационные характеристики колебаний ОР. В ММВ диапазоне влияние анизотропных элементов на свойства ОР практически не исследовалось. В [87-88] рассматривается ОР в ММВ диапазоне с диэлектрическими слоями, а в [89] изучается влияние диэлектрика на собственные частоты резонансных колебаний. Однако в этих работах не учитывается тот факт, что изучаемые в радиоспектроскопии вещества проявляют анизотропию магнитных свойств.

Настоящая диссертационная работа посвящена развитию квазиоптического метода радиоспектроскопии магнитного резонанса в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн.

Цель работы заключается в создании и развитии метода исследования магнитного резонанса в ММВ диапазоне длин волн на основе квазиоптического резонатора и его применения для изучения спектральных и релаксационных характеристик веществ поляризованных ядерных мишеней.

Структура работы. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и приложений.

Основные результаты, полученные в диссертационной работе, заключаются в следующем:

I. В большинстве приборов ММВ диапазона, использующих открытые резонансные системы, резонатор помещается в металлический экран (корпус ГДИ, стенки соленоида в радиоспектрометре и т.д.). Поэтому с целью эффективного применения ОР в приборах ММВ диапазона, в частности в радиоспектрометрах, изучены внешние дифракционные поля ОР, а также влияние металлических экранов на спектральные свойства резонаторов. В результате экспериментального исследования и численного расчета пространственной структуры внешних дифракционных полей ОР на основном и высших типах колебаний выяснено, что:

I.I. ОР имеет внешнее дифракционное поле, обладающее сложной пространственной поляризационной структурой. Причем.симметрия ближнего дифракционного поля на ортогональных компонентах различна. Для основной поляризации она совпадает с координатными осями системы, связанными с направлением возбуждающего поля. Для кросс-поляризованного поля оси симметрии развернуты на 45° по отношению к осям симметрии поля на основной поляризации.Симметрия пространственного распределения дифракционного поля не нарушается при помещении ОР в соосный цилиндрический экран.

1.2. Диаграммы направленности дифракционных полей ОР для основного и высших типов колебаний имеют общие характерные черты: а) основное излучение сосредоточено вблизи оси резонатора ; б) поле на кросс-поляризованной компоненте принимает минимальное значение в направлении оси системы; в) уменьшение радиуса апертуры зеркал ОР приводит к увеличению ширины центрального лепестка диаграмм направленности и уменьшению количества боковых лепестков. Однако уровень дифракционного излучения из ОР, возбужденного на высших типах колебаний, существенно выше, чем из ОР, возбужденного на основном типе колебаний.

1.3. При отношении djR<c. 0,2 влияние цилиндрического экрана на спектр ОР становится незначительным. При помещении ОР в экран с продольными щелями типы колебаний цилиндрического резонатора не возбуждаются.

2. В большинстве случаев в радиоспектроскопии магнитного резонанса исследуются магнитные свойства диэлектриков. В связи с этим в работе изучено влияние диэлектрических слоев - как изотропных, так и анизотропных - на спектральные и поляризационные характеристики ОР.

2.1. В результате проведенных исследований разработаны: а) способ, позволяющий идентифицировать тип анизотропии методом круговых диаграмм; б) метод измерения диэлектрической проницаемости тонких пленок и определения величины ее анизотропии.

2.2. Эффект резонансного парамагнитного вращения, присущий явлению ЭПР в резонансных ячейках радиоспектрометров открытого типа, приводит к изменению спектра ОР, что в свою очередь ухудшает разрешающую способность прибора. Применение специальной кюветы с анизотропным диэлектриком позволяет использовать систему автоматической подстройки частоты, исключающую искажения формы линий поглощения.

3. В работе проведены экспериментальные и теоретические исследования электродинамических свойств ОР - резонансной ячейки спектрометра магнитного резонанса. Выяснено, что:

3.1. Конфигурация отражателей ОР и расстояние между ними должны быть такими, что d/R = 0*0,5. Причем при малых размерах апертур (ко^ 30) для достижения максимальной абсолютной и концентрационной чувствительности необходимо выбирать величину

C/IR+ 0,2.

3.2. При использовании в радиоспектрометре полусимметричного ОР исследуемое вещество (либо кювету с ним) следует располагать вблизи плоского отражателя, а в случае симметричного резонатора - в области горловины пучка. При этом изучаемый образец должен иметь форму тонкого диска ( I).

3.3. Если размеры исследуемого образца оказываются меньше диаметра пятна поля на зеркале ОР, необходимо использовать плоское зеркало с подвижным поршнем в центре. Диаметр поршня должен быть примерно равен диаметру образца.

4. Проведенные исследования электродинамических свойств ОР, а также оптимизация его параметров позволили разработать квазиоптический радиоспектрометр магнитного резонанса, работающий в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн. Концентрационная чувствительность созданного радиоспектрометра существенно лучше (3,3*10® (п.ц.) смэ1 при Т = 4,2°К), чем у спектрометра с резонансной ячейкой в виде объемного резонатора. Абсолютная чувствительность оказывается одного порядка для спектрометров с 0Р и объемными резонаторами.

5. На базе разработанного квазиоптического радиоспектрометра проведены исследования спектральных и релаксационных характеристик растворов стабильных комплексов Сг - веществ для поляризованных ядерных мишеней в коротковолновой части миллиметрового диапазона. Установлено, что:

5.1. Форма линии поглощения ЭПР замороженных растворов неоднородно уширена за счет аксиальной анизотропии д -фактора. Величина е i изученных комплексов лежит в водит к улучшению временной стабильности комплексов в растворах в 2-3 раза, уменьшению величины анизотропии р -фактора.

5.3. Релаксационный процесс в замороженных растворах комплексов Сг определяется двумя механизмами: спин-решеточной релаксацией и спектральной диффузией в контуре линии поглощения.

5.4. Основным механизмом процесса, обеспечивающего динамическую поляризацию ядер, является динамическое охлаждение диполь--дипольного электронного резервуара.

Дальнейшую программу исследований в области радиоспектроскопии ММВ диапазона можно сформулировать следующим образом:

I. В области разработки резонансных ячеек радиоспектрометров на базе ОР представляется перспективным проведение исследований по следующим направлениям:

1.1. Изучение электродинамических свойств малогабаритных ОР с цилиндрическими зеркалами.

1.2. Разработка резонансных ячеек радиоспектрометров с распределенными элементами связи. Применение таких элементов связи становится актуальным при использовании ОР с малыми апертурами зеркал.

1.3. Создание радиоспектрометров магнитного резонанса на базе ОР, реализующих метод двойного электронно-ядерного резонанса (ОР с радиочастотным контуром в виде двойной дифракционной решетки).

1.4. Повышение чувствительности радиоспектромттров за счет пределах

5.2. Введение краун-эфира в стабильные комплексы Сг прииспользования эффекта резонансного парамагнитного вращения. Создание спиновых индукторов на базе ОР.

2. В области исследования релаксационных явлений и процессов ДЛЯ:

2.1. Проведение экспериментального изучения температурных зависимостей длины спектральной диффузии в области h^/h Т = 0,5 «■ 10. Такие исследования позволят проверить теоретически предсказанный экстремум этого параметра при h^/'кТ- 1,53.

2.2. Изучение взаимодействий между электронными и ядерными спиновыми системами в области сверхнизких температур в коротковолновой части миллиметрового диапазона.

2.3. Исследование новых классов веществ с целью их применения в поляризованных ядерных мишенях. Например, в веществах, где парамагнитные центры обусловлены радиационными дефектами.

2.4. С целью определения оптимальных концентраций комплексов Сг (НМВА) в растворах дейтерированных многоатомных спиртов целесообразно проведение комплексных исследований их спектральных и релаксационных характеристик.

В заключение считаю своим приятным долгом выразить благодарность научному руководителю - старшему научному сотруднику, кандидату физико-математических наук А.А.Вертию за постановку задачи, постоянное руководство при ее выполнении, а также академику АН УССР, профессору В.П.Шестопалову за консультации и обсуждение результатов исследований.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертационной работе на основании подробного изучения электродинамических свойств ОР развит квазиоптический метод исследования магнитного резонанса в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн. На базе разработанного квазиоптического радиоспектрометра проведены комплексные исследования спектральных и релаксационных характеристик веществ поляризованных ядерных мишеней при условиях И > ИТ.

1. Bystrov V.P., Irisova K«A., Kozlov G.V. et. al. Spectrometer for solid state investigations. - Proceed» of the Third International Conference on Submillimeter Waves Surrey, England, 1978, p. 167-168.

2. Кононенко В.JI., Мальцев В. И. Диэлектрические характеристики водных растворов ацетона, диоксана, диметилсульфаксида в субмиллиметровой области спектра. М., 1981 ( препринт / АН СССР: ФИАН, № 116).

3. Девятков Н.Д. Взаимодействие миллиметрового излучения с биологически активными соединениями и полярными жидкостями. -Радиотехника и электроника, 1978, т.23, № 9, с.1882.

4. Мериакри В.В. Лучеводная спектроскопия субмиллиметрового диапазона и ее применение для исследования диэлектрическихи магнитных материалов: Автореф.дис. . докт.физ.-мат.наук. Москва, 1977. - 35 с.

5. Андреев Г.А., Киритов В.П. Рассеяние миллиметровых волн земными покровами. В кн.: П Всесоюз.симп. по мм и субмм волнам (Харьков, 1978 г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ

6. АН УССР, 1978, т.2, с.140-141.

7. Reinwater J.H. Radiometers: Electronic eyes that see noise.

8. Microwaves, 1978, v. 17, N 9, P. 58-62.

9. Hayes D.T., Lammers U.H.W., Marr R.A. Multipath propagationof MM waves over snow covered terrain. - Int. URSI Symp. 1980, Electromagnetic Waves, Munich, 1980, Munchen, 1980, 244 B/I - 244 B/3.

10. Бразис P.С., Пожела Ю.К. Активные взаимодействия электромагнитных волн с полупроводниковой плазмой. В кн.: 3-й Вее-союз.симп.по мм и субмм волнам (Горький, 1980 г.): Тез.докл. Горький: Ротапринт ИПФ АН СССР, 1980, с.215-216.

11. Москалев И.Н., Стефановский A.M. Измерение пространственного распределения плотности плазмы с помощью открытого бочкообразного резонатора. Журн.тех.физ., 1972, т.42, № 6,с.1224-- 1234.

12. Москалев И.Н. Распространение резонаторного метода определения плотности плазмы и ее распространение на большие концентрации и объемы. Журн.тех.физ., 1976, т.46,№ I, с.90-108.

13. Воронин А.В., Кузнецов В.М., Тумакаев Г.К. Измерение концентрации электронов в плазме с помощью субмиллиметрового интерферометра с делением волнового фронта. Журн.тех.физ., I9SI, т.51, № II, с.2299-2301.

14. Киселев Ю.Ф. Динамическая поляризация протонов при сверхнизких температурах: Автореф.дис. . физ.-мат.наук. Дубна, 1979. - 16 с.

15. Пул Ч. Техника ЭПР-спектроскопии. М.: Мир, 1970. - 357 с.

16. Гринберг О.Я., Дубинский А.А., Оранский Л.Г. и др. Спектроскопия ЭПР в миллиметровом диапазоне длин волн. В кн. :

17. Нетепловые эффекты миллиметрового излучения. М.: 1981, с.42 - 74.

18. Интерпретация сложных спектров / Г.М.Жидомиров, Я.С.Лебедев, С.Н.Добряков и др. М.: Наука, 1975. - 170 с.

19. Блюменфельд Л.А., Воеводский В.В., Семенов А.Г. Применение ЭПР в химии. Изд-во СО АН СССР, Наука, 1962. - 412 с.

20. Гринберг О.Я., Дубинский А.А., Шувалов В.Ф. и др. Спектрометр ЭПР в 2-миллиметровом диапазоне. Докл.АН СССР, 1976, т.230, №4, с.804.

21. Grinberg O.Ya., Dybinsky A*A,, Moravsky А.Р. et. al. 2 mm wave band ESR of ROg radicals. Proceed. 20-Congress Ampere С Tallin, 1978 ): Berlin, Heidelberg, New-York, Springer-Verlag, 1979» P. 571.

22. Галкин А.А., Гринев Г.Г., Курочкин В.И., Немченко Э.Д. Резонансный радиодефектоскоп двухмиллиметрового диапазона для низкотемпературных исследований. Дефектоскопия, 1976, № 4, с.121-124.

23. Lebedev Ya.S. Submillimeter magnetic resonance in chemical physics. Proceed. 20 Congress Ampere ( Tallin, 1978 ): Berlin, Heidelberg, New-York, Springer - Verlag, 1979» P*567#

24. Дкефрис К. Динамическая ориентация ядер. М.: Мир, 1965. -319 с.

25. Derkach A.Ya,, Zhebrovskij Yu.V*,Karnaukhov I.M. et. al# Positive pion production from polarized protons by linearly polarized proton in the energy range 280-420 MeV Nucl.-Phys., 198I, p. 397-413.

26. Беляев А.А., Гетьман B.A., Горбенко В.Г. и др. Поляризационные параметры IL , Т и Р для реакции в интервале энергий фотонов 280-450 МеВ. В кн.: Вопросы атомной науки и техники. Серия: Общая ядерная физика, 1982, вып.1 (19),с.3--9.

27. Беляев А.А., Гетьман В.А., Горбенко В.Г. и др. Исследованием- реакции на поляризованных протонах. Ядернаяфизика, 1982, т.35, № 2, с.373-375.

28. Абрагам А. Ядерный магнетизм. М.: Изд-во иностр.лит., 1973. - 475 с.

29. Ацаркин В.А. Динамическая поляризация ядер в твердых диэлектриках. М.: Наука, 1980. - 195 с.

30. Хуцишвили Г.Р. Эффект Оверхаузера и родственные явления. -Усп.физ.наук, I960, т.71, с.9.

31. Буишвили Л.Л., Звиадзе М.Д., Хуцишвили Г.Р. Квантовостатис-тическая теория динамической поляризации ядер в случае неоднородно уширенных линий ЭПР. ЖЭТФ, 1968, т.54, № 3, с.876.

32. Кессених А.В., Маненков А.А. Динамическая поляризация ядер при насыщении неоднородно уширенных линий электронного парамагнитного резонанса. ФТТ, 1963, т.5, № 4, с.1143-1146.

33. Buishvili L.L., Zviadadze M.D., Porina K.Relaxation and nuclear dynamic polarization in the case of inhomogeneous EPR broadelug. Phys. State Solid (b), 1972, v.54, N2, pe40I-412.

34. Hwang C.F., Hill D.A. lew effects un dynamic polarization.-Phys. Rev. Lett. 1967, v.I8, p.II0-II2.

35. Кожушнер M.A. Поляризация ядер методом динамического охлаждения. ЖЭТФ, 1969, т.56, № I, с.246-255.

36. Кожушнер М.А., Провоторов Б.Н. К теории динамической поляризации ядер в кристаллах. ФТТ, 1964, т.6, № 5,с.1472-1475.

37. Boer W., liinikovsky Т.О. Dynamic proton polarization in pro-pannedid below 0,5 K. lucl. Instrum. and Met., 1974, v.114, I 3, P*4-95-4-98.

38. Борисов H.C., Бунятова Э.И., Киселев Ю.Ф. и др. Протонная замороженная мишень. Дубна, 1976. - 17 с. (препринт / ОИЯИ, № 13- 10257).

39. Mango S., Runolfsson 0, Borgini М. A butanol polarized proton target. Hucl. Instrum. and Met., 1969» v. 72, U I, p.45-50.

40. Glattli H., Odehnal M., Ezratty I. et al. Polarization dyna-mique des protons dans Le Glycol Ethylique. Phys. Lett.,1969, v. A29, * 5, p.250 251.

41. Be Boer В., Dynamic orientation of nuclei at low temperatures. Preprint CERH, H 74 - II, Geneva, 1974, 98p.

42. Krumpole M., De Boer B.G., Rocek I. A stable chromium (V) compound synthesis properties, and crystal structure of potassium Bis (2-hydroxy-2-methylbutyrato) oxochromate (V) mo-nohydrate. Journ. of the Amer. Chamical Soc., 1978.

43. Hiinikovski Т.О. Recent development in polarized targets at CERH. CERN, Geneva, Switzerland, Reprinted from AIP Conference Proceed. H 51» p.62-69«

44. Ацаркин В.A., Васнева Г.А., Новиков Е.А. Исследование механизма динамической поляризации ядер методом двухчастотной накачки. ЖЭТФ, 1975, т.68, вып.4, с.1491-1499.

45. Ацаркин В.А., Мефед А.Е., Родак М.И. Связь электронных спин-спиновых взаимодействий с поляризацией и релаксацией ядер в рубине. -ЖЭТФ, 1968, т.55, вып.5(П), с.1671-1686.

46. Ацаркин В.А., Родак М.И. Температура спин-спиновых взаимодействий в электронном парамагнитном резонансе. Успех.физ.наук, 1972, т.107, вып.I, с.3-27.

47. Atsarkin V.A., Vasneva G.A., Mefed А.Е., Ryabushkin O.A. The enhanced longitudinal susceptibility effect (ELSE) and its applications in magnetic resomance. Bulltin of Magnetic Resonance, 1980, v.I, К 5, p.159 - 156»

48. Borghini M., Scheffler K. Experimental edidence for dynamic nuclear polarization by cooling of electron spin-spin interactions. Phys. Rev. Lett., 1971, v. 26, H 22, p.1562-1565.

49. Буишвили Л.Л., Гиоргадзе Н.Г., Давитулиани А.А. О насыщении неоднородно уширенной линии ЭПР при низких температурах. -ЖЭТФ, 1974, т.67, вып.I (7), с.161-167.

50. Абесадзе Т.Ш., Буишвили Л.Л. Спектральная диффузия при низких температурах. §ТТ, 1976, т.8, с.2158-2161.

51. Абесадзе Т.Ш. Кросс-релаксация и спектральная диффузия при низких температурах: Автореф.дис. . канд.физ.-мат.наук. -Тбилиси, 1978. 14 с.

52. Александров И.В. Теория магнитной релаксации. М.: Наука,1975. 399 с.

53. Кочелаев Б.И., Нигматулин P.P. К теории насыщения парамагнитного резонанса в твердом теле при низких температурах. -ФТТ, 1972, т.14, № II, с.3413-3419.

54. Санина В.А., Мандель B.C., Гуревич А.Г., Головенчик Е.И. Спектрометр для исследования антиферромагнитного резонанса в двухмиллиметровом диапазоне СВЧ. ПТЭ, 1968, № 2, с.133- 136.

55. Кочарян К.Н., Мирзаханян А.А. Чувствительный ЭПР-спектрометр миллиметрового диапазона. Изв.АН Армянской ССР, Физика.1976, № II, с.484-488.

56. Лукин С.Н., Немченко Э.Д., Оранский Л.Г. Резонатор миллиметрового диапазона для спектрометра ЭПР. ПТЭ, 1974, № 4, C.II6-II7.

57. Буланый М.Ф., Привалов Е.Н. Применение биконических резонаторов в радиоспектрометрах ЭПР. Материалы и приборы радиоэлектрон. , Днепропетровск, 1982, с.161-165.

58. Барчуков А.И., Прохоров A.M. Экспериментальное исследование дисковых резонаторов в миллиметровом диапазоне длин волн. -Радиотехника и электроника, 1959, т.4, № 12, с.2094-2095.

59. Зверева Г.А., Ирисова Н.А., Мандельштам Г.С., Прохоров A.M. Исследование ЭПР иона 2 в коротковолновой части субмиллиметрового диапазона. Докл.АН СССР,1970, т.193,№ 4, с.791- 794.

60. Виноградов Е.А., Ирисова Н.А., Мандельштам Т.С. и др. Резо1. У+зв корунде на длине волны Л = 1,21мм. Письма в ЖЭТФ, 1966, т.4, вып.9, с.373-375.

61. Выставкин А.Н., Губанков В.Н., Казанцев Ю.Н., Павлов Н.Б. Открытый резонатор для исследования свойств твердого тела при низких температурах. ПТЭ, 1968, № I, с.138-140.

62. Петунин А.И., Звягин А.И., Дюбко В.Ф. и др. Радиоспектрометр мм и субмм диапазонов волн. ПТЭ, 1970, № 4, с.163-165.

63. Прозорова JI.A., Максименков П.П. Применение открытого резонатора в магнитном спектрометре. В кн.: Электроника больших мощностей. М.: Наука, 1968, № 5, с.59-63.

64. Галкин А.А., Гринев Г.Г., Курочкин В.И., Немченко Э.О. Резонансный радиодефектоскоп двухмиллиметрового диапазона для низкотемпературных исследований. Дефектоскопия, 1976, № 4, с.121-124.

65. Камышан А.В., Камышан В.В. О возбуждении открытого резонатора из волновода отверстием связи. Радиотехника, 1972, вып.20, с.203-207.

66. Казанцев Ю.Н. Расчет характеристик открытых резонаторов. -Изв.вузов. Радиофизика, 1967, т.10, №4, с.518-529. Wilson М.С., Hull G.F. On the Faraday effect at microwave frequencies. Phys. Rev., I94S, v. 74, N 5-6, p.7II.

67. Непримеров H.H. Экспериментальное подтверждение формулы резонансного парамагнитного вращения. Изв.АН СССР, 1956,т.20, № II, с.1236-1237.

68. Непримеров Н.Н. Об измерении резонансного парамагнитного поглощения методом стоячих волн в сантиметровом диапазоне. -Изв.АН СССР, 1954, т.28, № 3, с.360-367.

69. Шекун А.Я. О вращении плоскости поляризации микроволн в парамагнетиках.- Изв.АН СССР, 1956, т.20, № II, с.1262-1264.

70. Циршьникова Л.М., Шапошников И. Г. О феноменологической теории резонансного парамагнитного вращения. Изв.АН СССР, 1956, т.20, № II, с.1251-1254.

71. Portis A.M. Teaney dale microwave Faraday rotation: design and analysis of bimodal cavity. Journ. of Appl. Phys., 1958, v. 29, IT 12, p. 1692 - 1698.

72. Косарев Е.Л. Разрежение спектра открытого резонатора с помощью эшелетной решетки. Письма в ЖЭТФ, 1966, т.З, № 7, с.295-298.

73. Маненков А.Б. Исследование открытого резонатора с концентрацией поля. В кн.: Электроника больших мощностей. - М.: Наука, 1968, № 5, с.64-80.

74. Каценеленбаум Б.З., Сивов А.Н. Строгая постановка задачи о свободных и вынужденных колебаниях открытых резонаторов. -Радиотехника и электроника, 1967, т.12, № 7, с.1184-1191.

75. Борзенков А.В., Сологуб В.Г. 0 рассеянии плоской волны двумя ленточными резонаторами. Радиотехника и электроника, 1975, т.20, № 5, с.925-935.

76. Мележик П.Н. К теории свободных и вынужденных электромагнитных колебаний в открытых цилиндрических структурах: Автореф. дис. ь,4 4 канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1980. - 20 с.

77. Виноградов С.С., З^чкин Ю.А., Шестопалов В.П. К теории рассеяния волн на незамкнутых экранах сферической формы. Докл. АН УССР, 1981, т.256, № 6, с.1346.

78. Уфимцев П.Я. Дифракционное поле открытого резонатора. Радиотехника и электроника, 1974, т.19, № 5, с.980-994.

79. Попенко Н.А. Исследование открытых резонаторов миллиметрового диапазона с неоднородностями: Автореф.дис. . канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1981. - 20 с.

80. Шестопалов В.П. Дифракционная электроника. Харьков: Высшаяшкола, 1976. 231 с.

81. De Laung Н. Polarization properties of optical resonators passive and active. Philips. Res. Reports,1964,v.19,p.429.

82. Молчанов В.Я., Скротский Г.В. Матричный метод вычисления собственных состояний поляризации анизотропных оптических резонаторов. Квантовая электроника, 1978, № 4, с.3-26.

83. Jones P.G. The measurement of dielectric anisotropy using a microwave open resonator. J. Phys. D. Phys., 1976, v.9, N 5, p.819-827.

84. Вайнштейн JI.А. Открытые волноводы. M.: Советское радио, 1966. - 474 с.

85. Андросов В.П., Велиев Э.И., Вертий А.А. Поляризационные и спектральные характеристики открытых резонаторов с внутренними неоднородностями. Изв.вузов, Радиофизика,1983, т.26, № 3, с.318-328.

86. Вертий А.А., Иванченко И.В., Попенко Н.А., Попков Ю.П., Шес-топалов В.П. Исследование анизотропных пленок резонансным методом. Изв.вузов, Радиофизика,1983, т.26,№ 5, с.616-624.

87. Вертий А.А., Деркач В.Н., Попков Ю.П. Метод резонансной по-ляриметрии в миллиметровом диапазоне. В кн.: Физика и техника миллиметровых и субмиллиметровых волн. - Киев: Наукова думка, 1983, с.68-78.

88. Андросов В.П., Вертий А.А., Иванченко И.В., Попенко Н.А.Попков Ю.П.Исследование поляризационных свойств резонансных квазиоптических пучков. В кн.:Физика и техника миллиметровых и субмиллиметровых волн. - Киев: Наукова думка,1983, с.79-90.

89. Вертий А.А., Деркач В.Н., Попков Ю.П.,Шестопалов В.П. Спектр-поляриметр магнитного резонанса в миллиметровом диапазоне длин волн. ПТЭ, 1983, № I, с.127-129.

90. Androsov V.P., Vertiy А.А., Popkov Yu.P., Shestopalov V.P.

91. Application of 150 GHz quasi-optical EPR and EHDOR systems to examinations of materials for polarized nuclear targets.-International Journ. of Infrared and Millimeter Waves, 1982, v.3, N 5, p.597-606.

92. Vertiy A.A., Popkov Yu.P., Shestopalov V.P. Spectral andVrelaxation-time measurements in HMBA Cr radical at 150 GHz.-International Journ. of Infrared and Millimeter Waves, 1984, v.5, N 2, p.191-206.

93. Вертий A.A., Шестопалов В.П., Попков Ю.П. и др. Исследование динамической поляризации протонов в этиленгликоле и 1,2 про-пиленгликоле со стабильным радикалом Сг . Докл. АН СССР, 1981, т.260, № 5, с.1093-1095.

94. Вертий А.А., Попков Ю.П., Шестопалов В.П. Влияние спектральной диффузии на релаксацию стабильного радикала НМВА 6г в 1,2 пропиленгликоле. - Докл. АН СССР, 1983, т.273, № 6, с.1348-1351.

95. Вертий А.А., Иванченко И.В., Попков Ю.П., Шестопалов В.П. Поляриметрия резонансных квазиоптических пучков. Харьков, 1979. - 39 с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 134).

96. Вертий А.А., Попенко Н.А., Попков Ю.П. Исследование дифракции волн в открытых резонаторах миллиметрового диапазона. Харьков, 1981. - 36 с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 176).

97. Вертий А.А.,Попков Ю.П., Шестопалов В.П. Исследование основных характеристик квазиоптической резонансной ячейки радиоспектрометра на миллиметровых волнах. Харьков,1983. - 47с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 208).

98. А.с. № 868506 (СССР). Резонансная система спектрометра двойного электронно-ядерного резонанса /В.П.Андросов, А.А.Вертий, Ю.П.Попков, В.П.Шестопалов. Опубл. в Б.И., 1981, № 36.

99. А.с. № 1062580 (СССР). Резонансная ячейка спектрометра магнитного резонанса / А.А.Вертий, Н.А.Попенко, Ю.П.Попков, В.П.Шеетопалов. Опубл. в Б.И., 1983, №47.

100. Вертий А.А., Попков Ю.П., Шеетопалов В.П. Резонансный поляриметр. В кн.: 2-й Всесоюз.симп.по мм и субмм волнам (Харьков, 1978г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ АН УССР, 1978. т.2, с.213.

101. Вертий A.A., Попков Ю.П. Изучение анизотропных диэлектриков в квазиоптических резонаторах. В кн.: Использование современных физических методов в неразрушающих исследованиях и контроле (Хабаровск, 1981г.): Тез.докл. Хабаровск,1981, т.2, с.74-75.

102. Вертий А.А., Попков Ю.П. Метод круговых поляризационных диаграмм в исследованиях анизотропии веществ. В кн.:

103. Оптические и радиоволновые методы и средства неразрушающе-го контроля качества материалов и изделий (Фергана, 1981г.): Тез.докл. 1-й Всесоюзн.межвузовской конф., Фергана, 1981, с.83-84.

104. НО. УфимцецуП.Я. Метод краевых волн в физической теории дифракции. М.: Сов.радио, 1962. - 242 с.

105. XII. Третьякова С.С., Третьяков О.А., Шестопалов В.П. Дифракция волновых пучков на плоских периодических структурах. Радиотехника и электроника, 1972, т.17, № 7, с.1366-1373.

106. Аустон Д., Примич Р., Хаями Р. Об использовании резонаторов Фабри-Перо для СВЧ диагностики плазмы. В кн.: Квазиоптика. - М.: Мир, 1966, с.387-423.

107. Вертий А.А. Измерение кросс-компоненты краевой волны в квазиоптическом открытом резонаторе. Докл.АН УССР, 1981, сер.А, № 6, с.64-66.

108. Андросов В.П., Вертий А.А. Анализ электромагнитного поля в открытом резонаторе. Укр.физ.журнал, 1982, т.27, № 9, с.1290-1295.

109. Вертий А.А., Деркач В.Н., Попенко Н.А., Шестопалов В.П. Экспериментальное исследование характеристик открытых резонаторов в цилиндрических оболочках. Укр.физ.журнал, 1978,т.23, № 10, с.1666-1672.

110. Иванченко И.В. Резонансная интерферометрия миллиметрового диапазона; Автореф.дис. . канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1979. - 27 с.

111. Белов Ю.А., Больбух Т.В., Малеев В.Я. Спектроскопические исследования пленок ДНК с красителями. В кн.: П Всесоюзная конференция по спектроскопии биополимеров (Харьков, 1974 г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ АН УССР, 1974, с.8.

112. Бреховских Л.М. Волны в слоистых средах. М.: АН СССР, 1957, с.43.

113. Дрягин Ю.А., Чухничев А.Н. Измерение параметров твердых диэлектриков в коротковолновой части миллиметрового диапазона резонансным методом. Изв.вузов. Радиофизика, 1969,т.12, If» 8, с.1245-1248.

114. Cullen A.L., Yu Р.К» The accurate measurement of permittivity by means of an open resonators. Proc. Royal Society, 1971, v.325, p.493-509.

115. Касандрова O.H., Лебедев B.B. Обработка результатов наблюдений. M.: Наука, 1970. - 104 с.

116. Вертий А.А., Иванченко И.В., Шестопалов В.П. Экспериментальное исследование квазиоптического открытого резонатора с анизотропным заполнением. Радиотехника и электроника,1981, т.26, № 2, с.294.

117. Гуревич А.Г. Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках. М.: Наука, 1973. - 230 с.

118. Лаке Б., Баттон К. Сверхвысокочастотные ферриты и ферромагнетики. М.: Мир, 1965. - 675 с.

119. Clark P. A self consistent field analysis of spherical-mirror Pabry-Perot resonators. Proc. IEEE, 1965» v.53» p.36-41.

120. Никольский B.B. Электродинамика и распространение радиоволн М.: Наука, 1973. - 481 с.

121. Гарифьянов H.C., Козырев Б.М., Федоров B.H. Ширина линии ЭПР жидких растворов этиленгликолевого комплекса для четных и нечетных изотопов хрома. Докл.АН CCCP,I968,T.I78,M,c.808-8IQ

122. Лебедев Я.С., Муромцев В.И. ЭПР и релаксация стабилизированных радикалов. М.: Химия, 1972. - 255 с.

123. Верц Д., Болтон Д. Теория и практические приложения метода ЭПР. М.: Мир, 1975. - 548 с.

124. Песковацкий С.А., Щульга В.М. Спин-решеточная релаксация в рубине при низких температурах. ФТТ, 1971, т.13, вып.12, с.3606-3615.

125. Шевченко А.К. Спин-решеточная релаксация в рубине при больших магнитных полях. ФТТ, 1970, т.12, вып.12,с.3537-3542.

126. Дараселия Д.И., Епифанов А.С., Маненков А.А. Релаксация в неоднородно уширенных линиях ЭПР. ЖЭТФ, 1970, т.59, вып.28, с.455-456.

127. Буишвили Л.Л., Звиадзе М.Д., Хуцишвили Г.Р. Роль спектральной диффузии и диполь-дипольного резервуара при насыщении неоднородно уширенной линии. ЖЭТФ,1969,т.56,вып.I,с.200-208.

128. Альтшулер С.А., Козырев Б.М. Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп. М.: Наука, 1972,

129. Borghini М. Spin-temperature model of nuclear-dynamic polarization using free radicals. Phys. Rev. Lett., 1968, v.20, p.419-421.

130. Бунятова Э.И., Галимов Р.Н., Лучкина С.А. Исследование методом ЭПР стабильного комплекса хрома (У) в различных растворителях. Дубна, 1982. - 8 с.(Препринт/ АН СССР: ОИЯИ, № 12-82732).