Механика дисперсных сред в технологических процессах тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.05 ВАК РФ

ПСКОВСКИЙ ОРДЕНА ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ"' ФШИКО- ТЕХНИЧЕС1СЙ ИНСТИТУТ

На призах -рукописи

01.02.05 - Механика жидкости, газа и плазмы

ч} ■ó

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Москва - 19SE3

„ о _

' Работа выполнена а К'оскоьеком высшек училища радиоэлектроники ПВО Научный руководитель : академик РАЬ В. В. С ¿руминский •

Офидиальныэ оппоненты:

доктор ихнкческих :шук, поофессор Л.П.Холлрнов доктор) технических наук, профессор В.М.Ольеский

Ведущая ор1анизадия: Институт неорганической, химии РАН .-

* % у

Задита состоится "/<?" 1 Ь56г. в часов ^рмин. на

заседании диссертационного соь>та K-0fi3.yi.Ci5 по защитам диёеер- . гаций на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук при Московском физики-техническом институте. 141700 Москорс-:сая область, город Долгопрудный, Институтский переулок, дом 91, •

О диссертацией можно ознакомиться р. ОиОлиотеке КШ'И.

Автореферат разослан ". 1996г.

Ученый секретарь'диссертационного сонета К-053,91.05 кандидат технчческих наук

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ¡АБОТЫ

Актуальность темы. Использование пористых гетерогенных сред обусловило . Оурное развитие ряда отраслей промышленности. Интенсивные исследования'влияния молекулярной динамики на явления • переноса, проведенные в последние годы, позволили накопить значительный опыт г теоретическом исследовании фя&иЧеских процессов в дисперсных средах. В настоящее время возникает задача обобщения этого опыта: детальное доследование полей скоростей, 'концентраций и температуры компонент газовых смесей в гетерогенных, средах и газодинамическое обоснование континуальных моделе:"; явлений переноса различных процессов, изучение областей-применимости этих моделей. ■

.Основная проблема механики дисперсных сред в технологических процессах заключается р исследование явлении тепло- и маосообмена в пористой среде, в обосновывают квазйгомогенкой модели течения плотной газовой смеси в пористой среде,' а такие, з исследовании га-вокинетических эффекте« движения смеси в пористых средах с гетерогенными процессами.. • '

Исследование основной проблемы свяьано с решением следующих задачу . .-.,.''

1. А.налиь в рамках-данной'континуальной модели распределения волей концентраций и температур .при ограниченном подводе массы и .-тепла к пористому слою с интенсивными гетерогенными процессами. Газокинетическое обоснование континуальной модели явлений переноса в пористой ерг'де для широкого интервала давлений (глава 1.).

2. Анадив влияния газокинетических, эффектов на движение газовой смеси в пористых средах: расчет коэффициентов сколькёния в поде градиентов скоростей, температур и концентраций; расчет и поле аксиального ганоього потока л парциального потока на поверхность с гетерогенными процессами (глава 2).

3. Построение асимптотического разложения решения краевой задачи для сингулярно возмущении* уравнений и исследование на его основе динамики взаимодействия. полем концентраций и скорости в капилляре с гетерогенными процессами. Построение асимпуотического разложения двухточечной краевой задачи в случае неивотчрмической системы и аналитическое исследование явлений неоднозначного распределения полей концентраций и температур (глава 3),

Научная новизна результатов заключается в следующем. ■ ■

. Построено асимптотическое разложение двухточечной краевой задачи для дифференциального ур«йньния второго поряд.л при нахождении распределения полей концентраций и ".^мператур в пористой сррце с интенсивными неизотермичесгсиш гетерогенными процессами. Определены области неоднозначности распределения полей ¡-.шЦентраций и темпера-туо в каталитическом слой при конечном сопротивлении г..этокам тепла и массы. С использованием газокинетического ' подхода. обосновано уравгенил Стейана-^'аксвелла дJ[я .' течения газовой смеси г пористой среде при повышенных, давлениях. _

• На основе решения уравнения Еолыдаана вычислены коэффициенты '..скольжения и-потоки, в поре, необходимые для построения контш;ушь- • при модели явлений переноса в'акгквной пористой-среде.

-Разработан аналитический метод исследования явлений переноса- в дисперсной среде с неияотермическимй процессами. Проведено''детальное исследование явления неоднозначности режимов распределения полей концентраций в адиабатическом случае.

На гащиту выносятся научные положения и результаты, связанные с решением сформулированной выше ОСНОВНОЙ ПРОБЛЕМЫ и имеющие научную новизну. ; ■ . ■

'.I. Мл'од решения краевой задачи для уравнения второго порядка при нахождении неоднозначных распределений полей концентраций'и температур при конечном . сопротивлении потокам тепла и массы в пористой катал::ической среди с необратиой экзотермической реакцией.'- Газо-' . кинетическое обоснование уравнений движения смеси газов в пор.ютой • среде. ,

2. Результаты, 'связанные с вычислением коэффициентов скольжения, а также парциальных погс.гаа, необходимых при построении контшуаль-. ной модели, явлений переноса в пористой среде.

3. • Аналитические методы решения и результаты асимптотического исследования явлений переноса в дисперсных средах с гетерогенными процессами. .

■ Практическая ценность. Пол/ченн неоднозначные распределения полей концентраций-и,температур при полечнии сопротивлении потокам тепла ■и .'массы. Обоснованы уравпс-шм цьш'-ияя смеси газон в пористой'среде.

Найдены зна^лшл коэффад'.етюв исил.ления г парциальных потоков для с,.,оси газов, лс-обхсд!1.УМ(■ т-л.» :;о;-;'рог.'НКл континуальной модели.

Построена методик;! расчета и р\ц,чшанц поля концентраций и темпе-

рауур в дисперсной среде с гетерогенными процессами. Анализируется сходимость асимптотических выражений для концентрации и температуры.

Апробация работы. Результаты исследований были представлены вии-манив научной общественности и одобрены.на следующих международных и всесоюзных конференциях и семинарах: Всесоюзное совещание .по применению достижений аэромеханики в химической технологии (Долгспруд- . иый,1080), Всессгазт«й семинар по применению достижений аэромеханики в химической технологии (СМНС АН СССР, 1981), Всесоюзная конферен- ■ ция по нестационарным явлениям в гетерогенном катализе (Новосибирск, 1979), Расширенное совещание-школа по использованию достижений аэромеханики и разработке нсгых проблем механики дли интенсификации химико-технол0гич.еских и биологических процессов (Северо-донск, 1985), Юбилейная 10-ая международная конференция по химической технологии, химическому оборудогашш и автоматике (Прага,1990).

Публикации. По материалам'диссертации• опубликовано 6 статей в центральных'научных журналах,' один доклад на международной'конференции и три отчета по темам!

Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, 10 параграфов, сведенных в три главы, заключения, списка использованной ' литературы из 92 наименований. Объём работы содержит страниц машинописного текста, 22 таблиции 12 риоурков по тексту диссертации.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении сформулирована актуальность изучаемой проблемы, намечены цели и задачи исследования, а также научная новизна и практическая ценность полученных результатов. • " ..

В первой главе на основе решения двухточечной краевой задачи для дифференциального уравнения второго порядка, составляющего основу квазигомогенной модели, исследуется распределение полей температуры концентрации в пористой среде с гетерйгеш-сми процессами при кц-нечном сопротивлении подводу тепла и массы. Используя реаение кинетического уравнения, обосновывается кваэнг погашая модель пористой среды. •

Во зторсй главе анализируется проблема влияния гаэокинетических"' эффектов на явления переноса в пористой среде. Вычислены скорости Диффузионного скольжения, а также аксиалыгоыё и нормальные потоки, необходимые при построении континуальной модели пористой среды. ■

В третьей главе на основе решения краевой задачи изучается распределение полей скорости, парциальной концентрации и температуры .при течении бинарной смеси в канале о гетерогенными процессами. Анализируется область неоднозначных распределений полей концентраций и температур.

I. Асимптотический анализ яиюнш! тепло- :: чассопереноса в пористом катализаторе. •

Анализу явления тепло- и масоопереноса в самках континуальной модели прсвяцены 1 и 2 параграфы первой главы. Решение многопараметричесКих уравнений, описывающих процессы, протекающие в пористой среде с гетерогенными" процессами, ^ общем случае, неоднозначно. С использованием численного интегрирования было показано, что возможно существование одного, трех, пяти стационарных решений, соответствующих различным режимам протекания гетерогенного процесса. Использование модельных допущ^ньй при аналитическом исследовании обусловлено сложностью и нелинейностью уравнений переноса. Решение с тремя стационарны!.«! режимами позволило получить изотермическую модель, .справедливую для малых изменений температуры внутри слоя.' Однако решение с пятью стационарными режимами при данном подходе не обнаружено. В первом параграфе- первой главы рчзвит метод нахождения асимптотического решения двухточечной краевой, задачи, возникающей при исследовании полей концентраций и температур в пористом слое" при протекании необратимого гетерогенного процесра и построения' искомого ремима для умеренного процесса. Аналитически ьодучены один, три и пять' режимов. Сравнение с численным результатом указывает на хорошую точность аналитического метода (таблицаЛ).

■Таблица 1. Сравнение критических значений Ф модуля Тиля, полученных Аналитически с численными данными Ариса и изотермической теорией Карберри: Т»27; В-1/3; £^,=»10; Вш=30 г •

1 1 <Й1 г . - 1 «2 ■ 1 • 1 ]■• Фз 1 Г"..... ■ г 1 "54 1 1 1 ■" ..... ".■" 1 - 1 1 1

! 0,285. 1 | 0,134 1 Г 0,289 1 1 | 0,281 : 1 1 . данные автора ' |

| 0,280 . |0,130 | 0,290 ) 0,220 ) Арис |

1 1 ■ , 1 ! 0,980 | 1 ; Карберри | .............1

Г=£7; Ь-'.ЛЗ; Hjh-100; ВщНЗОО

®2 • Фз- <Р4

0,309 0,310 • •0,194 0,125 2,850' 2,900 2,210 данные автора. Арис

Промышленные технологические процессы зачастую"протекают с участием достаточно плотных газов и дисперсных сред, когда на динамике молекул гааа и частиц дисперсной среды при столкновениях сказываются их размеры. Вторай часть данной главы пссвяцена газокинетическому обоснованию и выявлению границ применимости ¡свааигомогенной модели явлений переноса в пористой среде на основе теории'плотных гз-вов Знскога. Характерные отл'лчия математической структуры уравнений переноса для плотной многокомпонентной газовой смеси от соответствующей структуры уравнений переноса для разреженных газов исследуются в третьем параграфе первой главы. С использованием температурной зависимости первого и второго вириальннх коэффициентов'разложения уразнений состояния по плотностям, расчитакы концентрационная и температурная зависимости (рис.1) козЭДициентов переноса для пдбт-ной газоген смеси.

211 239 267 295 Рис.1. Зависимость коэффициента вязкости сыеси No-He-от температуры при 200 атм;

1 - N2, 2 - 0.16 .12 + 0.84 Не, 3 - 0.5 + 0.4 Не, 4 - Не;

Л,... - эксп (Mi Pippo), - расчет

В четвертом параграфе данной главы вычисляются диффузные потоки и анализируется структура коэффициентов диффузии для плотной газовой смеси, нес5ходимые для построения модели явлений переноса в пористой среде. Концентрационную и температурную зависимость коэффициентов, фигурирующих в континуальной модели пористой .среды, обычно определяют из экспериментов в рамках обратной краевой задачи.

II. Анализ влияния газокинетических эффектов на движение смеси газов е поре.

Структуру большинства пористых сред можно представить в виде совокупности капилляров. В. зависимости от природы пористой среды'- ее каиилляры могут быть изолированными, иметь тупиковое концы, сбшие участки и т.д. Капилляры могут им^ть распределение по радиусу, с-ладатл определенной извилистостью, иметь различную форму поперечного сечения. Структуру уравнений потока газовой смеси в капилляре в поле парциальных градиентов концентрации, температуры и давления в совокупности с моделью среды .определяют уравнения массообмена в катапизаторе.

В первом параграфе ' второй главы исследуется влияние диффузной скорости скольжения структуру потока бинарном смеси в поре. Вычислен коэффициент диффузионного скольжения бинарной смеси относи-, телько поверхности, который в случае с близкими параметрами компонент определяется -соотношением : - "

Здесь га. - парциальный ^коэффициент аккомодации, da - .диаметр молекулы; та - мпсса молекулы. Коъ^ициенты .а,Ь,.с не зависят от концентраций и сечений рассеяния. В случае максвелловского газа искомые коэффициенты принимают значения : а=0.94, b=0.79, с=0.94, которые согласуются со значениями, полученными экспериментально на основе закона Грэма и в рамка1: метода полупространственных моментов для различных бинарных газов»1, смесей (таблица 2). Таким образом, коэффициент диффузного сколь.¡.¿низ оказывается отличным от нуля даже

« случае механически эквивалентных молекул (та=шв), сечения.рассеяния которых и коэффициенты аккомодации с поверхностью не одинаковы или соответственно .

Таблица 2. Сравнение теоретического и окспериментаавного коэффициентов диффузного скольжения (Гэксп - экспериментальные данные Ло-йалки, в - экспериментальные данные из закона Грэма).

I-1—:--1-

Газ Газ 1 ГяВэкса "! Данные Лойалки| 1 ■ 0

N2 1 Н20 1 | 0.9 1 ! | 0.800 | 1.15

с2н2 | 0.13 | 0.094 • | 0.037

СоН4 I 0.73 | 0.675 Г 0.0007

сгнб | ' 0.085 ' 1 0.086 | -0.035 ■

05>. | -0.078 [ -0,086 | . -0.067

Н2 | 0 22 , I 0.214 | -0.1/8

ГО2 .1 -0.20 1 • -0.101 ;! -П *:>о и 4

с?на 1 "0.13 | -0.091 I -0.23

002 | 'иэНе | 0.11 Г 0.11Х-! 1 -0.0010

т

Еесконечный капилляр иредставляег собой.'элементарную ячейку большинства моделей пористой среды. Его радиус представляет собой характерный- масштаб изменения профиля скорости. На этом масштабе изменением концентраций и давлений при вычислении профиля скорости можно пренебречь. Длина капилляра определяет »"асштаб изменения концентраций! который, обычно, по порядку величины соответствует размерам пористого зерна.

Епагодаря малости размера капилляра по сравнению с' его длиной за-' дача определения поперечного профиля скорости газовой смеси отделяется от расчета задачи аксиальной зависимости концентраций по.длине капилляра. После определения поперечного профиля скорости задача определения профиля концентрации .сводится к решению краевой задачи.

Во втором параграфе данной главы вычислены величины расхода ' С) простого газа через сечение бесконечного капилляра в полях градиента давления и температуры при конечных числах Кнудсена. Результаты расчета расхода, выполненные на основе решения уравнения Больц-мана модифицированным методом полупространственных моментов, для различных чисел Кнудсена сравниваются с соответствующим/, резуль-

(

татами, полученным,! численным и вариационным методом. Отмечается хорошая точность метода вг«готь до Кгг-С.Ь.

^ Третий параграф второй главы посвявди исследованию парциального потока (потока реагента) на катая;г. ическую поверхность в условиях, Слизких к равиоюсиь. Получсгко азйвгтячеокэе выражение для - парциального потока на поверхность с гетерогенными процессами.' Вычислена константа скорости гетерогенного процэссл, которая зависит от вероятности данного процесса при столкновении молекулы с поверхностью, парциальных концентраций и сечения столкновения молекул. Для смеси с равными сечениями и массами структура вычисленной .константы cob-i ■ падает с соответствующей структурой константы .скорости процесса, полученной Уилером из размерных соображений, однокомпонептного гава.

III. Асимптотический амат^ распределения полей парциальных скоростей, концентраций л температуры газовой смеси в канале■(реакторе) с гетерогенными процессами. >

Интенсивные исследования многокомпонентных потоков позволили накопить' значительный' опыт в изучении явлений переноса в сложных средах. Наряду с газокинотическим обоснованием и детальным ксоледоъа-' нием границ применимости уравнений переноса возникает задача развития- аналитических методов, лх решения и определения нг\ осноге данных решений объема экспериментальной информации, необходимой для _ уверенного моделирования. По сравнению с численными исследованиями аналитические имеют преимущество наглядности и позволяют сриентиро-вать исследователя при принятии конкретных практических решений.

Основой для математического описания динамики явлений переноса б гетерогенной среде является парциальная система уравнений переноса, которая получила наиболее полное обоснование в рамках кинетическои теории. Для течения газовой смеси в канале с интенсивны}.,и гетерогенными процессами система уравнений переноса состоит -из сложных дифференциальных' уравнений в частных производных,. практическим способом решения которых является применение ЭВМ.

Я первом и втором параграфе третьей главы,' используя в качестве малого параметра число Маха М и е-отношение радиуса к длине канала L (e=R/L), построено асимнтотичес. кое разл^.т.ея.;е решения задачи о течении бинарной газовой смеси в канале с гетерогенными процессами. Поле среднемасоовои старости бинарной газовой смеси зависит от

- и -

распределения давления, которое определяется и нулевом приближении из решения двухточечной краевой задачи. Показано, что вид распределения поля общего давлэния зависит от потока на боковую" поверхность и существенно отличается .от поля общего.давления для несжимаемой жидкости в длинном канале с■нейтральными поверхностями.

Ьо ьгорой карлгрзре данной главы показано, что диффузные скорости, в какаке обуслочнеы полями концентраций, определяемыми в нулевом приближении из решения двухточечной краевой задачи.

Здесь Ра - число Пекле, М - скорость гетерогенного процесса. Следует стматить, что в общем случге ' данное урайнение определяет 'пространственную эволюциюконцентрации в пористом слое с гетерогенными процессами (например, • в каталитическом рйа егере).-* Теория вычисления коэффициентов массо- и теплообмена в настоящее время для -данных сред в полном объеме на разработана.

.Сильная нелинейная зависимость скорости гетерогенного процесса от ' температуры определяет характерные особенности явлений переноса в неиаотермическсм случае. Неоднозначность стационарных режимов температуры .и концентрации, которая можот существовать при определенных значениях пяра^стров, представляет собой основную особенность неизотермических процессов. ••• . '■■■--,.'

В третьем параграфе данной главы построено ¿^имптотическое разло- . жение-решения двухточечной краевой задачи, возникащей в теории не-изотермичесю'х процессов. В чагтном случае адиабатического реакта~-, оа, выбрав в качестве переменной концентрацию реагента У, уравнение .второго'порядка сведено к.системе двух уравнений. В.качестве неизвестных функций фигурирует массовый поток Н.(У) и аксиальная координата £, (У). - . . • Для большинства • промышленных 'экзотермических процессов величина В, присутствующая в качестве сомножителя в показателе экспоненты аррениусовской скорости, пропорциональна-тгплоте, выделяемой при гетерогенном процессе, и представляет собой бодьшуо величину.- Величину 1/В удобно использовать как малый параметр для асимптотического разложения решений Н(У) и г, (У). При данном подходе уже при нулевом приближении возможно учесть экспоненциальную зависимость от те-

терогенных превращений.

В первой части третьего параграфа, на основе полученного асимптотического разложения, исследуется стационарный режим полного выгорания. Получено асимптотическое разложение для массового по/ока Н(У) и аксиальной координаты г/У). Показано, что для определенной области чисел Да (Дамкелера), Р,-, (Пекле), В (число, пропорциональное теплоте гетерогенного процесса) может существовать два режима полного выгорания. • .

За второй части третьего параграфа получено.асимптотическое разложение решения в случае вялою режима, безразмерная концентрация близка к единице (1-у+ < 1/В). Показано, что в определенной области параметров Да, Ре и В может существовать три стационарны;: распределения реагента.

Трехчленное асимптотическое разложение решения данной краевой задачи сравнивается с ее численным решением и отмечается его хорошая точность. Результаты исследования области неоднозначности режимов, полученных в данном параграфе, сравниваются с численными результатами и отмечается хорошая точность асимптотического метода.

Результаты исследований явлений тепло- и массопереноса .в рач;:ах ' континуальной модели определили, в значительной мере, плодотвпкасть' усилий по разработке катализаторов синтега аммиака.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ .

1. Построено асимптотическое разложение решения краевой задачи'В .тепло- и ыаосообмеье для каталитического слоя с экзотемической необратимой реакцией с конечным сопротивлением подводу массь' и т?эллс.. Найдено три области:безразмерных параметров, характеризующих вялое, промежуточное и интенсивное протекание процесса. Показано, что в случае вялого и интенсивного протекания процесса возможно существование до трех стационарных решений, а в случат промежуточной интенсивности протекания процесса - от одного до пяти стационарных режимов.

. 2. Получены' диффузионный поток и'коэффициент диффузии, необходимые для построения континуальной модели явлений переноса в пористой среде, на основа решения кинетического уравнения с интегралом столкновения Энскога.

3. Используя метод полупространственных моментов, получено выра-

женке ' для скорости диффузионного скольжения газовой смеси относительно поверхности, лиислен'! расходы гааа через гоперечное сечение . кгпиллнра в поле градиента давления и температуры для конечных чисел Кн'-дсена. Получено выражение для парциального потока вещества на пог^рлк'сть, необходимое для построения континуальной модели пористой среды. " • ■

4. Построено асимптотическое разложение решения двухточечной краевой задачи для явлений тепло- и массообмена в адиабатическом реак-. торе. Показано, что в пределе режима полного выгорания могут существовать два, а в пределе вялого режима - три стационарных режима. Область неоднозначности режимов, полученная аналитически, сопоставлена с областью, рассчитанной на основе численного решения искомой задачи, и отмечена хорошая точность аналитического метода.

Итогом выполнения научных исследований является : во-первых, раз-^або™ан метод пострсэнчя асимптотического разложения решения двухточечной краевой задачи при исследовании явлений тепло- и массообмена в пористом катализаторе, с конечным сопротивлением подведу тепла и массы при. протекании необратимой экзотермической реакций; во-вторьх, на основе решения кинетического уравнения Энскога и решения методом липупространственных моментов Больцмана разработан метод расчета потоков реагента и влияние газокинетических эффектов на тепло- и массообмен в индивидуальной поре катализатора; в-третьих , разработан асимптотический метод расчета полей концентраций и температуры реагента и области многозначности режимов в адиабатическом реакторе. Результаты исследований сведены в таблицы и графи-

N

ки.

Основное содержание диссертации опубликовано в работах: , 1. Амеличева Т.М., Маркеев Б.М.,. Слинько М.Г., Дйльман В.В., Кондратьев А.Е. "Аналитическая теория химических процессов в.порис-. •тых средах1-' - Теор. основы хим. технол., 1983, т'.17, N2, с. 186-193.

2. Амеличева Т.М.. Слинько М.Г., ДильыанВ.В., Маркеев-Б. М1, Кондратьев А.Е. "Газодинамическое обоснование квазигомогенной теории модели" - Теор. основы хиы. технол., 1954,. т. 18, N2. с. 197-206.

3. Амеличева Т.М., Маркеев Б.М.., Турксз'Е.Е. "Анализ взаимозависимости полей парциальных концентраций и скоростей." - Теор. основы хим. технол.', 1989, т.23, N5, с. 625-635.

4. Амеличева Т.М., Маркеев Б.М., Ануфриэв Б.М. "Кинетическая тео-

рия явлений переноса в каталитической пористой среде" - Теор. основы хим. технол., 1966, т. /Л, N5, с. 633-644.

Б. Амеличева Т.М., Слкнько XI.Г., Дильмач В.В., Маркеев Б.М. "Асимптотический анализ явлений переноса-в адиабатическом реакторе" - Теор. основы хим.-технол., 1982, т.Зб, N2, с. 1S2-202,

о. Amelltcheva Т.М., Sergeev S.P., Kj asnushkina N. V. "Efficien :y of utilisation of 1ш-temperature catalysts.in ammonia production.-The Jubilee 10-th Internationa] Cong: ess of chemical engineering, chemical equipment design arid autciriation. Praga-1990. (1295)

7. Amelitcheva Т.Ы. ,Beziv. A.d. .Bogomolova L.L.,Kiselev A.V., Sho- ' -liya N.K., Zhdanov S.К Adsorption of Ethane and Ethylen by Zeolites MgtJaX and CaNaX with Different. Degi tes of Ion Exchange. - Chem. Soc. Faraday Trans.. 1.1973,74(и),pn 306-315.

8.' АмеличеЕа Т.М, Отчет по теме: " создании агрегата синтеза аммиака под давлением 50-80 атм с энергоемкость») 6.Ь-&.7 ['кал/т ННз. ■ Договор N KS>-12/23-9415-738Н) М, №4г, АООТ ГИАП. 1

У Амеличева- Т.М. Раоработ. ;а тсхнплогии сшиеэа ишклка ири низкой давлении (пике ГО атм) и arptraTOb на or., ckiuv.*..» низкого давления. 'Технологические решения.

616-УФ-ООО-ТХПЗ, М.: 1991г. ,ГИА11

10. Амеличева Т.М. ./Ьучп по поисковой уаСг 1 4Ш ii'. Рат-работка ••¡пособи и оценка' эффективности кат&пигчтироь аммиака, рабо-

тающих при низких давлениях. М. : 1989г., ГИАП. . .