Механизм потерь в магнитомягких ферритах в зависимости от их состава и технологии изготовления тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.10 ВАК РФ

-/ НКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ОРДЕНА ЛЕНЙ1А И ОРДЕНА ОКТЯБРЬСКОЙ РЕВОЖШП ЭЛЕКТРОТЕХНИЧЕСКШ ИНСТИТУТ ИМ. В.И. УЛЬЯНОВА (ЛЕНИНА)

На правах рутопиея

Якупова Ада Юрьевна

МЕХАНИЗМ ПОТЕРЬ В МАГНИГОМЯГКИХ ФЕРРИТАХ В ЗАВИСИМОСТИ ОТ ИХ СОСТАВА И ТЕИЮЛОГШ ИЗГОТОВЛЕНИЯ

специальность: 01.0-1.?О - физика полупроводников

и дпалектриков

АВТОРЕФЕРАТ диссерташш на соискание ученой степшл кпадидата физико-математических наук

Сзнкг ПикрОург 1992

PüOuva ышошеаа в Саша-Илербургскоы ордена Льшша и с^.диаа Окг-норьской Революции электротехническом институте имени В.М.Ульйшва (Ленина).

Илучьий рукоь-датель -

доктор технических наук профессор Пасшшов В-В. ¡фщиалыше абоненты:

доктор физага-ышгемзтшческкх наук профессор Яковлев D.U. кандидат технически* наук Бшшрд Е.Г.

Ведущая орх'ыц,знцал - Московский институт стали и сплавов

Звдп-а диссертации состоится ю ^ " ¿i/OM^ 1992 г.

и______час. на заседании специализированного совета К 063.36.10

Сшшт-Штерйургского ордена Ленина в ордена Октябрьскс& Вево-лыцш алйкгротехнического института имени В.И.Ульянова (Ленина) по адресу: 197376, Санкт-Петербург, ул.Проф.Попова, д.5.

О ¿«¿Сосртациеи можно ознакомиться в библиотеке института. Автореферат разослан " "__ 1992 г.

Ученай секретарь сййциалазироьашюго совета

ОНУНБВ юл.

•«лаг«?

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИК А РАБОТУ

ДКССбр-ГДЦИЙ '

Магнитомягкие поликристаллическио фпррпты паходят широко" применение в современной радиоэлектронике в качество одного из основных магнитных материалов. Феррита представлягпт ссбой оксид те магнетики, у которых спонтанная памагниченчоетъ доменок обусловлена яескомпеисированным антиферромагнетизмом. Малая по сравнению с металлическими ферромагнетиками намагниченность намагниченность насыщения, являющаяся характерной особенностью ферритов, до недавнего времени ограничивала диапазон применения атих материалов областью слабых магнитных полей, однако активном использование вторичных источников питания, работающих но частотах до нескольких сот килогерц, потребовало применения в них магнитопроводов с низкими значениями электрической проводимости и потерь. Это и определяет возросший интерес к исоледо ванию параметров ферритов в сильных полях.

Особое внимание уделяется разработке Нп-йп ферршов, пото му что на ферритах такого состава можно получить высокие иначе пия электромагнитных параметров, значительно прешмвюцие на пи соких частотах значения параметров металлических ферромогнети-гсов, традиционно используемых в качестве магнитопроводов источников питания.

Комплексное исследование параметров, описыващих поведение ферритов в области слабых полей ( начальная магнитная проттпз-иость (ШП) ), и параметров в области сильных полей ( параметру! тетли гистерезиса и потери ) дает возможность уточнить модольше представления о НМЛ и коэрцитивной енлэ, а также создать додель остаточной намагниченности и описать механизм вознйкно-зения потерь в исследуемых материалах. Моделыше представления гозволяют объяснить природу процессов нвмвгничивания, что представляет большой научный интерес, а такке прогнозировать мноп"1 звойства ферритов, что важно при их практическом применении.

Цель работы. Настоящая работа посвящена исследолсншп сс;-ювных параметров петли гистерезиса и потерь в ферритах с ноль* углубления модельных представлений о механизмах нсмзпшчирзн'.ш ферритов и получения математических Еьграггапш, ошгалзаиащг леи ше параметры;-

выяснению влияния состава и технологии изготовления т

ИМГ1, основные параметры петли гистерезиса и потери в ферритах, изготовленных б условиях контролируемого технологического процесса;

выявлению оптимального способа оценки потерь при минимальном количестве измерений и применению полученных выводов к не которым промышленным маркам ферритов.

Научная новизна работа заключается в следующем:

- впервые установлена связь между величиной потерь в ферритах с начальной магнитной проницаемостью. Показана,'что основной вклад в потери на гистерезис в поликристаллических Ып-Иг ферритах' вносят процессы смещения доменных границ (ДГ). Предложен достаточно простой метод разделения вкладов процессо! смещения щения.ДГ и процессов вращения вектора намагниченности;

- показано, что для описания НМИ ферритов наиболее приемлемой является модель доменной структуры зерна поликристаллического феррита, содеркащего несколько изгибающихся ДГ. На основе втой модели предложено выражение, описывающее коэрцитивну« силу через фундаментальные параметры материала;

- впервые предложена Йодель и математическое выражение списывающее остаточную намагниченность поликристаллических ферритов;

- предложены математические выражения, описывающие потери в полинристаллических ферритах.

Практическая значимость работы:

- исследованы температурные и частотные зависимости НМЛ, основных параметров петли гистерезиса и потерь в ферритах промышленных мэрок 2000НМ1 и 25ШНМС. Проведен статистический анализ влияния типоразмеров сэрдечника на потери в этих ферритах;

- предложены аппроксимирующие выражения для описания за-шсимостей потерь от максимальной индукции в ферритах марш 2000НЫ1 и ¿500НЫС;

- предложен метод оценки потерь при любых значениях мак оимальнои индукции, исходя из величины потерь при каком-либо одном значении индукции и НМЛ.

Основные научные положения, выносимые на защиту.

1. Для описания НМЛ и основных параметров петли гистерезиса полукристаллических ферритов наиболее приемлемой явлиетс; модель доменной структуры зерна поликристаллического феррита,

содержащего несколько изгибающихся ДГ.

?,. Потери иа гистерезис; в высокопротшаеуях фьрритях определяются процессами необратимого смещения ДГ.

3. Существует количественная взаимосвязь между НМЛ, которая характеризует свойства материалов в слабых магнитных нолях, з параметрами петли гистерезиса и потерями, которые описывают зеойствэ материала в сильных магнитных полях.

4. Частотпне потери в поликристаллических ферритах, в ос~ говном, определяются нйтухошем прецессионного движения магнит-шх моментов в ДГ при ее движении в переменном поле.

Апробация результатов работы. Основные результата работа докладывались иа: Международной ко{гференции "Materials Science Гог High Technologies" ( Dresden, 1990 ); Европейской конферен ■ дай "Soft magnetic imteriala 10" ( Dresden, 1991 ); нпучнп-гехиических конференциях профессорско - преподавательского :остава ЛЗТИ им.В.И.Ульянова (Лестна) ( 1990 - 1992г.г. ).

Публикации. По теме диссертации опубликовано 4 нечат/ш*» lacioTH.

Структура п объем диссертации. Диссертационная работа сое 'оит из введения, четырех глав, заключения, списка цитируемой мтературц, включавшего 74 наименования. Основная часть работы '.злокена на 115 страницах..машинописного текста. Работа содержит 1 таблиц, 38 рисунков,

. КРАТНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТ»

Во введении дано обоснование актуальности теми дисеортп-jdi, сформулированы цель и задачи работы, изложеш основные ио-ожения, вшгоенше на защиту.

проводится обзор существующих модален гпе-ерезиса; моделей 5Ш и коэрцитивной сила, учитнввкизи различие способы закрепалэния ДГ, а тага® экспериментальных розуль-атов исследования НМЛ, основных параметров петля г-иктсро-чиса и отсрь в поликристадлических: ферритах.

Пзка;'.г:.чо, что из используема в настоящее гремд кч,ЯбЛ'Л> истарегисэ для аналкг? и кнтзрнратчции зкпгерилкштальшх /рюше, палучьшшх для ц-жясрясталякческах ферритез, лр-гдтотл: • 9лъягп яг-л:.йтся кед-:ль ГдоС/:з, согласно которой коишрпстид йчрскйй яоррит гтт.х;д:,'г^:<ля";7 -зебой совокупность сферических ге

реп, каждое из которых содержит одну 180°-ную ДГ, независимо от размера зерна. При перемагничивании происходит постепенное перемещение ДГ из большого сечения сферического зерна. Согласно модели Глобуса энергия потерь складывается из энергии, затрачиваемой на преодоление силы "сухого трения" части ДГ' по поверхности зерна при ее перемещении, и энергии, рассеиваемой при уменьшении площади ДГ. Модель гистерезиса Глобуса построена на тех же предположениях, что и модель начальной магнитной восприимчивости (HUB), в которой НМВ определяется как '

1 Мз D

w

где Г - средний размер зерна поликристаллического феррита, Мв- намагниченность насыщения,

7я- энергия, приходящаяся на единицу площади 180°- ДГ.

Отмечено, что недостатком модели гистерезиса Глобуса является пренебрежение магнитными полюсами, которые могут возникать при изгибе ( обратимом смещении ) ДГ, а также возможность существования не одной, а нескольких ДГ в зерне поликристаллического феррита.

Такие особенности доменной структуры учитывает модель НМВ поликристаллических ферритов, согласно которой основным фактором, определяющим амплитуду изгиба ДГ, считается возникновение размагничивающей энергии при изгибе ДГ. В этом случае НЫВ определяется как

м4

яр - * s d <7\

* - б т • (2>

где К - полная константа магнитной кристаллографической анизотропии, а отношение D/I определяет число доменов в зерне.

Показано, что модельные представления и теоретические выражения, описыващие коэрцитивную силу, имеют полуэмпирический характер. Теоретические описания такого важного параметра, как остаточная намагниченность поликристаллических ферритов, в настоящее время в литературе не представлены. Имеющиеся экспериментальные и теоретические результаты касаются, в основном, металлических ферромагнетиков.

Для описания зависимости потерь на гистерезис от максимальной индукции часто используется эмпирическая формула

\ = СВШ ' <3>

коэффициенты которой (Си п ) обычно определяют эмпирически для каждого конкретного образца. При расчете по формуле (3) обычно используют систему единиц СГС. Однако, результата, пред ставленные в литературе, не дают окончательных выводов о количественной связи потерь на гистерезис с максимальной индукцией и остаются лишь на уровне качественных предположений п эмпирических зависимостей, как большинство теорий гйсгерезисшх по• терь.

Отмечено, что достаточно спорным является вопрос о возникновении частотных потерь в \ln-Zn поликристалляческих ферритах, особенно в диапазоне частот до 300 кГц, что связано с недостаточным количеством экспериментальных данных по этому вопросу.

На основании анализа литературных данных делается вывод с необходимости исследования НМЛ, основных параметров петли. гистерезиса и потерь в поликристаллических ферритах.

Вторая глава посвящена исследованию НМЛ и основных параметров петли гистерезиса поликристаллических Мп-йл ферритов.

Для исследования были выбраны образцы трех групп:

- образцы первой группы состава Мл гп Ре О являются

и % Э и | Э с ч

ниболее изученными с точки зрения их фундаментальных параметров ( констант магнитной кристаллографической: анизотропии К-иК < намагниченности насыщения Мэ, константы магнитострикции Хд ); эти образцы отличались температурой спекания (1240.. .1320°С);

- состав образцов второй группы был примерно одинаков (МгО 31 мол.Ж, 2п0 ~ 14 мол.Я, Геа0з „ 55 мол.Ж); отличались образцы режимом охлаждения после спекания;

- образцы третьей группы различались содержанием 1'е203 , ко торое изменялось в пределах 52...58 мол.Ж при постоянном отношении НпО/йЮ.

Образцы 1...3 групп были получены по обычной керамической технологии из смеси порошков оксидов. Для сравнения проводились также измерения всех параметров на образцах, полученных м^'.одоч горячего изостатическсго прессования (ГШ), состава, близкого к одному из образцов третьей группы.

Обычно, температурная зависимость НМЛ ц(Т) имеет вид монотонно вог.растаодей Функции с максимумом Гопкинсояа вблизи тем-

- б -

ш;ратури Кюри. Характер зависимостей р.(Т) Ып-йп ферритов, содержащих в своем составе более 50 мол.Х Теа03 , более сложен. Это связано с возможными температурными изменениями знака первой константы магнитной кристаллографической анизотропии.

На основе полученных результатов измерений температурных зависимостей НМЛ и основных параметров петли гистерезиса образцов второй и третьей групп установлена качественная корреляция манду всеми параметрами. Так, низкотемпературному максимуму НМЛ соответствуют минимумы коэрцитивной силы Но и остаточной индукции Вг , которые смещаются в область более низких температур с ростом содержания Ре^ в составе феррита и сглаживаются при более сильном окислении в процессе охлаждения ферритов после спекания.

Установленная корреляция между малосигналышм параметром |д и параметрами в сильных полях Нс и Вг позволила провести моделирование коэрцитивной силы и остаточной индукции ( намагниченности ) на основе моделей ШВ.

За бвзоЕые модели были приняты модель НМВ Глобуса (см.(1)) ( I модель ) и модель, согласно которой НМВ описывается выраженном (2) ( I модель ).

Согласно I модели коэрцитивная сила может быть описана формулой следующего вида

ушг X

н - \ал ' I шах

нс - 144 ТП5--С--' •

в

где ¿еиил - максимальное обратимое смещение ДГ.

Согласно В модели ШАВ, коэрцитивная сила может бить представлена как

И = 1

м

9 К2 Хшпх

с пс „з П

где К - полная константы магнитной кристаллографической анизотропии, которая согласно- Глобусу, равно К - К( + где а - ашиштуда внутренних механических напряжений.

В полученное выражение входит один неизмнряемый параметр -1'аичйт хГ1а~ 113 тешературних зависимостей Нс и фундамон -таль ни л параметров для образцов первой группы понизал, что ве-личши ипкош.иш.нсго обр'лчмого смещения л , полученная из I модкди, няи.кн'о меньше н^римгл'ри толщанн ДГ б - УХ7К7 ' ни

всем интервале "температур, -а твкие малые смещения не должны вносить заметного вклада в процессы нвмаптчивышя. Для И модели хгва2. сравнима при низких температурах оби увеличивается с ¡¿остом температуры (см. рис.). Высказано предположение о том, чти с увеличением температуры глубина потенциальной тан, в которой нахдится ДГ в отсутствие внешнего поля, уменьшается, что приводит к увеличении максимального смещения ДГ

¿тх. /ООО ■

¿00

о

А

" —____ / тах,

/

- 1 "" —

•яо

Ао

5 V

Температурные зависимости параметра толщины ДГ в , смещений х__ и й

ДО&Х

Не основе сравнения х^^ для двух моделей показано, что & одель дает более физически оправданные результаты, поэтому мо-.елирование остаточной намагниченности проведено на основе I одели НМВ.

При некоторых обоснованных допущениях из общего выражения ля остаточной намагничешости ( Мг = М ДУ/У ) получено выра-ие для остаточной намагниченности

м = и 5 ,

г в I

це и - величина смещения, которое было рассчитано аналогично

Сравнение И и х показало, что 11 в несколько роз превы-11ет , т.е. при отрыве ДТ' от границы зерна (в момент мякеп-злыюго изгиба; доменная граница выпрямляется и устанавливает•

ся не в положение х , а двигается дальше и устанавливается

ПАХ

в положение й, которое соответствует, . вероятно, необратимому смещению ДГ.

На основе теоретического анализа скорости движения ДГ при ее смещении в момент отрыва от границы зерна получено аналитическое выражение, описывающее Ь

й = к --/ за/Б х

211 а «2 ■ шах

л-л и

В ■

где алл - коэффициент затухания в уравнении Ландау-Лифшца. В этом случае остаточная намагниченность

„ _ /з К шах иг« \1/4

"г - --Н---7Г~ (К/К1'

л-л в

Исходя из полученных выражений для коэрцитивной силы и остаточной намагниченности и установленной количественной взаимосвязи между Но , В ' и ц , сделано предположение о возможной зависимости между величиной потерь и НМВ.

В третьей главе проводится исследование электромагнитных потерь в ноликрист8ллических Мп-йп ферритах составов; описатшх в главе 2. Измерения потерь проводились в интервале температур -80...125°С и диапазоне частот 10...300 кГц.

За величину потерь на гистерезис были принята потери, измеренные на частоте 10 кГц. Выбор-частоты измерения определялся удобством измерений, а также малыми частотными потерями на этой частоте.

В результате измерений потерь на гистерезис в зависимости от максимальной индукции при различных температурах установлено что с изменением температуря происходит изменение показателя степени п в формуле (3). Увеличение п с температурой наблюдается для тех образцов, у которых с температурой растет НМЛ ц. В области низкотемпературного максимума наблюдаются минимальные значения п. Наиболее четко Это выражено для образца, полученного мэтодом ГШ, т.к. у него самый широкий диапазон изменения НМЛ с температурой. Величина п для некоторых образцов показана в таблице

Анализ температурных изменений п позволил предположить, чт постоянная п может Сын связана о Беличинсй начальной магнитной восприимчивости ж след;,-гам соотйовенйем

П = геае , (4)

На основе проведенных измерений потерь в высокопроницаемых [п-Хп ферритах, а также в Н1-гп ферритах с диапазоном изменения МП 10...2000 установлено, что экспериментальные значения п оп-еделяются соотношением (4) для ферритов с НМЛ ц > 800, где , = 4тзе + 1. При значениях ц< 800 величина п пршшмает значения орядка 1,95...2,05 и не коррелирует с изменениями р.

* образца т. °с п X

4 -20 2,36 243 2,39

20 2,64 419 2,62

50 2,54 390 2,59

б -20 2,36 252 2,40

20 2,51 340 2,53

50 2,48 279 2,45

-40 2,48 344 2,54

0 2,61 470 , 2,67

гип 40 2,90 688 2,94

60 3,08 1258 3,10

100 2,78 670 2,83

120 2,75^ 563 .2,75

Предполагается, что отклонения от зависимости (4) в низко-роницаемых ферритах связаны с тем, что определяющий вклад в амагиичивание и, вероятно, в потери в этих материалах вносят роцессы вращения вектора намагниченности.

Показано, что кроме постоянной- п существенное влияние на эличину гистерезисных потерь оказывает коэффициент С (см.(З)). з основе анализа размерности коэффициента С получено следующее 1раженив

С = ,

1е г) имеет размерность динамической вязкости или коэффициента ¡утреннего трения.

Из полученных экспериментальных значений потерь и НМЛ при разных температурах рассчитаны зависимости т}(Т) для всех образцов, описанных в главе 2. Показано, что диапазон изменения т) с температурой ( -80...125°С ) для большинства образцов составляет несколько порядков, в области низкотемпературного максимума НЫЛ наблюдается резкое уменьшение величины т]. Самые низкие значения т] получены для образцов, изготовленных по методу ГИЛ. Поскольку наличие низкотемпературного максимума НМЛ обусловлено температурными изменениями константы магнитной кристаллографической анизотропии, высказано предположение о возможной зависимости т] от полной константы магнитной кристаллографической анизотропии К.

Исходя из анализа зависимостей предложен доста-

точно простой способ оценки вкладов в намагничивание процессов смещения ДГ и процессов вращения вектора намагниенности.

На основании полученшх экспериментальных результатов сделан вывод о том, что потери на гистерезис определяю*'- я энергией, необходимой для еыходэ ДГ из потенциальной ямы и связаны с движением каждой отдельной ДГ в своей потенциальной яле.

Увеличение потерь с ростом частоты обычно объясняется влиянием вихревых токов. Из расчета потерь на вихревые токи в исследуемых образцах, при учете проводимости как на постоянном токе, так и впутризеренной проводимости, установлено, что этот вклад составляет всего 8...10Ж от наблюдаемых частотных потерь.

Предложено выражение, описывающее частотные зависимости потерь в исследованных ферритах

ДУ? е шрлСВ^/Вд)1^- ,

в котором р - некоторый эффективный параметр затухания дсижеткч ДГ в сильном поле, тшкншахщи> значения от 0,6 до 1,Ь, и зависящий от ряда факторов.

Сделан вывод о тон, что в исследованных ферритах частотные потери обусловлены затуханием прецессионного дьижения магнитных моментов в ДГ' ¡три-ее даиксыки в переменном асле.

В чдтвартлй глат.е рассматрилзстея* влияние тшо^.чзмеров феррктеша сердйчн;щ^ь на электромагнитные потсра в иш: и возможность определения диапазона изменения потерь для ферритоь М.гргж ГСОС:;;Ш к ;?5СЖ.;С. " .

Исследс вьн;:л «К1егс.7урЕ-:..\ /, частотных. зазасимэстей НМЛ я

ютерь проводились на кольцевых образцах размерили КбхЗх! ,5 ; Пх4х2 ; К1 ОхбхЗ по 10 образцов в кввдой партии. Измерения про-зоднлись при температурах -60°С , 25°С и 125°0 на частота? 20. I00, 200 и 300 кГц.

НМЛ исследованных образцов марки 20СЮНШ плела значения, 5лизкие к максимально допустимому в пределах технологического эазброса и практически не изменялась с температурой. Диапазон вменения ШП ферритов марки 2500НЫ0 вире, среднее значение Mi 1ри Т = 25°С составляло 2500.

Установлено, что для представленных образцов ферритов обе-IX марок величина потерь практически не зависит от типоразмера ¡ердочнйка, наблюдаемый разброс по величине потерь на преЕкшют !02.

Для аппроксимации зависимостей потерь от максимальной ш-(укции предложено выражение с помощью которого можно определить Г(Вт) при минимальном количестве измерений

W = W (В /В ,

в m а

•де Wa - величина потерь при Bm = Bg . Определены параметры сп-[роксимации для исследованных марок ферритов при Т = 25°С :

2000НЫ1 :' Ва = 3400 Гс ; Я0 = 174 врг/см3; lgж=2,3

2500НМС : Bs = 4500 Гс ; We = 316 эрг/см3Р Ig3e=2,3

Выбранные значения Вд соответствуют справочным значениям, риведенным для данных марок ферритов при значениях поля Нга = : 800 А/м.

Выработаны рекомендации по определению диапазона изменения отерь для конкретной марки феррита, исходя из допустимого тех-ологического разброса НМЛ.

Основные результаты и выводы.

1. В широком интервале частот и температур проведены изме-ения НШ1(ШВ), основных параметров петли гистерезиса и потерь

поликристаллических Mn-Zn ферритах различных составов. Прове-ей анализ влияния температуры спекания и режима охлаждения на ШКНМВ), основные параметры петли гистерезис,- и потери в ис-ледованных образцах.

2. На основе выбранной модели изгибающихся ДГ для НМВ по-икристаллического феррита предложена модель коэрцитивной силы

, объясняющая температурную зависимость Н . Предложено мз-

тематическое выражение, описывающее коэрцитивную сил$ поликристаллических ферритов, связнвапдее ее с фундаментальными параметрами материала и удовлетворяющее некоторой совокупности экспериментальных данных.

3. На базе полученных моделей НМВ и HQ предложена модель остаточной намагниченности поликристаллических ферритов. Получено теоретическое выражение, описывающее температурную зависимость остаточной намагниченности.

4. Проанализирована связь мевду малосигнальными параметрами материала ( НМВ ас, НМЛ ц ) и параметрами феррита в сильных полях ( Но , Вш , Вг ).

5. Показано, что основной вклад в потери на гистерезис в поликристаллических Mn-Zn ферритах вносят процессы необратимого смещения ДГ. Предложены аппроксимирующие выражения для описания зависимостей потерь от максимальной индукции ^ е поликристаллических Mn-Zn ферритах.

6. Проведены статистические исследования зависимостей потерь от максимальной индукции в полукристаллических ферритах марок 200СММ1 и 255НМС. Приведены параметры аппроксимации этих зависимостей в исследованных марках ферритов. Даны рекомендации по систематизации результатов измерения потерь в зависимости оз максимальной индукции.

По теме диссертации опубликованы следующие работы.

1. Температурные зависимости параметров петли гистерезиса монокристаллических Mn-Zn ферритов / Л.Н.Гарысин, В.П.Мирошкин, Е.А.Попова, А.Ю.Якупова // Изв. ЛЭТИ: Сб. науч. тр. / Ленин-гр. электротехн. ин-т им. В. И. Ульянова (Ленина). - Л., 1991. -Вып.433. - С.99-102.

2. Mlroshkin 7.Р.. Ророта Ye.А., Yakupova A.Yu. Temperature dependencès of the magnetic permeability and hysteresis loop parameters oi ferrites // International Symposium HASHTEC'90: Collected Abstracts, April, 24, 1990. - Dresden, 1990. - Vol.1. - P.233.

3. Mlroshkin V.P., Popova Ye.A., Yakupova A.Yu. Temperature dependences of the magnetic permeability and hysteresis loop parameters of ferrites // Materials Science Forum. - 1990. - Vol.62-64. - P.287-288.

4. Analysis of ferrites hysteresis losses frequency and

emperalure dependence / V.P.Mlroalüiln, Д.Yii.Yaktip^vt», Ye.A.l'u ova, L.H.Garkin// International Conference ш Soft BagrKitisi ateríala: Collected Abstracta, September, H), 1991. - Dread. ;n, 991. - P.1(0.