Микроскопическая теория конкурирующих магнитных и структурных взаимодействий в тетрагональных ян-теллеровских кристаллах тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.17 ВАК РФ

РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК

Казанский физико-технический институт имени Е. К. Завойского

На правах рукописи

АШКИНАЗИ Вильям Дэвич

МИКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ КОНКУРИРУЮЩИХ МАГНИТНЫХ И СТРУКТУРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ В ТЕТРАГОНАЛЬНЫХ ЯН-ТЕЛЛЕРОВСКИХ КРИСТАЛЛАХ

01.04.17. Химическая физика, в том числе физика горения и взрыва

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Казань — 1992

Работа выполнена в Институте химии АН Республики Молдова.

доктор физико-математических наук, профессор А. Р. Кессель, доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник В. С. Вихнин

Казанский государственный университет.

Защита состоится 29 мая 1992 г. в 14.30 часов на заседании Специализированного совета Д 003.71.01 при Казанском физико-техническом институте им. К. Е. Завойского КНЦ РАН (Казань 420029, Сибирский тракт 10/7).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке КФТИ

Научный руководитель: доктор физико-математических наук Б. Г. Вехтер Официальные оппоненты:

Ведущая организация:

КНЦ РАН

Автореферат разослан

1992 г.

Ученый секретарь специализированного совета д.ф.-м.н.

М. М. Шакирзянов

\ ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИК РАБОТЫ ,

'Л 1 р

Актуальность темы Структурные фазовме перехода (Ш) состаадлют одну из фундаментальны* проблем физики конденсированного состояния. Она тесно связана с такими традиционно впкзчмл* проблемами как динамика решетки, кооперативные явления, сверхпроводимость. Теория кооперативного эффекта Яна-Теллерп (КЭЯТ) является последовательной микроскопической теорией структурных ФП. В настоящее время теоретические и експериментвльные исследования КЭЯТ в кристаллах получили широком развитие

Ян-теллеровские (ЯТ) кристаллы с силышм стан-орбитальным взаимодействием характеризуются .существенной взаимосвязью магнитных я структурных упорядочений, на что указывалось еще в первых работах по КЭЯТ в начале 70-х годов. Проявлением отой взаимосвязи является, в чо.;пюст;7, обнаруженный в то же время Рффокт уменьшения температура структурного фазового перехода в магнитном поле. При исследовании ЯТ магнетиков не учитывалось, как правило, то обстоятельство, что между ионами наряду с ян-теллеровскими взаимодействиями существуют и магнитные (обменные и диполь-диполышо) взаимодействия. Экспериментальные исследования показывают, что оперпш ян-теллеропсштх и магнитных взаимодействий являются величинами одного порядка.

В конкуренции и взаимном подаплешш магнипшх и ■ структурных упорядочений обычно реализуется только одно из 1шх- то, которое дает больший выигрыш в свободной энергии. Представляет интерес поиск ситуаций, при которых магнитные и структурные упорядочения сосуществуют. Очевидно, что когда более выгодное -упорядочение» оказывается антифорромагнитным, оно может быть дестабилизировано внешним магнитным полем. При этом следует ожидать возникновения смешанных магнитодисторсионшх фаз. В случае реализации трких фаз возможно появление ряда специфических особенностей в наблюдаемых характеристиках ян-теллеровски* систем, в частности, в полевых и температурных зависимостях магнитного момента, деформации, упругого модуля, в спектрах ' поглощения и рассеяния. - Эти обстоятельства свидетельствуют об актуальности теоретического изучения аТ систем с конкурирующим мзпшпгоми и структурными упорядочениями.

Цель работа Исследование фазовой диаграммы ЯТ антиферро-иы натика во внешнем магнитном поле.- Изучение еффектов связанных с ыагнитоструктурннми упорядочениями в наблюдаемых магнитных, структурных, упругих « спектроскопических характеристиках ЯТ кристаллов. •

Научная.новизна работы В работа предложены модели ЯТ систем а силышы спин-орбитальным взаимодействием и некрамерсовым дублетом в основном состоянии ионов, на основе которых:

построена фазовая диаграмма ЯТ антиферромагнетика во внешнем магнитном поло с учетом внутрилодрешеточних и градиентных взаимодействий;

изучена магнлтострикция ЯТ ангиферромагпетика в плоскости перпендикулярной магнитному полю;

получв1Ш полевые и температурные зависимости магнитного иошнта ЯТ антиферромагнетика;

предсказаны аномалии полевпж я температурных зависимостей упругого модула; "

Определены положения и интенсивности лилий спектра поглощения полнризоь ишюго спета!

получеш дисперсионные уравнения влактрошшх и смешанных ылоктрон-фоноюшх мод ЯТ антиферромагнетика.

Основные полоиотш, выносимые на аадиту; 1.3 определенном интервала темшратур и магнитных полей в ЯТ изинговском антиферроыагештике реализуются магнитодисторсиошшо фазы, в которых магнитные и структур1Ше упорядочения сосуществуют. Если учитывать только иежгюдрошеточные взаимодействия реализуется "псевдоспин-флоп" фаза. При учете относительно слабых внутриподретоточшл и градиентных взаимодействий возможно образованно соответственно "промежуточной" и неоднородной фаз.

2. Е иагнитодисторсиошшх фазах, при определенных условиях, орторомбичеокая деформация кристалла отлична от нулн. Упругий модуль размягчается вблизи границ иагнитодисторсиошшх фаз, а при фазовых переходах второго рода с появлением деформации обращается в ноль.

3. Ыагштный момент изилгсвского ЯТ антиферромагнс'мка л псевдоспик-флоп фыш линеен по полы м на ааыюит от температуры.

4. Уроши энергии основного состоянии ЯТ иом.оь н

псевдосшш-флоп фазе не зависят от поля. В orolt фязо онимпется запрет на перехода с поглощенном циркулярио полягризопанннго niwn.

5. Электронные мода расщеплены н аигиферромагкитпоП фазе п магнитном поле 11=0. Акустические фюношше мс га а размягчаются при фазовом переходе второго рода, индуцированием мягтитнгЛ! полем.

Научно-практическое значение работы

Полученные в диссертации результаты поэголяют исследогятт-возможность структурных; фазовых перо толов в кристаллах г К011КУРИРУИД1!МИ магнитными и структурными упорядочениями, а TÇiKSre прогнозировать и вести целенаправленней помете соединения е управляемыми свойствами. Развития теория Moкот служить основой для интерпретации магнитных, упругих и спектроскопических свойств кристаллов с конкурирующими магнитными и структурными упорядочетгями, о также дяет возможность предсказывать новне явления и закономерности в таких соединениях.

Апробащ1я работе Маге рипли диссертации докладывались на X Международном симпозиуме по вффекту Яно-Теллера (Кишинев, 1989), XIV Всесоюзной конференции по пкуотовлектронике и физической акустике твердого тела (Кишинев, 1989), IX Всесоюзном симпозиуме [го спектроскопии кристаллов, активированных ионами редкоземельных л переходных металлов (Ленинград, 1990), XIX Всесоюзной конференции то физике магнитных явлений (Ташкент, 1991), V Всесоюзном семинаре то физике сегнетоелвотяков (Ужгород, 1991).

1убликации По результатам диссертации опубликовано девять v.nymmx забот в виде статей и тезисов.

)бъем и структура работы Диссертация состоит из' предисловия, ютнрох глав, перечня основных результатов.- и списка цитируемой титературн (общий объем текста - 135 е., рис. - 34, библиография -57 ияименопшши)

СОДЕРЖАНИЕ РА.Р0ТЫ

В вводной глгше I рассматриваются основные положения теории «оперативного »ЭДфекта Ян9-Гел,*ер;». Рассматриваются как идеальные Т эластики, так и сиетемн с сосуществующими магнитными и ЯТ

квадруполь-квадруполышшг взаимодействиями, а также приведен

краткий обзор работ, посвященных кристаллам с конкурирующими

магшшшми и структурными упорядочениями.

D глава II исследуется фазовая -диаграмма и свойства ЯТ

антиферроыагнетика во внесшем магнитном поле. Рассматривается

наиболее простая модель: учитываются только межподрешеточные

взаимодействия и предполагается, что в кристалле реализуются

только однородные упорядочения. В качестве аОьектв для

исследования выбраны тетрагональные кристаллы о подрешеткой ЯТ

ионов, у которых основное состояние является некрамерсовьш

дублетом. Примерами таких кристаллов могут служить НоРО^ , HoAsO^.

Используя для описания тетрагонального некрамерсова дублетг

цсевдосгаш S=1/2 , S„ компонента которого описывает магнитный i*

днполышй, a S2 электрический квадруполышй моменты, можнс записать гамильтониан в виде

nrn n

Последнее слагаемое описывает взаимодействие с внешним полем. Предполагается, что антиферромагнитше взаимодействия преобладают. Фазоваг диаграмма системы изображена на рио.1. Фаза 1 является антифэрромагнитной (А-Ш) , в ней S^>0 , , ü^-ü (индекс

№1,11 нумерует подрешетки, а верхняя черта означает усреднение). При высоких температурах и сильных полях реализуется парамагнитная

(Ш) фаза III, где sj^äjbo , S^=0. И в А(Ш, и в Ш фазах

-а

структурное упорядочение отсутствует . В области

промежуточных полей Н., (Т)<Н<Н2(Г) и температур Т<1'0 . (рис.1)

i IT -i

существует фаза II, интересующая нас, в которой S*-S„ >0 и = iS^ / О (в эаьмсимости от знака А). Облаоть существования отой фазы тем больше, чем ближе друг к другу |J| "и |А| , где J и ¿ константы магнитного и квадрупольного взаимодействия соответственно.

По аналогии со сшш-фпоп фазой в оончних анизотропных антиферромагнетиках такая фаза может Оить названи псевдосгош-флоп (ПСФ) фазчй. В ПСФ фазе магнитлне моменты направлены так же как и в фазах I и III (магнетик мзинговокого типа), но в ной електронныо состояния узлов обладают наряду о магнитным ( '"S ) также и

квадруполышм моментом ( "S^ ), существование которого определяет (из ~зп квалр,уполь-фсчошю& связи) и наличие локальных ЯТ деформаций. Переход из фазы I в фазу II перво"о рода, из фпзн И п фазу III второго рода.

-I -II

D случае А>0 в фазе II S = Sz: и орторомбическэя деЯюрмптшя

Л л

u ~ (STx f gll) отлична ст нуля. В отличие от обычной магнитоетрикции, когда в поле возникает ■ параллельная ему деформация, в данном случав в поле параллельном тетрагоэльной оси» возникает деформация в базисной плоскости (ху). Деформация возникает скачком d поле Н=К1 (Т) и обращается d ноль при фазовом переходе при (Т). Мапоттный момент увеличивается, скачком па границе ММ и ПСФ фаз. В ПСФ фазе магнитный момент равен

1 р 2 -1 М= -ф, р II• (-J* |Л| ) , т.е. он на зависит от температуры и линеен

по полю.

.Упругий модуль С, соответствующий ерторомбической деформации

перенормировивается электрон-дефэрмшлоппым взгаимодействИем. При

уменьшении температуры упругий модуль размягчается в IM фазе

из-за электрон-колебательного взяи?»одейстг>ия в вировдетюм

основном соегоншга слабо расщепленном внешним полем,. 'При

уменьшении температуры mixe Т^ jjj в постоянном поле И, Н^ (0)<H<Hq

(кривая i, рис.2) в системе возтпеоот гагнипгай порядок (Л IM

фаза), .внутреннее поле расщепляет псе вдап.чрождо иное основное

состояние, и смягчение С с уменьшением температуры резко

замедляется. Дальнейшее понижение температуры приводит к ропкому

увеличению С при первородном фазовом переходе I--II из-за

возникновжгая значительно болея сильного, чем В фазе I,

внутреннего поля. Последующее изменение температуры увеличивает

это поле, и приводит поэтому к монотонному • упаличонию модуля

упругости. Если постоянное поле , . при котором проводится

исследование находится в интервале H^HiHgtO) (кривая 3, рис.3),

то изменение температуры вызывает лииь один второродгшй • переход

ITT-I1, в точке перехода С-С) и выполняется закон двойки

РЛйС/сИЫ») - (clC/dl?)„(--) '

lo о

В главе III исследуются 'дополнительные фазы, возникающие вблизи' границ» антиферромагчштной п псевдоспин-флоп фа». В области i-раницч внобелные энергии отих фаз близки, и учет дане относительно слабых дополнительных взаимодействий могкет привести к

•С/С„

Вис.2. Температурная • зависимость упругого модули Ц/|Д|-0.8, кривим 1,2 соответствуют магнитные ноля Ь/|«Г|= ОЛ, 1.5).

о:1р чгокярию к.ч'п-'ппомно иоьыь мягннтодастсрсчюиит ф-ы. учесть ичрялу с мажподретяоточтшмн рпутряпелр«м1><»тэц!у" р.яяпмолоЯотвия, то '1р!1 рнполненчп уелопип

л1 < о . >

1'д» и А, константы мппоттаого и кпйдрупш'Чг'Ч о

итутщгодрсигеточных изаимолействиЯ соответственно, по:чткпе г IV, "промежуточная" между АФМ и ГТСФ фазами (рис.3). П ото/! Ф-чче. как и в НСФ фазе, отличия от пуля одновременно ^ и . Однако в отличие от фазы ГГ в фпзе IV отсутствует равоиогво модуляв подреиеток | . Это различив особенно существенно при

янтнферродиоторсконном взаимодействии кстттпг . В атом случае

однородная деформация и "" (Н* 4 3*Т ) ргтня нулю I< фзэе 11, >Д.)

- и существует ияь в фазе IV, где . Область

существования фазы IV тем больше, чем паромвтр В-Л^ — А^ . Если уменьшить и увеличивать |Л| так, что^ы сумма' Л1 » |Л| не менялось, то границы фпа I и Т11 и фп:з II п НД не меняются,. г> границы Фаг* Г Г— Т. V и Г-Г'/ сйгажпптсл, т.о область . сущссткоппния фазы IV уменьшается. При А1 >Л, фапа IV исчезает , вырождаясь в границу фаз I и II. Переходи из фа? а IV фазы I и II второродшо. В случая В>0 фаоовчя диагрлммч, получштая в глвво II (рис.1 ) качественно не мрнялтся.

Как иокязыршгп? рассчегн, для ^ерродиоторсиоииого случая АХ) возникновение фязм IV приводит в основном к "замазыванию" аномалий поведения 0 п Вх, В отлично от сгого при А<0 наличие фязи IV внзиняет появление своих слецифчяских: особенностей. В постоянном

поло Н, Н2(0)<Н<Н (криияя 1, рис.4) деформация отлична от нуля внутри температурного Интерпола IV ' I'

Л* «V

Н, (О)<Н<Н„ (О) (кривея 8, рно.4) деформация отлична от нули уте при Т-0. Соответственно упругий модуль обрпщяотея в ноль лиг5о один, ли^о д|?а рппп нри фпзошх переходпк второго родп гм грчшшо ф.чзн IV.

При учет? грядиентпнх взаимодействий воэмзжно обрмровгите неоднородной фаза волкзи границы А<ГМ и ПСФ фаз. Для янализа

Н^ОДНороЛНЧТ. рчснродеДП^-ОТТОЙ' ЛЧ.Ч ЙСПОЛЬЗОВЯН ф(>ПОМв»ГОЛО»-ИЧп мсиЯ

г.-пигиггуппалог ггли« чьтонивн-"» (1)

h/131

kJ/0\

РиаЛ. Фазовая диаграмма ЯТ аитафврроиагивткка, Ойлаоть мазду фазами I и II изобракэна о учетом (1) и öes учета (2) влугриподрашатотецх взаимодействий. {1- |Л|У|J|i-0.5, 1^/|J|=0.3,

2--|A|/|J|=0.8, A1

Li/PI

Рис.4.: Температур.mn зависимость упругого модуля ([ А |/1J |--0.5, A1/JJ|=0.3, J1=0, кривым 1,2 соответствуют магнитные поля h/|j)=0.7, 0.8, g§/K|=0.4).

Е= - Л -JS^(r)S^(r) - - h(S^(r) f (?)) í

+ w'ldV (3)

В формуле (3) w' содержит всевозможные . градиентные члены, составленные из пространственных производных параметров порядка. Квадруполь-квадруполыше ЯГ взаимодействия в рассматриваемых кристаллах, как правило, ферротила и дальиодействующие. Оли но могут дать выигрыша в внергии ив неоднородности. Поскольку ферромагнитное упорядочение в соединениях 'о стабильной антиферромагаитной структурой неустойчиво, инварианты,

I II

составленные из производных параметра магнетизма ш„= (S^,(г}чS^ (г)) должны деть выигрыш на неоднородности. В том случае, когда втст выигрыш больше, чем повышение энергии при неоднородном упорядочении, вызванное остальными членами из w' , в кристалле реализуется неоднородная фаза. Предполагалось, что ото условие выполнено и коеф$ициенты при производных гп„ много больше по модулю коэффициентов при других инвариантах. Таким образом w' записывается в следующем виде

Тетрагональная ось направлена вдоль я. Последние дна инварианта составленные из старших производных ш„ о положительными коэффициентами сдерживают развитие неоднородности.-

Рассматривалась одномерная неоднородная структура, когда зависят только от а. Она возникает в случае ?|<0 , 7^>0 . При движении вдоль гг области кристалла находящиеся в АШ и ПСФ фазах непрерывно переходят друг в друга. В случае 7|>0 , 7д_<0 возможно образование неоднородных распределений параметров порядка, зависящих от х и у. В работе исследована решетка вихрей, неоднородных областей цилиндрической формы. На границах вихрей неоднородное упорядочение непрерывно переходит в однородное. Рассмотрены вихри двук типов: вихря I, в центре, которых реализуется ПСФ фаза, а но границе и в однородной области А<Щ

фаза; вихри II - в центре АШ фаза,- на границе и в однородной области ПСФ фаза. При реализации одномерных и двумерных неоднородных структур на полевой зависимости магнитного момента вместо одного скачка при переходе из АФМ в ПСФ фазу наблюдаются соответственно два или три скачка.

В главе IV рассмотрены спектры поглощения и комбинационного рассеяния ЯТ антиферромагнетика. Полевая зависимость частот «Зесфоконных линий спектра поглощения циркулярно поляризованного света при переходе из основного состояния в возбужденное не вырожденное, рассчитанная в приближении молекулярного поля, изображена на рис.5. При Т<Т^ в слабых полях Н<Н^(Т) наблюдается обычная для антиферромагнетика картина. В какдой подренетке возможны два перехода из компонент основного дубле та на возбуждетшй сингла г. В сггэктрв наблюдаются четыре линии (по две в каждой поляризации). Интенсивность линий , обязанных переходам из нижайшей компоненты дублета больше. При Т-"0 длинноволновые линии вымораживаются и в спектре наблюдается обычное' псевдазеемановское расщепление.

1(2) - лево(право)поляризовэнныЙ свет.

При 1Ц (Т)<Н<Н2(Т) кристалл находится в ПСФ фазе, где подрешетки являются в магнитной отношении вквивадантныш. Оптический спектр при этом заметно меняется: четыре линии ехлопываются в две, наблюдаемые в обеих поляризациях, т.к. состояния является смешанными магнитно-квадруполышми. Интенсивность коротковолновой линии больше для левополяризованного света, интенсивность длинноволновой для света правой поляризации. Характерная особенность оптического спектра в отой фазе - отсутствие полевой зависимости положения линий , т.е. при увеличении поля линии не раздвигаются. Однако соотношение между их интенсивностями в различных поляризациях меняется: коротковолновая линия становится все более левоцоляризовшшой, а длинноволновая

правополяризованной. Характерной для рассматриваемой ситуации является линейное изменение интанслвнсстей с полем . И наконец, при НЖ,(Т) в парамагнитной фазе наблюдается привычная картина: длинноволновая линия в правой поляризации, коротковолновая в левой и зеемановскоо расщепление между линиями.

В приближении случайных фаз получени уравнения для частот елоктронних и смешанных влектрон-фононных мод. Найдены решения етих уравноний при малых волновых векторах к . В АФМ фазе кристалл равОит на две подрешетки и в спектре наблюдаются две влектрошше ветви. Благодаря Я! квадруполь-кввдруполыгому взаимодействию вти ветви расщеплена в отсутствие магнитного поля ( давыдовское расщепление ). При учете смешивания алектронных и акустических фононных мод наблюдается отталкивание фоиошоЯ и одной из влектроннпх ветвой вблизи точки их возможного пересечения. С другой влектрошюй ветвью акустические фонош при Н=0 не взаимодействуют. При включении магнитного поля электронные мод« перемешиваются друг о другом и о фононами, и ветви элементарных возбуждений не пересекаются.

При перехода из АФМ в ПСФ фазу две електрогешые ветви схлопываются в одну. Электронная мода, соответствующая волновому вектору 5с-0 является мягкой модой в точке фазового перехода второго рода из ПСФ в ИМ фазу. Если учесть смешивание о акустическими фононами электронная мода становится квази&лектронной и "ее частота не обращавгея в ноль в точке перехода. Она отталкивается от акустической фоношюй модн, частота которой всегда равна нулю при (с-0. Акустическая мода становится не

лйнейной, о квадратичной по к при малых к, т.е. она становится мягкой модой.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ

1. Построена фазовая диаграмма ЯТ антиферромагнетико (тетрагональные кристаллы, основные состояния ЯТ ионов некрамерсовы дублеты) в пространстве магнитного поля и температуры. Показано, что наряду с чисто Магнитными фазами, антиферромагнитной и парамагнитной, ' существует мапштодисторсионная псевдоспин-флоп фаза, в которой магнитные моменты и локальные ЯТ деформации упорядочены одновременно.

Наряду о основными межподрепюточными взаимодействиями учтены дополнительные взаимодействия, внугриподрешеточные и градиентные. Показано, что вблизи границы АФМ и ПСФ фаз, учет даже относительно слабых взаимодействий может привести к реализации качественно новых магнитодисторсионных фаз в этой области. Внутриподрешеточные взаимодейс7'БИя приводят к образованию "промежуточной" фазы. При учете градиентных взаимодействий возможно образование неоднородных фаз, в которых параметры порядка не одинаковы во всем обьеме кристалла, а зависят от координат..

2. Наследована магнигострикция кристалла в базисной плоскости и связанные с ней аномалии поведения упругого модуля. Орторомбическая деформация возникает под действием поля, направленного вдоль тетрагональной оси, т.е. нэ погтжяидего пространственную симметрии кристалла. Это ' объясняется тем, что поле формирует не электронные состояния, отвечающие иекпжпшюй решетке, . а состояния, в которых оказывается гозмохгпя/ КЭЯТ, приводящий к появлению деформации.

В случае когда дисторсиогаюе взаимодействие шепамня^тсл ферротипа, деформация возникает скачком при переходе из п ПСФ фазу и с ростом поля плавно обращается в ноль на границе ПСФ и Ш фаз. Упругий модуль, соответствующей орторомбической деформации, терпит разрыв при переходе из ATM в IIG© фазу и обращается в ноль при переходе второго рода из ПСФ в Ш фазу с исчезновением деформации. Если реализуется "промежуточная" фаза, деформация возникает непрерывно при переходе второго рода из A'It.1 в "промежуточную"- фазу и соответственно упругий модуль обратится

в ноль. При ангиферродисторсионном взаимодействии деформация отлична от нуля только в "промежуточной" фазе. Она непрерывно исчезает на обеих ее границах, и модуль дважды обращается в ноль.

3. Исследованы особенности магнитных свойств Я'Г ьнтиферромагнетика изииговского _ типа, обусловлогаше електрон-фоношшм взаимодействием. В ПСФ фазе магнитный момент не зависит от температуры, т.к. о. ростом температуры уменьшается, внутреннее квадрупольнов поле. С ростом внешнего поля магнитный момент линейно увеличивается в ПСФ фазе. Тилое поведение характерно для проекции магнитного момента анизотропного гайэвнберговского антаферроиагнетика на легкую ось. При переходе из А<ХМ в ПСФ фазу магнитный момент скачком увеличивается. В случае когда реализуется "промежуточная" фаза, этот .скачок "замазывается". При образовании неоднородной фазы наблюдаются два скачка при фазовых переходах первого рода из АШ в неоднородную фазу и из*неоднородной в ПСФ фазу. Возможен третий скачок при переходе из одной неоднородной фазы а другую.

4. Получены полевые и температурные зависимости частот и нмтонсивностай спектра поглощения поляризованного света при переходе из основного состояния в возбужденное невырожденное. В ПСФ фазе частоты линий не зависят , а интенсивности зависят от поля. Так, при поглощении ирпвовращательно поляризованного света происходит "перекачка" интенсивности из длинноволновой в коротковолновую линию, а при поглощении левоврещателыю поляризованного света, наоборот , из коротковолновой в длинноволновую. Показано, что в ПСФ фазе имеют меото переходы, запрещенные по поляризации в магнитных фазах.

Получены дисперсионные соотношеш1я,для частот электронных и электрон-фоношшх мод. Показано, что благодаря ЯТ взаимодействию частоты елэктрошшх мод расщепляются в А.ФМ фазе в отсутствие магнитного поля. Определена мягкая влэктронная мода, частота которой обращается в ноль при перехода второго рода из ПСФ в ПМ фазу . При учете смешивания электронных мод о акустическими фонолами частота »той моды становится отличной от нуля в точке перехода, а частота вкуотической фононной моды становится квадратичной по волновому вектору Й. при малых к.

ПУБЛИКАЦИИ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ;

1. V.D.Ashkinazjr, B.G.VeMiter. Anomaliев of magnetic and elastic properties of Jahn-Teller antiferroroagnete.//Journal of magn.magn.mat., 1989, V.81 , pp.221-226.

2. В.Д.Ашкинази, Б.Г.Вахтер.■ Ян-теллеровские антиферромагнэтики: внутриподрешеточные взаимодействия и возникновение промежуточной фазы.// Физика твердого тела, 1990, V.32, ЖГ, сс.2061-2066.

3. В.Д.Ашашязи, В.Г.Вехтер. Оптическое проявление "псевдоспин-флоп" переходов в ян-теллеровских изинговеких антиферромагнетиках.// Физика твердого тела, 1991, V.33, )ЙЗ, сс.2280-2285.

4. V.D.Aslxkinazy, B.C.Vekhter. Jahn-Teller antiferromagnete in magnetic fields: phase diagram and intra- and intereublattioe interactions.// Abstraot of Xth International Bympoaium on * Jahn-Teller effect. Kishinev, 1989.

5. В.Д.Ашкинази, В.Г.Вехтер. Упругие модули ян-теллеровских антиферромагнетиков.* аномалии полевых и температурных зависимостей.// Тез.докл. XIV Бсесоюэ. конференции по акустовлектронике и физической акустике твердого тела. Кишинев, 1909.

6. В.Д.Ашкинази, В.Г.Вехтер. Особенности зеемановской структуры спекгроЕ редкоземельных ян-теллеровских антиферромогнетиков. //Тез.докл. IX Всесоюз.симпозиума по спектроскопии кристаллов, активированных ионами редкоземельных и переходных металлов. Ленинград, 1990.

7. В.Д.Ашкинази. Электрон-ЧЦонотше моды в антиферромагнитннх ян-теллеровских эластиках.// Тез.докл. 7 Всесоюз.семинара по физике сешетовлаотшсов. Ужгород, 1991.'

8. В.Д.'Ашкинази, В.Г.Вехтер. Магнигодиоторсионнне вихри в антиферромагнитных ян-теллеровских еластиках.// Тез.докл. V Всесоюз.семинара по физике сегнетовлаотиков. Ужгород; 1991.

9. В.Д.Ашкинази, В.Г.Вехтер. Свойства ян-теллеровских антиферромагне^гиков □ магнитодисторсионными вихрями.// Тез.докл. XIX Всесоюз. конференции по физике магнитных явлений. Ташкент, 1991 . ' .