Микроскопические расчеты легких Л-гиперядер и гиперядерные системы с нейтронным избытком тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.16 ВАК РФ

Введение

1 Расчеты характеристик легких гиперядер методом Хартри-Фока

1.1 Микроскопические расчеты структуры Л-гиперядер

1.2 Метод Скирма-Хартри-Фока в ядерной физике

1.3 Схема хартри-фоковских расчетов для гиперядер с взаимодействиями, зависящими от плотности

1.4 Параметры взаимодействий Скирма.

1.5 Зависимость от плотности АТУ-сил

1.6 Поляризация остова гиперядра и свойства АДГ-взаимодействия

1.6.1 Модель

1.6.2 Свойства и вычисление сжимающей способности ЛАг-взаимодействия.

1.7 Зависимость Д\ от центральной ядерной плотности

2 Структура Л-гиперядер с нейтронным избытком

2.1 Ядра с нейтронным гало.

2.2 Гиперядра с нейтронным гало.

2.3 Влияние Л-гиперона на слабосвязанные состояния нейтрона и свойства Л/^-взаимодействия.

2.3.1 д2Ве и д6С.

2.3.3 Изотопы гелия д1 Не и дНе.

2.4 Зависимость энергии связи Л гиперона от Z при фиксированном А.

3 ЛЕ-смешивание и реакция образования Л-гиперядер

К", 7г+) на остановившихся каонах

3.1 Смешивание Л- и Е-гиперонных состояний в Л-гиперядрах.

3.2 Образование Л-гиперядер на остановившихся каонах

3.3 Формализм для ЛЕ-смешивания.

3.4 Волновая функция Е-компоненты.

3.5 Выходы гиперядер в реакции (К~, 7Г+) на остановившихся каонах

Гиперядра, то есть ядра, в которых один или несколько нуклонов замещены барионами, имеющими ненулевую странность, представляют собой уникальную "лабораторию" для изучения собственно ядерной структуры, и, особенно, для исследования свойств бари-онных взаимодействий. Так как гиперон отличается от нуклона наличием странного кварка, спектроскопия гиперядер может помочь ответить на вопрос, насколько меняется степень связанности кварков при продвижении внутрь ядра, а сравнение взаимодействий странных и нестранных адронов - прояснить кварко-вую природу ядерных сил. Поэтому на данном этапе, пожалуй, главной задачей остается получение "реалистического" гиперон-нуклонного взаимодействия. Экспериментальные возможности по гиперон-нуклонному рассеянию при низких энергиях ограничены малым временем жизни гиперонов и, соответственно, низкой статистикой, и основным источником информации на данный момент служит спектроскопия гиперядер. Хотя гиперон-нуклонное взаимодействие в гиперядре, как и нуклон-нуклонное взаимодействие в ядре, является эффективным и отличается от свободного, в силу нетождественности гиперона первое из них в меньшей степени искажается за счет многочастичных эффектов.

Большая часть данных на сегодняшний день получена для А-гиперядер со странностью S = — 1 из экспериментов при промежуточных энергиях, и существенный скачок в данной области произошел в восьмидесятые годы в связи с освоением интенсивных мезонных пучков. Исследования, проведенные в CERN, Брукхэйвенской Национальной лаборатории (BNL, США) и Национальной лаборатории высоких энергий (КЕК, Япония) с использованием реакций (Л'~,7г) и (7г+,Л'+), позволили получить спектры гиперядер в широкой области от гелия до свинца [1]. Теория в целом успешно предсказывает энергии состояний. Однако характерной особенностью теоретических работ, посвященных анализу спектров Л-гиперядер, является то, что их результатом обычно оказывается несколько гиперон-ну к лонных потенциалов, порой существенно различных, одинаково хорошо описывающих экспериментальные данные. Это означает, что имеющиеся данные явно недостаточны для однозначного определения гиперон-нуклонного взаимодействия, и в настоящий момент остается еще довольно много вопросов. Например, вопрос о спин-орбитальном взаимодействии - малая величина зависящих от спина АА'-сил существенно затрудняет их экспериментальное определение. Другой важной проблемой является смешивание Е-гиперонных состояний в А-гиперядрах (подобно примеси А-изобар в обычных ядрах) и ее взаимосвязь с трехчастичным взаимодействием.

Представляется, что дальнейшее изучение гиперядерных взаимодействий требует, с одной стороны, более тщательного исследования имеющихся и вновь появляющихся спектроскопических данных, а также, с другой стороны, предложений о новых механизмах образования гиперядер и изучения экзотических гиперядерных систем.

Таким образом, являются актуальными следующие задачи:

Дальнейшее развитие микроскопических методов описания структуры гиперядер;

Изучение взаимосвязи между свойствами гиперон-нуклонного взаимодействия и характеристиками гиперядер, а также изменения характеристик нуклонного остова под влиянием гиперона;

Изучение экзотических гиперядерных систем, например, ней-троноизбыточных гиперядер;

Исследование вопроса о механизме образования таких экзотических гиперядер.

Целью настоящей работы является развитие микроскопических методов расчета структуры легких Л-гиперядер; изучение влияния гиперона на структуру нуклонного остова и исследование гиперядерных систем с нейтронным избытком; исследование механизма образования гиперядер с нейтронным гало в реакции (К~,тт+) через образование малой примеси виртуального £~-гипе-рона, и оценка выходов такой реакции на остановившихся каонах.

Одним из наиболее последовательных микроскопических методов расчета структуры гиперядер является теория Хартри-Фока, поскольку она позволяет самосогласованным образом описать движение барионов в гиперядре. В Главе 1 представлен метод расчета структуры гиперядер в рамках теории Хартри-Фока с единой скирмовской параметризацией и ЛЛ^-взаимодействий. С момента выхода работы [2] этот подход стал стандартным в ядерной физике, а после обобщения этого метода на случай Л-гиперядер [3] он широко применяется и в гиперядерной физике. Преимущества взаимодействий скирмовского типа связаны, с одной стороны, с относительной простотой соответствующих расчетных схем, с другой стороны - с возможностью гибкого учета различных свойств ядерных сил.

Поскольку сразу было обнаружено, что хорошо воспроизвести энергии гиперядер невозможно без учета многочастичных эффектов гиперон-нуклонного взаимодействия, в схему расчетов были включены тройные АА"А"-силы [3]. Актуальность приобрел вопрос об эквивалентности трехчастичного АТУТУ-взаимодействия и АА^-сил, зависящих от нуклонной плотности. В нашей работе показано, что практически одни и те же значения энергий связи гиперядер могут быть получены с ААг-взаимодействиями, пропорциональными различным степеням нуклонной плотности, а также при различных амплитудах тройных сил.

С другой стороны, использование самосогласованного метода для описания структуры гиперядра позволило исследовать отклик нуклонов остова на введение гиперона и изучить взаимосвязь между поляризацией остова (изменением характеристик остова гиперядра) и свойствами как гиперон-нуклонного, так и нуклон-нук-лонного взаимодействий. В первой главе также показано, что введенная здесь характеристика АА^-взаимодействия - сжимающая способность - определяет характер и величину поляризации гиперядерного остова, а также зависимость энергий связи гиперона от свойств А^-взаимодействия.

После появления в арсенале экспериментальной ядерной физики радиоактивных пучков стало возможным исследование ядер, удаленных от линии /3-стабильности. Особый интерес представляет нейтронное гало - значительная протяженность нейтронной плотности в легких ядрах с нейтронным избытком. Особенностью таких систем является очень малая энергия связи внешних нейтронов, и их отклик на появление гиперона должен быть более ярко выражен. Связующая роль гиперона должна, по идее, проявиться в данном случае наиболее отчетливо, поскольку появляется шанс обнаружить гиперядерные системы с нестабильным ядерным остовом (например, гиперядро д1л, в нуклонном остове которого, 101л, нет связанных состояний).

С другой стороны, гиперядра с нейтронным гало позволяют протестировать гиперядерные взаимодействия при низких плотностях, в частности лучше выявить роль ААг-сил, зависящих от плотности или трехчастичных ЛАГАГ-сил. Также может быть изучено АА^-взаимодействие, нарушающее зарядовую симметрию.

В Главе 2 представлены рассчитанные характеристики сильно нейтроноизбыточных А-гиперядер, обладающих нейтронным гало (типа дНе, д1л, д2Ве, дбС), и показано, что эти характеристики весьма чувствительны к деталям ААг-взаимодействия, не проявляющимся в структуре "обычных" гиперядер. Весьма информативной является также зависимость энергии связи Л-гиперона от Z при фиксированном А.

Такие гиперядра могут быть получены в реакциях на вторичных мезонных пучках (К~, 7Г+) и (ж~,К+). В эксперименте КЕК на остановившихся каонах, главной целью которого было изучение Е-гиперядер, Л-гиперядра в первой из реакций не были зарегистрированы [4], получены лишь ограничения на выходы д2Ве, д6С и дНе сверху. При этом отмечено, что для планирования специального эксперимента необходимы теоретические оценки выходов. Аналогичный эксперимент с высокой статистикой обсуждается также на ^-фабрике БА<РКЕ [5].

Обсуждаемые реакции могут происходить двумя путями. Во-первых, это двухступенчатый механизм с обменом странностью и зарядом (например, Л"~р —У 7г°Л и 7г°р —> 7г+гг).

В третьей главе рассмотрен другой механизм рождения нейт-роноизбыточных Л-гиперядер - в одноступенчатом процессе 1С~р — 7Г+Е~ через образование малой примеси виртуального ХГ-гиперо-на, и сделаны оценки выходов такой реакции на остановившихся каонах.

Вопрос о примеси Е-гиперонного состояния в Л-гиперядрах обсуждается давно. Поскольку разность масс Е- и Л-гиперонов составляет лишь 80 МэВ, можно ожидать, что такая примесь по крайней мере не меньше, чем примесь Д-изобарных состояний в ядрах. Известно, что эта примесь существенна при вычислении энергии связи Л-гиперона в нуклонной материи микроскопическими методами. Недавно было показано [6], что примесь играет решающую роль при вычислении энергии связи гипертритона. Однако до настоящего времени почти не обсуждались возможности прямой идентификации Е-компоненты. Изучение реакций (К~,тт+) и (тт~,К+) с образованием Л-гиперядер может впервые дать соответствующую информацию.

Представленные в диссертации результаты докладывались на XXIII и XXV международных симпозиумах Института Ядерных Исследований, Токио, Япония, 1995 и 1996, международной конференции "Мезоны и легкие ядра" в Страже, Чехия, 1995, международной конференции "Успехи ядерной физики" в Салониках, Греция, 1997, на международной школе-семинаре "Физика тяжелых ионов" в Дубне, Россия, 1999, на международной конференции по физике странных частиц и физике гиперядер НУР-2000 в Турине, Италия, 2000. По материалам диссертации опубликованы работы [А1-А8].

Заключение

Сформулируем основные результаты диссертации:

1. Подход Хартри-Фока с взаимодействием Скирма обобщен для случая гиперядерных взаимодействий, зависящих от плотности. Рассмотрен вопрос об эквивалентности тройных сил и сил, зависящих от плотности для гиперон-нуклонного взаимодействия. Л]У-силы, пропорциональные плотности нуклонов, не эквивалентны трехчастичному взаимодействию, но нарушение эквивалентности для легких гиперядер с симметричными остовами чрезвычайно мало. Показано, что практически одни и те же значения энергий связи легких гиперядер могут быть получены с А^-силами, пропорциональными различным степеням нуклонной плотности, а также при различных амплитудах тройных сил.

2. В простой самосогласованной модели рассмотрена связь между свойствами гиперон-нуклонного и нуклон-нуклонного взаимодействий и изменением радиуса (поляризацией) остова гиперядра. Введенная характеристика Л ^-взаимодействия - сжимающая способность - определяет характер и величину поляризации гиперядерного остова. Сжимающей способностью определяется также зависимость энергии связи гиперона в бесконечной ядерной материи и в конечных гиперядрах от свойств насыщения выбранного А^Лг-взаимодействия, а также величина погрешности, совершаемой при вычислении В\ без учета поляризации остова.

3. В приближении Хартри-Фока рассчитаны свойства легких Л-гиперядер с нейтронным избытком. Отмечена нетривиальная по сравнению с обычными гиперядрами зависимость энергий слабосвязанных нейтронов от вклада трехчастичного ANN-взаимодействия, от спин-орбитального потенциала, действующего на нейтрон(ы) гало, от ядерной несжимаемости. Изменение характеристик нейтронного гало в гиперядрах может приводить к изменению порядка уровней, а также к существованию гиперядер с несвязанным нуклонным остовом (д1л и дНе). Показано, что зависимость энергий связи гиперона от нейтронного избытка при фиксированном А определяется свойствами Л]У-взаимодействия, а также связана с величиной нуклонной плотности в центральной области гиперядра.

4. Предложен метод расчета смешивания А- и Е~-состояний в А-гииерядрах, и изучен ее вклад в легких нейтроноизбыточных гиперядрах д2Ве и \6С. Пространственное распределение Е-гиперона имеет необычный эксцентрический характер - волновая функция смещена из центра к внешней области ядра благодаря связи с волновой функцией нейтронного гало, обладающей большим пространственным распределением. Вероятности Е-компоненты малы из-за небольшого перекрывания волновых функций гало и других барионов и составляет сотые доли процента.

5. Предложен механизм образования нейтроноизбыточных гиперядер через Е-компоненту как входное состояние, и проведен расчет выходов в одноступенчатой реакции образования А-гиперядер на остановившихся каонах (А'-,7г+). Абсолютные значения выходов на один каон не превышают величины 10~6, что не противоречит экспериментальным данным. Проведенный анализ показал сильную зависимость результатов от недиагонального потенциала перехода У(Е~р -Н- Ап), в определении которого на данный момент существует много неопределенностей.

В заключение я хочу поблагодарить своего научного руководителя к.ф.-м.н. Д.Е. Ланского за длительное плодотворное сотрудничество и постоянную помощь. Я искренне благодарна профессорам Л. Майлингу, Я. Ямамото и В.Н. Фетисову за полезные обсуждения, и проф. Е. Акаиши за проявленный интерес и предоставленные параметризации потенциалов. Я признательна коллективу НЭОФЯ Лаборатории Нейтронной Физики им. И.М. Франка и лично зам. директора В.И. Фурману и нач. сектора A.B. Попову за внимание к данной работе и полезные советы.

1. А2. Д.Е. Ланской, Т.Ю. Третьякова, Взаимодействия скирмовского типа в расчетах характеристик гиперядер методом Хартри-Фока, Ядерная физика 49 (1989) 1595-1602.

2. A3. T.Yu. Tretyakova, D.E. Lanskoy, Structure of A hypernuclei with neutron halo, Few-Body Systems Suppl. 9 (1995) 272-276.

3. A5. T.Yu. Tretyakova, D.E. Lanskoy, Structure and production of A hypernuclei with neutron halo, Genshikaku Kenkyu 41 (1997) 49-53.

4. A7. T.Yu. Tretyakova, D.E. Lanskoy, Structure of neutron-rich A hypernuclei, Eur. Phys. J. A5 (1999) 391-398.

5. A8. T.Yu. Tretyakova, D.E. Lanskoy, Neutron-rich A hypernuclei: S-admixture and production in the (K~,ir+) reaction. Nucl. Phys. A691 (2001) 51-57.

6. B.F. Gibson, E.V. Hungerford III, Phys. Rep. 257 (1995) 349 и ссылки в ней.

7. D. Vautherin, D. M. Brink, Phys. Rev. С 5 (1972) 626.

8. M. Rayet, Nucl. Phys. A367 (1981) 381.

9. К. Kubota et al., Nucl. Phys. A602 (1996) 327.

10. T. Bressani et al., in Proc. of the APCTP Workshop on Strangeness Nuclear Physics, Seoul, Korea, 1999, ed. by I. Cheon, S. Hong and T. Motoba, World Scientific, Singapore, 2000, p. 383.

11. K. Miyagawa et al., Phys. Rev. С 51 (1995) 2905.

12. R.H. Dalitz, B.W. Downs, Phys. Rev. Ill (1958) 967.

13. A.R. Bodmer, S. Sampanthar, Nucl. Phys. 31 (1962) 251.

14. Th. A. Rijken, V.G.J. Stoks, Y. Yamamoto, Phys. Rev. С 59 (1999) 21.

15. E. Hiyama et al., in Proc. of the APCTP Workshop on Strangeness Nuclear Physics, Seoul, Korea, 1999, ed. by I. Cheon, S. Hong and T. Motoba, World Scientific, Singapore, 2000, p. 37.

16. E. Hiyama et al., Prog. Theor. Phys. 97 (1997) 881.

17. И.Н. Филихин, Ядерная Физика, 63 (2000) 830.

18. A. Gal, J.M. Soper, R.H. Dalitz, Ann. Phys. 113 (1978) 79.

19. V.N. Fetisov, L. Majling, J. Zofka, R.A. Eramzhyan, Z. Phys. A339 (1991) 399.

20. D.J. Millener, in Proc. of the APCTP Workshop on Strangeness Nuclear Physics, Seoul, Korea, 1999, ed. by I. Cheon, S. Hong and T. Motoba, World Scientific, Singapore, 2000, p. 81.

21. Y. Yamamoto, et al., Prog. Theor. Phys. Suppl. 117 (1994) 361.

22. Q.N. Usmani, A.R. Bodmer, Phys. Rev. С 60 (1999) 055215.

23. A. Bouyssy, Nucl. Phys. A381 (1982) 445.

24. N.K. Glendenning et al., Phys. Rev. С 48 (1993) 889.

25. J. Mares, B.K. Jennings, E.D. Cooper, Prog. Theor. Phys. Suppl. 117 (1994) 415.

26. P.-G. Reinhard et al., RIKEN Review 26 (2000) 23.

27. J.H. Ho, A.B. Volkov, Phys. Lett. ЗОВ (1969) 303.

28. A. Gal, W.H. Bassichis, Phys. Rev. С 1 (1970) 28.

29. J.H. Ho, A.B. Volkov, Phys. Lett. 31B (1970) 229.

30. J. Zofka, Czech. J. Phys. B30 (1980) 95.

31. R.E. Chrien, Nucl. Phys. A478 (1988) 705c.

32. P.H. Pile et al., Phys. Rev. Lett 66 (1991) 2585.

33. Y. Yamamoto, H. Bandö, J. Zofka, Progr. Theor. Phys. 80 (1988) 757.

34. F. Fernandez, T. Lopez-Arias, С. Prieto, Z. Phys. A 334 (1989) 349.

35. D. J. Millener, С. B. Dover, A. Gal, Phys. Rev. С 38 (1988) 2700.

36. Т. Hasegawa et al., Phys. Rev. С 53 (1996) 1210.

37. D. E. Lanskoy, Y. Yamamoto, Phys. Rev. С 55 (1997) 2330.

38. К.A. Brueckner, J.L. Gammel, H. Weitzner, Phys. Rev. 110 (1958) 431.

39. T.H.R. Skyrme, Phil. Mag. 1 (1956) 1043; Nucl. Phys. 9 (1959) 615.

40. Б.И. Бард и др., Метод Хартри-Фока в теории ядра, Киев, Наукова Думка, 1982.

41. P.-G. Reinhard, in Computational Nuclear Physics, v.l Nuclear Structure ed. by K. Langanke, J.A. Maruhn, S.E. Koonin, Springer-Verlag, 1991, p. 28

42. F. Tondeur et al., Nucl. Phys. A420 (1984) 297.

43. P. Quentin and H. Flocard, Ann. Rev. Nucl. Part. Sei. 28 (1978) 523.

44. M. Shoeb, M.Z. Rahman Khan, J. Phys. G 10 (1984) 1047.

45. В. H. Фетисов, Письма в ЖЭТФ 70 (1999) 229.

46. A.R. Bodmer, Q.N. Usmani, Nucl. Phys. A477 (1988) 621.

47. T. Nagae, in Proceedings of the 23rd INS Intern. Symp. on Nucl. arid Part. Phys. with Meson Beams in the 1 GeV/c region, Tokyo, Japan, 1995, ed. by S. Sugimoto and 0. Hashimoto (Universal Acad. Press, Inc., Tokyo) 1995, p. 175.

48. R. H. Dalitz et al., Nucl. Phys. A625 (1997) 71.

49. S. Ajimura et al., Phys. Rev. Lett. 86 (2001) 4255.

50. M. Rayet, Ann. Phys. 102 (1976) 226

51. J. Zofka, M. Sotona, Report JINR E4-11682 Dubna, 1978

52. I. Ahmad, M. Mian, M.Z. Rahman Khan, Phys. Rev. С 31 (1985) 1590.48 49 [50 [51 [52 [535455 56 [57 [58 [59 [60 [61 [62 [63 [64 [65 [66 [67 [68 [69 [70 [71 [72

53. M. Beiner et al., Nucí. Phys. A238 (1975) 29.

54. H. Krivine, J. Treiner, O. Bohigas Nucl. Phys. A336 (1980) 155. J. Bartel et al., Nucl. Phys. A386 (1982) 79.

55. J. Friedrich, P.-G. Reinhard Phys. Rev. С 33 (1986) 335.

56. Sick, Nucl. Phys. A218 (1974) 509.

57. H. Feshbach, Взаимодействие частиц высокой энергии с ядрами и новые ядерно-подобные системы. М. Атомиздат, 1974, Вып.2, стр.60.

58. H. Feshbach, in Proc. Summer School Meeting on Kaon Phys. and Facilities. BNL 50579 Brookhaven, 1976, p. 391.

59. D.M. Brink, E. Boeker, Nucl. Phys. A91 (1967) 1.

60. Tanihata, et al., Phys. Rev. Lett. 55 (1985) 2676.

61. P. Калпакчиева, Ю.А. Пениожкевич, Х.Г. Болен, ЭЧАЯ 29 (1998) 832. Р. Калпакчиева, Ю.А. Пениожкевич, Х.Г. Болен, ЭЧАЯ 30 (1999) 1429. P.G. Hansen, В. Jonson, Europhys. Lett. 4 (1987) 409.

62. H. Sato, Y. Okuhara, Phys. Rev. С 34 (1986) 2171.

63. Tanihata, et al., Phys. Lett. B206 (1988) 592.

64. G. F. Bertsch, B. A. Brown, H. Sagawa, Phys. Rev. С 39 (1989) 1154.

65. E. Liatard, et al., Europhys. Lett. 13 (1990) 401. A. Ozawa, et al., Nucl. Phys. A608 (1996) 63.

66. J. S. Al-Khalili, J. A. Tolstevin, I.J. Thompson, Phys. Rev. С 54 (1996) 1843. J. S. Al-Khalili, J. A. Tolstevin, Phys. Rev. Lett. 76 (1996) 3903. T. Hoshino, H. Sagawa, A. Arima, Nucl. Phys. A506 (1990) 271.

67. R.H. Dalitz, R. Levi Setti, Nuovo Cim. 30 (1963) 489.

68. L. Majling, Preprint JINR Dubna E2-92-442, 1992; Nucl.Phys. A585 (1995) 211c.

69. E. Hiyama, et al., Phys. Rev. C 53 (1996) 2075.

70. Y. Akaishi et al., Phys. Rev. Lett. 84 (2000) 3539.

71. Khin Swe Myint et al., Few-Body Systems Suppl. 12 (2000) 383.

72. D. Vretenar, et al., Phys. Rev. C 57 (1998) R1060.

73. H. Bando, Nuovo Cim. A102 (1989) 627.

74. G. A. Lalazissis, et al., Nucl. Phys. A 632 (1998) 363.

75. H. G. Bohlen, et al., Nucl. Phys. A 616 (1997) 254c.

76. M. Zinser, et al., Nucl. Phys. A 619 (1997) 151.

77. T. Kobayashi, et al., Nucl. Phys. A 616 (1997) 223c.

78. A.N. Ostrowski et al., Phys. Lett. B338 (1994) 13.

79. D.E. Lanskoy, T.Yu. Tretyakova, Z. Phys. A343 (1992) 355.

80. D. H. Davis, J. Pniewski, Contemp. Phys. 27 (1986) 91.

81. A. R. Bodmer, Q. N. Usmani, Phys. Rev. C 31 (1985) 1400.

82. P. Dluzewski, et al., Nucl. Phys. A484 (1988) 520.

83. V. N. Fetisov, Prog. Theor. Phys. Suppl. 117 (1994) 391.

84. B. F. Gibson, Phys. Rev. C 49 (1994) R1768.

85. S. Shinmura, Nuovo Cim. A 102(1989) 491.

86. A.R. Bodmer, Phys. Rev. 141 (1966) 1387.

87. A.R. Bodmer, D.M. Rote, Nucl. Phys. A169 (1971) 1.

88. B.F.Gibson et al., Prog. Theor. Phys. Suppl. 117 (1994) 339.

89. B.F. Gibson, A. Goldberg, M.S. Weiss, Phys. Rev. C 6 (1972) 741.

90. J.Dabrowski, Phys. Rev. C 8 (1973) 835.

91. P.M.M. Maessen, Th.A. Rijken and J.J. de Swart, Phys. Rev. C 40 (1989) 2226.98 99 100 101 102103104105106107108109110 111 112 113

92. M.M. Nagels, Th.A. Rijken and J.J. de Swart, Phys. Rev. D15 (1977) 2547. C.B. Dover, H. Feshbach and A. Gal, Phys. Rev. C 51 (1995) 541. C. Mayeur et al., Nuovo Cim. 44 (1966) 698. G. Bohm et al., Nucl. Phys. B9 (1969) 1.

93. G. Keyes et al., Nuovo Cim. 31A (1976) 401.

94. B.F. Gibson and R.G.E. Timmermans, Nucl. Phys. A628 (1998) 417.

95. C.B. Dover, A. Gal and D.J. Millener, Nucl. Phys. A572 (1994) 85.

96. J. Hiifner, S.Y. Lee and H.A. Weidenmüller, Nucl. Phys. A234 (1974) 429. C. Vander Velde-Wilquet et al., Nuov. Cim. A39(1977) 538. A. Gal and L. Klieb, Phys. Rev. C 34 (1986) 936.

97. H. Tamura et al., Prog. Theor. Phys. Suppl. 117 (1994) 1.

98. H. Bando and T. Motoba, Prog. Theor. Phys. 76 (1986) 1321.

99. K. Itonaga, T. Motoba and H. Bando, Prog. Theor. Phys. 84 (1990) 291.

100. M. Kohno, Prog. Theor. Phys. 88 (1992) 537.

101. C.J. Batty, E. Friedman and A. Gal, Phys. Rep. 287 (1997) 385.

102. E. Hiyama, JAERI Conf. 99-015 (2000) 14.российсшй i1. ГОСПОД 01. KC7£K»Vsi-е- и